动量守恒定律复习ppt课件
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1.3.1动量守恒定律课件共13张PPT
小试牛刀
2.(多选)下列四幅图所反映的物理过程中，系统动量守恒的是 ( ACD )
小试牛刀
3、如图所示的装置中，木块B与水平桌面间的接触是光滑的，子 弹A沿水平方向射入木块后留在木块内，将弹簧压缩到最短．现将
子弹、木块和弹簧合在一起作为研究对象(系统)，则此系统在从子
弹开始射入木块到弹簧压缩至最短的整个过程中( B )A．动量
二、动量守恒定律
1.内容：物体在碰撞时，如果系统所受的合外力为零，则系统的 总动量保持不变
2.表达式（：1）m1v1＋m2v2＝m1v1′＋m2v2′ 或 p＝p′
(系统作用前的总动量等于作用后的总动量)．
（2）Δp1＝－Δp2 或 m1Δv1＝－m2Δv2
(系统内一个物体的动量变化与另一物体的动量变化等大反向)
核心素养
➢ 知道什么是内力、外力，理解动量守恒的条件， 掌握动量守恒定律的内容
➢ 验证动量守恒定律 ➢ 体会将不易测量的物理量转换为易测量的物理量
的实验设计思想
温故知新
动量定理：物体所受合力的冲量等于物体动量的改变量
V0 F m
光滑
V1 F
t 表达式：F·t= mv1– mv0=Δp
由动量定理知，若物体所受合力为零，则其动量不发生改变
对于物体2，根据动量定理：F2t m2v2' m2v2
根据牛顿第三定律： F1 F2
得到： m1v1' m2v2' m1v1 m2v2 0
整理得：m1v1' m2v2' m1v1 m2v2
结论：物体在碰撞时，如果系统所受的合外力为零， 则系统的总动量保持不变，这就是动量守恒定律
和为物v1体，v22的，质碰量撞分后别，为物m体1，1m和2物，体碰2撞的前速，度物分体别1为和物v1'体，v22' 的。速度分别
《动量与动量守恒》课件
动量的计算公式
总结词
动量的计算公式是P=mv，其中m表示物体的质量，v表示物 体的速度。
详细描述
动量的计算公式是P=mv，其中m表示物体的质量，单位是 千克（kg），v表示物体的速度，单位是米/秒（m/s）。这 个公式用于计算物体的动量，即物体运动时的质量和速度的 乘积。
动量单位与符号
总结词
在国际单位制中，动量的单位是千克·米/秒（kg·m/s），符号为P。
动量定理在日常生活和科技领域中有广泛的应用。例如，在车辆安全设计中，可以利用 动量定理来分析碰撞过程中车辆的变形和受力情况，从而优化车辆的结构设计。在航天 工程中，可以利用动量定理来分析火箭发动机喷气速度与推力之间的关系，从而优化火
箭的设计和发射过程。此外，在体育运动、军事等领域中也有广泛的应用。
06 动量与动量守恒的实验验证
详细描述
动量定理的推导过程可以通过牛顿第二定律 （F=ma）和积分运算来完成。首先，根据 牛顿第二定律，物体的加速度与作用力成正 比，然后通过积分运算，可以得到物体动量 的变化量与作用力与时间的乘积成正比，即 动量定理的表述。
动量定理的应用
总结词
动量定理在日常生活和科技领域中有广泛的应用。
详细描述
VS
详细描述
动量守恒定律只在满足一定条件时才成立 。这些条件包括系统不受外力作用或者系 统所受的外力作用之和为零。这是因为动 量守恒定律是在理想状态下推导出来的， 忽略了空气阻力、摩擦力等外部因素的影 响。因此，在实际应用中，只有当系统满 足这些条件时，才能应用动量守恒定律。
动量守恒定律的推导
总结词
总结词
动量定理的表述是物体动量的变化量等于作用力与时间的乘积。
