2.1双光束干涉讲解
双光束干涉PPT课件
/ (2n)。
L h sin
h 2n
46
(2)劈尖的等厚干涉条纹
L2nsin (33)
劈角 小，条纹间距大；反之，劈角 大，条纹
间距小。因此，当劈尖上表面绕棱线旋转时, 随着
的增大, 条纹间距变小, 条纹将向棱线方向移动。
47
(2)劈尖的等厚干涉条纹
49
(2)劈尖的等厚干涉条纹 应用:
Δh
b
b'
50
（3）牛顿环 在一块平面玻璃上放置一曲率半径 R 很大的平凸透 镜，在透镜凸表面和玻璃板的平面之间便形成一厚 度由零逐渐增大的空气薄层。
S
R
r
o
h
51
（3）牛顿环 当以单色光垂直照射时，在空气层上会形成一组以 接触点 O 为中心的中央硫、边缘密的圆环条纹，称 为牛顿环。
II12 00..906016 V0.0814
所以，在平行板表面反射率较低的情况下，通常应
用的是反射光的等倾干涉。
35
2）楔形平板产生的干涉——等厚干涉 扩展光源中的某点 S0 发出一束光，经楔形板两表面 反射的两支光相交于 P 点，产生干涉，其光程差为
n ( A B B C ) n 0 ( A P A C )
23
②等倾亮圆环的半径
一般情况下，1N 和 2N 都很小，近似有 nn01N/ 2N
1 c o s2 N 2 2 N /2 n 0 21 2 N /2 n 2 ，因而由上式可得
1Nn10
n N1
h
(23)
2 n h ( 1 c o s2 N ) ( N 1 ） ]
1 c o s2 N 2 2 N /2 n 0 21 2 N /2 n 2
《双光束干涉》课件
对于某些实验需求，可以使用扩 展光源代替激光器，以模拟自然 光或实现更大的干涉条纹可见度 。
分束器
半透半反镜
将一束光分成两束相同的光，一束反 射，一束透射，是常用的分束器。
分束棱镜
利用棱镜的折射特性将一束光分成两 束不同角度的光，常用于产生不同路 径长度的干涉。
反射镜和干涉仪
反射镜
用于改变光路，使两束光在空间上交叠，形成干涉。
干涉条纹的移动与变化
当一束光波的波长或相位发生变化时，干涉条纹的位置 和形状也会随之改变。
当两束光波的振幅（强度）发生变化时，干涉条纹的可 见度和强度也会受到影响。
当一束光波在空间中传播时，遇到不均匀介质或受到外 界扰动时，干涉条纹的位置和形状也会发生变化。
干涉条纹的可见度与强度
01
干涉条纹的可见度与两束光波的 相位差和振幅有关。相位差越小 ，可见度越高；振幅越大，可见 度越高。
双光束干涉的原理
光程差
01
两束光在相遇点产生的光程差会导致相位发生变化，进而影响
干涉结果。
干涉加强
02
当两束光的光程差为半波长的偶数倍时，光强增强，形成明条
纹。
干涉减弱
03
当两束光的光程差为半波长的奇数倍时，光强减弱，形成暗条
纹。
02
双光束干涉实验装置
Chapter
光源
激光器
作为相干性好的光源，激光器能 够产生单色性好的光束，是双光 束干涉实验中的理想选择。
激光器稳定性误差
激光器的输出功率和波长可能会随时间变化，导 致干涉条纹的移动和变化。
探测器响应误差
探测器的响应速度和精度会影响对干涉条纹的记 录和分析。
THANKS
双光束干涉实验的实施与分析
光的偏振与干涉效应
偏振性质研 究
对实验结果的影 响
偏振实验展 示
拓展干涉应用领 域
干涉效应分 析
光的偏振行为认 识
偏振片调整
观察到的效应
惠更斯原理在干涉实验中的应 用
惠更斯原理是描述波动现象的重要原理，可以应 用于解释干涉实验中的一些现象。结合惠更斯原 理，可以更深入地理解干涉现象的成因和干涉条 纹的形成规律。
激光干涉仪的精密测量
高精度测量
激光干涉仪能够 实现高精度的长 度、位移等参数
测量
原理优化
利用双光束干涉 实验的原理，可 以改进激光干涉
仪的性能
测量精度提 高
优化激光干涉仪， 可以提高测量的
精度和准确性
广泛应用
激光干涉仪在科 学研究、工业制 造等领域都有重
要应用
光栅测量与光学信号处理
01 精密测量
实验结果的统计与分析
多次实验数据统计
对多次实验数据进行统计 分析，可以得到更加准确 的结果和结论。
误差排除
利用统计方法对实验数据 进行处理，可以排除误差 影响，提高实验结果的可 靠性。
● 04
第四章 双光束干涉实验的进 一步研究
光的相干性与干 涉结果
光的相干性是影响干 涉结果的重要因素， 对光源的相干性进行 研究有助于理解干涉 现象的本质。通过改 变光源的相干性，可 以观察到干涉条纹的 变化，从而探究相干 性对干涉实验的影响。
校准精度
仪器校准是确保测量准确 性的重要环节 利用双光束干涉实验，可 以提高校准的精度，保证 测量结果的可信度
性能稳定
校准后的光学仪器性能更 为稳定，能够长时间保持 高精度工作 为各种应用提供可靠的测 量支持
可靠性提升
双光束干涉1.
