第五章(曲线-曲面)
画法几何立体表面的交线
1’
4’
5’
2’
3’
解题步骤
1 分析 截交线的水平投影和 侧面投影已知,正面投影为 双曲线并反映实形;
2 求出截交线上的特殊点Ⅰ
1” 、ⅡⅢ;
3 求出一般点ⅣⅤ ;
4”(5”) 4 光滑且顺次地连接各点,
作出截交线,并且判别可见 性;
5 整理轮廓线。
2”(3”)
24
1 53
点击动画
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例10 求带缺口圆锥的水平投影和侧面投影。
4 整理轮廓线。
y
a1
4
s
y
2 b
例3 求立体截切后的投影
6
(5)4
1
2 (3)
35
1
6
24
6
5
4
3 1 2 Ⅵ
Ⅴ Ⅳ
Ⅲ
ⅠⅡ
5.1.2 平面与曲面立体相交
曲面立体截交线通常是封闭的平面曲线,或是由曲线和直 线所围成的平面图形或多边形。
截交线
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截交线
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1. 平面与圆柱相交
截平面平行于轴线, 交线为平行于轴线的 两条平行直线
1. 表面取点法
表面取点法求作相贯线的一般步骤
(1)分析 首先分析两曲面立体的几何形状、相对大小和 相对位置,进一步分析相贯线是空间曲线,还是处于特殊情况 (平面曲线或直线)。分析两曲面立体对投影面的相对位置, 两曲面立体的投影是否有积聚性,哪个投影有积聚性。分析相 贯线哪个投影是已知的,哪个投影是要求作的。
1’ 6’
2’(3’) 4’(5’)
1”
3” 5” 6”
2” 4”
6 1
5 3
2 4
例11 已知正垂面所截切球的正面投影,求其余两面投影。
高等几何教案与课后答案
高等几何教案与课后答案教案章节:第一章绪论教学目标:1. 了解高等几何的基本概念和发展历程。
2. 掌握空间解析几何的基本知识。
3. 理解高等几何在数学和物理学中的应用。
教学内容:1. 高等几何的基本概念点的定义向量的定义线和面的定义2. 发展历程古典几何的发展微积分与解析几何的兴起高等几何的发展和应用3. 空间解析几何坐标系和坐标变换向量空间和线性变换行列式和矩阵运算教学重点与难点:1. 重点:高等几何的基本概念,发展历程,空间解析几何。
2. 难点:空间解析几何中的坐标变换和线性变换。
教学方法:1. 采用讲授法,系统地介绍高等几何的基本概念和发展历程。
2. 通过示例和练习,让学生掌握空间解析几何的基本知识。
3. 利用图形和实物,帮助学生直观地理解高等几何的概念。
教学准备:1. 教案和教材。
2. 多媒体教学设备。
教学过程:1. 引入新课:通过简单的几何图形,引导学生思考高等几何的基本概念。
2. 讲解:按照教材的顺序,系统地介绍高等几何的基本概念和发展历程。
3. 示例:通过具体的例子,讲解空间解析几何的基本知识。
4. 练习:布置练习题,让学生巩固所学知识。
5. 总结:对本节课的内容进行总结,强调重点和难点。
课后作业:1. 复习本节课的内容,整理笔记。
2. 完成教材中的练习题。
教学反思:在课后对教学效果进行反思,根据学生的反馈调整教学方法和内容。
教案章节:第二章向量空间教学目标:1. 掌握向量空间的基本概念。
2. 理解线性变换和矩阵运算。
3. 学会运用向量空间解决实际问题。
教学内容:1. 向量空间向量的定义和运算向量空间的性质向量空间的基底和维度2. 线性变换线性变换的定义和性质线性变换的矩阵表示线性变换的图像3. 矩阵运算矩阵的定义和运算矩阵的逆矩阵矩阵的秩教学重点与难点:1. 重点:向量空间的基本概念,线性变换和矩阵运算。
2. 难点:线性变换的矩阵表示和矩阵的秩。
教学方法:1. 采用讲授法,系统地介绍向量空间的基本概念。
第五章--曲线、曲面、曲面立体
直母线l沿着两条交错直导线AB、CD移动,且始 终平行与某个导平面P,这样形成的曲面称为双曲 抛物面。
⑵双曲抛物面 的表示法及作 图
表示双曲抛 物面需画出两 条直导线、若 干素线以及与 各素线相切的 包络线(抛物 线)。下面是 双曲抛物面的 画法:
例子:护坡
7、单叶旋转双曲面
a.导程:动点转动一周后沿轴 线移动的距离,计为ph.
b.螺旋线的旋向:左旋和右旋。
c.判断原则
①握住右手四指伸直拇指,点的旋转符合四指方向且点的 移动符合拇指方向时,形成的螺旋线称为右旋螺旋线,反 之则称为左旋螺旋线.
②当圆柱的轴线为铅垂线时,我们从前垂直向后看,如 果螺旋线的可见部分为自左向右上什的,则称为右旋螺 旋线,反之则称为左旋螺旋线.
直母线沿着一条直导线和一条曲导线移动,且始终平行于一个导平面,这 样形成的曲面称为锥状面。 所有素线平行于导平面,彼此之间为交错关系。
直导线
导平面
曲导线
直母线
⑵锥状面表示法
在投影图上表示锥状面,一般要画出两条导线、轮廓线 和一些素线的投影。素线在平行的导平面所对应的投影面 的投影为相交关系,而在另两投影面的投影则相互平行。 建筑物的屋顶常用锥状面。
锥状面的画法
(1) 画出一直导线和曲导线的两面投影; (2) 作出直母线的两面投影: (3) 作出该曲面上各素线的投影。
5.螺旋面
⑴螺旋面的形成
以圆柱螺旋线及其轴线为导线,直母线沿着它们移动而同时又与轴线保 持一定角度,这样形成的曲面称为螺旋面。
根据直母线与轴线的夹角将螺旋面分为正螺旋面和斜螺旋面。 正螺旋面:直母线与轴线始终正交的螺旋面。 斜螺旋面:直母线与轴线始终斜交成某一定角(非90º)的螺旋面。
高等数学2 课本教材
高等数学2 课本教材高等数学2是一个涉及复杂概念和公式的学科。
它是数学的一个分支,主要研究了微积分、线性代数和概率论等内容。
本节文章将以教科书的形式,按照章节的顺序来介绍高等数学2课本的主要内容。
第一章微分方程微分方程是高等数学2中最重要的章节之一。
它涉及到描述变化过程的方程。
本章首先介绍了常微分方程的概念和基本理论。
然后,详细讨论了一阶和二阶常微分方程的解法,包括可分离变量法、齐次方程法和常数变易法等。
接着,介绍了线性常微分方程的解法及其应用。
最后,通过一些实际问题的案例,说明微分方程在物理、经济和生态学等领域的应用。
第二章无穷级数无穷级数是高等数学2中的另一个重要概念。
本章首先介绍了数列和数列极限的概念。
然后,引入了无穷级数的定义,并详细讨论了级数和部分和的性质。
接着,讨论了正项级数的收敛性质,包括比较判别法、比值判别法和根值判别法等。
最后,介绍了幂级数和傅里叶级数的基本概念及其应用。
第三章多元函数微分学多元函数微分学是高等数学2中的一个重要分支。
本章首先引入了多元函数的概念,并讨论了极限和连续等基础理论。
然后,详细讨论了多元函数的偏导数、全微分和方向导数等概念。
接着,介绍了多元复合函数的求导法则和隐函数的求导法则。
最后,引入了多元函数的泰勒公式和拉格朗日乘数法,通过实例讲解了这些概念的应用。
第四章多重积分多重积分是高等数学2中涉及到空间区域的重要内容。
本章首先引入了二重积分和三重积分的概念,并讨论了累次积分和重积分的性质。
然后,介绍了换元积分法和坐标变换法来计算多重积分。
接着,讨论了二重积分和三重积分的应用,包括质量、质心和转动惯量等问题。
最后,介绍了曲线积分和曲面积分的基本概念及其应用。
第五章曲线与曲面的方程曲线和曲面的方程是高等数学2中的一个重要内容。
本章首先介绍了参数方程和方程组的基本概念。
然后,详细讨论了平面曲线和空间曲线的一般方程及其性质。
接着,介绍了曲线的切线和法平面方程的求解方法。
北邮大一高等数学教材
北邮大一高等数学教材高等数学是大学数学的一门基础课程,对于计算机科学与技术专业的学生来说尤为重要。
北邮是国内知名的信息科学与技术高校之一,其大一高等数学教材的编写是经过精心策划和整理的。
下面将对北邮大一高等数学教材的内容进行简要介绍,并探讨其在培养学生数学思维和解决实际问题能力方面的优势。
【第一章:极限与连续】该章节是高等数学中的重要概念,也是后续学习的基石。
从基本的函数极限与趋近性开始,逐渐引入函数的连续性与间断点等内容。
此外,该教材在讲解定积分的概念时,强调与极限的联系,为后续章节的学习打好基础。
【第二章:微分学】微分学是高等数学中的经典部分,也是大学数学中的难点之一。
北邮的教材紧密围绕求导原理与法则展开,注重引入相关函数的导数与微分,并着重解释微分的几何意义。
通过数学公式的推导和实际问题的应用,教材在培养学生的推理能力和问题解决能力方面具有明显的优势。
【第三章:数值级数与函数级数】数值级数与函数级数是高等数学中的重要内容之一。
北邮的教材着重讲解级数的收敛性和敛散判别法则,并以实际问题为例,引导学生在解决实际问题时灵活运用级数概念。
此外,教材还对一些常用的基本级数进行了详细的介绍,为学生的数学运算提供了便利。
【第四章:多元函数微分学与多重积分】多元函数的微分学与多重积分是数学中的重要分支。
北邮的教材从函数的极限与连续开始,引入了多元函数的偏导数与全微分的定义,为后续的多元函数微分学打下了基础。
同时,教材对二重积分和三重积分进行了详细的解释与实例讲解,帮助学生理解积分的几何和物理意义。
【第五章:曲线积分与曲面积分】曲线积分与曲面积分是高等数学中的重要概念,并在物理学和工程学等学科中得到广泛应用。
北邮的教材在这一章节中详细介绍了曲线积分和曲面积分的概念、性质及相关公式,并给出了一些常见的曲线积分和曲面积分的计算方法,培养学生的应用能力和解决实际问题的能力。
总之,北邮大一高等数学教材在内容编排和讲解方式上都非常合理和专业。
曲面和曲线
5.2 曲线分析
1)曲线上的活动坐标架
设曲线为P(t)=[x(t), y(t), z(t)],则:
切矢量:P’(t)(当t为弧长时是单位矢),单位切矢记为T。 法矢量:
过曲线上任意一点,以切矢为法线的平面称为法平面。 主法矢:当以弧长为参数时,切矢的导矢是一个与切矢垂直的矢量,其单位矢 称为主法矢,记为N。 副法矢(记为B)B=T×N
左旋右旋螺旋线示例
当导圆柱轴线直立时,右旋螺旋线的可 见部分自左向右升高(图a);左旋螺旋线 则自右向左升高(图b)。
5.4 曲线的插值、逼近与拟合
插值:给定一组有序的数据点Pi,i=0, 1, …, n,构造 一条曲线顺序通过这些数据点,称为对这些数 据点进行插值,所构造的曲线称为插值曲线。 逼近:构造一条曲线使之在某种意义下最接近给定的 数据点,称为对这些数据点进行逼近,所构造 的曲线称为逼近曲线。 拟合:插值与逼近统称为拟合。
4)Bezier曲线的递推算法
计算Bezier曲线上的点,可用Bezier曲线方程,但 使用de Casteljau(德 卡斯特里奥)提出的递推算法 则要简单得多,递推公式:
上式中:Pi0=Pi是定义Bezier曲线的控制点,P0n即 为曲线P(t)上具有参数t的点,(i+k)=n 。 几何递推:给定参数t∈[0,1],就把定义域分成长 度为t:(1-t)的两段。依次对原始控制多边形每一边执行 同样的定比分割,所得分点就是第一级递推生成的中间 顶点Pi1(i=0,1,...,n-1),对这些中间顶点构成的控制多边 形再执行同样的定比分割,得第二级中间顶点 Pi2(i=0,1,...,n-2)。重复进行下去,直到n级递推得到一 个中间顶点P0n即为所求曲线上的点P(t)。
2)Betnstein基函数的性质 :
微分几何 陈维桓 第五章讲稿18页
目录第五章曲面论基本定理 (67)§ 5.1 自然标架的运动公式 (67)§ 5.2 曲面的唯一性定理 (70)§ 5.3 曲面论基本方程 (72)§ 5.4 曲面的存在性定理 (76)§ 5.5 Gauss定理 (78)第五章 曲面论基本定理本章内容:曲面上的自然标架,运动公式,Gauss 公式和Weingarten 公式,曲面论唯一性定理,Riemann 曲率张量,Gauss-Codazzi 方程,曲面论存在性定理,Gauss 定理计划学时:9学时,含习题课2学时.难点:Riemann 曲率张量,曲面论存在性定理,Gauss 定理§ 5.1 自然标架的运动公式设:(,)S r r u v =v v 为正则曲面,(,)n n u v =v v是单位法向量. 第一、第二基本形式I dr dr =⋅v v和2II d r n dr dn =⋅=-⋅v v v 是曲面S 的两个不变二次形式,与3E 中直角坐标的选取无关.曲面论唯一性问题:这两个基本形式是否足以确定曲面的形状?即若:(,)S r r u v =v v和:S * (,)r r u v **=v v 有相同的第一、第二基本形式,是否这两个曲面仅相差一个3E 中的刚体运动σ?3S E ⊂ Ω σ (见定理2.1)3S E *⊂答案是肯定的. 为了证明这件事情,需要先做一些准备工作.为了公式的书写方便,从现在起记1u u =,2u v =. 注意12,u u 的上标不是乘幂的指数. 如果要表示乘幂,则使用括号写成()()23,u u αα,……,(1,2α=).这样,S 的参数方程为12(,)r r u u =v v . 从现在起,用r αv 表示向量函数12(,)r u u v对变量u α的偏导数. 采用Einstein 求和约定,将和式212121dr r du r du r du ααα===+∑vv v v简记为dr r du αα=v v. (1.4)就是说,如果一个单项式中在上标和下标中出现了相同的指标,则表示这是一个和式,对该指标要从1到2求和. 如果出现了多对这样的上下指标,那么这些指标都要从1到2求和. 例如,21112212211122122,1S TS T S T S T S T S T αβγαβγγγγγαβαβαβ===+++∑,212121P P P P ααααα===+∑.注意在和式中求和指标本身并没有实质性意义,它们是所谓的“哑”指标,可以换成别的字母:S T S T S T αβγαεγδβγαβαεδβ==. (γ不能换成别的字母)rvr rσ*=v v o在本书中,求和指标用希腊字母,,,αβγL 表示,它们的取值范围为,,1,2αβγ=L .类似地,采用Einstein 求和约定,向量函数12(,)r u u v的二阶微分可写成22d r r d u r du du ααβααβ=+v v v. 采用Einstein 求和约定,S 的第一、第二基本形式分别可以写成I ()()dr dr r du r du g du du αβαβαβαβ=⋅=⋅=v v v v ,2II d r n b du du αβαβ=⋅=v v, (1.6) 其中g r r αβαβ=⋅v v ,b r n αβαβ=⋅v v, (1.5)即1111g r r E =⋅=v v,1221g g F ==,22g G =,11b L =,1221b b M ==,22b N =.记()()22112212112212det (),det ()g g g g g b b b b b αβαβ==-==-. (1.7-8)用()g αβ表示度量矩阵()g αβ的逆矩阵,则有1,,0,.g g αγαγββαβδαβ=⎧==⎨≠⎩(1.9)实际上,1112221222122121111g g g g G F g g F E g EG F g g ⎛⎫--⎛⎫⎛⎫== ⎪ ⎪ ⎪---⎝⎭⎝⎭⎝⎭. (1.10) 采用现在的记号,曲面S 上每一点()12,p u u 有一个自然标架{}12;,,r r r n v v v v. 下面来导出自然标架的运动方程.由于12,,r r n v v v 线性无关,可将它们的偏导数再用12,,r r n v v v表示出来. 设,r r b n n b r γβαβαβγαβααβ=Γ+=-v v v v v , (1.18)其中γαβΓ称为Christoffel 记号(第二类克氏符号). 令:r r ξαβξαβΓ=⋅v v, (1.22) 称为第一类克氏符号. 由r r αββα=v v可知两类克氏符号关于指标,αβ都是对称的:γαβγβαΓ=Γ,γγαββαΓ=Γ.用r ξv与(1.18)中的第1个式子作内积,得()r r r r b n g γγξαβξαβξαβγαβξγαβΓ=⋅=⋅Γ+=Γv v v v v . (1.20) 用g ξη乘(1.20)两边,再对指标ξ求和,由(1.9)可得g g g ξηξηγηγηξαβξγαβγαβαβδΓ=Γ=Γ=Γ, 即g γγξαβξαβΓ=Γ. (1.21)(1.20)和(1.21)说明αβγΓ是用()g λμ将αβγΓ降标而得的;而αβγΓ则是用()g λμ将αβγΓ升标而得的.类似地,用r ξ-v与(1.18)中的第2个式子作内积,得()b r n r b r g b γγξαξαξαγξγα=-⋅==v v v v, (1.14)从而b b g βγβααγ=. (1.15) 于是我们有自然标架{}12;,,r r r n v v v v的运动公式r u rαα∂∂=v v , (1.11) r u r b n αβγαβγαβ∂∂=Γ+v v v , n u b r αβαβ∂∂=-v v , (1.18) 其中b αβ是第二类基本量,b b g βγβααγ=,被第一类基本量和第二类基本量所确定.我们断言Christoffel 记号γαβΓ被第一类基本量g αβ唯一确定. 事实上,由g r r αβαβ=⋅v v 得g u r r r r αγβαβγβαγαβγαβγ∂∂=⋅+⋅=Γ+Γv v v v. 返回(1.23)由γαβγβαΓ=Γ可得 2g g g u u u αγβγαββγαγβααβγβαγγαβαγβγαβαγβ∂∂∂∂∂∂+-=Γ+Γ+Γ+Γ-Γ-Γ=Γ,即有()12g g g u u u γαβαγβγαβαγβ∂∂∂∂∂∂Γ=+-. 返回(1.24)于是由(1.21),()12g g g u u u g g γγξγξαβξαβαξβξαβαβξ∂∂∂∂∂∂Γ=Γ=+-. (1.25)通常把(1.18)的第一式称为Gauss 公式,(1.18)的第二式称为Weingarten 公式.Gauss 公式的几何意义:r αβv的切向部分是r γαβγΓv,法向部分是b n αβv. 当曲面的参数方程给出时,利用Gauss 公式的几何意义可以更简单地求出Christoffel 记号γαβΓ,而不需要用公式(1.22)来求.Weingarten 公式的几何意义;矩阵()b βα正好是Weingarten 变换W 在切空间的自然基12{,}r r v v 下的矩阵:()W r n b r βαααβ=-=v v v.在正交参数网中,Christoffel 记号γαβΓ的计算公式(1.28).例 求曲面(,)z f x y =的Christoffel 记号.解 曲面的参数方程为(),,(,)r x y f x y =v. 因此1u x =,2u y =,()111,0,r f =v ,()220,1,r f =v,)12,,1n f f =--v .其中1x f f =,2y f f =. 因为()()0,0,0,0,1r f f αβαβαβ==v,所以()()()()()1222120,0,1,,11f r r r n n f f f f f αβγαβγαβαβαβΓ=-⋅=---++v v v v v()()()()()2212122212,,1f f f f f f f αβ=+++.