交流电晕放电特性的影响因素研究
电晕放电的主要特征
电晕放电的主要特征电晕放电是指在高电压下，电极附近的气体中出现电离现象，发生放电现象的过程。
电晕放电具有以下几个主要特征：1. 电晕放电是在强电场作用下发生的。
当电场强度达到一定程度时，电子在电场的作用下获得足够的能量，从而克服气体分子的束缚力，发生电离现象。
电场强度越大，电晕放电所需的电压也越低。
2. 电晕放电是在气体中发生的。
气体是电晕放电的主要发生介质，其中的气体分子扮演着重要的角色。
当电场强度足够大时，气体分子会发生电离，形成离子和自由电子，从而导致电流的流动。
3. 电晕放电产生的电流较小。
由于电晕放电是在气体中发生的，气体的电导率比较低，因此电晕放电产生的电流一般比较小。
在电晕放电过程中，电流的大小与电压的关系符合欧姆定律。
4. 电晕放电伴随着光和声现象。
在电晕放电过程中，由于电子与气体分子碰撞产生的能量释放，会导致气体发光。
这种发光现象被称为电晕放电光。
同时，电晕放电还会伴随着声音的产生，这是由于电离过程中的电子与气体分子碰撞产生的震动所引起的。
5. 电晕放电会产生电晕辐射。
电晕放电的电离过程中，会释放出大量的能量，其中一部分以电磁辐射的形式传播出去，形成电晕辐射。
电晕辐射包括电磁波、X射线等。
6. 电晕放电会对电极和气体产生一定的影响。
由于电晕放电产生的能量释放较大，会对电极和气体产生一定的热量。
长时间、高能量的电晕放电会导致电极和气体的破坏。
7. 电晕放电的特性与电压频率有关。
在不同电压频率下，电晕放电的特性也会有所不同。
一般来说，在高频电压下，电晕放电的电流较低，放电现象较不明显；而在低频电压下，电晕放电的电流较高，放电现象较为明显。
8. 电晕放电具有一定的危害性。
电晕放电产生的电晕辐射中，包括一定的电磁波和X射线，对人体和设备都有一定的危害。
因此，在工业和生活中，需要采取相应的防护措施，避免电晕放电带来的危害。
电晕放电是在强电场作用下，在气体中发生的一种放电现象。
它具有电场强度较大、发生在气体中、电流较小、伴随光和声现象、产生电晕辐射、对电极和气体有影响、与电压频率相关以及具有一定的危害性等主要特征。
关于电晕放电
火花放电是电极间的气体被击穿，形成电流在气体中的通道，即明显的电火花称为火花放电。
电晕放电是电极间的气体还没有被击穿，电荷在高电压的作用下发生移动而进行的放电，放电的现象是：在黑暗中可以看到电极的尖端有蓝色的光晕，称为电晕放电。
火花放电的电流大多都很大，而电晕放电的电流比较小。
电晕放电的形成机制因尖端电极的极性不同而有区别，这主要是由于电晕放电时空间电荷的积累和分布状况不同所造成的。
在直流电压作用下，负极性电晕或正极性电晕均在尖端电极附近聚集起空间电荷。
在负极性电晕中，当电子引起碰撞电离后，电子被驱往远离尖端电极的空间，并形成负离子，在靠近电极表面则聚集起正离子。
电场继续加强时，正离子被吸进电极，此时出现一脉冲电晕电流，负离子则扩散到间隙空间。
此后又重复开始下一个电离及带电粒子运动过程。
如此循环，以致出现许多脉冲形式的电晕电流。
电晕电流这一现象是G.W. 特里切尔于1938年发现的，称为特里切尔脉冲。
若电压继续升高，电晕电流的脉冲频率增加、幅值增大，转变为负辉光放电。
电压再升高，出现负流注放电，因其形状又称羽状放电或称刷状放电。
当负流注放电得以继续发展到对面电极时，即导致火花放电，使整个间隙击穿。
正极性电晕在尖端电极附近也分布着正离子，但不断被推斥向间隙空间，而电子则被吸进电极，同样形成重复脉冲式电晕电流。
电压继续升高时，出现流注放电，并可导致间隙击穿。
电晕放电频电晕电流与电压同相，反映出电晕功率损耗。
工程应用中还常以外施电压与电晕电荷量的关系表示电晕特性，称为电晕的伏库特性。
架空输电线路导线电晕起始电场强度E s可由皮克公式计算：（千伏／厘米）式中δ为空气相对密度，m为绞线系数,R为导线半径（厘米）。
当δ=1、m＝0.5、R＝0.9厘米时,E s=19.7千伏／厘米。
实际上,导线表面状况如损伤、雨滴、附着物等,都会使电晕放电易于发生。
电晕放电在工程技术领域中有多种影响。
电力系统中的高压及超高压输电线路导线上发生电晕（见图），会引起电晕功率损失、无线电干扰、电视干扰以及噪声干扰。
电晕放电若干特性的实验研究
验 区域 内 由于临近 物体 和人员位 置 的变化 引起 的多
径 效应嘲 。
电流强度 １ｍＡ） 和数字 存储示 波器 Ｔ ｃ ４ ４ （ ｅｋ７ ０ Ｂ 带 宽 ４ＧＨｚ 采样 频率 ２ ／ ） ， ０ＧｓＳ 来测 量 电流和 记 录其 波 形 。实验环 境温 度 为 ２ ３℃ ， 对湿 度为 ６ ％ ， 相 ５ 充 电电压 为±６ Ｖ。 ０ｋ
第 ２ ３卷 第 ６期 ２１ ０ １年 １ ２月
军
械
工
程
学
院
学
报
Ｖｏｌ ２ Ｎｏ． ＿３ ６
Ｄ ｅ ．２ １ ｃ Ｏ１
Ｊ ｕ ｎ ｌ ｆＯｒ ｎ ｎ ｅＥｎ ｉｅ ｒｎ ｌ ｇ ｏ ｒ ａ ｄ ａ ｃ ｇｎ ｅ ｉｇ Ｃｏｌ ｅ ｏ ｅ
文 章 编 号 ：０ ８２ ５ （０ １ ０—０ ９０ １０ —９ ６２ １ ） ６０ ２—３
１ 电晕 放 电 电流 特性 的实 验 研 究
１ １ 实 验布局 ．
实 验采 用针 一球 电极 结构 对 电晕 电流特性 进行 研 究 ， 验布 局如 图 １ 实 所示 。实验 时 ， 通过 高压 直流 源 在球 上加直 流高 压 ， 一 定距 离 时 使 得针 对 球 发 在
生 电晕 放 电 ， 后 通 过 电 流探 头 Ｃ （ 然 Ｔ１ 电压 ５ｍＶ，
（ ． ｌ ｃ ｒ ｓａ ｉ ａ ｄ Ｅｌｃ ｒ ｍａ ｎ ｔｃＰｒ ｔ ｃ ｉ ｎ Ｉ ｓ ｉ ｔ ， ｄ ａ ｃ ｇ ｎ ｅ ｉ ｇ Ｃｏ ｌｇ ， １ Ｅ ｅ ｔｏ ｔ ｔ ｎ ｅ ｔ ｏ ｇ ｅ ｉ ｏ ｅ ｔ ｎ ｔ ｕ ｅ Ｏｒ ｎ ｎ ｅ Ｅｎ ｉ ｅ ｒ ｌｅ ｅ ｃ ｏ ｔ ｎ
