流体力学基础
流体力学基础知识
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目 录 Contents
一 绪论 二 流体静力学 三 流体运动学 四 流体动力学
第一章: 绪论
1.1 流体力学的研究对象
流体力学是研究流体平衡与运动的规律以及它与固 体之间相互作用规律的科学。
其中流体包括液体和气体,相对于固体,它在力学 上表现出以下特点: 流体不能承受拉力。 流体在宏观平衡状态下不能承受剪切力。 对于牛顿流体(如水、空气等)其切应力与应变的时间 变化率成比例,而对弹性体(固体)来说,其切应力则 与应变成比例。
• 数值方法 计算机数值方法是现代分析手段中发展最快的方法之一
1.4 流体力学的发展史
• 第一阶段(16世纪以前):流体力学形成的萌芽阶段 • 第二阶段(16世纪文艺复兴以后-18世纪中叶)流体力学
成为一门独立学科的基础阶段 • 第三阶段(18世纪中叶-19世纪末)流体力学沿着两个方
向发展——欧拉、伯努利 • 第四阶段(19世纪末以来)流体力学飞跃发展
体静力学的基础
第二阶段(16世纪文艺复兴以后-18世纪中叶) 流体力学成为一门独立学科的基础阶段
• 1586年 斯蒂芬——水静力学原理 • 1650年 帕斯卡——“帕斯卡原理” • 1612年 伽利略——物体沉浮的基本原理 • 1686年 牛顿——牛顿内摩擦定律 • 1738年 伯努利——理想流体的运动方程即伯努利方程 • 1775年 欧拉——理想流体的运动方程即欧拉运动微分方
1.2 连续介质模型
• 连续介质 流体微元——具有流体宏观特性的最小体积的流体团
• 理想流体 不考虑粘性的流体
• 不可压缩性 ρ=c
1.3 流体力学的研究方法
理论分析方法、实验方法、数值方法相互配合,互为补充
流体力学基础
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机械油的牌号
是用40℃时运动粘度的平均值来标志的 例:20号机械油 ν=17~23 cSt(厘斯) 换算关系: 1 m2/s = 104 St = 106 cSt (=106 mm2/s) 斯(cm2/s) 厘斯(mm2/s)
(3)相对粘度
相对粘度又称条件粘度,它是按一定 的测量条件制定的。
根据测量的方法不同,可分为恩氏粘 度°E、赛氏粘度SSU、雷氏粘度Re等。 我国和德国等国家采用恩氏粘度。
粘温图 P9
5
3
4
2 1
a、 粘度与温度的关系 T ↑ μ↓
影响: μ 大,阻力大,能耗↑ μ 小,油变稀,泄漏↑ 限制油温:T↑↑,加冷却器 T↓↓,加热器
b. 粘度与压力的关系
p↑ μ ↑ 应用时忽略影响
四、对液压油的要求
1.合适的粘度,粘温性好 2.润滑性能好 3.杂质少 4.相容性好 5.稳定性好 6.抗泡性好、防锈性好 7.凝点低,闪点、燃点高 8.无公害、成本低
以前沿用的单位为P(泊,dyne· s/cm2) 单位换算关系为 1Pa· = 10P(泊)= 1000 cP(厘泊) s
单位:m2/s
(2) 运动粘度ν液体的动力粘度μ与其密度ρ
的比值,称为液体的运动粘度ν, 即
运动粘度的单位为m2 /s。 以前沿用的单位为St(斯)。 单位换算关系为
4、迹线、流线、流束和通流截面 迹线: 流动液体的某一质点在某一时间间隔内在空间 的运动轨迹。
流线:表示某一瞬时,液流中各处质点运动状态的一条条曲
线。在此瞬时,流线上各质点速度方向与该线相切。在定常流 动时,流线不随时间而变化,这样流线就与迹线重合。由于流 动液体中任一质点在其一瞬时只能有一个速度,所以流线之间 不可能相交,也不可能突然转折。
化工原理第一章流体力学基础
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第一章 流体力学基础
m GA uA
17/37
1.3.1 基本概念
三、粘性——牛顿粘性定律
y x
v
内部存在内摩擦力或粘滞力
v=0
内摩擦力产生的原 因还可以从动量传 递角度加以理解:
v
单位面积上的内摩擦力,N m2
dv x
dy
动力粘度 简称粘度
速度梯度
----------------牛顿粘性定律
(2)双液柱压差计
p1
1略小于2
z1
p1 p2 2 1 gR
p1
R
p2
R
p2
1
z1
R 2
0
倾斜式压差计
浙江大学本科生课程 化工原理
第一章 流体力学基础
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幻灯片2目录
1.3 流体流动的基本方程 1.3.1 基本概念 1.3.2 质量衡算方程 1.3.3 运动方程 一、作用在流体上的力 二、运动方程 三、N-S方程 四、欧拉方程 五、不可压缩流体稳定层流时的N-S 方程若干解
v x v y vz 0
t x
y
z
t
vx
x
vy
y
vz