另一方面 ()1212121212,,r r r f f γαβγαβαβαβαβαβαβΓ=Γ+Γ=ΓΓΓ+Γv v v .所以()()1122121f f f f αβαβΓ=++,()()2222121f f f f αβαβΓ=++,即有()()111221x xxx y f f f f Γ=++,()()112221x xyx y f f f f Γ=++,()()122221x yyx y f f f f Γ=++, ()()211221y xxx y f f f f Γ=++,()()212221y xyx y f f f f Γ=++,()()222221y yyx y f f f f Γ=++.课外作业:习题4,5§ 5.2 曲面的唯一性定理利用上一节得到的自然标架的运动方程,可以来解决上一节所提出的问题,即若:(,)S r r u v =v v和:(,)S r r u v ***=v v 有相同的第一、第二基本形式,则这两个曲面仅相差一个3E 中的刚体运动σ.定理2.1若12:(,)S r r u u =vv,12:(,)S r r u u ***=vv(12(,)u u ∈Ω)有相同的第一、第二基本形式,且区域Ω是连通的,则有3E 中的刚体运动σ使得()S S σ*=.证明 因为()S r =Ωv,()S r **=Ωv,只需证明存在3E 中的刚体运动σ使得3:r r E σ*=Ω→v vo .(1)不妨设0(0,0)=∈Ω. 设在该点两个曲面的自然标架分别为{}12(0);(0),(0),(0)rr r n v v v v 和{}12(0);(0),(0),(0)r r r n ****v v v v. 选取3E 中的刚体运动σ使得在1200(,)u u 点成立1122(0)((0)),(0)((0)),(0)((0)),(0)((0))r r r r r r n n σσσσ****====v v v v v v v v. (2)[事实上,令3(0)e n =v v,11(0)e =v v,231e e e =⨯v v v . 则由21(0)r e ⋅=v v ,())2223121(0)(0),,(0),(0),(0)r e r e e r n r ⋅===v v v vv v v可知11(0)r =v,212(0)r =+v v,3(0)n e =v v . (3) 同样,令3(0)e n **=v v,11(0)e **=v,231e e e ***=⨯. 则由,S S *有相同的第一基本形式,有11(0)r **=v,212(0)r ***=+v v v ,3(0)n e **=v v . (4)根据第一章定理1.1,存在刚体运动33::()()()E E p Op p O p a Op σσσ→≡≡=+u u v u u u u u u u v u u vv a A将正交标架{}123(0);,,r e e e v v v v 变成{}123(0);,,r e e e ****v v v v ,其中()(0)(0)a r r *=-v v vA ,而33123::()(,,)v v vA v v v A →==v v va R R A A是保持3E 定向的正交变换,即(3)A SO ∈. 由定义,σ将向量PQ uuu v变成向量()()()()()()()()()PQ P Q O Q O P OQ OP OQ OP PQ σσσσσ==-=-=-=u u u v u u u u u u u u u u u v u u u u u u u v u u u u u u u v u u u v u u u v u u u v u u u v u u u v A A A A .所以刚体运动σ将向量1(0)r v变成向量()111111((0))()()(0)(0)r e e r r σ**=====v v v v vA .同理,22((0))(0)r r σ*=v v . 又33((0))()(0)n e e n σσ**===v . ] 设()S S σ=%是将S 经过刚体运动σ后得到的曲面,则S %的参数方程为()()121212(,)(,)(,)r u u a r u u r u u σ==+v v v v %A . 于是 ()()()()()()()()()r du dr d r d rA dr A r du A r A du r du dr αααααααα========v v v v v v v v v %%A A A , 从而11()r r =v v %A ,22()r r =v v%A .由于保持定向的正交变换保持外积不变,有121212()()()r r r r r r ⨯=⨯=⨯v v v v v v %%A A A , ()1212121211()||||||r r r r r r n n r r r r r r ⎛⎫⨯⨯⨯==== ⎪⨯⨯⨯⎝⎭v v v v v v v %%v %v v v v v v %%A A A .由于保持定向的正交变换保持内积不变,所以S %的第一、第二基本形式分别为()()I ()()I I dr dr dr dr dr dr *=⋅=⋅=⋅==v v v v v v %%%A A ,°()()II ()()II II dr dn dr dn dr dn *=-⋅=-⋅=-⋅==v v v v v v %%A A .于是S %与S *有相同的第一、第二基本形式,它们的自然标架满足同样的齐次线性偏微分方程组(1.11),(1.18),即有,(),(1,2),dr r du dr r b n du dn b r du αγββααααβγαβαβα==Γ+==-v v v v v v v %%%%%%%;,(),(1,2),dr r du dr r b n du dn b r du αγββααααβγαβαβα*******==Γ+==-v v v v v v v .由(2)可知它们的自然标架满足同样的初始条件:()(0)(0)(0)r r r σ*==v v v %,()111(0)(0)(0)r r r σ*==v v v %, ()222(0)(0)(0)r r r σ*==v v v %,(0)(0)n n *=v v %. 设120(,)u u ∈Ω是任意一点. 因为区域Ω是连通的,可取一条Ω中的连续可微曲线1122:(),()C u u t u u t ==,[0,1]t ∈,使得()()1212120(0),(0)(0,0),(1),(1)(,)u u u u u u ==.则限制在C 上{}12;,,r r r n v v v v %%%%和{}12;,,rr r n ****v v v v 满足同样的常微分方程组初值问题 111222,(),(),.dr du r dt dt dr du r b n dt dt dr du r b n dt dt dn du b r dtdt ααβγβγββγβγβαβαβ**********⎧=⎪⎪⎪=Γ+⎪⎪⎨⎪=Γ+⎪⎪⎪=-⎪⎩vv v v v v v v v v由常微分方程组解的唯一性得()121212000000(,)(,)(,)r u u r u u r u u σ*==v v v %.由120(,)u u ∈Ω的任意性可知r r σ*=v vo . □ 定理2.2 设12:(,)S r r u u =v v ,12:(,)S r r u u ***=v v是2个曲面,它们的第一、第二基本形式分别为I,II 和I ,II **. 如果存在光滑映射:S S ϕ*→使得(I )I ϕ**=,(II )II ϕ**=,则存在3E 中的刚体运动σ使得|S ϕσ=. (选取适用参数系) □课外作业:无§ 5.3 曲面论基本方程曲面论存在性问题:设g du du αβαβϕ=和b du du αβαβψ=是区域 2()Ω⊂¡上的2个给定的二次微分形式,是否存在3E 中的三次以上连续可微的曲面:(,)S r r u v =v v,使得ϕ,ψ正好是曲面S 的第一、第二基本形式?如果这样的曲面存在,则首先ϕ和ψ必须是对称的:g g αββα=,b b αββα=;并且二次型ϕ必须是正定的. 除此之外,在本节中我们还要导出,g b αβαβ所应该满足的必要条件.假设有曲面:(,)S r r u v =vv使得它的第一、第二基本形式为I g du du αβαβ=, II b du du αβαβ=. (3.2) 在第一节中已经得到自然标架{}12;,,r r r n v v v v的运动公式,,r r u r r b n u n b r u ααγααβγαβββαβα∂⎧=⎪∂⎪∂⎪=Γ+⎨∂⎪∂⎪=-⎪∂⎩vv v vv v v 返回 (3.3) 其中()12g g g u u u g gγγξγξαβξαβαξβξαβαβξ∂∂∂∂∂∂Γ=Γ=+-,bb g βγβααγ=. (3.4)因为S 是三次以上连续可微的,必须有22r r u u u u ααβγγβ∂∂=∂∂∂∂v v , 22n nu u u uαββα∂∂=∂∂∂∂v v ,,,αβγ∀. (3.5) 将(3.3)代入(3.5)第1式,得()()r b n r b n u uδδαγδαγαβδαββγ∂∂Γ+=Γ+∂∂v v v v . (3.6) 将上式展开,并利用(3.3),左边()b r r b n n b b r u u δαγαγδηδδαγδβηδβαγβδββ∂Γ∂=+ΓΓ++-∂∂v v v v v b b b r b n u u δαγαγηδδδαγηβαγβδαγδβββ⎛⎫∂Γ∂⎛⎫=+ΓΓ-++Γ ⎪ ⎪ ⎪∂∂⎝⎭⎝⎭v v . 