Scalar-Meson - Baryon Coupling Constants in QCD Sum Rules

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物理专业英语词汇

物理专业英语词汇摘要：物理学是一门研究自然界最基本的规律和现象的科学，它涉及到许多专业的英语词汇。

本文根据物理学的不同分支，整理了一些常用的物理专业英语词汇，并用表格的形式展示了它们的中英文对照。

本文旨在帮助物理专业的学习者和爱好者掌握一些基本的物理术语，以便于阅读和交流。

1. 基础物理词汇基础物理词汇是指一些在物理学中普遍使用的概念和量，它们是物理学的基本语言。

以下是一些基础物理词汇的中英文对照表：中文英文物理physics物质matter能量energy力force重力gravity摩擦力friction拉力traction质量mass惯性inertia加速度acceleration力矩torque静止at rest相对relative动能kinetic energy势能potential energy功work动量momentum角动量angular momentum能量守恒energy conservation保守力conserved force振动vibration振幅amplitude波wave驻波standing wave震荡oscillation相干波coherent wave干涉interference衍射diffraction轨道orbit速度velocity速率speed大小magnitude方向direction水平horizontal竖直vertical相互垂直perpendicular坐标coordinate直角坐标系Cartesian coordinate system极坐标系polar coordinate system2. 电学和磁学词汇电学和磁学是研究电荷、电流、电场、磁场等现象和规律的物理学分支，它们与光学、热学、原子物理等有着密切的联系。

以下是一些电学和磁学词汇的中英文对照表：中文英文电子electron电荷charge电流current电场electric field电通量electric flux电势electric potential导体conductor电介质dielectric绝缘体insulator电阻resistor电阻率resistivity电容capacitor3. 物理专业英语词汇物理专业英语词汇是指在物理学的学习和研究中经常使用的一些专业术语，它们涵盖了物理学的各个分支和领域，如力学、电磁学、光学、热学、量子力学等。

Note on Bound States and the Bekenstein Bound

a r X i v :h e p -t h /0406037v 1 3 J u n 2004Preprint typeset in JHEP style -HYPER VERSIONDonald Marolf Physics Department,UCSB,Santa Barbara,CA 93106.Radu Roiban Physics Department,UCSB,Santa Barbara,CA 93106.Abstract:In this brief note we draw attention to examples of quantum ﬁeld theories which may hold interesting lessons for attempts to devise a precise formulation of the Bekenstein bound.Our comments mirror the recent results of Bousso (hep-th/03110223)indicating that the species problem remains an issue for precise formulations of this bound.Keywords:Bekenstein Bound.1.IntroductionThere has been much discussion in the literature of the idea that quantum systems may be subject to certain fundamental bounds relating their entropy(S)to their size(measured in terms of a radius R or an enveloping area),and perhaps to their energy(E).Such proposed bounds include the Bekenstein bound S<αRE[1,2],the holographic bound S<A/4ℓ2p [3,4],and the more subtle Causal[5]and Covariant[6]Entropy Bounds.Such bounds were originally motivated by considerations of black hole thermodynamics[1,2,3,4].Though this motivation has been criticized by various authors[7,8,9,10],the proposed bounds remain interesting topics of discussion and investigation.The Covariant Entropy Bound represents a reﬁnement of the holographic bound as, at least when spacetime can be treated classically,it gives a precise deﬁnition of what is meant by the area A.Similarly,the parameters playing the role of size and energy for the Causal Entropy Bound are well-deﬁned in this context,though the same is not true of the original holographic bound.It is also of interest to study whether a more precise conjecture can be found to replace the Bekenstein bound S<αRE.This was explored in two recent papers[11,12]by Bousso.The Bekenstein bound is unique among those above in that it does not involve the Planck length.It may therefore be conjectured to hold in ordinary ﬁeld theories,without considering coupling to gravity.This is advantageous for testing the bound,as we have more knowledge as to which such theories exist than we do when gravity is considered.An alternate interpretation of the Bekenstein bound is that,although it does not explicitly refer to the Planck length,it should apply only toﬁeld theories which can in principle be consistently coupled to the gravitationalﬁeld.We shall have little to say here about this more restrictive conjecture.In[11](following Bekenstein[13,14,15])it was argued that a precise version of this conjecture might apply to arbitrary quantumﬁeld theories.In particular,it was argued that a more precise formulation might be able to handle the so-called‘species problem’, referring to the fact that naive interpretations of the bound S<αRE(whereαis aﬁxed constant of order1)are readily violated in any theory containing a large number ofﬁelds.A simple example arises from a one-particle wavepacket state in a theory of N masslessscalarﬁelds.Such a state has RE∼1,but S∼ln N.Thus,the most naive interpretation of the Bekenstein bound is violated.Bekenstein has long argued that the bound should not apply to such wavepacket states (which will eventually spread out in space),but only to‘complete systems’[13,14,15] which are truly conﬁned to aﬁnite region and that one should include contributions from the energy of any‘walls’used to hold the system together.It is here that some cleverness is needed to make this statement precise since inﬂat spacetime,even if walls are introduced, the full system(including the walls)will necessarily possess an overall center of mass degree of freedom which will be unconﬁned and will eventually spread out across all of space.Thus, it is not clear in what sense any sub-system of the universe is truly‘complete’in this sense.Theﬁnal section of[11]suggested that one should simply disregard the overall center of mass degree of freedom and instead consider‘bound states,’with the size R being the width of the bound state.Following[11],we shall not yet be too precise about how this width is deﬁned.We also note that another proposal was explored in[12],in which the conjecture was made precise in the context of discrete light cone quantumﬁeld theory, where the size is controlled by the size of a compact direction in the spacetime.However, it was noted in[12]that a large number of species can violate the bound as easily in this second context as in the naive example above.Here we consider the‘bound state’proposal of[11]to remove the center of mass degree of freedom and deﬁne the resulting quotient to be the set of bound states.One may then test bounds of the form S<αRM,where M is the mass of the bound states.Even in this context one may quickly construct counter-examples.First,consider again a theory of N free massless scalar particles.The above quotient of the one-particle Hilbert space leaves an N-dimensional vector space corresponding to particleﬂavor.But S=ln N and M=0clearly violates the bound,and atﬁnite M the bound is violated for large enough N.This counter-example was also pointed out in[12].A similar trivial violation may be constructed from any theory having a clear‘bound state’(say,QCD with its hadrons)and then considering a Lagrangian built from a large number N of mutually non-interacting copies of this system.Now,while the examples above are counter-examples in the technical sense,they ap-pear to be somewhat trivial.This triviality might be taken as an indication that,with a bit of reﬁnement,the bound state version of the Bekenstein bound could be made more robust. Our purpose below is to point out less trivial counter-examples in which the states appear at some intuitive level to all be‘bound states held together by the same force’–though the existence of dual formulations again raises the question of to what extent‘bound states’are fundamentally diﬀerent from any other sort of state.Our counter-examples concern N=1and N=2supersymmetric SU(N c)gauge theory,where the degrees of freedom are under some control(see for example[16])in the infrared limit.2.Examples:N=1and N=2SU(N c)gauge theory with fundamentalmatterLet us consider an SU(N c)gauge theory in3+1dimensions with matter in the fundamentalrepresentation.The infrared behavior depends on the number N f of matter multiplets Q and˜Q(see for example[16]).Quite generally,if N f<3N c among the low energy degrees of freedom oneﬁnds,in some description,N2f mesons M=Q˜Q and baryons,which are composites of the high energy matterﬁelds.Of particular interest to our discussion is the situation32R(M)=3N f−N c2N c<N f<2N c).Furthermore,even if one changes the rules and requires that the mesons be placed in wavepackets with E∼1/R,the bound is readily violated at large N c,N f.In the limit N fց31The cases with no conformal invariance are quite hard to analyze because the masses of the low energy degrees of freedom depend on the K¨a hler potential and are not under control.2The other conformally invariant answer would be inﬁnite size,but conformal invariance is broken away from theﬁxed point so that the mesons will have someﬁnite size in the full theory(which can then be neglected in the long wavelength limit).option(1)would be ruled out if a convincing theory of the above models coupled to gravity could be found.We mention in passing that similar results hold for SU(n)gauge theory with m<n massless fundamental fermions and N=2supersymmetry in3+1dimensions which are conﬁning rather than conformal.Here the mass of mesons can be tuned to be arbitrarily small while taking the conﬁnement energy scale to inﬁnity as fast as one likes, and thus presumably keeping the size of the meson bound states small.Let us return brieﬂy to the actual context discussed in[11],in which Bousso attempted to study the conﬁnement of degrees of freedom to aﬁxed region of space through the use of an external potential.The argument in[12]was that an attempt to use a single potential to conﬁne a large number of species inevitably leads to large radiative corrections,over which one has little control.The bound states in the models above are of a similar nature,as the gluons couple equally to each of the N fﬂavors of Q and˜Q,though now supersymmetry does allow one to retain some control over the analysis.In the context of such bound states oneﬁnds that degrees of freedom(the relative motion of the constituents)can in fact be conﬁned without great cost in energy.This suggests that if tools could be found to make the analysis tractable,external potential problems of the sort studied in[11]could also lead to large numbers of states localized in a region ofﬁxed size.As usual,we expect that strongly coupled quantumﬁeld theories are capable of all manner of surprising behaviors not immediately obvious from their perturbative description.Acknowledgments:We are grateful to Tom Banks,Jan de Boer,and especially Raphael Bousso for several interesting discussions on these issues.D.M.was supported in part by NSF grant PHY03-54978,and by funds from the University of California and the Kavli Institute of Theoretical Physics.R.R.was supported in part by the National Science Foundation under Grant No.PHY00-98395as well as by the Department of Energy under Grant No.DE-FG02-91ER40618.References[1]J.D.Bekenstein,‘Black Holes And Entropy,’Phys.Rev.D7,2333(1973);J.D.Bekenstein,‘Generalized Second Law Of Thermodynamics In Black Hole Physics,’Phys.Rev.D9,3292 (1974).[2]J.D.Bekenstein,‘Quantum information and quantum black holes,’arXiv:gr-qc/0107049.[3]L.Susskind,‘The World as a hologram,’J.Math.Phys.36,6377(1995)[arXiv:hep-th/9409089].[4]G.’t Hooft,‘Dimensional Reduction In Quantum Gravity,’arXiv:gr-qc/9310026.[5]R.Brustein and G.Veneziano,‘A Causal Entropy Bound,’Phys.Rev.Lett.84,5695(2000)[arXiv:hep-th/9912055].[6]R.Bousso,‘A covariant entropy conjecture,’JHEP07,004(1999),[arxiv:hep-th/9905177].[7]W.G.Unruh and R.M.Wald,‘Acceleration Radiation And Generalized Second Law OfThermodynamics,’Phys.Rev.D25,942(1982).[8]D.Marolf and R.Sorkin,‘Perfect mirrors and the self-accelerating box paradox,’Phys.Rev.D66,104004(2002)[arXiv:hep-th/0201255].[9]D.Marolf and R.D.Sorkin,‘On the status of highly entropic objects,’arXiv:hep-th/0309218.[10]D.Marolf,D.Minic and S.F.Ross,‘Notes on spacetime thermodynamics and theobserver-dependence of entropy,’arXiv:hep-th/0310022.[11]R.Bousso,‘Bound states and the Bekenstein bound,’arXiv:hep-th/0310148.[12]R.Bousso,‘Harmonic resolution as a holographic quantum number,’JHEP0403,054(2004)[arXiv:hep-th/0310223].[13]J.D.Bekenstein,‘Speciﬁc Entropy And The Sign Of The Energy,’Phys.Rev.D26,950(1982).[14]J.D.Bekenstein,‘Entropy Bounds And The Second Law For Black Holes,’Phys.Rev.D27,2262(1983).[15]J.D.Bekenstein,‘On Page’s examples challenging the entropy bound,’arXiv:gr-qc/0006003.[16]K.A.Intriligator and N.Seiberg,‘Lectures on supersymmetric gauge theories andelectric-magnetic duality,’Nucl.Phys.Proc.Suppl.45BC,1(1996)[arXiv:hep-th/9509066].。

Search for a new state of matter – the Quark-Gluon Plasma一个物质–夸克胶子等离子体的新状态搜索 43

-- Fragmentation
-- multi-parton dynamics (recombination or coalescence or …)
-- Hydrodynamics (constituent quarks ? parton dynamics from gluons to constituent quarks? )
Nucleus-Nucleus Collisions and Volcanic Eruption
Volcanic high pT -- Strombolian eruption
Volcanic mediate pT – Spatter (clumps)
6
Volcanic low pT – Bulk matter flows
Evidence for Multi-parton Dynamics in Hadronization of Bulk Partonic Matter at RHIC
Huan Zhong Huang (黄焕中) Department of Physics and Astronomy
University of California Los Angeles
Rafelski+Danos, Molnar+Voloshin …..) Quark Recombination – (R.J. Fries et al, R. Hwa et al)
13
Constituent Quark Scaling
Constituent (n) Quark Scaling -- Meson n=2 and Baryon n=3 grouping
p td d td p N y d 2 1 π p td dtd p N 1 y i 12ic vo s ψ R () i)1( 0

磁共振成像技术中英文名词对照之欧阳科创编

矩形视野
Region of interest , ROI
感兴趣区
Spin echo , SE
自旋回波
Spin echo-echo planar imaging , SE-EPI
自旋-平面回波成像
SENSitivity encoding ,SENSE
敏感度编码
siMultaneous acquisition of spatial harmony ,SMASH
反转恢复
Inversion recovery echo planar imaging ,IR-EPI
反转恢复平面回波成像
Inversion recovery–fast gradient recalled echo , IR-FGRE
反转恢复快速梯度回波
Inversion recovery fast spin echo , IR-FSE
并行采集技术
Phase contrast ,PC
相位对比
Proton density weighted imaging ,PDWI
质子密度加权成像
Part per million , ppm
百万分之一
Point resolved spectroscopy ,PRESS
点分辨波谱
Perfusion weighted imaging ,PWI
刺激回波采集模式
Short TI inversion recovery , STIR
短反转时间的反转恢复序列
T1-weighted imaging , T1WI
T1加权成像
T2 prepared-fast gradient recalled echo，T2-FGRE T2
准备快速梯度回波

粒子物理与核物理实验中的数据分析

在调用BeanOn()的过程中，将调用5种(如存在)用户作用类：
G4UserRunAction, G4UserEventAction, G4UserStackingAction, G4UserTrackingAction, G4UserSteppingAction
在概念上，一个 run 收集的是同一个探测器条件下的事例。
G4DynamicParticle
赋予粒子运动学(动态)属性，如动量，能量，自旋方向等等。
G4Track
将动态粒子放到具体环境中，给出位置，几何信息等等。
2019/8/9
5
粒子定义(1)
首先要定义粒子，即模拟中可能产生的各种粒子
Geant4提供了各种类型的粒子： 1.普通粒子：如电子、质子、光子等 2.共振态粒子：寿命短，如矢量介子等 3.核子：如氘核、氦核及重离子等 4.夸克、胶子等
用作输入的原初顶点和粒子列表所收集的各种在探测器的击中或响应所收集的各种运动轨迹信息 (可选项) 所收集的各种数字化信息 (可选项)
2019/8/9
16
在 Geant4 中的迹
迹是粒子在探测器中留下的痕迹。
只体现出当时粒子的位置和物理量。
步是粒子径迹的一小段“”信息。
...
粒子枪的属性设置好之后，才调用generatePrimaryVertex()函数，产生事例的主顶点。
粒子枪本身不提供随机性，发射的粒子都是指定的。如果需要按照某分布随即发射粒子，需要在调用generatePrimaryVertex()之前，利用Geant4提供的随机数产生子自己写出需要的分布。参见ExN01PrimaryGeneratorAction::generatePrimaries(G4Event*) 函数

中国海洋大学教师系列副高级、中级岗位晋级评聘申报一览表

在学科建设、实验室(基地)建设、梯队建设等方面的贡献
在学科建设方面，本人参与了16年教学培养方案的修订工作，并主笔了16年版的本科教学培养方案。培养方案的制定是课程体系的纲要，对于物理学科课程体系建设起到重要作用。另外本人还进行了一些课程教学大纲的制定。
其他业绩
所申报岗位工作思路及预期工作目标
新的工作岗位上，本人将继续在教学和科研方面提高自己，为同学服务，为学科建设服务。在本科教学方面，继续提高数学物理方法等课程的教学水平，让大部分学生能有切实的收获。在研究生教学方面，认真建设高等数学物理方法和量子场论两门课程，为物理专业研究生课程建设贡献自己的力量。在科学研究方面，力争未来的几年内每年发表不少于三篇SCI论文，争取到国家自然科学基金面上项目，培养出合格的理论物理专业研究生。另外为了配合学校的海洋特色，将在海洋声学和水声物理等方面进行一些科学研究。
B -> D form factors in QCD
PHYSICS
Subleading power
corrections to the pion- JOURNAL OF HIGH ENERGY
photon transition form
PHYSICS
factor in QCD
Perturbative corrections to
2007.07/2010.12 中国海洋大学
讲师
博士/博士研究生毕 2010.12/2018.12 中国海洋大学业
副教授
任现专业技术岗位以来研究生培养情况
教学科研教学科研
年度
2017年
2016年
2015年
已毕业博士生
0
在读博士生
0
考核结果

