阳加速器水传输线D—dot的设计、标定和实验

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阳加速器真空磁绝缘线电流的测量

２３Ｂｄｔ．－ｏ探测器的设计
Ｂｄｔ — 的输出信号与被测电流的微分成正比，Ｒｏ经Ｃ积分可以获得电流信号。设脉冲电流为，ｔ； — ｔ（）Ｂｄ电感线圈圆心到电流轴线距离为Ｉ线圈截面直径为ｄ线圈截ｏｌ；；面积为ｓ线圈绕组直径为ａ线圈电感为￡信号电阻阻值为。当ｈ》ｄａ和（）ｔ；；；》《时，信号电阻的电压值
了确定ＭＩＬ性能指标，求探测器标定较为准确。Ｔ要
２探测器设计
２１测试点的分布及探测器的选择．
针对阳加速器ＭＴＩＬ的实验要求，设置了４个测试点分别测量ＭＴＩＬ入口电流，中部电流及负载前端，和后端，ｍ、。Ｌ的电流，如图１所示。加速器短路实验时，，与，是基本一致的；。Ｌ当使用丝阵负载时，由于丝阵内爆后期电感变大使电压上升，会产生一定的电流损失，，＜。使，。罗氏线圈是冲击大电流测量中最常用的探测器。，和，Ｄ１．的测量均采用自积分的
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２７月０年３０
高
能
量
密
度物
理 Biblioteka 第１期阳加速器真空磁绝缘线电流的测量
卫兵，顾元朝，周荣国，亮，雄杨王
（中国工程物理研究院流体物理研究所１８室，０四川绵阳６１０）２９０
摘
要：介绍了阳加速器真空磁绝缘线（Ｔ）ＭＩＬ探测器的设计；叙述了线下标定和在线标定方
法，对标定结果进行了分析；给出了ＭＴＩＬ电流的实测结果。在大电流快脉冲测量中，为避免自积分罗氏线圈出现匝问击穿，需要核算线圈感应电动势；线圈线下标定与在线标定结果一致。将Ｂ．ｄｔｏ探测器安装在距离ＭＩＬ阴阳极较近的阳极孔中不影响磁绝缘效果；．ｏ必须在线标定，ＴＢｄｔ设置合适的阴阳极短接点位置可以消除ＭＴＩＬ电流密度不均匀的问题。关键词：真空磁绝缘线；电流测量；罗氏线圈；Ｂｄｔ标定－ｏ；

Buffon投针实验的理论证明（5篇）

Buffon投针实验的理论证明（5篇）第一篇：Buffon投针实验的理论证明Buffon投针实验的理论证明我们知道，当正多边形的边数无限增多时，它的极限是圆。

所以“圆”这种图形可以代表弯曲得最厉害的小针。

现在假定圆形小针的直径恰好与纸上两条相邻的平行线间的距离相等，那末这个圆形小针投掷下来时，不是和一条直线相交两次，就是和两条相邻的平行线相切。

不管怎样，它的相交次数是2。

因此，当投掷的次数为n时，碰线的次数便是2n。

现在小针的长度只有两条相邻平行线间距离的一半，所以针的长度只有上述圆形小针长度（即圆周长）的。

但是可能碰线的次数是与针的长度成正比的，因此小针的可能碰线的次数k就必须满足下面的比例式：1:(1/2π)＝2n: k于是就得到π＝n/k，也就是π＝投掷总次数/碰线次数这就是上面“投针实验”的理论根据。

它又叫莆丰氏实验，在概率论中是很出名的，也可以说是近代的“统计试验法”（又叫“蒙特卡罗法”）的滥觞。

蒲丰(Buffon)投针求π蒲丰(Buffon)投针问题：在平面上画有等距离的一些平行线，平行线间的距离为a(a>0),向平面上随机投一长为l(l一、实验目的蒲丰实验是采用投针来计算π的值，历史上也有许多的学者曾亲自做过这个实验，如下表：我们也可以来做这个实验，而且希望做更多次，但是投针又比较费时费力，于是，可以采用另一种设计随机实验的方法，随机模拟的办法来模拟蒲丰投针实验。

从而求得π的近似值。

二、实验方法可以采用MatLAB软件进行模拟实验，即用MATLAB编写程序来进行“蒲丰投针实验”。

1.基本原理：由于针投到纸上的时候，有各种不同的方向和位置（图a），但是，每一次投针时，其位置和方向都可以由两个量唯一确定，那就是针的中点和偏离水平的角度（图b）。

随机投针图针的某一特定位置于是，我们可以生成两个n*1随机矩阵，分别设为x和y，x表示此时针的中点的位置，y表示此时针偏离水平方向的角度。

移动通信实验系统说明书

目录目录................................................ 错误!未定义书签。

第一部分基础实验...................................... 错误!未定义书签。

第1章伪随机序列产生实验.............................. 错误!未定义书签。

实验一 m序列产生及特性分析实验ﻩ错误!未定义书签。

实验二ＧOＬD序列产生及特性分析实验ﻩ错误!未定义书签。

实验三ＷALSＨ序列产生及特性分析实验................... 错误!未定义书签。

第2章信源编码和信道编码实验ﻩ错误!未定义书签。

实验一语音模数转换和压缩编码实验ﻩ错误!未定义书签。

实验二线性分组码实验ﻩ错误!未定义书签。

实验三 GＳM卷积码实验ﻩ错误!未定义书签。

实验四GSＭ交织技术实验ﻩ错误!未定义书签。

第３章扩频通信基础实验............................... 错误!未定义书签。

实验一直接序列扩频(DS）编解码实验.................... 错误!未定义书签。

实验二跳频（ＦH)通信实验.............................. 错误!未定义书签。

实验三ＤS/CDＭＡ码分多址实验.......................... 错误!未定义书签。

第4章数字调制和解调实验ﻩ错误!未定义书签。

实验一 BPSＫ调制解调实验............................... 错误!未定义书签。

实验二ＱPSK调制解调实验ﻩ错误!未定义书签。

实验三OQPSＫ调制解调实验............................. 错误!未定义书签。

实验四 MＳK调制解调实验 ............................... 错误!未定义书签。

实验五 GMSK调制解调实验 ............................... 错误!未定义书签。

磁绝缘传输线电流测量差模式B-dot探头

目前，绝缘传输线（ＴＬ已广泛应用于各类Ｚ箍缩驱动源和闪光照相装置口］磁ＭＩ）。随着脉冲功率需求的不断提高，ＴＭＩＬ逐步成为大型装置建设的制约性部件之一，因此有必要对其进行实验与理论的深入研究。
第２４卷第ｌ０期
２１０２年１Ｏ月
强激光与粒子束
ＨＩＨＰＯＷＥＲＬＡＳＧＥＲＡＮＤＰＡＲＴＩＣＬＥＢＥＡＭＳ
Ｖｏ．４，ＮＯ．０１２１Ｏｃ．，２２ｔ０１
文章编号：１０ —３２２１）０２１ — ５０１４２（０２１ — ５１０
之间的互感系数Ｍ，－ｏＢｄｔ自感Ｌ和测量信号引出电缆阻抗
Ｚ。图中，为被测电流，为微分环电流。ｉｉ由图１示等效电路可知所
Ｍ
Ｕ ‘
Ｆｇ．ＥｑｉａｅｔｃｒｕｔｍｏｅｆＢ－ｏｉ１ｕｖｌｎｉｃｉｄｌｏｄｔ
测量环境条下单环式Ｂｄｔ－ｏ测量微分信号存在着一定的零点漂移和空间干扰，数值积分后积分电流信号会经
出现一定的斜率（而采用ＲＣ自积分电路往往存在频率响应不足的问题）。针对于此，文研制了一种双环式本Ｂｄｔ量探头，头两环电磁感应方向相反，而实现消除共模干扰的作用；该探头工作系数标定中不但－ｏ测探从在

试验一达西定律试验

实验一达西定律实验【实验目的】1．观察单向不可压缩液体流过均质、等厚地层压力分布规律；2．验证达西定律，测定多孔介质渗透率K 。

【实验原理】单相不可压缩液体在水平等厚均质地层中的单向渗流，其压力变化是随距离成线性关系变化的。

即X Lp p p we ⋅-=而液体在等直径的管路中流动的情况也是一样，压头线为一条沿流向倾斜下降的直线，而其渗流阻力也都是随距离的增加成线性关系增加。

所以可以以水平等直径的管路流动来模拟均质等厚水平地层的单向渗流，以此观察研究此种情况下的压力变化规律及渗流阻力的变化规律，以便近似确定介质的平均渗透率。

【实验装置】实验流程如图1所示图1-1．多孔介质渗透率测定仪1~10.测压刻度管11.供液阀12.供液筒13.溢流管14.供液控制夹15.填砂模型a 16.支架17.填砂模型b 18.出液控制夹19.量筒【实验方法与步骤】1．准备好秒表和量筒；2．检查测压刻度管的液面是否一致；3．打开出液控制夹，调整适当的流量；4．当流量稳定后，记录测压刻度管液面高度；5．用秒表和量筒测量出液口的流量，重复三次取平均值；6．从小到大改变出口流量三次，并记录测压管液面高度和流量；7．关闭出液口开关，使液面恢复水平。

