物理,气体动力学,热学
热力学中的气体动力学特性研究
热力学中的气体动力学特性研究热力学是研究能量转化和传递的物理学分支,而气体动力学则是研究气体在运动中的特性和相互作用的学科。
本文将重点探讨热力学中的气体动力学特性,并对其进行研究。
一、气体的分子运动热力学中的气体动力学特性涉及气体分子的运动。
根据动力学理论,气体的分子运动是非常快速和随机的。
这是由于气体分子之间的碰撞和离子化引起的。
这些分子之间的相互作用产生了气体的压力和温度。
二、气体的压力和温度气体的压力是指气体分子对容器壁的碰撞力量。
根据理想气体定律,气体的压力与其分子数、体积和温度成正比。
更具体地说,当气体的分子数增加或体积减小时,压力也会增加。
相反,当气体的温度增加时,压力也会增加。
气体的温度是气体分子平均动能的度量。
根据热力学中的动能定理,气体分子的平均动能与其温度成正比。
换句话说,温度越高,气体分子的平均动能越大。
三、气体的扩散和扩散速率气体分子的运动使得气体能够扩散。
气体扩散是指气体分子在热运动的驱动下,从浓度高的区域向浓度低的区域传播。
根据弗里德里希斯定律,气体的扩散速率与气体浓度的梯度成正比。
换句话说,气体在浓度梯度较大的地方扩散得更快。
气体的扩散速率还与分子的相对质量和温度有关。
相对质量较小的气体分子扩散速率较大,温度越高,气体分子的平均速度也越大,扩散速率也会增加。
四、气体的粘滞力和黏度气体的粘滞力是指气体分子在流动过程中相互间的摩擦力。
气体的黏度是衡量气体粘滞力的物理量。
气体的粘滞力和黏度与气体分子的运动速度和夸克-夸克散射有关。
一般来说,相对质量较大的气体分子有较高的黏度。
五、气体的热导性和热导率气体的热导性是指气体分子传导热能的能力。
气体的热导率是衡量气体热导性的物理量。
热导率取决于气体分子之间的碰撞频率和能量传递。
与黏度相似,相对质量较大的气体分子有较高的热导率。
综上所述,热力学中的气体动力学特性涉及气体分子的运动、压力、温度、扩散速率、粘滞力和热导率等方面。
这些特性相互影响,共同决定了气体的宏观行为。
气体分子动理论
气体分子动理论气体分子动理论是描述气体分子运动行为的一种物理理论。
这个理论指出了分子在气体状态下的运动行为,包括分子的速率、轨道和碰撞等。
这个理论解释了许多与气体相关的现象,例如热力学原理、功率引擎行为、热导率等等。
本文将详细介绍气体分子动理论的概念、假设和实验验证,并探讨其在化学、工程和自然科学等领域中的应用。
概念气体分子动理论的概念可以从其名称中得知。
分子是气体的基本单位,而动力学则指出了这些气体分子在气体状态下的运动行为。
按照这个理论,气体分子是在三维空间中随机移动的,其运动速度和方向都是随机的,还会经常碰撞。
分子的速度和能量也很高,而且分子之间的压力和温度通常也非常高。
假设气体分子动理论是建立在一些基本假设的基础上,这些假设可以让我们从分子层面上研究气体状态。
以下是气体分子动理论的基本假设:1.分子运动规律是基于牛顿定律的:分子沿着匀速直线前进,如果有力作用于分子上,分子会产生加速度。
2.分子间的运动足够快、足够随机:分子的平均速度相比于分子间的相互作用力,可以看作是随机热运动。
3.分子之间的互相碰撞是弹性碰撞:分子之间的作用力很小,因此任何碰撞都是弹性碰撞。
4.分子间的空间相对大,可以看做是不存在相互作用的:引力、排斥力等作用力很小,因此新增分子不会对气体的性质产生影响。
这些假设允许我们通过原子和分子的运动来解释理论分析和实验结果,有效推导气体的性质和状态。
实验验证气体分子动理论建立在基础物理尺度上,如角动量守恒定律、速度分布和碰撞等。
因此,文章介绍了几种实验验证气体分子动理论的方法:1.光扩散实验:将悬浮于气体之中的微小颗粒照射红外线。
微小颗粒受到红外线的反射和散射,通过测量其在气体中的扩散行为,可以推断出气体分子的平均速度和碰撞频率。
2.均匀气体分子分布实验:将气体充入小孔振荡单元中,通过与空气的微小污染物有序混合,检测气体分子的运动行为和浓度。
3.气体热传导实验:通过传导热流并测定体系温度梯度,分析气体分子在高温区域的热传导和碰撞频率。
气体动力学基础答案
气体动力学基础答案1. 什么是气体动力学?气体动力学是研究气体在力的作用下及热力学条件下的运动规律和性质的学科。
它主要研究气体的物理性质、状态方程以及气体的运动、扩散和传热等过程。
2. 描述气体的状态有哪些基本参数?气体的状态可以由以下几个基本参数来描述:•压力(P):指气体分子对容器壁的撞击给容器壁单位面积上的力,通常以帕斯卡(Pascal)表示。
•体积(V):指气体所占据的空间大小,通常以立方米(m³)表示。
•温度(T):指气体的热度,通常以开尔文(Kelvin)表示。
•物质量(n):指气体中的物质量,通常以摩尔(mol)表示。
