铁磁共振
铁磁共振
242.5
I(A)
I(μA) B(mT)
1.42
49.9
243.9
1.45
49.4
251.0
1.48
49.2
257.0
1.50
49.0
261.0
1.53
48.1
269.4
1.55
47.2
275.0
1.57
46.6
277.4
1.58
45.8
278.6
1.59
45.2
279.8
1.60
44.8
281.0
53.2
0.10
53.4
0.15
53.9
0.20
54.0
B(mT) 3.1 11.8 20.2 29.0 37.5
0.25
54.1
46.0
0.30
54.1
55.5
0.35
54.2
64.0
0.40
54.3
72.8
通过右图的表格作图可
0.45
54.5
81.9
0.50
54.6
90.9
0.55
54.7
98.8
曲线分别求B及g因子。最后求出B及g因子平均值。
磁场。
——经典解释续
如果此时再在稳恒外磁场的垂直方向加上一个交变 电磁场，该电磁场的能量为
h 其中： 为交变电磁场的频率。
（2）
当该能量等于粒子分裂后两能级间的能量差时，即：
h B
（3） （4）
低能级上的粒子就2要吸收B 交变电磁场的能量产生跃
迁，即所谓的磁共振。
——各物理量关系
旋磁比、玻尔磁子、光谱分裂因子之间有如下的关系：
实验十八铁磁共振讲义
实验十八 铁磁共振（FMR)在现代,铁磁共振也和顺磁共振、核磁共振……等一样是研究物质宏观性能和微观结构的有效手段.铁磁共振在磁学乃至固体物理学中都占有重要地位，它是微波铁氧体物理学的基础。
而微波铁氧体在雷达技术和微波通讯方面都已获得重要应用。
早在1935年著名苏联物理学家兰道（л·д·лaHдay )等就提出铁磁性物质具有铁磁共振特性。
十几年后超高频技术发展起来，才观察到铁磁共振现象。
多晶铁氧体最早的铁磁共振实验发表于1948年，以后的工作则多采用单晶样品，这是因为多晶样品的共振吸收线较宽，又非洛仑兹分布，也不对称；并在许多样品中出现细结构.单晶样品的共振数据易于分析，不仅普遍被用来测量g 因子、共振线宽及弛豫时间，而且还可以测量磁晶各向异性参量. 【实验目的】1。
熟悉微波信号源的组成和使用方法，学习微波装置调整技术。
2。
了解铁磁共振的基本原理，学习用谐振腔法观测铁磁共振的测量原理和实验条件. 3.测量微波铁氧体的铁磁共振线宽；测量微波铁氧体的g 因子。
【实验仪器】DH800A 型微波铁磁共振实验系统和示波器等。
【实验原理】 1。
铁磁共振铁磁物质的磁性来源于原子磁矩，一般原子磁矩主要由未满壳层电子轨道磁矩和电子自旋磁矩决定。
在铁磁性物质中，电子轨道磁矩受晶场作用，其方向不停地在变化，不能产生联合磁矩，对外不表现磁性,故其原子磁矩来源于未满壳层中未配对电子的自旋磁矩。
但是,铁磁性物质中电子自旋由于交换作用形成磁有序,任何一块铁磁体内部都形成许多磁矩取向一致的微小自发磁化区(约个原子）称为“磁畴”，平时“磁畴"的排列方向是混乱的，所以在未磁化前对外不显磁性，在足够强的外磁场作用下，即可达到饱和磁化,引用磁化强度矢量M ,它表征铁磁物质中全体电子自旋磁矩的集体行为，简称为系统磁矩M .处于稳恒磁场B 和微波磁场H 中的铁磁物质，它的微波磁感应强度H 可表示为0b=ij H μμ （1）ij μ称为张量磁导率,0μ为真空中的磁导率.,10000⎪⎭⎪⎬⎫⎪⎩⎪⎨⎧-=μμμjKjKij （2）μ、K 称为张量磁导率的元素.=-j μμμ'''=K -jK K ''' （3）μ、K 的实部和虚部随B 的变化曲线如图1(a 、b ）图1 a 实部变化曲线 b 虚部变化曲线μ'、K '在0B γωγ=处的数值和符号都剧烈变化称为色散.μ''、K ''在0ωγ处达到极大值称为共振吸收，此现象即为铁磁共振.这里0ω为微波磁场的旋转频率，γ为铁磁物质的旋磁比.g h B⋅=πμγ2 （4)上式中:2419.2741102B eeJ T m μ--==⨯⋅，称为玻尔磁子,346.626210h J s -=⨯⋅，是普朗克常数.μ''定义为铁磁物质能的损耗，微波铁磁材料在频率为0f 的微波磁场中,当改变铁磁材料样品上的稳恒磁场B 时，在满足00B B ωγ==时，此时磁损耗最大，常用共振吸收线宽ΔB 来描术铁磁物质的磁损耗大小。
磁性材料的铁磁共振与磁滞回线
磁性材料的铁磁共振与磁滞回线磁性材料在物理学和工程领域中有着广泛的应用。
其中，铁磁共振和磁滞回线是研究和描述磁性材料特性的两个重要方面。
本文将介绍铁磁共振和磁滞回线的定义、原理和应用，并探讨它们在材料科学和磁性器件设计中的重要性。
一、铁磁共振铁磁共振是指在磁场作用下，磁性材料中自旋磁矩与外磁场的相互作用达到共振的状态。
具体来说，当外磁场的频率与材料内部的自旋共振频率一致时，磁性材料会发生共振现象。
铁磁共振常用的观测方法有核磁共振(NMR)和电子顺磁共振(EPR)。
铁磁共振的频率可以通过饱和磁化值(Ms)和磁性材料的磁容率(χ)来计算得到。
其公式如下：f = γB其中，f是共振频率，γ是磁化的回磁率，B是外磁场的强度。
铁磁共振的观测结果可以提供关于材料中自旋共振行为和磁矩相互作用的重要信息。
铁磁共振在材料科学和磁性器件设计中具有重要的应用价值。
例如，在医学领域，通过铁磁共振成像(MRI)可以观测和诊断人体内部的疾病。
在材料研究中，铁磁共振可以用来表征磁性材料的晶格结构和磁矩排列方式。
此外，铁磁共振还可用于制备和调控磁性纳米粒子以及磁性存储器件的设计与性能优化。
二、磁滞回线磁滞回线是研究磁性材料磁化行为的重要工具。