右边b b b r b n u u δαβαβηδδδαβηγαβγδαβδγγγ⎛⎫∂Γ∂⎛⎫=+ΓΓ-++Γ ⎪ ⎪ ⎪∂∂⎝⎭⎝⎭v v . 比较两边,r n δv v的系数,得b b b b u u δδαβαγηδηδδδαβηγαγηβαβγαγβγβ∂Γ∂Γ-+ΓΓ-ΓΓ=-∂∂,,,,αβγδ∀, (3.8)b b b b b b u uαβαγδδδδαγδβαβδγβδαγγδαβγβ∂∂-=Γ-Γ=Γ-Γ∂∂,,,αβγ∀. (3.9) 注意(3.8)左边的量是被第一类基本量唯一确定的,将它记为:Ru u δδαβαγδηδηδαβγαβηγαγηβγβ∂Γ∂Γ=-+ΓΓ-ΓΓ∂∂, (3.10)称为曲面S 的Riemann 记号. 再记 R g R ηαδβγδηαβγ=, (3.11) 则自然就有R g R δδηαβγαηβγ=. (3.11)’与R δαβγ一样,R δαβγ也是被第一类基本量唯一确定的. R δαβγ和R δαβγ都称为曲面S 的Riemann 曲率张量. 采用这些符号,由曲面三阶连续可微得到的相容性条件(3.8)可以改写成R b b b b δδδαβγγαββαγ=-, (3.12)或等价地,R b b b b δαβγδβαγδγαβ=-. (3.13)相容性条件即方程(3.8),或(3.12),或(3.13),称为Gauss 方程. 方程(3.9)称为Codazzi 方程.注1. Gauss 方程(3.13)看上去似乎有16个等式,实际上只有一个独立的方程:()()2221212112212R b b b LN M K EG F =-=-=-. 返回 (3.18)Codazzi 方程(3.9)中只有2个独立的方程111211212121212221222121,.b b b b u u b b b b u u δδδδδδδδ∂∂⎧-=-Γ+Γ⎪⎪∂∂⎨∂∂⎪-=-Γ+Γ⎪∂∂⎩(3.20)这是因为有R R R R δαβγβγδααδβγδαγβ==-=-. (3.17)从而当1αδ==或2αδ==时得到8个恒等式00=;当αδ≠而βγ=时得到4个恒等式00=. 剩下的4个方程是相互等价的:1212212112212112R R R R ==-=-.[事实上, R g R g u u ηηηαβαγξηξηαδβγδηαβγδηαβξγαγξβγβ⎛⎫∂Γ∂Γ==-+ΓΓ-ΓΓ ⎪∂∂⎝⎭g g u u u u δαβδαγδηδηηηξξαβαγαβδξγαγδξβγβγβ∂Γ∂Γ∂∂=--Γ+Γ+ΓΓ-ΓΓ∂∂∂∂ ()()u u δαβδαγηηηηαβηδγδηγαγηδβδηβαβδηγαγδηβγβ∂Γ∂Γ=--ΓΓ+Γ+ΓΓ+Γ+ΓΓ-ΓΓ∂∂δαβδαγηηαγηδβαβηδγγβ∂Γ∂Γ=-+ΓΓ-ΓΓ. 利用(1.23)将(1.24)2项,并注意()12g g ηηξξηξηηηαγηδβξαγηδβξαγηδβξαγδβδβηαγαγηδβδβηαγΓΓ=ΓΓ=ΓΓ=ΓΓ=ΓΓ=ΓΓ+ΓΓ,可得()()2222221122g g g g g g u u u u u u u u u u u u R ηηαδβγαγηδβαβηδγβδαβγδαγαδαδγαγγβδβγββαδ∂∂∂∂∂∂∂∂∂∂∂∂∂∂∂∂∂∂=+--+-+ΓΓ-ΓΓ()222212g g g g u u u u u u u u δβαβδγαγγαγδββαδ∂∂∂∂∂∂∂∂∂∂∂∂=-+-()12ηηηηαγηδβαβηδγδβηαγδγηαβ+ΓΓ-ΓΓ+ΓΓ-ΓΓ] 注2. 将(3.3)看作以12,,,r r r n v v v v的12个分量为未知函数的一阶线性偏微分方程组,其中g αβ,b αβ是已知的函数,从而g αβ以及由(3.4)给出的,b γβαβαΓ也都是已知的. (3.3)的可积性条件是22r r u u u u αββα∂∂=∂∂∂∂v v , 22r r u u u u ααβγγβ∂∂=∂∂∂∂v v , 22n nu u u uαββα∂∂=∂∂∂∂v v.(C)由(3.3)可知可积性条件(C)的第一式自动成立. 第二式就是Gauss-Codazzi 方程(3.8)和(3.9),也就是(3.18)和(3.20). 因为()()2b b n b r r b r b n b r b b n u u u u u γγγγδδγγαααγγαγβδγβαδβγαγββαβββ⎛⎫∂∂∂∂==+Γ+=+Γ+ ⎪∂∂∂∂∂⎝⎭v v v v v v v , 所以可积性条件(C)的第三式为b b b b u uγγβδγδγααδββδαβα∂∂+Γ=+Γ∂∂,b b b b γγαγββγα=. (3.14)上面第二式自动成立,因为b b g b b b g b b b b b γγδγδδηαγβαδγβαδγβαδββηα====.以g γδ乘(3.14)第一式的两边,再对γ求和,可知它等价于g b g b b b b b u u u uγδδβγδγγγγδαααδγβββδγαββαα∂∂∂∂-+Γ=-+Γ∂∂∂∂. 将(1.23)g u βαγαβγαβγ∂∂=Γ+Γ代入上式得b b b b u uδβγγδααγδββγδαβα∂∂-Γ=-Γ∂∂, 即b b b b b b u uδβγγγγδααγδββγδααγδββγδαβα∂∂-=Γ-Γ=Γ-Γ∂∂. 这就是(3.8). 所以(3.14)第一式与(3.9)是等价的.在正交参数网中,111222,0,g E g g G ===. 因此11122211,0,E Gg g g ===. 因此 111111112122222111211212222222,,,,,.u v u v u v E E G E G G Γ=Γ=Γ=-Γ=-Γ=Γ=111111222222111222,,,222,,.222u v u v u v E E G E E EE G G G G GΓ=Γ=Γ=-Γ=-Γ=Γ=由此得22212221222111212122112112111211221211122122222222222224444224444v u u u v v v u v u vv v v uu u u u v v v u R g R GRG v u E G E G E G E G G G G EG G EG G GE E G GG G E G E G E G G G G EG G EG G αα⎡⎤∂Γ∂Γ===-+ΓΓ+ΓΓ-ΓΓ-ΓΓ⎢⎥∂∂⎣⎦⎡⎤⎛⎫⎛⎫=--+-+- ⎪ ⎪⎢⎥⎝⎭⎝⎭⎣⎦⎡--=--+-+-⎤⎢⎥⎣⎦22244244vv v v v uu u u u E E E G G E G G E G E G=-++-++ (见课本) 222424()()2424vv v v v uu u u u vv v v uu u u E E G E EG G E GG EG EG EGE E EG G G EG EG EG ++=-+-+⎛⎫=--+- ⎪⎝⎭=+2222v u v u v uv u E G E G ⎫⎛⎫⎛⎫=++⎬⎪ ⎪⎝⎭⎝⎭⎭v u v u ⎫⎫⎪=+=+⎬⎬⎪⎭⎭.返回(3.22) 如果参数曲线网是正交的曲率线网,则0F M ==,Codazzi 方程(3.20)可简化为21112212112121222211,22.22v v v v u u u u LE NE L b b HE E G NG LG N b b HG G E ⎧=-Γ+Γ=+=⎪⎪⎨⎪=Γ-Γ=+=⎪⎩返回 (3.23)课外作业:习题4,5§ 5.4 曲面的存在性定理本节证明Gauss-Codazzi 方程也是曲面存在的充分条件.设g du du αβαβϕ=和b du du αβαβψ=是区域 2()Ω⊂¡上的2个给定的二次微分式,其中ϕ和ψ是对称的:g g αββα=,b b αββα=;并且二次型ϕ是正定的. 令()g αβ为矩阵()g αβ的逆矩阵,()1,2g g g u u ug γγδγαβαβδαβαγβγαβαγβ∂∂∂∂∂∂Γ=+-Γ=Γ, (4.2-3) Ru uδδαβαγδηδηδαβγαβηγαγηβγβ∂Γ∂Γ=-+ΓΓ-ΓΓ∂∂, R g R ηδαβγδηαβγ=. (4.4-5) 定理4.1 如果上面给定的二次微分式ϕ,ψ满足()21122121212111211212121212221222121,,,b b b R b b b b u u b b b b u u δδδδδδδδ⎧-=-⎪∂∂⎪⎪-=-Γ+Γ⎨∂∂⎪∂∂⎪-=-Γ+Γ⎪∂∂⎩(4.6) 则对任意一点()1200,u u ∈Ω,必有()1200,u u 的(连通)邻域U ⊂Ω,以及定义在U 上的正则曲面:S 12(,)r r u u =v v,使得ϕ和ψ分别是S 的第一、第二基本形式. 在相差一个3E 中的刚体运动的情况下,这样的曲面是唯一的. 如果Ω是连通且单连通区域,则曲面S 可以定义在整个Ω上.证明 唯一性由定理2.1可得. 只需证明存在性.构造一阶线性偏微分方程组,,,r r u r r b n u n b r uααγααβγαβββαβα∂⎧=⎪∂⎪∂⎪=Γ+⎨∂⎪∂⎪=-⎪∂⎩vv v v v v v (4.7)其中12,,,r r r n v v v v是未知向量,从而共有12个未知函数,自变量是12,u u . 