计算物理课件 Chapter2
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Chapter 2-钻井液流变性能
钻井液常用流型:
① 牛顿流体(Newtonian Fluids) ② 宾汉流体(Bingham Plastic Flow) ③ 幂律流体(Power law flow) ④ 卡森流体(Casson flow)
1、牛顿流体
①
这类流体有如下特点:当τ>O时,γ>0,因此只要对牛顿流体施 加一个外力,即使此力很小,也可以产生一定的剪切速率,即 开始流动。 其粘度不随剪切速率的增减而变化。
为了确定内摩擦力与哪些因素有关,牛顿通过大量实 验研究提出了液体内摩擦定律,通常称为牛顿内摩擦定律。 其内容为:液体流动时,液体层与层之间的内摩擦力(F)的 大小与液体的性质及温度有关,并与液层间的接触面积(S) . 和剪切速率( )成正比,即:
F S
μ –viscosity, the frictional resistance ;
典型牛顿流体流变图分析
不同物质有不同粘度。
牛顿流体流变图,其流变曲线均为通过原点O的一条直线,
但粘度越高(如甘油,在15℃时为2.33Pa· s),其斜率越大,
即流变曲线与x轴的夹角越大。粘度越低(如空气,在 15℃时为0.0182╳10-3Pa· s),其斜率越小。
水的动力粘度,15℃时为1.1405×10-3 Pa· s,20℃时为
是指在外力作用下,钻井液发生流动和变形的特性。
该特性通常用钻井液的流变公式、流变曲线和流变参数,如
塑性粘度(Plastic Viscosity)、动切力(Yield Point)、 静切力(Gel Strength)、表观粘度(Apparent Viscosity) 等来进行描述的。
流变参数是流变方程的常数。
用前,应用清水进行校正。该仪器测量清水 的粘度为15±0.5秒。若误差在±1秒以内,可用下 式计算泥浆的实际粘度。
计算方法—插值法
2018/10/20
lk ( x) lk 1 ( x) 1
13
2.2 拉格朗日插值
Chapter2 插值法
L1(X)
L1(X)
∴ lg2.718 ≈L1 (2.718)=0.43428
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2.2 拉格朗日插值
2-2 线性插值与抛物插值
利用线性插值法对函数y=f(x) 进行逼近时,即用直线y=L1(x)代替 曲线y=f(x)。
Chapter2 插值法
显然当插值区间较大或曲线[x0,x1]凸凹变化大时,线 性插值的误差很大。 为了减小这种误差,我们用简单的曲线(抛物线)去近似
代替复杂曲线y=f(x) 。二次多项式函数的曲线为抛物线, 所以我们构造插值函数L2(x) ,即n=2。
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2.2 拉格朗日插值
5
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2.1 引言
多项式插值
Chapter2 插值法
对于n+1个基点的插值问题,如果要求插值函数是次 数不超过n的多项式,记为Pn(x),则相应的问题就是多项 式插值,并且把Pn(x)称为插值多项式。 实际上,我们所考虑的插值函数通常都是多项式函数
或分段多项式函数。由于次数不超过n的多项式的一般形 式为: Pn(x)=a0+a1x+a2x2+…+anxn
当n=20,在109次/秒的计算机上计算需几万年!
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2.2 拉格朗日插值
2-2 线性插值与抛物插值 已知函数y=f(x)的函数 插值法
y yk
yk+1
求次数不超过1的多项式L1(x)=a0+a1x 满足插值条件L1(xk)=yk, L1(xk+1)=yk+1。
《大学物理第二章-》PPT课件
F
△r
注意:
0 , dA 0
①、功是标量,
2
有正、负。
, dA 0
②、功是过程量,只有物2 体的位置发生变化的过程中才
存在功。
③、功的计算与参考系选择有关:同一个力对同一质点
在同一过程中作的功因参考系的不同而异。
f静
合力的功
br r b r r
rr
Aab
F dr
a
d
r2
结论:
x
成对力的总功与参考系的选择无关,
其大小只取决于力和相对位移的乘积.
f AB B
v0
A
f BA
L v
S
计算摩擦力对A、B系统所作的功
f (L S) f S f L 或 f AB RBA fL
三、势 能
以上讨论了重力、弹力、引力的功
A重 mgh1 mgh2
A弹
1 2
h2 mg(dh) h1
dr
h1
mg
cos dr=-dh
h2
mgh1 mgh2 o
重力作功只跟始末位置有关,跟路径无关, 这种力称保守力。重力是保守力。
2. 弹力的功
在弹性力
F
kx
的作用下,从
x1x2 弹
力所作的功
F
o
x1
x
x2 dx
x
图3-9
dA=Fcos dx = kx (–1) dx
(dx >0)
A12
x2 x1
kxdx
1 2
k x12
1 2
k x22
弹力也是保守力
3. 引力的功
m2在m1 m2引力作用下,从12引力所作的功
新版高考物理 第二章 相互作用 2-1-1 考点强化 弹力的分析与计算课件.ppt
解析 小球匀速运动,处于平衡状态,合力为零,则水平方向不能有力 的作用,否则细线不可能处于竖直ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ态,故选项A正确。 答案 A
题组剖析
2.(2017·河北遵化一中月考)(多选)如图2所示,为一轻质弹簧的弹力大小 和长度的关系,根据图象判断,正确的结论是( )
A.弹簧的劲度系数为1 N/m B.弹簧的劲度系数为100 N/m C.弹簧的原长为6 cm D.弹簧伸长0.02 m时,弹力的大小为4 N
考点强化:弹力的分析与计算
01 课堂互动 02 题组剖析 03 规律总结 04 备选训练
课堂互动
1.判断弹力有无的几种方法? (1)条件法:是否直接接触并发生弹性形变. (2)假设法:假设两物体间弹力不存在,看物体能否保持原有的 状态,若运动状态不变,此处不存在弹力,反之有弹力. (3)状态法:利用牛顿第二定律或`共点力平衡条件判断弹力.
