(优选)空间问题的基本理论纯黑

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8空间问题的基本理论

8空间问题的基本理论

ui (i = 1,2,3) x i (i = 1,2,3)
x1 , x 2 wk.baidu.com x 3
缩写为
⎡σ x 应力分量:
⎢ ⎢τ yx ⎢τ zx ⎣
⎡σ 11 σ 12 σ 13 ⎤ τ xy τ xz ⎤ ⎥ ⎢ ⎥ σ y τ yz ⎥ 可表示为 ⎢σ 21 σ 22 σ 23 ⎥ 缩写为 σ ij ⎢ τ zy σ z ⎥ ⎣σ 31 σ 32 σ 33 ⎥ ⎦ (i = 1,2,3) ⎦
对三维 情形( i,j =1,2,3) 排列成矩阵:
⎡δ 11 δ 12 δ 13 ⎤ ⎡1 0 0⎤ ⎥ = ⎢ 0 1 0⎥ δ ij = ⎢ δ δ δ 22 23 ⎥ ⎢ 21 ⎥ ⎢ ⎢ ⎦ ⎣0 0 1⎥ ⎦ ⎢ ⎣δ 31 δ 32 δ 33 ⎥
对二维 情形( i,j =1,2) 排列成矩阵:
k =1
3
代入上式左边,得:
二阶张量的变换规律: 由题设条件,当坐标系变换时,有:
i ′ =1′ j ′ =1′
∑ ∑a
3′
3′
3′
i ′j ′ i ′
3
ξ η j′ = ∑ ∑ a kmξ kη m
k =1 m =1
3 m =1
3
3
(g)
将变换关系式: ξ i ′
3′
= ∑ l i ′k ξ k ,η j′ = ∑ l j′mη m 代入上式左边,得: ,

地理信息系统下的空间分析——第三章_空间分析的理论问题

地理信息系统下的空间分析——第三章_空间分析的理论问题

度量空间关系分析包括以下几个方面的内容:
(1)空间指标量算
定量量测区域空间指标和区域地理景观间的空间关系是 地理信息系统特有的能力。其中区域空间指标包括: 1)几何指标:位置、长度(距离)、面积、体积、形 状、方位等指标;
2)自然地理参数:坡度、坡向、地表辐照度、地形起 伏度、河网密度、切割程度、通达性等;
(2)线的端点:起点和终点(节点);
(3)线的交点;
(4)点与线分离:可计算点到线的距离。
部分示例如下:
(a)点在线上
(b)线的端点
(c)线的交点
(d)点与线分离
3、点—面关系
点与面之间的空间关系有以下几种: (1)点在区域内,可以记数和统计; (2)点为区域的几何中心; (3)点为区域的地理重心; (4)点在区域的边界上; (5)点在区域外部。 部分示例如下:
非拓扑 属性
2、方向空间关系分析
方向关系又称为方位关系、延伸关系,它定义了地物 对象之间的方位,
如“河南省在湖北省北部”就描述了方向关系。
(1)点与点之间的方向关系 点目标之间的方向关系比较容易判断。 给定定位参考,即相互垂直的X、Y坐标轴,方向关 系的定义采用垂直于坐标轴的直线为参考。
1)正东关系 Restricted_East(Pi,Qj)= X(Pi)>X(Qj) And Y(Pi)=Y(Qj) 示意图如下:

濮阳市南乐县第一高级中学引进高层次人才考试真题2022

濮阳市南乐县第一高级中学引进高层次人才考试真题2022

濮阳市南乐县第一高级中学引进高层次人才考

试真题2022

一、单选题(每题只有一个正确答案,答错、不答或多答均不得分)

1.2022年2月27日7时44分,我国在()卫星发射中心用长征四号丙运载火箭,成功将L-SAR01组B星发射升空。该卫星主要用于对地质环境、山体滑坡、地震灾害等进行有效监测。

A.太原

B.酒泉

C.文昌

D.西昌

【答案】:B

2.()是民族振兴、社会进步的重要基石,是国之大计、党之大计,对提高人民综合素质、促进人的全面发展、增强中华民族创新创造活力,实现中华民族伟大复兴具有决定性意义。

A.科技

B.教育

C.卫生

D.文化

【答案】:B

3.()2021年GDP突破万亿元大关,成为第24个万亿之城。

A.东莞

B.贵阳

C.青岛

D.南宁

【答案】:A

4.一种认识是不是真理,要看它 ( )

