中科大-傅里叶光学Ch2【2】
傅里叶光学chap2-2 (1)
= U ( x, y,0) exp( j
2π
λ
λ
z 1− λ fx − λ f y )
2 2
2
2
在任一距离z的平面上的复振幅分布, =0平面上的复 在任一距离 的平面上的复振幅分布,由在 z =0平面上的复 的平面上的复振幅分布 振幅和与传播距离及方向有关的一个复指数函数的乘积给出。 振幅和与传播距离及方向有关的一个复指数函数的乘积给出。 这说明了传播过程对复振幅分布的影响, 这说明了传播过程对复振幅分布的影响,已经在实质上解决 了最基础的平面波衍射问题
U(x,y)的空间频谱函数 的空间频谱函数: 的空间频谱函数
A A( f x , f y ) = ℱ{ A cos(2πf 0 x)} = [δ ( f x − f 0 , f y ) + δ ( f x + f 0 , f y )] 2
U(x,y)的空间角谱函数 的空间角谱函数: 的空间角谱函数 最终有: 最终有:
∫∫
U ( x, y, z ) =
∫ ∫ A( f
−∞
+∞
x
, f y , z ) exp[ j 2 π ( f x x + f y y )] df x df
y
看作不同空间频率的一系列基元函数exp[j2π(fxx+fyy)] 即: 把U(x,y,z)看作不同空间频率的一系列基元函数 看作不同空间频率的一系列基元函数 之和, 之和 各分量的叠加权重是A(fx, fy,z). 物理上, 代表传播方向余弦为cosα λ 物理上 exp[j2π(fxx+fyy)] 代表传播方向余弦为 α=λfx, cosβ=λfy β λ 的单色平面波在xy平面的复振幅分布 平面的复振幅分布, 的单色平面波在 平面的复振幅分布 U(x,y,z)是不同平面波分量分 是不同平面波分量分 布的线性叠加.每个分量的相对振幅和初位相由频谱 决定. 布的线性叠加 每个分量的相对振幅和初位相由频谱A(fx, fy,z)决定
傅里叶光学
传统光学显 微镜分辨率 Rayleigh 准则
1.22λ ∆x ≥ 2n sin θ
增大N.A.
减小照明波长
几何光学可认为是波动光学短波(λ→0)的近似 ----有何启示 ? ? What′λ
如何在光频,压缩波长?
把光灌入高折射率介质(空气--水) ω ph = ω? k ph + [?] = k ? any other way ?
Fourier Spectrum
从干涉强度的空间频谱中,提取光源辐射小论文)+60%考试
小论文(40%): 课程进行中间要求大家完成1篇小论文。自由组合, 5人为一小组,充分讨论合作完成。论文的格式要规范。论文的结 尾要说明各人在论文完成过程的分工。严禁抄袭!!届时答辩
“衍射光学元件(DOE)设计及其应用” “超衍射极限的光操控(光刻、成像)研究”
考试(60%): 闭卷, 期末考。(允许“裸” 考)
Reference
J. W. Goodman,《傅里叶光学导论》,科学出版社,1976 J. W. Goodman, 《傅里叶光学导论》( 第三版)(秦克诚,刘培森等, 译),电子工业出版社,2006 羊国光,宋菲君,《高等物理光学》,中国科学技术大学出版社, 1991 谢建平,明海,王沛, 近代光学基础,高等教育出版社,2006
Fourier Optics
主讲人: 王 沛
中国科学技术大学物理学院光学与光学工程系 安徽省光电子科学与技术重点实验室
2011-09-05
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How To The Position://WWW.