z
v x x
v y y
v z z
0
D
Dt
v x x
v y y
v z z
0
-------连续性方程微分式
若流体不可压缩,则D/Dt=0
v x v y v z 0 x y z
浙江大学本科生课程 化工原理
第一章 流体力学基础
dy
N m2 ms
Ns m2
Pa s
m
1Pa s 10P 1000cP
2第二章流体力学基础
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液柱高单位
1atm 1.01325105 Pa 1mm水柱=9.8Pa 1mm汞柱=133.32Pa
流体力学基础
流体静力学
压力的单位及其表示方法
五、液体对固体壁面的作用力
如不考虑液体自重产生的那部分压力,固体表面上各点在 某一方向上所受静压力的总和便是液体在该方向上作用于固体 表面的力。
1.作用于平面上的力: 当固体表面为一平面时,静止液体对该平面的作用力F 等 于静压力P与平面面积A的乘积,其方向垂直于固体表面,其值
③ 流管:在流场中任画一封闭曲线,只要该曲线不是流线,
经过曲线上每一点作出流线。这些流线组成的管 状表面即为流管。
④ 流束:指流管中由许多流线组成的一束流体。
⑤ 总流:由流管组成的流体称为总流。
流体力学基础
流体动力学
基本概念
3. 通流截面、湿周和水力半径
① 通流截面:又称有效截面、过流截面或有效断面
sin(2
)
sin(
2
)
2 prl
解2:∵ 右半壁内表面在x方向上的投影面积为:
Ax 2r l ∴ Fx p Ax 2 prl
流体力学基础
流体静力学
液体对固体壁面的作用力
作
用
于
平
面
液 压
上 的 力
传
动
中
的
实
作
例
用
于
曲
面
上
的体对固体壁面的作用力
2.2 气体状态方程
外力 从液体内取出的分离体所受的力
内力
流体力学基础
流体静力学
静压力及其特性
2. 流体静压力及其特性
流体处于静止(或平衡)状态时,单位面积上所受到的法 向力,称为静压力(p)。
1流体力学基础
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第二节 流体静力学
一、流体静力学概念 研究流体静止或平衡时的力学规律及其工程应 用的科学。
由于静止流体无相对速度,不呈现粘滞性, 不存在切力,也不能承受拉力,故其所受的力 只能是压力。
二、压强 在静水中,取一微小面积Δw,其上作用静 水压力ΔP,则面积上的平均压强
三、静止流体压强的两个特性: (1)静止压强的方向 必然沿着作用面的内法线方向,即垂直指向 作用面。这是因为静止流体内的应力只能是压 应力; (2)流体中任一点静水压强的大小
雷 诺 实 验 与 雷 诺 数
在一端装有阀门的长玻璃 管中充满水,稍开启阀门 放水,并由小管注入有颜 色水流,则可见管内颜色 水成一稳定细流,这种流 型称为层流。当阀门开大, 水流速增加时,管中有色 线产生振荡波动.再开大 阀门到一定程度,流速增 大,水流中色线掺混紊乱, 此时称为紊流。
2、雷诺数 英国物理学家雷诺曾作过试验并得到判断 流型的计算式,称为雷诺公式:
与作用的方向无关。换言之,一点上各个方向 的压强均相等。这是因为静止流体中某一点 受四面八方的压应力而达到平衡。
四、流体静力学基本方程
其中,p0——液面压强;p——液体内 部某点的压强; ——容重;h——深度。
它表示静止液体中,压强随深度按直线变化的规 律。任一点的压强由p0和h两部分组成。压强 的大小与容器的形状无关。 .深度相同,压强相同。由于液面是水平面,所以 这些压强相同的点组成的面是水平面,即:水 平面是压强处处相同的面。所以,水平面是等 压面。两种不相混杂的液体的分界面也是水平 面,自由表面是水深为0的各点组成的等压面。 注意:该规律是同种液体处于静止、连续的条件 下推出,所以,只适用于静止、同种、连续的 液体。
3、沿程损失和局部损失
第一章 流体力学基础知识
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物质导数表示流体微团通过点1时密度的瞬时变化率
上式右端第一项反映流场中静止一点密度的瞬时振荡
D V Dt t
五.作用在流体微团上的力 流体静平衡方程
• 表面力:相邻流体或物体作用于所研 究流体团块外表面,大小与流体团块 表面积成正比的接触力。
• 彻体力:外力场作用于流体微团质量 中心,大小与微团质量成正比的非接 触力。
N ∞ =法向力=合力在垂直于弦线方向分力;A∞ =轴向力=合力在平行于弦线方向分力;
dNu pucos dsu usin dsu dAu pusin dsu ucos dsu
dNl plcos dsl lsin dsl dAl pusin dsl lcos dsl
M z xcp N
xcp
M z N
