近远场变换

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电磁场近场和远场的差别

电磁场近场和远场的差别无线电波应该称作电磁波或者简称为EM波，因为无线电波包含电场和磁场。

来自发射器、经由天线发出的信号会产生电磁场，天线是信号到自由空间的转换器和接口。

因此，电磁场的特性变化取决于与天线的距离。

可变的电磁场经常划分为两部分——近场和远场。

要清楚了解二者的区别，就必须了解无线电波的传播。

电磁波图1展示了典型的半波偶极子天线是如何产生电场和磁场的。

转发后的信号被调制为正弦波，电压呈极性变化，因此在天线的各元件间生成了电场，极性每半个周期变换一次。

天线元件的电流产生磁场，方向每半个周期变换一次。

电磁场互为直角正交。

1.围绕着半波偶极子的电磁场包括一个电场(a)和一个磁场(b)。

电磁场均为球形且互成直角天线旁边的磁场呈球形或弧形，特别是距离天线近的磁场。

这些电磁场从天线向外发出，越向外越不明显，特性也逐渐趋向平面。

接收天线通常接收平面波。

虽然电磁场存在于天线周围，但他们会向外扩张(图2)，超出天线以外后，电磁场就会自动脱离为能量包独立传播出去。

实际上电场和磁场互相产生，这样的“独立”波就是无线电波。

2.距离天线一定范围内，电场和磁场基本为平面并以直角相交。

注意传播方向和电磁场均成直角。

在(a)图中，传播方向和电磁场线方向成正交，即垂直纸面向内或向外。

在(b)图中，磁场线垂直纸面向外，如图中圆圈所示。

近场对近场似乎还没有正式的定义——它取决于应用本身和天线。

通常，近场是指从天线开始到1个波长(λ)的距离。

波长单位为米，公式如下：λ=300/fMHzλ=300/fMHz因此，从天线到近场的距离计算方法如下：λ/2π=0.159λλ/2π=0.159λ图3标出了辐射出的正弦波和近场、远场。

近场通常分为两个区域，反应区和辐射区。

在反应区里，电场和磁场是最强的，并且可以单独测量。

根据天线的种类，某一种场会成为主导。

例如环形天线主要是磁场，环形天线就如同变压器的初级，因为它产生的磁场很大。

3.近场和远场的边界、运行频段的波长如图所示。

球面近远场和远近场变换算法

spherical w a v e m o d e expansion theory w h i c h is key to implementing the spherical near-field to far-field
transformation. T h e theory can develop the field in the space w h i c h is built b y the antenna expanding into
球面近场测量能够克服平面和柱面的不足因而得到广泛关注其适用于所有类型的天线能够获得远场全方位辐射特性而基于球面波模式展开理论是实现球面近远场变换的主要内容根据惠更斯原理如果能够获得包围待测天线antennaundertestaut某一封闭面上的电场则可以获得空间中任意一点的电场
第34卷第 2 期
2019 年 4 月
Abstract
XIE Zhixiang ZHANG Yunhua ZHANG Yurong LI Xin
^School o f Electronic inform ation, Wuhan University, Wuhan 430072, China)
T h important for studying the radiation characteristics of anten
近远场变换公式，随后进一步推算得到远近场变换的公式，最后将本文算法计算结果与 F E K O 测量结果进
行比较，二者吻合良好，从而证实了本文两种算法的有效性 .
关键词球面波；近场；近远场变换；辐射；加权系数

近场变换到远场公式

国伟华光学微腔及半导体激光器增益谱测量的研究以验证其它对称操作，可以证明结果与前面对称性的描述完全一致。

其次我们可以看到理论上近似的结果与FDTD数值计算的结果吻合得很好，所以说Marcatili近似在这里是非常好的近似。

图4.6由Marcatili近似以及用FDTD方法得到的正方形微腔的模式分布§4.3.6理论上计算正方形微腔的品质因子由上一节的分析我们知道Marcatili近似所给出的模式频率和模场分布与FDTD方法得到的结果吻合得非常好。