I = I1 I2 2 I1I2 cos
P = IM Im = 4 =1 IM Im 4
使一个狭缝加宽一倍，振幅变为原来的 2 倍，光强 变为原来的 4 倍，相干度为
I = I1 4I1 2 4I1I1 cos = 5I1 4I1 cos
P = IM Im = 8 = 0.8 IM Im 10
3.1.2 双光束干涉 (Two-beam interference) 1．分波面法双光束干涉 在实验室中为了演示分波面法的双光束干涉，最常 采用的是图所示的双缝干涉实验。
分波面法
p S*
激
S1*
光
S2 *
x
k=+2
k=+1
k= 0
I
k=-1
k=-2
1．分波面法双光束干涉
Sl 和 S2 双缝从来自狭缝 S 的光波波面上分割出很小的 两部分作为相干光源，它们发出的两列光波在观察屏 上叠加，形成干涉条纹。
1．分波面法双光束干涉 对应 = (2m+1)π (m=0, 1, 2 ) 的空间点
y = (m 1 ) Dl (12)
2d
为光强极小，呈现干涉暗条纹。
1．分波面法双光束干涉
相邻两亮（暗）条纹间的距离是条纹间距为，且
= Dy = Dl = l (13) d
其中 = d/D 叫光束会聚角。在实验中，可以通过 测量 D、d 和 ，计算求得光波长 l。
于是，零级条纹（因而所有条纹）应当上移。
(2) 考察屏幕上的一个固定点移动一个条纹，表明光 程差相差一个波长，因此
(n n)l = 20l n = n 20l
进而可得
2.1 双光束干涉
当干涉光强的极小值Imin=0时，V=1，二光束
完全相干，条纹最清晰；
当Imax=Imin时，V=0，二光束完全不相干，无
干涉条纹；
当Imax≠Imin≠0时，0＜V＜1，二光束部分相
干，条纹清晰度介于上面两种情况之间。
4/2/2021
5
2）产生干涉的条件
双光束叠加在P点处的光强分布为
I I1 I2 2 I1I2 cos cos
0
2nh
2
m0
m0
0
2nh
1 2
通常，m0不一定是整数，即中心未必是最亮点，故经
常把m0写成 m0 m1
其中，m1是靠中心最近的亮条纹的级数(整数)， 0＜ε＜1。
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29
等倾干涉条纹的特性②
② 等倾亮圆环的半径
由中心向外计算，第N个亮环的干涉级数为[m1-(N1)]，该亮环的张角为θ1N，它可由
稳定：用肉眼或记录仪器能观察到
或记录到条纹分布，即在一定时间 内存在着相对稳定的条纹分布。
讨论，图2-1所示的两列单色
线偏振光的叠加
E1
E01
c os (1t
k1
r
01 )
E2 E02 cos(2t k2 r 02 )
波函数
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2
在P点相遇，E1与E2振动方向间的夹角为θ，则在P点
肉眼或探测仪器就将观察不到稳定的条纹分布。 因此，为了产生干涉现象，要求两叠加光束的频率尽量相等。
4/2/2021
6
(2) 对叠加光束振动方向的要求
当两光束光强相等，则条纹可见度为V=cosθ
若θ=0，两光束的振动方向相同时，V=1，干涉条
2.1 双光束干涉解析
1 2 I12 I1I 2 cos cos
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涉现象； 2.若随时间变化(即 随时间变化)太快，也 看不到干涉现象。
3
在能观察到稳定的光强分布的情况下
1.出现光强极大的条件
2m , m 0,1,2...