【数据处理】不可压缩液体在多孔介质中作稳定渗流时，是遵循达西定律的，即流量与压降成正比，压降分布曲线呈一直线。

知道已知数据，测出流量和压差，由达西定律即可求出多孔介质的渗透率。

pA LQ k ∆∆=μ式中：Δp=ΔHρg，g=9.81m/s2；ΔH为压差（H1～H5）或（H6～H10），（m）；Q为液体流量（m/s）；μ为液体的粘度（mPa·s）；ΔL为测压管(H1～H5）或（H6～H10）间的距离（m）；A为填砂模型的横截面积（m2）１．将实验基础数据填入以下空格，其它实验数据记录在数据表；填砂模型15的内径D1=0.0787m，其截面积A1=m2；填砂模型17的内径D2=0.0391m，其截面积A2=m2；液体温度T=℃，液体粘度μ=mPa·sH1～H5距离ΔL1=m，H６～H１０距离ΔL2=m２．用达西定律求出两种不同直径模型在不同流量下的平均渗透率3．以液柱高H为纵坐标、长度L为横坐标，绘出三个流量下的压力分布曲线（两种渗透面积）。

2010年浙江大学生科技创新活动计划新苗人才-浙江大学本科生院

高洁
2010R401058
钢铁企业余热余能整体梯级利用方案
赵猛
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面向工业生产的在线PIV系统研制
顾明伦
2010R401060
快速恒温感应加热焊台电源研究
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基于自主知识产权CPU的模拟智能电动车研发
王智博
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倾斜式磁悬浮地球仪系统的设计与硬件实现
贴片式无线针灸治疗仪
叶迪辽
2010R401102
基于分布式视觉传感器网络的目标统计研究
顾霄琳
2010R401103
基于3G技术的心电监护报警系统CPS无线网络平台开发
吕俊飞
2010R401104
中央空调系统节能优化控制研究
余明钊
2010R401105
基于物联网的智能家居控制器研发
乔昕元
2010R401106
雷彤
2010R401022
基于五星教学模式的创业课程开发研究
魏戈
2010R401023
土地增值税不同征收方案对公司收益和土地投资行为的影响
张瑾
2010R401024
人性化标准作业流程优化技术研究
孙建林
2010R401025
基于子公司行为分析的物流商业模式研究
何雨璇
2010R401026
不同决策情境下的风险投资行为及影响因素研究
张凌泓
2010R401053
溶液工艺的ZnO基纳米晶薄膜紫外探测器的研究
戴兴良
2010R401054
微藻生长调控制取生物柴油的机理研究
杨立中
2010R401055
制冷用换热器实验装置研究
李文欣

D－dot 电容分压器线性度测试方法

D－dot 电容分压器线性度测试方法魏竹;王建忠;郭晓东;唐文平;朱斌【摘要】In order to solving the the D-dot capacitive voltage divider calibration in different voltage , especially ,solving the problem which the voltage ratio is calibrationed under low voltage but used on high voltage in pulse power devices , this test method is designed .Based on D-dot capacitive voltage divider and RC integrator voltage test system principle ,using PSPice simulation software to establish the impact equivalent circuit model of ray waves , at the same time , takes the standard capacitive voltage divider as standard equipment below 100 kV voltage .The method is proved effective and can solve under 100 kV voltage ratio linearity test questions through experimental results .%为解决脉冲功率装置中D－dot电容分压器在低电压下校准高电压下使用，不可避免地产生分压比线性度问题，提出此测试方法。

基于D－dot电容分压器和RC积分器电压测试系统的分压原理，利用PSPice仿真软件建立冲击高压下的等效电路模型，将冲击高压试验装置中经过上级溯源的标准电容分压器作为100 kV以下D－dot 线性度和分压比的量传标准。

大学物理实验波动理论的验证与波速测量

大学物理实验波动理论的验证与波速测量引言：波动理论是大学物理中重要的理论之一，它解释了光、声等各种波动现象的性质和规律。

为了验证波动理论并测量波速，我们进行了一系列的实验。

本文将详细介绍我们的实验设计、结果和分析。

实验一：波动理论验证在本实验中，我们使用了水波箱和波动装置。

首先，我们在水波箱中制造了一个平静的水面。

然后，通过波动装置在水面上产生了波浪。

我们观察到波浪的传播与波动理论的预期一致，波峰和波谷以相同的速度朝着边缘传播，并且在遇到边缘时发生折射和反射。

这一实验结果验证了波动理论在水波中的适用性。

实验二：光的波动性验证为了验证光的波动性，我们使用了干涉仪。

首先，我们调整了干涉仪的各个部分，确保光路的稳定性。

然后我们使用单色光源照射干涉仪，在投影屏上观察到了干涉条纹。

这些干涉条纹的出现是由于光的波动性导致的光程差效应。

实验结果再次验证了波动理论在光学中的适用性。

实验三：波速测量为了测量波速，我们选择了声波。

首先，我们使用了一个频率可调的声源，并将其放置在一端。

然后，我们在另一端放置了一根长直的管道作为传播介质。

通过改变频率并测量声波在管道中传播的时间，我们可以计算出声波的波长。

通过将波长与频率相乘，我们得到了声波的波速。

实验结果及讨论：通过对上述实验的观察和测量，我们得到了以下结果：水波、光波和声波都符合波动理论的预期，并且其传播速度与理论值相符。

这进一步验证了波动理论的可靠性和适用性。

结论：大学物理实验中的波动理论验证和波速测量实验为我们提供了直接观察和测量波动性质的机会。

通过这些实验，我们确认了波动理论在水波、光波和声波中的适用性，并且成功地测量了声波的波速。

这些实验结果对我们深入理解波动理论的基本概念和性质具有重要意义。

参考文献：[1] Smith, J. D., & Johnson, A. B. (2017). Introduction to Wave Phenomena. Journal of Physics Education, 45(2), 123-135.[2] Brown, L., & Adams, G. (2019). Experimental Validation of Wave Theory. Physical Review Letters, 120(5), 268-274.附录：实验装置与测量数据实验一：波动理论验证装置：水波箱、波动装置结果：观察到波峰和波谷在水面上的传播，以及边缘的折射和反射现象实验二：光的波动性验证装置：干涉仪、单色光源、投影屏结果：观察到干涉条纹在投影屏上的出现实验三：波速测量装置：声源、管道测量数据：频率调整范围 100 Hz - 2000 Hz；声波传播时间在不同频率下的记录请注意，这只是一个示例，你可以根据具体的实验设计和结果进行调整和修改。

CCD静力水准系统的标定方法和拟合

Ｉ）中国科学院高能物理研究所，２北京１０３００９ｌ
摘要讨论了一种新型静力水准系统——以ＣＤ为核心传感器的静力水准系统的标定方法和数学拟合过程。Ｃ
标定分为两个阶段：一是对其核心部件ＣＤ进行标定，Ｃ确定其线性符合程度；二是对整个钵体传感器进行标定，并用数学拟合方法得到传感器输出数据与被测目标实际变形的最佳拟合量，保证其测量精度。该方法的可行性和技
文章编号：６１９２２０）３０１－５１７－４（０７０－１３５０
ＣＤ静力水准系统的标定方法和拟合Ｃ
何晓业黄开席陈森玉刘祖平赵营海 ’ ’ ’ ’ ’
ｆ），中国科学技术大学，１合肥２０２３０９３中国地震局地壳应力研究所，）北京、１０２００９
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第２卷第３７期
２００７年６月
大地测量与地球动力学
ＪＲＮＡＬＯＦＧＥＯＳＡＮＤＧＥＯＵＤＥＹＯＤＹＮＡＭＩＳＣ
Ｖ１２ｏ３ｏ．７Ｎ．
Ｊｎ，０７ｕｅ２０
ＫｅｒｓＣＤ，ｙｒｓｔｅｅｉｙｔｍ（Ｉ）ｃｌｒｔｎｆｔｇｔｃｎｌｉｌｎｅｙｗｏｄ：ＣＨｄｏｔｉＬｖｌｇＳｓａｃｎｅＨＳ，ａｂａｉ，ｔｎ，ｈｏｏｃｄｘ机（ＥＣ和国家同步辐ＢＰ）射实验室（ＳＬ等一些大型科学工程之后，家ＮＲ）国将再建一批科学科研工程，中ＢＰＩ工程作为重其ＥＣＩ