详细描述
动量定理是物理学中的一个基本定理，它描述了物体动量的变化与作用力之间的关系。具体来说，一 个物体动量的变化量等于作用力与作用时间的乘积。这个定理在经典力学和相对论力学中都有应用。
动量守恒定律专题复习27页PPT
46、我们若已接受最坏的，就再没有什么损失。——卡耐基 47、书到用时方恨少、事非经过不知难。——陆游 48、书籍把我们引入最美好的社会，使我们认识各个时代的伟大智者。——史美尔斯 49、熟读唐诗三百首，不会作诗也会吟。——孙洙 50、谁和我一样用功，谁就会和我一样成功。——莫扎特
动量守恒定律专题复习
•
6、黄金时代是在我们的前面，而不在 我们的 后面。
•
7、心急吃不了热汤圆。
•
8、你可以很有个性，但某些时候请收 敛。
•
9、只为成功找方法，不为失败找借口 (蹩脚 的工人 总是说 工具恐惧，便几乎 能克服 任何恐 惧。因 为，请 记住， 除了在 脑海中 ，恐惧 无处藏 身。-- 戴尔． 卡耐基 。
《动量守恒定律 》课件
03
动量守恒定律的应用
碰撞问题
总结词
碰撞问题中动量守恒定律的应用
VS
详细描述
在碰撞问题中，动量守恒定律是一个重要 的应用。当两个物体发生碰撞时，它们的 总动量在碰撞前后保持不变。通过应用动 量守恒定律，可以解决一系列碰撞问题， 例如确定碰撞后的速度、计算碰撞过程中 的能量损失等。
火箭推进原理
总结词
《动量守恒定律》 PPT课件
目录
• 动量守恒定律的概述 • 动量守恒定律的推导 • 动量守恒定律的应用 • 动量守恒定律的实验ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ证 • 动量守恒定律的意义与价值
01
动量守恒定律的概述
定义与公式
总结词
动量守恒定律的定义和公式是理解该定律的基础，通过 定义和公式可以明确动量的概念和计算方法。
详细描述
未来科技
随着科技的不断进步和创新，动量 守恒定律将继续发挥其重要的理论 价值，为未来的科技发展提供有力 支持。
THANKS
感谢观看
04 结果四
总结实验结论，并提出改
进意见和建议。
05
动量守恒定律的意义与价值
在物理学中的地位与作用
01 基础性原理
动量守恒定律是物理学中的基础性原理，是理解 和分析力学系统运动规律的重要工具。
02 理论基石
为其他物理理论如牛顿第三定律、动能定理等提 供了理论支持，是整个经典力学体系的基石之一 。
动量守恒定律的定义为系统内动量的总和在不受外力作 用或合外力为零的情况下保持不变。公式表示为： m₁v₁+m₂v₂=m₃v₃+m₄v₄，其中m和v分别代表质量和 速度，下标表示不同的参考系。
动量的矢量性
总结词
动量具有矢量性，方向与速度方向相同，通过了解动量的矢量性可以更好地理解动量守恒定律 的应用。
动量守恒定律及其应用复习PPT教学课件
C．a离开墙壁后，a、b组成的系 统的动量守恒
D．a离开墙壁后，a、b组成的系 统的动量不守恒
高频考点例析
解析：选BC.在a离开墙壁前的弹 簧伸长的过程中，对a和b构成的系 统，由于受到墙给a的弹力作用，所以 a、b构成的系统的动量不守恒，因此B 选项正确，A选项错误；a离开墙壁 后，a、b构成的系统合外力为零，因 此动量守恒，故C选项正确，D选项错 误．
课堂互动讲练
解析：(1)两车相距最近时，两车 的速度相同，设该速度为v，取乙车的 速度方向为正方向．由动量守恒定律 得
m乙v乙－m甲v甲＝(m甲＋m乙)v 代入数据得：v＝2 m/s 所以两车最近时，乙车的速度为v ＝2 m/s.
