塑料成型的理论基础

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塑料成型的理论基础

塑料成型的理论基础
空隙,润滑作用因而受到限制,表观粘度就随着剪切速率的增长而增大。
1.3 流动带来的缺陷
✓ 管壁滑移:在剪切作用下,聚合物熔体在管壁处的速率不为零。滑移程度不仅 与聚合物的化学结构有关,而且与是否采用润滑剂和管壁的性质有关;
✓ 末端效应(挤出胀大):熔体从口模出来后其直径大于口模直径,或称离模 膨胀,是分子链的弹性回复造成的。聚合物分子在流动中受到拉伸力的作用 ,弹性变形受到粘性阻滞,出口模后才能恢复,对制品的外观、尺寸,对产 量和质量都有影响。增加管子或口模平直部分的长度(即增加口模的长径比 ),适当降低成型时的压力和提高成型温度,采用强制定型装置,并对挤出 物加以适当速度的牵引或拉伸等,均有利于减小或消除弹性变形带来的影响 。
②其产生主要依赖于应力而非温度 ③制品使用时一般不会解取向
益处:可使制品在取向方向上的强度和光 泽提高
害处:无论何种取向,都会使制品性能表 现为各向异性,造成制品内应力,翘曲变 形,沿与取向方向垂直方向上的力学及其 它性能变劣,取向后热收缩率变大等,都 应极力避免。
3.5.1 热固性塑料模压制品中纤维状填料的定向
3.1影响聚合物的结晶能力的因素
• 链的规整性:规整度越高,越容易结晶;此外, 结构不对称但空间排列规整的聚合物也容易结晶;
• 分子链节和柔性:分子链节小柔性适中的容易结 晶,主要原因是易于成核,链的活动能力强,易 于使适当的构象排入晶格而形成结晶结构;
• 规整结构的稳定性:规整结构只能说明分子链能 够排列成整齐的阵列,但不能保证该阵列在分子 运动下的稳定性。
①流动取向,聚合物处于流动状态时,由于受剪切力作用流动, 取向单元沿流动方向所做的平行排列;成型时的流动取向,可分为 填充物和聚合物分子取向例如纤维会在剪应力作用下发生定向排列 。

第二章 注塑成型工艺塑料成型理论基础

第二章  注塑成型工艺塑料成型理论基础
w
ηo=Co
Mw
a
(2-13)
Mw

lgηo =lgCo+alg
(2-14)
式中 子质量有关的常数。
图形分析;聚合物重均相对分子质量有一个临界值 M ′ (称为缠结相对分子质量),Ⅰ、 M < M ′时,大分子链缠 M 结较轻,近似呈现牛顿性质;Ⅱ、 M > ′时,大分子链 缠结严重,熔体呈非牛顿性质。只要将 与M ́ M进行 w 比较,就可以大致确定注射成型生产中所用的聚合物是否 具有非牛顿性质。
将式(2-10)两边微分,整理后得
n d ln d ln

tan
(2-12)
此式可见非牛顿指数实际上等于对数流动曲线的斜率, 这从几何方面显示了n值能够反映非牛顿程度的流变学意 义。
(2) 图28、9分 别给出了 由试验得 到的几种 聚合物流 变曲线 (其中图 2-9为对 数坐标)。
假塑性液体流动曲线和 流变曲线讨论:

n 1
⑴根据 a 和 a K 作出理论流动曲线和流变 曲线,图2-6。 什么是假塑性?
对数流动方程:
lnτ=lnk+nln 10) 对数流变方程:


(2-
lnηa=lnK+(n-1) 1n (2-11)


与对数方程相应的直线型流动曲线和流变曲线如图2-7。
将它们分别与图2-6(b)和图2-7(b)比较,实验曲线 与理论曲线的变化趋势基本相似,这说明幂律流动规律 对于假塑性液体基本上是适合的。
结论:
①在中等剪切速率区域,假塑性液体的变形和流动所需 的切应力随剪切速率变化,并呈幂律函数规律增大; ②变形和流动所受到的黏滞阻力,即液体的表观黏度随 剪切速率变化,并呈幂律函数规律减小(这种现象称为 假塑性液体的“剪切稀化”效应)。

第二章-成型理论基础分析

第二章-成型理论基础分析

所以,MFR间接地反映了分子量的大 小。
MFR
ηa
流动性好
容易获得形状
MFR
ηa
流动性差
容易保持形状
因此聚合物熔体在适当的粘度范围内,其
可挤压性可定量地用MFR值表征。(不可理解
MFR值大可挤压性好)
对于聚合物成型加工MFR值如何选取?
对于高聚物的成型工艺而言,有的成型加
工艺要求聚合物熔体流动性好,有的工艺则要
具有长支链、交联、刚性、极性分子 链聚合物延伸倍数较低; (2)拉伸温度: 非晶高聚物:Tg~Td,靠近Tg 结晶高聚物:<Tm,靠近Tm
如:PVC,Tg为82, 拉伸温度为90~120℃
PP,Tm为170, 拉伸温度为130~165℃
四、 高聚物的聚集态与成型加工
根据聚合物所表现的力学性质和 分子运动特征将聚合物分为玻璃态 (结晶态)、高弹态和粘流态——聚 集态。
高弹态形变是可逆的,如何将成型后 的制品形变保持下来?
压力成型、真空成型制品图
(3)粘流态 适宜流动性要求较高的成型加工技
术有:挤出成型、注射成型、吹塑成型、 压延成型、橡胶的混炼、压出、贴合、 纤维的熔融纺丝 等。
3、成型加工的几个重要特征温度 (1) Tb——材料的最低使用温度。当 使用温度T< Tb时,材料产生脆性断裂。 所以,选择制品的材料时,应考虑使用
为什么高聚物具有可延性?源于 下述因素: 大分子结构:细而长的长链结构和巨大
的 长径 比; 大分子的柔性;非晶高聚物单个分子空
间形态(无规线团);结晶高聚物:折叠链 状;
因此,拉伸时高分子有卷曲或折叠链状 逐渐伸展变形而得到延伸。
冷拉伸: 室温至Tg时的拉伸。
特点:冷拉伸时高聚物会出现细颈,易 产生拉伸不均匀,同时冷拉伸需要较大 的外力,生产设备庞大,耗能高,因此 成型加工中一般不采用冷拉伸。

