汽液固三相蒸发管内壁面磨损的数值模拟研究_邱亚娟

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固相沉积及气_液_固三相相平衡研究发展综述_张伟

固相沉积及气_液_固三相相平衡研究发展综述_张伟
312 蜡沉积数学模型
在对含有沥青质的油气体系的组分进行重馏 分特征化处理时 ,延伸的组分不一定到 C31 ,常常是 根据实际情况的需要确定延伸的组分数 ,设延伸后 油气体系共有 np 个组分 , 则体系最后一个组分为
np ,再把第 np 个组分又分为 2 个组分 ,一个是沥青
质组分 ,用 npB 表示 ,其摩尔组成计算式为 :
程为基础的固体模型 ,其主要方法是采用状态方程 来计算稳态闪蒸 , 求解气 - 液 - 固三相相平衡问 题 。1989 年 ,Lang 和 Wenze [ l ] 采用 Schmidt - Wenzel 状态方程与缔合概念相结合 ,研究含固相物质体系 的相平衡 。该模型将固相看成是自缔合的分子聚 集体 ,并且假设固相为一纯物质 , 利用三相点的性 质计算纯物质的缔合度 。1994 年 ,Salim 、 Bishnoi 和 Trebble 提出了以 TBS 状态方程为基础的描述含固 相体系的相平衡计算模型 。这是到目前为止 ,气 -
115 注气提高原油采收率油藏的有机固相沉积问
液 - 固三相相平衡状态方程方法的最新进展 ,这一 模型已经用于简单组分的三相相平衡计算 。但是 , 由于目前缺少相平衡基础数据 ,模型中的参数确定 还不完善 ,该模型直接用于含有大分子量物质的复 杂油气体系的多相相平衡计算 ,还存在许多问题 。
212 以溶液理论为基础的三相相平衡研究 1967 年 ,Null 用 Willson 方程分析了几种融熔
Z npB = W npB ・ Moil / M npB
根据组分在平衡时的气相 、 液相和固相各相中 的平衡分配比或平衡常数的定义 ,可以推导出气 液 - 固三相相平衡数值模型方程组 ( 三相闪蒸模 型) [4 ,10~12 ] :

三通管中气液冲蚀磨损的数值模拟研究

三通管中气液冲蚀磨损的数值模拟研究

三通管中气液冲蚀磨损的数值模拟研究许留云;李翔;李伟峰;裴彦达【摘要】The numerical simulation on erosion during the air containing less droplets entering into tee pipes was studied by using DPM model in Fluent software. Through simulation experiments, the site of more serious erosion was found out. The results show that, at the same speed, the erosion rate of the tee increases with the increasing of droplet amount;when the droplet amount is the same, the rate of erosion increases with the increasing of inlet fluid velocity.%运用Fluent软件中的DPM模型对含少量液滴的气体在三通管中的冲蚀情况进行数值模拟,通过模拟实验分析三通管中冲蚀比较严重部位。

结果证明在速度相同的情况下,流体对三通管的冲蚀磨损作用随着液滴含量的增加而增大;在液滴含量相同的情况下,流体对三通管的冲蚀磨损作用随着流体入口速度的增大而增大。

【期刊名称】《当代化工》【年(卷),期】2014(000)008【总页数】3页(P1577-1579)【关键词】三通管;冲蚀速率;气液;数值模拟【作者】许留云;李翔;李伟峰;裴彦达【作者单位】中国石油大学北京,北京 102249; 中国特种设备检测研究院,北京100013;中国特种设备检测研究院,北京100013;中国石油大学北京,北京102249; 中国特种设备检测研究院,北京100013;中国特种设备检测研究院,北京100013【正文语种】中文【中图分类】TQ018管道是在一定压力下输送流体的特种设备。

弯管中液固两相流及壁面碰撞磨损的数值模拟

弯管中液固两相流及壁面碰撞磨损的数值模拟
的指 导 作 用 .



液 固两相 流;碰撞磨损;颗粒分布;弯管;数值模 拟
T O 1 O 2. 1 文 献标 识码 A
中 图分 类 号
Nu e i a i u ai n O q i — o i wo p a eF o a d m rc l m lto f S Li u d s l T — h s l w n d Er so — o l i n i y h n o i n c l so aS p o i n
0 引 言
液 固两相流 碰撞磨损在工 业上具有广泛的背景 .它广 泛存在于机械 、冶金 、能源 、建材 、航空 、航 天等 许多工业部 门,已成为材料破 坏或设备失效的重要 原 因之一 [] 固两相 流化床 内由于颗粒在床 1.液 - 3 层 中激 烈搅动 ,颗粒 与颗粒 之 间、 颗粒与反应器壁之 间相 互碰撞 , 反应器 内壁 不断受到冲击力和摩擦力
eo inrt rsn s oter g f 0 。 ~6 r s aep e e t t a eo o h n 4 0。 whc h e o s e ino ec lso e u n ya ditn i , I ihi tesr u go fh ol inf q e c n e st s i r t i r n y t
v l ct n r s u ed s b t n a ec lu a e ,a l a ee o i n r t s f i e e t n l s f h u v dd c r r - eo i a d p e s r it u i r ac lt d s y i r o wel s h r so e d f r n g e t ec r e u t ep e t a o a o a d c e n o a e . T e u rc l e u t s o itd a d c mp d r h me a s l h w: Th a i l it b t n o 0。 b n i ei o t l t ema i l n i r s ep r ced sr u i f9 t i o e dp p p i , h x ma s ma

液固两相流管道磨蚀数值模拟研究

液固两相流管道磨蚀数值模拟研究

颗粒表面的粗糙度下降,磨蚀的速率也会下降;而当颗粒的半径变大时管道磨蚀的速度也会加快,加重管道的磨蚀情况。

2.2 介质因素介质因素的影响参数有温度、pH 值、溶氧量等。

这些介质参数通过影响材料的耐蚀性或者成膜状态来影响它的磨蚀性能。

2.3 材料因素材料因素包含金属的化学成分、耐蚀性等等。

通过影响材料的组织结构可以影响管道的磨蚀,而它的宏观力学性能也会对管道的内壁造成一定的破坏。

和那些软性材料相比,硬性材料更能够阻挡管道的磨蚀。

2.4 流体力学因素流体力学因素包含了流速和流态。

流体对于管壁的冲击速度会加重磨蚀,而流体的流态也会对管道磨蚀产生重要的影响,随着时间的进行,磨蚀会反过来影响流速流态,反复影响会导致过流部件失效。

当速度较大的时候会引起冲刷和磨蚀的交互作用增加。

3 数值模拟[6]建立如图1所示弯管模型,管径d=0.6m ,拐弯半径R=1.8m ,出/入口直管段管长L=5m 。

图1 弯管模型及网格划分选择压力求解器pressure-based ,湍流模型选择添加k-epsilonRealized ,离散相模型选择作用连续相Interaction with Continuous Phase ,点击物理模型Physical Models 标签页,点选激活Erosion/Accretion ,计算磨蚀速率,材料material 创建油品oil ,密度860kg/m 3,粘度0.02kg/(m ·s),入口设置为速度入口,流入速度10m/s ,湍流强度5%,水力直径0.6m ,离散相为砂,密度2500kg/m 3,质量流量1kg/s ,直径200μm ;出口设置为outflow 边界。

颗粒在壁面上的法向及切向反弹系数定义为颗粒冲击角的多项式函数。

在建立冲蚀模型时,冲击角函数被用于定义管道壁面的塑性冲蚀。

0 引言由于地层及井下作业的复杂性,即使已经采取防砂措施,油气产物中依然会存在含砂现象。

油气集输管道在油气的运输中承担着重要的角色和作用,而采出液含砂在输送过程中,宜使油气集输管道受到磨蚀而导致油气管道泄漏事故,这对于整个能源或工业行业来说都是很不友好的。

弯管中液固两相流固粒对壁面磨损的数值模拟

弯管中液固两相流固粒对壁面磨损的数值模拟
面磨损过程进行 了数值模拟研 究。对不同角度 弯管壁 面处的磨损率进行 了预测和
比较 .模 拟研 究 结 果 为 弯 管 内多相 流 防 、 除垢 技 术 的 工程 设 计 提 供 了一 定 的指 导
作 用。
【 关键词 】 磨损 液 固两相流 随机轨道模型 弯管
液 固 两 相 流 磨 损 在 工 业 上 具 颗 粒 在 床 层 中激 烈搅 动 ,颗 粒 与 有 广泛 的背 景 。它 广 泛 存 在 于 机 颗 粒 之 间 、颗 粒 与 反应 器 壁 之 间
坐标 系 ( ,, )中的通用形式可表 xyz
示成 :
a 型 +旦 如 : f ]三r 1旦r ] 盟+ ! 业+ 三 r + f 』 f型 + 塑 型 I母 型+