这些参数可以通过状态方程来描述气体的状态,常见的状态方程有理想气体状态方程(PV=nRT)和范德瓦尔斯状态方程。
3. 什么是理想气体状态方程?理想气体状态方程是描述理想气体状态的数学公式,由理想气体定律得到。
理想气体状态方程可以表示为PV=nRT,其中P表示气体的压力,V表示气体的体积,n表示气体的物质量(摩尔数),R表示气体常量,T表示气体的温度(开尔文)。
理想气体状态方程可以用于描述气体的状态和变化,例如计算气体的压力、体积和温度的关系以及计算气体的摩尔数等。
4. 理想气体状态方程适用的条件有哪些?理想气体状态方程适用于以下条件下的气体:•气体分子之间不存在相互作用力;•气体分子之间的体积可以忽略;•气体分子之间的碰撞是完全弹性碰撞;•气体分子之间的相互作用不会受到温度的影响。
在实际情况下,很多气体都可以近似看作是理想气体,特别是在低密度、高温度的条件下。
但在高密度、低温度的情况下,气体分子之间的相互作用力会变得更加显著,此时理想气体状态方程将不再适用,需使用修正的状态方程进行计算。
5. 范德瓦尔斯状态方程是什么?范德瓦尔斯状态方程是对理想气体状态方程的修正,考虑了气体分子之间的相互作用力和气体分子的体积。
范德瓦尔斯状态方程可以表示为: \[ (P + \frac{an2}{V2})(V - nb) = nRT \] 其中P表示气体的压力,V表示气体的体积,n表示气体的物质量(摩尔数),R表示气体常量,T表示气体的温度(开尔文),a和b是范德瓦尔斯常量。
空气动力学与热学基础——第十七讲
相对密流可写成速度系数的函数,具体推
导如下。
C C
临临
临
C C
临
(1
k
1
1)2 k1
k 1
k 1 1
(1
) k 1
k 1
(k
1)
1 k 1
(1
k
1
2
)
1 k 1
2
k 1
令
(k
1)
1 k 1
(1
k
1
2
)
1 k 1
q()
2
k 1ห้องสมุดไป่ตู้
所以
C A临 q() 临C临 A
q() 仅是 数的函数,所以它也是气动函数。
压p 8.44 10 4 牛顿 / 米2,用热电偶测得
该点气流的总温 T 400K,试求该点气流
速度 C 。
解:(2—3-23)式有 () p 8.44104 0.86
p 9.81104
由气动函数查得 =0.5025
气流速度
C a临
2k RT k 1
得
C 0.5025 2 1.4 287 .06 400 184 米 秒 1.4 1
B =0.0397;当k=1.2,R=320焦耳/千
克·开时,B =0.0362。
在气体动力学和喷气发动机原理中,
用相对密流和总参数表示的流量公式来分析
问题和计算流量是很方便的。
从流量公式可知,流管中任一截面所通过 的流量大小,与该截面的面积、总压、相 对密流成正比,与总温的平方根成反比。 据此还可得到如下重要结论。
第十七讲
气体动力学函数及应用
介绍气体动力学函数 定义及其应用
气体动力学函数的定义
大学物理热力学
02
数学表达式为:不可能通过有限个步骤将一个单一 热源的热量全部转化为机械功而不产生其他影响
04
此外,热力学第二定律还揭示了机械能与内能之间 的转化是不可逆的,即机械能可以完全转化为内能, 而内能不能完全转化为机械能而不产生其他影响
5
卡诺循环与卡 诺定理
卡诺循环与卡诺定理
01
02
卡诺循环是由法国物理学家 卡诺提出的一种理想化循环 过程,包括四个步骤:等温 膨胀、绝热膨胀、等温压缩 和绝热压缩
1
热力学的基本 概念
热力学的基本概念
热力学的基本概念包括系 统、状态、过程和循环等
系统是指研究对象的整体, 可以是气体、液体、固体
等
状态是指系统在某一时刻 的宏观物理量,如温度、
压力、体积等
过程是指系统状态的变化 历程,可以分为等温过程、
等压过程、绝热过程等
循环是指系统经过一系列 状态变化后又回到初始状
此外,热力学还在航天工 程、材料科学等领域得到
应用
11
热力学与其他 学科的联系
热力学与其他学科的联系
热力学与其他学科有着密切的 联系
例如,热力学与统计力学的关 系密切,统计力学从微观角度 研究物质的热力学性质,提供
了对热现象的微观描述
此外,热力学与电动力学也有 一定的联系,如电磁场的能量 和动量等物理量可以与热力学 中的熵和温度等概念相对应
12
未来展望
未来展望
随着科学技术的发展,热力学的研究和应用将 不断深入和扩展
例如,随着能源问题的日益严重,热力学在能 源利用和环境保护方面的应用将更加广泛;随 着纳米技术的发展,热力学在纳米材料和纳米 器件方面的应用将更加深入;随着气候变化和 环境问题的日益严重,热力学在地球科学和环 境科学方面的应用将更加重要
大学物理热学知识点
大学物理热学知识点一、理论基础力学1、运动学参照系。
质点运动的位移和路程,速度,加速度。
相对速度。
矢量和标量。
矢量的制备和水解。
