第04章 原子吸收光谱16
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16
3. 压变宽（Pressure effect）
吸收原子与外界气体分子之间的相互作用引起的变宽，又称为碰撞 变宽（Collisional broadening）。它是由于碰撞使激发态寿命变短所致。 外加压力越大，浓度越大，变宽越显著。可分为 a） Lorentz 变宽：待测原子与其它原子之间的碰撞。变宽在10-3nm。 b） Holtzmark 变宽：待测原子之间的碰撞，又称共振变宽；但由于
可测70 种元素 ⑹ 用样量小
FAAS进样量3~6mL/min，微量进样可小至10µL~50µL。 GFAAS液体进样量为10µL~20µL，固体进样为毫克级。 ⑺ 仪器设备相对比较简单，操作简便，易于掌握
6
AAS不足：
多元素同时测定有困难； 对非金属及难熔元素的测定尚有困难； 对复杂样品分析干扰也较严重； 石墨炉原子吸收分析的重现性较差。
⑵ 选择性好 火焰方法由于谱线干扰带来的误差，一般在2%以内， 非火焰方法的误差在4%以内。
⑶ 抗干扰能力强 原子吸收线数目少，一般不存在共存元素的光谱重叠干
扰。干扰主要来自化学干扰。
5
⑷ 精密度高
火焰原子吸收光谱（FAAS） 的 RSD 可达1~3％，最好
时可以达到0.3%或更好。 ⑸ 应用范围广
第四章 原子吸收光谱法
(Atomic Absorption Spectrometry, AAS)
4.1 概述 4.2 基本理论 4.3 AAS仪器及其组成 4.4 干扰及其消除方法 4.5 原子吸收分析方法 4.6 原子荧光光谱分析简介
1
实验通知
题目：《仪器分析实验》基本要求与注意事项 时间：周二 地点：生科楼5楼 值日生：第2组（分7组） 值日生责任：负责实验准备（仪器设备的调试，配备
工作过程：高压直流电（300V）---阳极电子---撞击隋性原子---电离（二
次电子维持放电）---正离子---轰击阴极---待测原子溅射----聚集 空心阴极内并因碰撞而被激发----待测元素特征共振发射线。 影响谱线性质之因素：电极材料、电流、充气种类及压力。 电流越大，光强越大，但过大则谱线变宽且强度不稳定； 充入低压惰性气体可防止与元素反应并减小碰撞变宽。
e a ; e a
发射线的带宽远小于吸收线的带宽；中心频率一致。
A KcL
上式表明，当用锐线光源作原子吸收测定时，所得A与原子 蒸气中待测元素的基态原子数成正比。
峰值吸收是指基态原子蒸气对入射光中心频率线的吸收。
21
3. 锐线光源
根据Walsh的两点假设，发射线必须是“锐线”（半宽度很小的谱线）。
原子在基态和激发态的寿命是有限的。电子在基态停 留的时间长，在激发态则很短。由海森堡测不准
（Heisenberg Uncertainty principle）原理，这种情况将导致
激发态能量具有不确定的量，该不确定量使谱线具有一定的
宽度N (10-5nm)，即自然宽度。
该宽度比光谱仪本身产生的宽度要小得多，只有极高分 辨率的仪器才能测出，故可勿略不计。
7
4.2 基本理论
原子蒸气
检测器
快速 灵敏 选择性好 仪器简单
定性、定量测定元素
8
一. 原子化能 atomization energy
➢ 定义
是将处于气态下基态的一个多原子分子分解成原子 的状态所对应的能量变化。一般来说这个过程要吸收热 量。即ΔE>0。
➢ 原理 ：
将分子分解成其组成原子，需要打破原子间的化学 键，这个过程往往需要施加能量给分子，这个能量就是 原子化能。它是一个分子包含的所有化学键能的总和。
15
2. Doppler变宽：
由于原子的无规则热运动产生。又称热变宽。
当样品中的基态原子向光
光子观测 （0+D） 源方向移动时，由于多普勒效 应，将使基态原子吸收较短的
波长。相反则吸收较长的波长。
光子观测
（0-D） 这样由于原子的无规则热运动 使吸收谱线变宽。
可见，Doppler变宽 与谱线波长、相对原子质量和温 度有关， 多在10-3 nm数量级
N0 g0
Ei：激发电位；T热力学温度
➢ 量子力学中把能级可能有的微观状态数称为该能级的统计权重
（简并度），用符号g表示。
12
E hv hc
Ni gi eEi / kT N0 g0
可见，Ni/N0 的大小主要与“波长” 及“温度”有关。即
a）当温度保持不变时：激发能(h)小或波长长，Ni/N0则大
9
二. 原子吸收光谱的特征
（一）共振线-元素的特征谱线