第二章 塑料成型的理论基础

第二章 塑料成型的理论基础
重点与难点:
难点:聚合物流体在剪切应力作用下的流动 重点:流动 结晶 降解
第2页,共74页。
2.1 聚合物的流变行为
塑料工艺
• 定义
作用
聚合物

响应(流变

✓ 应力:单位面积上所受的力称为应力。
剪切应力(τ)
拉伸应力(б)
流体静压力(P)
剪切力 拉伸力
压缩力
✓ 应变:材料在应力作用下产生的形变和尺寸的改变称为应变。(单位长度 的形变量)
速度梯度
第5页,共74页。
2.1 聚合物的流变行为
塑料工艺
1. 剪切力作用下聚合物流变行为
流动形式判定:
Re D v
Re – 雷诺数;D – 管道直径;v – 液体流动平均 速度;ρ – 流体密度;η – 剪切粘度
Re<2100~2300时均为层流 Re=2300~4000时为过渡流 Re>4000时为湍流
宾哈流体 假塑性流体
膨胀性流体
第8页,共74页。
塑料工艺
2.1 聚合物的流变行为
✓宾哈流体(宾汉流体)
y
p
dv dr

p
特征:在低于τy下,液体不产生应变(凝胶结构);只有当应力大于τy时 ,液体表现出牛顿液体相似的流变行为(三维结构被破坏)。 τy称
为屈服应力 牙膏、油漆、护肤霜
第9页,共74页。
非牛顿性强的线形高聚物,液体在入口区域和管子中流动时的剪切作用是引起不稳定 流动的主要原因。
比如:PP、PDPE、PVC等。
影响:a. 在圆管中,如果产生弹性湍流的不稳定点沿着管的周围移动, 则挤出物呈螺旋状。
b. 如果不稳定点在整个圆周上产生,就得到竹节状的粗糙挤出物。

塑料成型理论基础

塑料成型理论基础
作用:
胶粘其它成分材料 赋予塑料可塑性和流动性
2.添加剂
⑴ 填充剂(填料)
重要的但非必不可少的成分
作用:
减少树脂用量,降低塑料成本;
改善塑料某些性能,扩大塑料的应用范围。
例如:酚醛压缩粉若无填充剂,则既不能进行成型加 工又无实用价值;PE、PVC+CaCO3 =廉价的具有足 够刚性和耐热性的钙塑料;玻璃纤维提高塑料的力学 性能;石棉提高耐热性;导电、导热、导磁等。
1.质轻、比强度高。 2.优异的电绝缘性能。 3.优良的化学稳定性能。 4.减摩、耐磨、减震、消音性能优良。 5.透光及防护性能。 6.成型和着色性能好。
塑料的缺点及使用局限 耐热性较差,一般塑料的工作温度仅100°C左右,
否则会降解、老化。
导热性较差,所以在要求导热性好的场合,不 能用塑料件。
易老化,所以对于使用寿命较长的场合,一般 还是用金属件。
由基本结构单元组成的大分子叫链,每一个基本 结构单元叫链节,而一个大分链上重复串联结构单元 的个数叫链节数。
由两种单体A和B交替串联形成,叫交替共聚物。 尼龙66的分子链结构就属这一类。 由三种单体组成的大分子叫三元共聚物 。
1 2 3 4 5
1—交替 2—无规 3—嵌段 4—接枝 5—无规三无共聚物
有机颜料的特性介于无机颜料和染料之间。 在塑料工业中着色剂多采用颜料
塑料的分类:
1.按树脂的分子结构和热性能分:
热塑性塑料 —— 指在特定温度范围内能反复加 热软化和冷却硬化的塑料,其分子结构是线型或 支链线型结构。(变化过程可逆) 热固性塑料 —— 在受热或其它条件下能固化成 不熔不溶性物质的塑料 ,其分子结构最终为体型 结构。(变化过程不可逆)
凡能阻缓材料变质的物质称为稳定剂。 可分为以下三种:

