10[1].1简谐振动_793102960

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简谐振动

简谐振动

质点系统的振动
弹簧振子
单 摆
振子由一点开始运动,再次回到该点 时,振子就完成了一次全振动。
作往复运动的物体始终受到一个 指向平衡位置的力的作用,这个 力叫做回复力。 即 F=-kx
回复力与位移成正比,与位移方 向始终相反的振动叫做简谐振动 (harmonic vibration)。
描述振动的几个物理量 振动周期( period)(单位:秒):
小提琴
膜的振动
扬 声 器
薄板的振动
棒的振动
音叉
壳体的振动
鱼洗
振动物体完成一次全振动所需的时间(T)
振动频率(frequency)(单位:赫兹):
振动物体在单位时间内完成振动的次数(f)
即:f =1/T, T=1/f
振幅(amplitude)(单位:米)
振动质点偏离平衡位置的最大位移
其它常见的物体振动可抽象为: 弦的振动
振动 Vibration
振动是自然界最普遍的运 动形式之一, 一切发声的东西都在振动
编 钟
有些振动虽然不 能被听见,但可以 用仪器测量到,张 衡发明的地动仪是 第一个检测振动的 灵敏仪器‘
机械振动(mechanical vibration):
物体在某一平衡位置作往复 运动,叫做机械振动,简称振动。

简谐振动的判断及其特征

简谐振动的判断及其特征

I mgl c
频率 1 1 m glc
T 2 I 8
二、简谐振动的位移、速度、加速度
简谐振动的位移: x A cos(t ) 简谐振动的速度:v dx A sin( t )
dt
简谐振动的加速度: a dv A2 cos(t )
x ,v, a
dt
2A x
a
振动曲线
ZD_0
静止在平衡位置上,设以一水平恒力F=10N作用于物体
(不计摩擦),使之从平衡位置向左运动了0.05m,此
时撤去力F,当重物运动到左方最远位置时开始计时,
求运动方程。 解:选取坐标如图,
F弹 x
设运动方程为:
xo
x Acos(t )(SI) k 2(rad / s)
m
E FS 0.5J 1 kA2 A 0.204(m)
间的余弦函数。
定义:凡是决定其位置的坐标按余弦或正弦函数
规律随时间变化的振动都是简谐振动。
条件: 1.在平衡位置附近来回振动。 2.受回复力作用。
ZD_0
3
2.简谐振动的判据
1.判断合外力(或合外力矩)与物体离开平衡位置 的位移(或角位移)是否成F=-kx的形式。
例.证明竖直悬挂弹簧的运动是谐振动。
证明:平衡位置弹簧伸长x0
mg kx 0
在任意位置 x 处,合力为:
x0
o
x
F mg k(x0 x ) kx
物体仍受回复力作用,作谐振动。
x
d 2x
2.判断位移与时间是否满足微分方程:
dt
2
2x
0
3.根据物体的运动是否满足方程:x A cos( t )
4
3.其它几种简谐振动

高中物理简谐振动精品PPT课件

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简谐振动
(一)什么是振动?举例说明与生活有关的振动? (二)什么叫弹簧振子?什么是平衡位置? (三)什么是弹簧振子的位移?位移与时间图像? (四)什么是简谐运动?什么是简谐运动的图像?
(一)什么是振动?举例说明与生活有关的振动?
荡秋千
摆钟
弹簧振子
再比如:
水上浮标的浮动, 担物行走时扁担的颤动, 在微风中树梢的摇摆, 振动的音叉、锣、鼓、琴弦等
2、弹簧振子的位移——时间图象
(2)描图记录法
体验:
一同学匀速拉动一张白纸,另 一同学沿与纸运动方向相垂直方向 用笔往复画线段,观察得到的图象
2、弹簧振子的位移——时间图象
上图中画出的小球运动的x—t图象很像正弦 曲线,是不是这样呢?用什么方法来证明?
(四)什么是简谐运动?什么是简谐运动的图像?
2、弹簧振子理性化模型:不计阻力、弹簧的 质量与小球相比可以忽略。
3、简谐运动:质点的位移与时间的关系遵从 正弦函数的规律,即它的振动图象(x—t图 象)是一条正弦曲线 。
讨论
1、质点离开平衡位
x/m
置的最大位移? 3 2、1S、4S的时候质
点位置在哪里?
3、1S、4S的时候质 O
8
点朝哪个方向运动?
x/cm
10
5
0
1 2 3 4 5 6 t/s
-5
-10
课堂训练
2、某弹簧振子的振动图象如图所示,根据图象判断。
下列说法正确的是( D )
A、第1s内振子相对于平衡位置的位移与速度方向相反 B、第2s末振子相对于平衡位置的位移为-20cm C、第2s末和第3s末振子相对于平衡位置的位移均相同, 但瞬时速度方向相反 D、第1s内和第2s内振子相对于平衡位置的位移方向相 同,瞬时速度方向相反。

