流体在直管内的流动阻力
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ζ进口=0.5，ζ出口=1 2.管件与阀门的局部阻力损失
常用管件及阀门的局部阻力系数见表1-2。
hf
u2 2
19
ζ——局部阻力系数
19
第三节 流体在管内的流动
（二）当量长度法。 计算管件或阀门的局部阻力损失时，为使计算
方便，近似认为局部阻力损失可以相当于某个长
度的直管的损失，le为管件及阀件的当量长度，常 用管件及阀件的le值可在图1-16中查得
4
第三节 流体在管内的流动
2.流型的判断 雷诺数的大小可作为流型判断的依据。
du Re
ρ——管内流体密度，kg/m3 d——管内径，m u——管内流体平均流速，m/s μ5——管内流体黏度，Pa.s
5
第三节 流体在管内的流动
（1）当Re≤2000时，层流。 （2）当2000＜Re＜4000时，有时出现层流，有
六、降低流动阻力的途径 1. 在不影响管路合理布局的前提下，尽量缩短管
路长度。 2. 减少不必要的管件、阀门和突然扩大或突然缩
小的安排。 3.适量增加管径。 4.适当增加流体的温度，22减小黏度。
22
11
11
第三节 流体在管内的流动
1.管、管件及阀门 管路系统是由管、管件、阀门以及输送机械等组
成。当流体流经管和管件、阀门时，为克服流动 阻力而消耗能量。
12
12
第三节 流体在管内的流动
2.流体在直管中的流动阻力。
hf
gZ1 gZ2
p1 p2
u12
5.流体在非圆形直管内的流动阻力
对于非圆形管（如方形管、套管环隙等）内的湍
流流动，用当量直径de来代替圆管直径，其阻力
损失仍可按范宁公式和穆迪图进行计算。
当量直径是流体流经管路截面积A的4倍除以湿润
周边长度（管壁与流体接17 触的周边长度） ，即
de
4A
17
第三节 流体在管内的流动
hf
le
u2
20
d2
20
第三节 流体在管内的流动
五、流体总能量损失的计算
（一）简单管路
直径相同的管路或不同直径组成的串联管路。
（二）复杂管路
1.并联管路
2.分支管路
21
hf
hf
h'f
l
d
le
u2 2
21
第三节 流体在管内的流动
2
u22
13
13
第三节 流体在管内的流动
3.层流的摩擦阻力
范宁公式
hf
l
d
u2 2
14
64
Re
14
第三节 流体在管内的流动
4.湍流的摩擦阻力
范宁公式
hf
l
d
u2 2
15
Re,
Байду номын сангаас d
15
第三节 流体在管内的流动
穆迪图
16
16
第三节 流体在管内的流动
四、局部阻力损失 局部阻力损失是由于流道的急剧变化使流体边界
层分离，所产生的大量旋涡消耗了机械能。 和直管阻力的沿程均匀分布不同，局部阻力损失
集中在管件所在处，因而称为局部阻力损失。 局部阻力损失的计算有两种近似的方法：阻力系
数法及当量长度法。 18
18
第三节 流体在管内的流动
（一）阻力系数法 1. 管进口与出口的局部阻力损失
时出现湍流，依赖于环境，此为过渡区。
（3）当Re≥4000时，湍流。
6
6
第三节 流体在管内的流动
3.流体在圆管内的速度分布 层流时的速度沿管径按抛物线规律分布，截面上
各点速度的平均值u等于管中心处最大速度umax的
0.5倍。 湍流时圆管内速度分布曲线不再是严格的抛物线
，曲线顶部区域比较平均7 ，截面上各点速度的平
第一章 流体流动
目录
第一节 流体静力学基本方程式 第二节 流体流动的基本方程式 第三节 流体在管内的流动 第四节 流速和流量的测量
第三节 流体在管内的流动
一、流体流动类型与雷诺数 1.流动类型 2.流型的判断 3.流体在圆管内的速度分布
3
3
第三节 流体在管内的流动
1.流动类型
4
雷诺实验装置
均值u近似等于0.80～0.85umax。
7
第三节 流体在管内的流动
二、边界层 当一流速均匀的流体与一固体界面接触时，由于
壁面的阻滞，与壁面直接接触的流体其速度立即 降为零。由于流体的黏性作用，近壁面的流体将 相继受阻而降速，随着流体沿壁面向前流动，流
8
速受影响的区域逐渐扩大。通常定义，流速降至 主体流速的99%以内的区域为边界层。
三、流体在直管内的流动阻力 直管造成的机械能损失称为直管阻力损失，是由
于流体内摩擦而产生的。 管件造成的机械能损失称为局部阻力损失，主要
是流体流经管件、阀门及管截面的突然扩大或缩 小等局部地方所引起的。10
10
第三节 流体在管内的流动
1.管、管件及阀门 2.流体在直管中的流动阻力。 3.层流的摩擦阻力 4.湍流的摩擦阻力 5.流体在非圆形直管内的流动阻力
8
第三节 流体在管内的流动
流体在进行湍流流动时，在湍流边界层内紧靠壁 面处有一薄层流体作层流流动，称为层流内层。
管内流速愈大，流体的湍流程度愈高，层流内层 就愈薄；流体黏度愈大，流体的湍流程度降低， 层流内层就愈厚。
9
层流内层对流体所受的阻力，对传热、传质都有 重大影响。
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第三节 流体在管内的流动
常用管件及阀门的局部阻力系数见表1-2。
hf
u2 2
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ζ——局部阻力系数
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第三节 流体在管内的流动
（二）当量长度法。 计算管件或阀门的局部阻力损失时，为使计算
方便，近似认为局部阻力损失可以相当于某个长
度的直管的损失，le为管件及阀件的当量长度，常 用管件及阀件的le值可在图1-16中查得
4
第三节 流体在管内的流动
2.流型的判断 雷诺数的大小可作为流型判断的依据。
du Re
ρ——管内流体密度，kg/m3 d——管内径，m u——管内流体平均流速，m/s μ5——管内流体黏度，Pa.s
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第三节 流体在管内的流动
（1）当Re≤2000时，层流。 （2）当2000＜Re＜4000时，有时出现层流，有
六、降低流动阻力的途径 1. 在不影响管路合理布局的前提下，尽量缩短管
路长度。 2. 减少不必要的管件、阀门和突然扩大或突然缩
小的安排。 3.适量增加管径。 4.适当增加流体的温度，22减小黏度。
22
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第三节 流体在管内的流动
1.管、管件及阀门 管路系统是由管、管件、阀门以及输送机械等组
成。当流体流经管和管件、阀门时，为克服流动 阻力而消耗能量。
12
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第三节 流体在管内的流动
2.流体在直管中的流动阻力。
hf
gZ1 gZ2
p1 p2
u12
5.流体在非圆形直管内的流动阻力
对于非圆形管（如方形管、套管环隙等）内的湍
流流动，用当量直径de来代替圆管直径，其阻力
损失仍可按范宁公式和穆迪图进行计算。
当量直径是流体流经管路截面积A的4倍除以湿润
周边长度（管壁与流体接17 触的周边长度） ，即
de
4A
17
第三节 流体在管内的流动
hf
le
u2
20
d2
20
第三节 流体在管内的流动
五、流体总能量损失的计算
（一）简单管路
直径相同的管路或不同直径组成的串联管路。
（二）复杂管路
1.并联管路
2.分支管路
21
hf
hf
h'f
l
d
le
u2 2
21
第三节 流体在管内的流动
2
u22
13
13
第三节 流体在管内的流动
3.层流的摩擦阻力
范宁公式
hf
l
d
u2 2
14
64
Re
14
第三节 流体在管内的流动
4.湍流的摩擦阻力
范宁公式
hf
l
d
u2 2
15
Re,
Байду номын сангаас d
15
第三节 流体在管内的流动
穆迪图
16
16
第三节 流体在管内的流动
四、局部阻力损失 局部阻力损失是由于流道的急剧变化使流体边界
层分离，所产生的大量旋涡消耗了机械能。 和直管阻力的沿程均匀分布不同，局部阻力损失
集中在管件所在处，因而称为局部阻力损失。 局部阻力损失的计算有两种近似的方法：阻力系
数法及当量长度法。 18
18
第三节 流体在管内的流动
（一）阻力系数法 1. 管进口与出口的局部阻力损失
时出现湍流，依赖于环境，此为过渡区。
（3）当Re≥4000时，湍流。
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第三节 流体在管内的流动
3.流体在圆管内的速度分布 层流时的速度沿管径按抛物线规律分布，截面上
各点速度的平均值u等于管中心处最大速度umax的
0.5倍。 湍流时圆管内速度分布曲线不再是严格的抛物线
，曲线顶部区域比较平均7 ，截面上各点速度的平
第一章 流体流动
目录
第一节 流体静力学基本方程式 第二节 流体流动的基本方程式 第三节 流体在管内的流动 第四节 流速和流量的测量
第三节 流体在管内的流动
一、流体流动类型与雷诺数 1.流动类型 2.流型的判断 3.流体在圆管内的速度分布
3
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第三节 流体在管内的流动
1.流动类型
4
雷诺实验装置
均值u近似等于0.80～0.85umax。
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第三节 流体在管内的流动
二、边界层 当一流速均匀的流体与一固体界面接触时，由于
壁面的阻滞，与壁面直接接触的流体其速度立即 降为零。由于流体的黏性作用，近壁面的流体将 相继受阻而降速，随着流体沿壁面向前流动，流
8
速受影响的区域逐渐扩大。通常定义，流速降至 主体流速的99%以内的区域为边界层。
三、流体在直管内的流动阻力 直管造成的机械能损失称为直管阻力损失，是由
于流体内摩擦而产生的。 管件造成的机械能损失称为局部阻力损失，主要
是流体流经管件、阀门及管截面的突然扩大或缩 小等局部地方所引起的。10
10
第三节 流体在管内的流动
1.管、管件及阀门 2.流体在直管中的流动阻力。 3.层流的摩擦阻力 4.湍流的摩擦阻力 5.流体在非圆形直管内的流动阻力
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第三节 流体在管内的流动
流体在进行湍流流动时，在湍流边界层内紧靠壁 面处有一薄层流体作层流流动，称为层流内层。
管内流速愈大，流体的湍流程度愈高，层流内层 就愈薄；流体黏度愈大，流体的湍流程度降低， 层流内层就愈厚。
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层流内层对流体所受的阻力，对传热、传质都有 重大影响。
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第三节 流体在管内的流动