] 詈 2 + ( 剀+ +
: - C k
、 为模型常数 。C : 0 O.9,C : .4,C : .2・ , 14 2 19
出 了颗 粒 一壁 面 碰撞 模 型 和壁 面
r动
t 1
I ,
磨 损 模 型 ,利 用 这些 模 型可 以模 拟 颗 粒 在 弯 管 流化 床 中 的运 动 轨
迹及 预测 颗粒 对 壁 面的磨损 率 。


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油气体系气_液_固三相相态模拟

油气体系气_液_固三相相态模拟

( 1) ( 2) ( 3)
f f
S i
L i
=
L xL i ip S OS =xS iri f i
OS = aS if i
根据多相平衡热力学判断 , 气-液平衡常数和液-固平衡常数分别表示为 : K VL = i K SL i = xV i = xL i
L i V i
( 4) ( 5)
L xS i ip = L S OS xi ri f i
摘要 :根据油气烃类体系的组成特点和相态特征 , 提出了 气-液-固三相 相平衡的 计算方 法 。 采用 状态方程 描述 气相和液相的相态变化 ;而将固相视为非理想的固态溶液 , 用正规溶液理论来 描述其非理 想性 。 实例计 算结果 表明 , 该方法适用于石油开采 、 集输和加工过程中的气 、 液 、 固三相相态模 拟研究 , 也可 以用于石 蜡 、 沥青等 有机固相沉积的研究 。 关 键 词 :油气 ;气-液-固相平衡 ;相态 ;状态方程 ;溶液 中图分类号 :T E355. 9 文献标识码 :A
VL SL VL SL
2 算例和结果分析
根据以上气-液-固三相平衡的热力学模型 , 对某一油气体系进行了气-液-固三相平衡计算 , 该油气体 系的摩尔组成如表 1 所示[ 1] 。 本计算选用 P R 状态方程计算气-液相平衡 。
第 5 期 油气体系气-液-固三相相态模拟 83 表 1 供研究的油气体系的原始摩尔组成( x) ( 未经归一化) Table 1 Original molar composition of the oil -gas system under investigation ( non -normalized )
ZHANG M ao-lin , MEI Hai-yan , LI Min , S UN Liang-tian , LI Shi-lun

三通管中气液冲蚀磨损的数值模拟研究

三通管中气液冲蚀磨损的数值模拟研究
第4 3卷 第 8期 2 0 1 4年 8月




C o n t e mp o r a r y C h e mi c a l I n d u s t r y
V o 1 . 4 3 .N o . 8 A u g u s t ,2 0 1 4
磨 损 的数值模拟研 究 三通 管 中气 液冲蚀
蚀 情 况嘲 , 虽然 国 内的学 者对 三通 管 的内流场 分 布 已经进 行 的大量 的研 究 ,但 是专 门针对 三通 管重 要
业生产 、周边环境 和公众安全带来 了严重 的负面影 响n 。石 化 工业 管 道系 统失 效 的形 式多样 ,机 理复
杂 ,其 中 由介 质 流动 造成 的冲蚀 破坏 是管 道 系统最 常见 的失 效形 式 ,具 有 明显 的局 部性 、突 发性 和 风
Ab s t r a c t : Th e n u me r i c a l s i mu l a t i o n o n e r o s i o n d u i r n g t h e a i r c o n t a i n i n g l e s s d r o p l e t s e n t e i r n g i n t o t e e p i p e s wa s s t u d i e d b y u s i n g DP M mo d e l i n F l u e n t s o f t wa r e . T h r o u g h s i mu l a t i o n e x p e ime r n t s , t h e s i t e o f mo r e s e io r u s e r o s i o n wa s f o u n d o u t . Th e r e s u l t s s h o w t h a t , a t t h e s a me s p e e d , t h e e r o s i o n r a t e o f t h e t e e i n c r e a s e s wi t h t h e i n c r e a s i n g o f d r o p l e t a mo u n t ; wh e n t h e d r o p l e t a mo u n t i s t h e s a me , t h e r a t e o f e r o s i o n i n c r e a s e s wi t h t h e i n c r e a s i n g o f i n l e t l f u i d v e l o c i t y .

