水力学辅导材料6

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水力学辅导材料一、是非题(正确的划“√”,错误的划“×)1、理想液体就是不考虑粘滞性的实际不存在的理想化的液体。

(√)2、图中矩形面板所受静水总压力的作用点与受压面的形心点O重合。

(×)3、园管中层流的雷诺数必然大于3000。

(×)4、明槽水流的急流和缓流是用Fr判别的,当Fr>1为急流。

(√)5、水流总是从压强大的地方向压强小的地方流动。

(×)6、水流总是从流速大的地方向流速小的地方流动。

(×)6、达西定律适用于所有的渗流。

(×)7、闸孔出流的流量与闸前水头的1/2次方成正比。

(√)8、渐变流过水断面上各点的测压管水头都相同。

(√)9、粘滞性是引起液流运动能量损失的根本原因。

(√)10、直立平板静水总压力的作用点就是平板的形心。

(×)11、层流的沿程水头损失系数仅与雷诺数有关。

(√)12、陡坡上出现均匀流必为急流,缓坡上出现均匀流必为缓流。

(√)13、在作用水头相同的条件下,孔口的流量系数比等直径的管嘴流量系数大。

(×)14、两条明渠的断面形状、尺寸、糙率和通过的流量完全相等,但底坡不同,因此它们的正常水深不等。

(√)15、直立平板静水总压力的作用点与平板的形心不重合。

(√)16、水力粗糙管道是表示管道的边壁比较粗糙。

(×)17、水头损失可以区分为沿程水头损失和局部水头损失。

(√)18、牛顿内摩擦定律适用于所有的液体。

(×)19、静止液体中同一点各方向的静水压强数值相等。

(√)20、明渠过流断面上各点的流速都是相等的。

(×)21、缓坡上可以出现均匀的急流。

(√)22、静止水体中,某点的真空压强为50kPa,则该点相对压强为-50 kPa。

(√)24、满宁公式只能适用于紊流阻力平方区。

(√)25、水深相同的静止水面一定是等压面。

(√)26、恒定流一定是均匀流,层流也一定是均匀流。

(×)27、紊流光滑区的沿程水头损失系数仅与雷诺数有关。

水力学复习材料

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名词解释(′′153×5=)1、压缩系数β是:液体相对压缩值VdV 与液体压强增量dp 的比值,即dpV dV /-=β。