由图中可以看出, N会产生一个关于前缘的负力矩(使机翼低头),故上式中含有负号。 Xcp定义为翼型压力中心,是翼型上气动力合力作用线与弦线的交点。 当合力作用在这个点上时,产生与分布载荷相同的效果。 为了确定分布载荷产生的气动力-气动力矩系统,最终的力系可以作用在物体的任何处,只要同 时给出关于该点的力矩值。
这种流动称为连续流。连续流流过的空间称为流场。
• 流体微团:想象流场中有一个个小的流体团,体积为dv。宏观上足够小,但其内部含有足够多的分 子,依然可以视为连续介质。在流场中运动,流体质量保持不变。
• 控制体:流场中的有限封闭区域。固定在流场中,体积形状保持不变。
• 在连续介质前提下,可以讨论介质内部某一几何点的密度
围绕点P划取一块微小空间,容积为ΔV,所包含介质质量Δm,则该空间内平均密度: = m
取极限ΔV→0,此极限值定义为P点介质密度: = lim m
第一章 流体力学的基础知识
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u P u Z1 Z2 2g 2g P
假设从1—1断面到2—2断面流动过程中损失为h, 则实际流体流动的伯努利方程为
2 u12 P u2 Z1 Z2 h 2g 2g
2 1
2 2
P
第一章 流体力学的基础知识
1.3 流体动力学基础
【例 1.2 】如图 1-7所示,要 用水泵将水池中的水抽到用 水设备,已知该设备的用水 量为 60m3/h ,其出水管高
单体面积上流体的静压力称为流体的静压强。
若流体的密度为ρ,则液柱高度h与压力p的关系 为:
p=ρgh
第一章 流体力学的基础知识
1.2 流体静力学基本概念
1.2.1 绝对压强、表压强和大气压强
以绝对真空为基准测得的压力称为绝对压力,它是流 体的真实压力;以大气压为基准测得的压力称为表压 或真空度、相对压力,它是在把大气压强视为零压强 的基础上得出来的。
第一章 流体力学的基础知识
1.3 流体动力学基础
(3) 射流
流体经由孔口或管嘴喷射到某一空间,由于运动的 流体脱离了原来的限制它的固体边界,在充满流体的空 间继续流动的这种流体运动称为射流,如喷泉、消火栓 等喷射的水柱。
第一章 流体力学的基础知识
1.3 流体动力学基础
4. 流体流动的因素
(1) 过流断面
2. 质量密度
单位体积流体的质量称为流体的密度,即ρ=m/V
3. 重量密度
流体单位体积内所具有的重量称为重度或容重,以γ 表示。γ=G/V
第一章 流体力学的基础知识
1.1 流体主要的力学性质
质量密度与重量密度的关系为:
γ=G/V=mg/V=ρg
4. 粘性
表明流体流动时产生内摩擦力阻碍流体质点或流层 间相对运动的特性称为粘性,内摩擦力称为粘滞力。 粘性是流动性的反面,流体的粘性越大,其流动性
第1章 流体力学基本知识
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数学表达式:
二、流体的粘滞性 粘滞性 :流体内部质点间或层流间因相对运动 而产生内摩擦力(切力)以反抗相对运动的 性质。
牛顿内摩擦定律:
F-内摩擦力,N; S-摩擦流层的接触面面积,m2;
τ-流层单位面积上的内摩擦力(切应力),N/
m2;
du/dn-流速梯度,沿垂直流速方向单位长度 的流速增值;
hω1-2 =Σhf+Σhj
二、流动的两种型态--层流和紊流
二、流动的两种型态--层流和紊流
实验研究发现,圆管内流型由层流向湍流 的转变不仅与流速u有关,而且还与流体的 密度、粘度 以及流动管道的直径d有关。 将这些变量组合成一个数群du/,根据该 数群数值的大小可以判断流动类型。这个 数群称为雷诺数,用符号Re表示,即
从元流推广到总流,得:
由于过流断面上密度ρ为常数,以
u d u d
1 1 1 2 2 1 2
2
带入上式,得:
ρ1Q1 =ρ2 Q2 Q=ωv ρ1ω1v 1=ρ2ω2v 2
(1-11)
(1-11a)
(1-11)、 (1-11a) --质量流量的连 续性方程式。
建筑设备工程
第一章 流体力学基本知识 第1节 流体的主要物理性质 第2节 流体静压强及其分布规律 第3节 流体运动的基本知识 第4节 流动阻力和水头损失 第5节 孔口、管嘴出流及两相流体简介
本章介绍流体静力学,流体动力学,流体运动 的基本知识,流体阻力和能量损失,通过本章 的学习可以对流体力学有一个大概的了解,但 讲到的内容是很基础的。
v
2 2 2
2g
h12
物理 第八章流体力学基础知识
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在图8-6中,增加管道中流体的流速就可以使截面小的A处压强降低,当此处的压强远小 于大气压时,于是容器D中的流体因受大气压的作用被压入A处而被水平管中的流体带走,这 种作用称为抽吸作用.流体的抽吸作用是常见的物理现象,生产和生活中常见的喷雾器等都 是根据抽吸作用的原理制成的.
