第四章三次谐波与四波混频

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关于三次谐波

关于三次谐波

三次谐波电流主要来自于单相整流电路。

图示的是一个典型的单相整流电路,电路中的电容是平滑电容,大部分整流电路中都包含这个电容,否则直流电压的纹波很大。

这个电容是导致三次谐波电流的主要原因。

熟悉电路的人都知道,平滑电容的电压被充电到交流电的峰值后,就维持在交流电峰值附近。

当交流电的电压低于电容上的电压时,电网上没有电流流入负载。

这时,负载的电流由电容供给,随着输出电流,电容的电压开始降低,在某个时刻,交流电的电压会高于电容上的电压,这时,电网上才会有电流流入电容(给电容充电,使电容上的电压升高)和负载中。

因此,电网仅在接近电压峰值的时刻向负载输入电流,电流的形状为脉冲状。

通过付立叶分析可知,这种脉冲状的波形包含丰富的三次谐波成分。

脉冲状的电流中包含了高次谐波成分,3次谐波电流最大。

传统负荷与现代符合的重要区别是,传统负荷大部分是线性负荷,现代负荷大部分是非线性负荷:1.通信设备、UPS电源2.电脑为代表的信息设备、办公自动化设备3.大型医疗设备4.电视机为代表的家用电器,特别是变频空调、电磁炉等5.节能灯、调光灯等照明设备6.大尺寸的LED屏幕电视机和计算机电流波形调光灯和节能灯电流波形电视机和计算机的电流为很窄的脉冲波,这是很典型的单相整流电路的电流波形,实际上,任何使用开关电源作为直流电源的设备都。

会产生这种电流的波形。

这是三次谐波电流的主要来源。

目前大量使用的大尺寸LED屏幕,采用很多开关电源并联供电,因此LED 屏幕产生的3次谐波电流很大。

节能灯也是目前常见的负载,他的电流也是脉冲状的。

实际上,现代建筑物中,节能灯导致的三次谐波电流已经成为主要的危害。

三次谐波引起跳闸常识告诉我们,电流的持续时间短了,要保持一定的有效值,就必须具有更高的峰值。

这个图中所显示的是一台1500W的设备,按照正弦波电流计算,电流的有效值应该为7A左右,峰值电流为10A左右,但是,这里的峰值达到了60A。

这就会导致通过检测峰值电流工作的保护装置误动作三次谐波引起变压器过热普通变压器消谐波变压器谐波电流在流过变压器时,会造成变压器的损耗增加,从而导致变压器的温度过高。

第四章镜频抑制和谐波混频器介绍

第四章镜频抑制和谐波混频器介绍

m n i (t ) f (vLO 1 vi1 ) vLO 1 vi1
m ,n m ,n
m ,n
m ,n
m n m n vLO vRF [(1) 1]
m ,n
m+n 只能为奇数
§ 4.4 谐波混频器
RF ? LO 8GHz RF:15GHz 二次谐波混频
IF 1GHz
17GHz RF:31GHz 33GHz
偶次谐波混频 四次谐波混频
镜频电压: vi Vi cos[(i )t ]
本振电压:vLO VLO cos[(LO )t ] 中频: ωIF= ωRF- ωLO= ωLO- ωRF
20
非线性电阻v-i特性如下
i f (v) a0 a1v a2v .... an v
2
n
21
对信号: 信号在混频器1中混频
。 。 。
偶次谐波混频性能 1.频谱:相比单端混频器,频谱更干净 2.隔离度 3.变频效率 4.噪声特性 镜频噪声
本振噪声 优点:可以用低的LO信号接收高的RF信号, 在毫米波接收机中广泛采用。
如何实现奇次谐波混频?
Байду номын сангаасI2
IF
RF LO I1
m n I1 f vLO vRF vLO vRF
中频滤波器 Ka频 段4 次谐波 混频器
RF:35GHz LO:9GHz
2 LO / 4
RF
wlo
§ 4.5 镜频抑制混频器
一、什么是镜频 对于一个给定的本振信号ωLO ,有两个不同的 射频信号ωLO+ ωIF和ωLO-ωIF 可以产生相 同的中频信号ωIF 。其中一个是我们所期望 的射频信号,而另一个就是我们所说的镜频。

什么是三次谐波三次谐波产生原因?

什么是三次谐波三次谐波产生原因?

什么是三次谐波?三次谐波产生原因 在物理学和电类学科中都有三次谐波的概念 f(t)=∑(k=1,n)cos(kwt+ak) 任何一个波函数都可以进行傅里叶分解 如上的形式 当k=1时的分量f(t)=cos(wt+a)成为基波分量 以此类推 当k=3时f(t)=cos(3wt+a3)称为三次谐波。

三次谐波污染主要存在于低压配电网中,以建筑系统较为严重。

其对电网的危害主要有:功率损耗增加、设备寿命缩短、接地保护功能失常、遥控功能失常、电网过热等;对配电站会造成电子器件误动作、电容器损坏、附加磁场、中性线过载和电缆着火。

文章主要介绍了消除三次谐波的各种方法及性能比较。

在电力系统中,正常供电频率是50HZ,所谓“三次谐波”,就是在50HZ的电路中,夹杂有150HZ的交流正弦波,这个150HZ的交流正弦波由于是50HZ 的三倍,于是称之为三次谐波。

输电及配电系统规定:在频率恒定情况下,电压和电流均以正弦波波形运行。

然而在非线性负荷接入系统时,产生的附加的谐波电流会引起电流和电压畸变。

产生三次谐波的非线性单相负荷主要有(不考虑暂态及非正常工作状态):(1)荧光灯、节能灯及其镇流器;①市场调查表明,国内市场绝大多数的荧光灯电子镇流器三次谐波电流含量高达80%~90%;②高档的电子镇流器三次谐波电流含量分三种标准:标准:其谐波电流含量<37%;标准:其谐波电流含量<30%;带灯丝预热控制的电子镇流器其谐波电流含量<10%。