? Who Where When Why What How
傅里叶光学简介
如何在物理上实现数学上的傅立叶变 换和逆变换 L1 S
H1
L2
H2
夫琅和费衍射装置是傅立叶频谱分析器 在物理上实现了傅立叶变换,就可以在频域里考查光 学系统对图像频谱作出的反应(频率响应),以及对 图像所包含的信息进行处理,这正是现代光学发展的 一个重要方向。
阿贝成像原理
阿贝( Abbe, 1840-1905) 研究如何提高显 微镜的分辨本领问题 —1873年对相干光照明的 物体提出了两步衍射成像原理。
频域函数 空域函数
i 2 ( f x x f y y )
dxdy
g ( x, y ) G ( f x , f y )e
空域函数 频域函数
i 2 ( f x x f y y )
df x df y
傅里叶频谱分布
0
空间滤波
P147 图 4-46 空 间 滤 波 改善像质的对比
20世纪 【量子光学】
以光的粒子性(量子性) 光电效应、波粒二像性 为基础,研究光与物质 的相互作用规律
20世纪中叶—至今 【现代光学】
以数学公式为工具, 研究光现象和应用
全息术、激光器的诞生 傅里叶光学、薄膜光学、 集成光学、非线性光学、光 纤光学等现代光学分支
20世纪40年代至60年代 20世纪60年代以来
“空域”
“频域”
傅里叶光学(又称信息光学)经历50多年的发展,形成一门完整独立的学科。
(4)随着计算机技术的发展,信息光学也获得了巨大发展;特别是90
年代分数傅里叶变换理论的发展更是促进了信息光学理论的发展,使信 息光学逐渐发展成为集光学、计算机和信息科学相结合的一门技术,成 为信息科学的一个重要组成部分和现代光学的核心之一。
傅里叶光学的应用
傅里叶光学的应用傅里叶光学是指将光学问题转换为频率域问题,然后利用傅里叶变换的理论处理光学现象。
这种方法的应用范围极广,涉及光学成像、干涉测量、激光技术等方面,是现代光学和计算机技术的交叉领域。
本文将介绍傅里叶光学的应用。
一、光学成像光学成像是利用光学系统将物体所反射或透过的光束重新聚焦成像的过程。
在传统的光学成像中,物体被成像到光学系统的物方,在这个平面上发生的光学现象包括衍射、干涉等等。
随着计算机处理能力的不断提高,傅里叶光学的方法被应用到了光学成像领域,可以通过数字计算对成像后的数据进行进一步的处理。
例如,在数字全息术中,通过在像方拍摄全息图像,将光学信息转换为数字信息,然后利用傅里叶变换计算出物方信息,从而实现图像重建。
这种方法被广泛应用于三维成像、显微成像等领域。
二、干涉测量干涉是光学中最基本的现象之一,在各个领域都有广泛的应用。
干涉测量是利用光的相干性实现物体尺寸、形变、光学参数等物理量的测量。
干涉测量常涉及到高精度的光程测量和相位测量,这对于光学系统设计和制造具有重要意义。
傅里叶光学的方法可以将光学系统中发生的干涉现象转化为频率域问题,从而实现对干涉信号的数字处理。
例如,在干涉仪中,对干涉环纹的分析通过傅里叶变换实现,从而获得高精度的光程差信息,对于物体形变等测量具有重要应用价值。
三、激光技术激光技术是光学领域中的重要技术之一,广泛应用于通信、医疗、加工等多个领域。
傅里叶光学的方法在激光技术中也有应用,例如,在激光共振器中,通过傅里叶光学的方法实现对腔内模式的分析和优化,从而提高了激光输出的性能。
傅里叶光学的方法还被应用于激光束成形、自适应光学等领域,这些方法通过数字处理来实现对光束形态的控制和优化,使得激光技术在实际应用中能够发挥更加优越的性能。
总结傅里叶光学的应用涵盖了光学成像、干涉测量、激光技术等多个领域,通过将光学问题转换为频域问题,并利用傅里叶变换等数字处理方法对光学信号进行分析和处理,实现光学系统的优化和性能提升。
《傅里叶光学基础》课件
傅里叶光学是光学领域的重要基础知识,本课程将介绍傅里叶光学的基本原 理和应用领域,包括光通信、计算机技术和医疗影像。
傅里叶光学基础知识
1 传输函数
了解传输函数的概念以及在傅里叶光学中的作用。
2 光学变换
学习傅里叶变换和反变换,以及它们在光学领域的应用。
3 频谱分析
掌握频谱分析的方法和技巧,以及如何应用于光学系统的研究。
总结与展望
本课程回顾了傅里叶光学的基础知识和应用,介绍了其在光通信、计算机技 术和医疗影像中的重要性。希望通过本课程的学习,您能深入了解傅里叶光 学的原理和应用,并在相关领域取得更好的成就。
数据压缩
了解傅里叶光学在数据压缩领域的应用,如JPEG图像压缩算法。
频谱分析
学习傅里叶光学在信号处理和频谱分析中的作用。
傅里叶光学在现代医疗影像中的应用
1
CT扫描
掌握傅里叶光学在CT扫描中的重建算法和图
磁共振成像
2
