第二章 太赫兹波的产生
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太赫兹波文献综述.doc如对你有帮助，请购买下载打赏，谢谢！太赫兹波技术摘要：太赫兹波是一个非常有科学价值但尚未被完令认识和利用的电磁辐射区域，它在成像、医学诊断、信息通信、空问、天文学乃至军事等领域都有着广阔的应用前景。
本文从总体上介绍了太赫兹波的独特性质、臆用领域，阐述了太赫兹波的产生、太赫兹波探测的机理和方法，并简单讨论了太赫兹技术的发展前景：被誉为21世纪影响人类未来的十大技术之一的太赫兹波科学技术，将会在未来的数年问逐渐成熟并得到广泛的应用。
引言太赫兹渡(又称THz波、T射线)通常足指频率在0．1—10THz范围内的电磁辐射，在电磁波谱上位于微波和红外线之间。
THz频段是一个非常有科学价值但尚未被完全认识和利用的最后一个电磁辐射区域。
许多年来，由于缺乏切实可行的THz 波产生方法和检测手段，人们对THz波段的特性知之甚少，以致于该波段被称为电磁波谱中的“THz空隙”。
正文1太赫兹波的独特性质太赫兹波的频率范围处于电子学与光子学的交叉蔓域。
在长波方向，它与毫米波有重叠；在短波方向，它与红外线有重叠。
在频域上，太赫兹处于宏观经典理论向微观量子理沦的过渡区。
①THz脉冲的典型脉宽在亚皮秒量级，不但可以方便地对各种材料(包括液体、半导体、超导体、生物样品等)进行亚皮秒、飞秒时间分辨的瞬态光谱研究，而日．通过取样测量技术，能够有效地抑制背景辐射噪音的干扰，得到具有很高信噪比(大于)太赫兹电磁波时域谱，并且具有对黑体辐射或者热背景不敏感的优点；②THz脉冲通常只包含若干个周期的电磁振荡，单个脉冲的频带可以覆盖从GHz 至几十THz的范围，便于在大范围里分析物质的光谱性质；③THz波的光子能量较低，1’r比频率处的光子能量大约只有4 nlV，比x射线的光子能量弱10 7～108倍。
因此THz波不会对生物组织产生导致电离和破坏的有害光，特别适合于对生物组织进行活体检查”“l。
THz光子能量约为可见光，用THz 做信息载体比用可见光和近巾红外光能量效率高得多；④THz波是具有量子特性的电磁波，具有类似微波的穿透能力，同时又具有类似。
太赫兹技术的工作原理
太赫兹技术的工作原理太赫兹技术是一种新兴的射频技术，在电子通信、材料科学、医疗影像等领域具有广泛的应用前景。
本文将介绍太赫兹技术的工作原理，包括太赫兹波的产生、检测以及相关设备的原理，以及其在不同领域中的应用。
一、太赫兹波的产生太赫兹波是电磁波谱中频率介于红外光和微波之间的一段区域，其频率范围约为0.1-10太赫兹（1太赫兹=10^12赫兹）。
产生太赫兹波的方法主要有两种：通过非线性光学效应产生和通过自旋极化电流产生。
1. 非线性光学效应产生太赫兹波非线性光学效应是指在高光强作用下，光的电磁场与介质中的电子或原子之间发生相互作用，产生新的频率成分。
其中最常用的方法是使用飞秒激光来激发非线性光学介质，如晶体或者溶液中的介质，通过非线性发射或非线性吸收效应产生太赫兹波。
2. 自旋极化电流产生太赫兹波自旋极化电流是指在适当的材料中，通过激光或电流激发，导致材料中的自旋极化电子发生运动，从而产生太赫兹波。
利用自旋极化电流产生太赫兹波的方法有很多，包括自旋共振和自旋输运等。
二、太赫兹波的检测太赫兹波的检测方法多种多样，常见的方法有光电探测器和太赫兹光谱仪。
以下是两种常用的检测方法的原理介绍。
1. 光电探测器光电探测器是通过感光材料将光信号转化为电信号的装置。
在太赫兹波的检测中，常用的光电探测器有铁电探测器、氘探测器和双光子探测器等。
光电探测器的工作原理是光子的能量可以激发感光材料中的电子从而引起电流产生，通过测量电流大小，可以获得太赫兹波的强度信息。
2. 太赫兹光谱仪太赫兹光谱仪是用于测量太赫兹波频率和幅度的装置。
太赫兹光谱仪一般由光源、样品和探测器三部分组成。
其中光源通常使用飞秒激光、光电导天线或者紧凑型太赫兹源等。
样品可以是材料的薄膜、晶体或者液体等。
通过探测器检测被样品散射或吸收的太赫兹波，进而推导出样品的频率特性和折射率等信息。
三、太赫兹技术的应用太赫兹技术在许多领域中得到广泛的应用，本节将介绍其在电子通信、材料科学和医疗影像等方面的具体应用。
太赫兹治疗仪的风吹原理
太赫兹治疗仪的风吹原理太赫兹治疗仪的风吹原理是指通过产生太赫兹波进行冷热交替处理，使得人体组织得到刺激和刺激后的放松，进而达到促进人体自身修复、缓解疼痛、改善血液循环、促进新陈代谢等治疗效果的方法。
太赫兹波的产生是通过振荡电子产生，其频率在0.1-10THz范围内，波长在30-3000微米之间，就在可见光和微波之间。
这种波长较长的电磁波可以通过人体皮肤，而且对人体组织具有一定的透过性，能够被水和脂肪等物质吸收和传导。
当太赫兹波穿过人体组织时，会产生局部的微热和微冷效果，这种热和冷的刺激可以使得人体的细胞得到激活和放松，从而促进人体自身的修复和康复。
太赫兹治疗仪的风吹原理则是在太赫兹波的基础上加入了温度调节功能，通过控制太赫兹波的频率和幅度，同时加上热风和冷风的调节，使得太赫兹波在穿过人体组织时可以产生更加明显的热冷交替的效果，从而达到更好的治疗效果。
在使用太赫兹治疗仪的风吹原理进行治疗时，治疗师需要按照预设的参数进行操作，将太赫兹波的频率和幅度、热风和冷风的温度等参数进行调节，进而控制治疗仪的输出。
然后将治疗仪的探头放置在患者疼痛处，并开启治疗仪的风吹功能，让太赫兹波和热风、冷风交替作用于患者的组织和神经系统。
经过一段时间的治疗，患者可以感受到通过太赫兹治疗仪的风吹原理所产生的效果。
通过太赫兹波的刺激和热冷交替的作用，可以促进组织细胞的活力，改善组织的氧气和养分供应，同时也可以减轻病痛，缓解疼痛和局部炎症，从而达到加速人体自身修复和康复的治疗效果。