解析 对小球进行受力分析可得,AB 杆对球的作用力 F 和绳的拉力的合力与小球
的重力等大反向,可得 F 方向斜向左上方,其大小 F= 102+7.52 N=12.5 N,故选
项 B 正确;令 AB 杆对小球的作用力与水平方向夹角为 α,可得 tan α=FG拉=34,α=53°,
故选项 D 正确。答案 BD
(4)替换法:用软的、易产生明显形变的物体替换当前施力物 体,看能否发生形变,若发生形变,此处有弹力.
2.弹力方向的判断方法 (1)根据物体所受弹力方向与施力物体形变的方向相反判断. (2)根据共点力的平衡条件或牛顿第二定律确定弹力的方向.
课堂互动
(3)几种典型弹力的方向
课堂互动
3.弹力大小计算的三种方 法
(1)根据力的平衡条件进行 求解。 (2)根据牛顿第二定律进行 求解。 (3)根据胡克定律进行求解 。
题组剖析
2.(2017·河北遵化一中月考)(多选)如图2所示,为一轻质弹簧的弹力大小 和长度的关系,根据图象判断,正确的结论是( )
A.弹簧的劲度系数为1 N/m B.弹簧的劲度系数为100 N/m C.弹簧的原长为6 cm D.弹簧伸长0.02 m时,弹力的大小为4 N
考点强化:弹力的分析与计算
01 课堂互动 02 题组剖析 03 规律总结 04 备选训练
课堂互动
1.判断弹力有无的几种方法? (1)条件法:是否直接接触并发生弹性形变. (2)假设法:假设两物体间弹力不存在,看物体能否保持原有的 状态,若运动状态不变,此处不存在弹力,反之有弹力. (3)状态法:利用牛顿第二定律或`共点力平衡条件判断弹力.
解析 对小球进行受力分析可得,AB 杆对球的作用力 F 和绳的拉力的合力与小球
的重力等大反向,可得 F 方向斜向左上方,其大小 F= 102+7.52 N=12.5 N,故选
项 B 正确;令 AB 杆对小球的作用力与水平方向夹角为 α,可得 tan α=FG拉=34,α=53°,
故选项 D 正确。答案 BD
(4)替换法:用软的、易产生明显形变的物体替换当前施力物 体,看能否发生形变,若发生形变,此处有弹力.
2.弹力方向的判断方法 (1)根据物体所受弹力方向与施力物体形变的方向相反判断. (2)根据共点力的平衡条件或牛顿第二定律确定弹力的方向.
课堂互动
(3)几种典型弹力的方向
课堂互动
3.弹力大小计算的三种方 法
(1)根据力的平衡条件进行 求解。 (2)根据牛顿第二定律进行 求解。 (3)根据胡克定律进行求解 。
计算物理课件
计算物理
有限差分方法
http://125.217.162.13/lesson/ComputationalPhysics
有限差分方法
物理问题和数学方程 有限差分原理 矩形区域中的泊松方程 迭代解法 非矩形区域中的泊松方程 一维扩散方程 二维扩散方程 一维波动方程
√
物理问题和数学方程(1/5)
求解一维扩散方程。取 a1=b1=a2=-b2=1, c1=c2=0, l=1, tmax=10, D=0.1, h=0.1, t=10-4。并与解析解 u=e x0.1t 比较
√
迭代解法(3/6)
矩形区域的第二和三类边界条件
当 a 和 b 是 x, y 的函数时,应 a=a(xi, yj) 和 b=b(xi, yj) 对第二边界条件,令 a=0
√
迭代解法(4/6)
不规则区域
第一类边界(不对称网格方法)
第二类边界 结点在边界上 结点不在边界上:过结点 P 向边界作垂线, 交于 P' 点,以 P 代替 P' 第三类边界 前两类边界条件的组合
二维扩散方程
2u 2u u , 0 < x < l x , 0 < y < l y , 0 < t < t max D( 2 2 ) = y t x u ( x, y,0) = u0 ( x, y ) u a1u b1 n = c1 ( y, t ), x = 0 u a u b = c2 ( y, t ), x = l x 2 2 n a3u b3 u = c3 ( x, t ), y = 0 n u a4u b4 = c4 ( x, t ), y = l y n
有限差分方法
http://125.217.162.13/lesson/ComputationalPhysics
有限差分方法
物理问题和数学方程 有限差分原理 矩形区域中的泊松方程 迭代解法 非矩形区域中的泊松方程 一维扩散方程 二维扩散方程 一维波动方程
√
物理问题和数学方程(1/5)
求解一维扩散方程。取 a1=b1=a2=-b2=1, c1=c2=0, l=1, tmax=10, D=0.1, h=0.1, t=10-4。并与解析解 u=e x0.1t 比较
√
迭代解法(3/6)
矩形区域的第二和三类边界条件
当 a 和 b 是 x, y 的函数时,应 a=a(xi, yj) 和 b=b(xi, yj) 对第二边界条件,令 a=0
√
迭代解法(4/6)
不规则区域