2、黏滞性:液体具有运动状态下抵抗剪切变形的能力。

3、绝对压强:以设想的不存在任何气体的绝对真空状态作为计算零点的压强。

(已考过)4、相对压强:以当地的大气压作为计算零点的压强。

5、迹线:某一液体质点在运动过程中,不同时刻所流经的空间点所连成的线。

(已考过)流线:某一瞬时,在流场中画出这样一条光滑曲线,这条曲线上任意一点在该瞬时的速度矢量在该点处与曲线相切,这条曲线称为该瞬时的一条流。

6、过水断面:与元流或总流的流线相垂直的横断面。

7、恒定流:流场中的任何空间点上的所有运动要素都不随时间而变化的流动。

沿程水头损失:在流动过程中,要克服沿程摩擦阻力就需要做功,单位质量液体由于沿程阻力做功引起的机械能损失。

8、局部水头损失:在急变流段上所产生的流动阻力称为局部阻力,相应的水头损失称为局部水头损失。

9、水力最优断面:当渠道的i 、n 及过水断面面积w 一定时,使渠道所通过的流量最大的断面形状。

10、渠道底坡i :为采用渠底的高差Z ∆与相应渠长L 的比值,即θsin =∆=LZ i 。

11、棱柱形明渠:为了使水流平顺以及施工方便,一般明渠横断面的形状和尺寸筑成沿程不变的。

12、允许流速:对渠身不会产生冲刷,也不会使水中悬浮的泥沙在渠道中发生淤积的断面平均流速。

13、壅水曲线:渐变流的水深可能沿流程增大而形成壅水,其水面线称为壅水曲线。

14、降水曲线:水深沿流程逐渐减小而形成降水,其水面线称为降水曲线。

15、水跃:明渠水流从急流转变到缓流时,水面突然升高的一种局部水力现象。

16、降水曲线:水深沿流程逐渐减小而形成降水,其水面线称为降水曲线。

17、水跃:明渠水流从急流转变到缓流时,水面突然升高的一种局部水力现象。

18、水跌:明渠缓流向急流过渡时,水面急剧下降的局部水力现象。

水力学复习资料

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第零章绪论0.1水力学的任务与研究对象(了解)水力学的任务是研究液体(只要是水)的平衡和机械运动的规律及其实际应用. 水力学研究的基本规律有两大主要组成部分:一是关于液体平衡的规律.它研究液体处于静止或相对平衡状态时,作用于液体上各种力之间的关系,这一部分称为水静力学;二是关于液体运动的规律,它研究液体在运动状态时,作用于液体上的力与运动要素之间的关系,以及液体的运动特性与能量转换等,这部分称为水动力学.0.2液体的粘滞性(理想液体与实际液体最大的差别)粘滞性当液体处于运动状态时,若液体质点之间发生相对运动,则质点间会产生内摩擦力来阻碍其相对运动,液体的这种性质就称为粘滞性,产生的内摩擦力叫做粘滞力.0.3牛顿内摩擦定律当液体做层流运动时,相邻液层之间在单位面积上作用的内摩擦力(或粘滞力)的大小与速度梯度成正比,同时和液体的性质有关.即.0.4牛顿内摩擦定律的另一种表述(了解)P70.5运动粘度系数它是动力黏度系数与液体密度的比值,是表征液体粘滞性大小的物理量.其值是随温度的变化而变化的,即温度越高,其值越小(液体的流动性是随温度的升高而增强的)0.6牛顿内摩擦定律只适用于牛顿流体(符合牛顿内摩擦定律的液体,其特点是温度不变,动力黏度系数就不变P8图0.3)0.7体积压缩率液体体积的相对缩小值与压强的增大值之比.(水的压缩性很小,一般不考虑)0.8表面张力表面张力是指液体自由表面上液体分子由于两侧引力不平衡,使其受到及其微小的拉力(表面张力仅存在于液体表面,液体内部不存在,其值表示为自由面单位长度受到拉力的大小,并且随液体种类和温度的变化而变化,怎样变化)0.9毛细现象在水力学实验中,经常使用盛有水或水银细玻璃管做测压计,由于表面张力的影响使玻璃管中液面和与之向连通容器中的液面不在同一水平面上.这就是物理学中所讲的毛细现象.0.10由实验得知,管的内经越小,毛细管升高值越大,所以实验用的测压管内径不宜太小.P10图0.4,0,50.11连续介质在水力学中,把液体当作连续介质看待,即假设液体是一种连续充满其所占据空间毫无空隙的连续体.(水力学所研究的液体运动是连续介质的连续流动,但实际上,从微观角度来看,液体分子与分子之间是存在空隙的,但水力学研究的是液体的宏观运动,故将液体看作连续接介质)0.12把液体看作连续介质的意义如果我们把液体看作连续介质,则液流中的一切物理量都可以视为空间坐标和时间坐标的连续函数,这样,在研究液体的运动规律时,就可以运用连续函数的分析方法.0.13理想液体所谓理想液体,就是把液体看作绝对不可压缩,不能膨胀,没有粘滞性,没有表面张力的连续介质.0.14表面力和质量力表面力表面力是作用于液体的表面,并于受作用的的表面面积成比例的力.质量力质量力是指通过所研究液体的每一部分质量而作用与液体的,其大小和液体的质量成比例的力(质量力又称体积力)课后习题0.2第一章水静力学1.1液体在平衡状态下.没有内摩擦力的存在,因此理想液体和实际液体都是一样的,故在静水中没有区分的必要.1.2静水压力静止(或处于平衡状态)的液体作用在与之接触的表面上的水压力称为静水压力,常以表示.1.3静水压强取微小面积,令作用在上的静水压力为,则面上单位面积上所受的平均静水压力为称为面上的平均静水压强,当无限趋近与一点时,比值的极限值定义为该点的静水压强.1.4静水压强的两个重要特性⑴静水压强的方向与受压面垂直并指向受压面(若不垂直,则必存在一个与液面平行的分力,这样必会破坏液体的平衡状态;静水压强若不指向受压面而是背向受压面,则必会受到拉力,同样不能保持平衡状态)⑵作用在同一点上的静水压强相等(推导过程:在平衡液体内分割出一块无限小的四面体,倾斜面的方向任意选取,为简单起见,建立如图所示的坐标系,让四面体的三个棱边与坐标轴平行,并让轴与重力方向平行,各棱边长为,四面体四个表面上受有周围液体的静水压力,因四个作用面的方向各不相同,如果能够证明微小四面体无限缩小至一点时,四个作用面上的静水压强都相等即可.令为作用在面上的静水压力, 令为作用在面上的静水压力, 令为作用在面上的静水压力, 令为作用在面上的静水压力.又假定作用在四面体上单位质量力在三个坐标方向的投影为,则总质量力在三个坐标方向的投影分别为…因为液体处于平衡状态,由力的平衡条件得:+若…以分别表示四面体四个面的面积,则…将上式都除以,并且有化简可得,上式中分别表示面上的平均静水压强, ,如果微小四面体无限缩小至一点时,均趋近于0,对上式取极限有,同理可证,故作用在同一点上的静水压强相等)1.5等压面在平衡液体中可以找到这样一些点,他们具有相同的静水压力,这些点连成的面称为等压面(对于静止的液体其等压面是水平面,对于处于相对平衡的液体,其等压面与自由液面平行,例如称有液体的圆柱形容器绕桶轴做等角速度旋转,其等压面就是抛物面)1.6等压面的两个性质⑴在平衡液体中等压面即为等势面.⑵等压面与质量力正交.1.7绝对压强和相对压强绝对压强以设想没有大气存在的绝对真空状态作为零点计量的压强,称为绝对压强.相对压强把当地大气压作为零点剂量的压强,称为相对压强.1.8P29图1.11中各字母表示的含义1.9真空及真空度真空当液体中某点的绝对压强小于当地大气压强,即相对压强为负值时,就称该点存在真空.真空度真空度是指该点绝对压强小于当地大气压强的数值.(例题1.4 1.5 .16) 1.10压强的液柱表示法1.11水头与单位势能1.12液体的平衡微分方程式(欧拉平衡微分方程式)的推导过程P20,以及重力作用下静水压强的基本公式的推导过程P24.1.13压强的测量(各种压差计的计算)计算中找等压面须注意:①若为连续液体,高度相等的面即为等压面.②若为不连续液体(如液体被阀门隔开或者一个水平面穿过了不同介质,则高度相等的面不是等压面③两种液体的接触面是等压面.1.14作用于矩形平面上的静水总压力,为压强分布图面积.(压力中心的位置:当压强为三角形分布时, 压力中心离底部距离为当压强分布为梯形分布时,压力中心离底部距离为)1.15作用于曲面上的静水总压力分为水平方向和竖直方向计算,水平方向方法同作用于矩形平面上的静水总压力(将曲面投影在方向的图形即为矩形,则=为形心点处的压强),竖直方向需画出压力体(压力体包括六个面:曲面本身,自由液面或者其延长面,曲面四个边延长至自由液面的四个面.这里注意自由液面必须是只受到大气压强作用的液面),则,其中为压力体的体积.1.16几种质量力同时作用下的液体平衡1.17作用于物体上的静水总压力,潜体与浮力的平衡及其稳定性第二章液体运动的流束理论2.1描述液体运动的两种方法(拉格朗日法和欧拉法)P632.2流线和迹线迹线某一液体质点在运动过程中,不同时刻所流经的空间点所连成的线称为迹线,即迹线就是液体质点运动时所走过的轨迹线流线它是某一瞬时在流场中绘出的一条曲线,在该曲线上所有点的速度向量都与该曲线相切,所以流线表示除了瞬间的流动方向.流线的基本特性P672.3恒定流与非恒定流恒定流如果在流场中所有的运动要素都不随时间而改变,这种水流称为恒定流(也就是说,在恒定流的情况下,任一空间点上,无论哪个液体质点通过,其运动要素都是不变的.运动要素仅仅是空间坐标的函数,而与时间无关)非恒定流如果在流场中所有的运动要素都是随时间而改变的这种水流称为非恒定流.注:本章只研究恒定流.2.4流管在水流中任意取一微分面积,通过该面积周界上的每一给点,均可以作一根直线,这样就构成了一个封闭的管状曲面,称为流管.2.5微小流束充满以流管为边界的一束液流称为微小流束(按照流线不能相交的特性,微小流束内的液体不会穿过流管的管壁向外流动,流管外的液体也不会穿过流管的管壁向流束内流动,当水流为恒定流时,微小流束的形状和位置不会随时间而改变,在非恒定流中,微小流束的形状和位置将随时间而改变.微小流束的很横断面积是很小的,一般在其横断面上各点的流速或动水压强可看作是相等的)2.6总流任何一个实际水流都具有一定规模的边界,这种有一定大小尺寸的实际水流称为总流(总流可以看作由无限多个微小流束所组成)2.7过水断面与微小流束或总流的流线成正交的横断面称为过水断面.2.8流量2.9均匀流与非均匀流均匀流当水流的流线为相互平行的直线时,该水流称为均匀流(直径不变的管道中的水流就是均匀流的典型例子)非均匀流若水流的流线不是相互平行的直线时,该水流称为非均匀流.如果流线虽然相互平行但不是直线(如管径不变的弯管中的水流)或者流线虽直线但不相互平行(如管径沿程缓慢均匀扩散或收缩的渐变管中的水流)都属于非均匀流.2.10均匀流的特性⑴均匀流的过水断面为平面,且过水断面的形状和尺寸沿程不变⑵均匀流中,同一流线上不同点的流速相等⑶均匀流过水断面上的动水压强分布规律与静水压分布规律相同2.11均匀流过水断面上的动水压强分布规律与静水压分布规律相同的推导过程2.12渐变流和急变流渐变流当水流的流线虽然不是相互平行的直线,但几乎近于平行直线称为渐变流急变流若水流的流线之间夹角很大或者流线的曲率半径很小,这话水流称为急变流.2.13恒定总流连续性方程的推导P712.14理想液体恒定流微小流束能量方程的推导P722.15实际液体恒定总流的能量方程的推导P782.15恒定总流动量方程的推导P94第三章液流形态及水头损失3.1沿程水头损失和局部水头损失沿程水头损失在固体边界平直且无障碍物的水道中,单位重量的液体自一断面流至另一断面所损失的机械能叫做沿程水头损失,常用表示.