热力学与统计物理
热力学和统计物理学
热力学和统计物理学
热力学和统计物理学是研究物质在宏观和微观层面上的性质和行为
的两个重要领域。
热力学主要关注宏观系统的热力性质，如温度、压力、热容等，而统计物理学则致力于从微观粒子的运动状态和相互作
用出发，揭示宏观系统的特性。
热力学是一个古老而又富有活力的学科，其发展与工业革命密不可分。
早在18世纪，人们就开始研究气体的性质和行为，提出了热力学
的基本概念和定律。
热力学通过研究能量转化的规律、热机效率等内容，为工程技术的发展提供了重要理论基础。
在19世纪末，热力学经
历了一次重大的革新，从宏观层面向微观层面延伸，建立了统计物理
学的基础。
统计物理学则是在热力学的基础上发展而来的，它更加深入地探讨
了物质的微观结构和性质。
统计物理学通过统计方法研究大量微观粒
子的运动规律和相互作用，揭示了物质在不同条件下的相变行为、热
容等性质。
统计物理学的研究领域涉及到固体、液体、气体等各种物
质状态，对于理解物质的性质和行为具有重要意义。
热力学和统计物理学的发展一直都是相辅相成的。
热力学提供了宏
观系统的描述和规律，为理解热力学系统的微观机制奠定了基础；而
统计物理学则通过微观粒子的模型和统计方法，揭示了宏观系统的行
为规律，为热力学的应用提供了更深刻的理论支持。
总的来说，热力学和统计物理学是研究物质性质和行为的两大支柱，二者相辅相成，相互促进。
通过深入研究热力学和统计物理学，人们
能够更好地理解自然界和人造系统的运行规律，为未来的科学研究和工程技术的发展提供有力支持。
热学热力学与统计物理
热学热力学与统计物理热学热力学与统计物理在物理学领域中，热学和热力学是研究热能和温度如何影响物体性质变化的学科。
而统计物理则是运用统计学方法，研究物质内部微观粒子的运动规律，从而推导出宏观物理规律的一门学科。
1. 热学和热力学热学和热力学是两个密切相关的学科。
热学通常是指对热量的研究，而热力学则更加注重于物质在温度变化下的特性。
热能是指分子之间的运动能量，而温度是热能的一项测量指标。
热学和热力学的概念贴近我们日常的生活，如理解我们所处的环境温度和热量传播等。
2. 统计物理统计物理则是研究物质内部微观粒子的运动规律，从而推导出宏观物理规律的一门学科。
统计物理的发展来源于固体、液体、气体等物质的性质，由此得出物质之间的概率关系。
它运用概率、统计学等方法，探讨宏观世界的物理规律。
统计物理涉及到许多理论，如热力学第二定律、玻尔兹曼分布律等重要理论。
3. 热学热力学和统计物理的关系热学热力学和统计物理都是研究物质的性质，但是角度不同。
从宏观上看，物体的温度、热容和饱和蒸汽压等的测量和计算，都是热学和热力学的范畴。
而统计物理则是从微观角度出发，研究分子的运动，以及统计规律。
比如从分子的角度看，热力学第二定律实际上是分子随机运动时候，不可能所有分子都自发向热量较小处流动，这就是宏观上温度从高到低的流动，所以热力学第二定律其实是由大量微观的统计规律所决定的。
综上所述，热学热力学和统计物理虽然不同，但在探讨物质性质的不同时期和角度下，对于我们对自然规律的认识有很大的贡献。
热力学与统计物理学
热力学与统计物理学引言热力学与统计物理学是物理学中重要的分支领域，它们研究能量转化、热力学性质以及微观粒子的统计行为。
本教案将从基本概念、热力学定律、统计物理学原理等方面进行探讨，旨在帮助学生全面了解热力学与统计物理学的基本知识，培养学生的思维能力和问题解决能力。
第一部分：热力学基本概念热力学是研究能量转化和热力学性质的学科，它通过研究物质的宏观性质来揭示物质的微观结构和运动规律。
在这一部分，我们将介绍热力学的基本概念。
1.1 系统与环境系统是研究对象，环境是系统外部与之相互作用的物体或场。
系统和环境通过能量和物质的交换来维持动态平衡。
1.2 状态与过程状态是系统在一定条件下的特定性质，如温度、压力、体积等。
过程是系统从一个状态变为另一个状态的演化过程。
1.3 热力学第一定律热力学第一定律描述了能量守恒的原理，即能量可以转化形式，但总能量保持不变。
它的数学表达式为：ΔU = Q - W，其中ΔU为系统内能的变化，Q为系统吸收的热量，W为系统对外做的功。
第二部分：热力学定律热力学定律是热力学的基本规律，它们揭示了物质在能量转化过程中的行为规律。
在这一部分，我们将介绍热力学的三大定律。
2.1 热力学第二定律热力学第二定律是热力学的核心内容，它描述了能量转化的方向性。
热力学第二定律有多种表述形式，如卡诺定理、熵增原理等。
2.2 热力学第三定律热力学第三定律规定了在绝对零度时，所有物质的熵趋于零。
它揭示了物质在极低温下的行为规律。
2.3 热力学第零定律热力学第零定律规定了热平衡的概念，即当两个物体与第三个物体分别处于热平衡时，它们之间也处于热平衡。
第三部分：统计物理学原理统计物理学是研究微观粒子的统计行为的学科，它通过统计方法来揭示宏观物理现象的规律。
在这一部分，我们将介绍统计物理学的基本原理。
3.1 统计物理学基本假设统计物理学基于一些基本假设，如粒子的无区别性、独立性、简并性等。
这些假设为研究微观粒子的统计行为提供了基础。
大学物理热力学与统计物理
大学物理热力学与统计物理热力学与统计物理是大学物理中重要的分支，它研究了物质的热学性质以及微观粒子的统计规律。
本文将简要介绍热力学与统计物理的基本概念、原理和应用。
一、热力学基本概念热力学研究的是能量的转化与守恒，包括传热、传能和能量转换等方面的内容。
热力学基本定律包括能量守恒定律、熵增加原理等。
能量守恒定律指出能量在封闭系统中不会凭空产生或消失，只能通过各种形式的转化转移到其他物体或形式。
熵增加原理则是指随着时间的推移，封闭系统中的熵（系统无序程度）总是增加的。
二、热力学基本原理热力学基本原理包括热平衡、热力学第一定律和热力学第二定律。
热平衡是指系统内各部分之间的温度是相等的状态，这是热力学的基础概念。
热力学第一定律是能量守恒的表示，它表明系统的内能变化等于吸收的热量与对外做功的代数和。
热力学第二定律则是热力学的核心内容，它描述了自然界的不可逆性和熵增加的趋势。
三、统计物理基本原理统计物理是热力学的基础，它从微观角度研究了物质中微观粒子的统计规律。
统计物理主要利用统计学方法描述了大量微观粒子的行为，并推导出宏观热力学定律。
基于统计物理，我们可以计算系统的平均能量、熵以及其他宏观状态量。
四、热力学与统计物理的应用热力学和统计物理在各个领域具有广泛的应用，包括能源开发、材料科学、天体物理等。
在工程领域，热力学可以用来设计高效的能源转换系统，提高能源利用效率。
在材料科学领域，热力学对材料的相变、热膨胀等性质有着重要的解释和研究价值。
而在天体物理学中，热力学与统计物理的应用可以帮助我们理解星际物质的形成和演化过程。
总结：本文简要介绍了大学物理中的热力学与统计物理。
热力学是研究能量转化与守恒的学科，其基本定律包括能量守恒定律和熵增加原理。
统计物理是基于热力学的微观解释，通过统计学方法研究大量微观粒子的行为，推导出宏观热力学规律。
热力学与统计物理在能源、材料和天体等领域有着广泛的应用。
通过深入研究热力学与统计物理，我们能够更好地理解和解释自然界中的物质与能量转化过程。
热力学与统计物理总结
热力学与统计物理总结简介热力学与统计物理是研究物质宏观性质与微观粒子行为之间关系的学科。
热力学研究物质的热学性质，如温度、压力、热量等，并给出了一系列基本定律；统计物理则通过对大量微观粒子的统计分布来揭示物质的宏观性质。
热力学基本定律热力学的基本定律是研究物质热学性质的基础，常用的有以下四个定律：1.第一定律：能量守恒定律。
能量在物理和化学变化过程中，既不能创造也不能消灭，只能由一种形式转化为另一种形式。
2.第二定律：熵增定律。
孤立的热力学系统中，熵不断增加，且在可逆过程中熵不变，可逆过程是指无摩擦、无阻力的过程。
3.第三定律：绝对零度不可达定律。
无限远温度下凝固的时候，熵趋于0，达到绝对零度是理论上不可达到的。
4.第零定律：温度的等温性。
当两个物体与一个第三物体都达到热平衡时，这两个物体之间也必定达到热平衡，即温度相等。
统计物理基本原理统计物理是通过对大量微观粒子的统计行为研究物质的宏观性质。
主要包括以下几个基本原理：1.统计假设：假设大量粒子的运动遵循统计规律，可用概率进行描述。
2.巨正则系综：描述粒子和热平衡与热脱平衡之间的关系。
3.等概率原理：在能量等概率的微观态中，一个系统在各个可能的微观态上出现的概率是相等的。
4.统计特性：研究粒子的统计性质，如分布函数、平均值等。
热力学与统计物理的关系热力学和统计物理是相辅相成的学科，热力学通过实验和观察，总结出了一系列定律和规律；而统计物理则通过对微观粒子的统计行为进行分析和计算，从微观层面揭示了这些定律和规律的产生机制。
热力学的基本定律是从宏观角度看待系统的性质，而统计物理则是从微观角度看待系统的性质。
统计物理给出了基本的统计规律，研究了粒子的分布函数、平均能量等，而热力学则从中总结出了熵增定律、能量守恒定律等基本定律。
可以说，热力学是统计物理的应用，而统计物理则是热力学的基础。
应用领域热力学与统计物理广泛应用于各个科学领域，主要包括以下几个方面：1.材料科学：热力学与统计物理研究材料的热学性质、相变等，对材料的设计和制备有重要指导作用。
热力学与统计物理
热力学与统计物理热力学是研究物质的宏观性质和它们之间相互关系的科学，而统计物理则是从微观角度探索物质的性质，两者在理论和实践中相辅相成。
本文将从热力学和统计物理的基本概念、研究方法和应用领域等方面进行探讨，以全面介绍热力学与统计物理的重要性和相关知识。
一、热力学的基本概念热力学是一门研究能量转移和转化的学科，它涉及热量、功、熵等基本概念。
热力学通过定义和推导热力学定律和方程，揭示了能量守恒和自发性等自然规律。
熵是热力学中的重要概念，它是描述系统无序度的物理量。
熵增定律说明了系统在孤立条件下总是趋于无序增加，反映了自然界中的一种普遍趋势。
