理论力学第三章 平面任意力系
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理论力学——3平面任意力系
平面任意力系的简化 §3–3 平面任意力系的简化主矢与主矩
一,力系向给定点O 的简化 应用力线平移定理, 应用力线平移定理,可将刚体上平面任意力系 中各个力的作用线全部平行移到作用面内某一给定 点O .从而这力系被分解为平面共点力系和平面力 偶系. 偶系.这种变换的方法称为力系向给定点O 的简化 .点O 称为简化中心. 称为简化中心.
F
§3 –1
力对点之矩
五,力矩的性质: 力矩的性质: 力沿作用线移动时, 1,力沿作用线移动时,对某点的矩不变 力作用过矩心时, 2,力作用过矩心时,此力对矩心之矩等于零 3,互成平衡的力对同一点的矩之和等于零 4,力偶中两力对面内任意点的矩等于该力偶的力偶矩
§3 –1
y
力对点之矩
六,力矩的解析表达式
B
F3
= 2F2 cos60° 2F + 3F4 sin30° = 0.5 3
O
F1 C
3m
F4 30° 30° x
(2),求合成结果:合成为 ),求合成结果: 求合成结果 一个合力R,R的大小,方向与 的大小,
y A Lo O d R′ / R C x B
R'相同.其作用线与O点的垂 相同.
直距离为: 直距离为:
y A
2m
R′ = ∑Fy = F F2 sin 60 + F4 sin 30 y 1 3 1 =1 2× + 3× = 0.768 2 2
理论力学3—平面任意力系(11.9.20)
最后合成结果 由于主矢和主矩都不为零,所以最后合成结果是一个合力FR。 如图所示。
y y B
A
B
A
MO
O
FR
FR
C
x
O
FR
C
x
FR FR
合力FR到O点的距离
MO d 0.51 m FR
二、平面任意力系的平衡条件和平衡方程
1. 平衡条件
平面任意力系平衡的必要与充分条件是:力 系的主矢和对任一点的主矩都等于零。即:
[例6] 悬臂吊车如图所示。横梁AB长l=2.5 m,重量P=1.2 kN,
拉杆CB的倾角=30°,质量不计,载荷Q=7.5 kN。求图示位置
a=2 m时, 拉杆的拉力和铰链A的约束反力。
例3
解:取横梁AB为研究对象。
例3
Fx 0
RAX S B cos 0 1 ()
Fy 0
的最后合成结果。
y
F2 A
60°
B
F3
2m
F1 C O
3m
F4
30° x
解:
求向O点简化结果 1.求主矢 。R F
y
建立如图坐标系xOy。
F2
60°
A
B
F3
FRx Fx
2m
F2 cos 60 F3 F4 cos 30
03理论力学
y 3m
AB ACB arctan 16.7 CB
C
C
9m
1.5m F1 P1 F2 90 3.9m 3m P2 A x B O 5.7 m
MO O
FRy
FRx
FR
A
19
静力学
题例3-3
第三章 平面任意力系
主矢的投影 FRx Fx F1 F2 cos 232.9 kN
解: 取AB 杆为研究对象,受力分析如图。
Fx 0,
FAx FC cos 45 0 FAy FC sin 45 F 0 FC cos 45 l F 2l 0
F
A C B
Fy 0,
M A F 0,
解平衡方程可得
FC 2 F
D
cos 45 FAx FC cos 45 2 F 20 kN
主矢的方向:
FR , i 52.1
y A B
FR FR
FR , j 37.9
MO
O x C
2. 求主矩MO
2 F2 cos 60 2 F3 3F4 sin 30 0.5 kN m
由于主矢和主矩都不为零,所以最后合 成结果是一个合力FR。如右图所示。
FR FR 合力FR到O点的距离 d M O 0.51 m
AB ACB arctan 16.7 CB
C
C
9m
1.5m F1 P1 F2 90 3.9m 3m P2 A x B O 5.7 m
MO O
FRy
FRx
FR
A
19
静力学
题例3-3
第三章 平面任意力系
主矢的投影 FRx Fx F1 F2 cos 232.9 kN
解: 取AB 杆为研究对象,受力分析如图。
Fx 0,
FAx FC cos 45 0 FAy FC sin 45 F 0 FC cos 45 l F 2l 0
F
A C B
Fy 0,
M A F 0,
解平衡方程可得
FC 2 F
D
cos 45 FAx FC cos 45 2 F 20 kN
主矢的方向:
FR , i 52.1
y A B
FR FR
FR , j 37.9
MO
O x C
2. 求主矩MO
2 F2 cos 60 2 F3 3F4 sin 30 0.5 kN m
由于主矢和主矩都不为零,所以最后合 成结果是一个合力FR。如右图所示。
FR FR 合力FR到O点的距离 d M O 0.51 m
理论力学第三章课件
二矩式成立
充分性 即: 二矩式成立
由:
则: 力系不可能合成为合力偶,
只可能合成为合力或平衡。
静力学/第三章:平面任意力系
由 由
又因: X= 0
若有合力,则合 力作用线过A点。
若有合力,则合 力作用线过B点。
B A
x
合 力 作 用 线 过 AB
且 x 轴不与AB连线垂直
故必有:合力为零,即力系平衡。
(4)计算各力对简化中心的矩,从而求出主矩
M o M o (F )
静力学/第三章:平面任意力系
例 1、为校核重力坝的稳定性,需要 确定出在坝体截面上所受主动力的合 力作用线,并限制它和坝底水平线的 交点E与坝底左端点O的距离不超过坝 2 底横向尺寸的2/3,即 OE 3 b 。重力坝 取1m长度,坝底尺寸b=18 m,坝高 H = 36 m,坝体斜面倾角 =70°。已知坝身 自重W=9.0×103 kN,左侧水压 F1=4.5×103 kN,右侧水压力F2=180 kN,F2 力作用线过E点。各力作用位臵的尺 寸a=6.4 m,h=10 m,c=12 m。试求坝 体所受主动力的合力、合力作用线方 程,并判断坝体的稳定性。