Ｓ ｉａ ｈ ａ ｇ ０ ０ ０ Ｃｈｎ ； ． ｍｍｏ ｄ ａ ｃ ｕｐ ｎ ｐ ｒｍｅ ｔｏ ｈｊ ｚ ｕ ｎ ５ ０ ３， ｉａ ２ Ｃｏ ｉ ｎ Ｏｒ ｎ ｎ ｅＥｑ ｉｍｅ ｔＤｅ ａｔ ｎ ｆ
架空输电线路的电晕及其对环境的影响
架空输电线路的电晕及其对环境的影响本文介绍了交流架空输电线路电晕放电现象及影响电晕放电水平的主要因素。
阐述电晕放电导致可听噪声及无线电干扰的原理，并介绍降低可听噪声及无线电干扰的方法。
标签：交流架空输电线路；电晕现象；可听噪声；无线电干扰1 电晕现象电晕现象是带电导体周围空间出现强电场并使空气发生游离的结果，是一种特殊的气体放电形式。
在大气中存在数量巨大的自由电子，这些电子在输电线路电场的作用下加速，并不停地撞击气体原子。
当电场强度增加，气体中自由电子的运动速度亦随着不断增大，其撞击气体原子的时所携带的能量也越大。
当电场强度到达某一数值时，气体自由电子具备的撞击能量正好可以使得气体原子中的电子摆脱原子核束缚，产生一个新的离子，即导线周边空气开始产生电离现象。
大气中的氮、氧等气体原子由于自由电子的撞击而受到激发，跃迁到较高的能级。
随后，受激发的原子力图回到基态上去，与此同时放出激发时所吸收的能量。
正离子也有机会和自由电子产生碰撞，使得正離子与自由电子复合，转变为中性原子，这个过程会释放出多余的能量。
在不断的电离、复合过程中，会辐射出大量光子，在夜晚我们可以观察到导线周围会产生蓝色的晕光，并同时伴随有“咝咝”声响，这就是电晕现象。
影响交流架空线路电晕放电水平的主要因素：（1）架空导线表面情况。
影响导线表面状况的主要有两个方面。
一是大气中飘落到导线上的异物，如粉尘、鸟粪、铁丝、树枝、风筝等。
当异物附着在架空导线表面时，会使得导线表面场强发生畸变，在畸变场强的峰值位置，容易成为起晕部位。
二是由于制造工艺或架设过程中引起架空导线表面出现毛刺、凸起等现象，投入运行后在这些部位的局部场强将会增强，有可能成为线路的起晕部位。
（2）临近架空导线的小质点。
当导线处于雨、雪及起雾天气或粉尘环境中，空气中的小质点靠近带电导线时，由于导线周围电场的影响，使得小质点出现极化，面向导线和背向导线侧分别感应出不同极性的电荷。
小质点面向带电导线侧感应的电荷极性与导线上的相反，对导线与小质点之间的场强有助增作用。
高压输电线路电晕放电电磁辐射影响分析
高压输电线路电晕放电电磁辐射影响分析Study of electromagnetic noise influence from corona on high v oltage transmission lines林晓宇,陈仕修,张晓敏(武汉大学电气工程学院,湖北武汉,430072)摘要:阐述了高压输电线路产生电磁干扰的机理,对电晕放电电磁干扰的特性及其研究方法进行了详细介绍。
关键词:输电线路;电晕放电;电磁干扰Abstract:The generation of electromagnetic noise from corona on high voltage transmission line is analyzed and the EM inter ference study method and characteristic of corona discharge are discussed.The pre sent EM inter ference study of corona discharge and some related national standard is introduced at la st.K ey words:transmission line;corona;EM inter ference中图分类号:T M81 文献标识码:B 文章编号:1009-4032(2004)03-0060-03 由于我国的电能需求和电能资源分布存在区域性矛盾,因而采用“西电东输”———超高压远距离输电的方式来调节电能供求平衡。
随着电力工业的发展,电网容量增大,输电线路电压等级提高,超高压输电对周围环境的影响成为人们关注的焦点。
尤其在各种测、控微电子设备和计算机广泛应用的今天,如何描述、评价和减轻高压输电线电晕放电及火花放电的辐射干扰,确保电力系统正常、稳定运行,更具重要性和紧迫性。
本文将从输电线路电磁干扰产生的机理出发,对电晕放电和火花放电电磁辐射研究方法和特性加以探讨。
电晕放电的概念
电晕放电的概念电晕放电是一种高电压下气体放电现象，也称为电晕放电。
它是指当电场强度超过气体电击穿强度时，在电极周围形成气体放电现象。
电晕放电常见于高电压设备和高电场环境，如电力线路、高压输电线、放电设备等。
电晕放电是在气体中发生的一种局部气体放电现象，它具有以下特点：首先，电晕放电的电流较小。
由于电晕放电是在非平衡状态下进行的，所以其电流一般在几百到几千微安之间。
相比之下，正常的导电放电的电流要大得多，达到几百安甚至几千安。
其次，电晕放电的电压降较低。
电晕放电是在局部范围内发生的，电压降一般只有几千伏或几万伏，远低于常见的大气放电的数十万伏或数百万伏。
另外，电晕放电有明显的热效应。
电晕放电产生的电流通过局部区域，导致该区域温度升高。
这是因为电晕放电时，气体分子受到电场的作用而加速，多次碰撞，从而产生内能，进而转化为热能。
此外，电晕放电的发光现象比较明显。
电晕放电时，电子从低电位的电极穿越气体空间并撞击到高电位的电极，导致气体分子激发，产生气体的放电发光现象。
这种发光现象经常出现在夜间，在高压输电线路上形成了美丽的“电光秀”。
电晕放电的机理包括电离机理和电流输运机理。
在电晕放电的初期阶段，高电场会使得气体中的原子或分子电离产生正、负电荷，并形成正、负离子云。
随着电场进一步增加，正、负离子将被加速到足够高的速度，足以使电极表面的电子得以发射，从而形成电流。
电晕放电可以在大气中的多种气体中发生，例如空气、氮气、氩气等。
不同气体的放电特性有所不同。
