第六章 平面电磁波
合集下载
电磁场与波6平面电磁波
![电磁场与波6平面电磁波](https://img.taocdn.com/s3/m/77f2fb4953ea551810a6f524ccbff121dc36c565.png)
结果
通过实验测量得到平面电磁波的传播 特性,包括波长、振幅、相位等参数 。
分析
对实验结果进行统计分析,研究平面 电磁波在不同介质中的传播规律,以 及影响因素。
实验结论与展望
结论
通过实验研究,验证了平面电磁波在特定条件下的传播特性,为电磁波的应用提供了理论支持。
展望
未来可以进一步研究平面电磁波在复杂环境下的传播特性,以及与其他电磁波的相互作用,为电磁波 的应用提供更深入的理论依据。
垂直偏振
电场矢量在垂直于传播方向的平面上呈现为垂直方向的振 动。
水平偏振
电场矢量在垂直于传播方向的平面上呈现为水平方向的振 动。
45度偏振
电场矢量在垂直于传播方向的平面上呈现为与水平方向成 45度角的振动。
02
平面电磁波的基本性 质
波动方程
波动方程是描述电磁波传播的偏微分 方程,其形式为▽²E + k²E = 0,其中 E是电场强度,k是波数,▽²表示拉普 拉斯算子。
04
平面电磁波的应用
无线通信
无线通信是平面电磁波最重要的应用之 一。通过无线电波的传输,人们可以实 现远距离的通信和信息传递。无线通信 技术广泛应用于移动电话、无线局域网、
广播和电视等领域。
无线通信系统通常包括发射器和接收器 无线通信技术的发展对于现代社会的信 两部分。发射器将信息转换为电磁波信 息化和全球化起到了重要的推动作用。 号并发送出去,而接收器则负责接收这 它使得人们可以随时随地地获取和传递
卫星通信
卫星通信是利用人造卫星作为中继站,实现地球上不同地点 之间的无线通信。卫星通信系统通过发射和接收无线电波信 号,实现语音、数据和视频等多种信息的传输。
卫星通信具有覆盖范围广、不受地形限制、传输距离远等优 点,因此在国际通信、电视广播、远程教育等领域得到广泛 应用。同时,卫星通信也是现代军事指挥、控制和通信系统 的重要组成部分。
通过实验测量得到平面电磁波的传播 特性,包括波长、振幅、相位等参数 。
分析
对实验结果进行统计分析,研究平面 电磁波在不同介质中的传播规律,以 及影响因素。
实验结论与展望
结论
通过实验研究,验证了平面电磁波在特定条件下的传播特性,为电磁波的应用提供了理论支持。
展望
未来可以进一步研究平面电磁波在复杂环境下的传播特性,以及与其他电磁波的相互作用,为电磁波 的应用提供更深入的理论依据。
垂直偏振
电场矢量在垂直于传播方向的平面上呈现为垂直方向的振 动。
水平偏振
电场矢量在垂直于传播方向的平面上呈现为水平方向的振 动。
45度偏振
电场矢量在垂直于传播方向的平面上呈现为与水平方向成 45度角的振动。
02
平面电磁波的基本性 质
波动方程
波动方程是描述电磁波传播的偏微分 方程,其形式为▽²E + k²E = 0,其中 E是电场强度,k是波数,▽²表示拉普 拉斯算子。
04
平面电磁波的应用
无线通信
无线通信是平面电磁波最重要的应用之 一。通过无线电波的传输,人们可以实 现远距离的通信和信息传递。无线通信 技术广泛应用于移动电话、无线局域网、
广播和电视等领域。
无线通信系统通常包括发射器和接收器 无线通信技术的发展对于现代社会的信 两部分。发射器将信息转换为电磁波信 息化和全球化起到了重要的推动作用。 号并发送出去,而接收器则负责接收这 它使得人们可以随时随地地获取和传递
卫星通信
卫星通信是利用人造卫星作为中继站,实现地球上不同地点 之间的无线通信。卫星通信系统通过发射和接收无线电波信 号,实现语音、数据和视频等多种信息的传输。
卫星通信具有覆盖范围广、不受地形限制、传输距离远等优 点,因此在国际通信、电视广播、远程教育等领域得到广泛 应用。同时,卫星通信也是现代军事指挥、控制和通信系统 的重要组成部分。
第6章平面电磁波
![第6章平面电磁波](https://img.taocdn.com/s3/m/1905483c6edb6f1aff001f60.png)
电磁场与电磁波
第6章 平面电磁波
三、平面电磁波在无耗介质中的传播特性
1. 波动方程的解
已知电场的波动方程为:
2 Ex 2 Ex 2 2 2 E 2 E z t 分解为标量方程: z 2 t 2 2 Ey 2 Ey 2 z t 2 对于随时间按正弦变化的电 2 Ex t 2 E x 磁场,因子为 e j ,因此 : z 2
(常数) 等相位面方程为: t kz x C
——瞬时表示形式
dz vp dt k
真空中的光速
1 c 所以:v p v r r
2π 2πf 称为角频率。 其中: T
令:
k 2 2
2 Ex 2 得到: k Ex 2 z
电磁场与电磁波
第6章 平面电磁波
2 Ex 2 k Ex 方程: 2 z
该方程的解为:
Ex A1e
jkz
A2e jkz
j x1
A1 和 A 式中: 为复常数。 2
Ez 0
结论:电场只有 Ex 和 Ey 分量,说明电场矢量位于xOy 平面上。
电场强度可表示为:
ˆx Ex a ˆ y Ey Ea
电磁场与电磁波
第6章 平面电磁波
H 根据麦克斯韦尔第二方程: E t ˆx a ˆy a ˆz a E y Ex ˆx ˆy E 0 0 a a z z z Ex E y 0
j( kz x1 ) j( kz x 2 ) 电场: Ex A e A e 1m 2m
可见: k 反映的是随着波传播距离 z 的增加,波的相位
的变化情况,所以 k 称为相位常数。
电磁场与电磁波第六章
![电磁场与电磁波第六章](https://img.taocdn.com/s3/m/2c07700a79563c1ec5da71b8.png)
R// ER 0 E I0 ET 0 EI0
1 H R 0 H R 0 1 cos 1 2 cos 2 1 H I 0 H I 0 1 cos 1 2 cos 2
(6-1-23)
T//
2 H T0 1 H I 0