即若合力为:FR F
则:
证明:
由平面任意力系简化为合力的情况,有:
FR
Mo
O
M o ( FR ) FR d M o
理论力学3章
x
解上述方程, 解上述方程,得
FAx = −P, FAy = −P, F = P. B
a
例3-2
已知: 1 已知: P =10kN P = 40kN 尺寸如图; , 2 , 尺寸如图;
轴承A 处的约束力。 求: 轴承 、B处的约束力。 处的约束力 解: 取起重机,画受力图。 取起重机,画受力图。
∑F =0 x
平面一般力系
向一点O 向一点 简化
作用于简化中心O
r 一个力偶 M = ∑MO(F ) = Mo(主矩) i
与简中心O点位置无关
力线平移定理
作用于原力系平面内
3、平面一般力系合成结果 、
与简中心O点位置有关 包括:大小、转向) (包括:大小、转向)
§3-2 平面任意力系的平衡条件和平衡方程 n
FR=0 ′ Mo=0
P = ∑dP = ∫0 q(x)dx
l
∫ q(x)xdx h= ∫ q(x)dx
0 l 0
l
☆ 两个特例
(a) 均布载荷 P
(b) 三角形分布载荷 P q0
q
h l
x
h l
l
x
l
q(x) =
q0 x l
l
P = ∫ q(x)dx = ql
0
q0 1 P = ∫ q(x)dx = ∫ xdx = q0l 0 0 l 2
解上述方程, 解上述方程,得
FAx = −P, FAy = −P, F = P. B
a
例3-2
已知: 1 已知: P =10kN P = 40kN 尺寸如图; , 2 , 尺寸如图;
轴承A 处的约束力。 求: 轴承 、B处的约束力。 处的约束力 解: 取起重机,画受力图。 取起重机,画受力图。
∑F =0 x
平面一般力系
向一点O 向一点 简化
作用于简化中心O
r 一个力偶 M = ∑MO(F ) = Mo(主矩) i
与简中心O点位置无关
力线平移定理
作用于原力系平面内
3、平面一般力系合成结果 、
与简中心O点位置有关 包括:大小、转向) (包括:大小、转向)
§3-2 平面任意力系的平衡条件和平衡方程 n
FR=0 ′ Mo=0
P = ∑dP = ∫0 q(x)dx
l
∫ q(x)xdx h= ∫ q(x)dx
0 l 0
l
☆ 两个特例
(a) 均布载荷 P
(b) 三角形分布载荷 P q0
q
h l
x
h l
l
x
l
q(x) =
q0 x l
l
P = ∫ q(x)dx = ql
0
q0 1 P = ∫ q(x)dx = ∫ xdx = q0l 0 0 l 2
理论力学3-平面任意力系的简化与求解
其中A、C、E为光滑铰链,B、D为光滑接触,E为 中点,各杆自重不计。在水平杆 2 上作用一铅垂 向下的力 F,试证明无论力 F 的位置 x 如何改变, 其竖杆 1 总是受到大小等于F 的压力。
解:本题为求二力杆(杆1)的内力FA1或FC1。为 此先取杆2、4及销钉A为研究对象,受力如图。
ME (F) 0 :
FA1
b 2
F(b 2
x)
FNB
b 2
FND
b 2
0
(a)
上式中FND和FNB为未知量,必须先求得;为此再 分别取整体和杆2为研究对象。
a
xF
A
B
2
3
1E
4
C
D
b
F
A
B
FEy
FA1
FEx FNB
E
FND
D
例13 取整体为研究对象,受力如图。
MC (F ) 0 : FNDb Fx 0
FND
Fx b
(1)平面任意力系简化为一个力偶的情形
R' =0,MO≠0
原力系合成为合力偶。合力偶矩M等于原力系对简化 中心的主矩。此时主矩与简化中心的位置无关。
MO MO(F)
4.2 平面任意力系简化结果分析
(2)平面任意力系简化为一个合力的情形·合力矩定理
如果主矩等于零,主矢不等于零,则此时平面 力系简化为一合力,作用线恰好通过简化中心。
解:本题为求二力杆(杆1)的内力FA1或FC1。为 此先取杆2、4及销钉A为研究对象,受力如图。
ME (F) 0 :
FA1
b 2
F(b 2
x)
FNB
b 2
FND
b 2
0
(a)
上式中FND和FNB为未知量,必须先求得;为此再 分别取整体和杆2为研究对象。
a
xF
A
B
2
3
1E
4
C
D
b
F
A
B
FEy
FA1
FEx FNB
E
FND
D
例13 取整体为研究对象,受力如图。
MC (F ) 0 : FNDb Fx 0
FND
Fx b
(1)平面任意力系简化为一个力偶的情形
R' =0,MO≠0
原力系合成为合力偶。合力偶矩M等于原力系对简化 中心的主矩。此时主矩与简化中心的位置无关。
MO MO(F)
4.2 平面任意力系简化结果分析
(2)平面任意力系简化为一个合力的情形·合力矩定理
如果主矩等于零,主矢不等于零,则此时平面 力系简化为一合力,作用线恰好通过简化中心。
理论力学第三章 平面任意力系ppt课件
A
B
FN A
b
FN B
由式(3)和(6)可得,起重机满载和空载均不
致 翻倒时,平衡重的重量G3所应满足的条件为:
G2a L bG1eG3G1(bae)
精选课件PPT
21
§3-4 静定与超静定问题 物体系统的平衡
一.物体系统 1.定义 2.内力和外力的概念 3.独立平衡方程数
空间一般力系
单个物体 6
311内容返回上一级菜单作用在刚体上某点的力可以等效地平移到刚体上任一点称平移点但必须在该力与该平移点所决定的平面内附加一力偶此力偶之矩等于原力对平移点之矩下一节31返回上一级菜单下一节312平面一般力系向任一点o简化rxrxxiyi一固定支座或称固定端1
第三章 平面任意力系
精选课件PPT
1
§3-1一般力系向一点简化
Ry0 NAyPQ
精选课件PPT
17
例4 如图所示的水平横梁AB,A端为固定铰链支座,B端为一滚 动支座,梁的长为4a,梁重P,作用在梁的中点C,在梁的AC段上受 均布载荷q作用,在梁的BC段上受力偶作用,力偶矩M=Pa试求A 和B处的支座约束力.