二、统计物理的基本概念统计物理是一门从宏观到微观的探索物质性质的学科，它通过概率统计的方法研究大量微观粒子的行为。
统计物理将微观粒子的统计规律与宏观观测进行联系，揭示了物质性质背后的微观基础。
玻尔兹曼方程是统计物理中的重要理论工具，它描述了系统在不同微观状态下的分布函数以及相应的宏观性质。
通过求解玻尔兹曼方程，我们可以揭示物质的热力学性质和相变行为。
三、热力学和统计物理的关联热力学和统计物理是相互关联的两个学科，热力学从宏观角度描述物质的性质和行为，而统计物理则从微观角度揭示了物质的微观基础，两者相结合可以更全面理解和解释物质的性质。
热力学中的熵概念可以通过统计物理的方法进行解释和计算，熵的增加可以通过微观粒子的排列和状态数量增加来理解。
统计物理通过计算系统的微观状态数和分布函数，揭示了熵增定律的微观基础。
四、热力学与统计物理的应用领域热力学和统计物理广泛应用于各个领域，如化学、材料科学、天体物理学等。
在化学中，热力学可以解释化学反应的热效应和平衡态等性质，而统计物理则可以通过微观模型揭示化学反应的动力学过程。
在材料科学中，热力学可以描述材料的相变行为和热性质，而统计物理可以通过分子动力学模拟等方法研究材料的微观结构和力学性质。
在天体物理学中，热力学可以解释星体的辐射和能量转移，而统计物理可以通过模拟宇宙早期的微观粒子行为揭示宇宙的起源和演化过程。
热力学和统计物理
热力学和统计物理一、基本概念1. 热力学- 系统与外界- 热力学研究的对象称为系统，系统以外与系统有相互作用的部分称为外界。
例如，研究气缸内气体的性质时，气缸内的气体就是系统，气缸壁、活塞以及周围的环境等就是外界。
- 平衡态- 一个孤立系统经过足够长的时间后，宏观性质不再随时间变化的状态称为平衡态。
例如，将一个盛有热水的容器放在绝热环境中，经过一段时间后，水的温度不再变化，水就达到了平衡态。
平衡态可以用一些宏观参量来描述，如压强p、体积V、温度T等。
- 状态参量- 用来描述系统平衡态的宏观物理量称为状态参量。
- 几何参量：如体积V，它描述了系统的几何大小。
对于理想气体，体积就是气体分子所能到达的空间范围。
- 力学参量：压强p是典型的力学参量，它是垂直作用于容器壁单位面积上的力。
- 热学参量：温度T是热学参量，它反映了物体的冷热程度。
从微观角度看，温度与分子热运动的剧烈程度有关。
2. 统计物理- 微观态与宏观态- 微观态是指系统内每个粒子的微观状态（如每个粒子的位置、动量等）都确定的状态。
而宏观态是指由一些宏观参量（如压强、体积、温度等）确定的状态。
一个宏观态往往包含大量的微观态。
例如，对于一个由N个粒子组成的气体系统，给定气体的压强、体积和温度，这就是一个宏观态，但这些粒子的具体位置和动量有多种可能组合，每一种组合就是一个微观态。
- 等概率原理- 对于处于平衡态的孤立系统，系统各个可能的微观态出现的概率相等。
这是统计物理的一个基本假设。
二、热力学定律1. 热力学第零定律- 如果两个热力学系统中的每一个都与第三个热力学系统处于热平衡，则这两个系统彼此也必定处于热平衡。
这一定律为温度的测量提供了依据。
例如，我们可以用温度计（第三个系统）去测量不同物体（两个系统）的温度，当温度计与物体达到热平衡时，就可以确定物体的温度，并且如果两个物体与同一温度计达到热平衡，那么这两个物体之间也处于热平衡，它们具有相同的温度。
热力学与统计物理学
热力学与统计物理学热力学与统计物理学是物理学中的两个重要分支，它们研究的是物质的宏观性质和微观行为。
热力学研究的是热能转化和能量守恒的规律，而统计物理学则从微观角度出发，通过统计方法研究物质的宏观性质。
本文将从热力学和统计物理学的基本概念、研究内容和应用领域等方面进行阐述。
热力学是研究物质热现象的一门学科，主要研究热能的转化和能量守恒的规律。
它关注的是物质在不同温度下的性质和相互作用。
热力学中的热力学定律是热力学研究的基础，其中包括能量守恒定律、熵增加定律等。
统计物理学是研究物质微观粒子行为的一门学科，通过统计方法研究物质的宏观性质。
它将物质的宏观性质与微观粒子的运动状态相联系，利用统计方法描述物质的统计行为。
统计物理学中的玻尔兹曼方程是统计物理学的基础，它描述了粒子的分布和运动状态。
热力学和统计物理学在研究物质性质和行为方面具有重要的意义。
热力学研究的是宏观性质，如温度、压力和热容等，而统计物理学则从微观角度出发，研究微观粒子的行为和分布。
热力学和统计物理学的研究结果可以相互印证，从而得到更全面和准确的认识。
在应用方面，热力学和统计物理学有广泛的应用领域。
在能源领域，热力学可以用于研究能源转化和利用效率；在材料科学中，热力学可以用于研究材料的相变和热力学性质；在生物学中，热力学可以用于研究生物分子的结构和功能。
统计物理学在凝聚态物理、量子物理和高能物理等领域也有重要应用，如研究凝聚态物质的相变行为、描述量子粒子的统计行为等。
热力学与统计物理学是物理学中的两个重要分支，它们从不同角度研究物质的性质和行为。
热力学关注宏观性质和能量转化，而统计物理学关注微观粒子的行为和分布。
两者相辅相成，共同推动了物理学的发展。
通过研究热力学和统计物理学，我们可以更深入地了解物质的本质和行为，为实际应用提供理论基础。
希望本文对读者对热力学和统计物理学有一定的了解，并引起对物理学研究的兴趣。
热力学与统计物理学
热力学与统计物理学热力学是物理学的一个分支，它研究系统的宏观能量转移和转化的规律，特别关注热量的行为和其在不同系统中的表现。
而统计物理学则探讨如何从微观系统的行为推导出宏观现象。
这两门学科虽然教授的内容和观点不同，但严密地交织在一起，为我们理解物质的独特性及其在多种环境中的行为提供了有效的理论框架。
1. 热力学的基本原理热力学的基础有四大定律：零定律、第一定律、第二定律以及尚存在争议的第三定律。
零定律是热力学温度的理论基础，它陈述：如果两个系统都与第三个系统处于热平衡，那么这两个系统之间也必定处于热平衡。
简单来说，这条定律说明了温度的传递性。
第一定律，也即是能量守恒定律，指出能量无法被创造或销毁，只能从一种形式转化为另一种形式。
这就为研究能量转换和转移提供了理论基础。
第二定律则揭示了自然世界中能量转换与传递的方向性，规定了热量不能从低温物体自发地流向高温物体。
尚有争议的第三定律，是关于物体在绝对零度时的物理性质，此时，物体将达到最低的熵值。
2. 统计物理学的核心思想统计物理学的基础概念是“微观状态”和“宏观状态”。
微观状态是指系统的具体状态，包括所有粒子的位置和动量。
而宏观状态则是热力学系统可观测到的宏观量，例如温度、压强等。
微观状态和宏观状态之间的关联，就是统计物理学的核心内容。
例如，玻尔兹曼分布定律就是一个体现这一核心内容的公式，它描述了微观粒子与宏观热力态量之间的统计关联。
3. 热力学与统计物理学的交汇热力学与统计物理学虽有不同的研究角度，但在许多地方有紧密的联系。
通过统计方法描述的微观粒子集合，在宏观上往往表现出热力学性质。
同时，只有通过统计物理学，我们才能够理解热力学的基本原理的物理起源。
举例来说，熵在热力学中被定义为封闭系统自发二变化的程度，而在统计物理中则被解释为微观状态的数目。
总结来说，热力学省略了微观层面的混乱和复杂性，仅关注宏观结果；而统计物理学则揭示了这些宏观现象背后的微观机制。
热力学与统计物理
第一章 热力学的基本规律1.热力学的平衡状态⑴热力学的研究对象是由大量微观粒子组成的有限宏观系统.与系统发生相互作用的其他物体称为外界.按照系统与外界的相互作用状态,可将系统分为以下三种： ①孤立系：与外界既不发生质量交换,也不发生能量交换的系统； ②闭系：可与外界发生能量交换,而不发生质量交换的系统； ③开系：可与外界发生能量、质量交换的系统.⑵热力学平衡态：当一个孤立系经过足够长的时间,将会达到这样一种状态,在这种状态下,系统的各种宏观性质在长时间内部发生变化,称之为热力学平衡态.⑶状态参量：在热力学平衡态下,系统的各种宏观性质不再变化而拥有固定值,用这些固定值就可以确定系统的宏观状态.一般情况下,描述一个系统的状态参量有：热学参量温度T 、几何参量体积V 、力学参量压强p 和电磁参量D 、H .2.物态方程⑴描述系统的状态参量之间关系的方程称为物态方程,以简单的固液气系统为例,其物态方程可表示为：另外,定义几个与物态方程有关的物理量： ①等压膨胀系数：pT V V ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=1α； ②等容压力系数：VT p p ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=1β； ③等温压缩系数：Tp V V k ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=1τ. 根据物态方程,可得关系式：1-=⎪⎭⎫⎝⎛∂∂⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂p V T V T T p p V ;故可得三个系数之间的关系为：p k βατ=.⑵气体的物态方程①理想气体状态方程：T Nk pV B =. ②实际气体的范德瓦尔斯方程：()nRT nb V V an p =-⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+22, 其中22Van 为压强修正项,nb 是体积修正项;⑶简单固体与液体的物态方程对于简单固体和液体,可通过实验测得体胀系数α和等温压缩系数τk ,它们的特点如下： ①固体和液体的膨胀系数是温度的函数,与压强近似无关;②α和τk 的数值都很小,在一定的温度范围内可以近似看成常量; 由此可得,物态方程为： ()()()()[]000001,,p p k T T p T V p T V ---+=τα;⑷顺磁性固体将顺磁性固体置于磁场中,顺磁性固体会被磁化;磁化强度M ,磁场强度H 与温度T 的关系： ()0,,=T H M f ;①实验测得一些顺磁性固体的磁物态方程为：H TCM =； ②另一些顺磁性固体的磁物态方程为：H T CMθ-=, 其中,C 和θ是常量,其数值因不同的物质而异; 3.功⑴气体准静态过程的体积功：pdV W -=δ;⑵液体表面张力做功：dA W σδ=,σ为单位长度的表面张力;⑶电介质准静态过程中电位移改变dD 时外界所作的功为：VEdD W =δ; 磁介质准静态过程中磁感应强度改变dB 时外界所作的功：VHdB W =δ; 4.热力学第一定律若系统经历一个无穷小的过程,则系统内能的增量与外界做功和外界传热的关系为：W Q dU δδ+=; 热力学第一定律表明,做功与热量传递在改变系统内能上是等效的; 5.热容与焓⑴热容：一个系统温度升高K 1所吸收的热量,即TQC T ∆∆=→∆0lim,热容是一个广延量,用m c 表示mol 1物质的热容,成为摩尔热容;⑵系统在等容过程的热容用符号V C 表示：VV T V T U T U C ⎪⎭⎫⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫ ⎝⎛∆∆=→∆0lim ;⑵系统在等压过程中的热容用符号p C 表示：pp p T p T p p T U T pdV U C ⎪⎭⎫⎝⎛∂∂+⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫ ⎝⎛∆+∆=→∆0lim ；引入状态函数焓：pV U H +=,则有pp T H C ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=;6.气体的内能⑴从微观角度看,在没有外场的情形下,气体无规则运动的能量包括分子的动能、分子之间相互作用的势能以及分子内部运动的能量;⑵根据焦耳的自由膨胀实验,理想气体的内能只是温度的函数,与体积无关,即从微观上看,理想气体的内能只是分子的动能;于是可得：①dT dU C V=；dTdHC p =； ②⎰+=dT C U U V 0；⎰+=dT C H H p 0;根据焓的定义：nRT U pV U H +=+=,可得nR C C V p +=,再设V p C =γ,得：1-=γnR C V ,nR C p 1-=γγ迈耶公式; 7.理想气体的准静态过程 ⑴等温过程：const pV =； ⑵等容过程：const Tp=；⑶等压过程：const T V=； ⑷绝热过程：const pV =γ;注：系数γ可通过测定空气中的声速获得;声音在空间中传播时,介质空间会发生周期性的压缩与膨胀,自然导致压强的变化;由于气体的导热系数很小,因此在声音传播过程中,热量传导很难发生,故可认为是绝热过程,因此根据牛顿的声速公式ρd dpa =可得 其中ρ为气体密度,ρυ1=为单位质量气体的体积;8.热力学第二定律⑴克劳修斯表述：不可能把热量从低温物体传到高温物体而不引起其它变化;⑵开尔文表述：不可能从单一热源吸收热量使之完全变成有用的功而不引起其它变化;热力学第二定律的开尔文表述表明,第二类永动机不可能造成;所谓第二类永动机是指能够从单一热源吸热,使之完全变成有用功而不引起其它影响的机器; 9.卡诺循环与卡诺定理 ⑴卡诺循环：卡诺循环过程以理想气体为研究对象研究热功转化的效率问题,由两个等温过程和两个绝热过程组成;在整个循环中,气体从高温热源吸收热量,对外做功,其效率为：1212111T T Q Q Q W -=-==η; ⑵卡诺定理：所有工作于两个一定温度之间的热机,以可逆机的效率为最高;推论：所有工作于两个一定温度之间的可逆热机的效率相等;⑶根据卡诺定理,工作于两个一定温度之间的热机的效率不可能大于可逆热机的效率,即由此可得克劳修斯不等式：02211≤+T Q T Q ,等号只适用于可逆循环过程 其中1Q 为热机从高温热源吸收的热量,2Q 也定义为热机从低温热源吸收的热量数值为负数; 将克劳修斯不等式推广到n 个热源的情形,可得：0≤∑i iiT Q , 对于更普遍的循环过程,应将求和号换成积分号,即0≤⎰TQδ;10.熵与热力学基本方程⑴根据克劳修斯不等式,考虑系统从初态A 经可逆过程R 到达终态B ,又从状态B 经另一可逆过程'R 回到状态A ;在上述循环过程中,有 可见,在可逆循环过程中,⎰T dQ与路径无关,由此定义状态函数熵S ,从状态A 到状态B 的熵变定义为：注：仅对可逆过程,⎰T dQ才与路径无关;对不可逆过程,B 和A 两态的熵变仍沿从A 态到B 态的可逆过程的积分来定义;在这种情形下,可逆过程与不可逆过程所引起的系统状态变化相同,但外界的变化是不同的;对前面熵变等式取微分：TQdSδ=,表示无穷小的可逆过程中的熵变;⑵根据热力学第二定律,可得可逆过程中TdS Q =δ,结合热力学第一定律可得热力学的基本微分方程：若系统与外界之间除了体积功,还有其他形式的功,可将上式表示为 ⑶热力学第二定律的数学表示：pdV TdS dU -≤,注：根据克劳修斯不等式和熵的定义,可知在任意无穷小过程中,Q TdS δ≥;⑷熵增加原理：系统在绝热条件下,熵永不减少,即0≥-A B S S 等号只适用于可逆过程;11.自由能与吉布斯函数⑴约束在等温条件下的系统,定义状态函数：TS U F -=;根据热力学第二定律可得,等温条件下pdV dF -≤,表明在等温条件下,系统自由能的增加量不大于外界对系统做的功;在等温等容过程中可得：0≤dF ,即等温等容条件下,系统的自由能永不增加,或者表述为在等温等容条件下的不可逆过程朝着使系统自由能减少的方向进行;⑵约束在等压条件下的系统,定义状态函数：pV TS U G +-=;同理可得：等温等压条件下,0≤dG ,即等温等压条件下,系统的吉布斯函数永不增加,或者表述为等温等压条件下的不可逆过程朝着使系统吉布斯函数减少的方向进行;第二章 均匀物质的热力学性质1.内能、焓、自由能和吉布斯函数的全微分⑴热力学基本方程即为内能的全微分形式：pdV TdS dU -=, 根据偏导数关系可得：VS S p V T ⎪⎭⎫⎝⎛∂∂-=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂①； 内能的确定：dV p T p T dT C dUV V ⎥⎦⎤⎢⎣⎡-⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+=;注：熵的确定：dV T p dT T C dS VV ⎪⎭⎫⎝⎛∂∂+=;⑵焓的全微分形式为：Vdp TdS dH +=,同理可得：p S S V p T ⎪⎭⎫⎝⎛∂∂=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂②；焓的确定：dp T V T V dT C dH p p ⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂++=; 注：熵的确定：dp T V dT T C dS pp ⎪⎭⎫⎝⎛∂∂-=;⑶自由能的全微分形式为：pdV SdT dF --=,同理可得：VT T p V S ⎪⎭⎫⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂③;⑷吉布斯函数的全微分形式为：Vdp SdT dG +-=,同理可得：p TT V p S ⎪⎭⎫⎝⎛∂∂-=⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂④; 其中,式①②③④称为麦克斯韦关系;2.气体的节流过程和绝热膨胀过程⑴气体从高压处通过多孔塞不断地流到低压处,并达到定常状态,这个过程叫做节流过程;在节流过程中,多孔塞两边的温度发生了明显变化,这个效应称为焦耳-汤姆孙效应; 经分析得,在节流过程中,气体的焓值不断,定义Hp T ⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂=μ表示焓不变条件下,温度随压强的变化率,则根据1-=⎪⎭⎫⎝⎛∂∂⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂T p H H p T H p T 可得： 上式给出了焦汤系数与物态方程和热容的关系;①对理想气体,T1=α,故0=μ,说明理想气体在节流过程前后温度不变； ②对实际气体,若1>T α,则气体在节流过程前后温度降低,称为制冷区；若1<T α,则气体在节流过程前后温度升高,称为制温区;利用节流过程的降温作用可使气体降温液化节流膨胀制冷效应; ⑵气体的绝热膨胀过程,熵保持不变,则定义Sp T ⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂表示绝热过程中温度随压强的变化率,同上可得,上式表明,在绝热条件下,随着气体体积膨胀和压强降低,气体的温度必然下降;气体的绝热膨胀过程可用来使气体降温并液化绝热膨胀制冷效应; 3.热辐射的热力学理论⑴受热的固体会辐射电磁波,称为热辐射;一般情形下,热辐射的强度和强度随频率的分布于辐射体的温度和性质都有关;当辐射体对电磁波的吸收和辐射达到平衡,热辐射的特性将只取决于温度,与辐射体的其他特性无关,称为平衡辐射;⑵考虑一个封闭的空窖,窖壁保持一定的温度T ;窖壁将不断向空窖发射并吸收电磁波,当窖内辐射场与窖壁达到平衡后,二者具有相同的温度,显然空窖内的辐射就是平衡辐射;窖内的平衡辐射包含各种频率和沿着各个方向的电磁波,这些电磁波的振幅和相位是无规的;窖内平衡辐射是空间均匀和各项同性的,它的内能密度和内能密度按频率的分布只取决于温度; ⑶电磁理论中,关于辐射压强与辐射能量密度的关系为：u p 31=；由此根据热力学公式可得窖内平衡辐射的热力学函数为：4aT u =.