课堂互动讲练
(2)甲车开始反向时，其速度为0， 设此时乙车的速度为v乙′，由动量守恒 定律得
高频考点例析
题型一 动量是否守恒的判断
例1 如图6－2－1所
示，A、B两物体质量 之比mA∶mB＝3∶2， 静止在平板小车C 上，A、B间有一根被 压缩的弹簧，水平地
面光滑，当弹簧突然 释放后，则( )
图6－2－1
A．若A、B与平板车上表面间的 动摩擦因数相同，A、B组成系统的动 量守恒
B．若A、B与平板车上表面间的 动摩擦因数相同，A、B、C组成系统 的动量守恒
课堂互动讲练
(3)判断一个碰撞过程是否存在的依据 ①动量守恒． ②机械能不增加．
③速度要合理
碰前两物体同向，则v后＞v前；碰后，原来在
前的物体速度一定增大，且v前≥v后
两物体相向运动，碰后两物体的运动方向不
可能都不改变
课堂互动讲练
2．爆炸 特点：(1)内力远大于外力，动量 守恒． (2)由其他形式的能转化为动能， 系统动能会增加． 3．反冲 (1)特点：在系统内力作用下，系 统一部分物体向某方向发生动量变化 时，系统内其余部分向相反方向发生 动量变化．
D．a离开墙壁后，a、b组成的系 统的动量不守恒
高频考点例析
解析：选BC.在a离开墙壁前的弹 簧伸长的过程中，对a和b构成的系 统，由于受到墙给a的弹力作用，所以 a、b构成的系统的动量不守恒，因此B 选项正确，A选项错误；a离开墙壁 后，a、b构成的系统合外力为零，因 此动量守恒，故C选项正确，D选项错 误．
课堂互动讲练
解析：(1)两车相距最近时，两车 的速度相同，设该速度为v，取乙车的 速度方向为正方向．由动量守恒定律 得
m乙v乙－m甲v甲＝(m甲＋m乙)v 代入数据得：v＝2 m/s 所以两车最近时，乙车的速度为v ＝2 m/s.
课堂互动讲练
(2)甲车开始反向时，其速度为0， 设此时乙车的速度为v乙′，由动量守恒 定律得
高频考点例析
题型一 动量是否守恒的判断
例1 如图6－2－1所
示，A、B两物体质量 之比mA∶mB＝3∶2， 静止在平板小车C 上，A、B间有一根被 压缩的弹簧，水平地
面光滑，当弹簧突然 释放后，则( )
图6－2－1
A．若A、B与平板车上表面间的 动摩擦因数相同，A、B组成系统的动 量守恒
B．若A、B与平板车上表面间的 动摩擦因数相同，A、B、C组成系统 的动量守恒
课堂互动讲练
(3)判断一个碰撞过程是否存在的依据 ①动量守恒． ②机械能不增加．
③速度要合理
碰前两物体同向，则v后＞v前；碰后，原来在
前的物体速度一定增大，且v前≥v后
两物体相向运动，碰后两物体的运动方向不
可能都不改变
课堂互动讲练
2．爆炸 特点：(1)内力远大于外力，动量 守恒． (2)由其他形式的能转化为动能， 系统动能会增加． 3．反冲 (1)特点：在系统内力作用下，系 统一部分物体向某方向发生动量变化 时，系统内其余部分向相反方向发生 动量变化．
动量、动量守恒定律复习 PPT
M m
h
反冲模型
步枪、火炮 喷气式飞机 、火箭
爆炸模型
灌溉喷水器 反击式水轮机
特点：
1. .作用力：相互作用力。相互作用突然发生、作用力是 变力、很大，内力远大于系统外力。动量守恒定律处理。
2.时间：作用时间极短、
3.爆炸过程：动能增加。有其他形式的能转化为动能。
4.位移：作用前后位置视为不动。
反冲例： 水平方向射击的大炮，炮身重450 kg，炮弹
MV0=mava+mbvb. Vb=(MV0-mava)/mb.