基态到第一 激发态
E h h c 共振吸收源自激发态共振发射10
基态
几个基本概念
共振吸收线：当电子吸收一定能量从基态跃迁到能量最低的 激发态时所产生的吸收谱线，称为共振吸收线。
共振发射线：当电子从第一激发态跃回基态时，则发射出同 样频率的光辐射，其对应的谱线称为共振发射线。
原子吸收仪器结构示意图
雾化器
原子化系统
废液
23
24
原子吸收仪器类型
单光束型原子吸收分光光度计工作原理： 从锐线光源发射的待测元素的共振线通过 原子化器中的基态原子，部分作用光被待 测原子的原子蒸汽吸收，分析光进入单色 器，再照射到检测器上，产生交流电信号， 经放大器放大后，从读数值示器记录吸光 度。
收的范围之内；
➢ 由于只有同种元素的原子才能发射中心波长相同的发射线，原子吸收分光 光度计不得不为每一种待测元素配备一个能发射较窄谱线的特制灯，叫空心 阴极灯。
22
4.3 AAS仪器及其组成
AAS仪器由光源、原子化系统、分光系统及检测系统组成。
原子化器 空心阴极灯
切光器
单色仪
检测器
燃气
助燃气 样品液
试剂）、课后卫生、负责关灯关门。 实验报告：对现象、原理和结果进行独立思考、详细
认真分析。
2
实验通知
➢ 题目：实验二 味精中谷氨酸钠的含量分析 ➢ 时间：周二 ➢ 地点：生科楼517 ➢ 值日生：第2组（分7组） ➢ 值日生责任：负责实验准备（仪器设备的调试，配备
试剂）、课后卫生、负责关灯关门。 ➢ 实验报告：对现象、原理和结果进行详细认真分析。
26
一、光源及光源调制
对AAS光源的要求： a）发射稳定的共振线，且为锐线； b）强度大，没有或只有很小的连续背景； c）操作方便，寿命长。
27
1. 空心阴极灯（Hollow Cathode Lamp, HCL）
组成：阳极（吸气金属如W，Ni，钛Ti或钽Ta） 阴极（内衬待测元素或其化合物）空心圆筒形 低压惰性气体（Ar或Ne, 谱线简单、背景小）。
较多的能量而处于激发态。据热力学原理，当在一定温度下
处于热力学平衡时，激发态原子数与基态原子数之比服从
Boltzmann 分布定律：
hc
E hv
式中 ：N0, Ni ：基态和激发态原子数； g0, gi ：基态和激发态统计权重
N i g e i Ei / kT
k: Boltzmann常数，1.380×10-23J/K
，即波长长的原子处于激发态的数目多；但在 AAS 中，波
长不超过 600nm。换句话说，激发能对 Ni/N0 的影响有限！ b）温度增加，则 Ni/N0 大，即处于激发态的原子数增加；且 Ni/N0随温 度 T 增加而呈指数增加。原子化温度一般低于 3000K。
13
（三）谱线变宽因素（Line broadening）
3
4.1 概述
AAS是基于气态的基态原子外层电子对紫外光和可见光的 吸收为基础的分析方法。
分析对象是物质的原子，为金属元素为主， 可测定的元素达70多种, 难实现多元素同时测定。
PE 800
4
AAS优点：
⑴ 检出限低 火焰原子吸收法的检出限可达到µg/L量级， 石墨炉原子吸收光谱法的检出限可达到10-7~10-8 µg/L。
分析线：用于原子吸收分析的特征波长的辐射称为分析线。 共振线的分析灵敏度高，光强大，常作分析线使用。 如：镁原子吸收285.2nm和279.6nm，铜原子吸收 324.8nm 和327.4nm的光。
11
（二）基态原子数与总原子数的关系
原子吸收光谱分析是测定基态原子对谱线吸收的强弱程
度。待测元素在进行原子化时，其中必有一部分原子吸收了
AAS 分析时，待测物浓度很低，该变宽可勿略。
❖ 外界压力增加—谱线中心频率0位移、形状和宽度发生变化—发射线
与吸收线产生错位—影响测定灵敏度；
❖ 温度在1500-30000C之间，压力为1.01310-5Pa —热变宽和压变宽有相
同的变宽程度； ❖ 火焰原子化器—压变宽为主； ❖石墨炉原子化器—热变宽为主。
I
发射线
吸收线
理想的锐线光源——空心阴极 灯：用一个与待测元素相同的纯金 属制成。由于灯内是低电压，压变 宽基本消除；灯电流仅几毫安，温 度很低，热变宽也很小。
0
峰值吸收的测量
锐线光源需要满足的条件：
1）锐线半宽很小，锐线可以看作一个很“窄”的矩形； 2）二者中心频率相同，且发射线宽度被吸收线完全“包含”，即在可吸
光源（如空心阴极灯）中同种气态原子吸收了由阴极发射的共振 线所致。与灯电流和待测物浓度有关。
18
（五）积分吸收与峰值吸收系数
1. 积分吸收 “积分吸收”只与基态原子数N0成正比而与频率及产生吸