匀速及匀速直线运动及其图象。
运动的合成。
抛体运动。
圆周运动。
刚体的对应状态和绕定轴的旋转。
2、牛顿运动定律力学中常用的几种力牛顿第一、二、三运动定律。
惯性参照系的概念。
摩擦力。
弹性力。
胡克定律。
万有引力定律。
光滑球壳对壳内和壳外质点的引力公式(不建议求出)。
开普勒定律。
行星和人造卫星的运动。
3、物体的平衡共点力促进作用下物体的均衡。
力矩。
刚体的均衡。
战略重点。
物体平衡的种类。
4、动量冲量。
动量。
动量定理。
动量守恒定律。
反冲运动及火箭。
5、机械能功和功率。
动能和动能定理。
重力势能。
引力势能。
质点及光滑球壳壳内和壳外的引力势能公式(不建议求出)。
弹簧的弹性势能。
功能原理。
机械能守恒定律。
相撞。
6、流体静力学恒定流体中的应力。
浮力。
7、振动简揩振动。
振幅。
频率和周期。
位相。
振动的图象。
参考圆。
振动的速度和加速度。
由动力学方程确认四极振动的频率。
阻尼振动。
受迫振动和共振(定性了解)。
8、波和声横波和纵波。
波长、频率和波速的关系。
波的图象。
波的干预和绕射(定性)。
声波。
声音的响度、音调和音品。
声音的共鸣。
乐音和噪声。
热学1、分子动理论原子和分子的量级。
分子的热运动。
布朗运动。
温度的微观意义。
分子力。
分子的动能和分子间的势能。
物体的内能。
2、热力学第一定律热力学第一定律。
3、气体的性质热力学温标。
理想气体状态方程。
普适气体恒量。
理想气体状态方程的微观解释(定性)。
理想气体的内能。
理想气体的等容、等压、等温和绝热过程(不要求用微积分运算)。
4、液体的性质流体分子运动的特点。
表面张力系数。
浸润现象和毛细现象(定性)。
5、液态的性质晶体和非晶体。
空间点阵。
液态分子运动的特点。
6、物态变化熔融和凝结。
熔点。
熔解热。
蒸发和凝结。
饱和汽压。
沸腾和沸点。
汽化热。
临界温度。
液态的升华。
空气的湿度和湿度计。
大气物理学空气动力学
• 露点温度:使大气的相对湿度达到100%时的 温度。
–含有水蒸汽的空气比干空气密度小。
1.1 大气的重要物理参数
• 音速
–音速是小扰动在介质中的传播速度(米/ 秒)。
• 物体的振动在介质中引起的小扰动会以介质 不断被压缩、膨胀的形式向四周传播,形成 介质疏密交替变化的小扰动波。
1.1 大气的重要物理参数
温度升高, 气体粘度系 数增大。
温度升高, 液体粘度 系数减小。
气体
液体
粘度系数随温度变化情况
1.1 大气的重要物理参数
• 可压缩性
– 流体在压强或温度改变时,能改变其原来体积及密度的特 性。
– 流体的可压缩性用单位压强所引起的体积变化率表示。即 在相同压力变化量的作用下,密度(或体积)的变化量越 大的物质,可压缩性就越大。
T (℃)
15.0 8.5 2.0 -4.5 -11.0 -17.5 -24.0 -30.5 -37.0 -43.5 -50.0 -56.5 -56.5 -56.5 -56.5 -56.5 -56.5 -56.5 -56.5 -56.5 -56.5 -56.5 40.0 70.0 -10.0
a (米/秒)
105 (千克/ 米秒)
1.780 1.749 1.717 1.684 1.652 1.619 1.586 1.552 1.517 1.482 1.447 1.418 1.418 1.418 1.418 1.418 1.418 1.418 1.418 1.418 1.418 1.418 1.912 2.047 1.667
–对流层内的空气温度、密度和气压随着 高度的增加而下降。
11km 0
平流层(同温层)的特点
物理化学公式大全
物理化学公式大全物理化学是研究物质的物理性质和化学性质之间的关系的学科。
以下是一些在物理化学中常用的公式:1.热力学方程:-理想气体状态方程:PV=nRT其中P为气体压强,V为气体体积,n为气体摩尔数,R为气体常数,T为气体温度。
-内能变化公式:ΔU=q+w其中ΔU为系统内能变化,q为系统吸取或放出的热量,w为系统对外界做的功。
-能量守恒定律:ΔE=q+w其中ΔE为系统总能量变化,q为系统吸取或放出的热量,w为系统对外界做的功。
2.动力学方程:-反应速率公式:r=k[A]^m[B]^n其中r为反应速率,k为反应速率常数,[A]和[B]分别为反应物A和B的浓度,m和n为反应物的反应级数。
- Arrhenius 公式:k = A * e^(-Ea/RT)其中 k 为反应速率常数,A 为 Arrhenius 常数,Ea 为活化能,R为气体常数,T 为反应温度。
3.量子力学方程:- 波函数公式:Ψ = Σcnφn其中Ψ 为波函数,cn 为系数,φn 为基态波函数。
- Schroedinger 方程:HΨ = EΨ其中H为哈密顿算符,Ψ为波函数,E为能量。