根据一阶偏微分方程组理论,(4.6)有解的充分必要条件是由(4.7)可推得22r r u u u u αββα∂∂=∂∂∂∂v v ,22r r u u u u ααβγγβ∂∂=∂∂∂∂v v , 22n nu u u uαββα∂∂=∂∂∂∂v v . (C)从§3的讨论我们知道当Gauss-Codazzi 方程(4.6)成立时,可积条件(C)也成立,从而(4.7)是可积的,即对任意一点()1200,u u ∈Ω,有()1200,u u 的邻域U ⊂Ω,以及定义在U 上的向量函数1212121212(,),(,),(,),(,)r u u r u u r u u n u u v v v v,(4.8)它们满足(4.7)及任给的初始条件1201201201200010********(,),(,),(,),(,)r u u r r u u r r u u r n u u n ====v v v v v v v v. (4.9)现在选取初始标架{}000012;,,r r r n v v v v使得()001200000000012(,),0,1,,,0r r g u u r n n n rr n αβαβα⋅=⋅=⋅=>v vv vv vv v v. (4.10) 下面我们证明(4.8)中的函数31212::(,)(,)r U E u u r u u →vva 定义了一个正则曲面S = ()r U v,以ϕ和ψ分别为S 的第一、第二基本形式.为此,考虑函数组f r rg αβαβαβ=⋅-v v , f r n αα=⋅v v , 1f n n =⋅-v v.(4.11)其中12121212(,),(,),(,)r u u r u u n u u v v v是方程组(4.7)的解. 因此6个函数,,f f f αβα满足一阶齐次线性偏微分方程组Cauchy 问题111111000000,,2,(,)0,(,)0,(,)0.f f f b f b f u f b f f b f u f b f uf u u f u u f u u αβδδαγδββγδαγαβγβαγγγαβγααβγαβββαβααβα∂⎧=Γ+Γ++⎪∂⎪∂⎪=-+Γ+⎪∂⎨⎪∂=-⎪∂⎪⎪===⎩(4.12-13)事实上,()()f r g r r r u u u u r b n r r b n r αββαβαβαγγγγδδαγδαγββγδβγααβγβαγ∂∂∂∂=⋅+⋅-∂∂∂∂=Γ+⋅+Γ+⋅-Γ-Γv vv v v v v v v v()()f g b f f g b f δδαγδβδβαγββγδαδαβγααβγβαγ=Γ+++Γ++-Γ-Γf f b f b f δδαγδββγδαγαβγβα=Γ+Γ++.()f r n n r r b n n b r r u u uγγααααβγαββγαβββ∂∂∂=⋅+⋅=Γ+⋅-⋅∂∂∂v v v v v v v v v ()()1f b f b f g b f f b f γγγγαβγαββγαγαβγααβγαβ=Γ++-+=-+Γ+. 222f n n b r n b f u uββαβαβαα∂∂=⋅=-⋅=-∂∂vv v v .根据Cauchy 问题解的唯一性,得到0f αβ=,0f α=,0f =,即有 r r g αβαβ⋅=v v , 0r n α⋅=v v , 1n n ⋅=v v. (4.14)由上式得()212det 0r r g αβ⨯=>v v ,这说明S 是正则曲面.又()120n r r ⨯⨯=v v v v ,即n v 与12r r ⨯v v共线,从而()()()222121212,,det 0r r n r r n r r g αβ=⨯⋅=⨯=>⎡⎤⎣⎦v v v v v v v v .因为在()1200,u u 点()()0001212,,,,0r r n r r n =>v v v v v v ,由连续性得到在U 上()12,,0r r n >v v v . 因此1212/n r r r r =⨯⨯v v v v v .因为12(,)r u u v 满足方程组(4.7)第1式,故{}12,,,r r r n v v v v 是曲面S 的自然标架. 由(4.14)第1式和(4.7)第2式可知S 的第一、第二基本形式分别是ϕ和ψ.当Ω连通且单连通时,方程组(4.7)有定义在整个Ω上的解. □ 课外作业:习题2,4§ 5.5 Gauss 定理由(3.18)得到2121222LN M R K EG F EG F-==--. (5.3) 所以Gauss 曲率K 被曲面的第一基本形式唯一确定,而与曲面的第二基本形式无关,是曲面的内蕴几何量. 于是有下面的Gauss 绝妙定理(Egregium Theorem).定理5.1 曲面的Gauss 曲率是曲面在保长变换下的不变量. 由(3.22)得到正交参数网(0F =)时,v u K ⎧⎫⎪=+⎬⎪⎭.(5.4)特别,取等温参数网时,2:E G λ==,其中(,)0u v λλ=>. 此时 21ln K λλ=-∆,(5.5) 其中2222u v∂∂∆=+∂∂是关于变量,u v 的Laplace 算子.引理 直纹面:(,)()()S r u v a u vl u =+v v v是可展曲面的充要条件是0K =.证明. 设S 是直纹面,参数方程为(,)()()r u v a u vl u =+v v v. 则u r a vl ''=+v v v ,v r l =vv,)()u v u v r r n a vl l r r ⨯''==+⨯⨯v v v v v v v v , uu r a vl ''''=+v v v ,uv r l '=v ,0vv r =.从而0N =,))(),,uv M r n a vl l l a l l '''''=⋅=+⨯⋅=v v v v vv vv v .因此()()22222,,a l l LN MK EG F EG F ''-==---v v v .根据第三章定理6.1即得引理. □定理5.2 一个曲面S 是可展曲面的充要条件是S 的Gauss 曲率0K ≡. 证明 必要性由上面的引理可得.充分性. 根据引理,只须证明S 是直纹面. 设S 的主曲率为12,κκ. 由条件可知120κκ=.1. 如果S 上的点都是脐点,则S 是平面,从而是直纹面.2. 假设S 上没有脐点,则可取正交的曲率线网为参数曲线网,使得0F M ==,且120,0L NE Gκκ=≠==. 那么120H κ=≠. 由Codazzi 方程(3.23)得 0u u N HG ==,即有0,()u G G G v ==. (5.6)于是111122122221222211022u G g g g g E u u u E∂∂∂⎛⎫Γ=Γ=+-=-= ⎪∂∂∂⎝⎭, ()1222122222220vv v r r r r b n r N n r ⨯=Γ+Γ+⨯=⨯=v v v v v v v v v . (5.8) 根据第一章定理2.2,(5.7)说明v -曲线()0,r u v v 的切向量()0,v r u v v具有固定方向. 因此v -曲线是直线,从而S 是直纹面.事实上,令1||vv r l r=v vv,则v v r r l ==vvvv . 于是由(5.8),0vv v v v v r r l G l l ⎡⎤⎤=⨯=+⨯=⨯⎦⎣⎦v v v v v v,即有0v l l ⨯=v v v ,从而0v l =v v. 这样()l l u =v v,()v r u =v.令()v v =. 则()(,)()()0vr u v v v l u -=v v,故有(,)()()()r u v v v l u a u -=v v v ,也就是(,)()()()r u v a u v v l u =+v v v.作参数变换,()u u v v v ==,则S 是直纹面:(,)()()r u v a u v l u =+v v v. □定理 5.3 曲面S 是可展曲面的充要条件是S (局部地)可以与平面建立保长对应.证明 根据第三章定理6.3,可展曲面S 局部地可以与平面建立保长对应. 反之,若曲面S 局部可以与平面建立保长对应,则由Gauss 绝妙定理,S 的Gauss 曲率0K ≡,从而是可展曲面. □注 根据后面第六章的定理4.1,具有相同常数Gauss 曲率K 的曲面之间局部可以建立保长对应.下面的例子说明两个具有相同的非常数Gauss 曲率的曲面之间未必能建立保长对应.例 设常数,,,a b a b 满足0ab ab =≠. 证明曲面 ()2212:,,()S r a u bv a u bv =+v与()2212:,,()S r a u b v a u b v =+v之间在对应,u u v v ==下有相同的Gauss 曲率. 但是当2222(,)(,)a b a b ≠且22(,)a b ≠22(,)b a 时,曲面S 与S 之间不存在保长对应.证明 对于曲面S ,(),0,u r a au =v ,()0,,v r b bv =v ,()0,0,uu r a =v,0uvr =v v ,()0,0,vv r b =v . (),,1u v r r ab u v ⨯=--v v,)..1n u v =--v .因此S 的第一、第二基本形式分别为222222I (1)2(1)a u du abuv dudv b v dv =++++,22II =.曲面S 的Gauss 曲率为2221(1)K ab u v =++. (5.9)同理,曲面S 的第一基本形式为222222I (1)2(1)a u du abu v dudv b v dv =++++, Gauss 曲率为2221(1)K ab u v =++. (5.10)因为ab ab =,所以在对应,u u v v ==下它们有相同的Gauss 曲率.设有保长对应():(,)(,)(,)(,),(,)u v u v u v u u v v u v ϕϕ==a . (5.11) 则在对应点有相同的Gauss 曲率. 