电磁学14-电介质的极化
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§4.7 导体中的电磁感应及其应用
电磁感应对导体的运动的影响
•在磁场中运动的导体运动会受到阻碍。
–其中产生动生电动势,导致感生电流的出
现,根据愣次定律,导体运动受阻碍,这种现象称为电磁阻尼。
–可用于制动装置。
•相对于导体运动的磁场,会对导体产生牵引的力,推动导体运动。
–感应电动机的原理。
导体的抗磁性
•导体可以抵抗交变的磁场进入其体内,称为导体的抗磁性。
–因为电磁感应效应,导体中产生的感应电
流,根据愣次定律,其感应电流抵抗导体内磁场的变化。
当外磁场高频变化的情况,导体可以较好的阻挡其进入导体内。
这是导体的磁屏蔽。
与电屏蔽统称电磁屏蔽。
–对于稳衡条件下,导体一般没有抗磁性,即导体无法屏蔽稳衡磁场。
–超导体材料有完全抗磁性,称迈斯纳效应,这是因为其中没有电流的发热损耗,感应电流可以长期保持。
趋肤效应
•导线中通有交变电流时,导线中的电流分布是不均匀的,导线表面处电流密度较大,这种现象称趋肤效应。
–电流频率越高,趋肤效应越明显。
–趋肤效应使导线的有效电阻增大。
–应用:高频导线可采用多股
的辫线或表面镀银增加电导。
或采用中空管节省材料。
趋肤效应的理论解释,参见赵凯华《电磁学》高等教育出版社,1985,P.472
第五章电介质•电介质在电场中的极化
•电介质存在时的电场理论
§5.1 电介质及其极化
•笼统的说,电介质材料就是绝缘材料。
–一般的绝缘材料电导率<10-10(Ω.cm)-1;
–一般的导体电导率在104~106(Ω.cm)-1
•有介质填充的电容
–从现象上看,平板电容器中插入绝缘物质板
在电荷不变情况下极板间电压变小,即电容
器的电容量变大,这就是电介质的介电效应。
•实验研究表明电介质的介电效应是由于在电场的
作用下电介质上出现了宏观电荷分布。
•实验表明,电容器C0,极板间充满一种电介质
后,电容器的电容值变为ε
r C0,其中εr是由电
介质材料决定的一个常数,称为该种材料的介电常数。
电介质的极化现象(1)
•极化:电介质在外电场中出现宏观电荷分布的现象称电介质的极化
•极化电荷:电介质由于极化出现的宏观电荷。
–注意:极化电荷不能在电场作用下自由运动。
因此
又称“束缚电荷”。
•极化现象的微观解释:
–电介质所带的净电荷为零,一般也没有自由移动电
荷。
–电荷局限在原子或分子范围,原子或分子整体为电
中性,但是可以在其一端显示负电性,而另一端显
示为正电性,即从原子或分子的尺度看,是可以有
“电荷分布”的。
–大量原子的微观“电荷分布”的总体叠加效果,就可
能导致出现宏观电荷分布的现象。
电介质的极化现象(2)•构成电介质的分子
–无极分子:正负电荷的“有效中心”重合。
•比如,N
2,CCl
4
等
–有极分子:正负电荷的“有效中心”不重合。
•比如,H
2O,NH
3
等
•未极化的电介质不显示宏观的电荷分布–无极分子不会产生宏观电荷。
–有极分子大量随机分布,宏观平均电荷为零。
•在外电场下电介质极化,显示宏观电荷分布:–位移极化:无极分子正负电荷“有效中心”不再重合。
•电子位移极化
•离子位移极化
–取向极化:大量有极分子发生定向排列。
电介质的击穿
•理想电介质中没有自由电荷,但是实际的电介质中总是存在一定的自由电荷。
可以在电场作用下产生微弱的电流。
•加在电介质上的电场强度足够大时,电介质中的电流迅速增加,其绝缘性能被破坏,甚至电介质可能被烧毁。
这叫电介质的击穿。
–这是因为电介质中的分子被电离,产生大量自由电荷,故电介质中的电流急速增加。
•在本章,主要讨论理想电介质的极化。
一般不考虑其自由电荷和击穿效应。
P v +++++
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电介质的分类
•线性、非线性电介质
–线性:P和E成线性关系
–非线性:P和E有非线性关系,比如和E的2次方有关•各向同性、各向异性电介质
–各向同性:各个方向上极化率相同,P和E方向相同。
–各向异性:极化率随方向变化(比如某些单晶材料,
如石英等),用张量表示P;P和E方向不相同
•均匀、非均匀电介质
–均匀:体内各处材料性质相同,体内极化率各处相同–非均匀:各处材料性质不同,极化率随位置变化。
•一般的,在本课程的讨论中,若非特别说明,电介质都是均匀、线性、各向同性的。
+−++
−−
填充电介质的电容器
•一般的,电容器是作为电路元件使用,希望有线性行为,在填充电介质时常填充各向同性线性电介质。
•一般的填充均匀各向同性线性电介质的电容器,电容增加为原来的倍。
因此,为获得较大的电容,可以采用高介电常数的电介质。
•由于电介质会在高场强下击穿,因此电容的使用电压有一定限制。
•电介质的极化需要经历一个时间过程,因此电容器的使用有一定的频率上限。
•此外,由于电介质的极化受温度、湿度等因素的影响,因此电容性能会受环境的影响。
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