流体力学 流动阻力和水头损失新PPT学习教案
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到最大。A点称驻点（毕托管测速原理）。
第9页/共176页
A
液体质点到达驻点，停滞不前，以后继续流来的 质点就要改变原有流动方向，沿圆柱体两侧继续流动。
第10页/共176页
分析沿柱面两侧边壁附近的流动 理想液体
C
液体质点运动 AA－C
动能增加（液体挤压） 压能减少 压能的减少部分转化为动能
第11页/共176页
4R 2g
非圆管水流 的沿程损失
R A
R是管道的水力半径，其值等于过流断面的面积A与湿周Χ的比值。
第30页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
局部损失:
hj
v2 2g
: 局部损失系数。
局部水头损失是由于流动边界性状突然变化（例如管道截面突 然扩大）引起的流线弯曲以及边界层分离而产生的损失。
如果管道由若干管段组成：
流体力学 流动阻力和水头损失新
会计学
1
第六章 流动阻力和水头损失
§6-1 水头损失的两种形式 §6-2 粘性流体的两种流态
雷诺实验 流态的判别 紊流的成因 §6-3 圆管中的层流
沿程损失与切应力的关系 沿程损失的通用公式 §6-4 层流向紊流的过渡 §6-5 紊流的流速分布
紊流切应力 混合长度假说 圆管紊流的断面流速分布 §6-6 圆管紊流的沿程损失系数 §6-7 沿程损失系数的实验研究 尼古拉兹实验 莫迪图 §6-8 局部水头损失
液体质点运动 C—B 动能减少（液体扩散） 压能增加 减少的动能完全转化为压能。
C
A
B
C
第12页/共176页
液体质点运动 A－C 动能增加（液体挤压） 压能减少 减少的压能补充为动能
液体质点运动 C—B 动能减少（液体扩散） 压能增加 减少的动能完全补充为压能。
C
A
B
C
第13页/共176页
液体质点运动 A－C 动能增加（液体挤压） 压能减少 减少的压能补充为动能
QV t
颜色水
l
hf
QV t
层流：流速较小时，各流层的液体质点有条不紊运动， 相互之间互不混杂。
第43页/共176页
颜色水
l
hf
QV t
紊流：当流速较大时，各流层的液体质点形成涡体， 在流动过程中，互相混杂。（紊流实验）
第44页/共176页
颜色水
l
hf
QV t
实验时，结合观察红颜色水的流动，量测两测
第49页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态
实验结果：
ln hf ln k m ln v
hf kvm
lghw
f
e dc
b
ab段： 流速很小，属于层流 。
hf kv
过
a
渡
层流 区
紊流 区
区
lgVe lgVe
lgV
ef段 ：
流速较大，属于紊流。 hf kv1.75~2.0
A
B
C
第15页/共176页
液体质点运动 C － B 动能减少
压能增加 减少的动能转化为压能 并用于克服能量损失
C
A
B
C
第16页/共176页
形成分离点：
C D
A
B
C
近壁液体从C-B运动时，液体的动能一部分用于克服摩擦阻力 ，另一部分用于转化为压能。因此，液体没有足够动能完全恢复 为压能（理想液体全部恢复）。在柱面某一位置，例如 D 处，流 速降低为零，不再继续下行。
1867年-剑桥大学王后学院毕业 1868年-曼彻斯特欧文学院工程学教授 1877年-皇家学会会员 1888年-获皇家勋章 1905年-因健康原因退休
第34页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态 雷诺(O.Reynolds)实验
雷诺兴趣广泛，一生著述很多，近70篇论文都有很深远的影 响。论文内容包括
QV t
§6-2 粘性流体的两种流态 雷诺(O.Reynolds)实验
颜色水
l
hf
打开下游阀门，保持水箱水位稳定
QV t
第39页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态
颜色水
l
雷诺(O.Reynolds)实验
hf
再打开颜色水开关，则红色水流入管道
QV t
层流：红色水液层有条不紊地运动， 红色水和管道中液体水第4相0页互/共不176混页 掺（实验）
第5页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
分析通过圆心的一条流线（图中红线所示）
第6页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
通过圆心的一条流线
第7页/共176页
液体质点流向圆柱体时，流线间距逐渐增大，流 速逐渐降低，由能量方程可知，压强必然逐渐增加。
第8页/共176页
驻点
A
存在驻点： 当液体质点流至A点，流速降为零，动能转化为压能，使其增加
第3页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
沿程水头损失hf 在平直的固体边界水道中，单位重量的液体从
一个断面流至另一个断面的机械能损失。 这种水头 损失随沿程长度增加而增加，称沿程水头损失。
hf ∝ s
第4页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
局部水头损失hj
用圆柱体绕流说明局部水头损失hj
压管中的高差以及相应流量，建立水头损失hf 和管 中流速v的试验关系，并点汇于双对数坐标纸上。
第45页/共176页
颜色水
l
hf
试验按照两种顺序进行: (1) 流量增大 （2） 流量减小 试验结果如下图所示。