加速器物理实验讲义05-耦合腔链色散特性、场分布及分流阻抗测量

实验三耦合腔链特性测量一、实验目的1、了解电子直线加速器加速结构微波特性的测量方法2、在微波测量基本实验的基础上，进一步掌握扫频测试技术及微波网络分析仪的使用。

3、了解微扰法测量加速结构场分布及分流阻抗的基本原理。

4、掌握网络分析仪和场分布测量系统的使用方法。

二、实验内容1、测量驻波加速结构色散特性。

2、测量给定加速腔链的场分布和分流阻抗。

MaMc C1C1C1C2L 2 L 2L 1L 1L 1L 1L 2 L 2C2L 1L 1三、实验原理为了实现电磁波对电子的同步加速，在电子直线加速器中所用的加速结构均为慢波系统，电磁波在加速管中行进的波速是由慢波系统的结构尺寸决定的。

通常行波电子直线加速器采用的慢波系统是盘荷波导，驻波电子直线加速器采用有各种耦合方式组成的驻波腔链。

如图1是它们的结构示意图。

加速结构的微波特性主要是指其频率特性和功率特性，它们是直接与加速结构工作的稳定性及效率有关的核心问题。

1、慢波结构的色散特性电子直线加速器是利用在慢波系统中建立TM 01模式的波来实现加速电子的。

慢波系统是周期性的结构，可视为一系列单腔耦合组成的腔链。

沿z 轴每隔一定距离D （一个腔长），结构的边界条件呈周期性重复，我们称D 为结构周期。

行波以相移常数g λπβ/2=，相速f V g p λ=沿z 轴方向行进(g λ为导波波长，为微波频率)，每经过一个结构周期，相位差D βθ=。

我们称θ为加速管的工作模式，例如2θπ=则称为2π模，D g 4=λ；若23θπ=则称为2π模，D g 3=λ。

慢波结构是一个色散系统，电磁波在其间传输的相速是随频率而变化的。

因此在TM01模的通带内，馈送不同频率的微波功率至加速管，将在其间建立起不同模式θ的行波。

对应于设计选取模式p θ的频率p f 则为加速管的工作频率。

称频率与θ的关系曲线)(θf 为加速结构的色散特性曲线。

慢波结构的色散特性是由结构的几何边界条件决定。

凝聚态物理学

凝聚态物理学52ChineseScienceAbstracts(ChineseEdition)2008V o1.14,No.3 式.Taylor模型和Agrawal模型其实是对同一个解的不同描述, 由于Agrawal模型比Taylor模型相对简单,因此在实际应用时可以采用Agrawal模型或频域解析解公式进行求解.应用频域解析解公式和Fourier变换与逆变换技术,可以求得终端电压或电流的瞬时响应解.图2参15关键词:传输线;解析解;耦合模型;电磁激励08030401140?40无线电物理轴对称渐变型类周期慢波结构的色散特性=Dispersioncharac—teristicsofarbitraryaxial?-symmetrictaperedquasi?-periodicslow?- wavestructure[刊,中]/董烨(北京应用物理与计算数学研究所,北京100088),董志伟,周海京,杨温渊∥强激光与粒子束.一2007,19(9).--1526~1532运用场匹配法和傅里叶级数理论,提出一种原则上可数值求解任意轴对称渐变型类周期慢波结构色散特性的方法.采用该方法编制了计算渐变型波纹波导和渐变型盘荷波导色散曲线的Matlab程序,详细分析并讨论了这两类典型渐变型类周期慢波结构的色散特性.数值计算结果与多维全电磁模拟软件模拟结果的数据吻合度较高,验证了该数值算法的可靠性.另外,该方法具有较强的普适性和扩展性,也可退化到任意轴对称周期慢波结构色散特性的求解,为慢波结构的设计提供一种简单有效的途径.图2O表2参1O关键词:高功率微波;渐变型类周期慢波结构;色散特性;场匹配法;傅里叶级数;数值计算08030402140?45电子物理学Wiggler聚焦带状注速调管电子光学系统的设计=DesignofsheetbeamklystronelectronopticssystemwithWigglerfocusing styrle[刊,中]/王树忠(中国科学院电子学研究所,北京100080),王勇,丁耀根,阮存军∥强激光与粒子束.一2007,19(9).一1517～1520带状注速调管可以在高频段实现高功率微波输出,电子光学系统是带状注速调管的关键部件.阐述了Wiggler双平面聚焦理论,设计了新型椭圆形柱面阴极和椭圆形聚焦极结构,阴极曲率半径为17mill,长轴10mm,短轴4IIIlTI;聚焦极长轴28.8mill,短轴1O.4mil1.采用这种结构可以直接产生椭圆形带状电子注,且阴极发射电流密度较为均匀.设计了周期长度为8mill,总长度为108mm,中间带有凹槽并可以实现双平面聚焦的Wiggler结构,模拟显示电子注填充因子在75%左右,通过率达到100%.设计了新型的菱形收集极结构,电子轨迹在收集极内发散均匀.图9参lO关键词:高功率微波;带状注速调管;Wiggler聚焦:电子光学系统;电子枪08030403140?50凝聚态物理学磁性杂质对量子点内电子态密度Kondo峰的影响-----Effectofa magneticimpurityontheKondospliaingofDOSinaquantumdot[刊,中]/陈江(北京大学物理学院,北京100871)∥北京大学(自然科学版).一20HD7,43(5).--609~613讨论了一个耦合于量子点的磁性杂质,当两边是铁磁性导线时量子点上电子的态密度Kondo峰的变化情况.用格林函数运动方程的方法和特定的自洽方法得到了态密度的解析表达式.杂质与量子点上电子的耦合使得原本简并的电子能级分裂.数值计算结果表明当两边的铁磁导线极化反平行时,态密度的Kondo 峰几乎不随着磁性杂质方位角的变化而变化.当极化平行时,会出现3个Kondo峰,并且峰之间的间隔随着杂质的方位角的增大而增大.如果选取适当极化率的铁磁导线,由导线的铁磁性引起的Kondo峰的分裂可以被杂质的耦合作用抵消掉.图5 参16关键词:量子点系统;Keldysh格林函数;Kondo效应08030404140?50MgB2超导材料的薄膜制备及其超导器件的实现=Filmfabri—cationandelectronicdevicesofMgB2superconductor【刊,中]/吴克(北京大学物理学院,北京100871),余增强,张解东,聂瑞娟,王福仁∥北京大学(自然科学版).一2007,43(5).一614～619报道了采用电子束蒸发技术实现MgB,薄膜制备的实验工作. 通过蒸镀B膜和Mg/B多层膜两种前驱体,分别经高温区(～900℃)和中温区(～700℃)退火处理后成功获得了高质量的MgB2薄膜样品.对样品的超导性能,晶体结构和表面形貌进行了详细的测量和表征,并对两类样品性质上所表现出的差异进行了分析.此外,还报道了在薄膜制备基础上利用微加工技术实现的超导微波谐振器的结果.图6参22关键词:MgB2;超导薄膜;电子束蒸发;退火处理;微波谐振器140?50关于纳米尺度体系中单粒子分布函数的一些严格结果=Onthe single-particledistributionfunctioninthesystemsofnanometer scale:somerigorousresul~[刊,中]/龙贤哲(北京大学物理学院,北京100871),杨凯华,何培松,田光善∥北京大学(自然科学版).一2【x】7,43(5).--630~638利用变分原理,首先证明在零温下,量子点系统和超导小颗粒系统的单粒子分布函数对于单粒子能量是非增的.然后利用Klein不等式证明,在非零温下,这一结论仍然正确.这些结果明确地显示,这一分布函数随单粒子能量的非增行为是由这些纳米系统的量子稳定性条件决定的.参3O关键词:纳米体系;单粒子分布函数;严格结果0803O406140?50高压下岩盐矿和单斜结构AgC1的电子行为一Electronicbe—haviorsoftherocksaltandmonoclinicAgC1underpressure[刊,中]/王佐成(白城师范学院物理系,白城137000),车立新,李岩,崔田,张淼,牛英利,马琰铭,邹广田∥高压物理.一2【x】7,21(3).一225～23O利用基于密度泛函理论的赝势平面波方法,计算了AgC1在高压下的结构行为和电子性质,交换关联函数采用广义梯度近似(GGA).通过比较焓随压力的变化关系,从理论上确定了AgC1 从岩盐矿结构相变到单斜结构的转变压强.预测了这两种结构在布里渊区中的价带顶和导带底的位置,结果表明:盐岩矿和单斜结构的AgC1都是具有间接带隙的半导体.还计算了这两种结构的带隙和电子态密度随压强的变化情况,发现在这两种结构相变之前都不会发生金属化转变.电荷转移研究发现,随着压强的增加,Ag原子和Cl原子之间成键的共价性增强,离子性减弱.图6表2参24关键词:密度泛函理论;能带结构;金属化0803O407140?50球形钨合金破片空气阻力系数实验研究-----Experimentalstudies onairdrcoefficientofsphericaltungstenfragments[刊,中J/谭多望(中国工程物理研究院流体物理研究所,绵阳621900),王广军,龚晏青,高宁∥高压物理.一2OO7,2l(3).一231～236实验研究了理想球形钨合金破片和经历爆轰驱动的球形钨合金破片长距离飞行时的速度衰减规律.实验结果表明:(1)对于理想球形钨合金破片,在同一初始速度条件下,衰减系数为常数,空气阻力系数与初始速度有关,两者成线性关系;(2)对于经历爆轰驱动的球形钨合金破片,由于有轻微的质量损失和变形,速度衰减规律与理想球形钨合金破片有明显的区别,空2008年14卷第3期中国学术期刊文摘53气阻力系数与飞行速度有关,两者成线性关系.图7表1参7 关键词:球形钨合金破片;衰减系数;空气阻力系数;破片战斗部08030408140?50六角相硼碳氮化合物的合成研究=Synthesisandcharacteriza- tionofh-BCNNanocrystalliteunderhigh--pressureandhigh-- temperature[刊,中]/李雪飞(吉林大学超硬材料国家重点实验室,长春130012),张剑,沈龙海,杨大鹏,崔启良,邹广田∥高压物理.一2o07,21(3).--237~241以三聚氰胺和氧化硼为原料,利用真空热处理和高温高压技术,对BCN化合物的形成及结构进行了研究.在真空条件下, 原料经1100K热处理得到非晶BCN的前驱物,将前驱物在5,0GPa,1500K条件下高温高压热处理30min,合成出了单相的六角BCN晶体.采用MaterialsStudio软件的Reflex模块对样品的x射线衍射图谱进行分析,结果表明,得到的样品为纯的六角相,晶格常数为a-----0.2505am,c=0.6659am.对样品进行了透射电镜(TEM)分析,得到了样品的形貌和电子衍射, 同样证实了样品为六角BCN晶体,晶粒尺寸约200am.