散射装置说明书
康普顿散射
N
p
(θ
)
=
N (θ )R(θ )η(θ
)
4π Ω
将式（6）代入式（11）则有：
N p (θ )
=
dσ (θ ) dΩ
R(θ )η(θ )
4π Ω
N 0 N eΩf
由式（12）可得：
dσ (θ ) =
N p (θ )
dΩ R(θ )η(θ )4πN0 Ne f
（8） （9） （10） （11） （12） （13）
般用相对比较性求得微分截面的相对值 dσ (θ ) / dσ (θ0 ) ，如假定散射角θ = 0° 的微分散射 dΩ dΩ
截面的相对值为 1，其它散射角θ 的微分散射截面与其之比为
dσ (θ ) / dσ (θ0 ) = N p (θ ) / N p (θ0 ) dΩ dΩ R(θ )η(θ ) R(θ0 )η(θ0 )
别取：θ = 20°,40°,60°,80°,100°,120° 。
5. 测量上述散射角的本底谱。取下散射棒，记下和步骤 4 中相同时间内相同道数区间的本 底面积。
6. 导出微分散射截面与散射角θ 的关系，以及散射 γ 光子的能量与散射角θ 的关系。
思考题 1. 分析本实验的主要误差来源，试述有限立体角的影响和减少实验误差的方法。 2. 讨论实验值与理论值不完全符合的原因。
（14）
由式（14）可看出，实验测量的就是 N p (θ ) 。由表 1 和表 2 给出的数据，用内插法或作图
法求出 R(θ ) ，η(θ ) ，R(θ0 ) ，η(θ0 ) ，就可以求出微分散射截面的相对值。注意， N p (θ )
和 N p (θ0 ) 的测量条件必须相同。
E/Mev
η(θ )
后散射粉尘仪LDM-100(D)用户说明书-2011-07-21
LDM-100(D)连续烟（粉）尘浓度监测系统使用说明书(在线校准型)聚光科技（杭州）股份有限公司2009年目录1概述 (3)1.1用途 (3)1.2工作原理 (3)1.3主要指标 (4)2设备安装 (5)2.1安装准备 (5)2.1.1安装位置选择 (5)2.1.2确定仪器光程 (5)2.1.3法兰准备 (6)2.1.4控制电缆准备 (7)2.1.5吹扫系统准备 (7)2.1.6 其他配件和工具 (8)2.2 安装调试 (9)2.2.1结构安装 (9)2.2.2电气连接 (10)(4～20)mA电流环接口 (10)RS-485接口 (12)3测量范围设置 (13)4标定 (13)5校准 (14)6设备维护 (15)6.1 光学元件 (15)6.2 吹扫系统 (15)7故障处理 (16)1概述1.1用途LDM-100(D)烟（粉）尘浓度监测系统是新一代在线监测仪器，可以在风、雨、雷电、粉尘、高低温度等恶劣环境下长期连续不间断地监测污染源的烟尘排放情况，目前已经广泛应用以下领域：固定污染源烟气排放连续监测系统（CEMS）中颗粒物浓度测试、除尘设备效率监测、燃烧效率监测、工业制造过程中粉尘浓度的测量、工矿企业职业健康保护粉尘监测、生产车间、厂房的粉尘负荷监控、科学研究、实验现场测试等。
涉及行业包括水泥、火电、钢铁、冶金、炼油、铝业、石化、造纸、玻璃工业等。
1.2工作原理LDM-100(D)采用激光后向散射测试原理完成对被测烟道的烟（粉）尘浓度的测定。
LDM-100(D)内嵌的高稳定激光信号源穿越烟道，照射烟（粉）尘粒子，被照射的烟（粉）尘粒子将反射激光信号，反射的信号强度与烟（粉）尘浓度成正变化。
LDM-100(D)检测烟（粉）尘反射的微弱激光信号，通过特定的算法即可计算出烟道烟（粉）尘的浓度。