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塑料成型理論基礎 府曉明經理手稿年 月 日第一節 塑料的粘彈性一 塑料的基本力學模型塑料在加工過程中一般要經歷玻璃態、高彈態和粘流態 在玻璃態下塑料與其它剛性材料類似 力與應變的關系符合虎克定律 在高彈態下則比角復雜 次時塑料既表現出固體的性質 彈性 又表現出流體的性質 粘性 我們將這種彈性與粘性的綜合稱為塑料的粘彈性用於描述塑料在高彈態下粘彈性的最基本的力學模型如圖 所示圖 四種基本力學模型彈性模型 粘性模型 麥克斯威爾模型沃伊特 開爾文模型彈性模型符合虎克定律的彈性固體可用一個理想彈簧表示粘性模型符合牛頓粘性定律的牛頓型流體可用盛有粘性牛頓流體的粘壺來表示 粘壺可視為一個圓柱缸體 活塞受力後在缸內推要動流體爾移動麥克斯威爾模型該模型由一個理想彈簧和一個粘壺串聯而成 彈簧受力後產生瞬時彈性變形並以等應力傳遞給粘壺 粘壺中活塞將按均勻速度移動 此時表現為牛頓型流體的黏性流動 若將這種穩定流動或變形驟然制止 由於粘壺的粘性作用 彈簧受到的拉力不能立即消除 而是逐漸減小 這就是類似粘彈體的應力鬆弛過程 故該模型又稱為鬆弛模型 在該模型中粘壺產生了不可恢復的黏性流動沃伊特 開爾文模型該模型由彈簧和粘壺並聯而成 由於彈簧與粘壺並聯在一起 受力後彈簧不會立即被拉開 此時該模型就象一塊堅硬的物體 隻能在應力作用下徐徐發生變形 當解除應力後彈簧與粘壺又慢慢回復原狀 不會產生剩余形變沃伊特 開爾文模型所描述的變形接近彈性體 當解除應力後變形能夠復原 但是並不象彈性體那樣馬上復原 而是需要一段時間 麥克斯威爾模型則接近於流體 其粘滯流動是不可逆轉的 如果將這兩個力學模型結合起來 便較好地描述線型聚合物在高彈態下的粘彈性質二 粘彈性模型粘彈性模型是將麥克斯威爾模型與沃伊特 開爾文模型串聯起來分析的 粘彈性模型的受力圖如圖 所示圖 粘彈性模型在時間 以前 均處於原始狀態 到時間 時聚合物的分子鏈尤如彈簧一樣 產生瞬時彈性形變 若受力時間很短 聚合物僅產生瞬時彈性形變 並不影響塑料制品的應用性 但若繼續施加應力 將使粘壺 移動 即聚合物的分子鏈產生粘性流動位移 應力作用時間越長 粘性形變越大 並且粘壺 也隨之移動 然而粘壺 是與彈簧 並聯的 當應力解除後 在彈簧 的彈性作用下粘壺 最終將回復到其原始位置 時刻為應力即將解除前材料的最大形變 在應力解除後的 時刻 彈簧 的彈性形變立即恢復 而粘壺 和彈簧 粘壺 仍保持形變和位移 在 時刻 彈簧 回縮 但其運動被粘壺 所推遲 的應變 將在 時刻恢復 材料的最終總應變將僅是粘壺 的粘滯流動式中 等號右邊的第一項為材料的彈性形變 第二項是基於麥克斯威爾模型的粘性流動 第三項是基於沃伊特 開爾文模型的延遲彈性 該式不僅反映了彈性材料對時間的依賴性 同時可以定性地分析溫度對聚合物力學性能的影響低溫時 由於黏度 很高 式中等號右邊第二項 第三項均很小 材料表現為銷變模量為 的理想彈性體 但是 低溫時若在低於彈性極限連續 長期地施加應力 材料會發生糯變 這主要是式中第二項粘流效應所表現出的對時間的依賴性 式中第三項所表示的流動是可恢復的 這種可恢復的延遲流動與總形變相比是很小的一部分高溫時 和 都很低 式中等號右邊第一項 第三項與第二項相比顯得很小 材料處於粘流態 總形變主要表現為黏度 的流動應該指出的是 上述粘彈性模型隻是一個理想的模型 聚合物在粘流態時一般具有非牛頓性而不是牛頓性 彈性響應為非虎克性而不是虎克性 蠕變曲線也不隻依賴時間這一個因素 但是 該模型能幫助我們定性地理解塑料在加工過程中的力學行為 指導我們合理地制定和控制塑料的成型工藝條件第二節 塑料的流變性研究物質形變與流動的科學稱為流變學 流動與形變是塑料成型加工中最基本的工藝特征 聚合物的流變行為十分復雜 黏性流動不僅具有彈性效應 而且伴隨有熱效應聚合物流體既可以是處於粘流溫度 或 以上的熔體 也可以是在不高溫度下仍保持流動狀態的溶液 本節僅討論熔體的流變行為一 牛頓型流體塑料熔體在加工過程中的流動基本上屬於層流 我們可以將層流流動看成是一層層彼此相鄰且平行的薄層流體沿外力作用方向進行的相對滑移圖 為流體在圓管中層流滑移的示意圖圖 層流滑移的示意圖牛頓在研究低分子流體時發現切應力與剪切速率之間存在著如下關系τ μ dv/dr)=μdγ/dt= γ 式式 說明 液層單位表面上所施加的切應力 與液層間的速度梯度 成正比 此即著名的牛頓黏性定律 為比例系數 稱為牛頓黏度 它是流體本身固有的性質 其數值表征了流體抵抗外力引起流動形變的能力 不同流體的 值不同 它與流體的分子結構及流體溫度等密切相關凡符合式 的流體稱為牛頓型流體 牛頓型流體的應變具有不可逆性 應力解除後形變將永遠保持下去 這是純粘性流動的特點實踐証明 真正屬於牛頓型流體的是氣體 低分子化合物的液體 在塑料熔體中 除聚碳酸脂 等少數幾種和牛頓型流體相近外 絕大多數隻是在切應力很小或很大時才表現為牛頓型流體 塑料熔體在通過模具的澆注系統和注入系統時 