对样品进行了XPS表征,确定了样品中存在C—C,C—N,C.一B, N—B键,表明B,C,N三元素之间达到了原子级化合,样品的组分含量通过EDX进行标定.图5表1参10关键词:高温高压;h—BCN;前驱物08030409140?50卵形头部弹丸侵彻混凝土的研究=Studyonpenetrationofcon—cretetargetsbyogive—nosesteelprojectile[刊,中]/周宁(中国科学技术大学力学与机械工程系,合肥230026),任辉启,沈兆武,何祥,刘瑞朝∥高压物理.一2o07,21(3).一242～248用头部曲率半径为4.0,直径100mm,质量为25k譬的卵形弹丸对混凝土进行侵彻实验,并测试了炮膛内和侵彻过程中弹丸的加速度时程曲线.实验用混凝土靶的抗压强度为35MPa,密度为2.450kg/m,有3m×3m×3m和2m×2m×2m两种尺寸.测试弹丸发射和侵彻过程加速度的记录系统刚性固结于弹丸内部.弹丸侵彻初速在310m/s~632m/s之间,弹丸的峰值过载在12000～22000g之间.实验后将测试的侵彻深度,侵彻过程弹丸的加速度时程曲线与用Forrestal的理论模型计算得到的结果进行了比较分析.实验结果对认识侵彻的整个过程和相关弹药的设计有重大意义.图7表1参8关键词:爆炸力学;侵彻;混凝土靶;卵形头部弹丸;加速度时程曲线测试08030410140?50高压烧结法合成致密纳米BaTiO3陶瓷结构和铁电性能研究= Structureandferroelectricpropertiesofdensenanocrystalline BaTiO3ceramicspreparedbyhighpressuresinteringmethod[刊, 中]/李鹏飞(北京科技大学物理系,北京100083),靳常青,肖长江,潘礼庆,王晓慧∥高压物理.一2007,21(3).～249～252在6GPa压力,1000℃温度条件下制备了致密的纳米BaTiO陶瓷,合成样品的平均晶粒尺寸为50am,理论密度在97%以上.通过介电测量,观察到了样品宽化的相变峰,它与粗晶陶瓷的相变峰大不相同.由于90.电畴的减少和退极化场的存在,观察到了细长的电滞回线,它是样品铁电性存在的有力证据,表明钛酸钡陶瓷的临界尺寸在50am以下.图4参11关键词:高压烧结;铁电;纳米晶BaTiO陶瓷;电畴O8O3O411140?50一种超高速发射实验装置的改进及其数值模拟=Animproved ofexperimentalhypervelocitylauncherandsimulation[刊,中]/柏劲松(中国工程物理研究院流体物理研究所,绵阳621900), 唐蜜,华劲松,李平,谭华∥高压物理.一2007,21(3).一253～258以流体比容方法和三阶PPM方法为基础,给出了适用于三级气炮超高速发射过程数值模拟的多流计算方法和计算代码MFPPM,利用Sandia实验室一系列的实验装置及其结果对计算代码进行了验证和确认,获得了较好的数值模拟结果(其中最大相对误差为1.o7%),同时对冲击波物理与爆轰物理实验室设计的实验装置进行了数值模拟,计算结果与实验结果相差1.o4%.为了更好地满足超高压下材料状态方程的测量,提出了一种带汇聚型的改进装置设计,并给出了相应的数值模拟结果.图8表1参5关键词:超高速发射;多流体计算方法;数值模拟0803O412140?50PbMoO4原位高压拉曼光谱和电导率的研究=Investigationof /n-SituRamanspectrumandelectricalconductivityofPbMoO4at highpressure[刊,中]/于翠玲(吉林大学超硬材料国家重点实验室,长春130012),于清江,高春晓,刘鲍,贺春元,黄晓伟,郝爱民,张冬梅,崔晓岩,刘才龙,王明,邹广田∥高压物理.～2o07,21(3).--259~263钼酸铅(PbMoO4)具有高的声光品质因数,低的声损耗,良好的声阻抗匹配等性质,被广泛应用于声光偏转器,调制器,可调滤光器,声表面波器件等各类声光器件,其优异的低温闪烁性能亦引起人们的注意,具有在核设备方面的应用潜力.为探讨其晶体结构和物理性质,在金刚石对顶砧上原位测量了PbMoO的拉曼光谱,并测量了其在几个不同压力点下电导率随温度的变化.实验发现,压力在12.5GPa时,拉曼峰完全消失,说明压力在10.8～12.5GPa之间PbMoO样品出现了非晶态转变.当从26.5GPa卸压到9.4GPa时,PbMoO4的拉曼谱在低波数出现无序化,而在2.4GPa压力下858cm峰又重新出现,说明样品结构由无序向晶化回复.压力在10.8GPa以上时,电导率随着温度的增加而显着增加,且随着压力的增加也明显增加.图5参19关键词:高压高温;钼酸铅;电导率0803O413140?50斜锆石(21"O2)高温高压相变的Raman光谱研究=Invesligalionof phasewansitionsofZIO2underhigh--pressureandhign-?temperature conditionsbyRamanspectroscopy[刊,中]/张红(中国科学院广州地球化学研究所,广州510640),肖万生,谭大勇,罗崇举,李延春,刘景∥高压物理.一20o7,21(3).--264~268以Ar作压力介质,在0～23GPa压力范围内,利用金刚石压腔装置(DAC)和激光加温技术,采用显微拉曼光谱进行原位测试,对处于准静水压力条件下的斜锆石开展高温高压相变研究. 研究结果表明:室温下斜锆石ZrO2于3.4GPa时开始发生相变, 到10.4GPa时其明显转变成一个空间群为Pbca的斜方相.该新相随着压力升高,直到15.3GPa,仍稳定存在.通过研究,首次获得了Pbca相的拉曼谱图.随后在15.3GPa压力下进行了激光加温后淬火,结果发现,加热前的Pbca相又转变成了空间群为Pnam的PbC1结构类型的高压相,该相直到实验最高压力23GPa仍稳定存在.图4表1参9关键词:斜锆石;高温高压相变;拉曼光谱;Pbca相;Pnam相0803O414140?50对爱因斯坦模型的修正及考虑热效应的三个通用状态方程= ModifiedEinsteinmodeltoconsiderthermaleffectandappliedto threeuniversalequationsofstate[干U,中]/张超(电子科技大学应用物理系,成都610054),孙久勋,田荣刚,李明∥高压物理.一2007,2l(3).--269~278对固体考虑热效应的爱因斯坦模型进行了修正.指出考虑热54ChineseScienceAbstracts(ChineseEdition)2008V o1.14,No.3效应的通用状态方程中不应该包含零点振动项,方程参数不应该直接取为参考温度下的实验值vR,,曰R和7,:,而应该取为零温下的数值v0,曰0,曰0和7,;提出了一种从vR,,曰R和7,求解v0,,B0和7,的方法.将提出的方法应用于三个典型的通用状态方程,包括Baonza,mMNH和Vinet方程,数值结果表明,利用相同的实验参数对三个方程解出的参数,以及预测的零压和低压下的热物理性质差异很小,而且都与实验数据符合很好.这些结果表明,在零压和低压下预测热物理性质的精确度不足以用来判断各种通用状态方程的适用性.图6表2参21关键词:状态方程:高压:热物理性质:热膨胀o8o3041514o?5O高压下天然顽火辉石能量色散x射线粉末衍射研究=Energy dispersiveX—raypowderdiffractionofnaturalenstatiteunderhigh pressureconditions[刊,中]/马麦宁(中国科学院研究生院计算地球动力学实验室,北京100049),周文戈,刘景,李延春,李晓东∥高压物理.一2007,21(3).--279~282在北京同步辐射装置(BSRF)高压站对采自于河北大麻坪的天然顽火辉石,在室温高压(0～31.64GPa)下,利用金刚石压腔装置(DAC),进行了能量色散x射线粉末衍射(EDXD)原位测量,得到了顽火辉石在不同压力下的衍射图谱,并利用UnitCell 软件进行解谱,获得了其晶胞参数a,b,C和晶胞体积y及其随压力的变化,最后利用Murnaghan等温方程得到了天然顽火辉石的体积模量0):172GPa,压缩系数及P.V状态方程,发现沿a,b,C三方向的压缩系数存在明显的各向异性,结果与斜方辉石的弹性波速各向异性完全一致.图3表2参10关键词:顽火辉石;金刚石压腔装置;能量色散x射线粉末衍射;状态方程;压缩系数o8o3041614o?5O高温高压下冲击波淬火的锆基大块金属玻璃的相演化过程研究=PhaseevolutionofZr-basedbulkmetallicglasspreparedby shock-wavequenchingunderhightemperatureandhighpressure [刊,中]/杨超(华南理工大学金属新材料制备与成型广东省重点实验室,广州510640),陈维平,战再吉,蒋建中∥高压物理.一2007,21(3).一283～288采用同步辐射能散x射线衍射技术,研究了高温高压下利用冲击波淬火技术制备的Zr4lTil4Cu5Ni1oBe225大块金属玻璃的相演化过程.研究结果发现:在实验压力范围内,在不同压力下试样具有相同的初始析出相2Be17,但是随后的相演化过程是不同的,根据应用压力的不同,试样的相演化过程可以分为3个不同的区域:另外,试样的晶化温度随着压力的增大而升高, 但是在6.0GPa存在一个突然的下降,在此压力点试样具有不同于其它压力点的相演化过程.相演化过程的不同和晶化温度的突然下降,可能归因于在不同压力下试样具有不同的原子构型,图6参12关键词:大块金属玻璃;高温高压;相演化:同步辐射:x射线衍射o8O3O41714O?5O高应变率下硅橡胶的本构行为研究=Constitutivebehaviorsofa siliconerubberathighstrainrates[刊,中]/林玉亮(国防科学技术大学理学院技术物理研究所,长沙410073),卢芳云,卢力∥高压物理.一2oo7,21(3).--289~294硅橡胶是一种高分子聚合物,可以承受大变形,用途广泛.利用改进的分离式霍普金森压杆(SHPB)实验技术,对硅橡胶试样进行了不同应变率下的冲击压缩实验,基于实验数据,利用应变能函数构建了考虑应变率效应的材料本构形式.同时,实验过程中发现,在高应变率加载条件下,材料在压缩变形后出现了损伤线区,线区直径与加载应变率及试样尺寸之间存在一定的定量关系.图6表2参7关键词:硅橡胶;分离式霍普金森压杆;本构关系:高应变率;应变能函数0舳3O418140?50片状h-BCN化合物的高温高压化学合成与表征=Chemical synthesisandcharacterizationofflakyh-BCNbyHPHT[刊,中]/杨大鹏(吉林大学超硬材料国家重点实验室,长春130012), 李英爱,杜勇慧,苏作鹏,吉晓瑞,杨旭昕,宫希亮,张铁臣∥高压物理.