当外磁场作用于磁性材料时，磁化强度(M)和外磁场强度(H)之间的关系会呈现出非线性的特性，即磁滞现象。
通过绘制磁滞回线图可以清晰地描述和分析材料在不同磁场强度下的磁化行为。
磁滞回线图通常以M-H坐标系进行绘制，横轴表示外磁场强度H，纵轴表示磁化强度M。
根据磁滞回线的形状和特征，可以判断材料的磁性特性和磁化机制。
一般来说，当磁滞回线的面积较大时，材料的饱和磁化强度较高；当磁滞回线呈现出对称性时，材料具有良好的磁化稳定性。
磁滞回线对于材料选型和磁性器件设计非常重要。
例如，对于磁存储器件而言，磁滞回线的形状和特征直接影响设备的读取和写入性能。
因此，通过调控磁性材料的组成和结构，可以优化磁滞回线的特性，以达到更高的存储密度和稳定性。
铁磁共振
铁磁共振实验报告06系05级熊力PB05210489 实验目的：学习用传输式谐振腔法研究铁磁共振现象，测量YIG小球（多晶）的共振线宽和g因子。
实验原理：铁磁共振实验是了解铁原子中电子的磁共振现象。
自旋不为零的粒子，如电子和质子，具有自旋磁矩。
如果我们把这样的粒子放入稳恒的外磁场中，粒子的磁矩就会和外磁场相互作用使粒子的能级产生分裂，分裂后两能级间的能量差为ΔE = γhB（1）为稳恒外磁场。
其中：γ为旋磁比，h为约化普朗可常数，B如果此时再在稳恒外磁场的垂直方向加上一个交变电磁场，该电磁场的能量为hν（2）其中：ν为交变电磁场的频率。
当该能量等于粒子分裂后两能级间的能量差时，即：（3）hν = γh B2πν = γ B（4）低能极上的粒子就要吸收交变电磁场的能量产生跃迁，即所谓的磁共振。
铁磁共振实际上是铁原子的电子自旋顺磁共振，电子能级裂距约为核磁能级裂距的1840倍。
所以能级间跃迁所需的能量要比核磁共振需要的能量大的多，因此我们用微波（约9GHZ）来提供电子跃迁所需的能量。
在实验中微波的频率ν是固定的，其提供的能量hν也是固定的。
为使铁原子中电子能级间的能量差能等于该值，我们改变直流磁场的电压值，使外磁场磁感应强度B变化，因而使电子能级间的能量差γhB随之改变，使其扫过微波能量值hν，使等式hν = γhBr成立，产生铁磁共振。
Br为谐振点处的磁感应强度值。
实验设备： 微波发生器，隔离器，定向耦合器，晶体检波器，微安计，谐振腔，铁氧体小球，精密衰减器，磁铁，示波器 实验处理： 1．测谐振频率：打开微波电源，先预热半个小时，调节衰减器，使微安表有56μA 的指示。
然后旋转波长表的螺旋测微器，微安表电流指示逐渐减小，当电流达最小值时，读取螺旋测微器刻度值，对照刻度值与频率的关系对照表，得微波频率值。
实验刚开始时，测得结果见下：由此可求出谐振频率为：6111(2.963 2.965 2.962 2.960 2.963 2.960) 2.96266i i mm mm λλ-===⨯+++++=∑对应的频率为8997MHZ第一次测量之后，旋转波长表的螺旋测微器，使微安表示数较大。
铁磁共振——精选推荐
铁磁共振刘艳鑫微波铁磁共振（FMR ）是指铁磁介质处在频率为f 的微波电磁场中，当改变外加恒磁场H 的大小时，发生的共振吸收现象。
铁磁共振观察的对象是铁磁介质中的未偶电子，可以说它是铁磁介质中的电子自旋共振。
铁磁共振不仅是磁性材料在微波技术应用上的物理基础，也是研究其它宏观性能与微观结构的有效手段。
一、 实验目的1、了解铁磁共振（FMR ）的基本原理和实验方法。
2、通过测定多晶铁氧体YIG 小球的磁共振谱线，求出共振线宽、朗德因子和弛豫时间.3、 观察单晶铁氧体YIG 小球的磁共振谱线（选做）.二 、实验原理由磁学理论可知，物质的铁磁性主要来源于原子或离子在未满壳层中存在的非成对电子自旋磁矩。
一块宏观的铁磁体包括许多磁畴，在每一个磁畴中，自旋磁矩平行排列产生自发磁化，但各个磁畴之间的取向并不完全一致，只有在外加饱和磁场的作用下，铁磁体内部的所有自旋磁矩才趋向同一方向，并围绕着外磁场方向作进动，这时的总磁矩或磁化强度可用M 表示。
其进动方程和进动频率可分别写为：⎪⎭⎪⎬⎫=⨯-=H H M M γωγ)(dt d （1） 式中mc ge 2=γ为旋磁比，由于铁磁性反映了电子自旋磁矩的集体行为，取电子的朗德因子g =2。
上述情况未考虑阻尼作用。
在外加恒磁场作用下，磁矩M 绕H 进动不会很久，因为磁介质内部有损耗存在，实际上铁磁物质的自旋磁矩与周围环境之间必定存在着能量的交换，与晶格或邻近的磁矩存在着某种耦合，使磁化强度矢量M 的进动受到阻力，绕着外磁场进动的幅角θ会逐渐减小。
则M 最终趋近磁场方向，这个过程就是磁化过程，磁性介质所以能被磁化，就说明其内部有损耗，如果要维持其进动，必须另外提供能量。
因此一般来说外加磁场由两部分组成：一是外加恒磁场H , 二是交变磁场h （即微波磁场）。
显然，此时系统从微波磁场吸收的全部能量恰好补充铁磁样品通过某种机制所损耗的能量。
这正是铁磁共振可以用来研究铁磁材料的宏观性能和微观机制之间关系的物理基础。
铁磁共振
（1）
其中： 为旋磁比， 为约化普朗可常数，为稳恒 γ ℏ B 外磁场。
经典力学解释
如果此时再在稳恒外磁场的垂直方向加上一个交变电磁场， 该电磁场的能量为 hυ （2） υ 其中： 为交变电磁场的频率。 当该能量等于粒子分裂后两能级间的能量差时，即： （3） hυ = γℏB （4） 2πυ = γB 低能级上的粒子就要吸收交变电磁场的能量产生跃迁，即 所谓的磁共振。
检
六、实验数据表格
1.测微波频率 测微波频率
测量次数 刻度值（mm） 1 2 3 4
刻度平均值： 刻度平均值：______mm 对应频率： 对应频率：ν = ____MHz