A.能否满足人的需要

B.能否付诸实践

C.能否在实践中最终取得预期的效果

D.能否被多数人认可

1/ 13

【答案】:C

5.在几千年人类文明发展过程中,亚非美欧都留下许多宝贵的文学艺术和建筑遗产,以下信息正确的是()。

A.拉斐尔意大利雅典学院

B.毕加索西班牙弹吉他的少女

C.凡·高荷兰蒙娜丽莎

D.罗丹德国思想者

【答案】:A

6.学习马克思主义基本原理的根本方法是( )

A.调查研究

B.理论联系实际

C.认真学习马克思主义著作

D.一切从实际出发

【答案】:B

7.某年,甲、乙、丙、丁四个国家的基尼系数分别是0.378、0.492、0.315和0.408,依上述数据判断,这四个国家中,收入分配最不平等的国家是()。

A.甲

B.丙

C.丁

D.乙

问题空间理论

问题空间理论

6/22/2012
一个客观的问题结构可以被描述成一系列状 态 开始是初始状态——站在迷宫外面 接着会出现许多中间状态——在迷宫中走动 最后出现目标状态——站到迷宫中央了
牛厄尔和西蒙还把问题空间构想为一些节点的集合,一个 节点代表一种知识状态,不同的节点由称为算子的认知过 程联结起来。通过对心理算子的运用,人们可以从一个知 识状态转移到另一个知识状态。 因此,在牛厄尔和西蒙看来,问题解决就是在问题空间中 移动节点,以达到或进入不同的知识状态。这种移动的过 程就是搜索的过程,它由一个执行系统来控制。
事物属性特征
2.选择算子 在这个阶段,问题解决者选择用来改变问题起始状态的算 子。 问题解决需应用一系列的操作或算子,究竟选择哪些算子 ,将它们组成什么样的序列,这些都依赖于人采取哪种问 题解决的方案或计划。问题解决的方案、计划或办法都称 作问题解决的策略。它决定着问题解决的具体步骤,选择 算子与确定问题解决策略密不可分。
问题行为图(片段)
知识状态 1 D=5 8 加工 第一列 操作
2
T=0
取一 新列 得出 7
3
取R列 4 L+L+1=R 加工 6 第 二 列
加工
第二列
5
R是奇数
R=1,3,不是5,7,9 并检验 R是奇数 10 G是偶数 12 进位? 加工 9
L+L+1=R

用差分法和变分法解平面问题 (2)

用差分法和变分法解平面问题 (2)
第五章 空间问题的基本理论
第五章 空间问题的基本理论
在空间问题中,应力、形变和位移等基本 知函数共有15个,且均为x,y,z的函数。
空间问题的基本方程,边界条件,以及 按位移求解和按应力求解的方法,都是与 平面问题相似的。因此,许多问题可以从 平面问题推广得到。
第五章 空间问题的基本理论
§5-1 平微分方程
ab
a b (σ z )z0 x d x d y Fa,
ab
a b[(τ zy )z0 x (τ zx )z0 y]d x d y 0.
第五章 空间问题的基本理论
按位移求解
则可将微分四面体移动到边界点上,并使斜
面与边界重合。这时,斜面应力分量 ( px , py , pz )
应代之为面力分量 ( fx , f y , fz ) ,从而得出空 间问题的应力边界条件:
(lσx m yx n zx)s fx . (x, y, z) (在Sσ上) (d)
第五章 空间问题的基本理论
第五章 空间问题的基本理论
例题 1 试求图示弹性体中的应力分量, (a)正六面体弹性体置于刚体中,上边界受
均布压力q作用,设刚性体与弹性体之间无
摩擦力。 (b)半无限大空间体,其表面受均布压力q 的作用。
第五章 空间问题的基本理论
q
o
x
q
o
x

空间问题的基本理论

空间问题的基本理论
I 3 1 2 3
特征方程有三个实数根 1,2,3分别表示这三个根,代表某点三个 主应力。 对于应力主方向,将1,2,3分别代入下式
( x )l xy m xz n 0
xy l ( y )m yz n 0 xz l yz m ( z )n 0
将以上三式相加,即得:
1 2 x y z x y z E
令: x y z
x y z
物理方程也可以写成下列形式: 1 1 x [ x ( y z )] [(1 ) x ] E E 1 1 y [ y ( x z )] [(1 ) y ] E E 1 1 z [ z ( x y )] [(1 ) z ] E E xy xy G yz xz yz xz G G
x
xz
py N
yx
y
xy
O
pz l xz m yz n z
y
yz
px A
zy
zx
z
B
设斜面上的正应力 为σN,则
x
N px l p y m pz n
SOBC=lS SOAB=nS
SABC=S SOAC=mS
将 px , py , pz 代入则有:

空间问题的基本理论

空间问题的基本理论
2 2 ∂ 2 ε x ∂ ε y ∂ γ xy + = ∂y 2 ∂x 2 ∂x∂y
∂γ yz ∂γ xz ∂γ xy ∂ 2ε x ∂ 2 = (− + + ) ∂y ∂ z ∂ x ∂x ∂y ∂z
∂ 2ε y ∂z 2
2 ∂ 2ε z ∂ γ yz + = ∂y 2 ∂y∂z
∂ ∂γ xz ∂γ xy ∂γ yz 2 ) = (− + + ∂x∂z ∂y ∂y ∂z ∂x
张量表示: σ
ij , j
+ fi = 0
平衡方程的矩阵形式是:Lσ+ F = 0 其中L是微分算子:
σ = {σ xσ yσ zτ xyτ yzτ zx }
fx f = fy f z
由对三根轴的合力矩分别为零,可证明剪应力互等。 (8-1)为空间问题的平衡方程。 独力未知函数为6个,平衡方程数目为3个,问题是超 静定的。须考虑几何、物理方面关系。
如用矩阵表示: ε x
= εx
[
εy
εz
γ
xy
γ
yz
γ
xz
]
T
∂v ∂y
∂w ∂v ∂u + ∂z ∂x ∂y
∂w ∂v + ∂y ∂z
∂u ∂w + ∂z ∂x

空间经济学的理论基础以及核心结论

空间经济学的理论基础以及核心结论

第七讲空间经济学的理论基础以及核心结论

一、理论基础

与新古典的规模收益递减(不变)和完全竞争不同,空间经济学是以规模收益递增和垄断竞争为主要的理论基础。虽然早在1933 年张伯伦就提出了垄断竞争思想(1933,1950),但垄断竞争思想与主流经济学所推崇的一般均衡建模技术结合在一起的分析框架,是由迪克希特和斯蒂格利茨在1977 年才完成的。他们同时指出,最终产品生产者的规模收益递增来自于消费者对多样性产品的偏好。另一方面,艾瑟尔(1982)①把研究的重点放在多样性中间投人品上,指出最终消费品生产者对中间投入品的多样性偏好决定了中间投人品生产者的规模收益递增。规模收益递增和某一生产部门出现垄断是紧密联系在一起的。也就是说,由于规模收益递增的存在,生产者不可能选择多元化战略,而会各自选择具有规模收益递增特征的生产部门进行生产,因此不同的生产者成为在其生产领域的垄断者。尽管这些厂商都具有垄断特征,但这些生产部门不是自然垄断行业,也不是由政府获得特许权的部门,因此市场上存在许多潜在进入企业。正因为许多潜在进入企业的进入威胁,这些垄断厂商不能按垄断价格定价,而是按边际成本加成定价法定价。这就是规模收益递增和垄断竞争的含义。

以迪克希特和斯蒂格利茨的垄断竞争为基础,借鉴国际贸易理

论,利用萨缪尔森(1954)的“冰山”交易技术,克鲁格曼把空间概念引

人迪克希特一斯蒂格利茨的垄断竞争一般均衡分析框架中,完成了空间经济学的开山之作,即核心一一边缘模型,简称CP模型。正

如滕田、克鲁格曼、维纳布尔斯(1999)在他们的著作《空间经济学》中指出的那样,空间经济学是以“迪克希特——斯蒂格利茨、冰山交易技术、演进、计算机”为标志的。迪克希特——斯蒂格利茨及冰山交易技术正是空间经济学的理论基础,“演进”指的是核心——边缘模型中存在多重稳定均衡,此时现实经济会选择何种均衡是不确定的。这时,历史、偶发事件和人们的预期会起到重要的作用。“演进” 一词来自于生物进化论,意思是根据“适者生存”的原理,每个个体根据自己变化了的预期选择某种均衡状态(即经济形态)时,常常选择多数人选择的均衡。在核心一边缘模型中,长期稳定均衡是由一组非线性方程组给出,但这种方程组的解很难用解析式表述,因此核心——边缘模型的很多结论必须通过数值模拟,这就必须与计算功能强大的计算机联系在一起,而这一点也限制了核心——边缘模型在空间经济分析中的作用。