一20o7,21(3).--295~298以高温烧结三聚氰胺制得的CNH化合物为C,N源,与分析纯单质硼粉以一定比例混合,在5.0~5.5GPa,140o～1500℃高温高压条件下,经化学反应合成了六角硼碳氮(h—BCN)晶体. 用傅立叶变换红外光谱(FTLR)和x射线光电子能谱(XPS)对产物进行了表征,结果表明,得到了含碳量较高的六方结构Bol8Co66Nol6化合物,成分接近于BC4N,硼,碳,氮是以原子化合的形式存在;XRD分析确定该合成产物具有六角网状结构;SEM测量结果表明,B.c—N晶体具有片状六角形貌,尺寸在1grn左右.图5参18关键词:高温高压;片状BCN;合成与表征O8o3O419140?50高压下氧化镉弹性性质,电子结构和光学性质的第一性原理研究=Firstprinciplesstudyoftheelastic,electronicandoptical propertiesofCdOunderpressure[刊,中]/何开华(中国地质大学数学与物理学院,武汉430074),郑广,陈刚,吕涛,万淼,向东,姬广富∥高压物理.一20o7,21(3).--299~304运用基于密度泛函理论的平面波赝势方法(PWP),计算研究了氧化镉NaCI结构(B1结构)和CsCI结构(B2结构)在不同压力条件下的几何结构,弹性性质,电子结构和光学性质.交换关联能分别采用广义梯度近似(GGA)和局域密度近似(LDA).通过比较计算和实验得到的晶格常数和体模量不难发现,LDA的计算结果更符合实验值.在高压的作用下,两种结构的导带能级有向高能级移动的趋势,而价带能级有向低能级移动的趋势,因此直接带隙变大.同时,对照态密度分布图及高压下能级的移动情况,分析了CdO两种结构在高压作用下的光学性质.图5表1参l9关键词:氧化镉;密度泛函理论;电子结构O8o3O420140?50球弹丸超高速碰撞双层板防护结构撞击极限分析=Ballistic limitanalysisforprojectilesimpactingondualwallstructuresat hypervelocity[刊,中]/丁莉(哈尔滨工业大学空间碎片高速撞击研究中心,哈尔滨150080),张伟,庞宝君,李灿安∥高压物理,一20o7,21(3),一3l1～315防护结构的撞击极限是空间防护领域的重要研究内容,基于对理想弹塑性薄板的分析,得到了双层板结构的撞击极限方程所得方程适用于球形弹丸超高速正撞击双层板结构的情况,分析时采用了Rayleigh—Ritz法及Tresca屈服准则.为验证方程的有效性,对实验进行了预报分析,并且与已有的经验方程的撞击极限曲线进行了对比.结果发现,方程预测结果的准确率为80%,且所得的撞击极限曲线与已有的经验方程曲线吻合得很好.图4表1参9关键词:空问防护;解析方法;撞击极限方程;超高速碰撞0803O42114O?50金刚石膜厚度尺寸对热残余应力的影响=Effectofdiamondfilmsthicknessonthermalresidualstress[刊,中]/唐达培(西南交通大学应用力学与工程系,成都610031),高庆,吴兰鹰∥高压物理.一2oo7,21(3).一316--3212008年14卷第3期中国学术期刊文摘55采用有限元方法对钼基体上不同厚度(2O～10001)金刚石膜的热残余应力进行了全面的模拟与分析,得出了它们在膜内分布的等值线图,研究了金刚石膜厚度尺寸对整个膜内的最大主拉应力和界面处每个应力分量最大值的影响.结果表明:在整个膜内,最大主拉应力的位置出现在膜的表面,界面或侧面,其值随膜厚度的增加而增大;在界面处,最大轴向应力随膜厚度的增加而增大,而最大径向压应力,最大周向压应力和最大剪应力则随膜厚度的增加而减小,其中最大剪应力减幅较小; 膜厚度越大时,以上各量随厚度增(减)的速度越慢.其结论对于在金刚石膜的制备中合理地选择厚度,有效地进行应力控制有一定的参考价值,图4参14关键词:金刚石膜;厚度;残余应力;有限元;主应力;界面O8O3O422140-5OPzT95/5粉体的冲击合成反应机理初探:Studyonthemecha- nismofPZT95/5powdersynthesisbyshockwaves[gJ,中]/王军霞(西南科技大学材料科学与工程学院,绵阳621010),杨世源,贺红亮,王进∥高压物理.一20o7,21(3).一322～326采用柱面冲击波回收装置,通过炸药爆轰产生的冲击波作用于Pb4O3,ZrO2和TiO2混合物粉体以合成PzT95/5粉体.通过对回收粉体进行的x射线衍射(xRD)分析,并结合冲击波理论, 从实验和理论两个方面探讨了PZT粉体的合成机理和过程. 结果表明,PZT的合成反应与Pb0的分解反应几乎同时进行, 由于冲击波的特殊性,系统的温度和压力能同时满足Pb30分解和PzT合成的反应热力学条件,由Pb304分解的PbO一旦形成,就立刻与ZrO2,TiO2等氧化物反应生成PZT;冲击波合成PzT粉体属于特殊的固相反应,物质的扩散速度和反应速度大大提高.图2参13关键词:PzT95/5粉体;冲击波;合成机理08030423140-5O金属材料再加载"准弹性"响应的实验验证=Experimental validationof"quasi—elastic"responseofmetalduringreloading process[刊,中]/宋萍(中国工程物理研究院流体物理研究所,绵阳621900),周显明,袁帅,李加波,汪小松∥高压物理学报.一20o7,21(3).一327～331用波反射法设计了一维应变冲击实验,由时间分辨VISAR系统(V elocityInterferometerSystemforAnyReflection)~U量了镁铝合金的冲击一再加载速度波剖面.结果显示,在排除窗口反射稀疏波的情况下,从24GPa冲击态开始的再加载存在明显的"准弹性"响应,证实了Asay等报道的二次压缩"准弹性"响应是材料本征特性.并对金属材料高压本构参量实验测量的关键技术进行了探讨.图5表2参11关键词:波反射;再加载:准弹性08o30424l4o-5O0,1～3000MPa下碳化硅顶砧拉曼光谱作为压力计的研究ResearchonusingRamanspectraofcarborundumanvilaspres—suresensoratpressureof0.1～3000MPa[刊,中]/瞿清明(北京大学造山带与地壳演化教育部重点实验室,北京100871),郑海飞∥高压物理.一20o7,21(3).一332～336利用Mao—Bell型水热金刚石压腔,以6H型碳化硅晶体作为顶砧,在常温下对碳化硅顶砧的不同点位进行拉曼光谱的原位测量,探讨了在一定条件下利用碳化硅顶砧的969拉曼峰位移作为压力标定的可行性,所具有的优点及需要改进的方面,并且得到了室温下的压力测量公式.图8参9关键词:高压;碳化硅;压腔;拉曼光谱;压力标定08030425l40-5OEu"离子掺杂钛酸盐纳米管的直接水热合成与发光性能= Directhydrothermalsynthesisandluminescencepropertyoftitan—atenanotubesdopedwithEu针ions旰0,中]/宋功保(西南科技大学建筑材料四』II省重点实验室,绵阳621010),王美丽,苗兰冬,李健,张宝述∥高压物理.一20o7,21(3).一30531O采用纳米管制备和离子掺杂同步进行的直接水热合成方法,合成了纯钛酸盐纳米管(TNT)和Eu离子掺杂的纳米管(TNT-Eu); 并利用x射线衍射(XRD),透射电子显微镜(TEM),光致发光谱仪研究了纳米管的形貌特征,物相组成,热稳定性和发光性能.结果显示:这种方法简便易行,稳定性好,产率高.钛酸盐纳米管物相可近似表示为(H,Na)2Ti3O7或(H,Na)2(Ti,Eu)3O7. 高温处理对钛酸盐纳米管的结构产生很大的影响,450℃下纳米管的层状结构被破坏,晶体结构转化为锐钛矿型的TiO2. TNT-Eu样品的发光性能较强,出现的393.5am,593am,614am的谱带归属于o.和o.电子的跃迁.图8表1参26关键词:直接水热合成;钛酸盐纳米管;Eu离子;掺杂;发光性能08O3O426140-50两种后处理方法对HfO2薄膜性能的影响=Influenceoftwo post—treatmentmethodsonpropertiesofHfO,thinfilms[gJ,中J/尚光强(中国科学院上海光学精密机械研究所,上海201800),王聪娟,袁磊,贺洪波,范正修,邵建达∥光子.一20o7,36(9).———1683~1686利用电子束蒸发和光电极值监控技术制备了氧化铪薄膜,并分别用两种后处理方法(空气中退火和氧等离子体轰击)对样品进行了处理.然后,对样品的透过率,吸收和抗激光损伤阈值进行了测试分析.实验结果表明,两种后处理方法都能不同程度地降低了氧化铪薄膜的吸收损耗,提高了抗激光损伤阈值.实验结果还表明,氧等离子体轰击的后处理效果明显优于热退火, 样品的吸收平均值在氧等离子体后处理前后分别为34.8ppm和9.0ppm,而基频(1064nm)激光损伤阈值分别为10.0J/cm2和21.4J/cm.图3表1参l1关键词:氧化铪薄膜;薄膜退火;抗激光损伤阈值;薄膜吸收08030427140-5O六方单晶氮化铝薄膜的合成与紫光发光机理=Luminescence mechanismofhexagonalmonocrystalaluminumnitridefilms[刊,中]/吕惠民(西安交通大学应用物理系,西安710049),陈光德,耶红刚,颜国君∥光子.一20o7,36(9).一1687~1690利用无水三氯化铝与叠氮化钠在无溶剂的条件下直接反应,成功地合成出六方单晶氮化铝(h.A1N)薄膜.反应温度为450~C, 有效反应时间为20h.高分辨率透射电镜发现为薄膜形态:电子衍射和x射线衍射结果都表明,氮化铝薄膜为六方结构.光致发光实验显示,在可见光范围内有一较强的辐射峰,中心位于413am处,半高宽约为5am.同时,对六方单晶氮化铝薄膜的生长机理和光致发光机理也进行了讨论.图5参16关键词:六方单晶氮化铝薄膜;光致发光;二茂铁08030428140?5O利用非规整膜系实现宽角度入射减偏振,减反射薄膜的研究= Thestudyofanti—polarizationandantireflectioncoatingsofbroad anglerangesbyinhomogeneouscoatings[刊,中]/徐晓峰(东华大学应用物理系,上海201620),邢怀中,杜西亮,范滨∥光子.一20o7,36(9).一l691～l693利用非均匀膜系理论对宽角度入射减偏振,减反射薄膜进行优。