三、液体容器上小孔流速的计算
一、液体内部的压强
在液体内部同一点各个方向的压强都相等,而且深度增加,压强也增加.若液体的密度是 ρ,则在液体内部深度h处液体产生的压强是
如果液体表面处的压强是P0,则深度h处的总压强(绝对压强)是
二、帕斯卡定律
密闭容器里的液体,能把它在一处受到的压强,大 小不变地向液体内部各个方向传递,这一压强传递规律 称为帕斯卡定律.
物理 第八章流体力学基础知识
第八章 流体力学基础知识
流体力学是研究流体(液体和气体)的力 学运动规律及其应用的学科.它主要研究流体 本身的静止状态和运动状态,以及流体和固 体界壁间有相对运动时的相互作用和流动的 规律.在生活、环保、科学技术及工程中具有 重要的应用价值.
第一节 液体内部的压强 帕斯卡定律
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
思考与练习(8.5)
第五节 伯努利方程的简单应用
一、静止液体内的压强
在本章第一节中讨论的流体静压强公式是在流体各处的流速为零时求得的,它是伯努 利方程的一个特例.当v1=v2=0时,由伯努利方程得
所以
二、水平流管中压强和流速的关系
理想流体在粗细不匀并处于同一水平管道内稳定流 动时,在截面大的地方流速小,压强大;在截面小的地 方流速大,压强小.
第二节 理想流体 稳流
一、理想流体
在某些问题中,流体的压缩性和粘滞性是影响运动的次要因素,只有流动性才是决定运 动的主要因素,为了突出流体的这一主要特性,引入了理想流体这一模型.所谓理想流体就是 绝对不可压缩,完全没有粘滞性的流体.
流体力学基础知识
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升的高度,称为压强水头,也称为流体的静压能、
静压头等;
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流体力学基础知识
Z
P
——测压管水头;
Z
P
的测压管水头均相等。
C —— 同一容器内的静止液体中,所有各点
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流体力学基础知识
4.流体压强的表示方法:
( 1 )用应力单位表示。从压强定义出发,用单位面 积上的力表示,即牛顿 /米 2( N/m2),国际单位制为 帕斯卡(Pa)。 ( 2 )用液柱高度表示。常用水柱高度和汞柱高度表 示。其单位是:mH2O、mmH2O或mmHg。
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流体力学基础知识
当流体所受质量力只有重力时,由G=mg可得 单位质量力为:
f X 0、f Y 0、f Z - g
2、表面力 表面力是指作用在流体表面上的力,其大小与 受力表面的面积成正比。 流体处于静止状态时,不存在黏性力引起的内 摩擦力(切向力为零),表面力只有法向压力。对于 理想流体,无论是静止或处于运动状态,都不存在 内摩擦力,表面力只有法向压力。
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流体力学基础知识
4.均匀流和非均匀流 均匀流是流体运动时流线是平行直线的流动。 如等截面长直管中的流动。 非均匀流是流体运动时流线不是平行直线的流 动。如流体在收缩管、扩大管或弯管中流动等。 非均匀流又可分为渐变流和急变流。渐变流是 流体运动中流线接近于平行线的流动;急变流是流 体运动中流线不能视为平行直线的流动 。
Q wv
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流体力学基础知识
2.恒定流和非恒定流 流体运动形式分为恒定流动和非恒定流动两类。 恒定流动是指流体中任一点的压强和流速等运动 参数不随时间而变化的流动。 非恒定流动是指流体中任一点压强和流速等参数 随时间而变化的流动。 自然界的流体流动都是非恒定流动,在一定条件 下工程上近似认为是恒定流。
第1章流体力学基础部分
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∵ 液体在静止状态下不呈现粘性
∴ 内部不存在切向剪应力而只有法向应力 (2)各向压力相等
∵ 有一向压力不等,液体就会流动
∴ 各向压力必须相等
1.2.2 静止液体中的压力分布
1、液体静力学基本方程式
质量力(重力、惯性力)作用于液体的所有质点 作用于液体上的力
表面力(法向力、切向力、或其它物体或其它容器对液体、一部
赛氏秒SUS:
雷氏秒R:
美国用
英国用
巴氏度0B:
法国用
恩氏粘度与运动粘度之间的换算关系: ν=(7.310E – 6.31/0E)×10-6
m2/s
三、液体的可压缩性
可压缩性: 液体受压力作用而发生体积缩小性质 1、液体的体积压缩系数(液体的压缩率) 定义:体积为V的液体,当压力增大△p时,体积减小△V, 则液体在单位压力变化下体积的相对变化量 公式:
工作介质: 传递运动和动力 液压油的任务 润滑剂: 润滑运动部件 冷却、去污、防锈
1、 对液压油的要求
(1)合适的粘度和良好的粘温特性;
(2)良好的润滑性;
(3)纯净度好,杂质少; (4)对系统所用金属及密封件材料有良好的相容性。 (5)对热、氧化水解都有良好稳定性,使用寿命长; (6)抗泡沫性、抗乳化性和防锈性好,腐蚀性小; (7)比热和传热系数大,体积膨胀系数小,闪点和燃点高,流 动点和凝固点低。(凝点:油液完全失去其流动性的最高温度) (8)对人体无害,对环境污染小,成本低,价格便宜
υ=q/A