精选课件PPT
18
例5 自重为P=100KN的T字形刚架ABD,置于铅垂面内,载荷 如图所示,其中M=20KN.m,F=40KN,q=40KN/m.l=1m,试 求固定端的约束力.
cly理论力学-第三章
FN2
空间汇交力系
C LY
系 列 一
理论力学
§6-1 空间力沿坐标轴的分解与投影
一、力在空间的表示
大小:
z
F=|F |
E Fz
方向: 由、、 三个方向角确定, 或由方位角与仰角 来确定。 作用点: 力矢的起点或终点。
B A FFy D Fx ′ C B1 y
F
二、力在坐标轴上的投影计算
如果r 表示A点的矢径,则
MO(F) A
B F
MO(F)=r×F 证明: ∵ |r ×F|=r · · F sin(r ,F )=Fd r
∴
MO(F)=r×F
O
d
系 列 一
即力对于任一点之矩等于矩心至力的作用线的矢径与该力的矢积。
C LY
理论力学 二、力对轴之矩 ⒈ 实例
C LY
系 列 一
理论力学 2、定义
|Mz(F)|=2S△OA′B′ (b)
根据几何关系:
O xy A′ Fxy
B′
S△OAB · |cosγ|=S△OA′B′ (c)
其中,γ为两个三角形平面之间的夹角, 亦即矢量 MO(F) 与 z 轴之间的夹角。 综合(a)-(c)式,并考虑正负号关系,则有
力对点之矩矢在通过该 点的任意轴上的投影等 于力对于该轴之矩。
内 容 回 顾
理论力学—平面任意力系
解:以梁为研究对象,受力如图。 m A a
P B
Fx 0 : FAx P cos 0
C
b
Fy 0: FAy FB P sin 0
M A (F ) 0: FB a P sin (a b) m 0
解之,得: P FAx
FAx P cos
FB
0
C
FAy
FAy FB F q 4 0 B M A (F ) 0
1
2m
FB 8 4 q 6 F 2 0 FB 375 N
代入(1)式
FAy 325 N
[例4] 已知:P=20kN, m=16kN· q =20kN/m, a =0.8m。求: m, A、B的支反力。 解:研究AB梁
30° x
0.598 kN
FRy Fy
F1 F2 sin 60 F4 sin 30 0.768 kN
所以,主矢的大小
2 2 FR FRx FRy 0.794 kN
主矢的方向:
FRx cosFR , i 0.614 FR FRy cosFR , j 0.789 FR
其中A、B、C三点不能在同一条直线上。
由前面两式知:力系不可能简化为一力偶,只能简化为过A、 B两点的一合力或处于平衡,再加第三条件,力系只能简化为过 A、B、C三点的一合力或处于平衡,若三点不在同一直线上, 则力系必平衡。
P B
Fx 0 : FAx P cos 0
C
b
Fy 0: FAy FB P sin 0
M A (F ) 0: FB a P sin (a b) m 0
解之,得: P FAx
FAx P cos
FB
0
C
FAy
FAy FB F q 4 0 B M A (F ) 0
1
2m
FB 8 4 q 6 F 2 0 FB 375 N
代入(1)式
FAy 325 N
[例4] 已知:P=20kN, m=16kN· q =20kN/m, a =0.8m。求: m, A、B的支反力。 解:研究AB梁
30° x
0.598 kN
FRy Fy
F1 F2 sin 60 F4 sin 30 0.768 kN
所以,主矢的大小
2 2 FR FRx FRy 0.794 kN
主矢的方向:
FRx cosFR , i 0.614 FR FRy cosFR , j 0.789 FR
其中A、B、C三点不能在同一条直线上。
由前面两式知:力系不可能简化为一力偶,只能简化为过A、 B两点的一合力或处于平衡,再加第三条件,力系只能简化为过 A、B、C三点的一合力或处于平衡,若三点不在同一直线上, 则力系必平衡。
理论力学课件 第三章 平面任意力系
二力矩式
Fx 0
三力矩式
MA( F ) 0
MB( F ) 0
条件是:AB两点的连线不能与 x 轴或 y 轴垂直
MA( F ) 0
MB( F ) 0
MC( F ) 0
条件是:ABC三点不能共线
例3-3 图示水平梁AB,A端为固定铰链支座,B端为 一滚动支座。梁长为4a,梁重P,作用在梁的中点C。在 梁的AC段上受均布载荷q作用,在梁的BC段上受力偶作 用,力偶矩M = Pa。求A和B处的支座约束力。
(1) 平面任意力系简化为一个力偶
FR´= 0,Mo ≠ 0
平面任意力系简化为合力偶,合力偶矩为
MO MO( Fi)
i 1
n
(2)平面任意力系简化为一个合力
FR´≠ 0,Mo = 0
平面任意力系简化为一个力, FR´就是原力系的合力,合力作 用线通过简化中心O。
FR´ ≠ 0,Mo ≠ 0