收线的轮廓无关。 只要测得积分吸收值，即可求出基态原子数或浓度。因
此 AAS 法是一种不需要标准比较的绝对分析方法。 积分吸收是将原子吸收线轮廓所包含的吸收系数进行积分
可观测到的吸收线宽度1×10-3nm，原子吸收线的自 然宽度仅与原子能发射能级跃迁时的激发态原子寿命有关， 寿命长自然宽度窄。
实际上原子线自然宽度受多种因素影响。
14
1. 自然变宽： 无外界因素影响时谱线具有的宽度。其大小为：
N
1
2
k
（K 为激发态寿命或电子在高能 级上停留的时间，10-7~10-8 s）
器也不可能提供如此高的信噪比！
因此，尽管原子吸收现象早在18世纪就被发现，但一直未用于
分析。直到1955年，Alan Walsh 提出以“峰值吸收”代替“积分吸
收”。从此，积分吸收难于测量的困难得以“间接”地解决。
20
2. 峰值吸收 1955年，Walsh指出，在温度不太高时，当发射线和吸
收线满足以下两个条件：
问题3：何为双光束原子吸收光谱仪？有何优点？ 答：（提示）可克服光源输出信号的不稳定性。
30
2. 无极放电灯（Electrodeless discharge lamps）
工作过程：由于没有电极提供能量，该灯依靠射频（RF）或微波作用
于低压惰性气体并使之电离，高速带电离子撞击金属原子产 生锐线。 特 点：无电极；发射的光强度高（是HCL的1~2个数量级）；但可靠 性及寿命比HCL低，只有 约15 种元素可制得该灯。
28
29
问题1：为什么HCL会产生低背景的锐线光源？ 答：低压－原子密度低，Lorentz Broadening小；小电流－温度低Doppler Broadening 小，故产生锐线光源！惰性气体难于激发且谱线相对简单— —低背景。
问题2：为何HCL的灯电流过大，反而对测定不利？ 答：灯电流增加，谱线热变宽增加，自吸和自蚀增加，使谱线强度减弱 ，因而对测定不利。
双光束型原子吸收分光光度计工作原理： 除保留单光束型原子吸收分光光度计某些 基本结构外，主要不同点在于光源辐射的 作用光被旋转折光器分为两束。一束通过 原子化器（样品）。另一束不通过原子化 器。然后用半透半反射镜将两束光交替通 过单色器而投射至检测器，记录吸光度。
25
单光束： 1）结构简单，体积小，价格低； 2）易发生零漂移，空心阴极灯要预热 双光束： 1）零漂移小，空心阴极灯不需预热，降低了方法检出限； 2）仍不能消除火焰的波动和背景的影响
（即吸收曲线下的总面积）。
19
但积分吸收的测定非常困难。因为原子吸收线的半宽度很小， 只有0.001-0.005 nm。要分辨如此窄的谱线，其分辨率应为（假设 波长为500 nm）：
I
R 500 500000 0.001
如此高的分辨率，现代仪器几乎不可能达到！
λ
如果用连续光谱作光源，所产生的吸收值将是微不足道的，仪
17
4. 场致变宽（Field broadening）：
包括Stark变宽（电场）和Zeeman 变宽（磁场） 在场致（外加场、带电粒子形成）的场作用下，电子能级进一步 发生分裂（谱线的超精细结构）而导致的变宽效应。 在原子吸收分析中，场变宽不是主要变宽。
5. 自吸与自蚀（Self-absorption & self-reversal）：
3. 压变宽（Pressure effect）
吸收原子与外界气体分子之间的相互作用引起的变宽，又称为碰撞 变宽（Collisional broadening）。它是由于碰撞使激发态寿命变短所致。 外加压力越大，浓度越大，变宽越显著。可分为 a） Lorentz 变宽：待测原子与其它原子之间的碰撞。变宽在10-3nm。 b） Holtzmark 变宽：待测原子之间的碰撞，又称共振变宽；但由于
可测70 种元素 ⑹ 用样量小
FAAS进样量3~6mL/min，微量进样可小至10µL~50µL。 GFAAS液体进样量为10µL~20µL，固体进样为毫克级。 ⑺ 仪器设备相对比较简单，操作简便，易于掌握
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AAS不足：
多元素同时测定有困难； 对非金属及难熔元素的测定尚有困难； 对复杂样品分析干扰也较严重； 石墨炉原子吸收分析的重现性较差。
⑵ 选择性好 火焰方法由于谱线干扰带来的误差，一般在2%以内， 非火焰方法的误差在4%以内。
⑶ 抗干扰能力强 原子吸收线数目少，一般不存在共存元素的光谱重叠干
扰。干扰主要来自化学干扰。
5
⑷ 精密度高
