光在各向异性介质中的传播
《光学》第七章 光在各向异性介质中的传播(67P)
光轴
e光
e光主平面
主截面(principal section):光轴与自然晶面(晶 体的解理面)法线所组成的平面。
主平面:某一光线与光轴所组成的平面。
o光主平面:o光与光轴组成的平面 e光主平面:e光与光轴组成的平面
光轴方向
...
. e.光. . .
o光
e光主平面 o光主平面
一般来说,o 光主平面和 e光主平面并不重合。
o光的光振动垂直于光轴, e光的光振 动平行于光轴。
AO Asin Ae Acos
y y´
光线射到波片表
x
x´
面时的振动为
Ey Eo Ao cost
A
Ao θ Ae
O O´
Z
Ex Ee Ae cost
光轴方向
d
经过厚度为的波片d 后,从后表面射
出时的振动为
Ey Eo Ao cos(t 0 ) Ex Ee Ae cos(t e ) Ae cos(t 0 )
C i
A
D
E.
光轴
(1) 平面波倾斜入射方解石晶体
C i
A
D
E.
光轴
....
.....
o
o
(1) 平面波倾斜入射方解石晶体
C
i
E
光场传播中的各向异性与介质关系
光场传播中的各向异性与介质关系
光的传播是一种波动现象,在不同的介质中会发生各向异性的现象。各向异性
是指光在不同方向上具有不同的传播速度、相位和偏振状态。介质的特性对于光的传播过程有着重要的影响,本文将探讨光场传播中的各向异性与介质关系。
在自然界中,许多晶体材料和液晶等介质都表现出各向异性的特性。晶体的各
向异性与其晶体结构有关,由于晶体结构中存在着空间缺陷和非周期性排列,导致光在不同方向上的传播速度和相位差异。这种各向异性可以通过折射率张量来描述,折射率张量是一个二维或三维矩阵,用来表示晶体中各个方向上的折射率。
对于液晶等向异性材料,其各向异性主要来源于分子结构的非均匀性。液晶分
子具有一定的有序排列,但在不同方向上有不同的取向。当光穿过液晶材料时,由于折射率的不同,光会发生偏折现象。根据液晶分子排列的不同方式,可以分为向列型和扭曲析线型两种液晶,它们在光场传播中的各向异性表现出不同的特点。
光场的各向异性包括了光速的差异、色散特性的不同以及偏振态的变化。对于
折射率不变的介质来说,光速在各个方向上都是一样的,此时的各向异性主要体现在色散特性和偏振态上。色散是指不同频率的光在介质中传播速度的差异,由于介质的折射率随频率而发生变化,导致不同频率的光具有不同的传播速度。
偏振态的各向异性是指光在介质中的偏振状态随传播方向的变化。光的偏振可
以看作是电场矢量在空间中的方向,有竖直、水平、倾斜等不同的取向。当光穿过具有各向异性的介质时,其偏振态会发生变化,这种现象称为偏振态的旋转。
各向异性对光的传播过程产生的影响是多方面的。首先,它会导致光的传播方
光在不同介质中会发生折射和反射
光在不同介质中会发生折射和反射
光是一种电磁波,当它传播到不同介质中时,会发生折射和反射现象。这些现象在我们日常生活中随处可见,例如在玻璃窗上的反射、水面上的倒影等。了解光在不同介质中的行为对于我们理解光的特性以及应用于光学技术和器件的原理至关重要。
首先,让我们来了解一下光折射的现象。折射是光从一种介质传播到另一种介质时改变传播方向的现象。这种改变是由于介质的光密度不同所导致的。光在从光密度较低的介质传播到光密度较高的介质时,会偏离原来的传播方向。这是因为光在介质中传播速度的改变导致的。根据斯涅尔定律,光线的入射角和折射角之间存在一个固定的关系,即入射角的正弦值与折射角的正弦值成比例。这一关系可以用数学公式来表示:n₁sinθ₁=n₂sinθ₂,其中n₁和n₂分别代表两种介质的光密度,θ₁和θ₂分别为光线在两种介质中的入射角和折射角。这一关系被称为折射定律。
折射定律的一个重要应用是透镜的工作原理。透镜是一种光学器件,可以通过对光线的折射和聚焦来实现光的收集和成像。在透镜中,由于曲面的形状不同,折射发生的位置和程度也不同。这使得透镜能够将来自物体的光线聚焦到一个点上,形成清晰的图像。
除了折射,反射也是光在不同介质中常见的现象。反射是指光线从介质界面上发生改变方向的现象。当光线从一种介质传播到另一种介质时,一部分光线会被界面反射回原来的介质中,这被称为入射角等于反射角的反射。这种反射被称为镜面反射,因为反射光线在界面上呈镜面状。与此相反,还有一种称为漫反射的反射现象,其中光线以各种角度散射。
光在各向异性介质中的传播
光在各向异性介质中的传播
Baidu Nhomakorabea、圆偏振光和椭圆偏振光:
若光矢量 E 随时间匀速旋转,其端点在垂直于传播方向的平面 上的轨迹为圆,则称为圆偏振光;如果轨迹为椭圆,则称为椭 圆偏振光。
右旋圆(椭圆)偏振光
左旋圆(椭圆)偏振光
光在各向异性介质中的传播
圆(椭圆)偏振光可看成两个同频率、振动方向相互垂直、 有固定相位差的线偏振光的合成。
cos
A02
)2
cos2
所以: I I0 cos2
当 0, 时,I I0
当 , 3 时, I 0
22
入射线偏振光
I
I0
A0 P 透光轴
A0 cos
A0 sin
光在各向异性介质中的传播
例题 8-1:起偏器、检偏器的透光轴夹角 α1=30°时观测一束单色自然光,
α2=60°时观测另一束自然光,得两次透射光光强相等。求两
y
自然光等效看作两个相互垂直的光振动。 x
z
①两个光振动具有相等的振幅(强度),
②两个光振动无固定相位关系。
“∣”:平行振动分量( p 分量) “ • ”:垂直振动分光量在(各向异s 性分介量质中)的传播
2、部分偏振光:
光矢量在某一方向的振动强于垂直于该方向的振动。
3、线偏振光(平面偏振光、完全偏振光):
研究光在不同介质中的传播行为
研究光在不同介质中的传播行为
从古至今,光一直被视为自然界中的一种重要现象。人们发现,光是由一系列
电磁波构成的,因此,光的传播行为受到物质介质的限制。这篇文章将探讨,光在不同介质中的传播行为,并说明这些行为对人类有什么意义。
一、光在真空中的传播行为
光在真空中传播时,其速度接近于光速,即299792458米/秒。这个速度是所有介质中光速的高度,因为真空中不存在分子和原子,所以不会有任何物理障碍来阻碍光线的传播。这也是为什么我们常常使用真空中光的速度来定义许多国际标准的原因。
二、光在空气中的传播行为
空气是最常见的介质之一,空气中的分子和原子与真空中的分子和原子数量相
比较少,因此,光线在空气中的传播速度较快。空气中的分子和原子对光线的传播有一定影响,但相对于其他介质,这种影响程度较小。但是,空气中的粉尘、湿气、和烟雾等,会散射光线,降低其传播效率。
三、光在水中的传播行为
水是另外一种常见介质,它是一种比空气密集得多的物质。由于这种密集性质,光线在水中的传播速度约为真空中的2/3长,并且在水中波长比在空气或真空中更短。这是因为水分子密度高,相互之间的相互作用影响光通过介质的能量损失。四、光在玻璃中的传播行为
玻璃的密度比空气和水高得多,也比水分子之间的相互作用更强,因此,光经
过玻璃的传播速度最慢。在玻璃中传播的光线具有更长的波长,伴随着各向异性,这是由于玻璃中分子的各向异性,引起光线在其内部的传播方向变化。
五、光在晶体中的传播行为
不同于玻璃,晶体有多个不同的晶体格结构,它们可能会在不同方向上对光发挥不同的影响。这个特性称为光学双折射,晶体中的光在传播中可能沿不同方向振动。这是由于光子与晶体之间产生的相互作用,使得光的传播速度和振动方向受到晶体结构的限制。
第四章 光在各向异性介质中的传播
1 wm H 2 2
因此
E j 1 H Ei 1 0 ij Ej Ei 2 i , j t t t 2
2
S 0
• 矢量恒等式
E H H E E H
• 对比从电磁场能量守恒定律以及从矢量恒等式推导 出来的两个等式,可以得到
0 Ei ij
i, j
E j
E j Ei 1 0 ij Ej Ei t 2 i , j t t
整理后得到
E j Ei ij Ej Ei 0 t i, j t
前言
• 各向同性:介质的光学性质与方向无关。 例如:石英玻璃和石英光纤等可以看作各向同性介 质(isotropic medium)。 • 各向异性:介质的光学性质(介电常数等)在不同 的方向(x,y,z)上有不同的值,或者至少有两个 彼此不相等。 晶体就是一种典型的均匀的、透明的各向异性介质 (anisotropic medium)。 • 介质的各向异性和介质的均匀性是不同的概念。
介电张量
五、介电张量的对称性
• 电磁场能量守恒定律的微分表达式为
w S 0 t
S E H :玻印廷矢量 1 we E D :电能密度 2
w we wm :电磁能密度 1 wm H B :磁能密度 2
第六章 光的吸收散射和色散
稀薄原子气体——线状谱 分子气体,液,固——带状谱 一一对应 发射光谱中的亮线(带) 吸收光谱中的暗线(带) 某材料在较低温下吸收某波长的光, 它在高温下也辐射该波长的光
发射光谱, 吸收光谱及其对应关系
(a)
(b)
(c)
(a) 白光的连续光谱; (b) 高温气体发射的线状谱;
(c) 白光连续光谱背景下低温气体的吸收谱.