故由(5.9)和(5.10)得[][]2222(,)(,)u u v v u v u v +=+. (5.12)因此(0,0)0,(0,0)0u v ==. (5.13)将(5.12)两边对,u v 求偏导数,得,u u v v uu v v u uu v v v +=+=.再对,u v 求偏导数,得()()221uu u uu u uu u v v v +++=,0uv u v uv u v uu u u v v v v +++=,()()221vv v vv v uu u v v v +++=.在0u v ==处取值,可得()()221u u u v +=,0u v u v u u v v +=,()()221v v u v +=. (5.14) 这说明()(0,0),(0,0)u u u v 和()(0,0),(0,0)v v u v 是相互正交的单位向量. 可设 ()()(0,0),(0,0)cos ,sin u u u v θθ=,()()(0,0),(0,0)sin ,cos v v u v θθ=±-.另一方面,将0u v ==代入S 和S 的第一基本形式得()[][]22222222I(0,0,,)I u v u v du dv a du b dv a u du u dv b v du v dv ϕ*=+==+++()()()()2222222222222u u u v u v v v a u b v du a u u b v v dudv a u b v dv ⎡⎤⎡⎤⎡⎤=+++++⎣⎦⎣⎦⎣⎦. 因此在0u v ==处成立22222cos sin a b a θθ+=,22()cos sin 0a b θθ-=,22222sin cos a b b θθ+=.如果22a b =,则有2222a b a b ===,与已知条件矛盾.如果22a b ≠,则有sin 0θ=或cos 0θ=. 当sin 0θ=时,有()()2222,,a b a b =;当cos 0θ=时,有()22,b a ()22,a b =,同样导致矛盾. □下面的定理说明在某些情况下曲面的法曲率的确包含了曲面形状的全部信息.定理5.4 设:S S ϕ*→是连续可微映射,其中S 上没有脐点,且Gauss 曲率K 处处不为0. 若在每一点p S ∈处,():p p T S T S ϕϕ**→保持所有方向的法曲率不变,则有3E 中的刚体运动σ使得|S ϕσ=.证明 由条件,可在S 上取正交的曲率线网为参数曲线网,使得0F M ==,且120,0L N E Gκκ=≠=≠. 不妨设12κκ<.设S *的参数方程为(,)r u v *v,映射ϕ的参数表示为()(,)(,),(,)u v u u v v u v ϕ=. 对于S 的两个主方向,u v r r v v ,对应的方向是()u r ϕ*v 和()v r ϕ*v . 则()0u r ϕ*≠v v ,()0v r ϕ*≠vv ,且()u r ϕ*v 与()v r ϕ*v 线性无关,因为沿()u r ϕ*v 和()v r ϕ*v 方向的法曲率不等(法曲率仅依赖于方向).因此在每一点p S ∈处():p p T S T S ϕϕ**→是线性同构. 由第三章定理5.1,可在S *上选取适用参数系,u v 使得S *的参数方程为(,)r u v *v,映射ϕ的参数表示为()(,),u v u v ϕ=.下面证明在相同参数的对应下,S 和S *有相同的第一、第二基本形式. 由于沿着切方向u r *v ,:1:0du dv =,法曲率/n L E κ=达到最小值1κ,因此u r *v是S *的主方向. 同理,v r *v 也是S *的主方向. 又由12κκ<可知u r *v 与v r *v正交. 因此在S *上参数曲线网也是正交的曲率线网.于是在S *上也有0F M ==,并且 12L L N N E E G Gκκ==<==. (5.22)另外,沿着切方向:1:1du dv =,也有n L N L NE G E Gκ++==++. 将(5.22)代入可得1212E G E GE G E Gκκκκ++=++,即()()()()1212E G E G E G E G κκκκ++=++,也就是12()()EG GE EG GE κκ-=-. (5.24)所以E GE Gλ==,11E L L E κλκ==,22G N N G κλκ==.(5.26-27)剩下的只要证明1λ=.由Codazzi 方程(3.23)得,v v u u L HE N HG ==.(5.28),v v u u L HE N HG ==. (5.29)其中1122()H κκ=+. 将(5.26-27)代入(5.29),得(),()v v v v u u u u L L H E E N N H G G λλλλλλλλ+=++=+.再与(5.28)比较,得12,v v u u E H E G H G λκλλκλ==.于是0u v λλ==,λ是一常数.最后由(5.4),(5.26),有1v u K K λ⎧⎫⎪=+=⎬⎪⎭.但120K K κκ==≠,只有1λ=.于是在适用参数系下,S 和S *有相同的第一、第二基本形式. 根据定理2.2,有3E 中的刚体运动σ使得|S ϕσ=. □课外作业:习题1(2,4,6),2希望以上资料对你有所帮助,附励志名言3条:1、上帝说:你要什么便取什么,但是要付出相当的代价。
格林公式
= ∫∫ 0dxdy + ∫
D
L1
∫
L1
xdy − ydx
第四章
曲面面积和对曲面的积分
3
第五章
曲线、曲面积分
=
1 r2
∫∫
x2 + y 2 ≤ r 2
2dxdy = 2π .
Green 公式的流体力学解释
例 4: 设平面流场,流速向量
y
C
G ⎛ u ( x, y )⎞ U ( x, y ) = ⎜ ⎜ v ( x, y ) ⎟ ⎟, ⎝ ⎠
π
0
L
π
所以
v ∫
L
− sin y sin x xesin y dy − ye − sin x dx = v ∫ xe dy − ye dx .
(2) 由于 e
sin x
+ e − sin x ≥ 2 ,故由(1)得
π
0
v ∫
C
xesin y dy − ye− sin x dx = π ∫ (esin x + e − sin x ) dx ≥ 2π 2 .
1, (4),(6); 2,(1); 3,(2) ; 4.
v ∫
L
x d l , 其中 L : x 2 + y 2 = r 2 ;
v ∫
例 9. 求 lim
R → +∞
L
x d y , 其中 L : x 2 + y 2 = r 2 的正向.
x2 + y2 =R2
∫
ydx − xdy . ( x + xy + y 2 ) 2
2 2
G
G
G
G
其中 D 是一个有界区域, 域与边界定向的关系:边界 ∂D 是逐段光滑的简单有向闭曲线 (曲线不自相交), 其正向是为使区域 D 总在左侧. z
05-车身制图
第五章车身制图§1.车身制图标准介绍§2.曲线、曲面的设计§3.风窗曲梁作图§1 车身制图标准介绍X为汽车的长度方向,Y为宽度方向,Z为高度方向是指把汽车放置在三维空间内,通过已确定的汽车上各方向的零平面,用一组平行于零平面的平面来确定车身的各部分相对位置关系,称坐标平面。
二、坐标零平面的确定:一般取沿车架纵梁上缘上表面平直且较长一段所在的平面,无车架的车辆可沿车身地板下表面平直且较长一段所在的平面。
上方:通过汽车前轮理论中心线并垂直于高度方向零平面的平面作为长度方向坐标的零:汽车的纵向对称中心平面。
右侧三、图面布置四、坐标线的标记及间隔为细实线,间隔为100mm或100mm的整数倍。
也可根据需要在坐长度方向坐标采用阿拉伯数字及大写正体英文“X”字母,如:宽度方向坐标采用阿拉伯数字及大写正体英文“Y”字母,如:高度方向坐标采用阿拉伯数字及大写正体英文“Z”字母,如:坐标线距零平面的距离及坐标线的方向标记按顺序共同注在水平坐标线一端或两端的端部或垂直坐标线一端或两端的端部,其数值与字母与字母一律水平摆放,经转换后的坐标系,其坐标线的坐标标记与坐视图中仅有一个坐标线时,根据需要除标注本坐标线外,应同时给出。
五、图样画法及尺寸标注在汽车前进方向观察,位于左侧的零件、总成称为左零件、左总成,反之称为右零件、右总成。
两个呈对称的零件或总成,一般绘左零件两个基本呈对称又有局部不同的零件或总成也可绘在一张图上,不同有三维数据或主模型或数据验证模型的零件,在绘图时,其表面尺寸未注明的尺寸按主模型量取”等。
见。
也可由尺寸基标注曲线上各点的标距一般采用以下几种:100,50,25,20,10及。
必要时不标注同为使图面清晰、完整,需要标注具有一定特性的面、线、点,面用SURF加注阿拉伯数字表示,线用大写正体英文字母(可用两位)表变换坐标平面方向剖某一视图时所得到的断面,应标注出转换坐标平六、简化画法及简化注法当某一图形中投影线过多或过密,而这些投影线在该图形中未标注尺寸又未表示结构,且不影响图形表达,则可不当某一图形中标注尺寸的曲线过多或过密而无法清楚标注时,可将部分曲线移出,在图面适当位置标注其尺寸,并清楚注明曲线代号或用数据表格给出坐标点,见图6、图一个主要零件与其它不太复杂的零件组成总成时,可在该主要零件的零件图上用双点划线绘出其它次要零件,且标出零件图号,而无需另出总成图,只在零件图的主标题栏在不引起误解的情况下,可在不反映实形的投影图上标注沿表面”等字样,也可对该类尺寸加注标记而在技术条件中统一加以说六、简化画法及简化注法当薄板零件的内弯曲半径等于板料厚度时,该半径的标注在图形中可图样中的剖面或移出的剖面,板厚在图面上小于2mm时,允许省略剖面线或涂黑法表示剖面线,但在一张图纸上剖面线只允许使用一种型手工绘制的零件图中的加强筋、凸台及凹坑等结构,如在一个图形中已表示清楚,则在其它图形中可只绘出可见轮廓线,表示料厚的虚线绘制的零件图中,可省略表示板料厚的虚线,在零件端部给出板料厚方向,对空间形状复杂的当总成图及装配图中的某些视图图形已清楚地表示出相关零件的装配关系时,则其它试图中的零件可只绘出可见轮廓线,见图11同一类型仅个别尺寸不同的零件或总成绘在同一张图形上,其不同尺§2 车身曲线和曲面–曲线上的每一个点,只能作该曲线的一条切线。