总的来说，太赫兹治疗仪的风吹原理是一种在太赫兹波基础上加入热冷效果的治疗方法，通过太赫兹波和热风、冷风的交替刺激，可以促进人体组织的活力，改善局部疾病的病理状况，从而达到治疗和修复的作用。
尽管太赫兹治疗仪的风吹原理目前仍处于研究开发阶段，但是在不久的将来，这种治疗方法很可能会成为人体康复和修复领域中非常重要的一部分。
太赫兹应用及其产生方法
太赫兹及其产生方法摘要：太赫兹技术是20世纪80年代末产生的一种高新技术，近年来颇受关注。
它在基础研究、生物科学等众多领域都有非常重要的应用前景。
THz波具有很多的优越性，具有重要的研究价值。
本文简要的介绍了THz波及其在公共安全、环境探测、生物医学、天文观测、军事及通信方面的应用，然后深入的阐述了THz波的产生方法。
关键词：THz波的应用THz波产生方法1.引言随着现代科学技术的发展、国际竞争的加剧以及社会信息化进程不断加快，各种各样的新技术、新思想大量涌现出来。
从云计算到物联网，从激光到太赫兹技术的出现都给了我们很大的机遇，同时也存在一定的挑战。
为在国际竞争中立于不败之地，我们国家在“十二五”战略新兴产业发展重点中提出了应大力发展信息产业、生物产业、航空航天产业、新能源产业、新材料产业、节能环保产业、新能源汽车产等新型产业，另外国家还确定了五项科技领域，而太赫兹技术在这些领域的探索及应用中起着举足轻重的作用。
2.太赫兹简介及其应用2.1太赫兹简介太赫兹通常是指频率在0.1~10THz的电磁波，是上个世纪八十年代中后期才被正式命名的，在此之前科学家们称其为远红外射线。
实际上早在一百年前，就有科学工作者涉及过这一波段。
随着80年代一系列新技术、新材料的发展，特别是超快技术的发展，使得获得宽带稳定的脉冲THz源成为一种准常规技术，THz技术得以迅速发展，并在实际范围内掀起一股THz研究热潮。
2004年，美国政府将THz科技评为“改变未来世界的十大技术”之一，而日本于2005年1月8日更是将THz技术列为“国家支柱十大重点战略目标”之首，举全国之力进行研发。
我国政府在2005年11月专门召开了“香山科技会议”，邀请国内多位在THz研究领域有影响的院士专门讨论我国THz事业的发展方向，并制定了我国THz技术的发展规划。
另外，美国、欧洲、亚洲、澳大利亚等许多国家和地区政府、机构、企业、大学和研究机构纷纷投入到THz的研发热潮之中。
THz科学与技巧基本(文科)2015-3-16
(二) 太赫兹波的基本性质
THz波具有波的特性: 衍射和干涉
塑料板上的单孔 T-ray
2019年12月3日
2
单孔衍射 (f=1.8 mm)
2
0.5 THz
1 THz
1
cm
1
cm
20
20
0
1
2
1.5 THz
0
1
2
2 THz
1
cm
1
cm
0
0
0
1
2
0
1
2
2019年12月3日
杨式干涉实验
a
a
1 THz ~ 1 ps ~ 300 µm ~ 33 cm-1 ~ 4.1 meV ~ 47.6 oK
2019年12月3日
THz光子能量的计算
一个频率为 f 的光子能量： E hf h 6.631034 J s f 1THz 11012 Hz
E hf 6.631034 11012 6.631022 J
返回
2019年12月3日
相干性：
THz的相干性源于其产生机制。它是由相 干电流驱动的偶极子振荡产生，或是由相干 的激光脉冲通过非线性光学差频效应产生。 THz技术的相干测量技术能够直接测量电场 振幅和相位，可以方便地提取样品的折射率、 吸收系数.
返回
2019年12月3日
在THz成像技术中，可以利用这一特性分辨生物组织的 不同状态，如在THz成像技术中，可以利用这一特性分 辨生物组织的不同状态，如对人体烧伤部位的损伤程度 进行诊断，还可以进行产品质量控制，如测量食品表面 水分含量以确定其新鲜程度。
Eg
(2) 产生瞬时光电流
太赫兹原理
太赫兹原理太赫兹波段是电磁波谱中的一个特殊频段，位于红外和微波之间，频率范围大约在0.1-10 THz。
太赫兹波具有许多独特的特性，使得它在无线通信、医学诊断、安全检测等领域具有广阔的应用前景。
了解太赫兹波的原理对于深入研究其应用具有重要意义。
太赫兹波的产生原理主要有两种，一种是通过光学方法产生，另一种是通过电子方法产生。
光学方法产生太赫兹波通常是利用超快激光脉冲与介质相互作用，产生太赫兹脉冲。
而电子方法产生太赫兹波则是利用电子束与介质相互作用，通过非线性光学效应产生太赫兹波。
这两种方法各有优劣，可以根据具体应用需求选择合适的方法。
太赫兹波在介质中的传播具有一些特殊的性质。
太赫兹波在绝缘体中的传播通常是通过介质的振动和电子的偶极矩共振来实现的，因此在介质中的传播损耗相对较小。
此外，太赫兹波在金属中的传播也具有一些特殊的性质，可以通过表面等离激元的激发来实现。
这些特殊的传播性质使得太赫兹波在材料的检测和成像中具有独特的优势。
太赫兹波的探测原理主要是利用太赫兹波与物质相互作用的特性。
太赫兹波可以穿透许多非极性材料，因此可以用于检测材料的内部结构。
同时，太赫兹波也可以被许多物质吸收或反射，因此可以用于检测物质的成分和表面形貌。
这些特性使得太赫兹波在材料的非破坏性检测和成像中具有广泛的应用前景。
总的来说，太赫兹波的原理包括产生原理、传播原理和探测原理。
通过对太赫兹波的原理进行深入的研究，可以更好地理解太赫兹波的特性和应用，为太赫兹技术的发展提供理论基础和技术支持。
随着太赫兹技术的不断发展和完善，相信太赫兹波在更多领域将发挥重要作用，为人类社会的发展做出更大的贡献。
太赫兹波的产生
2.2 基于电子学的太赫兹辐射源基于电子学的太赫兹辐射源包括微型真空电子器件、相对论性电子器件、半导体激光器等。
