第六章 平面电磁波
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电磁场与波6平面电磁波
结果
通过实验测量得到平面电磁波的传播 特性,包括波长、振幅、相位等参数 。
分析
对实验结果进行统计分析,研究平面 电磁波在不同介质中的传播规律,以 及影响因素。
实验结论与展望
结论
通过实验研究,验证了平面电磁波在特定条件下的传播特性,为电磁波的应用提供了理论支持。
展望
未来可以进一步研究平面电磁波在复杂环境下的传播特性,以及与其他电磁波的相互作用,为电磁波 的应用提供更深入的理论依据。
垂直偏振
电场矢量在垂直于传播方向的平面上呈现为垂直方向的振 动。
水平偏振
电场矢量在垂直于传播方向的平面上呈现为水平方向的振 动。
45度偏振
电场矢量在垂直于传播方向的平面上呈现为与水平方向成 45度角的振动。
02
平面电磁波的基本性 质
波动方程
波动方程是描述电磁波传播的偏微分 方程,其形式为▽²E + k²E = 0,其中 E是电场强度,k是波数,▽²表示拉普 拉斯算子。
04
平面电磁波的应用
无线通信
无线通信是平面电磁波最重要的应用之 一。通过无线电波的传输,人们可以实 现远距离的通信和信息传递。无线通信 技术广泛应用于移动电话、无线局域网、
广播和电视等领域。
无线通信系统通常包括发射器和接收器 无线通信技术的发展对于现代社会的信 两部分。发射器将信息转换为电磁波信 息化和全球化起到了重要的推动作用。 号并发送出去,而接收器则负责接收这 它使得人们可以随时随地地获取和传递
卫星通信
卫星通信是利用人造卫星作为中继站,实现地球上不同地点 之间的无线通信。卫星通信系统通过发射和接收无线电波信 号,实现语音、数据和视频等多种信息的传输。
卫星通信具有覆盖范围广、不受地形限制、传输距离远等优 点,因此在国际通信、电视广播、远程教育等领域得到广泛 应用。同时,卫星通信也是现代军事指挥、控制和通信系统 的重要组成部分。
通过实验测量得到平面电磁波的传播 特性,包括波长、振幅、相位等参数 。
分析
对实验结果进行统计分析,研究平面 电磁波在不同介质中的传播规律,以 及影响因素。
实验结论与展望
结论
通过实验研究,验证了平面电磁波在特定条件下的传播特性,为电磁波的应用提供了理论支持。
展望
未来可以进一步研究平面电磁波在复杂环境下的传播特性,以及与其他电磁波的相互作用,为电磁波 的应用提供更深入的理论依据。
垂直偏振
电场矢量在垂直于传播方向的平面上呈现为垂直方向的振 动。
水平偏振
电场矢量在垂直于传播方向的平面上呈现为水平方向的振 动。
45度偏振
电场矢量在垂直于传播方向的平面上呈现为与水平方向成 45度角的振动。
02
平面电磁波的基本性 质
波动方程
波动方程是描述电磁波传播的偏微分 方程,其形式为▽²E + k²E = 0,其中 E是电场强度,k是波数,▽²表示拉普 拉斯算子。
04
平面电磁波的应用
无线通信
无线通信是平面电磁波最重要的应用之 一。通过无线电波的传输,人们可以实 现远距离的通信和信息传递。无线通信 技术广泛应用于移动电话、无线局域网、
广播和电视等领域。
无线通信系统通常包括发射器和接收器 无线通信技术的发展对于现代社会的信 两部分。发射器将信息转换为电磁波信 息化和全球化起到了重要的推动作用。 号并发送出去,而接收器则负责接收这 它使得人们可以随时随地地获取和传递
卫星通信
卫星通信是利用人造卫星作为中继站,实现地球上不同地点 之间的无线通信。卫星通信系统通过发射和接收无线电波信 号,实现语音、数据和视频等多种信息的传输。
卫星通信具有覆盖范围广、不受地形限制、传输距离远等优 点,因此在国际通信、电视广播、远程教育等领域得到广泛 应用。同时,卫星通信也是现代军事指挥、控制和通信系统 的重要组成部分。
第6章平面电磁波
电磁场与电磁波
第6章 平面电磁波
三、平面电磁波在无耗介质中的传播特性
1. 波动方程的解
已知电场的波动方程为:
2 Ex 2 Ex 2 2 2 E 2 E z t 分解为标量方程: z 2 t 2 2 Ey 2 Ey 2 z t 2 对于随时间按正弦变化的电 2 Ex t 2 E x 磁场,因子为 e j ,因此 : z 2
(常数) 等相位面方程为: t kz x C
——瞬时表示形式
dz vp dt k
真空中的光速
1 c 所以:v p v r r
2π 2πf 称为角频率。 其中: T
令:
k 2 2
2 Ex 2 得到: k Ex 2 z
电磁场与电磁波
第6章 平面电磁波
2 Ex 2 k Ex 方程: 2 z
该方程的解为:
Ex A1e
jkz
A2e jkz
j x1
A1 和 A 式中: 为复常数。 2
Ez 0
结论:电场只有 Ex 和 Ey 分量,说明电场矢量位于xOy 平面上。
电场强度可表示为:
ˆx Ex a ˆ y Ey Ea
电磁场与电磁波
第6章 平面电磁波
H 根据麦克斯韦尔第二方程: E t ˆx a ˆy a ˆz a E y Ex ˆx ˆy E 0 0 a a z z z Ex E y 0
j( kz x1 ) j( kz x 2 ) 电场: Ex A e A e 1m 2m
可见: k 反映的是随着波传播距离 z 的增加,波的相位
的变化情况,所以 k 称为相位常数。
电磁场与电磁波第六章
R// ER 0 E I0 ET 0 EI0
1 H R 0 H R 0 1 cos 1 2 cos 2 1 H I 0 H I 0 1 cos 1 2 cos 2
(6-1-23)
T//
2 H T0 1 H I 0
2 2 cos 1 1 cos 1 2 cos 2
(6-1-1)
其中
k1 1 1 , k 2 2 2
入射波、反射波、折射波的电场矢量分别为