第五章析因设计
实验设计与分析(一)第五章析因设计析因设计的基本概念1析因设计的优点2目录两因子析因设计3多因子析因设计4拟合响应曲线与曲面5目录含区组的析因设计65.1析因设计的基本概念☆析因设计(factorial design)对研究两个或多个因子效应的实验是最有效的。
☆析因设计:在每一次完全实验或每一次重复中,这些因子水平的所有可能的组合都被研究到。
☆例如,当因子A有a个水平和因子B有b个水平时,则每次重复都包含全体ab 个处理组合;当这些因子被安排在某一析因设计中时,常被称为是交叉的。
☆因子效应:当这一因子的水平改变时所产生的响应的变化;☆主效应:来自实验中所感兴趣的基本因子;☆交互效应:一个因子的不同水平之间的响应差随着其他因子水平的不同而不同。
高+低−低−高+因子B因子A图5.1 两因子析因实验,其响应y 显示在各角点上30522040☆主效应的计算方法:高水平的平均响应和低水平的平均响应之间的差;☆因子A 的主效应为A =40+522−20+302=21,因子A 从低水平增至高水平使得其平均响应增加了21个单位;☆因子B 的主效应为B =30+522−20+402=11,因子B 从低水平增至高水平使得其平均响应增加了11个单位;☆考虑两因子两水平的析因实验:☆考虑两因子两水平的析因实验:高+低−低−高+因子B因子A图5.1 两因子析因实验,其响应y 显示在各角点上30522040☆对因子B 的低水平(即B /),A 的效应为A =40−20=20☆对因子B 的高水平(即B 0),A 的效应为A =52−30=22☆可以看到,A 的效应基本不依赖于因子B所选的水平,可见A 与B 之间的交互效应很小。
交互效应的大小是这两个A 效应的平均差,即AB =22−202=1☆在这个实验中交互效应很小,因此对主效应的解释没有影响。
高+低−低−高+因子B因子A图5.2 有交互作用的两因子析因实验40122050☆考虑两因子两水平的析因实验:☆因子A 的主效应为A =50+122−20+402=1,因子A 从低水平增至高水平使得其平均响应只增加了1个单位;☆因子B 的主效应为B =40+122−20+502=−9,因子B 从低水平增至高水平使得其平均响应减少了9个单位;高+低−低−高+因子B因子A图5.2 有交互作用的两因子析因实验40122050☆考虑两因子两水平的析因实验:☆对因子B 的低水平(即B /),A 的效应为A =50−20=30☆对因子B 的高水平(即B 0),A 的效应为A =12−40=−28☆因为A 的效应依赖于因子B 所选的水平,可见A 与B 之间存在交互效应。
第五章_曲线坐标系(原创)
第五章曲线坐标系矢量分析与场论第一节曲线坐标的概念第二节拉梅(Lame)系数第三节坐标变换第四节正交曲线坐标系中的三度矢量分析与场论xyzo M1q 2q 3q 第一节曲线坐标的概念如果空间里的点,其位置不是用直角坐标(x , y ,z )来表示,而是用另外三个有序数(q 1,q 2,q 3)来表示。
就是说,每三个有序数(q 1, q 2, q 3)就确定一个空间点;反之,空间里的每一点都对应着三个这样的有序数(q 1, q 2, q 3),则称(q 1, q 2, q 3),为空间点的曲线坐标。
矢量分析与场论xyz oM1q 2q 3q 显然,每个曲线坐标(q 1, q 2, q 3)都是空间点的单值函数,由于空间点又可用直角坐标(x , y ,z )来确定,所以每个曲线坐标(q 1, q 2, q 3)也都是直角坐标(x , y ,z )的单值函数:112233(,,)(,,)(,,)q q x y z q q x y z q q x y z =⎧⎪=⎨⎪=⎩第一节曲线坐标的概念反过来,每个直角坐标与都是曲线坐标的单值函数:123123123(,,)(,,)(,,)x x q q q y y q q q z z q q q =⎧⎪=⎨⎪=⎩矢量分析与场论第一节曲线坐标的概念容易看出,下面的三个方程112233(,,)(,,) (,,)q x y z c q x y z c q x y z c =⎧⎪=⎨⎪=⎩(c 1,c 2,c 3为常数)分别表示三个函数的等值曲面;给c 1,c 2,c 3以不同的数值,就得到三族等值曲面,这三族等值曲面,称为坐标曲面。
由于函数是单值函数,所以在空间的各点,每族等值曲面都只有一个曲面经过。
2q 曲线3q 曲线1q 曲线xyzo 11q c =M 22q c =33q c =1e G 2e G 3e G矢量分析与场论此外,在坐标曲面之间,两两相交而成的曲线,称为坐标曲线。
第5章自由形状特征
第五章 自由形状特征5.1 自由形状特征简介UG中的自由形状特征功能很强,为设计者提供了非常方便的工具。
本章介绍常用自由曲线和自由曲面的API使用,并给出了程序实例。
但是未给出全部的API函数,作者可在此基础上查阅UG 的HELP文档,举一反三,掌握其他的函数的使用。
自由曲面作为一种自由形状特征,和实体特征结合使用,使得任何复杂零件都可以方便地构造出来。
自由曲面与实体的关系是:z直接生成表面为自由曲面的实体:零件的表面由某些函数直接获得,例如过曲线直接生成曲面实体z先设计曲面再进行缝合:有些复杂表面不能直接用自由形状特征生成,可以分别生成各曲面,然后进行曲面缝合,形成封闭的实体z自由曲面是修剪的工具面:将自由曲面当成一个修剪面去修剪其他的实体,得到表面为自由曲面的实体曲线、曲面(UG中称作片体)、实体之间的关系如图5-1所示,它们之间可以通过特征操作互相转化。
本章介绍常用的曲线和自由形状特征曲面。
5-1 曲线-片体-实体之间的特征转化关系5.2曲线的创建自由曲线操作部分的相关函数都可以在uf_curve.h与uf_modl.h中进行查询,利用这些函数开发人员可以进行如下操作:z创建圆弧z创建两条曲线之间的圆角z创建直线z创建新的样条曲线z获取指定坐标系中的圆弧的数据z获取绝对坐标系中直线的坐标信息z获取包含曲线信息的结构体z对于指定的曲线结构查询曲线的类型和数据信息z进行曲线的编辑本节主要讲述自由曲线的创建、访问和修改操作,首先介绍曲线操作中常用的一些结构体。
5.2.1 常用曲线的结构说明(1)struct UF_CURVE_arc_s:作用:用于存储圆弧的信息,成员变量及含义如表5-1所示。
表5-1 UF_CURVE_arc_s成员变量及含义变量名变量类型变量含义圆弧所在的CSYS的表达矩阵matrix_tag tag_t圆弧起始角度,弧度方式表示start_angle double圆弧终止角度,弧度方式表示end_angle doublearc_center [ 3 ] double 圆弧的圆心坐标圆弧的半径radius double(2)struct UF_CURVE_line_s:作用:用于存储直线的信息,成员变量及含义如表5-2所示。
第五章 曲线、曲面、曲面立体
5.螺旋面
⑴螺旋面的形成 以圆柱螺旋线及其轴线为导线,直母线沿着它们移动而同时又与轴线 保持一定角度,这样形成的曲面称为螺旋面。
根据直母线与轴线的夹角将螺旋面分为正螺旋面和斜螺旋面。 正螺旋面:直母线与轴线始终正交的螺旋面。 斜螺旋面:直母线与轴线始终斜交成某一定角(非90º )的螺旋面。
正螺旋柱状面的形成
(4). 柱状面的画法
(1) 画出两条曲导线的两面投影; (2) 作出直母线的两面投影: (3) 作出该曲面上各素线的投影。
例子:柱状面桥墩
4.锥状面
⑴锥状面的形成
直母线沿着一条直导线和一条曲导线移动,且始终平行于一个导平面,这 样形成的曲面称为锥状面。 所有素线平行于导平面,彼此之间为交错关系。
曲面与其他表面的交线 平面曲线 空间曲线
5.1.2 曲线的投影特性 1. 平面曲线的投影在一般情况下仍为平面 曲线,曲线上的点具有从属性。
2. 平面曲线所在平面垂直投影面时,曲线在该投影面上的投影为一直线。
3. 平面曲线所在平面平行投影面时,曲线在该投影面上的投影反映实形。
4. 平面曲线的割线和切线的投影仍是该曲线投影的割线和切线。 5. 一般情况下,平面曲线及其投影的次数和类型不变。
V H1 X1
5.1.4
圆柱螺旋线的投影
空间曲线:曲线上任意连续四个点不在同一平面上。 圆柱螺旋线是工程中常用的空间曲线。 1、圆柱螺旋线的形成 一动点在正圆柱表面上绕 其轴线作等速回转运动,同时 沿圆柱的曲线方向作等速直线 运动,则动点在圆柱表面上的 轨迹称为圆柱螺旋线。 a.导程:动点转动一周后沿轴 线移动的距离,计为ph. b.螺旋线的旋向:左旋和右旋。 c.判断原则
(1)锥面的形成 一 直母线沿着一曲导线运动,且始终通过一定点而形成的曲面称为柱状面。 (2)锥面的命名和分类 其命名和分类与柱面相同,是按正截面与锥面的交线形状或锥面在与轴线 垂直的投影面上的投影形状来确定,如:圆锥面、椭圆锥面等。 (3)锥面上定点的投影 可采用辅助直线法(素线法);对于有轴线且正截面为圆形的锥面也可用 辅助圆法(纬圆法)来确定点的各面投影。