1.3.2 连续性方程--质量守恒定律在流体力学中的应用
1、连续性原理--理想液体在管道中恒定流动时,根据质 量守恒定律,液体在管道内既不能增多,也不能减少,因此 在单位时间内流入液体的质量应恒等于流出液体的质量。 2、连续性方程 ρ 1υ1A1=ρ 2υ2A2 若忽略液体可压缩性 ρ 1=ρ 则 υ1A1=υ2A2 或q=υA=常数
大学物理学习指导第2章流体力学基础
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⼤学物理学习指导第2章流体⼒学基础第2章流体⼒学基础2.1 内容提要(⼀)基本概念 1.流体:由许多彼此能够相对运动的流体元(物质微团)所组成的连续介质,具有流动性,常被称为流体。
流体是液体和⽓体的总称。
2.流体元:微团或流体质量元,它是由⼤量分⼦组成的集合体。
从宏观上看,流体质量元⾜够⼩,⼩到仅是⼀个⼏何点,只有这样才能确定流体中某点的某个物理量的⼤⼩;从微观上看,流体质量元⼜⾜够⼤,⼤到包含相当多的分⼦数,使描述流体元的宏观物理量有确定的值,⽽不受分⼦微观运动的影响。
因此,流体元具有微观⼤,宏观⼩的特点。
3.理想流体:指绝对不可压缩、完全没有黏滞性的流体。
它是实际流体的理想化模型。
4.定常流动:指流体的流动状态不随时间发⽣变化的流动。
流体做定常流动时,流体中各流体元在流经空间任⼀点的流速不随时间发⽣变化,但各点的流速可以不同。
5.流线:是分布在流体流经区域中的许多假想的曲线,曲线上每⼀点的切线⽅向和该点流体元的速度⽅向⼀致。
流线不可相交,且流速⼤的地⽅流线密,反之则稀。
6.流管:由⼀束流线围成的管状区域称为流管。
对于定常流动,流体只在管内流动。
流线是流管截⾯积为零的极限状态。
(⼆)两个基本原理 1.连续性原理:理想流体在同⼀细流管内,任意两个垂直于该流管的截⾯S 1、S 2,流速v 1、v 2,密度ρ1、ρ2,则有111211v v S S ρρ= (2.1a )它表明,在定常流动中,同⼀细流管任⼀截⾯处的质量密度、流速和截⾯⾯积的乘积是⼀个常数。
也叫质量守恒⽅程。
若ρ为常量,则有Q = S v = 常量(2.1b )它表明,对于理想流体的定常流动,同⼀细流管中任⼀截⾯处的流速与截⾯⾯积的乘积是⼀个常量。
也叫体积流量守恒定律或连续性⽅程。
2 伯努利⽅程:理想流体在同⼀细流管中任意两个截⾯处其截⾯积S ,流速v ,⾼度h ,压强p 之间有11222121gh p gh p ρρρρ++=++2122v v (2.2) 或写成常量=++gh p ρρ221v 。
流体力学基础知识
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流体力学基础知识
(2)相对压强 相对压强是以大气压强(p0)为零点计算的压强。
用符号p表示。 在实际工程中,因为被研究对象的表面均受大气压
强作用,因此不需考虑大气压强的作用,即常用相对 压强。 p gh
如果液体是自由表面,则自由表面压强:
p gh
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流体力学基础知识
对变化量 。
1 dV
V0 dT
流体压缩性的大小,一般用压缩系数β(Pa-1)
来表示。压缩系数是指单位压强所引起的体积相对
变化量。
1 dV
V0 dp
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流体力学基础知识
一般结论: 水的压缩性和热膨胀性是很小的,在建筑设备
工程中,一般计算均不考虑流体的压缩性和热膨胀 性。
气体的体积随压强和温度的变化是非常明显的 ,故称为可压缩流体。
参数不随时间而变化的流动。 非恒定流动是指流体中任一点压强和流速等参数
随时间而变化的流动。 自然界的流体流动都是非恒定流动,在一定条件
下工程上近似认为是恒定流。
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流体力学基础知识
3.压力流和无压流 压力流是流体在压差作用下流动时,流体各个
过流断面的整个周界都与固体壁相接触,没有自由 表面。
、f Z
FZ m
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流体力学基础知识
当流体所受质量力只有重力时,由G=mg可得 单位质量力为:
fX 0、fY 0、fZ -g
2、表面力 表面力是指作用在流体表面上的力,其大小与
受力表面的面积成正比。 流体处于静止状态时,不存在黏性力引起的内
摩擦力(切向力为零),表面力只有法向压力。对于 理想流体,无论是静止或处于运动状态,都不存在 内摩擦力,表面力只有法向压力。
第一章 流体力学基础ppt课件(共105张PPT)

原
力〔垂直于作用面,记为 ii〕和两个切向 应力〔又称为剪应力,平行于作用面,记为
理
ij,i j),例如图中与z轴垂直的面上受
到的应力为 zz〔法向)、 zx和 zy〔切
电 向),它们的矢量和为:
子
课
件 τ zzix zjy zkz
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主题
西
1.1 概述
安
交 • 3 作用在流体上的力
大 化
子 课 件
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主题
西
1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量上的应用
安
交
大 思索:若U形压差计安装在倾斜管路中,此时读数 R反
化 映了什么?