简谐振动表达式

简谐振动表达式

简谐振动表达式
简谐振动是振动的一种形式。

一个作直线振动的质点,如果取其平衡位置为原点,取其运动轨道沿`x`轴,那么当质点离开平衡位置的位移`x`随时间`t`变化的规律,遵从余弦函数或正弦函数时:`x=Acos(2*π*t/T+φ)`,这一直线振动便是简谐振动。

式中`A`表示质点离开平衡位置时`(x=0)`的最大位移绝对值,称“振辐”,`T`是简谐振动的周期,`(2*π*t/T+φ)`角称为简谐振动的周相角或位相。

①物体在受到大小跟位移成正比,而方向恒相反的合外力作用下的运动,叫做简谐振动。

②物体的运动参量,随时间按正弦或余弦规律变化的振动,叫做简谐振动。

一个做匀速圆周运动的物体在一条直径上的投影所做的运动即为简谐振动:R是匀速圆周运动的半径,也是简谐振动的振幅;ω是匀速圆周运动的角速度,也叫做简谐振动的圆频率,ω=√(k/m);φ是t=0时匀速圆周运动的物体偏离该直径的角度(逆时针为正方向),叫做简谐振动的初相位。

在t时刻,简谐振动的位移x=Rcos(ωt+φ),简谐振动的速度v=-ωRsin(ωt+φ),简谐振动的加速度a=-(ω^2)Rcos(ωt+φ)=-ω^2*x,这三个式子叫做简谐振动的方程。