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计算机辅助几何设计(CAGD)中曲线和曲面作为一门崭新的数学与计 中曲线和曲面作为一门崭新的数学与计 计算机辅助几何设计 算机科学相交叉的边缘学科, 年来获得蓬勃发展, 算机科学相交叉的边缘学科,近20年来获得蓬勃发展,这是计算机图形 年来获得蓬勃发展 学的重要研究内容之一。 学的重要研究内容之一。 年代, 在60~70年代,曲线与曲面表示在船体放样设计、汽车外形设计、飞 ~ 年代 曲线与曲面表示在船体放样设计、汽车外形设计、 机的内外形设计中的应用,建立了基本理论与方法。 机的内外形设计中的应用,建立了基本理论与方法。 如今,曲线与曲面的应用更加广泛,在纺织服装, 如今,曲线与曲面的应用更加广泛,在纺织服装,人体外形设计及色 彩处理;股市行情分析变化曲线表示;生产管理按月、 彩处理;股市行情分析变化曲线表示;生产管理按月、季、年度变化曲 线表示,产品的外形及包装设计以及人的面部表情模拟等, 线表示,产品的外形及包装设计以及人的面部表情模拟等,极大地丰富 了曲线和曲面的表示方法。 了曲线和曲面的表示方法。
参数表示的优点
可以满足几何不变性的要求; 1. 可以满足几何不变性的要求; 有更大的自由度来控制曲线、曲面的形状; 2. 有更大的自由度来控制曲线、曲面的形状; 对曲线、曲面进行变换,可对其参数方程直接进行几何变换; 3. 对曲线、曲面进行变换,可对其参数方程直接进行几何变换; 便于处理斜率为无穷大的情形,不会因此而中断计算。 4. 便于处理斜率为无穷大的情形,不会因此而中断计算。 变量分离的特点使我们可以用数学公式处理几何分量, 5. 变量分离的特点使我们可以用数学公式处理几何分量, 便于用户把低维空间中曲线、曲面扩展到高维空间去。 便于用户把低维空间中曲线、曲面扩展到高维空间去。 规格化的参数变量t∈[0, 1], 6. 规格化的参数变量t∈[0, 1],使其相应的几何分量是 有界的,而不必用另外的参数去定义边界。 有界的,而不必用另外的参数去定义边界。 易于用矢量和矩阵表示几何分量,简化了计算。 7. 易于用矢量和矩阵表示几何分量,简化了计算。
1972年,德布尔(de Boor)给出了 样条的标准计算 年 德布尔 给出了B样条的标准计算 给出了 方法; 方法; 1974年,通用汽车公司的戈登(Gordon)和里森费尔 年 通用汽车公司的戈登 和里森费尔 样条理论的基础上, 德(Riesenfeld)在B样条理论的基础上,提出了 样 在 样条理论的基础上 提出了B样 条曲线、曲面; 条曲线、曲面; 1975年,美国的佛斯普里尔(Versprill)提出了有理 年 美国的佛斯普里尔 提出了有理B 提出了有理 样条方法; 样条方法; 80年代后期,美国的皮格尔(Piegl)和蒂勒 年代后期,美国的皮格尔 和蒂勒(Tiller)将 年代后期 和蒂勒 将 有理B样条发展成非均匀有理 样条(NURBS)方法; 样条发展成非均匀有理B样条 方法; 有理 样条发展成非均匀有理 样条 方法
∆S ∆P
Q P1
选择弧长s作为参数 作为参数, 选择弧长 作为参数,则 T =
dP ∆P = lim ds ∆s→0 ∆s
是单位切矢量; 是单位切矢量;
根据弧长微分公式, 根据弧长微分公式,有 (ds)2 = (dx)2 + (dy)2 + (dz)2
(ds / dt )
2
= (dx / dt ) + (dy / dt ) + (dz / dt ) = P (t)
2 2 2 '
2
dP dP dt P' (t) 所以,单位切矢量为: = ⋅ = ' 所以,单位切矢量为: ds dt ds P (t)
曲率
T(c) Q R ∆c
T(c+∆c)
T(c)
∆φ
T(c+∆c)
设以弧长c为参数, 的弯曲程度一方面与∆ 设以弧长 为参数,弧RQ的弯曲程度一方面与 φ的大 为参数 的弯曲程度一方面与 小有关,一方面又与弧长∆C有关 有关; 小有关,一方面又与弧长 有关; | 我们用∆ φ与∆C比的绝对值 | ∆ϕ / ∆c来度量弧 的弯 我们用 比的绝对值 来度量弧RQ的弯 曲程度,称为弧RQ的平均曲率; 的平均曲率; 曲程度,称为弧 的平均曲率 点趋近于R点时 点的曲率为: 当Q点趋近于 点时,曲线在 点的曲率为: 点趋近于 点时,曲线在R点的曲率为
线性插值
y=f(x) y
y=k(x) y2 y1
o
x1
x2
x
给定函数f(x)在两个不同点 和 的值 的值, 给定函数 在两个不同点x1和x2的值,y1=f(x1), 在两个不同点 , y2=f(x2),现要求用一线性函数:y=k(x)=ax+b,近 ,现要求用一线性函数: , 似替代y=f(x)。 似替代 。
曲线、 1. 曲线、曲面研究的发展过程
曲线和曲面是计算机图形学中研究的重要内容之一, 曲线和曲面是计算机图形学中研究的重要内容之一, 它们在实体造型技术、 它们在实体造型技术、几何造型设计中有着广泛的 应用。近二十年来,曲线、曲面的发展层出不穷。 应用。近二十年来,曲线、曲面的发展层出不穷。
1963年,波音(Boeing)公司的佛格森 年 波音 公司的佛格森(Ferguson)将曲线 公司的佛格森 将曲线 曲面表示成参数矢量形式; 曲面表示成参数矢量形式; 1964年,麻省理工学院 的孔斯(Coons)用封闭曲 年 麻省理工学院(MIT)的孔斯 的孔斯 用封闭曲 线的四条边界定义一块曲面; 线的四条边界定义一块曲面; 1964年,舍恩伯格 提出了参数样条曲线、 年 舍恩伯格(Schoenberg)提出了参数样条曲线、 提出了参数样条曲线 曲面的定义; 曲面的定义; 1971年,法国雷诺 公司的贝塞尔(Bézier)发明 年 法国雷诺(Renault)公司的贝塞尔 公司的贝塞尔 发明 了一种用控制多边形定义曲线和曲面的方法; 了一种用控制多边形定义曲线和曲面的方法;
参数曲线的定义及切矢量、 参数曲线的定义及切矢量、曲率
一条用参数表示的三维曲线是一个有界的 点集,可写成一个带参数的、连续的、 点集,可写成一个带参数的、连续的、单 值的数学函数,其形式为: 值的数学函数,其形式为:
x = x(t ), y = y (t ), z = z 太多时,构造插值函数使其通过所有的 当型值点太多时, 型值点是相当困难的;同时, 型值点是相当困难的;同时,也没有必要寻找一 插值函数通过所有的型值点; 个 插值函数通过所有的型值点; 解决的办法通常是寻找一个次数较低的函数, 解决的办法通常是寻找一个次数较低的函数,从 某种意义上最佳的逼近这些型值点; 最佳的逼近这些型值点 某种意义上最佳的逼近这些型值点; 逼近的方法有很多,最常采用的有最小二乘法; 逼近的方法有很多,最常采用的有最小二乘法; 最小二乘法
k = lim | ∆ϕ / ∆c | = | p``(c) | ∆c → 0 1 曲率半径 ρ = k
插值、逼近、 插值、逼近、拟合和光顺
(1):插值 插值
插值是函数逼近的重要方法。给定函数f(x)在区间 插值是函数逼近的重要方法。给定函数 在区间 [a,b]中互异的 个点 i) i=1,2,…,n,基于这个列表 中互异的n个点 中互异的 个点f(x , 数据,寻找某一个函数k(x)去逼近 去逼近f(x)。若要求 数据,寻找某一个函数 去逼近 。若要求k(x) 处与f(x 相等 相等, 在xi处与 i)相等,就称这样的函数逼近问题为插 值问题, 插值节点。 值问题,称k(x)为f(x)的插值函数,xi称为插值节点。 为 的插值函数, 称为插值节点 也就是说,k(x)在n个插值节点 i处与f(xi)相等,而 也就是说, 在 个插值节点x 处与 相等, 个插值节点 相等 在别处就用k(x)近似的代替 。在曲线曲面中最常 近似的代替f(x)。 在别处就用 近似的代替 线性插值和 用到的是线性插值 抛物线插值。 用到的是线性插值和抛物线插值。
1.0
参数方式表示的圆弧 y
1.0
o
x = cosθ y = sin θ
x
1.0
0 ≤θ ≤ Ż / 2
参数方式表示的圆弧 y
1.0
o
1− t2 x= 1+ t2 y= 2t 1+ t 2
x
1.0
0 ≤ t ≤1
显式和隐式的不足
显式或隐式表示存在下述问题: 显式或隐式表示存在下述问题:
(1)与坐标轴相关; )与坐标轴相关; (2)会出现斜率为无穷大的情形(如垂线); )会出现斜率为无穷大的情形(如垂线); (3)对于非平面曲线、曲面,难以用常系数的 3 对于非平面曲线、曲面, 非参数化函数表示; 非参数化函数表示; (4)不便于计算机编程。 )不便于计算机编程。
线性插值
选择线性函数的系数a,b,使得 选择线性函数的系数 ,使得k(x1)=y1,k(x2)=y2, , , 的线性插值函数; 称k(x)为f(x)的线性插值函数; 为 的线性插值函数
y − y1 x − x2 y − y1 k ( x ) = y1 + ( x − x1) = y1 + y2 x 2 − x1 x1 − x 2 y 2 − y1
线性最小二乘法
不妨让给定数据点一般化( S i , Ti ),其中 ,1,…,n, 不妨让给定数据点一般化 其中i=0, , , , 其中 那么直线与数据点的偏差平方和为 :
Φ (a, b) =
∑ ( aT
i=0
n
位置矢量: 位置矢量:该曲线的端点在 t=0和t=1处, 和 处 曲线上任何一点的位置矢量可用矢量p(t)表 曲线上任何一点的位置矢量可用矢量 表 示: p(t ) = [ x(t ), y (t ), z (t )]
切矢量
y R P(t) P0 o P(t+ ∆ t) x
∆P =P(t+ ∆ t)- P(t)
2) 隐式表示
隐式的非参数方程一般形式为: ( 隐式的非参数方程一般形式为: f(x,y)=0 ; ) 如二阶隐式方程的一般式可写成: 如二阶隐式方程的一般式可写成: