第6章-辐射测量的基本仪器
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有精确的轴向距离刻度和标尺
2021/3/24
2
6.1光度导轨
有精确的轴向距离刻度和标尺;
1）可使部件之间轴向相对位置对准,并在其相对移动时保持对准关系;
2）精确确定测量部件之间的轴向距离。
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3
6.1光度导轨
光度导轨的主要功能:
使两个或多个部件之间轴向的相对位置对准,并在其 相对移动时保持对准关系。
②球内壁是中性均匀漫射面,对各种波长 的入射光线具有相同的漫反射比
③球内没有任何物体,光源也看作只发光 而没有实物的抽象光源
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13
6.2 积分球
2021/3/24
14
理想积分球
积分球（光通球或球形光度计）结构: ①内部空的完整球壳,内壁涂白色的漫射层 ②球直径按待测灯尺寸和功率大小而定,直径
2021/3/24
11
6.2 积分球
图4-7 积分球内任一面元 的直射辐照度
2021/3/24
E2与面元2在球内的 位置无关,即球内任 一面元发出的福通量 在球内各内表面形成 的辐照度值正好等于 该辐射通量除以球的 内表面面积。
12
理想积分球
理想积分球的条件:
①积分球的内表面为一完整的几何球面, 半径处处相等
保持轴向对准
光度导轨的特点是其它方法(如加中性密度滤光片 改精变确光地阑确孔定径测等量)部不件能之或间不的能轴精向确距实离现,以的便。用由辐于照在度 光平度方导反轨比上定调律节连的续参、数精是确距地离改变,不某会一改平变面光处源的的辐光照 谱分布(不考虑中间大气的影响),而一般加入光阑 等度很(照难度同)时。做到精确又连续可调。
图6-8 窗的位置及影响
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图6-9 某定标积分球出射窗口的辐亮度相对分布
24
典型的积分球
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25
恒温积分球
➢直径: 1.5m、2.0m ➢球内控温精度（与球 心在同一水平面并距球 壁约10cm处的球内空气 温度）:±1℃
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可旋转积分球
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孔,第i个孔的反射比为i,开口面积和球内表面 积之比称为开口系数fi。故积分球壁的平均反 射比
n
n
(1 fi) i fi
i0
i0
图6-6 积分球内任一 点的辐照度
E 0 d E 0 4 E R 02s d A 4 E R 02 4R 2E 0
式中,s是积分球内表面面积的总和。
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n
fi 0,
i0
E 4R2 1
由于光辐射探测器是对辐照度的响应,当它放在球内某一表面处时,其输
出信号值就能表示入射到积分球内的辐射通量值;而当光源在球内时,该信
号值表示光源在4立体角内的总辐射通量。
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6.2 积分球
使用注意事项:
球内有遮挡屏和物(如光源等)会使积分球实际工作状况偏 离理想球。增大球的尺寸,可相对地减少遮蔽屏和物的影 响。遮蔽屏应当涂上和积分球内表面相同的涂层材料。
相对距离误差
在光度导轨上测量时,光源至待测平面的最近工作距离取
决于用平方反比定律计算辐照度的允许误差,可根据允许
的相对距离误差和光源的尺寸确定最近工作距离。
要使距离引起的辐照度测量误差小于0.2%,由辐照度和
距离的平方关系,则理论上距离测量误差就应小于0.1%,
实际距离测量精度就应好于0.05％,即1m测量距离的距
工作谱段内, 色散值随波长的增大而增加。当单色仪工作在相当宽谱段
范围内时, 需更换不同材料的棱镜。
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6.3.1 棱镜单色仪
主要性能指标:
角色散
角色散表示色散元件分开不同波长辐射能的能力。 对于棱镜,角色散为
d t dn
d a0 d
式中,t是三角形棱镜底边尺寸,a0是沿缝高方向光束的口
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6.3 单色仪
单色仪用来将具有宽谱段辐射的光源分成一系 列谱线很窄的单色光,因而它既可作为一个可调 波长的单色光源,也可作为分光器。
单色仪是利用色散元件(棱镜、光栅等)对不 同波长的光具有不同色散角的原理,将光辐射能 的光谱在空间分开,并由入射狭缝和出射狭缝的 配合,在出射狭缝处得到所要求的窄谱段光谱辐 射。