i 1
Fy FR '
一物体的一端完全固定在另一物体上,这种约 束称为固定端或插入端支座
A
FAy
MA A
FA
MA
FAx
3. 平面任意力系的简化结果分析
如前分析,平面力系总可以简化为一个主矢和一个主矩,可 能有以下几种情况,即:(1)FR´= 0,Mo ≠ 0;(2)FR´≠ 0, Mo = 0;(3)FR´≠ 0,Mo ≠ 0;(4)FR´= 0,Mo = 0。
平面任意力系
P
l
b
α
A
α
B
A
B
NA
NB
解1:取梯子为研究对象,受力如图。 :取梯子为研究对象,受力如图。
∑m
= 0; N B ⋅ 2l cos α − P (2l − b) cos α = 0 b ∴ N B = (1 − ) P 2l ∑ Y = 0; N A + N B − P = 0 b ∴NA = P 2l
§3-1 力的平移定理
F
'
F
A A B
F
m
F"
B
d
F = F = F , F '∥ F "∥ F , m = F ⋅ d = mB (F )
' "
作用在刚体上的力可以等效的平行移到刚体上任何一点, 作用在刚体上的力可以等效的平行移到刚体上任何一点, 但必须同时附加一个力偶, 但必须同时附加一个力偶,附加力偶的力偶矩等于力对所移那 点的力矩,这就是力的平移定理。 点的力矩,这就是力的平移定理。
⑴ M A ≠ M B ≠ MC; ⑵ M A = M B = M C ≠ 0; ⑶ M A = M B = M C = 0;
答:⑴主矢不等于零,力系最终简化为一个合力; 主矢不等于零,力系最终简化为一个合力; ⑵主矢等于零,主矩不等于零,力系最终简化为一个合力 主矢等于零,主矩不等于零, 偶; 主矢等于零,主矩也等于零,力系平衡。 ⑶主矢等于零,主矩也等于零,力系平衡。
郭新柱 理论力学(第三章)
FR 0 FR 0
MO 0 MO 0 MO 0 MO 0
FR
与简化中心的位置无关
与简化中心的位置无关
简化
FR
简化 中心
①
=0, MO =0,则力系平衡,下节专门讨论。 FR
简化
M=MO
简化 中心
=0 FR
② FR =0,MO≠0 即简化结果为一合力偶, M=MO 此时刚体等效于只有一个力 偶的作用,因为力偶可以在刚体平面内任意移动,故这时, 主矩与简化中心O无关。
2 2
Fx 2 2 5 cos F 5 5
F 的解析式
5 cos F 5 5
Fy
1
F 2i 1 j
y
A
Fx MB Fy
D B Cx
2 向 B 点简化的主矩
F
M B F4 cos45 1 F4 sin 45 2 M F3 2 3KN m
第三章 平面任意力系与摩擦
§3-1 平面任意力系
平面任意力系:各力的作用线在同一
平面内,并呈任意分布的力系
FAy
FAx
FN
1、力的平移定理
可以把作用在刚体上点A的力F平 行移到任一点B,但必须同时附加一 个力偶,这个附加力偶的矩等于原来 的力F对新作用点B的矩。
Hale Waihona Puke Baidu
3 理论力学 第三章 平面一般力系
200.8 2
16 0.8
22012(
kN)
YA PqaRB 20200.81224(kN) 18
§3-5 平面平行力系的平衡方程
平面平行力系:各力的作用线在同一平面内且相互平行的力系。 所以 , 平面平行力系的平衡方程为:
Y 0
mO (Fi )0
mA (Fi ) 0 mB (Fi ) 0
A
MA
l
FAy
Bx
FAy ql 0.707F
M
A
1 2
ql 2
Baidu Nhomakorabea
0.707Fl
M
30
§3-6 静定与静不定问题的概念 物体系统的平衡
一、静定与静不定问题的概念
一
X 0 平面汇交力系: Y 0
个
n个物体时的平衡
物
力偶力系: mi 0 方程数分别是:
体
2n,n,3n
X 0
④ YA, XA, MA为固定端约束反力; ⑤ YA, XA限制物体平动,MA为限制
转动。 简 化
8
插入端约束受力的简化
9
插入端约束实例
10
插入端约束实例
11
插入端约束实例
12
插入端约束实例
13
§3-3 平面一般力系的简化结果 合力矩定理
第三章 平面任意力系实例 理论力学Ⅰ第六版 教学课件
例2-2
已知: P1 10kN, P2 40kN, 求: 轴承A、B处的约束力.
尺寸如图;
解: 取起重机,画受力图.
F x
0
FAx FB 0
Fy 0 FAy P1 P2 0
MA 0
解得
FB 5 1.5 P1 3.5 P2 0
FAy 50kN FB 31kN FAx 31kN
FT sin 300 6 4P2 3P1 0
6FAy 3P1 2P2 0 FAx FT cos 30 0 FT sin 30 6 4P2 3P1 0 6FAy 3P1 2P2 0
(2)
又可否列下面的方程?