2 2 cos 1 1 cos 1 2 cos 2
(6-1-1)
其中
k1 1 1 , k 2 2 2
入射波、反射波、折射波的电场矢量分别为
E I E I 0e j kI r , E R E R0e j kR r , ET ET 0 e j kT r
(6-1-2)
介质 1 中的总电场是入射波与反射波的叠加,即 E1= EI+ ER; 介质 2 中的仅为折射波,E2= ET 。 下面,根据电磁场的边界条件,由入射波的 kI和 EI0、HI0 来确定反射波和折射波的 kR、kT 以及 ER0、HR0、ET0、HT0。
第六章 平面电磁波的反射与折射
6.1.1 反射、折射定律
首先来确定反射波和折射波的波矢量方向。 由交界面 z = 0 处两侧的切向分量连续的边界条件和式
(6-1-2),可得
j (k Ix x k Ix y ) j ( k Rx x k Ry y ) j ( k Tx x k Ty y )
只考虑 E 和 H 的切向分量边界条件即可。
6.1 电磁波的反射、折射规律
设介质 1 和介质 2 的交界面
为无穷大平面,界面法向沿 z 方 向,平面电磁波以入射角I 由介 质 1 射向介质 2,如图所示。
第六章 平面电磁波的反射与折射
入射波、反射波、折射波的波矢量分别为
k I ekI k1 , k R ekR k1 , kT ekT k 2
1 H R 0 H R 0 1 cos 1 2 cos 2 1 H I 0 H I 0 1 cos 1 2 cos 2
(6-1-23)
T//
2 H T0 1 H I 0
2 2 cos 1 1 cos 1 2 cos 2
(6-1-1)
其中
k1 1 1 , k 2 2 2
入射波、反射波、折射波的电场矢量分别为
E I E I 0e j kI r , E R E R0e j kR r , ET ET 0 e j kT r
(6-1-2)
介质 1 中的总电场是入射波与反射波的叠加,即 E1= EI+ ER; 介质 2 中的仅为折射波,E2= ET 。 下面,根据电磁场的边界条件,由入射波的 kI和 EI0、HI0 来确定反射波和折射波的 kR、kT 以及 ER0、HR0、ET0、HT0。
第六章 平面电磁波的反射与折射
6.1.1 反射、折射定律
首先来确定反射波和折射波的波矢量方向。 由交界面 z = 0 处两侧的切向分量连续的边界条件和式
(6-1-2),可得
j (k Ix x k Ix y ) j ( k Rx x k Ry y ) j ( k Tx x k Ty y )
只考虑 E 和 H 的切向分量边界条件即可。
6.1 电磁波的反射、折射规律
设介质 1 和介质 2 的交界面
为无穷大平面,界面法向沿 z 方 向,平面电磁波以入射角I 由介 质 1 射向介质 2,如图所示。
第六章 平面电磁波的反射与折射
入射波、反射波、折射波的波矢量分别为
k I ekI k1 , k R ekR k1 , kT ekT k 2
第六章平面电磁波
![第六章平面电磁波](https://img.taocdn.com/s3/m/5442eadf6f1aff00bed51e51.png)
© UJS 2003
+ E y ( x, t ) 式中
− E y ( x, t ) , z+ ( x, t ) H ,
H z− ( x, t ) ,
,都是以
x,t为变量的函数。
x 其中,E ( x, t ) 和 H ( x, t ) 是以(t − v ) 为整体变量 的函数,表示以速度 v 沿(+x)方向传播
∂E y
ε ′ x f1 (t − ) v µ
经对 t 积分并舍去不随时间变化的积分常 数,得到
ε x ε + H ( x, t ) = f1 (t − ) = E y ( x, t ) µ µ v
+ z
© UJS 2003
令
µ Zc = ε
,可得
H z+ ( x, t ) =
+ E y ( x, t )
均为一维波动方程,以 E y 和 H z 二为例,其 通解为:
+ − E y ( x, t ) = f1 (t − x / v) + f 2 (t + x / v) = E y ( x, t ) + E y ( x, t )
H z ( x, t ) = f 3 (t − x / v ) + f 4 (t + x / v ) = H z+ ( x, t ) + H z− ( x, t )
© UJS 2003
6.1.3理想介质中均匀平面波的传播规律 理想介质中均匀平面波的传播规律
∂2 H y ∂x 2
2
∂2H y 1 = 2 ν ∂t 2
2
∂2 H z 1 ∂2 H z = 2 2 ∂x ν ∂t 2
z电磁场与电磁波课件第六章平面电磁波
![z电磁场与电磁波课件第六章平面电磁波](https://img.taocdn.com/s3/m/e3b1b1a433d4b14e852468aa.png)
9
6.1 无界理想介质中的均匀平面波
设媒质均匀、线性、各向同性、不导电,无源空间时变电磁
场满足齐次波动方程
2 2
r E
r (r
,t)
r H
r (r ,
t)
2
r E
(rr
,
2
rt H
2
(rr
t 2
t) 0 ,t) 0
对于研究平面波的传播特性,仅需求解齐次波动方程。
5
电磁波的传播
振子 电场
磁场
磁场 电场 电波传输方向
电场
陕西科技大学编写
电磁场与电磁波
第6章 平面电磁波
6
陕西科技大学编写
电磁场与电磁波
第6章 平面电磁波
7
陕西科技大学编写
电磁场与电磁波
第6章 平面电磁波
8
时变电磁场以电磁波的形式存在于时间和空间这个统一的物理世界
研究某一具体情况下电磁波的激发和传播规律,从数学上讲就是求 解在这具体条件下Maxwell equations或wave equations的解。
按等相位面和等振幅面的形状不同,电磁波可分为平面电磁波、柱 面电磁波和球面电磁波。
平面电磁波:是指等相位面和等振幅面都是平面的电磁波。电磁波 的场矢量的等相位面为与电磁波传播方向垂直的无限大平面。