⑷根据热力学基本方程,可得空窖辐射的熵为：V aT S 334=, 由上式可知,可逆绝热过程中辐射场的熵不变,此时有const V T =3.⑸若在窖壁上开一小孔,定义单位时间通过小孔的单位面积辐射出的能量,称为辐射能量密度u J .描述辐射能量密度u J 与辐射内能密度u 的关系称为斯特藩—玻尔兹曼定律,即444141T caT cu J u σ===,其中σ称为斯特藩常量. ⑹基尔霍夫定律：()ωωαωωωd T u cd e ,4=,其中,ωe 称为物体对频率在ω附近的电磁波的面辐射强度；ωα为物体对频率在ω附近的辐射能量的吸收系数.注：吸收系数为1的物体称为绝对黑体,此时有()ωωωωd T u cd e ,4=.4.磁介质的热力学⑴磁介质中磁场强度和磁化强度发生改变时,外界所做的功为：VHdMH Vd W 02021μμδ+⎪⎭⎫ ⎝⎛=,当热力学系统只包括介质而不包括磁场时,功的表达式只取第二项,即Hdm W 0μδ=, 其中,MV m =是介质的总磁矩.忽略磁介质的体积变化,可得热力学基本方程为,Hdm TdS dU 0μ+=,类比于理想气体,即H p 0μ→-,m V →.⑵绝热去磁制冷：根据吉布斯函数mdH SdT dG 0μ--=,可得：H T C CV H T HS 0μ=⎪⎭⎫⎝⎛∂∂, 上式说明,在绝热条件下减小磁场,磁介质的温度降低,称为绝热去磁制冷效应.第三章 单元系的相变 1.热动平衡判据⑴孤立系统的熵判据：0<∆S或0,02<=S S δδ熵增加原理；⑵等温等容系统的自由能判据：0>∆F 或0,02>=F F δδ等温等容系统自由能永不增加；⑶等温等压系统的吉布斯函数判据：0>∆G 或0,02>=G G δδ等温等压系统的吉布斯函数永不增加.⑷均匀系统的热动平衡条件：00,p p T T ==,即整个系统的温度和压强均匀. ⑸平衡的稳定性条件：0,0<⎪⎭⎫⎝⎛∂∂>TV V p C , 注：考虑系统与子系统简的变化,若子系统的温度由于涨落或外界影响而升高,则子系统通过向系统其他部分传热使温度降低；同样,若子系统的体积增大,则子系统与系统其他部分的压强差会使子系统的体积减小,从而使系统的平衡处于稳定. 2.开系的热力学基本方程⑴单元系是指化学上纯的物质系统,只含有一种化学组分.如果系统不是均匀的,可以分为若干个均匀的部分,该系统称为复相系.例如,冰、水和水蒸气共存构成一个单元三相系. ⑵物质的量发生变化的系统,其吉布斯函数的全微分可表示为：dn Vdp SdT dG μ++-=, 其中右方第三项代表由于物质的量改变dn 引起的吉布斯函数的变化. 定义pT n G ,⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=μ,表示在温度、压强不变的条件下,增加mol 1物质时引起的吉布斯函数的改变,成为化学势.由于吉布斯函数是广延量,可得化学式与摩尔吉布斯函数的关系为：()p T G m ,=μ； 对单位物质的量系统的吉布斯函数可以写为：dp V dT S d m m +-=μ.⑶物质的量发生变化的系统的其他特性函数：①关于()n V S ,,的特性函数为内能,其全微分形式为：dn pdV TdS dU μ+-=； ②关于()n p S ,,的特性函数为焓,其全微分形式为：dn Vdp TdS dH μ++=； ③关于()n V T ,,的特性函数是自由能,其全微分形式为：dn pdV SdT dFμ+--=；④关于()μ,,V T 的特性函数是巨热力势,其全微分形式为：μnd pdV SdT dJ ---=.3.单元复相系的平衡热力学条件考虑一个单元两相系,这个单元两相系构成一个孤立系统.用α和β分别表示这两个相,用αααn V U ,,和βββn V U ,,分别表示两个相的内能,体积和物质的量.孤立系的总内能,总体积和总物质的量是恒定的,即 设想系统发生一个虚变动,引起两相的熵变为：⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛--⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+⎪⎭⎫ ⎝⎛-=+=ββαααββαααβααβαμμδδδT T dn T p T p dV T TdU S S S 11, ⑴若复相系处于平衡条件下,则熵为极大值,即0=S δ.由此可得复相系的平衡热力学条件为：βαT T =热平衡条件 ββααTp T p =力学平衡条件ββααμμT T =相变平衡条件⑵若复相系平衡条件未能满足,则系统朝着熵增大的方向转变,即0>S δ.4.单元复相系的平衡性质第六章 近独立粒子的最概然分布1.粒子运动状态的经典描述设粒子的自由度为r ,则粒子的运动状态可用广义坐标和广义动量来描述,粒子的能量是广义坐标和广义动量的函数,即()r r p p q q ,,;,,11 εε=. 为了描述粒子的运动状态,用()r r p p q q ,,;,,11 这r 2变量构成一个r 2维的空间,称为μ空间,粒子在某一时刻的运动状态就表示为μ空间中的一个点.⑴自由粒子自由粒子不受力的作用而在三维空间中做自由运动,自由度为3,它的能量就是它的动能,即()22221zy x p p p m++=ε. ⑵线性谐振子粒子在线性回复力kx F-=的作用下做简谐运动,振动的圆频率为mk =ω.对自由度为1的线性谐振子,任意时刻的能量与粒子的位置和动量有关,即222212x m m p ωε+=.⑶转子粒子绕原点O 做转动,它的能量就是它的动能,可用球坐标表示,即()222222sin 21ϕθθε r r rm ++=. ①若考虑到粒子到原点的距离不变0=r ,则能量表示为： ()22222sin 21ϕθθε r r m +=； ②引入与ϕθ,共轭的动量：ϕθθϕθ 222sin ,mr p mr p ==,可将转子的能量写为： 其中,2mr I =是转子相对于原点的转动惯量.2.粒子运动的量子描述量子力学的观点中,微观粒子满足波粒二象性,有kp ==ωε；波粒二象性的粒子满足不确定关系,即不能同时具有确定的坐标与动量,分别用q ∆和p ∆表示坐标和动量的不确定度,则有h p q ≈∆⋅∆.在量子力学中,微观粒子的运动状态称为量子态,量子态由一组量子数表征,这组量子数的数目等于粒子的自由度数. ⑴线性谐振子圆频率为ω的线性谐振子,能量的可能值为：ωε ⎪⎭⎫ ⎝⎛+=21n n , ,1,0=n ；线性谐振子的自由度为1,n 是表征谐振子运动状态和能量的量子数. ⑵转子量子理论中,转子的能量为：(),1,0212=+=l Il l ，ε量子理论中,转子的角动量是分立的,()221 +=l l L ,对一定的l ,角动量在本征方向的投影z L 只能取分立值：l m m L z ±==,,0, ,转子的运动状态由m l ,两个量子数表征,能量只取决于量子数l ,因此转子的自由度为12+l .⑶自旋角动量基本粒子具有内禀的角动量,称为自旋角动量S,其平方的数值等于()221 +=S S S ,其中S 称为自旋量子数,可以是整数或半整数.自旋角动量的状态由自旋角动量的大小自旋量子数S 及自旋角动量在本征方向的投影确定,其中投影的大小表示为：S m m S S S z ±==,,0, , 因此,自旋角动量的自由度为12+S . ①电子的自旋角动量和自旋磁矩电子的自旋磁矩μ与自旋角动量S 之比为：me S-=μ； 电子在外磁场中的能量为：B me B H 2±=⋅-=μ.⑷自由粒子根据“箱归一化”条件,设自由粒子处于边长为L 的正方体容器中,则自由粒子的三个动量分量z y x p p p ,,的可能值为：,1,0,2,1,0,2,1,0,2±==±==±==z z z y y y x x x n n L p n n L p n n L p πππ；其中,z y x n n n ,,为表征自由粒子运动状态的量子数. 自由粒子能量的可能值为：()222222222221Ln n n m p p p m z y x z y x ++=++= πε, 自由粒子的运动状态由量子数z y x n n n ,,表征,能量只取决于222z y x n n n ++.①若粒子处于宏观大小的容器中运动,这时要考虑在体积3L V =内,在动量区间x x dp p +,y y dp p +和z z dp p +内的自由粒子量子态数：()dp p h V dp dp dp V dn dn dn z y x z y x 2332==π, 再根据m p22=ε,可得处于能量区间εεd +中的粒子状态数为：()()εεπεεd m hV d D 2123322=.3.系统微观运动状态的描述系统的微观运动状态就是它的力学运动状态.①全同粒子组成的系统就是由具有完全相同内禀属性相同的质量、电荷、自旋等的同类粒子组成的系统；②近独立粒子组成的系统是指系统中粒子之间相互作用很弱,系统的总能量等于各个粒子的能量之和,即∑==Ni i E 1ε.⑴系统微观运动状态的经典描述设粒子的自由度为r .第i 个粒子的力学运动状态由()r r p p q q ,,;,,11 这r 2个变量表示,考虑由N 个粒子组成的系统,则系统微观运动状态的确定需要Nr 2个变量,即()N i p p q q ir i ir i ,,2,1,,;,,11 =.单个粒子的运动状态可用μ空间中的一个点表示,则对于整个系统在某一时刻的运动状态可用μ空间中N 点表示.如果交换两个代表点在μ空间中的位置,相应的系统的运动状态是不同的. ⑵系统微观运动状态的量子描述①微观粒子的全同性原理：全同粒子是不可分辨的,在含有多个全同粒子的系统中,将任何两个全同粒子加以交换都不改变整个系统的微观运动状态.②假设全同粒子可以分辨,确定由全同近独立粒子组成的系统的微观运动状态归结为确定每个粒子的个体量子态；若全同粒子不可分辨,则归结为确定每个量子态上的粒子数.③自然界中的粒子分为两类：玻色子和费米子,其中自旋量子数是半整数的属于费米子,自旋量子数是整数的属于玻色子.a.