局部水头损失当固体边界发生改变或液体遇到障碍物时,由于边界或障碍物的作用使液体质点相对运动加强,内摩擦增加,产生较大的能量损失,这种发生在局部范围之内的能量损失叫做局部水头损失,常用表示.(就液体内部的物理作用来说,水头损失不论其产生的外因如何,都是因为液体内部质点之间有相对运动,因粘滞性的作用产生切应力的结果)当固体边界发生改变或液体遇到障碍物时,为什么会产生局部水头损失(了解)P1203.2影响水头损失的液流边界条件3.2.1横向条件(过水段面积,湿周和水力半径)湿周液流过水断面与固体边界接触的周界线叫做湿周,常用表示.(当过水段面积相等时,周长不一定相等,水与固体边界的接触要长些,故湿周对水损会产生影响,同样,当湿周相等时, 过水段面积不一定相等,通过同样大小的流量水损也不一定相等,故用水力半径来表征过水断面的水力特征)水力半径过水段面积与湿周的比值称为水力半径,即 .3.2.2纵向条件P1233.3均匀流时无局部水头损失,非均匀渐变流时局部水头损失可以忽略不计,非均匀急变流时两种水头损失均有(知道).3.4均匀流沿程水头损失与切应力的关系,以及半径为r处的(圆管中)切应力计算公式的推导P1323.5计算均匀流沿程水头损失的基本公式——达西公式对圆管来说,水力半径 ,故达西公式也可以写做达西公式的推导过程应该不会考3.6层流和紊流层流当留速较小时,各流层的液体质点是有条不紊的运动,互不混杂,这种形态的流动叫层流.紊流当流速较大时,各流层的液体质点形成涡体,在流动过程中,相互混杂,这种形态的流动叫紊流.3.7雷诺试验雷诺试验数据图形(两点三段.两点即上临界流速—水流从层流刚刚进入到紊流状态的速度和下临界流速—水流从紊流刚刚进入到层流状态的速度.三段即层流,过渡区,紊流所对应的曲线段.)P1293.8根据雷诺实验的结果,层流时雷诺试验图形为一条直线,即沿程水损v呈线性的一次方关系,但是由达西公式知与v是平方关系,试解释其原因.P1323.9雷诺数的物理意义(为什么雷诺数可以判别液流形态)P1313.10为什么采用下临界雷诺数而不采用上临界雷诺数来判断水流的型态这是因为经大量试验证明,圆管中下临界雷诺数是一个比较稳定的数值,其值一般维持在2000左右,但上临界雷诺数是一个不稳定数值(一般在12000-2000),在个别情况下也有高达40000-50000.这要看液体的平静程度和来流有扰动而定,凡雷诺数大于下临界雷诺数的,即使液流原为层流,只要有任何微小的扰动就可以是层流变为紊流.在实际工程中扰动总是存在的,所以上下临界雷诺数之间的液流是极不稳定的,都可以看作紊流,因此判别液流型态以下临界雷诺数为标准:实际雷诺数大于下临界雷诺数的是紊流,小于下临界雷诺数的是层流.3.11雷诺实验虽然都是以圆管液流为研究对象,但其结论对其他边界条件下的液流也是适用的.只是边界条件不同,下临界雷诺数的数值不同而已.例如明渠的雷诺数,其中R为水力半径(知道).3.12紊流的特征P133(4点,后两个特点很重要)3.13粘性底层在紊流中并不是整个液流都是紊流,在紧靠固体边界表面有一层极薄的层流存在该层流层叫粘性底层.3.14沿程阻力系数的变化规律⑴即液体处于层流状态,只与雷诺数有关,而与相对光滑度无关,且⑵即液体处于从层流进入紊流的过渡区,只与雷诺数有关,而与相对光滑度无关.因其范围很窄,实际意义不大.⑶即液流进入紊流状态,这时决定于粘性底层厚度和绝对粗糙度的关系:①当较小时粘性底层较厚,可以淹没,抵消管壁粗糙度对水流的影响,从而只与雷诺数有关,而与相对光滑度无关.②继续增大, 粘性底层厚度相应减薄,一直不能完全淹没, 管壁粗糙度对水流产生影响, 从而既与雷诺数有关,又与相对光滑度有关.③当增大到一定程度时, 粘性底层厚度已经变得很薄,已经不能再抵消管壁粗糙度对水流的影响,这时管壁粗糙度对起主要作用,从而只与相对光滑度有关,而与雷诺数无关.(因这时与v是平方关系,故该区又叫做阻力平方区)3.15谢齐公式和曼宁公式谢齐公式 ,其中J为水力坡度,/l ,R水力半径.曼宁公式 ,其中n为粗糙系数,简称糙率.第四章有压管中的恒定流4.1简单管道简单管道管道直径不变且无分支的管道.4.2自由出流和淹没出流自由出流管道出口水流流入大气,水股四周都受大气压强的作用,称为自由出流淹没出流管道出口如果淹没在水下,则称为淹没出流4.3短管和长管短管管道中若存在较大的局部水头损失,它在总水损中占的比重较大,不能忽略不计的管道称为短管.长管若管道较长,局部水损和流速水头可以忽略不计,这样的管道叫做长管. 4.4简单管道的水力计算(以下均属于连续性方程和能量方程的具体应用)总原则首先确定按长管还是短管计算.若按短管计算,则沿程损失,局损和流速水头都要计算;若按长管计算,只需计算沿程损失, 局部水损和流速水头可以忽略不计;在没有把握估计局损的影响程度时,均按短管计算.(先按短管计算,求出具体的沿程损失和局损数值,比较后可确定到底如何计算,若无法确定具体数值一般的,给水管道按长管计算,虹吸管按短管计算,水泵吸水管按短管计算,压水管根据情况而定.4.4.1自由出流和淹没出流的水力计算自由出流上游存在行近流速,即有一个行近水头,列能量方程需计算在内(但其值一般很小,在计算结果以忽略不计,即公式中的).淹没出流上游存在行近流速,即有一个行近水头,列能量方程需计算在内(但其值一般很小,在计算结果时可以忽略不计,即公式中的). 下游也存在一个流速水头,但由于管道的过水断面积很小,而下游过水断面积很大,水流速度在下游已经变得很小,可以忽略,不需计入能量方程.4.4.2几种基本类型4.4.3虹吸管和水泵装置的水力计算4.4.4串联管道整个管道的水头损失等于各支管水损之和.4.4.5并联管道并联管道一般按长管计算,各支管的水损相等(各支管的水损相等,只表明通过每一并联支管的单位重量液体的机械能损失相等;但各支管的长度,直径及粗糙系数可能不同,因此其流量也不同,股通过各并联支管的总机械能损失是不相等的)4.4.6分叉管道在分叉处分为若干个串联管道进行计算.4.5沿程均匀泄流的水力计算本章的水力计算题均是围绕这能量方程来设计的,所以熟练掌握能量方程的应用,加上对各个类型的管道特点的了解,不用背繁琐的公式也可以解决本章的计算题,当然背下来更好第五章明渠恒定均匀流5.1明渠恒定均匀流(知道)明渠恒定均匀流当明渠水流的运动要素不随时间而变化时,称为明渠恒定流.否则称为明渠非恒定流.明渠恒定流中,如果流线是一簇相互平行的直线,则水深,断面平均流速和流速分布沿程不变,称为明渠恒定均流,否则称为明渠恒定非均匀流.(明渠均匀流中,摩阻力与重力沿水流方向的分力相平衡)5.2矩形,梯形横断面水力要素的计算梯形中,为梯形与水平面的夹角.5.3底坡明渠渠底的纵向倾斜程度称为明渠的底坡, 以符号表示.且,其中为渠底线与水平面的夹角.5.4顺坡,水平和逆坡明渠当明渠渠底沿程降低时,称为顺坡明渠;沿程不变时称为水平明渠;沿程升高时称为逆坡明渠.(在水平明渠中,由于故在其流动过程中,只存在摩阻力;在逆坡明渠中,摩阻力与重力沿水流方向的分力方向一致,因此这两种情况都不可能产生明渠均匀流;只有在顺坡渠道中才可能产生明渠均匀流)5.5明渠恒定均匀流的特性及其产生条件5.6明渠均匀流的计算公式(连续性方程和谢齐公式, 谢齐系数采用曼宁公式) 5.7矩形和梯形水力最佳断面的推导过程5.8允许流速不冲允许流速能够避免渠道遭受冲刷的流速.不於流速能够保证水中悬浮的泥沙不淤积在渠槽的流速.5.9明渠均匀流的水力计算第六章明渠恒定非均匀流6.1明渠非均匀渐变流和明渠非均匀急变流(知道)在明渠非均匀流中,若流线是接近于相互平行的直线,或流线间的夹角很小,流线的曲率半径很大,这种水流称为明渠非均匀渐变流.反之为明渠非均匀急变流.(本章着重研究明渠非均匀渐变流的基本特性及其水力要素沿程变化的规律) 6.2正常水深(知道)因明渠非均匀流的水深沿流程是变化的,为了不致引起混乱,把明渠均匀流的水深称为正常水深.并以表示.6.3明渠水流的三种形态一般明渠水流有三种形态,即缓流,临界流和急流.6.4明渠水流三种形态的判别方法(5种:微波波速法,比能曲线法,Fr法,临界水深法,临界底坡法)6.4.1微波波速法微波波速的描述(了解)P216当 v<,水流为缓流,干扰波能向上游传播;v=,水流为临界流,干扰波恰不能向上游传播;v>,水流为急流,干扰波不能向上游传播.要判别流态,必须首先确定微波传播的相对速度,相对速度的推导过程(了解)P217(如图6.3,对平静断面1-1和波峰所在断面2-2列连续性方程和能量方程.1-1断面流速为,2-2断面流速为,最后令即可得出=,这就是矩形明渠静水中微波传播的相对速度公式.如果明渠为任意形状时,则有=.式中为断面平均水深,A为断面面积,B为水面宽度.在实际工程中水流都是流动的,设水流断面平均流速为v,则微波传播的绝对速度应是静水中的相对波速与水流速度的代数和,即,正号为顺水方向,负号为逆水方向)6.4.2 Fr法当 Fr<1,水流为缓流;Fr=1,水流为临界流;Fr>1,水流为急流.对临界流来说,断面平均流速恰好等于微波相对波速,即,该式可改写为,其中称为弗劳德数,用符号Fr表示.弗劳德数的两个物理意义P2186.4.3比能曲线法断面比能把基准面选在渠底,所计算的单位液体所具有的能量称为断面比能,并以表示.则,在实际应用上,因一般坡底较小,,故常采用 .比能曲线当流量Q和过水断面的形状及尺寸一定时, 断面比能仅仅是水深的函数,按照此函数可以绘出断面比能随水深变化的关系曲线,该曲线称为比能曲线.比能曲线上存在可以使断面比能取最小值的K点.K点把曲线分成上下两支,上支即为缓流所对应的曲线,下支即为急流所对应的曲线.(比能曲线见P220图6.5)比能曲线与弗劳德数的联系()及其推导过程(了解)P2216.4.4临界水深法临界水深相应于断面比能最小值的水深称为临界水深,以表示.当 h> ,Fr<1,水流为缓流;h= ,Fr=1,水流为临界流;h< ,Fr>1,水流为急流.临界水深的计算在矩形断面明渠中,临界流的流速水头是临界水深的1/2,而临界水深则是最小断面比能的2/3.(原题)P221(将.对水深h求导,并令其等于0.得,规定对应于临界水深的水利要素以脚标K,则.对于矩形断面明渠, ,代入得 ,即临界流的流速水头是临界水深的1/2.再代入 ,得,即临界水深是最小断面比能的2/3.断面为任意形状时,临界水深的计算(了解)见P222(试算法和图解法)重要例题:例题6.16.4.5临界底坡法(只适用于均匀流)第七章水跃7.1水跃当明渠中的水流又急流状态过渡到缓流状态时,会产生一种水面突然跃起的特殊局部水力现象,即在较短的渠道内水深从小于临界水深急剧的跃到大于临界水深.这种特殊的局部水力现象称为水跃.跃高跃后水深与跃前水深之差跃长跃前断面至跃后断面的水平距离完全水跃有表面旋滚的水跃。