2.2.1 真空电子器件采用先进的微细加工技术，如LIGA技术（LIGA是采用X射线刻蚀和电铸相结合的技术）、MEMS（微电子机械系统）加工技术等，将固态加工技术引入到真空电子技术领域之中，可以制造出能作为太赫兹辐射源的微型真空电子器件（μVED）。
这些器件克服了普通三、四极管的渡越时间效应，而且如果利用微波管分布作用原理，就可使微波管的工作频率达到太赫兹频段，成为一种非常具有应用前景的太赫兹辐射源。
这类太赫兹辐射源有纳米行波管及其阵列、返波振荡器、纳米速调管及其阵列、回旋管、自由电子激光器、相对电子注或等离子体电子器件等（见图2-11），具有噪声低、增益高、效率高、体积小、重量轻、性能稳定等特点。
但是，它们在某些方面也存在着一些问题，如射频窗口、波导元件、磁聚焦问题、阴极和电子枪及器件的装配等，而这些问题又直接限制了微型真空电子器件的性能指标。
目前，在太赫兹频段对于微型真空电子器件的研究还处于研究阶段，它将是一种非常具有应用前景的太赫兹真空辐射源。
图2-11 真空电子学太赫兹源的功率与频率1. 行波管行波管（Traveling Wave Tube ，TWT）是一种基于电子注与行波场之间相互作用的行波型器件，其优点是：频带宽，增益大，寿命长，工作稳定可靠。
行波的种类很多，根据外加磁场的形成可以将其分为具有纵向（沿电子流方向）磁场的“O”型行波管和具有横向磁场的“M”型行波管。
行波管是唯一能将大功率与宽频带等微波管所具有的优点有效结合的微波管器件。
而在这里仅介绍“O”型行波管。
图2-12 行波管结构原理图行波管是利用电子流与沿慢波系统行进的电磁波间的连续互相作用而放大超高频（微波）电磁波的一种微波电子管。
它的一种典型结构如图2-12所示，主要有以下几个部分组成：1)电子枪，包括阴极、加速极；2)微波结构，包括慢波系统、输入、输出的微波结构；3)收集极；4)聚焦磁场。
第二章-太赫兹波的产生
第二章太赫兹波的产生太赫兹辐射源的研究是太赫兹科技发展的核心内容。
早在上个世纪20年代就有科学家对太赫兹波产生了浓厚的科学兴趣，但其产生方法和探测手段相对于十分成熟的微波、光学技术仍显得十分落后。
由于当时的电子学和光子学理论、技术都难以达到太赫兹频段，所以直到80年代中期，科学家对于该波段得电磁辐射性质的了解还是非常有限，也就形成了远红外和毫米波之间所谓的“太赫兹间隙”(THz Gap）。
如何能有效地产生出高功率、高能量、高效率且能在室温下稳定运行的且宽带可调的太赫兹辐射源来，以及如何将其方便、灵活地运用于日常的科研工作和实际生活之中，已经成为21世纪科研工作者的追求目标和迫切需要解决的实际问题。
太赫兹辐射源（见图2-1）的分类主要有两种，第一种，根据应用范围可分为：针对太赫兹波谱学和成像应用的连续窄带的太赫兹辐射源，针对太赫兹波谱学和成像应用的宽带太赫兹辐射源，针对物质非线性和非热平衡状态研究应用的高能量窄带太赫兹辐射源。
第二种分类是根据产生太赫兹机理可分为：基于电子学的太赫兹辐射源，例如反向波振荡器、自由电子激光器、浅掺杂的P型锗半导体激光器、量子级联激光器等；基于光学、光子学及非线性光学的太赫兹辐射源，如利用超短激光脉冲产生太赫兹辐射，利用非线性频率变换过程产生太赫兹辐射，利用远红外光泵浦产生的太赫兹辐射。
；图2-1 各种太赫兹源的功率和频率缺少高功率、低造价和便携式的且能够在室温下工作得太赫兹源是目前限制太赫兹应用的最主要因素。
但仍有很多辐射源可能成为其潜在的候选者，在快速电子学、激光和材料研究之中，每一种辐射源都有其独特的优点。
这些辐射源可以被粗略地分为以下几类：不相干的热发射源、宽波段太赫兹脉冲技术以及窄波段的连续波方法。
窄频带的太赫兹辐射源：窄频带的辐射源对于高频谱分辨率的应用是十分重要的，在通信和超宽频带的卫星通信上也有很好的应用前景。
所以在过去的一个世纪里，很多研究工作都是集中在如何开发窄波段的太赫兹辐射源上。
太赫兹波的产生及探测方法综述
太赫兹波的产生及探测方法综述太赫兹波是指波长在0.1-10毫米之间的电磁波。
太赫兹波具有许多独特的特性和广泛的应用前景，因此研究太赫兹波的产生和探测方法成为了热门的研究领域。
本综述将对太赫兹波的产生和探测方法进行全面的介绍。
太赫兹波的产生主要有光电效应、非线性光学效应和热效应等方法。
其中，光电效应是太赫兹波产生的主要方法之一、光电效应是指在材料中光的作用下，电子从价带跃迁到导带产生的自由载流子。
当光照射到半导体材料上时，光子的能量大于带隙能量时，会激发束缚态电子跃迁到导带形成自由载流子，产生太赫兹波。
非线性光学效应也可以用于太赫兹波的产生。
非线性光学效应是指在高强度激光照射下，光与物质之间的相互作用呈现非线性关系。
当高强度的激光束照射到介质上时，光与介质之间会发生非线性的相互作用，导致太赫兹波的产生。
非线性光学效应产生的太赫兹波强度高，频率可调。
除了光电效应和非线性光学效应，热效应也可以用于产生太赫兹波。
热效应产生的太赫兹波是由物质的热扩散引起的，其原理是当被激发的物质发生热传导过程时，会产生短暂的局部温度变化，这种短暂的温度变化会产生太赫兹辐射。
太赫兹波的探测方法多样，主要包括光电探测器、热电探测器、激光诱导电偶极振荡探测器和局域场增强探测器等。
光电探测器是最常用的探测器之一，其基本原理是当太赫兹波照射到探测器上时，探测器会产生电信号，通过测量电信号的强度和波形，可以确定太赫兹波的强度和频率等参数。
热电探测器是另一种常用的太赫兹波探测器，其原理是利用太赫兹波的热效应，在热敏元件中产生电势差，从而测量太赫兹波的强度。
热电探测器具有灵敏度高、响应速度快的特点。
激光诱导电偶极振荡探测器是一种基于非线性光学效应的太赫兹波探测器，其原理是将太赫兹波转化为电偶极振荡信号。