理想的平面电磁波是不存在的,只有无限大的波源才能激励起这样 的波。如果场点距离源点足够远,那么空间曲面的很小一部分接近 平面,波的传播特性也近似为平面波。
陕西科技大学编写
Ex 0 0
Hy
j
E x z
电磁场与电磁波
第六章平面电磁波
![第六章平面电磁波](https://img.taocdn.com/s3/m/f1e45f71d15abe23492f4d08.png)
正弦电磁波方程:2E k 2E 0
2H k2H 0
其中 k
分析:假定平面波的传播方向为z向,等相位面为X-Y
平面,电场为X轴方向,且它仅为z的函数,则电场和磁
场可表示为: E ex Ex
H eyHy
正弦均匀平面波方程:
d
2
Ex ( dz 2
z
)
k
2
E
x
(
z
)
0
d
2
Hy( dz 2
z
y Acos(t x )
无耗媒质中,均匀平面波的主要参数:
u
u为波速
1、相位:代表场的波动状态 t kz 0
2、周期、频率、波长: T 2 f 2
2
k
3也、称波为数相:位单常位数长,度即内波所行具进有单的位全距波离数时目的的相2π位倍变化k
2
4、媒质本征阻抗(波阻抗)
从公式知:均匀平面电磁波中电场幅度和磁场幅度之比 为定值。定义电场幅度与磁场幅度比为媒质本征波阻抗
》EH或HE波:在传播方向上即有电场分量,又有磁场 分量,也称混合波。
§6.1 无耗媒质中的平面电磁波
一、无耗媒质中齐次波动方程的均匀平面波解 (σ= 0,ε、μ为实常数,ρ= 0,J = 0)
• 一般情况下,沿+z方向的均匀平面波解
E(z, t) ex Ex (z, t) ex f (z vt) H (z, t) ey H y (z, t) ey g(z vt )
H (z, t )
Re ey
E0
e
j
t
kz
ey
E0m
cos( t
kz
0 )
e y H0m
cos( t
第六章(修改)平面电磁波
![第六章(修改)平面电磁波](https://img.taocdn.com/s3/m/910146cfda38376baf1fae60.png)
导电媒质中的均匀平面波
正弦电磁波的波动方程复数形式为 & & d 2 Ey d 2Hz 2 2 & 2 & & =k E = ( jωµγ − ω µε )Ey = k Hz y , 2 2 dx dx 式中
γ k = ( jω ) µ( ε + ) = ( jω )2 µε ′ , jω
2
γ ε ′ = ε( 1 + ) jωε
传播常数, 式中 k = jω µε = jβ ——传播常数, 传播常数
β = ω / v ——波数、相位常数( rad / m ), 波数、相位常数( 波数
λ = 2π / β
——波长(m)。 波长( 波长
其解
& &+ &− Ey = Ey e− jβx + Ey e jβx ,
& & & HZ = H z+e− jβx + H z−e jβx
——
复介电常数
用 k = α + jβ 和 ε ′ 分别替换理想介质中的 k 和 ε ,
& & & = E +e−kx + E −ekx = E +e−αxe− jβx + E −eαxe jβx & Ey & y y y y
& = H + e −αx e − jβx + H − eαx e jβx & Hz & z z
2 2
电磁波动方程
6.1.2 均匀平面波 均匀平面波条件: 均匀平面波条件:
∂ ∂ =0 , =0 ∂y ∂z
E = E(x, t), H = H(x, t)
第六章自由空间中的平面电磁波
![第六章自由空间中的平面电磁波](https://img.taocdn.com/s3/m/be43fb1cf18583d049645984.png)
其中
(i / c)E0 z exp[(i / c)( z ct )] 0
已知 E0 是一个常量,要使上式对任意 z 与t均成立,则只有 z 由麦克斯韦第一方程可知,平面电波没有沿z轴的分量, 即在波的传播方向上不存在电场分量,换句话说,平面电波是横波。
E0 z=0
相伴而生的B波
如果存在一个随时间变化的电场,那么同时必将会出现一个磁场, 在自由空间中,这两种场的关系为
沿着 Z 方向传播的行波
以速度v向前传播的波
任何变量为(z-vt)的函数所描述的波是随时间变化沿着z轴正方向传播; 任何变量为(z+vt)的函数所描述的波则是随时间变化沿着z轴负方向传播
三维波动方程的解
1 ( x, y, z, t ) ( x, y, z, t ) 2 0 2 v t
2 2 1 1 2 拉普拉斯算子: 2 r 2 2 r r r r z
球坐标系
1 1 哈密顿算子: eR e e R r r sin 拉普拉斯算子:
2 1 1 1 2 2 2 R 2 sin 2 2 R R R R sin R sin 2
对比电磁场的波动方程
2 2 E x, y, z, t 0 2 t B x, y, z, t
电磁波在介质中的波速 电磁波在真空中的波速
c
v
1
=3 108 m / s
1
0 0
电磁波的波速
电磁波的波动方程包括各种形式的电 磁波。因此在真空中,一切电磁波(包括 各种频率范围的电磁波,如无线电波、光 波X射线和射线等)都以速度c传播。速度c 的大小恰为光速,是最基本的物理常量之 一。因此,可以说在真空中一切形式的电 磁波均以光速传播,而光也是一种特殊形 式的电磁波。
大学物理第6章讲义平面电磁波
![大学物理第6章讲义平面电磁波](https://img.taocdn.com/s3/m/cba8e0e1a32d7375a5178065.png)
求:传播速度和波长;
波的频率; 磁场强度; 平均坡印廷矢量。
解: 自由空间中,波以光速传播,所以
vp 3108(m/s)
波长为 2k6213(m)
2021/3/18
17
[例6-1](续)
波的频率为
fc31 /1380918090(M 0 )Hz
电场强度的复振E幅矢 ax6量 0ej6z