量子力学索引英汉对照

21-centimeter line, 21厘米线AAbsorption, 吸收Addition of angular momenta, 角动量叠加Adiabatic approximation, 绝热近似Adiabatic process, 绝热过程Adjoint, 自伴的Agnostic position, 不可知论立场Aharonov-Bohm effect, 阿哈罗诺夫-玻姆效应Airy equation, 艾里方程；Airy function, 艾里函数Allowed energy, 允许能量Allowed transition, 允许跃迁Alpha decay, 衰变；Alpha particle, 粒子Angular equation, 角向方程Angular momentum, 角动量Anomalous magnetic moment, 反常磁矩Antibonding, 反键Anti-hermitian operator, 反厄米算符Associated Laguerre polynomial, 连带拉盖尔多项式Associated Legendre function, 连带勒让德多项式Atoms, 原子Average value, 平均值Azimuthal angle, 方位角Azimuthal quantum number, 角量子数BBalmer series, 巴尔末线系Band structure, 能带结构Baryon, 重子Berry's phase, 贝利相位Bessel functions, 贝塞尔函数Binding energy, 束缚能Binomial coefficient, 二项式系数Biot-Savart law, 毕奥-沙法尔定律Blackbody spectrum, 黑体谱Bloch's theorem, 布洛赫定理Bohr energies, 玻尔能量；Bohr magneton, 玻尔磁子；Bohr radius, 玻尔半径Boltzmann constant, 玻尔兹曼常数Bond, 化学键Born approximation, 玻恩近似Born's statistical interpretation, 玻恩统计诠释Bose condensation, 玻色凝聚Bose-Einstein distribution, 玻色-爱因斯坦分布Boson, 玻色子Bound state, 束缚态Boundary conditions, 边界条件Bra, 左矢Bulk modulus, 体积模量CCanonical commutation relations, 正则对易关系Canonical momentum, 正则动量Cauchy's integral formula, 柯西积分公式Centrifugal term, 离心项Chandrasekhar limit, 钱德拉赛卡极限Chemical potential, 化学势Classical electron radius, 经典电子半径Clebsch-Gordan coefficients, 克-高系数Coherent States, 相干态Collapse of wave function, 波函数塌缩Commutator, 对易子Compatible observables, 对易的可观测量Complete inner product space, 完备内积空间Completeness, 完备性Conductor, 导体Configuration, 位形Connection formulas, 连接公式Conservation, 守恒Conservative systems, 保守系Continuity equation, 连续性方程Continuous spectrum, 连续谱Continuous variables, 连续变量Contour integral, 围道积分Copenhagen interpretation, 哥本哈根诠释Coulomb barrier, 库仑势垒Coulomb potential, 库仑势Covalent bond, 共价键Critical temperature, 临界温度Cross-section, 截面Crystal, 晶体Cubic symmetry, 立方对称性Cyclotron motion, 螺旋运动DDarwin term, 达尔文项de Broglie formula, 德布罗意公式de Broglie wavelength, 德布罗意波长Decay mode, 衰变模式Degeneracy, 简并度Degeneracy pressure, 简并压Degenerate perturbation theory, 简并微扰论Degenerate states, 简并态Degrees of freedom, 自由度Delta-function barrier, 势垒Delta-function well, 势阱Derivative operator, 求导算符Determinant, 行列式Determinate state, 确定的态Deuterium, 氘Deuteron, 氘核Diagonal matrix, 对角矩阵Diagonalizable matrix, 对角化Differential cross-section, 微分截面Dipole moment, 偶极矩Dirac delta function, 狄拉克函数Dirac equation, 狄拉克方程Dirac notation, 狄拉克记号Dirac orthonormality, 狄拉克正交归一性Direct integral, 直接积分Discrete spectrum, 分立谱Discrete variable, 离散变量Dispersion relation, 色散关系Displacement operator, 位移算符Distinguishable particles, 可分辨粒子Distribution, 分布Doping, 掺杂Double well, 双势阱Dual space, 对偶空间Dynamic phase, 动力学相位EEffective nuclear charge, 有效核电荷Effective potential, 有效势Ehrenfest's theorem, 厄伦费斯特定理Eigenfunction, 本征函数Eigenvalue, 本征值Eigenvector, 本征矢Einstein's A and B coefficients, 爱因斯坦A,B系数；Einstein's mass-energy formula, 爱因斯坦质能公式Electric dipole, 电偶极Electric dipole moment, 电偶极矩Electric dipole radiation, 电偶极辐射Electric dipole transition, 电偶极跃迁Electric quadrupole transition, 电四极跃迁Electric field, 电场Electromagnetic wave, 电磁波Electron, 电子Emission, 发射Energy, 能量Energy-time uncertainty principle, 能量-时间不确定性关系Ensemble, 系综Equilibrium, 平衡Equipartition theorem, 配分函数Euler's formula, 欧拉公式Even function, 偶函数Exchange force, 交换力Exchange integral, 交换积分Exchange operator, 交换算符Excited state, 激发态Exclusion principle, 不相容原理Expectation value, 期待值FFermi-Dirac distribution, 费米-狄拉克分布Fermi energy, 费米能Fermi surface, 费米面Fermi temperature, 费米温度Fermi's golden rule, 费米黄金规则Fermion, 费米子Feynman diagram, 费曼图Feynman-Hellman theorem, 费曼-海尔曼定理Fine structure, 精细结构Fine structure constant, 精细结构常数Finite square well, 有限深方势阱First-order correction, 一级修正Flux quantization, 磁通量子化Forbidden transition, 禁戒跃迁Foucault pendulum, 傅科摆Fourier series, 傅里叶级数Fourier transform, 傅里叶变换Free electron, 自由电子Free electron density, 自由电子密度Free electron gas, 自由电子气Free particle, 自由粒子Function space, 函数空间Fusion, 聚变Gg-factor, g-因子Gamma function, 函数Gap, 能隙Gauge invariance, 规范不变性Gauge transformation, 规范变换Gaussian wave packet, 高斯波包Generalized function, 广义函数Generating function, 生成函数Generator, 生成元Geometric phase, 几何相位Geometric series, 几何级数Golden rule, 黄金规则"Good" quantum number, "好"量子数"Good" states, "好"的态Gradient, 梯度Gram-Schmidt orthogonalization, 格莱姆-施密特正交化法Graphical solution, 图解法Green's function, 格林函数Ground state, 基态Group theory, 群论Group velocity, 群速Gyromagnetic railo, 回转磁比值HHalf-integer angular momentum, 半整数角动量Half-life, 半衰期Hamiltonian, 哈密顿量Hankel functions, 汉克尔函数Hannay's angle, 哈内角Hard-sphere scattering, 硬球散射Harmonic oscillator, 谐振子Heisenberg picture, 海森堡绘景Heisenberg uncertainty principle, 海森堡不确定性关系Helium, 氦Helmholtz equation, 亥姆霍兹方程Hermite polynomials, 厄米多项式Hermitian conjugate, 厄米共轭Hermitian matrix, 厄米矩阵Hidden variables, 隐变量Hilbert space, 希尔伯特空间Hole, 空穴Hooke's law, 胡克定律Hund's rules, 洪特规则Hydrogen atom, 氢原子Hydrogen ion, 氢离子Hydrogen molecule, 氢分子Hydrogen molecule ion, 氢分子离子Hydrogenic atom, 类氢原子Hyperfine splitting, 超精细分裂IIdea gas, 理想气体Idempotent operaror, 幂等算符Identical particles, 全同粒子Identity operator, 恒等算符Impact parameter, 碰撞参数Impulse approximation, 脉冲近似Incident wave, 入射波Incoherent perturbation, 非相干微扰Incompatible observables, 不对易的可观测量Incompleteness, 不完备性Indeterminacy, 非确定性Indistinguishable particles, 不可分辨粒子Infinite spherical well, 无限深球势阱Infinite square well, 无限深方势阱Inner product, 内积Insulator, 绝缘体Integration by parts, 分部积分Intrinsic angular momentum, 内禀角动量Inverse beta decay, 逆衰变Inverse Fourier transform, 傅里叶逆变换KKet, 右矢Kinetic energy, 动能Kramers' relation, 克莱默斯关系Kronecker delta, 克劳尼克LLCAO technique, 原子轨道线性组合法Ladder operators, 阶梯算符Lagrange multiplier, 拉格朗日乘子Laguerre polynomial, 拉盖尔多项式Lamb shift, 兰姆移动Lande g-factor, 朗德g-因子Laplacian, 拉普拉斯的Larmor formula, 拉摩公式Larmor frequency, 拉摩频率Larmor precession, 拉摩进动Laser, 激光Legendre polynomial, 勒让德多项式Levi-Civita symbol, 列维-西维塔符号Lifetime, 寿命Linear algebra, 线性代数Linear combination, 线性组合Linear combination of atomic orbitals, 原子轨道的线性组合Linear operator, 线性算符Linear transformation, 线性变换Lorentz force law, 洛伦兹力定律Lowering operator, 下降算符Luminoscity, 照度Lyman series, 赖曼线系MMagnetic dipole, 磁偶极Magnetic dipole moment, 磁偶极矩Magnetic dipole transition, 磁偶极跃迁Magnetic field, 磁场Magnetic flux, 磁通量Magnetic quantum number, 磁量子数Magnetic resonance, 磁共振Many worlds interpretation, 多世界诠释Matrix, 矩阵；Matrix element, 矩阵元Maxwell-Boltzmann distribution, 麦克斯韦-玻尔兹曼分布Maxwell's equations, 麦克斯韦方程Mean value, 平均值Measurement, 测量Median value, 中位值Meson, 介子Metastable state, 亚稳态Minimum-uncertainty wave packet, 最小不确定度波包Molecule, 分子Momentum, 动量Momentum operator, 动量算符Momentum space wave function, 动量空间波函数Momentum transfer, 动量转移Most probable value, 最可几值Muon, 子Muon-catalysed fusion, 子催化的聚变Muonic hydrogen, 原子Muonium, 子素NNeumann function, 纽曼函数Neutrino oscillations, 中微子振荡Neutron star, 中子星Node, 节点Nomenclature, 术语Nondegenerate perturbationtheory, 非简并微扰论Non-normalizable function, 不可归一化的函数Normalization, 归一化Nuclear lifetime, 核寿命Nuclear magnetic resonance, 核磁共振Null vector, 零矢量OObservable, 可观测量Observer, 观测者Occupation number, 占有数Odd function, 奇函数Operator, 算符Optical theorem, 光学定理Orbital, 轨道的Orbital angular momentum, 轨道角动量Orthodox position, 正统立场Orthogonality, 正交性Orthogonalization, 正交化Orthohelium, 正氦Orthonormality, 正交归一性Orthorhombic symmetry, 斜方对称Overlap integral, 交叠积分PParahelium, 仲氦Partial wave amplitude, 分波幅Partial wave analysis, 分波法Paschen series, 帕邢线系Pauli exclusion principle, 泡利不相容原理Pauli spin matrices, 泡利自旋矩阵Periodic table, 周期表Perturbation theory, 微扰论Phase, 相位Phase shift, 相移Phase velocity, 相速Photon, 光子Planck's blackbody formula, 普朗克黑体辐射公式Planck's constant, 普朗克常数Polar angle, 极角Polarization, 极化Population inversion, 粒子数反转Position, 位置；Position operator, 位置算符Position-momentum uncertainty principles, 位置-动量不确定性关系Position space wave function, 坐标空间波函数Positronium, 电子偶素Potential energy, 势能Potential well, 势阱Power law potential, 幂律势Power series expansion, 幂级数展开Principal quantum number, 主量子数Probability, 几率Probability current, 几率流Probability density, 几率密度Projection operator, 投影算符Propagator, 传播子Proton, 质子QQuantum dynamics, 量子动力学Quantum electrodynamics, 量子电动力学Quantum number, 量子数Quantum statics, 量子统计Quantum statistical mechanics, 量子统计力学Quark, 夸克RRabi flopping frequency, 拉比翻转频率Radial equation, 径向方程Radial wave function, 径向波函数Radiation, 辐射Radius, 半径Raising operator, 上升算符Rayleigh's formula, 瑞利公式Realist position, 实在论立场Recursion formula, 递推公式Reduced mass, 约化质量Reflected wave, 反射波Reflection coefficient, 反射系数Relativistic correction, 相对论修正Rigid rotor, 刚性转子Rodrigues formula, 罗德里格斯公式Rotating wave approximation, 旋转波近似Rutherford scattering, 卢瑟福散射Rydberg constant, 里德堡常数Rydberg formula, 里德堡公式SScalar potential, 标势Scattering, 散射Scattering amplitude, 散射幅Scattering angle, 散射角Scattering matrix, 散射矩阵Scattering state, 散射态Schrodinger equation, 薛定谔方程Schrodinger picture, 薛定谔绘景Schwarz inequality, 施瓦兹不等式Screening, 屏蔽Second-order correction, 二级修正Selection rules, 选择定则Semiconductor, 半导体Separable solutions, 分离变量解Separation of variables, 变量分离Shell, 壳Simple harmonic oscillator, 简谐振子Simultaneous diagonalization, 同时对角化Singlet state, 单态Slater determinant, 斯拉特行列式Soft-sphere scattering, 软球散射Solenoid, 螺线管Solids, 固体Spectral decomposition, 谱分解Spectrum, 谱Spherical Bessel functions, 球贝塞尔函数Spherical coordinates, 球坐标Spherical Hankel functions, 球汉克尔函数Spherical harmonics, 球谐函数Spherical Neumann functions, 球纽曼函数Spin, 自旋Spin matrices, 自旋矩阵Spin-orbit coupling, 自旋-轨道耦合Spin-orbit interaction, 自旋-轨道相互作用Spinor, 旋量Spin-spin coupling, 自旋-自旋耦合Spontaneous emission, 自发辐射Square-integrable function, 平方可积函数Square well, 方势阱Standard deviation, 标准偏差Stark effect, 斯塔克效应Stationary state, 定态Statistical interpretation, 统计诠释Statistical mechanics, 统计力学Stefan-Boltzmann law, 斯特番-玻尔兹曼定律Step function, 阶跃函数Stem-Gerlach experiment, 斯特恩-盖拉赫实验Stimulated emission, 受激辐射Stirling's approximation, 斯特林近似Superconductor, 超导体Symmetrization, 对称化Symmetry, 对称TTaylor series, 泰勒级数Temperature, 温度Tetragonal symmetry, 正方对称Thermal equilibrium, 热平衡Thomas precession, 托马斯进动Time-dependent perturbation theory, 含时微扰论Time-dependent Schrodinger equation, 含时薛定谔方程Time-independent perturbation theory, 定态微扰论Time-independent Schrodinger equation, 定态薛定谔方程Total cross-section, 总截面Transfer matrix, 转移矩阵Transformation, 变换Transition, 跃迁；Transition probability, 跃迁几率Transition rate, 跃迁速率Translation,平移Transmission coefficient, 透射系数Transmitted wave, 透射波Trial wave function, 试探波函数Triplet state, 三重态Tunneling, 隧穿Turning points, 回转点Two-fold degeneracy , 二重简并Two-level systems, 二能级体系UUncertainty principle, 不确定性关系Unstable particles, 不稳定粒子VValence electron, 价电子Van der Waals interaction, 范德瓦尔斯相互作用Variables, 变量Variance, 方差Variational principle, 变分原理Vector, 矢量Vector potential, 矢势Velocity, 速度Vertex factor, 顶角因子Virial theorem, 维里定理WWave function, 波函数Wavelength, 波长Wave number, 波数Wave packet, 波包Wave vector, 波矢White dwarf, 白矮星Wien's displacement law, 维恩位移定律YYukawa potential, 汤川势ZZeeman effect, 塞曼效应。