同时，电晕放电也会受到温度、压力等外界条件的影响。
当环境温度、气压增加时，电晕放电的电晕放电电压下降，电晕放电的电晕模式也会发生变化。
电晕放电具有广泛的应用价值。
在实际应用中，电晕放电被用于去除静电、气体净化、离子助燃和光源等领域。
例如，电晕放电技术被应用于静电除尘器，可以有效地清除空气中的颗粒物；电晕放电产生的离子也可以用于净化空气或净化水质；此外，电晕放电技术还可以制造臭氧发生器、紫外线灯等。
交直流电晕放电微观物理过程的研究
交直流电晕放电微观物理过程的研究交直流电晕放电微观物理过程的研究引言：电晕放电是指在高电场下，气体中的电子经过复杂的过程从电极表面移动到气体中，产生电晕放电现象。
在交直流电场下，电晕放电具有不同的特性和机理。
了解电晕放电的微观物理过程对于电力系统的安全运行具有重要的意义。
本文将从交直流电场下电晕放电的微观物理过程展开研究，并对其机理进行探讨。
1. 交流电晕放电的微观物理过程：1.1 空气中电离与饱和效应：在交流电场下，电子在电极表面受到电场力的作用，从表面脱离。
随着电场的变化，电子重新被加速并向电极方向移动，重新撞击到表面产生离子。
在离子移动到一定距离之后，空气中的电离和复合达到平衡，形成了电晕放电。
1.2 电子混合与辐射：电子在电晕发生区附近的气体中进行运动，并与气体分子发生碰撞。
在这个过程中，电子可以与气体分子发生非弹性碰撞，使得分子电离，产生新的离子和自由电子。
除了电离，电子还会引起气体分子的激发和辐射，产生光子。
1.3 电子输运与电流密度分布：电子在电晕区域中的输运过程也对电晕放电的产生和发展起到重要的作用。
通过碰撞，电子与离子和气体分子发生相互作用，反复被加速和减速。
电子在空气中的输运过程决定了电流的密度分布，也会对电晕放电的形成和分布产生影响。
2. 直流电晕放电的微观物理过程：2.1 动力学过程：在直流电场下，电子从电极表面发射，向空气中移动。
电子在空气中经历多次碰撞，将其初速度减小，并逐渐失去能量。
最终，电子在电晕区域内被捕获，并导致电晕放电。
2.2 电子云的形成：在直流电晕区域内，电子的动力学过程会导致电子云的形成。
一部分电子集中在电极表面附近，被称为"空间电子云"。
另一部分电子通过碰撞损失能量后，停留在电晕区域附近，形成"热电子云"。
这两部分电子云的形成对电晕放电的发展起到了重要作用。
2.3 空气中电离和辐射：在直流电晕区域，电子与气体分子碰撞后引起了电离和辐射。
交流电场下水滴对导线电晕特性的影响
交流电场下水滴对导线电晕特性的影响胡琴;吴执;舒立春;蒋兴良;杨爽;徐清鹏【摘要】导线电晕会带来巨大的危害,是输电线路设计与运行必须考虑的重要因素之一,而降雨天气会严重影响导线的电晕特性.本文在小型电晕笼内对导线表面附着水滴时进行交流电晕试验,同时结合二维和三维有限元仿真来分析导线的电晕特性.研究表明,导线表面布满水的起晕电压远小于导线表面附着少量水滴的起晕电压;根据水滴在电晕过程中的破裂方式提出采用水滴的第一次破裂电压和第一次喷射微滴电压来表征水滴在电场作用下的稳定程度,试验得到导线表面附着三滴水的第一次破裂电压、第一次喷射微滴电压低于导线表面附着一滴水的值;水滴在交流电场中将会做两倍于电场频率的受迫振动,而且水滴在不同的振动位置对空间场强的畸变程度不一,这将导致水滴电晕过程中的瞬时电晕现象;通过三维仿真计算得到导线表面附着三滴水时的空间场强最大值和强场强区域体积大于导线表面附着一滴水的值,说明三滴水时对电场的畸变更为严重.【期刊名称】《电工技术学报》【年(卷),期】2015(030)018【总页数】9页(P237-245)【关键词】交流电场;电晕;水滴;破裂;振动;空间场强【作者】胡琴;吴执;舒立春;蒋兴良;杨爽;徐清鹏【作者单位】重庆大学输配电装备及系统安全与新技术国家重点实验室重庆400044;国网重庆南岸供电公司重庆 400060;重庆大学输配电装备及系统安全与新技术国家重点实验室重庆400044;重庆大学输配电装备及系统安全与新技术国家重点实验室重庆400044;重庆大学输配电装备及系统安全与新技术国家重点实验室重庆400044;重庆大学输配电装备及系统安全与新技术国家重点实验室重庆400044【正文语种】中文【中图分类】TM852在输电线路上，电晕现象常常指导线表面的电场强度超过空气分子的游离强度时，导线表面的空气分子发生电离，形成的一种自持放电[1-4]。
实际工程中，电晕放电常常伴随着能量的损失、可听噪声污染、无线电干扰、腐蚀作用、导线舞动等危害[5-8]。
电晕枪放电特性的机理研究的开题报告
电晕枪放电特性的机理研究的开题报告一、研究背景和意义电晕枪是一种电弧放电现象，利用该现象可以生成较高的电场强度和大量的负离子，可以应用于空气净化、电场加速器等领域。
而电晕枪的放电特性对于其应用效果和稳定性有着直接影响，因此对电晕枪的放电特性机理研究具有重要的理论和实际意义。
二、研究目的和研究内容通过实验研究和理论分析，探究电晕枪的放电特性机理，包括气体种类、气体压力、电极形状、电极间距等因素对于放电起始电压和放电电流的影响规律及其机理，为电晕枪的优化设计提供理论参考。
三、预期研究成果1. 确定不同气体种类下的放电特性规律和机理。
2. 探究气体压力对电晕枪放电特性的影响及其机理。
3. 研究电极形状和电极间距对放电特性的影响及其机理。
4. 建立电晕枪放电特性的理论模型，完善电晕枪的优化设计。
四、研究方法和研究步骤1. 实验方法：搭建电晕枪实验平台，选择不同气体、气体压力、电极形状、电极间距等参数进行实验研究，记录并分析各参数对放电特性的影响。
2. 理论模型建立：参考现有电晕枪放电特性理论，综合考虑气体电离机制、电场分布、空气流动等因素建立电晕枪放电特性的理论模型。
3. 步骤：第一步：搜集电晕枪放电特性机理相关文献，了解现有研究进展。
第二步：搭建电晕枪实验平台，选择实验条件，进行实验研究。