水力学网上辅导材料7_secret

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水力学网上辅导材料7:一、第6章 明渠恒定流动(2)【教学基本要求】1、了解水跃和水跌现象,掌握共轭水深的计算,特别是矩形断明渠面共轭水深计算。

2、能进行水跃能量损失和水跃长度的计算。

3、掌握棱柱体渠道水面曲线的分类、分区和变化规律,能正确进行水面线定性分析,了解水面线衔接的控制条件。

4、能进行水面线定量计算。

5、了解缓流弯道水流的运动特征。

【内容提要和学习指导】6.9水跃和水跌(1)水流从缓流向急流过渡,水面经过临界水深h k ,形成水跌现象。

水跌经常发生在跌坎处、由缓坡向陡坡过渡及水流由水库进入陡坡渠道等地方。

水流从急流跨过临界水深h k 变成缓流,形成急剧翻滚的旋涡,这种水力突变现象称为水跃,常发生在闸、坝的下游和由陡坡向缓坡的过渡。

(2)水跃存在急剧翻滚的表面旋涡要消耗大量的能量,是水利工程中经常采用的一种消耗水流多余能量的方式。

(3)在棱柱体水平明渠中,水跃的基本方程式为(6—17) 即 J (h 1)=J (h 2) (6—18) J (h )称为水跃函数,水跃方程表明跃前断面的水跃函数值等于跃后断面的水跃函数值。

我们把满足水跃方程的跃前断面水深h 1和跃后断面水深h 2称为一对共轭水深,。

(4)水跃共轭水深的计算是这一部分的重点。

对于一般形状断面的明渠可以采用试算法和图解法。

矩形断面明渠的共轭水深计算依据下列公式(要求掌握并记住)。

(6—19) 或 (6—20)请注意:根据水跃函数曲线,跃前断面水深越小,,跃后断面的水深越大。

同时还要求能依据教材上提供的公式进行水跃能量损失和水跃长度的计算。

22221211gA Q c h A gA Q c h A +=+]181[21222-+=Fr h h ]181[22112-+=Fr h h(5)水跌也是急变流,当水流从缓流向急流过渡时,水深是连续地逐渐减小的。

因此必定在某个位置水深正好等于临界水深h k ,通常这个位置在跌坎和从缓坡转向陡坡的变坡处略靠上游处,但距离很小。

水力学资料

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3 计算渠道通过的流量 Q 10.55 m s 小于设计流量。所以该渠道 不能满足设计要求。
渠道过流能力计算及断面尺寸设计
【 例5-2 】 某梯形断面渠道,土质为粘土,其底宽 b=0.4m ,边坡系数m=1.5 , 渠道底坡i=0.001 ,糙率 n =0.025 ,渠道的设计流量QP =0.55m3 / s ,渠底至 渠顶高差为0.86m ,渠顶的安全超高为0.2m ,试校核 渠道的输水能力和流速。
根据实测过水断面的尺寸、底坡及渠道通过的流量,求解 渠道的粗糙系数(糙率)n值。由明渠均匀流基本公式可得
n A 2 / 3 1/ 2 R i Q
渠道过流能力计算及断面尺寸设计
【例5-4】某梯形断面土质渠道,渠中正常水深h0=1.2m, 底宽b=2m,边坡系数m=1.5,通过的流量 Q 2.0(m / s) ,底坡 i=0.0002。试求该渠道的糙率n值
渠道水力计算
项目
建筑物壁面静水荷 载分析与计算 有压管道水力分析 与计算
单元1:明渠均匀流特点、计算公式 单元2: 明渠非均匀流的三种流态及判别
单元3:急流缓流转换现象——水跌与水跃 单元4: 渠道过流能力计算及断面尺寸设计 单元5:渡槽水力计算
渠道水力分析
与计算
单元6:水面线分析基础
单元7:棱柱体渠道水面线分析 单元8:
v Q 0.554 0.604 (m / s) A 0.917
所以,渠中流速满足 v不淤
[v] v不冲
,渠道是稳定的。
渠道过流能力计算及断面尺寸设计
二)确定渠道的底坡
设计流量确定后,渠道的渠底高程差或水面落差都可归纳为 求渠道的底坡i的问题,即已知渠道的糙率、设计流量、断 面形状和尺寸,求所需的底坡。 计算底坡的公式为

水力学教学辅导

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水力学教学辅导第二章 水静力学【教学基本要求】1、正确理解静水压强的两个重要的特性和等压面的性质。