通过测量电偶极振荡信号的频率和强度，可以确定太赫兹波的参数。
局域场增强探测器是一种基于纳米结构的太赫兹波探测器，其原理是利用纳米结构中的局域场增强效应，增强太赫兹波与探测器之间的相互作用，提高探测灵敏度。
太赫兹
太赫兹THz波（太赫兹波）或称为THz射线（太赫兹射线）是从上个世纪80年代中后期，才被正式命名的，在此以前科学家们将统称为远红外射线。
太赫兹波是指频率在0.3THz到3THz范围的电磁波，波长大概在0.1mm(100um)到1mm范围，介于微波与红外之间。
随着80年代一系列新技术、新材料的发展，特别是超快技术的发展，使得获得宽带稳定的脉冲THz源成为一种准常规技术，THz技术得以迅速发展，并在实际范围内掀起一股THz研究热潮。
人们关注THz技术的原因是THz射线普遍存在，是人们认识自然界的有效线索和工具。
但是相对于其他波段的电磁波比如红外和微波，对它的认识和应用非常匮乏。
其次，THz射线有它自身的特点。
一、是THz 脉冲的典型脉宽在皮秒量级，不但可以方便地进行时间分辩的研究，而且通过取样测量技术，能够有效地抑制远红外背景噪声的干扰。
目前，脉冲THz 辐射通常只有较低的THz 射线平均功率，但是由于THz 脉冲有很高的峰值功率，并且采用相干探测技术获得的是THz 脉冲的实时功率而不是平均功率，因此有很高的信噪比。
二、是THz 脉冲源通常只包含若干个周期的电磁振荡，单个脉冲的频带可以覆盖从GHz 直至几十THz 的范围，许多生物大分子的振动和转动能级，电介质、半导体材料、超导材料、薄膜材料等的声子振动能级落在THz 波段范围。
因此THz 时域光谱技术作为探测材料在THz 波段信息的一种有效的手段，非常适合于测量材料吸收光谱，可用于进行定性鉴别的工作。
三、THz 光子的能量低，只有几毫电子伏特，因此不容易破坏被检测物质。
四、许多的非金属非极性材料对THz 射线的吸收较小，因此结合相应的技术，使得探测材料内部信息成为可能。
太赫兹成像技术与其他波段的成像技术相比，它所得到的探测图像的分辨率和景深都有明显的增加（超声、红外、X－射线技术也能提高图像分辨率，但是毫米波技术却没有明显的提高）。
另外太赫兹技术还有许多独特的特性，如在非均匀的物质中有较少的散射，能够探测和测量水汽含量等等。
2第二章 太赫兹波的产生
• 具有真空密封管壳和若干电极，管内抽成真空，残余气体 压力为10-4～10-8帕。有些在抽出管内气体后，再充入所需 成分和压强的气体。
• 广泛用于广播、通信、电视、雷达、导航、自动控制、电 子对抗、计算机终端显示、医学诊断治疗等领域。
换和显示的； • 光电管：利用光电子发射现象实现光电转换； • X射线管：产生X射线； • 充气管：管内充有气体并产生气体放电。
• 基于电子学的THz辐射源
• 真空电子器件 • 相对论性电子器件 • 半导体激光器
16
主要内容
• THz辐射源概述 • THz辐射源的分类 • 基于光学效应的THz辐射源 • 基于电子学的THz辐射源
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基于光学效应的THz辐射源
• 光电导天线 • 光整流 • 空气产生太赫兹 • 气体激光器
18
22
工作原理
入射光子
电子-空穴对
E
在电场中加速的载 流子
THz脉冲
23
光导天线
由高阻硅构成的球面聚焦透镜，作用主要有两个：一是准直THz波，二是消 除衍射效应和截面反射。
24
光导天线的变形
25
THz波的指标参数
• 频率范围
• 0.1THz-5THz
• 功率范围
• 纳瓦到微瓦量级
26
注意事项
21
工作原理
当超快激光(光子的能量要大于或等于该种材料的能隙)打在两电极之间的光电导材料上时，会 在其表面瞬间（10-14s 量级）产生大量的电子－空穴对。这些光生自由载流子会在外加偏置电 场和内建电场的作用下作加速运动，从而在光电导半导体材料的表面形成瞬变的光电流。这种 快速随时间变化的电流会向外辐射出太赫兹脉冲。
太赫兹波的原理及应用
太赫兹波的原理及应用1. 太赫兹波的概述太赫兹（Terahertz）波是指频率位于红外光和微波之间的电磁波，对应的频率范围为0.1至10太赫兹（THz），波长介于毫米波和红外线之间。
太赫兹波在近年来引起了广泛的关注，因为它具有独特的特性，在许多领域有着广泛的应用。
2. 太赫兹波的原理太赫兹波的产生和检测是基于物质的电磁辐射特性。
太赫兹波的频率区间对应了介于红外线和微波之间的光子能量，这使得太赫兹波与物质的分子和晶格振动能级相吻合。
太赫兹波的产生主要通过以下两种机制：电磁波辐射和光学混频。
2.1 电磁波辐射电磁波辐射是通过加热产生的，在辐射源处加热物质会引起电磁波的辐射，产生太赫兹波。
这种机制主要应用于高能量激光脉冲、光电子发射和光学波混频。
2.2 光学混频光学混频是通过数种光的相互作用产生的，其中包括两光束的非线性混频和自由载波激光的混频。
这种机制主要应用于频率梳和激光泵浦探测。
3. 太赫兹波的应用太赫兹波具有许多独特的特性，使得它在多个领域有着重要的应用。
3.1 生物医学领域太赫兹波在生物医学领域的应用非常广泛。
它可以用于无损检测和成像，如肿瘤检测、皮肤病诊断以及药物成分检测等。
太赫兹波穿透力强，能够穿透非导电的材料，具有较高的分辨率。
此外，它对细胞和组织的损伤较小，被广泛用于生物医学研究。
3.2 材料科学领域太赫兹波在材料科学领域也具有广泛的应用。
通过太赫兹波的传输和反射特性，可以研究材料的电学、光学和声学等性质。
太赫兹波还可以用于物质的结构分析、磁场测量以及微观颗粒的表征等。
在材料的质检过程中，太赫兹波也被用于检测缺陷和材料的非均匀性。
3.3 通信与无线电领域太赫兹通信是近年来的一个研究热点。