在第三章我们还知道如果采用完全限制近似忽略掉圆形微腔以外的场那么其品质因子的信息也完全失去了。

在Marcatili近似中我们忽略掉了外角区的场并假定了盖层区的场是指数衰减的，那么我们是否也失去了品质因子的信息呢？下面就来看这一问题[25]。

由参考文献[26]可知，二维平面内某一封闭区域以外的场是由该区域边界上切向的电场和磁场所决定的。

边界上的电磁场称之为近场，无穷远处的场称之为远场，远场可通过近场在边界上的积分求得。

我们用r′矢量来指示远场点的位置，其方位角为φ，用r中国科学院半导体研究所博士学位论文矢量来指示近场点的位置，y x j i r +=，i 和j 分别是x 方向和y 方向的单位矢量。

具体地见图4.7所示。

图4.7正方形微腔远场和近场的示意图我们可由近场求得远场)()exp()(φK r r jk F z ′′−=′r (4.42) 其中F z 代表TE 模的H z 分量或者TM 模的E z 分量∫′⋅′⋅−∂∂=C z z dC jk jkF F k j K )ˆexp(]ˆ)()([8)43exp()(r r r n r nr ππφ (4.43) 其中n 表示边界上的法向矢量，见图 4.7所示，r′ˆ表示r ′方向的单位矢量)sin()cos(ˆφφj i r+=′，)(y x ∂∂+∂∂⋅=∂∂j i n n 代表法向导数，积分是沿着封闭区域的边界进行的。

光学远场和近场

光学远场和近场光学是研究光的传播、产生和控制的学科。

在光学中，远场和近场是两个重要的概念。

我们来了解一下光学远场。

光学远场是指光源到接收器之间的距离远大于波长的情况下的光场分布。

在远场中，光的传播可以用几何光学的方法进行描述，即光线的传播遵循直线传播的规律。

这意味着光线在远离光源的地方基本上是平行的，可以用光线的角度来描述光的传播方向。

此外，光线在远场中的传播路径和传播速度与介质的折射率有关。

在光学远场中，我们可以利用几何光学的原理来设计和分析光学系统。

例如，光学远场的成像系统可以通过透镜、反射镜等光学元件将光线聚焦到特定的位置上，实现物体的放大或缩小。

光学远场还可以用于光通信系统中的光纤传输、激光雷达的测距等应用。

接下来，我们转向光学近场。

光学近场是指光源到接收器之间的距离与波长相当或远小于波长的情况下的光场分布。

在近场中，光的传播不能简单地用几何光学的方法来描述，而需要考虑光的波动性。

近场中的光场分布可以用波动光学的方法进行描述，即光的传播需要考虑波动方程的解。

在光学近场中，光的传播路径和传播速度与介质的折射率以及光的波长有关。

此外，近场中的光场分布还受到光源和接收器之间的距离、光源的大小和形状等因素的影响。

近场中的光场分布可以通过数值模拟和实验方法进行研究。

光学近场在纳米光学、超分辨显微镜、光存储等领域有重要应用。

例如，近场光学显微镜可以实现超分辨成像，突破传统光学显微镜的分辨极限。

近场光学还可以用于纳米加工和纳米光子学等领域，实现对纳米结构和纳米材料的探测和操控。

总结起来，光学远场和近场是光学中两个重要的概念。

远场是指光源到接收器之间的距离远大于波长的情况下的光场分布，可以用几何光学的方法进行描述。

近场是指光源到接收器之间距离与波长相当或远小于波长的情况下的光场分布，需要考虑光的波动性。

光学远场和近场在光学系统的设计和分析、光通信、超分辨显微镜等领域有广泛的应用前景。

通过深入研究和理解光学远场和近场，我们能够更好地掌握光的传播规律，推动光学技术的发展和应用。

第二章近场阵列信号处理模型

第二章近场阵列信号处理模型2.1 引言本章首先介绍近场信号模型，推导了近场条件下的阵列响应矩阵，同时和远场阵列响应矩阵进行了对比。

最后在近场信号模型条件下介绍了近场自适应波束形成理论，给出了典型仿真结果。

近场远场2λ图 2-1 远-近场转化示意图如图2-1所示，假设信号源为S ，其远场范围近似在22r D λ=以外生效，其中r 为信号到阵列中心的距离，D 为阵列的最大孔径，λ为工作波长。