磁H 场 1 0 a z E 强 1 12 a 度 z a 0 x 6e 0 j6 z a y 0 .5 e j6 z
vp
c n
电磁波在自由空间中传播的速度等于光速。
n rr 称为媒质的折射率(index of refraction)。
如果媒质中的相速与频率无关,这种媒质称为非色散媒质,否则称 为色散媒质。 均匀、线性各向同性无耗媒质一定是非色散媒质。
2021/3/18
10
(3) 波长与相位常数
在任意给定时刻,平面波波形随距离z按正弦规律变化。
t 表示随时间变化部分;
kz表示随空间距离变化部分;
0 表示场在 z=0、t=0的状态,称为初相位。
2021/3/18
7
(1)行波(traveling wave)
可见:均匀平面波在空间任意观察点处,其场强是以角频
率随时间按正弦规律变化。
在空间某点z=z0处电场 随时间变化曲线
在任一固定时刻电场 随距离变化曲线
+z轴方向传播的均匀平面波
2021/3/18
-z轴方向传播的均匀平面波
6
4. 均匀平面波的基本概念
如果电介质区无限延伸,则电场矢量可一般地表示为 EaxE0ejkz
时域表达式为 E x z ,t E 0co t k s z0
波的频率; 磁场强度; 平均坡印廷矢量。
解: 自由空间中,波以光速传播,所以
vp 3108(m/s)
波长为 2k6213(m)
2021/3/18
17
[例6-1](续)
波的频率为
fc31 /1380918090(M 0 )Hz
电场强度的复振E幅矢 ax6量 0ej6z
磁H 场 1 0 a z E 强 1 12 a 度 z a 0 x 6e 0 j6 z a y 0 .5 e j6 z
vp
c n
电磁波在自由空间中传播的速度等于光速。
n rr 称为媒质的折射率(index of refraction)。
如果媒质中的相速与频率无关,这种媒质称为非色散媒质,否则称 为色散媒质。 均匀、线性各向同性无耗媒质一定是非色散媒质。
2021/3/18
10
(3) 波长与相位常数
在任意给定时刻,平面波波形随距离z按正弦规律变化。
t 表示随时间变化部分;
kz表示随空间距离变化部分;
0 表示场在 z=0、t=0的状态,称为初相位。
2021/3/18
7
(1)行波(traveling wave)
可见:均匀平面波在空间任意观察点处,其场强是以角频
率随时间按正弦规律变化。
在空间某点z=z0处电场 随时间变化曲线
在任一固定时刻电场 随距离变化曲线
+z轴方向传播的均匀平面波
2021/3/18
-z轴方向传播的均匀平面波
6
4. 均匀平面波的基本概念
如果电介质区无限延伸,则电场矢量可一般地表示为 EaxE0ejkz
时域表达式为 E x z ,t E 0co t k s z0
第六章 平面电磁波
![第六章 平面电磁波](https://img.taocdn.com/s3/m/e4be3b7202768e9951e738b1.png)
2 2
a =
w me 2
2
导电媒质中的均匀平面波
利用上述结论,可得
Ex = Ex0 e
- j kz
= Ex0 e
- j (b - j a )z
= E x 0e
- az
e e
e jf x - j bz
Hy = Hy 0 e
- j kz
= Hy 0 e
- j (b - j a )z
= H y 0e
- az
e
m jf y - j bz
e
由此可见,电磁波在导电媒质中传播,不仅电场与磁场 不同相,而且随着波的传播,场的幅值不断按指数衰 减,此衰减是由于媒质的导电损耗引起的,根据α的公 式可知,频率越高,衰减越快。
kl = 2p
2p k= l
其中k表示了单位长度相位的变化,也称为相位常数。
理想介质中的均匀平面波
空间相位变化 2π 相当于一个全波, k的大小又可衡量
2π长度内具有的全波数目,所以 k又称为波数,还可称
为空间角频率。 等相位面:空间中电磁波相位相同的面,即
wt - kz = const
显然,随着时间的推移,相位面将沿z轴正方向移动,而 其移动的速度称为相速,记为vp,即
¶ Hx 抖 t ¶ Hy t 抖 ¶ Ey z ¶ Ex z
m m
=
e e
¶ Ex t 抖 ¶ Ey 抖 t
= =
¶ Hy z z
= -
¶ Hx
同时可知, Ex和Hy相关,Ey和Hx相关,重新组合得:
¶ Ex 抖 z ¶ Hy 抖 z = -m = -e ¶ Hy t ¶ Ex t
¶ Ey 抖 z ¶ Hx 抖 z
a =
w me 2
2
导电媒质中的均匀平面波
利用上述结论,可得
Ex = Ex0 e
- j kz
= Ex0 e
- j (b - j a )z
= E x 0e
- az
e e
e jf x - j bz
Hy = Hy 0 e
- j kz
= Hy 0 e
- j (b - j a )z
= H y 0e
- az
e
m jf y - j bz
e
由此可见,电磁波在导电媒质中传播,不仅电场与磁场 不同相,而且随着波的传播,场的幅值不断按指数衰 减,此衰减是由于媒质的导电损耗引起的,根据α的公 式可知,频率越高,衰减越快。
kl = 2p
2p k= l
其中k表示了单位长度相位的变化,也称为相位常数。
理想介质中的均匀平面波
空间相位变化 2π 相当于一个全波, k的大小又可衡量
2π长度内具有的全波数目,所以 k又称为波数,还可称
为空间角频率。 等相位面:空间中电磁波相位相同的面,即
wt - kz = const
显然,随着时间的推移,相位面将沿z轴正方向移动,而 其移动的速度称为相速,记为vp,即
¶ Hx 抖 t ¶ Hy t 抖 ¶ Ey z ¶ Ex z
m m
=
e e
¶ Ex t 抖 ¶ Ey 抖 t
= =
¶ Hy z z
= -
¶ Hx
同时可知, Ex和Hy相关,Ey和Hx相关,重新组合得:
¶ Ex 抖 z ¶ Hy 抖 z = -m = -e ¶ Hy t ¶ Ex t
¶ Ey 抖 z ¶ Hx 抖 z
平面电磁波 第六章