基于ECRC磨损模型的离心泵壁面磨损特性研究

基于ECRC磨损模型的离心泵壁面磨损特性研究

第42卷第5期2021年5月哈㊀尔㊀滨㊀工㊀程㊀大㊀学㊀学㊀报Journal of Harbin Engineering UniversityVol.42ɴ.5May 2021基于E /CRC 磨损模型的离心泵壁面磨损特性研究赖芬,王凤鸣,朱相源,常沛然,李国君(西安交通大学热流科学与工程教育部重点实验室,陕西西安710049)摘㊀要:为了探索离心泵内液固两相流动及固体颗粒引起的壁面磨损特性,本文基于E /CRC 磨损模型进行了数值预测,获得了设计工况下离心泵各个区域的磨损形态并对比不同区域的最大和平均磨损率,分析了磨损率变化规律并预测了最大磨损率发生位置,讨论了颗粒粒径及浓度对离心泵叶轮磨损特性的影响㊂结果表明:磨损最严重的区域在叶片前缘及叶片压力侧尾缘附近;后盖板的平均磨损率最大,叶片及后盖板的最大磨损率最大,最大磨损率在叶片与后盖板交界处叶片曲率角59.8ʎ附近;颗粒粒径及浓度均对叶轮磨损特性有显著的影响,随颗粒粒径的增大,前盖板及叶片的磨损区域面积显著减小,而后盖板的磨损区域面积几乎不变,磨损率呈减小趋势;随颗粒浓度的增大,叶轮磨损区域面积几乎不变,磨损率呈增大趋势㊂关键词:离心泵;液固两相流;固体颗粒;磨损特性;磨损模型;磨损形态;最大磨损率;颗粒粒径;颗粒浓度DOI :10.11990/jheu.201907031网络出版地址:http :// /kcms /detail /23.1390.U.20210302.0929.002.html 中图分类号:TH311㊀文献标志码:A㊀文章编号:1006-7043(2021)05-0719-10Erosion characteristics of centrifugal pumpsbased on E /CRC erosion modelLAI Fen,WANG Fengming,ZHU Xiangyuan,CHANG Peiran,LI Guojun(MOE Key Laboratory of Thermo-Fluid Science and Engineering,Xiᶄan Jiaotong University,Xiᶄan 710049,China)Abstract :This study conducted numerical predictions on the basis of the E /CRC erosion model to investigate the liquid-solid flow and solid particle erosion characteristics of centrifugal pumps.The erosion patterns in all regions of a centrifugal pump were obtained under design conditions.The maximum and average erosion rates for different regions were compared.The erosion rate variations were analyzed,and the location of the maximum erosion rate was predicted.The effects of particle diameter and concentration on the erosion characteristics of the centrifugal pump impeller were also discussed.Results showed that the most severe erosion areas were in the vicinity of the leading edge of the blade and the trailing edge of the blade pressure side.The average erosion rate of the hub was the largest.The maximum erosion rate of the blade and hub was the largest,and it was observed at the junction of the blade and back shroud with a blade curvature angle of 59.8ʎ.Particle diameter and concentration exerted significant influences on the erosion characteristics of the centrifugal pump impeller.With an increase in particle diameter,the erosion areas of the shroud and blade showed a significant decrease.By contrast,the erosion area of the hub remained almost the same,and the erosion rate presented a decreasing trend.With an increase in particle concentration,the erosion area of the impeller remained almost the same,and the erosion rate presented an increas-ing trend.Keywords :centrifugal pump;liquid-solid two-phase flow;solid particle;erosion characteristics;erosion model;erosion pattern;maximum erosion rate;particle diameter;particle concentration收稿日期:2019-07-08.网络出版日期:2021-03-02.基金项目:国家重点研发计划(2016YFB0200901).作者简介:赖芬,女,博士研究生;李国君,男,教授,博士生导师.通信作者:李国君,E-mail:liguojun@.㊀㊀泵是把机械能转化为流体压力能的通用机械,其中离心泵使用最广泛,特别是在水利水电工程中㊂但环境恶化引起的泥沙流失导致河流中含有泥沙,例如,中国的黄河泥沙含量为37.8kg /m 3[1],美国的科罗拉多河泥沙含量为10kg /m 3[2]㊂水利水电工程中的离心泵一般按清水工况设计,但其内部的实际流动为液固两相流动㊂固体颗粒的存在不仅会降低离心泵的效率,还会对离心泵壁面造成侵蚀磨损㊂磨损将导致频繁地维修和更换过流部件,造成输运系统停机,输运费用大幅度增加㊂Wilson 等[3]指出大型矿场每小时的停机成本大约为10万美元㊂因此,研究黄河和长江流域使用的含沙水离心泵内的哈㊀尔㊀滨㊀工㊀程㊀大㊀学㊀学㊀报第42卷液固两相流动及其磨损特性具有重要意义㊂但固体颗粒引起的壁面磨损是个复杂过程,最终的磨损形态受很多因素的影响,包括颗粒特性㊁流场特性㊁壁面特性等㊂国内外学者对壁面磨损的影响因素进行了大量的试验研究㊂例如,Tian等[4]通过科里奥利磨损试验台测试了不同颗粒粒径下壁面的磨损系数,结果表明颗粒形状㊁粒径分布等颗粒特性会对磨损系数产生重要的影响㊂陈红生等[5]通过离心泵液固两相流水力试验,发现造成局部磨损的重要原因是叶轮出口附近的射流-尾流结构㊂Wiedenroth[6]采用超声设备测试了4种叶轮叶片的磨损量,发现当颗粒撞击角较大时,硬度高的壁面受到的磨损较严重㊂随着计算机技术的迅猛发展,数值模拟方法已成为研究各种物理现象的重要手段㊂目前关于离心泵液固两相流的数值模拟及磨损预测,磨损模型主要选用Finnie[7]和Tabakoff[8]模型,研究对象主要针对离心泵的某一过流部件[1,9-11]㊂例如,Noon等[9]应用Finnie磨损模型预测了石灰浆输送泵蜗壳的磨损形态,结果表明蜗壳的磨损率随撞击速度㊁质量浓度㊁颗粒粒径的增大而增大㊂刘娟等[10]应用Finnie 磨损模型对低体积分数的离散相颗粒在离心泵中的运动规律及叶轮壁面的磨损特性进行了数值研究,发现液固相密度差距越大,固体颗粒的运动跟随性越差,固体颗粒与过流表面发生碰撞的几率增大,叶轮壁面的磨损强度增加㊂黄先北等[1]采用Tabakoff 磨损模型对不同泥沙及不同入口工况下离心泵叶轮壁面的磨损规律进行了探索,发现颗粒粒径会显著影响叶轮壁面的磨损形态和位置,颗粒在离心泵入口分布越均匀,壁面磨损越分散,磨损位置轴对称性越明显㊂何创新[11]采用Tabakoff磨损模型对单级双吸中开式离心泵叶轮壁面的磨损特性进行了分析,结果表明叶轮入口前的密封体导叶能有效地抑制叶片的磨损,合理的叶片型线设计可以显著降低叶片压力侧的磨损㊂然而,大部分磨损模型的建立和推导都是基于气固两相流试验的㊂磨损模型能否准确预测液固两相流下的壁面磨损特性需进一步验证㊂Zhang等[12]研究表明侵蚀磨损研究中心(E/CRC)提出的磨损模型不仅适用于气固两相流动,而且在液固两相流动中也能获得准确的结果㊂Peng等[13]指出E/CRC 磨损模型与其他磨损模型相比,在CFD软件中更易执行,模型中考虑了颗粒硬度和形状因素,得到的数值结果与试验结果更接近㊂但现有研究中未见采用E/CRC磨损模型预测离心泵壁面磨损特性的研究㊂因此,本文针对黄河和长江流域使用的含沙水离心泵展开了研究,建立了基于E/CRC磨损模型的离心泵壁面磨损特性预测数值方法,对各个区域的磨损形态进行了预测并对比了不同区域的最大和平均磨损率,分析了磨损率变化规律并预测了最大磨损率发生位置,另外还讨论了颗粒粒径及浓度对离心泵叶轮磨损特性的影响㊂1㊀液固两相流及磨损预测数学模型本文采用的流动介质为黄河㊁长江流域的含沙水,根据长江夏季泥沙浓度[14]及黄河多年平均泥沙浓度[15],泥沙浓度大约为32kg/m3,体积分数小于3%,泵内流动为低浓度液固流㊂文献[16]指出欧拉-拉格朗日方法的使用条件是离散相体积分数小于10%~12%㊂因此,本文符合欧拉-拉格朗日方法的使用条件,为了提高计算精确性,本文选用双向耦合的欧拉-拉格朗日方法求解㊂计算时忽略颗粒与颗粒间的相互作用力,并假定液固相之间没有质量和能量交换㊂计算时将液体视为连续相,液体流场通过在欧拉坐标系中求解雷诺时均方程获得;将固体颗粒视为离散相,固体颗粒运动通过在拉格朗日坐标系中求解颗粒轨迹方程获得㊂液体湍流脉动引起的颗粒扩散采用随机游走模型㊂颗粒撞击壁面后发生的动量变化由Grant和Tabakoff(G&T)[8]提出的颗粒碰撞反弹模型模拟,磨损率由E/CRC提出的磨损模型进行计算,详细的数学模型如下㊂1.1㊀连续相控制方程1)质量守恒方程:∂u i∂x i=0(1)㊀㊀2)动量守恒方程:∂(ρu i)∂t+∂(ρu i u j)∂x j=-∂ p∂x i+∂∂x jμ∂u i∂x j-ρuᶄi uᶄj()+ρg i+F i V(2)式中:u i和u j为液体平均速度分量(i,j=1,2,3);p 为平均静压;μ为液体分子粘度;ρg i为重力分量; -ρuᶄiuᶄj为雷诺应力项㊂根据Boussinesq提出的涡粘假定,雷诺应力项与平均速度梯度的关系为:-ρuᶄiuᶄj=μt∂u i∂x j+∂u j∂x