美国连续束电子加速器的能量升级到12GeV的科学与实验设备

美国连续束电子加速器的能量升级到12Ge V 的科学与实验设备石　宗　仁(中国原子能科学研究院　北京　102413)摘　要驱动美国托马斯杰斐逊国家加速器装置(Thomas Jeffers on Nati onal Accelerat or Facility,简称JLab )的能量升级到12GeV 的科学是研究胶子激发和色禁闭的起因,研究原子核的构件核子是如何由夸克和胶子构成的,研究原子核的结构及寻找新物理等的一门科学.实验设备是12Ge V 的加速器、各种超导磁谱仪及极化靶等.在能量为12Ge V 的加速器中,将采用深度遍举过程和极化实验.关键词胶子激发,色禁闭,普适的部分子分布,连续束电子加速器,超导磁谱仪,深度遍举过程,极化The exper i m ent a l equi p mentfor the 12GeV upgrade of CEBAF a t J LabSH I Zong 2Ren(China Institute of A to m ic Energy,B eijing 102413,China )Abstract The upgrade at JLab of the continuous electr on beam accelerator facility to 12GeV was based on the requirements for research on gluonic excitations and the origin of quark confinement,how nucleons are built up fr om quarks and gluons,the structure of nuclei,and new physics .The upgraded experi mental equipment includes the 12GeV accelerator,superconducting magnetic s pectr ometers and polarized targets .Keywords gluonic excitations,color confinement,generalized parton distributi ons,continuous electr on beam accelerator,superconducting magnetic s pectr ometer,deep exclusive p rocesses,polarizati on2006-03-10收到初稿,2006-04-28修回　Email:zrshi@iris .ciae .ac .cn1　引言核物理学是一门研究原子核性质及其结构的基础科学,是核工程的物理基础,是研究物质起源和演化的基础,也是研究星际燃料来源的基础,是理论与实验紧密结合、不断深入和发展、需要长期研究的科学.它在国防、能源、医学、材料分析及其改性、环境科学和空间探索等方面都已发挥了重要的作用.在21世纪,核物理学将面临新的机遇和挑战.美国将核物理学作为国家级的科学,是美国技术大厦的支柱之一,也是培养人材的摇篮.在1979年,美国能源部和美国国家自然科学基金委员会的核科学咨询委员会第一次制定了核科学的长远规划LRP (a Long range p lan for nuclear science ),它评估过去、展望和计划未来.在随后的1983、1989、1996和2002年都做过LRP .在1989年的LRP [1]中,将标准模型(standard model,简称S M )作为核物理学的理论基础,其中强相互作用理论是量子色动力学(quantu m chr omo dyna m ics,QCD )它标志了核物理学新的里程碑.在文献[1]中,也明确地提出了原子核组成的四个层次:原子核类似于有表面振动和集体转动的液滴;原子核由核子组成;原子核由核子、介子和核子激发态等强子组成,也称为介子-重子模型(mes 2on-bary on model);原子核由夸克和胶子组成等.前两个层次构成了低能核物理.前三个层次统称传统核物理(conventi onal nuclear physics).在夸克和胶子的层次上研究强子和原子核的性质称为现代核物理(conte mporary nuclear physics).在2002年的LRP[2]中,明确地提出现代核物理包含5个科学目标:(1)核子的QCD结构及其相互作用;(2)原子核的结构及其稳定性;(3)高能量密度的QCD及热核物质的性质;(4)在核天体中元素的起源及物质的演化;(5)寻求新物理.美国托马斯杰斐逊国家加速器装置(Thomas Jeffers on Nati onal Accelerat or Facility,简称JLab)是基于第一、第二和第五个科学目标.总之,现代核物理以标准模型为理论基础,在夸克和胶子的层次上研究核物质的性质.当前研究非微扰QCD、色禁闭(col or confin ment)机制以及QCD 真空的结构是重要的科学任务.它的研究内容已经大大地超出了传统的范围.当然,人们最终希望用QCD统一地描述强子和原子核及其在各种极端条件下核物质的性质,它将是21世纪核物理学面临的机遇和挑战.为此,对构成核物理实验的炮弹(入射粒子束)、靶、探测器、电子学线路和数据获取及其处理程序,以及实验方法等都提出了新的要求.首先,人们需要多种类型的加速器,以提供参于电磁、弱和强相互作用的高品质的多种初级和次级粒子束(初级的如电子、质子和重离子,次级的如γ射线、反质子和中微子等),从而探知强子的电磁、弱和强相互作用方面的结构及极端条件下核物质的性质.其中高品质电子加速器具有头等重要的作用.这是由于电磁相互作用在理论上清楚,可微扰计算,大多数反应是单步过程,具有远高于弱相互作用的强度,以及通过调节电子转移四动量的平方(Q2)可改变空间和时间分辨率等优点.借改变Q2,能够观察到在核子内组分夸克模型CQM(constituent quark model)和部分子模型(part on model)之间以及在原子核内4个层次及其间的过渡性质.在1956年,Hofstadter等人[3]通过电子弹性散射,测量了质子内部的电荷和电流分布,说明了质子不是点粒子,而是有结构的,由此Hofstadter获得了诺贝尔奖;在1968年,Friedman等人[4]在斯坦福直线加速器中心(Stanf ord linear accelerat or center, S LAC)通过电子深度非弹散射(deep inelastic scat2 tering,D I S)发现了质子内部有后来称为夸克的微小颗粒存在,为此获得了诺贝尔奖;Prescott等人[5,6]利用极化电子-非极化靶,测量电子极化不对称度,证明了弱相互作用中存在中性流;在1983,年欧洲合作组Aubert等人[7]利用电子在原子核上的D I S,发现了原子核的结构不同于自由核子集体的结构,它称为E MC效应;A sh man等人[8]利用极化电子-极化靶,测量极化不对称度,发现了夸克对质子自旋的贡献约20%,而相对论CQM预言约70%,这是著名的至今仍在研究的热门课题“自旋危机”(s p in cri2 sis).大量事实已证明,电子是研究强子和原子核性质的强有力的探针.在虚光子携带能量等于零的B reit框架中,虚光子的波长λ=h/(2πQ),Q越大,λ越小,空间分辨率也越高.用高能量的电子能获得大的Q值.由于反应截面反比于Q n,一般n=4,所以Q越大,截面越小,为补偿小截面,需要强束流.实验上,由于需要采用对夸克和胶子场算符矩阵元灵敏的遍举和极化测量,所以分别要求电子束流的占空因子(duty fac2 t or)～100%(也称连续束),以及电子自旋具有取向的极化束.总之,需要高能、强流、极化和连续束的电子加速器.现在,J lab具有6Ge V、强流、极化、连续电子束的加速器装置(continuos electr on bea m accelerat or fa2 cility,简称CE BAF).随着QCD的进展,如色禁闭的流管模型被第一原理的格点(lattice)规范QCD计算所证实,新的包含丰富强子结构信息的普适的部分子分布(generalized part on distributi ons,GP D)理论的出现等,驱使人们采用12Ge V或更高能量的CE2 BAF.目前,由于技术上的成熟,将6Ge V提高到12Ge V是现实的,预计2010年即可实现.12Ge V将为人们提供新的运动学的区域,打开许多新的前所未有的研究窗口,以及在已有的运动学区域提供统计不确定度小的实验数据.在12Ge V,将采用深度遍举过程DEP(deep exclusive p r ocesse)和极化实验.本文第2节介绍驱动12Ge V的核科学,第3节是JLab的发展历史,加速器和超导磁谱仪等的现状和未来,在结束语中简单地介绍国际上在核物理方面正在筹建的大型加速器.在附录Ⅰ,简要地介绍了S M和QCD,在附录Ⅱ,介绍了实验上相关的问题:遍举和极化测量,运动学变量和反应类型,观测量和因子化定理等.本文主要参考了JLab在2004年6月的“CE BAF12Ge V改进的科学和实验装置的预概念设计报告”[9],及有关的文献.2　驱动12Ge V 的核科学胶子激发和色禁闭的起因、原子核构件是如何由夸克和胶子构成的、原子核物理和检验对称性及寻找新物理等四个方面的科学动机驱动了12GeV.下面分别叙述它们,但着重说明前两个.2.1　胶子激发和色禁闭的起因通过研究胶子的性质及其在强子中的作用,能得出色禁闭的起因,而寻找和研究含有胶子自由度的混合介子(hybrids )则是重要的手段.在JLab 新建的D 厅里,胶子激发(gluonic excitati ons )合作组(简称Glue X 组)将通过线极化的实光子与核子相互作用产生混合介子,利用密封性的谱仪测量混合介子的各种衰变产物.实验上将得到普通介子、轻夸克的混合介子、胶球(glueball )、介子分子态(mes on -mes on molecules )的质量谱,特别是奇异混合介子的质量谱[9,10].2.1.1　流管-色禁闭的起因早在1970年,Na mbu Y 在芝加哥大学没有发表的报告中,谈到在粒子内部夸克是由弦联系在一起的.在1985年,Isgur 和Pat on [11]提出了胶子的流管(gluonic flux -tube )模型.在1995年,Bali 等人[12]用格点QCD 计算表明,介子中的正反价夸克间形成了由胶子构成的流管.图1表示出量子电动力学QE D 和QCD 的场线和力同介子的正反价夸克间距的关系.图的上部分显示出QED 单位面积的电力线数和力反比于r 2,而势能将反比于r ,r 越大,势能越小.图的下部分显示出QCD 单位面积的色力线数和力与r 无关,势能将随r 线性增加,r 越大,势能越大.QCD 和QE D 的性质截然不同.色禁闭起源于流管的形成,GlueX 实验将检验它是否正确.2.1.2　普通介子的JPC根据CQM ,在夸克和反夸克构成的普通介子中,胶子自由度被冻结了,普通介子用qq _表示.qq _的总角动量J =L +S,宇称量子数P =(-1)L +1,电荷共轭量子数C =(-1)L +S.其中L 是正反夸克的相对轨道角动量;总自旋S =s 1+s 2,s 1和s 2分别是等于1/2的正反夸克的自旋.当L =S =0时,J PC=0-+,对应于九重赝标量介子(p seudoscalar mes on )π、η、η′和K;当L =0,S =1时,J PC =1--,对应于九重矢量介子(vect or mes on )ρ、ω、<和K 3.图1　在QCD 和QED 中的场线和力同正反价夸克间距的关系具有整数自旋J 、宇称P =(-1)J的称为自然宇称的粒子,P =(-1)J +1的称为非自然宇称的粒子.自然性(naturality )量子数τ=P (-1)J,自然宇称和非自然宇称粒子的τ分别为+1和-1.赝标量介子的τ=-1,矢量介子的τ=+1.2.1.3　混合介子的J PCHCQM 不能描述用qq _g 表示的混合介子,它的存在表明,在低能QCD 有价胶子自由度.流管基态的角动量L ′=0,最低的胶子集体激发态是L ′=1,它相当流管的顺时针和逆时针的两种转动态,两者的线性组合构成了J PC G =1-+和1+-的退化态.J PC与J PCG 耦合可得到qq _g 的J PCH ,见表1.从表1能够看出,J PC G 与L =S =0的J PC耦合产生的J PCH =1--和1++,在S =1的J PC中有其副本.J PCG 与S =1的JPC耦合产生的J PCH 有两类:一类是τ=-1,如0-+,2-+,1+-,…,在S =0的J PC 中有其副本;另一类τ=+1,如1-+,0+-,2+-,…,在J PC中没有副本.J PCH 与J PC相同的称为普通的qq _g,不同的称为奇异(exotic )的qq _g .由此得出,奇异的qq _g 能够通过S =1的矢量介子的胶子集体激发产生,但不能通过S =0的赝标量介子产生.在高能,由于光子可看作是由自旋平行的虚的正2反夸克构成的矢量介子,所以它能够产生奇异的qq _g .在表1也列出了L ≠0的J PCH .由于普通的qq _g 与qq _能够产生组态混合,所以实验上很难区分两者.如果在实验上找到了奇异的qq _g,如J PCH =1-+,那么qq _g 就被唯一的确定了.格点QCD 已经预言了轻夸克qq _g 的谱及其衰变方式,表1　J PC 和J PCHSL012JPC00-+1+-2-+11--(0,1,2)++(1,2,3)--J PCH01--,1++(0,1,2)++,(0,1,2)--(1,2,3)--,(1,2,3)++1(0,1,2)-+,(0,1,2)+-(1;0,1,2;1,2,3)+-,(1;0,1,2;1,2,3)-+(0,1,2;1,2,3;2,3,4)-+,(0,1,2;1,2,3;2,3,4)+-式,其中最低的1-+的奇异q q _g 质量为1.9—2.0Ge V.图2表示在2.7Ge V /c2以下的q q _、胶球、q q _g和介子分子态的质量谱.从图可以看出,在1.3—2.7Ge V /c2的区间,除奇异qq _g 具有0+-、1-+、2+-量子数外,其他的都没有,所以实验上找到具有此量子数的介子就是奇异的qq _g.图2　普通介子、胶球、混合介子和分子态的质量谱2.1.4　光致反应除光子等效矢量介子外,由于能够得到高品质、高强度、线极化的光子束,所以用光致反应产生qq _g,特别是奇异的qq _g,是有效和现实的.光致反应γ↑N →X ↑N ′,s =(p γ+p p )2,(1)t =(p γ-p X )2,(2)其中X 是具有确定J P的qq _g;↑表示γ射线是线极化的,及在实验上测量X 的极化;N 和N ′分别是初态核子和末态重子;洛伦兹标量s 和t 分别是在质心系的能量和四动量转移,称为Mandelstam 变量.在图3的t 道反应中,当没有重子数交换时,可以通过交换介子或坡密子(pomer on )等实现.在小t 时,主要是交换π+[13].实验上光子和核子靶分别是线极化和非极化的,测量反冲核子(但不测其极化)并测量X 衰变产物的角分布.通过角分布能够导出X 的极化方向和极化度.当交换坡密子时反应截面σ与随s 无关;当交换介子时,σ随s 增大而减少,σ与t 满足指数衰减关系:σ～e -α│t │.图3　光致产生混合介子的t 道反应2.1.5　线极化光子使用线极化光子的意义在于通过测量X 的极化,如果交换粒子的自然性知道了,就能知道X 的自然性,反之亦然;X 的极化方向与光子的线极化方向是相互关联的,并与X 的自然性有关.线极化光子的波函数为│x 〉=(│-1〉-│+1〉)/2,(3)│y 〉=i (│-1〉+│+1〉)/2,(4)其中│-1〉和│+1〉分别是左和右手圆极化光子的本征态.在光子和X 的三动量方向构成的产生平面里,│x 〉和│y 〉分别是在其内和与其垂直的线极化光子.由于|x 〉和|y 〉分别是左和右圆极化光子的差与和,所以它们对应的幅度分别是〈J X λX |T |J γλγ,J ex λex 〉与〈J X λX |T |J γ-λγ,J ex λex 〉的差与和.J ex 和λex 分别是交换粒子粒子的角动量和螺旋性.螺旋性定义为粒子自旋在其运动方向上的投影,其取值为-s 至s .在相互作用顶点,根据宇称和角动量守恒,〈J X λX |T |J γλγ,J exλex 〉∞τ〈J X -λX |T |J γ-λγ,J ex -λex 〉[14,15],其中τ=τX τex .从测量X 的极化,可判定τ=+1或τ=-1,于是如果X 的τX 知道了,交换粒子的τex 就知道了,反之亦然.当t 道交换π+时,如果τX =-1,X 的线极化方向与光子的线极化方向平行;如果τX =+1,X 的线极化方向与光子的线极化方向垂直[13].非极化和圆极化光子不具备这种性质.2.1.6　分波分析分析实验数据的重要工具是分波分析P WA (partial wave analysis ).螺旋性的反应幅度能够多极展开:T λ3λ4;λ1λ2=16πρJ ≥μ(2J +1)T J λ3λ4;λ1λ2(s )d Jλλ′(θs ),(5)λ=λ1-λ2,λ′=λ3-λ4,m =max (|λ|,|λ′|),其中T Jλ3λ4;λ1λ2是分波的系数;λ1、λ2、λ3和λ4分别是光子、N 、X 和N ′的螺旋性;J 是分波的阶数;d J λλ′(θs )是转动矩阵,d J 00(θs )=P J(θs );在质心坐标系中,λ和λ′分别是碰撞前后总角动量在运动方向上的投影.通过拟合角分布和各种极化观测量,确定分波系数,然后得到共振参数及J PC等.P WA 具有固有的缺点:当增加分波时,强分波串到弱分波,这种现象称为Dannachie 的连续模糊性或称泄漏.为了减少泄漏,建立密封性、质量分辨好、允许高计数率、对各种衰变方式灵敏、效率随角度变化均匀的探测器是必要的.D 厅的探测器正是根据这些要求设计的.2.2原子核构件核子的基本结构核子是原子核的基本构件,它的质量、自旋及相互作用性质直接取决于其内部的夸克和胶子的运动,它可用附录(Ⅰ)的(1)式描述,研究核子结构是QCD 的突出任务.在1994年以后,Muller [16],J i [17]和Radyush 2kin [18]等人提出了新的普适于硬的遍举过程的GP D ,这些过程如:深度虚光子的康普顿散射DVCS (deep ly virtual Co mp t on scattering ),ep →ep γ;深度虚介子产生过程DVMP (deep ly virtual mes on p r oduc 2ti on ),ep →epm;深度虚光子的双轻子产生,ep →ep ll 等.DVCS 和DVMP 的手袋(handbag )见图4,从DVCS 的手袋图看出,电子发射的虚光子γ3从质子击出一个夸克,高速夸克传播距离z 发射实光子γ后返回质子.在DVMP 中,高速夸克发射的胶子转变成正反夸克对qq _,其中q 返回质子,q _与被击中的夸克形成赝标量或矢量介子.GP D 打开了新的研究非微扰QCD 的窗口.它是图4　DVCS 和DVMP 的手袋图形状因子FF (for m fact or )、部分子分布函数P DF(part on distributi on functi ons )、分布幅度的统一.它给出了许多新的预言:夸克轨道角动量同GP D 的关系;矢量介子产生反应对胶子灵敏;冲击参数分布能够给出纵向动量比例x 和冲击参数b ⊥关联的三维图像,称为核子的断层扫描[19];通过DVCS 和BH (Bethe -Heitler )相干项可以得到反应幅度的相位参数,实现强子的全息照相[20];GP D 的二次矩是引力理论中的能量-动量张量形状因子等.由于它包含了丰富的强子结构信息,所以利用12Ge V 测量GP D 是重点之一.在12Ge V ,通过单举、半单举和遍举及极化测量,研究价夸克极化的P DF 、微扰QCD 的组分标度、强子螺旋性守恒、核子自旋结构、横动量相关的分布函数、高级t w ist 效应、普适的G DH (gerasi m ov drell hearn )求和规则、夸克-强子二重性等广泛的课题.2.2.1　GP D在硬反应(hard reacti on )中,夸克场算符[21]为O (x )=1/4π・∫d z -exp (xP +z -)q _(-z /2)Γi W [-z /2,z /2]q (z /2)|z +=0,z =0,(6)Γi =γ+,γ+γ5,σ+jγ5,W [-z /2,z /2]=P exp (-i g ・∫d sz μA μ(sz )),其中P +是强子动量的正分量;xP +是激活夸克动量的正分量,x =(x i +x f )/2,x i 和x f 分别是初、末态激活夸克携带强子正动量的比例;γ+、γ+γ5、σ+j γ5分别是矢量、轴矢量和张量的D irac 算符;q _(-z /2)和q (z /2)分别是在位置-z /2和z /2的共轭夸克和夸克的场算符;W ils on 连线W 保证了算符的规范不变性,积分从-z /2到z /2,A μ是胶子场.当取光锥规范时,Aμ=0,W ils on 连线等于1.算符O (x )是用光锥坐标表示的,光锥坐标定义为,υ±=υ0±υ3,υ=(υ1,υ2);夸克q 与其共轭夸克q _的间距,即虚光子吸收点和光子或介子的发射点的间距z 满足光锥条件:z 2=2z +z --z 2=0(1/Q 2),z +～M x B /Q 2,z -～1/M x B .夸克场算符的强子矩阵元为F i (x,ξ,t )=∫d z-/4πexp (xP +z -)〈p ′,s ′|q _(-z /2)Γi q (z /2)|p,s 〉,(7)其中p,s 和p ′,s ′分别表示初、末态强子的动量和自旋的极化.在弹性散射、D I S 和DEP 中,矩阵元分别对应:z =0,p ′≠p ;z ≠0,p ′=p 和z ≠0,p ′≠p 三种情况.z =0和z ≠0分别称为局部和非局部算符.矩阵元可用矢量、轴矢量和张量的基展开,在t w ist -2的层次上,Γi =γ+,F i (x,ξ,t,Q 2)=1/2P +[H (x,ξ,t )u_γ+u +E (x,ξ,t )u _(i σ+αΔα/2m )u ],(8)Γi =γ+γ5,F i (x,ξ,t,Q 2)=1/2P +[H _(x,ξ,t )u _γ+γ5u +E _(x,ξ,t )u _(γ5Δ+/2m )u ],(9)Γi =σ+j γ5,F i (x,ξ,t,Q 2) =-i /2P+[H T (x,ξ,t )u _σ+jγ5u + H _T (x,ξ,t )u _(ε+j αβΔαP β/m 2)u +E T (x,ξ,t )u _(ε+jαβΔαγβ/2m )u +E _T (x,ξ,t )u _(ε+jαβP αγβ/m )u ],(10)其中2P +=(p ′+p )+,2ξ=(x f -x i )=(p ′-p )+/P +,t =Δ2,Δ=p ′-p .H 、E 和H _、E _分别是自旋平均和螺旋性相关的手征偶(chiral even )的GP D,H T 、H _T 、E T 和E _T 分别是横向自旋相关的手征奇(chiralodd )的GP D,共8个GP D.它们是洛伦兹标量x 、ξ、t和Q 2的函数.在B j orken 极限,ξ=x B /(2-x B ).ξ和x 的范围在-1和1之间.-ξ≥x ≥-1、-ξ≤x ≤ξ和ξ≤x ≤1分别是反夸克区、中心区和夸克区,中心区的GP D 是强子内部存在介子的概率.对于胶子可写成类似的算符和GP D[22].DVCS 对夸克味量子数不灵敏,其反应截面∝Q-4.在DVMP 中,产生的赝标量介子选H _和E _及其对自旋灵敏,矢量介子选择H 和E 及其对自旋不灵敏,DVMP 的反应截面∝Q -6[23].(1)GP D 同P DF 和FF 的关系P DF 是GP D 在ξ=t =0的极限,即H (x,0,0)=f 1(x ),H _(x,0,0)=g 1(x ),H T (x,0,0)=h 1(x ),(11)其中f 1(x )、g 1(x )和h 1(x )分别是在非极化、纵向和横向极化的核子中存在相应极化的夸克具有x 的概率.实验上f 1(x )和g 1(x )已经测量了.由于h 1(x )是手征奇的,实验上很难测量,人们正期待德国GSI 未来极化质子和反质子的对撞实验.定义GP D 的Mellin 矩=∫d xxn -1GP D.它将非局部夸克和胶子的场算符转换成局部算符,便于用格点QC D 计算.核子电磁的FF 可表示成n =1的矩,F 1(t )=∑e q∫d xH q(x,ξt )F 2(t )=∑eq∫d xE q(x,ξ,t )(12)轴矢量和张量FF 同GP D 有类似的关系.在实光子的康普顿散射中,相应的FF 是GP D 的n =0的矩:R V (t )=∑e q ∫d x 1xH q(x,ξ,t ),R T (t )=∑e q∫d x 1xE q (x,ξ,t ),R A (t )=∑eq∫d x 1xH _q(x,ξ,t ),(13)所有的积分限从-1到+1.(2)季向东的求和规则当n =2时得到季向东[17]的求和规则:J q =12Δρq -L q =12∫1-1x d x[H q (x,ξ,0)+E q(x,ξ,0)],(14)其中J q、Δρq 和L q 分别是味q 夸克的总角动量、自旋和轨道角动量.通过测量H q 和E q能够计算出J q ,扣出从D I S 实验得到的Δρq ,可求出L q.最新的测量结果表明,胶子对核子自旋的贡献很小[24],所以L q对解答自旋危机是十分关键的.(3)冲击参数分布冲击参数分布I P D (i m pact para meter distribu 2ti on )是在ξ=0,Δ⊥≠0,Δ∥=0时的GP D 的富利叶变换[21].如自旋平均的I P Dh (x,b ⊥)=∫d 2Δexp (i b ⊥Δ⊥)H (x,ξ=0,Δ⊥)/(2π)2,(15)其中b ⊥是相对横动量中心R ⊥=ρi x i r i ⊥的距离,x k 和r k ⊥分别是第k 个部分子的纵向动量及其横向位置.8个GP D 对应的I P D 具有概率解释.在图5,从左至右,FF 是二维b ⊥的函数,P DF 是一维x 的函数,I P D 则将两者联立起来得到三维分布.测量核子的I P D 将使人们对核子结构有突破性的认识.图5　FF 、P DF 和I P D的关系图6　在非极化和横向X 方向极化质子中非极化夸克的I P D (4)I P D 的极化效应从I P D 得到了两种新的极化效应[25]:第一,在横向X 方向极化的核子中,味q 非极化的密度q X (x,b ⊥)不是轴对称的,并在Y 方向移位.它可写城如下形式:q X (x,b ⊥)=q (x,b ⊥)-5/5b Y [E q (x,b ⊥)]/2M 4π2,E q (x,b ⊥)=∫d 2Δ⊥E q (x,0,-Δ⊥)ex p (-i b ⊥Δ⊥)(16)其中q (x,b ⊥)是在非极化核子中的非极化夸克的I P D.在图6左侧的两个图分别是在非极化和X 方向极化的质子中,纵向动量x =0.5的u 夸克的I P D ,非极化时I P D 是轴对称的,极化时I P D 是非轴对称的,并在Y 方向移位.在图6右侧的两个图分别是d 夸克对应的I P D.d 夸克比u 夸克的变形大,两者的移位方向相反.平均移位和方向正比于该夸克的反常磁矩k q 及其符号,平均移位可表示成:d q Y =∫d x ∫d 2b ⊥q (x,b ⊥)b Y =1/(2M )∫d xE q (x,0,0)=k q /2M,(17)其中M 是核子的质量,d qY ～0.2f m.第二,在非极化的核子中,味q 的夸克横向极化的密度分布q i (x,b ⊥)=-s i e ij9/9b j [2H _q (x,b _)+E T (x,b ⊥)]/2M 4π2,(18)其中s 是夸克自旋的分量,i,j =X 或Y .q i (x,b ⊥)具有类似的变形.在文献[26]中,明确地给出了I P D 与横动量相关的时间反演不守恒的P DF 的关系:f ⊥1T ∴-E ′,h ⊥1∴-(E ′T +2H _″T ),h ⊥1T ∴2H _″T ,其中f ′=(5/5b 2)f,f ″=(5/5b 2)2f .I P D 极化效应说明了SS A起源于夸克密度分布变形和位移,它是强子自旋物理的焦点之一,并有待实验上的验证.(5)GP D 的测量方法实验上将采用两类遍举极化实验测量GP D.第一类利用高Q 2的弹性散射和共振跃迁、高-t 值的康普顿散射和高-t 值及低Q 2的电产生介子等反应得到相应的FF,它们同GP D 的关系见(12)和(13)式.反应概图分别表示在图7中的(a ),(b ),(c )和(d ).在图7(a )中,核子内的一个价夸克吸收入射的虚(实)光子后,立刻返回核子,并迅速地将其能动量传递给其他的价夸克,最后核子获得了能动量;在图7(b )中,高能动量的夸克返回核子,使核子处在激发态;在图7(c )和7(d )中,高能动量的夸克飞行距离z 后放射一个实光子或介子并返回核子.第一类测量将约束GP D 在高-t值和小b ⊥的行为.第二类是利用高Q 2和小-t 值的DVCS 和DV MP 等直接地测量GP D (见图4).图7　形状因子反应的概图2.2.2　大Q2物理大Q2物理的内容很多,主要是研究从非微扰向微扰的过渡.以μpG p E/G p M同Q2关系为例说明J lab的重要成果及大Q2的必要.在e↑p→ep′↑弹性极化迁移反应中,在单光子交换下,质子电磁形状因子的比G p E/G p M正比于反冲质子p′的横向和纵极化度P T和P L,G p E/G p M=-P T/P L・(E+E′)tan(θ/2)(2M)-1,(19)其中E和E′是入射和出射电子的能量,θ是入射和出射电子间的夹角.在图8中,绿点表示μpG p E/G p M,它随着Q2增大线性地减少,说明在质子内电荷和电流的分布不同[27,28],其中μp是质子的磁矩.过去通过非极化的Rosenbluth分离方法得到的μpG p E/G p M在1. 0附近,说明电荷和电流的分布相同.极化和非极化两种实验方法得出两种截然不同的结论,在实验和理论上产生了极大的反响.在实验上,JLab再次用Rosenbluth方法测量说明过去的结果是正确的.在理论上,Guichon等人[29]提出了除单光子交换外还有双光子交换,双光子交换部分对非极化的结果贡献大,对极化的贡献小.目前,实验上正在测量单-双光子交换在电子散射中的比例.现在需要知道Q2等于多少μpG p E/G p M才能达到微扰QCD的预言值?在12Ge V,Q2可达14Ge V2. 2.2.3　大x物理从图12对DVCS的运动学复盖范围能够看出,强流12Ge V为研究大x物理提供了新的机遇.根据大量非极化质子的实验数据,在x=0.5—1.0的区域,海夸克(sea quark)的贡献可以忽略,是一个纯的价夸克区.在该区,目的是研究价夸克和胶子的动力学,从而检验S U(6)对称的价夸克模型、S U(6)破缺、微扰QCD的强子螺旋性守恒等理论.另外,为高能强子-强子碰撞和寻找新粒子及新物理提供数据.过去在x>0.3的区域,由于价夸克的分布概率也很小,所以实验数据很少,即便有,数据的不确定度也很图8　GpE/GpM同Q2的关系大,不能鉴别理论模型.图9显示出中子纵向极化不对称A n1同x的关系,绿点是6Ge V的数据,红点是A 厅计划测量的数据[30].图9　A n1同x的关系2.3　原子核物理原子核物理分为研究原子核本身性质和将原子核作为研究QCD的实验室等两个方面.前者研究强子在核介质中的改性,核子-介子自由度在什么标度是可靠的,核子-介子自由度如何过渡到夸克-胶子自由度,核子-核子相互作用中的长程(>2f m)张量力和短程排斥力的QCD基础等;后者研究色透明性,夸克强子化的时空特性,高密度夸克分布的性质等.图10表示出在原子核内两个核子重迭的概率很高,在重叠区域核子密度达到～5—10倍于正常值,它为研究高密度和夸克部分去禁闭及中子星的性质提供了难得的条件.实验上通过测量x >1的P DF 能够认识高密度的性质.图10　在原子核内两个核子重迭2.4　检验对称性和寻找新的标准模型JLab 将通过Pri m akoff 效应测量轻的赝标量介子π0,η,η′→γγ的衰变宽度和跃迁形状因子,研究手征自发破缺和手征反常[31].世界上,通过极高能的反应寻找新粒子及新相互作用力,和在低能比较S M 预言的参数与测量值的偏离等两种方法检验S M 和寻求新物理.JLab 将通过低能宇称不守恒的电弱相干散射测量质子的弱荷,以及电弱混合角sin 2θW与S M 预言相比较.3　美国托马斯杰斐逊国家加速器装置(简称JLab )的状况 JLab 属于美国能源部,由美国东南大学研究协会管理.它是NS AC 在1979年的LRP 中优先推荐建造的占空因子为100%、能量为4Ge V 的电子加速器,于1987年在V iginia Ne wport Ne ws 建造,它是工作在液氦温度的超导铌射频共振腔加速电子的直线加速器,该加速器于1994年夏运行,在1996年电子能量提高到6Ge V.在2010年电子能量将达到12Ge V ,以后能量提高到24Ge V 也是可能的.目前,JLab 的CE 2BAF 是世界上最大的超导射频直线加速器,它的束流品质超过了其他连续电子束加速器.除初级电子束外,通过纵向极化电子在重金属上的韧致辐射和在薄片晶体上的相干韧致辐射,分别产生圆极化和线极化的实光子.韧致辐射后的电子在磁偶极场的作用下偏转到电子焦面探测器,电子信号与光子反应产物信号符合,从电子能量能够确定对应光子的能量,这种光子称为标记光子.在20世纪90年代初,世界上出现了连续束电子加速器,如德国Mainz 大学的0.85Ge V 的MAM I (Mainz M icr otr on ),美国M I T 大学的1.1Ge V 的Bates 、德国Bonn 大学的3.5Ge V 的E LS A (Electr on Stretcher Accelerat or )及荷兰N I KHEF (Nati onal I nsti 2tute f or Nuclear Physics and H igh -Energy Physics )的0.9Ge V 的AmPS (Am sterda m Pulse Stretcher ).除MA 2M I 是电子感应方式实现连续束外,其余都是贮存拉长环(st orage /stretcher )方式.目前,N I KHEF 已关闭,Bates 于2005年结束了核物理计划,MAM I 的能量将提高到1.5Ge V ,ELS A 还在运行.3.1　加速器6Ge V 和未来12Ge V CE BAF 的结构和实验厅的布局见图11.经预直线加速器,能量为45Me V 的电子注入到80m 长的超导直线加速段,能量达到0.56Ge V ,经弧形轨道arc 进入另一个80m 的超导直线加速段,能量达1.12Ge V.在2个直线加速段回转5次,电子能量达到5.6Ge V.在A 、B 、C 3个实验厅能同时工作,并各自可以工作在不同的电子能量,能量分别是1.1、2.2、3.3、4.4和5.6Ge V.其束流品质为:平均束流强度I =200μA,发散度ε～2×10-9m ・rad,能散度σE /E =2×10-5.用极化的激光照射拉伸或非拉伸的Ga A s 光阴极,通过光电效应产生纵向极化度P e=70%—85%的电子.光子的能量及其分辨率分别为E γ<6GeV 和ΔE γ/E γ=10-3.电子的纵向极化度利用莫特(Mott )、Moller 和康普顿散射极化仪测量.图11　JLab 加速器的结构和实验厅的布局美国核科学家在建造4Ge V 时,就认识到其能量是低的,因而在直线加速段的隧道内留有一定的空间.刚开始运行时,即1994年,就酝酿提高能量的物理和需要的设备.在2001年2月,形成了之《驱动。