火焰原子吸收光谱（FAAS） 的 RSD 可达1~3％，最好
时可以达到0.3%或更好。 ⑸ 应用范围广
第四章 原子吸收光谱法
(Atomic Absorption Spectrometry, AAS)
4.1 概述 4.2 基本理论 4.3 AAS仪器及其组成 4.4 干扰及其消除方法 4.5 原子吸收分析方法 4.6 原子荧光光谱分析简介
1
实验通知
题目：《仪器分析实验》基本要求与注意事项 时间：周二 地点：生科楼5楼 值日生：第2组（分7组） 值日生责任：负责实验准备（仪器设备的调试，配备
工作过程：高压直流电（300V）---阳极电子---撞击隋性原子---电离（二
次电子维持放电）---正离子---轰击阴极---待测原子溅射----聚集 空心阴极内并因碰撞而被激发----待测元素特征共振发射线。 影响谱线性质之因素：电极材料、电流、充气种类及压力。 电流越大，光强越大，但过大则谱线变宽且强度不稳定； 充入低压惰性气体可防止与元素反应并减小碰撞变宽。
e a ; e a
发射线的带宽远小于吸收线的带宽；中心频率一致。
A KcL
上式表明，当用锐线光源作原子吸收测定时，所得A与原子 蒸气中待测元素的基态原子数成正比。
峰值吸收是指基态原子蒸气对入射光中心频率线的吸收。
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3. 锐线光源
根据Walsh的两点假设，发射线必须是“锐线”（半宽度很小的谱线）。
原子在基态和激发态的寿命是有限的。电子在基态停 留的时间长，在激发态则很短。由海森堡测不准
（Heisenberg Uncertainty principle）原理，这种情况将导致
激发态能量具有不确定的量，该不确定量使谱线具有一定的
宽度N (10-5nm)，即自然宽度。
该宽度比光谱仪本身产生的宽度要小得多，只有极高分 辨率的仪器才能测出，故可勿略不计。
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4.2 基本理论
原子蒸气
检测器
快速 灵敏 选择性好 仪器简单
定性、定量测定元素
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一. 原子化能 atomization energy
➢ 定义
是将处于气态下基态的一个多原子分子分解成原子 的状态所对应的能量变化。一般来说这个过程要吸收热 量。即ΔE>0。
➢ 原理 ：
将分子分解成其组成原子，需要打破原子间的化学 键，这个过程往往需要施加能量给分子，这个能量就是 原子化能。它是一个分子包含的所有化学键能的总和。
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2. Doppler变宽：
由于原子的无规则热运动产生。又称热变宽。
当样品中的基态原子向光
光子观测 （0+D） 源方向移动时，由于多普勒效 应，将使基态原子吸收较短的
波长。相反则吸收较长的波长。
光子观测
（0-D） 这样由于原子的无规则热运动 使吸收谱线变宽。
可见，Doppler变宽 与谱线波长、相对原子质量和温 度有关， 多在10-3 nm数量级
N0 g0
Ei：激发电位；T热力学温度
➢ 量子力学中把能级可能有的微观状态数称为该能级的统计权重
（简并度），用符号g表示。
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E hv hc
Ni gi eEi / kT N0 g0
可见，Ni/N0 的大小主要与“波长” 及“温度”有关。即
a）当温度保持不变时：激发能(h)小或波长长，Ni/N0则大
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二. 原子吸收光谱的特征
（一）共振线-元素的特征谱线
基态到第一 激发态
E h h c 共振吸收源自激发态共振发射10
基态
几个基本概念
共振吸收线：当电子吸收一定能量从基态跃迁到能量最低的 激发态时所产生的吸收谱线，称为共振吸收线。
共振发射线：当电子从第一激发态跃回基态时，则发射出同 样频率的光辐射，其对应的谱线称为共振发射线。
原子吸收仪器结构示意图
雾化器
原子化系统
废液
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原子吸收仪器类型