市场上的商品实际上达不到标准要求;③节能型电感镇流器标准规定<20%,其中三次谐波电流含量占主要成分。

(2)电弧焊接设备(电弧的非线性类负荷);(3)计算机开关型电源及显示器(大型显示屏幕);(4)彩色电视机及监视器,如证券公司、体育场馆、商业中心和新闻中心的电视墙的显示幕墙。

普通型彩色电视机可达127%,三次谐波电流含量高达90%; (5)晶闸管调压电源(如加热器、调光器、电化学电源等);(6)晶闸管调功电源(如加热器、电化学电源等);(7)整流电源(如电器的工作电源、充电器、直流传动及电化学电源等); (8)开关型稳压电源及;(9)变频器①变频的家用电器,如空调、洗衣机、风机、泵、微波炉;②工业及建筑用的调速电动机;③中频电源。

第四章三次谐波与四波混频

第四章三次谐波与四波混频

分类: 分类:
2、非参量过程---非参量过程---介质在与光场相互作用后的终态与初态不同了, 介质在与光场相互作用后的终态与初态不同了,发生 质间的能量转移。 了光场与介 质间的能量转移。
受激拉曼散射(SRS)、受激布里渊散射(SBS)。 受激拉曼散射(SRS)、受激布里渊散射(SBS)。 双光子吸收(TPA)。 双光子吸收(TPA)。 饱和吸收(SA)。 饱和吸收(SA)。
实现三次谐波的困难
(1)晶体中的激光损伤强度阈值较低,无法使用高强度的入射激光。 晶体中的激光损伤强度阈值较低,无法使用高强度的入射激光。 (2)晶体中的双折射特性难以实现三次谐波所要求的位相匹配。 晶体中的双折射特性难以实现三次谐波所要求的位相匹配。 所以,一般难以在晶体中直接实现三次谐波(THG), 所以,一般难以在晶体中直接实现三次谐波(THG),方解石直接实现 THG相位匹配的晶体 THG相位匹配的晶体。 相位匹配的晶体。 −6 目前实验结果: 4mm长方解石晶体中以 目前实验结果:在4mm长方解石晶体中以 3 × 10 的转换效率得到了 三次谐波输出。 三次谐波输出。 (3) 对紫外光吸收较强
三次谐波
实现三次谐波的介质 I. 晶体: 晶体:
χ (3) ~ 10− 20 − 10− 23 ( SI制) χ (3) ( SI ) = χ ( 2) ~ 10 −11 − 10−13 ( SI制)
4π ×10 −8 χ ( 3) (esu ) 9 4π χ ( 2) ( SI ) = ×10 − 4 χ ( 2 ) (esu ) 3
三阶非线性光学效应概述
主要特点: 及耦合波方程描述。 主要特点:1、基于 χ (3) 及耦合波方程描述。 2、无论介质有何种对称性,总存在一些非零的 无论介质有何种对称性, χ ( 3) 张量元,原则上三阶非线性光学效应可 张量元, 所有介质中观察到 中观察到。 在所有介质中观察到。 3、比二阶效应弱几个数量级( χ (3) << χ ( 2) ),更难 比二阶效应弱几个数量级( ), 于观察。 于观察。 4、三阶效应中参与相互作用的有四个光电场, 三阶效应中参与相互作用的有四个光电场, 现象更加丰富。 现象更加丰富。