色谱仪专业英语词汇

1.2.色谱英语词汇点击次数：628 发布时间：2010-1-15色谱图 chromatogram色谱峰 chromatographic peak峰底 peak base峰高 h，peak height峰宽 W，peak width半高峰宽 Wh/2，peak width at half height峰面积 A，peak area拖尾峰 tailing area前伸峰 leading area假峰 ghost peak畸峰 distorted peak反峰 negative peak拐点 inflection point原点 origin斑点 spot区带 zone复班 multiple spot区带脱尾 zone tailing基线 base line基线漂移 baseline drift基线噪声 N，baseline noise统计矩 moment一阶原点矩γ1，first origin moment二阶中心矩μ2，second central moment三阶中心矩μ3，third central moment液相色谱法 liquid chromatography，LC液液色谱法 liquid liquid chromatography，LLC液固色谱法 liquid solid chromatography，LSC正相液相色谱法 normal phase liquid chromatography反相液相色谱法 reversed phase liquid chromatography，RPLC柱液相色谱法 liquid column chromatography高效液相色谱法 high performance liquid chromatography，HPLC尺寸排除色谱法 size exclusion chromatography，SEC凝胶过滤色谱法 gel filtration chromatography凝胶渗透色谱法 gel permeation chromatography，GPC亲和色谱法 affinity chromatography离子交换色谱法 ion exchange chromatography，IEC离子色谱法 ion chromatography离子抑制色谱法 ion suppression chromatography离子对色谱法 ion pair chromatography疏水作用色谱法 hydrophobic interaction chromatography制备液相色谱法 preparative liquid chromatography平面色谱法 planar chromatography纸色谱法 paper chromatography薄层色谱法 thin layer chromatography，TLC高效薄层色谱法 high performance thin layer chromatography，HPTLC 浸渍薄层色谱法 impregnated thin layer chromatography凝胶薄层色谱法 gel thin layer chromatography离子交换薄层色谱法 ion exchange thin layer chromatography制备薄层色谱法 preparative thin layer chromatography薄层棒色谱法 thin layer rod chromatography液相色谱仪 liquid chromatograph制备液相色谱仪 preparative liquid chromatograph凝胶渗透色谱仪 gel permeation chromatograph涂布器 spreader点样器 sample applicator色谱柱 chromatographic column棒状色谱柱 monolith column monolith column微粒柱 microparticle column填充毛细管柱 packed capillary column空心柱 open tubular column微径柱 microbore column混合柱 mixed column组合柱 coupled column预柱 precolumn保护柱 guard column预饱和柱 presaturation column浓缩柱 concentrating column抑制柱 suppression column薄层板 thin layer plate浓缩区薄层板 concentrating thin layer plate荧光薄层板 fluorescence thin layer plate反相薄层板 reversed phase thin layer plate梯度薄层板 gradient thin layer plate烧结板 sintered plate展开室 development chamber往复泵 reciprocating pump注射泵 syringe pump气动泵 pneumatic pump蠕动泵 peristaltic pump检测器 detector微分检测器 differential detector积分检测器 integral detector总体性能检测器 bulk property detector溶质性能检测器 solute property detector(示差)折光率检测器 [differential] refractive index detector 荧光检测器 fluorescence detector紫外可见光检测器 ultraviolet visible detector电化学检测器 electrochemical detector蒸发(激光)光散射检测器 [laser] light scattering detector光密度计 densitometer薄层扫描仪 thin layer scanner柱后反应器 post-column reactor体积标记器 volume marker记录器 recorder积分仪 integrator馏分收集器 fraction collector工作站 work station固定相 stationary phase固定液 stationary liquid载体 support柱填充剂 column packing化学键合相填充剂 chemically bonded phase packing薄壳型填充剂 pellicular packing多孔型填充剂 porous packing吸附剂 adsorbent离子交换剂 ion exchanger基体 matrix载板 support plate粘合剂 binder流动相 mobile phase洗脱(淋洗)剂 eluant，eluent展开剂 developer等水容剂 isohydric solvent改性剂 modifier显色剂 color [developing] agent死时间 t0，dead time保留时间 tR，retention time调整保留时间 t'R，adjusted retention time死体积 V0，dead volume保留体积 vR，retention volume调整保留体积 v'R，adjusted retention volume柱外体积 Vext，extra-column volune粒间体积 V0，interstitial volume(多孔填充剂的)孔体积 VP，pore volume of porous packing 液相总体积 Vtol，total liquid volume洗脱体积 ve，elution volume流体力学体积 vh，hydrodynamic volume相对保留值 ri.s，relative retention value分离因子α，separation factor流动相迁移距离 dm，mobile phase migration distance流动相前沿 mobile phase front溶质迁移距离 ds，solute migration distance比移值 Rf，Rf value高比移值 hRf，high Rf value相对比移值 Ri.s，relative Rf value保留常数值 Rm，Rm value板效能 plate efficiency折合板高 hr，reduced plate height分离度 R，resolution液相载荷量 liquid phase loading离子交换容量 ion exchange capacity负载容量 loading capacity渗透极限 permeability limit排除极限 Vh，max，exclusion limit拖尾因子 T，tailing factor柱外效应 extra-column effect管壁效应 wall effect间隔臂效应 spacer arm effect边缘效应 edge effect斑点定位法 localization of spot放射自显影法 autoradiography原位定量 in situ quantitation生物自显影法 bioautography归一法 normalization method内标法 internal standard method外标法 external standard method叠加法 addition method普适校准(曲线、函数) calibration function or curve [function]谱带扩展(加宽) band broadening(分离作用的)校准函数或校准曲线 universal calibration function or curve [of separation]加宽校正 broadening correction加宽校正因子 broadening correction factor溶剂强度参数ε0，solvent strength parameter洗脱序列 eluotropic series洗脱(淋洗) elution等度洗脱 gradient elution梯度洗脱 gradient elution(再)循环洗脱 recycling elution线性溶剂强度洗脱 linear solvent strength gradient程序溶剂 programmed solvent程序压力 programmed pressure程序流速 programmed flow展开 development上行展开 ascending development下行展开 descending development双向展开 two dimensional development环形展开 circular development离心展开 centrifugal development向心展开 centripetal development径向展开 radial development多次展开 multiple development分步展开 stepwise development连续展开 continuous development梯度展开 gradient development匀浆填充 slurry packing停流进样 stop-flow injection阀进样 valve injection柱上富集 on-column enrichment流出液 eluate柱上检测 on-column detection柱寿命 column life柱流失 column bleeding 显谱 visualization活化 activation反冲 back flushing脱气 degassing沟流 channeling过载 overloading3.4. flame ionization detector, FID - 氢火焰离子化检测器(热度: 119)5.6. detector linear range - 检测器线性范围(热度: 193)7. rotational little-chamber counter-current chromatography - 旋转小室逆流色谱(热度: 193)8. outside gradient - 外梯度(热度: 77)9. relative volatility - 相对挥发度(热度: 87)10. static headspace analysis - 静态顶空分析法(热度: 289)11. enzyme immnunoassay - 酶免疫分析(热度: 107)12. on-line electrical stacking - 在线电堆集(热度: 139)13. non-gel capillary electrophoresis - 无胶筛分毛细管电泳(热度: 122)14. permeation limit molecular weight - 渗透极限分子量(热度: 131)15. laser and light heat detector - 激光光热检测器(热度: 93)16. plastic pump - 塑料泵(热度: 117)17. ion pair chromatography, IPC - 离子对色谱法(热度: 149)18. centric-preparation TLC - 离心制备薄层色谱法(热度: 123)19. effective peak number EPN - 有效峰数(热度: 223)20. salting-out paper chromatography - 盐析纸色谱法(热度: 103)21. mass flow rate sensitive detector - 质量型检测器(热度: 143)22. relative carbon response factor - 相对碳（重量）响应因子(热度: 195)23. coating efficiency - 涂渍效率(热度: 77)24. capillary gel column - 毛细管凝胶柱(热度: 93)25. ion suppression chromatography, ISC - 离子抑制色谱法(热度: 144)缩略语:ISC26. volumetric chromatography - 体积色谱法(热度: 81)27. on-column electrical conductivity detection - 在柱电导率检测(热度: 161)28. chromatographic peak - 色谱峰(热度: 91)29. elution chromatography - 淋洗色谱法(热度: 123)30. piezoelectric crystal - 压电晶体(热度: 397)31. average flow rate - 载气平均流速(热度: 119)32. capacity factor - 容量因子(热度: 157)33. plug flow - 塞式流动(热度: 139)34. Microbore column - 小内径毛细管柱(热度: 174)35. exclusion volume - 排斥体积(热度: 216)36. immunity analysis of capillary electrophoresis - 毛细管电泳免疫分析(热度: 115)37. over-all resolution efficiency - 总分离效能指标(热度: 93)38. eluent ion - 淋洗离子(热度: 69)39. the window of migration time - 迁移时间窗口(热度: 165)40. resistance of liquid mass transfer - 液相传质阻力(热度: 191)41. inorganic ion exchanger - 无机离子交换剂(热度: 67)42. solution property detector - 溶液性能检测器(热度: 139)43. bubble form pool - 泡形池(热度: 139)44. centrifugal counter-current chromatography - 离心逆流色谱(热度: 93)45. Curie point pyrolyzer - 居里点裂解器(热度: 107)46. preparative chromatograph - 制备色谱仪(热度: 65)47. peak width - 色谱峰区域宽度(热度: 119)48. detector sensitivity - 检测器灵敏度(热度: 127)49. preparation column - 制备柱(热度: 133)50. theory of restricted diffusion - 限制扩散理论(热度: 133)51. adsorbing material - 吸附剂(热度: 127)52. phase ratio - 相比率(热度: 115)53. dual reservation mechanism - 双保留机理(热度: 109)54. vacuum degasser - 真空脱气装置(热度: 81)55. rotating thin layer chromatography - 旋转薄层法(热度: 105)56. sheath flow pool - 鞘流池(热度: 195)57. laser-induced fluorescence detector - 激光诱导荧光检测器(热度: 175)58. polymer substrate ion exchanger - 聚合物基质离子交换剂(热度: 230)59. eluent gradient - 流动相梯度(热度: 107)60. noise –signal ratio - 噪信比(热度: 101)61. injection valve - 进样阀(热度: 107)62. reciprocating pump - 往复泵(热度: 99)63. differential refraction detector - 示差折光检测器(热度: 123)64. hydrostatic pressure injection - 流体动力学进样(热度: 91)65. ion pair formation model - 离子对形成模型(热度: 83)66. fraction collector - 馏分收集器(热度: 527)67. eddy diffusion - 涡流扩散(热度: 77)68. differential detector - 微分型检测器(热度: 109)69. reciprocating diaphragm pump - 往复式隔膜泵(热度: 93)70. adsorption column - 吸附柱(热度: 71)71. laser-reduced capillary vibration detection - 激光诱导毛细管振动测量(热度: 101)72. liquid chromatography-FTIR - 液相色谱-傅里叶变换红外光谱联用(热度: 135)73. microchip electrophoresis - 芯片电泳(热度: 143)74. micellar electrokinetic chromatography - 毛细管胶束电动色谱(热度: 145)75. rectangle form pool - 矩形池(热度: 113)76. solvent pump - 溶剂泵(热度: 77)77. frontal method - 迎头色谱法(热度: 123)78. capillary electrophoresis - 毛细管电泳(热度: 201)79. capillary electrophoresis –electrospray ionization mass spectrum, - 毛细管电泳电喷雾质谱联用(热度: 221)80. radial compression column - 径向压缩柱(热度: 127)81. pressure high limit - 压力上限(热度: 117)82. chromatograph coupled with infrared spectrophotometer - 气相色谱-红外光谱联用仪(热度: 163)83. chromatothermography - 热色谱法(热度: 81)84. piezoelectric transducer - 压电转换器(热度: 121)1. on-line electrical stacking - 在线电堆集(热度: 139)2. exchangable ion - 可交换离子(热度: 119)3. dual column chromatography - 双柱色谱法(热度: 73)4. open tubular column - 开口管柱(热度: 91)5. gas chromatography - 气相色谱仪(热度: 233)6. refractive index detector, RID - 折射率检测器(热度: 159)7. chiral derivation method - 手性衍生化法(热度: 115)8. selective stationary phase - 特殊选择固定液(热度: 125)9. gel column - 凝胶柱(热度: 97)10. radiofrequency discharge detector - 射频放电检测器(热度: 97)11. derivatization method - 衍生化法(热度: 95)12. non-porous monodisperse packing - 无孔单分散填料(热度: 113)13. heat lens detection of intersect laser-induced - 相交束激光诱导的热透镜测量(热度: 111)14. reticular structure - 网状结构(热度: 81)15. ion interaction model - 离子相互作用模型(热度: 105)16. column regeneration - 柱再生(热度: 141)17. hydrodynamic volume - 流体力学体积(热度: 143)18. carbon molecular sieve - 碳分子筛(热度: 115)19. capillary electrophoresis –electrospray ionization mass spectrum, - 毛细管电泳电喷雾质谱联用(热度: 221)20. longitudinal diffusion - 轴向扩散(热度: 131)21. preparative chromatography - 制备色谱(热度: 89)22. total exchange capacity - 总交换容量(热度: 135)23. preparative chromatograph - 制备色谱仪(热度: 65)24. non-gel capillary electrophoresis - 无胶筛分毛细管电泳(热度: 122)25. plastic pump - 塑料泵(热度: 117)26. sheath flow pool - 鞘流池(热度: 195)27. column oven - 柱温箱(热度: 222)28. relative sensitivity - 相对灵敏度(热度: 93)29. normal phase ion-pair chromatography - 正相离子对色谱法(热度: 151)30. syringe pump - 注射泵(热度: 96)31. switching time - 切换时间(热度: 179)32. evaporative light-scattering detector, ELSD - 蒸发光散射检测器(热度: 265)33. differential refraction detector - 示差折光检测器(热度: 123)34. vacuum degasser - 真空脱气装置(热度: 81)35. Human chorionic gonadotropin sensor - 绒毛促性腺传感器(热度: 95)36. axial compression column - 轴向压缩柱(热度: 101)37. capillary array electrophoresis - 阵列毛细管电泳(热度: 133)38. capillary ion analysis - 毛细管电泳离子分析(热度: 87)39. gradient elution device - 梯度洗脱装置(热度: 213)40. capillary gel electrophoresis - 毛细管凝胶电泳(热度: 90)41. optimum practical flow rate - 最佳实际流速(热度: 77)42. on-column electrical conductivity detection - 在柱电导率检测(热度: 161)43. displacement chromatography - 置换色谱法(热度: 101)44. hollow fiber suppressor - 中空纤维抑制器(热度: 105)45. adsorption equilibrium constant - 吸附平衡常数(热度: 107)46. Enzyme linked immunosensor - 酶联免疫传感器(热度: 129)47. rotating thin layer chromatography - 旋转薄层法(热度: 105)48. exponential flow - 指数式流动(热度: 103)49. laser-reduced capillary vibration detection - 激光诱导毛细管振动测量(热度: 101)50. laser desorption MS, LDMS - 激光解吸质谱法(热度: 121)51. minimum detectable quantity - 最小检测量(热度: 151)52. column capacity - 柱容量(热度: 131)53. automatic sampler - 自动进样器(热度: 131)54. solvophobic chromatography - 疏溶剂色谱法(热度: 69)55. linear velocity - 线速度(热度: 143)56. Organic biosensor - 有机相生物传感器(热度: 113)57. double-column qualitative method - 双柱定性法(热度: 155)58. laser chromatography - 激光色谱(热度: 103)59. gas chromatography，GC - 气相色谱法(热度: 87)60. piezoelectric transducer - 压电转换器(热度: 121)61. on-line detection - 柱上检测(热度: 131)62. wall coated open tubular column - 涂壁毛细管柱(热度: 71)缩略语:WCOT63. pressure low limit - 压力下限(热度: 103)64. static coating method - 静态涂渍法(热度: 85)65. absolute detector - 绝对检测器(热度: 69)66. strongly acidic cation exchanger - 强酸性阳离子交换剂(热度: 145)67. physical deactivation - 物理钝化法(热度: 105)68. ion exchange site - 离子交换位置(热度: 89)69. plug flow - 塞式流动(热度: 139)70. DNA sensor - 脱氧核糖核酸电化学传感器(热度: 145)71. chromatography - 手性色谱chiral (热度: 117)72. column bleeding - 柱流失(热度: 83)73. thermomicro and transfer- application- substance TLC - 热微量转移薄层色谱法(热度: 137)74. manual injector - 手动进样器(热度: 169)75. solubility parameter - 溶解度参数(热度: 179)76. weight mean molecular weight - 重均分子量(热度: 163)77. relative Rf value - 相对比移值(热度: 171)78. mass detector - 质量型检测器(热度: 85)79. biological chromatography - 生物色谱(热度: 97)80. bonded ion exchanger - 键合型离子交换剂(热度: 103)1. liquid phase loading - 液相载荷量(热度: 103)2. bonded ion exchanger - 键合型离子交换剂(热度: 103)3. frontal chromatography - 前沿色谱法(热度: 121)4. gel chromatography - 凝胶色谱法(热度: 109)5. gel inner volume - 凝胶内体积(热度: 71)6. microchip electrophoresis - 芯片电泳(热度: 143)7. electrical double layer - 双电层(热度: 143)8. cylindrical model - 圆筒模型(热度: 73)9. heat lens detection of intersect laser-induced - 相交束激光诱导的热透镜测量(热度: 111)10. pressure protect - 压力保护(热度: 95)11. low-angle laser light scattering photometer - 小角激光散射光度计(热度: 165)12. gel chromatograph - 凝胶色谱仪(热度: 99)13. injector - 进样器(热度: 117)14. argon ionization detector - 氩电离检测器(热度: 119)15. Glucose sensor - 葡萄糖传感器(热度: 69)16. dual column