由图可知，当信源处于阵列近场范围内时，阵列各阵元接收到的信号是球面波而不是平面波。

2.2近场信号传播模型假设r 为信号距离基阵中心的距离，θ、ϕ分别为信号相对于基阵的俯仰角和方位角，近场波面是球面的，其波动方程可以写成[1,2]：22222222221111()(sin )sin sin s s s sr r r r r r c tϕϕϕϕϕθ∂∂∂∂∂∂++=∂∂∂∂∂∂ （2-1）式中c 为信号在介质中的传播速度，在各向同性的介质中信号(,,,)s r t θφ不随θ和ϕ变化，因此可以记为(,)s r t ，上面的式子可以简记为：2222211()s sr r r r c t∂∂∂=∂∂∂ （2-2）此时方程的解为：(,)exp[()]As r t j wt kr r=- （2-3）式中A 为常数，/A r 表示距离r 处的信号幅度，w 为信号的角频率，2/k πλ=，其中λ为信号波长。

距离r 不仅对接受信号相位有影响，而且对信号幅度也有影响，接收信号与距离成反比。

2.3阵列近场响应矩阵假设有一个阵列有M 阵元，假设信号源S 处于阵列的近场范围内，假设取这列的中心作或者某个阵元为坐标原点，S 与坐标原点的距离为r ，方位角和俯仰角分别为θϕ、，如下图所示：图2-2空间任意结构阵元接收近场信号示意图假设第m 个阵元的空间坐标为(,,)m m m x y z ，它到原点的距离为m r ，现假设有K （K<M ）个信号处于阵列的近场范围内，则第m 个阵元与第k （k=1,2,…,K ）信源的距离为,m k d 可以写成：12,222[(cos sin )(cos cos )(sin )]m k k mk m k m k m d r r r x r y r z ϕθϕθϕ=-=-+-+- （2-4）因此根据上一节近场信号接收模型，可以得知第m 个阵元的接收信号可以表示为：,1,(,)exp[()]Kkm m k k m kA s r t j wt kd d ==-∑（2-5）若以原点处阵元接收的信号()s n 作为参考信号，此时天线阵元的接收信号用矢量表示为：()(,,)()()n r s n n θϕ=+x A e （2-6）其中：12()[() ()()]T M n x n x n x n =x （2-7） 12()[() ()()]T M n e n e n e n =e （2-8）111222(,,)[(,,) (,,)(,,)]K K K r r r r θϕθϕθϕθϕ=A a a a （2-9）1,1,2,2,1,1, 1exp{[(,,)]}(,,)(,,)exp{[(,,)]}(,,)exp{[(,(,,)k k k k k k k k k k k k k k k k k k k k k k k k M k k k M k k k k r jk d r r d r r r jk d r r d r r jk d r d r θϕθϕθϕθϕθϕθθϕ----=---a ,)]}k k r ϕ⎡⎤⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥-⎢⎥⎣⎦（2-10）若信号为宽带信号时，则阵列接收信号的是一个含有多种频率成分的宽带信号，则此时一般需要考虑不同频点处的导向矢量，则此时导向矢量是一个含有频率f 的函数：1,1,2,2,1, 12exp{[(,,)]}(,,)2(,,,)exp{[(,,)]}(,,) 2exp{[(,,)k k k k k k k k k k k k k k k k k k k k k k k k M k k k k r f j d r r d r c r f r f j d r r d r cr f j d d r c πθϕθϕπθϕθϕθϕπθϕ---=---a 1,(,,)]}M k k k k k r r θϕ-⎡⎤⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥-⎢⎥⎣⎦（2-11）其中c 表示信号在介质中的传播速度。

基于聚束SAR成像的目标RCS近远场转换方法

基于聚束ＳＡＲ成像的目标ＲＣＳ近远场转换方法
徐秀丽，童广德，张元，王超
（１．电磁散射重点实验室，上海２００４３８；２．电磁散射重点实验室，北京１００８５４）
摘
要：基于聚束ＳＡＲ成像的目标ＲＣＳ近远场转换方法，是以ＳＡＲ成像原理为基础，结
受测试场地、测试系统等因素限制，无法满足大型
０引言
现有室外远场、紧缩场ＲＣＳ测试研究能力，
装备出厂验收及维护保养时ＲＣＳ指标在现场、快
速、便捷等测试要求。目标ＲＣＳ近远场转换方法，是对目标电磁散射特性进行近场测试，并通过近远场转换获取目标ＲＣＳ的有效方法，具有测试场地规模要求小、
２．ＳｃｉｅｎｃｅａｎｄＴｅｃｈｎｏｌｏｇｙｏｎＥｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃＳｃａｔｔｅｒｉｎｇＬａｂｏｒａｔｏｒｙ，Ｂｅｉｊｉｎｇ１００８５４，Ｃｈｉｎａ）
ｒｅｃｔｉｏｎｉｍａｇｉｎｇｉｎｔｈｅｎｅａｒ — ｆｉｅｌｄ．ＴａｒｇｅｔＲＣＳｉｎｔｈｅｆａｒ — ｆｉｅｌｄｃａｎｂｅｏｂｔａｉｎｅｄｂｙｔｈｅｃｏｎｖｏｌ —