I(A) I(μA) B(mT)
I(A) I(μA) B(mT)
I(A)
I(μA) B(mT)
2求共振线宽和 因子 求共振线宽和g因子 求共振线宽和
五、实验步骤
1. 测微波频率： 测微波频率：
调节固体微波信号源的频率，使其与谐振腔共振。 调节固体微波信号源的频率，使其与谐振腔共振。 调节衰减器，使微安表有50µA的指示。旋转波长表的螺 的指示。 调节衰减器，使微安表有 的指示 旋测微器，微安表电流指示逐渐减小， 旋测微器，微安表电流指示逐渐减小，当电流达最小值 读取螺旋测微器刻度值， 时，读取螺旋测微器刻度值，对照刻度值与频率的关系 对照表，得微波频率值。旋转波长表的螺旋测微器， 对照表，得微波频率值。旋转波长表的螺旋测微器，使 微安表回到约50µA的指示。 的指示。 微安表回到约 的指示
二、实验目的
了解铁磁共振的基本原理，观察铁磁共振现象； 测量微波铁氧体的铁磁共振线宽； 测量微波铁氧体的g因数。
三、实验原理
一）. 基本概念
铁磁共振实验
铁磁共振实验邱正明一. 基本原理铁磁共振实验是了解铁原子中电子的磁共振现象。
基本原理：自旋不为零的粒子,如电子和质子,具有自旋磁矩。
如果我们把这样的粒子放入稳恒的外磁场中，粒子的磁矩就会和外磁场相互作用使粒子的能级产生分裂，分裂后两能级间的能量差为:0B h E γ=∆ （1）其中：γ为旋磁比，h 为约化普朗可常数，B 0为稳恒外磁场。
如果此时再在稳恒外磁场的垂直方向加上一个交变电磁场，该电磁场的能量为:νh （2）其中：ν为交变电磁场的频率。
当该能量等于粒子分裂后两能级间的能量差时，即：o B h h γν= （3）2πν=γB 0 （4）低能极上的粒子就要吸收交变电磁场的能量产生跃迁，即所谓的磁共振。
二. 实验设备图一a. 样品为铁氧体，提供实验用的铁原子。
b. 电磁铁，提供外磁场，使铁原子能级分裂。
c. 微波，提供能量，使低能级电子跃迁到高能级。
d. 波导，单方向传导微波，使其通过样品。
e. 波长表，测量微波的波长。
f. 谐振腔，其谐振频率与微波的频率相等，进入的微波与其谐振，样品即放在波峰处，该处的微波磁场与外磁场垂直。
g. 固体微波信号源，产生9GH Z 左右的微波信号。
h. 隔离器，使微波只能单方向传播。
i. 衰减器，控制微波能量的大小。
j. 输出端，含有微波检波二极管，其输出电流与输入的微波功率成正比。
k. 直流磁场电压源，给电磁铁提供励磁电流，改变输出电压的大小即可改变磁场的大小。
l. 微安表，指示检波电流的大小。
m. 微波电源，为固体微波信号源提供电源。
三. 实验原理铁磁共振实际上是铁原子的电子自旋顺磁共振，在相同的外磁场中电子能级裂距约为核磁能级裂距的1840倍。
所以能级间跃迁所需的能量要比核磁共振需要的能量h ν大的多，因此我们用微波（约ν=9GH Z ）来提供电子跃迁所需的能量。
在实验中微波的频率ν是固定的，其在谐振腔中样品处的能量h ν也是固定的。
要产生磁共振电子能级间的能量差B h γ必须等于该值，我们改变励磁电流值，使外磁场磁感应强度B 变化，因而使电子能级间的能量差B h γ随之改变，当其接近于微波能量值νh 时，电子就要吸收微波磁场的能量，产生铁磁共振，表现为检波二极管的输出电流减小，电流最小值对应的外磁场B r 为谐振时的磁感应强度值，此时等式r B h h γν=成立，B r 由实验所测得的共振吸收曲线（图三）求得，ν由波长表测出，γ即可求出。
铁磁共振
中国石油大学 近代物理实验 实验报告 成 绩：班级： 姓名： 同组者： 教师：铁磁共振实验 【实验目的】1、了解微波谐振腔的工作原理，学习微波装置调整技术。
2、通过观测铁磁共振，进一步认识磁共振的一般特性和实验方法。
3、学会测量微波铁氧体的铁磁共振线宽和g 因子的测量。
【实验原理】一. 微波铁磁共振的基本原理由磁学理论可知，物质的铁磁性主要来源于原子或离子在未满壳层中存在的未成对电子自旋磁矩。
其进动方程和进动频率可分别写为：⎪⎭⎪⎬⎫=⨯-=B dt d γωγ)(B M M (B6-1)式中g m ee2=γ为旋磁比，g 为电子的朗德因子，理论上g ＝2。
上述情况未考虑阻尼作用。
当外加微波磁场H m 的角频率错误！未找到引用源。
0与磁化强度矢量M 进动的角频率错误！未找到引用源。
相等时，铁磁物质吸收外界微波的能量用以克服阻尼并维持进动，这就发生了共振吸收现象。
由（B6-1）式可知，发生铁磁共振时的恒磁场B 0与微波角频率错误！未找到引用源。
0满足00B γω= (B6-2)从量子力学观点看来，当电磁场的量子ћ ω0 刚好等于系统M 的两个相邻塞曼能级间的能量差∆E 时，就会发生共振现象。
此时000B g B E B μγω===∆ 或00B γω= (B6-3)其中，eB m e 2=μ12410274.9--⋅⨯=T J ，为波尔磁子。
二. 磁性材料的磁导率和铁磁共振线宽磁学中通常用磁导率μ来表示磁性材料被磁化的难易程度。
在恒定磁场下，μ可用实数表示；在交变磁场下，μ要用复数表示：图B6-1 磁化强度矢量绕外磁场的进动图B6-2 铁磁共振曲线μμμ''-'=i (B6-4)其中实部μ'为铁磁介质在恒定磁场中的磁导率，它决定磁性材料中储存的磁能，虚部μ''反映交变磁场时磁性材料的磁能损耗。
三. 微波（样品）谐振腔截面为a×b (a>b)，长为l 的一段波导管，两端用金属片封闭，为了微波的进入和少量泄露（以便检测），这两片金属片或其中的一片开有小孔（耦合孔）。
铁磁共振