像重建技术。
了解傅里叶光学在磁共振成像中的采样技术
和图像重建方法。
3
超声成像
学习傅里叶光学在超声成像中的频域分析和
傅里叶光学在光通信中的应用
高速数据传输
了解傅里叶光学在光通信中的高 速数据传输方案和技术。
光纤通信系统
探索调制与解调
学习傅里叶光学在光调制和解调 中的原理和技术。
傅里叶光学在现代计算机技术中的应 用
图像处理
探索傅里叶光学在图像处理中的应用,如图像滤波和频域图像增强。
分子影像学
4
图像增强技术。
探索傅里叶光学在分子影像学中的应用,如 光学断层成像和荧光成像技术。
傅里叶光学的发展现状
《傅里叶光学》课件
光通信
利用傅里叶光学原理实现高速光信号的传输和处 理,提高通信容量和速度。
3
光学仪器设计
傅里叶光学在光学仪器设计中的应用,如干涉仪 、光谱仪等。
傅里叶光学的发展前景和挑战
发展前景
随着光子技术的不断发展,傅里叶光学在光通信、光学仪器、生物医学等领域的应用前 景广阔。
傅里叶光学在光学显微镜、光谱仪和 OCT等生物医学成像技术中被广泛应 用。
光电子器件
利用傅里叶光学原理设计的光电子器 件,如光调制器、光滤波器和光开关 等。
02
傅里叶变换
傅里叶变换的定义和性质
傅里叶变换的定义
将一个时域信号转换为频域信号的过 程,通过正弦和余弦函数的线性组合 来表示信号。
傅里叶变换的性质
傅里叶变换在信号处理中的应用
频域滤波
通过在频域对信号进行滤波,可以实现信号的降噪、增强等处理 。
信号压缩
利用傅里叶变换可以将信号从时域转换到频域,从而实现对信号的 压缩和编码。
图像处理
傅里叶变换在图像处理中也有广泛应用,如图像滤波、图像增强、 图像压缩等。
03
光学信号的傅里叶分析
光学信号的表示和测量
05
傅里叶光学的实践应用
傅里叶光学的实验技术
光学干涉实验
利用干涉现象研究光的波动性质,验证傅里叶光学的 基本原理。
光学衍射实验
通过衍射实验观察光的衍射现象,理解傅里叶光学中 的衍射理论。
光学频谱分析实验
利用傅里叶变换对光信号进行频谱分析,研究光波的 频率成分。
傅里叶光学的应用案例
1 2
图像处理
干涉和衍射在光学系统中的应用
傅里叶光学
λ cos α
λ dy cos β
空间频率: u cos α λ
v cos β λ
以空间频率描述平面波
16 / 120
空间角频率:
E(x) A'exp i2π ux vy
kx 2πu , ky 2πv
E(x) A'exp i kxx ky y
17 / 120
18 / 120
19 / 120
单色波场中的复杂复振幅
20 / 120
不同传播方向的单色平面波照射在一个观察 屏上,观察屏上的复振幅分布由这些平面波 叠加而成。
或者说,如果我们在观察屏上看到某个图案 (光强分布),它对应一定的复振幅分布。 一般情况下,这个复振幅分布是非常复杂的, 它不是由一个平面波照射形成的,往往是由 许多不同传播方向的平面波叠加而成,并且 每个平面波的幅度各不相同。
平面波沿传播方向的复振幅分布 13 / 120
光波的复振幅分布和光强分布的空间频率是傅里叶光学的基 本物理量。
空间频率:空间呈正弦或余弦分布的物理量在某个方向上单 位长度内重复的次数。
平面波的复振幅:
~
E(x,
y,
z)
A exp
i
2π λ
x cos
α
y cos
β
z
cos
γ
对于特殊情况,沿z方向传播的平面波复振幅:
v)
exp
i2π
ux
vy
dudv
~
E(u,v)
~
E(
x,
y)
exp
i2π
ux
vy
傅里叶光学实验报告原理
傅里叶光学实验报告原理引言傅里叶光学是一种研究光的传播、变换和调制的重要实验方法。
通过傅里叶光学实验,人们可以深入了解光的波动性质,并应用于许多科学技术领域,如光学通信、光谱分析和图像处理等。
本实验旨在通过获取光信号的频谱和波形信息,介绍傅里叶光学的基本原理和方法。
实验原理傅里叶光学实验的基本原理是将光信号在频域上进行分析和合成。
根据傅里叶级数展开的理论基础,任意周期函数都可以表示为一系列正弦和余弦函数的叠加,即傅里叶级数。
对于连续光信号而言,可以将其频谱分解为一系列连续的频率分量。
而在实际应用中,常使用离散傅里叶变换(DFT)对光信号进行数字处理。
傅里叶光学实验通常包括以下几个关键步骤:1. 发光源:实验中需要使用一种稳定而强亮度的发光源,常见的有激光器、白炽灯等。
2. 空间滤波:为了使实验的结果更加清晰,可以使用光阑等光学元件对入射光进行空间滤波,以去除噪声和杂散光。
3. 波像记录:通过使用适当的光学元件(如透镜或光栅)对光信号进行处理,并将光场信息转化为一个空间上的二维图像。
4. 光信号检测:使用光电探测器或像敏元件将光信号转化为电信号,进一步进行数字处理和分析。