chromatography - 双柱色谱法(热度: 73)17. soft gel - 软（质）凝胶(热度: 165)18. Donnan exclusion - 唐南排斥(热度: 329)19. radial flow column - 径流柱(热度: 83)20. optimum practical flow rate - 最佳实际流速(热度: 77)21. sample pretreatment - 样品预处理(热度: 65)22. ion exchange capillary electrokinetic - 离子交换毛细管电色谱(热度: 106)23. samt injection of chromatography - 色谱富集过样(热度: 131)24. detector sensitivity - 检测器灵敏度(热度: 127)25. positive capillary electrokinetic chromatography - 正相毛细管电色谱(热度: 127)26. Organic biosensor - 有机相生物传感器(热度: 113)27. liquid chromatography-mass spectrometry - 液相色谱-质谱分析法(热度: 171)28. pressure low limit - 压力下限(热度: 103)29. chromatography - 手性色谱chiral (热度: 117)30. net retention volume - 净保留体积(热度: 89)31. latex-agglomerated ion exchanger - 乳胶附聚型离子交换剂(热度: 129)32. static headspace analysis - 静态顶空分析法(热度: 289)33. absorbance ratio method - 吸光度比值法(热度: 159)34. chromatographic working station - 色谱工作站(热度: 163)35. ion-exchange electrokinetic chromatography - 离子交换电动色谱(热度: 73)36. sheath flow liquid - 鞘流液(热度: 732)37. plug flow - 塞式流动(热度: 139)38. response time - 响应时间(热度: 107)39. joule heating - 焦耳热(热度: 105)40. middle-pressure liquid chromatography - 中压液相色谱(热度: 105)41. soap film gas meter - 皂膜流量计(热度: 117)42. effective peak number EPN - 有效峰数(热度: 223)43. adsorption type porous-layer open tubular colum - 吸附型PLOT柱(热度: 196)44. centrifugal counter-current chromatography - 离心逆流色谱(热度: 93)45. corrected retention volume - 校正保留体积(热度: 121)46. fluorescence chromatography - 荧光色谱法(热度: 489)47. weak-base anion exchanger - 弱碱性阴离子交换剂(热度: 101)48. chromatographic peak - 色谱峰(热度: 91)49. silanophilic interaction - 亲硅醇基效应(热度: 147)50. ultraviolet visible detector, UV-Vis - 紫外-可见光检测器(热度: 489)51. exchangable ion - 可交换离子(热度: 119)52. adsorption column - 吸附柱(热度: 71)53. theory of restricted diffusion - 限制扩散理论(热度: 133)54. direct chemical ionization GC-MS - 直接化学离子化(热度: 269)55. extra-column effect - 柱外效应(热度: 75)56. pore size distribution - 孔径分布(热度: 131)57. double-column qualitative method - 双柱定性法(热度: 155)58. column internal diameter - 柱内径(热度: 115)59. isotachophoresis - 毛细管等速电泳(热度: 91)60. graphitized carbon black - 石墨化碳黑(热度: 101)61. salting-out paper chromatography - 盐析纸色谱法(热度: 103)62. ion pair formation model - 离子对形成模型(热度: 83)63. counter-current chromatography - 逆流色谱法(热度: 95)64. laser-induced fluorescence detector - 激光诱导荧光检测器(热度: 175)65. Planar chromatography - 平面色谱法(热度: 69)66. building block instrument - 组合式仪器系统(热度: 127)67. visible light detector - 可见光检测器(热度: 111)68. sheath flow pool - 鞘流池(热度: 195)69. developing tank - 展开槽(热度: 109)70. dead zone - 死区域(热度: 139)71. internal standard method - 内标法(热度: 105)72. extraction chromatography - 萃取色谱法(热度: 113)73. ultra micro TLC on a cylindrical support - 圆柱状超微薄层色谱法(热度: 138)74. centric-preparation TLC - 离心制备薄层色谱法(热度: 123)75. post-column derivatization - 柱后衍生化(热度: 108)76. circular chromatography - 圆形色谱法(热度: 107)77. liquid-liquid chromatography - 液-液色谱法(热度: 87)78. ion pair chromatography, IPC - 离子对色谱法(热度: 149)79. pulse damper - 脉冲阻尼器(热度: 91)80. sample size - 进样量(热度: 630)1. chiral cyclodextrin der GC - 手性环糊精衍生物GC固定相(热度: 129)2. soft gel - 软（质）凝胶(热度: 165)3. indirect photometric chromatography - 间接光度（检测）色谱法(热度: 120)4. detector detectability - 检测器检测限(热度: 69)5. exchange capacity of resin - 树脂交换容量(热度: 97)6. latex-agglomerated ion exchanger - 乳胶附聚型离子交换剂(热度: 129)7. complete silylanization deactivation - 全硅烷化去活(热度: 115)8. macro-reticular silica gel - 全多孔硅胶(热度: 105)9. inorganic ion exchanger - 无机离子交换剂(热度: 67)10. indirect detection - 间接检测(热度: 79)11. PS/DVB - 聚苯乙烯(热度: 251)12. visible light detector - 可见光检测器(热度: 111)13. snake cage resin - 蛇笼（状）树脂(热度: 75)14. micro coulometric detector - 微库仑检测器(热度: 153)15. direct chemical ionization GC-MS - 直接化学离子化(热度: 269)16. mass detector - 质量型检测器(热度: 85)17. metal oxides stationary phase - 金属氧化物固定相(热度: 131)18. thermomicro and transfer- application- substance TLC - 热微量转移薄层色谱法(热度: 137)19. column internal diameter - 柱内径(热度: 115)20. absorbance ratio method - 吸光度比值法(热度: 159)21. active site of support - 载体的活性部位(热度: 101)22. liquid-solid chromatography - 液固色谱(热度: 81)23. zone spreading - 区域扩展(热度: 129)24. interrupted-elution chromatography - 间断洗脱色谱法(热度: 71)25. derivatization reagent - 衍生化试剂(热度: 177)26. axial compression column - 轴向压缩柱(热度: 101)27. octadecyl silane - 十八烷基键合硅胶(热度: 279)28. selective detector - 选择性检测器(热度: 126)29. hydrodynamic volume - 流体力学体积(热度: 143)30. metal complex ion chromatography, MCIC - 金属配合物离子色谱法(热度: 109)31. micro-column - 微型柱(热度: 77)32. internal standard method - 内标法(热度: 105)33. silanophilic interaction - 亲硅醇基效应(热度: 147)34. ultraviolet absorption detector - 紫外吸收检测器(热度: 95)35. argon ionization detector - 氩电离检测器(热度: 119)36. absorption pool of axial direction - 轴向吸收池(热度: 109)37. solvophobic theory - 疏溶剂理论(热度: 161)38. sheath flow pool - 鞘流池(热度: 195)39. plastic pump - 塑料泵(热度: 117)40. liquid-liquid chromatography - 液-液色谱法(热度: 87)41. high-speed chromatography - 快速色谱法(热度: 97)42. chiral derivation method - 手性衍生化法(热度: 115)43. migration time - 迁移时间(热度: 75)44. rule of similarity - 相似相溶原则(热度: 316)45. column regeneration - 柱再生(热度: 141)46. cation exchange chromatography, CEC - 阳离子交换色谱法(热度: 137)47. adsorbing material - 吸附剂(热度: 127)48. double-column qualitative method - 双柱定性法(热度: 155)49. centric-preparation TLC - 离心制备薄层色谱法(热度: 123)50. Enzyme linked immunosensor - 酶联免疫传感器(热度: 129)51. solute property detector - 溶质性质检测器(热度: 157)52. flame ionization detector, FID - 氢火焰离子化检测器(热度: 119)53. selective stationary phase - 特殊选择固定液(热度: 125)54. column capacity - 柱容量(热度: 131)55. energy transfer technique - 能量转移技术(热度: 139)56. cylindrical model - 圆筒模型(热度: 73)57. chromatographic paper - 色谱纸(热度: 119)58. eluting power - 洗脱强度(热度: 101)59. expert system of gas chromatography - 气相色谱专家系统(热度: 89)60. exclusion volume - 排斥体积(热度: 216)61. micellar thin layer chromatography - 胶束薄层色谱法(热度: 121)62. samt injection of chromatography - 色谱富集过样(热度: 131)63. bioautography - 微生物显影(热度: 125)64. stop-flow injection - 停流进样(热度: 71)65. cut-paper weighing method - 剪纸称重法(热度: 107)66. capillary gel electrophoresis - 毛细管凝胶电泳(热度: 90)67. inside gradient - 内梯度(热度: 111)68. on-column derivatization - 柱中衍生化(热度: 115)69. fraction collector - 馏分收集器(热度: 527)70. suppressed column - 抑制柱(热度: 95)71. displacement chromatography - 置换色谱法(热度: 101)72. support - 载体(热度: 185)73. integral property detector - 整体性质检测器(热度: 171)74. Piezoelectric Immunosensor - 压电免疫传感器(热度: 83)75. bioautography - 生物自显影法(热度: 113)76. condition (aging) of column - 柱老化(热度: 117)77. laser chromatography - 激光色谱(热度: 103)78. relative sensitivity - 相对灵敏度(热度: 93)79. dual column chromatography - 双柱色谱法(热度: 73)80. mobile phase - 流动相(热度: 347)1. developing tank - 展开槽(热度: 109)2. counter-current chromatography - 逆流色谱法(热度: 95)3. chromatography with artificial intelligence - 智能色谱(热度: 80)4. solid support - 实心载体(热度: 171)5. heat lens absorbance detection - 热透镜光谱检测法(热度: 85)6. dielectric constant detector - 介电常数检测器(热度: 111)7. fluorescent thin layer plate - 荧光薄层板(热度: 146)8. fluorescence detector - 荧光检测器(热度: 111)9. minimum detectable concentration - 最小检测浓度(热度: 85)10. reciprocating pump - 往复泵(热度: 99)11. column bleeding - 柱流失(热度: 83)12. injector - 进样器(热度: 117)13. counter current chromatograph - 逆流色谱仪(热度: 99)14. sample size - 进样量(热度: 630)15. joule heating - 焦耳热(热度: 105)16. cation exchange chromatography, CEC - 阳离子交换色谱法(热度: 137)17. zone spreading - 区域扩展(热度: 129)18. cylindrical model - 圆筒模型(热度: 73)19. dual column ion chromatography - 双柱离子色谱法(热度: 99)20. hard gel - 硬（质）凝胶(热度: 147)21. reticular structure - 网状结构(热度: 81)22. gas-solid chromatography, GSC - 气-固色谱法(热度: 91)23. micellar thin layer chromatography - 胶束薄层色谱法(热度: 121)24. column chromatography - 柱色谱法(热度: 113)25. column life - 柱寿命(热度: 83)26. gas chromatography - 气相色谱仪(热度: 233)27. Curie point pyrolyzer - 居里点裂解器(热度: 107)28. laser chromatography - 激光色谱(热度: 103)29. permeation limit molecular weight - 渗透极限分子量(热度: 131)30. tangent incision method - 切线切割法(热度: 114)31. bonded stationary phase - 键合固定相(热度: 103)32. immunity analysis of capillary electrophoresis - 毛细管电泳免疫分析(热度: 115)33. linear gradient - 线性梯度(热度: 131)34. on-column derivatization - 柱中衍生化(热度: 115)35. adsorption column - 吸附柱(热度: 71)36. open tubular column - 开口管柱(热度: 91)37. mass flow rate sensitive detector - 质量型检测器(热度: 143)38. frontal chromatography - 前沿色谱法(热度: 121)39. bubble form pool - 泡形池(热度: 139)40. relative sensitivity - 相对灵敏度(热度: 93)41. micro-column - 微型柱(热度: 77)42. response time - 响应时间(热度: 107)43. ion-pairing probes detection - 离子对探针检测(热度: 133)44. planar chromatography - 平板色谱(热度: 77)45. switching column technique - 色谱柱切换技术(热度: 118)46. ion pair chromatography, IPC - 离子对色谱法(热度: 149)47. number of theoretical plates - 理论塔板数(热度: 151)48. normal phase ion-pair chromatography - 正相离子对色谱法(热度: 151)49. selective stationary phase - 特殊选择固定液(热度: 125)50. condition (aging) of column - 柱老化(热度: 117)51. samt injection of chromatography - 色谱富集过样(热度: 131)52. extraction chromatography - 萃取色谱法(热度: 113)53. acid dye colorimetry - 酸性染料比色法(热度: 99)54. reciprocating diaphragm pump - 往复式隔膜泵(热度: 93)55. resistance of liquid mass transfer - 液相传质阻力(热度: 191)56. ion chromatography, IC - 离子色谱法(热度: 139)57. stop-flow injection - 停流进样(热度: 71)58. aerosol sampling method - 气雾剂取样法(热度: 110)59. column switching technique - 柱切换技术(热度: 119)60. capillary gel column - 毛细管凝胶柱(热度: 93)61. octadecyl silane - 十八烷基键合硅胶(热度: 279)62. micro adsorption detector - 微吸附检测器(热度: 107)63. detection of laser-induced light beam intervene - 激光诱导光束干涉检测(热度: 173)64. gradient elution device - 梯度洗脱装置(热度: 213)65. adsorbing material - 吸附剂(热度: 127)66. capillary zone electrophoresis - 毛细管区带电泳(热度: 115)67. visible light detector - 可见光检测器(热度: 111)68. high-temperature pyrolysis deactivation with polysiloxane - 聚硅氧烷高温裂解去活(热度:131)69. ascending development method - 上行展开法(热度: 99)70. laser desorption MS, LDMS - 激光解吸质谱法(热度: 121)71. strongly acidic cation exchanger - 强酸性阳离子交换剂(热度: 145)72. solvophobic theory - 疏溶剂理论(热度: 161)73. liquid chromatography-mass spectrometry - 液相色谱-质谱分析法(热度: 171)74. integral property detector - 整体性质检测器(热度: 171)75. Biological oxygen-consumption sensor - 生物耗氧传感器(热度: 85)76. correction factor - 校正因子(热度: 107)77. column head sampling - 柱头进样(热度: 95)78. Human chorionic gonadotropin sensor - 绒毛促性腺传感器(热度: 95)79. capillary ion analysis - 毛细管电泳离子分析(热度: 87)80. ion exchange chromatography, IEC - 离子交换色谱法(热度: 99)1. ultra micro TLC on a cylindrical support - 圆柱状超微薄层色谱法(热度: 138)2. static headspace analysis - 静态顶空分析法(热度: 289)3. suppressor - 抑制器(热度: 95)4. carrier gas - 载气(热度: 139)5. concentration detector - 浓度型检测器(热度: 103)6. evaporative light-scattering detector, ELSD - 蒸发光散射检测器(热度: 265)7. macro-reticular packing material - 全多孔型填料(热度: 149)8. exclusion volume - 排斥体积(热度: 216)9. micro adsorption detector - 微吸附检测器(热度: 107)10. on-column electrical conductivity detection - 在柱电导率检测(热度: 161)11. column loadability - 柱负载能力(热度: 187)12. dispersion due to flow profile - 流型扩散(热度: 95)13. exclusion limit molecular weight - 排斥极限分子量(热度: 111)14. circular chromatography - 圆形色谱法(热度: 107)15. exchange capacity of resin - 树脂交换容量(热度: 97)16. liquid chromatography-mass spectrometry - 液相色谱-质谱分析法(热度: 171)17. heat lens absorbance detection - 热透镜光谱检测法(热度: 85)18. ion pair chromatography, IPC - 离子对色谱法(热度: 149)19. column switching technique - 柱切换技术(热度: 119)20. the effective length of capillary electrophoresis - 毛细管有效长度(热度: 117)21. column ageing - 柱老化(热度: 111)22. affinity chromatography - 亲和色谱法(热度: 93)23. radial development - 径向展开法(热度: 87)24. relative response - 相对响应值(热度: 135)25. response - 响应值(热度: 193)26. ultraviolet absorption detector - 紫外吸收检测器(热度: 95)27. peak width - 色谱峰区域宽度(热度: 119)28. micellar electrokinetic chromatography - 毛细管胶束电动色谱(热度: 145)29. two-piston reciprocating pump - 双活塞往复泵(热度: 131)30. micro-syringe - 微量进样针(热度: 150)31. resistance of gas mass transfer - 气相传质阻力(热度: 123)32. capillary array electrophoresis - 阵列毛细管电泳(热度: 133)33. developing tank - 展开槽(热度: 109)34. pore size distribution - 孔径分布(热度: 131)35. coated capillary - 涂层毛细管(热度: 117)36. outside gradient - 外梯度(热度: 77)37. zwitter-ion - 两性离子(热度: 105)38. isotachophoresis - 毛细管等速电泳(热度: 91)39. chirametal stationary phase in GC - 手性金属络合物GC固定相(热度: 171)40. chiral derivation method - 手性衍生化法(热度: 115)41. aqua-system gel column - 水系凝胶色谱柱(热度: 217)42. relative correction factor - 相对校正因子(热度: 149)43. weight mean molecular weight - 重均分子量(热度: 163)44. rotating thin layer chromatography - 旋转薄层法(热度: 105)45. derivatization method - 衍生化法(热度: 95)46. the window of migration time - 迁移时间窗口(热度: 165)47. chiral gas chromatography - 手性气相色谱法(热度: 105)48. Microbore column - 小内径毛细管柱(热度: 174)49. chromatothermography - 热色谱法(热度: 81)50. Biological affinity sensor - 生物亲和型传感器(热度: 103)51. solid support - 实心载体(热度: 171)52. centric-preparation TLC - 离心制备薄层色谱法(热度: 123)53. condition (aging) of column - 柱老化(热度: 117)54. adsorption chromatography - 吸附色谱法(热度: 251)55. longitudinal diffusion - 纵向扩散(热度: 141)56. adsorbing material - 吸附剂(热度: 127)57. chiral amino acid derivatives stationary phase in - 手性氨基酸衍生物GC固定相(热度:157)58. gel filtration chromatography - 凝胶过滤色谱(热度: 151)59. solubility parameter - 溶解度参数(热度: 179)60. vacuum degasser - 真空脱气装置(热度: 81)61. indirect ultraviolet detection - 间接紫外检测(热度: 121)62. wet column packing - 湿法柱填充(热度: 91)63. reagent color-developing method - 试剂显色法(热度: 123)。