这个运动是假设在没有能量损失引至阻力的情况而发生。

做简谐振动的物体的加速度跟物体偏离平衡位置的位移大小成正比,方向与位移的方向相反,总指向平衡位置.。

简谐振动的特性

简谐振动的特性

简谐振动的特性简谐振动是物体在受到一个恢复力作用下,沿着某一直线定点运动的一种运动形式。

它具有周期性、振幅恒定以及频率稳定等特点。

本文将从频率、周期和振幅等几个方面介绍简谐振动的特性。

一、频率简谐振动的频率是指单位时间内振动的次数,通常用赫兹(Hz)来表示。

频率与振动周期之间有如下关系:频率 = 1 / 周期频率的倒数就等于振动周期。

例如,一个物体的振动周期为0.1秒,则它的频率为1 / 0.1秒 = 10Hz。

二、周期简谐振动的周期是指一个完整的振动所经过的时间。

周期与频率之间的关系已在上一部分中提到。

简谐振动的周期与其运动物体的质量以及弹性系数密切相关。

当质量和弹性系数不变时,周期始终保持不变。

三、振幅振幅是简谐振动中物体在振动过程中离开平衡位置的最大偏移距离。

振幅大小与振动物体的能量有关,而能量的大小与振幅平方成正比。

振幅越大,物体具有的机械能越大。

四、受力特性在简谐振动中,物体受到的恢复力与其偏离平衡位置的距离成正比,且方向相反。

根据胡克定律,恢复力的大小与物体偏离平衡位置的距离呈线性关系。

五、相位简谐振动的相位是指振动物体相对于某一特定时刻的位置关系。

相位用角度或弧度来表示。

相位角正负号表示了物体相对于平衡位置的偏移方向。

相位的变化规律可由三角函数来表示。

六、谐振现象谐振现象指的是当外力的频率与物体自身振动频率相同时,物体表现出的振幅增大的现象。

这是由于外力与物体振动频率的共振效应所引起的。

当共振发生时,外力与物体发生能量传递,使振幅增大。

七、应用范围简谐振动在日常生活和工程领域中得到了广泛的应用。

例如钟表的摆线引入了简谐振动的原理,以实现精准的时间测量。

在机械振动工程中,简谐振动的特性被广泛应用于减振器的设计和振动分析中。

结语简谐振动具有周期性、振幅恒定和频率稳定等特点,在自然界和工程中都有广泛的应用。

通过对简谐振动特性的研究和理解,可以更好地掌握和应用振动学的相关知识。

拓宽对简谐振动的认识,有助于我们更深入地探索振动现象的奥秘。

简谐运动 机械振动课件

简谐运动 机械振动课件
没有外力干扰,只受初位移和初始速度条件的振动。
2 受迫振动
受到外力的周期性或非周期性的干扰振动。
3 阻尼振动
介质内部有无规则的摩擦力作用下的振动。
简谐振动的特点
1 周期性
振动过程在相同的时间间 隔内重复发生。
2 单频率
振动具有唯一的频率。
3 叠加原理
多个简谐振动可以叠加成 一个复合振动。
简谐振动的例子
摆锤
摆锤的运动是一个典型的简谐振动。
弹簧质点振动
弹簧与质点的振动也是简谐振动的一个例子。
简谐振动的公式推导
位移表达式
如x = A * cos(ωt + φ)。
速度表达式
如v = -A * ω * sin(ωt + φ)。
加速度表达式
如a = -A * ω^2 * cos(ωt + φ)。
简谐振动与波动的联系
简谐运动 械振动ppt课 件
这个课件将介绍简谐运动的定义、机械振动的分类、简谐振动的特点、简谐 振动的例子、简谐振动的公式推导、简谐振动与波动的联系以及简谐运动在 实际中的应用。
简谐运动的定义
简谐运动是指物体在作往复振动时,其加速度与位移成正比,方向相反,并且恒定不变。
机械振动的分类
1 自由振动
简谐振动是波动的一种特殊情况,波动是相邻质点进行的周期性的振动。
简谐运动在实际中的应用
1
钟摆
钟摆的运动采用了简谐振动的原理。
2
弹簧秤
弹簧秤利用了弹簧与质点的简谐振动关系来测量物体的质量。
3
乐器演奏
乐器演奏中的音调是通过调整弦或气柱的简谐振动频率来产生的。

普通物理9.1简谐振动的定义PPT课件

普通物理9.1简谐振动的定义PPT课件
详细描述
简谐振动的周期性表现为,物体在振动过程中,从任意一个 状态开始,都会在一段时间后回到该状态,这段时间称为周 期。简谐振动的周期是固定的,与振幅和相位无关。
振幅
总结词
振幅是简谐振动中物体离开平衡位置 的最大距离。
详细描述
振幅是描述简谐振动幅度大小的物理量,表 示物体振动强烈程度。在振动曲线中,振幅 表现为曲线的最大值或最小值。振幅的大小 与能量有关,振幅越大,能量越大。
简谐振动的应用
弹簧振荡器
弹簧振荡器是一种利用弹簧的弹性振动原理 来产生振动的装置。在弹簧振荡器中,弹簧 的一端固定,另一端连接质量块。当质量块 在弹簧的弹性力作用下振动时,弹簧的振动 频率和振幅会受到质量块的质量、弹簧的刚 度和阻尼等因素的影响。
弹簧振荡器广泛应用于物理学、工程学和生 物学等领域。在物理学实验中,弹簧振荡器 可以用来研究简谐振动的规律和特性,以及 验证能量守恒定律等基本物理原理。在工程 学中,弹簧振荡器可以用于振动隔离、减震 和振动控制等方面。在生物学中,弹簧振荡 器可以用于研究生物体的振动特性和生理机
观察到弹簧振子在受到周期性外力作用时,会产生周期 性的往复运动。
总结出简谐振动的定义:简谐振动是一种周期性往复运 动,其运动规律可以用正弦或余弦函数描述。
分析振动曲线的形状,发现其呈现正弦或余弦函数的规 律。
通过实验结果,理解简谐振动的物理意义和实际应用。
06
总结与思考Hale Waihona Puke 本节课的重点和难点重点
简谐振动的定义、简谐振动的描 述方式、简谐振动的特点。
难点
如何理解简谐振动的定义,如何 应用简谐振动的描述方式,如何 掌握简谐振动的特点。
下节课预告
主题
简谐振动的运动规律