电机的三次谐波

电机的三次谐波

电机的三次谐波全文共四篇示例,供读者参考第一篇示例:电机是一种将电能转换为机械能的设备,广泛应用于工业生产和日常生活中。

在电机的运行过程中,会产生各种谐波现象,其中三次谐波是影响电机性能和电网稳定性的重要因素之一。

三次谐波是指电压或电流的频率为基波频率的三倍的谐波分量。

在电机中,由于电机线圈的电感作用,电压和电流的波形不再是正弦波,而是含有谐波分量。

当电压和电流中存在较大的三次谐波时,会导致电机运行不稳定、损耗增加、噪音增加等问题。

三次谐波会对电机产生一系列影响。

三次谐波会使电机的工作效率降低。

由于三次谐波会引起磁场的变化,使得电机在工作时出现额外的电磁损耗,从而降低了电机的效率。

三次谐波还会引起电机的噪音增加。

当电机中存在大量三次谐波时,会导致电机内部的振动加剧,产生更多的噪音。

这不仅会对工作环境造成噪音污染,也会影响电机的寿命和稳定性。

三次谐波还会对电网的稳定性产生负面影响。

当电机中存在大量的三次谐波时,这些谐波会通过电网传播到其他设备和系统中,引起电网电压的不稳定,甚至引发电网谐波污染。

这会对电网的正常运行造成干扰,影响其他设备的性能,甚至会导致设备的故障和损坏。

为了减少电机中的三次谐波,可以采取一些措施。

首先是优化电机设计和选用合适的材料。

在电机设计阶段,可以采用合理的绕组结构和材料,减少电机中的电感和电阻对谐波的影响,从而减少三次谐波的产生。

其次是通过滤波器和变流器来控制三次谐波。

在电机运行时,可以通过安装滤波器和变流器来消除三次谐波,减少对电机的影响。

三次谐波是影响电机性能和电网稳定性的重要因素之一。

了解三次谐波的产生机理和影响,采取有效措施减少三次谐波的产生,对于保障电机的正常运行和电网的稳定性具有重要意义。

希望通过对三次谐波问题的深入研究和解决,能够提高电机的运行效率和电网的稳定性,推动电力行业的发展。

第二篇示例:让我们来了解一下什么是三次谐波。

在电机运行过程中,电流和电压中不仅含有基波(即电源频率的谐波),还可能存在着一些非整数倍于电源频率的谐波,这些非整数倍谐波便是电机的谐波成分。

四波混频波形

四波混频波形
对于非弹性碰撞引起的激发态碱金属原子与原子或分子的能量转移过程在研究原子滤波器、化学反应动力学等方面有非常重要的应用。由于受光源限制,人们最初主要集中于低激发态原子能量转移过程的研究。直到80年代后,由于染料激光器的出现,人们才有可能研究碱金属原子中间态或高激发态的能量转移过程。80年代,Krause系统地研究了碱金属原子精细结构能量转移过程与惰性气体的关系。最近Krause等人又开始系统地研究碱金属原子塞曼能级间能量转移截面与惰性气体的关系。在强激光场作用下电子同原子分子相互作用的规律,可调谐激光器向更宽频谱的范围发展,以及飞秒脉冲技术的广泛使用,为至今尚末实现的在碰撞时对基元碰撞事件的探测提供了新的机会。这样的实验能改变对非弹性碰撞过程和化学反应实质的新的和更深刻的理解。
一个原子或者分子和其它物质产生碰撞时,能导致其固有辐射频率的改变,这个现象就叫做碰撞效应。宇宙中的物质都是由原子分子构成的,碰撞效应的理论可以用来分析原子或分子内部的结构,为众多学科的研究和发展奠定了理论基础,提供了实验方法,具有非常重要的研究价值。
关于碰撞问题的研究包括对碰撞截面的研究,对谱线线性的研究,对谱线展宽的研究等等。碰撞效应在物理化学甚至其它领域都具有广泛的应用,包括,天文学[3]、等离子体学[4-6]、原子物理学化学[7-9]、材料和气体电子学[10-14]等领域。例如通过对谱线展宽、碰撞截面的研究能够获得气体的密度和温度,从而可以得到恒星表面的引力大小[15]。经由对碰撞引发的放射跃迁的探究能够对等离子体确认判断。B. Sun 和 F. Robicheaux等人在2008年经由对气态物质谱线展宽的探究,得出分离现象中的成对波动现象[16]的存在是引起谱线展宽主导因素的结论,并得到一个计算模型。
激光制冷[63]的原理是利用入射光子与出射光子具有能量差值,也就是说,通过激光提供的动力将介质本身所具有的能量传导到介质外,使得物质的温度下降以实现冷却的结果。早在20世纪中期就有科学家提出利用激光制冷的概念,并且从热学的角度理论验证了其可行性。科研工作者LosA lamos和Epstein等人[64]1995年在美国,通过激光对掺杂Yb3+的玻璃进行照射,率先成功地实验能检测到的的激光冷却效应,在固体物质上,达到了的温度减低0.3K的效果,其冷却效率可以达到2%,与以前研究检测到的冷却相比,效率比以前的高103倍[65],不得不说这是激光冷却探索过程中的重要发现,是激光冷却的转折点。自此之后他们在原有实验的基础上继续研究,分别获得了从室温降温16K、21K、65K的结果[65-67]。

四波混频

四波混频

一实验目的1.了解偶氮染料聚合物的非线性光学特性2.掌握四波混频的基本知识和实验方法3.掌握泵浦,探测光和信号光三者的关系4.了解四波混频的应用范围二实验装置半导体激光器一台,反射镜若干,CCD一个,微机一台及其他光学元件三实验原理1.基础知识(1)偶氮染料的分子结构偶氮染料是一类具有光异构特征的有机光学材料,其分子结构是在两个芳环之间以N=N双键连接为特征。

它们的基本结构特征,即骨架决定了它们的主要吸收峰的范围(最大吸收峰在可见光区内)。

偶氮染料还具有一定共轭性,一般来说,共轭程度越大,分子的基态与第一激发态之间的能级差越小,其吸收峰发生红移。

偶氮染料的第二结构特征(苯环上的取代基)对吸收峰的位置具有一定影响。

取代基的电子效应(诱导效应和共轭效应)影响分子中电子云密度分布,使分子的基态与激发态之间的能级差发生变化,其吸收峰发生移动。

(a)光异构过程(b) 偶氮分子的能级结构图1(2)偶氮染料的光异构特性偶氮染料是一种偏振敏感的有机染料,它具有反式(trans)和顺式(cis)两种分子结构,如图1(a)所示(其中R1和R2表示不同的取代基,本实验所用甲基橙的取代基R1为NaO3S , R2 为N(CH3)2 )。

它们的分子主轴均为氮氮双键。

两者对应能态的能量是反式结构能量低,结构稳定;顺式结构能量高,结构不稳定,所以一般情况下偶氮分子多以稳定的反式结构存在。

图 1 (b) 是偶氮分子的能级结构图,由图可见,当用激光激发时,反式偶氮分子的基态粒子So吸收一个光子后,跃迁到第一激发态的某一振动能级Sv上,并迅速驰豫到第一激发态的最低能级S1上。

处于S1能级上的粒子可以进一步吸收一个光子并跃迁到第二重激发态S2上,也可经过系间跃迁无辐射驰豫到三重激发态T1上,这种跃迁由S1与T1间能级差决定。

差距越小,跃迁越容易。

T1态的粒子可以吸收光子跃迁到T2态上,也可通过无辐射跃迁回到So态上。

同时当激光强度达到一定值后,S2、T2等能级上的粒子还可以进一步吸收光子跃迁到更高一级激发态上去。

四波混频

四波混频

三次谐波与四波混频(2013年12月31)摘要:讨论了各向同性介质中的三阶非线性过程,以及四波混频和它的特殊情况。

关键词:三阶非线性过程,四波混频。

一、 各向同性介质中的三阶非线性过程只有不具有中心对称性的介质或者各向异性介质才具有二阶非线性,但是所有介质都存在着三阶非线性。

一般(3)χ比(2)χ小得多,故三阶效应要比二阶效应弱得多。

在三阶非线性现象中,也存在着光与介质不发生能量交换,而参与作用的光波之间发生能量交换的非线性效应,这被称为波动非线性效应。

设输入光场()E t 是由沿z 方向传播的三个不同频率的单色光场组成312123().i t i t i t E t E e E e E e c c ωωω---=+++ (1.1) 相应的各向同性介质中的三阶非线性极化强度为(3)(3)30()()P t E tεχ= (1.2) 将式(1.1)代入式(1.2),可见(3)()P t 是具有不同频率的(包括零频)的各项极化强度之和,可以写成(3)()()n i t n nP t P e ωω-=∑ (1.3)式中n 取±,负号表示复数共轭量,包括极化强度的各种频率成分:11211231231200,0,3,,,2ωωωωωωωωωωωω+++-+等。