光强极大值Imax为 I max I1 I 2 2 I1 I 2 cos
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波函数
2
在 P 点相遇， E1 与 E2 振动方向间的夹角为 θ ，则在 P 点
处的总光强为
I I1 I 2 2 I1 I 2 cos cos I1 I 2 2 I12
式中，I1、I2是二光束的光强，I12为干涉项； 是二光束 的相位差，且有 注意：对干涉项I12 1.若太小，看不到干 k2 r k1 r 01 02 t
2.1 双光束干涉
2.1.1 产生干涉的基本条件
1.两束光的干涉现象 2.产生干涉的条件 3.实现光束干涉的基本方法
2.1.2 双光束干涉
1.分波面法双光束干涉 2.分振幅双光束干涉
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1
1.两束光的干涉现象
光的干涉：指两束或多束光在 空间相遇时， 在重叠区内形成 稳定的强弱强度分布的现象。
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4
2.产生干涉的条件
讨论：
1）干涉条纹可见度 定义
I max I min V I max I min
当干涉光强的极小值Imin=0时，V=1，二光束 完全相干，条纹最清晰； 当Imax=Imin时，V=0，二光束完全不相干，无 干涉条纹； 当Imax≠Imin≠0时，0＜V＜1，二光束部分相 干，条纹清晰度介于上面两种情况之间。
《双光束干涉》课件
在双光束干涉实验中，测量仪器通常 包括显微镜、测微器和光电探测器等。
03
双光束干涉的实验操作
实验准备
01
02
03
实验器材
包括分束器、反射镜、光 屏、激光器、测量尺等。
实验环境
确保实验室环境安静、无 风，避免外界因素干扰实 验结果。
安全措施
确保实验人员佩戴护目镜， 避免激光直接照射眼睛。
实验步骤
安装调试
按照实验要求，正确安 装和调试实验器材，确
保光路正确。
开启激光器
调整激光器输出功率， 使光束稳定。
观察干涉现象
观察双光束在光屏上的 干涉现象，记录干涉条
纹。
改变实验条件
可改变光束角度、光束 间距等条件，观察干涉
现象的变化。
数据处理与分析
数据记录
详细记录不同实验条件下 干涉条纹的数量、宽度和 分布。
改进方法一
使用更稳定的光源，如激光， 以减小光波相位差的不稳定性
。
改进方法二
使用高精度测量设备，确保双 缝宽度和间距的准确性。
THANKS
感谢观看
干涉现象
干涉现象是指两束或多束相干波在空 间某些区域相遇时，相互叠加而形成 的稳定强度分布现象。
干涉现象是波动性的重要特征之一， 是双光束干涉的基础。
双光束干涉的形成原理
双光束干涉是指两束相干光在空间相遇并相互叠加，形成稳 定的干涉现象。
双光束干涉的形成原理基于光的波动性和相干性，当两束相 干光波的相位差恒定时，它们在空间某些区域形成稳定的干 涉图案。
数据处理
对记录的数据进行计算和 处理，求出干涉条纹的间 距和角度。
结果分析
根据数据处理结果，分析 双光束干涉的规律和特点， 得出结论。
分波前双光束干涉实验
分波前双光束干涉实验观察双光束干涉现象，通常的办法是将同一波列分解为二，使他们经过不同的途径后重新相遇。
由于这样得到的两个波列是由同一波列分解而来，他们频率相同，相位差稳定，震动方向也可作到基本上平行，从而可以产生稳定的干涉场。
分解波列的方法通常有分波前和和分振幅两种方法，其中分波前方法是通过光具将光源波前分成两部分，使之分别通过两个光具组，经衍射、反射或折射后交叠起来，在一定区域内产生干涉场，经典的杨氏双缝实验就属于这类分波前干涉装置，分波前干涉装置有多种类型，其中利用切开的透镜可以组成多种对切透镜装置观察双光束干涉，此外劳埃德镜装置和菲涅耳双棱镜也是典型的分波前干涉装置。
在本实验中我们主要讨论典型的分波前干涉装置包括比列(Billet)对切透镜和梅斯林(Maslin)对切透镜两种利用对切透镜实现双光束干涉的实验装置，此外还有利用劳埃德镜装置和菲涅耳双棱镜实现双光束干涉。
1.待研究问题：(1)比列对切透镜双光束干涉现象有什么特点，如何观察。
(2)梅斯林对切透镜干涉现象有什么特点，如何观察。
(3)如何利用劳埃德镜装置观察双光束干涉现象。
(4)如何利用菲涅耳双棱镜装置观察双光束干涉现象。
2实验原理2.1比列(Billet)对切透镜实验比列对切透镜一般是将焦距为f的透镜中间宽度为a的部分切去，如图1所示将余下的两部分粘和后所构成。