由于太赫兹波的频谱资源丰富，并且对于气象、生物体和人体的影响较小，因此被认为是下一代无线通信技术的有力候选。
太赫兹通信可以实现高速率的数据传输，并具有穿透障碍物的能力，在安全监控、室内通信和远程传感等方面具有广阔的应用前景。
太赫兹波及其产生方法的研究
太赫兹波及其产生方法的研究太赫兹波（terahertz waves）是电磁波谱中位于红外波和微波波之间的一段频率范围，对于人类社会具有重要的科学和技术应用价值。
它的频率在1011至1012赫兹之间，对应的波长在1至0.1毫米之间。
太赫兹波具有许多特点，例如它的穿透力很强，可以穿透很多非金属材料，这使得它在医学成像、安全检测、通信和无损检测等方面具有广泛的应用前景。
太赫兹波的产生方法有多种，下面将分别介绍几种常见的方法。
第一种方法是通过激光辐射产生太赫兹波。
这种方法称为光电法（photoconductive method）。
它利用光电效应，将光辐射照射到半导体材料上，激发其中的载流子，使其在外加电场的驱动下加速移动，产生太赫兹辐射。
这种方法的优点是具有宽带特性，可以产生较高功率的太赫兹波，但需要使用复杂的辐射器件。
第二种方法是通过光学非线性效应产生太赫兹波。
这种方法称为光学混频法（optical rectification method）。
它利用非线性光学晶体的光学特性，将两个不同频率的激光束在晶体中混频，产生频率差等于太赫兹波的辐射。
这种方法的优点是产生的太赫兹波辐射强度较高，但需要使用高功率的激光器。
第三种方法是通过光学量子阱结构产生太赫兹波。
这种方法称为激子法（exciton method）。
它利用光学量子阱结构弛豫过程中产生的能带宽度振荡，产生太赫兹波。
这种方法的优点是可以在室温下工作，适用于实际应用，但需要使用复杂的光学量子器件。
第四种方法是通过超导磁体产生太赫兹波。
这种方法称为超导磁体法（superconducting magnet method）。
它利用超导体材料在低温下的超导特性，产生强大的磁场，使其与高能带带电粒子的运动相互作用，产生太赫兹辐射。
这种方法的优点是可以产生较高功率的太赫兹波，但需要使用复杂的超导材料和低温设备。
综上所述，太赫兹波的产生方法具有多样性和复杂性。
不同的方法具有各自的特点和适用范围。
磁有序材料太赫兹时域光谱研究.doc
磁有序材料太赫兹时域光谱研究第一章绪论1.1太赫兹波简介太赫兹波(Terahertz，THz，lTHz=1012Hz~300 m~33cm-1~4.1meV~47.6K)通常定义为频率从0.1-10THz 范围内的电磁波。
早在十九世纪二十年代就有人对太赫兹电磁波进行了研究[1]。
但是，“Terahertz”一词却是由费莱明Fleming）于1974 年首先提出的[2]，当时提出来这个词是用来描述迈克尔逊干涉仪的光谱频率范围的。
太赫兹波由于它位于微波和红外线之间，技术上属于传统的微波技术与光学技术的过渡，在过去相当长的时间里，由于缺乏产生和检测THz 波的有效方法，相对于微波技术和光学技术，该波段的研究进展相当缓慢。
由此，许多研究者称其为“THz 空白”THz Gap）[3,4]。
现在看来，THz 空白其实包含了两层含义：一是THz 波在电磁波频谱中占有很特殊的位置，从频率上看，该波段位于无线电波和光波和红外波之间，如图1-1 所示，其长波段方向与毫米波(亚毫米波)重合，在短波段方向与红外线相重合，所处的位置正好处于技术发展相对较为完善的微波、毫米波与红外光学之间，形成一个相对落后的“空白”；二是THz 波的长波方向属于电子学(Electronics)范畴，短波方向属于光子学(Photonics)范畴，从能量上看，介于电子和光子之间，从而在电子学与光子学之间形成了一个“空白”。
.1.2 太赫兹电磁波的独特性质科学家发现，在宇宙大爆炸理论中，从宇宙大爆炸中产生的宇宙背景辐射，几乎一半以上的能量和几乎全部光子都分布在THz 波段，我们周围的大多数物体的热辐射都在太赫兹波段(约为6THz)。
现在国际科学界已经越来越认识到太赫兹波的优越性，认为它为技术创新、经济发展和国家安全等提供了新的机遇。
太赫兹概念
太赫兹概念
太赫兹是电磁波谱中频率位于微波和红外之间的一段波段，其频率范围为300 GHz到3 THz。
这个频段因为它的一些独特的
性质而被科学家们广泛地研究和应用。
太赫兹波不同于其他频率段的电磁波，它具有除了微波和红外波之外的一些独特特性，可以穿过很多的固体材料（如纸张、塑料、衣料等），甚至可以穿透人体的一些部位，因此在医学和安全方面有很多应用。
此外，太赫兹波还可以被用于材料的非破坏性检测以及用于无线通信和高速数据传输等领域。
太赫兹波的原理及应用
太赫兹波的原理及应用太赫兹波是指频率范围在0.1至10太赫兹（1太赫兹=10的12次方赫兹）之间的电磁波。
太赫兹波是介于微波和红外线之间的一种频谱，由于其特殊的性质，被广泛应用于科学研究、通信、成像和安全检测等领域。
太赫兹波的产生原理主要有两种：一是通过电磁辐射产生，二是通过光和电波的相互转换产生。
在电磁辐射产生中，通过将高速电子束或激光束注入到太赫兹波辐射装置中，产生的太赫兹波可以通过不同的天线系统进行接收和解析。
在这种方法中，太赫兹波可以通过调节电子束或激光束的特性来改变频率和幅度。
在光和电波的相互转换产生中，通过利用非线性材料的特殊性质，将激光光束照射到非线性晶体或半导体中，由于光的非线性效应和晶格振动，会产生太赫兹波。
这种方法的优势是能够产生极强的太赫兹波信号，并且频率范围相对较宽。
太赫兹波在许多领域具有广泛的应用前景。
首先，太赫兹波可以作为一种新型的通信手段。
由于太赫兹波的频率范围处于微波和红外线之间，不容易受到电磁波干扰，同时具有更大的带宽，因此可以用于高速数据传输。