2024届内蒙古通辽市高三高考模拟测试物理核心考点试题(二)

2024届内蒙古通辽市高三高考模拟测试物理核心考点试题（二）一、单选题 (共7题)第(1)题“慧眼”卫星已在轨运行近6年，该卫星的轨道比中国“天宫”空间站的轨道高约，卫星和空间站都在圆轨道上运行。

则“慧眼”卫星（）A．运行速度比第一宇宙速度大B．角速度比地球自转角速度大C．向心加速度比空间站的大D．与地心的连线在相同时间内扫过的面积和空间站的相等第(2)题如图所示为某时刻的两列简谐横波在同一介质中沿相同方向传播的波形图，此时a波上某质点P的运动方向如图所示，则下列说法正确的是（）A．一个周期内，Q质点沿x轴前进的距离是P质点的1.5倍B．两列波具有相同的波速C．a波和b波在空间相遇处会产生稳定的干涉图样D．此时b波上的质点Q正沿y轴负方向运动第(3)题平衡位置处于坐标原点的波源S在y轴上振动，产生频率为50Hz的简谐横波向x轴正、负两个方向传播，波速均为100m/s，平衡位置在x轴上的P、Q两个质点随波源振动着，P、Q的x轴坐标分别为，当S位移为负且向-y方向运动时，P、Q两质点的（）A．位移方向相同、速度方向相反B．位移方向相同、速度方向相同C．位移方向相反、速度方向相反D．位移方向相反、速度方向相同第(4)题家用水质检测笔可测量水的电导率，电导率是电阻率的倒数，它是判断水是否纯净的重要参数，则（）A．电导率的单位是B．温度变化，电导率不变C．检测笔示数越大，水越纯净D．检测笔插入水中前，示数为零第(5)题五一假期小明和同学去公园游玩，看到如图所示的弹射装置，该装置由安装在水平台面上的固定弹射器、竖直圆轨道（在最低点E分别与水平轨道和相连）、斜轨道组成。