5. 数据处理:利用数学方法对光信号的频谱进行计算和分析,如进行傅里叶变换、滤波和谱线提取等。
实验设备- 一台激光器- 一块光栅- 一组准直透镜- 一个光电探测器- 一个光电转换器- 一台示波器- 一台计算机实验步骤1. 将激光器与准直透镜对准,使激光的光斑尽量小且清晰。
2. 将光栅放在准直激光的路径上,调整角度使激光通过光栅后形成干涉条纹。
3. 放置光电探测器,将光栅产生的干涉条纹转化为电信号。
4. 将光电转换器与光电探测器连接,转化电信号为适当的电压信号。
5. 使用示波器对电压信号进行测量和分析,获取干涉条纹的波形信息。
6. 将示波器与计算机相连,将数据导入计算机进行进一步处理和分析,如进行傅里叶变换并提取频谱信息。
实验结果与分析在实验中,我们成功地观察到了干涉条纹的形成,并通过光电探测器将其转化为电信号。
傅里叶光学实验报告
傅里叶光学实验报告摘要:本实验主要是通过傅里叶光学的实验,研究光的干涉和衍射现象以及傅里叶变换的原理与应用。
在实验中,我们用干涉仪观察了两个光源的干涉现象,并利用光栅观察了光的衍射现象。
实验结果表明,光的干涉和衍射具有波动性和干涉性,傅里叶变换能够将信号从时域转换到频域。
1.引言2.实验装置实验主要用到了干涉仪和光栅。
干涉仪是由两个光源和一系列光学元件组成的装置,用于观察光的干涉现象。
光栅则是一种特殊的光学元件,能够通过衍射产生多个光斑。
3.实验步骤3.1干涉实验首先我们调整干涉仪的各个光路元件,使得两个光源的光线通过干涉仪后能够叠加在一起。
接着,我们调整干涉仪的反射镜,使得两束光叠加后的干涉条纹清晰可见。
在实验中,我们发现当两个光源相位差恰好为0时,干涉条纹最为明显;而当相位差为180度时,干涉条纹相消。
这说明光的干涉现象与光源的相位差有关。
3.2衍射实验接下来,我们使用光栅进行衍射实验。
将光栅置于光源前方,然后调整光栅的位置和角度,使得衍射光斑能够清晰可见。
实验中,我们观察到了光栅产生的多个光斑,这是由于光经过光栅后发生了衍射现象。
3.3傅里叶变换实验最后,我们进行了傅里叶变换实验。
在实验中,我们使用傅里叶变换将信号从时域转换到频域。
通过调整输入信号的频率,我们观察到傅里叶变换的输出结果呈现出不同的频谱。
4.结果与讨论实验结果表明,光的干涉和衍射现象能够用波动光学的理论进行解释。
干涉实验显示了光的相位差对干涉条纹的影响,而衍射实验则是光波通过光栅后发生了弯曲现象。
傅里叶变换实验则展示了将信号从时域转换到频域的能力。
在实际应用中,傅里叶光学在光学成像、信号处理等领域具有重要作用。
例如,利用傅里叶变换可以对图像进行去噪、增强等处理,同时也可以通过干涉和衍射现象实现光学传感器、光学显微镜等设备。
5.结论通过本次实验,我们深入了解了光的干涉和衍射现象以及傅里叶变换的原理与应用。
实验结果验证了光的波动性和干涉性,同时也为我们在光学领域的研究与应用提供了基础知识和实验基础。
傅里叶光学实验(中国科学技术大学大物实验)
傅里叶光学实验实验目的:加深对傅里叶光学中的一些基本概念和基本理论的理解,如空间频率空间频谱和空间滤波和卷积等.通过实验验证阿贝成像理论,理解透镜成像的物理过程,进而掌握光学信息处理实质.通过阿贝成像原理,进一步了解透镜孔径对分辨率的影响实验原理:我们知道一个复变函数f(x,y)的傅立叶变换为⎰⎰+-=ℑ=dxdy vy ux 2i y x f y x f v u F )](exp[),()},({),(π ( 1 )F (u,v)叫作f(x,y)的变换函数或频谱函数。
它一般也为复变函数,f(x,y)叫做原函数,也可以通过求 F(u,v)逆傅立叶变换得到原函数f(x,y), ⎰⎰+=ℑ=-dudv vy ux 2i v u F v u F y x f 1)](exp[),()},({),(π (2) 在光学系统中处理的是平面图形,当光波照明图形时从图形反射或透射出来的光波可用空间两维复变函数(简称空间函数)来表示。
在这些情况下一般都可以进行傅里叶变换或广义的傅里叶变换。
逆傅里叶变换公式(2)说明一个空间函数f(x,y)可以表示成无穷多个基元函数exp[i 2π(ux +vy )]的线性叠加,dudv v u F ),(是相应于空间频率u ,v 的权重,F (u ,v )称为f (x ,y )的空间频谱。
.最典型的空间滤波系统—两个透镜(光学信息处理系统或傅立叶光学变换系统)叫作4f 系统,如图1所示,激光经过扩束准直形成平行光照明物平面(其坐标为x 1,y 1),透过物平面的光的复振幅为物函数f(x 1,y 1),这一光波透镜1到达后焦平面(频谱面)就得到物函数的频谱,其坐标为(u ,v ),再经透镜2 在透镜2的象平面上可以得到与物相物平面 透镜1 频谱面 透镜2 像平面图2.4-1 4f 系统等大小完全相似但坐标完全反转的象,设其坐标为(x 2,y 2)。