其所受到的切應力並非很大或很小 故它們表現出的流動行為與牛頓流體不符 凡與式 不符的流體皆稱為非牛頓型流體二 非牛頓型流體非牛頓型流體包括黏性流體 粘彈性流體和時間依賴性流體 在常用塑料中 隻有少數聚合物的溶液呈時間依賴性 故暫不作討論 目前對黏性流動中的彈性行為的認識尚未十分清楚 所以通常將非牛頓型流體都簡化為黏性流體處理 必要時才進行某種修正 黏性流體的特征是在受力流動時 其剪切速率隻依賴於切應力的大小 而與切應力的作用時間無關黏性流體又分為賓哈流體 膨脹性流體和假塑性流體 這幾種流體的流動曲線如圖 所示圖 幾種流體的流動曲線從圖 中可以看出 賓哈流體隻有當切應力增加到某一臨界值時才開始流動 流動特征類似於牛頓型流體 切應力與剪切速率呈線性關系 屬於這種類型的如具有凝膠結構的聚合物溶液膨脹性流體的特點是在高速作用下 流體體積產生膨脹 切應力隨著剪切速率的提高有非線性增大的趨勢 如圖 所示 膨脹性流體的粘度隨剪切速率的增加而升高 稱為切力增稠現象 膨脹性流體一般較少 屬於膨脹性流體的如含有增塑劑的塑料糊 少數有填料的聚合物熔體等圖 幾種流體的黏度與剪切速率的關系假塑性流體是非牛頓型流體中最普通 最常見的一種 幾乎絕大多數聚合物熔體與溶液 其流動行為都接近於假塑性流體 從圖 中可以看到 切應力與剪切速率曲線在彎曲的起始階段有類似塑性流動的行為 故稱這類液體為假塑性流體 從圖 中可以看到 假塑性流體的黏度與剪切速率曲線偏離牛頓型流體曲線向下彎曲 黏度隨剪切速率的增大而降低 稱為切應力變稀現象在描述假塑性流體的經驗方程中 指數方程能較好地反映黏性流體的流變性質 該經驗方程認為 定溫下 在某段剪切速率的范圍內 黏性流體所受的切應力與剪切速率具有指數函數的關系 其數學表達式為τ=K(dv/dr)n=K(dγ/dt)n=Kγn (n< )式中 與 對於某一種黏性流體而言均為常數 稱為稠度 值癒高 流體的黏度癒大 為非牛頓指數 對於假塑性流體 值離整數 癒遠 流體的非牛頓性癒強為了便於和牛頓型流體公式相比較 可將式 改寫為τ=(Kγn- )γ取 η=Kγn-則 τ=ηγ式中 η稱為非牛頓型流體的表觀黏度 對於假塑性流體 η隨著γ 的提高按指數規律降低三 影響黏度的因素黏度是描述塑料熔體流變行為最重要的量度 由前面的討論可知 對於某種牛頓型流體 其牛頓黏度 為一個不變的常量 對於非牛頓型流體來說其表觀黏度 於流體的稠度 非牛頓指數 以及剪切速率 密切相關 而稠度 和非牛頓指數 又受溫度的影響 此外 壓力 聚合物的結構等也對黏度有著不可忽視的影響 下面分別討論溫度 壓力 剪切速率及聚合物的結構因素對黏度的影響溫度的影響研究結果已經証實 在粘流態 熱塑性塑料熔體的黏度隨著溫度升高而呈指數規律降低 但不同熔體的粘度對溫度的敏感程度並不一樣 對於那些表觀黏度對溫度不太敏感的塑料熔體 僅憑增加加工溫度來提高這些熔體的流動性是不恰當的 因為即使溫度增加的幅度很大 其表觀黏度卻降低有限 而且溫度過高會引起熔體降解 導致塑料制品的質量下降對於那些表觀黏度對溫度敏感的塑料熔體 隻要不超過分解溫度 提高加工溫度都能增大熔體的流動性壓力的影響在外部壓力的作用下 擠壓和注射壓力一般為 塑料熔體因受到壓縮而減小體積 分子間作用力的增加致使黏度也隨之增大 由於塑料熔體的壓縮率不同 故不同熔體的黏度對壓力的敏感性也不相同增壓引起黏度增加這一事實說明 單純通過增大壓力來提高塑料熔體的流量是不恰當的 過大的壓力還造成設備功率消耗過大以及設備的過度磨損 在塑料正常的加工溫度范圍內 增加壓力對黏度的影響和降低溫度對黏度的影響有著相似性 這種在生產過程中通過改變壓力或溫度都能獲得相同的黏度變化效應被稱為壓力 溫度的等效性剪切速率的影響塑料熔體的一個顯著特征是具有非牛頓性 其表觀黏度隨剪切速率或切應力的增大而減小 不同種類的塑料對剪切速率的敏感性有差別 在塑料加工中 可以通過調整剪切速率 或切應力 來改變熔體的黏度 但隻有黏度對剪切速率敏感的一類塑料才會有較好的效果 對於黏度對剪切速率不敏感的另一類塑料 可調整對其黏度影響更大的其它工藝參數 如溫度 來改變熔體的黏度在塑料成型加工中 如果熔體的黏度可以在較寬的剪切速率范圍內選擇 那麼寧可選擇在粘度對剪切速率不太敏感的剪切速率下成型更為合適 因為 在這種情況下剪切速率的波動對熔體的流動性影響不大 就不會造成制品質量的顯著差別聚合物的結構因素的影響實驗証明 塑料熔體的黏度隨聚合物相對分子質量的增加而增加 相對分子質量越大 則熔體的非牛頓性越強 實驗還証明 相對分子質量分布較寬的聚合物 其黏度對剪切速率的敏感性較大 非牛頓性也較強 所謂相對分子質量分布較寬 是指聚合物相對分子質量的變化區域大 反之則稱相對分子質量分布窄 相對分子質量分布窄的聚合物 其黏度對剪切速率敏感性小 而對溫度敏感性大 在較寬的剪切速率范圍內表現出更多的牛頓型流體的特征在聚合物中加入有限的溶劑或增塑劑等液體添加劑時 削減了聚合物分子間的作用力 熔體的黏度降低 流動性增大 而在聚合物中加固體填料時 一般會使熔體的黏度增大 流動性降低。