E I E I 0e j kI r , E R E R0e j kR r , ET ET 0 e j kT r
(6-1-2)
介质 1 中的总电场是入射波与反射波的叠加,即 E1= EI+ ER; 介质 2 中的仅为折射波,E2= ET 。 下面,根据电磁场的边界条件,由入射波的 kI和 EI0、HI0 来确定反射波和折射波的 kR、kT 以及 ER0、HR0、ET0、HT0。
第六章 平面电磁波的反射与折射
6.1.1 反射、折射定律
首先来确定反射波和折射波的波矢量方向。 由交界面 z = 0 处两侧的切向分量连续的边界条件和式
(6-1-2),可得
j (k Ix x k Ix y ) j ( k Rx x k Ry y ) j ( k Tx x k Ty y )
只考虑 E 和 H 的切向分量边界条件即可。
6.1 电磁波的反射、折射规律
设介质 1 和介质 2 的交界面
为无穷大平面,界面法向沿 z 方 向,平面电磁波以入射角I 由介 质 1 射向介质 2,如图所示。
第六章 平面电磁波的反射与折射
入射波、反射波、折射波的波矢量分别为
k I ekI k1 , k R ekR k1 , kT ekT k 2
1 H R 0 H R 0 1 cos 1 2 cos 2 1 H I 0 H I 0 1 cos 1 2 cos 2
(6-1-23)
T//
2 H T0 1 H I 0
2 2 cos 1 1 cos 1 2 cos 2
(6-1-1)
其中
k1 1 1 , k 2 2 2
入射波、反射波、折射波的电场矢量分别为
E I E I 0e j kI r , E R E R0e j kR r , ET ET 0 e j kT r
(6-1-2)
介质 1 中的总电场是入射波与反射波的叠加,即 E1= EI+ ER; 介质 2 中的仅为折射波,E2= ET 。 下面,根据电磁场的边界条件,由入射波的 kI和 EI0、HI0 来确定反射波和折射波的 kR、kT 以及 ER0、HR0、ET0、HT0。
第六章 平面电磁波的反射与折射
6.1.1 反射、折射定律
首先来确定反射波和折射波的波矢量方向。 由交界面 z = 0 处两侧的切向分量连续的边界条件和式
(6-1-2),可得
j (k Ix x k Ix y ) j ( k Rx x k Ry y ) j ( k Tx x k Ty y )
只考虑 E 和 H 的切向分量边界条件即可。
6.1 电磁波的反射、折射规律
设介质 1 和介质 2 的交界面
为无穷大平面,界面法向沿 z 方 向,平面电磁波以入射角I 由介 质 1 射向介质 2,如图所示。
第六章 平面电磁波的反射与折射
入射波、反射波、折射波的波矢量分别为
k I ekI k1 , k R ekR k1 , kT ekT k 2
第六章平面电磁波
© UJS 2003
+ E y ( x, t ) 式中
− E y ( x, t ) , z+ ( x, t ) H ,
H z− ( x, t ) ,
,都是以
x,t为变量的函数。
x 其中,E ( x, t ) 和 H ( x, t ) 是以(t − v ) 为整体变量 的函数,表示以速度 v 沿(+x)方向传播
∂E y
ε ′ x f1 (t − ) v µ
经对 t 积分并舍去不随时间变化的积分常 数,得到
ε x ε + H ( x, t ) = f1 (t − ) = E y ( x, t ) µ µ v
+ z
© UJS 2003
令
µ Zc = ε
,可得
H z+ ( x, t ) =
+ E y ( x, t )
均为一维波动方程,以 E y 和 H z 二为例,其 通解为:
+ − E y ( x, t ) = f1 (t − x / v) + f 2 (t + x / v) = E y ( x, t ) + E y ( x, t )
H z ( x, t ) = f 3 (t − x / v ) + f 4 (t + x / v ) = H z+ ( x, t ) + H z− ( x, t )
© UJS 2003
6.1.3理想介质中均匀平面波的传播规律 理想介质中均匀平面波的传播规律
∂2 H y ∂x 2
2
∂2H y 1 = 2 ν ∂t 2
2
∂2 H z 1 ∂2 H z = 2 2 ∂x ν ∂t 2
z电磁场与电磁波课件第六章平面电磁波
9
6.1 无界理想介质中的均匀平面波
设媒质均匀、线性、各向同性、不导电,无源空间时变电磁
场满足齐次波动方程
2 2
r E
r (r
,t)
r H
r (r ,
t)
2
r E
(rr
,
2
rt H
2
(rr
t 2
t) 0 ,t) 0
对于研究平面波的传播特性,仅需求解齐次波动方程。
5
电磁波的传播
振子 电场
磁场
磁场 电场 电波传输方向
电场
陕西科技大学编写
电磁场与电磁波
第6章 平面电磁波
6
陕西科技大学编写
电磁场与电磁波
第6章 平面电磁波
7
陕西科技大学编写
电磁场与电磁波
第6章 平面电磁波
8
时变电磁场以电磁波的形式存在于时间和空间这个统一的物理世界
研究某一具体情况下电磁波的激发和传播规律,从数学上讲就是求 解在这具体条件下Maxwell equations或wave equations的解。
按等相位面和等振幅面的形状不同,电磁波可分为平面电磁波、柱 面电磁波和球面电磁波。
平面电磁波:是指等相位面和等振幅面都是平面的电磁波。电磁波 的场矢量的等相位面为与电磁波传播方向垂直的无限大平面。
理想的平面电磁波是不存在的,只有无限大的波源才能激励起这样 的波。如果场点距离源点足够远,那么空间曲面的很小一部分接近 平面,波的传播特性也近似为平面波。
陕西科技大学编写
Ex 0 0
Hy
j
E x z
电磁场与电磁波
第六章平面电磁波