普通光学材料在可见光区都是相当透明的,它们对各 种波长的可见光都吸收很少。但是在紫外和红外光区
,它们则表现出不同的选择性吸收。
在制造光学仪器时, 必须考虑光学材料的吸收特性。 例如,紫外光谱仪中的棱镜、透镜需用石英制作,而 红外光谱仪中的棱镜、透镜则需用萤石等晶体制作。
几种光学材料的透光波段
光学材料 波长范围 光学材料 波长范围
I I 0e
它表明光的强度随
l
朗伯定律
l
按负指数减弱。物质的吸收率取决于该物
质的性质,并与波长有关,而与入射光的强度及物质的厚度无关。 实验证实,当光的强度变化了1020倍时,此式仍是适用的。
实验表明
当光通过稀溶液时,光被溶解在透明溶剂中的物质的吸收量 与溶液内单位长度光程上的吸收分子数目成正比。因为单位 长度上吸收分子的数目与溶液的浓度C成正比,所以吸收 率 也就与浓度C成正比,即
对于固体和液体,它们对光吸收的特点主要是具有 很宽的吸收带。固体材料的吸收系数主要是随入射 光波长变化,其它因素的影响较小。
光在各向异性介质中的传播特性
国 家 数 自 理 然 学 科 χ ( ω ,ω ,ω 部χ ( ω 学ω ) = χ (ω ,ω ,ω ) = )= ,ω , 实 d = χ ( 2ω ,ω ,ω ) = 基 验 金 物 委 习惯上称为非线性系数 理 员 于是,和频极化及倍频极化的(2.41)和(2.42)→ 讲i = 1,2,3)会 (4.4) P (ω + ω ) = ∑ 2ε d E (ω ) E (ω ) ( 习 班 P (2ω ) = ∑ ε d E (ω ) E (ω ) (i = 1,2,3)
2 波前传播方向与能量传播方向一般不一致
i (ωt k r ) i (ωt k r ) i ( ωt k r )
85
E
D
δ
S
δ
k
H
图4.1
=0
交的偏振方向,它们有不同的折射率和相速度
国 家 x 数 y + z 自 (4.1) n , n , n + =1 n 理n n 然 -主折射率 学 科 此方程描述的是一个椭球, 部 学 称之为折射率椭球 实 ,n 椭球三个轴的半轴长为 n , n 基 验 金 ●可用该椭球确定任意传播 物 委 方向光波的两个本征偏振方 理 员 向及其相应折射率。 方法: 讲 会 习 通过o点作垂直于 k 的平面,该平面与椭球相截,截 班 面为一椭圆,椭圆的长、短轴方向就是光波的两个
各向异性介质中的电磁波传输特性分析
各向异性介质中的电磁波传输特性分析
电磁波作为一种波动性质的物理现象,存在于我们生活中的无数方面。然而,在特殊的介质中,电磁波的传播方式会发生明显的变化,这种介质被称为各向异性介质。本文将就各向异性介质中的电磁波传输特性进行分析。
1. 各向异性介质的定义
各向异性介质是指在其物理性质沿不同方向存在着差异,如折射率、介电常数、磁导率等。根据折射率的不同而言,通常将各向异性介质分为单折射体和双折射体两类。单折射体的折射率在不同方向上完全相等,例如普通的空气、金属等,这种介质中的电磁波传输没有任何特殊性质。而双折射体的折射率不同,这种介质中的电磁波传输就会呈现出各种复杂的现象。
2. 各向异性介质中的电磁波传输特性
在各向异性介质中,电磁波的速度和方向与波的振动方向密切相关。我们知道,光是一种横波,振动方向与传播方向垂直,即电矢量与磁矢量的方向垂直。然而,在各向异性介质中,电矢量和磁矢量的振动方向可能不再垂直。
当电矢量和磁矢量的振动方向均与介质的主轴方向相同时,这种电磁波被称为主波。与此同时,在各向异性介质中,还存在一
种称为副波的电磁波,它的振动方向与介质主轴不同,振幅较小,传输距离较短。
在双折射体中,当光线沿着介质的主轴方向传播时,不会发生
任何折射,这时,光线的传播速度被称为普通光波速度。当光线
不沿着主轴方向传播时,则会发生折射,这时,光线的传播速度
被称为非普通光波速度。因此,在双折射体中,一束光线会分成
两束光线,分别沿着普通和非普通光波速度传播。
3. 各向异性介质中的色散现象
在普通介质中,电磁波的传播速度与频率无关,而在各向异性
第3章 介质对光的吸收、色散和散射
第3章 介质对光的吸收、色散和散射
在前两章中讨论了光在各向同性和各向异性介质中的传播规律。应当注意的是,光在介质中的传播过程实际上就是光与介质相互作用的过程。由于光在介质中传播时会与物质发生相互作用,因此会使光波的特性发生改变,例如,介质对光波的吸收会使光波的强度或能量减弱;不同波长的光在介质中传播时速度不同,并且按不同的折射角散开,即发生光的色散;光在浑浊介质中传播时还会发生光的散射等。光的吸收、色散和散射现象是光在介质中传播时发生的普遍现象,这一章将对这些现象和所遵循的基本规律进行讨论,并介绍它们在物质成分、含量和浓度分析与检测等方面的应用。