第二章塑料成型的理论基础 第一节塑料成型过程中的流变现象

第二章塑料成型的理论基础 第一节塑料成型过程中的流变现象
1
挤出胀大和熔体破 裂是由于分子链的 弹性回复和松驰有
关。
口模尺寸和挤出工 艺会影响挤出胀大。
2
3
高分子材料成型工艺学
谢谢观看
主讲 教师
邹国享
常州大学 材料科学与工程学院
牛顿 流体
流动规律 η为常数
符合的流体
备注
PVDC 接近
低分子多为此类
宾汉 流体
假塑性 流体
膨胀性 流体
τ y 和η为常数
n<1 n>1
凝胶糊
在剪切力增大到一
良溶剂的浓溶液 定值后才能流动。
剪切增加,粘度下降
大多数聚合物熔 体、溶液、糊,
原因为分子“解
缠”
高固体含量的糊 剪切增加,粘度升高
剪切稀化的原因
熔体流动速率
同种材料在相同条件下,MFR越大,流动性越好。 表观粘度(η a)与MFR、熔体密度(ρ )、载荷(F)的关系可近似表示为:
可以看出,表观粘度与MFR成反比,高MFR对应于低粘度塑料熔体。
聚合物流体的分类
牛顿流体 非牛顿流体
假塑性流体 膨胀性流体 宾汉流体
聚合物流体性质对比
流动 类型
引发挤出胀大的两个因素
挤出物胀大现象是高分子熔体弹性的表现。 高分子链就会由受拉伸的伸展状态重新回缩为卷曲状态。 分子链的解取向所产生
影响挤出胀大的因素
口模的形状与尺寸 成型工艺条件 高分子链结构 分子量和分子量分布 物料中的添加剂
熔体破裂
在当挤出速度达到一定值时,塑料挤出物表面会出现不光滑现象, 诸如竹节状、鲨鱼皮状、无规则破裂等。
聚合物的弹性行为
挤出胀大和熔体破裂
挤出胀大
挤出胀大是指塑料熔体被强迫挤出口模时,挤出物的尺寸大于口模尺寸, 截面形状也发生变化的现象,这主要是由弹性形变的松弛引起的。挤出 物胀大现象亦称巴拉斯效应或出口膨胀。

塑料成型过程中的理论基础课件

塑料成型过程中的理论基础课件
塑料工艺
2.1聚合物的流变行为
学习目标:
1、掌握聚合物流体流变行为的类 型和特点。 2、掌握影响流动的因素。 3、了解聚合物的弹性行为和不稳 定流动。
塑料成型过程中的理论基础课件
1
2.1 聚合物的流变行为(流动规律)
塑料工艺
• 流体的类型: – 大多数成型过程中都要求聚合物处于粘流状态(塑化状 态),因为在这种状态下聚合物不仅易于流动,而且易 于变形,这给它的输送和成型都带来极大的方便。为 使塑料在成型过程中易于流动和变形,并不限定用粘 流态的聚合物(聚合物熔体),采用聚合物的溶液或分散 体(悬浮液)等也是可以的,熔体和分散体都属于液体的 范畴。
塑料成型过程中的理论基础课件
20
塑料工艺
2.2聚合物的加热和冷却
学习目标:
1、掌握聚合物热扩散系数对其加 热和冷却的影响 2、注意结晶性聚合物熔融的特征。
塑料成型过程中的理论基础课件
21
加热与冷却应用实例
塑料工艺
• 热源:
– 外热:电阻丝(经济、简单、方便、温度 波动较大);微波(适合较厚发泡成型); 红外线;热油(温度控制精确,设备复杂, 成本高);热水、蒸气。
塑料成型过程中的理论基础课件
4
3、假塑性流体:
塑料工艺
• 假塑性流体的特征 – 这种流体是非牛顿流体中最为普通的一种,它所表现的流动曲线是非直 线的。流体的表观粘度随剪切应力的增加而降低。多数聚合物的熔体, 也是塑料成型中处理最多的一类物料,以及所有聚合物在良溶剂中的溶 液,其流动行为都具有假塑性流体的特征。
• 剪敏性塑料: – 剪切速率或剪切应力升高粘度明显下降的塑料,主要 品种有PE PP PS等分子链柔性较大的聚合物。
塑料成型过程中的理论基础课件

第二章塑料成型的理论基础第一节塑料成型过程中的流变现象

第二章塑料成型的理论基础第一节塑料成型过程中的流变现象

第二章塑料成型的理论基础第一节塑料成型过程中的流变现象塑料成型是指将塑料料坯经过加热软化后,通过外力作用使其充分流动并冷却成型的工艺过程。

在塑料成型过程中,塑料料坯的流变现象是十分重要的,对于成型工艺的控制和成品质量的保证起着关键作用。

流变学是研究物质在外力作用下变形行为的学科,它主要研究物质的流动规律、黏弹性等特性。

在塑料成型中,流变现象主要包括流变应力、塑料的流变行为以及流变模型。

下面将逐一介绍这些内容。

首先是流变应力。

流变应力是指物质在流动时受到的应力,它是刻画物质流动特性的重要指标。

在塑料成型中,流变应力的大小会直接影响料坯的流动性和成型质量。

一般来说,流变应力与塑料的流速成正比,而与塑料的黏度成反比。

因此,提高塑料的流变应力可以通过增加加热温度、加大注射速度、增加料筒压力等方式来实现。

其次是塑料的流变行为。

塑料的流变行为是指在不同的应力和变形速率下,塑料的流动规律和变形特性。

常见的塑料流变行为主要有牛顿流体、非牛顿流体和粘弹性流体。

牛顿流体是指物质的黏度不随应力和变形速率的增加而改变,如水;非牛顿流体是指物质的黏度随应力和变形速率的增加而改变,如糊状物和胶状物;而粘弹性流体是指物质既具有流体的特性又具有固体的特性,如塑料。