2、掌握静水压强基本公式和物理意义,会用基本公式进行静水压强计算。

3、掌握静水压强的单位和三种表示方法;绝对压强、相对压强和真空度;理解位置水头、压强水头和测管水头的物理意义和几何意义。

4、掌握静水压强的测量方法和计算。

5、会画静水压强分布图,并熟练应用图解法和解析法计算作用在平面上的静水总压力。

6、正确绘制压力体,掌握曲面上静水总压力的计算。

【学 习 重 点】1、静水压强的两个特性及有关基本概念。

2、重力作用下静水压强基本公式的物理意义和应用。

3、压强量度与量测。

4、静水压强分布图和平面上的静水总压力的计算。

5、压力体的构成和绘制以及曲面上静水总压力的计算。

【内容提要和学习指导】水静力学的任务是研究液体的平衡规律及其工程应用。

2.1 静水压强及其特性静止液体作用在每单位受压面积上的压力称为静水压强,单位为(N/ m 2),也称为帕斯卡(P a )。

某点的静水压强p 可表示为:(2—1)静水压强有两个重要特性:(1)静水压强的方向垂直并且指向受压面;(2)静止液体内任一点沿各方向上静水压强的大小都相等,或者说每一点的静水压强仅是该点坐标的函数,与受压面的方向无关,可表示为p = p (x ,y ,z )。

这两个特性是计算任意点静水压强、绘制静水压强分布图和计算平面与曲面上静水总压力的理论基础。

2.2 等压面液体中由压强相等的各点所构成的面(可以是平面或曲面)称为等压面,静止液体的自AP p A ∆∆=→∆0lim由表面就是等压面。

对静止液体进行受力分析,导出液体平衡微分方程即欧拉平衡方程。

根据等压面定义,可得到等压面方程式:X d x+Y d y+Z d z = 0 (2—2) 式中:X 、Y 、Z 是作用在液体上的单位质量力在x 、y 、z 坐标轴上的分量,并且(2—3) 其中:U 是力势函数。

等压面有两个特性:(1)等压面就是等势面;(2)等压面与质量力正交。

《水力学》复习资料

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附件1《水力学》复习资料1.什么是粘性?答:流体运动时,具有抵抗剪切变形的能力的性质,称粘性。

2.什么是绝对压强,什么是相对压强?答:绝对压强是以绝对真空为基准的压强,相对压强是以当地大气压强为基准的压强。

3. 试述流体静力学的基本方程z p gC +=ρ及其各项的物理意义。

答:物理意义:z:单位重量液体具有的相对于基准面的重力势能,简称位能。

g pρ:单位重量液体具有的压强势能,简称压能。

Z+p g ρ:单位重量液体具有的总势能。

Z+pg ρ=C :静止液体中各点单位重量液体具有的总势能相等。

4.说明实际总流的伯努利方程的物理意义和几何意义。

答:物理意义:总流各过流断面上单位重量流体所具有的势能平均值和动能平均值之和,亦即机械能的平均值沿流程减小,部分机械能转化为热能等而消失;同时,也表示了各项能量之间可以相互转化的关系。

几何意义:总流各过流断面上平均总水头沿流程减小,所减小的高度即为两过流断面间的平均水头损失;同时,也表示了各项水头之间可以相互转化的关系。

5.什么是恒定流?什么是非恒定流?答:流场中液体质点通过任一空间位置时,各点运动要素(速度、压强等)都不随时间而变化的流动运动称为恒定流。

流场中液体质点通过任一空间位置时,只要有任何一个运动要素是随时间而改变的,就称非恒定流。

6.什么是均匀流?什么是非均匀流?答:在给定的某一时刻,各点运动要素(主要是速度)都不随位置而变化的流体运动,称为均匀流。

在给定的某一时刻,各点运动要素(主要是速度)有随位置而变化的流体运动,称为均匀流。

7.什么是渐变流?什么是急变流?答:在实际液流中,如果流线之间夹角很小、近似于平行,或流线虽略有弯曲,但曲率很小,这样沿流的流速大小或方向的变化很缓慢,这种流动称为渐变流。

若流线之间夹角较大、流线曲率较大,此时称为急变流。

8.什么是沿程阻力和沿程损失?答:粘性流体在管道中流动时,流体与管壁面以及流体之间存在摩擦力,所以沿着流动路程,流体流动时总是受到摩擦力的阻滞,这种沿流程的摩擦阻力,称为沿程阻力。

水力学复习提纲

水力学复习提纲

面积惯距
IC
1 bh 3 12
1 12
1.5m 2m3
1m4
代入公式
lD
lC
IC lCA
,得
lD
lC
IC lCA
2m
1m4 2m1.5m
2m
2.17m
而且压力中心D在矩形的对称轴上。
第3章
hC lC lD
b C D
-24-
解题步骤 图解法
先绘相对压强分布图,见图。
压强分布图的面积
Ω
1 2
[ρg(h1
静水压强的方向垂直并指向作用面。 静止液体中任一点压强的大小与作用面的方向无关。
2、掌握等压面的概念。
等压面—压强相等的空间点构成的面。 两个不同的等压面不会相交。 互不混合的液体的分界面是等压面。 质量力与等压面相互垂直。
第3章
-6-
第2章 水静力学
3、掌握解水静力学基本方程式。
第3章
3[h1 (h1 h)]
3[1m (1m 2m)]
如图所示,或 lD (h1 h) e 2.17m
而且压力中心D在矩形的对称轴上。
第3章
-26-
第2章 水静力学
11、掌握曲面壁上的静止液体总压力大小及方向 的确定。
A、总压力的水平分力:
FPx ghc Ax pc Ax
式中 FPx— 总压力的水平分力;Ax— 曲面的铅垂投影面; hc— 投影面形心点深度;pc— 投影面形心点压强。
z1
p1
g
1v12
2g
Hm
z2
p2
g
2v22
2g
hl
第3章
-36-
z1
p1
1

水力学资料整理

水力学资料整理

水力学资料整理1.流体:有许多不连续的、做无规则热运动的分子组成。

2.层流运动:流体沿某个固体平面壁作平行的直线运动,设流体质点是有规则的一层一层向前运动而不相互混掺的流动状态。

3.流体的压缩性:流体受压导致宏观体积减小,密度增大的性质。

4.流体的弹性:除去压力后流体体积和密度能够恢复原状的性质。

5.表面张力:当液体与其他流体或固体接触,出现自由表面时,自由表面上液体分子由于受两侧分子引力不平衡,使自由表面上液体分子受到极其微小的拉力,呈现出收缩的趋势,该拉力即为表面张力。

6.等压面:在平衡液体中流体静止压强相等的点组成的平面或曲面。

(静水压强沿某方向上的变化率与单位方向上的质量力与密度的乘积。

1.等压面即为等势面2.等压面始终与质量力正交。

)同种类连通的静止液体,起等压面是水平面;静止液体中,两种不同液体的分界面是等压面。

7.绝对压强:设想没有空气存在的完全真空作为计算零点算起的压强。

8.相对压强:把当地大气压器作为零点算起的压强。

9.当液体中某点的相对压强为负值,即绝对压强小于大气压强Pa时,该点存在真空压强Pv=Pa-P'。

10.潜体的平衡:潜体在水中既不上浮也不下沉、也不发生转动的状态。

(满足:1.作用于潜体上的重力和浮力相等2.重心和浮心位于同一条垂直线上。

)11.流场:运动流体所占据的空间。

12.恒定流:指流场中所有空间点上各运动要素均不随时间而变化。

13.非恒定流:指流场中各空间点上的运动要素中,有任何一个随时间变化而变化的流动。

14.迹线:是某一质点在某一段时间内的运动轨迹。

15.流线:表示某一瞬时在流场中绘出的曲线,曲线上任一点的速度矢量与该曲线相切。

&&.(流线与迹线不重合,由于同一个质点不能同时又两个速度向量,所以一般情况下同一时刻的不同流线不能相交,流线不能是折线,而是一条光滑的曲线,流线越密集的地方流速越大。

)16.流管:流场中任意取一与流线不重合的封闭曲线,通过该封闭曲线的每一点作流线,这些流线所组成的管状封闭曲面。

《水力学》课程复习提纲汇总

《水力学》课程复习提纲汇总

《水力学》课程复习提纲2010-2•第1章绪论考核知识点:1.液体运动的基本特征,连续介质和理想液体的概念;2.液体主要物理性质:惯性、万有引力特性(重力)、粘滞性、可压缩性和表面力特性;3.物理量量纲的概念和单位;4.作用在液体上的两种力:质量力、表面力。