第46页/共176页
QV t
§6-2 粘性流体的两种流态
层流与紊流的概念
沿程水头损失与流速关系。 流速较小时， hf ∝ v； 流速较大时， hf ∝ v2(几乎) 英国物理学家Rey nolds试验研究：水头损失 之所有 不同， 是因为 粘性流 体存在 两种流 态。
大小 耗能方式
hf ∝ s
与漩涡尺度、强度, 边界形 状等因素相关
通过液体粘性将其能量耗散
第29页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
hw hf hj
达西公式：
1803~1858
hf
L v2
d 2g
圆管水流的 沿程损失
——沿程损失系数，与流动特性以及管壁的粗糙度有关
。
hf
L v2
局部损失产生的原因截面突然扩大的局部损失系数
第1页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式 —沿程水头损失和局部水头损失
总水头
z1
p1 g
1V12 2g
z2
p2 g
2V22 2g
hw
p V 2 H z
g 2g
H1 H 2 hw
水头损失
工程上水头损失分为：沿程水头损失和局部水头损失 。
第48页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态
流态的判别-------雷诺数
Re Vd Vd
Re VR
R A
下临界速度Ve ；上临界速度V’e
Vc V 'c
实验结果：
ln hf ln k m ln v
lghw
f
e dc
b
过
a
渡
层流 区
紊流 区
区
lgVe lgVe
lgV
’
hf kvm
力学 热力学 电学 航空学 蒸汽机特性等
第35页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态 雷诺(O.Reynolds)实验
在流体力学方面最重要的贡献：
1883年 — 发现液流两种流态：
层流和紊流，提出以雷诺数判别 流态。
1883年 — 发现流动相似律
对于几何条件相似的流动，即使其尺寸、速度、流体不同, 只要雷诺数相同, 则流动是动力相似。
紊流切应力 混合长度假说 圆管紊流的断面流速分布 §6-6 圆管紊流的沿程损失系数 §6-7 沿程损失系数的实验研究 尼古拉兹实验 莫迪图 §6-8 局部水头损失
局部损失产生的原因截面突然扩大的局部损失系数
第33页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态 雷诺(O.Reynolds)实验
雷诺：O.Osborne Reynolds (1842～1912) 英国力学家、物理学家和工程师，杰出实验科学家
R r 2
下临界速度Vc ；上临界速度V’c
lghw
f
e dc
b
过
a
渡
层流 区
紊流 区
区
lgVe lgVe
lgV
’
由紊流转变为层流时管内断面平均流速；
下 临 界 速 度 Vc:
上临界速度V’e:
由 层 流 转 变 为紊 流时的 断面平 均流速 。
一般是固定的，而上临界速度V’e则是不固定的，试水流受外界的 干扰情况而定。
雷诺(O.Reynolds)实验
有色液体
水 金属网
排水 进水
节门 玻璃管
层流: 分层流动 ； 有条不紊； 互不掺混 紊流(湍流): 杂乱无章； 相互掺混 ； 涡旋紊乱
第47页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态
流态的判别-------雷诺数
Re Vd Vd
Re VR
R A
A r 2 2r
这种能量损失产生在局部范围之内，叫做局部水头损失hj 。
第24页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
局部水头损失：
当液体运动时，由于局部边界形状和大小的改变、 局部障碍，液体产生漩涡，使得液体在局部范围内产生 了较大的能量损失，这种能量损失称作局部水头损失。
第25页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
颜色水
l
hf
QV t
下游阀门再打开一点，管道中流速增大 红色水开始颤动并弯曲，出现波形轮廓
第41页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态
颜色水
l
雷诺(O.Reynolds)实验
hf
下游阀门再打开一点，管中流速继续增大
红颜色水射出后，完全破裂，形成漩涡，扩散至全管， 使管中水流变成红色水。
这一现象表明：液体质点运动中第会42页形/共成1涡76体页 ，各涡体相互混掺。
hw hf hj
第31页/共176页
v02
1
2g
总水头线
v0 H
hwi 测压管水头线 H0
23 pi/γ
2 3i
45
1
4
5
s
第32页/共176页
第六章 流动阻力和水头损失
§6-1 水头损失的两种形式 §6-2 粘性流体的两种流态
雷诺实验 流态的判别 紊流的成因 §6-3 圆管中的层流
沿程损失与切应力的关系 沿程损失的通用公式 §6-4 层流向紊流的过渡 §6-5 紊流的流速分布
。漩涡随流带走，经过一段时间后，逐渐消失。
第21页/共176页
漩涡区 漩涡区中产生了较大的能量损失
C D
A
B
C
漩涡体形成、运转和分裂
第22页/共176页
漩涡区中产生了较大的能量损失
C D
A
B
C
流速分布急剧变化
第23页/共176页
漩涡区中产生了较大的能量损失
C D
A
B
C
漩涡的形成，运转和分裂；流速分布急剧变化，都使液体产 生较大的能量损失。
第17页/共176页
形成分离点：