空间问题的基本理论

空间问题的基本理论

展开,即得求主应力的方程,
第七章 空间问题的基本理论
求主应力
σ3 (σx σy σz )σ2


z
σ
z
σ
x
σ

y

2 yz

2 zx

2 xy


(σxσ
yσz

σx
2 yz

σ y
2 zx

σz
2 xy
Βιβλιοθήκη Baidu
2
yz
zx
xy
)

0.
(c)
第七章 空间问题的基本理论
平衡条件
取出微小的平行六面体,d v d x d y d z,
考虑其平衡条件:
F 0, x
Fy 0, Fz 0; (a)
M x 0, M y 0, M z 0. (b)
第七章 空间问题的基本理论
第七章 空间问题的基本理论
平衡微分方程
由x 轴向投影的平衡微分方程 F x 0 ,
第七章 空间问题的基本理论
第七章 空间问题的基本理论
n n
2. 求 p (σn , n ) 将 p ( px , py , pz )向法向 n投影,即得
σn lpx mpy npz

胡塞尔空间现象学构造基本理论

胡塞尔空间现象学构造基本理论

胡塞尔空间现象学构造基本理论

在对事物感知的现象学分析中,胡塞尔通过现象学还原,把所谓空间直观看作感知的综合,而不是真正意义上的直观,下面是搜集的一篇关于胡塞尔空间现象学构造探究的,欢迎阅读参考。

视觉领域作为意向活动的诸意向相关项的实显性和潜在性之复合体,是以共现的方式在动感系统这一“环境( 背景) ”中显现的。而就作为意向相关项的视觉领域而言,每个意

向相关项的显现即是一个图像,诸意向相关项的显现流即是诸图像显现流形体的视觉领域。事物显现被还原到作为意向相关项的视觉领域的图像显现,相应地事物显现中的对象之间的间距和位置等空间形式也被还原到视觉领域的图像显现中,因此作为空间形式的定位、场所、疏离、间距等因素首先获得现象学上的区分。在事物讲座以及其后,尤其在施泰因整理的 1916 年胡塞尔对空间系统构造的文稿中,胡塞尔给出了现象学空间构造的系统勾勒,其中的关键就是从单眼、双眼以及头部动感系统构造的视觉空间缺乏深度维度,导引出身体的行走动感是构造三维视觉空间的深度维度的关键。而这也成为理解胡塞尔空间现象学的关键环节①.

一、单眼动感系统、双眼动感系统与视觉空间

胡塞尔分析视觉空间构造是从视觉领域的最底层阶开始的。首先不考虑身体其他部分的动感系统,或者说将其他动感系统设定为零,即保持不动。在这般情况下分析视觉领域的显现与眼睛动感系统的关联,以至于随后即使考虑到其他动感系统的运动,改变的也只是我们从原先单纯眼睛的动感处境过渡到一个动感流形。但是无论在单纯眼睛运动系统还是包含其他运动的动感流形,作为眼动领域的相关项就是对象的面( Seit) 的显现,胡塞尔

空间经济学的一些理论问题

空间经济学的一些理论问题

河北经贸大学学报

Journal of Hebei University of Economics and Business

2021 年 1 月第42卷第1期

Jan. 2021Vol. 42 No.1

空间经济学的一些理论问题

安虎森

(东北师范大学地理科学学院,吉林长春130024)

摘要:空间经济学以人口和财富分布不平衡现象为主要研究对象,试图解释经济活动空间聚集和空间分散的基 本机理。空间经济学强调空间均衡,因为聚集经济和贸易成本之间的均衡决定经济活动空间分布格局。如果研究 大尺度范围的空间问题,一般选择存在货币外部性的规模收益递增和垄断竞争框架,如果研究城市内部的局部性