由费米子组成的系统称为费米系统,遵从泡利不相容原理,即在含有多个全同近独立费米子的系统中,一个个体量子态最多可容纳一个费米子；b.由玻色子组成的系统称为玻色系统,粒子是不可分辨的,每个个体量子态可容纳的玻色子个数没有限制.4.分布与微观状态数⑴以() ,2,1=l l ε表示粒子的能级,l ω表示能级l ε的简并度,N 个粒子在各能级的分布如下：能级： ,,,,21l εεε简并度： ,,,,21l ωωω经典粒子表示为： ,,,,21r l r r hh h ωωω∆∆∆ 粒子数： ,,,,21l a a a以符号{}l a 表示系统的一个分布,它给出了系统中每个能级上的粒子数,为了确定系统的微观运动状态,还要清楚l a 个粒子如何占据能级l ε的各个简并态的. 对于具有确定的V E N ,,的系统,分布{}l a 满足约束条件：∑=ll a N ,∑=ll l a E ε⑵对于玻尔兹曼系统,粒子是可分辨的,且每个量子态上可容纳的粒子数没有限制,因此可以得到与分布{}l a 相应的系统的微观状态数为：∏∏=Ωla l ll B M l a N ω!!,, 其中最概然分布为：le a l l βεαω--=,其中βα,由约束条件∑∑----==ll l l ll le E e N βεαβεαεωω,确定.⑶对于玻色系统,粒子是不可分辨的,每个量子态上可容纳的粒子数没有限制,因此可得与分布{}l a 相应的系统微观状态数为：()()∏--+=Ωll l l l E B a a !1!!1,ωω, 其中最概然分布为：1-=+le a ll βεαω.⑷对于费米系统,粒子不可分辨,每个量子态上只能容纳一个粒子,因此可得与分布{}l a 相应的微观运动状态数为：()∏-=Ωll l l l D F a a !!!,ωω,其中最概然分布为：le a llβεαω++=1.注：对于三种系统的最概然分布,若满足条件11<<>>lla e ωα或,则玻色分布和费米分布近似于玻尔兹曼分布,这个条件称为经典极限条件或非简并性条件.⑸考虑个体量子态问题或者平均粒子数问题,设处在能量s ε的量子态s 上的粒子数为s f ,则各种系统的最概然分布可表示为：玻尔兹曼系统：se f s βεα--=玻色系统：11-=+s e f s βεα；费米系统：sef s βεα++=11. 第七章 玻尔兹曼统计1.热力学量的统计表达式定域系统和满足经典极限条件的玻色系统和费米系统都满足玻尔兹曼分布. 定义配分函数：∑-=ll l e Z βεω1或积分形式()⎰-⋅=r r p p q q rr r e h dp dp dq dq Z ,;,011111βε则系统的热力学量的统计表达式如下： ⑴内能：由玻尔兹曼分布的内能表达式∑--=lll le U βεαεω,可得：1ln Z NU β∂∂-=. ⑵外界对系统的广义作用力Y 为：1ln Z yN a y Y l ll ∂∂-=∂∂=∑βε. ⑶熵的统计表达式：⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=11ln ln Z Z Nk S ββ. 2.理想气体的状态方程①利用统计力学求解热力学问题,首先要找到配分函数. 理想气体的配分函数为：②然后,再利用热力学量的统计表达式,得到相关热力学量： 3.麦克斯韦分布律根据玻尔兹曼分布,可以推导出麦克斯韦分布律气体分子的速度分布律.⑴以理想气体为研究对象,气体分子为自由粒子.在体积为V 的容器中,分布在动量区间z y x dp dp dp 内的微观状态数为：z y x dp dp dp h V3； 则分布在z y x dp dp dp 内的分子数为：而气体分子的总数为：因此可得,动量在z y x dp dp dp 范围内的分子数为：以VNn =表示单位体积内的分子数,则在单位体积内,速度在z y x dv dv dv 内的分子数为： ()()z y x v v v kT mz y x z y x dv dv dv ekT m n dv dv dv v v v f z y x 2222232,,++-⎪⎭⎫ ⎝⎛=π, 上式便是麦克斯韦速度分布律,其中()z y x v v v f ,,满足：()n vdv dv v v v f zy xzyx=⎰⎰⎰,,.⑵利用速度空间的球坐标转化,可得速率分布律：()dv v ekT m n dv v f mv kT 22123224-⎪⎭⎫ ⎝⎛=ππ, 分析速率分布律,可得以下特征数： ①最概然速率：mkTv m 2=； ②平均速率：m kTv π8=； ③方均根速率：mkTv v s 32==. ⑶计算单位时间内碰到单位面积器壁上的分子数,称为碰壁数.以dAdt d Γ表示在dt 时间内碰到dA 面积上,速度在z y x dv dv dv 范围内的分子数.这分子数就是位于以dA 为底、以()z y x v v v v ,,为轴线、以dt v x 为高的柱体内,速度在z y x dv dv dv 范围内的分子数.所以有：故可得单位时间内碰到单位面积上的分子数Γ为：mkTndv fv dv dv x x z y π20==Γ⎰⎰⎰∞+∞+∞-∞+∞-, 也可以表示为： 4.能均分定理能均分定理：对于处在温度T 的平衡状态的经典系统,粒子能量中每一个平方项的平均值等于kT 21. ⑴单原子分子只有平动,其能量为()22221zy x p p p m++=ε, 根据能均分定理,温度T 时,单原子分子的平均能量为：kT 23=ε.故单原子分子的内能为：NkT U 23=； 定容热容：Nk C V 23=； 定压热容：Nk Nk C C V p25=+=. ⑵双原子分子的能量为：如果不考虑相对运动,式中有5个平方项,根据能均分定理,双原子分子的平均能量为：kT 25=ε,双原子分子的内能、等容热容和等压热容分别为：⑶固体中的院子可以在平衡位置附近做微振动,假设各原子的振动是简谐运动,每个原子的能量为：只有两个平方项,而由于每个原子有三个自由度,根据能均分定理,每个原子的平均能量为：kT 3=ε,则固体的内能、等容热容分别为：固体热容之间的关系为：⑷平衡辐射问题考虑一个封闭的空窖,电磁辐射与窖壁达到平衡,称为平衡辐射,二者具有共同的温度空窖的辐射场可以分解为无穷多个单色平面波的叠加,分量可以表示为：其中ω是圆频率,k 是波矢.k的三个分量的可能值为：,1,0,2±==αααπn n L k ()z y x ,,=α.具有一定波矢k和一定偏振的单色平面波可以看做辐射场的一个自由度,它以圆频率ω随时间做简谐变化,因此相当于一个振动自由度.在体积V 内,在ωωωd +→的圆频率范围内,辐射场的振动自由度数为：()ωωπωωd cVd D 232=. 根据能均分定理,每一个振动自由度的平均能量为kT =ε.所以在体积V 内,在ωd 范围内平衡辐射的内能为：此式称为瑞利-金斯公式. 5.理想气体的内能与热容经典统计的能均分定理得到的关于理想气体内能和热容的结论与实验结果大体相同,但有几个问题没有得到合理的解释：原子内的电子对气体的热容为什么没有贡献；双原子分子的振动在常温范围内为什么对热容没有贡献；低温下氢的热容所得结果与实验结果不符. 本节以双原子分子为例,讲述理想气体内能和热容的量子统计理论.⑴暂不考虑原子中电子的运动,在一定近似下双原子分子的能量可以表示为平动能tε、振动能νε和转动能rε之和：r t εεεεν++=,以tω、νω和rω分别表示平动能、振动能和转动能的简并度,则配分函数1Z 可表示为： ①考虑平动对内能和热容的贡献：()2222212z y x t p p p mm p ++==ε,()2322312222⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛==⎰++-βπβh m V dp dp dp e h V Z z y x p p p mt z y x ,因此,NkT Z NU t t 23ln 1=∂∂-=β, Nk T U C V tV 23=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=.②考虑振动对内能和热容的贡献：,2,1,0,21=⎪⎭⎫ ⎝⎛+=n n n ωεν, ()ωβωβωβν--+--==∑ee eZ nn 12211利用等比数列公式, 因此,引入振动特征温度νθ,ωθν =k ,可得。
大学物理统计物理学与热力学
大学物理统计物理学与热力学在大学物理学习中，统计物理学与热力学是重要的分支领域。
统计物理学是以统计方法研究物质的宏观性质，而热力学则关注物质的能量转化和热现象。
本文将探讨这两个领域的基本概念、主要原理和实际应用。
一、统计物理学统计物理学是用统计方法研究物质微观状态与宏观性质间关系的学科。
它通过考虑在大量粒子系统中的统计规律，揭示物质性质的普遍规律。
统计物理学的核心概念是统计热力学和微观统计学。
1. 统计热力学统计热力学研究大量粒子系统的宏观性质和概率分布。
它基于经典热力学的基本假设，如粒子之间的力学相互作用、宏观系统与热源的交换等。
通过定义熵、温度、压力等宏观量，统计热力学建立了宏观系统的统计描述和微观粒子的统计规律。
2. 微观统计学微观统计学是统计物理学的基础，研究微观粒子在给定约束下的状态统计。
它从粒子的能级和简并度出发，通过玻尔兹曼原理和统计机理，推导出系统的状态密度和粒子分布的统计规律。
微观统计学将微观粒子的性质与宏观物质的性质联系起来，为统计物理学的理论建立提供了基础。
二、热力学热力学是研究物质热现象和能量转化的学科。
它关注热力学系统的宏观性质，如体积、温度、压强等，并通过热力学定律和热力学过程描述物质的行为。
1. 热力学定律热力学定律是热力学的基本原则，包括零th定律、第一定律和第二定律。
零th定律表明具有相同温度的物体处于热平衡；第一定律阐述了能量守恒的原理；第二定律给出了热量流动方向和热效率的限制。