此外，太赫兹波可以穿透很多非导体材料，如纸张、塑料、纺织品等，因此在无线通信、传感器网络和隐形通信等领域也有很好的应用前景。
其次，太赫兹波在成像技术方面也有重要的应用。
由于太赫兹波能够穿透很多物质，能够检测到材料的结构、组成和缺陷等信息，因此在质量检测、医学影像和安全检测等领域具有广泛的应用。
例如，太赫兹波可以用于检测食品和药品中的污染物和有害物质，或者用于检测文物中的腐蚀情况。
此外，太赫兹波还可以通过反射、透射和散射等方式来获取物体的形状和表面形貌信息，因此在三维成像和安检领域也有重要的应用。
此外，太赫兹波在安全检测方面也有很多应用。
太赫兹波能够穿透许多常见的材料，对于隐藏在物体内部的隐蔽物品具有很好的探测能力。
例如，太赫兹波可以用于检测爆炸物品、毒品、武器等违禁品，或者用于在建筑结构中检测隐蔽的裂缝和缺陷，从而确保安全。
太赫兹时域光谱技术的主要技术框架
太赫兹时域光谱技术的主要技术框架一、概述嗨，大家好！今天我们来聊聊一个听起来很“高大上”的科技话题——太赫兹时域光谱技术。
虽然名字有点复杂，但别担心，我会用简单易懂的语言，带你们一步步了解这个神奇的技术。
准备好了吗？让我们开始吧！1.1 太赫兹时域光谱技术的背景我们得知道什么是太赫兹波。
太赫兹波其实是一种电磁波，频率在0.1到10 THz 之间，也就是每秒振荡0.1到10万亿次。
这个频率范围正好填补了微波和红外线之间的空白区域，所以被称为“太赫兹空隙”。
以前科学家们一直觉得这个频段没什么用，但是后来发现它其实有很多独特的优势和应用前景。
那么，什么是太赫兹时域光谱技术呢？简单来说，就是利用这种特殊频率的电磁波来研究物质的光谱特性。
通过发射和接收太赫兹波，我们可以获取材料在不同时间点的光谱信息，从而分析其内部结构和性质。
听起来是不是有点像给物体做“X光检查”？没错，它确实有类似的作用，而且更精准。
1.2 为什么研究太赫兹时域光谱技术重要？你可能会觉得这技术离我们很远，但实际上它已经应用在我们生活的方方面面了。
比如在医疗领域，它可以用于无损检测皮肤癌；在安检领域，可以用于探测隐藏在衣物中的违禁品；甚至在食品安全方面，也可以用于检测食品中的有害物质。
这项技术有着广泛的应用前景，值得我们深入研究。
二、核心观点一：太赫兹波的产生与探测好了，现在我们进入正题。
第一个核心观点是关于太赫兹波的产生和探测的。
这是整个技术的基础，没有这一步，后面的一切都无从谈起。
2.1 如何产生太赫兹波？产生太赫兹波的方法有很多，其中最常用的一种是利用光电导天线。
你可以想象一下，当我们用一束激光照射到一种特殊的半导体材料上时，电子会被激发并开始运动。
这些运动的电子会产生电磁波，而这个电磁波的频率正好落在太赫兹范围内。
听起来是不是很简单？其实背后还有很多复杂的物理过程，但基本原理就是这样。
除了光电导天线外，还有另一种常见的方法是利用非线性光学晶体。
太赫兹科学与技术原理
太赫兹科学与技术原理嘿，咱今儿来聊聊太赫兹科学与技术原理这档子事儿啊！你说这太赫兹，它就像是一个神秘又厉害的魔法盒子。
咱平常熟悉的光啊、电波啊啥的，太赫兹就在它们中间的那么一个特别地带。
它的频率可高啦，高到让你想不到。
就好像咱生活里常见的各种东西，比如手机信号，那是一种频率；还有家里的 Wi-Fi 信号，又是一种频率。
而太赫兹呢，就是个独特的存在。
想象一下啊，太赫兹波就像是一个超级小精灵，能在各种领域大显身手呢！在安检的时候，它能轻轻松松地看穿各种东西，什么危险物品啊，一下子就能被它发现，就像孙悟空的火眼金睛一样厉害！而且在医学上，它也能发挥大作用呢，可以帮助医生更清楚地看到人体内部的情况，就好像给医生配了一副超级透视眼镜。
太赫兹科学与技术的原理其实也不复杂，就是利用太赫兹波的各种特性嘛。
它能穿透很多材料，又能携带很多信息。
这就好比是一个快递员，能把各种重要的“包裹”准确无误地送到目的地。
咱再说说它在通信领域的应用吧。
你想啊，以后要是用太赫兹来传输信息，那速度得多快啊！简直就像火箭一样嗖的一下就传过去了。
这可就太棒了呀，下载个大电影啥的，眨眼的功夫就好了，那多爽！还有啊，在材料检测方面，太赫兹也有一手呢。
它能检测出材料的好坏，就像一个经验丰富的老师傅，一眼就能看出东西有没有问题。
你说这太赫兹科学与技术是不是很神奇？它就像是隐藏在科技世界里的一颗璀璨明珠，等待着我们去发现和利用它更多的神奇之处。
咱平常可能觉得这些高科技离我们挺远的，但其实它们就在我们身边，慢慢地改变着我们的生活。
说不定哪天，你买的新手机就用上了太赫兹技术呢！这太赫兹科学与技术原理啊，真的是充满了无限的可能和惊喜。
咱可得好好关注它，说不定哪天它就能给我们带来更大的惊喜呢！你说是不是这个理儿？反正我是这么觉着的！。
太赫兹技术原理
太赫兹技术原理以太赫兹技术是一种新兴的无线通信技术，其频段位于微波和红外光之间，频率范围从几百G赫兹到几太赫兹。
以太赫兹技术具有穿透力强、非接触式传输、高带宽、低能耗等特点，被广泛应用于无线通信、成像、安全检测等领域。
下面将介绍以太赫兹技术的原理。
以太赫兹技术的原理基于电磁波的相互作用，主要包括发射、接收和信号处理三个关键步骤。
首先，通过发射器产生以太赫兹波。
发射器通常采用光电转换器将光脉冲转换为电脉冲，然后通过天线辐射出去。
以太赫兹波的频率范围在电磁波谱中处于中间位置，既有微波的穿透力和非接触传输的特点，又有红外光的高带宽和低能耗的特点。
接收器接收到由目标物体反射回来的以太赫兹波。
接收器通常也采用天线接收信号，并将其转换为电脉冲。
由于以太赫兹波能够穿透大多数非金属材料，因此可以实现对目标物体的非接触式探测。
通过接收到的信号，可以获取目标物体的形状、结构和物理特性等信息。
通过信号处理对接收到的信号进行分析和处理。