MV0=mava,则vb=0; MV0>mava,则vb>0方向不变，
MV0<mava，则vb<0与原方向反
S1
S2
2
f
Mm
M
m v02
子弹打木变形
将质量为 m = 2 kg 的物块,以水平速度 v0 = 5m/s 射到静止在光滑水平面上的平板车上 , 小车的质量为 M = 8 kg ,物块与小车间的摩擦因数μ = 0.4 ,取 g = 10 m/s2.
(1)物块抛到小车上经过多少时间两者相对静止? (2)在此过程中物块相对于小车滑动的距离是多少? (3)整个过程中有多少机械能转化为内能?
物体的动量变化。
2、公式： ΣFt = mv'-mv 或 I = ΔP
3、 冲量 是物体动量变化的原因。
四、动能定理
1、内容： 合外力 对物体所做的功等于物 体动能的变化。
W = E –E 2、公式：
外
K2
K1
五、动量守恒定律
1、内容：相互作用的几个物体组成的系统，若 它们所受合外力为零，则系统的总动量保持不变。
h
反冲模型
步枪、火炮 喷气式飞机 、火箭
爆炸模型
灌溉喷水器 反击式水轮机
特点：
1. .作用力：相互作用力。相互作用突然发生、作用力是 变力、很大，内力远大于系统外力。动量守恒定律处理。
2.时间：作用时间极短、
3.爆炸过程：动能增加。有其他形式的能转化为动能。
4.位移：作用前后位置视为不动。
反冲例： 水平方向射击的大炮，炮身重450 kg，炮弹
MV0=mava+mbvb. Vb=(MV0-mava)/mb.
MV0=mava,则vb=0; MV0>mava,则vb>0方向不变，
MV0<mava，则vb<0与原方向反
S1
S2
2
f
Mm
M
m v02
子弹打木变形
将质量为 m = 2 kg 的物块,以水平速度 v0 = 5m/s 射到静止在光滑水平面上的平板车上 , 小车的质量为 M = 8 kg ,物块与小车间的摩擦因数μ = 0.4 ,取 g = 10 m/s2.
(1)物块抛到小车上经过多少时间两者相对静止? (2)在此过程中物块相对于小车滑动的距离是多少? (3)整个过程中有多少机械能转化为内能?
物体的动量变化。
2、公式： ΣFt = mv'-mv 或 I = ΔP
3、 冲量 是物体动量变化的原因。
四、动能定理
1、内容： 合外力 对物体所做的功等于物 体动能的变化。
W = E –E 2、公式：
外
K2
K1
五、动量守恒定律
1、内容：相互作用的几个物体组成的系统，若 它们所受合外力为零，则系统的总动量保持不变。
动量守恒定律复习PPT优秀课件
P=p2-p1
Ｐ２ △P
Ｐ１
这是动量变化量的定义式，这是一个矢量关系式。△P 也是一个矢量。动量的变化量△P是一个过程量，它描述在 某一过程中，物体动量变化的大小和方向。
若物体的质量不变，则
△p=m△v； 若物体的速度不变，而质量发生变化，则
△ p=v△m。
(二)．冲量
1.恒力的冲量：
力和力的作用时间的乘积叫作力的冲量
动量是矢量，其方向与速度的方向相同。
动量是状态量，它与某时刻物体的质量和瞬时速度相对应。
动量具有相对性，其速度的大小跟参考系的选择有关，通常 都以地面为参考系。
2.质点系的动量:
是指该系统内所有各个物体动量的矢量和。
PP1 P2
Ｐ２
Ｐ
Ｐ１
在同一直线上求总动量的标量化处理办法
时先向在，选P1一则定、维与PP1的2坐或的情标P方2况正中向下方的可，向某以P同个用1、向方“的P向+2为”为的正、正方值“方向，-向相”反即同号向坐或来的标相表为的反示负正，。值方这。 这样，矢量式就变成了代数式
• 动量定理的表达式是一个矢量式，等号两边的物理量 不仅大小相等，而且方问也相同。且物体所受合外力的 冲量，也就是物体所受各个力的冲量的矢量和。
例1
例2.用动量定理研究平抛运动
按正交分解法
沿水平方向: Ix=0, 沿竖直方向: Iy=mgt,
mv2x=mv1, mgt=mv2y,
v2x=v1 v2y=gt
例3.已知:初末速均为零,拉力F作用时间t1,而t2时间段 没有拉力作用, 求阻力f .