i()-23ρk+μt∂u i∂xi()δij(3)式中:μt为湍流粘度;μt由标准k-ε模型确定[17-18]; k为湍动能;δij为 Kronecker delta 符号㊂F i为动量交换源项分量,F i从以下方程获得:F=ð(18μC d Re24ρp d2p(u p-u)+g(ρp-ρ)ρp+Fv+Fp)̇m pΔt(4)㊃027㊃第5期赖芬,等:基于E /CRC 磨损模型的离心泵壁面磨损特性研究式中:C d 为拖曳系数;Re 为相对雷诺数;ρp 为颗粒密度;d p 为颗粒直径;u p 为颗粒速度;u 为液体速度;ρ为液体密度;F v 为用于加速颗粒周边流体的虚拟质量力矢量;F p 为液体中的压力梯度力矢量;̇m p 为颗粒质量流率;Δt 为时间步㊂1.2㊀离散相控制方程文献[16]指出颗粒相动量源项主要来自拖曳力㊁重力㊁虚拟质量力㊁压力梯度力㊁热泳力㊁布朗力㊁Saffman 升力和Magnus 升力产生的动量㊂但热泳力主要是由温度梯度引起的,离心泵中温度变化很小,因此,本文忽略了热泳力;布朗力和Saffman 升力只有处理亚微观粒子时才考虑,Magnus 升力只有处理旋转粒子时才考虑,本文所考虑的粒子不是亚微观粒子,也不旋转,因此,本文忽略布朗力㊁Saffman 升力和Magnus 升力,只考虑拖曳力㊁重力㊁虚拟质量力和压力梯度力产生的动量源项㊂d u p d t =u -u p τr +g (ρp -ρ)ρp+F v +F p (5)式中:u p =d x /d t ;u 为液体速度矢量;u p 为颗粒速度矢量;ρp 为颗粒密度;ρ为液体密度;u -u pτr为每单位颗粒质量所受的拖曳力矢量;τr 为颗粒松弛时间,定义为:τr =ρp d 2p18μ24C d Re(6)式中:d p 为颗粒直径;μ为液体的分子粘度;C d 为拖曳系数,定义为:C d =a 1+a 2Re +a 3Re 2(7)式中:a 1㊁a 2㊁a 3为由Morsi 等[19]给定的常数,Re 为相对雷诺数,定义为:Re =ρd p u p -u μ(8)㊀㊀F v 为用于加速颗粒周边流体的虚拟质量力矢量,定义为:F v =C vm ρρp u p ∇u -d u p d t()(9)㊀㊀F p 为液体中的压力梯度力矢量,当固体颗粒通过高压区时,它对颗粒轨迹有着重要的影响,定义为:F p =ρρpu p ∇u (10)1.3㊀随机游走模型颗粒轨道方程中的流体速度采用瞬时速度来考虑颗粒的湍流扩散,并计算足够多的代表性颗粒的轨迹来考虑湍流对颗粒的随机性影响㊂计算时考虑颗粒与流体的离散涡之间的相互作用,流体的脉动速度假定为时间的分段常量函数,在涡团的特征生存时间内脉动速度保持为常量,满足高斯概率密度分布函数的随机脉动速度uᶄ㊁vᶄ㊁wᶄ为:uᶄ=ζ(uᶄ)2(11)vᶄ=ζ(vᶄ)2(12)wᶄ=ζ(wᶄ)2(13)(uᶄ)2=(vᶄ)2=(wᶄ)2=2k /3(14)式中ζ为服从正态分布的随机数㊂涡团的特征生存时间定义为常量:τe =2T L =3kε(15)式中:T L 为流体的拉格朗日积分时间尺度;k 为湍动能;ε为湍动能耗散率㊂1.4㊀G&T 颗粒碰撞反弹模型Peng 等[13]对比了2种颗粒碰撞反弹模型和5种磨损模型预测的结果,结果表明G&T 颗粒碰撞反弹模型结合E /CRC 磨损模型预测的结果与试验结果最接近,因此,本文选用G&T 颗粒碰撞反弹模型㊂模型中,颗粒撞击壁面后,其垂直于壁面切线方向的动量变化率为法向恢复系数V n 2/V n 1,其平行于壁面切线方向的动量变化率为切向恢复系数V t 2/V t 1,分别定义为:V n 2/V n 1=0.993-1.76β+1.56β2-0.49β3(16)V t 2/V t 1=0.988-1.66β+2.11β2-0.67β3(17)式中:V n ㊁V t 分别表示颗粒撞击速度的垂直分量和切线分量,m /s;下标1㊁2分别表示撞击前和撞击后;β为颗粒撞击角,rad㊂1.5㊀E /CRC 磨损模型颗粒撞击壁面后,对壁面造成的磨损与壁面材料㊁颗粒特性㊁撞击角等因素相关㊂与其他磨损模型相比,E /CRC 磨损模型考虑了颗粒硬度和形状因素,得到的数值结果与试验结果更接近㊂E /CRC 磨损模型中磨损率计算方程为[12]:ER =C (B H )-0.59F s V n p F (β)(18)F (β)=ð5i =1A i βi (19)式中:ER 为磨损率(每单位面积的质量损失),kg /m 2;C 和n 分别取值2.17ˑ10-7,2.41;B H 为布氏硬度;F S 为颗粒形状系数,对于球形颗粒取值为0.2;V p 为颗粒速度,m /s;β为颗粒撞击角,rad;A i 值见表1㊂㊃127㊃哈㊀尔㊀滨㊀工㊀程㊀大㊀学㊀学㊀报第42卷表1㊀A i 值Table 1㊀Values of A i量A 1A 2A 3A 4A 5数值5.3983-10.106810.9327-6.32831.42341.6㊀数学模型验证由于文献中关于离心泵壁面磨损率的试验数据较少,因此,本文采用直径为50mm㊁曲率半径为76.9mm 的90ʎ弯管试验对数学模型进行验证㊂虽然离心泵涉及旋转部件,整体结构与弯管不一致,运动条件也有差别,但由磨损模型可知,磨损率主要与颗粒形状㊁硬度㊁速度㊁撞击角和局部壁面特性有关,与是否涉及旋转部件和设备整体结构无关㊂运动条件差别将导致磨损模型中的撞击角和撞击速度差别,也就是说磨损模型中考虑了运动条件的差别㊂因此,弯管试验是可以验证数值模拟方法的㊂弯管壁面磨损率的数值结果与Zeng 等[20]采用电化学方法测量获得的试验结果对比如图1所示㊂由图1可知,沿着弯管曲率角逆时针方向,磨损率逐渐增加㊂弯管磨损率数值结果与试验结果吻合良好,最大磨损率与最大磨损位置预测准确㊂因此,该数学模型可以准确地预测液固两相流中壁面的磨损率与最大磨损位置㊂图1㊀弯管磨损率数值结果与试验结果对比Fig.1㊀Comparison of elbow erosion rate between numeri-cal results and experimental data2㊀模型泵及数值设定2.1㊀模型泵及数值计算域本文研究对象为单级单吸离心泵,主要几何参数如表2所示,其设计参数为:流量25m 3/h,扬程15m,转速2500r /min,比转速135㊂数值计算域包括进口延伸段㊁叶轮㊁无叶扩压器㊁蜗壳及出口延伸段,其中进口延伸段长度为叶轮进口直径的3倍,出口延伸段长度为蜗壳出口直径的3倍㊂表2㊀模型泵主要几何参数Table 2㊀Main geometric parameters of model pump参数数值叶轮进口直径/mm 100叶轮出口直径/mm 170叶片出口宽度/mm 6叶片厚度/mm 6叶片数/片6叶片进口角/(ʎ)22叶片出口角/(ʎ)18叶片包角/(ʎ)90蜗壳基圆直径/mm 284蜗壳进口宽度/mm192.2㊀网格划分为了生成高质量的网格,采用ICEM-CFD 里的结构化六面体网格对数值计算域进行划分㊂为了准确地捕捉近壁面湍流,在近壁面采用加密处理,并调整第1层网格高度,将壁面y +值控制在30附近,最终的网格划分结果如图2所示㊂图2㊀计算域网格划分Fig.2㊀Grid generation of computational domain2.3㊀数值设定数值计算时选取25ʎ清水为连续相,球形沙颗粒(SiO 2)为离散相㊂采用滑移网格技术模拟转子与定子间的相对运动,设置进口延伸段和扩散段与叶轮的交界面为滑移界面,叶轮计算域设在旋转坐标系,其余计算域设在静止坐标系㊂进口边界条件设为流体速度,出口边界条件设为自由出流㊂球形沙颗粒从进口处垂直于进口面恒定释放,速度与流体速度一致㊂非稳态计算时间步长设为0.0001s,即叶轮每旋转1.5ʎ求解一次,每个时间步长迭代次数设为20次㊂2.4㊀网格无关性验证为了验证网格无关性,选取7组结构化六面体网格对数值计算域进行划分,并计算模型泵在设计工况下壁面的平均磨损率㊂平均磨损率随网格数变化趋势如图3所示㊂由图3可知,随着网格数增加,㊃227㊃第5期赖芬,等:基于E /CRC 磨损模型的离心泵壁面磨损特性研究平均磨损率呈减小趋势,但当网格数增加至286万后,平均磨损率的变化很小,在5%范围内,因此,本文选取模型泵的计算网格数为286万㊂图3㊀网格无关性研究设计工况Fig.3㊀Grid independence study3㊀计算结果与分析为了探索离心泵磨损初期各个区域的磨损形态㊀㊀㊀和磨损率以及其受颗粒粒径及浓度的影响,本文对设计工况㊁不同颗粒粒径工况㊁不同颗粒浓度工况下的模型泵进行了研究㊂由于磨损初期壁面磨损较轻,壁面变化引起的通流型线变化较小,对磨损发生的情况和磨损条件的影响较小,因此,本文忽略通流型线的变化对磨损的影响㊂文献[2]指出黄河砂中值粒径为30μm,多砂河常见粒径为90μm㊂虽然实际泵流动的两相流颗粒的直径不会是某一均匀直径,但采用平均粒径计算的结果与采用一定颗粒直径范围计算的结果差别很小㊂为了分析粒径对磨损形态和磨损率的影响,本文设计工况下选取平均粒径60μm,选取颗粒浓度32kg /m 3;不同颗粒粒径工况时保持其他参数不变,颗粒直径设为30㊁90㊁120μm;不同颗粒浓度工况时保持其他参数不变,颗粒浓度设为19.5㊁44.5㊁57kg /m 3;具体计算工况如表3所示㊂表3㊀计算工况Table 3㊀Calculation conditions参数设计工况工况1工况2工况3工况4工况5工况6流量Q /(m 3㊃h -1)25252525252525颗粒浓度C m /(kg ㊃m -3)3232323219.544.557颗粒直径d p /μm6030901206060603.1㊀设计工况下离心泵壁面的磨损特性为了探索离心泵壁面的磨损特性,对设计工况下模型泵各个区域的磨损形态进行了预测并对比了不同区域的最大和平均磨损率,分析了叶片与后盖板交界处磨损率随叶片曲率角的变化规律并预测了最大磨损率发生位置㊂图4为模型泵各个区域磨损形态的时间演化㊂由图4可知,与其他过流部件相比,蜗壳和出口延伸段的磨损较轻,叶轮的磨损较严重,尤其是叶片前缘及叶片压力侧尾缘附近区域㊂与叶轮前盖板相比,叶轮后盖板磨损区域面积更大㊂当磨损时间由0.5s 增至2.0s,蜗壳及出口延伸段的磨损率变化较小,叶轮及扩压段的磨损率及磨损区域面积增加明显,尤其是叶片压力侧尾缘附近区域㊂叶片前缘的磨损区域面积增加不明显㊂当磨损时间为2s 时,前盖板靠近叶片压力侧尾缘区域㊁后盖板中部区域㊁后盖板外围区域均遭受了严重的磨损㊂图5为不同区域的最大和平均磨损率对比图㊂由图5可知,最大磨损率最大值发生在叶片和后盖板区域,为7.9ˑ10-4kg /m 2;平均磨损率最大值发生在后盖板区域,为1.4ˑ10-6kg /m 2;最大和平均磨损率最小值均发生在进口延伸段,分别为1.0ˑ10-8和2.6ˑ10-9kg /m 2;最大和平均磨损率分布规律不一致,例如,前盖板的最大磨损率低于叶片,但平均磨损率高于叶片;同一区域的最大和平均磨损率差距巨大,例如,叶片的最大磨损率是平均磨损率的2079倍㊂由以上分析可以推测,叶轮后盖板是磨损最严重的区域,最大磨损率发生在叶片与后盖板交界处㊂图6为叶片与后盖板交界处磨损率随叶片曲率角的变化规律㊂由图6可知,叶片压力侧与吸力侧的磨损率随叶片曲率角的变化规律不同,叶片吸力侧的磨损率曲线较平缓,叶片压力侧的磨损率曲线波动较大,叶片前缘吸力侧的磨损率大于压力侧,叶片尾缘压力侧的磨损率大于吸力侧;但无论是叶片压力侧还是吸力侧,磨损率均是在叶片前缘取得最大值,最大磨损率发生在叶片曲率角59.8ʎ附近,为7.9ˑ10-4kg /m 2㊂3.2㊀颗粒粒径对叶轮磨损特性的影响为了进一步探索离心泵壁面磨损特性的影响因素,对不同颗粒粒径工况下(工况1㊁2㊁3)离心泵的磨损率进行了计算㊂由上述分析可知,叶轮是离心泵内磨损最严重的过流部件,最大磨损率发生在叶㊃327㊃哈㊀尔㊀滨㊀工㊀程㊀大㊀学㊀学㊀报第42卷片与后盖板交界处㊂因此,这里分析颗粒粒径对叶轮磨损形态及磨损率变化规律的影响,结果如图7㊁图8所示㊂图7为不同颗粒粒径工况叶轮磨损云图变化,其中左边为前盖板,中间为叶片,右边为后盖板㊂由图7可知,叶轮磨损形态受颗粒粒径影响显著㊂随着颗粒粒径的增大,磨损区域面积逐渐减小㊂这主要是由于在保持颗粒浓度不变的情况下,随着颗粒粒径的增大,颗粒数减小,叶轮壁面受到的撞击次数减小㊂当颗粒粒径为30μm 时,叶轮前后盖板中部及外围均受到了不同程度的磨损,叶片前缘及叶片压力侧尾缘附近区域磨损严重;当颗粒粒径增大至90μm 时,前盖板及叶片的磨损区域面积显著减小,而后盖板的磨损区域面积几乎不变,但同一位置的磨损率显著减小;当颗粒粒径增大至120μm 时,前盖板的磨损区域只有叶片压力侧尾缘附近区域,后盖板的磨损区域仍然是中部及外围㊂㊀㊀图8为不同颗粒粒径工况叶片与后盖板交界处磨损率随叶片曲率角的变化规律㊂其中,图8(a)为叶片压力侧,叶片曲率角在-22.5ʎ~59.8ʎ变化;图8(b )为叶片吸力侧,叶片曲率角在-32.5ʎ~59.8ʎ变化㊂由图8(a)可知,在各个粒径工况下,叶片压力侧磨损率基本是随叶片曲率角先减小后增大,最大峰值在叶片曲率角59.8ʎ附近,第2峰值在叶片曲率角-22.5ʎ附近;由图8(b)可知,在各个粒径工况下,叶片吸力侧磨损率基本是随叶片曲率角先小幅度变化到叶片曲率角55ʎ附近迅速上升,在叶片曲率角59.8ʎ附近达到最大值;随着颗粒粒径增大,叶片压力侧及吸力侧磨损率总体上呈减小趋势㊂图4㊀磨损形态的时间演化Fig.4㊀Time evolution of erosionpattern图5㊀设计工况t =10s 时不同区域的最大和平均磨损率对比Fig.5㊀Comparisons of the maximum and average erosion rates for different regions under design condition at t =10s3.3㊀颗粒浓度对叶轮磨损特性的影响为了进一步探索离心泵壁面磨损特性的影响因素,对不同颗粒浓度工况下(工况4㊁5㊁6)离心泵的磨损率进行了计算并分析颗粒浓度对叶轮磨损形态及磨损率变化规律的影响,结果如图9㊁图10所示㊂图9为不同颗粒浓度工况叶轮磨损云图变化,其中㊃427㊃第5期赖芬,等:基于E/CRC磨损模型的离心泵壁面磨损特性研究左边为前盖板,中间为叶片,右边为后盖板㊂由图9可知,叶轮磨损形态受颗粒浓度影响显著㊂随着颗粒浓度的增大,同一位置的磨损率显著增大㊂这主要是由于在保持颗粒粒径不变的情况下,随着颗粒浓度的增大,颗粒数增大,叶轮壁面受到的撞击次数增多㊂但叶轮各个部分的磨损区域面积几乎不变,这说明改变颗粒浓度,不会改变颗粒撞击角㊂当颗粒浓度为19.5kg/m3时,严重磨损主要集中在叶片前缘附近区域;当颗粒浓度增大至44.5kg/m3时,同一位置的磨损率增大,叶片压力侧尾缘附近变成严重磨损区域;当颗粒浓度增大至57kg/m3时,同一位置的磨损率进一步增大,叶片压力侧尾缘附近严重磨损区域面积增加明显,叶片前缘附近严重磨损区域面积变化较小㊂图6㊀磨损率随叶片曲率角的变化规律(d p=60μm,C m=32kg/m3)Fig.6㊀Variation of the erosion rate along the blade curva-ture angle(d p=60μm,C m=32kg/m3)图7㊀不同颗粒粒径叶轮磨损云图Fig.7㊀Impeller erosion contours for different particle diameters㊀㊀图10为不同颗粒浓度工况叶片与后盖板交界处磨损率随叶片曲率角的变化规律㊂其中,图10 (a)为叶片压力侧,叶片曲率角在-22.5ʎ~59.8ʎ变化;图10(b)为叶片吸力侧,叶片曲率角在-32.5ʎ~59.8ʎ变化㊂由图10(a)可知,在各个浓度工况下,叶片压力侧磨损率的分布基本上是叶片前缘尾缘大,中间区域小,在叶片曲率角59.8ʎ附近达到最大值,在叶片曲率角-22.5ʎ附近达到第2峰值;㊃527㊃哈㊀尔㊀滨㊀工㊀程㊀大㊀学㊀学㊀报第42卷由图10(b)可知,在各个浓度工况下,叶片吸力侧磨损率的分布基本上是叶片前缘大其余区域小,也是在叶片曲率角59.8ʎ附近达到最大值;随着颗粒浓度增大,叶片压力侧及吸力侧磨损率随叶片曲率角的变化规律较一致,同一位置上的磨损率基本上呈增大趋势㊂图8㊀不同颗粒粒径下磨损率随叶片曲率角的变化Fig.8㊀Variations of the erosion rates along the blade curvature angle for different particlediameters图9㊀不同颗粒浓度叶轮磨损云图Fig.9㊀Impeller erosion contours for different particle concentrations㊃627㊃第5期赖芬,等:基于E /CRC磨损模型的离心泵壁面磨损特性研究图10㊀不同颗粒浓度下磨损率随叶片曲率角的变化Fig.10㊀Variations of the erosion rates along the blade curvature angle for different particle concentrations4㊀结论1)叶轮是离心泵内磨损最严重的过流部件,最严重的磨损发生在叶片前缘及叶片压力侧尾缘附近区域㊂2)进口延伸段的最大和平均磨损率小于其它区域,叶片和后盖板的最大磨损率大于其它区域,叶片与后盖板交界处叶片曲率角59.8ʎ附近的最大磨损率达到最大值㊂3)前盖板及叶片的磨损区域面积随粒径增大显著减小,而后盖板的磨损区域面积随粒径增大几乎不变,同一位置的磨损率随粒径增大呈减小趋势㊂4)叶轮各个部分的磨损区域面积随浓度增大几乎不变,同一位置的磨损率随浓度增大呈增大趋势,叶片压力侧及吸力侧磨损率随浓度增大变化规律较一致㊂参考文献:[1]黄先北,杨硕,刘竹青,等.基于颗粒轨道模型的离心泵叶轮泥沙磨损数值预测[J].农业机械学报,2016,47(8):35-41.HUANG Xianbei,YANG Shuo,LIU Zhuqing,et al.Nu-merical simulation of erosion prediction in centrifugal pump based on particle track model[J].Transactions of the Chi-nese society for agricultural machinery,2016,47(8):35-41.[2]黄建德,张奎亭,陈涟.含砂水对离心泵叶轮磨损的实验研究[J].工程热物理学报,1999(4):448-452.HUANG Jiande,ZHANG Kuiting,CHEN Lian.Experi-mental studies on the damage of centrifugal impeller due to the sand mixed in water[J].Journal of engineering thermo-physics,1999(4):448-452.[3]WILSON K C,ADDIE G R,SELLGREN A,et al.Pumpselection and cost considerations[M]//WILSON K C,AD-DIE G R,SELLGREN A,et al.Slurry Transport Using Centrifugal Pumps.Boston:Springer,2006:338-352.[4]TIAN H H,ADDIE G R,PAGALTHIVARTHI K V.De-termination of wear coefficients for erosive wear prediction through Coriolis wear testing[J].Wear,2005,259(1/2/3/4/5/6):160-170.[5]陈红生,朱祖超,王乐勤.固液两相流离心泵磨损机理和叶轮的设计[J].水利学报,1999(8):67-71.CHEN Hongsheng,ZHU Zuchao,WANG Leqin.Mecha-nism of wearing in two-phase flow centrifugl pumps and de-sign of impellers [J].Journal of hydraulic engineering,1999(8):67-71.[6]WIEDENROTH W.Wear tests executed with a 125mm I.D.loop and a model dredge pump[C]//Proceedings of the 19International Conference on Hydraulic Transport of Solids in Pipes.Rome,Italy,1984.[7]FINNIE I.Erosion of surfaces by solid particles[J].Wear,1960,3(2):87-103.[8]GRANT G,TABAKOFF W.Erosion prediction in turboma-chinery resulting from environmental solid particles [J ].Journal of aircraft,1975,12(5):471-478.[9]NOON A A,KIM M H.Erosion wear on centrifugal pumpcasing due to slurry flow [J].Wear,2016,364-365:103-111.[10]刘娟,许洪元,唐澍,等.离心泵内固体颗粒运动规律与磨损的数值模拟[J].农业机械学报,2008,39(6):54-59.LIU Juan,XU Hongyuan,TANG Shu,et al.Numericalsimulation of erosion and particle motion trajectory in cen-trifugal pump[J].Transactions of the Chinese society for agricultural machinery,2008,39(6):54-59.[11]何创新.单级双吸中开式离心泵的水力优化及泥沙磨损研究[D].武汉:华中科技大学,2013.HE Chuangxin.Hydraulic optimization of single stagedouble suction split centrifugal pumps and study on sedi-ment wear[D].Wuhan:Huazhong University of Science and Technology,2013.[12]ZHANG Y,REUTERFORS E P,MCLAURY B S,et al.Comparison of computed and measured particle velocities㊃727㊃。