![平面电磁波 第六章](https://img.taocdn.com/s3/m/e7bd720b52ea551810a687ad.png)
一、无耗介质中时谐电磁场的频域无源波动方程
• 解出 E 就可用Maxwell方程组求出 H ,故只须解 E 。
• 不失一般性,可作一些假设,使求解更方便: ˆ (1)设 E 只有x方向的分量,即 E r E x x ; ˆ (2)设 E 只随z 坐标变化,即 E r E x z x ; x • E x z 满足的常微分方程:
vp
6、从行波角度理解电磁波各参数的物理意义: 相速度 ( vp ):等相位面在一秒钟之内前进的距离 波长(λ):等相位面在一个周期 T 之内前进的距离 2 2 v pT k k 周期(T ):等相位面前进一个波长所需的时间
vp T
频率( f ):等相位面在一秒钟之内前进的波长数 vp 1 f T
E:
H:
x y z
某时刻的三个 等相位面
• 均匀平面波每个等相位面上的场矢量处处相等。 • 任意固定时刻,空间中不同等相位面上的场值不同。 (除非两个等相位面间距为波长的整数倍)
5、Poynting矢量:
• 瞬时Poynting矢量: 1 2 ˆ S r , t Em cos2 t kz z
真空中: 0
0 120 377 0
• 波阻抗只是一个比值,单位与电阻相同,它并不意味 着存在能量损耗。 • 波阻抗仅由媒质参数决定,与场矢量值无关。 • 电场、磁场的互求公式:
ˆ z E H
1 ˆ zH E
ˆ z为 传 播 方 向
等相位面上的场分布情况 4、场结构:
m/s
v0 2 2 m k f
Hm Em 0 10 0
ˆ H 为 - x方 向
• 解出 E 就可用Maxwell方程组求出 H ,故只须解 E 。
• 不失一般性,可作一些假设,使求解更方便: ˆ (1)设 E 只有x方向的分量,即 E r E x x ; ˆ (2)设 E 只随z 坐标变化,即 E r E x z x ; x • E x z 满足的常微分方程:
vp
6、从行波角度理解电磁波各参数的物理意义: 相速度 ( vp ):等相位面在一秒钟之内前进的距离 波长(λ):等相位面在一个周期 T 之内前进的距离 2 2 v pT k k 周期(T ):等相位面前进一个波长所需的时间
vp T
频率( f ):等相位面在一秒钟之内前进的波长数 vp 1 f T
E:
H:
x y z
某时刻的三个 等相位面
• 均匀平面波每个等相位面上的场矢量处处相等。 • 任意固定时刻,空间中不同等相位面上的场值不同。 (除非两个等相位面间距为波长的整数倍)
5、Poynting矢量:
• 瞬时Poynting矢量: 1 2 ˆ S r , t Em cos2 t kz z
真空中: 0
0 120 377 0
• 波阻抗只是一个比值,单位与电阻相同,它并不意味 着存在能量损耗。 • 波阻抗仅由媒质参数决定,与场矢量值无关。 • 电场、磁场的互求公式:
ˆ z E H
1 ˆ zH E
ˆ z为 传 播 方 向
等相位面上的场分布情况 4、场结构:
m/s
v0 2 2 m k f
Hm Em 0 10 0
ˆ H 为 - x方 向
第六章时变电磁场和平面电磁波
![第六章时变电磁场和平面电磁波](https://img.taocdn.com/s3/m/c1f8941ee55c3b3567ec102de2bd960590c6d9ba.png)
Re(
Em (r)e j
t)
E(r, t)e jtdt Re( Em (r)e jt )
j
H J D t
Re Hm (r)e jt Re Hm(r)e jt
Re
Jm (r)e j t
Re t
Dm (r)e jt
Re
Jm (r)e jt
Re t
Hy
j
E x z
Ex Ex0e jkz
k
Hy
Ex0e jkz
H y0e jkz
式中 H y0
Ex0
在理想介质中,均匀平面波的电场相位与磁场相位相同,
且两者空间相位均与变量 z 有关,但振幅不会改变。
Ex
左图表示 t = 0 时刻,电
z
场及磁场随空间的变化情
Hy
况。
波阻抗(wave impedance): 指与传播方向垂直的横平面
时谐电磁场场中物理量的表示
E(r,t) Em (r) cos( t e (r)) 时谐场的相量表示法
E(r,t) Re Em(r)e j te (r) Re Em(r)e jt
Em (r) Em (r) Em (r)e je (r)
电场强度复振幅矢量
它只是空间坐标的函数,与时间t无关。
f
f
2
周期(period): T 1 T 2
❖
波数k、波长与波矢量
f k
波数k: 长为 2 距离内包含的波长数。 k 2
波长(wavelength): 2 2 1 k f
波矢量: k k k 式中:k即为波数
k 2 k 即为表示波传播方向的单位矢量。 说明: 平面波的频率是由波源决定的,它始终与源的频
第6章平面电磁波
![第6章平面电磁波](https://img.taocdn.com/s3/m/9adfcc2927284b73f342504e.png)
c
c
第六章 平面电磁波
其中:
c j 1j12cej(6-31)
称为导电媒质的波阻抗, 它是一个复数。 式(6-31)中,
c
1
2
1 4
1 arctan 0 ~
2
H j E 1(eye jk ze x3 e jk j z 4)(A /m )
E (t)RE ejte []
ex4co 2 s 1 (8t0 2 z)ey3c o2 s 18t0 2 z 3 (V/m )
H (t) RH e j t][ e
Ex(z,t)f(zv)t
由麦克斯韦方程式 ex
ey
ez
E
B
x y z t
Ex(z,t) 0
0
第六章 平面电磁波
即
ey
Ex z
H
t
2Hy z2
12H t2y
0
Hy(z,t)g(zv)t
第六章 平面电磁波 沿+z方向传播的均匀平面电磁波的电场强度和磁场强度的表达式:
2E xz(2z,t)122E xt(2z,t)0
(6-4)