根据动量定理:(F-f)t1-ft2=0 解得:f=Ft1/(t1+t2)
例4.已知:m,h1,h2,t. 求:N=?
Ｐ２ △P
Ｐ１
这是动量变化量的定义式，这是一个矢量关系式。△P 也是一个矢量。动量的变化量△P是一个过程量，它描述在 某一过程中，物体动量变化的大小和方向。
若物体的质量不变，则
△p=m△v； 若物体的速度不变，而质量发生变化，则
△ p=v△m。
(二)．冲量
1.恒力的冲量：
力和力的作用时间的乘积叫作力的冲量
动量是矢量，其方向与速度的方向相同。
动量是状态量，它与某时刻物体的质量和瞬时速度相对应。
动量具有相对性，其速度的大小跟参考系的选择有关，通常 都以地面为参考系。
2.质点系的动量:
是指该系统内所有各个物体动量的矢量和。
PP1 P2
Ｐ２
Ｐ
Ｐ１
在同一直线上求总动量的标量化处理办法
时先向在，选P1一则定、维与PP1的2坐或的情标P方2况正中向下方的可，向某以P同个用1、向方“的P向+2为”为的正、正方值“方向，-向相”反即同号向坐或来的标相表为的反示负正，。值方这。 这样，矢量式就变成了代数式
• 动量定理的表达式是一个矢量式，等号两边的物理量 不仅大小相等，而且方问也相同。且物体所受合外力的 冲量，也就是物体所受各个力的冲量的矢量和。
例1
例2.用动量定理研究平抛运动
按正交分解法
沿水平方向: Ix=0, 沿竖直方向: Iy=mgt,
mv2x=mv1, mgt=mv2y,
v2x=v1 v2y=gt
例3.已知:初末速均为零,拉力F作用时间t1,而t2时间段 没有拉力作用, 求阻力f .
根据动量定理:(F-f)t1-ft2=0 解得:f=Ft1/(t1+t2)
例4.已知:m,h1,h2,t. 求:N=?
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冲量是描述作用在I 物体F上t 的力在一段时间内的累
积效应的物理量。 冲量是矢量。恒力的冲量，其方向与该恒力的方
向相同。 冲量是过程量，跟一段时间间隔相对应。 由于力和时间的量度跟参考系的选择无关，所以
冲量与参考系的选择无关。
2.变力的冲量：
即使是一个变力，它在一段确定时间内的 冲量也具有确定的大小和方向，只是不能直接 用公式I=Ft来计算。
P=p2-p1
Ｐ２ △P
Ｐ１
这是动量变化量的定义式，这是一个矢量关系式。△P 也是一个矢量。动量的变化量△P是一个过程量，它描述在 某一过程中，物体动量变化的大小和方向。
若物体的质量不变，则 △p=m△v；
若物体的速度不变，而质量发生变化，则
△ p=v△m。
(二)．冲量
1.恒力的冲量：
力和力的作用时间的乘积叫作力的冲量
• 动量定理的表达式是一个矢量式，等号两边的物理量 不仅大小相等，而且方问也相同。且物体所受合外力的 冲量，也就是物体所受各个力的冲量的矢量和。
例1
例2.用动量定理研究平抛运动
按正交分解法
沿水平方向: Ix=0, 沿竖直方向: Iy=mgt,
mv2x=mv1, mgt=mv2y,
v2x=v1 v2y=gt
F△t=m△v=mv2-mv1 。 这是一个矢量式,它表达了三个矢量间的关系.
