电磁学课件第八章

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计算电磁学-第八章-矩量法概述

计算电磁学-第八章-矩量法概述

16 16
对于一维问题,如图2所示,假定函数的定义域 为 0 χ 1 ,将定义域分成 M 个宽度相同的子区 间,每个子区间的宽度为 n (n 1, 2, , M ),其中
n 1/ M
17 17
则脉冲基函数为
1(当x位于xn内) Pn ( x) 0(当x不在xn内)
B an 是 M 1 阶矩阵, 矩阵K mn 是 M M 阶矩阵, 是 M M 阶矩阵。
mn
Bmn (Wm N n ) d

9 9
所以矩量法利用基函数和权函数将最初 的本征值问题(式(6.1-1))转换成了矩 阵的本征值问题(式(6.1-6)),通过求 解矩阵方程可到近似解。 [a ] 有非零解,其系 为使矩阵方程(6.1-6) Kmn ] -[ Bmn ] 的行列式必须为零,即 数矩阵 [ det(K mn Bmn ) 0 (6.1-7)
K mn Wm , LN n


(r rm )LN n d
LN n (r rm )
Bmn (Wm , N n ) N n (r rm )
20 20
•例2求表示在图5中的微带片状电容器的电容。
解 设地为电位参考点,加在微带片上的电压 为 U ,根据电容的定义,微带片的电容为:

将本征函数近似表示成
a an N n
n 1
11 11
M
选定基函数和权函分别为 n N n x(1 x )
Wm x(1 x m )
将选定的基函数和权函数代入式(6.1-6) 其中:[ K mn ][an ] [ Bmn ][an ]
K mn
2 d m n χ (1 χ ) χ (1 ) d χ 2 0 dχ mn m n 1 1

大学物理《电磁学》PPT课件

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电场性质
对放入其中的电荷有力的作用 ,且力的方向与电荷的正负有 关。
磁场性质
对放入其中的磁体或电流有力 的作用,且力的方向与磁极或
电流的方向有关。
库仑定律与高斯定理
库仑定律
描述真空中两个静止点电荷之间的相互作用 力,与电荷量的乘积成正比,与距离的平方 成反比。
高斯定理
通过任意闭合曲面的电通量等于该曲面内所包围的 所有电荷的代数和除以真空中的介电常数。
当导体回路在变化的磁场中或导体回路在恒定的磁场中运动时
,导体回路中就会产生感应电动势。
法拉第电磁感应定律公式
02
E = -n(dΦ)/(dt)。
法拉第电磁感应定律的应用
03
用于解释电磁感应现象,计算感应电动势的大小,判断感应电
动势的方向。
自感和互感现象分析
自感现象
当一个线圈中的电流发生变化时 ,它所产生的磁通量也会随之变 化,从而在线圈自身中产生感应 电动势的现象。
程称为磁化。随着外磁场强度的增大,铁磁物质的磁感应强度也增大。
03
铁磁物质的饱和现象
当铁磁物质被磁化到一定程度后,其内部磁畴的排列达到极限状态,此
时即使再增加外磁场强度,铁磁物质的磁感应强度也不会再增加,这种
现象称为饱和现象。
04
电磁感应与暂态过程
法拉第电磁感应定律及应用
法拉第电磁感应定律内容
01
06
现代电磁技术应用与发展趋势
超导材料在电磁领域应用前景
超导材料的基本特性:零电阻、完全抗磁性
超导磁体在MRI、NMR等医疗设备中的应用
超导电缆在电力传输中的优势及挑战
高温超导材料的研究进展及潜在应用
光纤通信技术发展现状及趋势