离误差小于0.5mm。更近的测量距离要求距离精度更高,
故建议实际使用上测量距离至少应大于0.5m。
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图6-1 距离规
要保持待测表面的距离指标在同一垂直平面内,或者有
一已知的精确距离。
一般可用一专用的距离规(图6-1)。图中l是两孔垂直细
丝的连线到尖端A的距离,可精确测定。当两细丝的连线和
LA EA/
球内表面某一面元dA上的辐照度dE0为
d A d Add
d E 04R 2L A4R 2
d A4R 2
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图6-6 积分球内任一 点的辐照度
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6.2 积分球
入射辐射通量经表面A漫射在dA上的一次漫
射辐照度
E 0dE 04R 2d 4R 2
图6-6 积分球内任一 点的辐照度
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图6-2 光度导轨上标定待测光源的装置
图6-3 Lummer - Brodhun 目视光度计的结构
图6-4 光度计两侧反差随 LA/LB的曲线
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6.2 积分球integrating sphere
中文名称:积分球 英文名称:integrating sphere 定义:光度测用的中空球体。在球的内表面涂有无波长选择性的(均 匀)漫反射性的白色涂料。在球内任一方向上的照度均相等。
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6.3.1 棱镜单色仪
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6.3.1 棱镜单色仪
单色仪工作的谱段范围主要取决于棱镜所用材料及其色散值,棱镜 的色散值应尽可能大,
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6.3.1 棱镜单色仪
图6-11 可见谱段色散材料 的色散曲线
图6-12 红外谱段色散材 料的色散曲线
在可见谱段,玻璃的色散值随波长λ的增大而减小;在红外谱段材料的
D=1m、2m、3m等 ③球壁上开一小窗口,其直径d∝r(灯的尺寸） ④球上开一个小门,或打开个口方便装取灯,有
接线架、灯头、挡屏等
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6.2 积分球
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6.2 积分球
设有一束入射辐射通量照在积分球内表面A上(如图6-6), 这里分析 不在A处的某一表面元dA上的辐照度值E。当积分球内壁涂以反射 比为具有朗伯漫射特性的涂料,表面A上某一面元dA的反射辐亮度LA 和它的辐照度EA之间存在着关系:
涂层
当积分球工作在中远红外谱段时,由于硫酸钡等在波长大于
2.5m时, 反射比下降很快,因此用作涂层材料性能较差。硫是
一 种 较 理 想 的 红 外 漫 射 材 料 , 在 3~12m 的 平 均 反 射 比 高 达
0.94,只是在11.8m处有一吸收带, 其朗伯漫射特性和硫酸钡
等相近(图6-7)。
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6.2 积分球
使用注意事项:
积分球和探测器与光源一起工作时,应作为一个整体来考虑 其光谱特性。
要求高的涂层反射比主要是为了增加出射窗处的辐亮度值, 因为积分球出射窗处的辐照度值和球半径的平方成反比,球较 大时,辐照度值将相当低。
当出射窗的辐照度要求不强,而要求辐照度的时间稳定性好 时,可用反射比较低的图6涂-层7 硫。的这光时谱涂反层射反比射及比漫的射变特化性,球内脏物 对辐照度值的影响就较小。
23
6.2 积分球
使用注意事项:
出射窗口
出射窗应当选用无选择性的透明材料。窗的位置离开球表面(图6-8)会使部分球 面积的光不能进入出射窗。因为实际积分球的工作特性并非理想,出射窗处的辐 照度也不是完全均匀,因此,出射窗口的尺寸和积分球应当有一定的比例。经验 表明,如果要保证出射窗辐照度均匀性在1％左右,则出射窗的直径最好不大于球 直径的1/10。图6-9是用作定标源的积分球在出射窗口的辐亮度相对分布(积分 球的直径为0.76m,出射窗直径是0.3m)。可以看出,相对辐亮度分布差异可达2.6 ％。
第6章 辐射测量的基本仪器
6.1 光度导轨 6.2 积分球 6.3 单色仪
6.3.1 棱镜单色仪 6.3.2 光栅单色仪 6.3.3 使用单色仪的
几个问题
6.4 分光光度计和光谱 辐射计
6.5 傅立叶变换光谱辐 射计