最后是流变模型。

流变模型是用数学函数来描述物质的流变行为的模型。

常用的流变模型有牛顿流体模型、Bingham模型、Maxwell模型等。

其中,牛顿流体模型适用于描述牛顿流体的流变行为,它的流变应力与变形速率成正比;Bingham模型适用于描述非牛顿流体的流变行为,它的流变应力与变形速率之间存在一个阈值;Maxwell模型适用于描述粘弹性流体的流变行为,它考虑了物质的弹性和黏性。

在塑料成型过程中,准确地描述和控制流变现象是确保成型工艺稳定性和成品质量的关键。

通过研究塑料的流变性质和应用合适的流变模型,可以优化成型过程参数,提高产品的性能和可靠性。

第十五章塑料成型的理论基础

第十五章塑料成型的理论基础

4)剪切速率的影响
塑料熔体的表观粘度随着剪切速率或切应力的增 大而减少,不同种类的塑料对剪切速率的敏感性不同
五、塑料的基本力学性质
•固态塑料的第一个力学特性是蠕变特性。
• 如果把一个由热塑性树脂制成的细长板的一 端挂上重物,在放置了一个较长的时间后,就 会发现板的长度在随着时间一点一点地增大, 而且即使把重物取下来,板的长度也不会再恢 复,我们把这种现象称为蠕变.
层流流速分布模型
塑料成形中,大多数塑料熔体都 是非牛顿流体,它们中大部分近似服 从指数流动规律:
式中,K-稠度系数; n-非牛顿系数。
指数流动规律也可表示为:
称为聚合物熔体的表观粘度。它表 征的是非牛顿流体在外力作用下的抗 切应变的能力。
在聚合物流变学理论中,凡是服从指数 流动规律的非牛顿流体统称为粘性流体。根 据n的取值范围可将粘性流体分为三类:
使制品密度和强度都相应提高。另外,取向程度的提高会使线
收缩率增加,线膨胀系数也随之变化。
取向的影响因素有:
塑料熔体的加工温度,提高加工温度有利于产生解除取 向效应; 聚合物分子松弛时间,结晶型塑料松弛时间短容易使取 向冻结,其取向程度高于无定形塑料; 模具温度低时熔体冷却速度加快,冷冻取向效应提高; 塑料比热大,热导率低会降低熔体冷却速度,有利于取 向的解除; 注射压力可提高熔体的切应力和剪切速率,有助于分子 取向; 大浇口冷却慢,浇口封闭晚,取向作用加强; 快速充模使制品表面层分子取向增高,中心部位取向减 弱。
聚合物的玻璃化温度是指线型非结晶聚合物由 玻璃态(硬脆状态)向高弹态(橡胶弹性态)、或由后 者向前者转变的温度。当温度低于玻璃化温度时, 聚合物中的大分子链段凝固成坚硬的固态。当温 度高于玻璃化温度时,大分子链段就拥有了足够 的自由活动能量,但此时还不是整个大分子链段 在运动,故表现出来的还是高弹性橡胶的性质, 此时,聚合物中的自由容积会突然增加。玻璃化 温度主要与聚合物中大分子键的柔性有关。另外, 大分子的交联、结晶取向等都会使升高。