单光束型原子吸收分光光度计工作原理： 从锐线光源发射的待测元素的共振线通过 原子化器中的基态原子，部分作用光被待 测原子的原子蒸汽吸收，分析光进入单色 器，再照射到检测器上，产生交流电信号， 经放大器放大后，从读数值示器记录吸光 度。
收的范围之内；
➢ 由于只有同种元素的原子才能发射中心波长相同的发射线，原子吸收分光 光度计不得不为每一种待测元素配备一个能发射较窄谱线的特制灯，叫空心 阴极灯。
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4.3 AAS仪器及其组成
AAS仪器由光源、原子化系统、分光系统及检测系统组成。
原子化器 空心阴极灯
切光器
单色仪
检测器
燃气
助燃气 样品液
试剂）、课后卫生、负责关灯关门。 实验报告：对现象、原理和结果进行独立思考、详细
认真分析。
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实验通知
➢ 题目：实验二 味精中谷氨酸钠的含量分析 ➢ 时间：周二 ➢ 地点：生科楼517 ➢ 值日生：第2组（分7组） ➢ 值日生责任：负责实验准备（仪器设备的调试，配备
试剂）、课后卫生、负责关灯关门。 ➢ 实验报告：对现象、原理和结果进行详细认真分析。
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一、光源及光源调制
对AAS光源的要求： a）发射稳定的共振线，且为锐线； b）强度大，没有或只有很小的连续背景； c）操作方便，寿命长。
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1. 空心阴极灯（Hollow Cathode Lamp, HCL）
组成：阳极（吸气金属如W，Ni，钛Ti或钽Ta） 阴极（内衬待测元素或其化合物）空心圆筒形 低压惰性气体（Ar或Ne, 谱线简单、背景小）。
较多的能量而处于激发态。据热力学原理，当在一定温度下
处于热力学平衡时，激发态原子数与基态原子数之比服从
Boltzmann 分布定律：
hc
E hv
式中 ：N0, Ni ：基态和激发态原子数； g0, gi ：基态和激发态统计权重
N i g e i Ei / kT
k: Boltzmann常数，1.380×10-23J/K
，即波长长的原子处于激发态的数目多；但在 AAS 中，波
长不超过 600nm。换句话说，激发能对 Ni/N0 的影响有限！ b）温度增加，则 Ni/N0 大，即处于激发态的原子数增加；且 Ni/N0随温 度 T 增加而呈指数增加。原子化温度一般低于 3000K。
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（三）谱线变宽因素（Line broadening）
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4.1 概述
AAS是基于气态的基态原子外层电子对紫外光和可见光的 吸收为基础的分析方法。
分析对象是物质的原子，为金属元素为主， 可测定的元素达70多种, 难实现多元素同时测定。
PE 800
4
AAS优点：
⑴ 检出限低 火焰原子吸收法的检出限可达到µg/L量级， 石墨炉原子吸收光谱法的检出限可达到10-7~10-8 µg/L。
分析线：用于原子吸收分析的特征波长的辐射称为分析线。 共振线的分析灵敏度高，光强大，常作分析线使用。 如：镁原子吸收285.2nm和279.6nm，铜原子吸收 324.8nm 和327.4nm的光。
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（二）基态原子数与总原子数的关系
原子吸收光谱分析是测定基态原子对谱线吸收的强弱程
度。待测元素在进行原子化时，其中必有一部分原子吸收了
AAS 分析时，待测物浓度很低，该变宽可勿略。
❖ 外界压力增加—谱线中心频率0位移、形状和宽度发生变化—发射线
与吸收线产生错位—影响测定灵敏度；
❖ 温度在1500-30000C之间，压力为1.01310-5Pa —热变宽和压变宽有相
同的变宽程度； ❖ 火焰原子化器—压变宽为主； ❖石墨炉原子化器—热变宽为主。
I
发射线
吸收线
理想的锐线光源——空心阴极 灯：用一个与待测元素相同的纯金 属制成。由于灯内是低电压，压变 宽基本消除；灯电流仅几毫安，温 度很低，热变宽也很小。
0
峰值吸收的测量
锐线光源需要满足的条件：