原子核物理专业词汇中英文对照表

原子核物理专业词汇中英文对照表absorption cross-section 吸收截activity radioactivity 放射性活度activity 活度adiabatic approximation 浸渐近似allowed transition 容许跃迁angular correlation 关联angular distribution 分布angular-momentum conservation 动量守恒anisotropy 各项异性度annihilation radiation 湮没辐射anomalous magnetic moment 反常极矩anti neutrino 反中微antiparticle 反粒artificial radioactivity 放射性atomic mass unit 原质量单位atomic mass 原质量atomic nucleus 原核Auger electron 俄歇电bag model 袋模型baryon number 重数baryon 重binary fission 分裂变binging energy 结合能black hole 黑洞bombarding particle 轰击粒bottom quark 底夸克branching ration 分bremsstrahlung 轫致辐射cascade radiation 级联辐射cascade transition 级联跃迁centrifugal barrier 离势垒chain reaction 链式反应characteristic X-ray 特征X 射线Cherenkov counter 切连科夫计数器collective model 集体模型collective rotation 集体转动collective vibration 集体振动color charge 荷complete fusion reaction 全熔合反应complex potential 复势compound-nucleus decay 复合核衰变compound-nucleus model 复合核模型compound nucleus 复合核Compton effect康普顿效应Compton electron 康普顿电Compton scattering 康普顿苜攵射conservation law 守恒定律controlled thermonuclear fusion 受控热核聚变cosmic ray 宇宙射线Coulomb barrier 库仑势垒Coulomb energy 库伦能Coulomb excitation 库仑激发CPT theorem CPT 定理critical angular momentum 口缶界动量critical distance 临界距离critical mass临界质量critical volume 临界体积damped oscillations 阻尼震荡damped vibration 阻尼震荡damped wave 阻尼波damper减震器damping factor 衰减系数damping 衰减的damp proof防潮的damp 湿danger coefficient 危险系数danger dose危险剂量danger range危险距离danger signal危险信号data acquisition and processing system 数据获得和处理系统data base数据库data communication 数据通信data processing 数据处理data数据dating测定年代daughter atom 体原daughter element 体元素daughter nuclear 核daughter nucleus 体核daughter nuclide 体核素daughter蜕变产物dd reaction dd 反应deactivation 去活化dead band不灵敏区dead time correction 死时间校正dead time失灵时间deaerate 除deaeration 除deaerator除器空分离器deaquation 脱debris activity 碎放射性debris石卒de broglie equation 德布罗意程de broglie frequency 德布罗意频率de broglie relation 德布罗意程de broglie wavelength 德布罗意波长de broglie wave德布罗意波debye radius德拜半径debye temperature 德拜温度decade counter tube 进计数管decade counting circuit 进制计数电路decade counting tube 进管decade scaler 进位定标器decagram 克decalescence相变吸热decalescent point金属突然吸热温度decarburization 脱碳decascaler 进制定标器decatron 进计数管decay chain 衰变链decay coefficient 衰变常数decay constant 衰变常数decay constant 衰变常量decay energy 衰变能decay factor 衰变常数decay fraction 衰变分decay heat removal system 衰变热去除系统decay heat 衰变热decay kinematics 衰变运动学decay out 完全衰变decay period冷却周期decay power衰减功率decay rate衰变速度decay scheme 衰变纲图decay series 放射系decay storage衰变贮存decay table 衰变表decay time衰变时间decay 衰减decelerate 减速deceleration 减速decigram 分克decimeter wave 分波decommissioning 退役decompose 分解decomposition temperature 分解温度decomposition 化学分解decontaminability 可去污性decontamination area 去污区decontamination factor 去污因decontamination index 去污指数decontamination 净化decoupled band 分离带decoupling去耦解开decrease 衰减decrement减少率deep dose equivalent index 深部剂量当量指标deep inelastic reaction 深度弹性反应deep irradiation 深部辐照deep therapy 深部疗de excitation 去激发de exemption 去免除defectoscope 探伤仪defect缺陷definition 分辨deflecting coil 偏转线圈deflector偏转装置deformation energy 变形能deformation of irradiated graphite 辐照过墨变形deformation parameter 形变参量deformation 变形deformed nucleus 变形核deformed region 变形区域deform 变形degassing 脱degas 除degeneracy 简并degenerate configuration 退化位形degenerate gas 简并体degenerate level 简并能级degenerate state 简并态degeneration 简并degradation of energy 能量苜攵逸degradation 软化degraded spectrum 软化谱degree of acidity 酸度degree of burn up 燃耗度degree of purity 纯度dehumidify 减湿dehydrating agent 脱剂dehydration 脱deionization rate 消电离率deionization time 消电离时间deionization 消电离delay circuit延迟电路delayed alpha particles 缓发粒delayed neutron 缓发中delayed proton 缓发质deliquescence 潮解deliquescent 潮解的demagnetization 去磁denitration 脱硝density gradient instability 密度梯度不稳定性density of electrons 电密度deoxidation 脱氧deoxidization 脱氧departure from nucleate boiling ratio 偏离泡核沸腾departure from nucleate boiling 偏离泡核沸腾depleted fuel贫化燃料deposit dose地沉降物剂量deposited activity沉积的放射性deposition 沉积deposit 沉淀depression 减压depressurization accident 失压事故depressurizing system 降压系统desalinization 脱盐desalting 脱盐descendant 后代desorption 解吸detailed balance principle 细致平衡原理detection of radiation 辐射线的探测detonation 爆炸deuteride氘化物deuterium alpha reaction 氘反应deuterium 重氢deuton氘核deviation 偏差dew point 露点dextro rotatory 右旋的diagnostic radiology 诊断放射学diagnostics 诊断diagram 线图diamagnetism 反磁性diameter 直径diamond稳定区;金刚diaphragm 薄膜diatomic gas 双原体diatomic molecule 原分dielectric 电介质differential control rod worth 控制棒微分价值differential cross section 微分截diffraction spectrometer 衍射谱仪diffraction spectrum 衍射光谱diffraction 衍射diffuse扩苜攵diffusion stack 务马堆diffusion theory扩苜攵理论diffusion time扩苜攵时间diffusion扩苜攵dilution 稀释dipole偶极dirac equation 狄拉克程direction 向discharge 放电discrete离苜攵的disintegrate 蜕衰disintegration 蜕变dislocation 位错disorder 序dispersion 分苜攵displacement current 位移电流displace位移;代替dissociation 离解dissolution 溶解distillation 蒸馏distortion 畸变divergence 发苜攵domain磁畴Dopper effect多普勒效应dose albedo剂量反照率dose build up factor 剂量积累因dose equivalent 剂量当量dose rate 剂量率dose 剂量down quark 下夸克dry out 烧duality 重性duct 管dysprosium 镝endothermic reaction 吸能反应energy conservation 能量守恒even-even nucleus 偶偶核exchange force 交换力excited state 激发态exothermic reaction 放能反应exposure 照射量fatigue 疲劳feedback 反馈fermi age费年龄fermion 费fermium 镶fermi 费Feynman diagram 费恩曼图field theory 场论fine structure 精细结构fissile分裂的fissionable 分裂的fission barrier 裂变势垒fission fragment 裂变碎fission product yield 裂变产额fission product 裂变产物flattening of neutron flux 中通量展平fluorescent x rays 荧光x 射线fluorine 氟flux通量forbidden band 禁带force 力francium 钫free electron 由电free energy 由能frenkel defect弗兰克尔缺陷frictional force 摩擦力fuel assembly grid燃料集合体栅格fuel assembly核燃料组件fuel cell燃料电池fuel depletion 燃料贫化fuel reprocessing 燃料后处理function 函数fusion核聚变galaxy 星系Gamow-Teller interaction G-T 相互作gauge boson 规范波gauge field theory 规范场论Geiger-MCiller counter 盖-勒计数器Geiger-Nuttal law 盖-努塔尔定律geometrical cross-section 何截germanium detector 锗探测器giant resonance 巨共振gluon 胶grid ionization chamber 屏栅电离室hadron 强heavy ion 重离helicity 螺旋性Higgs particle 希格斯粒Hubble constant 哈勃常量Hubble law 哈勃定理incoming channel 射道incoming particle 身寸粒independent-particle model 独立粒模型induced fission 诱发裂变inelastic collision 弹性碰撞inelastic scattering 弹性苜攵射inertial confinement 惯性约束internal conversion 内转换intrinsic electric quadrupole moment 内禀电四极矩intrinsic parity 内禀宇称island of isomerism 同核异能素岛island of stability 稳定岛isobaric spin,isospin 同位旋isobar同量异位素isomer 同核异能素isospin analog state 同位旋相似态isospin multiplet 同位旋多重态isotone同中异位素isotope同位素j j coupling j j 耦合joule heat 焦热jump function阶跃函数junction particle detector 结型粒探测器kerma rate 释动能率kerma柯玛kernel approximation method 核近似法kernel function 核函数kernel 核kerr cell克尔盒kerr effect克尔效应kevatron千电伏级加速器key measurement point 关键测量点k factor增殖系数kinetic theory of gases 体运动论kirchhoff's radiation law基尔霍夫辐射定律klein gordon equation 克莱因登程klein nishina formula克莱因仁科公式knight shift奈特移位knocking out 原位移knock on atom 撞出原knock on 撞击撞出k shell k 层Kurie plot 库里厄图labeled 踪的labile不稳定的lag延迟laminar flow 层流lande g factor 朗德因lanthanides 镧系lanthanum 镧laplace's operator拉普拉斯算符laplacian拉普拉斯算符larmor frequency 回旋频率laser cooling激光冷却laser enrichment process 激攵光浓缩法laser isotope separation method 激光同位素分离法laser pulse激光脉冲laser 激光latent energy 潜能lattice cell 栅元lattice constant 晶格常数lattice defect 点阵缺陷lattice energy 晶格能量lattice parameter 晶格常数lattice 格laue photograph 劳厄照相lawrencium 镑Lawson criterion 劳森判据lead 铅lepton 轻level能级liberation 游离limit极限liquid metal液态金属liquid model液体模型liquid phase 液相lithium 锂lorentz force 洛伦兹力lorentz gas洛伦兹体lorentz invariance洛伦兹不变性low activity waste 低放废物lower limit 下限lutetium 错macroscopic cross section 宏观截macroscopic state 宏观态magic number 幻数magnesium 镁magnetic dipole 磁偶极magnetic field 磁场magnetic resonance 磁共振magnetism 磁manganese 锦many body forces 多体力many body problem 多体问题mass abundance 质量丰度mass energy conversion formula 质能换算公式mass excess 质量过剩mass range质量射程mass spectrometer 质谱仪maximum 最值maxwell boltzmann distribution 克斯韦分布函数mean collision time平均碰撞时间mean field 平均场mean value 平均值mean平均melting point 熔点membrane 薄膜memory存储mendeleev's law门捷列夫周期律mendelevium 钔］mercury 汞meson exchange theory 介交换理论meson field theory 介场理论meson 介meson 介metamorphose 变形methane 甲烷methanol 甲醇methyl alcohol 甲醇migration 移动mobility迁移率moderate 减速moderation 减速modulus of elasticity 弹性模数modulus of rigidity 刚性模数modulus of rupture 断裂模数modulus of torsion 扭转模数modulus 刚性模数moisture 湿molar fraction 克分分数molecular mass 分质量molecular orbital 分轨函数molten salt 熔盐molybdenum 车目monte carlo method 蒙特卡罗法neodymium 钕neon 氖neptunium 键neutrino 中微neutron flux 中通量neutronics中物理学neutron中nickel 银niobium 铌nitrogen 氮nobelium 锌nominal value 公称值nuclear fission 核裂变nuclear fission 核裂变nuclear force 核力nuclear fuel 核燃料nuclear spallation 核苜攵裂nucleon 核 nucleus 核nuclide 核素nu factor 每次裂变后的中产额ood-A nucleus 奇 A 核ood-ood nucleus 奇奇核optical model 光学模型 orbital angular momentum 轨道动量 orbital electron capture 轨道电俘获 pair creation , pair production 对产 pairing correlation 对关联pairing energy 对能parent nucleus 核parity 宇木称 partial-wave analysis 分波分析 partial-wave cross-section 分波截particle physics 粒物理 photoelectric effect 光电效应 pick-up reaction 拾取反应polarization 极化度 potential barrier 势垒 prompt neutron 瞬发中proportional chamberproton radioactivityproton 质quark confinementquark-gluon plasmaquark model夸克模型 quark 夸克radiation damage 辐射损伤radiation dose 辐射剂量radiation protection 辐射防护radiative capture 辐射俘获 radioactive dating 放射性鉴年法 radioactive equilibrium 放射性平衡radioactive nuclide 放射性核素radioactive series 放射系radioactivity 放射性range 射程 reaction channel 反应道 reaction cross-section 反应截正室质放射性夸克禁闭夸克-胶等离体reaction energy 反映能reaction product 反应产物reaction yield 反应产额recoilless resonance absorption 反冲共振吸收residual interaction 剩余相互作residual nuclease 剩余核resolution 分辨率resolving time 分辨时间resonance cross-section 共振截resonance energy 共振能量resonance state 共振态rotational energy level 转动能级saddle point 鞍点samarium poisoning 钐中毒samarium 钐scalar标量scandium 铳scattering 苜攵射scheme图解Schrodinger equation 薛定谔程scintillation detector 闪烁探测器scram control快速停堆控制scram discharge volume快速停堆排放量scram rod安全棒selenium 办西self absorption coefficient 吸收系数self absorption 吸收self adjoint matrix 共轭矩阵self adjoint operator 共轭算self adjoint 轭的semiconductor 半导体sensitivity 灵敏度series系；级数shell model 壳层模型shell structure 壳层结构shim rod补偿棒shim补偿shut off rod 安全棒silicon 硅simulation 模拟singularity 奇性slab reactor平板反应堆slow down 减速slowing down area 慢化积small angle scattering 苜攵射sodium fluoride 氟化钠sodium 钠soft component of cosmic rays 字宙射线的软成分solar cosmic ray 太阳宇宙线solar neutrino 太阳中微solar x ray太阳x射线solenoid螺旋管solid angle 立体solid phase 固相solid solution 固溶体soluble可溶的solute溶质source data 源数据source strength 源强度space group 空间君羊space lattice 空间点阵spacing 间距spallation 苜攵裂special relativity 狭义相对论special report 专题报告special theory of relativity 狭义相对论specific activity 放射性specific binding energy 结合能specific burn up 燃耗specific charge 电荷specific concentration 浓度specific 的specimen 试样spectral line 光谱线spectral series 光谱线系spectrum 谱speed速率spent nuclear material pool烧过的核材料贮存池sphere 球spherical reactor 球形反应堆spherical wave 球波spin angular momentum 旋动量spin dependent force 旋相关力spin 旋splitting of energy levels 能级分裂splitting ratio 分开spontaneous decay 发衰变spot 斑sputtering 飞溅square bracket 括弧stable equilibrium 稳定平衡stainless steel 不锈钢standing wave 驻波stark effect斯塔克效应statistical error 统计误差statistical fluctuation 统计涨落statistical mechanics 统计力学statistical straggling 统计涨落statistical uncertainty 统计不确定性statistical weight 统计重量statistical 统计的statistic analysis 统计分析statistics 统计学statistics 统计性质steam generator 蒸汽发器steam void 汽steam 蒸汽stefan boltzmann ] constant斯蒂芬玻尔兹曼常数stern gerlach experiment 斯登盖拉赫实验stochastic process 随机过程stoichiometry 化学计算法stokes'law斯特克斯定律stopping power 阻本领strangeness number 奇异数strangeness 奇异性strange particle 奇异粒strange particle 奇异粒strange quark 奇异夸克strength function 强度函数strontium 锶structure factor 结构因subcritical assembly 亚临界装置subcritical亚临界的subgroup 君羊sublimation 升化subprogram 程序subroutine 程序subscript 下标subtraction 减法sulfur 硫superconductivity 超导性superconductor 超导体supercooled 过冷的superheated vapor 过热蒸汽superheated 过热的superlattice 超晶格superposition principle 迭加原理superposition 重叠supersaturation 过饱和superscript 上标surface tension 表张力susceptibility 磁化率suspension colloid 悬浮胶体swelling 膨胀switch开关symmetry对称性synchrotron radiation 同步加速辐射synthesis 合成system of atomic units 原单位制threshold energy 阈能time-of-flight 飞行时间top quark 顶夸克total cross section 总截track detector径迹探测器transfer reaction 转移反应transition probability 跃迁概率two-component neutrino theory 分量中微理论unclean separation energy 核分离能unified model综合模型unique forbidden transition 唯性禁戒跃迁up quark 上夸克uranium series 铀系vector boson 量波vibration energy level 振动能级volume energy 体积能weak interaction 弱相互作yrast line 转晕线yrast state 转晕态。

Aspen常见英文

Aspen Plus常用词汇中英文对照表Aadiabatic 绝热的adsorption 吸附aircooler 空冷器algorithm 算法alias 又名，别名align 使……排成直线ambient temperature 环境温度analysis 分析annotation 注释apparent component approach 表观组分方法approach 方法aqueous 水溶液的，水的，含水的assay化验（油品分析）ADA (assay data analysis)化验数据分析assign 指定atm 压力单位，1 atm为一个标准大气压attach 连接attr-comps 组分属性attr-scaling 属性标量available 可用的Bbackup (降液管内的清液层）高度baffles 挡板balance 平衡模块，平衡bar 压力单位，巴base components 基准组分base method 基本方法（包含了常见物性方法）batch 批量处理，一批BatchFrac 间歇精馏binary interaction 二元交互作用blank simulation 空白模拟block模块Block-Var 模块变量boilup ratio 再沸比bottoms rate 塔底产品流率bottoms to feed ratio塔底产品流率与进料流率比brake power 轴功率Broyden 布洛伊顿拟牛顿法built-in 内置Ccalculator 计算器capacity 通量capacity factor 通量负荷因子cascade 层叠case study 工况分析category 类别，种类chemical equilibrium 化学平衡Chem-Var 化学变量class分类clear 清除clearance 间隙co-current 并流coefficient 系数column 塔CGCCs (column grand composite curves) 塔的总组合曲线column specifications 塔设定Compattr-Var 组分变量component 组分composition 组成Compr 压缩机或涡轮机模块comps-groups 组分分组。

Particle Codes(粒子的编码)

next up previous contents Next: The Event Record Up: The Event Record Previous: The Event Record Contents
Particle Codes
The Particle Data Group particle code [PDG88,PDG92,PDG00] is used consistently throughout the program. Almost all known discrepancies between earlier versions of the PDG standard and the PYTHIA usage have now been resolved. The one known exception is the (very uncertain) classiﬁcation of , with also affected as a consequence. There is also a possible point of confusion in the technicolor sector between and . The latter is retained for historical reasons, whereas the
37. Gauge bosons and other fundamental bosons, Table [*] . This group includes all the gauge and Higgs bosons of the Standard Model, as well as some of the bosons appearing in various extensions of it. They correspond to one extra U(1) and one extra SU(2) group, a further Higgs doublet, a graviton, a horizontal gauge boson (coupling between

Gamma-Gamma Physics at LEP2

1
taking into account the ﬁnite angular acceptance of any detector
2
unclear and the LEP2 results, at higher energy, will be helpful to distinguish between various models and hadron wave-functions. One should point out interesting diﬀerences between LEP2, as a γγ collider, and a hadronhadron collider. In particular, in the former case the initial energy is not ﬁxed: this will turn out to be a major nuisance in the study of the deep-inelastic structure function of the photon but it could be an advantage in the study of the semi-inclusive channels (because it could help disentangle perturbative from non-perturbative eﬀects). Furthermore, using the forward detectors of the LEP experiments one can vary the “mass2 ” of the incoming virtual photons. This will be used to better constrain the non-perturbative component in the photon, which rapidly decreases with the photon virtuality, in the study of deep-inelastic, total cross section or large pT processes, for example. More generally, it will help understand the transition from a non-perturbative to a perturbative regime in QCD studies. On the theoretical side, considerable progress has been recently achieved on the various topics mentioned above. Of particular interest for data analysis and the study of the event structure of γγ collisions is the existence of several general purpose Monte-Carlo codes (Ariadne, Jetset, HERWIG, Phojet, Pythia) which are described in the “γγ event generator” chapter. These generators are adapted from hadron-hadron and electron-positron studies and they have been (or are being) tuned to HERA data thus incorporating all the physics constraints necessary to reliably describe γγ reactions. The crucial test of confronting in detail the models with the LEP1 results on γγ physics is still in progress as both data and models are very recent and little discussion on this point will be given below. In any case, the situation is much improved compared to only a year ago, when essentially every experimental group had its own speciﬁc event generator, making the comparison between the various experimental results rather delicate. One interesting outcome of the recent studies is that the global features of γγ scattering are predicted to be rather similar to those of hadron-hadron scattering at the same energy. For the anticipated quantitative studies in perturbative QCD one obviously needs theoretical predictions at (at least) the next-to-leading logarithmic order in perturbation theory. All relevant calculations for γγ processes have been performed or are being completed. Depending on the channel under study it will be seen that the sensitivity of the theoretical predictions under the various unphysical parameters (scales) is not perfect but, overall, the situation is not worse than in the purely hadronic channels. The plan of the chapter is as follows. We ﬁrst discuss, in some detail, the deep-inelastic scattering process on a photon target (γ ∗ γ process) and its relevance for the determination of the parton distributions and the ΛQCD scale. We then turn to quasi-real γγ scattering and discuss the equivalent photon approximation, the (anti-)tagging conditions which deﬁne what we mean by γγ processes as well as the background to it. Global features of γγ events are described next. Large pT phenomena and heavy ﬂavor production are then discussed in the context of next-to-leading QCD phenomenology. The chapter ends with the discussion of resonance production and exclusive processes.

固体物理专业术语

弹性应变张量 Elastic strain tensor 弹性劲度常数 Elastic stiffness constant 弹性顺度常数 Elastic compliance constant
弹性模量 Elastic module 弹性动力学方程 Elastic-dynamics equation
玻尔兹曼方程 Boltzman equation 点群 Point groups
迪. 哈斯－范. 阿耳芬效应 De Hass－Van Alphen effect
胡克定律 Hooke’s law 氢键 Hydrogen bond
亲合势 Affinity 重迭排斥能 Overlap repulsive energy
能带的扩展能区图式
Extended zone scheme of energy band 配分函数 Partition function 准粒子 Quasi- particle 准动量 Quasi- momentum 准自由电子近似
Nearly free electron approximation
空间群 Space group 空位 Vacancy
范德瓦耳斯相互作用 Van der Waals interaction
金属性结合 Metallic binding 单斜晶系 Monoclinic system 单电子近似 Single-erection approximation 极化声子 Polarization phonon 拉曼散射 Raman scattering
对称操作 Symmetry operation 对称群 Symmetric group
正交化平面波 Orthogonalized plane wave 电子-晶格相互作用 Electron-lattice interaction

First-principles study of the structural, vibrational, phonon and thermodynamic

1. Introduction Ultra-high temperature ceramics (UHTCs) with melting temperatures in excess of 3000 K are usually composed by the refractory borides, carbides and nitrides of early transition metals [1–7]. Among the UHTCs, transition metal carbides (TMC) such as TiC, ZrC and HfC are metallic compounds with unique physical and chemical properties including an extremely high melting point and hardness, chemical stability, corrosion resistance combined with metallic electrical and thermal conductivities [5–10]. These features give transition metal carbides the capability to withstand high temperatures in oxidizing environments, making them candidates for applications in the atmosphere of extreme thermal and chemical environments [6,7]. The structural, vibrational, phonon and thermodynamic properties of IVb group transition metal carbides have been investigated experimentally [10–17] and theoretically [13,18–28] in the earlier reports. In the 1970s, the phonon dispersion relations of TiC, ZrC and HfC were measured using inelastic neutron scattering by Pintschovius et al. [10] and Smith et al. [15–17]. Lattice dynamics calculation and the phonon dispersion relations of transition metal carbides such as ZrC and HfC were reported using a phenomenological ‘‘double-shell’’ model theory [18] where long-range interatomic interactions were taken into account in order to get a