天线近场测试、远场测试、紧缩场测试、天线罩测试简介

近场测试所谓近场天线测试的近场是指从测试探头到被测天线口平面的距离约为3λ 5λ. 符合这样条件的天线测试即为近场测试.近场天线测试系统主要由这么几部分组成：1. 多轴扫描架子系统（包括控制驱动器及电缆组件）。

2. 被测天线定位子系统，通常由一个单轴或多轴转台，控制驱动器及电缆组件组成。

3. 射频子系统，包括发射源，接收机及射频电缆组件。

4. 系统主控器及一个负责给扫描架及转台子系统发定位指令，采集测试数据，近远场变换计算和分析测试结果的系统软件。

每个天线测试应用都有自己的独立特点，而我们提供的近场天线测试系统也有很多不同规格的选择。

具体的系统需要根据用户的具体情况进行配置。

远场测试所谓远场天线测试的远场就是指符合r=2D2/λ条件的天线测试, 其中r 就是测试场的收发间距离, D 就是被测天线的最大口径, 而λ 测试频率的波长.远场天线测试系统主要由这么几部分组成;1. 接收端单轴或多轴转台子系统（包括控制驱动器及电缆组件）。

2. 发射子系统，通常由一个单轴转台，控制驱动器及电缆组件组成。

3. 射频子系统，包括发射源，接收机及射频电缆组件。

4. 系统主控器及一个负责给转台子系统发定位指令，采集测试数据和分析测试结果的系统软件。

每个天线测试应用都有自己的独立特点，而我们提供的远场天线测试系统也有很多不同规格的选择。

具体的系统需要根据用户的具体情况进行配置。

紧缩场测试紧缩场天线测试的紧缩场意思是指在一个相对小(紧缩)的空间里产生出传统远场天线测试所需要的平面波. 产生这种一致性很好的平面波的设备就需要在有限空间里增设双曲反射面来延伸辐射空间.紧缩场天线测试系统主要由这么几部分组成;1. 被测天线的单轴或多轴转台子系统（包括控制驱动器及电缆组件）。

2. 馈源子系统，通常由一个单轴或多轴转台，控制驱动器及电缆组件组成。

3. 双曲单反射面或双曲双反射面，用于在有限空间里产生符合远场测试条件的平面波。

4.射频子系统，包括发射源，接收机及射频电缆组件。

电磁场的远场和近场划分

近场与远场的划分电磁辐射的测量方法通常与测量点位置和辐射源的距离有关，即，所进行的测量是远场测量还是近场测量。

由于在远场和近场的情况下，电磁场的性质有所不同，因此，要对远场和近场测量有明确的了解。

1、电磁场的远场和近场划分电磁辐射源产生的交变电磁场可分为性质不同的两个部分，其中一部分电磁场能量在辐射源周围空间及辐射源之间周期性地来回流动，不向外发射，称为感应场；另一部分电磁场能量脱离辐射体，以电磁波的形式向外发射，称为辐射场。

一般情况下，电磁辐射场根据感应场和辐射场的不同而区分为远区场（感应场）和近区场（辐射场）。

由于远场和近场的划分相对复杂，要具体根据不同的工作环境和测量目的进行划分，一般而言，以场源为中心，在三个波长范围内的区域，通常称为近区场，也可称为感应场；在以场源为中心，半径为三个波长之外的空间范围称为远区场，也可称为辐射场。