第三步：对实验数据进行分析，得到不同参数对放电特性的影响规律，并确定其机理。
第四步：根据实验结果和已有理论模型建立电晕枪放电特性的理论模型，实现理论与实验结果的拟合。
第五步：利用建立的理论模型进行优化设计，提高电晕枪的性能。
五、预计研究的难点1. 电晕枪放电特性机理的复杂性。
2. 实验数据的精确性和可靠性。
六、论文工作计划和预算1. 论文工作计划：第一年：完成电晕枪放电特性机理的实验研究，收集和整理已有文献，初步建立理论模型。
第二年：对实验数据进行分析和处理，确定影响放电特性的因素及其机理，完善理论模型。
第三年：根据实验结果和理论模型进行优化设计，撰写论文。
电晕放电及其危害
电晕放电及其危害1气体放电的基本形式在电力系统中，气体(主要是空气)是一种运用得相当广泛的绝缘材料，如架空线、母线、变压器的外绝缘、隔离开关的断口处等。
在通常情况下，由于宇宙射线及地层放射性物质的作用，气体中有少量带电质点，它们在强电场作用下，沿电场方向移动时，在间隙中会有电导电流。
因此，气体通常不是理想的绝缘材料，但当电场较弱时，气体电导极小，可视为绝缘体。
当气体间隙上电压提高至一定值后，可在间隙中突然形成一传导性很高的通道，此时称气体间隙击穿(也可叫气体放电)。
气体间隙击穿后，可依电源功率、电极形式、气体压力等具有不同的放电形式。
在低气压、电源功率较小时，放电表现为充满整个间隙的辉光放电形式；在高气压下，常表现为火花或电弧放电形式；在极不均匀电场中，会在局部电场较强处先开始放电，称为电晕放电。
除使用纯空气间隙作绝缘外，电力系统中还有许多处在空气中的固体绝缘，如输电线路的绝缘子，电机定子绕组槽外部分的绝缘等，所以还会遇到气体沿固体表面放电的情况(也称沿面闪络)。
2电晕放电现象当在电极两端加上较高但未达击穿的电压时，如果电极表面附近的电场（局部电场）很强，则电极附近的气体介质会被局部击穿而产生电晕放电现象。
10Pa。
当电极的曲率半径很小时，由于其附近的场强特别这里气体的气压约为5高，很容易发生电晕放电。
在通常的情况下，都是研究在曲率半径很小电极处的电晕放电。
电晕放电现象可在很多场合下观察到，例如，在高压传输线和同轴圆筒所包围导线的表面，或在针形不规则导体的附近以及在带有高电压的导体表面等处。
根据空间电荷场的相对重要性和阴极提供电子过程的性质区分了汤生放电、辉光放电和弧光放电。
在汤生放电中，空间电荷场对外加电场的影响很小，而在辉光和弧光放电中，它却起着重要的作用。
在汤生和辉光放电中，次级电子的提供过程，如光子、正离子和亚稳态原子过程所产生的作用不很明显，而弧光则是借助于十分有效的次级过程如场致发射和热离子发射而工作。
电晕放电机理及控制技术研究
电晕放电机理及控制技术研究一、电晕放电机理的基本概念电晕放电是指在高电压下，使电线、电缆或其它导电物体表面产生空气电离放电的现象。
放电过程的中心是指涌电场强度，普遍认为当电荷密度达到气体介质的放电阈值时，开始出现电晕现象。
电晕放电可以被称为"航空电子"、"纺织机械电子"、"电线电缆电子"等各种方面的科学。
电晕放电产生的一个很重要的原因是由于电晕放电产生了臭氧、游离氮、氧、等有害气体，在电力设备运作过程中可能会对人体、电器设备等产生威胁。
快速发展的电力领域与以维护环境为主的质量需求的相似性。
因此，电晕放电控制技术的研究目前也已引起人们的高度重视。
二、电晕放电机理分析1、电晕放电现象当导体受到极高电场时，使空气分子发生电离，产生大量的自由电子。
电离过程是通过电流、电压、偶极子环流产生的。
到此为止，导体上的电荷密度会上升。
如果电场强度超过一定的水平，导体表面将会呈现出高电压下的气体放电现象，也就是电晕放电。
2、电晕放电机理电晕放电机理与气体破坏过程、电荷地图密度的分布以及空气系数的物理量相关。
3、电荷地图密度电荷地图密度与导体表面的电场强度、表面导电性、电流等输入参数相关。
通过增加输入电压，可以使电荷密度逐渐增加。
电荷分布的空间是连续的，与输入电荷的方向无关。
4、气体破坏过程破坏是由于电荷密度在导体表面的自动扩散，而导致气体破坏产生的。
5、空气净化技术净化技术是应用高压电场的功效信息强化气体，以控制气体的质量。
通过使用科学合理的方法和技术手段进行空气净化，同时加强消防与环境保护，依法对化工企业、能源企业、机电企业等相关行业进行规范化的管理。
三、电晕放电控制技术研究电晕放电产生的有害气体有很多，例如臭氧、一氧化碳、瓦斯等，在电力设备运行过程中可能对人体、电器设备造成威胁。
针对这一问题，目前出现了许多电晕放电控制技术的研究，例如增加放电体积，降低电压等方法。
高压直流输电线路电晕放电的研究
高压直流输电线路电晕放电的研究我国能源分布不均以及生产力发展的特点需要走西电东送的能源战略，高压直流输电在此表现出了独特的优势，但因高压直流输电具有很高的电压等级，电晕放电成为不可避免的现象，会造成可听噪声、无线电干扰和电晕损耗等问题，这将会对环境和系统造成不利的影响。
因此，对高压输电线路电晕问题的研究具有重要的学术研究意义和工程实际应用价值。
标签：高压；直流输电；电晕0 引言随着社会经济的不斷发展，电力需求急剧增加，但我国幅域辽阔，能源分布与电力负荷不平衡。
在经济发达的东部地区，用电负荷比较集中，需要更多的能源，但东部地区能源相对匮乏；西部能源丰富，例如，水能、风能与煤炭资源，但这些地区经济发展比较落后，用电负荷较少，需求较低。
这就造成了我国形成了“西电东送，南北互供、全国联网”的电力输送格局，对于这种大容量、长距离的电力输送，高压直流输电具有明显的优势，实现了全国范围内的资源优势和经济优势的互补，对促进我国经济全面快速的发展，有着广阔的应用前景[1，2]。
在高压直流输电过程中，线路不可避免的会产生电晕放电。
线路正常工作时，能够允许一定程度的电晕放电，但是随着电压等级的不断提高，电晕放电问题愈加突出。
电晕放电不仅会造成线路的能量损耗，还会产生一些环境问题[3，4]。