图1 比列对切透镜组成粘合的比列对切透镜分波前双光束干涉可分为会聚光的干涉和发散光的干涉两种情形进行分析。
如图2所示，点光源S 位于透镜物方焦点以外的粘合透镜中心线上距离中心o 点距离为L ，根据透镜成像基本原理，该点光源将在透镜像方成实像,且由于上下两部分光心错开，因此点光源s 经过该粘合透镜将如图2所示得到两个实像S 1和S 2。
这样点光源发出的球面波将会由该粘合透镜分成两束光分别会聚与S 1与S 2。
在透镜后方如图2所示阴影区内则可以观察到两光束干涉现象。
根据图1所示粘合透镜的结构可知，粘合透镜上半部分的光心是在粘合透镜中心点O 下方a/2处的O 2，同理下半部分的光心是O 点上方a/2处的O 1，若原透镜焦距为f ，则可以通过透镜成像原理计算得到实像S 1S 2距离d 满足：f L aL-=d (1)根据两点光源的干涉原理，和粘合透镜成像情况，在阴影区域内光屏上的干涉条纹应为双曲线型，在傍轴情况下近似为平行直条纹，若光屏距离透镜距离为D 则根据(1)式及两点光源干涉基本原理可得条纹间距为：λ⋅+-=∆aLDf DL fL x (2)图2 比列对切透镜会聚球面波干涉比列对切粘合透镜干涉情况的典型光路是在对切透镜的中心线上物方焦平面上放置一点光源S ，如图3所示，由S 点发出的球面波经透镜上下两部分分割，分波前折射后变成夹角为θ的两束平行光，他们叠加后在斜线所示的区域内将产生干涉。
双光束干涉用于波长测定matlab程序
双光束干涉是一种常用的光学方法，用于测量光的波长。
利用双光束干涉技术，可以精确地测定光的波长，这在许多光学应用中都是非常重要的。
本文将介绍如何使用Matlab程序进行双光束干涉的波长测定。
一、双光束干涉原理1. 双光束干涉原理双光束干涉是指将来自同一光源的两束光进行干涉，通过光的干涉条纹来测定光的性质。
当两束光相遇后，会形成干涉条纹，通过测量条纹的间距或角度，可以计算出光的波长。
2. 干涉仪双光束干涉实验通常需要使用一个干涉仪，例如迈克尔逊干涉仪或弗兰赫-珀罗干涉仪。
这些干涉仪能够有效地产生干涉条纹，并且可以通过调节干涉仪的参数来改变条纹的特性。
二、Matlab程序设计1. 程序原理利用Matlab编程进行双光束干涉的波长测定，通常需要使用光学原理的相关公式，结合实际干涉仪的参数进行计算。
使用Matlab编程可以高效地进行数据处理和结果分析。
2. 编程步骤(1) 定义干涉仪参数：首先需要定义干涉仪的相关参数，包括光程差、入射角、干涉条纹的形式等。
(2) 计算干涉条纹：利用相关公式计算出干涉条纹的间距或角度。
(3) 波长计算：根据实验数据和干涉条纹的特性，计算光的波长。
三、程序实现与结果分析1. 编程实现在Matlab中，可以利用相关函数和计算方法实现双光束干涉的波长测定。
通过输入实验数据和干涉仪参数，可以得到波长结果。
2. 结果分析对于双光束干涉的波长测定结果，可以进行数据分析和结果验证。
通过与其他方法进行对比，可以验证波长测定的准确性和可靠性。
四、应用与展望1. 应用领域双光束干涉用于波长测定，在光学领域具有广泛的应用，包括光谱分析、光学元件表征等。
利用Matlab程序进行波长测定，可以提高实验效率和数据处理能力。
2. 发展前景随着光学技术的发展和Matlab程序的不断完善，双光束干涉的波长测定方法将会得到更加精确和可靠。
未来还可以结合其他光学方法和数据处理技术，进一步提高波长测定的精度和应用范围。
s双光束干涉2.1.2-3(平行平板)
2.1.2 双光束干涉
3.分振幅法双光束干涉
①平行平板产生的干涉－－等倾干涉
补充材料: 光反射时相位的变化; 透射光无半波损失
疏 n1 有半波损失
密 n2 无半波损失
2.1 双光束干涉
2.1.2 双光束干涉
3.分振幅法双光束干涉
①平行平板产生的干涉－－等倾干涉 扩展光源上的一点S发出的一束光经平行平板的上，下表 面的反射和折射后，在透镜后焦面P点相遇产生等倾干涉。 由光路可见，几何路径引起的光程差为：
2.1 双光束干涉
2.1.2 双光束干涉
a. 等倾圆环的条纹级数 3.分振幅法双光束干涉 ①平行平板产生的干涉－－等倾干涉
愈接近等倾圆环中心，相应入射光线角度θ1愈小，光程差愈大， 干涉条纹级数愈高; 偏离圆环中心愈远，干涉条纹级数愈小。 设中心点的干涉级数为m0，则由
0 2nh
2
m0
n1 1
①平行平板产生的干涉－－等倾干涉 例. 空气中有一透明薄膜 d 0.4m n 1.5 白光垂直照射。求反射光呈什么颜色？ 解： 实际是求什么波长的光反射干涉加强！ 能否用 2nd k ？ 2nd (2k 1) 应用 加强 2