大孔载体固定化脂肪酶

2007年 8 月 The Chinese Journal of Process Engineering Aug. 2007收稿日期：2006−11−02，修回日期：2006−12−25基金项目：国家自然科学基金资助项目(编号：20636010; 50373003)；国家杰出青年基金资助项目(编号：20325622)；北京市科技计划基金资助项目(编号：D0205004040211)作者简介：蔡宏举(1976−)，男，辽宁省铁岭县人，硕士研究生，生物化工专业；谭天伟，通讯联系人，E-mail: twtan@.大孔载体固定化脂肪酶蔡宏举，付大雁，王满意，周鑫，谭天伟(北京化工大学生命科学与技术学院，北京市生物加工过程重点实验室，北京 100029)摘要：用自制大孔载体固定化脂肪酶，对固定化条件进行了优化，比较了固定化酶与游离酶的酶学参数. 结果表明，酶粉与载体质量比为1:1、固定化温度在20∼25℃之间、固定化时间1.5 h 的条件下，所得固定化酶的酶活最高. 固定化酶的最适pH 为8.5，最适温度为40℃，其热稳定性、操作稳定性都比游离酶高，4℃下保存7 d 后，酶活仍剩余94%.关键词：大孔载体；脂肪酶；固定化酶中图分类号：Q814.2 文献标识码：A 文章编号：1009−606X(2007)04−0773−051 前言脂肪酶(EC3.1.1.3)是一类特殊的酰基水解酶，能够在油−水界面催化酯水解或醇解、酯合成、酯交换、多肽合成等反应，在制药、试剂、食品加工、生物能源等方面有着很大的应用潜力[1,2]. 由于游离酶不易回收，很难重复利用，限制了其大规模应用. 因此脂肪酶催化技术的应用在一定程度上取决于固定化技术. 目前固定化载体的研究主要集中在多孔粉体材料[3]，如介孔材料MCF [4], MCM-41[5]等. Pandya 等[6]发现，孔径较大的MCF(15.3 nm)的酶固定化比孔径小的MCM-41(2.6 nm)效果好. 这是因为酶更易被固定在孔径较大的孔内，提高了单位载体上酶的固载量，因而提高了单位酶活. 黄磊等[7]以微孔陶瓷载体固定化脂肪酶，仅对部分改性条件优化的情况下，固定化酶活就已经与高贵等[8]用无孔硅藻土固定化脂肪酶的酶活相当. 但脂肪酶是大分子，如果载体孔径小，将会影响固定化过程中酶与载体内部的传质，也会影响固定化酶催化反应时底物与脂肪酶间的传质过程. 如果在固定化介质中增加大孔分布，则可以提高固定化过程的速度，提高底物与酶之间的传质速度，提高反应效率. 从以上分析可知，大孔径固定化酶载体材料更有优势，但目前这方面的研究较少.本工作以甲基丙烯酸缩水甘油酯(GMA)为单体，二乙烯基苯(DVB)为聚合交联剂，采用固液联合致孔方式，通过本体聚合制备了具有大孔结构的含环氧基的多孔载体. 载体上的环氧基团水解成羟基后，以戊二醛为偶联剂[9]，用载体偶联法固定化假丝酵母脂肪酶. 比较了固定化酶和游离酶的最适温度、pH 值及稳定性等参数.2 实验2.1 材料和仪器假丝酵母(Candida sp. 99-125)脂肪酶，酶活约13000 U/g ，实验室自产；甲基丙烯酸缩水甘油酯，纯度大于96%，美国ACROS 公司；二乙烯基苯(含量56%，用5%的NaOH 预处理，洗去阻聚剂等杂质)，淄博嘉龙化工科技有限公司；纳米碳酸钙(粒径小于80 nm)，广东嘉维化工实业有限公司；其他试剂均为分析纯.StereoScan-250-MK3扫描电镜, Cambridge; Porosimeter PASCAL 140&240压汞仪，Thermo Electron Corp., USA ；Multyskan Spectrum 酶标仪，Thermo Labsystems ；GC-2010气相色谱，日本岛津公司. 2.2 实验方法 2.2.1 载体的制备量取甲基丙烯酸缩水甘油酯5 mL ，二乙烯基苯2 mL ，甲苯和正庚烷各3.5 mL ，称取7 g 纳米碳酸钙，与上述液体一起放于50 mL 的三角瓶中，反复超声混合后，置于65℃超级恒温水浴中反应12 h. 所得固体经粉碎后，筛分收集0.335∼0.45 mm 粒径的颗粒，用乙醇抽提24 h ，然后用适量的0.1 mol/L HCl 于常温、搅拌状态下浸泡72 h ，并且每隔24 h 换1次HCl ，以除去碳酸钙，最后用去离子水冲洗至中性，密封湿态保存. 2.2.2 载体的活化称取0.4 g 载体，65℃下用0.1 mol/L HCl 水解12 h. 用去离子水冲清洗至中性，加入10%的戊二醛酸性溶液25 mL ，室温下振荡反应12 h ，用去离子水洗去戊二醛，所得载体放于冰箱中保存.2.2.3 固定化酶的制备称取一定量酶粉，用pH 8.0的0.1 mol/L 磷酸缓冲液配成10 mg/mL 的酶溶液. 向装有0.1 g 载体的三角瓶中加入15 mL 配好的酶液，室温下在摇床中反应一定时间，吸去酶液，用磷酸缓冲液清洗固定化酶载体，直到洗液中不含蛋白质为止. 所得固定化酶放于4℃冰箱中保存.2.2.4 脂肪酶含量的测定脂肪酶含量的测定按照Bradford 的方法[10]进行，以牛血清白蛋白为标准.2.2.5 游离酶和固定化酶水解活力的测定均采用橄榄油水解法[11]. 40℃下，1 min 水解底物产生1 µmol 脂肪酸为1个活力单位. 酶活回收率计算：酶活回收率=固定化酶总活力/(加入酶液总活力−残液总酶活力).2.2.6 脂肪酶催化十二酸与正辛醇反应合成十二酸辛酯在50 mL 锥形瓶中加入9.5 mL 正己烷，0.2 g 十二酸和316 µL 正辛醇，同时加入0.2 g 固定化酶，0.4 g 变色硅胶以吸收反应产生的水. 反应在温度40℃、转速150 r/min 的摇床中进行. 2.2.7 酯合成转化率的测定按照文献[1]的方法进行.3 结果和讨论3.1 载体孔结构的表征实验制备的载体的扫描电镜照片见图1. 载体的液体致孔剂为甲苯和正庚烷(体积比为1:1)，浓度为100% (与反应组分GMA 和DVB 体积总和比为1:1)，加入的固体致孔剂CaCO 3的质量与整个液相(GMA, DVB 和液体致孔剂)的体积比为1:2，载体的交联度为40%(DVB 与GMA 体积比).从SEM 照片可以看出载体的孔结构. 载体不仅具有微孔和大孔结构分布，还具有约2 µm 的贯通式超大孔. 这是固液联合致孔的特点(生成双孔结构)，液体致孔剂主要生成微孔，固体致孔剂与反应相不溶，并且部分颗粒因为表面自由能大而形成团聚，导致介质形成大孔和超大孔结构.利用压汞法测定了载体的孔径(D )分布，如图2所示. 可以看出载体的孔径分布集中在2个区域，为典型的双孔分布，这与扫描电镜的结果一致. 从压汞法数据可知，载体150∼400 nm 的孔占总孔容积(V )的60%，直径2∼8 µm 的孔占总孔容积的14.9%，其他孔占总孔容积的25.1%，总孔隙率为59.82%，总孔容积为1.24 mL/g ，比表面积29.6 m 2/g.图1 自制大孔载体的扫描电镜照片Fig.1 SEM photographs of the carrier图2 自制大孔载体的孔径分布Fig.2 Pore size distribution of carrier3.2 固定化条件的优化 3.2.1 酶用量的确定在固定化酶时，平行称取0.1 g 载体6份，分别加入不同体积的10 mg/mL 酶液，并加入一定体积的缓冲液调整酶液体积到15 mL ，在室温下放入摇床中固定化1.5 h. 实验结果如图3所示.单位质量载体能够固定的酶是有限的，当载体固定的酶达到一定量后，继续加大酶量不会提高固定化效果. 从图3可见，当加入的脂肪酶质量增大到0.1 g ，即酶质量与载体质量比为1:1时，固定化酶的活力回收率达到最大值，再增大酶量，酶活开始趋于不变，固定化酶的100100010000123d V /d (l o g D )Pore diameter (nm)第4期蔡宏举等：大孔载体固定化脂肪酶 775活力回收率反而下降. 这是因为载体上酶的结合位点已被酶所占据，继续增大给酶量，载体也不能键合更多的酶. 所以，确定固定化酶的最佳给酶量为0.1 g 载体配0.1 g 脂肪酶.图3 给酶量对酶固定化效果的影响Fig.3 Effect of lipase loading on immobilization of lipase3.2.2 固定化温度的确定温度影响分子热运动的速度，在相同的固定化时间内，它将直接影响酶的固定化效率. 温度过低不利于传质及酶与载体的结合，过高则会使酶失活. 因此，固定化时温度的选择十分重要. 本实验在不同温度下固定化酶的结果见图4. 由图可见，在20∼25℃固定化时，脂肪酶比较稳定，不易失活. 温度升高，固定化酶活力上升，主要是因为传质速度随温度的升高而加快；温度高于25℃后，脂肪酶不稳定，失活很快，固定化酶的活力回收率也下降很快. 因此，固定化温度控制在20∼25℃时，效果最佳.图4 反应温度对酶固定化效果的影响Fig.4 Effect of temperature on immobilization of lipase3.2.3 固定化反应时间的确定平行称取0.1 g 载体6份，在25℃下，按酶与载体质量比1:1进行固定化，于不同时间取样测定酶活，结果见图 5. 可以看出，随着固定化时间延长，固定化酶酶活先增长，而后趋于稳定. 本实验对假丝酵母脂肪酶的固定化在1∼1.5 h 的酶活最好，固定化时间短，优于文献[7]报道的4 h ，这是因为载体中大孔结构的存在使酶在固定化时扩散速度快，短时间内就能完成固定化过程，降低了酶因为固定化时间长而失活的风险.图5 固定化反应时间对酶固定化效果的影响Fig.5 Effect of reaction time on immobilization of lipase3.3 固定化酶的酶学性质 3.3.1 pH 对酶活性及稳定性的影响分别平行称取自由酶和固定化酶各7份，于不同pH 下测定酶活，结果见图6，可见固定化酶pH 值在7∼9时活性都比较好，pH 值在7时相对活力仍保持65%以上；而自由酶活性对pH 的变化很敏感，只在pH 8∼8.5范围内保持较好的活力. 这说明固定化酶受微环境pH 值的影响比游离酶小，适用的pH 范围比游离酶的广.图6 不同pH 下自由酶和固定化酶的酶活Fig.6 Activities of free lipase and immobilized lipase underdifferent pH values为测定pH 稳定性，平行称取游离酶和固定化酶各4份，在不同pH 值(室温)下保育8 h 后于pH 8.0下测定酶活，以无保育条件下的酶活为100%计算，结果见表1. 可见，在各pH 值下，固定化酶的pH 稳定性相对于游离酶都有较大幅度的提高.0.40.60.81.01.2 1.41.6150200250300350510152025Mass ratio of lipase to carrierA c t i v i t y o f i m m o b i l i z e d l i p a s e (U /g )A c t i v i t y r e c o v e r y (%)202530354045100200300400510152025Recation temperature (℃)A c t i v i t y r e c o v e r y(%)A c t i v i t y o f i m m o b i l i z ed l i p a se (U /g )12345375400425450475A c t i v i t y o f i m m o b i l i z e d l i p a s e (U /g )Reaction time (h)67891030006000900012000100200300400A c t i v i t y o f i m m o b i l i z e d li p a s e (U /g )A c t i v i t y o f f r e e l i p a s e (U /g )pH776 过程工程学报第7卷表1 自由酶和固定化酶的pH 稳定性Table 1 Residual activity of free lipase and immobilizedlipase under different pH values (%)pH Free lipase Immobilized lipase 6.0 6.25 33.33 7.0 12.55 57.58 8.0 68.13 88.79 9.0 18.70 48.483.3.2 温度对酶活性及稳定性的影响由图7可见，固定化酶的最适温度比游离酶提高了5.℃ 温度范围在25∼40℃时，游离酶酶活变化较小，而固定化酶酶活变化较大. 可能是因为温度较低时，底物与固定化酶之间的传质受到的限制较大，而底物与游离酶之间的传质受限程度较小；温度超过40℃时，固定化酶酶活变化较游离酶小，主要是因为固定化酶比游离酶稳定，不易失活，这也可以从以下的温度稳定性实验中得到验证.图7 不同温度下自由酶和固定化酶的活力Fig.7 Effect of temperature on the activities of free lipase andimmobilized lipase平行称取游离酶和固定化酶各3份，分别在35, 40, 45℃下保育1 h 后测酶活，与无保育的游离酶和固定化酶比较，结果如表 2. 在各温度点，固定化酶酶活剩余都比游离酶的高，说明固定化后，酶的温度稳定性有了很大的提高.表2 自由酶和固定化酶的温度稳定性Table 2 Residual activity of lipase and immobilized lipaseunder different temperatures (%)Temperature (℃)Free lipase Immobilized lipase 35 55 84.58 40 17.5 52.69 45 5 30.113.3.3 固定化酶活性的比较在酶粉与载体质量比为1:1、温度25℃、固定化时间1 h 及pH 8.0的条件下进行酶固定化，所得酶活为464 U/g. 自制载体的孔径主要分布于150∼400 nm ，并且有超大孔存在. 文献[1]中所用的酶种与本研究的完全相同，所用载体为NKA 树脂，孔径主要分布于20∼22 nm ，固定化酶水解酶活为156 U/g. 可见大孔载体具有一定的优势.3.3.4 固定化酶的操作稳定性和储藏稳定性为了验证本实验固定化假丝酵母脂肪酶的效果，考察了固定化酶催化十二酸与正辛醇在正己烷中反应合成十二酸辛酯的情况，结果如图8所示. 可以看出，本实验制备的载体固定化脂肪酶能够较好地催化十二酸辛酯的合成反应，间歇反应20批十二酸的转化率仍可达60%(每批反应80 min). 另外，固定化酶在4℃冰箱中保存7 d ，酶活仍剩余94%，而自由酶的酶活只有85%.图8 固定化脂肪酶的操作稳定性Fig.8 The operational stability of immobilized lipase4 结论本研究以固液联合致孔方式自制的大孔载体成功地固定化了解脂假丝酵母脂肪酶. 大孔结构的存在使固定化在很短的时间内完成，减小了固定化过程的酶活损失. 对固定化条件进行优化，得到了温度20∼25℃、固定化时间1.5 h 、酶粉与载体质量比为1:1的最佳固定化条件. 固定化酶的热稳定性、pH 稳定性、储藏稳定性均比游离酶有了明显的提高，其操作稳定性好，间歇催化月桂酸辛酯合成反应20批，仍保持有较高的活力.参考文献：[1] 高阳，谭天伟，聂开立，等. 大孔树脂固定化脂肪酶及在微水相中催化合成生物柴油的研究 [J]. 生物工程学报, 2006, 22(1): 114−118.[2] 聂开立，王芳，谭天伟. 固定酶法生产生物柴油 [J]. 现代化工,2003, 23(9): 35−38.[3] Lefevre B, Galarneau A, Iapichella J, et al. Synthesis of Large-poreMesostructured Micelle-templated Silicas as Discrete Spheres [J]. Chem. Mater., 2005, 17: 601−607.[4] Tomohiko A, Kazuki N, Kazuyuki H, et al. Monolithic PeriodicMesoporous Silica with Well-defined Macropores [J]. Chem. Mater., 2005, 17: 2114−2119.2030405060020004000600080001000012000140000100200300400 A c t i v i t y o f f r e e l i p a s e (U /g )Tempreture (℃) A c t i v i t y o f i m m o b i l i z e d l i p a s e (U /g )04812162060708090100C o n v e r s i o n r a t e (%)Batch第4期蔡宏举等：大孔载体固定化脂肪酶 777[5] Gomez J M, Deere J, Goradia D, et al. Transesterification Catalyzedby Trypsin Supported on MCM-41 [J]. Catal. Lett., 2003, 88: 183−186.[6] Pandya P H, Jasra R V, Newalkar B L, et al. Studies on the Activityand Stability of Immobilized α-Amylase in Ordered Mesoporous Silicas [J]. Microporous Mesoporous Mater., 2005, 77: 67−77.[7] 黄磊，程振民. 微孔陶瓷固定化载体的合成 [J]. 化工学报, 2006,57(4): 912−918.[8] 高贵，韩四平，王智，等. 硅藻土固定化脂肪酶 [J]. 吉林大学学报(理学版), 2002, 40(7): 324−326.[9] 邢其毅，徐瑞秋，周政，等. 基础有机化学 [M]. 北京：高等教育出版社, 1993. 480−487.[10] Bradford M M. A Rapid and Sensitive Method for the Quantitation ofMicrogram Quantities of Protein Utilizing the Principle of Proteindye Binding [J]. Anal. Biochem., 1976, 76: 248−254.[11] Pawinee K, Suree P. Simple Assay Method for Lipase Activity andAnalysis of Its Catalytic Hydrolysis Product in Water-poor Media [J].Indian J. Chem., 1993, 32B: 88−89.Investigation of Immobilized Lipase onto Macroporous CarrierCAI Hong-ju, FU Da-yan, WANG Man-yi, ZHOU Xin, TAN Tian-wei(Key Lab. of Bioprocess of Beijing, Collage of Life Sci. & Technol., Beijing University of Chemical Technology, Beijing 100029, China) Abstract: Immobilization of lipase on macroporous poly(glycidyl methacrylate-co-divinylbenzene) was investigated and followed by the optimization of immobilizing conditions. The optimized results were achieved with the 1:1 mass ratio of lipase to the carrier, coupling temperature between 20∼25, and immobilizing time℃ of 1.5 h. The optimum pH and temperature of immobilized lipase were 8.5 and 40, respectively.℃The activity of immobilized lipase remained 94% of the origin after storage at 4 for 7 d.℃The experimental results showed that the thermal stability and operational stability were improved in comparison with free lipase.Key words: macroporous carrier; lipase; immobilized lipase。