现在，人们的环保意识逐渐加强，越来越重视电晕放电的问题，因此开展高压交流输电线路电晕现象的研究具有重要的价值和现实意义。
1 高压线路电晕产生的机理及影响1.1 高压线路电晕产生的原因高压输电线路工作时，导线附近存在电场，环境空气中存在大量的自由电荷，这些带电粒子在电场作用下做作定向运动。
电场强度的增大，带电粒子在撞击空气中的分子（或原子）过程中所获得的能量也逐渐增大，当电场强度达到某一临界值时，带电粒子在运动过程中获得足够的能量使得空气分子发生电离，此时的电场强度为使气体能够发生电离的临界值。
电离后的电子受到电场力作用做定向运动，碰撞空气分子发生电离产生新的电子，新的电子参与碰撞发生新的电离，当电场强度足够强时，更多的电子通过上面过程不断产生，如此反复循环形成电子崩[5]。
电晕放电有何危害和用途
电晕放电有何危害和用途电晕放电是指在高电压电场作用下，气体或绝缘体表面由于电离而发生放电现象。
电晕放电具有一定的危害，但也有一些特定的用途。
首先，电晕放电在一些特定的情况下会产生较大的危害。
当电晕放电发生在高压设备表面或电力输电线路上时，会产生能量释放，导致电流和电场的瞬间增大，从而对设备或线路的绝缘层产生损坏。
这会导致设备的故障和线路的短路，严重的情况下甚至会导致火灾等严重事故的发生。
此外，电晕放电还会生成有害气体，如臭氧、氮氧化物等，对环境和人体健康造成不良影响。
此外，电晕放电还会导致高频辐射，对周边设备和人体产生干扰和损害。
然而，电晕放电也被应用于一些特定的用途中。
首先，电晕放电被广泛应用于离子发生器、电除尘器等领域。
在离子发生器中，通过电晕放电产生带电的微小离子，这些带电离子具有良好的净化和杀菌作用，能够有效去除空气中的尘埃和有害微生物，并改善室内空气质量。
在电除尘器中，电晕放电能够产生高能电子使空气中的尘埃带负电而被捕捉，从而达到除尘的目的。
此外，电晕放电还应用于一些特定的科学实验中。
在一些物理实验和研究领域中，为了观察和研究电晕放电现象的特性和机理，人们常常采用静电模拟装置来产生电晕放电，以便进行深入的研究。
通过这些实验研究，不仅可以增进对电晕放电机理的理解，还可以推动相关科学领域的发展。
此外，电晕放电还被应用于气体放电及等离子体技术中。
气体放电技术是一种将电能转化为等离子体能量的技术。
利用电晕放电产生的等离子体能量，可以开展等离子体物理研究、激光和离子束技术、等离子体处理技术等领域的研究和应用。
这些技术和应用在材料表面处理、纳米材料合成、等离子体医学治疗等领域有重要的应用价值。
总的来说，电晕放电既具有一定的危害性，也有一些特定的用途。
在特定领域中，人们可以通过合理的设计和控制，使电晕放电发挥其正面作用，从而为我们的生活和科学研究带来益处。
电晕放电信号的主要特征
电晕放电信号的主要特征
电晕放电信号的主要特征表现为许多方面。
首先，从频率上讲，电晕放电信号的频率范围比较宽，一般在几十kHz至几百kHz之间。
由于电晕放电在高压设备中持续存在，所以其信号是连续的。
相比之下，部分放电信号具有脉冲性质，其放电过程是间断的。
其次，从放电强度来看，电晕放电信号的强度一般较低，且在一段时间内保持基本稳定。
电晕放电信号随着温度、湿度、气压等环境因素的变化而变化，如温度升高，湿度降低均会降低电晕放电的强度。
再者，电晕放电信号具有一定的相位分布特性，主要集中在电压的极大值和极小值两个位置附近。
电晕放电的形成主要与电场的分布有关，当电场强度大于一定阈值时，就会发生电晕放电。
最后，电晕放电信号也表现出空间定位难度大的特点。
由于电晕放电的范围较广，且强度均匀，因此在空间上很难确定放电的具体位置。
总的来说，电晕放电信号的特性复杂多样，这也使得电晕放电的检测和识别变得更为困难。
但是，通过对电晕放电信号的深入研究和分析，我们可以对其进行有效的监测，从而提前预防高压设备的故障，保障电力系统的安全稳定运行。
放电现象_实验报告
一、实验目的1. 了解放电现象的基本原理和类型；2. 观察和分析不同放电现象的特点；3. 掌握实验操作技能，提高实验分析能力。
二、实验原理放电现象是指电荷在导体或绝缘体之间转移的过程，可分为直流放电和交流放电。
放电现象在自然界和工业生产中普遍存在，对电气设备的绝缘性能和电力系统的稳定性具有重要影响。
本实验主要研究直流放电和交流放电现象。
三、实验仪器与设备1. 直流高压电源；2. 交流高压电源；3. 针-板电极；4. 空气间隙放电实验装置；5. 数字示波器；6. 数据采集器；7. 实验记录本。
四、实验步骤1. 直流放电实验（1）连接直流高压电源，将针-板电极插入空气间隙放电实验装置。
（2）调节直流高压电源，逐渐增加电压，观察放电现象，记录放电电压。
（3）分析直流放电现象，包括电晕、电弧和火花放电等。
2. 交流放电实验（1）连接交流高压电源，将针-板电极插入空气间隙放电实验装置。
（2）调节交流高压电源，逐渐增加电压，观察放电现象，记录放电电压。
（3）分析交流放电现象，包括电晕、电弧和火花放电等。
3. 放电现象对比实验（1）在相同条件下，分别进行直流放电和交流放电实验，对比分析两种放电现象的特点。
（2）观察放电现象在不同气体介质（如空气、氮气、氩气等）中的变化，分析气体介质对放电现象的影响。
五、实验结果与分析1. 直流放电实验结果（1）在直流放电实验中，当电压达到一定值时，针-板电极间开始出现电晕放电，随着电压的继续增加，电晕放电逐渐发展成电弧放电，最终形成火花放电。
（2）实验结果表明，直流放电现象的特点是放电电流的幅值和频率都较小，放电持续时间较长。
2. 交流放电实验结果（1）在交流放电实验中，当电压达到一定值时，针-板电极间开始出现电晕放电，随着电压的继续增加，电晕放电逐渐发展成电弧放电，最终形成火花放电。
（2）实验结果表明，交流放电现象的特点是放电电流的幅值和频率都较大，放电持续时间较短。
3. 放电现象对比实验结果（1）直流放电和交流放电现象在放电类型、电流幅值、频率和持续时间等方面存在明显差异。