第一类边界(不对称网格方法)
第二类边界 结点在边界上 结点不在边界上:过结点 P 向边界作垂线, 交于 P' 点,以 P 代替 P' 第三类边界 前两类边界条件的组合
二维扩散方程
2u 2u u , 0 < x < l x , 0 < y < l y , 0 < t < t max D( 2 2 ) = y t x u ( x, y,0) = u0 ( x, y ) u a1u b1 n = c1 ( y, t ), x = 0 u a u b = c2 ( y, t ), x = l x 2 2 n a3u b3 u = c3 ( x, t ), y = 0 n u a4u b4 = c4 ( x, t ), y = l y n
chapter-02MAXWELL方程
体电流密度 J 定义
如图,设P为空间中的任意点,过P 取面积元dS。
i di
J
en
lim
S 0
S
en
dS
i
J • dS
S
dS P
方向:正电荷运动的方向
物理意义:
➢单位时间内通过垂直电流传播方向单位面积的电荷量
➢反映空间各点电流流动的物理量,形成一个空间矢量场
➢一般是时间t的函数,即J J(r , t)。恒定电流是特殊情况
实验证明:电场中电荷q0所受的电场力大小与自身所带电量成 正比,与电荷所在位置电场强度大小成正比,即
F
q0q
4 0 R 2
eR
q0q
4 0 R3
R
F E lim
q q0 0 0
对电场强度的进一步讨论
电场强度是单位点电荷受到的电场力,只与产生电场的电荷有关
对静电场和时变电场上式均成立
点电荷产生的电场
I2d l2
I1d l1 R12
C1
R132
再在C2上对上式积分,即得到回路C1对回路C2的作用力
式中: R R
R r2 r1
O
0 为真空中介电常数。0 4 107 H / m
讨论:dF12 ≠-dF21,这与库存仑定律不同。这是因为孤立的稳
恒电流元根本不存在,仅仅是数学上的表示方法而已
两个电流环的相互作用力
在回路C1上式积分,得到回路C1作用在电流元I2dl2上的力
dFC12
0 4
库仑定律内容:如图,电荷q1对
电荷q2的作用力为:
F12
q1q2
4 0 R 2
eR
q1q2
4 0 R3
R
如图,设P为空间中的任意点,过P 取面积元dS。
i di
J
en
lim
S 0
S
en
dS
i
J • dS
S
dS P
方向:正电荷运动的方向
物理意义:
➢单位时间内通过垂直电流传播方向单位面积的电荷量
➢反映空间各点电流流动的物理量,形成一个空间矢量场
➢一般是时间t的函数,即J J(r , t)。恒定电流是特殊情况
实验证明:电场中电荷q0所受的电场力大小与自身所带电量成 正比,与电荷所在位置电场强度大小成正比,即
F
q0q
4 0 R 2
eR
q0q
4 0 R3
R
F E lim
q q0 0 0
对电场强度的进一步讨论
电场强度是单位点电荷受到的电场力,只与产生电场的电荷有关
对静电场和时变电场上式均成立
点电荷产生的电场
I2d l2
I1d l1 R12
C1
R132
再在C2上对上式积分,即得到回路C1对回路C2的作用力
式中: R R
R r2 r1
O
0 为真空中介电常数。0 4 107 H / m
讨论:dF12 ≠-dF21,这与库存仑定律不同。这是因为孤立的稳
恒电流元根本不存在,仅仅是数学上的表示方法而已
两个电流环的相互作用力
在回路C1上式积分,得到回路C1作用在电流元I2dl2上的力
dFC12
0 4
库仑定律内容:如图,电荷q1对
电荷q2的作用力为:
F12
q1q2
4 0 R 2
eR
q1q2
4 0 R3
R
物理库仑定律ppt课件
03
库仑定律的重要性
库仑定律是电磁学的基本定律之一,对于理解电荷之间的相互作用以及
电场、电势等概念具有重要意义。
对未来学习的建议与展望
学习建议
在学习库仑定律之后,建议进一步学习 电场、电势等概念,并掌握这些概念的 应用。
VS
学习展望
在学习电场、电势等概念之后,可以进一 步学习高斯定理、麦克斯韦方程等更高级 的电磁学知识。
关系。
实验结果与理论预测相符,证明 了库仑定律的正确性。
实验结果对于理解电场、电势等 概念具有重要的意义,也为后续
学习电磁场理论奠定了基础。
04
库仑定律在生活中的应用
Chapter
静电现象中的应用
摩擦起电
当两个物体互相摩擦时,由于不同物体对电子的束 缚能力不同,电子会从一个物体转移到另一个物体 ,从而使一个物体带正电,另一个物体带负电。这 种现象可以用库仑定律来解释。
探索新的理论
随着物理学的发展,可能会提出新的理论来解释电学现象, 从而更好地描述和预测实验结果。
实际应用中面临的挑战与问题
电学设备Байду номын сангаас稳定性
在实际应用中,电学设备可能会受到温度、湿度等环境因素的影响,从而影响其稳定性和准确性。
复杂电路的设计