用传输式谐振腔观测铁磁共振铁磁共振在磁学和固体物理学中都占有重要地位。
它是微波铁氧体物理学的基础，而微波铁氧体在现代雷达和微波通信方面都有重要应用。
铁磁共振和核磁共振、电子自旋共振一样，成为研究物质宏观性能和微观结构的有效手段。
早在1935年，著名苏联物理学家兰道（Lev Davydovich Landau 1908—1968）等就提出铁磁性物质具有铁磁共振特性。
经过若干年在超高频技术发展起来后，才观察到铁磁共振现象。
多晶铁氧体最早的铁磁共振实验发表于1948年。
以后的工作则多采用单晶样品。
实验目的1．了解微波谐振腔的工作原理，学习微波装置调整技术。
2．通过观测铁磁共振，进一步认识磁共振的一般特性和实验方法。
实验原理1．微波谐振腔在微波技术中谐振腔是一个非常重要的部分。
所谓微波谐振腔就是一个封闭的金属导体空腔，一般为矩形或圆柱形。
腔壁反射电磁波辐射，使电磁波局限在空腔内部。
谐振腔的入射端开一小孔，使电磁波进入谐振腔。
电磁波在腔内连续反射。
若波形和频率与谐振腔匹配，可形成驻波，也即发生谐振现象。
如谐振腔无损耗，则腔内振荡便可持续下去。
（1）矩形波导管矩形截面的空心导体管构成矩形波导，它是传播微波最常用的传输线。
矩形谐振腔实际上是一段封闭的矩形波导，即在波导入射端和出射端加装了反射电磁波的金属片。
理论分析表明：在波导管中不存在电场纵向分量和磁场纵向分量同时为零的电磁波。
在波导管中传播的电磁波可以分为两大类：（1）横电波又称为磁波。
简写为TE波或H波；磁场可以有纵向和横向分量，但电场只有横向分量。
矩形波导管传播的基本波形是TE10波。
（2）横磁波又称为电波，简写为TM波或E波；电场可以有纵向和横向分量，但磁场只有横向分量。
至于电场和磁场的纵向分量都不为零的电磁波，则可以看成横电波和横磁波迭加而成。
在实际应用中，总是把波导管设计成只能传播单一波形。
我们使用的矩形波导管只能传播TE10波。
（2）TE 10波在波导管截面为a ×b (a>b)的矩形波导管的一端输入角频率为ω的电磁波，使它沿着z 轴传播。
铁磁共振频率
铁磁共振频率铁磁共振频率是指磁场作用下，具有磁性质的物质中磁矩在外磁场作用下进行共振，从而产生信号的频率。
在医学领域中，铁磁共振频率常常用于MRI磁共振成像，可以用来检测疾病，如肿瘤、脑部病变等。
下面将从铁磁共振原理、应用和发展前景等方面进行探讨。
铁磁共振原理铁磁共振是指在磁场作用下，物质内部的电子自旋与磁场相互作用，从而产生共振现象的过程。
具体来说，当物质处于外磁场中，其内部磁矩会受到磁场的力作用，随着外磁场的大小和方向不断变化，磁矩会出现共振现象，产生射频信号。
应用铁磁共振技术在医学领域中有着广泛的应用。
目前，MRI已经成为常用的影像学诊断手段之一。
通过铁磁共振技术，医生可以清晰地观察人体内部的各种组织，获得有关部位的详细信息。
例如，MRI可用于检测肿瘤、脑部疾病、骨折等病症。
这种技术与传统的X光成像相比，不但可以提供更加准确、详细的图像，而且不会对人体造成辐射危害。
同时，铁磁共振技术在材料科学、化学、生命科学等领域也有着重要的应用。
例如，通过NMR技术可以对分子结构和化学成分进行分析，对药物研发、材料研究等方面有着重要的作用。
未来发展随着科学技术的不断进步，铁磁共振技术也在不断发展。
目前，研究人员正致力于提高磁共振成像的空间分辨率和时间分辨率，以及探索更多的应用领域。
此外，人们也在开发新的磁共振成像技术，如功能性磁共振成像(fMRI)，可用于研究人类大脑的神经学和认知功能。
总之，铁磁共振技术在现代医学和科学研究中扮演着重要的角色，其应用领域不断扩展，发展前景十分广阔。
我们相信，在未来的发展中，铁磁共振技术将会为人类健康和科学研究做出更加重要的贡献。
磁学中的铁磁共振现象与应用
磁学中的铁磁共振现象与应用磁学是物理学中的一个分支，研究磁场的产生、性质和应用。
在磁学中，铁磁共振是一个重要的现象，它在磁学研究和应用中具有广泛的意义。
铁磁共振是指当一个铁磁体受到外加磁场的作用时，它的磁化强度会发生共振的现象。
这是由于铁磁体中的磁矩在外加磁场的作用下发生预cession运动，类似于陀螺的旋转。
当外加磁场的频率等于铁磁体的共振频率时，磁矩的共振效应达到最大值。
铁磁共振现象的发现和研究对于深入理解磁性物质的性质和磁场的作用机制具有重要意义。
通过研究铁磁共振现象，科学家们可以了解铁磁体的磁化过程和磁矩的行为规律，进一步揭示了磁性物质的微观结构和磁性行为。
除了在磁学研究中的应用，铁磁共振还有许多实际应用。
其中一个重要的应用是核磁共振成像（MRI）。
MRI是一种非侵入性的医学影像技术，可以用来观察人体内部的结构和功能。
它利用铁磁共振现象来探测人体组织中的核磁共振信号，通过对这些信号的处理和分析，可以生成详细的图像。
MRI技术在医学诊断中起到了重要的作用。
它可以用来检测和诊断各种疾病，如肿瘤、心脏病、脑部疾病等。
与传统的X射线和CT扫描相比，MRI具有更高的分辨率和更好的对比度，可以提供更准确的诊断结果。
此外，MRI还可以用来观察人体内部器官和组织的功能活动，如心脏的收缩和舒张、脑部的血流等，对疾病的治疗和康复也有重要的指导意义。
除了医学应用，铁磁共振还在其他领域得到了广泛的应用。
例如，在材料科学中，铁磁共振可以用来研究材料的磁性和电子结构，对于开发新型材料和改进材料性能具有重要意义。
在电子技术中，铁磁共振可以用来制造磁存储器件，如硬盘驱动器和磁带。
此外，铁磁共振还可以用来研究自旋电子学和量子信息等前沿领域的问题。