w第8章电磁感应PPT课件

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a dx
Ox
X
d
dt
0a dI ln 2 0a dv(t) ln 2
2 dt
2 dt
i(t)
0a
dv(t) ln 2
R 2R dt
8-2 动生电动势的计算
一.动生电动势
如图10-2所示
f
e
v
B
电荷积累停止,ab b“+”
Fe f 时 两端形成稳定的电
势差 非静电场强: Ek
0 Iv
2
ln
ab ab
方向N→M
UM
UN
MN
0Iv ln
2
ab ab
例2/171 如图所示,两个半径分别为R和r的同轴圆形线圈相距x,且
R r, x R 。若大线圈通有电流而小线圈沿x轴方向以速率v
运动,试求 x=NR时(N为正数)小线圈回路中产生的感应电动势
的大小。
B
0 IR 2
2( R 2
第8章 电磁感应与电磁场 (Electromagnetic Induction)
电磁感应现象的发现是电磁学发展史上的一个重要 成就,它进一步揭示了自然界电现象与磁现象之间的 联系。
在理论上,它为揭示电与磁之间的相互联系和转化 奠定实验基础,促进了电磁场理论的形成和发展;
在实践上,它为人类获取巨大而廉价的电能开辟了 道路,标志着一场重大的工业和技术革命的到来。
第8章 电磁感应(electromagnetic induction )
A
一.电磁感应现象 1) B不变 S变化 (导体回路中一
部分切割磁力线)
B
有电流
2) S不变 B变化(各种原因)
有电流
3) B不变 S不变 B和S之间夹角变化

大学物理第8章 电磁感应定律2课时PPT课件

大学物理第8章 电磁感应定律2课时PPT课件

Ii
i R
1 R
dΦ dt
(变化快慢)
3)t t2t1时间内,流过回路的电荷
q
t2 t1
Idt
R 1Φ Φ 12dΦ R 1(Φ 1Φ 2)(变化量)
第八章 电磁感应
4) 感应电动势的方向
i
dΦ dt
B
人为规定回路L方向:
B与回路成右螺旋,则 Φ0 L
反之, Φ 0
N
d Φ Φ (t d t) Φ (t)
回路所围面积的磁通量发
生变化时,回路中会产生
感应电动势,且感应电动
势正比于磁通量对时间变
化率的负值.
i
k
dΦ dt
国际单位制
i
伏特
Φ 韦伯
第八章 电磁感应
B
A
i
i
N
k 1
i
dΦ dt
讨论:
第八章 电磁感应
1)闭合回路由 N 匝密绕线圈组成
i
d
dt
N d dt
磁通匝数(磁链)

2)若闭合回路的电阻为 R ,感应电流为
线路; (3)钳形安培表测回路中交流电大小; (4)感应线圈使低压直流电变为高压脉冲,形
成高压放电,用于点火装置等; (5)电焊机利用互感产生低压大电流熔化金属进
产生感生电动势的非静电场
感生电场
麦克斯韦假设 变化的磁场在其周围空间激发一
种电场, 这个电场叫感生电场 Ek。
闭合回路中的感生电动势
i
dΦ LEkdl dt
d
ΦSB i dSLE kdlL E k dS l B tdd tS SBdS
第八章 电磁感应
感生电场和静电场的对比

电磁学PPT课件8磁场的源(ppt文档)

电磁学PPT课件8磁场的源(ppt文档)


Idl

R
r
dB


o
x
*P x
dB 0

Idl r2
dBx
0

I cosdl
r2
cos R
r
B 0I
4
cosdl
l r2
B

0I R 4 r3
2R
dl
0
B

0IR 2
2(x2 R2)3/ 2
r2 R2 x2
I
R
o
x
B
* P
x
B
本章重点:
1. 通过磁场的高斯定律和安培环路定律,能够正确 认识磁场的基本性质,即磁场是一个“无源”的 非保守力场,磁感应线是无头无尾的涡旋线。
2. 会用磁场叠加原理对磁场的分布特征进行分析, 并掌握用毕奥-萨伐尔定律和安培环路定理计算磁 场的两种基本方法。
8.1 毕奥-萨伐尔定律
1. 电流元的磁场
dB 0 4
Idl er r2
r sin
dB
O•
大小:dB 0 4
Idlsin
r2
注:电流元的磁感线是圆心 在电流元轴线上的同心圆。
与库仑场强公式对比
库仑场强公式:
1 dq
dE 4 0 r 2 er
对比记忆
毕奥-萨伐尔定律:
dB
0 4
Idl er r2
第八章 磁场的源
主要内容:运动电荷(包括电流)产生磁场的规律。
基本要求:
1. 理解毕奥-萨伐尔定律,理解磁场叠加原理,并 会用这两个原理计算简单形状下电流的磁场。
2. 掌握磁场的高斯定律(即磁通连续定理)和安培 环路定理。