此方程的通解为
E x (z ,t) f1 (zt) f2 (zt)
第六章 平面电磁波 图 6-2 向+z方向传播的波
第六章 平面电磁波
在无界媒质中,一般没有反射波存在,只有单一行进方向 的波。如果假设均匀平面电磁波沿+z方向传播,电场强度只有 Ex(z, t)分量,则波动方程式(6-4)的解为
Sav
ReS[]ez
第6章平面电磁波
![第6章平面电磁波](https://img.taocdn.com/s3/m/1c8639d7b90d6c85ed3ac67b.png)
均匀平面电磁波的能量传播速度为
vew SaavvE E 02m 02m /2 / 2
1
vp
第六章 平面电磁波
6.1.3 向任意方向传播的均匀平面波
在直角坐标系oxyz中,我们仍然假设无界媒质中,均匀平面 波沿+z方向传播,电场强度只有x方向的坐标分量Ex(z),那么正 弦均匀平面电磁波的复场量还可以表示为
ez156W/m 2
坡印延矢量的时间平均值:
SavRS e][ez156W/m2
与电磁波传播方向垂直的单位面积上通过的平均功率:
PavSSavdS156W
第六章 平面电磁波
6.2 导电媒质中的平面电磁波
6.2.1 导电媒质中平面电磁波的传播特性
无源、无界的导电媒质中麦克斯韦方程组为
H E j E H j H H 0 E 0
导电媒质的本征阻抗是一个复数,其模小于理想介质的本征 阻抗,幅角在0~π/4之间变化,具有感性相角。这意味着电场强 度和磁场强度在空间上虽然仍互相垂直,但在时间上有相位差, 二者不再同相,电场强度相位超前磁场强度相位。这样磁场强度 可以重写为
H e yE 0e z e yE 0e ae z jz e yE 0e ae z jze j
第六章 平面电磁波
例 6-3 微波炉利用磁控管输出的2.45 GHz的微波加热食品。 在该频率上,牛排的等效复介电常数ε′=40ε0,tanδe=0.3,求:
通常,按σ/ωε的比值(导电媒质中传导电流密度振幅与位移 电流密度振幅之比|σE|/|jωεE|)把媒质分为三类:
电:介 1 ; 不 质良 : 1 导 ;良:体 导 1 体
电介质(低损耗媒质),例如聚四氟乙烯、聚苯乙烯和石英等
材料,在高频和超高频范围内均有 10 2 均匀平面电磁波的相关参数可以近似 为
vew SaavvE E 02m 02m /2 / 2
1
vp
第六章 平面电磁波
6.1.3 向任意方向传播的均匀平面波
在直角坐标系oxyz中,我们仍然假设无界媒质中,均匀平面 波沿+z方向传播,电场强度只有x方向的坐标分量Ex(z),那么正 弦均匀平面电磁波的复场量还可以表示为
ez156W/m 2
坡印延矢量的时间平均值:
SavRS e][ez156W/m2
与电磁波传播方向垂直的单位面积上通过的平均功率:
PavSSavdS156W
第六章 平面电磁波
6.2 导电媒质中的平面电磁波
6.2.1 导电媒质中平面电磁波的传播特性
无源、无界的导电媒质中麦克斯韦方程组为
H E j E H j H H 0 E 0
导电媒质的本征阻抗是一个复数,其模小于理想介质的本征 阻抗,幅角在0~π/4之间变化,具有感性相角。这意味着电场强 度和磁场强度在空间上虽然仍互相垂直,但在时间上有相位差, 二者不再同相,电场强度相位超前磁场强度相位。这样磁场强度 可以重写为
H e yE 0e z e yE 0e ae z jz e yE 0e ae z jze j
第六章 平面电磁波
例 6-3 微波炉利用磁控管输出的2.45 GHz的微波加热食品。 在该频率上,牛排的等效复介电常数ε′=40ε0,tanδe=0.3,求:
通常,按σ/ωε的比值(导电媒质中传导电流密度振幅与位移 电流密度振幅之比|σE|/|jωεE|)把媒质分为三类:
电:介 1 ; 不 质良 : 1 导 ;良:体 导 1 体
电介质(低损耗媒质),例如聚四氟乙烯、聚苯乙烯和石英等
材料,在高频和超高频范围内均有 10 2 均匀平面电磁波的相关参数可以近似 为
电磁场与电磁波第6章、平面电磁波.
![电磁场与电磁波第6章、平面电磁波.](https://img.taocdn.com/s3/m/b0c85ac7b8f67c1cfad6b857.png)
6.2.1 损耗媒质中的平面波场解 在无源的有损耗媒质中,时谐电磁场满足的麦 克斯韦方程组是
~E H E jE j
E jH
H 0
E 0
~ 式中 为复介电常数
~ j
1 j
若沿能流方向取出长度为l,截面为A的圆柱体,如图示。 设圆柱体中能量均匀分布,且 平均能量密度为 wav ,能流密度的平 均值为 Sav ,则柱体中总平均储能为 ( wavAl ),穿过端面 A 的总能量为 (SavA)。若圆柱体中全部储能在 t 时间内全部穿过端面A,则
S
l
A
wavlA l S av A wav A t t
第一项,其相位是 t kz x ,若t增大时z 也随之增大,就可保持为常数,场量值相同,因此, 上式第一项表示向正z方向传播的波。
同理,第二项表示向负z方向传播的波。 用复数形式表示,则式中含因子的解,表 示向正z方向传播的波,而含因子的解表示 向负z方向传播的波。在无界的无穷大空间, 反射波不存在,这里我们只考虑向正z方向 ' E0 0 传播的行波,因此可取 , 于是
E E0 e jkz
将上式代入 到
E0 e jkz E0 e jkz jkE e z 0
E 0 ,可得:
上式表明电场矢量垂直于 e z ,即 E z 0 电场只存在横向分量
E E xm e
j x
e x E yme
j y
2 2 2 21 ( 2 ) 1
2 1 ( ) + 1
为讨论方便起见,假设电场只有x方向分量,因 而电磁波的解为
第6章---- 平面电磁波的反射与折射
![第6章---- 平面电磁波的反射与折射](https://img.taocdn.com/s3/m/d4b8adcf561252d380eb6ef3.png)
t=3T/4,
E1(t) 2Ei0 sin(k1z)