信号处理主要包括滤波、放大、解调等步骤，以提取出有用的信息。
以太赫兹波的频率范围较宽，因此可以传输大量的数据，具有较高的信息传输速率。
同时，以太赫兹波在与物质相互作用时会发生频率变化，可以通过测量反射信号的频率变化来获取目标物体的物理特性，如介电常数、折射率等。
除了上述的基本原理，以太赫兹技术还可以通过调制和多径传播等技术手段来提高系统性能。
调制技术可以实现多信道传输，提高信号传输的可靠性和抗干扰能力。
多径传播技术可以通过改变信号的传播路径，减小多径干扰，提高信号的传输质量。
以太赫兹技术的应用领域十分广泛。
在通信领域，以太赫兹技术可以实现高速无线通信，特别适用于室内环境和短距离通信。
在成像领域，以太赫兹技术可以实现对物体的高分辨率成像，不受光线衍射和散射的影响。
在安全检测领域，以太赫兹技术可以实现对隐蔽物体的探测，如爆炸品、毒品和武器等。
以太赫兹技术是一种具有广泛应用前景的新兴无线通信技术。
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第二章太赫兹波的产生太赫兹辐射源的研究是太赫兹科技发展的核心内容。
早在上个世纪20年代就有科学家对太赫兹波产生了浓厚的科学兴趣，但其产生方法和探测手段相对于十分成熟的微波、光学技术仍显得十分落后。
由于当时的电子学和光子学理论、技术都难以达到太赫兹频段，所以直到80年代中期，科学家对于该波段得电磁辐射性质的了解还是非常有限，也就形成了远红外和毫米波之间所谓的“太赫兹间隙”(THz Gap）。
如何能有效地产生出高功率、高能量、高效率且能在室温下稳定运行的且宽带可调的太赫兹辐射源来，以及如何将其方便、灵活地运用于日常的科研工作和实际生活之中，已经成为21世纪科研工作者的追求目标和迫切需要解决的实际问题。
太赫兹辐射源（见图2-1）的分类主要有两种，第一种，根据应用范围可分为：针对太赫兹波谱学和成像应用的连续窄带的太赫兹辐射源，针对太赫兹波谱学和成像应用的宽带太赫兹辐射源，针对物质非线性和非热平衡状态研究应用的高能量窄带太赫兹辐射源。
第二种分类是根据产生太赫兹机理可分为：基于电子学的太赫兹辐射源，例如反向波振荡器、自由电子激光器、浅掺杂的P型锗半导体激光器、量子级联激光器等；基于光学、光子学及非线性光学的太赫兹辐射源，如利用超短激光脉冲产生太赫兹辐射，利用非线性频率变换过程产生太赫兹辐射，利用远红外光泵浦产生的太赫兹辐射。
图2-1 各种太赫兹源的功率和频率缺少高功率、低造价和便携式的且能够在室温下工作得太赫兹源是目前限制太赫兹应用的最主要因素。
但仍有很多辐射源可能成为其潜在的候选者，在快速电子学、激光和材料研究之中，每一种辐射源都有其独特的优点。
这些辐射源可以被粗略地分为以下几类：不相干的热发射源、宽波段太赫兹脉冲技术以及窄波段的连续波方法。
窄频带的太赫兹辐射源：窄频带的辐射源对于高频谱分辨率的应用是十分重要的，在通信和超宽频带的卫星通信上也有很好的应用前景。
所以在过去的一个世纪里，很多研究工作都是集中在如何开发窄波段的太赫兹辐射源上。
但仍有很多新技术正处于发展之中，这其中包括有无线电波源频率上转换、光源频率下转换、太赫兹激光和返波管等。
低频微波振荡器通过升频转换技术可以发射出低功率（<100μＷ）连续太赫兹辐射，这种振荡器包括电压控制的振荡器和介电共振振荡器。
升频转换通常是利用一个平面肖特基二极管倍增器链来实现。
使用这种方法，频率可高达2.7太赫兹。
同时，正在进行的还有别的研究工作，例如，通过改变半导体的结构，以及改进加工工艺的方法来降低耿氏（GUNN ）二极管和碰撞雪崩及渡越时间（IMPATT ）二极管的发光频率，使其达到太赫兹频率范围。
此外，用气体激光器来产生太赫兹辐射源也是一种常用的方法，其工作原理是利用一个CO 2激光抽运一个低气压的腔，并在这种气体的某些发射谱线处形成受激辐射。
这种辐射源不是连续可调的，而且通常需要大的气体腔和上千瓦的能量输入，但是这种方法可以得到高达30ｍＷ的输出功率。
最常见的是气体激光器还有CH 3OH 、CH 4和HCN 激光器，它们一般用于光谱测量和外差接收装置的研究之中。
宽频带太赫兹辐射源：大多数宽频带太赫兹脉冲辐射源都是利用超短激光脉冲激发不同的材料来产生太赫兹的。
这种产生太赫兹的机制也有很多种，其中包括在光电导天线中光生载流子的加速，电光晶体中的二阶非线性效应，等离子体振荡和电子非线性传输线等。
但是目前这些方法的转换效率都很低，所产生的太赫兹光束的平均功率只有纳瓦到微瓦量级，而作为激发太赫兹辐射的飞秒激光光源的平均功率却有瓦的量级。
光电导和光整流是最常见的两种产生宽频带太赫兹脉冲辐射的方法。
2.1基于光学、光子学及非线性光学的太赫兹辐射源本节主要讨论利用超短激光脉冲产生太赫兹辐射的几种光学方法。
2.1.1 光电导天线光电导方法就是使用高速光电导材料来作为辐射天线，以此来提供瞬态电流。
常用的光电导材料包括电阻率高的GaAs,InP ，以及用放射法制造的有缺陷的Si 晶片。
金属电极是用来在这些光电导体上施加偏置电压的,最终形成天线。
光电导天线辐射太赫兹光的机制为：超快的激光光束(光子的能量要大于等于该种材料的能隙宽度,即g E hv )打在光电导材料上，在材料中能产生出电子-空穴对,这些自由载流子在偏置电场中能够被加速,而后产生出瞬变的光电流。
最终这种快速的、随时间变化的电流会辐射出电磁波。
另外，材料的一些参数会影响最终所产生的太赫兹辐射的能量和频谱宽度。
对有效的太赫兹辐射来说,光电流快速的增大和衰减是必需的，所以电子有效质量较小的半导体材料,如InAs 和InP ，是应用前景很好的材料。
最大迁移率也是一个重要的参数,但带内散射率或直接带隙半导体（如GaAs ）的谷间散射对它有很大的限制。