仪器由电气系统、光学系统、结构件三大部分组成。
电气系统采用数字信号处理技术，分为激光发射模块、光接收模块、中央处理模块、接口模块四大部分，用先进的微处理器及嵌入式软件控制系统，实现包括光功率自适应稳定、大动态自适应锁相放大、极低零点漂移设计、抗恶劣环境等功能，提供快速、可靠和准确的定量烟尘排放数据。
康普顿散射
（2）
因此实验中需要测量不同角度下的散射光子能量值和 相应的光电峰计数
实验仪器
康普顿散射实验台(包括台面、带放射源137Cs的铅室、 散射样品铝棒和NaI探头)和微机幅度多道分析器组成了康 普顿散射实验装置。框架图如图所示。
实验仪器
实验内容
1、在θ =0时用137Cs(0.662MeV)和60Co（1.17MeV、 1.33MeV）做出定标图 2、放上137Cs ，分别在θ =20、40、60、80、120o 测 量散射光子能谱即总谱，记录光电峰峰位、上下边界 道数和总峰面积的值 3、拿下放射源，重复上一步，测背景
1 1 cos
谢谢！
制作小组： 荣永森 2009301230025 孙倩倩 2009301230027 罗成志 2009301230028 白凤鹏 2009301230029
误差分析
1、hv’测量中的误差主要来源： I)仪器在测量过程中散射γ光子峰位漂移： 2)调整散射角θ的偏差： 3)能量刻度曲线引起的误差。 2、微分截面测量中的误差主要来源： 1)所取光电峰峰位道数不准而产生的峰面积计 数误差： 2)峰面积计数的统计误差： 3)η（θ）和R（θ）引用的参照数据，与该实验 的条件不完全一致：
实验原理-小结
由上面的分析可知，本实验需要验证的公式有两个： h h 1 1 cos h （1） m0 c 2
N p N p 0 d c / d / d c 0 / d R R 0 0
20
370
421
321
6063
323
5740
40
302
357
256
4958
275
卢瑟福阿尔法粒子散射实验说明
卢瑟福阿尔法粒子散射实验说明第一部分：引言1.1 卢瑟福阿尔法粒子散射实验的重要性卢瑟福阿尔法粒子散射实验是物理学领域中具有里程碑意义的实验之一，通过这个实验，人们首次认识到了原子的内部结构和核的存在。
本文将深入探讨卢瑟福阿尔法粒子散射实验的实验过程、结果和意义，希望能够帮助读者更深入地理解这一重要的实验。
1.2 卢瑟福阿尔法粒子散射实验的背景在开始详细解释实验过程之前，我们首先需要了解卢瑟福阿尔法粒子散射实验的背景。
在20世纪初，科学家们普遍认为原子是不可分割的基本粒子，然而，这一观念在进行卢瑟福散射实验之后发生了改变。
...第六部分：个人观点和理解在本文中，我们详细讨论了卢瑟福阿尔法粒子散射实验的实验过程、结果和意义，并探讨了实验对现代物理学的影响。
通过深入的研究，我对这一实验有了更清晰的认识，也对原子结构的探索历程有了更深刻的理解。
我认为，卢瑟福阿尔法粒子散射实验是现代物理学发展历程中的关键一步，它为我们揭开了原子结构的神秘面纱，也为后来的科学研究奠定了坚实的基础。
总结：通过本文的阐述，我们了解了卢瑟福阿尔法粒子散射实验的实验背景、过程、结果和意义，深刻认识到了这一实验对原子结构研究和现代物理学发展的重要性。
希望本文能够帮助读者更深入地理解这一重要的实验，并对原子结构的探索历程有一定的了解。
我也希望本文能够激发读者对科学研究的兴趣，鼓励大家进一步了解和探索这一令人着迷的领域。
作者急切地期盼着读者们能够对卢瑟福阿尔法粒子散射实验产生兴趣，并对这一重要实验进行更深入的了解和探索。