轴流压气机气固两相流及磨损特性数值模拟

轴流压气机气固两相流及磨损特性数值模拟

轴流压气机气固两相流及磨损特性数值模拟轴流压气机是一种常用的机械装置,它的功能是使汽油或柴油的压缩空气经过特殊形状的叶轮旋转,以产生高压空气,并将其输送至发动机燃烧室进行出力。

发动机工作过程中,轴流压气机内都会存在气固两相流,而这种气固两相流会产生磨损特性,有时会影响发动机的运行效率和整体性能,因此有必要对轴流压气机的气固两相流及磨损特性进行研究分析。

本文旨在通过数值模拟的方法,对轴流压气机气固两相流及磨损特性进行研究分析,研究的实验基础是发动机轴流压气机的高压叶轮,使用Computational Fluid Dynamics (CFD)模型,建立轴流压气机气固两相流的数值模拟,分析涡流湍流特性,模拟叶轮磨损机理和表面磨损性能。

首先,在使用CFD模型建立轴流压气机数值模拟前,需要先根据实验条件进行模型初步的设计,其次,利用流动场的数值计算结果来得出具体的数据,分析出轴流压气机内的气固两相流的运行特性。

主要分析内容包括对气固两相流湍流特性的影响,包括流体粘度、热传导和溅溢率等,以及叶轮磨损机理和表面磨损性能等。

接着,根据压气机气固两相流仿真数据,建立三维磨损模型,并分析叶轮磨损机理和表面磨损特性,其中磨损量可以根据叶轮侧面的变形分析出来。

本文采用的方法在于构建一个由CFD模型、叶轮磨损模型组成的有限元磨损模型,以计算轴流压气机内部气固两相流湍流特性,以及叶轮磨损机理和表面磨损特性,以此可以更准确地预测轴流压气机的磨损情况。

本文的数值模拟结果具有一定的参考价值,能够帮助我们更好地了解轴流压气机气固两相流及磨损特性,为发动机性能的改进和保养提供参考。

本文就以上内容进行了深入的研究,通过使用CFD模型,建立轴流压气机气固两相流的数值模型,分析涡流湍流特性,模拟叶轮磨损机理和表面磨损性能,可以考察轴流压气机气固两相流及磨损特性,以更准确地预测轴流压气机的磨损情况,进而为发动机性能改进和保养提供参考方案。

总之,本文通过分析和计算,系统阐述了轴流压气机气固两相流及磨损特性的数值模拟,实现了本文的研究目标。

耦合超声场的气液固三相磨粒流多物理场数值模拟研究

耦合超声场的气液固三相磨粒流多物理场数值模拟研究

耦合超声场的气液固三相磨粒流多物理场数值模拟研究韩帅非;计时鸣;陈国达;潘烨【摘要】Aiming at the problem of uneven distribution of flow field of gas-liquid-solid three phase abrasive flow polishing, the distribution of turbulent flow, turbulent peak, energy, temperature and processing quality in gas liquid solid three-phase abrasive particle flow were re-searched, the polishing method and polishing problem of gas liquid solid three-phase abrasive flow were summarized, and a multiphysical field numerical simulation method was proposed for gas-liquid-solid three phase abrasive particles under coupled ultrasonic field. By using the alternating pressure of ultrasonic field, the flow field of gas-liquid-solid three phase abrasive particles was increased to chance the flow field distribution. The results indicate that different ultrasonic frequency and sound pressure intensity have different results. Among the different ultrasonic frequency and sound pressure intensity, the ultrasonic frequency of 20kHz and the sound pressure amplitude of 30kPa can obtain the optimal flow distribution. This study is of great significance to the promotion and practical application of gas-liquid-solid three phase abra-sive particles flow polishing method.%针对气液固三相磨粒流抛光研究中流场分布不均问题,对气液固三相磨粒流中的湍流分布、湍流峰值分布、能量分布、温度分布和加工质量等方面进行了研究,对气液固三相磨粒流的抛光方法和抛光问题进行了归纳,提出了一种耦合超声场的气液固三相磨粒多物理场数值模拟方法,利用超声场的交变声压增加了气液固三相磨粒流流场的扰动,改变了流场分布.研究结果表明:不同的超声频率和声压幅值会带来不同的流场分布,其中频率为20 kHz、声压幅值为30 kPa的超声场所得的流场分布最优.该研究成果对气液固三相磨粒流抛光方法的推广与实际运用具有重要意义.【期刊名称】《机电工程》【年(卷),期】2017(034)008【总页数】6页(P841-846)【关键词】多场耦合;超声场;湍流分布;数值模拟【作者】韩帅非;计时鸣;陈国达;潘烨【作者单位】浙江工业大学特种装备制造与先进加工技术教育部/浙江省重点实验室,浙江杭州310014;浙江工业大学特种装备制造与先进加工技术教育部/浙江省重点实验室,浙江杭州310014;浙江工业大学特种装备制造与先进加工技术教育部/浙江省重点实验室,浙江杭州310014;浙江工业大学特种装备制造与先进加工技术教育部/浙江省重点实验室,浙江杭州310014【正文语种】中文【中图分类】TH161+.14;TG580.1随着科学技术的发展,在现代光学、电子信息及薄膜科学等高新科技领域,对精密光学零件和功能晶体等电子信息材料零件的需求越来越多和质量要求越来越高,这些零件需要对其表面进行超光滑表面加工[1]。