近区场通常具有如下特点：近区场内，电场强度与磁场强度的大小没有确定的比例关系。

即：E 377H。

一般情况下，对于电压高电流小的场源(如发射天线、馈线等)，电场要比磁场强得多，对于电压低电流大的场源(如某些感应加热设备的模具)，磁场要比电场大得多。

近区场的电磁场强度比远区场大得多。

从这个角度上说，电磁防护的重点应该在近区场。

近区场的电磁场强度随距离的变化比较快，在此空间内的不均匀度较大。

远区场的主要特点如下：在远区场中，所有的电磁能量基本上均以电磁波形式辐射传播，这种场辐射强度的衰减要比感应场慢得多。

在远区场，电场强度与磁场强度有如下关系：在国际单位制中，E=377H，电场与磁场的运行方向互相垂直，并都垂直于电磁波的传播方向。

远区场为弱场，其电磁场强度均较小近区场与远区场划分的意义：通常，对于一个固定的可以产生一定强度的电磁辐射源来说，近区场辐射的电磁场强度较大，所以，应该格外注意对电磁辐射近区场的防护。

对电磁辐射近区场的防护，首先是对作业人员及处在近区场环境内的人员的防护，其次是对位于近区场内的各种电子、电气设备的防护。

球模式展开理论近远场变换及快速算法

球模式展开理论近远场变换及快速算法李南京;李元新;胡楚锋【摘要】基于球模式展开理论的近远场变换是天线球面近场测量系统实现的关键,它将待测天线在空间建立的场展开成球面波函数之和,由于其计算公式复杂,因而计算耗费时间长.该文在实际计算中利用快速傅里叶变换及矩阵的思想可以大幅度提高程序运行速度,节省计算时间.采用该方法对角锥喇叭天线的近远场数据进行仿真验证,结果表明外推远场的结果和理论值吻合良好,说明了该方法在保证计算精度的同时,可缩短计算时间.%The theory of near-field to far-field transformation using spherical-wave expansions is the key to implement the spherical near-field antenna measurement system. It can develop the field in the space which is built by antenna expanding into the sum of spherical wave functions. Because of its complex formula, it will consume a long time to compute. The FFT transformation and the ideas of matrix are put into used in this paper, so the compute speed can be improved and the compute time can be saved. Using this method to testify the near-field data and the far-field data of a horn antenna, the results show that the far-field pattern computed from near-field date and the far-field pattern from theoretical integral equations are compared very well. It is approved that this method can guarantee the calculation precision and shortens the compute time at the same time.【期刊名称】《电子与信息学报》【年(卷),期】2015(037)012【总页数】5页(P3025-3029)【关键词】天线球面近场测量;球模式展开理论;近远场变换;快速算法【作者】李南京;李元新;胡楚锋【作者单位】西北工业大学无人机特种技术重点实验室西安 710065;西北工业大学无人机特种技术重点实验室西安 710065;西北工业大学电子信息学院西安710072;西北工业大学无人机特种技术重点实验室西安 710065【正文语种】中文【中图分类】TN82天线测量按照测试场地通常可划分为：紧缩场测量、远场测量和近场测量［1-3］。

天线平面近场测量中一种近远场变换方法研究

第17卷第1期2001年3月微　波　学　报J O U RN A L O F M ICROW AV ESV o l.17No.1　M ar.2001天线平面近场测量中一种近远场变换方法研究Investigation of Near-Field-Far-Field Transformation in Antenna’s Planar Near-Field Measurements薛正辉　高本庆　刘瑞祥　杨仕明　刘　超(北京理工大学电子工程系,北京100081)XUE Zhenghui,GAO Benqing,LIU Ruixiang,YANG Shiming,LIU Chao(Department of Electronic Engineering,Beijing I nstitute of Techmology,Beijing100081)【摘要】　本文研究了一种应用于天线平面近场测量中完成近远场变换的数值算法。

利用此方法可以依据天线平面近场测试数据快速简便地求得天线远场方向图及其它特性,其精度较高;同时可以很方便地进行探头修正,并讨论天线平面近场测试中各关键参数对测试结果的影响。