接下来，我们将进一步扩展和深化关于实验过程、结果和意义的讨论，同时也会涉及到一些相关实验和理论的发展，以便更全面地了解这一实验对现代物理学的重要性。
2.1 实验过程的详细讨论在卢瑟福阿尔法粒子散射实验中，实验装置包括一个具有一定厚度和一定粒度的金属箔，以及一台阿尔法粒子发射装置和一个探测屏。
当阿尔法粒子通过金属箔时，它们会与金属原子核发生散射，然后经过一定角度后，散射的阿尔法粒子会被探测屏捕捉到。
Niton 中文使用说明书 正式版
样品名 温度 批次 批量 其它
9
4.2 样品类型
在主菜单点击“样品类型”可以选择测试模式。点击“样品类型”后屏幕显 示如下图，显示的项目取决于用户订购的仪器配置，如有需要请联系本公司。
点击“金属”可以进入金属测试菜单。 点击“塑料” 可以进入塑料测试菜单。 点击“土壤&矿石”可以进入 土壤&矿石测试菜单。 点击“消费品”可以进入消费品 测试菜单。 点击“指纹光谱”可以进入指纹光谱采集 和匹配菜单。
3、 开机
装好电池后，按住开机/关机/退出键，待LED警示灯闪烁后松开，仪器将自动 启动，并进入登陆界面，点击触摸屏上任意位置继续操作。
如下图所示，任意点击触摸屏后，出现警告，告知仪器在分析样品时存在X 射线辐射，点击“Yes”确认，同意使用仪器。然后输入初始密码“1234”，再点 击“进入”，即可登陆仪器，进入主界面。
2、控制面板·············································· 4 3、开机··················································5 4、仪器操作指南··········································· 6
次辐射束方向
快门开启指示灯
X射线管打开后，仪器上面的4个警告灯会不停的闪烁。
警告：要对X射线给予足够的重视。在测量过程中，手的位置不要靠近测试窗 口。当仪器快门打开后，绝对不能将仪器指向自己或任何人。绝不能 顺着主辐射束的路径观察测试窗口。
警告: 当出现没有按下扳机，X射线管就启动这种极端偶然情况时，请立即拆 下仪器的电池，即可关闭 X射线管，并请立即通报 NITON公司授权的当 下售后服务！
康普顿散射-武汉大学物理实验教学中心
康普顿散射康普顿（A. H. Compton ）的X 射线散射实验（康普顿散射）从实验上证实了光子是具有能量ωh =E 和动量k p h =的粒子，在微观的光子与电子的相互作用过程中，能量与动量守恒仍然成立。
康普顿散射实验在近代物理学发展史上起了重要作用，在研究核辐射粒子与物质的相互作用时发挥了重要的作用，在高能物理方面它至今仍是研究基本粒子结构及其相互作用的一个强有力的工具，并且为独立测定普朗克常数提供了一种方法。
1927年康普顿因发现X 射线被带电粒子散射而被授予诺贝尔物理学奖。
一 实验目的1. 学会康普顿散射效应的测量技术；2. 验证康普顿散射的γ光子能量及微分截面与散射角的关系。
二 实验原理1． 康普顿散射康普顿效应是射线与物质相互作用的三种效应之一。
康普顿效应是指入射光子与物质原子中的核外电子产生非弹性碰撞而被散射的过程。
碰撞时，入射光子把部分能量转移给电子，使它脱离原子成反冲电子，而散射光子的能量和运动方向发生变化。
如图1所示，其中hv 是入射γ光子的能量，v h ′是散射γ光子的能量，θ是散射光子的散射角，e 是反冲电子，φ是反冲电子的反冲角。