机械振动之简谐振动

机械振动之简谐振动

机械振动之简谐振动简介机械振动是物体围绕平衡位置做周期性的运动。

其中,简谐振动是一种特殊的机械振动,其运动规律可以用简单的数学公式进行描述。

简谐振动在物理学中具有重要的应用,可以用于研究弹簧、天平、钟摆等各种振动系统。

简谐振动的定义简谐振动是指系统在恢复力作用下,以固有频率围绕平衡位置做频率保持不变的周期性运动。

简谐振动可以用以下的数学表达式来描述:x(t) = A * cos(ωt + φ)其中,x(t)代表位移,A代表振幅,ω代表角频率,t代表时间,φ代表相位。

振动系统的简谐振动机械振动系统可以通过简谐振动来描述其运动规律。

一个典型的振动系统包括质量、弹簧和阻尼器。

质量与弹簧连接,当弹簧发生变形时,会产生恢复力,使质量做周期性的振动。

阻尼器则会减小振动系统的振幅。

例子:弹簧振子弹簧振子是一个经典的简谐振动系统。

它由一个质量与弹簧相连组成,可以进行自由振动。

弹簧振子的运动方程可以用以下的形式来表达:m * d^2x/dt^2 = -k * x其中,m代表质量,x代表位移,k代表弹簧常数。

弹簧振子的解析解为:x(t) = A * cos(ωt + φ)其中,角频率ω和振幅A可以通过以下公式计算得到:ω = sqrt(k/m)A = x(0)弹簧振子的周期T和频率f可以通过以下公式计算得到:T = 2π/ωf = 1/T相关参数解释•位移(x):物体离开平衡位置的距离。

•振幅(A):位移的最大值,即振动的最远距离。

•角频率(ω):振动的角速度,单位为弧度/秒。

•相位(φ):振动在某一时刻与参考位置之间的偏移。

•周期(T):振动完成一个完整周期所需要的时间。

•频率(f):振动单位时间内完成的周期数。

简谐振动在物理学的研究中具有广泛的应用。

以下是一些常见的应用领域:工程•悬挂桥梁的振动分析:通过简谐振动的理论,可以分析悬挂桥梁的振动频率,以避免共振现象的发生。

•机械零件的设计:通过对机械零件的简谐振动特性的研究,可以优化设计,提高机械性能。

机械振动——简谐运动的基本概念

机械振动——简谐运动的基本概念

简谐运动在一切振动中,最简单和最基本的振动称为简谐运动,其运动量按正弦函数或余弦函数的规律随时间变化。

任何复杂的运动都可以看成是若干简谐运动的合成。

本节以弹簧振子为例讨论简谐运动的特征及其运动规律。

一、简谐运动的基本概念: 1.弹簧振子:轻质弹簧(质量不计)一端固定,另一端系一质量为m 的物体,置于光滑的水平面上。

物体所受的阻力忽略不计。

设在O 点弹簧没有形变,此处物体所受的合力为零,称O 点为平衡位置。

系统一经触发,就绕平衡位置作来回往复的周期性运动。

这样的运动系统叫做弹簧振子(harmonic Oscillator ),它是一个理想化的模型。

2.弹簧振子运动的定性分析:考虑物体的惯性和作用在物体上的弹性力:B →O :弹性力向左,加速度向左,加速,O 点,加速度为零,速度最大; O →C :弹性力向右,加速度向右,减速,C 点,加速度最大,速度为零; C →O :弹性力向右,加速度向右,加速,O 点,加速度为零,速度最大; O →B :弹性力向左,加速度向左,减速,B 点,加速度最大,速度为零。