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6.1光度导轨
光辐射测量中,在光度导轨上用标准光源来标定待测光源、 探测器和光辐射测量系统,仍是最常用而且精确、可靠的 装置之一。 光度导轨和一般导轨的主要区别在于:
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6.1光度导轨
由于辐照度和距离的平方成反比例,所以 距离精度将直接影响辐照度的测量精度。
例如,有效工作长度为3m的光度导轨,若其最近工作距离为0.3m,则辐照度可 连续变化 100倍; 6m有效工作长度的光度导轨则可使辐照度等连续变化 400倍。
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6.1光度导轨
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6.2 积分球
可写出由表面A的反射辐亮度经球内三次、
四次、……、N次(N)对dA辐照度的贡献分
别为 2E0、 3E0 、 ……,故dA上的总辐照度
图6-6 积分球内任一
点的辐照度
E E 0E 02 E 0
E 0 1 1 4R 21
当光源在积分球内,积分球是个完整漫射球表面时,
dA上的总辐照度除由表面A直接漫射光对它的辐照度贡献外,还有表 面A照到球内其它部分(如图中dA等),再由其部分漫射到dA的二次漫 射辐照度dE
dE04dR A2L4E R02dA
L是面元dA的反射辐亮度;面A对dA的一次漫射辐照度贡献也是E0。
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6.2 积分球
考虑到积分球可能有几个样品、探测器等的开
影响,
E()4(R )2 1(())
E() 1 () E() 1() ()
若设()=0.98,照度的相对变化率约为反射比相对变化的50倍。即涂层 材料光谱反射比的少量变化,会引起出射辐照度相当大的变化。为此, 应当选用光谱反射比近似平且朗伯漫射特性好的材料作为涂层。常用 的有硫酸钡、氧化镁、海伦(聚四氟乙烯)等,其光谱反射特性在可见光 和近红外相当平坦,漫射特性在小于60°以内很好,反射比高达0.98以上。
径,dn/d是棱镜材料的色散值。
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6.3.1 棱镜单色仪
主要性能指标:
线色散表示在出射狭缝平面上相邻波长分开的程度。 由几何关系不难写出
线色散
dl
d
f
2
d d
精确确定轴向距离 获得近似朗伯源
用光源加上相距一定距离的透射漫射屏,可得到透射、
漫射特性近似朗伯的均匀辐亮度源。改变光至屏的距
离,光源的辐亮度值可连续、精确地变化。
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导轨上装有数个带距离精细刻度的滑动架或滑动车,以便和导轨上的 距离刻尺对准,提高距离读数的精度。为了增加垂直测量平面上辐照 度等的变化范围,减少距离误差对测量的影响,光度导轨应尽可能长。
灯丝工作表面(例如钨带灯)共线时,可由A点作为灯丝位置
距离测量的基准。
此外,灯丝平面、待测表面应垂直测量光学系统的光轴,
微量的不垂直有时会因光源的非朗伯辐射特性而造成一定
距离2处021辐/3/2照4 度的测量误差。
8
图6-2 光度导轨上标定待测光源的装置
标准光源和待测光源分别装在左、右滑车上,光度 导轨中间的滑车上装有目视光度计。通过调节它们 的高低、方向,使两光源灯丝表面与目视光度计测量 光轴垂直,这样,来自两光源的光从目视光度计两侧进 入,并在其观测视场内合一。
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6.3 单色仪
单色仪的构思萌芽可以追述到1666年,牛顿在研究三棱镜时发现将太阳 光通过三棱镜太阳光分解为七色光。1814年夫琅和费设计了包括狭缝、 棱镜和视窗的光学系统并发现了太阳光谱中的吸收谱线（夫琅和费谱 线）。1860年克希霍夫和本生为研究金属光谱设计成较完善的现代光 谱仪—光谱学诞生。由于棱镜光谱是非线性的,人们开始研究光栅光谱 仪。光栅单色仪是用光栅衍射的方法获得单色光的仪器,它可以从发出 复合光的光源（即不同波长的混合光的光源）中得到单色光,通过光栅 一定的偏转的角度得到某个波长的光,并可以测定它的数值和强度。因 此可以进行复合光源的光谱分析。
球内遮挡屏与物
如果球内有吸收光的表面,例如灯泡泡壳,则应当满足
积 分 球 内 表 面 面 积吸 收 表 面 的 吸 收 比 有 吸 收 物 体 的 表 面 积 积 分 球 涂 层 的 吸 收 比
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6.2 积分球
使用注意事项:
涂层的光谱反射比值对积分球出射光的光谱特性有很大的
涂层
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6.1光度导轨