4.热力学方程:- 熵变公式:ΔS = q_rev / T其中ΔS 为系统熵变,q_rev 为可逆过程吸放热量,T 为温度。
- Gibbs 自由能公式:ΔG = ΔH - TΔS其中ΔG 为 Gibbs 自由能变化,ΔH 为焓变化,ΔS 为熵变化,T 为温度。
5.电化学方程:- Nerst 方程:E = E° - (RT / nF) * ln(Q)其中E为电池电势,E°为标准电势,R为气体常数,T为温度,n为电子数,F为法拉第常数,Q为电化学反应的反应物浓度比。
- Faraday 定律:nF = Q其中n为电子数,F为法拉第常数,Q为电荷数。
以上公式只是物理化学中的一小部分,这里列举的是一些常见的、基本的公式,实际上物理化学领域有非常多的公式和方程可供使用。
火空则发的原理
火空则发的原理火空则发是一种常见的物理现象,它的原理主要涉及到热力学、气体动力学和化学反应等多个领域。
本文将从这些方面展开,详细介绍火空则发的原理。
一、热力学原理热力学是研究能量转换和传递的科学,在火空则发中也起着重要作用。
当一个物体受到加热时,它内部的分子会不断运动,并产生热能。
当温度升高到一定程度时,这些分子会达到足够高的能量水平,使得它们可以克服分子间相互作用力,从而脱离物体表面进入空气中。
二、气体动力学原理气体动力学是研究气体运动规律的科学,在火空则发中也有着重要作用。
当分子脱离物体表面进入空气中后,它们会受到空气分子的撞击,并逐渐散布到周围环境中。
由于这些分子具有较高的能量,它们在运动过程中会产生摩擦和碰撞,并且不断地与周围环境交换能量。
三、化学反应原理化学反应是指物质在一定条件下发生的化学变化,在火空则发中也有着重要作用。
当分子进入空气中后,它们会与周围环境中的氧气分子发生化学反应,产生燃烧现象。
这种燃烧现象会释放大量的能量,使得分子不断地加速运动,并不断地向周围环境散播。
综上所述,火空则发的原理主要涉及到热力学、气体动力学和化学反应等多个领域。
当一个物体受到加热时,它内部的分子会不断运动,并产生热能。
当温度升高到一定程度时,这些分子会达到足够高的能量水平,使得它们可以克服分子间相互作用力,从而脱离物体表面进入空气中。
然后,在空气中运动过程中逐渐散布到周围环境中,并与周围环境中的氧气分子发生化学反应,产生燃烧现象并释放大量能量。
最终,这种能量不断地向周围环境散播,并形成了火焰。
在排版方面,我们可以采用简洁明了的方式,将每个主要内容分段展开,并使用适当的标题和空行进行区分。
同时,可以使用加粗、斜体、下划线等方式突出重点内容,让文章更易于阅读和理解。
例如:一、热力学原理当一个物体受到加热时,它内部的分子会不断运动,并产生热能。
当温度升高到一定程度时,这些分子会达到足够高的能量水平,使得它们可以克服分子间相互作用力,从而脱离物体表面进入空气中。
第一章-气体力学基础
Pa s m2 / s
温度升高,分子热运动加剧 ,动量交换增 多 ,粘度增大。
压力变化对气体分子热运动影响不大。
理想流体:流体无粘性、完全不可压缩,运 动时无抵抗剪切变形的能力。(简化)
实际流体:流体具有粘性,运动时有抵抗剪 切变形的能力。
流体按变形特点又分为牛顿流体和非牛顿流 体。
牛顿流体: 内摩擦力与速度梯度成直线关系 非牛顿流体: 内摩擦力与速度梯度成 非直线关系
可压缩流体/不可压缩流体
所以,通常把气体看成是可压缩流体,即 它的密度不能作为常数,而是随压强和温 度的变化而变化的。我们把密度随温度和 压强变化的流体称为可压缩流体。 当气体在压强和温度的变化都很小时,其 密度变化很小,可以将密度视为定值,可 作为不可压缩流体处理。 这是一种简化处理的方式
③黏性
pV
nR0T
m M
R0T
R0 —通用气体常数,8.314J·mol-1·K-1 实践证明,气体在通常的条件下,一般都 遵循状态方程的规律
气体的密度与温度、压力的关系
液体:工程上液体密度看作与温度、压力无关。
气体:密度与温度和压力有关。
理想气体: PV P0V0 P P0
T
T0
T T0 0
0
1.3 气体静力学基本方程
作用在气体上的力
①质量力:作用在流体内每一个质点上的力, 它的大小与流体的质量成正比。(重力)。
②表面力:作用在被研究流体表面上的力, 它的大小与流体的表面积成正比。
表面力可分为切向力(内摩擦力)与法向力 (压强产生的总压力)。
对于静止流体或没有粘性的理想流体,切向 表面力为零,只有法向表面力。
1.1 研究对象与研究方法
流体:液体和气体的总称。是一类受任何微 小拉力或剪力作用下都能发生变形的物体。
气体动力学
气体动力学是流体力学的一个分支。
在连续介质的假设下,研究了与热力学现象有关的气体运动规律及其与相对运动物体的相互作用。
气体在低速时是不可压缩的流动,其热力学状态的变化可以忽略不计;但是,在高速流动时(例如,马赫数大于0.3),气体的压缩效果不容忽视,其热力学状态也发生明显变化。