对于在同一直线上应用动量定理的标量化处理方法
在一维的情况下，I 、 P1、 P2的方向相同或相反，这时I 、 P1、 P2的方向可以用“+”、“-”号来表示。先选定I 、 P1或P2中的某个方向为正方向即坐标的正方向，则与坐标正 方向同向的为正值，反向的为负值。这样，矢量式就变成了 代数式
高中物理新人教版 选修３- 5系列课件
第十六章
《动量守恒定律》 复习课
【知识要点】
（一）动量 （二）冲量 （三）动量定理 （四）动量守恒定律 （五）解决碰撞和反冲问题是动量守恒定律
的重要应用。
（一）动量
m
v
1.一个物体的动量: 运动物体的质量和速度的乘积叫动量.
P mv
动量是从动力学的角度描述物体运动状态的物理量，它反 映了物体作机械运动时的“惯性”大小。
t
2.物体系的动量定理
动量定理不仅适用于单个物体，同样也适用于物体系。
ΣFΔt+ ΣfΔt =Σmv2-Σmv1 式中F表示系统外力,f表示系统内力. 因为内力是成对的，大小相等，方向相反，作用时间相 同，所以整个系统内的内力的总冲量必定为零。
ΣfΔt=0 而系统的总动量的变化量，是指系统内所有各个物体的 动量变化量的矢量和。
例1. I=I1+I2=2+3=5(N·s) 例2. I=I1+I2=2+(-3)=-1(N·s)
(三)动量定理：
1.一个物体的动量定理:
物体在一段时间内所受到的合外力的冲量，等于物体在这段 时间内动量的变化，其表达式为
I=△p=P2-P1 。 当物体所受的合外力为恒力F时，且在作用时间△t内，物体 的质量m不变，则动量定理可写成
I= P2 - P1 尽管I 、 P1、 P2的正、负跟选取的坐标正方向有关，但按 该方程解答的结果跟正方向的选择无关。
例1. I= p2 - p1 =3-2=1(N·s) 例2. p2 = p1+ I =(+2)+(-5)=-3(kg·m/s)
说明：
• 动量定理说明冲量是物体动量发生变化的原因，它 定量地描述了作用在物体上的合外力通过一段时间的累 积所产生的效果。动量定理跟前一章中的动能定理分别 从不同的角度具体地描述了力是改变物体运动状态的原 因。
p=P2+P1
但尽p管的P结1、果跟P2正的方正向、的负选跟择选无取关的。坐标正方向有关，
P=p1+p2=2+3=５（kg·m/s） P=p1+p2=2+(-3)=-1(kg·m/s）
Ｐ２
Ｐ
Ｐ１ Ｐ２
Ｐ
-3 -2 -1 ０ １ ２ ３ ４ ５体系)末动量与初 动量的矢量差.
中学物理不能计算连续变力的冲量,但是要 能计算分过程是恒力,总过程是变力,且为一维 空间的冲量问题.
3.物体所受的冲量:
物体所受的冲量是指物体所受合外力的冲 量，即物体所受所有外力的冲量的矢量和。
I=I1+I2
4. 质点系所受的冲量:
质点系所受的冲量是指该物体系内所 有各个物体所受外力的冲量的矢量和。
I=I1+I2
在同一直线上求合冲量的标量化处理方法
在一维的情况下，I1、 I2的方向相同或相反，这时I1、 I2的 方向可以用“+”、“-”号来表示。先选定I1或I2中的某个方 向为正方向即坐标的正方向，则与坐标正方向同向的为正值， 反向的为负值。这样，矢量式就变成了代数式
I=I1+I2 尽管I1、 I2的正、负跟选取的坐标正方向有关，但I的结果跟 正方向的选择无关。
例3.已知:初末速均为零,拉力F作用时间t1,而t2时间段 没有拉力作用, 求阻力f .
根据动量定理:(F-f)t1-ft2=0 解得:f=Ft1/(t1+t2)
例4.已知:m,h1,h2,t. 求:N=?