图1 康普顿散射示意图由于发生康普顿散射的γ光子能量比电子的束缚能要大的多，所以γ光子与原子中的电子相互作用时，可以把电子的束缚能忽略，看成是自由电子，并视为散射发生以前电子是静止的，动能为0，只有静止能量20c m 。
散射后，电子获得速度v ，此时电子的能量2201β−=c m E ，动量为201β−=v m mv ，其中cv=β，c 为光速。
由相对论的能量和动量守恒定律可以得到：v h c m hv c m ′+−=+220201β（1）φβθcos 1cos 20−+′=v m c v h c hv（2）θβθsin 1sin 20−=′v m c v h（3）由上三式可得出：)cos 1(120θ−+=′c m hvhvv h （4）其中c hv /是入射γ光子的动量，c v h /′是散射γ光子的动量，此式表示散射γ光子能量与入射γ光子能量及散射角的关系。
Niton XRF 系列中文说明书
目录1、辐射安全 (1)1.1辐射安全常识 (1)1.2辐射束分布 (2)1.3安全测试样品 (3)2、控制面板 (4)3、开机 (5)4、仪器操作指南 (6)4.1分析 (6)4.2样品类型 (9)4.3系统 (10)4.4数据 (14)4.5高级设置 (18)4.6系统自检 (23)4.7退出 (24)4.8导航菜单 (24)4.9工具菜单 (25)4.10指纹光谱 (31)5、NDT软件 (33)5.1NDTr同步操作 (34)5.2数据下载打印 (35)5.3打印测试报告 (40)5.4添加和移除测试报告中的栏目 (43)5.5查看谱图 (44)6、日常维护指南 (45)6.1电池和充电器 (45)6.2仪器的维护、清洁和维修 (47)6.3更换透明薄膜窗口 (47)6.4存储和运输NITON XRF系列分析仪 (48)6.5运输箱密码锁 (49)附录A关于测量误差与数据结果的解释 (50)Thermo Scientific Niton XRF Analyzers Authorized Dealer赛默飞世尔尼通手持式光谱仪优选经销商Beijing Long Duo Holdings Co,.LTD朗铎投资控股（北京）有限公司邮编：100123传真：************全国统一售后服务电话：400-010-9091网址：1、辐射安全1.1辐射安全常识在设计上，当NITON XRF分析仪快门关闭时，没有发出任何辐射。
对于一个给定的辐射源，三个因素决定了人体所接受的辐射剂量：1.受照射时间受照射的时间越长，人体所接受的辐射剂量也就越大。
辐射量与受照射时间成正比。
2.与辐射源的距离离辐射源越近，所受的辐射剂量就越大。
所接受的辐射剂量与辐射源的距离的平方成反比。
例如，距离辐射源1英尺所接受到的辐射量是距离辐射源3英尺所接受到的辐射量的9倍。
因此，当仪器快门打开时，应保证手和身体的各个部位远离仪器的前端，以使所受的辐射量减至最小。
卢瑟福散射实验讲义
实验五 卢瑟福散射实验本世纪初，人们虽然知道了物质由原子构成，并且由气体性质和热力学理论也知道了原子的大概尺寸约为10－8cm。
在1897年，汤姆孙(J.J.Thomson)发现电子，而且知道了电子是原子的组成部分，但原子的内部结构却仍处于假想阶段。
由于原子是中性的，电子带有负电荷，所以原子中还应有带正电的部分。
汤姆孙的原子模型认为，正电荷均匀的分布在整个原子球内，一定数目的电子“镶嵌”在这个球内或球面上。
电子可以在它们的平衡位置附近振动，从而发出特定频率的电磁波。
这似乎可以解释当时已观察到的原子光谱，但事实很快否定了这一模型。