正弦电磁波方程:2E k 2E 0
2H k2H 0
其中 k
分析:假定平面波的传播方向为z向,等相位面为X-Y
平面,电场为X轴方向,且它仅为z的函数,则电场和磁
场可表示为: E ex Ex
H eyHy
正弦均匀平面波方程:
d
2
Ex ( dz 2
z
)
k
2
E
x
(
z
)
0
d
2
Hy( dz 2
z
y Acos(t x )
无耗媒质中,均匀平面波的主要参数:
u
u为波速
1、相位:代表场的波动状态 t kz 0
2、周期、频率、波长: T 2 f 2
2
k
3也、称波为数相:位单常位数长,度即内波所行具进有单的位全距波离数时目的的相2π位倍变化k
2
4、媒质本征阻抗(波阻抗)
从公式知:均匀平面电磁波中电场幅度和磁场幅度之比 为定值。定义电场幅度与磁场幅度比为媒质本征波阻抗
》EH或HE波:在传播方向上即有电场分量,又有磁场 分量,也称混合波。
§6.1 无耗媒质中的平面电磁波
一、无耗媒质中齐次波动方程的均匀平面波解 (σ= 0,ε、μ为实常数,ρ= 0,J = 0)
• 一般情况下,沿+z方向的均匀平面波解
E(z, t) ex Ex (z, t) ex f (z vt) H (z, t) ey H y (z, t) ey g(z vt )
H (z, t )
Re ey
E0
e
j
t
kz
ey
E0m
cos( t
kz
0 )
e y H0m
cos( t
第六章(修改)平面电磁波
导电媒质中的均匀平面波
正弦电磁波的波动方程复数形式为 & & d 2 Ey d 2Hz 2 2 & 2 & & =k E = ( jωµγ − ω µε )Ey = k Hz y , 2 2 dx dx 式中
γ k = ( jω ) µ( ε + ) = ( jω )2 µε ′ , jω
2
γ ε ′ = ε( 1 + ) jωε
传播常数, 式中 k = jω µε = jβ ——传播常数, 传播常数
β = ω / v ——波数、相位常数( rad / m ), 波数、相位常数( 波数
λ = 2π / β
——波长(m)。 波长( 波长
其解
& &+ &− Ey = Ey e− jβx + Ey e jβx ,
& & & HZ = H z+e− jβx + H z−e jβx
——
复介电常数
用 k = α + jβ 和 ε ′ 分别替换理想介质中的 k 和 ε ,
& & & = E +e−kx + E −ekx = E +e−αxe− jβx + E −eαxe jβx & Ey & y y y y
& = H + e −αx e − jβx + H − eαx e jβx & Hz & z z
2 2
电磁波动方程
6.1.2 均匀平面波 均匀平面波条件: 均匀平面波条件:
∂ ∂ =0 , =0 ∂y ∂z
E = E(x, t), H = H(x, t)
第六章自由空间中的平面电磁波
其中
(i / c)E0 z exp[(i / c)( z ct )] 0
已知 E0 是一个常量,要使上式对任意 z 与t均成立,则只有 z 由麦克斯韦第一方程可知,平面电波没有沿z轴的分量, 即在波的传播方向上不存在电场分量,换句话说,平面电波是横波。
E0 z=0
相伴而生的B波
如果存在一个随时间变化的电场,那么同时必将会出现一个磁场, 在自由空间中,这两种场的关系为
沿着 Z 方向传播的行波
以速度v向前传播的波
任何变量为(z-vt)的函数所描述的波是随时间变化沿着z轴正方向传播; 任何变量为(z+vt)的函数所描述的波则是随时间变化沿着z轴负方向传播
三维波动方程的解
1 ( x, y, z, t ) ( x, y, z, t ) 2 0 2 v t
2 2 1 1 2 拉普拉斯算子: 2 r 2 2 r r r r z
球坐标系
1 1 哈密顿算子: eR e e R r r sin 拉普拉斯算子:
2 1 1 1 2 2 2 R 2 sin 2 2 R R R R sin R sin 2
对比电磁场的波动方程
2 2 E x, y, z, t 0 2 t B x, y, z, t
电磁波在介质中的波速 电磁波在真空中的波速
c
v
1
=3 108 m / s
1
0 0
电磁波的波速
电磁波的波动方程包括各种形式的电 磁波。因此在真空中,一切电磁波(包括 各种频率范围的电磁波,如无线电波、光 波X射线和射线等)都以速度c传播。速度c 的大小恰为光速,是最基本的物理常量之 一。因此,可以说在真空中一切形式的电 磁波均以光速传播,而光也是一种特殊形 式的电磁波。
大学物理第6章讲义平面电磁波
求:传播速度和波长;
波的频率; 磁场强度; 平均坡印廷矢量。
解: 自由空间中,波以光速传播,所以
vp 3108(m/s)
波长为 2k6213(m)
2021/3/18
17
[例6-1](续)
波的频率为
fc31 /1380918090(M 0 )Hz
电场强度的复振E幅矢 ax6量 0ej6z
磁H 场 1 0 a z E 强 1 12 a 度 z a 0 x 6e 0 j6 z a y 0 .5 e j6 z
vp
c n
电磁波在自由空间中传播的速度等于光速。
n rr 称为媒质的折射率(index of refraction)。
如果媒质中的相速与频率无关,这种媒质称为非色散媒质,否则称 为色散媒质。 均匀、线性各向同性无耗媒质一定是非色散媒质。
2021/3/18
10
(3) 波长与相位常数
在任意给定时刻,平面波波形随距离z按正弦规律变化。
t 表示随时间变化部分;
kz表示随空间距离变化部分;
0 表示场在 z=0、t=0的状态,称为初相位。
2021/3/18
7
(1)行波(traveling wave)
可见:均匀平面波在空间任意观察点处,其场强是以角频