在某些复杂电路中,可能难以准确地计算电流、电压等参数,这需要设计者具备更高的技术水平。
库仑定律的局限性
仅适用于点电荷
库仑定律仅适用于计算两个点电荷之 间的作用力,对于带电体有一定的形 状和大小的情况,该定律可能不适用 。
电场强度有限
库仑定律中的电场强度是有限的,对 于非常强的电场,该定律可能不适用 。
未来发展方向与趋势
发展更精确的实验设备
chapter2-3
角向节面数: 角向节面数:l=1
cos θ = 0 θ = 90°
极值有两处, 极值有两处,具体数值应代入计算得到
(1) R(r)-r 径向函数图
(2) R2(r)-r 径向密度函数图
规律: 规律: ① 在r=0处(核处) 处 核处) s型函数在核处有最大值 型函数在核处有最大值 p型函数在核处为 型函数在核处为0 型函数在核处为 ② 节面 ns 有n-1个节面 个节面 np 有n-2个节面 个节面 Rn, l,有n-l-1个节面 个节面 ③ 最大值分布 ns, n↑,最大值离核越近 ↑ np, n↑,最大值离核越近 ↑
立体轮廓图
(5) 电子云图
例题1. 例题 ψ3pz轨道形状的分析
ψ 3 p = ψ 310
z
Zr Zr = N (6 − )( )e a0 a0
−
Zr 3 a0
cos θ
径向节面数: 径向节面数:n-l-1=3-1-1=1
ψ3p = 0
z
Zr 6− =0 a0
6a0 r= Z
半径为r的球面 半径为 的球面 xy平面 平面
(2) |Y (θ,φ)| 2~θ,φ图,电子云角度分布图 图 |Y (θ,φ)|2代表同一球面上的各点几率密度的相对大小,即代 代表同一球面上的各点几率密度的相对大小, 表在(θ,φ)方向上单位立体角 内发现电子的几率。 方向上单位立体角dω内发现电子的几率 表在 方向上单位立体角 内发现电子的几率。
− 2r a0
dr ∫ sin θ dθ ∫ dφ
0 0
π
2π
1 = 3 ⋅ 4π ∫ r 2 e π a0 0
r
r
dr
r 以a0为单位
= 4 ∫ r 2 e −2 r dr = −(2r 2 + 2r + 1)e −2 r + 1 = 0.9
计算物理课件1-3章
1、欧拉(Euler)方法
数值方法的第一步就是将微分方程中的导数项y’进行离散
化。设在区间[xn,xn+1]的左端点xn,则:
y’(xn)=f(xn,y(xn)) 并用差商 y ( xn 1 ) y ( xn ) 替代导数项y’(xn),则有
h
y( xn1 ) y( xn ) hf ( xn , y( xn ))
x=dsolve('D2x+w^2*x=0','Dx(0)=0,x(0)=0.1','t') v=diff(x,'t'); a=diff(x,'t',2); k=400; m=2; w=sqrt(k/m); t=0:0.01:0.9; x1=eval(x); v1=eval(v); a1=eval(a); subplot(3,1,1) plot(t,x1) subplot(3,1,2) plot(t,v1) subplot(3,1,3) plot(t,a1)
或写成
yn1 yn hf ( xn , yn ), n 0,1,2,
这就是著名的Euler格式,若初值y0已知,在取定步长h后,就 可以逐步叠代算出数值解y1,y2 ….。 实际应用中Euler格式
存在较大的误差,为此人们又提出了各种改进的Euler格式。 其中有一种改进的Euler格式是:
[x,y]=dsolve('Dx=3*x+4*y,Dy=-4*x+3*y','x(0)=0,y(0)=1')
x= exp(3*t)*sin(4*t)
y=
exp(3*t)*cos(4*t)
下面讨论受阻力作用时振动系统的运动特征。比较下面三 种情况下振子的轨迹: 1、欠阻尼状态; 2、过阻尼状态; 3、临界阻尼状态。
计算物理课件
1.2 计算物理的起源、形成与发展
1944年,世界上第一台‚自动序列受控计算机 Mark I制成,主要部件是继电器,速度仅每秒
3 次加法。在美国原子弹研制中起了重要作用。
1946年初,世界上第一台电子管计算机ENLAC
投入运行,速度为每秒5000次加法。
电子计算机的出现,为计算物理奠定了物质基 础。
第八章 有限元方法
2014-5-16 计算物理基础 5
第一章
绪
论
1.1、什么是计算物理?
1.2、计算物理 的起源、形成与发展
1.3、计算物理的进一步发展
从计算物理到科学计算、战略计算
1.4、计算物理的特征 1.5、计算物理的工作流程 1.6、计算物理的研究方法
2014-5-16 计算物理基础 6
1.1 什么是计算物理?
计算物理是伴随着电子计算机的出现和发 展而逐步形成的一门新兴的边缘学科。 是以电子计算机为工具、采用数学方法解 决物理问题的应用科学。 是物理、数学和计算机三者相结合的产物。
2014-5-16
计算物理基础
10
1.1 什么是计算物理?