考核要求:1.了解液体的基本特征,理解连续介质与理想液体的概念和在水力学研究中的作用;2.理解液体5个主要物理性质及其特征值和度量单位,重点掌握液体粘滞性及粘滞系数、牛顿内摩擦定律及其适用条件。

了解什么情况下需要考虑液体的可压缩性和表面张力特性;3.了解量纲的概念,并且能表示各种物理量的量纲和单位;4.了解质量力、表面力的定义,理解单位表面力(压强、切应力)和单位质量力的物理意义。

• 第2章静力学考核知识点:1.静水压强及其两个特性,等压面概念;2.静水压强基本公式及其物理意义;3.静水压强的表示方法、单位和水头的概念;4.静水压强的量测和计算;5.作用于平面上静水总压力的计算;6.作用在曲面上静水总压力的计算。

1.理解静水压强的两个特性和等压面的概念和性质;2.掌握静水压强基本公式,理解公式的物理意义;3.理解静水压强三种表示方法(绝对压强,相对压强,真空度)及它们间的相互关系,注意真空度的概念,理解表示压强的单位和位置水头、压强水头、测压管水头的概念;4.了解静水压强量测原理和方法,掌握静水压强的计算;5.掌握绘制静水压强分布图和计算作用在平面上静水总压力的图解法和解析法。

6.掌握压力体剖面图的绘制和计算作用在曲面上的静水总压力水平分力和铅垂分力的方法。

•第3章液体运动的基本理论考核知识点:1.描述液体运动的两种方法:拉格朗日法和欧拉法;2.液体运动的分类和基本概念;3.恒定总流连续性方程及其应用;4.恒定总流能量方程及其应用;5.有势流动和有涡流动的概念。

考核要求:1.了解描述液体运动的拉格朗日方法和欧拉法;2.理解液体流动的分类和基本概念(恒定流与非恒定流,均匀流与非均匀流,渐变流与急变流;流线与迹线,元流,总流,过水断面,流量与断面平均流速,一维流动、二维流动和三维流动等),并能在分析水流运动时进行正确判断和应用;3.掌握恒定总流连续性方程的不同形式和应用;4.掌握恒定总流能量方程的形式、应用条件和注意事项,理解能量方程的物理意义、水头线绘制方法和水力坡度的概念,能熟练应用恒定总流能量方程进行计算;5.掌握恒定总流投影形式的动量方程、应用条件和注意事项,正确分析作用在控制体上的作用力和确定作用力及流速投影分量的正负号,能熟练应用恒定总流动量方程、能量方程和连续方程求解实际工程中的水力学问题;6.了解有势流动和有涡流动的概念及特点。

水力学复习资料

水力学复习资料

水力学复习资料1、理想液体是() A.没有切应力又不变形的液体;B.没有切应力但可变形的一种假想液体;C.切应力与剪切变形率成直线关系的液体;D.有切应力而不变形的液体。

2、选择下列正确的等压面: A. A ? A B. B ?B C.C ? C D.D ? D1、理想液体是() A.没有切应力又不变形的液体;B.没有切应力但可变形的一种假想液体;C.切应力与剪切变形率成直线关系的液体;D.有切应力而不变形的液体。

2、选择下列正确的等压面: A. A ? A B. B ?B C.C ? C D.D ? D3、平衡液体中的等压面必为 ( )A.水平面;B.斜平面;C. 旋转抛物面;D.与质量力相正交的面。

4、欧拉液体平衡微分方程 ( ) A. 只适用于静止液体;B. 只适用于相对平衡液体;C. 不适用于理想液体;D. 理想液体和实际液体均适用5、恒定总流的能量方程z1 + p1/g + v12/2g = z2 +p2/g + v22/2g +hw1- 2 ,式中各项代表 ( ) A. 单位体积液体所具有的能量; B.单位质量液体所具有的能量; C.单位重量液体所具有的能量; D.以上答案都不对。

6、在明渠恒定均匀流过水断面上1、2两点安装两根测压管,如图所示,则两测压管高度h1与h2的关系为 ( )A. h1 > h2B.h1 < h2C. h1 = h2D.无法确定7、图示水流通过渐缩管流出,若容器水位保持不变,则管内水流属 ( )A. 恒定均匀流B. 非恒定均匀流C. 恒定非均匀流D.非恒定非均匀流8、均匀流的总水头线与测压管水头线的关系是() A. 互相平行的直线; B.互相平行的曲线; C. 互不平行的直线; D. 互不平行的曲线。

9、按普朗特动量传递理论,紊流的断面流速分布规律符合()A. 对数分布;B. 椭圆分布;C. 抛物线分布;D.直线分布。

10、圆管均匀层流与圆管均匀紊流的()A.断面流速分布规律相同;B.断面上切应力分布规律相同;C.断面上压强平均值相同; D.水力坡度相同。

水力学网上辅导材料1

水力学网上辅导材料1

水力学网上辅导材料1:一、水力学学习方法指导水力学是中央广播电视大学水利水电工程专业(专科)必修的一门主要技术基础课,是研究以水为代表的液体的平衡和机械运动规律,以及这些规律在工程中的应用的课程。

通过本课程的学习,要求学员掌握水流运动的基本概念、基本理论和分析方法,能正确区分不同水流的运动状态和特点;掌握水流运动的基本规律,并能运用水流运动基本理论分析小型水利工程中一般的水力现象;学会常见水利工程中的水力计算,能进行水力荷载的确定、过水能力和过流建筑物尺寸的设计计算,以及水流衔接和消能的水力设计,了解水流运动要素的量测方法,为今后学习专业课程、从事专业技术工作打下良好的基础。

学员们学习使用的是由李国庆、刘之平主编的为开放试点教育编写的水力学教材。

教材每一章包括基本要求、学习重点、本章内容、小结和练习题。

学员在学习每一章内容前,可以预先阅览基本要求和学习重点,以便明确学习的主要内容。

在学习完每一章的内容后,要对本章进行小结,并用后面的思考题检查对理论知识的掌握程度,通过习题练习,掌握水力计算的基本方法,这些水力计算方法是实际工程中经常会遇到的。

如果在学习中有疑难问题,可以通过信件、电话或网上联系,由教师进行答疑。

对于在工作中遇到的实际水力学问题,也欢迎来信来电联系。

认真完成习题是学习过程中加深理解基本概念、基本原理,掌握基本分析方法和计算方法,培养提高分析、解决问题能力的重要环节。

应认真、独立完成思考题和规定的作业。

解题时要审明题意,明确已知条件和要求的水力参数,绘出简图,理顺解题思路,确定应用的公式、图表,做到分析有依据,计算准确,步骤清楚,书写整洁,答案完整。

每个习题解题过程应包括:已知条件、所求的问题、简图和求解过程。

求解过程应包括引用的公式及其编号、必要的坐标、计算过程及答案,还要注意物理量的单位。

计算的程序为:计算公式未知量表达式代入数据重要计算过程答案。

还需要强调的是,在练习题中通常把基本条件和参数都告诉了你,根据这些已知条件你可以直接进行分析和计算。

6.2 明渠均匀流——学习材料

6.2 明渠均匀流——学习材料

学习单元二、明渠均匀流流特性及其产生条件均匀流动是明渠中最简单的流动形式,均匀流的特征及其形成条件在分析明渠非均匀流问题时有重要的作用。

(一)明渠均匀流的基本特征根据明渠均匀流的概念,我们可以总结出以下几个特征:1.水深、断面平均速度和流速分布等都沿程不变,其流线为一组与渠底先平行的直线。

2.总水头线、测压管水头线和渠底线互相平行。

因此,水面坡度 、总水头线坡度 和明渠底坡 相等,即i J J p ==这是很容易理解的。

明渠均匀流水面线就是测压管水头线,由于水深沿程不变,因而水面线与渠底线平行;又由于流速水头沿程不变,所以总水头线与水面线平行。

3.明渠均匀流的力学意义是:水流重力沿流向分量与水流所受的边壁阻力相平衡。

分析如下:明渠均匀流既然是一种等速直线运动,没有加速度,没有惯性力,则作用在水体上的力必然是平衡的。

在图6-4所示的均匀流动中取出断面1-1和断面2-2之间的水体进行分析,沿流向作用力有:重力在流向的分力θsin G 、边壁阻力F 、两端断面上的动水压力P 1和P 2。