本文给出了理论依据和具体计算实例,与传统方法进行了比较,并得出了结论。

关键词:　天线平面近场测试,近远场变换Abstract:　This paper prov ided a new a lg orithm used in antenna's planar nea r-field measure-ments to co nduct nea r-field and far-field transfo rmations.Th e far-field pat terns and per for mancesof a ntenna under measurement can be o btained rapidly and efficiently by this method co mpa red tosome co nv entio nal methods,th e precisio n is go od enough.At the same time,the cor rections ofpro be-effect ca n be easily do ne and the effec t o f so me key para meters in mea sur ements can be easi-ly discussed.This pape r giv es principles a nd calcula tio n ex amples,and co nclusio ns a re r each ed.Key terms:　Antenna's plana r near-field measurement,N ear-field a nd fa r-field tra nsfo rma-tio n一、引言传统的天线测试要求满足被测天线的远场条件。

近远场变换中探头方向图的改进与比较

变换中，并与国内目前搭建近场测试系统所使用的两种探头方向图进行结果分析与比较。通过在微波暗室
对某频段阵列天线测量，并分别用传统的Ｓｔｒａｔｔｏｎ — ｃｈｕ积分法、Ｅ面电场法以及边缘电流法与边缘电流逼近
陈玉林，杨涛，黄文涛
（中国电子科技集团公司第三十八研究所，安徽合肥２３００８８）
摘要：基于进一步提高国内平面近场测量中的副瓣精度，将两种新的探头Ｈ面方向图应用到近远场
中图分类号：ＴＮ８２；ＴＮ９５７．２文献标志码：Ａ文章编号：１６７２ — ２３３７（２０１４）０５ — ０５５７ — ０４
ＣｏｍｐａｒｉｓｏｎａｎｄＩｍｐｒｏｖｅｍｅｎｔｏｆＰｒｏｂｅＰａｔｔｅｒｎｓｉｎ
第５期２０１４年１０月
雷达科学与技术
Ｒａｄａｒ－ＳｃｉｅｎｃｅａｎｄＴｅｃｈｎｏＩｏｇｙ
Ｖｏ１．１２Ｎｏ．５（）ｃｔｏｂｅｒ２０１４
近远场变换中探头方向图的改进与比较
Ｎｅａｒ－ｔｏ－ＦａｒＦｉｅｌｄＴｒａｎｓｆｏｒｍａｔｉｏｎ
ＣＨＥＮＹＵｌｉｎ，ＹＡＮＧｌａｏ，ＨＵＡＮＧＷｅｌｌ — ｔａｏ

源重构近远场变换的探头补偿算法

源重构近远场变换的探头补偿算法
袁浩波;董欣欣;张瑞雪;鲁榄埔;陈曦
【期刊名称】《上海交通大学学报》
【年(卷),期】2022(56)11
【摘要】源重构近远场变换方法在天线测量、天线诊断以及成像等方面的应用越来越多.该方法将待测天线的近场分布等效为包围待测天线的一个平面上的磁流作用,从而进行近远场变换,但现有源重构方法由于没有合适的探头补偿算法而精度较低.对此,首先根据互易定理给出等效磁流和探头接收信号之间的积分方程;然后用矩量法将其转化为矩阵方程,并求解出磁流分布;最后得到待测天线的方向图.波导探头测量喇叭天线的例子表明:所提方法得到的方向图的均方根误差仅为现有无补偿方法方向图均方根误差的1/3,该探头补偿算法准确有效.
【总页数】6页(P1541-1546)
【作者】袁浩波;董欣欣;张瑞雪;鲁榄埔;陈曦
【作者单位】西安电子科技大学电子工程学院
【正文语种】中文
【中图分类】TN820
【相关文献】
1.基于边缘电流逼近法近远场变换中的探头补偿
2.基于单元电流重构的平面近远场变换
3.基于边缘电流逼近法近远场变换中的探头补偿
4.近远场变换中探头方向图的改进与比较
5.基于边缘电流法近远场变换中的探头补偿
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电磁场的远场和近场划分

近场与远场的划分电磁辐射的测量方式通常与测量点位置和辐射源的距离有关，即，所进行的测量是远场测量仍是近场测量。

由于在远场和近场的情况下，电磁场的性质有所不同，因此，要对远场和近场测量有明确的了解。

一、电磁场的远场和近场划分电磁辐射源产生的交变电磁场可分为性质不同的两个部份，其中一部份电磁场能量在辐射源周围空间及辐射源之间周期性地来回流动，不向外发射，称为感应场；另一部份电磁场能量离开辐射体，以电磁波的形式向外发射，称为辐射场。