高压开关的表面放电与电晕特性
高压开关的表面放电与电晕特性高压开关是一种常见的电气设备，广泛应用于电力系统、工业自动化等领域。
在高压开关的正常运行过程中，表面放电和电晕都是其重要的特性。
本文将重点讨论高压开关的表面放电和电晕特性，以及对设备可靠性和运行安全性的影响。
首先，我们需要了解什么是高压开关的表面放电和电晕。
表面放电是指高压开关电极表面的局部气体击穿现象，主要由电弧、电晕放电和电晕间电弧等形式组成。
当电极表面存在缺陷或污秽时，电场强度集中，使局部空气发生气体击穿，形成表面放电。
而电晕则是类似于放电之前的弱电流现象，其产生式可以理解为电场强度在高压导电体表面很陡的区域达到击穿电压，导致空气分子电离形成电离云，进而引发电弧放电。
高压开关的表面放电和电晕特性与其设计、制造过程以及工作环境都有密切的关联。
首先，在高压开关的设计和制造过程中，需要保证电极表面的光洁度和平整度，以及避免缺陷和污秽的存在，以减少表面放电的发生。
其次，应根据工作环境中的电场分布情况，合理布置电极与绝缘材料的结构，以减少电晕的产生并避免结构电晕的发展。
此外，绝缘强度的选择也很重要，过低的绝缘强度会增加表面放电和电晕的可能性。
表面放电和电晕对高压开关的影响主要体现在以下几个方面：1. 设备可靠性：表面放电和电晕会导致绝缘材料的老化和损坏，降低高压开关的工作可靠性。
表面放电和电晕的存在会导致电弧放电，产生高温和电离气体，进而导致气体和绝缘材料的化学反应，加速绝缘材料的老化；同时，电晕放电也会产生氧化物和有害物质，污染绝缘材料，导致绝缘性能下降。
因此，对于高压开关而言，减少表面放电和电晕的发生，能够延长设备的使用寿命和提高可靠性。
2. 运行安全性：表面放电和电晕可能引发火灾和爆炸等危险情况，对工作人员和设备造成伤害。
当高压开关的表面存在放电现象时，由于该放电通常begindissonpanation 在极短时间内释放巨大能量，可能引起周围的燃烧或爆炸，造成严重的人身伤害和财产损失。
关于电晕放电
电晕放电电晕放电(corona discharge)气体介质在不均匀电场中的局部自持放电。
最常见的一种气体放电形式。
在曲率半径很小的尖端电极附近，由于局部电场强度超过气体的电离场强，使气体发生电离和激励，因而出现电晕放电引。
发生电晕时在电极周围可以看到光亮，并伴有咝咝声。
电晕放电可以是相对稳定的放电形式，也可以是不均匀电场间隙击穿过程中的早期发展阶段。
火花放电是电极间的气体被击穿，形成电流在气体中的通道，即明显的电火花称为火花放电。
电晕放电是电极间的气体还没有被击穿，电荷在高电压的作用下发生移动而进行的放电，放电的现象是：在黑暗中可以看到电极的尖端有蓝色的光晕，称为电晕放电。
火花放电的电流大多都很大，而电晕放电的电流比较小。
电晕放电的形成机制因尖端电极的极性不同而有区别，这主要是由于电晕放电时空间电荷的积累和分布状况不同所造成的。
在直流电压作用下，负极性电晕或正极性电晕均在尖端电极附近聚集起空间电荷。
在负极性电晕中，当电子引起碰撞电离后，电子被驱往远离尖端电极的空间，并形成负离子，在靠近电极表面则聚集起正离子。
电场继续加强时，正离子被吸进电极，此时出现一脉冲电晕电流，负离子则扩散到间隙空间。
此后又重复开始下一个电离及带电粒子运动过程。
如此循环，以致出现许多脉冲形式的电晕电流。
电晕电流这一现象是G.W. 特里切尔于1938年发现的，称为特里切尔脉冲。
若电压继续升高，电晕电流的脉冲频率增加、幅值增大，转变为负辉光放电。
电压再升高，出现负流注放电，因其形状又称羽状放电或称刷状放电。
当负流注放电得以继续发展到对面电极时，即导致火花放电，使整个间隙击穿。
正极性电晕在尖端电极附近也分布着正离子，但不断被推斥向间隙空间，而电子则被吸进电极，同样形成重复脉冲式电晕电流。
电压继续升高时，出现流注放电，并可导致间隙击穿。
电晕放电工频交流电晕在正、负半周内其放电过程与直流正、负电晕基本相同。
工频电晕电流与电压同相，反映出电晕功率损耗。
电晕放电信号的主要特征(一)
电晕放电信号的主要特征(一)电晕放电信号的主要特征引言电晕放电是一种广泛存在于电力设备和高压系统中的现象，其产生的电信号特征对于设备的运行状态和安全性具有重要意义。
本文将重点讨论电晕放电信号的主要特征，帮助读者更好地理解和分析电器设备运行中的电晕放电问题。
电晕放电信号的定义电晕放电信号指的是在高电压电极周围产生的突然放电现象所携带的电信号，其具有一定的尖峰值和频率分布特征。
通过分析电晕放电信号的特征参数，可以判断设备是否存在电晕放电问题，从而及时采取相应的措施。
电晕放电信号的主要特征•尖峰值特征：电晕放电信号通常具有很高的尖峰值，尖峰值的大小与电晕放电的严重程度有关。
通过测量尖峰值，可以评估电晕放电对设备带来的潜在危害。
•频率分布特征：电晕放电信号在频率上呈现出一定的分布特征，即在一定频率范围内出现明显的能量集中。
这些频率分布对电晕放电问题的分析和定位非常有帮助。
•时域特征：电晕放电信号在时域上通常表现出快速上升和缓慢下降的特点，这是由于电晕环境下的电场分布不均匀引起的。
通过分析时域特征，可以了解电晕放电的发展过程和放电模式。
•脉冲宽度特征：电晕放电信号的脉冲宽度对于判断放电过程的持续时间和能量释放情况非常重要。
脉冲宽度较窄的信号通常说明放电能量较集中，而脉冲宽度较宽的信号可能意味着较为弥散的放电现象。
结论电晕放电信号的主要特征包括尖峰值、频率分布、时域特征和脉冲宽度。
通过对这些特征的分析和测量，可以有效地判断设备是否存在电晕放电问题，并采取相应的措施加以解决。
因此，了解电晕放电信号的特征对于保障电气设备的运行安全和可靠性具有重要意义。
电晕放电信号的检测方法•电晕探头：电晕探头是一种专门用于检测电晕放电信号的装置，通过将电晕放电信号转换成可测量的电信号，来实时监测电晕放电现象。
常见的电晕探头有电流变送器、电压传感器等。