沿流动方向写平衡方程,得:sin 21=--+P F G P θ图6-4 明渠均匀流因为是均匀流动,其过水断面压强符合静水压强分布规律,水深又不变,故P1和P2大小相等,方向相反,互相抵消,得:θFG=sin这说明了明渠均匀流时,水流重力沿流向分量与水流所受的边壁阻力是平衡的。

同时该式表明了在平坡棱柱形明渠中,水体重力沿流向分量;负坡棱柱形渠道中,水体重力沿流向分量,其方向同边界阻力相同。

这两种情况下,上式都不可能成立,即不可能形成均匀流。

在非棱柱形渠道中,由于断面形状、尺寸等沿程发生变化,水流速度、水深会沿程改变,显然也不可能形成满足这个条件,也不能形成均匀流。

可见明渠恒定均匀流只可能发生在正坡棱柱形明渠中。

(二)明渠均匀流的产生条件由于明渠均匀流有上述特征,因此它的形成就需要具备一定的条件:1.水流必须为恒定流。

如果水流是非恒定流,沿流程各断面的水深、流速随时间变化,因而任一时刻各断面水深、流速等各不相等,是非均匀流。

江西省考研水利水电工程复习资料水力学基本原理详解

江西省考研水利水电工程复习资料水力学基本原理详解

江西省考研水利水电工程复习资料水力学基本原理详解水力学是水利水电工程中的重要学科,研究水的运动规律和力学性质。

在江西省考研水利水电工程复习中,对水力学基本原理的理解至关重要。

本文将详细解析水力学中的基本原理,帮助读者更好地备考。

一、水的基本物理性质水的基本物理性质包括密度、体积模量、表面张力等。

首先要了解水的密度,它是指单位体积内所含质量的大小。

水的密度通常随温度的增加而减小。

其次是水的体积模量,它是指单位应力作用下的体积变形。

水的体积模量很大,所以在水利水电工程中,水体通常被视为不可压缩的。

最后是水的表面张力,它表征了水分子间的相互作用力。

水的表面张力极其重要,影响着水的流动和水利工程的设计。

二、流体静力学静力学研究静止流体中的压力分布和水位高度等。

在水利水电工程中,流体静力学常常涉及水的静力压力、水面上的压力和力矩计算等。

对于流体静力学的复习,需要掌握伯努利定理、帕斯卡定律等内容。

伯努利定理描述了在光滑管道中快速流动的流体的压力、动能和重力势能之间的关系,是理解水流动的重要原理。

而帕斯卡定律则说明了任何一个封闭系统内的液体在静力平衡条件下的压力分布是相等的。

三、流体动力学动力学研究流体在运动状态下的各种物理量,包括速度、压力、密度等。

在江西省考研水利水电工程复习中,需要重点理解流体动力学的质量守恒定律、动量守恒定律和能量守恒定律。

质量守恒定律指出流体流过的任意截面上单位时间内的质量流量保持不变。

动量守恒定律描述了流体在流动过程中动量的变化规律。

能量守恒定律则阐明了流体在流动过程中能量转换的规律,包括动能和势能的转换。

四、水流速度和流量计算在水力学中,流速和流量是重要的物理量。

流速是指流体通过某一截面的时间和长度所得的速度。

流量是指单位时间内通过某一截面的体积。

重点掌握流速和流量的计算方法,包括一维稳定流动和二维非稳定流动的情况。

此外,需了解注入流动和受限流动等特殊情况下的流速和流量计算方法。

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水力学辅导材料6:一、第6章明槽恒定流动(1)【教学基本要求】1、了解明槽水流的分类和特征,了解棱柱体渠道的概念,掌握明槽底坡的概念和梯形断面明渠的几何特征和水力要素。

2、了解明槽均匀流的特点和形成条件,熟练掌握明槽均匀流公式,并能应用它来进行明渠均匀流水力计算。

3、理解水力最佳断面和允许流速的概念,掌握水力最佳断面的条件和允许流速的确定方法,学会正确选择明渠的糙率n值。

4、掌握明槽均匀流水力设计的类型和计算方法,能进行过流能力和正常水深的计算,能设计渠道的断面尺寸。

5、掌握明渠水流三种流态(急流、缓流、临界流)的运动特征和判别明渠水流流态的方法,理解佛汝德数Fr的物理意义。

6、理解断面比能、临界水深、临界底坡的概念和特性,掌握矩形断面明渠临界水深h k 的计算公式和其它形状断面临界水深的计算方法。

【内容提要和学习指导】这一章是工程水力学部分内容最丰富也是实际应用最广泛的一章。

本章有4个重点:明渠均匀流水力计算;明渠水流三种流态的判别;明渠恒定非均匀渐变流水面曲线分析和计算,这部分也是本章的难点;水跃的特性和共轭水深计算。

学习中应围绕这4个重点,掌握相关的基本概念和计算公式。

这一讲我们讨论前2个问题,后面2个问题将放在第7讲讨论。

明渠水流的复杂性在于有一个不受边界约束的自由表面,自由表面能随上下游的水流条件和渠道断面周界形状的变化而上下变动,相应的水流运动要素也发生变化,形成了不同的水面形态。

6.1 明槽和明槽水流的几何特征和分类(1)明槽水流的分类明槽恒定均匀流明槽恒定非均匀流明槽非恒定非均匀流明槽非恒定均匀流在自然界是不可能出现的。

明槽非均匀流根据其流线不平行和弯曲的程度,又可以分为渐变流和急变流。

(2)明槽梯形断面水力要素的计算公式:水面宽度 B = b +2 mh (6—1) 过水断面面积 A =(b + mh )h (6—2) 湿周 (6—3) 水力半径 (6—4) 式中:b 为梯形断面底宽,m 为梯形断面边坡系数,h 为梯形断面水深。

(3)当渠道的断面形状和尺寸沿流程不变的长直渠道我们称为棱柱体渠道。

(4)掌握明渠底坡的定义,明渠有三种底坡:正坡(i >0)平坡(i =0)和逆坡(i <0。

6.2明槽均匀流特性和计算公式(1)明槽均匀流的特征:a )均匀流过水断面的形状、尺寸沿流程不变,特别是水深h 沿程不变,这个水深也称为正常水深。

b )过水断面上的流速分布和断面平均流速沿流程不变。

c )总水头线坡度、水面坡度、渠底坡度三者相等,J = J s = I 。

即水流的总水头线、水面线和渠底线三条线平行。

从力学意义上来说:均匀流在水流方向上的重力分量必须与渠道边界的摩擦阻力相等才能形成均匀流。

因此只有在正坡渠道上才可能形成均匀流。

(2)明渠均匀流公式明渠均匀流计算公式是由连续性方程和舍齐公式组成的,即Q = A v (6—5)(6—6)也可表示为: (6—7)曼宁公式为 (6—8) 式中K 是流量模数,它表示当底坡为i = 1的时候,渠道中通过均匀流的流量。

(6—9) 6.3明槽均匀流水力计算中的几个问题(1)粗糙率n糙率n 是反映渠道边界和水流对阻力影响的综合参数,影响n 值的因素很多,确定n 值主要依靠经验的积累和实验。