3.1 光与物质相互作用的经典理论
光在介质中的吸收、色散和散射现象实际上就是光与介质相互作用的结果。因此,要正确认识光的吸收、色散和散射现象,就要深入研究光与介质相互作用的理论。本节将讨论光与介质相互作用的经典理论以及色散和吸收曲线。
3.1.1 光与介质相互作用的经典理论
洛仑兹的电子论假定:组成介质的原子或分子内的带电粒子被准弹性力束缚在它们的平衡位置附近,并且具有一定的固有振动频率。在入射光的作用下,介质发生极化,带电粒子随入射光的频率作受迫振动。由于带正电荷的原子核质量比电子大很多倍,因此,可认为正电荷的中心不动,而负电荷相对于正电荷作振动。因为正、负电荷的电量绝对值相同,这样构成一个电偶极子,其电偶极矩为
r q p
= (3.1-1)
式中,q 是电荷的电量,r
是从正电荷中心指向负电荷中心的矢径。而且,这个电偶极子将辐
射次波,如图3-1所示。
高等光学-光在各向异性介质中的传播2-电光效应
1
二、
主要内容
电光效应:由电场引起的折射率变化; 磁光效应:由磁场引起的折射率变化; 弹光效应:由应力引起的折射率变化。
—>外界的各种因素引起晶体介电系数ε变化
—>引起折射率n变化
—>改变光的传播性质感应双折射:
r
r n με=
++221
E n ε()231
2
n n bE aE ++=二次电光效应/克尔效应(
KDP(磷酸二氢钾)晶体外形图
●光轴方向:x3轴;
●四次旋转-反演对称轴:
●二次旋转对称轴:
KDP晶体外形图
KDP晶体的线性电光张量:
外加电场E 后,KDP晶体的折射率椭球方程为22
222
2++n z n y n x e
o o
KDP晶体外形图
由偏振光干涉理论:
()h
Ud
n d n n o
e o λγπλπ
3
2+-=纵向泡克尔斯效应横向泡克尔斯效应
()h
Ud
n d n n o
e o λγπλπ
3
2+-=光波传播方向与外电场方向垂直,无需透明电极有关,可提高d/h 来降低半波电压;存在自然双折射引起的相位差,易受温度影响。
-
光波
x’1x’1
x’3
D
V y
z y
x z
V
通过检偏器输出的光强I与通过起偏器输入的光强I0之比I/I0为:
δ
I
光束通过玻璃光楔后的偏转
若光线沿x 2′轴方向入射,振动方向为x 1′轴方向,则根据前面的分析可知:光在下面棱镜中的折射率为:在上面棱镜中,由于电场与该棱镜的x 3方向相反,所以折射率为:因此,上下光的折射率之差为:
光束穿过偏振器后的偏转角为:式中,h 为x 3方向晶体宽度,l 为光线传播方向晶体的长度。
3633'
121E n n n o o γ+=↓
8.3 光在各向异性介质中的传播
8.3 光在各向异性介质中的传播 8 材料的光学性能 8.1 光传播的基本性质 8.2 光在界面的反射和折射 8.3 光在各向异性介质中的传播 8.4 光的吸收、色散和散射 8.5 无机材料的透光性 8.6 无机材料的颜色 8.7 特种光学材料及其应用Materials Physics
8.3 光在各向异性介质中的传播8.3.1 双折射 8.3.2 旋光Materials Physics
8.3 光在各向异性介质中的传播8.3.1 双折射 1. 双折射的概念当一束自然光穿过各向异性介质时,由于在各个方向上的折 射程度不同,分成两条折射光的现象称为双折射现象。Materials Physics
8.3 光在各向异性介质中的传播8.3.1 双折射 1. 双折射的概念寻常光 ---- o光 线偏振光 对应的折射率称为常光折射率 no ,不论入射光的入射角如何变 化,no始终为一常数 服从折射定律 非常光 ---- e光 线偏振光 对应的折射率称为非常光折射率 ne , ne 值随着入射光的入 射角变化而变化 不服从折射定律,e光折射线也不一定在入射面内Materials Physics 介质1 介质2i1Oioxien1 sin i = n2 sin ioe光zo光
8.3 光在各向异性介质中的传播8.3.1 双折射 1. 双折射的概念光轴 在晶体中存在一个特殊的方向,光线沿着该方向传播时,o光、 e 光的传播速度相同,折射率相同,两光线重合,不发生双折 射,这些特殊的方向称为晶体的光轴。 ¾ 平行于光轴方向,no=ne,o、e光重合,不发生双折射现象; ¾ 垂直于光轴方向, no、ne相差最大,o、e光偏离最严重。 单轴晶体:只有一个光轴方向 方解石、石英、红宝石等 双轴晶体:有两个光轴方向 蓝宝石、云母、硫磺等Materials Physics