1）锐线半宽很小，锐线可以看作一个很“窄”的矩形； 2）二者中心频率相同，且发射线宽度被吸收线完全“包含”，即在可吸
光源（如空心阴极灯）中同种气态原子吸收了由阴极发射的共振 线所致。与灯电流和待测物浓度有关。
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（五）积分吸收与峰值吸收系数
1. 积分吸收 “积分吸收”只与基态原子数N0成正比而与频率及产生吸
收线的轮廓无关。 只要测得积分吸收值，即可求出基态原子数或浓度。因
此 AAS 法是一种不需要标准比较的绝对分析方法。 积分吸收是将原子吸收线轮廓所包含的吸收系数进行积分
可观测到的吸收线宽度1×10-3nm，原子吸收线的自 然宽度仅与原子能发射能级跃迁时的激发态原子寿命有关， 寿命长自然宽度窄。
实际上原子线自然宽度受多种因素影响。
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1. 自然变宽： 无外界因素影响时谱线具有的宽度。其大小为：
N
1
2
k
（K 为激发态寿命或电子在高能 级上停留的时间，10-7~10-8 s）
器也不可能提供如此高的信噪比！
因此，尽管原子吸收现象早在18世纪就被发现，但一直未用于
分析。直到1955年，Alan Walsh 提出以“峰值吸收”代替“积分吸
收”。从此，积分吸收难于测量的困难得以“间接”地解决。
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2. 峰值吸收 1955年，Walsh指出，在温度不太高时，当发射线和吸
收线满足以下两个条件：
问题3：何为双光束原子吸收光谱仪？有何优点？ 答：（提示）可克服光源输出信号的不稳定性。
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2. 无极放电灯（Electrodeless discharge lamps）
工作过程：由于没有电极提供能量，该灯依靠射频（RF）或微波作用
于低压惰性气体并使之电离，高速带电离子撞击金属原子产 生锐线。 特 点：无电极；发射的光强度高（是HCL的1~2个数量级）；但可靠 性及寿命比HCL低，只有 约15 种元素可制得该灯。
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问题1：为什么HCL会产生低背景的锐线光源？ 答：低压－原子密度低，Lorentz Broadening小；小电流－温度低Doppler Broadening 小，故产生锐线光源！惰性气体难于激发且谱线相对简单— —低背景。
问题2：为何HCL的灯电流过大，反而对测定不利？ 答：灯电流增加，谱线热变宽增加，自吸和自蚀增加，使谱线强度减弱 ，因而对测定不利。
双光束型原子吸收分光光度计工作原理： 除保留单光束型原子吸收分光光度计某些 基本结构外，主要不同点在于光源辐射的 作用光被旋转折光器分为两束。一束通过 原子化器（样品）。另一束不通过原子化 器。然后用半透半反射镜将两束光交替通 过单色器而投射至检测器，记录吸光度。
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单光束： 1）结构简单，体积小，价格低； 2）易发生零漂移，空心阴极灯要预热 双光束： 1）零漂移小，空心阴极灯不需预热，降低了方法检出限； 2）仍不能消除火焰的波动和背景的影响
（即吸收曲线下的总面积）。
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但积分吸收的测定非常困难。因为原子吸收线的半宽度很小， 只有0.001-0.005 nm。要分辨如此窄的谱线，其分辨率应为（假设 波长为500 nm）：
I
R 500 500000 0.001
如此高的分辨率，现代仪器几乎不可能达到！
λ
如果用连续光谱作光源，所产生的吸收值将是微不足道的，仪
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4. 场致变宽（Field broadening）：
包括Stark变宽（电场）和Zeeman 变宽（磁场） 在场致（外加场、带电粒子形成）的场作用下，电子能级进一步 发生分裂（谱线的超精细结构）而导致的变宽效应。 在原子吸收分析中，场变宽不是主要变宽。
5. 自吸与自蚀（Self-absorption & self-reversal）：