简述固体的能带理论
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简述固体的能带理论
晶体中电子所能具有的能量范围，往往形象地用能带理论表示。
各种晶体能带数目及其宽度等都不相同。
相邻两能带间的能量范围称为“带隙”或“禁带”。
完全被电子占据的能带称“满带”。
满带中的电子不会导电；完全末被占据的称“空带”；部分被占据的称“导带”。
导带中的电子能够导电；价电子所占据的能带称“价带”。
能带理论可以解释固体中导体、半导体、绝缘体三大类区别的由来。
一般常见的金属材料，因为其传导带与价带之间的“带隙”非常小，在室温下电子很容易获得能量而跳跃至传导带而导电。
而绝缘材料则因为能隙很大，电子很难跳跃至传导带，所以无法导电。
一般半导体材料的能隙约为1 至3 电子伏特，介于导体和绝缘体之间。
因此只要给予适当条件的能量激发，或是改变其带隙之间距，此材料就能导电。
;晶体中电子所能具有的能量范围，往往形象地用能带理论表示。
各种晶体能带数目及其宽度等都不相同。
相邻两能带间的能量范围称为“带隙”或“禁带”。
完全被电子占据的能带称“满带”。
满带中的电子不会导电；完全末被占据的称“空带”；部分被占据的称“导带”。
导带中的电子能够导电；价电子所占据的能带称“价带”。
能带理论可以解释固体中导体、半导体、绝缘体三大类区别的由来。
一般常见的金属材料，因为其传导带与价带之间的“带隙”非常小，在室温下电子很容易获得能量而跳跃至传导带而导电。
而绝缘材料则因为能隙很大，电子很难跳跃至传导带，所以无法导电。
一般半导体材料的能隙约为1 至3 电子伏特，介于导体和绝缘体之间。
因此只要给予适当条件的能量激发，或是改变其带隙之间距，此材料就能导电。