有精确的轴向距离刻度和标尺;
1）可使部件之间轴向相对位置对准,并在其相对移动时保持对准关系;
2）精确确定测量部件之间的轴向距离。
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6.1光度导轨
光度导轨的主要功能:
使两个或多个部件之间轴向的相对位置对准,并在其 相对移动时保持对准关系。
②球内壁是中性均匀漫射面,对各种波长 的入射光线具有相同的漫反射比
③球内没有任何物体,光源也看作只发光 而没有实物的抽象光源
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6.2 积分球
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理想积分球
积分球（光通球或球形光度计）结构: ①内部空的完整球壳,内壁涂白色的漫射层 ②球直径按待测灯尺寸和功率大小而定,直径
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6.2 积分球
图4-7 积分球内任一面元 的直射辐照度
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E2与面元2在球内的 位置无关,即球内任 一面元发出的福通量 在球内各内表面形成 的辐照度值正好等于 该辐射通量除以球的 内表面面积。
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理想积分球
理想积分球的条件:
①积分球的内表面为一完整的几何球面, 半径处处相等
保持轴向对准
光度导轨的特点是其它方法(如加中性密度滤光片 改精变确光地阑确孔定径测等量)部不件能之或间不的能轴精向确距实离现,以的便。用由辐于照在度 光平度方导反轨比上定调律节连的续参、数精是确距地离改变,不某会一改平变面光处源的的辐光照 谱分布(不考虑中间大气的影响),而一般加入光阑 等度很(照难度同)时。做到精确又连续可调。
图6-8 窗的位置及影响
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图6-9 某定标积分球出射窗口的辐亮度相对分布
24
典型的积分球
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恒温积分球
➢直径: 1.5m、2.0m ➢球内控温精度（与球 心在同一水平面并距球 壁约10cm处的球内空气 温度）:±1℃
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可旋转积分球
2021/3/24
孔,第i个孔的反射比为i,开口面积和球内表面 积之比称为开口系数fi。故积分球壁的平均反 射比
n
n
(1 fi) i fi
i0
i0
图6-6 积分球内任一 点的辐照度
E 0 d E 0 4 E R 02s d A 4 E R 02 4R 2E 0
式中,s是积分球内表面面积的总和。
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n
fi 0,
i0
E 4R2 1
由于光辐射探测器是对辐照度的响应,当它放在球内某一表面处时,其输
出信号值就能表示入射到积分球内的辐射通量值;而当光源在球内时,该信
号值表示光源在4立体角内的总辐射通量。
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6.2 积分球
使用注意事项:
球内有遮挡屏和物(如光源等)会使积分球实际工作状况偏 离理想球。增大球的尺寸,可相对地减少遮蔽屏和物的影 响。遮蔽屏应当涂上和积分球内表面相同的涂层材料。
相对距离误差
在光度导轨上测量时,光源至待测平面的最近工作距离取
决于用平方反比定律计算辐照度的允许误差,可根据允许
的相对距离误差和光源的尺寸确定最近工作距离。
要使距离引起的辐照度测量误差小于0.2%,由辐照度和
距离的平方关系,则理论上距离测量误差就应小于0.1%,
实际距离测量精度就应好于0.05％,即1m测量距离的距
工作谱段内, 色散值随波长的增大而增加。当单色仪工作在相当宽谱段
范围内时, 需更换不同材料的棱镜。
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6.3.1 棱镜单色仪
主要性能指标:
角色散
角色散表示色散元件分开不同波长辐射能的能力。 对于棱镜,角色散为
d t dn
d a0 d
式中,t是三角形棱镜底边尺寸,a0是沿缝高方向光束的口
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6.3 单色仪
单色仪用来将具有宽谱段辐射的光源分成一系 列谱线很窄的单色光,因而它既可作为一个可调 波长的单色光源,也可作为分光器。
单色仪是利用色散元件(棱镜、光栅等)对不 同波长的光具有不同色散角的原理,将光辐射能 的光谱在空间分开,并由入射狭缝和出射狭缝的 配合,在出射狭缝处得到所要求的窄谱段光谱辐 射。