光在各向异性介质中的传输特性
S S r s0 W W S r W
W---电磁流能量密度,S=∣S∣
(4.2-18)
1 n W We Wm ( E D + B H) = s cos 2 c
S c 1 1 r p W n cos cos
p r cos
单色平面波解
E = E 0 e i (t k r ) D = D0ei (t k r ) H = H 0 e i (t k r )
算符替代:
i t n i k0 c
得:
c D H k0 HD n c H E k0 EH n kD 0 kH 0 kD kH
产生原因---晶体本身是各向异性的 1、组成晶体的基元:原子,离子各向异性 2、晶体中各基元排列分布对称性不同
双折射现象 (1)o光和e光
各向同性介质:一束光入射到介质表面,产生一束折射光 各向异性介质:一束光入射到介质表面,产生二束折射光
此称双折射:其中一束光遵循折射定律,称寻常光,o光
另一束光不遵循折射定律,称非寻常光,异常光,e光
即
D 0n2[ E k0 ( E k0 )] 0n2 E
(4.2-20)
---晶体光学第一基本方程 式中
E E sin(90 ) E cos
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光学 第八章
(2) 单轴晶体中的主截面与主平面
主截面:包含晶体光轴与界面法线的平面 主平面:包含光轴及晶体中某条光线的平面
法 线 光轴 主 截 面 主平面 法 线
自然光
晶体
自然光
晶体
主截面 入射面
主平面 主平面 主平面 光轴
图8.1-4 主截面与主平面
§1
双折射
说明:当入射面与主截面重合时,o光和e光的主平面都与入射面重合。并
A
D
c
a
e→o
c
第一块晶体内: e光和o光的折射率都是no 第二块晶体内: o光的折射率是no e光的折射率是ne
B
C
o→e
图8.2-2 洛匈棱镜(负晶体)
§2 产生线偏振光的元件 (2) 尼科耳棱镜
① 结构:一块长宽比为3:1的方解石晶体两端面平行地磨去一部分,使
∠A‘BD’=∠D‘CA’=68o ,然后将晶体对切,并用加拿大树胶将 切开的两个面均匀地胶合在一起。
件的重要材料之一。
§1
双折射
石英: 又称水晶,属三角晶系晶体,其化学成分为二氧化硅(SiO2 ),呈 锥状。纯质的石英晶体呈无色透明状,因而也是制造偏振光学器件的重要 材料之一。
102o
102o 102o
78o 78o
102o
(a) 方解石晶体
(b) 石英晶体
光的折射现象揭示出在不同介质中传播速度变化
光的折射现象揭示出在不同介质中传播
速度变化
光的折射现象是我们日常生活中经常会遇到的现象。当光线从
一种介质传播到另一种介质时,发生了折射现象。在这个过程中,我们可以观察到光线的传播速度发生了变化。这一现象给我们揭
示了光在不同介质中传播速度的变化规律,并且在光学研究和应
用中起到了重要的作用。
折射现象发生的原因是光在不同介质中的传播速度不同。光在
真空中的传播速度是最快的,为光速299792458米/秒。而当光线
进入到介质中时,由于介质的物理特性不同,光线的传播速度就
会发生变化。一般情况下,光在介质中传播速度会减小,导致光
线的折射现象。
光线在不同介质中的传播速度变化可以用折射定律来描述。折
射定律也被称为斯涅尔定律,它是由17世纪荷兰数学家吉朗·斯涅尔发现的。折射定律的形式为:入射角的正弦除以折射角的正弦
等于两种介质的折射率之比。即n₁sin(θ₁) = n₂sin(θ₂),其中n₁
和n₂分别表示两种介质的折射率,θ₁和θ₂表示入射角和折射角。
根据折射定律,当光从光密介质进入光疏介质时,一般情况下
入射角小于折射角,使光线向法线偏离。而当光从光疏介质进入
光密介质时,一般情况下入射角大于折射角,使光线离开法线。
这种传播速度的变化与介质的光密度有关。光密度是一个介质
中单位体积内所含光的能量的大小,与介质的折射率有直接的关系。一般情况下,光密度越大的介质,其折射率也越大,光的传
播速度就越慢。例如,当光线从空气中进入水中时,由于空气中
的光密度较小,光的传播速度较快;而当光线从水中进入空气中时,由于水的光密度较大,光的传播速度较慢。
各向异性介质材料的光学特性分析
各向异性介质材料的光学特性分析