工 原
理 p1p2
p2
p1 z2
电 子
(0)gR(z2z1)g z1
课
R
件
A A’
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主题
西 1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量上的应用
安
交 大
•
2.压差计
化 • (2〕双液柱压差计
p1
p2
工•
原•
理
电•
子•
课
件
又称微差压差计适用于压差较小的场合。
z1
1
z1
密度接近但不互溶的两种指示
液1和2 , 1略小于 2 ;
R
扩p 大1 室p 内2 径与2 U 管1 内g 径之R 比应大于10 。 2
图 1-8 双 液 柱 压 差 计
返回
安
交 大
•
1.压力计
化 • (2〕U形压力计
pa
工 • 设U形管中指示液液面高度差为RA,1 指• 示液
流体力学基础知识

一般来说,拖动泵和风机的电动机或者内燃
机的转速是恒定的,然后根据其特性曲线来选取 合适的泵和风机
*其他类型的泵与风机
轴流式水泵与风机 其流动特点是,流体沿叶轮的轴向流入
流出。其性能特点是,轴流式风机风压较 低,但风量较大。 贯流式风机
其流动特点是气流沿着径向流入又从 径向流出。这种风机的风量较小,但是噪 音很低,多用于室内空调。
三、绝对压力与表压力
由p=p0+γh表示的流体静压力是流体的绝对压力, 它是以绝对真空为压力零点计算的流体静压力,代 表流体内部某一点的实际压力。
工程上使用的测压仪表自身也处于大气压力的作用 下,他们在当地大气压力下示数为零。用仪表测量 流体压力得到的读数只反应流体压力比当地大气压 力高或者低多少,其实是一个压力差,因此叫做表 压力。
一定量的流体所受外界压力增大的时 候,其体积将缩小,密度会增大,该性质 称为流体的压缩性。
一定量的流体受热温度升高的时候, 其体积将增大,密度会减小,该性质称为 流体的热胀性。
气体的压缩性必液体显著的多,一般 将液体视为不可压缩流体。在一些情况下 (如空气沿通风管道前进)也将气体视作 不可压缩流体。于此同时,我们对于液体 的热胀性要给予足够的认识和重视。如高 楼水系统种一般设置膨胀水箱。
六、泵与风机
有关离心式水泵的结构和工作原理的内容在 高中物理中已经有讲授,这里不在赘述。需 要注意的是离心式泵与风机是中心进入边沿 流出,离心式水泵开机前要将机壳中注满水。
水泵和风机在工程中是一种能量转换装置, 它消耗原动机的能量,提高流体的全压力。
泵与风机的主要性能参数:流量、扬程和压 头、功率、效率、转速请同学们自行了解。
整个管道的能量损失应该分段计算沿 程损失和局部损失,再进行叠加。
流体力学基础
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1.3 压强
垂直作用于流体单位面积上的力,称为流体的压强, 简称压强。习惯上称为压力。垂直作用于整个面上的 力称为总压力。
在静止流体中,从各方向作用于某一点的压强大小 均相等。
压强的单位: ❖ 帕斯卡, Pa, N/m2 (法定单位); ❖ 标准大气压, atm; ❖ 某流体液柱高度; ❖ bar(巴)或kgF/cm2等。
➢ 当液面的上方压力p0有变化时,必将引起液体内部各点压力
发生同样大小的变化。
➢ p2=p0+ρgh可改写为
p p0 h
g
由上式可知,压力或压力差的大小可用液柱高度表示。
静力学基本方程式中各项的意义:
将 p2=p1+ρg(Z1-Z2) 两边除以ρg并加以整理可得:
Z1p1 g Z2pg 2
或
Z
pa pb
p1p2(0)gR 0
测量气体时,由于气体的密度ρ比指示液的密度ρ0小得多,故
ρ0-ρ≈ρ0,上式可简化为
p1p2 gR0
下图所示是倒U型管压差计。该压差计是利用被测量液体本
身作为指示液的。压强差p1-p2可根据液柱高度差R进行计算。
例1-3 如附图所示,常温水在管道中流过。为测定a、b两点的压 力差,安装一U型压差计,试计算a、b两点的压力差为若干?已 知水与汞的密度分别为1000kg/m3及13600kg/m3,R为0.1米。
较大。 当压力不太高、温度不太低时,气体的密度可近似地按理
想气体状态方程式计算:
m pM
v RT
(1-3)
式中 p —— 气体的压力,kN/m2或kPa;
T —— 气体的绝对温度,K;
M —— 气体的摩尔质量,kg/kmol;
R —— 通用气体常数,8.314kJ/(kmol·K)。
理论力学中的流体力学基础

理论力学中的流体力学基础在理论力学领域中,流体力学是研究液体和气体在力学规律下的行为及其相互作用的学科。
它是力学的一个重要分支,被广泛应用于工程、地质、天文等领域,为解释和预测自然现象和工程问题提供了重要理论基础。