率随时间按正弦规律变化。
在空间某点z=z0处电场 随时间变化曲线
在任一固定时刻电场 随距离变化曲线
+z轴方向传播的均匀平面波
2021/3/18
-z轴方向传播的均匀平面波
6
4. 均匀平面波的基本概念
如果电介质区无限延伸,则电场矢量可一般地表示为 EaxE0ejkz
时域表达式为 E x z ,t E 0co t k s z0
波的频率; 磁场强度; 平均坡印廷矢量。
解: 自由空间中,波以光速传播,所以
vp 3108(m/s)
波长为 2k6213(m)
2021/3/18
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[例6-1](续)
波的频率为
fc31 /1380918090(M 0 )Hz
电场强度的复振E幅矢 ax6量 0ej6z
磁H 场 1 0 a z E 强 1 12 a 度 z a 0 x 6e 0 j6 z a y 0 .5 e j6 z
vp
c n
电磁波在自由空间中传播的速度等于光速。
n rr 称为媒质的折射率(index of refraction)。
如果媒质中的相速与频率无关,这种媒质称为非色散媒质,否则称 为色散媒质。 均匀、线性各向同性无耗媒质一定是非色散媒质。
2021/3/18
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(3) 波长与相位常数
在任意给定时刻,平面波波形随距离z按正弦规律变化。
t 表示随时间变化部分;
kz表示随空间距离变化部分;
0 表示场在 z=0、t=0的状态,称为初相位。
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7
(1)行波(traveling wave)
可见:均匀平面波在空间任意观察点处,其场强是以角频
率随时间按正弦规律变化。
在空间某点z=z0处电场 随时间变化曲线
在任一固定时刻电场 随距离变化曲线
+z轴方向传播的均匀平面波
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-z轴方向传播的均匀平面波
6
4. 均匀平面波的基本概念
如果电介质区无限延伸,则电场矢量可一般地表示为 EaxE0ejkz
时域表达式为 E x z ,t E 0co t k s z0
第六章 平面电磁波
2 2
a =
w me 2
2
导电媒质中的均匀平面波
利用上述结论,可得
Ex = Ex0 e
- j kz
= Ex0 e
- j (b - j a )z
= E x 0e
- az
e e
e jf x - j bz
Hy = Hy 0 e
- j kz
= Hy 0 e
- j (b - j a )z
= H y 0e
- az
e
m jf y - j bz
e
由此可见,电磁波在导电媒质中传播,不仅电场与磁场 不同相,而且随着波的传播,场的幅值不断按指数衰 减,此衰减是由于媒质的导电损耗引起的,根据α的公 式可知,频率越高,衰减越快。
kl = 2p
2p k= l
其中k表示了单位长度相位的变化,也称为相位常数。
理想介质中的均匀平面波
空间相位变化 2π 相当于一个全波, k的大小又可衡量
2π长度内具有的全波数目,所以 k又称为波数,还可称
为空间角频率。 等相位面:空间中电磁波相位相同的面,即
wt - kz = const
显然,随着时间的推移,相位面将沿z轴正方向移动,而 其移动的速度称为相速,记为vp,即
¶ Hx 抖 t ¶ Hy t 抖 ¶ Ey z ¶ Ex z
m m
=
e e
¶ Ex t 抖 ¶ Ey 抖 t
= =
¶ Hy z z
= -
¶ Hx
同时可知, Ex和Hy相关,Ey和Hx相关,重新组合得:
¶ Ex 抖 z ¶ Hy 抖 z = -m = -e ¶ Hy t ¶ Ex t
¶ Ey 抖 z ¶ Hx 抖 z
a =
w me 2
2
导电媒质中的均匀平面波
利用上述结论,可得
Ex = Ex0 e
- j kz
= Ex0 e
- j (b - j a )z
= E x 0e
- az
e e
e jf x - j bz
Hy = Hy 0 e
- j kz
= Hy 0 e
- j (b - j a )z
= H y 0e
- az
e
m jf y - j bz
e
由此可见,电磁波在导电媒质中传播,不仅电场与磁场 不同相,而且随着波的传播,场的幅值不断按指数衰 减,此衰减是由于媒质的导电损耗引起的,根据α的公 式可知,频率越高,衰减越快。
kl = 2p
2p k= l
其中k表示了单位长度相位的变化,也称为相位常数。
理想介质中的均匀平面波
空间相位变化 2π 相当于一个全波, k的大小又可衡量
2π长度内具有的全波数目,所以 k又称为波数,还可称
为空间角频率。 等相位面:空间中电磁波相位相同的面,即
wt - kz = const
显然,随着时间的推移,相位面将沿z轴正方向移动,而 其移动的速度称为相速,记为vp,即
¶ Hx 抖 t ¶ Hy t 抖 ¶ Ey z ¶ Ex z
m m
=
e e
¶ Ex t 抖 ¶ Ey 抖 t
= =
¶ Hy z z
= -
¶ Hx
同时可知, Ex和Hy相关,Ey和Hx相关,重新组合得:
¶ Ex 抖 z ¶ Hy 抖 z = -m = -e ¶ Hy t ¶ Ex t
¶ Ey 抖 z ¶ Hx 抖 z
平面电磁波 第六章
一、无耗介质中时谐电磁场的频域无源波动方程
• 解出 E 就可用Maxwell方程组求出 H ,故只须解 E 。
• 不失一般性,可作一些假设,使求解更方便: ˆ (1)设 E 只有x方向的分量,即 E r E x x ; ˆ (2)设 E 只随z 坐标变化,即 E r E x z x ; x • E x z 满足的常微分方程:
vp
6、从行波角度理解电磁波各参数的物理意义: 相速度 ( vp ):等相位面在一秒钟之内前进的距离 波长(λ):等相位面在一个周期 T 之内前进的距离 2 2 v pT k k 周期(T ):等相位面前进一个波长所需的时间
vp T
频率( f ):等相位面在一秒钟之内前进的波长数 vp 1 f T
E:
H:
x y z
某时刻的三个 等相位面
• 均匀平面波每个等相位面上的场矢量处处相等。 • 任意固定时刻,空间中不同等相位面上的场值不同。 (除非两个等相位面间距为波长的整数倍)
5、Poynting矢量:
• 瞬时Poynting矢量: 1 2 ˆ S r , t Em cos2 t kz z
真空中: 0
0 120 377 0
• 波阻抗只是一个比值,单位与电阻相同,它并不意味 着存在能量损耗。 • 波阻抗仅由媒质参数决定,与场矢量值无关。 • 电场、磁场的互求公式:
ˆ z E H
1 ˆ zH E
ˆ z为 传 播 方 向
等相位面上的场分布情况 4、场结构:
m/s
v0 2 2 m k f
Hm Em 0 10 0
ˆ H 为 - x方 向
• 解出 E 就可用Maxwell方程组求出 H ,故只须解 E 。
• 不失一般性,可作一些假设,使求解更方便: ˆ (1)设 E 只有x方向的分量,即 E r E x x ; ˆ (2)设 E 只随z 坐标变化,即 E r E x z x ; x • E x z 满足的常微分方程:
vp
6、从行波角度理解电磁波各参数的物理意义: 相速度 ( vp ):等相位面在一秒钟之内前进的距离 波长(λ):等相位面在一个周期 T 之内前进的距离 2 2 v pT k k 周期(T ):等相位面前进一个波长所需的时间
vp T
频率( f ):等相位面在一秒钟之内前进的波长数 vp 1 f T
E:
H:
x y z
某时刻的三个 等相位面
• 均匀平面波每个等相位面上的场矢量处处相等。 • 任意固定时刻,空间中不同等相位面上的场值不同。 (除非两个等相位面间距为波长的整数倍)
5、Poynting矢量:
• 瞬时Poynting矢量: 1 2 ˆ S r , t Em cos2 t kz z
真空中: 0
0 120 377 0
• 波阻抗只是一个比值,单位与电阻相同,它并不意味 着存在能量损耗。 • 波阻抗仅由媒质参数决定,与场矢量值无关。 • 电场、磁场的互求公式:
ˆ z E H
1 ˆ zH E
ˆ z为 传 播 方 向
等相位面上的场分布情况 4、场结构:
m/s
v0 2 2 m k f
Hm Em 0 10 0
ˆ H 为 - x方 向
第六章时变电磁场和平面电磁波
Re(
Em (r)e j
t)
E(r, t)e jtdt Re( Em (r)e jt )
j
H J D t
Re Hm (r)e jt Re Hm(r)e jt
Re
Jm (r)e j t
Re t
Dm (r)e jt
Re
Jm (r)e jt
Re t
Hy
j
E x z
Ex Ex0e jkz
k
Hy
Ex0e jkz
H y0e jkz
式中 H y0
Ex0
在理想介质中,均匀平面波的电场相位与磁场相位相同,
且两者空间相位均与变量 z 有关,但振幅不会改变。
Ex
左图表示 t = 0 时刻,电
z
场及磁场随空间的变化情
Hy
况。
波阻抗(wave impedance): 指与传播方向垂直的横平面
时谐电磁场场中物理量的表示
E(r,t) Em (r) cos( t e (r)) 时谐场的相量表示法
E(r,t) Re Em(r)e j te (r) Re Em(r)e jt
Em (r) Em (r) Em (r)e je (r)
电场强度复振幅矢量
它只是空间坐标的函数,与时间t无关。
f
f
2
周期(period): T 1 T 2
❖
波数k、波长与波矢量
f k
波数k: 长为 2 距离内包含的波长数。 k 2
波长(wavelength): 2 2 1 k f
波矢量: k k k 式中:k即为波数
k 2 k 即为表示波传播方向的单位矢量。 说明: 平面波的频率是由波源决定的,它始终与源的频
第6章平面电磁波
c
c
第六章 平面电磁波
其中:
c j 1j12cej(6-31)
称为导电媒质的波阻抗, 它是一个复数。 式(6-31)中,
c
1
2
1 4
1 arctan 0 ~
2
H j E 1(eye jk ze x3 e jk j z 4)(A /m )
E (t)RE ejte []
ex4co 2 s 1 (8t0 2 z)ey3c o2 s 18t0 2 z 3 (V/m )
H (t) RH e j t][ e
Ex(z,t)f(zv)t
由麦克斯韦方程式 ex
ey
ez
E
B
x y z t
Ex(z,t) 0
0
第六章 平面电磁波
即
ey
Ex z
H
t
2Hy z2
12H t2y
0
Hy(z,t)g(zv)t
第六章 平面电磁波 沿+z方向传播的均匀平面电磁波的电场强度和磁场强度的表达式:
2E xz(2z,t)122E xt(2z,t)0
(6-4)
此方程的通解为
E x (z ,t) f1 (zt) f2 (zt)
第六章 平面电磁波 图 6-2 向+z方向传播的波
第六章 平面电磁波
在无界媒质中,一般没有反射波存在,只有单一行进方向 的波。如果假设均匀平面电磁波沿+z方向传播,电场强度只有 Ex(z, t)分量,则波动方程式(6-4)的解为
Sav
ReS[]ez
第6章平面电磁波
均匀平面电磁波的能量传播速度为
vew SaavvE E 02m 02m /2 / 2
1
vp
第六章 平面电磁波
6.1.3 向任意方向传播的均匀平面波
