有限元基础理论教程lecture.ppt
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《有限元基础》课件
广泛适用性
有限元方法可以应用于各种物理问题和工程领域 ,如结构力学、流体力学、热传导、电磁场等。
高效性
有限元方法采用分块逼近的方式,将整体问题分 解为多个子问题,从而大大降低了问题的规模和 复杂度,提高了计算效率。
精度可控制
通过选择足够小的离散元尺寸和足够多的元数目 ,可以控制求解的精度,使得结果更加精确可靠 。
有限元方法对初值和边界条件 的选取比较敏感,不同的初值 和边界条件可能导致截然不同 的结果。
高阶偏微分方程的离散化 困难
对于一些高阶偏微分方程,有 限元方法的离散化过程可能会 变得相当复杂和困难。
有限元方法的发展趋势
并行化和高性能计算
随着计算机技术的发展,有限元方法的计算效率和精度得到了极大的提高。未来,随着并行化和高性能计算技术的进 一步发展,有限元方法的计算效率将会得到进一步提升。
02
有限元的数学基础
线性代数基础知识
向量与矩阵
介绍向量的基本概念、向量的运算、矩阵的表示和基 本运算。
线性方程组
阐述线性方程组的基本概念、解法以及在有限元分析 中的应用。
特征值与特征向量
介绍特征值和特征向量的概念、计算方法以及在有限 元分析中的应用。
变分法基础知识
变分法的基本概念
阐述变分法的基本思想、定义和定理,以及在 有限元分析中的作用。
弱收敛与弱*收敛
03
介绍弱收敛和弱*收敛的概念、性质以及在有限元分析中的应用
。
03
有限元方法的基本步骤
问题的离散化
总结词
将连续的问题离散化,将连续体划分为有限个小的单元,每个单元称为有限元 。
详细描述
在有限元方法中,首先需要对实际问题进行离散化,即将连续的问题划分为有 限个小的单元,每个单元称为有限元。离散化的目的是将连续的物理量近似为 离散的数值,以便进行数值计算。
有限元方法可以应用于各种物理问题和工程领域 ,如结构力学、流体力学、热传导、电磁场等。
高效性
有限元方法采用分块逼近的方式,将整体问题分 解为多个子问题,从而大大降低了问题的规模和 复杂度,提高了计算效率。
精度可控制
通过选择足够小的离散元尺寸和足够多的元数目 ,可以控制求解的精度,使得结果更加精确可靠 。
有限元方法对初值和边界条件 的选取比较敏感,不同的初值 和边界条件可能导致截然不同 的结果。
高阶偏微分方程的离散化 困难
对于一些高阶偏微分方程,有 限元方法的离散化过程可能会 变得相当复杂和困难。
有限元方法的发展趋势
并行化和高性能计算
随着计算机技术的发展,有限元方法的计算效率和精度得到了极大的提高。未来,随着并行化和高性能计算技术的进 一步发展,有限元方法的计算效率将会得到进一步提升。
02
有限元的数学基础
线性代数基础知识
向量与矩阵
介绍向量的基本概念、向量的运算、矩阵的表示和基 本运算。
线性方程组
阐述线性方程组的基本概念、解法以及在有限元分析 中的应用。
特征值与特征向量
介绍特征值和特征向量的概念、计算方法以及在有限 元分析中的应用。
变分法基础知识
变分法的基本概念
阐述变分法的基本思想、定义和定理,以及在 有限元分析中的作用。
弱收敛与弱*收敛
03
介绍弱收敛和弱*收敛的概念、性质以及在有限元分析中的应用
。
03
有限元方法的基本步骤
问题的离散化
总结词
将连续的问题离散化,将连续体划分为有限个小的单元,每个单元称为有限元 。
详细描述
在有限元方法中,首先需要对实际问题进行离散化,即将连续的问题划分为有 限个小的单元,每个单元称为有限元。离散化的目的是将连续的物理量近似为 离散的数值,以便进行数值计算。
最新哈工大-有限元理论教学讲义PPT
0
p
l 2
求解得(单位m)
3 2E41
11uu32100
u2 u3
2.5E 7.5E
4 4
4.1有限元分析的完整过程
9)计算支反力
Keqe Pe
U U1211kk121111
kk111122uu12
具体地对于单元1,有
EA1 1 l1 1
11uu12R P21
其中R1是节点1的支反力,P2是单元1的节点2所受的力,即单元2对该 节点的作用力,将前面求得的节点位移代入上式可得支反力大小。
4.1有限元分析的完整过程
5)建立刚度方程
引入约束过程
简化为二阶
0P
(A1E1 A2E2)
l1
l2
A2E2 l2
A2E2 l2
A2E2 l2
u2 u3
4.1有限元分析的完整过程
6)求解节点位移 将结构参数和外载荷代入上式有
3EA2
l2
EA2 l2
EA2 l2
EA2
u2 u3
Words and Phrases
Skills:
– 词汇量题 (测试对词语的识别能力,选择项中的词一般较生僻或难掌握)
He made such a ____ contribution to the university that
they are naming one of the buildings after him.