离误差小于0.5mm。更近的测量距离要求距离精度更高,
故建议实际使用上测量距离至少应大于0.5m。
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图6-1 距离规
要保持待测表面的距离指标在同一垂直平面内,或者有
一已知的精确距离。
一般可用一专用的距离规(图6-1)。图中l是两孔垂直细
丝的连线到尖端A的距离,可精确测定。当两细丝的连线和
LA EA/
球内表面某一面元dA上的辐照度dE0为
d A d Add
d E 04R 2L A4R 2
d A4R 2
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图6-6 积分球内任一 点的辐照度
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6.2 积分球
入射辐射通量经表面A漫射在dA上的一次漫
射辐照度
E 0dE 04R 2d 4R 2
图6-6 积分球内任一 点的辐照度
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图6-2 光度导轨上标定待测光源的装置
图6-3 Lummer - Brodhun 目视光度计的结构
图6-4 光度计两侧反差随 LA/LB的曲线
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6.2 积分球integrating sphere
中文名称:积分球 英文名称:integrating sphere 定义:光度测用的中空球体。在球的内表面涂有无波长选择性的(均 匀)漫反射性的白色涂料。在球内任一方向上的照度均相等。
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6.3.1 棱镜单色仪
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6.3.1 棱镜单色仪
单色仪工作的谱段范围主要取决于棱镜所用材料及其色散值,棱镜 的色散值应尽可能大,
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6.3.1 棱镜单色仪
图6-11 可见谱段色散材料 的色散曲线
图6-12 红外谱段色散材 料的色散曲线
在可见谱段,玻璃的色散值随波长λ的增大而减小;在红外谱段材料的
D=1m、2m、3m等 ③球壁上开一小窗口,其直径d∝r(灯的尺寸） ④球上开一个小门,或打开个口方便装取灯,有
接线架、灯头、挡屏等
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6.2 积分球
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6.2 积分球
设有一束入射辐射通量照在积分球内表面A上(如图6-6), 这里分析 不在A处的某一表面元dA上的辐照度值E。当积分球内壁涂以反射 比为具有朗伯漫射特性的涂料,表面A上某一面元dA的反射辐亮度LA 和它的辐照度EA之间存在着关系:
涂层
当积分球工作在中远红外谱段时,由于硫酸钡等在波长大于
2.5m时, 反射比下降很快,因此用作涂层材料性能较差。硫是
一 种 较 理 想 的 红 外 漫 射 材 料 , 在 3~12m 的 平 均 反 射 比 高 达
0.94,只是在11.8m处有一吸收带, 其朗伯漫射特性和硫酸钡
等相近(图6-7)。
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6.2 积分球
使用注意事项:
积分球和探测器与光源一起工作时,应作为一个整体来考虑 其光谱特性。
要求高的涂层反射比主要是为了增加出射窗处的辐亮度值, 因为积分球出射窗处的辐照度值和球半径的平方成反比,球较 大时,辐照度值将相当低。
当出射窗的辐照度要求不强,而要求辐照度的时间稳定性好 时,可用反射比较低的图6涂-层7 硫。的这光时谱涂反层射反比射及比漫的射变特化性,球内脏物 对辐照度值的影响就较小。
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6.2 积分球
使用注意事项:
出射窗口
出射窗应当选用无选择性的透明材料。窗的位置离开球表面(图6-8)会使部分球 面积的光不能进入出射窗。因为实际积分球的工作特性并非理想,出射窗处的辐 照度也不是完全均匀,因此,出射窗口的尺寸和积分球应当有一定的比例。经验 表明,如果要保证出射窗辐照度均匀性在1％左右,则出射窗的直径最好不大于球 直径的1/10。图6-9是用作定标源的积分球在出射窗口的辐亮度相对分布(积分 球的直径为0.76m,出射窗直径是0.3m)。可以看出,相对辐亮度分布差异可达2.6 ％。
第6章 辐射测量的基本仪器
6.1 光度导轨 6.2 积分球 6.3 单色仪
6.3.1 棱镜单色仪 6.3.2 光栅单色仪 6.3.3 使用单色仪的