在直角坐标系oxyz中,我们仍然假设无界媒质中,均匀平面 波沿+z方向传播,电场强度只有x方向的坐标分量Ex(z),那么正 弦均匀平面电磁波的复场量还可以表示为
ez156W/m 2
坡印延矢量的时间平均值:
SavRS e][ez156W/m2
与电磁波传播方向垂直的单位面积上通过的平均功率:
PavSSavdS156W
第六章 平面电磁波
6.2 导电媒质中的平面电磁波
6.2.1 导电媒质中平面电磁波的传播特性
无源、无界的导电媒质中麦克斯韦方程组为
H E j E H j H H 0 E 0
导电媒质的本征阻抗是一个复数,其模小于理想介质的本征 阻抗,幅角在0~π/4之间变化,具有感性相角。这意味着电场强 度和磁场强度在空间上虽然仍互相垂直,但在时间上有相位差, 二者不再同相,电场强度相位超前磁场强度相位。这样磁场强度 可以重写为
H e yE 0e z e yE 0e ae z jz e yE 0e ae z jze j
第六章 平面电磁波
例 6-3 微波炉利用磁控管输出的2.45 GHz的微波加热食品。 在该频率上,牛排的等效复介电常数ε′=40ε0,tanδe=0.3,求:
通常,按σ/ωε的比值(导电媒质中传导电流密度振幅与位移 电流密度振幅之比|σE|/|jωεE|)把媒质分为三类:
电:介 1 ; 不 质良 : 1 导 ;良:体 导 1 体
电介质(低损耗媒质),例如聚四氟乙烯、聚苯乙烯和石英等
材料,在高频和超高频范围内均有 10 2 均匀平面电磁波的相关参数可以近似 为
vew SaavvE E 02m 02m /2 / 2
1
vp
第六章 平面电磁波
6.1.3 向任意方向传播的均匀平面波
在直角坐标系oxyz中,我们仍然假设无界媒质中,均匀平面 波沿+z方向传播,电场强度只有x方向的坐标分量Ex(z),那么正 弦均匀平面电磁波的复场量还可以表示为
ez156W/m 2
坡印延矢量的时间平均值:
SavRS e][ez156W/m2
与电磁波传播方向垂直的单位面积上通过的平均功率:
PavSSavdS156W
第六章 平面电磁波
6.2 导电媒质中的平面电磁波
6.2.1 导电媒质中平面电磁波的传播特性
无源、无界的导电媒质中麦克斯韦方程组为
H E j E H j H H 0 E 0
导电媒质的本征阻抗是一个复数,其模小于理想介质的本征 阻抗,幅角在0~π/4之间变化,具有感性相角。这意味着电场强 度和磁场强度在空间上虽然仍互相垂直,但在时间上有相位差, 二者不再同相,电场强度相位超前磁场强度相位。这样磁场强度 可以重写为
H e yE 0e z e yE 0e ae z jz e yE 0e ae z jze j
第六章 平面电磁波
例 6-3 微波炉利用磁控管输出的2.45 GHz的微波加热食品。 在该频率上,牛排的等效复介电常数ε′=40ε0,tanδe=0.3,求:
通常,按σ/ωε的比值(导电媒质中传导电流密度振幅与位移 电流密度振幅之比|σE|/|jωεE|)把媒质分为三类:
电:介 1 ; 不 质良 : 1 导 ;良:体 导 1 体
电介质(低损耗媒质),例如聚四氟乙烯、聚苯乙烯和石英等
材料,在高频和超高频范围内均有 10 2 均匀平面电磁波的相关参数可以近似 为
电磁场与电磁波第6章、平面电磁波.
6.2.1 损耗媒质中的平面波场解 在无源的有损耗媒质中,时谐电磁场满足的麦 克斯韦方程组是
~E H E jE j
E jH
H 0
E 0
~ 式中 为复介电常数
~ j
1 j
若沿能流方向取出长度为l,截面为A的圆柱体,如图示。 设圆柱体中能量均匀分布,且 平均能量密度为 wav ,能流密度的平 均值为 Sav ,则柱体中总平均储能为 ( wavAl ),穿过端面 A 的总能量为 (SavA)。若圆柱体中全部储能在 t 时间内全部穿过端面A,则
S
l
A
wavlA l S av A wav A t t
第一项,其相位是 t kz x ,若t增大时z 也随之增大,就可保持为常数,场量值相同,因此, 上式第一项表示向正z方向传播的波。
同理,第二项表示向负z方向传播的波。 用复数形式表示,则式中含因子的解,表 示向正z方向传播的波,而含因子的解表示 向负z方向传播的波。在无界的无穷大空间, 反射波不存在,这里我们只考虑向正z方向 ' E0 0 传播的行波,因此可取 , 于是
E E0 e jkz
将上式代入 到
E0 e jkz E0 e jkz jkE e z 0
E 0 ,可得:
上式表明电场矢量垂直于 e z ,即 E z 0 电场只存在横向分量
E E xm e
j x
e x E yme
j y
2 2 2 21 ( 2 ) 1
2 1 ( ) + 1
为讨论方便起见,假设电场只有x方向分量,因 而电磁波的解为
第6章---- 平面电磁波的反射与折射
t=3T/4,
E1(t) 2Ei0 sin(k1z)
图6.1-2 不同瞬间的驻波
7
§6.1 平面波对平面边界的垂直入射
8
:
§6.1 平面波对平面边界的垂直入射
动
驻 波 电
导垂画 体直 平入
磁 面射
场 波于
振 幅
的理 反想 射
•空间各点的电场都随时间t按正弦规律变化,但是波腹和波节点的位置均固定不变。 •这种波与行波不同,它是驻立不动的,称之为驻波。 •驻波就是波腹点和波节点固定不动的电磁波。
行驻波(既有驻波部分,也有行波部分)。
• 同样,磁场振幅也呈行驻波的周期性变化,磁场的波节点对应于电场的波腹点,
磁场的波腹点对应于电场的波节点。
18
§6.1 平面波对平面边界的垂直入射
(2) 驻波比(电场振幅最大值与最小值之比,VSWR )
S | E |max 1 | R | 1~
| E |min 1 | R | 当 | R | 0 , S=1,无反射波,称为匹配状态,全部入射功率都进入媒质2。