这些频率项分别表示三次谐波、四波混频、相位共轭、光克尔效应、自聚焦、饱和吸收、双光子吸收、受激散射等三阶非线性光学效应。

三倍频效应是频率为ω的光场入射介质产生频率为3ω光场的过程,其极化强度为(3)(3)30(3)(3;,,)()P E ωεχωωωωω= (1.4) 这里D=1. 很少有晶体能实现三倍频的相位匹配,而且输入激光的强度往往受到光损伤的限制。

气体激光损伤极限强度比固体要高几个数量级,研究表明碱金属蒸汽在可见光区极化率(3)χ有很强的共振增强,因此具有较强的三倍频效应。

以功率比表示的三倍频的转换效率为222(3)223243039()sin ()2P P L kL c P c n n S ωωωωωωηχε∆== (1.5) 定义相干长度c c /,L=L kL /2/2c L k ππ=∆∆=当时,,三倍频效率很快下降;当0k ∆=,相位匹配,有最大的转换效率。

一、非线性光学及其现象

一、非线性光学及其现象

• 典型的有机二阶非线性光学材料包括: • (1)尿素及其衍生物; • (2)硝基苯衍生物,如MAP(2,4一二硝基苯丙氨 酸甲酯)、MNA(2一甲基4硝基苯胺)、CNA(2一氯 4.硝基苯胺)等; • (3)硝基吡啶氧类,如POM(3一甲基4.硝基吡啶 氧); • (4)二苯乙烯类,如MMONS(3一甲基4.甲氧基4 一硝基二苯乙烯); • (5)查耳酮类,如BMC(4一溴4 一甲氧基查耳酮); • (6)苯甲醛类,如MHBA(3一甲氧基4.羟基苯甲 醛); • (7)有机盐类。
产生光学克尔效应的非线性介质可以是液体、固体、气体或原子蒸气。产生的 物理机制、效应的强弱都可以很不相同。有时也可以同时来源于几种不同机制。 常见的物理机制有:①在光的作用下能级粒子数分布发生了改变。这适用于有 分立能级的原子、分子或固体体系。②在光的作用下电子云分布发生了变化。 这适用于原子或固体。③光场感生的电致伸缩效应。这适用于液体、固体和高 压气体。④光场引起分子取向发生变化。适用于由各向异性分子组成的有机液 体和溶液、分子晶体和液晶等。⑤光场引起分子排列发生变化。适用于例如液 态的惰性元素等。 通过对于来自光学克尔效应的双折射的测量,能够有效地测定各种介质的三阶 非线性极化率。由于不同介质产生的光学克尔效应有着不同的机制,通过光学 克尔效应的研究还可以进行各种不同物质的物性研究,测量不同的微观参量, 例如分子取向的弛豫时间等。
(1) ( 3) 0 ( ) 3 ( ,0,0) E0 E0 E e it c.c.


(5.1 - 1)

这表示由于三阶非线性极化的作 用, 恒定电场的存在使得介质的介电张量 ( 3) (5.1 - 2) 3 ,0)E0 E0 0 ( 元素 改变了 ,,0 且

第四章 三次非线性效应简介

第四章   三次非线性效应简介
( 3) ( 3) ( 3) 21 A2 ( z ) A1 ( z ) A1 ( z ) 23 A2 ( z ) A3 ( z ) A3 ( z ) 24 A2 ( z ) A4 ( z ) A4 ( z )]
A3 ( z ) 123 (3) 1 ( 3) i [ eff A1 ( z ) A2 ( z ) A4 ( z ) exp(ikz) 33 A3 ( z ) A3 ( z ) A3 ( z) z n3 c 2
三次非线性效应
• E-mail: Shengzhi_zhao@ • 授课老师:赵圣之
第一章 三次非线性效应简介

第一节 三次非线性效应概念 第二节 三次非线性效应理论描述
Shengzhi_zhao@
第一节 三次非线性效应概念
一、什么是三次非线性效应 三次非线性效应——由三次非线性极化强度矢量引起的一切效应: 三次谐波、四波混频、受激喇曼散射、双光子吸收、饱和吸收等。与二 次非线性效应不同,三次非线性极化张量为四阶张量,所以在各向同性 介质和有对称中心的晶体中也能产生三次非线性效应。 二、三次非线性光学现象分类 1、无源:如三次谐波、四波混频等,作用前后非线性介质状态未发生 变化,作用过程满足能量守恒和动量守恒:
方程组等号右边的第一项与一般四波混频过程有关,称为参量过程,欲 使这类过程有效进行,必须实施相位匹配;其它各项与激光束的自聚焦 、光学克尔效应、喇曼散射、双光子吸收等过程有关,相位匹配自行满 足,称为非参量过程。通常不会同时出现所有这些过程,至少各个过程 不会表现出相同的数量级。ຫໍສະໝຸດ Shengzhi_zhao@
( 3) ( 3) ( 3) 31 A3 ( z ) A1 ( z ) A1 ( z ) 32 A1 ( z ) A2 ( z ) A2 ( z ) 34 A3 ( z ) A4 ( z ) A4 ( z )]