图6.1-2 不同瞬间的驻波
7
§6.1 平面波对平面边界的垂直入射
8
:
§6.1 平面波对平面边界的垂直入射
动
驻 波 电
导垂画 体直 平入
磁 面射
场 波于
振 幅
的理 反想 射
•空间各点的电场都随时间t按正弦规律变化,但是波腹和波节点的位置均固定不变。 •这种波与行波不同,它是驻立不动的,称之为驻波。 •驻波就是波腹点和波节点固定不动的电磁波。
行驻波(既有驻波部分,也有行波部分)。
• 同样,磁场振幅也呈行驻波的周期性变化,磁场的波节点对应于电场的波腹点,
磁场的波腹点对应于电场的波节点。
18
§6.1 平面波对平面边界的垂直入射
(2) 驻波比(电场振幅最大值与最小值之比,VSWR )
S | E |max 1 | R | 1~
| E |min 1 | R | 当 | R | 0 , S=1,无反射波,称为匹配状态,全部入射功率都进入媒质2。
BC
思路:入射场
叠加 反射场
合成场
a) 入射场和反射场关系
取理想介质1 (1 0 )与理想导体2 ( 2 ) 的分界面为z=0平面。
均匀平面波沿z轴方向由媒质1垂直射入媒质2。
BC(边界条件):
电场的切向分量为 0: 存在切向磁场:
nˆ E1 0
nˆ H1 Js
x Ei
Hi
Er y o
1
cos(k1z)
合成场的瞬时值为:
E1 (t )
xˆ 2Ei0
sin(k1z)
c os (t
2
)
xˆ 2Ei0
第六章 平面电磁波的传播
![第六章 平面电磁波的传播](https://img.taocdn.com/s3/m/611b7247336c1eb91a375d68.png)
同理
∂ Ey
2
∂x
2
− µγ
∂ Ey ∂t
− µε
∂ Ey
2
∂t
2
=0
这就是均匀平面波的波动方程。 这就是均匀平面波的波动方程。
返 回 上 页 下 页
第 六 章
6.2 理想介质中的均匀平面波
平面电磁波的传播
Uniform Plane Wave in Perfect Dielectric 6.2.1 波动方程的解及其传播特性
返 回
上 页
下 页
第 六 章
平面电磁波的传播
空间任一点处的电场及磁场能量密度相等) 对于入射波 空间任一点处的电场及磁场能量密度相等
总电磁能量密度
'
2 1 2 1 + + +2 +2 w = ε Ey (x, t) + µ HZ (x, t) = ε Ey = µ HZ 2 2
入射波功率流密度
+ + +
第 六 章
第6章 平面电磁波的传播 章
Plane Wave Propagation
平面电磁波的传播
序 电磁波动方程及均匀平面波 理想介质中的均匀平面波 导电媒质中的均匀平面波 平面波的极化 平面波的反射与折射 平面电磁波的正入射、 平面电磁波的正入射、驻波
返 回 下 页
第 六 章
6.0 序 Introduction
+ z − z
x x Ey (x, t) = E (x, t) + E (x, t) = f1(t − ) + f2 (t + ) v v
E + ( x, t ) y
H z+ ( x, t )
∂ Ey
2
∂x
2
− µγ
∂ Ey ∂t
− µε
∂ Ey
2
∂t
2
=0
这就是均匀平面波的波动方程。 这就是均匀平面波的波动方程。
返 回 上 页 下 页
第 六 章
6.2 理想介质中的均匀平面波
平面电磁波的传播
Uniform Plane Wave in Perfect Dielectric 6.2.1 波动方程的解及其传播特性
返 回
上 页
下 页
第 六 章
平面电磁波的传播
空间任一点处的电场及磁场能量密度相等) 对于入射波 空间任一点处的电场及磁场能量密度相等
总电磁能量密度
'
2 1 2 1 + + +2 +2 w = ε Ey (x, t) + µ HZ (x, t) = ε Ey = µ HZ 2 2
入射波功率流密度
+ + +
第 六 章
第6章 平面电磁波的传播 章
Plane Wave Propagation
平面电磁波的传播
序 电磁波动方程及均匀平面波 理想介质中的均匀平面波 导电媒质中的均匀平面波 平面波的极化 平面波的反射与折射 平面电磁波的正入射、 平面电磁波的正入射、驻波
返 回 下 页
第 六 章
6.0 序 Introduction
+ z − z
x x Ey (x, t) = E (x, t) + E (x, t) = f1(t − ) + f2 (t + ) v v
E + ( x, t ) y
H z+ ( x, t )
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
一维电磁波,设电场仅为z的函数:
∂2Ex ∂z 2
−1 υ2
∂2Ex ∂t 2
=0
此方程的通解为
Ex ( z, t)
=
f
(t
−
z υ
)
+
f
(t
+
z υ
)
f ( t- z / v ) f ( t- z / v )
图 7-1 向+z方向传播的波
1
无界媒质中,一般没有反射波存在,只有单一行进方向的波。 假设平面波沿+z方向传播,只有Ex(z, t)分量,方程式的解
旋圆极化波 其它情况是椭圆极化波。
例1:试求下列均匀平面波的极化方式和传播方向。
(1) E = ex Em sin (ωt − kz ) + ey Em cos (ωt − kz )
(2) E = ex E0e− jkz − ey jE0e− jkz
(3)
E
=
ex
Em
sin
⎛⎜⎝ ωt
−
kz
+
π 4
入射波和反射波的形式
Ex
=
E e j(ωt−kz) 0
+
E e' j(ωt+kz) 0
自由空间:
∂Ex = ∂z
Ex
=
E e j(ωt−kz) 0
− jkE0e j(ωt−kz) = −μ
∂H ∂t
y
= − jωμH y
Hy =
E0
e = E e j(ωt−kz)
0 j(ωt−kz)
μ /ε
η
η具有阻抗的量纲,单位为欧姆(Ω),与媒质参数有关,称为媒
(3) 其它情况下,比如,取