本文将介绍理论力学中的流体力学基础,包括连续性方程、动量方程和能量方程等内容。
1. 连续性方程连续性方程是流体力学中最基本的方程之一,描述了流体质点在空间中的运动特性。
它基于质量守恒定律,即在任意给定的时间和空间内,流体质点所占据的体积是不变的。
数学上,连续性方程可以表达为:∇·v + ∂ρ/∂t = 0,其中,v是流体质点的速度矢量,ρ是流体的密度。
这个方程告诉我们,对于一个连续流体体系,如果流体速度增大,其密度将减小,反之亦然。
2. 动量方程动量方程描述了流体运动中的力和加速度之间的关系。
理解动量方程对于研究流体力学中的流动行为非常重要。
动量方程可以写成:ρ(dv/dt) = -∇p + ∇·τ + ρg,其中,ρ是流体的密度,dv/dt是速度矢量的时间导数,p是流体的压力,τ是模拟流体粘性的应力张量,g是重力加速度矢量。
这个方程说明了动量的变化率与压力梯度、摩擦力和重力之间的关系。
简单来说,当我们施加力于流体时,它将产生加速度,并随时间推移改变其速度和位置。
3. 能量方程能量方程是描述流体力学中的能量转移和转换的方程。
它如下所示:ρ[(∂e/∂t) + v·∇e] = -p∇·v + ∇·(k∇T) + ρv·g + Q,其中,e是单位质量的流体的内能,v是速度矢量,p是压力,k是热传导率,T是温度,g是重力加速度矢量,Q是单位质量的流体受到的外部能量源。
能量方程描述了流体在运动和传热时的能量转化过程。
它包括了压力做功、粘性耗散、重力势能转化、热传导和外部能量源等因素。
结语通过对理论力学中流体力学基础的讨论,我们了解到连续性方程、动量方程和能量方程在描述流体运动和相互作用方面的重要性。
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第二章流體力學基礎
1.流動描述法
在質點力學和固體力學的學科中,因可以很清楚看到或想像質點或固體的運動情形,所以,也就比較容易去分析。
流體雖然可視為由無數的流體質點或元素(element)所組成,但是,在分析或想像流體各質點的運動時,就可能引起困難。
為研究流體流動的問題,通常有兩種不同定義流場流動的描述或分析的方法,分別是拉氏描述法(Lagrangian method of description)和歐拉氏(Eulerian method of description)描述法。
甲、拉氏描述法
這種描述法的觀念和分析質點力學的問題相同,即視流體
的流動是由無數個流體質點或元素所組成。
茲假設某一流
體質點(取名為A質點)的運動軌跡或路徑(pathline)為已
知,則該運動軌跡在卡氏座標(Cartesian coordinates)上可表
示為:
r= r(ξA, t) = x i+ y j+ z k
式中,
ξA = x A i+ y A j+ z A k
=流體A質點在已知時間t時的位置向量,故為已
知值。
因此,流體A 質點隨時間而運動的軌跡r ,應僅為時間t 的函數,其分量為
x = F x (ξA , t )
y = F y (ξA , t ) (2-1) z = F z (ξA , t )
所以,流體A 質點運動的速度(u , v, w )和加速度(a x , a y , a z ),可依定義對時間t 微分而得。
即:
u = (dt dx )A ξ a x = (dt du )A ξ = (22dt
x d )A ξ
v = (dt dy )A ξ (2-2) a y = (dt dv )A ξ = (22dt y
d )A ξ (2-3)
w = (dt dz )A ξ a z = (dt dw )A ξ = (22dt
z
d )A ξ
顯然地,這些結果和質點力學所表示的式子是完全相同的。
乙 歐拉氏描述法
這種描述法的觀念是在流場中隨意選取某定點P 或固定區域,然後注視佔據該定點P 或固定區域上的流體,注意其流動變數(flow variables)的變動情形。
歐拉假設流體的流動情形,可以一速度場ν表示:
ν = ν(r , t ) = u i + v j + w k
流體質點P 的運動軌跡
x
式中,r = x i + y j + z k 為流場中隨意選定的位置向量。
因此,流場的速度ν為位置和時間的函數,其速度分量可表示為
u = f x (x , y , z , t )
v = f y (x , y , z , t ) (2-4) w = f z (x , y , z , t )
如此,如流場以流動的速度場表示時,即為歐拉氏描述法。
依從歐拉氏描述法,在某時刻t 的速度場中,可知P 點上的速度為ν,其分量如式(2-4)所示。
而在另一方面,若依從拉氏描述法,定義當時佔據P 點上的流體質點為P 質點,然後採取拉氏描述法的觀念,則可應用P 質點的運動軌跡,求得P 質點佔據P 點時的速度,而其x 向的速度分量u 可表示為