当光线穿过介质材料时,它会与介质中的原子或分子相互作用,从而影响光的传播和特性。在某些材料中,这种相互作用可能具有各向同性特性,即光的传播方向对其光学特性没有影响。然而,在其他材料中,原子或分子的排列方式会导致光的传播与方向有关,从而赋予材料各向异性的光学特性。
各向异性介质材料是许多重要的自然和人工材料的基础。它们广泛应用于光电子学、光学通信、光存储和光学传感等领域。对于这些材料的光学特性进行全面分析是非常重要的。
首先,研究各向异性介质材料的折射率是光学特性分析的重要方面之一。折射率是介质对光传播速度的影响程度的度量。在各向同性材料中,折射率与入射光线的角度无关,但在各向异性材料中,则与入射光线的方向密切相关。通过测量不同入射角度下的透射率和反射率,可以计算出各向异性材料的折射率,从而了解其光学行为。
其次,各向异性介质材料的吸收特性也是重要的研究内容。吸收是指光能被各向异性材料吸收,并转化为其他形式的能量,如热能。各向异性材料的吸收特性与其内部结构有关。通过测量不同波长下入射光线的透过率和反射率,可以确定各向异性材料的吸收特性。这对于设计和优化光电器件的性能至关重要。
此外,各向异性介质材料的散射特性也是研究的焦点之一。对于各向同性材料,其散射特性是均匀分布的。然而,各向异性材料中的散射行为可能具有方向性,即呈现出偏好性的散射方向。通过测量散射光的强度和角度分布,可以定量描述各向异性材料的散射特性。
此外,各向异性介质材料还具有其他一些特殊的光学特性,如各向异性介质的双折射效应。双折射是指当光线通过各向异性材料时,会分裂成两个方向不同
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自然光 线偏振光
检偏器
线偏振光
检偏器
无透射光
I1
I2
I1
2
I3 I2
I4 0
偏振片用于判断入射光偏振状态时称为检偏。线偏振光通过 检偏器后,透射的线偏振光光强由马吕斯定律计算。
马吕斯定律:
透射线偏振光光强 I 和入射线偏振 光光强 I0 之比为:
I ( A0 cos )2 2 cos 2 I0 A0
⑴ 可加强反射线偏振光的强度;
若使用玻璃片堆: ⑵ 可提高透射光的偏振化程度。
例题 8-5:
一束光由空气入射到折射率 n=1.40 的液体 上,反射光是完全偏振光,问此光束的折射 角为多少?
解: 由布儒斯特定律:
tan i0 1.40
求得: i0 54.46 o 当入射角为布儒斯特角时:
n0 n
4
2n
, I 2 I 1 cos
2
2n
I 0 cos
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, , I n I 0 cos
2n
2n
,
In 2n cos 0.95 由题意: I0 2n
两边取对数: 2 n ln cos
2n
ln 0.95
1 2 1 2 1 2 2 n ln cos 2 n ln[ 1 ( ) ] 2n [ ( ) ] ( ) 2n 2 2n 2 2n n 2 1 2 ( ) ln 0.95 n 2
2、单轴晶体中的波面:
o光的波面(o波面)为球面; e光的波面( e波面)为旋转椭球面。 在光轴方向:两波面相切; 垂直于光轴方向:两波光速相差最大。
正晶体 ve
光轴
vo
负晶体
c 常数 o光的折射率: no vo c ve为e光垂直于 e光主折射率: ne ve 光轴的波速。
vo
光轴
ve
e光折射率: ne=1.486
⑵
格兰—汤姆逊棱镜:
由一块高折射率玻璃棱镜和一块方解石棱镜胶合而成。
玻璃折射率: n=1.655
玻璃
胶合剂折射率:n=1.655 方解石折射率:
i
no=1.658 ne=1.486
方解石
光轴
入射自然光到达胶合剂—方解石分界面时,其垂直分量(s 分 量)在方解石中为 o 光。∵ n≈n0 ,∴ s 分量可以进入方解石, 出射后成为线偏振光。 而自然光中平行分量(p 分量)在方解石中为 e 光。∵ n > ne ,∴当入射角大于全反射临界角时, e光全反射,不能进 入方解石。 格兰—汤姆逊棱镜对水平线上下 10°以内的入射光适用。
例题 8-2:
一光束由线偏振光和自然光组合而成,当它通过一偏 振片时,透射光的强度随偏振片的取向可以变化5倍,
求入射光束中这两个成分的相对强度。
解: 入射总光强为:I= I线+ I自
1 I自 2 通过检偏器后的最大光强为: I max 1 I自 I线 2 1 I自 I min 1 2 由题意: 解得: I线 2 I自 I max 1 5 I自 I线 2