总之，铁磁共振是磁学中一个重要的现象，它在磁学研究和应用中具有广泛的意义。
通过研究铁磁共振现象，科学家们可以深入理解磁性物质的性质和磁场的作用机制。
同时，铁磁共振还有许多实际应用，如核磁共振成像在医学诊断中的应用。
铁磁共振实验报告
铁磁共振实验报告铁磁共振实验报告引言：在物理学领域中，铁磁共振是一种重要的现象，它在核磁共振成像（MRI）技术中得到了广泛应用。
本实验旨在通过铁磁共振实验，探究其原理和应用。
实验目的：1. 理解铁磁共振的基本原理；2. 掌握铁磁共振实验的操作方法；3. 探究铁磁共振在医学成像中的应用。
实验仪器和材料：1. 铁磁共振实验装置；2. 核磁共振样品；3. 磁场调节器；4. 电源；5. 计算机及相关软件。
实验原理：铁磁共振是指在外加交变磁场作用下，铁磁性物质中的磁矩发生共振现象。
当外加磁场频率与物质的共振频率相等时，磁矩会发生共振，从而产生特定的信号。
实验步骤：1. 将核磁共振样品放置在实验装置中，并调整磁场强度和方向；2. 通过电源提供交变磁场，并逐渐增加频率直到共振发生；3. 通过计算机软件记录和分析共振信号。
实验结果与分析：在实验中，我们观察到了核磁共振样品发生共振的现象。
通过调整磁场强度和频率，我们成功地使样品的磁矩发生共振，并记录到了相应的信号。
根据实验结果，我们可以得出以下结论：1. 铁磁共振是一种基于共振现象的物理现象，它可以应用于核磁共振成像等领域；2. 通过调整磁场强度和频率，可以控制铁磁共振的发生；3. 铁磁共振实验可以通过计算机软件进行数据记录和分析。
实验应用：铁磁共振在医学成像中有着广泛的应用。
核磁共振成像技术利用了铁磁共振原理，通过对人体组织中的核磁共振信号进行采集和分析，可以获得高分辨率的图像，用于诊断和疾病监测。
结论：通过本次铁磁共振实验，我们深入了解了铁磁共振的基本原理和应用。
铁磁共振作为一种重要的物理现象，不仅在科学研究中有着广泛的应用，还在医学成像等领域发挥着重要作用。
实验8 铁磁共振
实验八 铁磁共振0 前言铁磁共振(FMR)是指铁磁介质在恒定外磁场中，对微波电磁场的共振吸收现象。
是铁磁物质中未偶电子，也即是铁磁物质中的电子自旋共振。
铁磁共振不仅在实验中已可以观察到，而且在研究铁磁体的共振吸收和旋磁性的基础上，人类发明了铁氧体的微波线性器件；铁磁共振也是研究铁磁体宏观性能与微观结构的有效手段。
1 实验目的1． 初步掌握用微波谐振腔方法观察铁磁共振现象。
2．掌握铁磁共振的基本原理和实验方法。
3．测量铁氧体材料的共振磁场r B ,共振线宽B ∆，旋磁比γ以及g 因子和弛豫时间τ。
2 实验原理根据磁学理论可知，物质的铁磁性主要来源于原子或离子的未满壳层中存在的非成对电子自旋磁矩。
一块宏观的铁磁体包含有许多磁畴区域，在每一个区域中，自旋磁矩在交换作用的耦合下彼此平行排列，产生自发磁化，但各个磁畴之间的取向并不完全一致，只有在外磁场的作用下，铁磁体内部的所有自旋磁矩才保持同一方向，并围绕着外磁场方向作进动。
当铁磁物质同时受到两个相互垂直的磁场即恒磁场0B 和微波磁场1B 的作用后，磁矩的进动情况将发生重要的变化。
一方面，恒磁场0B 使铁磁场物质被磁化到饱和状态，当磁矩M 原来平衡方向与0B 有夹角θ时，0B 使磁矩绕它的方向作进动，频率为hB g B H 0μν=；另一方面，微波磁场1B 强迫进动的磁矩M 随着1B 的作用而改变进动状态，M 的进动频率再不是H ν了，而是以某一频率绕着恒磁场0B 作进动，同时由于进动过程中，磁矩受到阻尼作用，进动振幅逐渐衰减，如图（8—1）所示，微波磁场对进动的磁矩起到不断的补充能量的作用。
当维持微波磁场作用时，且微波频率ν=H ν时，耦合到M 的能量刚好与M 进动时受到阻尼消耗的能量平衡时，磁矩就维持稳定的进动，如图（8—2）所示。
铁磁共振的原理图如图（8—3）所示。
在恒磁场0B （即0H ）和微波磁场1B （即h ）的作用下，其进动方程可写为： dtM d = -γ（M ×H ）+ T ------------------------------- (8-1) 上式中em e g 2=γ为旋磁比，g 为朗德因子，B （即H ）为恒磁场0B （即0H ）和微波磁场1B （即h ）合成的总磁场，T 为阻尼力矩，此系统从微波磁场1B 中所吸收的全部能量，恰好补充铁磁样品通过某机制所损耗的能量。
1铁磁共振实验
铁磁共振铁磁共振(FMR)观察的对象是铁磁物质中未偶电子, 因此可以说它是铁磁物质中的电子自旋共振。
1 实验目的使用微波谐振腔方法, 通过观测铁磁共振测定共振线宽 、旋磁比 、 因子和驰豫时间 等有关物理量, 认识磁共振的一般特性。
2 实验原理一、铁磁质磁化原理凡是能与磁场发生相互作用的物质叫磁介质。
磁介质放入磁场中, 磁介质将发生磁化, 产生附加磁场, 产生磁性。
磁介质一般分为顺磁介质、抗磁介质和铁磁介质。
① 顺磁介质中产生的附加磁场 与外场 方向相同, 磁介质中的场 要比外场 大, ； ② 抗磁介质中产生的附加磁场 与外场 方向相反, 磁介质中的场 要比外场 小, ； ③ 铁磁介质中产生的附加磁场 与外场 方向相同, 但磁介质中的场 要远比外场 大, 是外场的几百倍到几万倍, 。
磁导率 很高是铁磁质的最主要特性。
原子中电子参与两种运动：自旋及绕核的轨道运动, 对应有轨道磁矩和自旋磁矩。
整个分子磁矩是其中各个电子的轨道磁矩和自旋磁矩以及核的自旋磁矩的矢量和（核的自旋磁矩常可忽略）。
从原子结构来看, 铁磁质的最外层电子, 会因电子自旋而产生强耦合的相互作用。