物体在B 、C 之间来回往复运动。

结论:物体作简谐运动的条件:● 物体的惯性 ——阻止系统停留在平衡位置 ● 作用在物体上的弹性力——驱使系统回复到平衡位置二、弹簧振子的动力学特征: 1.线性回复力分析弹簧振子的受力情况。

取平衡位置O 点为坐标原点,水平向右为X 轴的正方向。

由胡克定律可知,物体m (可视为质点)在坐标为x (即相对于O 点的位移)的位置时所受弹簧的作用力为f=-kx式中的比例系数k 为弹簧的劲度系数(Stiffness ),它反映弹簧的固有性质,负号表示力的方向与位移的方向相反,它是始终指向平衡位置的。

离平衡位置越远,力越大;在平衡位置力为零,物体由于惯性继续运动。

这种始终指向平衡位置的力称为回复力。

2.动力学方程及其解根据牛顿第二定律, f=ma可得物体的加速度为x mk m f a -==0202x v v x ωω-⎪⎭⎫⎝⎛+=2020⎪⎭⎫ ⎝⎛+ωv x =求02.072.0=m k =v x 6004.022222020+=+=ω2=4π±,由(4π-。

什么是简谐振动介绍简谐振动的特性与应用

什么是简谐振动介绍简谐振动的特性与应用

什么是简谐振动介绍简谐振动的特性与应用知识点:简谐振动的概念与特性简谐振动是一种基本的振动形式,它是指物体在恢复力作用下,沿着固定轴线进行的往复运动。

在简谐振动中,物体的加速度与位移成正比,且方向相反。

这种振动具有以下特性:1.周期性:简谐振动的运动规律具有周期性,即物体完成一个完整的往复运动所需的时间是固定的。

这个周期被称为振动周期,用T表示。

2.振幅:简谐振动的最大位移称为振幅,用A表示。

振幅反映了振动的强度,即物体从平衡位置偏离的最大距离。

3.频率:简谐振动的频率f是指单位时间内完成的振动次数,它与振动周期T的关系为:f = 1/T。

频率的单位是赫兹(Hz)。

4.角频率:简谐振动的角频率ω是指物体在单位时间内沿圆周运动的弧度数,它与振动周期T的关系为:ω = 2πf。

角频率的单位是弧度每秒(rad/s)。

5.相位:简谐振动的不同时刻,物体所处的位置和速度状态称为相位。

相位差反映了两个简谐振动之间的相对位置关系。

6.谐波:简谐振动可以看作是无数个谐波(正弦或余弦波)叠加而成。

谐波是指振动方程中的频率为整数倍的角频率的振动分量。

知识点:简谐振动的应用简谐振动在生活和科学研究中具有广泛的应用,以下是一些常见的应用领域:1.机械振动:简谐振动在机械领域中具有重要意义,如桥梁、建筑物的抗震设计,以及各种振动机械的研究和制造。