三次谐波和四波混频

三次谐波和四波混频

E1
(
z
)
E1
(
z
)
E1
(z)
c (3) 12
E1
(
z)
E2
(z)E2 (z)
c (3) 13
E1
(
z
)E3
(
z)
E3
(
z)
c (3) 14
E1
(
z)
E4
(
z
)E4
(
z)]
E2 (z) z
i
32
cn2
[
c (3) eff
E1
(
z
)
E3
(
z
)
E4
(
z)eikz
1 2
c E (3) 22 2
( z ) E2
和,即
P(3) (t) P(n )eint
n
P(3) (t) P(n )eint
n
式中n的取值可以从负到正,包括各种频率成分及其 复数共轭量,这些极化强度的各种频率成分是:
100,12 0,31,1 2 3,1 2 3,21 2
这些频率分别表示光克尔效应、三次谐波、四波混频 、相位共轭、自聚焦、饱和吸收、双光子吸收、受激 散射等三阶非线性光学效应。
(
z)
c (3) 31
E3
( z ) E1 ( z ) E1
(z)
c (3) 32
E3
(
z)
E2
(
z)
E2
(
z)
c (3) 34
E3
(
z)
E4
(
z)
E4
(
z)]
E4 (z) z
i

[理学]2012非线性光学04 四波混频与相位共轭a

[理学]2012非线性光学04 四波混频与相位共轭a

在参考光波 k 照射下,可在物光k ' 相反
方向可见物的虚像(光栅反射光);在参 考光波 k 的照射下可得到 k ' 方向的赝 像(光栅衍射光)
光全息是分步实现的,而简并四波混频产生相位共 轭波是同时的。物理过程本质上是不同的,简并四 波混频在量子光学系统中,由于四个光子同时参与 相互作用,相干效应可以使得系统噪音降低。 11/40
13/40
E2
E1
背向相位共轭波的例子,波振面的空间分布恰好 反向,传播方向相反。
14/40
三、研究相位共轭波的意义
• 为什么研究相位共轭波?
E1 E2
E1
E2
Phase Distorting Medium
z0
相位共轭波最大的应用是消除位相畸变。光波 E1 通过介质 时会产生波前畸变,如果在某一位置,如 z 0 产生一个反
采用沿 z 方向传播的平面波假设,则四波混频波耦
合波方程中对 w4 的方程为
dE(w4) = dz
i w4 2e0cn 4
P(3)(w4 )e-
i D kz
dE( w4 ) dz
=
i 3w4 cn 4
c
(3)(w4; w1,
w2,
w3 )E( w1)E( w2 )E( w3 )e -
i D kz
同样可以写出其他频率为 w1, w2, w3 的波对应的耦合
第四章
光 4.1 三次谐波与四波混频 学 4.2 光学相位共轭 四 波 耦 合 过 程
一、概述
4.1
三次 谐波 与四 波混 频
所有材料中均存在三阶非线性光学 效应。一般材料的三阶非线性光学极化 率要远小于二阶极化率:
二阶:10-3----10-8 esu 三阶:10-12----10-15 esu • 三次谐波 • 四波混频的一般过程 • 光学相位共轭的物理概念 • 简并四波混频 • 相位共轭波应用

svpwm三次谐波

svpwm三次谐波

svpwm三次谐波从19世纪开始,人们就意识到了高次谐波对信号带来的危害。

对于电子信息设备而言,它通常指高于工作频率的成分,如微波、无线电波等,谐波是造成电子信息设备误码率上升和噪声干扰增大的主要原因之一。

谐波问题包括三个方面:这种频谱展宽一般都在2.5~4.5Hz 范围内,通常由二次以上的谐波叠加形成。

我们知道,任何信号总会存在一些频率为基波的倍数的部分或者说是谐波分量,也即各次谐波。

一个正弦波分量,其角频率 f 与基波频率 f0之比称为信号的幅度比,简写为 L/ f。

显然,正弦波各次谐波都具有不同程度的相位滞后,导致发射机输出信号的某些参数变化,从而影响发射效果,降低了设备的使用寿命;另外,当正弦波分量为两倍频时,它将产生三倍频分量,此时,虽然没有基波成份,但却出现更强的电磁辐射,严重地影响接收机的灵敏度和接收效果。

对于一般的工业过程控制系统来讲,频谱分析仪能够得出精确的直流参考电压和电流值及3~20Hz 的调节信号,因而可靠性较高。

然而,实际应用中由于受到非线性负载的影响,必须进行频谱分析仪的功能测试,找出信号的峰-谷现象并做出相应处理。

图1是在工业过程控制系统中典型的传感器负载状态,由于受到被测电路频率的限制,选择了谐振回路和负反馈环节的前端进行仿真研究。

采样周期取0.01s,输入信号为20Hz 的矩形脉冲,其有效值为100kV,幅值为5V,输出为直流量的脉冲串信号。

由于负载呈现非线性特征,故可能引起脉冲串失真和三次谐波的展宽。

从上述仿真结果可见,工业过程控制系统的电气谐波成份主要集中在 f=400 Hz 和 f=1khz 左右,其余高于这两个频段的谐波几乎全部被抑制掉。

因此,通过在 PWM 调制中采用滤波器滤除信号中的低次谐波,并且保证信号峰值不超过10V 的条件下,即可满足控制系统的要求。

这种失真的原因可能有很多,有时候是一种谐波与另一种谐波共同作用的结果。

在非线性系统里,如果所讨论的控制系统是纯阻抗系统,那么产生谐波失真的主要原因就是控制电源本身的非线性;如果所讨论的控制系统既含有纯电阻性质又含有非线性元件的混合系统,那么产生谐波失真的主要原因则是控制电源本身的非线性与控制对象(如负载)本身的非线性的综合影响。