一般情况下，电磁辐射场按照感应场和辐射场的不同而区分为远区场（感应场）和近区场（辐射场）。

由于远场和近场的划分相对复杂，要具体按照不同的工作环境和测量目的进行划分，一般而言，以场源为中心，在三个波长范围内的区域，通常称为近区场，也可称为感应场；在以场源为中心，半径为三个波长之外的空间范围称为远区场，也可称为辐射场。

近区场通常具有如下特点：近区场内，电场强度与磁场强度的大小没有肯定的比例关系。

即：E 377H。

近区场的电磁场强度比远区场大得多。

从这个角度上说，电磁防护的重点应该在近区场。

近区场的电磁场强度随距离的转变比较快，在此空间内的不均匀度较大。

远区场的主要特点如下：在远区场中，所有的电磁能量大体上均以电磁波形式辐射传播，这种场辐射强度的衰减要比感应场慢得多。

在远区场，电场强度与磁场强度有如下关系：在国际单位制中，E=377H，电场与磁场的运行方向彼此垂直，并都垂直于电磁波的传播方向。

远区场为弱场，其电磁场强度均较小近区场与远区场划分的意义：通常，对于一个固定的可以产生必然强度的电磁辐射源来讲，近区场辐射的电磁场强度较大，所以，应该分外注意对电磁辐射近区场的防护。