空间问题,一般选择存在技术外部性的规模收益不变和完全竞争框架。关键词:空间经济学;空间不可能定理;空间竞争;空间均衡中图分类号:F015

文献标识码:A 文章编号:1007-2101( 2021) 01-0071-08

一、弓I 言

空间经济学把区位、交通运输和土地纳入到主

流经济学的分析框架中。区位、交通运输以及土地 是在现实中经常接触到的要素,然而长期以来这些

要素一直被主流经济学排斥在外,教科书至今仍然 热衷于传授那些不包括生产区位、街区、城市、土地 和交通运输要素的“纯粹”的经济理论。尽管杜能、

韦伯、克里斯泰勒、廖什、霍特林、胡佛、艾萨德、阿朗

索等在空间经济学领域里进行了研究并取得突破性

进展,然而从整体上说,空间经济研究“在上一代基

本上处于休眠状态”茁,始终没能登上主流经济学 的大雅之堂。空间经济研究长期游离于主流经济

学,也许与一些主流经济学家“歧视”空间问题有 关,因为一提起空间经济问题,自然而然就联系到地

空间问题的基本理论-浙江大学

空间问题的基本理论-浙江大学

xz
m
zx
yz
s
n m
s
X Y Z
s
xy
n
s
xz
yz

s
(7-5)
s
其中: x s , y , z s , xy , xz s , yz 为应力分量的边界值 s s s
例:已知受力物体中某点的应力分量:σx=0、σy=2a、 σz=a 、 τxy=a、τyz=0、τzx=2a。试求作用在过此 点的平面x+3y+z=1上的沿坐标轴方向的应力分量, 及该平面上的正应力、剪应力。 解:1)求平面x+3y+z=1的法线方向余弦 由:
当面ABC为物体的边界面时,则其应力分量
X
n
, Y n , Z n 成为面力分量
X
n
X ,Y , Z
zx