§8.2 偏振片、马吕斯定律:
例:绳波通过窄缝 时的情形。
某些物质对不同方向的光振动有不同的吸收率(称为二向色性),可用 来制成偏振片把自然光变为线偏振光。
I0
I0 2
I0
I0 2
偏振片 电气石晶体
透振方向或透光轴
偏振片的应用:
将自然光变为线偏振光称为起偏。自然光通过起偏器后,透 射的线偏振光光强为入射光强的一半。
正晶体:vo > ve,no< ne,ne - no >0(如石英、冰等)
负晶体:vo < ve,no> ne,ne - no<0(如方解石、电气石等)
3、用惠更斯作图法描述光在晶体中的传播:
光轴
光轴
光轴
o e
o
e
光沿光轴方向垂直入 射,无双折射现象。
光垂直于光轴方向入射。 o光、e光重合但波速不 同,折射率不同、有相 位差。有双折射现象。 (波片按此情况制作)
sin i ro arcsin( ) 25.24 o no sin i re arcsin( ) 28.41o ne
t
re Δ Δx i ro
光轴
o
e
x t (tan re tan ro ) 0.07 cm
所以两出射光线间的垂直距离为:
x cos i 0.049cm 0.49mm
解: 设入射自然光光强分别为: I1、I2,通过检偏器后的光 强分别为I'1 、I'2 则:
I 1' I1 cos 2 1 2 I 2'
自然光
起偏
线偏振光
检偏
线偏振光
I
I2 cos 2 2 2
I
2
I 1 cos 2 2 cos 2 60 1 2 2 I 2 cos 1 cos 30 3
通过检偏器后的最小光强为: I min
I线
2 I总 3
I自
1 I总 3
例题 8-3:
透光轴相互垂直的两偏振片之间插入第三块偏振片,
求当透射光强为入射光强的 ⅛时,插入的一块偏振片
与第一块偏振片透光轴之间的夹角。
解: 设 1、2 两偏 振片透光轴夹 角为α,则:
I1 1 I0 2
右旋圆(椭圆)偏振光
左旋圆(椭圆)偏振光
圆(椭圆)偏振光可看成两个同频率、振动方向相互垂直、 有固定相位差的线偏振光的合成。
y x
0 , 2
4
2
3
4
5
4
3
2
7
4
右 旋
左 旋
⑴ 圆偏振和自然光、椭圆偏振光和部分偏振光的区别在于: 圆偏振光和椭圆偏振光相互垂直的两线偏振光是相位相关的; ⑵ 椭圆偏振光沿长、短轴分解时,两振动相位差为±π/2;而 圆偏振光沿任意相互垂直方向分解时,两振动相位差都是±π /2。
第八章 光在各向异性介质中的传播
光的干涉和衍射现象揭示了光的波动性。而光的偏振现象则 进一步证实了光的横波性。 横波对传播方向的轴来说不具备对称性。这种不对称性称为 偏振。
单个分子一次发光的波列。
E
大量分子同时发光时的情形。
振动面
H
r
自 然 光
为研究光的横波性,需把不同振动面的光分出来。
例题 8-4:
使用若干个偏振片,使一束线偏振光的振动面转过 90°。为了使总的光强损失小于 5%,问需要多少块
偏振片?
解: 设共需要n块偏振片,则:
I 1 I 0 cos
2
x2 x4 cos x 1 2! 4! x2 x3 ln ( 1 x ) x 2 3
(很近!)
4、偏振棱镜:
⑴ 尼科耳棱镜:
尼科耳棱镜由两块经特殊加工的方 解石棱镜用特种树胶粘合而成。
A
22° 71°
A
M
C
68°
N M
22°
A
102° 78°
e
48°
o
光轴
75.4°
e
77°
C
68°
N
C
尼科耳棱镜中光的传播 树胶折射率:n=1.55 o光折射率: no=1.658 o光入射到树胶层的入射角大于全反射角 (69.2°),被涂黑的CN层吸收;而e光折 射率小于树胶,不发生全反射,经MN面出 射而得到偏振化程度极高的全偏振光。
i0
r0
i0
空气 液体
i0 r0 90 o
r0 90 o i0 90 o 54.46 o 35.54 o
§8.4 光 的 双 折 射
1、双折射现象:
一束光进入各向同性的介质(如液体、塑料、玻璃等无定形 物体和立方系结晶体)时,只产生一束折射光。 但一束光进入各向异性晶体(如云母、石英等)时,可产生 两束折射光,称为双折射现象。
光垂直入射,但光轴 不与晶体表面垂直或 平行。o光、e光分开 且o光、e光振动方向 相互垂直。有双折射 现象。
光轴
光轴
e
o
o
e
光斜入射,光轴与晶体 表面平行。o光、e光分 开,但e光传播方向与e 波面不垂直。有双折射 现象。
光斜入射,光轴与晶体表面 平行。o光、e光分开,e光 传播方向与e波面垂直。有 双折射现象。此时e光折射 角由e光主折射率决定:
解得:
n 48
§8.3 反射光和折射光的偏振,布儒斯特定律:
平行振动(p分量):振动方向在入射面内;
p
i
n1 n2
s
i
垂直振动(s分量):振动方向垂直于入射面;
实验表明: ⑴ 一般情况下,反射光、折射光均为 部分偏振光;
r
⑵ 反射光中垂直振动多于平行振动,而折射光中平行振动多 于垂直振动; ⑶ 入射角i 变化时,反射光、折射光的偏振化程度也随之变化。
自然光
1
线偏振光
2
线偏振光
3
线偏振光
I0
I 2 I 1 cos 2
I1
I0 cos 2 2
I2
I3
I 3 I 2 cos 2 (
当α =
I0 1 cos 2 sin2 I 0 sin2 2 2 2 8 1 I 45°时: 3 8 I 0 )
可见:利用偏振片的组合可以改变线偏振光的偏振化方向。
1、光 的 偏 振 状 态
光 的 偏 振
2、马 吕 斯 定 律 线偏振光的获得 3、布儒斯特定律 4、双 折 射 椭圆偏振光的获得 波 片 5、偏振态的检验 6、偏振光的干涉
§8.1 自然光和偏振光
1、自然光:
每一分子(原子)发光是随机的、无规 律的。①振动面取各方向的几率相等, ②各波列间无相位关系。 自然光等效看作两个相互垂直的光振动。 ①两个光振动具有相等的振幅(强度), ②两个光振动无固定相位关系。
o光(寻常光):
折射光在入射面内,服从折射定律;
e光(非常光): 折射光一般不在入射面内,不服从折射定律。
即 sin i sin r 不是常数,因而光速也不是常数。
检偏结果:o光、e光都是线偏振光。
光轴(方向):光沿该方向传播时不发生双折射。 单轴晶体 双轴晶体
102° 102°
方解石晶体
(方解石、石英、红宝石) (云母、硫磺、蓝宝石)
所以:
n2 tan i0 n1
称为布儒斯特定律
例:n1=1.0(空气),n2=1.52(玻璃),则 i0 arctan 1.52 1.0 56.66 由光的可逆性原理:光从介质2射向介质1时起偏振角为 90 56.66 33.34
当入射角为布儒斯特角时,反射光虽为线偏振光,但强度较 弱;折射光虽强,但只是部分偏振光。
102°
晶体的主截面:
由任一光轴与晶体解理面法线决定的平面;
78°
78°
102°
光轴 109°
光线的主平面:
晶体内任一光线与光轴决定的平面。
e o 光轴 71° 方解石(CaCO3)的主截面
o光振动方向垂直于其主平面,e光 振动方向在其主平面内。 一般,o光、e光主平面不重合。
但当入射面为主截面时,o光、e光的主平面也都在主截面内,此 时o光、e光的振动方向互相垂直。
x
y z
“∣”:平行振动分量( p 分量) “ • ”:垂直振动分量( s 分量)
2、部分偏振光:
光矢量在某一方向的振动强于垂直于该方向的振动。
3、线偏振光(平面偏振光、完全偏振光):
光矢量的振动方向始终在一个平面内。
4、圆偏振光和椭圆偏振光:
若光矢量 E 随时间匀速旋转,其端点在垂直于传播方向的平 面上的轨迹为圆,则称为圆偏振光;如果轨迹为椭圆,则称为 椭圆偏振光。
⑶
渥拉斯顿棱镜:
由两块等腰直角方解石棱镜胶合而成。可获得两束分得很开的线偏振光。 棱镜 1 的光轴平行于 AB 面;棱镜 2 的光轴垂直于图面。 棱镜 1 中的 e 光进入棱镜 2 后成为 o光。
ne sin i
sin re
例题
自然光以 i =45°角斜射于方解石波片上,波片厚度t =1.0 cm, 8-6: 晶体的光轴垂直于图面。问:⑴两条折射光线中,哪一条是 o 光,哪一条是 e 光?⑵两条光线的偏振态如何?⑶求两条出射 光线间的垂直距离。
解: ⑴、⑵ 如图所示。 ⑶ o光和e光的折射角为:
入射线偏振光
I
I0
A0
P 透光轴
所以:
I I 0 cos
2
A0 sin
A0 cos
当 0 , 时,I I 0
3 当 , 时, I 0 2 2
例题 8-1:
起偏器、检偏器的透光轴夹角 α1=30°时观测一束单色自然 光, α2=60°时观测另一束自然光,得两次透射光光强相等。 求两束单色自然光的光强之比。
布儒斯特定律(1812年):
当入射角为某一定值 i0 时,反射光 为完全偏振光(只有s 分量),而折 射光仍为部分偏振光。此时,反射 光线和折射光线的夹角为90°。
n1 n2
i0
i0
r0
i0 r0 90
i0 称为起偏振角或布儒斯特角
n sin i n sin r n sin( 90 i0 ) n2 cos i0 由斯涅尔定律: 1 0 2 0 2