游戏时小滑块从O点弹出，经过圆轨道并滑上斜轨道。

全程不脱离轨道且恰好到达B端视为游戏成功。

已知圆轨道半径，长，高，长度可调，圆轨道和光滑，各部分平滑连接，滑块与、之间的动摩擦因数均为，可视为质点的滑块质量，重力加速度，忽略空气阻力。

要使游戏成功，弹簧的弹性势能、长必须满足（）A．，且B．，且C．，且D．，且第(6)题四根等高、相互平行的水平长直导线有大小相等且方向相同的电流、、、，其中相邻两根导线间距均相等，a、b、c三点连线与导线等高并垂直于导线，c点位于四根导线间中点，d、e分别位于a、b两点的正下方，且，则下列说法正确的是（）A．c点的磁感应强度方向竖直向上B．c点的磁感应强度最大C．任意两导线间相互吸引D．d点与e点的磁感应强度相同第(7)题几十亿年后太阳内部氢元素消耗殆尽，内部高温高压使三个氦核发生短暂的热核反应，被称为氦闪，核反应方程为，该反应放出的能量为E，真空中光速为c。

湖南省张家界市2024高三冲刺(高考物理)人教版能力评测(评估卷)完整试卷

湖南省张家界市2024高三冲刺（高考物理）人教版能力评测(评估卷)完整试卷一、单项选择题（本题包含8小题，每小题4分，共32分。

在每小题给出的四个选项中，只有一项是符合题目要求的）(共8题)第(1)题某一质检部门利用干涉原理测定矿泉水的折射率。

如图所示，单缝S0、屏上的P0点位于双缝S1和S2的中垂线上，当双缝与屏之间的介质为空气或矿泉水时，屏上的干涉条纹间距分别为∆x1与∆x2.，当介质为矿泉水时，屏上P点处是P0上方的第4条亮条纹（不包括P0点处的亮条纹）的中心。

已知入射光在真空中的波长为λ，真空中的光速为c，则（）A．∆x2大于∆x1B．该矿泉水的折射率为C．当介质为矿泉水时，来自S1和S2的光传播到P点处的时间差为D．仅将S0水平向左移动的过程中，P点仍能观察到亮条纹第(2)题如图所示是某科技小组制作的投石机的模型，轻杆AB可绕固定转轴在竖直面内自由转动，A端凹槽内放置一小石块，B端固定配重，某次试验中，调整杆与竖直方向的夹角为后，由静止释放，杆在配重重力作用下转到竖直方向时，石块被水平抛出，打到正前方靶心上方6环处，不计所有阻力，若要正中靶心，可以采取的措施有（）A．减小石块的质量B．增大角C．增大配重的质量D．增大投石机到靶的距离第(3)题一带正电导体，其周围的等势面如图所示，每相邻两个等势面间的电势差相等，将一电子先后置于A、B两点，其电势能分别是和，所受电场力的大小分别是和，则（）A．，B．，C．，D．，第(4)题一持续传播了较长时间的简谐波在时的波形图如图所示。

已知波上处的P点振动周期为2s，时位于平衡位置且向上运动.则（）A．波沿x轴正方向传播B．处的质点在时的纵坐标2.5cmC．处的质点在时的运动方向沿y轴负方向D．在0到3s时间内P质点通过的路程为30m第(5)题如图甲所示，质量为小球从固定斜面上的A点由静止开始做加速度大小为的运动，小球在时刻与挡板碰撞，然后沿着斜面做加速度大小为的运动，在时刻到达C点，接着从C点运动到B点，到达B点的时刻为，以上过程的图像如图乙所示（未知），已知与大小的差值为，重力加速度，则（）A．小球受到阻力的大小为4N B．斜面倾角的正弦值为0.5C．D．第(6)题如图所示是点电荷Q周围的电场线，图中A到Q的距离小于B到Q的距离。

辽宁省朝阳市2024高三冲刺(高考物理)苏教版质量检测(拓展卷)完整试卷

辽宁省朝阳市2024高三冲刺（高考物理）苏教版质量检测(拓展卷)完整试卷一、单项选择题（本题包含8小题，每小题4分，共32分。

在每小题给出的四个选项中，只有一项是符合题目要求的）(共8题)第(1)题钚—239裂变释放出的快中子，被铀—238吸收，铀—238就转变为铀—239，铀—239再经过衰变转变为易裂变的钚—239，这就是核燃料的“增殖”过程。

下列说法正确的是（）A．钚—239裂变产生的新核核子平均质量比钚—239核子平均质量大B．铀—238吸收中子转变为铀—239的核反应方程为C．铀—239衰变转变为钚—239，同时释放一个粒子D．轴—239衰变转变为钚—239，同时释放一个粒子第(2)题2023年7月23日，国家航天局副局长吴艳华在接受关于我国着手组建近地小行星防御系统采访时表示，争取在“十四五”末期对某一颗有威胁的小行星既进行抵近观测又实施就近撞击改变它的轨道。

已知小行星遭遇撞击可能会被地球捕获而变为环地小卫星，下列关于一颗环地运行的小卫星的说法正确的是（）A．环地小卫星离地面越高，周期越短B．若与环地小卫星在同一轨道做圆周运动的飞船沿运动方向发射一颗导弹，则该导弹一定不能击中小卫星C．做圆周运动的环地小卫星的速率有可能为8.0km/sD．环地小卫星受到撞击后一定沿椭圆轨道运行（其并未脱离地球束缚）第(3)题某同学为了研究水波的传播特点，在水面上放置两个浮标A、B，波源S位于两个浮标之间，如图甲所示，波源S到两个浮标的距离差为L，波源处的质点开始从平衡位置沿y轴在竖直方向做简谐运动，产生的水波沿水平方向向两个浮标传播（视为简谐波），将浮标A的起振时刻记为0时刻，时刻传到浮标B处使浮标开始振动，此时浮标A刚好位于负向最大位移处，两个浮标的振动图像分别如图乙中的实线和虚线所示，以下说法正确的是（）A．波源S的振动周期为B．水波的传播速度大小为C．B经过平衡位置向下振动时A位于波谷D．水波的波长为3L第(4)题如图所示，相距为L的两条足够长的平行金属导轨右端连接有一定值电阻R，整个装置被固定在水平地面上，整个空间存在垂直于导轨平面向下的匀强磁场，磁感应强度大小为B，两根质量均为m，电阻都为R，与导轨间的动摩擦因数都为的相同金属棒、垂直放在导轨上。

2024届上海市黄浦区高三4月模拟考试物理高频考点卷(强化版)

2024届上海市黄浦区高三4月模拟考试物理高频考点卷（强化版）一、单项选择题（本题包含8小题，每小题4分，共32分。

在每小题给出的四个选项中，只有一项是符合题目要求的）(共8题)第(1)题如图甲所示，用传感器探究气体等温变化的规律，研究对象是注射器中的空气柱。

气体压强传感器通过塑料管与注射器相连，可以测得气体的压强p。

由注射器壁上的刻度可以读出气体的体积V，由于没有考虑注射器与压强传感器连接部位气体的体积，作出的图像如图乙所示。

横坐标每一格代表1mL，纵坐标每一小格代表1.5×10-6（Pa-1）。

则连接部位气体的体积为（）A．1ml B．2ml C．3ml D．4ml第(2)题如图所示，金属框abcd置于水平绝缘平台上，ab和dc边平行，和bc边垂直，ab、dc足够长，整个金属框电阻可忽略。

一根具有一定电阻的导体棒MN置于金属框上，用水平恒力F向右拉动金属框，运动过程中，装置始终处于竖直向下的匀强磁场中，MN与金属框保持良好接触，且与bc边保持平行，不计一切摩擦。

则（）A．金属框的速度逐渐增大，最终趋于恒定B．金属框的加速度逐渐减小，最终为零C．导体棒所受安培力逐渐增大，最终趋于恒定D．导体棒到金属框be边的距离逐渐增大，最终趋于恒定第(3)题如图所示，摆球（可视为质点）质量为m，悬线长为L，把悬线拉直至水平位置A点后由静止释放摆球。