x
m n
yx
n


Yn m Z
x
n
y
zy
xy
n
s
y
m
s
z
yx
m n

n
zy

s
同理:有
X
n
F
y
0
x
F

问题空间理论

问题空间理论

4.评价当前状态 这里包括对算子和策略是否适宜、当前状态是否接近目标 、问题是否已得到解决等作出评估。在一些情况下,经过 评估,可以更换算子和改变策略。有时甚至需要对问题的 起始状态和目标状态重新进行表征,是问题空间发生剧烈 的变化。
6/22/2012
显然,一个人对问题所具备的知识状态是很关键的,对问 题的个人观念(即个人是怎样表征初始问题状态的)和解 决问题是所运用的知识(个人可以运用的算子和策略)决 定了一个人的问题解决行为。 其他学者的研究还表明,问题解决者在解决某一个问题或 某些相似问题时,在从前一个阶段到后面阶段的移动中可 能会在一定程度上形成对某些算子的偏爱。同时,问题解 决者可能对运用哪些算子获得了成功或运用哪些算子遭遇 了失败很敏感。
O(∩_∩)O谢谢.
6/22/2012
(相对应阶段)问题解决的阶段
1.问题表征 在这个起始阶段,问题解决者将任务领域转化为问题空间, 实现对问题的表征和理解。问题空间也就是人对问题的内 部表征。 问题解决者要利用问题所包含的信息和已贮存的信息主动地 来构成它。人的知识经验影响影响问题空间的构成。对同 一个问题,不同的人可形成不同的问题空间。 人面对不同的问题形成不同的问题空间。
<video>
从这个口语记录片段可以看出,被试最初的陈述只是确认 他对作业规则的理解。当他考虑到D是5,因而T是0时, 才出现第一个实际的推理。这时,他显然是在加工D+D= T这一列的信息。我们将这列算题的字母算式各列自右至 左编号,从而可将这个操作称为“加工第一列”,这个操 作使被试从其最初的认识状态(D是5)进入一个新的认 识状态(T是0)。这是第二个认识状态。然后他尝试去取 一个新列,但他未找到再带T的新列,而找到带D的新列 ,并用5代入。这是第三个认识状态。对其他的陈述进行 类似的分析可得到其余的认识状态和操作。
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n
pn2
2 n
X
2 n
Yn2
Zn2
2 n
(7-3)
以上各式用矩阵可以写成
X n x xy xz l Yn xy y yz m Zn xz yz z n
或者
pn ( ij )n
x
n l, m, n xy
xy y
xz l yz m
xz yz z n
x
x
yx
y
zx
z
X
0
xy
x
y
y
yz
z
Y
0
xz
yz
z
Z
0
x y z
(7-1) Nevier方程
以及
yx xy , xz zx , yz zy
§7.2 物体内任一点的应力状态
当平面ABC趋近P点 时,平面ABC上的应力就 成为该斜面上的应力。令 n的方向余弦为
n l, m, nT
(优选)空间问题的基本理论 纯黑
yy
z
zz
zx
zy
yx yz
xz
xz
xz
x
dx
xx
xx
x
xy
dx
xx
xy xy dx x yx
yz
yz
y
dy
yx
yy dy
yy
y
y
dy
xy
方程推导
图示单元体受力情况属于空间一般力系,由ΣX=0, ΣY=0, ΣZ=0, Σmx=0, Σmy=0, Σmz=0,可得
E
ij
x y z 1 2 3 kk
ij
1 0
i j i j
Kronecker-
(7-8)
Young-Poisson形式
x
E
1
1 2
x
y
E
1
1 2
y
z
E
1
1 2
z
yz
E
21
yz , zx
E
21
zx , xy
E
21
xy
写成张量形式则有
当上述斜面ABC是弹性体的边界面时, (7-2)则成 为弹性体的边界条件
l x l xy
m xy m y
n n
xz yz
X Y
(7-4)
l xz
m yz
n z
Z
§7.3 主应力、主方向的确定
应力张量
x xy xz
ij xy y yz
xz
yz
z
也可以把它看成应力矩阵。而对于矩阵,按线性代数 理论,它存在特征矩阵和特征方程,特征矩阵为
其中
ij ij 2ij
(7-9)
x y z 1 2 3 kk
E , G E
(1 )(1 2 )
2(1 )
Lamè弹性常数
弹性空间问题位移解法
将Cauchy方程代入物理方程,得到用位移分量 表示的应力分量,而后用此应力分量代入Navier方 程即可。
( )( u),i 2ui Xi 0 (i 1,2,3)
(x xx)(y yy)(z zz)
其单位体积的体积改变也就是所谓体积应变为
(x xx)( y y y)(z zz) x yz
(1 x )(1 y )(1 z ) 1 x y z y z z x x y x yz
忽略二阶以上微量,则有
I2
x xy
xy y y yz
yz z z zx
zx 9100a2 x
x xy xz I3 xy y yz 432000a3
xz yz z
3 60a2 9100a2 432000a3 0
得特征值为
1 91.361a,2 44.0728a,3 107.288a
相应的方向余弦为
l1 0.0474 l2 - 0.3140 l3 - 0.9483
m1 - 0.3350 , m2 0.8993 , m3 - 0.2810
n1
0.9410 n2
0.3044
Байду номын сангаасn3
- 0.1478
§7.4 几何方程 物理方程
Geometrical equations & Physical equations
ij ij I
(7-5)
特征方程为
f det ij I 3 I12 I2 I3 0 (7-6)
其中I1、I2、I3分别称为应力张量的第一、二、三不变 量,是与应力张量对应的行列式的一、二、三阶主子式
之和,即为
I1 x y z
I2
x xy
xy y y yz
yz z z zx
zx x
x xy xz I3 xy y yz
xz yz z
例题 已知物体某点的应力分量为x=50a,y=80a, z =-70a,xy=-20a,yz=60a,zx =0。试计算主应力值,
并求出主方向。
解:首先求出应力不变量为
I1 x y z 60a
得斜面上的应力为
Xn
l x
m xy
n xz
Yn l xy m y n yz
Zn
l xz
m yz
n z
C
n
yx xy
x
y z
Zn
P yz X n
zy
xz
Yn zx
B
A
z
o
xy
(7-2)
若将斜面ABC上的应力按沿法线和切线方向分解,则 成为
n lX n mYn nZn l 2 x m2 y n2 z 2mn yz 2nl zx 2lm xy
n nT ( ij )n
(7-2a) (7-3a)
其中
x xy xz
ij xy y yz
xz
yz
z
称为一点处的应力张量(stress tensor)。它是对称于主 对角线的,即为对称张量。应力张量实质上是该点三
个互相垂直微面上应力分量关系总的特征。应力张量
是反映该点应力状态的特征力学量。
( )uk,ki ui,kk X i 0 (i 1,2,3)
x y z xx yy zz 11 22 33 kk
此即为体积应变。
广义虎克定律
Lamè形式
x
1 E
x
y
z
y
1 E
y
z
x
z
1 E
z
x
y
yz
1
yz
,
zx
1
zx
,
xy
1
xy
(7-8)
写成张量形式则有
其中
ij
1
E
ij
x
u x
,y
v y
, z
w z
xy
u y
v x
,
(7-7)
yz
w y
v z
,
zx
u z
w x
Cauchy方程
记为张量形式则有
ij
1 2
(ui,
j
u j,i )
其中脚标中的逗号表示对坐标的微分。
(7-7)
体积应变(volume strain)
设有微小正平行六面体,起棱边长为x、y、z, 变形前体积为xyz,变形后体积成为
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