2.声学:声波是一种常见的简谐振动,它在生活中应用于音乐、语音传播等方面。

声学的研究有助于提高音质和降低噪声污染。

3.电磁学:电磁波也是一种简谐振动,它在无线电、电视、手机等通信技术中发挥着重要作用。

4.物理学:简谐振动在物理学中具有基础地位,如弹簧振子、单摆等实验模型,它们有助于研究物体运动的规律。

5.生物学:生物体内外的许多振动现象都可以看作是简谐振动,如人的呼吸、心跳等。

研究简谐振动有助于了解生物体的生理功能和生态平衡。

6.控制工程:在控制工程领域,简谐振动用于分析和设计各种振动控制系统,以提高系统的稳定性和性能。

简谐振动振动频率计算公式

简谐振动振动频率计算公式

简谐振动振动频率计算公式嘿,咱们来聊聊简谐振动振动频率的计算公式!在物理学的奇妙世界里,简谐振动可是个挺有意思的现象。

比如说,你看到一个挂在天花板上的秋千,它来回晃荡的过程就是一种简谐振动。

那简谐振动的频率究竟怎么算呢?这就得提到一个关键的公式:f = 1 / (2π) × √(k / m) 。

这里的 f 表示振动频率,k 是回复力系数,m 是振动物体的质量。

想象一下这样一个场景,有一个物理实验室,里面的老师正在给学生们演示弹簧振子的实验。

老师把一个质量为 m 的小球挂在一根劲度系数为 k 的弹簧上,然后轻轻地把小球拉到一侧,松开手,小球就开始欢快地振动起来。

同学们都瞪大了眼睛,紧盯着小球的运动。

老师则在旁边一边观察一边讲解:“同学们,咱们来看啊,这个弹簧的劲度系数 k 越大,小球振动得就越快;而小球的质量 m 越大呢,振动就会变得越慢。

”然后老师拿起笔,在黑板上写下了那个重要的公式f = 1 / (2π) × √(k / m) ,并且详细地解释每个字母代表的含义。

咱们再深入点理解这个公式。

如果弹簧特别“硬”,也就是 k 很大,那就像是有个很强的力量在拉着小球,让它更快地来回跑,频率也就高了。

反过来,如果小球特别重,m 很大,就像一个大胖子跑起来比较费劲,振动频率自然就低了。

在实际生活中,简谐振动的例子可不少。

像咱们家里的钟摆,它的摆动也是简谐振动。

还有桥梁在风中的轻微晃动,如果符合一定条件,也能看作是简谐振动呢。

比如说,有一次我去参观一座古老的石桥。

那天风有点大,我就发现桥身有轻微的晃动。

当时我就在想,这要是能知道桥的相关参数,就能用这个公式算出它晃动的频率啦。

总之,简谐振动振动频率的计算公式虽然看起来有点复杂,但只要咱们结合实际的例子去理解,就会发现物理学的乐趣和奥秘所在。

希望通过今天的讲解,能让你对简谐振动振动频率的计算公式有更清楚的认识,以后在遇到相关问题时,能轻松地运用这个公式来解决!。

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1 2 E = Ek + Ep = kA 2 总能量是恒量,与振幅平方成正比, 总能量是恒量,与振幅平方成正比,振幅反 映振动强度 简谐振动的一个基本特征 简谐振动的一个基本特征
动能、势能在一个周期内的时间平均值: 动能、势能在一个周期内的时间平均值:
1 1 21 Ek = ∫ Ek dt = kA sin 2 (ωt + ϕ )dt T 0 2 T∫ 0
SHM判据:准弹性力 微分方程 能量特征 判据: 判据 【思考】设地球密度均匀,质点通过穿过地心 思考】设地球密度均匀, 的直隧道的振动是 SHM 吗? 【例10.2】一轻质弹簧上端固定,下端挂一物 】一轻质弹簧上端固定, 让物体在竖直方向振动。 体 , 让物体在竖直方向振动 。 证明物体作简谐 振动, 并求系统的能量。 振动 , 并求系统的能量 。 设物体平衡时弹簧的 伸长量 ∆l = 9.8 × 10−2 m ,在下面两种情况下求物 体位移的表达式: ) 体位移的表达式:(1)当t=0时,物体在平衡位 时 置上方8.0× 远处, 置上方 ×10−2m远处, 并由静止开始向下运动 ; 远处 并由静止开始向下运动; ( 2 ) 当 t=0 时 , 物 体 处 于 平 衡 位 置 , 并 以 0.6m·s−1的速度向上运动。 的速度向上运动。
1 21 = kA 2 T 1 1 2 ∫ 2 [1 − cos 2(ωt + ϕ )]dt = 4 kA 0
T
T
T
1 2 Ep = Ek = kA 4
作简谐振动的弹簧振子的动能和势能对时间 的平均值相等,等于总能量的1/2。 的平均值相等,等于总能量的 。 对其他简谐振动系统也成立 对其他简谐振动系统也成立
x = A cos(ω t + ϕ )
简谐振动的三个特征量: 简谐振动的三个特征量: 振幅 A:振动质点离开平衡位置的最大距离 : 角(圆)频率ω:决定于振动系统自身性质 频率 : 固有角频率 固有角频率 相位(ωt +ϕ) :反映 t 时刻质点振动状态 相位 时刻的相位, 初相ϕ :t = 0 时刻的相位,取值决定于时间 零点的选择。 零点的选择。 知道了A、 、 就给定了一个简谐振动。 知道了 、ω、ϕ ,就给定了一个简谐振动。
振动: 振动:任何一个物理量的值不断地经过极大 值和极小值而变化的现象 机械振动、电磁振动(振荡) 机械种振动的物理机制可能不同,但具有共同 的特征。 的特征。 波动或波: 波动或波:振动或扰动在空间的传播 机械波、电磁波(光是一种电磁波)、… 机械波、电磁波(光是一种电磁波)、… )、 波动也存在于微观世界。 波动也存在于微观世界。 波动的基本特征是相干叠加性 : 波动的基本特征是 相干叠加性: 波可以相干 相干叠加性 叠加,发生干涉和衍射。 叠加,发生干涉和衍射。
9.1.3 简谐振动的能量 作简谐振动的弹簧振子的总能量: 作简谐振动的弹簧振子的总能量: 1 2 1 2 E = Ek + Ep = mv + kx 2 2 1 1 1 2 2 2 2 2 2 Ek = mv = mω A sin (ωt + ϕ ) = kA sin (ωt + ϕ )
2
2
2
1 2 1 2 2 Ep = kx = kA cos (ωt + ϕ ) 2 2
把势能零点取在平衡位置O 把势能零点取在平衡位置 弹性势能: 弹性势能: 1 = − E