(2) 学习有限元法的基本原理,主要以直接法学 习有限元法的基本技术路线、理论推导。认识不 同类型单元的行为和应用范围.
1. 绪论
有限单元法(或有限元分析)是以剖分插值和能量原 理为基础、以计算机为工具的结构分析数值方法。
有限元基础理论教程 lecture05 ppt课件.ppt
A
bi
Axc
ci
Ayc ]
A
1 2A
(ai
bi xc
ci
yc )
1 3
A
Ryi
1 3
qy At
Ryj
1 3
q
y
At
Rym
1 3 qy At
三角形中的一点P可以用子三角形面 积定义的自然坐标来确定。面积坐 标定义为,
Li
Ai A
Lj
Aj A
Lm
Am A
点P表示为,P(Li , Lj , Lm )
面积坐标在三角形全面积上的积分为
2)体力的移置
令单元所受的均匀分布体力为,
{q}
qx
q
y
虚功相等,
{ *}e T{R}e { *}e T [N]T{q}tdxdy
{R}e [N]T {q}tdxdy
(2-17)
例题2.4、设有均质等厚的三角形单元ijm,受 到沿y方向的均布载荷qy的作用。求均布体力 移置到各结点的载荷。
Rxi Ni
Ryi
0
Rxj Ryj
s
Nj 0
Rxm
N
m
Rym 0
0
Ni
0 N
j
q0x
tds
0
Nm
取局部坐标s,在i点s=0,在j点s=l,L为ij边的长度。
在ij边上,以局部坐标表示的插值函数为,
Ni
1
s L
s Nj L
载荷为
qx
q
s L
Nm 0
Rxi
cr bs
cr cs
1
2
br bs
0 cs tA bs
《有限元基本原理》课件
这些有限元在节点处相互连接,形成 一个离散化的模型,用于模拟真实结 构的力学行为、热传导、电磁场分布 等。
有限元法的历史与发展
01
有限元法的思想起源于20世纪40年代,但直到1960年 才由美国科学家克拉夫(Clough)正式提出“有限元 法”这一术语。
02
随着计算机技术的发展,有限元法得到了广泛应用和推 广,成为工程领域中解决复杂问题的有力工具。
03
近年来,随着计算能力的提升和算法优化,有限元法的 应用范围不断扩大,涉及的领域也更加广泛。
有限元法的基本思想
01
将连续体离散化为有限个单元,每个单元具 有简单的几何形状和物理属性。
03
02
通过在节点处设置位移约束,将各个单元相 互连接,形成一个整体模型。
通过在各个单元上设置方程,建立整个离散 化模型的平衡方程组。
高阶有限元方法
与其他方法的结合
研究高阶有限元方法,以提高计算的精度 和稳定性。
研究有限元方法与其他数值方法的结合, 如有限差分法、有限体积法等,以拓展其 应用范围。
谢谢聆听
04 有限元法的应用实例
静力分析实例
总结词
静力分析是有限元法最常用的领域之一,主要用于分析结构在恒定载荷下的响应。
详细描述
静力分析用于评估结构在恒定载荷下的应力、应变和位移。例如,桥梁、高层建筑和飞机机身等结构 的稳定性分析。通过有限元法,可以模拟复杂结构的整体行为,并预测其在各种载荷条件下的性能。
动力分析实例
总结词
动力分析涉及结构在动态载荷下的响应 ,如地震、风载和冲击载荷等。
VS
详细描述
动力分析用于评估结构在动态载荷作用下 的振动、冲击和响应。例如,地震工程中 建筑物和桥梁的抗震性能分析。通过有限 元法,可以模拟结构的动态行为,预测其 在地震或其他动态载荷下的破坏模式和倒 塌过程。
有限元法的历史与发展
01
有限元法的思想起源于20世纪40年代,但直到1960年 才由美国科学家克拉夫(Clough)正式提出“有限元 法”这一术语。
02
随着计算机技术的发展,有限元法得到了广泛应用和推 广,成为工程领域中解决复杂问题的有力工具。
03
