扩散系数
扩散系数计算
扩散系数计算WTD standardization office【WTD 5AB- WTDK 08- WTD 2C】扩散系数费克定律中的扩散系数Ｄ代表单位浓度梯度下的扩散通量，它表达某个组分在介质中扩散的快慢，是物质的一种传递性质。
一、 气体中的扩散系数气体中的扩散系数与系统、温度和压力有关，其量级为5210/m s -。
通常对于二元气体Ａ、B 的相互扩散，Ａ在B 中的扩散系数和B 在A 中的扩散系数相等，因此可略去下标而用同一符号Ｄ表示，即AB BA D D D ==。
表７－１给出了某些二元气体在常压下（51.01310Pa ⨯）的扩散系数。
对于二元气体扩散系数的估算，通常用较简单的由富勒（Fuller ）等提出的公式：1/31/32[()()]A B D P v v =+∑∑ （７－１９）式中，D －Ａ、B 二元气体的扩散系数，2/m s ；P －气体的总压，Pa ；T －气体的温度，Ｋ；A M 、B M －组分Ａ、B 的摩尔质量，/kg kmol ；Av∑、Bv∑－组分Ａ、B 分子扩散体积，3/cm mol 。
一般有机化合物可按分子式由表７－２查相应的原子扩散体积加和得到，某些简单物质则在表７－２种直接列出。
51.01310Pa ⨯式７－１９的相对误差一般小于１０％。
二、 液体中的扩散系数由于液体中的分子要比气体中的分子密集得多，因此也体的扩散系数要比气体的小得多，其量级为9210/m s -。
表７－３给出了某些溶质在液体溶剂中的扩散系数。
式估算：150.6()7.410T B AB A M TD V -φ=⨯μ 2/m s （７－２１）式中，AB D －溶质Ａ在溶剂Ｂ中的扩散系数（也称无限稀释扩散系数），2/m s ；T －溶液的温度，Ｋ； μ－溶剂Ｂ的粘度，.Pa s ；B M －溶剂Ｂ的摩尔质量，/kg kmol ；φ－溶剂的缔合参数，具体值为：水；甲醇；乙醇；苯、乙醚等不缔合的溶剂为；A V －溶质A 在正常沸点下的分子体积，3/cm mol ，由正常沸点下的液体密度来计算。
扩散系数计算
7.2.2扩散系数费克定律中的扩散系数Ｄ代表单位浓度梯度下的扩散通量，它表达某个组分在介质中扩散的快慢，是物质的一种传递性质。
一、 气体中的扩散系数气体中的扩散系数与系统、温度和压力有关，其量级为5210/m s -。
通常对于二元气体Ａ、B的相互扩散，Ａ在B 中的扩散系数和B 在A 中的扩散系数相等，因此可略去下标而用同一符号Ｄ表示，即AB BA D D D ==。
表７－１给出了某些二元气体在常压下（51.01310Pa ⨯）的扩散系数。
150.67.410B AB A D V -=⨯μ 2/m s （７－２１）式中，AB D －溶质Ａ在溶剂Ｂ中的扩散系数（也称无限稀释扩散系数），2/m s ；T －溶液的温度，Ｋ；μ－溶剂Ｂ的粘度，.Pa s ；B M －溶剂Ｂ的摩尔质量，/kg kmol ；φ－溶剂的缔合参数，具体值为：水2.6；甲醇1.9；乙醇1.5；苯、乙醚等不缔合的溶剂为1.0；A V －溶质A 在正常沸点下的分子体积，3/cm mol ，由正常沸点下的液体密度来计算。
若缺乏此密度数据，则可采用Tyn-Calus 方法估算： 1.0480.285c V V =，其中c V 为物质的临界体积（属于基本物性），单位为3/cm mol ，见表7－４。
从（７－２１）可见，溶质Ａ在溶剂Ｂ中的扩散系数AB D 与溶质Ｂ在溶质Ａ中的扩散系数BAD 不相等，这一点与气体扩散系数的特性明显不同，需引起注意。
对给定的系统，可由温度1T 下的扩散系数1D 推算2T 下的2D （要求1T 和2T 相差不大），如下：21211()T D D T 2μ=μ （７－２２）三、 生物物质的扩散系数表７－５给出了一些生物溶质在水溶液中的扩散系数。
表7—5 生物溶质在水溶液中的扩散系数PM其中，.atm）。
** P M的单位：m3溶质（标准状态）／（s?m2?atm/m）。
扩散系数计算
7、2、2扩散系数费克定律中的扩散系数Ｄ代表单位浓度梯度下的扩散通量,它表达某个组分在介质中扩散的快慢,就是物质的一种传递性质。
一、气体中的扩散系数气体中的扩散系数与系统、温度与压力有关,其量级为5210/m s -。
通常对于二元气体Ａ、B 的相互扩散,Ａ在B 中的扩散系数与B 在A 中的扩散系数相等,因此可略去下标而用同一符号Ｄ表示,即AB BA D D D ==。
表７－１给出了某些二元气体在常压下(51.01310Pa ⨯)的扩散系数。
对于二元气体扩散系数的估算,通常用较简单的由富勒(Fuller)等提出的公式:1/31/32[()()]A B D P v v =+∑∑ (７－１９)式中,D －Ａ、B 二元气体的扩散系数,2/m s ;P －气体的总压,Pa ; T －气体的温度,Ｋ;A M 、B M －组分Ａ、B 的摩尔质量,/kg kmol ;Av∑、Bv∑－组分Ａ、B 分子扩散体积,3/cm mol 。
一般有机化合物可按分子式由表７－２查相应的原子扩散体积加与得到,某些简单物质则在表７－２种直接列出。
51.01310Pa ⨯式７－１９的相对误差一般小于１０％。
二、液体中的扩散系数由于液体中的分子要比气体中的分子密集得多,因此也体的扩散系数要比气体的小得多,其量级为9210/m s -。
表７－３给出了某些溶质在液体溶剂中的扩散系数。
对于很稀的非电解质溶液(溶质Ａ＋溶剂Ｂ),其扩散系数常用Wilke-Chang 公式估算:150.6()7.410T B AB A M TD V -φ=⨯μ 2/m s (７－２１)式中,AB D －溶质Ａ在溶剂Ｂ中的扩散系数(也称无限稀释扩散系数),2/m s ;T －溶液的温度,Ｋ; μ－溶剂Ｂ的粘度,.Pa s ;B M －溶剂Ｂ的摩尔质量,/kg kmol ;φ－溶剂的缔合参数,具体值为:水2、6;甲醇1、9;乙醇1、5;苯、乙醚等不缔合的溶剂为1、0;A V －溶质A 在正常沸点下的分子体积,3/cm mol ,由正常沸点下的液体密度来计算。
扩散系数计算
它表达某个组分在介质中扩 0.0101T 1.75(7—19)722扩散系数费克定律中的扩散系数D 代表单位浓度梯度下的扩散通量， 散的快慢，是物质的一种传递性质。
一、气体中的扩散系数气体中的扩散系数与系统、温度和压力有关，其量级为10 m 2/s 。
通常对于二元气体A 、B 的相互扩散，A 在 B 中的扩散系数和 B 在A 中的扩散系数相等，因此可略去下标而用同一符号D 表示，即 D AB = D BA =D。
表7 — 1给出了某些二元气体在常压下(1.013 105Pa )的扩散系数。
对于二元气体扩散系数的估算，通常用较简单的由富勒(Fuller )等提出的公式:p[c V A )1/3 e V B )1/3]22式中，D —A 、B 二元气体的扩散系数，m /s ；P —气体的总压，Pa ;T —气体的温度，K ；MA 、MB —组分A 、B 的摩尔质量，kg/kmol ；7 V A 7 V B3、—组分A 、B 分子扩散体积，cm 3/mol 。
一般有机化合物可按分子式由表7-2查相应的原子扩散体积加和得到，某些简单物质则在表7-2种直接列出。
表7-1某些二元气体在常压下(5)的扩散系数系统温度/K 扩散系数/(10-5m 2/s)系统温度/K-5 2扩散系数/(10 m/s)H 2—空气 273 6.11 甲醇一空气 273 1.32 He —空气 317 7.56 乙醇一空气 273 1.0202—空气 273 1.78 正丁醇-空气 273 0.703 Cl 2 —空气 273 1.24 苯-空气 298 0.962 H 2O —空气273 2.20 甲醇一空气298 0.844 298 2.56 H 2— CO 273 6.513323.05 H 2— CO 2 273 5.50 NH 3 —空气 273 1.98H 2— N 2 273 6.89 CO 2 —空气273 1.38294 7.632981.64 H 2— NH 3 298 7.83 SO 2 —空气 2931.22He — Ar2987.297-2 原子扩散体积3v/(cm /mol) 分子扩散体积 3工 V /( cm /mol)原子扩散体积3v/(cm /mol)分子扩散体积3工 V /( cm /mol)C15.9 He 2.67 S22.9CO 18.0,其扩散系数常用 Wilke-Cha ng 公式估算:2 /m/S（7 — 21）AB= 7.4 10‘5(M B )T T 」V A 0.6式7 — 19的相对误差一般小于1 0%。
扩散系数的公式
扩散系数的公式扩散系数（Diffusion coefficient）是描述物质扩散能力的物理量。
一、菲克定律与扩散系数。
1. 菲克第一定律。
- 表达式为J = -D(dc)/(dx)，这里J是扩散通量（单位时间内通过单位面积的物质的量），D就是扩散系数，(dc)/(dx)是浓度梯度（沿x方向的浓度变化率）。
- 由该定律可以推导出扩散系数D=(-J)/(frac{dc){dx}}（在已知扩散通量J和浓度梯度(dc)/(dx)的情况下）。
2. 菲克第二定律。
- 表达式为(∂ c)/(∂ t)=Dfrac{∂^2c}{∂ x^2}（在一维扩散情况下），其中c是浓度，t是时间，x是空间坐标。
- 在一些特定的初始条件和边界条件下，通过求解菲克第二定律的方程，可以得到扩散过程中浓度随时间和空间的分布，进而可以确定扩散系数D的值。
例如在简单的扩散问题中，假设扩散物质初始时局限于某一区域，随着时间的推移，根据浓度分布的变化情况来计算D。
- 如果已知浓度c随时间t和空间x的函数关系c(x,t)，可以通过对(∂ c)/(∂ t)和frac{∂^2c}{∂ x^2}求导，然后根据菲克第二定律计算D=(frac{∂ c)/(∂ t)}{frac{∂^2c}{∂ x^2}}。
二、爱因斯坦 - 斯托克斯方程（适用于稀溶液中的球形粒子扩散）1. 公式为D = (kT)/(6πeta r)，其中k是玻尔兹曼常量（k = 1.38×10^-23J/K），T 是绝对温度，eta是溶剂的粘度，r是球形粒子的半径。
2. 这个公式的推导基于分子运动论和流体力学原理。
它表明扩散系数与温度成正比，与溶剂粘度和粒子半径成反比。
例如，在研究胶体溶液中球形胶粒的扩散时，可以通过测量温度T、溶剂粘度eta以及已知胶粒半径r，利用该公式计算扩散系数D。
扩散系数方程
扩散系数方程摘要：一、扩散系数的定义与性质1.扩散系数的含义2.扩散系数的性质二、扩散系数的计算方法1.菲克定律2.莫根堡公式3.斯托克斯公式三、扩散系数在实际应用中的意义1.在生物学中的应用2.在物理学中的应用3.在化学中的应用四、扩散系数与相关概念的区分1.扩散系数与扩散速度2.扩散系数与扩散常数3.扩散系数与浓度梯度正文：扩散系数是一个描述物质在介质中扩散过程的物理量，它在不同学科中有广泛的应用。
本文将对扩散系数的定义、性质、计算方法以及在实际应用中的意义进行详细阐述。
一、扩散系数的定义与性质1.扩散系数的含义扩散系数是指单位时间内，物质通过扩散过程在单位面积上的物质的量。
扩散系数是一个无量纲的量，它反映了物质在介质中扩散的快慢程度。
2.扩散系数的性质扩散系数的值取决于物质的性质、温度、压力以及介质的几何形状等因素。
在不同的条件下，扩散系数的值会有所不同。
二、扩散系数的计算方法1.菲克定律菲克定律是一种常用的计算扩散系数的方法，它表示物质的扩散量与扩散系数成正比，与扩散面积成反比。
菲克定律的数学表达式为：J = D * (C)。
其中，J 是扩散量，D 是扩散系数，C 是浓度梯度。
2.莫根堡公式莫根堡公式是另一种计算扩散系数的方法，它主要用于计算在球对称条件下的扩散系数。
莫根堡公式的数学表达式为：D = k * (1 / r^2)。
其中，k 是扩散系数，r 是距离。
3.斯托克斯公式斯托克斯公式是计算扩散系数的一种更一般的方法，它可以用于计算任意形状的介质中的扩散系数。
斯托克斯公式的数学表达式为：D = (k * C) / (1 -(C)^2)。
其中，k 是扩散系数，C 是浓度梯度的二阶梯度算子。
三、扩散系数在实际应用中的意义1.在生物学中的应用在生物学中，扩散系数被用来研究生物分子在细胞内的扩散过程，这对于理解生命现象有着重要的意义。
2.在物理学中的应用在物理学中，扩散系数被用来研究气体和液体的扩散现象，这对于理解热传导和质量传输等过程有着重要的作用。
扩散系数计算
7.2.2扩散系数费克定律中的扩散系数Ｄ代表单位浓度梯度下的扩散通量，它表达某个组分在介质中扩散的快慢，是物质的一种传递性质。
一、气体中的扩散系数气体中的扩散系数与系统、温度和压力有关，其量级为5210/m s -。
通常对于二元气体Ａ、B 的相互扩散，Ａ在B 中的扩散系数和B 在A 中的扩散系数相等，因此可略去下标而用同一符号Ｄ表示，即AB BA D D D ==。
表７－１给出了某些二元气体在常压下（51.01310Pa ⨯）的扩散系数。
对于二元气体扩散系数的估算，通常用较简单的由富勒（Fuller ）等提出的公式：1/31/32[()()]A B D P v v =+∑∑ （７－１９）式中，D －Ａ、B 二元气体的扩散系数，2/m s ；P －气体的总压，Pa ； T －气体的温度，Ｋ；A M 、B M －组分Ａ、B 的摩尔质量，/kg kmol ；Av∑、Bv∑－组分Ａ、B 分子扩散体积，3/cm mol 。
一般有机化合物可按分子式由表７－２查相应的原子扩散体积加和得到，某些简单物质则在表７－２种直接列出。
51.01310Pa ⨯式７－１９的相对误差一般小于１０％。
二、液体中的扩散系数由于液体中的分子要比气体中的分子密集得多，因此也体的扩散系数要比气体的小得多，其量级为9210/m s -。
表７－３给出了某些溶质在液体溶剂中的扩散系数。
表７－３ 溶质在液体溶剂中的扩散系数（溶质浓度很低）对于很稀的非电解质溶液（溶质Ａ＋溶剂Ｂ），其扩散系数常用Wilke-Chang 公式估算：150.6()7.410T B AB A M TD V -φ=⨯μ 2/m s （７－２１）式中，AB D －溶质Ａ在溶剂Ｂ中的扩散系数（也称无限稀释扩散系数），2/m s ；T －溶液的温度，Ｋ； μ－溶剂Ｂ的粘度，.Pa s ；B M －溶剂Ｂ的摩尔质量，/kg kmol ；φ－溶剂的缔合参数，具体值为：水2.6；甲醇1.9；乙醇1.5；苯、乙醚等不缔合的溶剂为1.0；A V －溶质A 在正常沸点下的分子体积，3/cm mol ，由正常沸点下的液体密度来计算。
扩散系数d的计算公式
扩散系数d的计算公式扩散系数d的计算公式简介扩散系数是描述物质在介质中扩散能力的一个重要参数。
在科学研究和工程实践中，准确计算和预测物质扩散现象对于材料选择、工艺设计等方面具有重要意义。
本文将介绍几种常见的扩散系数计算公式，并通过具体例子进行解释说明。
离子扩散系数的计算公式斯托克斯-爱因斯坦方程（Stokes-Einstein equation）扩散系数与粘度（η）和温度（T）之间的关系可以通过斯托克斯-爱因斯坦方程来描述：equationequation其中，D表示扩散系数，k_B为玻尔兹曼常数，T为温度，η为粘度，r为扩散物质的半径。
丁尼斯方程（Daniels’ equation）对于一维扩散情况下的离子扩散系数计算，丁尼斯方程给出了如下关系式：[equation](其中，D表示扩散系数，X为晶格常数，z为离子价数，F为法拉第常数，r为离子半径。
分子扩散系数的计算公式弗里克方程（Fick’s law）弗里克方程描述了分子扩散的速率与浓度梯度之间的关系：[equation](其中，J表示扩散通量，D表示扩散系数，c表示浓度，x表示距离。
举例说明以计算离子在水中的扩散系数为例，假设温度为300K，粘度为mPa s，离子半径为1 Å。
根据斯托克斯-爱因斯坦方程可以计算得到扩散系数：[equation](计算结果为D≈×10^-10 m^2/s。
对于分子在空气中的扩散系数计算，假设扩散物质为氧气（O2），浓度梯度为 mol/L，扩散距离为1 mm。
根据弗里克方程可以计算得到扩散系数：[equation](计算结果为D≈1×10^-9 m^2/s。
通过以上两个例子可以看出，扩散系数的计算公式可以在不同情况下根据实际需求进行选择和应用，以准确描述物质的扩散现象。
以上就是关于扩散系数d的计算公式的介绍和举例说明。
希望对读者有所帮助！流体动力学方程（Navier-Stokes equation）对于流体中扩散现象的计算，可以采用流体动力学方程。
扩散系数的定义公式
扩散系数的定义公式嘿，咱今天来好好唠唠扩散系数这个听起来有点神秘的家伙！要说扩散系数啊，它可是在好多领域都有着重要地位的概念。
简单来讲，扩散系数就是描述物质在介质中扩散快慢的一个物理量。
打个比方，就像咱们在学校操场开运动会，同学们从起跑线出发，跑向不同的方向。
有的同学跑得快，一下子就冲出去老远；有的同学跑得慢，半天还在原地磨蹭。
这扩散系数就好比同学们跑步的速度，速度快，扩散得就快；速度慢，扩散得就慢。
那扩散系数的定义公式到底是啥呢？它通常可以表示为：D = （J / （∇C））。
这里面的 D 就是扩散系数啦，J 表示的是扩散通量，而∇C 则是浓度梯度。
给您举个更具体的例子。
想象一下，您面前有一杯糖水，糖分子会从浓度高的地方向浓度低的地方扩散。
一开始，靠近底部的地方糖浓度很高，上面的浓度低。
随着时间推移，糖分子逐渐扩散均匀。
这个过程中，扩散系数就决定了糖分子扩散的快慢。
咱再从微观角度瞧瞧。
就好比一群小蚂蚁在搬家，它们有的走得快，有的走得慢。
扩散系数就是衡量这些小蚂蚁整体移动速度的指标。
在实际生活中，扩散系数的应用那可多了去了。
比如说，在化学实验里，研究不同物质在溶液中的扩散情况，就能通过扩散系数来了解反应的进程和效率。
在材料科学中，扩散系数对于理解材料的性能和加工过程也至关重要。
比如说，金属材料中的原子扩散，会影响到材料的强度、硬度等性能。
还有在生物领域，细胞内外物质的交换也涉及到扩散系数。
比如说氧气和二氧化碳在血液中的扩散，扩散系数就决定了气体交换的效率，这可直接关系到咱们身体的正常运转呢！您看，这扩散系数虽然听起来有点抽象，但只要咱们多想想生活中的例子，就能更好地理解它啦！总之，扩散系数这个概念虽然藏在那些密密麻麻的公式和复杂的理论背后，但只要咱们用心去琢磨，就能发现它其实和咱们的生活息息相关，处处都有着它的身影。
希望通过我的这番讲解，能让您对扩散系数的定义公式有更清楚的认识！。
第七讲 扩散系数
2、论文要求
1、格式要求：（20分）
格式示例：
题目：润滑油基础油中硫、氮化合物的氧化性能研究
作者： 周亚松，林世雄
专业班级： （石油大学 重质油国家重点实验室，北京102200） 摘 要：用动态循环吸氧的方法研究了吲哚和喹啉对饱和烃 氧化特征的影 正文： 结论： 参考文献：
1、 [Maleville X， et al. Oxidation of mineral base oils of petroleum original: The relationship between chemical composition, thickening, and composition of degradation products [J]. Lubr Sci, 1996,9(1),3-59.
Brobaw式
2）经验关联型 Wilke—Lee
2、高压气体D计算
此研究很少，有一种简单的对比态法
Tr=T/Tc Tc=yATCA+yBTCB
Pr=P/Pc Pc=yAPCA+yBPCB
(DABP)* 为低压方法计算得的值 再由右图的Tr Pr查得后计算得 DABP
3、多组分气体系统D
Wilke根据Stefan—Maxwell方程提出：
3）Tyn—Calus 式
简化
4）Huyduk---Minhas 式 正构烷烃 含水溶液
适用：C5～C32正构烷烃为溶质 C5～C16正构烷烃为溶剂
4）Huyduk---Minhas 式 非水溶液（非电解质溶液）
推荐：（1）用Tyn—Calus, Huyduk—Minhas式 均需[P]或表面张力
4、液体（二元稀溶液，xi<5%）
新版扩散系数-新版.pdf
7.2.2扩散系数费克定律中的扩散系数Ｄ代表单位浓度梯度下的扩散通量，它表达某个组分在介质中扩散的快慢，是物质的一种传递性质。
一、一、气体中的扩散系数气体中的扩散系数与系统、温度和压力有关，其量级为5210/m s 。
通常对于二元气体Ａ、B 的相互扩散，Ａ在B 中的扩散系数和B 在A 中的扩散系数相等，因此可略去下标而用同一符号Ｄ表示，即AB BAD D D 。
表７－１给出了某些二元气体在常压下（51.01310Pa ）的扩散系数。
对于二元气体扩散系数的估算，通常用较简单的由富勒（Fuller ）等提出的公式：1.751/31/32110.0101[()()]A B A B T M M DP v v （７－１９）式中，D －Ａ、B 二元气体的扩散系数，2/m s ；P －气体的总压，Pa ；T －气体的温度，Ｋ；A M 、B M －组分Ａ、B 的摩尔质量，/kg kmol ；A v 、Bv －组分Ａ、B 分子扩散体积，3/cm mol 。
一般有机化合物可按分子式由表７－２查相应的原子扩散体积加和得到，某些简单物质则在表７－２种直接列出。
表7－１某些二元气体在常压下（51.01310Pa ）的扩散系数系统温度/K 扩散系数/(10-5m 2/s) 系统温度/K 扩散系数/(10-5m 2/s) H 2－空气273 6.11 甲醇－空气273 1.32 He －空气317 7.56 乙醇－空气273 1.02 O 2－空气273 1.78 正丁醇－空气273 0.703 Cl 2－空气273 1.24 苯－空气298 0.962 H 2O －空气273 2.20 甲醇－空气298 0.844 298 2.56 H 2－CO 273 6.51 3323.05 H 2－CO 2 273 5.50 NH 3－空气273 1.98 H 2－N 2 273 6.89 CO 2－空气273 1.38 294 7.63 298 1.64 H 2－NH 3 298 7.83 SO 2－空气2931.22He －Ar2987.29表７－２原子扩散体积和分子扩散体积原子扩散体积v/(cm 3/mol) 分子扩散体积Σv/( cm 3/mol) 原子扩散体积v/(cm 3/mol)分子扩散体积Σv/( cm 3/mol) C 15.9 He 2.67 S22.9CO 18.0 H 2.31Ne5.98 CO 226.9 O6.11 Ar16.2N 2O35.9N 4.54 Kr 24.5 NH320.7 芳香族环-18.3 Xe 32.7 H2O 13.1 杂环-18.3 H2 6.12 SF671.3 F 14.7 D2 6.84 Cl238.4 CL 21.0 N218.5 Br269.0 Br 21.9 O216.3 SO241.8 I 29.8 空气19.7注：已列出分子扩散体积的，以后者为准。
扩散系数计算
7.2.2扩散系数费克定律中的扩散系数Ｄ代表单位浓度梯度下的扩散通量，它表达某个组分在介质中扩散的快慢，是物质的一种传递性质。
一、气体中的扩散系数气体中的扩散系数与系统、温度和压力有关，其量级为5210/m s -。
通常对于二元气体Ａ、B 的相互扩散，Ａ在B 中的扩散系数和B 在A 中的扩散系数相等，因此可略去下标而用同一符号Ｄ表示，即AB BA D D D ==。
表７－１给出了某些二元气体在常压下（51.01310Pa ⨯）的扩散系数。
对于二元气体扩散系数的估算，通常用较简单的由富勒（Fuller ）等提出的公式：1/31/32[()()]A B D P v v =+∑∑ （７－１９）式中，D －Ａ、B 二元气体的扩散系数，2/m s ；P －气体的总压，Pa ； T －气体的温度，Ｋ；A M 、B M －组分Ａ、B 的摩尔质量，/kg kmol ；Av∑、Bv∑－组分Ａ、B 分子扩散体积，3/cm mol 。
一般有机化合物可按分子式由表７－２查相应的原子扩散体积加和得到，某些简单物质则在表７－２种直接列出。
51.01310Pa ⨯式７－１９的相对误差一般小于１０％。
二、液体中的扩散系数由于液体中的分子要比气体中的分子密集得多，因此也体的扩散系数要比气体的小得多，其量级为9210/m s -。
表７－３给出了某些溶质在液体溶剂中的扩散系数。
对于很稀的非电解质溶液（溶质Ａ＋溶剂Ｂ），其扩散系数常用Wilke-Chang 公式估算：150.6()7.410T B AB A M TD V -φ=⨯μ 2/m s （７－２１）式中，AB D －溶质Ａ在溶剂Ｂ中的扩散系数（也称无限稀释扩散系数），2/m s ；T －溶液的温度，Ｋ；μ－溶剂Ｂ的粘度，.Pa s ；B M －溶剂Ｂ的摩尔质量，/kg kmol ；φ－溶剂的缔合参数，具体值为：水2.6；甲醇1.9；乙醇1.5；苯、乙醚等不缔合的溶剂为1.0；A V －溶质A 在正常沸点下的分子体积，3/cm mol ，由正常沸点下的液体密度来计算。
扩散系数计算
扩 散 系 数费克定律中的扩散系数D 代表单位浓度梯度下的扩散通量, 散的快慢，是物质的一种传递性质。
一、气体中的扩散系数A 、B 的相互扩散，A 在 B 中的扩散系数和 B 在A 中的扩散系数相等，因此可略去下标而 用同一符号D 表示，即 D AB D BA D 。
5表7 — 1给出了某些二元气体在常压下(1.013 10 Pa )的扩散系数。
对于二元气体扩散系数的估算，通常用较简单的由富勒(Fuller )等提出的公式:1/31/3 2P[( V A ) ( V B )](7—19)2 式中，D —A 、B 二元气体的扩散系数， m /s ；P —气体的总压，Pa ; T —气体的温度，K ； M A 、MB —组分A 、 B 的摩尔质量，kg/kmol ；V AV B3、—组分A 、B 分子扩散体积，cm /mol 。
一般有机化合物可按分子式由表7-2查相应的原子扩散体积加和得到， 某些简单物质则在表7-2种直接列出。
5表7-1某些二元气体在常压下(1.013 10 Pa )的扩散系数气体中的扩散系数与系统、温度和压力有关，其量级为5 210 m /s 。
通常对于二元气体它表达某个组分在介质中扩式7 —19的相对误差一般小于1 0%。
、液体中的扩散系数由于液体中的分子要比气体中的分子密集得多，因此也体的扩散系数要比气体的小得9 2多，其量级为10 m /s。
表7 —3给出了某些溶质在液体溶剂中的扩散系数。
表7 — 3 溶质在液体溶剂中A E）,其扩散系数常用Wilke-Cha ng公式估算:式中，D AB—溶质A在溶剂E中的扩散系数（也称无限稀释扩散系数），m2/s ;T —溶液的温度，K;-溶剂E的粘度，Pa.s ；M B—溶剂E的摩尔质量，kg/ kmol ；—溶剂的缔合参数，具体值为：水 2.6 ；甲醇1.9 ；乙醇1.5 ；苯、乙醚等不缔合的溶剂为1.0；VA—溶质A在正常沸点下的分子体积，cm3/mol，由正常沸点下的液体密度来计D AB 7.4 10 15（M B）TV A0.6 2 /m /S （7 — 21）算。
扩散系数
7.2.2扩散系数
费克定律中的扩散系数Ｄ代表单位浓度梯度下的扩散通量，它表达某个组分在介质中扩散的快慢，是物质的一种传递性质。
一、 一、气体中的扩散系数
气体中的扩散系数与系统、温度和压力有关，其量级为5
2
10/m s -。
通常对于二元气体Ａ、B 的相互扩散，Ａ在B 中的扩散系数和B 在A 中的扩散系数相等，因此可略去下标而用同一符号Ｄ表示，即
AB BA D D D ==。
表７－１给出了某些二元气体在常压下（5
1.01310Pa ⨯）的扩散系数。
对于二元气体扩散系数的估算，通常用较简单的由富勒（Fuller ）等提出的公式：
1/31/32
[()()]A B D P v v =
+∑∑ （７－１９）
式中，D －Ａ、B 二元气体的扩散系数，2
/m s ；
P －气体的总压，Pa ； T －气体的温度，Ｋ；
A M 、
B M －组分Ａ、B 的摩尔质量，/kg kmol ；
A
v
∑、B
v
∑－组分Ａ、B 分子扩散体积，3
/cm mol 。
一般有机化合物可按分子式由表７－２查相应的原子扩散体积加和得到，某些简单物质则在表７－２种直接列出。
5。
扩散系数计算
扩散系数费克定律中的扩散系数Ｄ代表单位浓度梯度下的扩散通量，它表达某个组分在介质中扩散的快慢，是物质的一种传递性质。
一、气体中的扩散系数气体中的扩散系数与系统、温度和压力有关，其量级为5210/m s -。
通常对于二元气体Ａ、B 的相互扩散，Ａ在B 中的扩散系数和B 在A 中的扩散系数相等，因此可略去下标而用同一符号Ｄ表示，即AB BA D D D ==。
表７－１给出了某些二元气体在常压下（51.01310Pa ⨯）的扩散系数。
对于二元气体扩散系数的估算，通常用较简单的由富勒（Fuller ）等提出的公式：1/31/32[()()]A B D P v v =+∑∑ （７－１９）式中，D －Ａ、B 二元气体的扩散系数，2/m s ；P －气体的总压，Pa ； T －气体的温度，Ｋ；A M 、B M －组分Ａ、B 的摩尔质量，/kg kmol ；Av∑、Bv∑－组分Ａ、B 分子扩散体积，3/cm mol 。
一般有机化合物可按分子式由表７－２查相应的原子扩散体积加和得到，某些简单物质则在表７－２种直接列出。
表7－１ 某些二元气体在常压下（51.01310Pa ⨯）的扩散系数表７－２ 原子扩散体积和分子扩散体积式７－１９的相对误差一般小于１０％。
二、液体中的扩散系数由于液体中的分子要比气体中的分子密集得多，因此也体的扩散系数要比气体的小得多，其量级为9210/m s 。
表７－３给出了某些溶质在液体溶剂中的扩散系数。
表７－３ 溶质在液体溶剂中的扩散系数（溶质浓度很低）对于很稀的非电解质溶液（溶质Ａ＋溶剂Ｂ），其扩散系数常用Wilke-Chang 公式估算：150.6()7.410T B AB A M TD V -φ=⨯μ 2/m s （７－２１）式中，AB D －溶质Ａ在溶剂Ｂ中的扩散系数（也称无限稀释扩散系数），2/m s ；T －溶液的温度，Ｋ； μ－溶剂Ｂ的粘度，.Pa s ；B M －溶剂Ｂ的摩尔质量，/kg kmol ；φ－溶剂的缔合参数，具体值为：水；甲醇；乙醇；苯、乙醚等不缔合的溶剂为；A V －溶质A 在正常沸点下的分子体积，3/cm mol ，由正常沸点下的液体密度来计算。
扩散第一定律 扩散系数
扩散第一定律扩散系数
扩散是物质分子之间的无序运动，它会使分子从浓度高的地方向浓度低的地方移动，直到浓度达到平衡。
扩散现象在自然界和工业生产中都有广泛的应用。
扩散系数是衡量物质在单位时间内扩散的距离的物理量，通常用 D 表示。
扩散系数的大小与分子的大小、形状、质量和温度等因素有关。
扩散系数越大，分子在单位时间内就能扩散更远的距离。
根据扩散的第一定律，扩散通量与扩散浓度梯度成正比，通量的比例系数就是扩散系数。
也就是说，如果将扩散物质放在一段长度为 L 的管道中，管道两端的浓度分别为 C1 和 C2，那么扩散通量 J 等于 D(C2-C1)/L。
扩散系数的值通常在实验室中通过测量扩散速率、扩散距离和浓度梯度等参数来确定。
在工程设计中，扩散系数也是一个重要的参数，因为它决定了物质在空气、水、土壤等介质中的分布和传输过程。
- 1 -。
扩散系数
图9 微量CdCl2掺杂的NaCl单晶中Na＋的自扩散系数与温度的关系
Patterson等人测定了NaCl单晶中Na+离子和C1-离子 的本征与非本征扩散系数以及由此实测值计算出的扩 散活化能。 NaCl单晶中自扩散活化能
活 本征扩散 Na C1
+
化
能
(KJ ／ml) ΔHf 199 199
非本征扩散 (ΔHm) 74 161
这便是由于两种扩散的活化能差异所致， 这种弯曲或转折相当于从受杂质控制的非本 征扩散向本征扩散的变化。在高温区活化能 大的应为本征扩散，在低温区的活化能较小 的应为非本征扩散。
700
600
T(℃) 500 400
350
10-9
10-11
10-13
1.00
1.20 1.40 103/T(K-1)
1.60
1、空位扩散系数
空位扩散属于无序扩散，可用无序扩散系数来描述。在
空位扩散机理中，只有当邻近的结点上有空位时，质点才 能够跃迁。所以单位时间内空位的跃迁次数(n/t 或q)与
晶体内的空位浓度或缺陷浓度(Nν)、质点跃迁到邻近空位
的跃迁频率(γ)以及与可供空位跃迁的结点数(A)有关，即： n/t=A Nv γ
因此，在考虑沿特定方向原于的扩散时，上 述反向跃迁所造成的结果是：示踪原子自扩散 系数(D*)小于无序扩散系数(Dr)，或者说示踪 原子的自扩散系数只相当于无序扩散系数的一 个分数。 D*=f Dr 式中的系数(f )叫相关系数或相关因数 (correlation factor)，它是由晶体结构和扩散 机理所决定的小于1的常数，
第三节 扩散系数
通常，扩散系数可作为表征扩散的一个 参量。它不仅与扩散机构，也与扩散介质 和外部条件有关。因此可以认为扩散系数 是物质的一个物性指标。
[整理版]扩散系数计算
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7.2.2扩散系数费克定律中的扩散系数Ｄ代表单位浓度梯度下的扩散通量，它表达某个组分在介质中扩散的快慢，是物质的一种传递性质。
一、气体中的扩散系数气体中的扩散系数与系统、温度和压力有关，其量级为5210/m s -。
通常对于二元气体Ａ、B 的相互扩散，Ａ在B 中的扩散系数和B 在A 中的扩散系数相等，因此可略去下标而用同一符号Ｄ表示，即AB BA D D D ==。
表７－１给出了某些二元气体在常压下（51.01310Pa ⨯）的扩散系数。
对于二元气体扩散系数的估算，通常用较简单的由富勒（Fuller ）等提出的公式：1/31/32[()()]A B D P v v =+∑∑ （７－１９）式中，D －Ａ、B 二元气体的扩散系数，2/m s ；－气体的总压，Pa ；－气体的温度，Ｋ；A M 、B M －组分Ａ、B 的摩尔质量，/kg kmol ；Av∑、Bv∑－组分Ａ、B 分子扩散体积，3/cm mol 。
一般有机化合物可按分子式由表７－２查相应的原子扩散体积加和得到，某些简单物质则在表７－２种直接列出。
表7－１ 某些二元气体在常压下（51.01310Pa ⨯）的扩散系数式７－１９的相对误差一般小于１０％。
二、液体中的扩散系数由于液体中的分子要比气体中的分子密集得多，因此也体的扩散系数要比气体的小得多，其量级为9210/m s -。
表７－３给出了某些溶质在液体溶剂中的扩散系数。
表７－３ 溶质在液体溶剂中的扩散系数（溶质浓度很低）对于很稀的非电解质溶液（溶质Ａ＋溶剂Ｂ），其扩散系数常用Wilke-Chang 公式估算： 150.6()7.410T B AB A M TD V -φ=⨯μ 2/m s （７－２１）式中，AB D －溶质Ａ在溶剂Ｂ中的扩散系数（也称无限稀释扩散系数），2/m s ；－溶液的温度，Ｋ；－溶剂Ｂ的粘度，.Pa s ；B M －溶剂Ｂ的摩尔质量，/kg kmol ；φ－溶剂的缔合参数，具体值为：水2.6；甲醇1.9；乙醇1.5；苯、乙醚等不缔合的溶剂为1.0；A V －溶质A 在正常沸点下的分子体积，3/cm mol ，由正常沸点下的液体密度来计算。
扩散系数d的计算公式(一)
扩散系数d的计算公式(一)扩散系数d的计算公式简介在科学研究和工程设计中，扩散系数d是描述物质在空气或溶液中扩散能力的重要参数。
本文将介绍几种常用的扩散系数计算公式，并通过具体例子解释其用途和计算方法。
Fick定律Fick定律是描述物质扩散过程的基本规律，通过扩散流量和浓度梯度之间的关系来表达。
根据Fick定律，扩散系数d可计算如下：d = J / (A * ΔC / Δx)其中，d代表扩散系数，J代表扩散流量，A代表扩散面积，ΔC 代表浓度差，Δx代表扩散路径长度。
浓度梯度法浓度梯度法是通过测量物质浓度沿某一方向的变化来求解扩散系数的方法。
具体计算公式如下：d = (m / (A * t)) / (ΔC / Δx)其中，d代表扩散系数，m代表物质的质量，A代表扩散面积，t 代表扩散时间，ΔC代表浓度差，Δx代表扩散路径长度。
例如，某实验室内放置了一块导热板，板上有一定量的物质，通过测量物质在板上的浓度分布情况，可以计算扩散系数。
假设测得物质的质量为30克，测量时间为60秒，扩散宽度为10厘米，扩散长度为5厘米，浓度差为8克/立方厘米，那么扩散系数的计算如下：d = (30 / (10 * 60)) / (8 / 5) = cm²/s基于物质传输速率的方法基于物质传输速率的方法是通过测量物质在单位时间内通过某一面的质量来计算扩散系数的方法。
d = m / (A * t * ΔC / Δx)其中，d代表扩散系数，m代表物质的质量，A代表扩散面积，t 代表扩散时间，ΔC代表浓度差，Δx代表扩散路径长度。
例如，某实验中放置了一块薄膜，通过测量物质通过薄膜的质量变化来计算扩散系数。
假设测得物质的质量为20克，测量时间为30秒，扩散面积为100平方厘米，扩散长度为2厘米，浓度差为4克/立方厘米，那么扩散系数的计算如下：d = 20 / (100 * 30 * 4 / 2) = cm²/s结论本文介绍了扩散系数的计算公式，并通过具体例子解释了这些公式的用途和计算方法。
扩散系数
液体
相对粘度，它的物理意义是溶液粘度与纯溶剂粘度的比值：ηr=η/η0。相对粘度是整个溶液的行为 。
斯托克斯-爱因斯坦（Stocks-Einstein）方程是解释粘度与扩散系数之间关系的，DVIS=kT/6PIR。假设粒 子半径为R的刚球质点A在稀溶液B中扩散。这里面存在两个基本假设：1，球形（SPHERE），2，刚性体，这样运 动基元的扩散运动就可以看成是独立的、与溶剂分子不相关（uncorrelated）的个体行为。SE方程的失效往往是 由于这两个基本假设的失效：1，分子非球形，2，扩散基元与溶液分子存在耦合。前者的改变产生的影响有可能 相对小一些。SE方程在温度远高于熔点的温度区间没问题，因为在高温区间，溶液中的分子可以看成无关联的， 这时候溶液中基元的弛豫基本上是纯指数的。但是，最近大量的实验结果表明（例如刚刚出来的PRL文章），当 温度低于一定的临界值，SE方程开始失效。至于这一临界温度，目前没有一个定论，有人认为可能是一个称为TA 的温度（对于大多数液体在这个温度下液体弛豫时间可能达到10_-7秒左右），于溶液中原子或分子之间存在着关联，从而运动有可能变 为COOPERATIVE或者COLLECTIVE的方式 。
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
菲克定律物质的分子扩散系数表示它的扩散能力，是物质的物理性质之一。根据菲克定律，扩散系数是沿扩 散方向，在单位时间每单位浓度梯度的条件下，垂直通过单位面积所扩散某物质的质量或摩尔数，即可以看出， 质量扩散系数D和动量扩散系数ν及热量扩散系数α具有相同的单位（m2/s）或（cm2/s），扩散系数的大小主要 取决于扩散物质和扩散介质的种类及其温度和压力。质扩散系数一般要由实验测定。某些气体与气体之间和气体 在液体中扩散系数的典型值如表2-1所示。
气体
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图2-3 （b）Li4Ti5O12膜中，电位从1.44V变化到1.46V并恒定过程中，电 流随时间变化的曲线 log i vs. t (◊——实验值，--拟和值)[3]
（ 4 ）电位弛豫法（Potential Relax Technique, PRT）
电ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ弛豫：在电池与外界无物质和能量交换的条件下研究
电极电势随时间的关系。一般是在恒流充（或放）到一定 容量下来测得。 电位弛豫技术的公式如公式（7）所示[4]
2 ln exp F 1 ln N - 2 DLi t d RT
(t L2 D )
（2-7）
其中，φ∞为平衡电极电位，φ为初始电位，R为气体常数(8.31 J· mol-1· K1)，T温度，d为活性物质的厚度，D 为Li在电极中的扩散系数，t为电 Li 位达到平衡时的时间。
化学扩散系数：扩散过程伴随着固相反应，此时扩
散系数具有反应速度常数的含义，称为化学扩散系 数。
（例：O在Fe3O4中的扩散、Li在TiS2中的扩散等）
《固体离子学》工藤彻一、笛木和雄著，董治长译，北京工业大学出版社；
关于本节题目的说明：
为何是“锂”而不是“锂离子”？
从所查阅的文献来看，既有使用“锂离子”
2
（6）
其中，i为电流值，t为时间，△Q为嵌入电极的电量，DLi为Li 在电极中的扩散系数，d为活性物质的厚度。
[3] Journal of Solid State Chemistry 177(2004) 2094-2100
方 法 特 点
只需测电极的厚度，避开了电极的 真实面积的大小和摩尔体积的变化
可以直观的看出是否受扩散控制
方法特点
缺点1：得到的结果也只是一个表观 的扩散系数 缺点2：要求所测体系的摩尔体积Vm 不发生变化
应用举例[2]：
从Nyquist图上取出扩散控制部分（即图2中低频区的红线部分） 的数据，根据公式3或4，用Zω的实部或虚部对ω-1/2作图，即可 求得系数B，将B带入公式5，即可求得扩散系数 。
2
2
(t L D)
2
(8)
其中，DLi为Li在电极中的扩散系数，Vm为活性物质的摩尔体积，A为 浸入溶液中的电极面积，F为法拉第常量（96500C/mol），n 为参与 反应的电子数，I0为滴定电流值，(dE)/(dx)为开路电位对电极中Li浓 度曲线上某浓度处的斜率，(dE)/(dt1/2 )为极化电压对t1/2 曲线的斜率。
4.4 锂离子电池中锂的固相 化学扩散系数的测量
The estimation of chemical diffusion coefficient of lithium in lithium ion battery
4.4.1 测量化学扩散系数的意义
锂的嵌入/脱嵌反应，其固相扩散过程为一
缓慢过程，往往成为控制步骤。 扩散速度往往决定了反应速度。 扩散系数越大，电极的大电流放电能力越 好,材料的功率密度越高,高倍率性能越好。 扩散系数的测量是研究电极动力学性能的 重要手段。 扩散系数成为选择电极材料的重要参数之 一 !
（5）
其中：ω为角频率，B为Warburg系数，DLi为Li在电极中的扩散系数，Vm为活 性物质的摩尔体积，F为法拉第常量（96500C/mol），A为浸入溶液中的电极 面积，(dE)/(dx)库仑滴定曲线的斜率，即为开路电位对电极中Li浓度曲线上某 浓度处的斜率。
[2] Journal of Power Sources 76 (1998) 81-90
[1] Journal of Power Sources 139 (2005) 261-268
要求是可逆体系（电化学步骤可逆）
优点：设备简单，数据处理容易
方法特点
缺点1：得到的只是表观的扩散系数
缺点2：浓度变化△Co的确切值很难求得
应用举例[1]：
首先测量材料在不同扫描速率下的循环伏安图（如图1-a）
[4] Journal of The Electrochemical Society 148(2001) A737-A741
同PITT一样只需测电极活性物质的厚度d 方法特点 与PITT不同的是，PRT记录的是电极电 位随时间变化的曲线，而PITT记录的是 电流 随时间变化曲线
应用举例[4]：
在电池的恒流充放电过程中，当充（放）电到某个电位 下时，切断电流，则电极电势会有一个弛豫的过程，记录这 一过程中电位随时间变化的曲线，如图4-a, 4-b所示。
图1 （a）Li1.40Mn2.0O4薄膜材料不同扫描速率下的CV 图
将不同扫描速率下的峰值电流对扫描速率的平方根作图 （图2-1-b）
图2-1 (b) Li1.40Mn2.0O4薄膜材料峰值电流对扫描速率的平方根曲线[1]。
说明：
1. 由于锂在电极材料中的扩散是一 个非常缓慢的过程，所以扫描速率的选 择一定不要太大，最好在1mV/s以下。 2. 在使用公式（2）时，△Co的计算 可按电流峰所积分的电量来计算。
扩散：物质从高浓度向低浓度处传输，致使浓度向
均一化方向发展的现象。
关于扩散系数：
扩散系数：单位浓度梯度作用下粒子的扩散传质速
度（Di）。
Fick第一律：Ji = - Di (dci/dx)
Di 量纲：cm2 s-1 粒子在溶液中的扩散系数：经典扩散理论认为，引
起扩散的原因是渗透压力场，导出： Di=kT/（6πriη）
图 4 (a) MCMB样品嵌入到0.0294V的电位弛豫曲线
图 4 （b）MCMB样品脱嵌到0.1489V的电位弛豫曲线
做ln[exp(φ∞-φ)F/RT-1]对t的曲线如图5所示, 对其后面部 分做线性拟和，将所得的斜率带入公式7，即可求得扩散系数 的值。
图 5 从图4曲线得到的ln[exp(φ∞-φ)F/RT-1]～t曲线
图 2-2 100次循环后Li0.9Cr0.1Mn1.9O4和Li0.9Mn2O4阴极材料Nyquist图[2]
说明：
1. 实部或虚部阻抗数据要从波特图（lg │Z│—lgω ）的数据中获取。 2. (dE)/(dx)要自己取，即充放电到不同含 锂量下，测稳定的开路电位。之后用开路电位 对锂含量作曲线，在所选择的测量状态x下取斜 率即可。
4.3 其他测量方法及其这些测量方 法之间的联系
除前面的方法之外，还有一些方法也被使用： •和PITT具有相同公式表达式的“电位阶跃计时安培法(PSCA， the potential step chronoamperometry)[1] •与GITT相似的“电流脉冲弛豫法（CPR，current pulse relaxation）[6]”。 •中南大学唐新村等人推导出的《基于容量参数的二次电池嵌 入型电极材料固相扩散系数的测定方法》[7]，包括恒压-恒流 充电容量比值法(RPG, Radio of potentio-charge capacity to galvano-charge capacity)和容量间歇滴定技术(CITT, Capacity Intermittent Titration Technique)。
对于扩散步骤控制的可逆体系，用循环伏安法测化学扩 散系数如公式1和2所示[1]：
I p 0.4463zFA( zF / RT ) CoD
1/ 2
1/2 1/2 Li
(1)
常温时有：
I p = 2.69 10 n AD
5 3/2
1/2 1/2 Li
Co
(2)
其中 Ip 为峰电流的大小，n 为参与反应的电子数，A为浸入 溶液中的电极面积，DLi为Li在电极中的扩散系数，υ为扫描速 率，△Co为反应前后Li浓度的变化。
应用举例[3]： 改变电极电位，记录电流随时间变化的曲线 如图3-a
图3 （a）Li4Ti5O12膜中，电位从1.44V变化到1.46V并恒定过程中电流随时间 变化的曲线
将（a）图中数据‘log i 对t 做图，得到图3-b，在b图中对 直线部分做线性拟和，求得斜率，代入公式6，即可求得扩 散系数值。
（2） 交流阻抗法（Electrochemical Impedance Spectroscopy, EIS）
用交流阻抗法测扩散系数的公式如式3、4和5所示[2]：
- Im(Z ) = B
Re(Z) = B
-1/ 2
（3） （4）
-1/2
2
Vm dE DLi+ =0.5 FAB dx
[5] 张丽娟， 博士学位论文， 浙江大学， 2001，5
应用举例[5]：
所施加的电流如图2-6所示：
作出电压响应对时间平方根的曲线如图7所示：
要作一条库伦滴定曲线如图8，代入公式8即可求得扩散系数。
说明： 1. 电压响应对时间平方根的线性关系只有 在足够短的时间内才能成立。 2. GITT中需要测库伦滴定曲线，所谓库 伦滴定，即测出在不同嵌锂量下的电位， 电位对嵌锂量做图。
锂的扩散系数测量主要有如下一些方法：
循环伏安法（Cyclic Voltammetry, CV） 电化学阻抗法（Electrochemical Impedance
Spectroscopy, EIS）
恒电位间歇滴定法（Potentiostatic Intermittent
Titration Technique, PITT）
恒电流间歇滴定法（Galvanostatic
Intermittent Titration Technique, GITT）