大学物理《电磁学》PPT课件

大学物理《电磁学》PPT课件

大学物理《电磁学》PPT课件•电磁学基本概念与原理•静电场中的导体和电介质•恒定电流及其应用•磁场性质与描述方法•电磁感应原理及技术应用•电磁波传播特性及技术应用目录CONTENTS01电磁学基本概念与原理电场强度描述电场强弱的物理量,其大小与试探电荷所受电场力成正比,与试探电荷的电荷量成反比。

静电场由静止电荷产生的电场,其电场线不随时间变化。

电势与电势差电势是描述电场中某点电势能的物理量,电势差则是两点间电势的差值,反映了电场在这两点间的做功能力。

欧姆定律描述导体中电流、电压和电阻之间关系的定律。

恒定电流电流大小和方向均不随时间变化的电流。

静电场与恒定电流磁场磁感应强度磁性材料磁路与磁路定律磁场与磁性材料由运动电荷或电流产生的场,其对放入其中的磁体或电流有力的作用。

能够被磁场磁化并保留磁性的材料,分为永磁材料和软磁材料。

描述磁场强弱的物理量,其大小与试探电流所受磁场力成正比,与试探电流的电流强度和长度成反比。

磁路是磁性材料构成的磁通路径,磁路定律描述了磁路中磁通、磁阻和磁动势之间的关系。

描述变化的磁场产生感应电动势的定律。

法拉第电磁感应定律描述感应电流方向与原磁场变化关系的定律。

楞次定律描述磁场与变化电场之间关系的定律。

麦克斯韦-安培环路定律由变化的电场和磁场相互激发而产生的在空间中传播的电磁振荡。

电磁波电磁感应与电磁波麦克斯韦方程组及物理意义麦克斯韦方程组由四个基本方程构成的描述电磁场基本规律的方程组,包括高斯定理、高斯磁定理、法拉第电磁感应定律和麦克斯韦-安培环路定律。

物理意义麦克斯韦方程组揭示了电磁现象的统一性,预测了电磁波的存在,为电磁学的发展奠定了基础。

同时,该方程组在物理学、工程学等领域具有广泛的应用价值。

02静电场中的导体和电介质导体在静电场中的性质静电感应当导体置于外电场中时,导体内的自由电子受到电场力的作用,将重新分布,使得导体内部电场为零。

静电平衡当导体内部和表面的电荷分布不再随时间变化时,称导体达到了静电平衡状态。

第八章电磁感应电磁场

第八章电磁感应电磁场
3、了解自感系数和互感系数的定义及其物 理意义并能作出计算;
4、了解磁场能量密度的概念
第八章 电磁感应 电磁场
上页 下页 首页 目录
物法拉第电磁感应定律 自感和 互感
2、难点:感生电动势的计算、自感和互 感的计算
第八章 电磁感应 电磁场
上页 下页 首页 目录
物理学
第五版
第八章
电磁感应 电磁场
第八章 电磁感应 电磁场
上页 下页 首结页束放结映束
物理学
第五版
本章目录
8-0 教学基本要求
8-1 电磁感应定律
8-2 动生电动势和感生电动势
8-3 自感应和互感应
8-4 本章小结
第八章 电磁感应 电磁场
上页 下页 首页 结束
物理学
第五版
教学基本教求
1、了解电磁感现象产生的原因; 2、掌握法拉第电磁感应定律及楞次定律, 理解动生电动势及感生电动势的概念和并 掌握计算两种电动势的方法;

电磁学PPT课件

电磁学PPT课件
开始
安培定则:用右手握螺线管,四指弯向螺线管中 电流的方向,大拇指所指的方向为螺线管的N极20年10月2日
4
1、通电螺线管的周围存在着磁场,其磁感 线的分布与条形磁体的十分相似。
2020年10月2日
5
通电螺线管有N、S极?
2020年10月2日
返回6
判断通电螺线管的N、S极
汇报人:XXX 汇报日期:20XX年10月10日
9
触接
2020年10月2日
1
8、2 电生磁
一、奥斯特的发现
1、通电导体周围存在磁场,既电流的磁效应。
2、通电导体周围磁场的方向与电流的方向有关。
2020年10月2日
2
二、通电螺线管的磁场
1、通电螺线管的周围存在着磁场,其磁感 线的分布与条形磁体的十分相似。 2、通电螺线管的极性与电流方向有关吗? 观察下面实验,判断通电螺丝管的N、S极。
2020年10月2日
7
给螺线管通电时小磁针处于静止状态,判断 此时小磁针的N、S极
2020年10月2日
返回 8
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大学物理第八章

大学物理第八章

x
2º 当 x = 0时,圆心处 半圆环圆心处 B =
B=
μ0 I
μ0I
2R
L
R α
4R
弧长L的圆心处
B
=
μ0 I ( L) 2R(2π R)
=
μ0 Iα 4π R

x >>R 时
B
=
μ0 IR 2
2x3
=
μ0 IS 2π x3

比较电偶极子延长线上
EBvr ==2πμ2επ0pr0prxxm33
∫ ∫ 解:
Φ=
v B

v dS
=
d +a Iμ0 bdr
s
d 2πr
= Iμ0b lnr 0.1+0.1

0.1
= Iμ0b ln 2 2π
= 2.77 ×10−7Wb
EF
Ir b
H
d
aG
20
第4节 安l路r 正=定负μ理0规∑定Ii :内线电积B流分沿强等任度于意代穿闭数过合和闭曲的合线曲μL0线的倍
r dB
=
μ0 4π
r Idl
×
err
r2
其中 μ0 = 4π ×10−7 Tm/A
r Idl
α
rr
.P
×
真空中
I
的磁导率
6
dBr =
μ0 4π
Idlr× err r2
毕 — 萨定律
长为L的载流导线, 在P点的总磁感应强度
r Idl
α
rr
.P
×
矢量迭加得
r B
=