近年来,随着计算能力的提升和算法优化,有限元法的 应用范围不断扩大,涉及的领域也更加广泛。
有限元法的基本思想
01
将连续体离散化为有限个单元,每个单元具 有简单的几何形状和物理属性。
03
02
通过在节点处设置位移约束,将各个单元相 互连接,形成一个整体模型。
通过在各个单元上设置方程,建立整个离散 化模型的平衡方程组。
高阶有限元方法
与其他方法的结合
研究高阶有限元方法,以提高计算的精度 和稳定性。
研究有限元方法与其他数值方法的结合, 如有限差分法、有限体积法等,以拓展其 应用范围。
谢谢聆听
04 有限元法的应用实例
静力分析实例
总结词
静力分析是有限元法最常用的领域之一,主要用于分析结构在恒定载荷下的响应。
详细描述
静力分析用于评估结构在恒定载荷下的应力、应变和位移。例如,桥梁、高层建筑和飞机机身等结构 的稳定性分析。通过有限元法,可以模拟复杂结构的整体行为,并预测其在各种载荷条件下的性能。
动力分析实例
总结词
动力分析涉及结构在动态载荷下的响应 ,如地震、风载和冲击载荷等。
VS
详细描述
动力分析用于评估结构在动态载荷作用下 的振动、冲击和响应。例如,地震工程中 建筑物和桥梁的抗震性能分析。通过有限 元法,可以模拟结构的动态行为,预测其 在地震或其他动态载荷下的破坏模式和倒 塌过程。
有限元ppt课件
h h
y(xi )2 y(xi1) h
a x b x
y(xi1) 2 y(xi ) y(xi1)
h hi 2 i1
yi1 2 yi yi1 h2
(1 5)
x
13
将(1-4)(1-5)代入(1-3),得
yi1 2 yi h2
yi1
yi1 yi h
39
厚度为1的微分体,在水平方向拉
力F的作用下发生了位移 xdx
拉力表达式:
F xdy 1
x
x dy
拉力做的功:
dx
xdx
dW
1 2
F xdx
将F代入:
dW
1 2
x
x
dxdy
40
储存在微分体内的应变能:
x
x dy
dU
dW
1 2
x
x
dxdy
单位体积内的应变能:
17
因此有 y(x) (x)
试探函数中所取的项数越多,逼近的精度越高。
将试探函数代入式(1-9),可以得到关于n个待定系数
的泛函表达式,简记为 I y(x) I(1,2,3, ,n)
根据多元函数有极值的必要条件,有
1
I (1,2 ,3,
2
I (1,2 ,3,
机械工程有限元法基础
1
有限元法是根据变分原理求解数学物理问题的一 种数值方法.
它从最初的固体力学领域 拓展到了
发展到了
从简单的静力分析
电磁学,流体力学,传热学, 声学等领域
动态分析,非线性分析, 多物理场耦合分析等复 杂问题的计算
y(xi )2 y(xi1) h
a x b x
y(xi1) 2 y(xi ) y(xi1)
h hi 2 i1
yi1 2 yi yi1 h2
(1 5)
x
13
将(1-4)(1-5)代入(1-3),得
yi1 2 yi h2
yi1
yi1 yi h
39
厚度为1的微分体,在水平方向拉
力F的作用下发生了位移 xdx
拉力表达式:
F xdy 1
x
x dy
拉力做的功:
dx
xdx
dW
1 2
F xdx
将F代入:
dW
1 2
x
x
dxdy
40
储存在微分体内的应变能:
x
x dy
dU
dW
1 2
x
x
dxdy
单位体积内的应变能:
17
因此有 y(x) (x)
试探函数中所取的项数越多,逼近的精度越高。
将试探函数代入式(1-9),可以得到关于n个待定系数
的泛函表达式,简记为 I y(x) I(1,2,3, ,n)
根据多元函数有极值的必要条件,有
1
I (1,2 ,3,
2
I (1,2 ,3,
机械工程有限元法基础
1
有限元法是根据变分原理求解数学物理问题的一 种数值方法.