实际工程计算中,正确选择n 值对进行可靠的设计计算十分重要,它将影响计算的精确度。

对于重要的工程,除参考前人总结的资料外,最好能采用实测资料。

当渠道边界各部分的糙率不同时,应采用综合糙率来进行计算。

(2)水力最佳断面当过水断面面积一定,渠道能够通过最大流量的断面形状;或者说通过的流量一定,所需过水面积最小的断面称为水力最佳断面。

梯形断面明渠满足水力最佳断面的条件是,渠道的宽深比βm 为212m h b x ++=iR C v =212)(m h b h mh b x A R +++==6/11R n C =i K i R AC Q ==i Q AR n R AC K /13/2===(6—10) 对于矩形断面m = 0,则βm =2,即矩形水力最佳断面的底宽b 等于水深h 的2倍。

在实际工程中,对于流量较大的渠道,通常按水力最佳断面进行设计得到的是窄深式渠道,虽然其水力学条件是最好的,但不易施工,不经济。

实际工程中采用的是实用经济断面,即适当地增大过水断面的面积,使渠道变为宽浅,施工容易,建设费用最少。

实用经济断面明渠的具体设计方法可参考有关资料。

(3)允许流速允许流速是为了保证渠道安全稳定地运行,在流速上的限制。

允许流速包括不冲流速、不淤流速和其它运行管理要求的流速限制。

在实际明渠均匀流计算中,必须结合工程要求进行校核。

水力最佳断面和允许流速的校核见教材例6—1。

6.4明槽均匀流水力计算明槽均匀流水力计算包括3类问题:(1)即确定已建渠道的过流能力Q ,可以应用明槽均匀流公式直接计算。

(2)确定渠道的糙率n ,(3)进行渠道断面尺寸的设计(包括正常水深h 0、渠道底宽b 和底坡i 的计算)。

我们重点掌握梯形断面明渠的设计计算。

正常水深h 0、渠道底宽b 的计算可以采用试算法或查图表的方法,这方面的计算方法和步骤请仔细阅读教材上的例6—2至例6—7。

6.5明渠水流流态及判别(1)明渠水流的三种流态明渠水流的三种流态(缓流、急流和临界流)是根据水流速度与液面干扰波的传播速度的对比关系来定义的,它仅存在于明渠水流。

当水流的速度v 小于干扰波的传播速度v w ,即外界的干扰能够向上游传播,这时水流为缓流;当水流的速度v 大于干扰波的传播速度v w ,即外界的干扰不能够向上游传播,这时水流为急流。

在第4章,我们讨论了液体的层流和紊流运动,它们在明渠水流和管流中都存在;而缓流、急流和临界流只能出现在明渠水流中。

我们要注意这是两种不同类型流态,需要搞清这两种不同类型流态的定义和区别。

另外我们还要注意急流、缓流与急变流、渐变流的区别,它们是不同的两个概念,不要混淆。

(2)判别明渠水流流态的依据是弗汝德数Fr 。

弗汝德数 Fr = h g v(6—11)当Fr <1,水流是缓流,当Fr = 1是临界流,当Fr >1则为缓流。

弗汝德数Fr 是水力学中重要的无量纲数之一,它表示过水断面上单位重量液体具有的平均动能与平均势能的比值,它也表示水流惯性力与重力的比值。

Fr <1表示水流平均动能)21(2m m m h m b m -+=β较小,重力占主导,水流为缓流;Fr >1表示水流的平均动能较大,惯性力占主导,水流为急流。

6.6断面比能E s断面比能E s 是以通过明渠断面最低点的水平面为基准的单位重量水体所具有的总机械能,可表示为 (6—12) 当断面的形状、尺寸和流量一定的时候,E s 只是水深h 的函数。

取α=1,可导出= 1 — Fr 2 (6—13) 从(6—13)式可知,当 >0,必定Fr <1,水流是缓流。

当 <0,则Fr >1,水流是急流。

当 = 0,Fr = 1,是临界流,这时E s 取极小值,对应的水深是临界水深h k 。

6.7临界水深h k临界水深 h k 是讨论明渠水流运动和水面线的重要参数,其计算公式为(6—14) 临界水深h k 的计算方法为试算一图解法、选代计算和查图法。

要求学员能记住矩形断面明渠临界水深的计算公式(6-15)。

(6—15) 利用梯形断面明渠临界水深h k 可以判别明渠水流的流态:当明渠内水深h >h k ,水流为缓流;当明渠内水深h <h k ,水流为急流;当明渠内水深h = h k ,水流为临界流。

梯形断面明渠临界水深的计算和流态判别,见教材中的例6— 96.8临界底坡i k改变渠道的底坡,使渠道中出现的均匀流为临界流时,这时渠道的底坡称为临界底坡,即底坡为i k 。

临界底坡i k 只适用对均匀流流态的判别:即明渠的底坡i <i k 时,为缓坡,缓坡上只能出现均匀的缓流;当i >i k 时明渠为陡坡,陡坡上只能出现均匀的急流。

请注意:对于非均匀流,缓坡上可以出现缓流也可出现急流,同样陡坡上也可以出现非均匀的急流和非均匀的缓流。

这就是后面我们在水面线分析中要讨论的,不同底坡明渠中流区的划分。

临界底坡的计算公式为(6—16) 321gA B Q dh s dE -=22222gA Q h g h s E ααν+=+=32322g q gb Q k h αα==kB kC k g k B k R k C k gA k i 22αχα==dh s dE dh s dE kB k A g Q 32=αdh s dE临界底坡的计算和对明渠底坡的判别,见教材例6—10。

【思 考 题】6—1 简述明渠均匀流的特性和形成条件,从能量观点分析明渠均匀流为什么只能发生在正坡长渠道中?6—2 什么是正常水深?它的大小与哪些因素有关?当其它条件相同时,糙率n 、底宽b 或底坡i 分别发生变化时,试分析正常水深将如何变化?6—3 什么是水力最佳断面?矩形断面渠道水力最佳断面的底宽b 和水深h 是什么关系?6—4 什么是允许流速?为什么在明渠均匀流水力计算中要进行允许流速的校核? 6—5 从明渠均匀流公式导出糙率的表达式,并说明如何测定渠道的糙率。

6—6 明渠水流的三种流态有什么特征?如何进行判别?6—7 什么是断面比能E s ?它与单位重量液体的总机械能E 有什么区别?在明渠均匀流中,断面比能E s 和单位重量液体的总机械能E 沿流程是怎样变化的。

6—8 叙述明渠水流佛汝德数Fr 的表达式和物理意义。

6—9 什么是临界水深?它与哪些因素有关?6—10 (1)在缓坡渠道上,下列哪些流动可能发生,哪些流动不可能发生?均匀缓流; 均匀急流; 非均匀缓流; 非均匀急流。

(2)在陡坡渠道上,下列哪些流动可能发生,哪些流动不可能发生?均匀缓流; 均匀急流; 非均匀缓流; 非均匀急流。

6—11 叙述缓流与急流、渐变流与急变流的概念有何区别。

【解 题 指 导】思6—2提示: 当其它条件相同时,糙率n 的增加,或底宽b 减少,或底坡i 的减小,都将分别导致正常水深h 0的增加。

思6—5提示: 从均匀流公式可以导得糙率n 的表达式为在被测的渠道中找一段做均匀流运动的流段,确定上式右边各项值,即可计算糙率n 值。

思6—7提示: 断面比能E s 与单位重量液体的总机械能E 的基准不同。

对不同过流断面,E 的基准面是同一个,而E s 是不同的基准面。

所以E 沿流程总是减少的,因为存在水头损失;而E s 沿流程可能减少,也可能增加或不变。

明渠均匀流中E s 沿流程不变。

思6—10解答: 缓坡渠道上可以发生均匀缓流,非均匀缓流和非均匀急流能发生,但是均匀急流不能发生。

陡坡渠道上只有均匀缓流不能发生,其余都可以发生。

例题6—1 某梯形断面的中壤土渠道,已知渠道中通过的流量Q =5 m 3/s ,边坡系数为m =1.0 ,底坡i =0.0002 ,糙率n=0.020,试按水力最佳断面设计梯形断面的尺寸。

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