M A 0 FT sin 30 6 4P2 3P1 0
P 4
3 2
qa
例3-4 已知: P 100kN, M 20kN m,
q 20kN m, l 1m; F 400kN,
求: 固定端A处约束力.
解: 取T型刚架,画受力图.
其中
1
F1
F x
q 3l 30kN 2
0 FAx F1
F
sin 600
0
解得 FAx 316.4kN Fy 0 FAy P F cos 60 0
§2-6 平面简单桁架的内力计算
关于平面桁架的几点假设: 1、各杆件为直杆,各杆轴线位于同一平面内;
2、杆件与杆件间均用光滑铰链连接; 3、载荷作用在节点上,且位于桁架几何平面内; 4、各杆件自重不计或均分布在节点上 在上述假设下,桁架中每根杆件均为二力杆 节点法与截面法 1、节点法 2、截面法
理论力学第3章力系平衡方程及应用
F1
q
F3
C
45
a
A
B
D
F2
a
2a
a
Biblioteka Baidu
3.1 平面力系平衡方程
F1
q
C
a
A
B
F2
a
2a
F1 M=qa2
2qa q
a
FAx
F2
aFAy
2a FB
【解】 F3
以梁为研究对象, 45 画出受力分析图: D
a
F1, F2构成一个力
偶,对任意点的力
矩等于力偶矩,对 F3 任意轴的投影为零。
45 F1=qa M = qa2
3.2 平面物体系平衡问题
q
C
B
30
FC FBy
l
l
【解】 杆CB
FBx
MB 0
FCco3s0l qll/2 0
FC
3 ql 30.5kN/m 2m 0.577kN
3
3
3.2 平面物体系平衡问题
【解】整体
FAy
l
l
l
Fx 0
MA
A
FAx
FCsin30Fco3s0 FAx 0
q
M
l
FAx
D
30
l
3.2 平面物体系平衡问题
理论力学-平面任意力系
平面任意力系可能由 多个力的叠加构成, 具有较高的复杂性。
平面任意力系的特点
多方向性
平面任意力系可以有从不同方向作用的力。
多点作用性
平面任意力系可以有多个作用点。
力的大小不同
平面任意力系中的力可以有不同的大小。
力的叠加
平面任意力系可能由多个力的叠加构成。
平面任意力系的合力和力矩求解方法
1
合力求解方法
理论力学-平面任意力系
通过本讲,你将深入了解平面任意力系的定义、特点、合力和力矩求解方法、 平衡条件、实际应用,以及解题步骤。准备好开始你的力学之旅吧!
平面任意力系的定义
1 什么是平面任意
Biblioteka Baidu力系?
平面任意力系是指位 于同一平面内的多个 力的集合。
2 力的方向和作用点 3 任意力系的复杂性
力可以有不同的方向 和不同的作用点,但 都在同一平面内。
将所有力按照矢量法则相加,求
力矩求解方法
2
得合力的大小和方向。
通过力矩定理,求得平面任意力
系的力矩。
3
力矩的方向
力矩的方向垂直于力的平面。
平面任意力系的平衡条件
力的平衡
合力为零,即所有力合成为零。
力矩的平衡
力矩的合力为零。
平面任意力系的实际应用
1 桥梁结构分析
分析桥梁结构的受力 情况。
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" B
'
F F
"
应用
F' M
F
F
M
F
F'=F,M=Fd
F F M
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§3-1-2 平面一般力系向任一点O
简化
FR'
n
F xi
2
1.主矢
F yi
2
' F cos( FR' , i ) Rx FR'
n
' F cos( FR' , j ) Rx FR'
第三章 平面任意力系
§3-1一般力系向一点简化
§3-1-1 力的平移定理
内容
作用在刚体上某点的力可以等效地平移到 刚体上任一点(称平移点),但必须在该力 与该平移点所决定的平面内附加一力偶,此 力偶之矩等于原力对平移点之矩
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证明
F' F F
F' M
F"
F M M (F , F ) F d M (F )
解
列写适当平衡方程,由已知求未知。 明确对象,取分离体,画受力图。
M
A
(F i ) 0
NB a P b Q c 0
NB ( Pb Qc) / a
Rx 0 N Ax Nb
Ry 0 N Ay P Q
例4 如图所示的水平横梁AB,A端为固定铰链支座,B端为一滚 动支座,梁的长为4a,梁重P,作用在梁的中点C,在梁的AC段上受 均布载荷q作用,在梁的BC段上受力偶作用,力偶矩M=Pa试求A 和B处的支座约束力.
二.平面特殊力系的平衡方程
1.平面平行力系 (1)定义 设各力作用线∥y轴 (2)平衡方程 Ⅰ.基本式 ΣFY=0 Σmo=0 Ⅱ.二力矩式 ΣmA=0 ΣmB=0 附加条件: AB ∥各力作用线
Fi B A o Fn F1 x F2
y
2.平面汇交力系 (1)基本式 ΣFX=0 ΣFY=0 (2)一力矩式 ΣFX=0 ΣmA=0 附加条件: OA ⊥X轴 (3)二力矩式 ΣmA=0 ΣmB=0 附加条件: A、B、O三点不共直线
例 12
如图所示结构中,已知a、P,求支座A、 B处的约束力。
例 12
如图所示,已知l,P,R,求固定端处的约束 力。
例 13
如图所示结构中,已知a,M=Fa,F1=F2=F 求A、D处的约束力。
例 14
编号为1,2,3,4的四根杆件组成平面 结构,其中A,C,E为光滑铰链,B,D为光 滑接触面,E为中点,如图所示,各杆自重 不计,在水平杆2上作用力F,尺寸a,b已知, 求C,D处的约束力及杆AC受力大小。
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例2 重力坝受力情况如图所示,已知 P1=450KN,P2=200KN,F1=300KN,F2=70KN,求力系向O点简化的结 果,合力与基线OA的交点到点O的距离x,以及合力作用线方程.