这一相互作用的结果使得许多铁磁质原子的电子自旋磁矩在许多小的区域内整齐地排列起来, 形成一个个微小的自发磁化区, 称为磁畴。
在无外磁场时, 各磁畴的排列是不规则的, 各磁畴的磁化方向不同, 产生的磁效应相互抵消, 整个铁磁质不呈现磁性。
把铁磁质放入外磁场 中, 铁磁质中磁化方向与外磁场方向接近的磁畴体积扩大, 而磁化方向与外磁场方向相反的磁畴体积缩小, 以至消失（当外磁场足够强时）, 出现磁畴转向。
二、铁磁共振现象在恒磁场中, 磁导率可用简单的实数来表示x 41πμ+= （1）（ 是磁化率）, 但当铁磁物质在稳恒磁场 和交变磁场 的同时作用下时, 由于铁磁质内部结构对磁矩 进动的阻抑作用, 铁磁质中的磁感性强度 要落后于交变场 , 两者存在相差,其磁导率 就要用复数来表示"j 'μμμ+= (2)实部 为铁磁性物质在恒定磁场 中的磁导率, 它决定磁性材料中贮存的磁能, 虚部 则反映交变磁能在磁性材料中的损耗。
铁磁共振频率
铁磁共振频率引言铁磁共振是一种在磁场中激发铁磁体内原子核固有转动的现象，其频率被称为铁磁共振频率。
铁磁共振频率在材料科学、物理学以及医学诊断等领域有着广泛的应用。
本文将从基本概念、物理原理、应用和前景等方面，探讨铁磁共振频率的相关内容。
一、基本概念铁磁共振频率是指在外加磁场作用下，铁磁体内原子核由低能级跃迁到高能级，并在高能级进行共振转动的频率。
该频率与铁磁体的性质、外磁场的强度和方向等参数密切相关。
二、物理原理铁磁共振频率的产生与原子核磁矩、外磁场以及能量差等因素有关。
在外磁场作用下，原子核磁矩受到力矩的作用，产生由低能级到高能级的能量跃迁。
当外磁场频率与原子核的共振频率相同时，能量跃迁的过程会被不断激发和耗散。
其中，共振现象主要通过核磁共振现象来实现。
2.1 原子核磁矩原子核带有自旋与电子轨道运动相似的性质，即具有磁性。
这种磁性产生的磁矩被称为原子核磁矩。
原子核磁矩与核自旋之间存在一定的关系，根据核自旋的大小和方向，可以确定原子核磁矩的取向。
2.2 外磁场外磁场是指施加在铁磁体上的磁场，它会改变铁磁体内原子核磁矩的取向以及能级分布。
外磁场的强度和方向会影响铁磁共振频率的大小和性质。
2.3 能级差距能级差距是指铁磁共振能量跃迁过程中，低能级与高能级之间的能量差。
能级差距的大小与外磁场的强度、铁磁体的性质以及原子核的类型等因素有关。
三、应用铁磁共振频率在物理学、材料科学和医学诊断等领域有着广泛的应用。
以下是一些典型的应用。
3.1 材料科学•磁共振成像（MRI）：铁磁共振频率可以用于磁共振成像技术，通过测量原子核共振信号，得到物质的结构和性质信息。
MRI技术在医学和材料科学中有着重要的应用，可以用于检测疾病、材料表征等领域。
•自旋电子共振（ESR）：铁磁共振频率也可以应用于自旋电子共振技术，通过测量材料中未成对电子的共振信号，研究材料的电子结构和性质。
3.2 物理学•核磁共振（NMR）：铁磁共振频率是核磁共振技术的基础，通过测量原子核共振信号，可以得到物质的化学和物理性质信息，如化学成分、结构等。
铁磁共振
46.8
1.39
230.2
46.5
1.4
232
46.3
1.41
233.6
46.2
1.42
235.2
46.1
1.43
236.8
46
1.44
238.4
46
1.45
240
46
1.46
242
45.2
1.47
244
45
1.48
246
45
1.49
248
44.8
1.5
250
44.2
1.51
251.8
44
276
42.2
1.64
278
41.1
1.65
280
40.4
1.66
281
39.7
1.67
282
38.8
1.68
283
37.6
1.69
284
36.7
1.7
285
35.6
1.71
286.4
33.9
1.72
287.8
32
1.73
289.2
30.2
1.74
290.6
29.1
1.75
292
27.8
1.76
293.6
c.调节磁共振实验仪“磁场”旋钮改变励磁电流的大小。每改变一次，记下一组励磁电流和波导输出电流的值。查表将励磁电流值转换为对应的磁感应强度B。测一条曲线。测量过程中不要改变衰减量和波长表。
d.反过来调节励磁电流由高到低，步骤同上，测出另一条曲线。
e.在同一坐标纸上画出两条I—B曲线，有两条曲线分别求 和g因子。最后求出 及g因子的平均值。
铁磁共振成像技术的原理及应用分析
铁磁共振成像技术的原理及应用分析铁磁共振成像技术（Magnetic Resonance Imaging, MRI）是一种非侵入性的医学检查方法，它通过利用外加磁场和高频电磁波的作用，使人体内的磁原子核发出信号，通过不同类型的磁共振信号，生成图像来了解人体内部的构造和功能状态。
MRI成像技术的发展已经成为医学领域的重要成就之一，其优越性在于无辐射、分辨率高、不侵入、对组织结构显示清晰等。
所以，MRI技术已经广泛应用于各种疾病的诊断和治疗中，推动了医学领域的飞速发展。
本文将探讨MRI技术的原理、优点和应用。
一、MRI成像的原理人体内部的原子核都带有自旋，可以看作一个小的磁矩或微小磁针。
当外加一个恒定的磁场时，原子核的自旋将与该磁场平行或反平行排列，形成两种能量态。
外加一垂直于磁场的射频脉冲之后，原子核的自旋矢量将被推出平衡位置，产生一个横向的向量。
当该射频脉冲结束后，原子核将被磁场重新定向。
此时原子核向磁场方向放射出的信号成为磁共振信号。
任何原子核矢量的大小和方向都是相同的，只是它的时间不同。
利用这种谱线的不同可以知道每一种原子核。
在MRI过程中，检查的部位置于一个强磁场中，此时被检查部位的原子核将在强磁场中呈现一个定向状态。