1909年，卢瑟福(Lord ErnestRutherford)和其合作者盖革(H.Geiger)与马斯顿(E.Marsden)通过研究不同物质对α粒子的散射作用，发现了α粒子大角度散射的现象，为原子的核式模型(又称“行星模型”)的建立奠定了基础。
卢瑟福散射实验最重要的结果是发现大约有1/8000的α粒子散射角大于90°，甚至接近180°，即发现存在大角度散射。
当卢瑟福试图用汤姆孙模型解释这个实验结果时，他发现实验观察到的，在大角度上的散射截面是不能被解释的。
在汤姆孙模型中，正电荷分布于整个原子，因而在原子内部的任何位置上都不可能有足够强的电场使α粒子发生大角度散射。
为了证实该实验结果，卢瑟福认为原子中的正电荷不得不更紧密地集中在一起。
基于他的对物理现象的深刻的洞察力，最终提出了原子的核式模型。
在该模型中，原子核的半径近似为10-13cm，约为原子半径的1/105。
卢瑟福散射实验给了我们正确的有关原子结构的图像，是现代核物理的基石。
实验目的：1、初步了解近代物理中有关离子探测技术和相关电子学系统的结构，熟悉半导体探测器的使用方法。
2、实验验证卢瑟福散射的微分散射截面公式。
3、测量α粒子在空气中的射程(选做)。
实验原理：1、瞄准距离与散射角的关系图1. 散射角与瞄准距离的关系卢瑟福把α粒子和原子都当做点电荷，并且假设两者之间的静电斥力是唯一的相互作用力。
带电粒子在电场中的运动及α粒子散射模拟装置的制作和使用
到 塑料 圆环 中 ， 手持 绝缘 棒 的另一 端 ， 乒乓 球与 将 Ａ金属板 接 触 ， 乒 乓 球 带 电。将 乒 乓 球 放 在 Ａ 使
板 右侧 的轨 道 上 ， 推 入 Ａ 板 的 圆 孔 中 ， 以观 并 可 察 到乒 乓球 在 电场作 用 下 加速 向 Ｂ金 属板 运 动 ， 并 穿 过 Ｂ板的 圆孔 。增 加 高 压 发生 器 电 压 ， 复 重
１ 带 电 粒 子 的 加 速
（ ） 验 器 材 １买
这个 装 置 还 可 演 示 乒 乓 球 在 电 场 中 减 速
运动 。
Ｊ ２ ０高 压发 生 器 ， 线 ， 缘 支 架 ２个 ， １１ 导 绝 中
间有 孔 的金 属 圆板 ２块 ， 轨 １ ， 乓 球 １个 ， 导 根 乒 绝缘 棒 １根 。 实验 装 置 如 图 １所 示 。 金 属 圆板 外 径 约 为 ３ ｃ 内径 约为 ５ ｍ， 旧力 矩盘 或铝 塑板加 工 而 ０ ｍ， ｃ 用 ２ 带电粒 子的偏 转
打 开 高 压 发 生 器 ， 压 调 至 ２ ｋ 用 绝 缘 棒 进 行 电 ０ Ｖ，
槽顶 端滑 下 ， 下滑 过 程 中乒 乓球 与小 球 Ｂ接 触 而 带正 电 。乒乓 球 滑 到有 机 玻 璃 板 上后 ， 以观 察 可 到乒 乓球 在 电场 力 的作 用 下 发 生 大 角度 的偏 转 。
斜槽 ， 绝缘 圆筒 与有 机玻 璃板 等 高 ， 槽末 端稍 高 斜
于 有机 玻璃 板 。 在斜 槽 中嵌 一金 属小 球 Ｂ， 用 也
高压 线 连到 高压 发生 器 的正极 。这个 金 属 小球 Ｂ
的作 用 是与 乒乓 球接 触 ， 使之 带正 电的 。这 里 ， 乒
乓球 模拟 Ｏ粒 子 。 为 了减 少 漏 电 ， 压 线 的 耐压 ｔ 高
卢瑟福散射实验2012
实验3.3 卢瑟福散射实验修改日期：2012-1-12 by Zhangxf卢瑟福散射实验是近代物理科学发展史中最重要的实验之一。