此时我们将坐标完全反转后可以认为得到原物的完全相同的象。
中科大-傅里叶光学Ch2【2】
二:线性系统系统↔变换,线性系统,线性性质和迭加积分不变线性系统:传递函数 二维抽样定理1:线性性质和迭加积分系统 表示一个系统最合适的方法是一个数学算符: 数学算符g 2 ( x2 , y2 ) = S{g1 ( x1 , y1 )} , S{}算符 ↔ 变换 g1表示系统的输入, 2 表示系统相应的输出 g线性系统:S{as ( x1 , y1 ) + bt ( x1 + y1 )} = aS{s ( x1 , y1 )} + bS{t ( x1 , y1 )}线性的好处是: 输入函数可分解某些基元函数的线性组合,基元函数通过系统后输出 函数(基元响应函数)可方便求出,对线性系统其输出即为基元响应函 数的线性组合光学中基元函数:⎧δ 函数(点基元、球面波) ⎨ ⎩指数函数(余弦基元、平面波)分解 → 变换 → 综合 线性系统: 基元 → S {} → ∑S{ }以点基元为例:δ 函数分解 输入函数g1 ( x1 , y1 ) ⎯⎯⎯ δ 函数的线性组合(筛选性) →∞g1 ( x1 , y1 ) =−∞∫ ∫ g (ζ ,η )δ ( x − ζ , y1 1∞ −∞1− η )d ζ dη系统输出函数g2 ( x2 , y2 ) = S{ ∫ ∫ g1 (ζ ,η )δ ( x1 − ζ , y1 −η )dζ dη} 把 g 1 (ζ , η ) 看 作 加 在 基 元 δ ( x1 − ζ , y1 − η ) 上 的 权 重 因 子∞g 2 ( x2 , y2 ) =令h( x2 , y2 ; ζ ,η ) = S{δ ( x1 − ζ , y1 − η )}−∞∫ ∫ g (ζ ,η )S{δ ( x − ζ , y1 11− η )}dζ dηh( x2 , y2 ; ζ ,η )表征系统在输出平面的( x2 , y2 )点上 对输入平面坐标(ζ ,η )上的δ 函数的输入响应函数h( x2 , y2 ; ζ ,η )称为系统的脉冲响应∞∴ 输出:g 2 ( x2 , y2 ) =−∞∫ ∫ g (ζ ,η )h( x , y ; ζ ,η )dζ dη1 2 2线性系统的性质完全由它对单位脉冲的响应表征问题:h( x2 , y2 ;ζ ,η )是位置的函数,通通知N多点源的响应 → 输出2:空不变线性系统:传递函数有无点源的输出函数不随输入函数的空间位置而变 ?有→空不变线性系统.对理想成像系统空不变线性系统是必备的物函数g1 ( x1 , y1 ) → 像函数g 2 ( x2 , y2 )物平移g1 ( x1 − x0 , y1 − y0 ) → 像函数形式不变g2 ( x2 − Mx0 , y2 − My0 )→脉冲响应就简单了,例:响应函数 物平面中位于坐标原点的单位脉冲δ ( x1, y1 ) ⎯⎯⎯⎯ h( x2 , y2 ) →响应函数 位于x1 = ζ ,y1 = η点的δ ( x1 − ζ , y1 −η) ⎯⎯⎯⎯ h( x2 − Mζ , y2 − Mη) →∞输出:g 2 ( x2 , y2 ) =−∞∫ ∫ g (ζ ,η )h( x1∞ 12− M ζ , y2 − Mη ) d ζ dη物、像坐标取合适,如4F系统,M = 1输出:g 2 ( x2 , y2 ) =−∞∫ ∫ g (ζ ,η )h( x2− ζ , y2 − η ) d ζ dηg 2 = g1 ∗ h对于空不变线性系统:输出函数g2是输入函数g1和系统脉冲响应h的卷积 卷积表示一输出,是描述描述空不变系统的,系统的成像特性完全由h体现h是在空域中描述系统的全部成像特性传递函数卷积的F.T.性质:F { g2} =F { g1 ∗ h}⇒G2 ( f x , f y ) = H ( f x , f y )G1 ( f x , f y )∞H ( fx , f y ) =−∞∫ ∫ h(ζ ,η ) exp[− j 2π ( f ζ + f η )]dζ dηx y函数 H 称为成像系统的传递函数,表示系统的频域 称为成像系统的传递函数 的效应,同样可以体现系统的全部成像特性输入线性空不变系统输出空域:g1 (ζ ,η ) ∗ h( x2 − ζ , y2 − η ) ⇒ g 2 ( x2 , y2 )↓ ↓ ↓F { g1 (ζ ,η )} F {h( x2 − ζ , y2 − η )}F { g 2 ( x2 , y2 )}频域:G1 ( f x , f y ) • H ( f x , f y ) ⇒ G 2 ( f x , f y )1、H ( f x , f y )表示各个f x , f y 频率分量在振幅上透过率为多少, 位相发生多少移动。