第二章塑料成型理论基础

第二章塑料成型理论基础
• 图2—26,在某种结 构尺寸下(a),流道的收 敛角等于900,极限剪切 速率约为6X102s—1;(b) 结构中,因收敛角等于 150一200,截面变化部 位出现一个中间过渡段, 极限剪切速率可增至 4X104s—1。
第二章塑料成型理论基础
•三、聚合物熔体的充模流动 •什么是充模? • 指高温聚合物熔体在注射压力作用下,通过流道和 浇口之后,在低温模腔内流动和成型的过程。
•由于空气界面作用, 前锋料头 温度将会有
所下降,于是料头前沿 形成一个低温的黏弹性 熔膜区,料头内各点在 熔膜的阻滞下,向前的 流速将会保持一致。
第二章塑料成型理论基础
• ③前锋料头匀整运动的主阶段,其流动特点是:由 于低温熔膜的阻滞,料头中部流速较大的熔体被迫沿着 熔膜弧面而转向,形成一种类喷泉流动,前锋料头中的 大分子将会产生垂直于模壁的取向结构;同时,由于低 温模壁的冷却作用,取向大分子靠近模壁一端的活动性 将会降低,而另一端的活动性基本上维持原状,因此大 分子又将发生一定程度的扭动,最终导致前锋料头获得 垂直取向结构的同时,水平方向又会形成波纹形状表面,
•程度不同。图2—25,聚乙烯的极限剪切速率比极限切 应力对温度变化敏感得多,此时,确定注射温度时,下限 需根据极限切应力来确定,否则,可能因切应力过大而使 熔体出现失稳流动。
第二章塑料成型理论基础
•(3)流道结构
• 在大截面向小截面流道的过渡处,减小流道的收敛 角,使过渡的表壁呈现流线状时,可提高失稳流动时的极 限剪切速率。
第二章塑料成型理论基础
•2.扩展流动充模的特点
• 聚合物熔体在模腔内的扩展流动为层流流动。 • 图2-29塑件为长 方形等厚的薄壁制品。 浇口设在端部,浇口 的宽度远小于制品宽 度,进行充模过程实 验。逐渐增大注射量 将所得系列试样排列 起来。可以看出:随 料流前缘运动特点的
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⑸导热系数:是指材料传播热量的速度。导热系数越高, 材料内热传递越快。导热系数随温度的增加而增加,由于 聚合物的导热系数很低,所以不管在料筒中加热还是在模 具中冷却,都需要一定的时间。有时为了提高加热和冷却 效率,还采取一些技术措施。(料筒内壁加厚是为了增加 热惯性、热流道结构等)
⑹密度与比容:密度是指聚合物单位体积内分子的数量, 比容是指聚合物单位体积的大小。 ①密度增加会使制件中的气体和溶剂渗透率减少,制件 的拉伸强度、断裂伸长、刚性、硬度、软化温度提高;也 会使压缩性、冲击强度、流动性、耐蠕变性能降低。 ②比容是衡量不同工艺条件下高分子结构所占有的空间, 各种状态下的膨胀与压缩,是制件的尺寸反面的重要参数。
15.3 注射制品中的取向
1、取向机理 :在加工过程中,在力的作用下,流 动的大分子链段一定会取向,取向的性质和程度根 据取向条件有很大的区别。
2)压缩相
在压缩相中,注塑机螺杆继续向前对模腔内的熔 体继续进行压实的过程。
柱塞或螺杆在保压过程中继续向前进行一定移动, 这时压力曲线将与时间坐标轴平行。
3)补偿相
注射机对模腔内逐渐开始冷却的熔体因成型收缩而 出现的空隙进行补料之动作。 柱塞或螺杆在补偿过程中继续向前进行一定移动, 这时压力曲线将与时间坐标轴平行。
① 大分子链段本身开始变形的温度当温度高于玻璃 化温度时,大分子链开始自由活动,但还不是整个分 子链段的运动,这时表现出高弹性的橡胶性能; ② 当低于玻璃化温度时,链段被冻结变成坚硬的固 态或玻璃态 ; ③ 橡胶的玻璃化温度低于室温。所以橡胶在常温下 处于高弹态;而其它塑料在常温下是处于脆韧性的玻 璃态。
2 、聚合物的热物理性能 • ⑴、玻璃化温度:是指线性非结晶型聚合物由玻璃 态向高弹态或者由高弹态向玻璃态的转变温度。
④ 高聚物的自由体积理论 :高聚物分子结构所占有的整 个体积分成两部分 ;一部分是分子链所占有的空间, 而另一部分是分子链之间的自由空间。 ⑤ 高聚物在玻璃化温度以上的总自由体积等于玻璃化温 度下的自由体积与热膨胀系数乗以温升之和。在预塑化 时,位于螺槽中的高分子固态物料,在升至玻璃化温度 以后,随着温度的升高物料自由体积会增加,其比容也 会加大。
三、聚合物的力学特性 3、形变与时间关系: ⑴、聚合物材料在一定温度下承受恒定载荷时,将 讯速地发生变形,然后在缓慢的速率下无限期地变 形下去 ⑵、若载荷足够高时变形会继续到断裂为止。 ⑶、聚合物的蠕变性质 :是指在温度和载荷都是恒 定的条件下,变形对时间依赖的性质。
四 、聚合物的流变性能 1、聚合物的流变性能:是指聚合物材料加热到熔融 状态下 ,在机器某些部位上(如螺杆、料筒、喷嘴及模 腔流道中)形成流场。在流场中熔体受到应力、时间、 温度的联合作用发生形变或流动性能。
b) 热固性塑料
常温下固态 加热 熔融 继续加热 高温下固化
(线性或支链型结构)
(体型网链状结构)
成型特点: 不可逆、化学反应(交联反应)
常用的热固性塑料 酚醛树脂(PF) 氨基塑料(UF) 环氧树脂(EP) 不饱和聚酯等
热塑性塑料常采用注射、挤出或吹 塑等方法成型。
热固性塑料常采用压缩或压注方法成 型,有时也可以采用注射成型。
1)合成树脂 (40%~100%)
受热软化后可将塑料的其它组分加以粘 合,并决定塑料的主要性能
2)添加剂
包括填充剂、增塑剂、稳定剂、润滑剂、 着色剂和固化剂等
2.聚合物的特点: • (1)含原子数量多,一个高分子中含有几千个、 几万个、甚至几百万个原子。 • (2)分子量大,高分子化合物的分子量一般可 自几万至几十万、几百万甚至上千万。例如尼 龙分子的分子量为二万三千左右,天然橡胶的 为四十万。 • (3)分子长度相对于低分子长,例如低分子乙 烯的长度约为0.0005μm,而高分子聚乙烯的长 度则为6.8μm,是前者的13600倍。
② 注塑过程中,塑料加热或冷却特性是由聚合物的热 含量与温差来决定的,而热传递速率正比于材料与热源 之间的温差。 ③ 一般冷却比熔化快,料筒的温度与材料温度接近, 而模具的温度与材料温度差距很大,加热时间取决于料 筒内壁与料层之间的温差和料层厚度。
⑷ 热扩散系数:又叫导热系数,其值是指温度在加热物 料中传递的速度。是由单位质量的物料温度升高1度时所 需的热量(比热容)和材料吸收热量的速度(导热系数) 来决定的。 压力对热扩散系数影响小,而温度对热扩散系数影响大。
ηa——非牛顿型流体的表观粘度,对于假塑性流体, 表观粘度随着剪切速率的提高按指数规律降低。
粘度是描述塑料熔体流变行为最重要的量度。 牛顿型流体:η ——不变的常量。
非牛顿型流体: a
n 1 K
15.2 注射过程及塑料熔体在型腔中的流动
一、注射工艺过程
颗粒、粉 状塑料进 入注射机 料筒,加 热熔融
牛顿在研究低分子流体时发现: 在流体液层单位表面上所施加的切应力τ与液层 间的速度梯度(即剪切速率 γ )成正比
dv d dr dt