这时，利用高频电磁波产生一定的脉冲，使得原子核自身的磁场向侧面倾斜，在失去刺激时，原子核又重新向强磁场的方向恢复。
在这个过程中，原子核发出的电信号可以被良好地接收和记录下来，经过专业空间分析处理后，就可以形成图像。
二、MRI技术的优点MRI技术比传统的X光技术、CT扫描等有很多优势：1. 无辐射：与放射性核素成像技术不同，MRI扫描不会对人体产生电离辐射。
2. 高分辨率：MRI成像能够显示器官和软组织的细微结构，如脑、骨骼、关节、脊柱、心脏等的内部结构。
3. 软组织成像：MRI 可以非常准确地描述软组织的构造，例如脑、肝、胰腺、肌肉、韧带和软组织肿瘤等。
4. 综合信息：MRI成像技术可以同时显示人体解剖结构、组织功能和病理变化。
铁磁共振_
铁 磁 共 振实验原理：铁磁共振一般是在微波频率下进行（波长为3cm 左右）。
将铁磁物质置于微波磁场中，它的微波磁感应轻度B m 可表示为B 0μ=m μ⋅ij H m （1） μ0为真空中的磁导率，μij 称为张量磁导率。
μij =⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎣⎡-1000μμjk jk（2） μ、k 称为张量磁导率的元素'''μμμj -= （3） '''jk k k -= （4）当外加稳恒磁场B 时，μ、k 的实部和虚部随B 的变化曲线如图 2.3.2-1。
μ’、k’在γω/0=r B 处数值和符号都剧烈变化，称为色散。
μ’’、k’’在γω/0=r B 处达到极大值，称为共振吸收，此现象即为铁磁共振。
这里ω0为微波磁场的角频率，γ为铁磁物质的旋磁比。
μ’’决定铁磁物质磁能的损耗，当γω/00==B B 时，磁损耗最大，常用共振吸收线宽B ∆来描述铁磁物质的磁损耗大小。
B ∆的定义如图2.3.2-2，它是μ’’/2处对应的磁场间隔，即半高宽度，它是磁性材料性能的一个重要参数。
研究它，对于研究铁磁共振的机理和磁性材料的性能有重要意义。
铁磁共振的宏观唯象理论的解释是，认为铁磁性物质总磁矩M 在稳恒磁场B 的作用下，绕B 进行，进动角频率B γω=，由于内部存在阻尼作用，M 的进动角会逐渐减小，逐渐趋于平衡方向，即B 的方向而被磁化。
当进动频率等于外加微波磁场H m 的角频率ω0时，M 吸收微波磁场能量，用以克服阻尼并维持进动，此时即发生铁磁共振。
铁磁物质在γω/0=r B 处呈现共振吸收，只适合于球状样品和磁晶各向异性较小的样品。
对于非球状样品，铁磁物质在稳恒磁场和微波磁场的作用下磁化，相应的会在内部产生所谓退磁场，从而使共振点发生位移，只有球状样品，退磁场对共振点没有影响。
另外，铁磁物质在磁场中被磁化的难易程度随方向而异，这种现象称为磁晶各向异性，它等效于一个内部磁场，也会使共振点发生位移，对于单晶样品，实验时，要先作晶轴定向，使易磁化方向转向稳恒磁场方向。
铁磁共振
2πµ B Br h … (2)
所代表的阻尼转矩是一个微观能量转化的过程，阻尼 的大小反应共振系统能量转化为热运动能量的快慢程 度，目前对TD的具体表示式还没有位移正确的写法
2.由于磁导率µ与磁化率χ之间有如下关系：
Χ取复数形式
µ = 1 + 4πχ
（见“磁共振技术基础知识”中“稳定解的讨论”的内容） 所以µ也为复数，称为复数磁导率
1.铁磁性物质的磁化强度矢量 M 在外磁场 B 中运动状态的经典力学运动方程为：
dM = −γ ( M × B) + TD dt …(1)
式中 B = B0 + B1 ，负号表示 M 绕 B0 作右旋进动; T D
为物质内部对 M 产生的阻尼转矩, γ为旋磁比. 对1式求解,可得到MR条件:
µ B 为玻尔磁子, ω 为微波磁场的圆频率，B 称为共振磁场。T 0 r D
µ = µ '+ j µ ''
… (3)
实部µ‘为铁磁性物质在恒定磁场B0中的磁导率，它决定磁性 材料中贮存的磁能（=µ’B02）；虚部µ‘’则反应脚边磁场能在 磁性材料中的损耗。
铁氧体在恒磁场B0和微波磁场B1同时作用下， 当微波频率固定不变时，µ’随H0的变化关系类似 图1a所示的色散曲线（又叫频散曲线），µ’’随 B0变化的关系曲线类似图1b，称为吸收曲线。 Μ’、µ’’随B0变化的实验曲线如图所示。与µ’’ max 相对应的磁场为共振磁场Br，样品谐振腔的频率 （或微波频率）称为共振频率利用2式可计算出 旋磁比γ（或g因子）。
3.共振线宽：定义为µ”降到µ”max的一半 1 （ 2 µ '' = µ '' ）时，相对应的两个磁场值之差
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1.00
53.8
175.2
g
Br B
0.3 9.274 1024
2.15 1.05
53.5
184.0
1.10
53.2
194.0
1.15
52.8
201.0
1.20
52.3
210.0
1.25
52.0
217.5
1.30
51.4
226.0
1.35
50.8
235.0
1.38
50.4
239.5
1.40
50.1
微安表回到约50μA的指示。
——2
2. 测I—B曲线： 旋开谐振腔上的样品盒旋钮，小心放入样品。将
波导有样品的部分放入永磁铁的中心部分。逐渐加大 励磁电流，记取励磁电流值 I励(A) ，同时读微安表的读 数 I检(A) ，根据转换表将励磁电流值 I励 转换为磁感应 强度值B，作 I检 - B 曲线。据曲线求半高宽 B ，谐振
53.2
0.10
53.4
0.15