在1897年汤姆逊（J.J.Thomson）测定电子的荷质比，提出了原子模型，他认为原子中的正电荷分布在整个原子空间，即在一个半径R≈10-10m区间，电子则嵌在布满正电荷的球内。
电子处在平衡位置上作简谐振动，从而发出特定频率的电磁波。
简单的估算可以给出辐射频率约在紫外和可见光区，因此能定性地解释原子的辐射特性。
但是很快卢瑟福（E.Rutherford）等人的实验否定这一模型。
1909年卢瑟福和他的助手盖革（H.Geiger）及学生马斯登（E.Marsden）在做α粒子和薄箔散射实验时观察到绝大部分α粒子几乎是直接穿过铂箔，但有大约1/8000的α粒子的散射角大于900，这一实验结果根本无法用公认的汤姆逊原子模型解释。
在汤姆逊模型中正电荷分布于整个原子，根据对库仑力的分析，α粒子离球心越近，所受库仑力越小，而在原子外，原子是中性的，α粒子和原子间几乎没有相互作用力。
在球面上库仑力最大，也不可能发生大角度散射。
卢瑟福等人经过两年的分析，于1911年提出原子的核式模型：原子中的正电荷集中在原子中心很小的区域内，而且原子的全部质量也集中在这个区域内。
原子核的半径近似为10－15m，约为原子半径的千万分之一。
卢瑟福散射实验确立了原子的核式结构，为现代物理的发展奠定了基石。
本实验通过卢瑟福核式模型，推导α粒子散射实验，验证卢瑟福散射理论，并学习应用散射实验研究物质结构的方法。
实验原理现从卢瑟福核式模型出发，先求α粒子散射中的偏转角公式，再求α粒子散射公式。
1．α粒子散射理论（1）库仑散射偏转角公式设原子核的质量为M，具有正电荷+Ze，并处于点O，而质量为m，能量为E，电荷为ze的α粒子以速度υ入射，在原子核（靶核）的质量比α粒子的质量大得多的情况下，可以认为前者不会被推动，α粒子则受库仑力的作用而改变了运动的方向，偏转θ角，如图3.3-1所示。
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一、用途
总辐射中把来自太阳直射部分遮蔽后测得为散射辐射或天空辐射。
散射辐射是短波辐射，须用总辐射表配上有关部件加以测量。
FY-TBD —1型遮光环带与TBQ —2型总辐射表配套，可用于气象台站、科研部门，连续测定天空的散射辐射强度。
二、概述
散射辐射表是由FY-TBQ —2总辐射表和FY-TBD —1遮光环两部分组成。
遮光环的作用是保证从日出到日落能连续遮住太阳直接辐射。
它由遮光环圈、标尺、丝杆调整螺旋、支架、底盘组成。
遮光环圈的宽度为65mm ，直径为400mm ，固定在标尺的丝杆调整螺旋上，标尺上刻有纬度刻度与赤纬刻度。
标尺与支架固定在底盘上，应根据架射地点的地理纬度而固定。
总辐射表安装在支架平台上，其高度应正好使辐射感应平面（黑体）位于遮光环中心。
通过调节赤纬度，可使遮光环全天遮住太阳的直接辐射。
带遮光环的散射辐射表
三、散射辐射表的安装、使用、维护
3.1 散射辐射表安置的条件与台架安装的要求与总辐射表相同。
由于遮光环很重，而且底盘较大，因此仪器安置更应牢固。
3.1.1 先将遮光环架安装在观测台架上，遮光环的方向和水平很重要，因此，遮光环安装在台架上时必须使底盘边缘对准南北向，使仪器标尺指向正南北（遮光环丝杆调整旋钮柄朝北）。
然后用螺栓将遮光环底板固定在观测支架上。
3.1.2 根据当地的地理纬度固定标尺位置。
3.1.3 把总辐射表水平地安装在遮光环中的平台上，使输出头朝北，其位置应正好使辐射表涂黑感应面位于遮光环中心。
调好总辐射表水平并固定。
3.1.4 将遮光环按当日的太阳赤纬调到响应的位置上。