4-三次谐波和四波混频

4-三次谐波和四波混频

设输入光场E(t)是沿z方向传播的三个不同频率的单色 i t i t i t 平面波组成
E (t ) E1e
1
E2e
2
E3e
3
c.c
式中c.c表示右边各项的复数共轭量,即
E E ( )eit E ( )eit
相应的各向同性介质中的三阶非线性极化强度为
复数共轭量,这些极化强度的各种频率成分是:
1 00, 12 0,31 , 1 2 3 , 1 2 3 ,21 2
这些频率分别表示光克尔效应、三次谐波、四波混频
、相位共轭、自聚焦、饱和吸收、双光子吸收、受激 散射等三阶非线性光学效应。
四波相互作用的耦合波方程

对于三次谐波、四波混频等过程,四波之间通过 非线性介质相互作用,但作用前后,非线性介质状 态未发生变化,这种过程仍然满足能量守恒和动量 守恒:

1 2 3 4
k1 k 2 k3 k 4

这些非线性光学现象称为无源的非线性光学现象
而饱和吸收、双光子吸收等过程,作用前后介质 状态发生了变化,不满足能量守恒和动量守恒,光 波与介质的能量和动量存在着交换,这种非线性光 学现象称为有源的非线性光学现象。
(3) (3) P (1 , z) 6 0 c (4 ,2 ,3 ) E(4 , z) E (2 , z) E (3 , z) ( 3) 3 0 c (1 ,1 , 1 ) E (1 , z) E (1 , z) E (1 , z) ( 3) 6 0 c (1 , 2 ,2 ) E (1 , z) E(2 , z) E (2 , z) ( 3) 6 0 c (1 , 3 ,3 ) E(1 , z) E(3 , z) E (3 , z) ( 3) 6 0 c (1 , 4 ,4 ) E (1 , z) E(4 , z) E (4 , z)

3次谐波

3次谐波

在电力系统中谐波产生的根本原因是由于非线性负载所致。

当电流流经负载时,与所加的电压不呈线性关系,就形成非正弦电流,即电路中有谐波产生。

谐波频率是基波频率的整倍数,根据法国数学家傅立叶(M.Fourier)分析原理证明,任何重复的波形都可以分解为含有基波频率和一系列为基波倍数的谐波的正弦波分量。

谐波是正弦波,每个谐波都具有不同的频率,幅度与相角。

谐波可以区分为偶次与奇次性,第3、5、7次编号的为奇次谐波,而2、4、6、8等为偶次谐波,如基波为50Hz时,2次谐波为l00Hz,3次谐波则是150Hz。

一般地讲,奇次谐波引起的危害比偶次谐波更多更大。

在平衡的三相系统中,由于对称关系,偶次谐波已经被消除了,只有奇次谐波存在。

对于三相整流负载,出现的谐波电流是6n±1次谐波,例如5、7、11、13、17、19等,变频器主要产生5、7次谐波。

“谐波”一词起源于声学。

有关谐波的数学分析在18世纪和19世纪已经奠定了良好的基础。

傅里叶等人提出的谐波分析方法至今仍被广泛应用。

电力系统的谐波问题早在20世纪20年代和30年代就引起了人们的注意。

当时在德国,由于使用静止汞弧变流器而造成了电压、电流波形的畸变。

1945年J.C.Read发表的有关变流器谐波的论文是早期有关谐波研究的经典论文。

到了50年代和60年代,由于高压直流输电技术的发展,发表了有关变流器引起电力系统谐波问题的大量论文。

70年代以来,由于电力电子技术的飞速发展,各种电力电子装置在电力系统、工业、交通及家庭中的应用日益广泛,谐波所造成的危害也日趋严重。

世界各国都对谐波问题予以充分和关注。

国际上召开了多次有关谐波问题的学术会议,不少国家和国际学术组织都制定了限制电力系统谐波和用电设备谐波的标准和规定。

谐波研究的意义,道德是因为谐波的危害十分严重。

谐波使电能的生产、传输和利用的效率降低,使电气设备过热、产生振动和噪声,并使绝缘老化,使用寿命缩短,甚至发生故障或烧毁。

【精品】第4章光学四波耦合过程

【精品】第4章光学四波耦合过程

第4章光学四波耦合过程前言:无论介质是否中心对称,所有介质都存在着三阶非线性.一般)3(χ比(2)χ小得多,故三阶效应要比二阶效应弱得多.本章讨论被动三阶非线性效应:三次谐波、四波混频、相位共轭等.4.1三次谐波与四波混频4.1.1三次谐波设输入光场()E t 由三个沿z 方向传播的不同频率的单色光场组成3121231,2,3()..()..n i t i t i t i t n n n t e e e c c e c c E E E E E ----==+++=+∑ωωωωω (4。

1.1)在各向同性介质中,三阶非线性极化强度为(3)(3)30()()t t P E =εχ (4.1。

2)将式(4。

1.1)代入(4。

1.2),)()3(t P 是具有不同频率的各项极化强度之和可表为i (3)()().i t i i t e c c P P -=+∑ωω(4.1。

3)包括极化强度的各种频率成分,这些频率项分别表示三阶极化的各种效应: 111()ωωω++ 三次谐波123()ωωω++ 四波混频123()ωωω+- 四波混频112()ωωω++ 四波混频123()ωωω+- 相位共轭111()ωωω+- 简并四波混频、光克尔效应、自聚焦112()ωωω-+ 斯托克斯拉曼散射112()ωωω+-反斯托克斯拉曼散射三次谐波(三倍频)效应:三束频率为ω的光场入射介质产生频率为ω3的光场.其极化强度为(D =1)(333033,,()=)()()(;)P E ωεχωωωωω (4。