53.9
0.20
54.0
B(mT) 3.1 11.8 20.2 29.0 37.5
0.25
54.1
46.0
0.30
54.1
55.5
0.35
54.2
64.0
0.40
54.3
72.8
通过右图的表格作图可
0.45
54.5
81.9
0.50
54.6
90.9
0.55
54.7
98.8
频率 0时,
v M
吸收其能量用以维持进动,此时即发生
铁磁共振。
——量子解释
自旋不为零的粒子，如电子和质子，具有自旋磁 矩。如果我们把这样的粒子放入稳恒的外磁场中，粒子 的磁矩就会和外磁场相互作用使粒子的能级产生分裂 （塞曼分裂），分裂后两能级间的能量差为
E hB
（1）
其中： 为旋磁比，为约化普朗可常数，B为稳恒外
而玻尔磁子为
B g
B
e 2m
（5） （6）
铁磁共振实际上是铁原子中电子的自旋顺磁共振，因此
需用微波（约9GHZ）来提供电子跃迁所需要的能量。
（本实验中我们固定微波频率，通过改变外加恒定磁场的磁感应强度来 改变电子能级间距，观察示波器信号变化来判断共振点处的磁感应强度）
——共振线宽概念
磁性物体的磁化率定义为磁化强度矢量于其内部
以得出共振线宽，g因子：
0.60
54.7
0.65
54.7
106.0 115.0
0.70
54.4
125.0
B 312 278 34mT
0.75
54.5
0.80
54.2
135.0 145.0
Br 300 mT
0.85
54.1
0.90
54.0
150.0 159.0
0.95
54.0
175.0
h 6.6261034 9006106
1.61
44.0
283.0
1.62
43.2
285.0
1.63
42.8
287.0
1.64
42.0
289.0
1.65
2. 铁磁共振：铁磁物质在一定的外加恒定磁场和一定频 率的微波磁场中当满足共振条件时产生强烈吸收共振 的现象。
3. 铁氧体：铁、其他金属物质等元素与氧的化合物
——原理概述
铁磁物质总磁矩
v M
在稳恒磁场
v B
作用下,绕
v M
作进动,角频率为
B
,由于内部存在阻尼作用,
v M
进动角逐渐减小,当进动角频率等于外加微波磁场角
242.5
I(A)
I(μA) B(mT)
1.42
49.9
243.9
1.45
49.4
251.0
1.48
ห้องสมุดไป่ตู้
49.2
257.0
1.50
49.0
261.0
1.53
48.1
269.4
1.55
47.2
275.0
1.57
46.6
277.4
1.58
45.8
278.6
1.59
45.2
279.8
1.60
44.8
281.0
磁场。
——经典解释续
如果此时再在稳恒外磁场的垂直方向加上一个交变 电磁场，该电磁场的能量为
h 其中： 为交变电磁场的频率。
（2）
当该能量等于粒子分裂后两能级间的能量差时，即：
（3）
h B
（4）
低能级上的粒子就2要吸收B 交变电磁场的能量产生跃
迁，即所谓的磁共振。
——各物理量关系
旋磁比、玻尔磁子、光谱分裂因子之间有如下的关系：
B
B1/ 2 Br B1/ 2
B
Fig.2 B与P的关系曲线
四、实验装置
Fig.3 微波铁磁共振实验原理系统图
五、实验步骤——1
1. 测微波频率： 调节固体微波信号源的频率，使其与谐振腔共振。
调节衰减器，使微安表有50μA的指示。旋转波长表的螺 旋测微器，微安表电流指示逐渐减小，当电流达最小值 时，读取螺旋测微器刻度值，对照刻度值与频率的关系 对照表，得微波频率值。旋转波长表的螺旋测微器，使
点磁感应强度 Br (对应 I检(A) 最小值)，并计算 g 因子。
六、实验数据表格
1.测微波频率
测量次数 刻度值（mm）
1 2.962
2 2.963
刻度平均值：2.962mm 对应频率：ν = 9006MHz
3 2.961
4 2.962
——2求共振线宽 和g因子
I(A)
I(μA)
0
53.5
0.05
二、实验目的
了解铁磁共振的基本原理，观察铁磁共振 现象；
测量微波铁氧体的铁磁共振线宽； 测量微波铁氧体的g因数
注:铁磁共振研究铁原子中电子的磁共振现象
三、实验原理——概念介绍
1. 磁共振：具有磁矩的物质，在恒定磁场作用下对电磁 辐射能的共振吸收现象。磁共振吸收谱在射频和微波 波段范围内，是物质的整个电磁波谱中的长波区域。
一、背景知识
铁磁共振是于20世纪40年代发展起来的一种研究物 质宏观性能和微观结构的重要实验手段。它利用磁性物 质从微波磁场中强烈吸收能量的现象，与核磁共振、顺 磁共振一样在磁学和固体物理学研究中占有重要地位。
它能测量微波铁氧体的共振线宽、张量磁化率、饱 和磁化强度、居里点等重要参数。
该项技术在微波铁氧体器件的制造、设计等方面有 着重要的应用价值。
磁场强度矢量之比。当磁性体受到恒磁场与微波磁场
共同作用时，微波磁化率为一张量。对于椭球形样品，
且恒磁场沿椭球体主轴方向时，张量磁化率的表达式
为：
X iX a 0 iX a X 0
0 0 0
（7）
X 与 X a 都为复数。其中 X X ' iX "
（8）
——共振线宽概念续
X
"与恒磁场
v B
间有如下图所示的关系：
X"
X
" m
1 2
X
" m
B
O
B1/ 2 Br B1/ 2
B
Fig.1 共振线宽用B 表示
——共振线宽测量
利用传输式谐振腔
输出功率随恒定磁场的 P 变化关系来确定。如采
用非逐点协调，利用右
图并根据
P1/ 2
P1/ 2
2 P0 Pr P0 Pr
Pr
而检波电流 I检与 P出 成 正比关系，所以用 I检代 替 P出即可。