对电磁辐射近区场的防护，首先是对作业人员及处在近区场环境内的人员的防护，其次是对位于近区场内的各类电子、电气设备的防护。

电磁场的远场和近场划分

近场与远场的划分电磁辐射的测量方法通常与测量点位置和辐射源的距离有关，即，所进行的测量是远场测量还是近场测量。

由于在远场和近场的情况下，电磁场的性质有所不同，因此，要对远场和近场测量有明确的了解。

一般情况下，电磁辐射场根据感应场和辐射场的不同而区分为远区场（感应场）和近区场（辐射场）。

近区场通常具有如下特点：近区场内，电场强度与磁场强度的大小没有确定的比例关系。

即：E 377H。

近区场的电磁场强度比远区场大得多。

从这个角度上说，电磁防护的重点应该在近区场。

近区场的电磁场强度随距离的变化比较快，在此空间内的不均匀度较大。

远区场的主要特点如下：在远区场中，所有的电磁能量基本上均以电磁波形式辐射传播，这种场辐射强度的衰减要比感应场慢得多。

在远区场，电场强度与磁场强度有如下关系：在国际单位制中，E=377H，电场与磁场的运行方向互相垂直，并都垂直于电磁波的传播方向。

对电磁辐射近区场的防护，首先是对作业人员及处在近区场环境内的人员的防护，其次是对位于近区场内的各种电子、电气设备的防护。

球面波环式散射远近场变换算法研究

１算法原理
１．１多散射中心模型理论计算和实验测量均表明［ｇ］：在高频区，目标
总的电磁散射可以认为是某些局部位置上电磁散射的合成，这些局部性的散射源通常称为等效散射中心，或简称多散射中心。根据电磁理论，每个散射中心都相当于斯特拉顿一朱积分中的一个数字不连续处。从几何观点来分析，就是一些曲率不连续处与表面不连续处。１．２柱面波近似条件
ＡｂｓｔｒａｃｔＡｎｅｘｔｒａｐｏｌａｔｉｏｎａｌｇｏｒｉｔｈｍｆｒｏｍｎｅａｒ－ｆｉｅｌｄｓｃａｔｔｅｒｉｎｇｄａｔａｔｏｏｂｔａｉｎＲＣＳｏｆａｉｒｃｒａｆｔｉｓｐｒｅｓｅｎｔｅｄ．Ａｃｃｏｒｄｉｎｇｔｏｔｈｅｆａｃｔｔｈａｔｏｂｊｅｃｔｉｖｅｒｅｆｌｅｃｔｉｖｉｔｙｓｐａｔｉａｌｄｉｓｔｒｉ— ｂｕｔｉｏｎｉｓｕｎｃｈａｎｇｅｄｗｉｔｈｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓｔａｔｅｉｎＩＳＡＲｉｍａｇｉｎｇ，ｈｅｒｅｔｈｅｍｕｌｔｉ－ｃａｔ— ｔｅｒｉｎｇｃｅｎｔｅｒｍｏｄｅｌｉｓｂｕｉｌｔａｔｔｈｅｖｅｒｙｂｅｇｉｎｎｉｎｇ．Ｔｈｅｎ，ｔｈｅｈｅｉｇｈｔｏｆｓｔｅａｌｔｈｔａｒｇｅｔｉｓａｌｗａｙｓｓｈｏｒｔ，ａｎｄｔｈｅｆａｒ－ｆｉｅｌｄｃｏｎｄｉｔｉｏｎｃａｎｅａｓｉｌｙｂｅｓａｔｉｓｆｉｅｄｏｎｖｅｒｔｉｃａｌｐｌａｎｅ，８０ｔｈｅｉｎｃｉｄｅｎｔｓｐｈｅｒｉｃａｌｗａｖｅｉｓｅｑｕｉｖａｌｅｎｔｔｏｃｙｌｉｎｄｒｉｃａｌｗａｖｅ．Ｏｎｃｅｍｏｒｅ，ｔｈｅｒｅ— ｌａｔｉｏｎｓｈｉｐｂｅｔｗｅｅｎｆａｒ－ｆｉｅｌｄａｎｄｎｅａｒ－ｆｉｅｌｄｉｓｄｅｄｕｃｅｄｂｙｒｅｇａｒｄｉｎｇｉｍａｇｅｏｆｔｈｅｔａｒ— ｇｅｔａｓｓｅｃｏｎｄａｒｙｒａｄｉａｔｉｏｎｓｏｕｒｃｅ．Ｆｉｎａｌｌｙ，ｔｈｅＲＣＳｏｆｔａｒｇｅｔｃａｎｂｅｏｂｔａｉｎｅｄｗｉｔｈｔｈｅｓｃａｔｔｅｒｉｎｇｄａｔａｏｆｎｅａｒ－ｆｉｅｌｄｅｘｔｒａｐｏｌａｔｅｄａｔｆｕｌｌａｎｇｕｌａｒａｓｐｅｃｔ．Ｔａｋｉｎｇｄｅｒｉｖａ— ｔｉｖｅｏｆｔｈｅｎｅａｒ－ｆｉｅｌｄｄａｔａｗｉｔｈｒｅｓｐｅｃｔｔｏｆｒｅｑｕｅｎｃｙ，ｔｈｅｅｒｒｏｒｃａｎｂｅｒｅｄｕｃｅｄｉｎｓｉｍｐｌｉｆｙｉｎｇｆｏｒｍｕｌａ，ａｎｄｉｔｍｅｅｔｓｔｈｅｒｅｑｕｉｒｅｍｅｎｔｏｆｓｔｅｐｐｅｄ－ｆｒｅｑｕｅｎｃｙｓｙｓｔｅｍ．Ｔｈｅｒｅｓｕｌｔｓｏｆｓｉｍｕｌａｔｉｏｎａｎｄｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓｓｈｏｗｔｈａｔｔｈｅａｌｇｏｒｉｔｈｍｉｓｐｒｅｃｉｓｅａｓｗｅｌｌａｓｅｆｆｅｃｔｉｖｅ．ＫｅｙｗｏｒｄｓＲＣＳ；ｎｅａｒ－ｆｉｅｌｄ；ｆａｒ－ｆｉｅｌｄ；ｍｕｌｔｉ－ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇｃｅｎｔｅｒｍｏｄｅｌ，ｓｅｃｏｎｄａｒｙｒａｄｉａｔｉｏｎｓｏｕｒｃｅ

近远场变换

电磁场近场和远场的差别

球面近远场和远近场变换算法

近场变换到远场公式

光学远场和近场

第二章 近场阵列信号处理模型

基于聚束SAR成像的目标RCS近远场转换方法

天线近场测试、远场测试、紧缩场测试、天线罩测试 简介

电磁场的远场和近场划分

球模式展开理论近远场变换及快速算法

天线平面近场测量中一种近远场变换方法研究

近远场变换中探头方向图的改进与比较

源重构近远场变换的探头补偿算法

电磁场的远场和近场划分

电磁场的远场和近场划分

球面波环式散射远近场变换算法研究

第二章近场阵列信号处理模型

天线近场测试、远场测试、紧缩场测试、天线罩测试简介