1.4)例:红宝石激光二倍频效应的极化率(2)χ≈8310~10--esu , 三倍频效应的极化率)3(χ≈151210~10--esu 。

在方解石晶体中,实现了固体最好的三倍频转换效率η≈6103-⨯。

在钠蒸汽中,当波长m μ06.1的YAG 激光功率达到300MW 光,产生波长为nm 355的三倍频光输出,效率达到3。

7%。

谐波的相序

谐波的相序

谐波的相序
设k为谐波次数。

3k次谐波为零序,三相电流在电机中产生的磁场相互抵消。

3k-1次谐波为负序,三相电流在电机中产生的磁场反转。

3k+1次谐波为正序,三相电流在电机中产生的磁场反转。

图表 1 二次谐波
二次谐波的周期为360/2=180。

其一个周期在空间上分为三相的角度差为60度。

从上图可看出,A相电流过零点(或最高点)后再过60度C相的电流过零点(或最高点),而后是B相。

所以二次谐波是负序。

图表 2 三次谐波
图表 3 四次谐波
四次谐波的周期为360/4=90(度)。

其一个周期在空间上分为三相的角度差为30度。

从上图可看出,A相电流过零点(或最高点)后再过30度B相的电流过零点(或最高点),而后是C相。

所以二次谐波是正序。

图表 4 五次谐波
五次谐波的周期为360/5=72(度)。

其一个周期在空间上分为三相的角度差为24度。

从上图可看出,A相电流过零点(或最高点)后再过24度C相的电流过零点(或最高点),
而后是B相。

所以五次谐波是负序。

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三次谐波
II. 气体、原子蒸汽(惰性气体He, Xe, Kr 等;碱金属、碱土金 气体、原子蒸汽(惰性气体He, 碱金属、 属蒸汽Na, Hg等 属蒸汽Na, Rb, Cs, Ti, Ca, Hg等) (1)尖锐的吸收线----共振增强效应显著。 尖锐的吸收线----共振增强效应显著 共振增强效应显著。 (2)激光损伤强度阈值比晶体中高几个数量级, 激光损伤强度阈值比晶体中高几个数量级, 可以采用高强度的入射激光场。 可以采用高强度的入射激光场。 (3)气体大多有很宽的透明范围(20nm~可见、红外区) 气体大多有很宽的透明范围(20nm~可见 红外区) 可见、 所以,在高强度激光作用下, 所以,在高强度激光作用下,气体中的三阶极化强度可以和 晶体中的二阶极化强度相比拟, 晶体中的二阶极化强度相比拟,特别适合用来产生 XUV(20nm~100nm)和VUV(100nm~200nm)波段的相干辐射 XUV(20nm~100nm)和VUV(100nm~200nm)波段的相干辐射。 波段的相干辐射。
三次谐波
实验结果: 实验结果: 基频光; (1)30ps、300MW、1064nm基频光;长度 ) 、 、 基频光 长度50cm、 、 Rb(3Torr):Xe(2000Torr)样品;输出 样品; 三次谐波, 样品 输出354.7nm三次谐波,转 三次谐波 换效率10% 换效率 基频光, 混合气体, (2) 532nm基频光,样品为 ) 基频光 样品为Cd:Ar混合气体,产生 混合气体 产生177.3nm三 三 次谐波输出。 次谐波输出。 (3) 354nm基频光,样品为 基频光, 混合气体, 基频光 样品为Xe:Ar混合气体,产生 混合气体 产生118.2nm三 三 次谐波输出,转换效率最大为0.3% 次谐波输出,转换效率最大为
三次谐波
将 ε (3ω )写成
v
ˆ3ω ε (3ω ) = ε (3ω )e,则
v