液固两相射流冲击磨损的数值计算与实验研究

液固两相射流冲击磨损的数值计算与实验研究

液固两相射流冲击磨损的数值计算与实验研究赵彦琳;曾子华;葛少恒;姚军【摘要】Both experimental and numerical method were applied to investigate the erosion wear behaviour of liquid-solid two-phase jet on stainless steel, the average wear rates of samples under conditions of different mass fractions and particle sizes were analyzed, and the wear rates at different jet velocities were predicted based on the numerical simulation, and finally the relationship model of erosion wear rate with jet velocity was established. The results show that the numerical simulations of single-phase flow field agree well with those of the experiments. The mean velocities of impinging jet have similar trends at various radial distances from the core region. The axial velocity near the wall decreases sharply, which causes the increase of Reynolds shear stress. However, apart from the wall, the normal velocity increases gradually as well as the fluctuation velocity, which causes the increase of Reynolds stress. Apart from the wall sequentially, Reynolds stress decreases gradually to zero. A stagnation region is found right below the impinging jet, where pressure is higher than that in other areas. The downstream scour wear rate first increases and then decreases slightly, while the erosion rate for upstream decreases significantly. The microcosmic test on the surface of the experimental sample verifies the correctness of the erosion rate distribution in different regions.%应用实验与数值模拟研究液固两相射流对不锈钢材料的冲蚀磨损行为,分析不同质量分数、粒径情况下样品的平均磨损率,并基于数值模拟预测不同射流速度工况下的冲刷磨损率,最终建立冲刷磨损率与射流速度的关系模型.研究结果表明:单相射流流场的数值模拟结果与实验结果吻合较好;在距离射流中心区域不同径向距离上,平均速度的变化趋势较一致;在近壁面处,射流轴向速度突然减小,造成雷诺切应力增大.在远离壁面处,其法向速度逐渐增大,脉动速度相应增大,雷诺切应力增大;当射流继续远离壁面时,雷诺切应力开始减小直到趋近于0;在喷嘴正下方,压力分布存在1个滞止区,此处压力高于四周压力;下游冲刷磨损率先升高再稍微下降,而上游冲刷磨损率明显下降;实验样品表面微观测试结果验证了不同区域冲刷磨损率分布的正确性.【期刊名称】《中南大学学报(自然科学版)》【年(卷),期】2018(049)005【总页数】8页(P1289-1296)【关键词】液固两相;射流;磨损;数值计算【作者】赵彦琳;曾子华;葛少恒;姚军【作者单位】中国石油大学(北京) 机械与储运工程学院,过程流体过滤与分离技术北京市重点实验室,北京,102249;厦门大学能源学院,福建厦门,361005;厦门大学能源学院,福建厦门,361005;江苏城乡建设职业学院,江苏常州,213147;中国石油大学(北京) 机械与储运工程学院,过程流体过滤与分离技术北京市重点实验室,北京,102249;厦门大学能源学院,福建厦门,361005【正文语种】中文【中图分类】TK121在水利水电工程、航空航天工程、给水排水工程、环境工程以及化工、冶金、能源、机械等许多领域,都会遇到大量的射流冲击问题。

气液固三相流化床局部相含率

气液固三相流化床局部相含率

气液固三相流化床局部相含率刘利群;孙勤;杨阿三;程榕;郑燕萍【期刊名称】《化学工程》【年(卷),期】2015(0)10【摘要】在以焦末为固相、空气为气相、水为液相的三相流化床中研究了局部气含率和局部固含率径向分布.实验用流化床内径100 mm,高1.7m,焦末粒度1.07 mm.分别采用电导探针法和光纤法测定局部气含率和局部固含率.结果表明:表观气速为0.35-0.71 cm/s,表观液速为2.12-3.54 cm/s时,局部气含率在流化床中沿径向r/R =0-0.8处分布较均匀,在靠壁面处下降至约0.5%,且随表观液速增加而减小,随表观气速增加而增大,且在距分布板轴向高度分别为370 mm和470 mm时趋势一致,大小沿轴向增加,在表观气速一定时,液速小于2.12 em/s时,气含率沿径向减小的趋势较明显.局部固含率沿径向分布较均匀,基本不随表观气速变化而变化,随表观液速增大而增大,且在距分布板轴向高度分别为370 mm和470 mm时趋势一致,大小沿轴向减小.【总页数】5页(P45-49)【作者】刘利群;孙勤;杨阿三;程榕;郑燕萍【作者单位】浙江工业大学化学工程学院,浙江杭州310014;浙江工业大学化学工程学院,浙江杭州310014;浙江工业大学化学工程学院,浙江杭州310014;浙江工业大学化学工程学院,浙江杭州310014;浙江工业大学化学工程学院,浙江杭州310014【正文语种】中文【中图分类】O359【相关文献】1.气液固三相流化床局部相含率轴径向分布 [J], 曹长青;刘明言;王一平;秦秀云;胡宗定2.气液固三相流化床相含率四区模型的研究 [J], 胡宗定;王一平3.气液固三相流化床中局部相含率的随机分析 [J], 胡宗定;张立国4.气液固逆流三相湍动床局部相含率的分布 [J], 曹长青;刘明言;郭庆杰5.气-液-固三相流化床气体分布器区局部相含率和床层膨胀比的实验研究 [J], 董淑芹;曹长青;刘明言;郭庆杰因版权原因,仅展示原文概要,查看原文内容请购买。