BC
思路:入射场
叠加 反射场
合成场
a) 入射场和反射场关系
取理想介质1 (1 0 )与理想导体2 ( 2 ) 的分界面为z=0平面。
均匀平面波沿z轴方向由媒质1垂直射入媒质2。
BC(边界条件):
电场的切向分量为 0: 存在切向磁场:
nˆ E1 0
nˆ H1 Js
x Ei
Hi
Er y o
1
cos(k1z)
合成场的瞬时值为:
E1 (t )
xˆ 2Ei0
sin(k1z)
c os (t
2
)
xˆ 2Ei0
第六章 平面电磁波的传播
同理
∂ Ey
2
∂x
2
− µγ
∂ Ey ∂t
− µε
∂ Ey
2
∂t
2
=0
这就是均匀平面波的波动方程。 这就是均匀平面波的波动方程。
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第 六 章
6.2 理想介质中的均匀平面波
平面电磁波的传播
Uniform Plane Wave in Perfect Dielectric 6.2.1 波动方程的解及其传播特性
返 回
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第 六 章
平面电磁波的传播
空间任一点处的电场及磁场能量密度相等) 对于入射波 空间任一点处的电场及磁场能量密度相等
总电磁能量密度
'
2 1 2 1 + + +2 +2 w = ε Ey (x, t) + µ HZ (x, t) = ε Ey = µ HZ 2 2
入射波功率流密度
+ + +
第 六 章
第6章 平面电磁波的传播 章
Plane Wave Propagation
平面电磁波的传播
序 电磁波动方程及均匀平面波 理想介质中的均匀平面波 导电媒质中的均匀平面波 平面波的极化 平面波的反射与折射 平面电磁波的正入射、 平面电磁波的正入射、驻波
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第 六 章
6.0 序 Introduction
+ z − z
x x Ey (x, t) = E (x, t) + E (x, t) = f1(t − ) + f2 (t + ) v v
E + ( x, t ) y
H z+ ( x, t )
∂ Ey
2
∂x
2
− µγ
∂ Ey ∂t
− µε
∂ Ey
2
∂t
2
=0
这就是均匀平面波的波动方程。 这就是均匀平面波的波动方程。
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第 六 章
6.2 理想介质中的均匀平面波
平面电磁波的传播
Uniform Plane Wave in Perfect Dielectric 6.2.1 波动方程的解及其传播特性
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第 六 章
平面电磁波的传播
空间任一点处的电场及磁场能量密度相等) 对于入射波 空间任一点处的电场及磁场能量密度相等
总电磁能量密度
'
2 1 2 1 + + +2 +2 w = ε Ey (x, t) + µ HZ (x, t) = ε Ey = µ HZ 2 2
入射波功率流密度
+ + +
第 六 章
第6章 平面电磁波的传播 章
Plane Wave Propagation
平面电磁波的传播
序 电磁波动方程及均匀平面波 理想介质中的均匀平面波 导电媒质中的均匀平面波 平面波的极化 平面波的反射与折射 平面电磁波的正入射、 平面电磁波的正入射、驻波
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第 六 章
6.0 序 Introduction
+ z − z
x x Ey (x, t) = E (x, t) + E (x, t) = f1(t − ) + f2 (t + ) v v
E + ( x, t ) y
H z+ ( x, t )
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一维电磁波,设电场仅为z的函数:
∂2Ex ∂z 2
−1 υ2
∂2Ex ∂t 2
=0
此方程的通解为
Ex ( z, t)
=
f
(t
−
z υ
)
+
f
(t
+
z υ
)
f ( t- z / v ) f ( t- z / v )
图 7-1 向+z方向传播的波
1
无界媒质中,一般没有反射波存在,只有单一行进方向的波。 假设平面波沿+z方向传播,只有Ex(z, t)分量,方程式的解
旋圆极化波 其它情况是椭圆极化波。
例1:试求下列均匀平面波的极化方式和传播方向。
(1) E = ex Em sin (ωt − kz ) + ey Em cos (ωt − kz )
(2) E = ex E0e− jkz − ey jE0e− jkz
(3)
E
=
ex
Em
sin
⎛⎜⎝ ωt
−
kz
+
π 4
入射波和反射波的形式
Ex
=
E e j(ωt−kz) 0
+
E e' j(ωt+kz) 0
自由空间:
∂Ex = ∂z
Ex
=
E e j(ωt−kz) 0
− jkE0e j(ωt−kz) = −μ
∂H ∂t
y
= − jωμH y
Hy =
E0
e = E e j(ωt−kz)
0 j(ωt−kz)
μ /ε
η
η具有阻抗的量纲,单位为欧姆(Ω),与媒质参数有关,称为媒
(3) 其它情况下,比如,取
Eym / Exm = 2, ϕx − ϕy = ϕ = π / 2
Ex (0,t ) = Exm cos (ωt + ϕx )
则:
Ey
(
0,
t
)
=
2Exm
cos
⎛ ⎜⎝
ωt
+