解: (N-mg)t=mv2-(-mv1) V12=2gh1 V22=2gh2 由以上三式可解得 Nm 2g1h 2gh2 mg
• F=动m量a和定运理动F△学t公=m式v2a-=m(vv21-虽v1然)/可△t以推用导牛出顿来第，二但定用律动 量定理来的解决具体问题时，比直接用牛顿第二定律要 优越得多。F=ma是一个瞬时的关系式，只跟某一状态 相对应。而一个过程是由无数个状态组成的。运用牛顿 第二定律时，必须顾及到过程中的每一个状态，每一个 细节。而运用动量定理时，只要抓住这个过程的初、末 状态，不必顾及过程中的细节。
动量是矢量，其方向与速度的方向相同。
动量是状态量，它与某时刻物体的质量和瞬时速度相对应。
动量具有相对性，其速度的大小跟参考系的选择有关，通常 都以地面为参考系。
2.质点系的动量:
是指该系统内所有各个物体动量的矢量和。
PP1 P2
Ｐ２
Ｐ
Ｐ１
在同一直线上求总动量的标量化处理办法
时先向在，选P1一则定、维与PP1的2坐或的情标P方2况正中向下方的可，向某以P同个用1、向方“的P向+2为”的为正、方正值“向方，-相向”反同即号向或坐来的相标表为反的示负，正。值这方。 这样，矢量式就变成了代数式
积效应的物理量。 冲量是矢量。恒力的冲量，其方向与该恒力的方
向相同。 冲量是过程量，跟一段时间间隔相对应。 由于力和时间的量度跟参考系的选择无关，所以
冲量与参考系的选择无关。
2.变力的冲量：
即使是一个变力，它在一段确定时间内的 冲量也具有确定的大小和方向，只是不能直接 用公式I=Ft来计算。
P=p2-p1
Ｐ２ △P
Ｐ１
这是动量变化量的定义式，这是一个矢量关系式。△P 也是一个矢量。动量的变化量△P是一个过程量，它描述在 某一过程中，物体动量变化的大小和方向。
若物体的质量不变，则 △p=m△v；
若物体的速度不变，而质量发生变化，则
△ p=v△m。
(二)．冲量
1.恒力的冲量：
力和力的作用时间的乘积叫作力的冲量
• 动量定理的表达式是一个矢量式，等号两边的物理量 不仅大小相等，而且方问也相同。且物体所受合外力的 冲量，也就是物体所受各个力的冲量的矢量和。
例1
例2.用动量定理研究平抛运动
按正交分解法
沿水平方向: Ix=0, 沿竖直方向: Iy=mgt,
mv2x=mv1, mgt=mv2y,
v2x=v1 v2y=gt
F△t=m△v=mv2-mv1 。 这是一个矢量式,它表达了三个矢量间的关系.
对于在同一直线上应用动量定理的标量化处理方法
在一维的情况下，I 、 P1、 P2的方向相同或相反，这时I 、 P1、 P2的方向可以用“+”、“-”号来表示。先选定I 、 P1或P2中的某个方向为正方向即坐标的正方向，则与坐标正 方向同向的为正值，反向的为负值。这样，矢量式就变成了 代数式
高中物理新人教版 选修３- 5系列课件
第十六章
《动量守恒定律》 复习课
【知识要点】
（一）动量 （二）冲量 （三）动量定理 （四）动量守恒定律 （五）解决碰撞和反冲问题是动量守恒定律
的重要应用。
（一）动量
m
v
1.一个物体的动量: 运动物体的质量和速度的乘积叫动量.