§3-2 平面一般力系的平衡
一.平面一般力系的平衡方程 1.基本式 ΣFX=0 ΣFY=0 Σmo=0 2.其他形式 (1)二力矩式 ΣFX=0 ΣmA=0 ΣmB=0 附加条件:AB⊥X轴
2 2
F
' Rx
1
450
3
3
y
F
2
( 4, 3)
y
F
3
3 ( 1, 2)
F
1
FR
FR M
o
4
o'
d
x
o
θ A
θ o
解:(一)将力系向原点O简化
1. 主矢
4 4 ' F 5 3 7 (kN ) x F Rx F25 F3 5
x
x
(二)力系的合成结果——合力
FR FR' 7 2
d oo '
or
450
3 3 ' F 4 5 7 (kN ) y F Ry F1 F 2 5 5
'2 '2 FR' FRx FRy 7 2 7 2 7 2 (kN )
14 Mo 2 (m) FR' 7 2
o
x M
FRy
14 2 (m) 7
3.平面力偶系 Σmi=0或Σmo(Fi)=0
平面力系汇交点为O
y A Fi F2 o Fn F1 B x
y
mi
m2
mn o
m1 x
图示三铰拱,在构件CB上分别作用一力偶M和力F,当 求铰链A,B,C的约束力时,能否将力偶M或力F分别移 到构件AC上?为什么?
例3
已知起重机重P,可绕铅直轴AB转动,起 吊重量为Q的物体。起重机尺寸如图示。 求止推轴承A和轴承B处约束反力。
由(1)、(2)式 得:
G1e G 2L G3 ab
3
(2)空载时 不翻倒条件:FNB≥0 (4) 由 mA 0 得:
G 3a FNBb G1(b e) 0 FNB G (b e) G 3a 1 b
G3 e a
Biblioteka Baidu
5
G1
由(4)、(5)式 得:
G1 L L
G2 G2
A
A FN A b b
B
B
G 3(a b) FNAb G1e G 2L 0 G 3(a b) G1e G 2L FNA 2 b
FN B
已知: G1, G2, a,b,e,L 求:起重机满载和空载均 不致翻倒时,平衡重的重 量G3所应满足的条件。
例5 自重为P=100KN的T字形刚架ABD,置于铅垂面内,载荷如图 所示,其中M=20KN.m,F=40KN,q=40KN/m.l=1m,试求固定端的约 束力.
例6.塔式起重机
解:以起重机为研究对象
(1)满载时 不翻倒条件:FNA≥0 (1) 由 m 0 得:
B
G3 G3 a a
e
e G1
m
A
m
Ay
A FA
FA Y A FA Z m
Az
FA X m
Ax
若非自由体受到平 面主动力系作用则
m
A
FA Y A F AX
§3-1-3 一般力系简化结果分析
1.若FR’=0, Mo≠0, 则力系可合成为一个力偶 2.若FR’≠0, Mo=0, 则力系可合成为一个作用线过简化中心O的力 3.若FR’≠0, Mo≠0,
单个物体 空间一般力系 空间平行力系 空间汇交力系 空间力偶系 平面一般力系 平面平行力系 平面汇交力系 6 3 3 3 3 2 2
物体系统的平衡
n个物体组成的物 体系统 6n 3n 3n 3n 3n 2n 2n
平面力偶系
1
n
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二.静定与超静定问题
1.静定问题 未知量的个数≤独立平衡方程数
例8 如图所示的组合梁(不计自重)由AC和CD铰接而成,已知 F=20KN,均布载荷q=10KN/m,M=20KN.m,l=1m,试求插入端A及滚 动支座B的约束力.
例9 齿轮传动机构如图所示,齿轮Ⅰ的半径为r,自重为P1,齿 轮Ⅱ的半径为R=2r,其上固结一半径为r的塔轮Ⅲ,轮Ⅱ与轮Ⅲ 共重P2=2P1,齿轮压力角为=20°,物体C重为P=2P1,求:(1)保持 物体C匀速上升时,作用于轮Ⅰ上力偶的矩M,(2)光滑轴承A,B的 约束力.
G1(b e) G3 a
6
A FN A b
B FN B
由式(3)和(6)可得,起重机满载和空载均不 致 翻倒时,平衡重的重量G3所应满足的条件为:
G 2L G1e G1(b e) G3 ab a
§3-4 静定与超静定问题
一.物体系统 1.定义 2.内力和外力的概念 3.独立平衡方程数
FR ' FR ' FR o o d FR " d o' o' FR
M
o
o
则力系可合成为一个作用线过另一点O’的力 d oo ' 4.若FR’=0, Mo=0, 则力系平衡
Mo FR '
例1:
o o
tg
' FRy
已知:平面一般力系 ,F1=4kN, 2. 主矩 3 4 F2=5kN, F3=3kN, 分别作用在图中 M m F F 5 1 F 5 2 F 各点,长度单位为米。求此力系 3 4 5 1 5 2 3 3 14 (kN m) 5 5 合成结果并画在图上。
R B A o x
y F2 Fi
o x F1 Fn B A o x
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(2)三力矩式
ΣmA=0 ΣmB=0 ΣmC=0
B A C
附加条件:A、B、C三点 不共直线 对一个平面任意力系, 若其处于平衡状态,能 列出无数个方程,是否 能求解无数个未知数?