气体运动应同时满足流体力学和热力学定律。
气体动力学[1] [2]由流体力学和热力学的紧密结合形成。
书籍目录第一章基础知识第二章是流体运动的基本方程第三章一维稳态流基本方程第四章停滞参数与空气动力功能第五章膨胀波和冲击波1个气体动力学空气动力学始于射弹运动和蒸汽轮机的研究。
随着航空航天业的蓬勃发展,出现了许多新的分支机构。
高温气体动力学高温气体动力学。
研究了高温气体的流动规律及其伴随的理化变化,能量传递和转化规律。
例如,在喷气发动机的燃烧室中,重返航天器表面的冲击层和高超音速尾流,气体温度极高,气体的比热不再恒定,并且完美的气体状态方程(p =ρRT,P,ρ,T为气体的压力,密度和温度,R为气体常数)不再适用。
另外,气体分子中各种能级的激发(平移,旋转和振动等)处于不平衡状态,导致流动不平衡。
在非常高的温度下,气流伴随着离解和电离过程以及物体表面的烧蚀。
因此,对高温气体动力学的研究应将气体动力学与热力学,统计物理学,分子物理学,化学动力学和电磁学相结合,并使用物理,化学和气体动力学等实验技术,光谱,激光,电子学等测量方法机械师和测试设备,例如冲击管和电弧加热器。
高温气体动力学的研究对航空航天工业,激光和等离子体技术的发展具有重要意义。
稀有气体动力学稀有气体的动力学。
研究了努氏数Kn(见流体力学相似性准则)不小于1的稀有气体的运动规律。
对于在高空飞行的航天器来说,Kn 值不小,并且气体分子的离散结构显示出其影响,因此经典连续谱模型不再适用。
在研究5微米以下的气溶胶颗粒在地面上的运动时,我们还应考虑稀有气体效应。
为了研究稀有气体动力学,需要玻尔兹曼气体分子运动方程和气体分子与固体表面相互作用的理论,以及低密度风洞,冲击风洞和分子束装置等实验设备。
气体动力学基础笔记手写
气体动力学基础笔记手写一、气体动力学基本概念1. 气体:由大量分子组成的混合物,其分子在不断地运动和碰撞。
2. 温度:气体分子平均动能的量度,与分子平均动能成正比。
3. 压力:气体对容器壁的压强,由大量气体分子对容器壁的碰撞产生。
4. 密度:单位体积内的气体质量,与分子数和分子质量有关。
5. 流场:描述气体流动的空间和时间的函数,由速度、压力、密度等物理量描述。
二、理想气体状态方程1. 理想气体状态方程:pV = nRT,其中p为压力,V为体积,n为摩尔数,R为气体常数,T为温度。
2. 实际气体与理想气体的关系:实际气体在一定条件下可以近似为理想气体,但在某些情况下需要考虑分子间相互作用和分子内能等效应。
三、气体流动的基本方程1. 连续性方程:质量守恒方程,表示单位时间内流入流出控制体的质量流量相等。
2. 动量守恒方程:牛顿第二定律,表示单位时间内流入流出控制体的动量流量等于作用在控制体上的外力之和。
3. 能量守恒方程:热力学第一定律,表示单位时间内流入流出控制体的热量流量等于控制体内能的变化率加上作用在控制体上的外力所做的功。
四、一维定常流1. 一维流:流场中所有点的流速方向都在同一直线上。
2. 定常流:流场中各物理量不随时间变化而变化的流动。
3. 声速:气体中声速与温度和气体种类有关,是气体的特征速度。
4. 马赫数:流场中任意一点上流速与当地声速之比,是描述流动状态的重要参数。
五、膨胀波与压缩波1. 膨胀波:由于流体受压缩而产生的波,传播方向与流体运动方向相反,波前压力低于波后压力。
2. 压缩波:由于流体受扩张而产生的波,传播方向与流体运动方向相同,波前压力高于波后压力。
物理学的研究方向
物理学的研究方向
物理学的研究方向非常广泛,以下是一些常见的研究方向:
1. 粒子物理学:研究基本粒子及其相互作用,探索物质的本质。
2. 宇宙学:研究宇宙的起源、演化和结构,探究宇宙中的黑暗物质和能量。
3. 凝聚态物理学:研究固体、液体和气体等物质的性质和行为,包括超导、超流、磁性等。
4. 光学:研究光的性质和行为,包括光的传播、折射、反射、干涉和衍射等。
5. 热力学:研究热现象和能量转化,包括热力学定律和热力学循环等。
6. 力学:研究物体的运动和力学定律,包括牛顿定律、质点运动、刚体力学等。
7. 气体动力学:研究气体流动、压力、速度等,包括流体力学和流体静力学。
8. 核物理学:研究原子核的结构、性质和反应,包括核裂变、核聚变和放射性衰变等。
9. 生物物理学:研究生物体的物理性质和生物过程,包括生物分子的结构和功能、生物传感器等。
10. 计算物理学:利用计算机模拟和数值方法研究物理现象和问题,包括计算流体力学、计算电磁学等。
物理基础类什么意思
物理基础类是什么意思物理基础类是指以物理学基础知识为主要内容的一类课程或学科。
在高校教育中,物理基础类课程通常包括力学、热学、电磁学、光学等基础物理学科的相关内容,为其他专业学科提供了必要的物理学基础知识。