2. 热力学过程热力学过程是物质从一个平衡状态变化到另一个平衡状态的过程。
常见的过程包括等温过程、绝热过程、等容过程等。
通过对过程中的能量转化和熵变化的分析，可以研究系统的性质和实际应用。
三、统计物理学与热力学的应用统计物理学和热力学的理论与方法广泛应用于各个领域，包括物质科学、天文学、地球科学等。
1. 材料科学统计物理学在材料科学中的应用包括材料的相变、晶体结构、热导率等研究。
通过统计方法，可以揭示材料中微观粒子的分布和能量转换规律，为材料设计和性能优化提供理论指导。
热力学与统计物理
热力学与统计物理热力学与统计学的研究任务：研究热运动的规律，研究与热运动有关的物质及宏观物质系统的演化。
热力学的局限性：不考虑物质的微观结构，把物质看作连续体，用连续函数表达物质的性质，不能解释涨落现象。
热力学部分第一章 热力学的基本规律1、热力学与统计物理学所研究的对象：由大量微观粒子组成的宏观物质系统 其中所要研究的系统可分为三类孤立系：与其他物体既没有物质交换也没有能量交换的系统；闭系：与外界有能量交换但没有物质交换的系统；开系：与外界既有能量交换又有物质交换的系统。
2、弛豫时间：系统由初始状态达到平衡态所经历的时间（时间长短由趋向平衡的性质决定），取最长的弛豫时间为系统的弛豫时间3、热力学平衡态：一个系统不论其初始状态如何复杂，经过足够长的时间后，将会达到这样的状态，即系统的各种宏观性质在长时间内不发生任何变化。
4、准静态过程：进行得非常缓慢的过程，系统在过程中经历的每一个状态都可以看成平衡态5、热力学系统平衡状态的四种参量：几何参量、力学参量、化学参量和电磁参量6、简单系统：只要体积和压强两个状态参量就可以确定的系统7、单相系（均匀系）：如果一个系统各个部分的性质完全一样，则该系统称为单相系； 复相系：如果整个系统是不均匀的，但可以分成若干个均匀的部分，称为复相系8、热平衡定律：如果物体A 和物体B 各自与处于同一状态的物体C 达到热平衡，若令A 与B 进行热接触，它们也将处于热平衡状态。
（得出温度的概念，比较温度的方法）9、物态方程：给出温度与状态函数之间参数的方程10、理想气体：符合玻意耳定律、阿氏定律和理想气体温标的气体11、焦耳定律：气体的内能只是温度的函数，与体积无关，即)(T U U =12、玻意耳定律：对于固定质量的气体，在温度不变时，压强和体积的乘积为常数13、阿氏定律：在相同的温度压强下，相同体积所含的各种气体的物质的量相同14、范德瓦尔斯方程：考虑了气体分子之间的相互作用力（排斥力和吸引力）,对理想气体状态方程作了修正之后的实际气体的物态方程15、广延量：热力学量与系统的n 、m 成正比强度量：热力学量与n 、m 无关（广延量除以n 、m 、V 变成强度量）16、能量守恒定律：自然界中一切物质都具有能量，能量有各种不同的形式，可以从一种形式转化为另一种；从一个物体传递到另一个物体，在传递和转化中能量的数量不变。
热力学与统计物理学的理论分析比较
热力学与统计物理学的理论分析比较热力学和统计物理学是物理学中研究宏观物质系统的重要分支。
它们的理论分析方法对于理解和预测物质的行为和性质具有重大意义。
本文将比较热力学和统计物理学在理论分析上的区别与优势。
1. 热力学的理论分析热力学是一门宏观物质系统的研究，主要关注物质的热力学性质和相变过程。
其理论分析基于一些基本假设和定义，如热力学第一定律和第二定律。
热力学通过测量宏观系统的物理量，如温度、压力和体积等，建立了一套规律性的定律和关系，如理想气体状态方程和热力学循环的效率等。
热力学的理论分析方法简单直接，非常适用于宏观物质系统的描述和分析。
它可以用来解释和预测能量传递、能量转化和热力学平衡等现象。
热力学理论分析的一个重要特点是其独立于具体微观粒子的性质和相互作用，只从宏观平均行为出发，通过测量宏观物理量得到结果。
然而，热力学的理论分析也存在一些限制。
首先，它只是对宏观平均行为的描述，无法给出具体微观粒子的运动和相互作用。
其次，热力学分析往往只涉及可观测物理量，而无法深入研究体系内部的微观结构和过程。
因此，当涉及到复杂多体系统或非平衡态时，热力学的理论分析效果有限。
2. 统计物理学的理论分析统计物理学是研究宏观物质系统的微观基础的一门学科，主要关注微观粒子的运动和相互作用对宏观系统行为的影响。
统计物理学通过建立和求解物质的微观模型，以统计的方式分析和推导出宏观系统的性质和行为。
统计物理学的理论分析方法较为复杂，但也更加深入和全面。
它可以通过建模和使用概率和统计方法来解决复杂体系的问题。
统计物理学主要利用统计力学和量子力学的原理，对系统内粒子的状态进行统计，从而得到宏观物理量的统计规律关系。
举例来说，通过玻尔兹曼分布定律，可以计算出系统内各个粒子的能量分布和平均能量，进而得到系统的热力学性质。
统计物理学的理论分析方法对于研究复杂多体系统、相变和非平衡态等问题具有重要意义。
它的优势在于可以深入解析系统的微观结构和过程，揭示宏观行为背后的微观机制。
热力学和统计物理学
热力学和统计物理学热力学和统计物理学是研究物质的宏观性质和微观规律的重要学科。
热力学研究热现象与能量转换的规律，以及系统热力学性质的描述和分析；统计物理学则利用统计学方法分析微观粒子的行为，从而推导出热力学现象的统计规律。
本文将分别介绍热力学和统计物理学的基本概念和应用。
一、热力学热力学研究物质的宏观性质和能量转化方式，其中包括能量、温度、熵等基本概念。
能量是物质的一种基本属性，在热力学中，能量可以分为内能、外能和总能量。
内能是物质微观粒子的平均动能，外能是物质相对于外界能量的变化，总能量则是内能和外能的总和。
温度是物质内能和热平衡状态的度量，其单位为开尔文（K）。
根据热动力学第零定律，如果两个物体分别与第三个物体处于热平衡状态，那么它们之间也处于热平衡状态，即它们的温度相等。
热平衡是热力学中的基本概念，也是温度测量的基础。
熵是热力学中衡量系统无序程度的物理量，通常用S表示。
熵的增加与系统的无序程度增加有关，根据热力学第二定律，孤立系统熵不断增加，而逆过程是不可能的。
热力学第二定律是热力学的核心定律，揭示了能量转化过程的方向性。
热力学应用广泛，例如在能量转化方面，热力学可以解释传热、传质和传动过程；在化学反应方面，热力学可以研究反应热和平衡常数；在生物系统中，热力学可以分析生物能量转化等。
二、统计物理学统计物理学研究微观粒子的运动规律，通过统计学方法来推导宏观热力学性质。
统计物理学的基本理论是统计力学，其中包括平衡统计力学和非平衡统计力学。
平衡统计力学是研究物质在热平衡状态下的统计规律。
根据统计力学的基本假设，系统的微观状态对应不同的能量和位置，系统在宏观上处于产生最大熵的状态。
平衡态下的宏观物理量可以通过统计平均值来计算，例如平均能量、平均温度等。
非平衡统计力学则研究物质在非平衡状态下的行为，例如输运过程和涨落等。
非平衡态下的系统通常无法通过统计平均值来描述，需要考虑系统的动态演化和微观涨落。
物理学中的热力学和统计物理学
物理学中的热力学和统计物理学热力学和统计物理学是物理学中非常重要的研究领域。
它们研究的是物体的热力学性质以及微观粒子的性质，是理解各种物质性质的重要工具。
热力学和统计物理学还可以为我们提供解决实际问题的方法。
1. 热力学热力学研究物质的热力学性质，包括温度、热量、热能、热容等等。
热力学基本定律是能量守恒定律、熵增定律和温度规律，这些定律对于我们了解热力学过程和阐明其规律性起着关键性的作用。
热力学是物理的，也是一门实用性很强的学问，在工业生产、生命科学和环境工程等方面有很广泛的应用。
热力学的一个重要应用是热能转化，也就是把热能转换成机械能。
这一现象是由热力学第二定律所描述的。
同时，热力学也与工业生产有着密切的关系。
工业生产中，我们需要控制物质的温度、压力和能量传递等各种性质，这些性质都是可以通过热力学定律来控制的。
2. 统计物理学统计物理学研究微观粒子的规律和性质，包括物质的热膨胀、固体、液体、气体等等。
与传统的物理学相比，它可以用较少的规律和公式描述很多物理规律，这也是它在科学研究和应用中的优势。
统计物理学主要针对微观的粒子运动，利用统计学的方法研究物质宏观性质的规律。
它的基本思想是通过大量微小粒子的运动状态，来推导出物质的宏观性能。
统计物理学的研究对象包括分子、原子、介观粒子和物质团等。
统计物理学还可以应用于天文学、化学、材料科学等领域。
例如，在物理化学中，我们可以利用统计物理学的方法来描述物质中的化学反应过程。
同时，统计物理学也可以在材料科学上提供更好的材料选择方案，从而提高工业生产效率。
总之，热力学和统计物理学是相互独立又密切关联的两个学科，它们的知识体系和研究方法为我们深入理解物质构成、性质和规律性提供了有力的工具。
通过研究热力学和统计物理学，我们可以更好地了解客观世界，为工业生产、环境保护等等方面提供更优秀的解决方案。
热力学与统计物理学的关系
热力学与统计物理学的关系热力学和统计物理学是物理学中两个重要的分支领域，它们之间存在着密切的关系。
热力学研究物质的宏观性质和相互作用，而统计物理学则是从微观角度去描述物体和分子的运动行为。
本文将探讨热力学与统计物理学之间的关系，并介绍它们各自的基本概念和原理。
一、热力学的基本概念和原理热力学是研究物质在宏观尺度上的热现象和能量转换规律的科学，它关心的是热力学系统的状态变化。
热力学中的基本概念包括系统、状态、过程、热力学函数等。
系统是研究对象，可以是封闭系统、开放系统或孤立系统；状态是系统的一组宏观性质的集合，可用物态方程描述；过程是系统从一个状态到另一个状态的变化；热力学函数是描述系统热力学性质的函数，如内能、焓、熵等。
热力学的基本原理包括能量守恒定律、熵增定律和热力学第零、第一、第二定律等。
能量守恒定律表明在封闭系统中，能量既不能创造也不能消失，只能从一种形式转化为另一种形式。
熵增定律指出在孤立系统中，熵总是趋于增加，且熵增的速率正比于系统所吸收的热量与其温度之比。
热力学的零、一、二定律分别描述了能量平衡、能量传递和能量转化的规律。
二、统计物理学的基本概念和原理统计物理学是研究物质在微观尺度上的运动规律和物理性质的科学，它关注的是分子与原子之间的相互作用。
统计物理学的基本概念包括微观态、宏观态、量子态、概率分布等。
微观态是指系统中每个粒子的具体状态，宏观态是指对大量微观态的统计平均结果。
量子态是描述粒子量子力学性质的函数，如波函数。
概率分布则是描述粒子在各种微观态下出现的概率。
统计物理学的基本原理包括量子统计原理和统计力学原理。
量子统计原理根据粒子的自旋来区分费米子和玻色子，并根据波函数的对称性来描述其统计行为。
费米子遵循费米-狄拉克统计，玻色子遵循玻色-爱因斯坦统计。
统计力学原理根据微观粒子的运动规律，通过概率分布和分配函数等来研究宏观物体的性质。
三、热力学与统计物理学的关系热力学和统计物理学之间的关系可以用统计力学来建立。
统计物理学与热力学
统计物理学与热力学统计物理学和热力学是物理学中两个重要的分支，它们研究的是物质的宏观和微观性质之间的关系。
本文将介绍这两个领域的基本概念、应用以及它们之间的联系。
一、统计物理学的基本概念统计物理学是研究大量粒子的宏观性质的物理学分支。
它通过统计方法描述和预测物质系统的行为，这些系统包括气体、液体、固体以及更复杂的物质形态。
统计物理学的基本原理是将物质看作是由大量微观粒子组成的，通过对这些微观粒子的特性进行统计分析，来推导出宏观物质的性质。
统计物理学的基础是统计力学，它建立在经典力学和量子力学的基础上。
在经典统计力学中，我们通过使用经典物理学的原理来推导出宏观系统的性质，例如气体的状态方程和热力学规律。
而在量子统计力学中，我们应用量子力学的原理来描述微观粒子的性质和宏观系统的统计特性。
二、热力学的基本概念热力学是研究能量转化和宏观物质行为的物理学分支。
它研究的是热和功对物质系统的影响，探讨了能量守恒和热力学定律等基本原理。
热力学是一种描述宏观系统状态的方法，它不考虑微观粒子的运动和相互作用，而是关注系统在不同状态下的性质变化。
热力学主要研究的对象是封闭系统和孤立系统。
封闭系统是物质和能量不能与外界交换的系统，而孤立系统是不仅与外界不能交换能量，也不能交换物质的系统。
通过研究这些系统的性质和行为，热力学建立了一系列的概念和规律，例如热容、熵和传热等。
三、统计物理学和热力学的联系统计物理学和热力学有着密切的联系，它们之间相互补充，共同揭示了物质的性质和行为。
统计物理学为热力学提供了微观的基础，将微观粒子的性质和行为与宏观物质的性质相联系。
热力学则为统计物理学提供了宏观系统的行为规律和性质的验证基础。
统计物理学的方法和理论可以解释和预测热力学中的许多现象，例如理解和描述气体的状态方程、热传导的机制以及磁性材料的行为等。
热力学的概念和定律则为统计物理学提供了宏观系统的性质和行为的实验基础，通过研究系统的热力学性质，可以得出统计物理学中微观粒子的统计特性。
统计物理学与热力学统计学
统计物理学与热力学统计学统计物理学和热力学统计学是物理学中两个重要的分支，它们旨在研究热力学系统的平均行为和统计行为。
虽然两者在研究对象和方法上有所不同，但它们之间存在紧密的关联。
统计物理学是一门研究微观粒子行为对宏观物理性质影响的学科。
它基于统计推理和概率理论，通过将微观粒子的性质统计平均来研究系统宏观性质的统计规律。
统计物理学的研究重点包括气体理论、热力学、相变、固体物理学等。
热力学统计学是热力学和统计物理学的结合，它把计算机模拟和统计方法应用到研究热力学系统中。
热力学统计学通过使用概率和统计分析揭示了热力学系统中的微观行为。
这种方法使我们能够理解热力学系统的平均性质和概率分布。
统计物理学和热力学统计学的发展与熵的概念密切相关。
熵是热力学系统的一个重要参数，它描述了热力学系统的无序程度。
在统计物理学中，熵可以用概率分布函数的信息熵来表示。
这一概念使得我们能够从统计角度来理解热力学系统的性质。
统计物理学和热力学统计学在实际应用中发挥了重要作用。
它们的研究成果不仅对物理学有着重要的意义，也为其他学科领域提供了理论和方法。
例如，在材料科学中，通过统计物理学和热力学统计学的方法，我们能够研究材料的物理性质和相变行为。
在生物学中，通过统计物理学的方法，我们能够研究生物分子的结构和功能。
另一个重要的应用领域是统计力学的模拟计算。
统计力学的模拟计算通过使用大规模计算机模拟的方法，能够研究复杂系统的平均特征和统计行为。
这种方法不仅在物理学中被广泛应用，也在其他学科领域有着重要的应用价值。
总之，统计物理学和热力学统计学是物理学中重要的分支，它们通过统计推理和概率理论研究热力学系统的平均性质和统计行为。
它们的研究成果为理论物理学和应用科学提供了重要的基础和方法。
统计物理学和热力学统计学的进一步发展将有助于我们更好地理解自然界中复杂的物理系统。
热力学和统计物理学
热力学和统计物理学热力学是物理学的一个分支，研究能量转化与能量守恒的规律，以及物质系统的性质和行为。
统计物理学是热力学的延伸，它研究微观粒子的行为，并通过统计方法来揭示物质的宏观性质。
本文将简要介绍热力学和统计物理学的基本概念和关键内容。
一、热力学的基本概念热力学研究的对象是宏观物质系统，强调系统与外界的能量交换和守恒。
热力学第一定律是能量守恒定律，指出能量可以从一个系统传递到另一个系统，但总能量保持不变。
第二定律是热力学的核心，包括熵增原理和热力学箭头。
熵增原理指出孤立系统的熵永远不减，在自然过程中总是增加或保持不变。
热力学箭头则指出热量只能从高温物体传递到低温物体，不可能自动从低温物体传递到高温物体。
二、统计物理学的基本概念统计物理学研究微观粒子的行为，通过统计方法来揭示宏观物质性质。
统计物理学的核心是研究系统的物态密度，它描述了系统中粒子的能量分布。
物态密度与热力学量之间存在密切联系，通过物态密度可以计算熵、内能和压力等重要物理量。
统计物理学中的玻尔兹曼分布和费米-狄拉克分布描述了粒子在不同能级上的分布情况，从而揭示了系统的热力学性质。
三、热力学和统计物理学的关系热力学和统计物理学是密不可分的。
热力学描述了宏观系统的能量转化和性质变化，而统计物理学则从微观粒子的行为出发，解释了这种宏观行为的本质。
两者相辅相成，在研究物质系统时都起到了重要作用。
热力学提供了宏观的物理量和状态方程，而统计物理学则通过微观粒子的统计规律，解释和预测了热力学的结果。
四、应用领域热力学和统计物理学的应用广泛，涉及材料科学、化学、生物学和天体物理学等领域。
在材料科学中，热力学和统计物理学可以用来研究材料的相变行为和热导率等性质。
在化学中，它们可以解释化学反应的热效应和平衡常数。
在生物学中，热力学和统计物理学有助于理解生命现象和蛋白质的折叠过程。
在天体物理学中，热力学和统计物理学可以解释天体物质的行为和演化。
结语热力学和统计物理学是物理学中重要的两个分支，它们的发展推动了科学的进步和技术的发展。
热力学与统计物理
热力学与统计物理热力学是研究能量转化和能量传递规律的一门学科，它描述了宏观物体的性质和行为。
统计物理是研究微观粒子之间相互作用和运动规律的学科，它通过统计方法来研究大量粒子的平均行为。
热力学和统计物理是密切相关的学科，它们共同揭示了物质世界的奥秘。
热力学研究的是宏观物体的性质和行为，涉及到能量、热量和物质的传递。
热力学第一定律是能量守恒定律，它表明能量既不能创造也不能消失，只能从一种形式转化为另一种形式。
热力学第二定律则是熵增定律，它表明在孤立系统中，熵总是增加的，自然界的过程是不可逆的。
热力学第三定律则是关于绝对零度的定律，它表明在零度时，物体的熵趋于零。
统计物理研究的是微观粒子之间的相互作用和运动规律，涉及到分子、原子和粒子的行为。
统计物理通过统计方法来研究大量粒子的平均行为，而不需要具体考虑每一个粒子的运动状态。
它运用概率和统计的方法来描述粒子的行为，从而揭示了宏观物体的性质和行为。
热力学和统计物理的研究对象不同，但它们是相辅相成的。
热力学提供了宏观物体的性质和行为的规律，而统计物理则通过微观粒子的行为来解释热力学定律。
热力学和统计物理的结合使我们能够更好地理解物质的本质和行为。
在热力学和统计物理的研究中，我们常常使用一些重要的概念和量来描述系统的性质。
例如，温度是描述物体热平衡状态的物理量，它与分子的平均动能有关。
压强是描述物体受力分布情况的物理量，它与分子碰撞的频率和力量有关。
内能是描述系统内粒子相互作用能量的物理量，它包括了系统的动能和势能。
热力学和统计物理的研究不仅仅是理论的，它们在现实生活中也有重要的应用。
例如，热力学研究可以帮助我们设计高效的能源转换装置，如发电机和汽车引擎。
统计物理研究可以帮助我们理解材料的性质和行为，如材料的导电性和磁性。
热力学和统计物理是研究能量转化和微观粒子行为规律的学科，它们共同揭示了物质世界的奥秘。
热力学研究宏观物体的性质和行为，统计物理研究微观粒子的相互作用和运动规律。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
《热力学与统计物理》考试大纲第一章热力学的基本定律基本概念：平衡态、热力学参量、热平衡定律温度，三个实验系数（α，β，）转换关系，物态方程、功及其计算，热力学第一定律（数学表述式）热容量（C，C V，C p的概念及定义），理想气体的内能，焦耳定律，绝热过程及特性，热力学第二定律（文字表述、数学表述），可逆过程克劳修斯不等式，热力学基本微分方程表述式，理想气体的熵、熵增加原理及应用。
综合计算：利用实验系数的任意二个求物态方程，熵增（ΔS）的计算。
第二章均匀物质的热力学性质基本概念：焓（H），自由能F，吉布斯函数G的定义，全微公式，麦克斯韦关系（四个）及应用、能态公式、焓态公式，节流过程的物理性质，焦汤系数定义及热容量（Cp）的关系，绝热膨胀过程及性质，特性函数F、G，空窖辐射场的物态方程，内能、熵，吉布函数的性质。
综合运用：重要热力学关系式的证明，由特性函数F、G求其它热力学函数（如S、U、物态方程）第三章、第四章单元及多元系的相变理论该两章主要是掌握物理基本概念：热动平衡判据（S、F、G判据），单元复相系的平衡条件，多元复相系的平衡条件，多元系的热力学函数及热力学方程，一级相变的特点，吉布斯相律，单相化学反应的化学平衡条件，热力学第三定律标准表述，绝对熵的概念。
统计物理部分第六章近独立粒子的最概然分布基本概念：能级的简并度，空间，运动状态，代表点，三维自由粒子的空间，德布罗意关系（），相格，量子态数。
等概率原理，对应于某种分布的玻尔兹曼系统、玻色系统、费米系统的微观态数的计算公式，最概然分布，玻尔兹曼分布律（）配分函数（），用配分函数表示的玻尔兹曼分布（），f s，P l，P s的概念，经典配分函数（）麦态斯韦速度分布律。
综合运用：能计算在体积V内，在动量范围P→P+dP内，或能量范围ε→ε+dε内，粒子的量子态数；了解运用最可几方法推导三种分布。
第七章玻尔兹曼统计基本概念：熟悉U、广义力、物态方程、熵S的统计公式，乘子α、β的意义，玻尔兹曼关系（S＝KlnΩ），最可几率V m，平均速度，方均根速度，能量均分定理。
综合运用：能运用玻尔兹曼经典分布计算理想气体的配分函数内能、物态方程和熵；能运用玻尔兹曼分布计算谐振子系统（已知能量ε＝（n+））的配分函数内能和热容量。
第八章玻色统计和费米统计基本概念：光子气体的玻色分布，分布在能量为εs的量子态s的平均光子数（），T＝0k时，自由电子的费米分布性质（f s=1），费米能量(0)，费米动量P F，T＝0k时电子的平均能量，维恩位移定律。
综合运用：掌握普朗克公式的推导；T＝0k时，电子气体的费米能量(0)计算，T=0k时，电子的平均速率的计算，电子的平均能量的计算。
第九章系综理论基本概念：空间的概念，微正则分布的经典表达式、量子表达式，正则分布的表达式，正则配分函数的表达式。
经典正则配分函数。
不作综合运用要求。
四、考试题型与分值分配1、题型采用判断题、单选题、填空题、名词解释、证明题及计算题等六种形式。
2、判断题、单选题占24％，名词解释及填空题占24％，证明题占10％，计算题占42％。
《热力学与统计物理》复习资料一、单选题1、彼此处于热平衡的两个物体必存在一个共同的物理量，这个物理量就是（）①态函数②内能③温度④熵2、热力学第一定律的数学表达式可写为（）①②③④3、在气体的节流过程中，焦汤系数=，若体账系数，则气体经节流过程后将（）①温度升高②温度下降③温度不变④压强降低4、空窖辐射的能量密度u与温度T的关系是（）①②③④5、熵增加原理只适用于（ 2 ）①闭合系统②孤立系统③均匀系统④开放系统6、在等温等容的条件下，系统中发生的不可逆过程，包括趋向平衡的过程，总是朝着（）①G减少的方向进行②F减少的方向进行③G增加的方向进行④F增加的方向进行7、从微观的角度看，气体的内能是（）①气体中分子无规运动能量的总和②气体中分子动能和分子间相互作用势能的总和③气体中分子内部运动的能量总和④气体中分子无规运动能量总和的统计平均值8、若三元Ф相系的自由度为2，则由吉布斯相律可知，该系统的相数Ф是（）①3 ②2 ③1 ④09、根据热力学第二定律可以证明，对任意循环过程L，均有①②③④10、理想气体的某过程服从PV r＝常数，此过程必定是（）①等温过程②等压过程③绝热过程④多方过程11、卡诺循环过程是由（）①两个等温过程和两个绝热过程组成②两个等压过程和两个绝热过程组成③两个等容过程和两个绝热过程组成④两个等温过程和两个绝热过程组成12、下列过程中为可逆过程的是（）①准静态过程②气体绝热自由膨胀过程③无摩擦的准静态过程④热传导过程13、理想气体在节流过程前后将（）①压强不变②压强降低③温度不变④温度降低14、气体在经准静态绝热过程后将（）①保持温度不变②保持压强不变③保持焓不变④保持熵不变15、熵判据是基本的平衡判据，它只适用于（）①孤立系统②闭合系统③绝热系统④均匀系统16、描述N个三维自由粒子的力学运动状态的μ空间是( )①6维空间②3维空间③6N维空间④3N维空间17、服从玻尔兹曼分布的系统的一个粒子处于能量为εl的概率是（）①②③④18、T＝0k时电子的动量P F称为费米动量，它是T＝0K时电子的（）①平均动量②最大动量③最小动量④总动量19、光子气体处于平衡态时，分布在能量为εs的量子态s的平均光子数为（）①②③④20、由N个单原子分子构成的理想气体，系统的一个微观状态在空间占据的相体积是（）①②③④21、服从玻耳兹曼分布的系统的一个粒子处于能量为εs的量子态S的概率是（）①②③④22、在T＝0K时，由于泡利不相容原理限制，金属中自由电子从能量ε＝0状态起依次填充之(0)为止，(0)称为费米能量，它是0K时电子的（）①最小能量②最大能量③平均能量④内能23、平衡态下，温度为T时，分布在能量为εs的量子态s的平均电子数是（）①②③④24、描述N个自由度为1的一维线性谐振子运动状态的μ空间是（）①1维空间②2维空间③N维空间④2N维空间25、玻色分布和费米分布都过渡到玻耳兹曼分布的条件（非简并性条件）是（）①②③④26、由N个自由度为1的一维线性谐振子构成的系统，谐振子的一个运动状态在μ空间占据的相体积是（）①h ②h2③h N④h2N27、由N个自由度为1的一维线性谐振子构成的系统，其系统的一个微观状态在空间占据的相体积是（）①h ②h2③h N④h2N28、由两个粒子构成的费米系统，单粒子状态数为3个，则系统的微观状态数为（）①3个②6个③9个④12个29、由两个玻色子构成的系统，粒子的个体量子态有3个，则玻色系统的微观状态数为（）①3个②6个③9个④12个30、微正则分布的量子表达式可写为（）①②③④二、判断题1、无摩擦的准静态过程有一个重要的性质，即外界在准静态过程中对系统的作用力，可以用描写系统平衡状态的参量表达出来。
（）2、在P-V图上，绝热线比等温线陡些，是因为r=。
（）3、理想气体放热并对外作功而压强增加的过程是不可能的。
（）4、功变热的过程是不可逆过程，这说明热要全部变为功是不可能的。
（）5、绝热过程方程对准静态过程和非准表态过程都适用。
（）6、在等温等容过程中，若系统只有体积变化功，则系统的自由能永不增加。
（）7、多元复相系的总焓等于各相的焓之和。
（）8、当孤立系统达到平衡态时，其熵必定达到极大值。
（）9、固相、液相、气相之间发生一级相变时，有相变潜热产生，有比容突变。
10、膜平衡时，两相的压强必定相等。
（）11、粒子和波动二象性的一个重要结果是微观粒子不可能同时具有确定的动量和坐标。
（）12、构成玻耳兹曼系统的粒子是可分辨的全同近独立粒子。
（）13、具有完全相同属性的同类粒子是近独立粒子。
（）14、玻色系统的粒子是不可分辨的，且每一个体量子态最多能容纳一个粒子。
（）15、定域系统的粒子可以分辨，且遵从玻耳兹曼分布。
（）16、热量是热现象中特有的宏观量，它没有相应的微观量。
（）17、玻尔兹曼关系S=KlnΩ只适用于平衡态。
（）18、T=0k时，金属中电子气体将产生巨大的简并压，它是泡利不相容原理及电子气的高密度所致。
（）三、填空题1、孤立系统的熵增加原理可用公式表示为（）。
2、一孤立的单元两相系，若用指标α、β表示两相，则系统平衡时，其相变平衡条件可表示为（）。
3、吉布斯相律可表示为f=k+z-Ф，则对于二元系来说，最多有（）相平衡。
4、热力学系统由初始状态过渡到平衡态所需的时间称为（）。
5、热力学第二定律告诉我们，自然界中与现象有关的实际过程都是（）。
6、热力学第二定律的普遍数学表达式为（）。
7、克拉珀珑方程中，L的意义表示1mol物质在温度不变时由相转变到相时所吸收的（）。
8、在一般情况下，整个多元复相系不存在总的焓，仅当各相的（）相同时，总的焓才有意义。
9、如果某一热力学系统与外界有物质和能量的交换，则该系统称为（）。
10、热力学基本微分方程dU=( )。
11、单元系开系的热力学微分方程dU=( )。
12、单相化学反应的化学平衡条件可表示为（）。
13、在s、v不变的情形下，平衡态的（）最小。
14、在T、V不变的情形下，可以利用（）作为平衡判据。
15、设气体的物态方程为PV=RT，则它的体胀系数＝（）。
16、当T→0时，物质的体胀系数（）。
17、当T→0时，物质的C V（）。
18、单元系相图中的曲线称为（），其中汽化曲线的终点称为（）。
19、能量均分定理告诉我们，对处在温度为T的平衡态的经典系统，粒子能量中每一个平方项的平均值都等于（）。
20、平衡态下，光子气体的化学势μ为零，这是与系统中的光子数（）相联系的。
21、平衡态统计物理的一个基本假设是（）。
22、空窖内的辐射场可看作光子气体，则光子气体的能量ε和圆频率ω遵循的德布罗意关系为（）。
23、若系统由N个独立线性谐振子构成，则系统配分函数Z与粒子配分函数Z1的关系为（）。
24、用正则分布求热力学量实质上相当于选取（）作为特性函数。
25、由N个单原子分子构成的理想气体，粒子配分函数Z1与系统正则配分数Z的关系为（）。
26、T＝0k时，电子气体的总能量U＝，式中N为电子数，为费米能，则一个电子的平均能量为（）。
27、已知T＝0k时，自由电子气体的化学势，则电子的费米功量P（0）＝（）。
28、等概率原理的量子表达式为（）。
29、用微正则分布求热力学量实质上相当于选取（）作为特性函数。
30、由麦克斯韦速度分布律可知，如果把分子速率分为相等的间隔，则（）速率所在的间隔分子数最多。
四、名词解释1、热力学平衡态2、驰豫时间3、广延量4、强度量5、准静态过程6、可逆过程7、绝热过程8、节流过程9、特性函数10、熵增加原理11、等概率原理12、μ空间13、态密度14、粒子全同性原理15、最概然速率16、能量均分定理17、玻耳兹曼分布18、玻色分布19、费米分布20、空间五、证明题1、证明热力学关系式2、3、证明热力学关系式4、证明热力学关系式5、证明热力学关系式6、对某种气体测量得到，，式中R，a，b 为常数，试证该气体的物态，方程为范德瓦斯方程。