歐拉氏描述法
(
dt
dx
)p = u = f x (p r , t ) =已知 拉氏描述法
因此,上式最左項對時間t 積分後,可得流體質點的運動軌跡:
x = ⎰t
T f x (p r , t ) dt = F x (p r , t ) y = ⎰t T f y (p r , t ) dt = F x (p r , t ) z = ⎰t T f z (p r , t ) dt = F x (p r , t )
上式,即為拉氏描述法所得的結果(即式2-1),其中p r 即為P 質點某在時刻t 的位置向量。
由此知,拉氏的描述法和歐拉氏的描述法是互通的。
在研究一般流體力學的問題,如採取拉氏描述法的觀念,則較簡單易懂,其結果也可以從積分獲得流體質點的運動軌跡(即拉氏描述法所得的結果)。
因此,在以後的討論中,均採用歐拉的方法來描述流場,作為分析和研究流體運動的依據。
2. 流體質點加速度
茲有一流場,場中各點的速度ν為位置向量r 與時間t 的函數(此即為歐拉的流動描述法)。
依據全微分的定義,則流場中各點的加速度為
a = t
t t t t ∆ν-∆+ν→∆)
()(lim
=
t δν∂+x δν∂(dt dx )+y δν∂(dt
dy )+z δν∂(dt dz ) 上式中∆t →0的意義,必須針對同一個流體質點的運動路徑才具有物理意義,亦即必須隨著流體的運動,其速度ν為
ν = ν(r , t ) = u i + v j + w k = 流體的流動速度
因此,得
(dt dx ) = u , (dt dy ) = v , (dt
dz
) = w
所以,流場中各點的加速度,即為該點上流體質點的加速度,或稱為實質(material 或substantial)加速度,可表示為
a =
Dt
D υ =
t
δν∂ + (ν ⋅ ∇)ν
(2-5)
= 局部加速度 + 對流加速度
式中,
Dt
D = t δ∂
( ) + (ν ⋅ ∇)( )
稱為實質導數式,將經常在以後章節中出現。
3. 控制體方法
在流場中圈選一有限空間或體積,然後注視該體積上流體物理量(如質量,動量或能量等)的變化情形,稱為控制體分析方法(Control V olume Approach)。
這種利用控制體的分析方法,即為熱力學上的開放系統(open system)分析法。
當時間為t 0時,將佔據控制體上的流體視為物理系統(physical system),系統中含有某物理量N(t 0)。
當時間為(t 0+∆t)時,該流體系統的物理量成為N(t 0+∆t)。
因此,有部份流體系統流出控制體外(III),有部份流體系統仍留在控制體內(II),至於控制體中所空出的部份,則由外圍的流體填滿(I),詳情如下圖所示:
0+∆t)時間之流體系統
因此,該流體系統中物理量隨流體流動的變化率為
Dt DN =0t lim →∆(t )
t (N )t t (N 00∆-∆+) (2-6) 上式中,流體的物理量N 為整體物理量(extensive property),其定義為
N =
⎰η
system
(ρd ) (2-7)
其中η為流體單位質量的物理量,稱為密集物理量(intensive property)。
例如,流體的整體質量M 、整體動量P
和整體能量E 可分別寫成:
M =
⎰
system
(ρd ) 因此,η= 1
P =
⎰
system
V (ρd ) 因此,η= V
E = ⎰system
e (ρd ) 因此,η= e = u +
2V 2
+ gz
依據式(2-6)的定義,流體系統由時間t 0到t 0+△t 的流動關係,必須跟隨t 0時的流體系統才有意義。
因此,式(2-6)可寫成
Dt DN
=0
t lim →∆(t )NI NII ()NII NIII (0t t 0t ∆+-+∆+)
=0
t lim →∆(
t
)
NI NIII ()NII NII (0t t 0t 0t t 0t ∆-+-∆+∆+)
=
⎰⎰⎰⋅ρη+ρη∂∂
.
c .
s .c )A d v ()d (t (2-8) 因此,流體系統物理量隨流體流動的變化率共有兩部份,即:控制體內流體物理量隨時間的變化率和流體系統在當時經控制體表面流入和流出控制體的物理量。
這個連結物質運動的拉氏觀念和選擇空間控制體歐拉氏觀念的關係式(2-8)稱為雷諾轉換原理(Reynolds Transport Theory )。
4. 質量守恆
質量守恆(mass conservation)的意義是流動系統的質量M ,在流動過程中永不改變。
即
Dt DM = Dt D
(⎰ρsystem
d ) = 0
從式(2-7)的積分定義知,η=1,因此從雷諾轉換公式(2-8)的關係,可得
⎰⎰⎰⋅ρ+ρ∂∂
.
c .
s .c A d v d t = 0 此即為質量守恆公式。