B A C
在刚体上A,B,C三点分别作用三个力F1,F2,F3,各 力的方向如图所示,问该力系是否平衡?为什么?
2.超静定问题(或静不定问题) 未知量的个数>独立平衡方程数 超静定次数=未知量的个数-独立平衡方程数
例7 如图所示为曲轴冲床简图,由轮Ⅰ,连杆AB和冲头B组 成,OA=R,AB=l,忽略磨擦和自重,当OA在水平位置,冲压力为F 时,系统处于平衡状态.求(1)作用在轮Ⅰ上的力偶矩M的大小,(2) 轴承O处的约束力,(3)连杆AB受的力,(4)冲头给导轨的侧压力.
2.主矩
M m m ( F
o i 1 i i 1 o
i
)
固定支座
(一)固定支座(或称固定端) 1.定义:与非自由体固结成一个整体的约束体 称为固定支座,或称为固定端。 2.实例
3.简图
A A
A
4.特点
在固定支座截面处非自由体不能作任何微小移动和转动
5.约束反力
若非自由体受到空 间主动力系作用则
例10 如图所示为钢结构拱架,拱架由两个相同的钢架AC和BC铰 接,吊车梁支承在钢架的D,E上,设两钢架各重为P=60KN,其作用 线通过点C,载荷为P2=10KN,风力F=10KN,尺寸如图所示,D,E两 点在力P的作用线上,求固定铰支座A和B的约束力.
例 11
如图所示,已知重力P,DC=CE=AC=CB=2l, 定滑轮半径为R,动滑轮半径为r,且 R=2r=l,45°试求A、E支座的约束力及BD杆 所受的力。
'
F F
"
应用
F' M
F
F
M
F
F'=F,M=Fd
F F M
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§3-1-2 平面一般力系向任一点O
简化
FR'
n
F xi
2
1.主矢
F yi
2
' F cos( FR' , i ) Rx FR'
n
' F cos( FR' , j ) Rx FR'
第三章 平面任意力系
§3-1一般力系向一点简化
§3-1-1 力的平移定理
内容
作用在刚体上某点的力可以等效地平移到 刚体上任一点(称平移点),但必须在该力 与该平移点所决定的平面内附加一力偶,此 力偶之矩等于原力对平移点之矩
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证明
F' F F
F' M
F"
F M M (F , F ) F d M (F )
解
列写适当平衡方程,由已知求未知。 明确对象,取分离体,画受力图。
M
A
(F i ) 0
NB a P b Q c 0
NB ( Pb Qc) / a
Rx 0 N Ax Nb
Ry 0 N Ay P Q
例4 如图所示的水平横梁AB,A端为固定铰链支座,B端为一滚 动支座,梁的长为4a,梁重P,作用在梁的中点C,在梁的AC段上受 均布载荷q作用,在梁的BC段上受力偶作用,力偶矩M=Pa试求A 和B处的支座约束力.
二.平面特殊力系的平衡方程
1.平面平行力系 (1)定义 设各力作用线∥y轴 (2)平衡方程 Ⅰ.基本式 ΣFY=0 Σmo=0 Ⅱ.二力矩式 ΣmA=0 ΣmB=0 附加条件: AB ∥各力作用线
Fi B A o Fn F1 x F2
y
2.平面汇交力系 (1)基本式 ΣFX=0 ΣFY=0 (2)一力矩式 ΣFX=0 ΣmA=0 附加条件: OA ⊥X轴 (3)二力矩式 ΣmA=0 ΣmB=0 附加条件: A、B、O三点不共直线
例 12
如图所示结构中,已知a、P,求支座A、 B处的约束力。
例 12
如图所示,已知l,P,R,求固定端处的约束 力。
例 13
如图所示结构中,已知a,M=Fa,F1=F2=F 求A、D处的约束力。
例 14
编号为1,2,3,4的四根杆件组成平面 结构,其中A,C,E为光滑铰链,B,D为光 滑接触面,E为中点,如图所示,各杆自重 不计,在水平杆2上作用力F,尺寸a,b已知, 求C,D处的约束力及杆AC受力大小。
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例2 重力坝受力情况如图所示,已知 P1=450KN,P2=200KN,F1=300KN,F2=70KN,求力系向O点简化的结 果,合力与基线OA的交点到点O的距离x,以及合力作用线方程.
§3-2 平面一般力系的平衡
一.平面一般力系的平衡方程 1.基本式 ΣFX=0 ΣFY=0 Σmo=0 2.其他形式 (1)二力矩式 ΣFX=0 ΣmA=0 ΣmB=0 附加条件:AB⊥X轴
2 2
F
' Rx
1
450
3
3
y
F
2
( 4, 3)
y
F
3
3 ( 1, 2)
F
1
FR
FR M
o
4
o'
d
x
o
θ A
θ o
解:(一)将力系向原点O简化
1. 主矢
4 4 ' F 5 3 7 (kN ) x F Rx F25 F3 5
x
x
(二)力系的合成结果——合力
FR FR' 7 2
d oo '
or
450
3 3 ' F 4 5 7 (kN ) y F Ry F1 F 2 5 5
'2 '2 FR' FRx FRy 7 2 7 2 7 2 (kN )
14 Mo 2 (m) FR' 7 2
o
x M
FRy
14 2 (m) 7
3.平面力偶系 Σmi=0或Σmo(Fi)=0
平面力系汇交点为O
y A Fi F2 o Fn F1 B x
y
mi
m2
mn o
m1 x
图示三铰拱,在构件CB上分别作用一力偶M和力F,当 求铰链A,B,C的约束力时,能否将力偶M或力F分别移 到构件AC上?为什么?