它从最初的固体力学领域 拓展到了
发展到了
从简单的静力分析
电磁学,流体力学,传热学, 声学等领域
动态分析,非线性分析, 多物理场耦合分析等复 杂问题的计算
《有限元法基础讲义》课件
常见材料本构关系及其有限元 表示
讨论了不同材料的本构关系和应力-应变关系,以及如何将它们表示为有限元 模型中的材料属性。
有限元网格划分与质量控制
讲解了有效的有限元网格划分算法、质量控制策略和改善网格质量的技巧, 以提高计算结果的精确性和稳定性。
有限元求解算法
探索了常用的有限元求解算法,包括直接法和迭代法,以及并行计算和加速 技术。
《有限元法基础讲义》 PPT课件
通过《有限元法基础讲义》PPT课件,我们深入探讨了有限元法的各个方面, 包括基础概述、一维到三维有限元法、材料本构关系、网格划分与质量控制、 求解算法、静态与动态分析,以及在结构、流体力学、热传导和电磁场中的 应用。
有限元法基础概述
介绍了有限元法的定义、原理和应用领域,以及有限元分析的基本步骤和注意事项。
一维有限元法
详细讲解了一维有限元法的原理、单元类型、边界条件的处理方法,并演示 了一维结构的有限元分析过程。
二维有限元法
探讨了二维有限元法的理论基础、常见单元类型、网格生成算法,以及处理复杂边界条件和材料非线性性的技 巧。
三维有限元法
介绍了三பைடு நூலகம்有限元法的基本原理、常用稳定性判据、网格生成策略,以及处理大规模问题和高性能计算的方法。
静态分析与动态分析
介绍了有限元法在静态和动态分析中的应用,如结构强度分析、模态分析和 响应谱分析等。
有限元基础理论教程lecture
第二十二页,编辑于星期一:二十三点 三十四 分。
第二十三页,编辑于星期一:二十三点 三十四 分。
第二十四页,编辑于星期一:二十三点 三十四 分。
第二十五页,编辑于星期一:二十三点 三十四 分。
第二十六页,编辑于星期一:二十三点 三十四 分。
第二十七页,编辑于星期一:二十三点 三十四 分。
第二十八页,编辑于星期一:二十三点 三十四 分。
第八页,编辑于星期一:二十三点 三十四分。
第九页,编辑于星期一:二十三点 三十四分。
第十页,编辑于星期一:二十三点 三十四分。
第十一页,编辑于星期一:二十三点 三十四分。
第十二页,编辑于星期一:二十三点 三十四分。
第十三页,编辑于星期一:二十三点 三十四分。
第十四页,编辑于星期一:二十三点 三十四分。
第十五页,编辑于星期一:二十三点 三十四分。
第十六页,编辑于星期一:二十三点 三十四分。
第十七页,编辑于星期一:二十三点 三十四分。
第十八页,编辑于星期一:二十三点 三十四分。
第十九页,编辑于星期一:二十三点 三十四分。
第二十页,编辑于星期一:二十三点 三十四分。
第二十一页,编辑于星期一:二十三点 三十四 分。
第,编辑于星期一:二十三点 三十四分。
第三页,编辑于星期一:二十三点 三十四分。
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任意四结点四边形单元
四结点正方形单元
把局部坐标与整体坐标的变换式取为,
x N x N x N x N x 1 1 2 2 3 3 4 4
y N y N y N y N y 1 1 2 2 3 3 4 4
1 N 1 )( 1 ) 1 ( 4
1 N ( 1 )( 1 ) 3 4
N2 ... y N8 N2 ... x y
N i x [Bi] 0 N i y
0 N i y N i x
由于等参单元的形函数是局部坐标的函数,因此 应变矩阵[B]也是局部坐标的函数。形成等参单元 的单元刚度矩阵需要在整体坐标系中对局部坐标 的函数进行积分,包括以下三个基本步骤: 1)计算用局部坐标表示的形函数对整体坐标x、 y的偏导数; 2)将整体坐标系中的面积积分转换为在局部坐 标系中的面积积分; 3)用数值积分计算出单元刚度矩阵中的元素。
u N ,)ui i(
i 1
8
8
v Ni (,)vi
i 1
对于这样的八结点单元,我们可以通过划线法来 构造单元的形函数。把待构造的形函数表示为:
Ni
j 1 3
f j(i) (,) f j(i) (i ,i )
f j(i) (,) 是通过除结点i 之外所有结点的三条 (i) f , ) 0的左端项。 直线方程 j (
v b b b b b b b b
1 2 3 2 4 5 2 2 6 7 2 8
在单元的每条边上,位移是局部坐标的二次函 数,完全由边上的三个结点的位移值确定,满 足位移连续性条件。
实际单元上的位移用形函数表示为,
( 5 ) f , ) 1 2 (
( 5 ) f , ) 1 3 (
1 2 N ( 1 )( 1 ) 5 2
结点6、7、8的形函数如下, 1 1 2 2 N ( 1 )( 1 ) N ( 1 )( 1 ) 6 7 2 2
1)计算形函数对整体坐标的偏导数
形函数Ni 是局部坐标的函数,同时也可以看作 是整体坐标的函数,由复合函数求导法则可得: N i N i x N i y x y N i N i x N i y x y
命令输入窗口
ANSYS软件的菜单操都有相对应 的命令,用户可以在命令输入窗 口,直接输入这些命令。
建议使用文本编辑器编写命令流 文件,可以一次读入并执行。
若干命令行
APDL语言与参数化建模
• 在建模过程中,比较容易修改,能逐步调试, 适合建立复杂模型。 • 能够实现参数化建模,只要拓扑结构不变, 就可以采用不同的参数值完成建模。 • 对ANSYS数据库进行一些直接操作、导出 ANSYS模型中的数据。 • 将其它软件的计算结果导入ANSYS,利用 ANSYS的后处理功能。
1 2 N ( 1 )( 1 ) 8 2
1 ( 1 )( 1 )( ) ( i 1 ,2 ,3 ,4 ) i i i i 4 1 2 N ( , ) ( 1 )( 1 ) ( i 5 ,7 ) i i 2 1 2 ( 1 )( 1 ) ( i 6 ,8 ) i 2
u a a x a y a xy 1 2 3 4
v a a x a y a xy 5 6 7 8
u N u N u N u N u i i j j m m p p
v N v N v N v N v i i j j m m p p
对于包含n个结点的一维单元,采用Lagrange插值 多项式直接构造位移插值函数,结点参数是待求 的场函数的结点值,多项式定义如下。
( 1 ) f , ) 1 1 (
( 1 ) f , ) 1 2 (
( 1 ) f , ) 1 3 (
f j(i) (i ,i ) 是代入结点i坐标之后的多项式值。
1 N ( 1 )( 1 )( 1 ) 1 4
5 等参单元
5.1 四结点矩形单元 5.2 等参单元的基本概念 5.3四边形八结点等参单元 5.4等参单元的单元分析 5.5高斯积分 5.6六面体等参单元
5.1四结点矩形单元
对于几何形状为矩形的弹性力学平面问题,可以 采用如图所示的四结点矩形单元。该矩形单元在 x及y方向的边长分别为2a和2b,单元的位移插值 含数如下,
三结点三角形单元与四结点矩形单元比较
单 元 类 型 优 点 缺 点 三 结 点 三 角 形 单 适 应 复 杂 形 状 , 计 算 精 度 低 元 单 元 大 小 过 渡 方 便 四 结 点 矩 形 单 元单 元 内 的 应 力 、 应 变 是 线 性 变 不 能 适 应 曲 线 边 界 和 非 正 交 化 的 , 计 算 精 度 较 高 的 直 线 边 界
坐标变换式如下,
x y
8
8
i 1
N i ( , ) x i N i ( , ) y i
x a2 b c y d2 e f
i 1
单元263边在整体坐标下的参数方程:
可见单元的边是一条抛物线或退化为一条直线。
ANSYS提供的PLANE82单元就是四边形八节点 等参单元,局部坐标为s、t。可以退化为三角形 六节点单元。