傅立叶光学第二章总结
第二章 二维线性系统第二章内容为傅里叶光学课程的理论基础。
主要介绍了线性系统理论,在一定条件下光学系统可看作线性系统,利用线性系统的叠加性质,可先将复杂的输入信号分解为若干个基本信号,求出每个基本信号的响应,再将所有响应进行线性组合即得到原信号经光学系统的响应。
在选取δ函数为基元函数时的响应就是系统的脉冲响应。
对于线性不变系统,系统的输出就是输入函数与系统脉冲响应的卷积。
也可选取复指数函数作为基元函数,这样的分解就是傅里叶分解。
脉冲响应的傅里叶变换称为系统的传递函数或频率响应。
常用基元函数:δ函数、阶跃函数、余弦函数、复指数函数。
δ函数常用于描述点光源;复指数函数常用于描述平行光。
○1以δ函数为基元函数时:在空间域讨论问题 脉冲分解:()()(),,,d d f x y f x y ξηδξηξη∞=--⎰⎰定义系统脉冲响应 ()(){},;,,h x y L x y ξηδξη=--对于空间不变的线性系统,脉冲响应()(),;,=;h x y h x y ξηξη--()()()(),,,d d (,),g x y f h x y f x y h x y ξηξηξη∞=--=*⎰⎰所以对于线性不变系统,系统的输出就是输入函数与系统脉冲响应的卷积。
○2以复指数函数作为基元函数时:在频率域计算 将()()(),,,g x y f x y h x y =*转换为频率域关系得()()(),,,x y x y x y G f f F f f H f f = 定义系统传递函数:()(){},,x y H f f h x y =传递函数描述了系统在频率域的特性。
线性不变系统的作用:。
傅里叶光学
实验题目:傅里叶光学实验目的:加深对傅里叶光学中的一些基本概念和基本理论的理解,如空间频率、空间频谱、空间滤波和卷积等。
通过实验验证阿贝成像理论,理解透镜成像的物理过程,进而掌握光学信息处理的实质,通过阿贝成像原理,也可进一步了解透镜孔径对分辨率的影响。
实验原理:见预实验报告。
实验步骤:1、调节仪器打开激光器,取一张白纸挡在光路上,观察光圈中红光集中在那个位置,调节全反射镜,使红光集中在光圈中心。
然后将一维光栅、透镜放在光具座上,调节仪器竖直位置与水平位置,使得激光正好经过仪器正中央。
2、测透镜焦距取一张白纸家在遮光屏上,移动遮光屏,观察其上的激光,待到出现一排清晰的衍射光点时,该位置到透镜的距离即为透镜的焦距。
3、观察光分别经过一维、二维光栅后在屏上所成像,并计算一维光栅参数。
取下白纸,观察墙上光幕中有何现象。
取下一维光栅,安上二维光栅,观察墙上光幕有何现象。
4、观察一维光栅条纹取下二维光栅,换上一维光栅。
把白纸放回焦点上,并在k=0级衍射点处扎一小孔,使得只让0级衍射光通过,观察墙上光幕中有何现象。
在k=0、1、-1级衍射点处扎一小孔,使得只让0、1、-1级衍射光通过,观察墙上光幕有何现象。
在k=0、1、-1、2、-2级衍射点处扎一小孔,使得只让0、1、-1、2、-2级衍射光通过,观察墙上光幕有何现象。
5、观察二维光栅条纹取下一维光栅,换上二维光栅,将白纸放到焦平面上。
扎透含零级衍射的一列水平方向的衍射点,观察现象。
扎透含零级衍射的一列竖直方向的衍射点,观察现象。
扎透含零级衍射的一列与水平方向成45°角(逆时针方向旋转)的衍射点,观察现象。
扎透含零级衍射的一列与水平方向成135°角的衍射点,观察现象。
6、观察光通过光字板后的成像将小透镜与二维光栅取下,换上光字板与大透镜。
观察墙上光幕中光字中的条纹。
设法将光字中的横条纹去掉。
设法将光字中的纵条纹去掉。
设法将光字中的条纹都去掉。
中科大傅里叶光学
α β α 2 α β β 2 i 2π ( α x + β y ) +[ A( , , z )(i 2π ) + A( , , z )(i 2π ) ]e λ λ λ λ λ λ λ λ α β i 2π ( x + y ) 2π 2 α β +( ) A( , , z ) e λ λ = 0 λ λ λ
1) α 2 + β 2 < 1, 即 ( λ f x ) 2 + ( λ f y ) 2 < 1 f < 1
λ
, d > λ (物 体 细 节 比 λ 大 )
传播一段距离Z的效应只是改变了各个角谱分量的相对位 相。因每个平面波分量在不同角度上传播,到达给定观测 点所走过的距离各不相同,因而引入了相对的位相延迟