计算物理中的‚计算‛,不是上物理课做习 题时进行的那种简单计算;不是用古典的数学物 理方法来完成的计算; 而是运用计算机对复杂的物理问题所进行的 数值计算或模拟实验(模拟物理过程,研究物理 规律,检验理论预测的正确性,核实实验数据的 可靠性等等),从而探索和发现新的物理规律。
与此同时,为计算物理服务的许多程序库和数据 库也相继建立。这些工作迅速地推进了计算物理的 普及和发展。 2014-5-16 23 计算物理基础
1.2 计算物理的起源、形成与发展
这些新概念的提出、新物理现象的发现,说明计算 物理的目的不仅是计算出结果,还在于理解、预言 和发现新的物理现象,寻求物理规律。在这一点上, 它与传统的实验物理和理论物理没有什么不同,差 别只在于工具和方法。 结论:计算物理这一新的学科起源于 20 世纪 40 年代, 形成于60年代。
功的计算(课件) 人教版(2019)高中物理必修第二册
f
例3:AB两物体叠放在光滑水平面上,保持相对静止一起向右做匀加速
运动移动S, 则摩擦力f1对A做___负____功,f2对B做___正_____功。
A
F
B
f1 A B
F
a
f2
W1= -f1 S
W2= f 2 S
W1 + W2= 0
小结:静摩擦力做功的特点
① 静摩擦力可以做正功,也可以做负功,还可以不做功。 ② 在静摩擦力做功的过程中,只有机械能的相互转移(静 摩擦力起着传递机械能的作用),而没有机械能转化为其他 形式的能. ③ 相互摩擦的系统内,一对静摩擦力所做功的代数和总为零。
N
f
h
mg
θ
L
结论:物体沿斜面运动过程中,所受滑动摩 擦力做功大小等于物体在水平面上所受滑动 摩擦力的大小μmg与斜面长度在水平面上的 投影L的乘积。即:wf= μmg L
例6、如图所示水平地面上有三个底面相同、倾角分别为30°、45°、60° 的固定斜面,三个斜面与物体间的动摩擦因数相同,同一物体沿三个斜面从
5. 物理意义:功是能量转化的量度(过程量) 6. 功是标量,只有大小没有方向、但有正负。
功的正负判定
若物体做直线运动,由力和位移夹角来判断 ① 当0≤α<90°时W>0,力对物体做正功; ② 当α= 90°时W=0,力对物体不做功; ③ 当90°<α≤180°时,W<0,力对物体做负功
或说成物体克服这个力做功(取绝对值) 。 若物体做曲线运动,由力和速度夹角来判断
例1、用水平拉力拉着物块沿半径为R的水平圆轨道运动一周, 如图所示,已知物块与轨道间的动摩擦因数为μ,物块质量为 m,求此过程中摩擦力做的功。
解:摩擦力的方向时刻在变,是变力做功的问题,不能直接由功的公式计算,采用 微元法解,将圆分成很多很多小段,在这些小段中,力可以看作恒力,于是:
例3:AB两物体叠放在光滑水平面上,保持相对静止一起向右做匀加速
运动移动S, 则摩擦力f1对A做___负____功,f2对B做___正_____功。
A
F
B
f1 A B
F
a
f2
W1= -f1 S
W2= f 2 S
W1 + W2= 0
小结:静摩擦力做功的特点
① 静摩擦力可以做正功,也可以做负功,还可以不做功。 ② 在静摩擦力做功的过程中,只有机械能的相互转移(静 摩擦力起着传递机械能的作用),而没有机械能转化为其他 形式的能. ③ 相互摩擦的系统内,一对静摩擦力所做功的代数和总为零。
N
f
h
mg
θ
L
结论:物体沿斜面运动过程中,所受滑动摩 擦力做功大小等于物体在水平面上所受滑动 摩擦力的大小μmg与斜面长度在水平面上的 投影L的乘积。即:wf= μmg L
例6、如图所示水平地面上有三个底面相同、倾角分别为30°、45°、60° 的固定斜面,三个斜面与物体间的动摩擦因数相同,同一物体沿三个斜面从
5. 物理意义:功是能量转化的量度(过程量) 6. 功是标量,只有大小没有方向、但有正负。
功的正负判定
若物体做直线运动,由力和位移夹角来判断 ① 当0≤α<90°时W>0,力对物体做正功; ② 当α= 90°时W=0,力对物体不做功; ③ 当90°<α≤180°时,W<0,力对物体做负功
或说成物体克服这个力做功(取绝对值) 。 若物体做曲线运动,由力和速度夹角来判断
例1、用水平拉力拉着物块沿半径为R的水平圆轨道运动一周, 如图所示,已知物块与轨道间的动摩擦因数为μ,物块质量为 m,求此过程中摩擦力做的功。
解:摩擦力的方向时刻在变,是变力做功的问题,不能直接由功的公式计算,采用 微元法解,将圆分成很多很多小段,在这些小段中,力可以看作恒力,于是:
【湖南师大附中】高三物理 第二章 2 力的合成与分解课件 新人教版
(2009·山东)如图所示,楔形木块静 止于水平粗糙地面上,斜面与竖直墙之 间放置一表面光滑的铁球,斜面倾角为θ, 球的半径为R,球与斜面接触
点为A.现对铁球施加
一个水平向左的力F,
F的作用线通过球心
O,若缓慢增大压力F, 在整个装置保持静止的过程中( AC )
A.任一时刻竖直墙对铁球的作用力 都大于该时刻的水平外力F B.斜面对铁球的作用力缓慢增大 C.斜面对地面的摩擦力保持不变 D.地面对斜面的作用力缓慢增大
②当已知合力F的方向及一个分力F1的 大小、方向时,另一个分力F2取最小值 的条件是:所求分力F2与合力F垂直, 如图所示,F2的最小值为: F2min=F1sinα
③当已知合力F的大小及一个分力,F2 的最小值为|F-F1|,且三个力在同一直 线上.
1.力的合成、合力和分力的关系 如图为两个共点力的合力F随两分力的 夹角θ的变化而变化的图象,则这两个 力的大小分别为( D ) A.1N和4N B.2N和3N C.1N和5N D.3N和4N
tan F2sin F1 F2cos
讨论:当θ=0°时,分力F1、F2在一条
直线上同向,合力F最大,且F=F1+F2,
方向与F1、F2相同.
当θ=180°时,分力F1、F2在一条直线上 反向,合力F最小,且F=│F1-F2│,方向 与F1、F2中较大的相同. 当θ从0°变化到180°,合力F随之减小.
如图所示,小车上固定着三角硬杆, 杆的端点处固定着一个质量为m的小球. 当小车有水平向右的加速度且从零开始 逐渐增大时,杆对小球的作用力的变化 (用F1至F4变化表示)可能是下图中的 (OO′沿杆方向)( ) C
3.用图解法分析动态变化问题
(2009·山东)如图所示,在固定于地面
人教版高中物理必修二功的计算方法课件21张
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3.3 微元法 平均值法:当力F的大小发生变化,但F、l成线性关系时,可以代入F的平均值计算F做的功.