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河北工业大学学报JOURNAL OF HEBEI UNIVERSITY OF TECHNOLOGY第40卷第3期V ol.40No.32011年6月June 2011文章编号:1007-2373(2011)03-0015-06汽液固三相蒸发管内壁面磨损的数值模拟研究邱亚娟,王德武,刘燕,张少峰(河北工业大学化工学院,天津300130)摘要应用STAR-CCM+模拟软件和基于VOF 模型基础上的Lagrange 多相流模型,在流体入口速度为0.5~1.5m/s ,系统固体颗粒体积分率为1%~8%的条件下,研究了汽液固三相循环流化床蒸发管内壁面处磨损率的轴向分布以及其随流体入口速度、固体颗粒体积含量和温度等操作参数的变化规律.结果表明:沿蒸发管轴向方向上,壁面处磨损率逐渐增加,并随壁面处固含率、液体入口速度和固体颗粒体积含量的增加而增加.外加热温度对蒸发管中下部的磨损率影响较小,对中上部的影响较大,随着外加热温度的升高,壁面处磨损率降低.关键词汽液固三相;蒸发器;磨损率;固含率;数值模拟;STAR-CCM+中图分类号TQ051.1文献标志码A Numerical simulation of the inner wall wear performancein vapor-liquid-solid three phase evaporation tubeQIU Ya-juan ,WANG De-wu ,LIU Yan ,ZHANG Shao-feng(School of Chemical Engineering,Hebei University of Technology,Tianjin 300130,China )Abstract To investigate the inner wall wear performance in vapor-liquid-solid three phase evaporation tube,softwareSTAR-CCM+was used to simulate the vapor-liquid-solid three phase flow.The Lagrange multi-phase flow model basedon the V olume of Fluid (VOF )algorithm was used to describe the effect of the inlet velocity,the particles hold up andtemperature on inner wall wear rate.The research results showed that the inner wall wear rate increased along the axis ofevaporation tube with increase of the inlet velocity and the particles hold up;inner wall wear rate decreased with increaseof temperature.And the inner wall wear rate along axis of evaporation tube is different at the same temperature.Key words vapor-liquid-solid three-phase;evaporator;wear rate;particle hold up;numerical simulation;STAR-CCM+蒸发是化工、轻工、石油、医药、海水淡化等领域常见的单元操作.为了消除或减轻蒸发器换热管内壁面结垢现象并强化传热,李修伦等[1,2]在流动沸腾系统中加入惰性固体颗粒并使其保持流化,形成了汽液固三相流化床流动沸腾体系,取得了较好的防除垢效果[3].但是,在这种三相体系中,颗粒的引入是否会对管内壁造成一定程度的磨损,以及这种磨损随操作条件的变化规律如何,因受实验及检测手段所限,还未有研究者对其进行过相关的实验研究.在颗粒与壁面碰撞及磨损的数值模拟研究方面,郭烈锦和亢力强[6]对风沙跃移中颗粒与多粒径床面的碰撞过程进行了数值模拟计算,模型中对颗粒碰撞采用了软球模型;周力行[7]等提出了考虑壁面粗糙度的双流体颗粒-壁面碰撞模型.Benedetto [9]等根据实验和电化学测量的数据采用数值模拟的方法对多相流的冲刷腐蚀进行了研究,计算了管道内流体的流动特性、颗粒的轨迹和碰撞速度等,得出颗粒对壁面的磨损率及材料表面的腐蚀速率.以上数值模拟研究多集中于气固及液固体系,鉴于汽液固三相系统流动情况复杂及现阶段有效磨损检测手段匮乏,本文采用STAR-CCM+模拟软件和基于VOF 模型基础上的Lagrange 多相流模型,通过数值模拟的方法,研究汽液固三相循环流化床蒸发器常见运行工况下颗粒与壁面的磨损特性,以期为三相蒸发器的工业设计和现场操作提供基础指导.收稿日期:2010-05-04基金项目:河北省自然科学基金(B2008000008)作者简介:邱亚娟(1983-),女(汉族),硕士生;导师简介:张少峰(1965-),男(汉族),教授.16河北工业大学学报第40卷1数值模拟方法在进行数值模拟之前先做如下假设:1)颗粒相是大小均匀的球形颗粒,在管内流动是连续的;流体相在达到饱和温度以后会发生相变变成水蒸汽,在管内体现为气泡,由于1(2(1)式中:是连续相传递给颗粒的传质焓;是基于网格的包总和.(2))方程及耗散率()方程及耗散率(d +=(4)▽+0+d+=(5)++20d0是抵消湍流衰减的湍流值源项.20.00375(6)式中阻尼系数2=12·Ö±ð¶¨ÒåΪ==µÄÖµ±»¶¨ÒåΪ2/=1,这样在低雷诺数下模拟流动能得到更好的结果.湍流相、浮力相模型中相同.湍流粘度由下式计算exp17邱亚娟,等:汽液固三相蒸发管内壁面磨损的数值模拟研究第3期式中:系数92和是颗粒入射角度;=90°时的磨损率.角度函数=1+sin1、0.780.0240.780.210.0221=0.5m/s,颗粒相速度=0.05,=0.02192;3)初始时刻颗粒在管底均布,模型要表1模拟计算操作条件及参数Tab.1Operation conditions and parameterin the numerical simulation物理量符号数值说明计算域高10.5m/s,1.0m/s,1.5m/s液体密度406K,424K时间步长4s满足收敛条件18河北工业大学学报第40卷求,边界层划分为5层,边界层拉伸因子为1.15,如图3所示.3结果与分析3.1壁面处磨损率与壁面处固含率的轴向分布图4和图5分别给出了液体入口速度为1.0m/s 时壁面处磨损率和壁面处固含率的轴向分布.从图4中可以看出,换热管内壁磨损率沿轴向上是增加的,且颗粒体积含量不同,磨损率的增长速度也不相同,在颗粒体积含量较大时,增长速度较快.液体和颗粒进入管内以后,受管壁加热影响,管内流体温度升高,流体速度加快,湍动越来越剧烈,颗粒撞击壁面的频率提高,从而对壁面产生一定程度的磨损作用.沿轴向上,管子上半段内流体温度较高,速度较快,湍动较剧烈,当其加热到饱和温度以后就会产生小汽泡,小汽泡的生成和运动加剧了管内流体的湍动程度,并且流动速度较低时,颗粒主要集中在管子壁面附近,从而导致上半段磨损率较大.从图5可以看出,壁面处固含率沿轴向向上逐渐增加,随颗粒体积含量不同,固含率的增长速度也不相同,在颗粒体积含量较大时,增长速度较快.结合图4和图5可以看出,壁面处固含率曲线的轴向分布趋势与壁面处磨损率曲线的轴向分布趋势相同,说明二者之间存在一定的对应关系.图6给出了液体入口速度为0.5m/s ,1.0m/s 和1.5m/s ,固体颗粒体积含量为5%时壁面处固含率与壁面处磨损率之间的关系曲线.从图中可以看出,壁面处磨损率随着壁面处固含率增加而呈增加趋势,且液体入口速度不同时壁面处磨损率受壁面处固含率的影响程度不同,当液体入口速度相对较低(如0.5m/s )时,壁面处磨损率增加较慢;当液体入口速度相对较高(如1.5m/s )时,壁面处磨损率增加较快.由此可以得出,随着液体入口速度的增加,壁面处固含率对壁面处磨损率的影响程度越来越大.3.2液体入口速度对与壁面处磨损率的影响图7选取了蒸发管中部2=1.0m 的两个位置及颗粒体积含率为8%的条件,给出了液体入口速度热通量/m k g m2=1%=3%=5%=8%19邱亚娟,等:汽液固三相蒸发管内壁面磨损的数值模拟研究第3期3.3固体颗粒体积含量对壁面处磨损率的影响图8选取了蒸发管中部2=1.0m的两个位置及液体入口速度为0.5m/s 的条件,给出了颗粒体积含量与壁面处磨损率的关系曲线.由图可以看出,壁面处磨损率随着颗粒体积含量的增加而增大.结合图5可知,壁面处固含率随着颗粒体积含量增加而增加,又因为壁面处磨损率随着壁面处固含率的增加而增加,所以壁面处磨损率随着颗粒体积含量的增加而增大.3.4外加热温度对壁面处磨损率的影响图9选取了固体颗粒体积含量为5%及液体入口速度为1.0m/s 的条件,给出了外加热温度为406K 和424K 时壁面处磨损率轴向分布曲线.从图中可以看出,在蒸发管中下部(0~0.4m ),外加热温度对壁面处磨损率影响较小;在蒸发管中上部(0.4~1.2m ),外加热温度的影响逐渐增强,随外加热温度升高,壁面处磨损率降低.其原因一方面是外加热温度升高时,蒸发管中上部液体沸腾程度增加,在壁面处产生大汽泡,壁面处大汽泡的形成阻隔部分颗粒到达壁面处,当颗粒撞击壁面时,大汽泡聚集成的气泡垫降低了颗粒对壁面的冲击力,起到了有效的缓冲作用;另一方面此时颗粒主要集中在管子中心,壁面附近颗粒较少,因此外加热温度升高时壁面处磨损率降低.所以,在工业操作中,增大加热介质温度,提高传热温差,不仅可以强化蒸发管内的液体蒸发,还可以在一定程度上降低颗粒对壁面的磨损作用.4结论1)壁面处磨损率随着蒸发管轴向高度的增加而增大.2)壁面处磨损率随着液体入口速度和固体颗粒体积含量的增加而增加.在其它条件相同时,壁面处磨损率随着固含率的增加而增加,且液体入口速度较高时固含率的影响程度大于液体入口速度较低时.3)外加热温度对蒸发管中下部的磨损率影响较小,对中上部的影响较大;随着外加热温度的升高,壁面处磨损率降低.图8颗粒体积含量对壁面处磨损率的影响Fig.8Particle volume fraction on thewall wear rate图9不同温度下壁面处磨损率的轴向分布Fig.9The axial distribution of the wear rate on different temperature406K 424K /s 1/s 1m 1k g m 2图7液体入口速度对壁面处磨损率的影响Fig.7Liquid inlet velocity on the wall wearrate2=1.0m 2=1.0m /s 144河北工业大学学报第40卷3结论针对FCM 方法存在的对初始聚类中心较为敏感和依赖以及方法稳定性差的缺点,提出了一种改进的CGFCM 文本挖掘方法,可以应用于技术路线图编制研究.CGFCM 根据遗传算法全局搜索的特点,首先用遗传算法求出文本的初始聚类中心,之后引进了类的概念向量,建立概念向量矩阵,通过迭代概念向量矩阵完成文本的模糊聚类划分.最后建立了验证实例,对改进方法进行了验证,通过对试验结果的分析,证明了改进方法在稳定性和精度上都有所提高.参考文献:[1]Samuel Kaski ,Timo Honkela ,Krista Lagus ,et al .WEBSOM-Self organizing maps of document collection [J ].Neurocomputing ,1998,21(1-3):101-117.[2]Meyer J A ,Wilson S W .Diversity and adaptation in populations of clustering ants [C ]//Lumer E ,Faieta B .Proceedings of the Third InternationalConference on Simulation of Adaptive Behavior:From Animates (Vol.3).Cambridge MA :MIT Press/Bradford Books ,1994:501-508.[3]Alba E ,Herrera F ,J Merelo J et al .Self-Organized Stigmergic Document Maps :Environment as a Mechanism for Context Learning [C ]//RamosVitorino,Merelo Juan J .AEB'02-1st Int Conf On Metaheuristics .Mérida :Evolutionary and Bio-Inspired Algorithms.2002:284-293.[4]Handl J ,Meyer B .Improved ant-based clustering and sorting in a document retrieval interface (PPSN VII )[M ].LNCS ,2002:24-39.[5]郭建永,蔡勇,甄艳霞.新相似性度量在文档模糊聚类中的应用研究[J 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