因为辐射能量主要是来源于以偏置静电场形式储存的表面能,所以太赫兹辐射的能量是由偏置电场和激发光强所限制的。
另一个重要的参数是材料的击穿电场,因为击穿电场决定了可以施加的最大电场。
光电导的发射装置可以产生相对大的（大约40μＷ）太赫兹辐射功率和相当宽的辐射带宽(4 THz)。
综上所述，光导机制就是利用超短激光脉冲泵浦光导材料(如GaAs 等半导体),在其表面激发出载流子,这些载流子再在外加电场作用下加速运动,从而辐射出电磁波,如图2-2所示。
太赫兹电磁辐射发射系统的性能取决于三个因素:光导体、天线的几何结构和泵浦激光脉冲宽度。
光导体是产生太赫兹电磁波的关键部件,性能良好的光导体具有尽可能短的载流子寿命、高的载流子迁移率和介质耐击穿强度等特性。
常见的光导体有Si、GaAs、InP等。
在目前太赫兹技术中用的最多的是Si和低温生长的GaAs材料。
天线结构通常有基本的赫兹偶极子天线、共振偶极子天线、锥形天线、传输线以及大孔径光导天线等。
而在大多数实验中基本上采用的都是偶极子天线,这是因为它的结构相对比较简单。
图2-2 光导天线受激辐射示意图2.1.2 大孔径光导天线2.1.2.1瞬态光载流子迁移大孔径光导天线目前用于定向的、亚毫米太赫兹带宽的电磁脉冲的产生和相干探测。
大孔径天线指的是激活区横向尺寸比其产生和探测的亚毫米脉冲的中心波长大的仪器。
大孔径光导天线产生太赫兹脉冲的过程如下：当它被超短光脉冲照射后，如果光子能量大于半导体带隙，则平面光导体吸收入射光，相干激发电子-空穴对，如图2-3所示。
图 2-3 大孔径光导天线的 (a) 俯视图和 (b) 侧视图在电极上施加偏压会导致光载流子加速运动，从而产生瞬态面电流。
光电流的上升时间等于光脉冲的持续时间，衰减时间等于穿过仪器的时间或光载流子弛豫时间的极小值。
在远场极限，时变电流会辐射出电磁波来，并且这个电磁波与电流对时间的一阶导数（变化的快慢）成正比。
光载流子迁移的最快上升时间提供了辐射信号中的高频分量，而光束波振面的方向与偏压电场方向之间的夹角决定了光电流分布的同步。
如果孔径的尺寸比辐射脉冲的中心波长大，那么根据基本衍射理论，辐射信号是定向的，并且还具有衍射极限。
通常对于毫米波和亚毫米波(太赫兹脉冲)，这些大孔径天线激活区的最小面积为10mm 2。
可以通过改变光束的入射角来控制太赫兹辐射的方向。
在半导体的前后两侧都有亚毫米波辐射(θ1和θ2)。
如果光脉冲的入射角是θop ，则电磁脉冲的辐射角可由斯涅尔方程近似表示为：n 1(ωop )sin θop ≌n 1(ωel )sin θ1≌n 2(ωe1)sin θ2 （2.1-1） 其中n 1(ωop )和n 1(ωel )是激光和电磁脉冲在光导体外的折射率，n 2(ωel )是电磁脉冲在光导体内的折射率。
如果n 1(ωop )=n 1(ωel )=1，在介质的折射率为1，即空气，的情况下此式总能成立，反射电磁脉冲的辐射角等于入射脉冲的入射角。
通过下面的理论可以估算出辐射电磁场的特性来。
在发射天线的近场，可以简化成平面波，场强可由光导体表面的边界条件推导。
这些边界条件即 21ˆ()0nE E ⨯-= （2.1-2） 21ˆ()S nH H J ⨯-= （2.1-3）这里的辐射脉冲具有横磁(TM)偏振特性，由此可得出靠近发射天线的电场的近似表b 0s 的光导率，其表达式如下式所列：σs t ()=εμ1-R ()cos θop ω I op -∞t ⎰' t ()e -t -' t ()τr d ' t （2.1-5）其中µ是光导体载流子的迁移率，R 是光的反射率，ω是光子能量，I op 是入射光强度，r 是光载流子衰减时间。
由表达式（2.1-4）和（2.1-5），对于低能光激发，电场强度与入射光强是成正比的。
但辐射场的正负号则与偏压场的正好相反。
2.1.2.2 光导发射器现用一组间距为4mm 的光电导间隙天线来验证电极尺寸与太赫兹辐射的关系。
天线是由电极宽度分别为5,10,50,和500µm 的发射器组成，图2-4给出了天线的示意图。
每个发射器的长度是1cm 。
金电极通过电子束蒸镀附着在3寸半的绝缘(SI)GaAs 晶片上，电极厚度约为3000Å。
天线上所加的是200V 的直流偏压，且泵浦脉冲是垂直入射到天线上。
而通过转变光束所照射的那部分天线的结构，就可以获取不同发射器的特性。
图2-4级联光电导发射器示意图。
光导间隙是4mm，各个电极宽度分别是5,10,50,和500µm。
图2-5具有一对5µm宽，1cm长的电极发射器（4mm光导间隙）辐射的太赫兹时域波形。
图2-5给出了一对5µm宽的电极发射器所产生的太赫兹辐射时域波形。
图2-6则表示的是太赫兹光束的峰值强度与电极宽度之间的关系。
这些发射器所辐射的太赫兹时域波形是不变的，只是强度稍微有所不同。
例如，从500µm到5µm的发射器，后者的表面积仅有前者电极的1％，而其太赫兹信号的强度却只减小了19％。
窄电极发射器的太赫兹信号减弱的一个原因是因为沿着整个电极传输线的电压减小了。
由于发射器绝大部分的辐射能都是以静电的形式储存在光电导体的带隙中，所以电极宽度对辐射强度的影响并不大。
在这里除了探讨了一下太赫兹辐射与不同宽度电极之间的关系之外，同时也对用不同金属电极做成的光电导发射器所辐射的太赫兹场的强度进行了测量。
多种金属，如Au, Al, Ag, 和 Cu，也都能用来在Si或GaAs上做过电极。
另外对欧姆接触和肖特基接触的平面电极也都进行了测试。
结果我们发现只要入射光斑能够覆盖住两电极间的光电导间隙，天线所辐射出太赫兹辐射地振幅就没有明显得变化，不管电极是用那种金属材料做成的，还是接触是那种类型的接触（即是欧姆接触还是肖特基接触），振幅都没有太大的变化。
图 2-6 发射器辐射的太赫兹信号峰值与电极宽度的关系。