x xc a
y yc b
1 li () 2
1 lm() 2 1 li () 2 1 lm() 2
1 l j () 2 1 l p () 2
x x x x 2 a j i m p
y x y y 2 b p i m j
x y y 1 x x y y 1 x c c c c N ( 1 )( 1 ) N ( 1 )( 1 ) p m 4 a b 4 a b
上述单元位移模式满足位移模式选择的基本要求: 1)反映了单元的刚体位移和常应变, 2)单元在公共边界上位移连续。
单元内部的位移是双线性函数,在单元边界上坐标x或y必 有一项取常数,单元边界上的位移是线性函数,所以满足 连续性条件。
4.5 参数化建模
• 日志文件
用户操作过程,包括几何建模、网格划分、求解 等,以命令流形式保存在日志文件中(*.log)。
将日志文件保存起来,在下一次使用 ANSYS 软 件分析同一个模型时,可以先执行日志文件,得 到前一次上机所完成的结果。 日志文件的缺点是保存了许多中间操作,不够简 洁。
列出日志文件后,可以把该文件重新命名后保存起来。 从File > Read Input from…菜单项读入保存起来的日志 文件。
i , i 是结点在局部坐标系中的取值
(5-7)
把( 5-4 )的位移模式和( 5-7 )的形态函数用于任意形状的 四边单元: 1)在四个结点处给出结点的位移; 2)在单元的四条边上,位移线性变化,保证了位移的连续性。
把局部坐标系中的正方形单元称为基本单元。
把整体坐标系中的任意四边形单元看作由基本单 元通过坐标变换得来的,称为实际单元。
N i i
i 1
n
N x ) l i(
( n 1 ) i
( x ) x j 1 ,j i x i j
x x1 N2 (x) x2 x1
n
x x j
当n=2时,
x x2 N1(x) x1 x2
为方便构造单元插值函数,引入单元自然坐标,
x xc L
四结点正方形单元的位移模式取与坐标变换式相 同的插值函数,
u N u N u N u N u 1 1 2 2 3 3 4 4
v N v N v N v N v 1 1 2 2 3 3 4 4
(5-4)
1 i 1 , 2 , 3 , 4 ) N 1 )( 1 ) ( i ( 0 0 4 0 i 0 i
x1 x2 xc 2
x2 x1 L 2
用单元自然坐标定义多项式,
,
l
(n 1 ) i
j ( ) j j 1 , j i i
n
当n=2时, 1 1
2 1
1 N2() 2
1 N1() 2
对于四结点矩形单元,引入自然坐标,用两个方向 上的插值多项式的乘积,可以构造出矩形单元的插 值函数。
1 N 1 )( 1 ) 2 ( 4
1 N 1 )( 1 ) 4 ( 4
将变换式用于任意形状的直边四边形单元: 1)在四个结点处给出结点的整体坐标, 2)在四条边上的整体坐标是线性变化的, 3 )整体坐标系中任意形状的直边四边形单元, 变换成局部坐标系中的正方形单元。
PLANE82单元的位移模式:
5.4等参单元的单元分析
以平面问题的四边形八结点等参单元为例,介 绍构造等参单元的单元刚度矩阵的基本过程。 平面问题的单元刚度矩阵为,
T K [ B ] D ][ B ] tdxdy [ e
单元的应变为,
e { } [B ]{ }
单元的结点位移,
5.3 四边形八节点等参单元
为了更好地反映物体的应力变化,适应曲线边 界,在平面问题分析中经常使用四边形八节点 等参单元。如图5-4所示。
图5-4四边形八结点单元
图5-5 八结点基本单元Leabharlann 基本单元中取如下的位移模式:
2 2 2 2 u a a a a a a a a 1 2 3 4 5 6 7 8
结点2、3、4的形函数为:
1 N ( 1 )( 1 )( 1 ) 2 4 1 N ( 1 )( 1 )( 1 ) 3 4