∞
e
i 2π ( f x x + f y y )
e
α β i 2π ( x + y ) λ λ
可看作是:
方向余弦为(α = λ f x , β = λ f y , γ )的平面波, 各分量的复振幅为A0 ( f x , f y )df x df y
A0 ( f x , f y ) = ∫∫ U ( x, y,0) exp[i 2π ( f x x + f y y)]dxdy
物 体 的 空 间 结 构 (空 间 频 率 )中 , 低空间频率的对应传播波,即 角 谱 中 的 远 场 部 分 ,可 由 样 品 向 探 测 器 传 播 ,可 以 被 测 量 . 也 就 是 说 ,在 远 场 探 测 到 的 光 场 信息只能反映物体空间结构中的 低 频 信 息 ( d > λ的 空 间 结 构 )
大学物理实验--傅里叶光学和光学信息处理
大学物理实验
30
全息干板上的复振幅透过率正比于曝光量
tG+Aexp(-i2sin/)2 =A2+ G 2+AG*exp(- i2sin/ ) +AGexp( i2sin/ ) 为参考光与物光的夹角。 第3项中包含了所需的匹配滤波器G*(解释)
大学物理实验
G (u , v) g(x, y )exp[i2 (ux vy)]dxdy
g ( x, y ) G(u,v)exp[i2 (ux vy)]dudv
Байду номын сангаас
大学物理实验 5
傅里叶变换的基本性质
线性定理:
FT{g+h}= FT{g}+ FT{h} 相似性定理 若FT{g(x,y)}=G(u,v)则
大学物理实验
26
纹影仪装置图
纹影头 CCD接受平面 光源S
测试流体
刀口
透镜1
透镜2
底片的共轭物平 面
大学物理实验
27
图像识别实验
4f系统
P1 L1 P2
L2
P3
f
f
f
f
g(x,y)
G(u,v)
大学物理实验
g’(x’,y’)
28
匹配滤波法
1963年由密执安大学雷达实验室的 A.B.Vander Lugt 提出
31
输出面上的光强分布
大学物理实验
32
实验的方法的讨论
线性曝光(测定干板的曝光曲线)。
对图像的尺寸大小和旋转的问题。 解决方法:
1.原位显影或使用精密的复位架 2.制作许多匹配滤波器。 3.对图形进行预处理 4.光电混合法
中科大傅里叶光学
jλ f
F{t0 ( x, y)}
fx = fx =
xf
λf
yf
λf
3)物紧帖透镜前或后效果相同,都可看作向观察面会聚球面播 照明物体,在后焦面上可观察到物的夫衍场,即可实现物的F .T .
注意:由于积分前出现的二次位相因子,物体与焦面上的振 幅分布之间的傅立叶变换关系不是准确的。虽然焦面上的位 相分布不同于物体的频谱的位相分布,但二者之间的差别只 是一个位相弯曲。测量强度分布给出物体功率谱的知识,位 相分布在这种测量中不起作用,因此:
Ul′( x, y) = Aeiϕ2 ( x, y )
薄透镜
⎧eiϕ ( x, y ) r < D 2(瞳内) t ( x, y) ≡ ⎨ r > D 2(瞳外) ⎩0
Δ( r )
Δ0
f
ϕ ( x, y ) = ϕ 2 − ϕ1 = k (nΔ + Δ 0 − Δ )
费马原理:nΔ + Δ0 − Δ + f + r = nΔ0 + f
d0 d ∴ 有效孔径可写为 : P ( x0 + x f , y0 + yf ) f f
j
∴U f ( x f , y f ) =
+∞
e
d k (1− 0 )( x2 + y2 ) f f f 2f
jλ f
⋅
−j 2π ( x0 x f + y0 y f ) λf
d0 d ∫ ∫ t0 ( x0 , y0 )P(x0 + f x f , y0 + f y f )e −∞
λf
, fy =
λf
e
k 2 2 ( xf + y f ) 2f
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二:线性系统
系统↔变换,线性系统,线性性质和迭加积分
不变线性系统:传递函数 二维抽样定理
1:线性性质和迭加积分
系统 表示一个系统最合适的方法是一个数学算符: 数学算符
g 2 ( x2 , y2 ) = S{g1 ( x1 , y1 )} , S{}算符 ↔ 变换 g1表示系统的输入, 2 表示系统相应的输出 g
线性系统:
S{as ( x1 , y1 ) + bt ( x1 + y1 )} = aS{s ( x1 , y1 )} + bS{t ( x1 , y1 )}