例析功的计算方法
课标解读
1、理解和掌握摩擦力做功特点; 2、会分析相互作用力做功特点; 3、掌握分段法、平均值法、微元法、间接法、图象 法进行功的计算
知识精讲
2.1 摩擦力做功 1.静(动)摩擦力可以对物体做正功、负功,也可以不做功.
因为摩擦力是与相对接触物运动(趋势)方向相反,与受力物体
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课堂小结
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3.3 微元法 平均值法:当力F的大小发生变化,但F、l成线性关系时,可以代入F的平均值计算F做的功.
例析功的计算方法
课标解读
1、理解和掌握摩擦力做功特点; 2、会分析相互作用力做功特点; 3、掌握分段法、平均值法、微元法、间接法、图象 法进行功的计算
知识精讲
2.1 摩擦力做功 1.静(动)摩擦力可以对物体做正功、负功,也可以不做功.
因为摩擦力是与相对接触物运动(趋势)方向相反,与受力物体
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I n ( f ) i f ( xi ),
i 0 n
若对任意次数不超过 m 次的多项式成立 In(xk) = I(xk), k = 0,1,2,…, m, 而对 m +1次多项式有 In(xm+1) ≠ I(xm+1), 则称公式 In( f ) 具 有 m 阶代数精度。 显然,对任意次数不超过 m 次的多项式 f(x) 有, In( f ) = I( f )。
2.2.1 插值型数值微分
给定[a, b]上的点列 (xi, f(xi)), i = 0,1,2,…,n, 构造Ln(x), 则
b
a
f ( x)dx Ln ( x)dx
a
b
b
a
l ( x) f ( x )dx
i 0 i i i
n
i 0
b a
n
l ( x)dx f ( x ).
( x x0 )( x x 2 ) ( x x1 )( x x 2 ) L2 ( x ) f ( x0 ) f ( x1 ) 2 2 2h h ( x x0 )( x x1 ) f ( x2 ) 2 2h f ( x0 ) f (x ) f ( x) L2 ( x) ( x x1 x x 2 ) 2 1 ( x x 0 x x 2 ) 2h 2 h f ( x2 ) ( x x0 x x1 ). 2 2h
第2章
2.1 2.2 2.3 2.4 2.5 2.6
数值微分和数值积分
数值微分 数值积分 复化数值积分 重积分计算 高斯型积分公式 程序示例
2.1 数值微分
• 导数与差商的关系
f ( x) f ( x h) f ( x ) h f ( x ) f ( x h) h f ( x h) f ( x h) h
∵ f(x0-h)≈f(x0+h) 有效数字严重损失
h h max f ( ) M 3. 6 6
2
2
② 舍入误差: 设 e 为计算 f(x0-h) 和 f(x0+h) 时的最大舍入误差,可以
证明,舍入误差量不超过 e/h。
于是得到计算数值微分的总误差为
h 越小,舍入误差 越大,并产生病态
h2 e g (h) M3 6 h
M3 e From g (h) h 2 0, we know that min g ( h). 3 h So, the optimal h is hopt = 3 3e . M3
实际计算中,采用事后估计方法来选去步长h/2:若
D(h) D(h / 2) .
lim
h 0
lim
h 0
(2.1)
lim
h 0
数值微分取成导数的近似值,即差商。
2.1.1 差商型数值微分 • 数值微分用向前差商表示
f ( x0 h) f ( x0 ) f ( x0 ) h
x0
x0 +h
截断误差:用Taylor展式, 存在ζ∈[x0,x0+h],
f ( ) 2 f ( x0 h) f ( x0 ) f ( x0 )( x0 h x0 ) h , 2! f ( x0 h) f ( x0 ) f ( ) R( x) f ( x0 ) h O(h).
b a i
Letting i li ( x)dx, then we have the numerical integration formula
I n ( f ) Ln ( x)dx i f ( xi )
b a i 0
n
(2.6)1
The error is En ( f )
2.1.3 样条插值数值微分
给定差值点(xi, f(xi)), 假定 S '(xi) = mi, i = 0,1,2,…, n, 由 “m关系式”得三次样条插值函数:
x xi x xi 1 x xi 1 x xi S ( x) 1 2 y 1 2 y xi 1 xi xi xi 1 i xi xi 1 xi 1 xi i 1
n
f ( x) Ln ( x) li( x) f ( xi ),
i 0
n
thus the numerical differential at nodes x j , j 0,1, 2,, n,is f ( x j ) Ln ( x j ) li( x j ) f ( xi ), j 0,1, 2,, n
f ( x0 h) f ( x0 h) 2h
x0 h
x0
x0 h
截断误差:由Taylor展式,
f ( x0 ) 2 f ( 1 ) 3 f ( x0 h) f ( x0 ) f ( x0 )h h h (1) 2! 3! f ( x0 ) 2 f ( 2 ) 3 f ( x0 h) f ( x0 ) f ( x0 )h h h (2) 2! 3! f ( x 0 h ) f ( x 0 h) h 2 f ( 1 ) f ( 2 ) R( x) f ( x0 ) 2h 6 2 h 2 f ( ) O(h 2 ), x0 h x0 h.(mean theorem) 6
(N.)