例3
已知起重机重P,可绕铅直轴AB转动,起 吊重量为Q的物体。起重机尺寸如图示。 求止推轴承A和轴承B处约束反力。
由(1)、(2)式 得:
G1e G 2L G3 ab
3
(2)空载时 不翻倒条件:FNB≥0 (4) 由 mA 0 得:
G 3a FNBb G1(b e) 0 FNB G (b e) G 3a 1 b
G3 e a
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5
G1
由(4)、(5)式 得:
G1 L L
G2 G2
A
A FN A b b
B
B
G 3(a b) FNAb G1e G 2L 0 G 3(a b) G1e G 2L FNA 2 b
FN B
已知: G1, G2, a,b,e,L 求:起重机满载和空载均 不致翻倒时,平衡重的重 量G3所应满足的条件。
例5 自重为P=100KN的T字形刚架ABD,置于铅垂面内,载荷如图 所示,其中M=20KN.m,F=40KN,q=40KN/m.l=1m,试求固定端的约 束力.
例6.塔式起重机
解:以起重机为研究对象
(1)满载时 不翻倒条件:FNA≥0 (1) 由 m 0 得:
B
G3 G3 a a
e
e G1
m
A
m
Ay
A FA
FA Y A FA Z m
Az
FA X m
Ax
若非自由体受到平 面主动力系作用则
m
A
FA Y A F AX
§3-1-3 一般力系简化结果分析
1.若FR’=0, Mo≠0, 则力系可合成为一个力偶 2.若FR’≠0, Mo=0, 则力系可合成为一个作用线过简化中心O的力 3.若FR’≠0, Mo≠0,
单个物体 空间一般力系 空间平行力系 空间汇交力系 空间力偶系 平面一般力系 平面平行力系 平面汇交力系 6 3 3 3 3 2 2
物体系统的平衡
n个物体组成的物 体系统 6n 3n 3n 3n 3n 2n 2n
平面力偶系
1
n
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二.静定与超静定问题
1.静定问题 未知量的个数≤独立平衡方程数
例8 如图所示的组合梁(不计自重)由AC和CD铰接而成,已知 F=20KN,均布载荷q=10KN/m,M=20KN.m,l=1m,试求插入端A及滚 动支座B的约束力.
例9 齿轮传动机构如图所示,齿轮Ⅰ的半径为r,自重为P1,齿 轮Ⅱ的半径为R=2r,其上固结一半径为r的塔轮Ⅲ,轮Ⅱ与轮Ⅲ 共重P2=2P1,齿轮压力角为=20°,物体C重为P=2P1,求:(1)保持 物体C匀速上升时,作用于轮Ⅰ上力偶的矩M,(2)光滑轴承A,B的 约束力.
G1(b e) G3 a
6
A FN A b
B FN B
由式(3)和(6)可得,起重机满载和空载均不 致 翻倒时,平衡重的重量G3所应满足的条件为:
G 2L G1e G1(b e) G3 ab a
§3-4 静定与超静定问题
一.物体系统 1.定义 2.内力和外力的概念 3.独立平衡方程数
FR ' FR ' FR o o d FR " d o' o' FR
M
o
o
则力系可合成为一个作用线过另一点O’的力 d oo ' 4.若FR’=0, Mo=0, 则力系平衡
Mo FR '
例1:
o o
tg
' FRy
已知:平面一般力系 ,F1=4kN, 2. 主矩 3 4 F2=5kN, F3=3kN, 分别作用在图中 M m F F 5 1 F 5 2 F 各点,长度单位为米。求此力系 3 4 5 1 5 2 3 3 14 (kN m) 5 5 合成结果并画在图上。
R B A o x
y F2 Fi
o x F1 Fn B A o x
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(2)三力矩式
ΣmA=0 ΣmB=0 ΣmC=0
B A C
附加条件:A、B、C三点 不共直线 对一个平面任意力系, 若其处于平衡状态,能 列出无数个方程,是否 能求解无数个未知数?
B A C
在刚体上A,B,C三点分别作用三个力F1,F2,F3,各 力的方向如图所示,问该力系是否平衡?为什么?
2.超静定问题(或静不定问题) 未知量的个数>独立平衡方程数 超静定次数=未知量的个数-独立平衡方程数
例7 如图所示为曲轴冲床简图,由轮Ⅰ,连杆AB和冲头B组 成,OA=R,AB=l,忽略磨擦和自重,当OA在水平位置,冲压力为F 时,系统处于平衡状态.求(1)作用在轮Ⅰ上的力偶矩M的大小,(2) 轴承O处的约束力,(3)连杆AB受的力,(4)冲头给导轨的侧压力.
2.主矩
M m m ( F
o i 1 i i 1 o
i
)
固定支座
(一)固定支座(或称固定端) 1.定义:与非自由体固结成一个整体的约束体 称为固定支座,或称为固定端。 2.实例
3.简图
A A
A
4.特点
在固定支座截面处非自由体不能作任何微小移动和转动
5.约束反力
若非自由体受到空 间主动力系作用则
例10 如图所示为钢结构拱架,拱架由两个相同的钢架AC和BC铰 接,吊车梁支承在钢架的D,E上,设两钢架各重为P=60KN,其作用 线通过点C,载荷为P2=10KN,风力F=10KN,尺寸如图所示,D,E两 点在力P的作用线上,求固定铰支座A和B的约束力.
例 11
如图所示,已知重力P,DC=CE=AC=CB=2l, 定滑轮半径为R,动滑轮半径为r,且 R=2r=l,45°试求A、E支座的约束力及BD杆 所受的力。