P mv
动量是从动力学的角度描述物体运动状态的物理量，它反 映了物体作机械运动时的“惯性”大小。
t
2.物体系的动量定理
动量定理不仅适用于单个物体，同样也适用于物体系。
ΣFΔt+ ΣfΔt =Σmv2-Σmv1 式中F表示系统外力,f表示系统内力. 因为内力是成对的，大小相等，方向相反，作用时间相 同，所以整个系统内的内力的总冲量必定为零。
ΣfΔt=0 而系统的总动量的变化量，是指系统内所有各个物体的 动量变化量的矢量和。
例1. I=I1+I2=2+3=5(N·s) 例2. I=I1+I2=2+(-3)=-1(N·s)
(三)动量定理：
1.一个物体的动量定理:
物体在一段时间内所受到的合外力的冲量，等于物体在这段 时间内动量的变化，其表达式为
I=△p=P2-P1 。 当物体所受的合外力为恒力F时，且在作用时间△t内，物体 的质量m不变，则动量定理可写成
I= P2 - P1 尽管I 、 P1、 P2的正、负跟选取的坐标正方向有关，但按 该方程解答的结果跟正方向的选择无关。
例1. I= p2 - p1 =3-2=1(N·s) 例2. p2 = p1+ I =(+2)+(-5)=-3(kg·m/s)
说明：
• 动量定理说明冲量是物体动量发生变化的原因，它 定量地描述了作用在物体上的合外力通过一段时间的累 积所产生的效果。动量定理跟前一章中的动能定理分别 从不同的角度具体地描述了力是改变物体运动状态的原 因。
p=P2+P1
但尽p管的P结1、果跟P2正的方正向、的负选跟择选无取关的。坐标正方向有关，
P=p1+p2=2+3=５（kg·m/s） P=p1+p2=2+(-3)=-1(kg·m/s）
Ｐ２
Ｐ
Ｐ１ Ｐ２
Ｐ
-3 -2 -1 ０ １ ２ ３ ４ ５体系)末动量与初 动量的矢量差.
中学物理不能计算连续变力的冲量,但是要 能计算分过程是恒力,总过程是变力,且为一维 空间的冲量问题.
3.物体所受的冲量:
物体所受的冲量是指物体所受合外力的冲 量，即物体所受所有外力的冲量的矢量和。
I=I1+I2
4. 质点系所受的冲量:
质点系所受的冲量是指该物体系内所 有各个物体所受外力的冲量的矢量和。
I=I1+I2
在同一直线上求合冲量的标量化处理方法
在一维的情况下，I1、 I2的方向相同或相反，这时I1、 I2的 方向可以用“+”、“-”号来表示。先选定I1或I2中的某个方 向为正方向即坐标的正方向，则与坐标正方向同向的为正值， 反向的为负值。这样，矢量式就变成了代数式
I=I1+I2 尽管I1、 I2的正、负跟选取的坐标正方向有关，但I的结果跟 正方向的选择无关。
例3.已知:初末速均为零,拉力F作用时间t1,而t2时间段 没有拉力作用, 求阻力f .
根据动量定理:(F-f)t1-ft2=0 解得:f=Ft1/(t1+t2)
例4.已知:m,h1,h2,t. 求:N=?
解: (N-mg)t=mv2-(-mv1) V12=2gh1 V22=2gh2 由以上三式可解得 Nm 2g1h 2gh2 mg
• F=动m量a和定运理动F△学t公=m式v2a-=m(vv21-虽v1然)/可△t以推用导牛出顿来第，二但定用律动 量定理来的解决具体问题时，比直接用牛顿第二定律要 优越得多。F=ma是一个瞬时的关系式，只跟某一状态 相对应。而一个过程是由无数个状态组成的。运用牛顿 第二定律时，必须顾及到过程中的每一个状态，每一个 细节。而运用动量定理时，只要抓住这个过程的初、末 状态，不必顾及过程中的细节。
动量是矢量，其方向与速度的方向相同。
动量是状态量，它与某时刻物体的质量和瞬时速度相对应。
动量具有相对性，其速度的大小跟参考系的选择有关，通常 都以地面为参考系。
2.质点系的动量:
是指该系统内所有各个物体动量的矢量和。
PP1 P2
Ｐ２
Ｐ
Ｐ１
在同一直线上求总动量的标量化处理办法
时先向在，选P1一则定、维与PP1的2坐或的情标P方2况正中向下方的可，向某以P同个用1、向方“的P向+2为”的为正、方正值“向方，-相向”反同即号向或坐来的相标表为反的示负，正。值这方。 这样，矢量式就变成了代数式