Eym / Exm = 2, ϕx − ϕy = ϕ = π / 2
Ex (0,t ) = Exm cos (ωt + ϕx )
则:
Ey
(
0,
t
)
=
2Exm
cos
⎛ ⎜⎝
ωt
+
ϕx
−
π 2
⎞ ⎟⎠
=
2Exm
sin
(ωt
+
ϕx
)
⎛ ⎜ ⎝
Ex (0,t )
Exm
⎞2 ⎟ ⎠
(3) 与电磁波传播方向垂直的单位面积上通过的平均功率。
解: (1)
vp =
1= με
c = 3×108 = 108 m / s
μrε r
9
λ = vp = 1m f
k = ω με = ω = 2π vp
rad / m
η = μ = η ur = 120π 1 = 40π Ω
ε
ε 0 r
9
(2) H
•两个彼此正交,时间相位相差90o,幅度相等的线极化波,
图7-3 理想介质中均匀平面电磁波的电场和磁场空间分布
2
正弦均匀平面电磁波的等相位面方程为
ωt − kz = cons(t. 常数)
相速度:
υp
=
dz dt
=
ω k
=
1 με
均匀介质中,传播速度为 常数,非色散波。
c = 1/ μ0ε0 ≈ 3 ×108 m / s
群速度:
υg
=
dω dk
空 间 相 位 kz 变 化 2π 所 经 过 的 距 离 称 为 波 长 , 以 λ 表 示 。 有
ϕx −ϕy = π / 2
α = (ωt +ϕx )
y
α
x
y E
传播方向 x
λ /2
y
x
0
z
矢端轨迹是圆,则该电磁波称为圆极化波
矢端的旋转方向与电磁波传播方向成右手螺旋关系, (沿着传播方向观察)称为右旋圆极化波
4
ϕx −ϕy = −π / 2 α = − (ωt + ϕx )
y x
α
矢端的旋转方向与电磁波传播方向成左手螺旋关系, 称为左旋圆极化波
=
Re[ S ] 已知无界理想媒质(ε=9ε0, μ=μ0,σ=0)中正弦均 匀平面电磁波的频率f=108 Hz, 电场强度
( ) E
=
ex
4e−
jkz
+
−
ey 3e
jkz +
jπ 3
V /m
试求:
(1) 均匀平面电磁波的相速度vp、波长λ、相移常数k和波阻抗 η;
(2) 电场强度和磁场强度的瞬时值表达式;
cos(2π
×108t
−
2πz
+
π) 3
+
ey
1 10π
cos
2π ×108t −2πz
(V /m)
(3)复坡印廷矢量:
S
=
1 2
E
× H*
=
1 2
⎡ ⎢ex 4e− jkz ⎢⎣
+
e
y
3e
−
j⎛⎜⎝
kz
−π 3
⎞ ⎟⎠
⎤ ⎥
×
⎡ ⎢
−e
x
⎥⎦ ⎢⎣
3 40π
e j⎛⎜⎝
kz
−π 3
⎞ ⎟⎠
+
ey
1 10π
+
⎛ ⎜ ⎝
Ey (0,t )
2Exm
⎞2 ⎟ ⎠
=
1
矢端轨迹是椭圆,则该电磁波称为椭圆极化波;
2. 极化的判断
1)沿+z方向传播的均匀平面波:
找出x,y分量的振幅和初相位, 若等相或反相则是线极化波 若振幅相等,若 Ex 分量超前 Ey 90度,则是右
旋圆极化波 若振幅相等,若 Ex 分量落后 Ey 90度,则是左
§6.9 电磁波极化特性的工程应用
§6.1 无耗媒质中的平面电磁波
无耗媒质意味着描述媒质电磁特性的电磁参数满足如下条件:
σ=0, ε、μ为 实常数。无 源意味着无外加场源,即ρ=0, J无=0耗。媒质中齐次波动方程的均匀平面波解
∇× H = ε ∂E ∂t
∇× E = − ∂B ∂t
∇⋅B =0
∇⋅D =0
E = Ex2 (0,t ) + Ey2 (0,t ) = Ex2m + Ey2m cos (ωt +ϕ )
合成电场与+x的夹角为
α
=
⎛ arctan ⎜
⎝
Ey Ex
⎞ ⎟ ⎠
=
⎛ arctan ⎜
⎝
Eym Exm
⎞ ⎟ ⎠
=
常数
若 ϕx − ϕy = ±π ,平面z = 0 上,合成电场的模为
E=
∇×∇ ×
E
= ∇×
(−μ
∂H ∂t
)
=
−μ
∂ ∂t
∇
×
H
∇×H = ε ∂E ∂t
∇×∇×
E
=
∇(∇ ⋅ E)
− ∇2 E
=
−με
∂2 E ∂t 2
∇2 E
−
με
∂2 E ∂t 2
=
0
∇⋅D = 0
∇2 H
− με
∂2 H ∂t 2
=0
∇2 E
−
με
∂2 E ∂t 2
=
0
反映了交变电磁场的相互关系及与源的关系,揭示电磁场运动规
E = exEx ( z)
x
z y 图 7-2 均匀平面电磁波的传播
§6.2 均匀平面波的传播特性
E = ex Ex H = e y H y TEM 波
∂2Ex ∂z 2
−1 υ2
∂2Ex ∂t 2
=0
∂2Ex ∂z 2
+ k2Ex
=0
k2=ω2με
亥姆霍兹方程
Ex = E0e− jkz + E0' e jkz
Ex (0,t ) = Em cos (ωt + ϕx )
Ey
(
0,
t
)
=
Em
cos
⎛ ⎜⎝
ωt
+
ϕx
∓
π 2
⎞ ⎟⎠
=
±
Em
sin
(ωt
+
ϕx
)
合成电场的模为:E = Ex2 (0,t ) + Ey2 (0,t ) = Em
合成电场与+x的夹角为
α = arctan ⎡⎣± tan (ωt +ϕx )⎤⎦ = ± (ωt +ϕx )
• 两个彼此正交,时间相位相同的极化波,其合成仍为 线极化波。 cosθ,sin θ是什么?
E = ex E0 cosθ + e y E0 sinθ = ex Ex0 + e y Ey0
•线极化波可以由旋转方向相反的两个相同的圆极化波
( ) 构成。 EU.L = ex + jey + (ex − jey ) (2)圆极化波的构成
可见,表示沿 +z 方向传播的波。
电场与磁场的关系
E( z,t ) = exE0 cos(ωt − kz +ϕx )
H
(
z,t
)
=
ey
1 η
E0
cos
(ωt
−
kz
+
ϕx
)
电场强度、磁场强度和传播方向相互垂直,且
E × H = ez
电场强度和磁场强度的振幅比
E H =η
电场和磁场同步(相位一致)
5
3. 极化波的合成与分解