在本文中,我们将介绍物理基础类课程的内容、重要性以及对于学生的意义。
物理基础类课程内容物理基础类课程通常包括以下内容:•力学:力学是研究物体运动和力的学科,包括运动学、动力学和静力学等内容。
学生通过力学课程可以学习到物体的运动规律、力的作用以及如何求解物体的运动状态。
•热学:热学是研究物体热现象和热力学定律的学科,包括热力学过程、热传导、热容量等内容。
学生通过热学课程可以了解到各种热现象的规律和热力学定律的应用。
•电磁学:电磁学是研究电场、磁场和电磁现象的学科,包括静电场、静磁场、电磁感应等内容。
学生通过电磁学课程可以了解到电场和磁场的相互作用以及电磁现象的规律。
•光学:光学是研究光的传播、折射、反射等现象的学科,包括几何光学和物理光学两大部分。
学生通过光学课程可以了解到光的传播规律以及各种光学器件的工作原理。
物理基础类课程的重要性物理基础类课程在学生的专业学习中起着至关重要的作用,具体体现在以下几个方面:1.提供学科基础:物理基础类课程为学生提供了建立科学思维和分析问题的能力的基础。
通过学习物理基础类课程,学生可以培养逻辑思维和问题解决能力,为未来的专业学习奠定基础。
2.促进专业发展:许多专业学科都需要物理学基础知识作为支撑,例如工程学、医学、地球科学等。
物理基础类课程可以为学生提供必要的物理学知识,有助于他们更好地理解和应用在专业中。
3.培养科学精神:物理基础类课程通过科学实验、探究和理论推导等方法,培养学生对科学的兴趣和好奇心,培养学生批判性思维和科学思维。
4.拓展学科视野:物理基础类课程涉及的内容广泛,包括自然界的各种物理现象和规律。
通过学习物理基础类课程,学生可以拓展学科视野,了解到自然界的普遍规律和现象。
1-1气体动力学基本方程
26
gz1 e1 p1 w12 gz2 e2 p2 w22
1 2
2 2
b)窑炉中气体流动 对整个系统而言,压强变化不大,但温度变化大,气
体密度变化也较大,属于可压缩气体流动; 若分段处理,每段气体温度变化不太大,在平均温度
下的密度ρ近似为常数(不可压缩气体), ρ1=ρ2=ρ,且气 体在平均温度下作等温流动,e1=e2 。
上式两边同除以 m1 可得单位质量气体的能量方程——
热力学第一定律:
q (gz2 e2 p2 w22 ) (gz1 e1 p1 w12 ) lm
2 2
1 2
对于稳定态一元流动,传入系统的热量等于系统
能量的增量与系统对外作的功率之和。
24
q (gz2 e2 p2 w22 ) (gz1 e1 p1 w12 ) lm
2
20
热 当系统内有加热装置、冷却装置或内热源(如化学反应) 时,流体通过时便会吸热或放热。单位时间吸收或放出的 热量(称为传热速率)用Q表示,J/s,这里规定,吸热时 Q为正,放热时Q为负。 功 单位时间内外界与系统内流体所交换的功,称为功率 (Lm)。
21
(2)稳定态一元流(管流)能量方程
8
所谓控制体是指流体流动空间中任一固定不变的体积, 流体可以自由地流经它,控制体的边界面称为 控制面,控制面是封闭的表面。 控制体通过控制面与外界可以进行质量、能量交换, 还可以受到控制体以外的物质施加的力。如果选取控 制体来研究流体流动过程,就是将着眼点放在某一固 定空间,从而可以了解流体流经空间每一点时的流体 力学性质,进而掌握整个流体的运动状况。 这种研究方法是由欧拉提出的,称为欧拉法。
气体动力学
气体动力学是流体力学的一个分支。
在连续介质的假设下,研究了与热力学现象有关的气体运动规律及其与相对运动物体的相互作用。
不能考虑其低速热流。
但是,当高速流动(例如,马赫数大于0.3)时,气体的压缩效果不容忽视,其热态也有明显的变化。
气体运动应符合流体力学和热力学定律。
气体动力学是由流体力学和热力学的紧密结合而形成的随着航空航天工业的飞速发展,有许多新的分支机构。
①高温气体动力学高温气体动力学。
研究了高温气体的流动规律,理化变化,能量传递和转化。
例如,在喷气发动机的燃烧室中,冲击层返回航天器表面并以高超音速唤醒,气体温度很高,气体的比热不再恒定,并且状态方程式为气体(P =ρ,RT,P,ρ,t为气体的压力,密度和温度,R 为气体常数)不再适用。
另外,气体分子中各种能级的激发(平移,旋转和振动)处于不平衡状态,导致流动不平衡。
在非常高的温度下,会发生离解和电离过程以及表面腐蚀。
因此,对高温气体动力学的研究应将气体动力学与热力学,统计物理学,分子物理学,化学动力学和电磁学相结合,并使用物理,化学和气体动力学,光谱学,激光,电子和电磁测量方法等实验技术。
机械和测试设备,例如冲击管和电弧加热器。
高温气体动力学的研究对航空航天工业,激光和等离子体技术的发展具有重要意义。
②稀有气体动力学稀有气体动力学。
研究了克努森数(KN)不小于1的稀有气体的运动规律。
对于在高空飞行的航天器,kn并不是一个小数目。