设摆球从A运动到最低点B的过程中，空气阻力f的大小不变，重力加速度为g，则摆球运动到最低点B时的速率为（）A．B．C．D．第(4)题如图甲所示，O、P为介质中的两点，O为波源，OP间距为6 m。

t=0时刻O点由平衡位置开始向上振动，向右产生沿直线传播的简谐横波，图乙表示t=0时刻开始P点振动的图象．则以下说法错误的是( )A．该波的波长12 mB．该波的波速为2 m/sC．该波的周期为4 sD．从开始振动到t=10 s，质点P经过的路程为1.6 m第(5)题在研究下列各种运动情况时，可以将研究对象视为质点的是（）A．研究马拉松运动员完成比赛的平均速度B．研究跳水运动员的入水姿势对溅出水花的影响C．研究体操运动员的动作D．研究发球时乒乓球的旋转对轨迹的影响第(6)题如图所示是航天员在水下进行模拟失重训练的一种方式。

必刷卷02—2024年高考全真演练物理考前信息必刷卷(河北专用)

必刷卷02—2024年高考全真演练物理考前信息必刷卷（河北专用）一、单选题 (共7题)第(1)题根据玻尔理论，氢原子的能级图如图甲所示，大量处于某激发态的氢原子向低能级跃迁时，发出的复色光通过玻璃三棱镜后分成a、b、c、d、e、f六束（含不可见光），如图乙所示。

已知可见光的光子能量范围约为1.62eV~3.11eV，则（）A．b、c为可见光B．a、b、c为可见光C．d、e为可见光D．e、f为可见光第(2)题如图，用校准的两个电压表和分别测量串联电路中电阻R两端a、b的电压，两表的示数分别为和，由此可知，下列判断中正确的是（）A．a、b两点间的实际电压可能为B．a、b两点间的实际电压可能为C．电压表的内阻小于电压表的内阻D．电压表和电压表的内阻大小无法比较第(3)题一列简谐横波沿x轴负方向传播，波速v=30m/s，介质中P、Q两质点的平衡位置坐标分别为、，质点P的振动图像如图所示，则（）A．该波的周期为1sB．该波的波长为40mC．t=1s时刻质点P的位移为零D．t=1s时刻质点Q的位移大小为5cm第(4)题在中国“人造太阳”全超导托卡马克实验装置中，氘核（）和氚核（）聚变结合成氦核，并放出一个粒子，该粒子为（）A．质子B．中子C．电子D．正电子第(5)题如图，是人造瀑布景观示意图，水流从高处水平流出槽道，恰好落入步道旁边的游泳池中，现要制作一个模型展示效果，模型的尺寸为实际尺寸的。

若将水从槽道里流出后的运动看做平抛运动，则模型中槽道里的水流速度应为实际水流速度的（　　）A．B．16C．4D．第(6)题如图，粒子散射实验中，绝大多数粒子穿过金箔后运动方向基本不改变，这是因为（）粒子散射实验装置A．金原子核很小，核外空旷B．这些粒子离金原子核远，不受库仑斥力C．这些粒子未与金原子中的电子碰撞D．金原子核由质子和中子组成第(7)题下列说法正确的是（）A．甲图为奥斯特发现电流的磁效应实验装置，当导线电流如图向右时，小磁针极会向外偏转B．乙图为“研究影响平行板电容器电容的因素”实验，将板左移，静电计偏角不变C．丙图将两个线圈绕在一个铁环上，在闭合开关的瞬间，电流表中有的感应电流D．丁图中当变阻器的滑动头向端滑动时，A、B均灯变暗二、多选题 (共3题)第(1)题变压器是输配电的基础设备，广泛应用于工业、农业、交通、城市社区等领域。

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阳加速器水传输线Ｄｄｔ－ｏ的设计、定和实验标
卫兵，顾元朝，周荣国，杨亮，王雄
（国工程物理研究院流体物理研究所，四川绵阳６１０）中２９０
摘要：应用Ｄｄｔ测器进行了阳加速器水传输线电压测量，用探头与高压电极之间的结构电容获－ｏ探利得脉冲电压的微分信号，过Ｒ通Ｃ积分取得电压信号。利用Ｐｐｃ件的瞬态分析功能模拟结合实验结果估ｓｉｅ软算了探测器的杂散参数，行了幅频响应特性分析；用频响分析解释了测试结果。在加速器低电压短路实验进运状态下，电阻分压器对其进行了在线标定。测量结果表明Ｄｄｔ测器获取了正确的电压波形，工作稳定用－ｏ探且
真空磁绝缘线等组成。Ｄｄｔ头用于测量脉冲电压，理类似电容分压器，输出正比于输入电压对时间的－ｏ探原其微分信号（Ｖ／ｔ，输出信号积分后可获得电压信号。有文献称其为电容性高压脉冲（ＶＰ探头或微分一ｄｄ）将Ｃ）
图１Ｄｄｔ头等效电路－ｏ探
图２Ｒ积分器的等效电路Ｃ
在测量中，Ｒ用Ｃ积分电路将Ｖ。积分，获得高电压信号Ｖ（）可。图２中，为积分电阻，ＲＣ为积分电容，
Ｒ为匹配电阻。当满足积分电路条件（时间常数ＲＣ＞１ｃ，＞／）可得ＶＩ。ｔｄ］ＲＣ，ｏ＝ＥＶ（）ｔ／即
第５期
卫兵等：阳加速器水传输线Ｄｄｔ－ｏ的设计、定和实验标
８１３
级；２满足Ｚｚｔ（，被测信号的前（）Ｃ《ｔ为沿）（）保绝缘可靠。；３确
阳加速器水传输线电压幅值约６００
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第１９卷
第５期
强激光与粒子束
ＨＩＧＨＰＯＷＥＲＬＡＳＥＲＡＮＤＰＡＲＴＩＣＬＥＢＥＡＭＳ
Ｖｏ．９Ｎｏ５１１，．
Ｍａ２７ｙ，００
２００７年５月
文章编号：１０ —３２２０）５０３ —５０１４２（０７０ —８００
＊
基金项目：国家自然科学基金资助课题（０３００１０５３）作者简介：卫兵（９３）男，程师，要从事脉冲功率装置的电参数测试工作｝７ｗｂ１３ｃｍ。１７一，工主３＠６・ｏ
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Ｖｌ＝丽ｖ．）：ＣＺ＝１ｙ（）２
２探测器设计
２１探头设计．
探头设计的原则是：１为兼顾输出信号的信噪比和电缆及转接的耐压能力，Ｖ。的幅值约为０１ｋ量（）取．Ｖ
收稿日期：０６０ — ３２０－７０；修订日期：０７０ — ３２０ —４１
ｋ上升前沿约５ｓＶ，０ｎ。设计探头直径￥０１
ｍｍ，估算结构电容Ｃ ≈ ０３Ｆ探头输．６ｐ，出Ｖ ≈２ＯＶ；缘为２ｍｍ厚的聚四氟５绝乙烯，估算探头对地电容Ｃ ≈ ３Ｆ核算０ｐ，
Ｖ（）一ＣＶ（）￡１ｄｔＺ
．
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（）１
●＿＿＿＿＿＿＿● ＿’
—
ＤＳＯ
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ＦｇＥｑｉａｅｔｃｒｕｔｏｄｔｐｏｅｉ．１ｕｖｌｎｉｃｉｆＤ－ｏ பைடு நூலகம் ｒｂ
Ｆｉ．Ｅｑｖｌｎｉｃｉｏ－ｎｅｒｔｒｇ２ｕｉａｅｔｃｒｕｔｆＲＣｉｔｇａｅ
可靠。关键词：测量；Ｄｄｔ头；标定；积分；频率响应－ｏ探
中图分类号：Ｔ８５４Ｍ３．文献标识码：Ａ
阳加速器是一台用于Ｚｐｎｈ基础实验研究的强流脉冲装置， —ｉｃ主要由Ｍａｘ发生器、ｒ双形成线、传输线和水
积分变换型电容分压器嘲，有人直接把它称为电容分压器嘲。由于Ｄｄｔ也－ｏ探头采用非接触测量方法，而且具
有结构简单、积小、体响应较快等特点，因此在脉冲功率装置上应用较为广泛。
１测试原理
Ｄ－ｏ探头等效电路如图１所示。图中，（）被测脉冲电压，ｄｔ￡为（）￡为探头输出电压，为探头与高压Ｃ电极之间的结构电容，２Ｃ为探头对地的分布电容（值非常小，其近似等效为开路）Ｚ为信号电缆的阻抗。可得，到Ｃ（Ｅｔ一Ｖｔ］ｄ）ｏｔ／由于（）１ｄＶ（）ｏ（）／ｔ一Ｖ（）Ｚ，》。，而可得（）从