•模拟信号分析：通过采集和记录电晕放电信号，并进行模拟信号分析，可以得到信号的频谱、尖峰值和时域特征等参数。
电晕放电信号的主要特征
电晕放电信号的主要特征电晕放电是指在高电压电场中，当电极与空气之间的电场强度达到一定程度时，空气中的分子会被电离，形成电子和正离子。
电子和正离子以极快的速度向电极移动，产生可见的闪光和声音，即电晕放电信号。
电晕放电信号具有以下主要特征。
1. 闪光特征：电晕放电信号的闪光强度和频率是其主要特征之一。
当电压升高到一定程度时，电晕放电会产生明亮的闪光。
闪光的强度与电晕放电的电压、电极形状和间距等因素有关。
频率上，电晕放电信号的闪光通常呈现出间歇性的闪烁，这是由于电晕放电过程中电离和复合的循环性质造成的。
2. 声音特征：电晕放电信号的声音是其另一个显著特征。
当电晕放电时，电子和正离子的高速移动会引起空气分子的振动，从而产生声音。
这种声音通常呈现出嗡嗡或嗤嗤的声音，其音频特性与电晕放电的电压和频率有关。
3. 气味特征：电晕放电信号产生的气味是其独特的特征之一。
在电晕放电过程中，空气中的分子被电离和激发，产生一些特殊的气味。
这种气味通常被描述为一种刺激性气味，有时会带有一些臭味。
气味的产生与电晕放电过程中产生的化学物质有关。
4. 电流特征：电晕放电信号的电流特征是其重要的参数之一。
电晕放电产生的电流通常是毫安级别的微弱电流，但其波形和幅值与电压、电极形状和间距等因素有关。
电流的变化可以反映电晕放电过程中电离和复合的动态变化。
5. 空间特征：电晕放电信号的空间特征是其观测和分析的重要内容之一。
电晕放电通常发生在电极附近的空间区域中，其形态和分布与电极形状、电压和介质等因素有关。
观测和分析电晕放电的空间特征可以揭示电晕放电过程中的场强分布和电离区域的形态。
6. 时间特征：电晕放电信号的时间特征是其动态变化的重要描述。
电晕放电通常具有瞬态的特性，其持续时间短暂，通常在微秒到毫秒级别。
电晕放电信号的时间特征可以反映电晕放电过程中电离、复合和电场分布的动态变化。
电晕放电信号的主要特征包括闪光特征、声音特征、气味特征、电流特征、空间特征和时间特征。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
径分别 为 ０ ２ ． ５ｍｍ、． Ｔ 和 １ｍｍ。地 电极采 用 ０ ５ｍｌ ｌ 铝 网制 成 的圆筒 电极 ， 径 为 ６ ． 直 ２ ５ｍｍ。 圆筒 电极
边沿设 有均压 环 ， 证 边 沿不 发 生 电晕 。交 流 电晕 保
试 验 电 路 示 意 见 图 １ 。
ｄ ｎ ｈ ｏ ｃｕ ｉ ｎ ｔ ａ ｏ ｏ ａ ｄ ｓ ｈ ｒ ｉｇ ｃ ｒ ｕ ｔｉ ｃ ｅ ｓ ｓ ｉ ｇ ｔ ｅ ｃ ｎ ｌ ｓ ｈ ｔｃ ｒ ｎ ｉ ａ ｇ ｎ ｉｃ ｉ ｎ ｒ ａ ｅ ｏ ｃ ｗｉ ｏ ｔ ｇ ａｓｎ ｎ ｉ ｐ ｅ ｓ ｒ ｅ ｕ ｉ ｇ ｔ ｖ ｌ ｅ ｒ ｉｉｇ ａ ｄ ａｒ ｒ ｓ ｕ ｅ ｒ ｄ ｃｎ ． ｈ ａ
试验 变压器 Ｂ为 Ｓ 气 体绝 缘 变压 器 ， 定 电 Ｆ 额
压 ３ Ｖ， ５ｋ 容量 １ ５ｋ ． ＶＡ。试 验 回路 采用 无 晕 导线
连接 ， 并对连 接处进 行处理 ， 回路 在试验 电压下不 使
发 生 电 晕 。 电 极 两 端 电 压 通 过 电容 分 压 器 Ｆ测 得 。
匀 速 升 高 电 极 两 端 的 电 压 ， 测 量 回路 中 交 流 当
下 ， 电极周 围均存 在与 之相异 的空 间 电荷 ， 线 正半 周
和 负半周 电晕 的起 始 和 发展 相 差 不 大 ， 没有 出现 明
显 的极性 效应 。
电晕 电流 脉 冲 出现 时 ， 即认 为 电晕 开 始 发生 。在标 准 大气压 条件 下 ， 筒 电极 在交 流正 半周 出现 的 脉 线～ 冲（ 简称 正脉 冲） 和交 流 负半 周 出现 的 脉 冲 （ 称 负 简 脉 冲） 起始 电压 相差 很小 ， 极性 效应 不 明显 。试 验测 得起 晕 电压有 效值 与线径 的关 系见 表 １ 。根 据 同轴 电极 的 Ｐ ｅ ｅ ｋ公式 为 ：
截 面及结构 的选择 ， 电晕产生 的能量 损耗 、 线 电干 无 扰和 可听噪声是 线路 设计和运 行 中要考 虑 的重 要因 素 。同时 ， 电晕 引起导线 表面腐 蚀 ， 降低 其使用 寿 会
ｌ一 雎 器 ；Ｂ
试 验 变 压 器 ；Ｒ一 水 电 阻 ；Ｆ一 分 压 器 ；
Ｅ 小 型人 工 气 候 装 置 ； Ｈ一湿度 调 节 通 道 ； Ａ一 气压 调 节 通 道 ；Ｄ一线 一 电极 ；Ｌ 罗 哥 夫斯 基 绕 组 筒 －
１ 实 验 平 台
试 验在 小 型人 工气 候装 置 中完成 ， 工气 候装 人 置采用有 机玻璃 筒型密 闭容器 ， 容器一端 可拆卸 ， 用 于更换 电极 ； 一端 没有换 气 阀 ， 接真空泵 以调节装 连 置 内气压 。容器 内气体 压力 通 过 精密 气 压表 测得 ，
测 量误差 小于 １ ６ 。采用加 湿装 置 产生 细雾 状湿 ． 气， 经湿气通 道注入 有机玻璃 容器 。 试 验线一 电极采用 铜导线 作高压 电极 ， 筒 导线 直
导线 部分 电场强 ， 电晕 更 加 剧 烈 。线 径 增 大 ， 线 附 导
ｊ
（） ３
式中： ｒ为 外极 的 曲率 半 径 ； 】 内极 的 曲率 半 径 ； ｒ为 为离 子迁移 率 ； ｇ为 几 何 常 数 ； 为两 极 间 电压 ，
近 电场强 度 降 低 ， 晕 电 压 提 高 ， 起 电晕 发 生 变得 困
分 别为 内 、 电极半 径 。 外
试验 相 对 空气 密 度 为 ０ ９ ． ５时 ， 线 粗 糙 度 为 导 ０８ ． ５时 ， 得 的起 晕 电 压 有 效 值 见 表 １ 求 。
表 １ 线 一 电极 起 晕 电压 有 效 值 筒
导线 直径 ／ ｍｍ 正脉 冲起 始 电压 ／ Ｖ ｋ