可变晶格常数乙醇_二氧化硅胶质光子晶体中的Raman散射

可变晶格常数乙醇2二氧化硅胶质光子晶体中的R aman 散射3刘晓东1)2)　倪培根1)　程丙英1)　张道中1)1)(中国科学院物理研究所光物理实验室,北京　100080)2)(大连民族学院光电技术研究所和应用数理系,大连　116600)(2003年6月24日收到;2004年5月12日收到修改稿) 制备了乙醇2二氧化硅三维胶质光子晶体,其晶格常数随着晶体高度的变化而变化.用皮秒脉冲激光在不同高度激发光子晶体中乙醇产生Raman 信号,得到了两个结果:1)即使Raman 信号的中心频率与光子晶体的带隙中心频率一致,在其禁带方向上测得的强度也没有被抑制到与带隙深度同样的量级;2)尽管单纯的具有Raman 信号频率的入射光的透过率随着高度的变化而剧烈变化,但在光子晶体中产生的Raman 信号强度却几乎不随高度的变化而变化,即光子晶体的赝带隙几乎没有影响在禁带方向上测得的Raman 信号强度.基于“光子晶体带隙对入射光和内部光源传播影响不同”的物理机理,比较合理地解释了这两个实验结果,即探测到的较大Raman 信号强度来源于光子晶体内部缺陷对内部Raman 信号的散射和光子晶体外表面直接产生的Raman 信号.关键词:光子晶体,Raman 散射,赝带隙,内部光源PACC :4270Q ,7830,5225P3国家重点基础研究发展规划项目(批准号:2001C B610402)和国家自然科学基金(批准号:60078007)资助的课题.11引言近20年来,光子晶体的研究越来越受到人们的重视[1].三维光子晶体是一种人造的三维周期性电介质,如直径为波长量级的亚微米小球在各种背景介质中自组织排列成的三维面心立方结构[2].如果电介质折射率周期变化幅度足够大,它们会具有光子能带和完全光子带隙[3].如果电介质周期变化幅度不够大,它们一般会具有光子赝带隙,即只在某一些方向上具有接近于Bragg 衍射的干涉条件而具有光子带隙,在其他方向上则不禁止光的传播[4].所以,在光子晶体中某些频率的电磁波在一定的方向或全部方向上被禁戒,而某些频率的电磁波可以传播.同样地,由于这种光子带隙效应,在光子晶体中光场的色散关系以及态密度(模式密度)等都将发生改变,处于光子晶体中的原子、分子和量子点等的量子动力学演化行为尤其是自发辐射行为,如光致发光、电致发光、荧光、高效磷光体的宽带发射、Raman 及受激Raman 散射等行为也将发生显著的变化[5].到目前为止,人们不仅对光子晶体中自发辐射的量子电动力学行为做了大量的理论探索,也进行了许多以染料分子荧光调制为目的的光子晶体中自发辐射动力学行为的实验研究[6—14].为了显著地调节自发辐射,通常要求所制备的光子晶体的折射率周期变化幅度足够大,即散射体和背景的介电常数对比要足够大,例如具有反Opal 结构时大于218以上以产生完全光子带隙.事实上,制备具有完全光子带隙的光子晶体在普通实验室中并不容易,尤其还要掺入符合位置和密度要求的发光材料就更不容易做到,所以绝大多数这类实验所制备的光子晶体还只具备或大或小的赝带隙,如嵌有染料分子的二氧化硅小球的水溶液[10].因为这种光子晶体具有低的折射率比,禁带方向不够宽,所以不足以覆盖所有方向,只能产生部分方向的电磁波禁带.尽管这种光子晶体只表现不完全的光子带隙,即赝带隙,但这种有序结构仍能影响其中的发光分子的发光以及所发荧光的传播路径,所以这些实验都报道了光子带隙效应给自发辐射带来的影响,包括对产生的辐射的方向、频谱、强度和寿命调制.第53卷第9期2004年9月100023290Π2004Π53(09)Π3059206物　理　学　报ACT A PHY SIC A SI NIC AV ol.53,N o.9,September ,2004ν2004Chin.Phys.S oc.本文为对皮秒强激光脉冲在乙醇2二氧化硅悬浊光子晶体中诱发的Raman 散射的实验测量和结果解释,其中Raman 信号产生于拥有克尔(K err )非线性的背景介质乙醇.2.样品及结构实验和说明本实验所用的样品是乙醇2二氧化硅悬浊光子晶体,其中二氧化硅小球的直径为200±5nm ,生长该光子晶体的样品池尺寸为10cm 宽、1mm 厚、40mm 高,所制备的光子晶体在样品池中的总高度为18mm.由科塞尔环分析法,悬浊光子晶体具有面心立方结构,其(111)面(Γ2L 方向)平行于样品池的前表面,和以前我们制备的水2二氧化硅悬浊光子晶体相似[2].但是,进一步的实验发现,尽管环的分布没有变化,但科塞尔(K essel )环的尺寸随着测量点由上到下移动而减小[15].这意味着,由于二氧化硅小球的比重较大,并带有电荷,在光子晶体的不同高度处,晶格常数不再一致,越接近池底,晶格常数越小,但仍然保持着近似的面心立方结构.为了证实该结构特点,我们使用Cary M odel 2390分光光度计,进行了垂直于样品池的常规透射谱测量实验,实验方法见文献[2].图1给出了当入射光照射在乙醇2二氧化硅胶质光子晶体的不同高度上时,光子晶体的常规透射谱,它表明,该光子晶体在一定的高度和相应的波长处具有深达0.2%的透过率谷(赝隙),谷Π赝隙的中心波长随着高度由600nm 变化到650nm ,这是一个非常明显的变化.同时我们发现光子晶体底部和上部靠近白色浊液部分的透过曲线没有明显的带隙特征,这表明光子晶体底部和上部靠近白色浊液的部分的结构不好.图2(a )给出了透过率谷Π赝隙的中心波长与光子晶体垂直位置的变化关系,表明谷Π赝隙的中心波长近似正比于光子晶体的高度,移动幅度为7nm Πmm.用平面波展开法的1000个基波计算光子晶体带隙位置、宽度与晶格常数的关系,反推出了本样品晶格常数与光子晶体高度的关系,如图2(b )所示,它表明我们的胶体光子晶体由于重力的作用晶格常数随高度的升高而近乎线性增大,晶格常数增大幅度为5nm Πmm.图1　当入射光照射在乙醇2二氧化硅胶质光子晶体的不同高度上时,光子晶体的常规透射谱图2　乙醇2二氧化硅胶质光子晶体常规透射率谷(赝隙)的中心波长(a )及由此反推的晶格常数(b )与光子晶体高度的变化关系0603物理学报53卷31Raman散射实验乙醇在2926cm-1处具有本征Raman模,这来源于CH2键的不对称伸缩[16].当我们用Nd:Y AG激光器的倍频光(532nm)激发乙醇溶液时,相应的Raman 散射光的频率为630nm,加上乙醇的三阶非线性极化率在皮秒时间尺度上远远高于水,那么这样的乙醇2二氧化硅悬浊光子晶体就非常适合于研究光子晶体的赝带隙对Raman散射过程的影响.我们的Raman散射实验装置原理如图3所示. Nd:Y AG激光器的倍频光脉宽为35ps,每个脉冲的能量为3—5m J.这束激发光被一个焦距为f1=500 mm的凸透镜聚焦,焦点位于样品池壁的前面约60mm处,以避免对样品池壁和光子晶体的损害,同时又能达到相对均匀的光束,其直径约为1mm.当然,所要重点观测的方向是具有最深禁带的方向,即围绕着垂直于样品的入射方向(Γ2L方向)的一个小角度范围.因此,我们在样品池的前面(5cm)和后面(2cm)处分别放置了一个孔径为1mm和2mm的高度同步可调的光阑A1和A2,以准确确定激发光的入射位置,收集该方向上具有一定立体角的Raman 信号.在这样的实验安排中,进入光子晶体的光束直径为1mm,因此可以独立激发光子晶体的不同位置.Raman信号通过一个焦距f2=50mm的凸透镜被收集在装有光电倍增管的光谱仪内,在f2的前面,放置了一个附加的小孔光阑A3,孔径为4.5mm,因为小孔距离样品12cm,收集角小于2°,以保证最终收集的立体角约对应光子晶体内光源所感受到的禁止传播立体角.由于630nm的Raman信号与从样品池中逃逸出的532nm的抽运激光相比弱许多,所以我们在光阑A2和A3之间加设了两个532nm的滤波片以抑制抽运激光带来的强噪声.开始,我们将入射激光能量调到0.4m JΠpulse,对应功率密度为0.5G WΠcm2,分别对准h=12.5mm 和16.5mm的光子晶体中以及h=25mm的纯乙醇中,没有检测到Raman信号.当入射激光能量调到0.6m JΠpulse,对应功率密度为0.75G WΠcm2时,三个位置处都开始能检测到Raman信号,并且随着激光功率的变化,光子晶体中的Raman信号和激光功率几乎成正比关系.我们使用了018m JΠpulse的能量测量了从8.5—17mm的9个位置的Raman信号强度,按其中的最大值归一化后,如图4中的“实星点”图3　Raman散射实验装置原理图(图中各符号代表的元件和仪器设备见相应正文中的说明)图4　光子晶体内部乙醇产生的Raman信号(实星点)与外部入射的波长为630nm光的透过率(实方块)随晶体高度的变化所示.为了进一步确定该光子晶体确实存在中心波长为630nm的赝带隙,我们把另一个的3mm厚纯乙醇池和一个532nm的滤波器放在了A1前面,用纯乙醇池产生的630nm Raman激光作为入射光,测量了它的透过率随样品高度(8.5—16.5mm的10个位置)的变化情况,如图4中的“实方块”所示.从图4中可以很明显地看出,外部入射的630nm光受光子带隙的明显抑制,且受抑制最大的位置在h= 1215—1315mm附近,与用分光光度计所做的常规透射实验的结果符合得很好.最后,我们还考察了532nm入射光在光子晶体中产生的460nm反Stokes Raman信号,发现它的强度比Stokes Raman信号(即本文和多数物理文献所简称的Raman信号)小两个量级,我们就不做深入研究了.16039期刘晓东等:可变晶格常数乙醇2二氧化硅胶质光子晶体中的Raman散射41Raman散射实验结果的理论解释和讨论本实验结果表明,即使Raman信号(Stokes波)的中心频率与光子晶体的赝带隙中心频率一致, Raman信号的强度也没有减弱到很低的程度,而且随高度的变化也是不明显的,好像光子晶体的赝带隙并没有抑制受激乙醇分子的以Stokes通道的自发辐射跃迁,这个结果非常违反人们的直觉.如果说,Raman信号的强度也没有减弱到很低的程度是由于光子晶体的背景材料具有克尔非线性导致了光子带隙位置的频移,那么可以这样来估算乙醇的三阶非线性对光子带隙位置的影响:考虑乙醇的三阶非线性,乙醇的折射率为n=n+n2E2,其中n2～2.5×10-13esu[17],而本文的激发光强度为10G WΠcm2,则引起的非线性折射率变化约为5×10-5—5×10-4,如此小的折射率变化理论上造成的带隙移动确实小得无法观测.另外,我们的激发源是皮秒激光脉冲,也不足以改变光子晶体的密度分布,也就是说电致伸缩效应不显著,因为Herbert等人在胶体光子晶体中所观测到的光学双稳源于特别大的电致伸缩非线性[18].自然,R ostovtsev等人在文献[19]中提出的三能级理论也无法解释我们的实验结果.我们的光子晶体任意高度处的赝隙宽度在3%左右,如果Raman信号辐射线宽超过5%,就可以用态密度守恒规则[20—23]来解释这些实验结果.但是,对于我们的实验,乙醇的Raman信号的线宽只达1%以下,所以用态密度守恒规则也不适合解释我们的实验结果.事实上,光子晶体内部光源,如荧光、Raman信号等的自发辐射在光子晶体内的传播,与常规(传统)的透射谱实验中入射光的传播机理有几点重要的不同,一般来讲导致探测到的自发辐射谱的衰减程度和宽度均小于常规透射谱的相应值[24,25].其实,绝大多数关于光子晶体调控发光材料发光谱的实验都有类似的结果,即常规透射谱在带隙或赝带隙中心频率处的衰减深度可达10-3—10-2,宽度可达10%的量级,但尽管在相应的中心频率处也基本上都出现了明显的自发辐射强度的衰减,强度也只是附近谱强度的几分之一,且衰减区宽度只有常规透射谱带隙或赝带隙宽度的几分之一.这些定量的差别在发光材料的本征自发辐射谱线宽大于光子晶体带隙或赝带隙宽度,即带隙或赝带隙只影响自发辐射的部分谱时更为显著.对于深藏于完全带隙光子晶体内部的小光源(理论上为点光源,如只有极少量玻璃球内渗有染料分子的情形,光子晶体对于激发光而言是透明的,对于染料的本征荧光而言是不透明的),它将向整个4π立体角的空间发射荧光,其所发荧光除了由于受到多次散射而在光子晶体内被吸收一部分外,还可能转化为其他通道的电磁波而辐射出去,甚至以无辐射跃迁的方式释放激发态能量.尽管这种理论预言还没有实验来明确证实,但其正确性是显然的.对于绝大多数荧光实验报道的实验样品,受所用材料的限制,它们一般只具有或深或浅的赝带隙.赝带隙光子晶体不像完全带隙光子晶体那样在4π立体角均禁止荧光的传播,它只在某些特定的方向上禁止荧光传播,禁止传播的立体角总量取决于光子晶体的空间结构和材料的光学特征.当我们进行常规的透射实验时,对于沿禁带方向准直的入射光来讲,带隙效应在几个晶面后就开始显现了,其中很大一部分的入射光被反射出光子晶体,所以透射光强度将非常小.另一方面,对于我们的样品,由于散射体和基质的折射率比很低,所以禁止荧光传播的总立体角只占4π立体角的一小部分,当然包括我们的探测器所对的Γ2L方向,如图5所示.确实,向精确的禁带方向发出的小部分荧光会受到强烈地衰减,但向其他方向传播的大多数荧光将被实际光子晶体中存在的缺陷所散射,尤其是会被光子晶体表面更多的缺陷散射到原来的禁带方向,因而在原来的禁带方向仍会出射一定量的荧光,产生了“禁带中荧光谱衰减程度远小于常规透射实验中的衰减”的非直觉结果.这种由于缺陷散射而进入Γ2L方向(探测器)的贡献,据Megens等人的实验分析是“反常衰减”辐射的主要来源[24],占3Π4,我们将之称为内光源贡献,如图5中深陷在光子晶体内部的光源所示,是样品内部产生的、被散射到禁带方向(探测器方向)的辐射.“反常衰减”辐射的另一主要来源就是探测器一面的一薄层发光分子所发的将近一半辐射(荧光、Raman信号等),占1Π4,我们将之称为表面光源贡献,如图5中靠近探测器一面的光子晶体外表面附近的光源所示.这两个贡献再加上激光在样品中被多次反射,大大增加了有效乙醇质量,最终使测得的Raman信号略微大于直通纯乙醇时的信号强度.文献[24]中的样品与我们的样品结2603物理学报53卷构类似,其禁带方向常规透射衰减0.3%,而探测到的荧光强度只衰减到参考强度(同占空比的无序混合介质,同样发生了多重散射)的20%,考虑我们的参考强度是没有任何额外散射的纯乙醇,则可推知:由于光子晶体内的激发光的多重散射,使得有效活性乙醇质量增加了4倍多,这是直观上很容易理解的.这样,我们比较合理地解释了“在其禁带方向上测得的强度没有被抑制到与带隙深度同样的量级”的实验结果.图5　光子晶体内两个点光源所发Raman 信号的传播轨迹示意图尽管Megens 等人的样品具有类似于我们样品的变晶格常数的特点,且他们报道了荧光强度随探测角度而变化规律,但他们没有做荧光强度随样品高度变化的比较测量的报道[24].我们的实验进一步地测量了随样品高度变化的Raman 信号强度,即测量了Raman 信号的强度在带隙位置和深度在较大变动范围内的变化情况,结果发现Raman 信号的强度也不会有明显的改变.这个“反直觉”的实验结果同样可以用前述的物理机理来做进一步的解释.当入射532nm 激光高度向上或向下偏离h =13mm 附近时,由于晶格常数发生了变化,二氧化硅小球的散射能力都有所减小,所以内光源贡献和表面光源贡献都发生了变化.但是,正是由于二氧化硅小球的散射能力的减小,内光源贡献也随之减少,但可归于表面光源的厚度却增大了,致使表面光源的贡献比例增大.可以定性地推断,在赝带隙不是很深的情况下,两者的贡献变化几乎互相抵消,最终导致了我们的实验中的强度无明显变化的结果.这样,基于“光子晶体带隙对入射光和内部光源传播影响不同”的物理机理,比较合理地解释了两个“反直觉”实验结果.当然,Raman 信号的相对强度变化以及在特定方向(例如我们的实验情况)的谱线形状受光子晶体带隙或赝带隙在一定范围内变动的影响不显著,并不能否认光子晶体带隙或赝带隙对Raman 信号生成的显著影响.当Raman 信号宽度远远小于带隙或赝带隙宽度时,最主要的影响取决于Raman 信号与带隙或赝带隙的相对位置,表现在谱线强度和形状对探测方向的依赖性.这和光子晶体带隙或赝带隙对自发辐射问题影响的常规处理结果是一致的,限于这方面的研究已经很多[6—14],我们就不进行过多的探讨了.5.结　论本文就是基于“光子晶体带隙尤其是赝带隙对外部入射光和内部光源的传播在物理机理上有着不同的影响”,比较合理地解释了下面两个反直觉的实验结果:在我们制备的乙醇2二氧化硅胶质光子晶体中,其晶格常数随着高度的变化而变化,用皮秒强脉冲在不同高度处测量该光子晶体中乙醇产生的Raman 信号强度,(1)即使Raman 信号的中心频率与光子晶体的带隙中心频率一致,其在禁带方向上测得的强度也没有被抑制到与常规透射衰减程度同样的量级;(2)尽管具有Raman 信号频率的入射光的常规透过率随着高度的变化而剧烈变化,但在光子晶体中产生的Raman 信号强度却几乎不随高度的变化而变化,即光子晶体的赝带隙几乎没有影响在禁带方向上测得的Raman 信号强度.[1]Photonic crystals and light localization in the 21st century ,edited by S oukoulis C M (D ordrecht ,K luwer Academ ic ,2001)[2]Li Z L et al 2000Chin .Phys .Lett .17112[3]Zhang X D et al 2000Phys .Rev .B 611892[4]Busch K and John S 1998Phys .Rev E 583896[5]W oldey ohannes M and John S 2003J .Opt .B 5R43[6]M artorell J and Lawandy N M 1990Phys .Rev .Lett .651877[7]K oenderink A F et al .2002Phys .Rev .Lett .88143903[8]Petrov E P et al 1998Phys .Rev .Lett .8177[9]Blanco A et al 1998Appl .Phys .Lett .731781[10]M egens M et al 1999Phys .Rev .A 594727[11]Schriemer H P et al .2001Phys .Rev .A 6301180136039期刘晓东等:可变晶格常数乙醇2二氧化硅胶质光子晶体中的Raman 散射[12]R omanov S G et al2002J.Appl.Phys.919426[13]Lin Y,Zhang J,Sargent E H and K umacheva E2002Appl.Phys.Lett.813134[14]D ou K et al2003J.Luminescence102476[15]Y oshiyama T,S ogam i I1996Ordering and Phase Transition inCharged colloidal,edited by Arola A K,T ata B V R(VCH,NewY ork)[16]Lin-Vien D et 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Nationalities Univer sity,Dalian　116600,China)(Received24June2003;revised manuscript received12M ay2004)AbstractA silica colloidal photonic crystal in ethanol solution,whose lattice constant varies w ith the height of the crystal,was prepared.The Raman intensities of the ethanol solution induced by a picosecond intense laser were measured at different heights, and tw o phenomena were found:(1)although the frequency of Raman signals generated w ithin the photonic crystal is equal to that of the photonic pseudogap of the photonic crystal,the Raman intensity attenuation measured is not reduced to the extent of that in the conventional transm ission experiment;(2)although the transm ission of an incident beam w ith the wavelength of the Raman signal is strongly dependent on the height of crystal,the intensity of the Raman scattering generated w ithin the silica2 ethanol colloidal photonic crystal does not change w ith the height,i.e.it is insensitive to the pseudogap.These anti2intuitive phenomena may be directly interpreted using the fact that the propagation mechanism of the m onodirectional incidental laser is intrinsically different from that of the Raman signals from inner light sources inside a photonic crystal,and the Raman signals scattered by defects deep inside the crystal and generated in the surface layer contribute largely to the measured intensities.K eyw ords:photonic crystal,Raman scattering,pseudogap,inner light sourcePACC:4270Q,7830,5225P3Project supported by the National K ey Basic Research S pecial F oundation of China(G rant N o.2001C B610402)and National Natural Science F oundation of China(G rant N o.60078007).4603物理学报53卷。

The Quark & Bag Models：夸克&袋模型

• Quantum Chromodynamics (QCD)
– Color Charge – Quark confinement
• M.I.T. Bag Model
– Assumptions – Predictions – Failures of the MIT Bag model
• Heavy quark spectra
p u u dn u d dL u d s
p (du)
Λ= (uds)
7
Quarks
These quark objects are: • point like • spin 1/2 fermions • parity = +1 (-1 for anti-quarks) • two quarks are in isospin doublet (u and d), s is an
15
Color
• Baryon decuplet (10) states consist of lowest mass J=3/2 states, assume that the quarks are in the spatially symmetric ground state (=0)
• To make J=3/2, the quark spins must be ‘parallel’
8
Early 1960’s Quarks
Successes of 1960’s Quark Model:
• Classify all known (in the early 1960’s) particles in terms of 3 building blocks • predict new particles (e.g. W-) • explain why certain particles don’t exist (e.g. baryons with spin 1) • explain mass splitting between meson and baryons • explain/predict magnetic moments of mesons and baryons • explain/predict scattering cross sections (e.g. spp/spp = 2/3)

Get清风Geant4基础知识

Geant4基础知识Geant4根底知识G4模拟粒子过程:建立一次模拟，在 G4 中称为一次Run；Run 建立后，需要对几何结构、物理过程进行初始化；初始化完成后就开始模拟过程了，首先发射一个粒子。

在G4 中，发射一个〔或一系列〕粒子到所有次级粒子死亡的过程成为一次 Event。

而每次发射的初始粒子那么有粒子发射器进行控制。

而在每一个event过程中，粒子与材料反响后会可能生成多个次级粒子，每个粒子都会有一条径迹，称之为track；而每一个粒子〔初始的或次级的〕的径迹又是由很多步组成的，称之为step。

G4模拟的根本算法：A Run Start -> 初始化物理模型/几何模型-> An Event Start -> 调用粒子发射器发射粒子-> A Track Start-> A Step Start-> A Step End-> Next Step Start-> ……-> All Step End-> A Track End-> Next Track Start-> ……-> All Track End-> An Event End -> Next Event Start-> ……-> All Event End(All Primaries Shot) -> A Run End -> Next Run Start-> ……1) main()中应该包括的内容Geant4是一个探测器模拟工具, 但它对于某个特定的模拟程序没有固定的main()函数, 用户在建立模拟程序的过程中需要提供自己的main()函数. 一个最根本的main()函数需要包括以下几个方面:G4RunManager(模拟整个过程)G4VUserDetectorConstruction(定义探测器材料, 几何形状, 灵敏区和读出方案)G4VUserPhysicsList(定义粒子种类和物理过程, 还有截断参数)G4VUserPrimaryGeneratorAction(定义了源粒子的种类, 能量, 出射方向等)一个最简单的main()函数如下:#include "G4RunManager.hh"#include "G4UImanager.hh"#include "ExN01DetectorConstruction.hh"#include "ExN01PhysicsList.hh"#include "ExN01PrimaryGeneratorAction.hh"int main(){// Construct the default run managerG4RunManager* runManager = new G4RunManager;// set mandatory initialization classesrunManager->SetUserInitialization(new ExN01DetectorConstruction);runManager->SetUserInitialization(new ExN01PhysicsList);// set mandatory user action classrunManager->SetUserAction(new ExN01PrimaryGeneratorAction);// Initialize G4 kernelrunManager->Initialize();// get the pointer to the UI manager and set verbositiesG4UImanager* UI = G4UImanager::GetUIpointer();UI->ApplyCommand("/run/verbose 1");UI->ApplyCommand("/event/verbose 1");UI->ApplyCommand("/tracking/verbose 1");// start a runint numberOfEvent = 3;runManager->BeamOn(numberOfEvent); // job terminationdelete runManager;return 0;}main()首先生成一个 G4RunManager类，这个类是在主程序中用以初始化模拟信息，用来连接子程序，连接方式是通过 Set函数来完成。

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The external-ﬁeld QCD Sum Rules method is used to evaluate the coupling constants of the light-isoscalar scalar meson (“σ” or ǫ) to the Λ, Σ, and Ξ baryons. It is shown that these coupling constants as calculated from QCD Sum Rules are consistent with SU (3)-ﬂavor relations, which leads to a determination of the F/(F + D) ratio of the scalar octet assuming ideal mixing: we ﬁnd αs ≡ F/(F + D) = 0.55. The coupling constants with SU (3) breaking eﬀects are also discussed.
Existence of the “σ” meson is expected also from chiral symmetry of QCD. The σ meson appears as a chiral partner
of the Nambu-Goldstone boson, π, and thus plays the role of the “Higgs boson” in chiral symmetry breaking. Recent
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constants are ﬁtted to data while other physical properties of the particles are taken from experiment. The estimated
value of ∆BΛΛ in this model implies a rather strong attractive ΛΛ. However, in the Nijmegen soft-core (NSC) potential
Scalar-Meson-Baryon Coupling Constants in QCD Sum Rules
G. Erkol∗ and R. G. E. Timmermans† Theory Group, KVI, University of Groningen
Groningen, The Netherlands
is in contrast to the outcome of the earlier measurement which is ∆BΛΛ ≃ 4.7 MeV [13]. This issue has also been
examined within the framework of Nijmegen OBE potential model D (NHC-D) [14]. In this model, the pseudoscalar
the nucleon-nucleon (NN) [1, 2], hyperon-nucleon (YN) [3, 4, 5] and hyperon-hyperon (YY) interactions in terms of
e.g. one-boson exchange (OBE) models. The scalar mesons play signiﬁcant roles in such phenomenological potential
scalar mesons might form a complete nonet of dressed qq¯ states, resulting from e.g. the coupling of the P -wave qq¯
states to meson-meson channels [17]. Explicitly, the unitary singlet and octet states, denoted respectively by ε1 and
It was only later understood that the exchange of a broad isoscalar-scalar meson, the ε(760) [6, 7], simulates the
exchange of such a low-mass “σ” [8].
Hadronic interactions are in principle explained by quantum chromodynamics (QCD). Such a ﬁrst-principles de-
scription of the hadron-hadron interaction, however, is highly complicated, particularly at low energy, where QCD is a
nonperturbative theory. In practice, therefore, eﬀective hadronic Lagrangians are often used. The coupling constants
at the hadronic vertices are then among the most fundamental quantities that should be computed from QCD.
analyses of π − π scattering have revealed a broad resonance at the mass around 600 MeV, called f0(600) by the Particle Data Group [9], which is considered to play the role of ε(760) in the boson exchange potential of the baryonic
octet π, η, η′, K, the vector octet ρ, φ, ω, K∗ and the scalar singlet ǫ are the exchanged mesons and the coupling
∗Electronic address: erkol@kvi.nl †Electronic address: timmermans@kvi.nl ‡Electronic address: oka@th.phys.titech.ac.jp §Electronic address: t.rijken@science.ru.nl
models. In early OBE models for the NN interaction the exchange of an isoscalar-scalar “σ” meson with a mass
of about 500 MeV was needed to obtain enough medium-range attraction and a suﬃciently strong spin-orbit force.
PACS numbers: 13.75.Gx, 12.38.Lg, 14.40.Cs Keywords: Scalar mesons, QCD sum rules, meson-baryon interaction
arXiv:nucl-th/0603058v1 23 Mar 2006
I. INTRODUCTION
models [4, 5], where there is a scalar nonet instead of a scalar singlet, we have much weaker attractive potentials than
in the case of NHC-D in the ΛΛ systems. In this framework, since the scalar ε(760) exchange plays the most crucial
There is a long history of successful approaches of describing the two-baryon interaction using meson-exchange
potentials. The values of the meson-baryon coupling constants have been empirically determined so as to reproduce
ε8, read
ε1 ε8
= =
(uu¯ (uu¯
Байду номын сангаас+ +
dd¯+ dd¯−
√ ss¯)/ √3 , 2ss¯)/ 6
.
(1)
The physical states are mixtures of the pure SU (3)-ﬂavor states, and are written as
ε = cos θs ε1 + sin θs ε8 ,
f0 = − sin θs ε1 + cos θs ε8 .
(2)
√ For ideal mixing holds that tan θs = 1/ 2 or θs ≃ 35.3◦, and thus one would identify
ε(760) = (uu¯ + dd¯)/√2 ,
f0(980) = −ss¯ .
11].
The
recent
identiﬁcation
of
6 ΛΛ
H
e
and
the
measurement