注
对于一般的函数 f(x),En( f )≠0, 但若 f(x) 为次数小于 n 的多项式时,因为 f (n+1) (x) = 0, ∴ En( f ) = 0。因此 n 次插值多项式形式的数值积分公式至少有 n 阶代数精
度。
例2.4 建立[0,2]上节点为 x0=0, x1=0.5, x2=2的数值积分公式。 解 n = 2,I2( f ) = α0 f(x0) + α1 f(x1) + α2 f(x2). 因为
n 1 i 0
数值积分就是取定积分极限中的有限项的和,即
I n ( f ) i f ( xi ),
其中,xi 称为积分节点,αi 称为积分系数。
我们的任务就是确定积分系数αi ,使 I( f )≈In( f )。具 体地,就是用插值多项式近似代替被积函数 f(x) 来确定αi。 ★ 代数精度 设[a, b]上以 xi 为积分节点的数值积分公式为
b a n b 1 ( n 1) Rn ( x)dx f ( ( x)) ( x xi )dx (n 1)! a i 0
(L.)
or E n ( f ) Rn ( x)dx f [ x, x 0 , x1 , , x n ] ( x xi )dx
b b a a i 0 n
• 数值微分的几何意义
f ( x0 h) f ( x0 ) f ( x0 ) h
lim
h 0
f ( x 0 h) f ( x 0 ) h
• 设定最佳步长
计算数值微分时产生的误差有截断误差和舍入误差两部 分组成。由数值微分公式产生截断误差,有原始数据产生舍 入误差。 一般情况,步长 h 越小,误差也越小,但步长太小,会 引起误差的增长。因此,实际计算时,需要选择一个最佳步 长。 用中心差商分析数值微分的误差。 ① 截断误差:
将 x = xi 代入 f '(x), 得到三点数值微分公式: 1 f ( x0 ) 3 f ( x0 ) 4 f ( x1 ) f ( x 2 ) 2h 1 f ( x1 ) f ( x0 ) f ( x 2 ) 2h ( x2 ) 1 f ( x0 ) 4 f ( x1 ) 3 f ( x 2 ) f 2h 取 n =2,由(2.5)1式,得三点公式的截断误差分别为:
代入节点xj, j = 0,1,2,…, n, 得到
f ( n 1) ( ) n R( x j ) ( x j xi ) (n 1)! i 0
i j
(2.5)1
例2.3 给定三个差值点(xi, f(xi)), i = 0,1,2, 求过三个节点的数 值微分。
解
记 x2 x1 x1 x0 h, then Lagrange interpolation is
2.1.2 差值型数值微分
给定 (xi, f(xi)), i = 0,1,2,…,n, 构造Ln(x),则
f ( x) Ln ( x) Rn ( x) f ( n 1) ( ) n li ( x) f ( xi ) ( x xi ). (n 1)! i 0 i 0
h 2
• 数值微分用向后差商表示
f ( x0 ) f ( x0 h) f ( x0 ) h
x0 h
x0
同理得截断误差
f ( x0 ) f ( x0 h) f ( ) R( x) f ( x0 ) h O(h) h 2
• 数值微分用中心差商表示
f ( x0 )
f '(1.15)
3.1590 3.1588
error
-0.0008 -0.0006
0.08
0.07 0.06
3.1613
3.1607 3.1600
-0.0031
-0.0025 -0.0018
0.03
0.02 0.01
3.1583
3.1575 3.1550
-0.00ห้องสมุดไป่ตู้1
0.0007 0.0032
实际计算时,准确误差难以得到,∵|D(0.05)-D(0.04)|<ε, 其中, ε = 2×10-4 最小。所以取h = 0.04。
D(h)表示数值 微分计算公式
例2.2 对函数 y = ex,选取不同的步长进行计算 f '(1.15),观察 误差的变化规律,确定最佳步长。 解 用中心差商表示的数值微分计算公式得到: h
i 0 n
若对任意次数不超过 m 次的多项式成立 In(xk) = I(xk), k = 0,1,2,…, m, 而对 m +1次多项式有 In(xm+1) ≠ I(xm+1), 则称公式 In( f ) 具 有 m 阶代数精度。 显然,对任意次数不超过 m 次的多项式 f(x) 有, In( f ) = I( f )。
2.2.1 插值型数值微分
给定[a, b]上的点列 (xi, f(xi)), i = 0,1,2,…,n, 构造Ln(x), 则
b
a
f ( x)dx Ln ( x)dx
a
b
b
a
l ( x) f ( x )dx
i 0 i i i
n
i 0
b a
n
l ( x)dx f ( x ).
( x x0 )( x x 2 ) ( x x1 )( x x 2 ) L2 ( x ) f ( x0 ) f ( x1 ) 2 2 2h h ( x x0 )( x x1 ) f ( x2 ) 2 2h f ( x0 ) f (x ) f ( x) L2 ( x) ( x x1 x x 2 ) 2 1 ( x x 0 x x 2 ) 2h 2 h f ( x2 ) ( x x0 x x1 ). 2 2h
第2章
2.1 2.2 2.3 2.4 2.5 2.6
数值微分和数值积分
数值微分 数值积分 复化数值积分 重积分计算 高斯型积分公式 程序示例
2.1 数值微分
• 导数与差商的关系
f ( x) f ( x h) f ( x ) h f ( x ) f ( x h) h f ( x h) f ( x h) h
∵ f(x0-h)≈f(x0+h) 有效数字严重损失
h h max f ( ) M 3. 6 6
2
2
② 舍入误差: 设 e 为计算 f(x0-h) 和 f(x0+h) 时的最大舍入误差,可以
证明,舍入误差量不超过 e/h。
于是得到计算数值微分的总误差为
h 越小,舍入误差 越大,并产生病态
h2 e g (h) M3 6 h
M3 e From g (h) h 2 0, we know that min g ( h). 3 h So, the optimal h is hopt = 3 3e . M3
实际计算中,采用事后估计方法来选去步长h/2:若
D(h) D(h / 2) .