几个问题
6.4 分光光度计和光谱 辐射计
6.5 傅立叶变换光谱辐 射计
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6.1光度导轨
光辐射测量中,在光度导轨上用标准光源来标定待测光源、 探测器和光辐射测量系统,仍是最常用而且精确、可靠的 装置之一。 光度导轨和一般导轨的主要区别在于:
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6.1光度导轨
由于辐照度和距离的平方成反比例,所以 距离精度将直接影响辐照度的测量精度。
例如,有效工作长度为3m的光度导轨,若其最近工作距离为0.3m,则辐照度可 连续变化 100倍; 6m有效工作长度的光度导轨则可使辐照度等连续变化 400倍。
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6.2 积分球
可写出由表面A的反射辐亮度经球内三次、
四次、……、N次(N)对dA辐照度的贡献分
别为 2E0、 3E0 、 ……,故dA上的总辐照度
图6-6 积分球内任一
点的辐照度
E E 0E 02 E 0
E 0 1 1 4R 21
当光源在积分球内,积分球是个完整漫射球表面时,
dA上的总辐照度除由表面A直接漫射光对它的辐照度贡献外,还有表 面A照到球内其它部分(如图中dA等),再由其部分漫射到dA的二次漫 射辐照度dE
dE04dR A2L4E R02dA
L是面元dA的反射辐亮度;面A对dA的一次漫射辐照度贡献也是E0。
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6.2 积分球
考虑到积分球可能有几个样品、探测器等的开
影响,
E()4(R )2 1(())
E() 1 () E() 1() ()
若设()=0.98,照度的相对变化率约为反射比相对变化的50倍。即涂层 材料光谱反射比的少量变化,会引起出射辐照度相当大的变化。为此, 应当选用光谱反射比近似平且朗伯漫射特性好的材料作为涂层。常用 的有硫酸钡、氧化镁、海伦(聚四氟乙烯)等,其光谱反射特性在可见光 和近红外相当平坦,漫射特性在小于60°以内很好,反射比高达0.98以上。
径,dn/d是棱镜材料的色散值。
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6.3.1 棱镜单色仪
主要性能指标:
线色散表示在出射狭缝平面上相邻波长分开的程度。 由几何关系不难写出
线色散
dl
d
f
2
d d
精确确定轴向距离 获得近似朗伯源
用光源加上相距一定距离的透射漫射屏,可得到透射、
漫射特性近似朗伯的均匀辐亮度源。改变光至屏的距
离,光源的辐亮度值可连续、精确地变化。
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导轨上装有数个带距离精细刻度的滑动架或滑动车,以便和导轨上的 距离刻尺对准,提高距离读数的精度。为了增加垂直测量平面上辐照 度等的变化范围,减少距离误差对测量的影响,光度导轨应尽可能长。
灯丝工作表面(例如钨带灯)共线时,可由A点作为灯丝位置
距离测量的基准。
此外,灯丝平面、待测表面应垂直测量光学系统的光轴,
微量的不垂直有时会因光源的非朗伯辐射特性而造成一定
距离2处021辐/3/2照4 度的测量误差。
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图6-2 光度导轨上标定待测光源的装置
标准光源和待测光源分别装在左、右滑车上,光度 导轨中间的滑车上装有目视光度计。通过调节它们 的高低、方向,使两光源灯丝表面与目视光度计测量 光轴垂直,这样,来自两光源的光从目视光度计两侧进 入,并在其观测视场内合一。
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6.3 单色仪
单色仪的构思萌芽可以追述到1666年,牛顿在研究三棱镜时发现将太阳 光通过三棱镜太阳光分解为七色光。1814年夫琅和费设计了包括狭缝、 棱镜和视窗的光学系统并发现了太阳光谱中的吸收谱线（夫琅和费谱 线）。1860年克希霍夫和本生为研究金属光谱设计成较完善的现代光 谱仪—光谱学诞生。由于棱镜光谱是非线性的,人们开始研究光栅光谱 仪。光栅单色仪是用光栅衍射的方法获得单色光的仪器,它可以从发出 复合光的光源（即不同波长的混合光的光源）中得到单色光,通过光栅 一定的偏转的角度得到某个波长的光,并可以测定它的数值和强度。因 此可以进行复合光源的光谱分析。
球内遮挡屏与物
如果球内有吸收光的表面,例如灯泡泡壳,则应当满足
积 分 球 内 表 面 面 积吸 收 表 面 的 吸 收 比 有 吸 收 物 体 的 表 面 积 积 分 球 涂 层 的 吸 收 比
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6.2 积分球
使用注意事项:
涂层的光谱反射比值对积分球出射光的光谱特性有很大的
涂层