比例常数,称 为牛顿粘度
上式即为牛构有关,液体一定时, 只有改变温度才能时使之发生变化,所以η是液体的
固有特性,可以用来表征液体在外力作用下抵抗切
变形的能力。 通常,η越大,液体的粘稠性越大,故切变形和 流动越不容易发生,一般都需要比较大的切应力; 如果η越小,情况就刚好相反。
η的单位是Pa.s或者(N.s)/m2。
在描述假塑性流体的经验方程:
dv d K K K n n 1 dr dt
2 、聚合物的热物理性能 ⑶、分解温度及燃烧特性:热分解温度是指在氧气 存在条件下,高聚物受热后开始分解的温度范围。
① 依聚合物化学结构式不同而有显著的差异,此外还与 物料的形态有关。 ② 在注塑过程中,无论是在预塑阶段还是在注射阶段, 只要聚合物局部温度达到分解温度,高分子物料就会迅 速生成低分子量的可燃性物质。聚合物的热分解在氧气 充足条件下是放热反应,产生的热会继续加热聚合物。 当聚合物达到燃点时就会燃烧,燃烧体系的温度是否会 上升,产生的燃烧热是否和体系进行对流,都与热分解 温度,比热容以及导热系数等物理性能有密切关系。 ③ 注塑时,对聚合物分解温度的控制是十分重要的,否 则分解出燃烧物质不仅会影响制品质量,还会腐蚀设备, 危害人体。
⑺膨胀系数与压缩系数: ①膨胀系数与压缩系数是指比容在恒压下由 温度变化而引起变化的特性。 ②聚合物比容不仅取决于温度而且取决压力。 ③聚合物比容在不同的温度下随压力的变化 而变化,压力增高,密度加大,比容减小,这 点在成型中用压力来控制产品的质量和尺寸精 度很重要。
2 、聚合物的热物理性能 • ⑴、玻璃化温度:是指线性非结晶型聚合物由玻璃 态向高弹态或者由高弹态向玻璃态的转变温度。
3. 聚合物的分类: • 1)聚合物大分子基本上都属于长链状结构,按 结构不同可分为:
a) 线型聚合物
b)带有支链的线 型聚合物
c)体型聚 合物
• 2)按分子结构及热性能不同分 a) 热塑性塑料
加热 固态 冷却 熔融
成型特点: 可逆、物理反应
常见的热塑性塑料 聚乙烯(PE) 聚丙烯(PP) 尼龙(PA) 聚氯乙稀(PVC) 聚苯乙烯(PS) 聚碳酸酯(PC) 聚甲醛(POM) ABS等
3、聚合物降解及热稳定性
⑴降解,是指递解分解作用,在高分子化学中,通 常是指在化学或物理作用下,聚合物分子的聚合度降 低过程,聚合物在热,力,氧气,水及光辐射等作用 下往往发生降解。降解过程实质是大分子链发生结构 变化。
⑵ 聚合物是否容易发生降解,依其分子内部和分 子外部结构有关;是否有分解的杂质有关;能引起高 聚物降解的杂质,一般都是热降解的崔化剂,如: PVC 分解的产物是氯化氢,POM分解产物是甲醛, 它们有着加剧高聚物降解的作用。
n n
式中,K与n对于某一种粘性流体而言均为常数 K——稠度,K值愈高,流体粘度愈大; n——非牛顿指数,对于假塑性流体,n<1,n 值离整数1愈远,流体的非牛顿性愈强。
为了与牛顿型流体公式相比较,可将上式改写为:
n 1 a K

a K n 1

a
三、聚合物的力学特性
1、形变与应力关系 :材料的力学特性是指材料在外力 的作用下,产生变形,流动与破坏的性质。 ⑴、反应材料基本力学性质的量主要有两类;一类是 反应材料变形情况的量如模量或柔度,泊桑比;另一 类是反应材料破坏过程的量,如比例极限,拉伸强度, 屈服应力,拉伸断裂等作用。 ⑵、从力学观点看,材料破坏是一个过程而不是一个 点。 2、应力与时间的关系 :聚合物材料主要特征之一是应 力对其作用时间的依赖性。 ⑴、聚合物在较高温度下力作用时间较短的应力松驰 行为和在温度较低力作用时间较长的应力松驰行为是 一致的。
2、关于流变性能 ⑴ 、剪切速率,剪切应力对粘度的影响(即切力变 稀 )。 ⑵ 、剪性聚合物:是指聚合物的剪切粘度对剪切 速率的依赖性越强,粘度随剪切速率的提高而讯速 降低的聚合物。 ⑶、这种剪切变稀的现象是聚合物固有的特征, 但不同聚合物剪切变稀程度是不同的,这一点对注 塑有重要意义。
五、聚合物熔体的粘性
充 模
压 实
保 压
倒 流
冷 却
塑 件
二、塑料熔体在型腔中的流动
1)充填相
是指注射机将塑化好的熔体注射进入模腔的过程。 熔体在注射过程中会遭到一系列的流动阻力, 这些阻力一部分来源于机筒、喷嘴、模具浇注系 统和模腔表壁对熔体的外摩擦,另一部分则来源 于熔体自身内部产生的粘性内摩擦。 为克服流动阻力,注射机必须通过螺杆或柱 塞向熔体施加很大的注射压力。
塑料成型的理论基础
15.1 塑料的基本性质
一、聚合物分子的结构特点 1. 基本概念 • 1)塑料的主要成分是树脂→树脂分为天然树脂 和合成树脂。

2)聚合物:是由一种或几种简单化合物通过 聚合反应而生成的一种高分子化合物。合成树 脂就是一种聚合物,简称高聚物或聚合物。
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