lim
h 0
lim
h 0
(2.1)
lim
h 0
数值微分取成导数的近似值,即差商。
2.1.1 差商型数值微分 • 数值微分用向前差商表示
f ( x0 h) f ( x0 ) f ( x0 ) h
x0
x0 +h
截断误差:用Taylor展式, 存在ζ∈[x0,x0+h],
f ( ) 2 f ( x0 h) f ( x0 ) f ( x0 )( x0 h x0 ) h , 2! f ( x0 h) f ( x0 ) f ( ) R( x) f ( x0 ) h O(h).
b a i
Letting i li ( x)dx, then we have the numerical integration formula
I n ( f ) Ln ( x)dx i f ( xi )
b a i 0
n
(2.6)1
The error is En ( f )
2.1.3 样条插值数值微分
给定差值点(xi, f(xi)), 假定 S '(xi) = mi, i = 0,1,2,…, n, 由 “m关系式”得三次样条插值函数:
x xi x xi 1 x xi 1 x xi S ( x) 1 2 y 1 2 y xi 1 xi xi xi 1 i xi xi 1 xi 1 xi i 1
n
f ( x) Ln ( x) li( x) f ( xi ),
i 0
n
thus the numerical differential at nodes x j , j 0,1, 2,, n,is f ( x j ) Ln ( x j ) li( x j ) f ( xi ), j 0,1, 2,, n
f ( x0 h) f ( x0 h) 2h
x0 h
x0
x0 h
截断误差:由Taylor展式,
f ( x0 ) 2 f ( 1 ) 3 f ( x0 h) f ( x0 ) f ( x0 )h h h (1) 2! 3! f ( x0 ) 2 f ( 2 ) 3 f ( x0 h) f ( x0 ) f ( x0 )h h h (2) 2! 3! f ( x 0 h ) f ( x 0 h) h 2 f ( 1 ) f ( 2 ) R( x) f ( x0 ) 2h 6 2 h 2 f ( ) O(h 2 ), x0 h x0 h.(mean theorem) 6
(N.)
注
对于一般的函数 f(x),En( f )≠0, 但若 f(x) 为次数小于 n 的多项式时,因为 f (n+1) (x) = 0, ∴ En( f ) = 0。因此 n 次插值多项式形式的数值积分公式至少有 n 阶代数精
度。
例2.4 建立[0,2]上节点为 x0=0, x1=0.5, x2=2的数值积分公式。 解 n = 2,I2( f ) = α0 f(x0) + α1 f(x1) + α2 f(x2). 因为
n 1 i 0
数值积分就是取定积分极限中的有限项的和,即
I n ( f ) i f ( xi ),
其中,xi 称为积分节点,αi 称为积分系数。
我们的任务就是确定积分系数αi ,使 I( f )≈In( f )。具 体地,就是用插值多项式近似代替被积函数 f(x) 来确定αi。 ★ 代数精度 设[a, b]上以 xi 为积分节点的数值积分公式为
b a n b 1 ( n 1) Rn ( x)dx f ( ( x)) ( x xi )dx (n 1)! a i 0
(L.)
or E n ( f ) Rn ( x)dx f [ x, x 0 , x1 , , x n ] ( x xi )dx
b b a a i 0 n
• 数值微分的几何意义
f ( x0 h) f ( x0 ) f ( x0 ) h
lim
h 0
f ( x 0 h) f ( x 0 ) h
• 设定最佳步长
计算数值微分时产生的误差有截断误差和舍入误差两部 分组成。由数值微分公式产生截断误差,有原始数据产生舍 入误差。 一般情况,步长 h 越小,误差也越小,但步长太小,会 引起误差的增长。因此,实际计算时,需要选择一个最佳步 长。 用中心差商分析数值微分的误差。 ① 截断误差:
将 x = xi 代入 f '(x), 得到三点数值微分公式: 1 f ( x0 ) 3 f ( x0 ) 4 f ( x1 ) f ( x 2 ) 2h 1 f ( x1 ) f ( x0 ) f ( x 2 ) 2h ( x2 ) 1 f ( x0 ) 4 f ( x1 ) 3 f ( x 2 ) f 2h 取 n =2,由(2.5)1式,得三点公式的截断误差分别为:
代入节点xj, j = 0,1,2,…, n, 得到
f ( n 1) ( ) n R( x j ) ( x j xi ) (n 1)! i 0
i j
(2.5)1
例2.3 给定三个差值点(xi, f(xi)), i = 0,1,2, 求过三个节点的数 值微分。
解
记 x2 x1 x1 x0 h, then Lagrange interpolation is
2.1.2 差值型数值微分
给定 (xi, f(xi)), i = 0,1,2,…,n, 构造Ln(x),则
f ( x) Ln ( x) Rn ( x) f ( n 1) ( ) n li ( x) f ( xi ) ( x xi ). (n 1)! i 0 i 0
h 2
• 数值微分用向后差商表示
f ( x0 ) f ( x0 h) f ( x0 ) h
x0 h
x0
同理得截断误差
f ( x0 ) f ( x0 h) f ( ) R( x) f ( x0 ) h O(h) h 2
• 数值微分用中心差商表示
f ( x0 )
f '(1.15)
3.1590 3.1588
error
-0.0008 -0.0006
0.08
0.07 0.06
3.1613
3.1607 3.1600
-0.0031
-0.0025 -0.0018
0.03
0.02 0.01
3.1583
3.1575 3.1550
-0.00ห้องสมุดไป่ตู้1
0.0007 0.0032
实际计算时,准确误差难以得到,∵|D(0.05)-D(0.04)|<ε, 其中, ε = 2×10-4 最小。所以取h = 0.04。
D(h)表示数值 微分计算公式
例2.2 对函数 y = ex,选取不同的步长进行计算 f '(1.15),观察 误差的变化规律,确定最佳步长。 解 用中心差商表示的数值微分计算公式得到: h