0
x
k ( x + ∆ l )dx
1 2 1 2 = kx + k∆lx = kx + mgx 2 −∆l −∆ 2 重力势能: 重力势能:E 2 = − mgx
1 2 系统的势能: 系统的势能:Ep = E1 + E2 = kx 2 1 1 2 2 系统的能量: 系统的能量:E = mv + kx 2 2
本章介绍机械振动、机械波,但基本概念、 本章介绍机械振动、机械波,但基本概念、 规律对各种振动和波都适用。 规律对各种振动和波都适用。 10.1 简谐振动 10.1.1 简谐振动的描述 10.1.2 旋转矢量图和简谐振动的复数表示 10.1.3 简谐振动的能量
10.1.1 简谐振动的描述 弹性力: 弹性力:f = − kx
∆ (2)两个振动反相: ϕ = (2k + 1)π, k = 0,±1,±2,L )两个振动反相:
x1、x2 振动步调完全相反:两振动质点同时 振动步调完全相反: 到达各自相反方向极端位置, 到达各自相反方向极端位置 , 同时通过平衡位 置但反向运动, 始终反向。 置但反向运动,A1 和 A2 始终反向。 (3)当∆ϕ 取其他值: 称两个振动不同相 取其他值: )
dθ + ω 2θ = 0 dt 2
2
θ = Θ cos(ωt + ϕ )
不是很小: 如果摆角θ 不是很小: sin θ = θ −
dθ 1 2 3 2 +ω θ − ω θ +L= 0 2 dt 6
2
θ
3
6
+K
非线性系统。 非线性系统。 非线性系统 目前尚无普遍适用的统一理论。 目前尚无普遍适用的统一理论。 【演示实验】小混沌摆 演示实验】 稳定平衡位置附近的微振动一般可看成简谐 振动。原子核中质子和中子的振动、 振动。原子核中质子和中子的振动 、 分子中原 子的振动和固体晶格点阵上原子的振动 简 谐 振动。 振动。 可以看成简谐振子。 可以看成简谐振子。
2 0
v
2 0 2
位移表达式: 位移表达式:
π x 2 = 6.0 × 10 cos 10 t + 2
−2
周期 T =