k k k k
n 1.5
n2 1
d
2nd 2 1.5 0.4 103 1200 nm 1 1 1 k k k 2 2 2 0 2400 nm 1 800 nm 2 480 nm 青色（绿与蓝之间） 3 340 nm
应用：可判断
Sio2
薄膜生长情况。
2.1 双光束干涉
' n( AB BC) n0 AN
双光束干涉仪的原理和应用
应用场景：研究光学材 料的光学性能，优化光 学系统设计
优势：高精度、高灵敏 度，可测量各种光学材 料的色散特性
未来发展：随着光学技 术和干涉技术的发展， 双光束干涉仪在光学材 料色散特性测量方面将 会有更广泛的应用
THANKS
汇报人：XX
干涉图样：干涉条纹的形状和分布取决于 光波的波长、双光束的角度和两束光波的 相位差
干涉条纹的分析
干涉现象：两束光波在空间相遇时，产生明暗相间的干涉条纹 干涉条件：光波的频率、振动方向、传播方向相同，相位差恒定 干涉图样：等间距、等宽度的条纹，呈现特定的色彩和亮度 应用领域：光学测量、光学仪器、量子光学等领域
应用范围：适用于各种光学材料的折射率测量，尤其适用于高精度、高稳定性的光学材料
优势：精度高、稳定性好、可重复性好
未来发展：随着光学材料和光学技术的不断发展，双光束干涉仪在光学材料折射率测量方面的 应用将更加广泛和重要
测量光学材料的色散特性
测量原理：利用双光束 干涉仪产生干涉图样， 通过分析干涉图样变化 来测量光学材料的色散 特性
反射镜：改变光束 的方向
干涉仪：观察干涉 现象并测量干涉条 纹的位置和移动
干涉条纹的形成
光的波动性：光波在传播过程中遇到障碍 物时会产生衍射和干涉现象
干涉条件：两束光波的频率相同、相位差 恒定、振动方向相同
双光束干涉：两束相干光波在空间相遇 后，在某些区域发生干涉加强，形成明 亮的干涉条纹，而在另一些区域发生干 涉相消，形成暗的干涉条纹
双光束干涉仪的原理和 应用
XX,a click to unlimited possibilities
汇报人：XX
目录
01 添 加 目 录 项 标 题
02 双 光 束 干 涉 仪 的 原
牛顿环实验与光的干涉解析双光束干涉现象
牛顿环实验与光的干涉解析双光束干涉现象牛顿环实验是一种经典的光的干涉实验，它可以帮助我们理解光的干涉现象以及光的波动性质。
在这个实验中，一束平行光照射到一个凹透镜与平板玻璃之间，通过观察实验现象，我们可以探索光的波动性质。
首先，我们来了解一下牛顿环实验的基本原理。
在实验中，一束平行光照射到一个凹透镜上，形成了一个中心发散的光源。
当这束光通过凹透镜后照射到平板玻璃上时，它会在玻璃的上表面和下表面发生反射和折射。
这两个过程都会导致光的干涉。
具体来说，当光从光源经过凹透镜照射到平板玻璃上时，光会分为两束：一束直接照射到平板玻璃上，另一束经过一次反射后才照射到平板玻璃上。
这两束光的路径差决定了干涉的程度。
当两束光的路径差是整数倍的波长时，它们会相干叠加并形成明亮的干涉环。
这些明亮的环被称为牛顿环。
而当两束光的路径差是半整数倍的波长时，它们会相消干涉，形成暗纹。
通过观察牛顿环的分布，我们可以得到一些有关光的干涉的信息。
例如，通过计算牛顿环的半径，我们可以测量光的波长。
根据牛顿环的半径和凹透镜的曲率半径，可以推导出凹透镜的半径。
此外，牛顿环实验还有一种扩展，即双光束干涉现象。
在这个现象中，实验装置中加入了分束器，使光分成两束，然后再次合并在一起。
这种实验可以进一步探索光的干涉现象，并通过改变分束器的位置和角度来观察干涉的变化。
总之，牛顿环实验是一种重要的光的干涉实验，通过它我们可以深入了解光的波动性质以及干涉现象。
通过实验的观察和分析，我们可以测量光的波长和器件的特性。
这个实验不仅有助于加深我们对光学原理的理解，也具有实际的应用价值。
通过牛顿环实验的研究，我们可以更好地理解光的干涉现象，并应用到相关领域。
例如，牛顿环的应用包括光学薄膜的研究、表面粗糙度的检测以及液体折射率的测量等。
这些应用都依赖于对光的干涉的深入理解，并能够通过实验来验证和应用。
在未来的研究中，我们可以进一步探索牛顿环实验的应用领域，并尝试改进实验装置和技术，以提高实验的准确性和可靠性。
揭示光的干涉现象的双光束干涉实验
揭示光的干涉现象的双光束干涉实验引言：光的干涉现象是物理学中一个重要的现象，它可以用于分析和理解光的性质。
双光束干涉实验是一种常见的实验方法，通过它可以直观地观察到光的干涉效应。
本文将详细介绍这个实验的背景、原理、实验过程以及实验的应用和其他相关的专业性角度。
一、背景介绍：光的干涉现象是指两束或多束光相互叠加时产生的互相增强或抵消的现象。
这种现象说明了光既可以表现出波动性，又可以表现出粒子性。
二、双光束干涉实验原理：双光束干涉实验是通过将单色光分为两束光，并使它们在某一空间区域内相遇，进而产生干涉现象。
其核心原理是叠加原理和相干性原理。
1. 叠加原理：光的叠加原理是指当两束或多束光相遇时，它们的振幅将叠加在一起。
在双光束干涉实验中，单色光通过分光镜分成两束光，然后经过不同的光程传播，再次汇聚到一起。
这时，两束光会发生干涉现象，根据光程差的不同，干涉会有增强或抵消的效果。
2. 相干性原理：相干性是指两束或多束光波的波形之间存在一定关系，可以通过相位差来描述。
两束光在叠加的时候，它们的相位差决定了干涉的结果。
当相位差为整数倍的2π时，叠加效果增强；当相位差为奇数倍的π时，叠加效果抵消。
因此，控制相位差是双光束干涉实验中的关键。
三、实验准备：进行双光束干涉实验前，我们需要准备一些实验装置。
以下是一些基本的实验装置和材料：1. 光源：单色光是必需的，如使用激光器或单色滤光片。
2. 分束器：通常使用半透镜或分光镜来将光分成两束。
3. 光路调节装置：如平行平板或反射镜，用于调节两束光的光程差。
4. 探测器：如光电二极管或底片，用于通过观察干涉条纹来检测干涉现象。
四、实验过程：下面将详细介绍双光束干涉实验的实验过程：1. 确定光源：选择一种适合的单色光源，如激光器。
2. 分束器设置：将光通过分束器分成两束光。
可以使用半透镜或分光镜来实现分束。
3. 光路调节：通过调整平行平板或反射镜的位置，控制两束光的光程差。
双光束干涉原理
双光束干涉原理
嘿，朋友们！今天咱来唠唠双光束干涉原理。
你说这双光束干涉原理啊，就像是一场奇妙的光影舞蹈。
想象一下，有两束光，就像两个调皮的小精灵，它们手牵手一起往前跑。
这两束光在相遇的时候，就会发生一些特别神奇的事情。
咱平时生活里也能见到类似的情况呀！就好比说，你在水面上扔两个小石子，那水波不就会相互交织、重叠嘛，这和双光束干涉有点像呢！只不过光的世界更加奇妙和复杂。
双光束干涉里有个特别重要的概念，就是相位差。
哎呀，这相位差就像是这两个小精灵之间的默契程度。
如果它们配合得好，那干涉出来的效果就特别漂亮；要是配合得不好，那可就没那么精彩啦！
你看那杨氏双缝干涉实验，不就是把这个原理展现得淋漓尽致嘛！通过两条狭缝的光，会在后面的屏幕上形成一系列明暗相间的条纹，哇，那可真是太壮观了！这难道不神奇吗？
而且啊，这双光束干涉原理在很多地方都大有用处呢！比如说在光学仪器里，通过利用它，能让我们看到更清晰、更准确的图像。
这就好像给我们的眼睛加上了一个超级放大镜，能发现好多平时发现不了的细节呢！
再想想，如果没有这个原理，我们的很多科技还怎么发展呀？那些漂亮的全息投影，不也是靠着它才能实现的嘛！这就像是给我们的世界打开了一扇充满奇幻色彩的大门。
咱再回过头来想想，这小小的光，竟然有这么大的魔力，能让我们看到这么多奇妙的现象，能帮助我们创造出这么多先进的技术。
这难道不值得我们好好去研究、去探索吗？
所以啊，朋友们，可别小瞧了这双光束干涉原理。
它就像是隐藏在光的世界里的一个神秘宝藏，等待着我们去挖掘、去发现。
让我们一起带着好奇的心，去探索这个充满魅力的光的世界吧！。
双光束干涉的基本条件
双光束干涉的基本条件《双光束干涉的基本条件》有一次啊，我和我的实验室小伙伴在做光学实验，那场景简直是“鸡飞狗跳”。
小伙伴大喊着：“这双光束干涉到底需要啥条件啊，怎么就是出不来效果呢？”这就引出了我们今天要好好讨论的双光束干涉的基本条件。
那到底啥是双光束干涉呢？简单来说，就是两束光相互叠加后产生的一种光学现象，有的地方加强了，有的地方减弱了。
这就像是两个人在拔河，如果力都往一块儿使就加强了，如果方向相反那就相互抵消减弱了，不过光可比这拔河复杂多了。
首先啊，光源得是相干光源。
啥叫相干光源呢？就好比两个双胞胎，得非常相似。
光是一种电磁波，相干光源发出的光它的频率得相同，要是频率不一样，就像两个人唱歌不在一个调上，肯定没法很好地产生干涉现象。
比如说，我们常见的普通灯泡发出的光就不是相干光，因为里面各种频率的光都有混在一起，乱哄哄的。
但是像激光就很容易满足这个条件，激光的频率那是相当单一的，就像训练有素的士兵一样整齐。
而且啊，相干光源的相位差还得保持恒定。
这相位就像是两个人出发的起始位置，定好了就不能乱变，如果一会儿超前一会儿落后，那也没法玩干涉了。
其次呢，这两束光还得满足振动方向相同或者有平行的振动分量。
这就好比两个人跳舞，得朝向一个方向扭，要是一个横着扭一个竖着扭，那肯定乱套了，光也同理。
如果振动方向完全垂直，那是不可能形成干涉现象的。
不过要是有平行的分量，那至少还能部分地干涉一下。
再就是两束光在相遇的区域里，它们的光程差还得在相干长度之内。
啥叫光程差呢？就是两束光走过的路程不一样产生的差值。
比如说一束光抄近道了，另一束光绕路了。
但是这个差值得在一个合理的范围内，要是超出了相干长度，就像两个人走散得太远了，那也就没法干涉了。
打个比方啊，你和朋友约好了在一个广场碰面一起做点啥，但是他离得太远，你们的“波”（就类比着资源或者联系之类的东西）完全到不了一起，那还咋相互作用呢。
从实际操作来说啊，我觉得对于那些想做好双光束干涉实验的人，在选择光源的时候就要特别小心了。
双光束干涉的实验观察与分析
双光束干涉的实验观察与分析双光束干涉是一种常见的光学现象，它是由两束光线交叠产生的干涉现象。
在双光束干涉实验中，我们通过调整两束光线的相位差和角度来观察干涉条纹的变化，并通过分析实验结果来了解干涉现象的原理。
在实验前，我们首先准备一束光线，可以使用激光器或者光源加透镜来获得平行的光线。
然后，我们将这束光线分为两束，分别被称为光路1和光路2。
在光路1和光路2的交点处放置一块半透明的玻璃板，玻璃板可以将光线分成反射光和透射光。
当两束光线汇聚到一起时，它们会在焦点附近产生干涉现象。
我们可以通过观察在屏幕上形成的干涉条纹来观察干涉现象。
在观察中，我们首先调整光路1和光路2之间的相位差。
当两束光线的相位差为一个波长的整数倍时，它们在焦点附近会产生明亮的条纹。
而当相位差为半波长的整数倍时，它们在焦点附近会产生暗条纹。
这是因为两束光线的相位差决定了它们的叠加效果，当相位差为整数倍时会产生叠加增强的效果，而当相位差为半波长的整数倍时会产生叠加抵消的效果。
接下来，我们可以通过调整光路1和光路2之间的角度来改变干涉条纹的间距。
当两束光线的角度发生变化时，干涉条纹的间距也会随之改变。
根据干涉条纹的间距可以计算出两束光线之间的角度差。
通过对双光束干涉实验进行观察和分析，我们可以了解光线的波动性质。
干涉现象表明，光线是按波动理论传播的。
另外，我们还可以通过干涉实验来测量光源的波长和光线的相位差。
在实际应用中，干涉现象在测量和检测领域具有重要的应用价值。
总的来说，双光束干涉实验展示了光线的干涉现象，通过观察干涉条纹的变化可以了解光线的波动性质。
这种实验方法简单易行，适用于教学和研究领域，对深入理解光学现象具有重要意义。
双光束干涉实验不仅可以用来观察干涉条纹的变化，还可以用来研究光的相干性及光的干涉现象的性质。
相干性是衡量光强波动的规律性和有序性的度量。
如果两束光的相位相同或者相差为整数倍的波长，那么它们会产生明亮的干涉条纹，这是由于两束光的振幅相加叠加而成。
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2）产生干涉的条件
双光束叠加在P点处的光强分布为
I I1 I 2 2 I1 I 2 cos cos
影响光强条纹稳定分布的主要因素是：1）两光束频率； 2）两光束振动方向夹角和3）两光束的相位差。 (1) 对叠加光束的频率要求
当两光束频率相等，Δ ω =0时，干涉光强不随时间变化，可以 得到稳定的干涉条纹分布。 当两光束的频率不相等，Δ ω ≠0时，干涉条纹将随着时间产生 移动，且Δ ω 愈大，条纹移动速度愈快，当Δ ω 大到一定程度时， 肉眼或探测仪器就将观察不到稳定的条纹分布。 因此，为了产生干涉现象，要求两叠加光束的频率尽量相等。
2.1 双光束干涉
2.1.1 产生干涉的基本条件
1.两束光的干涉现象 2.产生干涉的条件 3.实现光束干涉的基本方法
2.1.2 双光束干涉
1.分波面法双光束干涉 2.分振幅双光束干涉
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1.两束光的干涉现象
光的干涉：指两束或多束光在 空间相遇时， 在重叠区内形成 稳定的强弱强度分布的现象。
1 2 I12 I1I 2 cos cos
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涉现象； 2.若随时间变化(即 随时间变化)太快，也 看不到干涉现象。
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在能观察到稳定的光强分布的情况下
1.出现光强极大的条件
2m , m 0,1,2...