t i ⋅ 3ω ∂ε (3ω ) ˆ ˆ ˆ ˆ = e3ω ⋅ χ (3) (−3ω , ω , ω , ω ) M eω eω eω ε 3 (ω )e −i∆k ⋅ z ∂z 2cn(3ω ) t 3ω ˆ ˆ ˆ ˆ D= e3ω ⋅ χ (3) (−3ω , ω , ω , ω ) M eω eω eω 得 2cn(3ω )
第四章
三次谐波与四波混频
三次谐波 四波混频 四波混频 三阶非线性效应
非线性光学中的三大类效应
1、基于非线性极化率
χ ( n ) (n ≥ 2)和耦合波方程描述的效应。 和耦合波方程描述的效应。
2、光折变效应----介质对光场的非局域响应,其物理模型是光诱 光折变效应----介质对光场的非局域响应 介质对光场的非局域响应, 导下的载流子再分布引起的折射率改变。 导下的载流子再分布引起的折射率改变。 载流子再分布引起的折射率改变 3、光学瞬态相干效应----光与介质相互作用时间远小于介质驰豫 光学瞬态相干效应----光与介质相互作用时间远小于介质驰豫 时间,是指完全相干的强激光场与忽略 随机自发驰 完全相干的强激光场与 时间,是指完全相干的强激光场 豫行为的共振吸收介质间的相干相互作用 间的相干相互作用。 豫行为的共振吸收介质间的相干相互作用。
ωag − −能级a与g之间的频率间隔
三次谐波
讨论: 讨论: (1)调谐 ω、ω或3ω令其接近ω ij时 对应的项分母 2 , 变得很小,于是该项变得很大,远大于其他项, 变得很小,于是该项变得很大,远大于其他项, 增大的效应称作共振增强效应。 这种致使 χ (3) 增大的效应称作共振增强效应。 两能级间必须是允许跃迁的, (2) i、j 两能级间必须是允许跃迁的,而且要注 意符合跃迁选择定则, 意符合跃迁选择定则,否则会因为相应的跃迁 几率为零(分子为零)而导致相应项也为零。 几率为零(分子为零)而导致相应项也为零。 例如,对于Na原子 例如,对于Na原子
当 ∆k = 0 时:
I (3ω , z ) ∝ I (ω ,0) z D
3 2
2
三次谐波
直接用三阶非线性效应得到
v(3) v v v (3) P (3ω, z) = ε0χ (ω,ω,ω)ME(ω)E(ω)E(ω)
OOO e 相位匹配条件:
3n(3ω) = n(ω) + n(ω) + n(ω)
n(3ω) n(ω)
分类: 分类:
1、参量过程----光与介质相互作用后,介质仍回到 、参量过程----光与介质相互作用后 光与介质相互作用后, 初态,能量只在光场与光场之间转移。 初态,能量只在光场与光场之间转移。 一些重要的三阶非线性光学效应: 一些重要的三阶非线性光学效应: 三倍频(THG)。 三倍频(THG)。 光感应折射率改变及其相关效应(自聚焦、 光感应折射率改变及其相关效应(自聚焦、光 Kerr效应等)。 Kerr效应等)。 效应等 四波混频(FWM)。 四波混频(FWM)。 相干反斯托克斯拉曼散射(CARS)。 相干反斯托克斯拉曼散射(CARS)。
§4.1 三次谐波
物理过程
ω ' = 3ω
k ' = 3k
ω3 + ω4 = ω1 + ω2
k3 + k4 = k1 + k2
ω ' = ω1 + ω2 + ω3
k ' = k1 + k2 + k3
ω1 + ω2 + ω3 = ω p
k1 + k2 + k3 = k p
∂ε (3ω ) = iDε 3 (ω )e −i∆k ⋅ z ∂z
为简便起见,做小信号近似 得
ε (ω ) z = ε (ω ) 0
(即 ω 波损耗很小)
三次谐波
ε (3ω , z ) = D ε (ω ,0) z 2
2 2 6
sin 2 (
∆kz ) 2 ∆kz 2 ( ) 2
Hale Waihona Puke (6.1 − 2)分类: 分类:
2、非参量过程---非参量过程---介质在与光场相互作用后的终态与初态不同了, 介质在与光场相互作用后的终态与初态不同了,发生 质间的能量转移。 了光场与介 质间的能量转移。
受激拉曼散射(SRS)、受激布里渊散射(SBS)。 受激拉曼散射(SRS)、受激布里渊散射(SBS)。 双光子吸收(TPA)。 双光子吸收(TPA)。 饱和吸收(SA)。 饱和吸收(SA)。
(6.1 − 1b)
v ( 3) v ' t 将 P (k3 ,3ω ) = ε 0 χ ( 3) (−3ω , ω , ω , ω ) M eω eω eω ε 3 (ω )e −i[3ωt −3k (ω ) z ] ˆ ˆ ˆ
) e (ˆω 为 ε (ω 方向的单位矢量) v
代入(6.1-1a)得 v t ∂ε (3ω ) i ⋅ 3ω ˆ ˆ ˆ = ⋅ χ ( 3) (−3ω , ω , ω , ω ) M eω eω eω ε 3 (ω )e −i∆k ⋅ z ∂z 2cn(3ω ) ∆k = k (3ω ) − 3k (ω )
三次谐波
3、 χ (3)的表示式及其共振增强 设气体原子浓度为N 设气体原子浓度为N,由非线性极化率的微观表达式及费 曼图形技术可计算得: 曼图形技术可计算得:
Ne 4 3 χ ijkl (−3ω , ω , ω , ω ) = 3 h
(0 (ri ) ga (rj ) ab (rk ) bc (rl ) cg ρ gg) ⋅ Aabc ∑ g , a ,b , c
对耦合波方程作慢变振幅近似
v v ∂ 2ε (ω ) ∂ε (ω ) << k (ω ) 2 ∂z ∂z
,
v v ∂ 2ε (3ω ) ∂ε (3ω ) << k (3ω ) 2 ∂z ∂z
则耦合波方程可简化为:
v v ( 3) v ' ∂ε (3ω ) i ⋅ 3ω = P (k3 ,3ω )ei[ 3ωt −k ( 3ω ) z ] ∂z 2ε 0 cn(3ω ) v ( 3) v ' ∂ε (ω ) i ⋅ω = P (k1 , ω )ei[ωt − k (ω ) z ] ∂z 2ε 0 cn(ω ) v (6.1 − 1a)
三次谐波
实现三次谐波的介质 I. 晶体: 晶体:
χ (3) ~ 10− 20 − 10− 23 ( SI制) χ (3) ( SI ) = χ ( 2) ~ 10 −11 − 10−13 ( SI制)
4π ×10 −8 χ ( 3) (esu ) 9 4π χ ( 2) ( SI ) = ×10 − 4 χ ( 2 ) (esu ) 3
图3-9 四波混频过程的显子跃迁图解 (a)三次谐波, (b)四波和频, (c)和(d)光子参量作用 (a)三次谐波, (b)四波和频, (c)和(d)光子参量作用
§4.1 三次谐波
耦合波方程求解: 耦合波方程求解:
无论是中心对称或各向同性介质,均可能存在 无论是中心对称或各向同性介质, 的三次谐波, 的三次谐波,来源于 ω → 3ω 的三阶极化。 的三阶极化。
v ( 3) v v v t ( 3) P (3ω ) = ε 0 χ ( −3ω , ω , ω , ω ) M E (ω ) E (ω ) E (ω )
设入射光场为沿Z轴传播, 设入射光场为沿Z轴传播,频率为 ω 的单色平面 波: 三次谐波场强为: 三次谐波场强为:
v v E (ω ) = ε (ω )e − i[ωt − k (ω ) z ] v v E (3ω ) = ε (3ω )e − i[3ωt − k ( 3ω ) z ]
实现三次谐波的困难
(1)晶体中的激光损伤强度阈值较低,无法使用高强度的入射激光。 晶体中的激光损伤强度阈值较低,无法使用高强度的入射激光。 (2)晶体中的双折射特性难以实现三次谐波所要求的位相匹配。 晶体中的双折射特性难以实现三次谐波所要求的位相匹配。 所以,一般难以在晶体中直接实现三次谐波(THG), 所以,一般难以在晶体中直接实现三次谐波(THG),方解石直接实现 THG相位匹配的晶体 THG相位匹配的晶体。 相位匹配的晶体。 −6 目前实验结果: 4mm长方解石晶体中以 目前实验结果:在4mm长方解石晶体中以 3 × 10 的转换效率得到了 三次谐波输出。 三次谐波输出。 (3) 对紫外光吸收较强
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