μ0 4π
r Idl
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20 dt
0
dt
1
0r 2
r 2 d r 2
dt
1 C
q
dq dt
d dt
q2 2C
h
1。利用第二章§2 习题9和§3习题7的结果证明:在真空中
v c. 沿平行双线传输线传播的电磁波速度
平行导线之间的 单位长度电容为:c* 0 .
ln d a
平行导线之间的 单位长度的自感:L* 0 ln d a
k
2
f
t
t 2
dt 2
d 2ix
dx2
k
2ix
得:f ( A) A~e jt
it B sin n x
l
n 1,2,3...
再由 U L* i jL*~i 积分得:
x
t
U~
I~0 L*
j
l
n
cos n
l
xe jt
U~0
cos n
l
xe jt .
3。上题中若传输双线两端短路,情况如何?
求证:电磁场通过表面输入导线的功率
功率 I 2R.
E
H
I
d
等于焦耳热
由安培环路定理求解边界处
H 2r I
-
-
H I
-
2r
侧面处的能流密度s
E
H
-
由导体内E U s E H U I
-
l
l 2r
从侧面处流进总能量
s 2r l U I 2r l UI IR I I 2R. l 2r
(1)根据p E 2 0 4R2知:
u0
1
E2
p
4R 2
u0
0
4
106
4 3.14107
4 3.14 202 4 8.851012
2.72(V / m)
(2) H 2
p
4R 2
4
0 0
E2
0 0
2.72
8.85 1012 4 3.14107
7.33103( A / m)
4。设图8—19b或c中圆柱形导线长为l,电阻为R,载有电流强度I。
e
t
ds
t
ds
t
q
i I0R(t )
板间距中心r处 : B
B 2r u0
Ii
u0
ja
r 2
u0
Ia
R 2
r 2
B
u0Id r
2R 2
u0ir
2R 2
峰值B0
/ m)
8.4
H 2 s 60 1.91102 ( A / m) E 2 7.29
2。目前我国普及型晶体管收音机的中波灵敏度约为1 毫伏/米。设这收音机能清楚地收听到一千公里远某电 台的广播,假设该抬的发射是各向同性的,并且电磁 波在传播时没有损耗,问该台的发射功率最少有多大。
电台发射功率:
若短路,则满足波动方程,满足电压波动方程为:
2U x 2
Lc
2U t 2
0.
(再利用分离变量解之)
设U x,t U x f t 代入上式得:
{ d2f dt 2
k2
Lc
f t 0
d 2U1 dx2
k
2U1 ( x)
0
令 k
Lc
可得解为: f t Asint 0 利用边界条件:U1 |x0 0.得1 0
(d a).
代入平行双线传输的电磁波 v c.
切有数学物理方法导出的波速: v 1 1 c.
L*c*
00
l 2。利用电报方程证明:长度为 的平行双线(损耗可以忽略)两
端开起时电压和电流分别形成如下形式的驻波:
} U~
U~0
cos
px
l
e
jpt
,
I~
I~0
sin
px
l
e jpt ,
(p=1,2,3。。。)而谐振角频率为 p
U~0
coskx
e
jt
U~
U~0
c
os
2n
2l
1xe
jt
.
2。设电荷在半径为R的圆形平行板电容器极板上均匀分布,且
边缘效应可以忽略。把电容器接在角频率为 的简谐交流电路
中,电路中的传导电流为I0(峰值),求电容器极板间磁场强度 (峰值)的分布。
解: 板间的位移电流
Id
jd ds
p ds t
Lc
2I t 2
0.
同上述讨论:I I1x f t
可得:{
f x I1x
Asint B sink x
0 1
同理可得复解:
I~ I~1
~ f
I~0
sin
kx
e(
jt 0 )
I0 sin kx e jt
0 0
上式代入电极微分方程:U L I 0 得:U~
由于 U~x|xI~l cI~o0sckoxsx20n,2lk1tx2en2jlt .1.
l
p
. L*c*
电压,电流的波腹和波指出节的位置,以及波长的大小。[提示:假设电报方程的
解是入射波和反射波的叠加,利用两端的边界条件确定驻波的谐振频率。]
解:由电报方程满足的波动方程:2I L*c* 2I 0. (参照数学物理方法)
{ 用分离变量
法令I i(x) f (t)
L*c*
d
2
f
t
x 2
1。太阳每分钟垂直射于地球表面上每平方厘米的能量约为2卡
(1卡 4.2焦耳),求地面上日光中电场强值
s 0 E 2 u0 H 2 E 2 H 2
u0
0
E 2 4 u0
0
s
(
4 3.14107 8.851012
)
(
8.4 60
)
1 2
7.29(V
p s 4R2 Em2 in
0 4R2
u0
(103 )2
8.85 1012 4 3.14107
4 3.14(106 )2
3.3104 (W )
3。设100瓦的电灯泡将所有能量以电磁波的形式沿各方向 均匀地辐射出去,求:
(1)20米以外的地方电场强度和磁场强度的 方均根值;
(2)在该处理想反射面产生的光压。
E内 S内
H
- S外
-
-
E外
-
5。附图是一个正在充电的圆形平行板电容器,设边缘效应可以忽略i ,
且电路是似稳的。求证:
(1)坡印廷矢量 S E H 处处
S
与两极板间圆柱形空间的侧面垂直;
S
(2)电磁场输入的功率 E H d
2等1C于电ddqt容22 器, 式内中静电C能是的电增容加量率,,q是即极板上的电量。S
{ U1x Bsinkx1
得特解:U1x B
复形式特解:U~
sin n
U~l 1
x.
x
~f t
U~0
sin
n
l
U1 |xl 0.得kl n
k n
l
e jt0
n 1,2,3...
4。上题中,若传输双线一端开启,一端短路,情况若何?
可由电极方程再求导得电流的波动方程。 2 I x 2
S
S
S iS
(1)由于垂直两板面,而H由位移电流均匀分布,故H方向平行
两板而且在以中心轴为同心圆的圆周切向方向。故
方向总垂直柱形空间侧面。
EH
S
(2) r 2 d
H dt
r
d
2r 2 dt
E 0
S E H EH
r
d
20 dt
从侧面流进功率 p S 2r h r d 2r h r 2 h d
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