线性的好处是: 输入函数可分解某些基元函数的线性组合,基元函数通过系统后输出 函数(基元响应函数)可方便求出,对线性系统其输出即为基元响应函 数的线性组合
光学中基元函数:
⎧δ 函数(点基元、球面波) ⎨ ⎩指数函数(余弦基元、平面波)
分解 → 变换 → 综合 线性系统: 基元 → S {
} → ∑S{ }
以点基元为例:δ 函数
分解 输入函数g1 ( x1 , y1 ) ⎯⎯⎯ δ 函数的线性组合(筛选性) →
∞
g1 ( x1 , y1 ) =
−∞
∫ ∫ g (ζ ,η )δ ( x − ζ , y
1 1
∞ −∞
1
− η )d ζ dη
系统输出函数g2 ( x2 , y2 ) = S{ ∫ ∫ g1 (ζ ,η )δ ( x1 − ζ , y1 −η )dζ dη} 把 g 1 (ζ , η ) 看 作 加 在 基 元 δ ( x1 − ζ , y1 − η ) 上 的 权 重 因 子
∞
g 2 ( x2 , y2 ) =
令h( x2 , y2 ; ζ ,η ) = S{δ ( x1 − ζ , y1 − η )}
−∞
∫ ∫ g (ζ ,η )S{δ ( x − ζ , y
1 1
1
− η )}dζ dη
h( x2 , y2 ; ζ ,η )表征系统在输出平面的( x2 , y2 )点上 对输入平面坐标(ζ ,η )上的δ 函数的输入响应
函数h( x2 , y2 ; ζ ,η )称为系统的脉冲响应
∞
∴ 输出:g 2 ( x2 , y2 ) =
−∞
∫ ∫ g (ζ ,η )h( x , y ; ζ ,η )dζ dη
1 2 2
线性系统的性质完全由它对单位脉冲的响应表征
问题:h( x2 , y2 ;ζ ,η )是位置的函数,通通知N多点源的响应 → 输出
2:空不变线性系统:传递函数
有无点源的输出函数不随输入函数的空间位置而变 ?
有→空不变线性系统.对理想成像系统空不变线性系统是必备的
物函数g1 ( x1 , y1 ) → 像函数g 2 ( x2 , y2 )
物平移g1 ( x1 − x0 , y1 − y0 ) → 像函数形式不变g2 ( x2 − Mx0 , y2 − My0 )
→脉冲响应就简单了,例:
响应函数 物平面中位于坐标原点的单位脉冲δ ( x1, y1 ) ⎯⎯⎯⎯ h( x2 , y2 ) →
响应函数 位于x1 = ζ ,y1 = η点的δ ( x1 − ζ , y1 −η) ⎯⎯⎯⎯ h( x2 − Mζ , y2 − Mη) →
∞
输出:g 2 ( x2 , y2 ) =
−∞
∫ ∫ g (ζ ,η )h( x
1
∞ 1
2
− M ζ , y2 − Mη ) d ζ dη
物、像坐标取合适,如4F系统,M = 1
输出:g 2 ( x2 , y2 ) =
−∞
∫ ∫ g (ζ ,η )h( x
2
− ζ , y2 − η ) d ζ dη
g 2 = g1 ∗ h
对于空不变线性系统:输出函数g2是输入函数g1和系统脉冲响应h的卷积 卷积表示一输出,是描述描述空不变系统的,系统的成像特性完全由h体现
h是在空域中描述系统的全部成像特性
传递函数
卷积的F.T.性质:
F { g2} =F { g1 ∗ h}⇒
G2 ( f x , f y ) = H ( f x , f y )G1 ( f x , f y )
∞
H ( fx , f y ) =
−∞
∫ ∫ h(ζ ,η ) exp[− j 2π ( f ζ + f η )]dζ dη
x y
函数 H 称为成像系统的传递函数,表示系统的频域 称为成像系统的传递函数 的效应,同样可以体现系统的全部成像特性
输入
线性空不变系统
输出
空域:
g1 (ζ ,η ) ∗ h( x2 − ζ , y2 − η ) ⇒ g 2 ( x2 , y2 )
↓ ↓ ↓
F { g1 (ζ ,η )} F {h( x2 − ζ , y2 − η )}
F { g 2 ( x2 , y2 )}
频域:
G1 ( f x , f y ) • H ( f x , f y ) ⇒ G 2 ( f x , f y )
1、H ( f x , f y )表示各个f x , f y 频率分量在振幅上透过率为多少, 位相发生多少移动。
2 = HG1是相乘作用,所以系统不会产 G 生新的频率。
即G1原有的频率按透过比例和相移通过,G1中 原来没有的频率经过系统后不会产生新的频率分量
2、H ( f x , f y )只适合于空不变线性系统,既响应为 h( x2 − ζ , y2 − η )的系统。
H = G2 G1
3、能给出h( x2 − ζ , y2 − η ) 或H 系统是空不变线性系统, 否则不是
)。