到起晕 电压 的影响 因素 ， 以及 电晕放 电与气 压 、 湿度 的关系 ， 对输 电线路 的设计具 有十分重要 的意义 。以
下基于宽频 带罗哥夫斯 基绕组 ， 分别对交流 电压作用 下线一 电极 的起晕 电压 ， 筒 电晕 电流脉 冲， 以及气压 和 湿度 与交 流电晕 的关系进行研究 。
电晕有不 同 的机理 。交 流 电晕 在空 间 中存 在有 上半 周期 放 电留在 空 间的空 间 电荷 。利用 电场作用 下粒 子 运动 时间 的公 式 ， 近似 得 出 交 流下 正 负 离 子 消失
的时间 ：
ｒ０ 一 ｒ
图 ２ 不 同 线 径 交 流 电 晕 脉 冲 幅 值 随 电 压 有效 值 变 化 曲线
Ｖｏ ＿ ９ ＮＯ ３ ｌ２ ．
河北 电力技 术
ＨＥ ＢＥ ＩＥＬＥＣＴＲ Ｉ Ｐ Ｗ ＥＲ Ｃ ｏ
Ｊ ｎ ２ １ ｕ ．００
第２ ９卷 第 ３期 ２１ ０ ０年 ６月
交 流 电晕 放 电特 性 的影 响 因素研 究
Ｉｆｕ ｎ ｅ Ｆａ ｔ ｒ ｕ ｙ ｏ ｎ ｌｅ ｃ ｃ ｏ ｓ Ｓｔ ｄ ｎ ＡＣ ｒ ａ Ｄｉｃｈ ｒ ｉ ｇ Ｃｈ ａ ｔ ｉｔｃ Ｃｏ ｏｎ ｓ ａ ｇ ｎ ａｒ ｃ ｅｒｓ ｉｓ
负脉 冲起 始 电压 ／ Ｖ ｋ
起晕 电压 计 算 值 ／ Ｖ ｋ
（） ｂ
负 脉 冲
线一 电极虽 为极 不均 匀场 ， 筒 但没 有 出现直 流 电
晕 中 的 极 性 效 应 。 通 过 研 究 ， 为 交 流 电 晕 与 直 流 认
ａ 直 径为 ０ ２ 一 ． ５ ｍｍ 的 导 线 ； － 直 径 为 ０ ５ｍｍ 的 导线 ； ｂ ． ｃ 直 径 为 １ｍｍ 的导 线 一
收 稿 日期 ：０ ０一 ４—２ ２１ Ｏ ２
利 用 电晕 放 电所 特有 的特里切尔 脉冲来测量 电
晕 放 电 ， 电晕 脉冲信号 是频 率 为 ｌ ～２ 该 ５ ５ＭＨｚ 幅 ，
值 为 １ ～ １０ｍＡ 的高频 小 电流信 号 。为对 这种 电 Ｏ ５ 流 进行测量 ， 在试 验 中采 用宽 频 带微 电流测 试 用罗
Ｅ ３１ ８（ － 一 ５ ｍＳ（ ￣ ． １ ） 、ｒ ，８ （） １
线一 电极 电晕发 生后 ， 续升高 电压 ， 到电晕 筒 继 得
正、 负脉 冲幅值 随电压有效值 的变化曲线 ， 图 ２ 见 。
ｕ １ 一Ｅ ｒｎ垦
ｒ
（） ２
式 中： 为 电 极 的粗 糙 度 ； 为 相 对 空 气 密 度 ； 、 ｍ ｒＲ
从 空 间 电荷 角度 分析 ： 线径增 大 ， 起晕 电压 随之
升高， 电场强度 在迁 移 区更 强 ， 正离子 与负离 子 消失 时 间变短 ， 电极周 围与 电极 相异 的空 间 电荷 减少 ， 对 电场 的畸 变作用 减 弱 ， 引起 起 晕 电压 的升 高 。在起
等结 论 。 关 键 词 ： 流 电压 ； 晕放 电 ； 流脉 冲 交 电 电
Ａｂｓｒ ｃ ： ｔａ ｔ Ｔｈｉ ｐａ ｅ ｐ ｅ ｅ ｓ ｈｅ ｏ ｔｔ ｅ ｆ ｓ ｐ ｒ ｒ ｓ ｎｔ ｔ ｃ ｎｓｉｕｔ ｏ ＡＣ ｃ ｏ ｏｒ ｎａ
ｄ ｓ ｈａ ｇ ｎ ｅ ｔ ａ ｆ ｍ ，ｒ ｓ ａｒ ｈ ｓ ｈｅ ｎ ｌ ｅ ｃ ｏｆ ｌｅ ｉｃ ｒ ｉ ｇ ｔ ｓ ｐｌｔｏｒ ｅ ｅ ｃ ｅ ｔ ｉ ｆｕ ｎ ｅ ｅ ｅ —
ｔｏ Байду номын сангаас ｄ ｄａ ｅ ｅ ｎ ｃ ｏｎ ｓ ｈ ｒ ｉ ｇ，ｈｅｉ ｌ ｎ ｅｏｆａｒ ｒ ｄｅ ｌａ ｉｍ ｔ ｒｏ ｏｒ ａｄｉｃ ａ ｇ ｎ ｔ ｎｆｕｅ ｃ ｉ
ｐ ｅ ｓ ｒ ｏ ｏｎ ｓ ｈａ ｇｉｇ ｈａ ａ ｔ ｒｓ ｉｓ ｔ ｉｆｕｅ ｅ ｒ ｓ ｕ ｅｏｎ ｃ ｒ ａ ｄｉｃ ｒ ｎ ｃ ｒ ｃ ｅ ｉｔｃ ， ｈｅ ｎ ｌ ｎｃ
哥 夫 斯 基 绕 组 ， 宽 为 ０ ３ ６ ～ １ ０Ｍ Ｈｚ 灵 敏 度 带 ．９ ２ ，
作 者 简 介 ： 宏 新 （９ ５ ， ， 黄 １ ７ 一） 男 高级 工 程 师 ， 主要 从 事 高压 电缆 检 修 、 程 建 设 管 理＿ 作 。 工 ［
・
４ ・ ２
Ｖｏ１ ２ ． ． ９ ＮＯ ３
由图 ２可知 ， 电晕 脉 冲 的幅 值 随着 电 压 的升 高 而增 大 ， 中心 导 线线 径 越 小 ， 且 电晕脉 冲幅 值越 高 。
这是 由于 脉 冲幅值 与 电晕 层 厚 度 相关 ， 高场 强 区域
随 电压升 高而增 大 ， 电晕层 向外 扩散 ， 因此 电晕脉 冲 强度增 加 。当线 径较 小时 ， 电场不 均匀 系数 大 ， 近 接
ｏｆｈｕｍｉ ｉｙ ｏ ｏｒ ｎａ ｉ ｐ ｓ ｕｒ ｅ ｎｄ ｒ ＡＣ ｅ ｓ ｒ ｙ ｄｔ ｎ ｃ ｏ ｍ ｕｌｅ ｃ ｒｎｔｕ ｅ ｐｒ ｓ ｕ ｅ ｂ ｔ ｓ ｓ ａ ａ ｙ ｅ ｈ ｅ ｔｒ ｓ ｔ ｏ ｇ ｔｔ ｅ ｏ ｌ ｓｏｎ ｎｃｕ— ｅ ｔ ， ｎ ｌ ｚ ｓ ｔ ｅ ｔ ｓ ｅ ｕｌｓ ｔ ｅ ｈｒ ｅ ｃ ｎｃｕ ｉ ｓ ｉ ｌ
难 ， 致线 径增 大 ， 晕强 度减小 。 导 电
为 方便计 算 ， 电压 有效值 。 取
在相 对 湿 度 为 ４ ， ０ 大气 压 为 １ Ｐ ０ ａ的空 气 中 ， 为 １４ｃ ／ 。经计 算 ， 验线 一 电极 随所 ． ｍ Ｖｓ 试 筒
加 电 压 与 线 径 的 不 同 而 变 化 ， 间 间 隔 在 １ ８ｍｓ 时 ～ 的 范 围 内 ， 离 子 消 失 的 时 间 为 ０ ８ ６ｍｓ 负 ．～ 。 离 子 消 失 时 间 和 工 频 电 压 １ ４周 期 相 差 不 大 ， ／
河 北 电力 技 术
Ｈ ＥＢＥＩＥ ＬＥＣＴＲ Ｉ Ｃ Ｐｏ Ｗ ＥＲ
第 ２ ９卷 第 ３期
２１ ０ ０年 ６月
Ｊ ｎ ２ １ ｕ ．００
３ ２ ｆ ．１
最 终也 聚集 在 线 电 极 周 围。分 析 认 为 在 交 流 电 压
２ 电极 导 线 直 径 对 电晕 放 电 的影 响