使遮光环恰好全部遮住总辐射表的感应面和玻璃罩。
3.1.5 总表输出线与记录仪连接
3.2 散射辐射表的使用与维护散射辐射表的使用与维护同总辐射表。
观测散射辐射时，日出前转动丝杆。
丝杆调整旋钮，将遮光环按当日赤纬调在标尺相应的位置（有时也可几天一次）使遮光环全天遮住太阳直辐射。
每日上下午各巡视一次，检查遮光环阴影是否完全遮住仪器的感应面与玻璃罩，否则应及时调整。
遮光环
平时要经常保持遮光环部件的清洁和丝杆的转动灵活。
发现丝杆有灰尘或转动不灵活时，尤其是风沙过后，要用汽油或酒精将丝杆擦净。
较长时间不使用，应将遮光环取下或用罩盖好，以免丝杆和有关部件锈蚀。
四、散射辐射的遮光环订正系数 4.1遮光环订正系数的理论值CQ
观测天空散射辐射，由于采用遮光环，不仅遮住太阳直射辐射，同时还把遮光环带上的天空散射遮掉，因此使用遮光环测得的散射辐射比实际偏小。
因此必须乘以一个大于1的遮光环订正系数，才能得到准确的散射辐射。
假定天空散射是均匀的，天空被遮光环遮住的部分X/T(成数)，从理论上可用下式计算： X/T ＝2b/ΠR •cos 3D E (sinL A •sinD E •t 0＋cosL A •sinD E •sint 0)(4.1)
式中b 为遮光环的宽度；R 为遮光环的半径，D E 为太阳赤纬；L A 为当地纬度；t 0为时角。
t 0＝(T S -T R )/12×90/57.3(弧度)
式中，T S 为日落时间，T R 为日出时间，它们均为真太阳时，因此遮光环订正系数CQ 为 CQ ＝1/（1-X/T ） （4.2）
我国现用遮光环宽度为65mm 半径200mm ，代入（4.1）式然后结果代入（4.2）式，即可算出不同纬度，不同月份（旬）的遮光环订正系数CQ 的理论值。
4.2修正后的遮光环系数CQ 2
多年来经过全国各辐射一级站的使用，发现原系数普遍偏小，多云（日照少）地区订正系数与实际较为接近，少云（日照多）的地区比实际偏小较多，因此进行了修正。
用多元回归统计方法得出修正后的遮光环订正系数CQ 2的经验公式：
CQ 2=0.0358+0.1748L A /90+0.0111△Y －0.0117N+CQ (4.3)
式中，△Y=︱月份－6︱，N 为总云量月平均值（0.1成）由于CQ 2考虑到各地的气候状况（云量），因此更接近于实际情况。
表4.3是根据17个辐射一级站，各站总云量月平均值（N ）与纬度（L A ）按（4.3）式计算出的CQ 2值。
表4.3 修正后遮光环订正系数CQ 2（1997年启用）
注：N 为总云量30年平均值，（0.1成）其中漠河、额济纳旗和三亚用邻近站资料。
4.3散射辐射表的灵敏度检查
散射辐射表是由总辐射表构成，因此，灵敏度的检查、灵敏度检查前的准备工作、对比观测方法以及记录整理等与总辐射表的检查基本相同。
应该注意，由于一总辐射表为标准进行比较，因此要把被检测的散射辐射表安装到和总辐射表同一状态，即把散射辐射表遮光环取下， 才能进行至少20对的对比读数。
对比读数应争取在1小时内完成，应尽快把散辐射表恢复到原状态，以避免造成散射较长时间的缺测。
对比观测时如果被检测表读数是从记录仪中读出的，这时散辐射表读数是经遮光环订正系数订正后的数据，因此要除以该日的遮光环订正系数，或把记录仪中遮光环订正系数设定为“1”才能进行记录整理。
五、技术规格
5.1 纬度刻度范围：0～50° 5.2 赤纬度范围：±25° 5.3 环带直径：Φ400 5.4 重量：15kg
5.5 外形尺寸：410×500×500。