气体分子的离散结构显示出它的影响,经典的连续谱模型不再适用。
在研究地面上5μm以下的气溶胶颗粒的运动时,还应考虑稀有气体的影响。
为了研究稀有气体的动力学,使用了气体分子运动的玻尔兹曼方程和气体分子与固体表面之间相互作用的理论。
使用低密度风洞,冲击风洞和分子束装置等实验设备。
稀有气体动力学的研究在人造地球卫星,航天飞机和一些非太空技术的发展中起着重要作用。
③宇宙气体动力学宇宙气体动力学。
用气体动力学方法研究了物质在宇宙中的形态和运动。
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(填 “>” “<” 或 “=” )
c b Vb V V
循环过程acba 解: 循环过程
∆E = 0
Q = A = p v图中半圆形面积
填“<”
等压过程ab 等压过程
Qab = vc p (Tb − Ta )
i+2 = vR(Tb − Ta ) = i + 2 pa (Vb − Va ) = i + 2 × p v图中长方形面积 2 2 2 13
2 1 1
21
= vC v,mTa + vRTa ln 2
Q2 η = 1− Q1
o Va Vc
V
3 R + R ln 2 C v,m + R ln 2 = 1− = 1− 2 = 12.4% 5 C P ,m R 2
18
6. 一卡诺热机低温热源的温度为 一卡诺热机低温热源的温度为7.0 (0C),效 ),效 ), 率为40%,若要将其效率提高到 率为 ,若要将其效率提高到50%,则高温热 , 源温度需提高几度? 源温度需提高几度? 解:
3. 1 mol理想气体在 理想气体在P~V图上经历的过程方程为: 图上经历的过程方程为: 理想气体在 图上经历的过程方程为
P = P0 − αV ( P0和α为常数) 为常数)
求:此过程经历的最高温度 Tmax. 解:将理想气体状态方程 代入过程方程中,得到: 代入过程方程中,得到:
PV = RT
∫
dQ T
任意 可逆
∆ ≥0 S
4
《大学物理辅导》测验题 大学物理辅导》 一、选择题 热一律 )(B) (5)( ) )( 解:① 卡诺循环效率
T2 η = 1− T1
图可知, 由P-V图可知, Ta′b′ > Tab 图可知
Tc′d ′ < Tcd
⇒ η < η′
循环曲线面积相同,说明作功相同。 ② 循环曲线面积相同,说明作功相同。
T2 η = 1− T1
)(C) (4)( ) )( 可逆的热力学过程一定是准静态过程。 可逆的热力学过程一定是准静态过程。 凡有摩擦的过程,一定是不可逆过程。 凡有摩擦的过程,一定是不可逆过程。
8
)(B) (6)( ) )(
∆E23 = − ∆E41
P
T 1
1 2
Q23 = 0, Q41 = 0
6
热二律 )(C) (1)( ) )( 它既违反热力学第一定律,也违反热力学第二定律。 它既违反热力学第一定律,也违反热力学第二定律。
∆E12 = ∆E 21 = 0
绝热过程
单一热源吸热
P
Q1 = 0
由热一律 ⇒ A21 = 0 实际情况
1 2
A21 ≠ 0
V
7
)(A) (3)( ) )( 由热力学第一定律可以证明理想气体卡诺循环的 效率
−3
v = 1 mol
T1V1
γ −1
i+2 7 γ = = i 5
γ −1
P 1
2 3
(1)绝热过程 1~3 )
= T3V2
γ −1
V1
V2
V
V1 ⇒ T3 = T1 V 2
0.4 −3 2 × 10 = 300 × 20 × 10 −3 = 119 K
Q= A
η
η ↓ Q ↑ ⇒ Q > Q′
5
)(D) (6)( ) )( 循环过程 ∆E = 0 吸热 必须
Q= A>0
Qcde > 0
aecb 绝热
由P-V图: 图Байду номын сангаас
Qec = 0
cde过程是压缩放热的,所以,必然有放热的部分。 过程是压缩放热的,所以,必然有放热的部分。 过程是压缩放热的 所以,必然有吸热的部分, 但必须 Q > 0 ,所以,必然有吸热的部分,而 cde 吸热大于放热。 且,吸热大于放热。
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第六章
习题课
1
1、热力学第一定律 、
Q = ∆E + A
气体对外作功 内能变化 绝热过程方程 2、热容量 、
dQ = dE + PdV
A = ∫ PdV
V1 V2
dA = PdV
∆E = vC v,m ∆T
PV = const
r
i+2 γ = i
P PB
B
PA
A
VA VB
V
A = P ~ V 图中 曲线下的面积 图中AB曲线下的面积
1 A = ( PB − PA )(VB − V A ) + PA (VB − V A ) 2
11