ω
振动往复一次所经过的时间 振动往复一次所经过的时间
2π 单位时间内相位的变化 单位时间内相位的变化 角频率 ω = T 1 ω 单位时间内振动往复的次数 单位时间内振动往复的次数 频率 ν = = T 2π
ω、T 或ν :表示简谐振动的时间周期性 、 2π ω= dx 质点的运动速度: 质点的运动速度: v = = −ωA sin(ωt + ϕ ) T dt
cosϕ = −1, ϕ =π
位移表达式: 位移表达式:
振幅: 振幅: A = x +
2 0
v
2 0 2
= − x0 = 8.0 × 10−2 m
x1 = 8.0 × 10 cos(10t +π )
−2
(2)初始条件:x0=0,v0= − 0.6 m·s−1 )初始条件: ,
0.6 −2 振幅: A = x + 振幅: = = 6.0 × 10 m 10 ω π 初相: 初相: x0 = 0,A 垂直于 x 轴,ϕ = ± , 2 π v0< 0 :ϕ = 2
d2 x 2 运动方程: 运动方程: +ω x = 0 2 dt
解可表示为: 解可表示为: x = A cos(ω t + ϕ )
k ω= 只由弹簧振子自身性质决定 只由弹簧振子自身性质决定 m
简谐振动的表达式 简谐振动( ):位移按余弦函数 位移按余弦函数( 简谐振动( SHM ):位移按余弦函数(或 正弦函数) 正弦函数)随时间变化的运动 演示实验】 【演示实验】水平弹簧振子
与水平弹簧振子的能量形式相同! 与水平弹簧振子的能量形式相同! 与水平弹簧振子的能量形式相同
k g 9.8 −1 ω 角频率: 角频率: = = = = 10 s −2 m ∆l 9.8 ×10
(1)初始条件:x0= −8.0×10−2m,v0=0 )初始条件: × ,
ω 初相: 初相:x 0 = A cos ϕ = − A
解 取平衡位置为坐标原点 取平衡位置为坐标原点O 平衡条件: ∆ 平衡条件:k∆l = mg
mg 平衡时弹簧的伸长量: 平衡时弹簧的伸长量:∆l = k 所受合力 合力: 物体坐标为 x 时,所受合力:
−∆l −∆
f = −k( x + ∆l ) + mg = −kx
准弹性力 准弹性力 , 物 体 以 平 衡 位 置 为 中心作简谐振动。 中心作简谐振动。 不选平衡位置, 【思考】原点O不选平衡位置,作简谐振动吗? 思考】原点 不选平衡位置 作简谐振动吗?
10.1.2 旋转矢量图和简谐振动的复数表示 1. 旋转矢量图 给 出 三 个 特征量: 的长度 振幅, 的长度 特征量:A的长度振幅, ω 角频率,ϕ 初相。 角频率, 初相。 用旋转矢量图, 用旋转矢量图,为相位的 分析带来方便。 分析带来方便。 2. 简谐振动的复数表示
~ = Ae − i ( ω t +ϕ ) x ~ = A cos(ω t + ϕ ) x = Re x
dx 2 2 质点的加速度: 质点的加速度: a = 2 = −ω Acos(ωt + ϕ ) = −ω x dt
2
初始条件:初始时刻( 初始条件:初始时刻(t =0)质点的位移 0和 )质点的位移x 速度v 速度 0 2 v0 v0 2 A = x0 + 2 , tan ϕ = − ω ω x0 初 相 ϕ 所 在 象 限 由 sinϕ 或 cosϕ 的符号判断。 的符号判断。 单摆: 单摆: 准弹性力 f = − mg sin θ ≈ − mgθ
∆ϕ = ϕ2 − ϕ1 > 0 :称 x2 比 x1 的相位超前
∆ϕ = ϕ2 − ϕ1 < 0 :称 x2 比 x1 的相位落后
∆ϕ 的周期是 2π,通常把 |∆ϕ| 的值限制在 π π ∆ 以内。 以内。
3 π 例:∆ϕ = ϕ 2 − ϕ1 = 2
的相位超前 π 。 一般不说 x2 比 x1 的相位超前 3π/2。而是说 x2 的相位落后 。 比 x1 的相位落后 π/2。
第10章 振动和波动 章 10.1 简谐振动 10.2 两个简谐振动的合成 *10.3 阻尼振动 受迫振动 共振(不讲) 共振(不讲) 10.4 简谐波 10.5 惠更斯原理和波的传播方向 10.6 波的叠加 干涉 驻波 10.7 多普勒效应 *10.8 波动方程和波速(不讲) 波动方程和波速(不讲) 振动演示实验】水平弹簧振子、小混沌摆、 【 振动演示实验 】 水平弹簧振子 、 小混沌摆 、 弹簧和扭摆模式转换、音叉演示拍、 弹簧和扭摆模式转换 、 音叉演示拍 、 激光演示 利萨茹图
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