ϕx
−
π 2
⎞ ⎟⎠
=
2Exm
sin
(ωt
+
ϕx
)
⎛ ⎜ ⎝
Ex (0,t )
Exm
⎞2 ⎟ ⎠
(3) 与电磁波传播方向垂直的单位面积上通过的平均功率。
解: (1)
vp =
1= με
c = 3×108 = 108 m / s
μrε r
9
λ = vp = 1m f
k = ω με = ω = 2π vp
rad / m
η = μ = η ur = 120π 1 = 40π Ω
ε
ε 0 r
9
(2) H
•两个彼此正交,时间相位相差90o,幅度相等的线极化波,
图7-3 理想介质中均匀平面电磁波的电场和磁场空间分布
2
正弦均匀平面电磁波的等相位面方程为
ωt − kz = cons(t. 常数)
相速度:
υp
=
dz dt
=
ω k
=
1 με
均匀介质中,传播速度为 常数,非色散波。
c = 1/ μ0ε0 ≈ 3 ×108 m / s
群速度:
υg
=
dω dk
空 间 相 位 kz 变 化 2π 所 经 过 的 距 离 称 为 波 长 , 以 λ 表 示 。 有
ϕx −ϕy = π / 2
α = (ωt +ϕx )
y
α
x
y E
传播方向 x
λ /2
y
x
0
z
矢端轨迹是圆,则该电磁波称为圆极化波
矢端的旋转方向与电磁波传播方向成右手螺旋关系, (沿着传播方向观察)称为右旋圆极化波
4
ϕx −ϕy = −π / 2 α = − (ωt + ϕx )
y x
α
矢端的旋转方向与电磁波传播方向成左手螺旋关系, 称为左旋圆极化波
=
Re[ S ] 已知无界理想媒质(ε=9ε0, μ=μ0,σ=0)中正弦均 匀平面电磁波的频率f=108 Hz, 电场强度
( ) E
=
ex
4e−
jkz
+
−
ey 3e
jkz +
jπ 3
V /m
试求:
(1) 均匀平面电磁波的相速度vp、波长λ、相移常数k和波阻抗 η;
(2) 电场强度和磁场强度的瞬时值表达式;
cos(2π
×108t
−
2πz
+
π) 3
+
ey
1 10π
cos
2π ×108t −2πz
(V /m)
(3)复坡印廷矢量:
S
=
1 2
E
× H*
=
1 2
⎡ ⎢ex 4e− jkz ⎢⎣
+
e
y
3e
−
j⎛⎜⎝
kz
−π 3
⎞ ⎟⎠
⎤ ⎥
×
⎡ ⎢
−e
x
⎥⎦ ⎢⎣
3 40π
e j⎛⎜⎝
kz
−π 3
⎞ ⎟⎠
+
ey
1 10π
+
⎛ ⎜ ⎝
Ey (0,t )
2Exm
⎞2 ⎟ ⎠
=
1
矢端轨迹是椭圆,则该电磁波称为椭圆极化波;
2. 极化的判断
1)沿+z方向传播的均匀平面波:
找出x,y分量的振幅和初相位, 若等相或反相则是线极化波 若振幅相等,若 Ex 分量超前 Ey 90度,则是右
旋圆极化波 若振幅相等,若 Ex 分量落后 Ey 90度,则是左
§6.9 电磁波极化特性的工程应用
§6.1 无耗媒质中的平面电磁波
无耗媒质意味着描述媒质电磁特性的电磁参数满足如下条件:
σ=0, ε、μ为 实常数。无 源意味着无外加场源,即ρ=0, J无=0耗。媒质中齐次波动方程的均匀平面波解
∇× H = ε ∂E ∂t
∇× E = − ∂B ∂t
∇⋅B =0
∇⋅D =0
E = Ex2 (0,t ) + Ey2 (0,t ) = Ex2m + Ey2m cos (ωt +ϕ )
合成电场与+x的夹角为
α
=
⎛ arctan ⎜
⎝
Ey Ex
⎞ ⎟ ⎠
=
⎛ arctan ⎜
⎝
Eym Exm
⎞ ⎟ ⎠
=
常数
若 ϕx − ϕy = ±π ,平面z = 0 上,合成电场的模为
E=
∇×∇ ×
E
= ∇×
(−μ
∂H ∂t
)
=
−μ
∂ ∂t
∇
×
H
∇×H = ε ∂E ∂t
∇×∇×
E
=
∇(∇ ⋅ E)
− ∇2 E
=
−με
∂2 E ∂t 2
∇2 E
−
με
∂2 E ∂t 2
=
0
∇⋅D = 0
∇2 H
− με
∂2 H ∂t 2
=0
∇2 E
−
με
∂2 E ∂t 2
=
0
反映了交变电磁场的相互关系及与源的关系,揭示电磁场运动规
E = exEx ( z)
x
z y 图 7-2 均匀平面电磁波的传播
§6.2 均匀平面波的传播特性
E = ex Ex H = e y H y TEM 波
∂2Ex ∂z 2
−1 υ2
∂2Ex ∂t 2
=0
∂2Ex ∂z 2
+ k2Ex
=0
k2=ω2με
亥姆霍兹方程
Ex = E0e− jkz + E0' e jkz
Ex (0,t ) = Em cos (ωt + ϕx )
Ey
(
0,
t
)
=
Em
cos
⎛ ⎜⎝
ωt
+
ϕx
∓
π 2
⎞ ⎟⎠
=
±
Em
sin
(ωt
+
ϕx
)
合成电场的模为:E = Ex2 (0,t ) + Ey2 (0,t ) = Em
合成电场与+x的夹角为
α = arctan ⎡⎣± tan (ωt +ϕx )⎤⎦ = ± (ωt +ϕx )
• 两个彼此正交,时间相位相同的极化波,其合成仍为 线极化波。 cosθ,sin θ是什么?
E = ex E0 cosθ + e y E0 sinθ = ex Ex0 + e y Ey0
•线极化波可以由旋转方向相反的两个相同的圆极化波
( ) 构成。 EU.L = ex + jey + (ex − jey ) (2)圆极化波的构成
可见,表示沿 +z 方向传播的波。
电场与磁场的关系
E( z,t ) = exE0 cos(ωt − kz +ϕx )
H
(
z,t
)
=
ey
1 η
E0
cos
(ωt
−
kz
+
ϕx
)
电场强度、磁场强度和传播方向相互垂直,且
E × H = ez
电场强度和磁场强度的振幅比
E H =η
电场和磁场同步(相位一致)
5
3. 极化波的合成与分解