(2)内能增量: )内能增量:
i ∆E = νC v,m ∆T = ν R∆T 2 i = [(νRTB ) − (νRT A )] 2
3 = (PBV B − PAV A ) 2
(3)传递热量: )传递热量:
P
B ( PB ,VB )
A( PA ,V A )
V
Q = ∆E + A = L
12
2. 有v moi 理想气体,作如图所示的循环过程 理想气体,作如图所示的循环过程acba, , p 其中acb为半圆弧 ba 为等压过程, 为半圆弧, 其中 为半圆弧, 为等压过程, c = 2 pa 。已知 气体的等压摩尔热容为 c p ,在此循环过程中气体和 vc p (Tb − Ta ) 。 外界交换的热量为Q。 外界交换的热量为 。则Q
Te TF Ve Ve = vCv,m ln + vCP,m ln = vCv,m ln 3 − + vCP,m ln V 2V0 Tc TF 0
d (∆S ) =0 dVe
15 Ve = V0 8
9 Pe = P0 8
10
其他题目 1. 如果压强随体积按线性关系变化(如图),已知 如果压强随体积按线性关系变化(如图),已知 ), 某种单原子理想气体在A、 两状态的压强和体积 两状态的压强和体积, 某种单原子理想气体在 、B两状态的压强和体积, 那么,从状态A到状态 的过程中: 到状态B的过程中 那么,从状态 到状态 的过程中: (1)气体作功 )气体作功A=? (2)内能增量△E=? )内能增量△ (3)传递热量 )传递热量Q=? 解 (1) 气体作功
T 2
S24
A23 = S1 = − ∆E23
S1
3
o
V
A41 = S 2 = ∆E41
9
二、填空题 热二律 (2)c---a过程 ) 过程 直线方程
P0 P = − V + 3P0 V0
P 2Po Po o a b
e∗
Vo
F c
2Vo
V
设e点为系统熵最大点: e(Ve, P ) 点为系统熵最大点: 点为系统熵最大点 e F vC v,m dT e vCP, m dT +∫ ∆S ce = ∆S cF + ∆S Fe = ∫ c F T T
Q2 Q2 w= = A Q1 − Q2
T2 wc = T1 − T2
3
4、热力学第二定律 克劳修斯表述: 克劳修斯表述:
热量不能自动地从低温物体传向高温物体
开尔文表述: 开尔文表述:
其唯一效果是热全部转变成功的过程是 不可能发生的
5、卡诺定理 6、熵 、
T η ≤1− 2 T 1
S2 −S1 = S = k ln Ω
15
绝热过程中外界对氧气作功
P 1
2 3
A′ = − A = ∆E = vC v,m ∆T
5 = × 8.31 × (119 − 300) 2 3 = −3.76 × 10 J
2)等温过程1~2;等容过程2~3。 (2)等温过程1~2;等容过程2~3。
V1
V2
V
A′ = − A1−2 =
V2 − RT1 ln V1
图变成P-V图 解: 将V-T图变成 图变成 图
Q2 η = 1− Q1
Q1 = Qab = vC P ,m (Tb − Ta )
Vb = vC P ,m Ta − Ta = vC P ,mTa V a
17
Q2 = Qbc + Qca
P
a
b c
Vc = vC v,m (Tb − Tc ) + vRTa ln Va
C v,m
i = R 2
C p,m
i+2 = R 2
C p,m − C v,m = R
2
3、循环效率 、 系统从高温热源吸热,对外作功, 热循环 系统从高温热源吸热,对外作功, 向低温热源放热。 向低温热源放热。
A Q2 η = = 1− Q1 Q1
T2 ηc = 1 − T1
系统从低温热源吸热, 制冷循环 系统从低温热源吸热,接受外界 作功,向高温热源放热。 作功,向高温热源放热。
= −8.31 × 300 ln 10 = −5.74 × 10 3 J
16
5 . 设有一单原子理想气体的循环过程的 设有一单原子理想气体的循环过程的V-T图如图 图如图 所示, 求出循环的效率。 所示,已知 Vc=2Va ,求出循环的效率。
V Vc Va o c a T b P a b c o Va Vc V
P
P0V − αV 2 T= R
dT P0 由 = 0 求得极值点: V = V0 = 求得极值点: dV 2α P02 最高温度: 最高温度: Tmax = 4αR
O
V
14
4. 1mol氧气,温度为 氧气, 氧气 温度为300K时,体积为 2 × 10 m3。试 时 体积为 求下面两过程中外界对氧气作功的多少。 求下面两过程中外界对氧气作功的多少。 (1)绝热膨胀至体积 20 × 10 −3 m 3 ; ) (2)等温膨胀至体积 20 × 10 −3 m 3 后,又等容冷 ) 却至和( )膨胀后同样温度。 却至和(1)膨胀后同样温度。 解