光强极大值Imax为 I max I1 I 2 2 I1 I 2 cos
稳定：用肉眼或记录仪器能观察到
或记录到条纹分布，即在一定时间 内存在着相对稳定的条纹分布。
讨论，图2-1所示的两列单色 线偏振光的叠加
E1 E01 cos(1t k1 r 01 ) E2 E02 cos(2t k 2 r 02 )
2
① 如果S1、S2到S的距离相等，Δ R=0，则
对应=2mπ(m=0,±1,±2,…)的空间点
D 为光强极大，呈现干涉亮条纹； ym d
对应 =(2m+1)π的空间 点 1 D y m 为光强极小，呈现干涉暗条纹。
2 d
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干涉条纹形状（以强度为特征的空间分布）
光屏上是与y轴垂直、明暗相间的直条纹。相邻两亮 (暗)条纹间的距离是条纹间距ε，且
• 条纹间距与会聚角成反比 , 与波长 成正比; • 在实验中，可以通过测量D、d和ε， 其中w=d/D叫光束会聚 计算光波长λ。
D y d w
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(2) 对叠加光束振动方向的要求
当两光束光强相等，则条纹可见度为V=cosθ
若θ =0，两光束的振动方向相同时，V=1，干涉条 纹最清晰； 若θ =π/2，两光束正交振动时，V=0，不发生干涉； 当0＜θ ＜π/2时，0＜V＜1，干涉条纹清晰度介于上 面两种情况之间。
为了产生明显的干涉现象，要求两叠加光束的 振动方向相同。
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(3) 对叠加光束相位差的要求
为了获得稳定的干涉图形，两叠加光束的相位 差必须固定不变，即要求两等频单色光波的初 相位差恒定。 实际上，考虑到光源的发光特点，这是最关键 的要求。 结论：要获得稳定的干涉条纹，要求：
①两束光波的频率相同； ②两束光波在相遇处的振动方向相同； ③两束光波在相遇处应有固定不变的相位差。
这三个条件就是两束光波发生干涉的必要条件， 通常称为相干条件。
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3.实现光束干涉的基本方法
原子的发光特点
获得相干光的方法
普通光源：自发辐射- -非相干光源 时间：持续时间有限(10-8s)- -波列； 相位：彼此无关- -同一原子不同时刻，不同原子同 一时刻。 激光：受激辐射 - -相干光源
狭缝S和双缝S1、S2都很窄，均可视为次级线光源。 从线光源S发出的光波经SS1P和SS2P两条不同路径， 在观察屏P点上相交，其光程差为
Δ =(R2-R1)+(r2-r1)=Δ R+Δ r
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近轴远场条件下：d« D,且y在很小范围内
两光束的相位差为
讨论
2 yd R D
两独立光源不可能相干；将一波列的光分成两束或多 束，然后再令其重叠，在相遇区域有可能发生干涉。 分波面法- -杨氏干涉 分振幅法- -薄膜干涉(迈克尔逊干涉) 分振动面- -偏振光干涉
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1.分波面法双光束干涉
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杨氏双缝干涉实验
实验原理图
S1、S2从来自S 的光波波面上分 割出很小的两部 分作为相干光源， 它们发出的光相 遇形成干涉条纹。
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波函数
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在 P 点相遇， E1 与 E2 振动方向间的夹角为 θ ，则在 P 点
处的总光强为
I I1 I 2 2 I1 I 2 cos cos I1 I 2 2 I12
式中，I1、I2是二光束的光强，I12为干涉项； 是二光束 的相位差，且有 注意：对干涉项I12 1.若太小，看不到干 k2 r k1 r 01 02 t
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2.产生干涉的条件
讨论：
1）干涉条纹可见度 定义源自I max I min V I max I min
当干涉光强的极小值Imin=0时，V=1，二光束 完全相干，条纹最清晰； 当Imax=Imin时，V=0，二光束完全不相干，无 干涉条纹； 当Imax≠Imin≠0时，0＜V＜1，二光束部分相 干，条纹清晰度介于上面两种情况之间。
2.出现光强极小的条件
光强极小值Imin为
(2m 1) , m 0,1,2...
I min I1 I 2 2 I1 I 2 cos
当两束光强相等，I1=I2=I0，相应的极大值和极小值 分别为 Imax=2I0(1+cosθ ) Imin=2I0(1-cosθ )