C D
A
B
C
D点以后的液体就要改变流向，沿另一条流线运动，这样就使 主流脱离了圆柱面，形成分离点。
第18页/共176页
分离点后形成漩涡区
C D
A
B
C
沿圆柱面，分离点下游压强大于分离处压强，在压差作用 下，圆柱下游液体立即填补主流所空出的区域，形成了漩涡
。漩涡随流带走，经过一段时间后，逐渐消失。
液体质点运动 C— B 动能减少（液体扩散） 压能增加 减少的动能完全补充为压能。
C
A
B
C
由于液体绕流运动无能量损失，因此，液体从A－B 时，A和B
点的流速和压强相同。其他第流14页线/共情17况6页类似。
实际液体绕圆柱流动 C
液体质点运动 A－C 动能增加 压能减少 减少的压能转化为动能 并用于克服能量损失
突然管道缩小：
漩涡区
第26页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
管道中的闸门局部开启 漩涡区
第27页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
弯道转弯
漩涡区
第28页/共176页
沿程水头损失
局部水头损失
发生 边界
外在 原因
平直的固体边界水道 中
液体运动的摩擦阻 力
产生漩涡的局部范 围 边界层分离或形状阻力
hw hf hj 局部损失
沿程损失
第2页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
hw hf hj
局部损失
沿程损失
沿程阻力：在长直管道或长直明渠中, 流动为均匀 流或渐变流, 流动阻力中只包括与流程的长短有关的摩擦 阻力----沿程阻力。
局部阻力：在流道发生突变的局部区域, 流动属 于变化较剧烈的急变流, 流动结构急剧调整, 流速大小, 方向迅速改变, 往往拌有流动分离和旋涡运动, 流体内 部摩擦作用增大, 称这种流动阻力-------局部阻力。
第19页/共176页
分离点后形成漩涡区
漩涡区
C D
A
B
C
沿圆柱面，分离点下游压强大于分离处压强，在压差作用 下，圆柱下游液体立即填补主流所空出的区域，形成了漩涡 。漩涡随流带走，经过一段时间后，逐渐消失。
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分离点后形成漩涡区
漩涡区
C D
A
B
C
沿圆柱面，分离点下游压强大于分离处压强，在压差作用 下，圆柱下游液体立即填补主流所空出的区域，形成了漩涡
第36页/共176页Fra bibliotek§6-2 粘性流体的两种流态 雷诺(O.Reynolds)实验 雷诺实验揭示出
实际液体运动中存在两种不同型态： 层流和紊流 不同型态的液流，水头损失规律不同
第37页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态 雷诺(O.Reynolds)实验
颜色水
l
hf
雷诺试验装置
第38页/共176页
第9页/共176页
A
液体质点到达驻点，停滞不前，以后继续流来的 质点就要改变原有流动方向，沿圆柱体两侧继续流动。
第10页/共176页
分析沿柱面两侧边壁附近的流动 理想液体
C
液体质点运动 AA－C
动能增加（液体挤压） 压能减少 压能的减少部分转化为动能
第11页/共176页
4R 2g
非圆管水流 的沿程损失
R A
R是管道的水力半径，其值等于过流断面的面积A与湿周Χ的比值。
第30页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
局部损失:
hj
v2 2g
: 局部损失系数。
局部水头损失是由于流动边界性状突然变化（例如管道截面突 然扩大）引起的流线弯曲以及边界层分离而产生的损失。
如果管道由若干管段组成：
流体力学 流动阻力和水头损失新
会计学
1
第六章 流动阻力和水头损失
§6-1 水头损失的两种形式 §6-2 粘性流体的两种流态
雷诺实验 流态的判别 紊流的成因 §6-3 圆管中的层流
沿程损失与切应力的关系 沿程损失的通用公式 §6-4 层流向紊流的过渡 §6-5 紊流的流速分布
紊流切应力 混合长度假说 圆管紊流的断面流速分布 §6-6 圆管紊流的沿程损失系数 §6-7 沿程损失系数的实验研究 尼古拉兹实验 莫迪图 §6-8 局部水头损失
液体质点运动 C—B 动能减少（液体扩散） 压能增加 减少的动能完全转化为压能。
C
A
B
C
第12页/共176页
液体质点运动 A－C 动能增加（液体挤压） 压能减少 减少的压能补充为动能
液体质点运动 C—B 动能减少（液体扩散） 压能增加 减少的动能完全补充为压能。
C
A
B
C
第13页/共176页
液体质点运动 A－C 动能增加（液体挤压） 压能减少 减少的压能补充为动能
QV t
颜色水
l
hf
QV t
层流：流速较小时，各流层的液体质点有条不紊运动， 相互之间互不混杂。
第43页/共176页
颜色水
l
hf
QV t
紊流：当流速较大时，各流层的液体质点形成涡体， 在流动过程中，互相混杂。（紊流实验）
第44页/共176页
颜色水
l
hf
QV t
实验时，结合观察红颜色水的流动，量测两测
第49页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态
实验结果：
ln hf ln k m ln v
hf kvm
lghw
f
e dc
b
ab段： 流速很小，属于层流 。
hf kv
过
a
渡
层流 区
紊流 区
区
lgVe lgVe
lgV
ef段 ：
流速较大，属于紊流。 hf kv1.75~2.0
A
B
C
第15页/共176页
液体质点运动 C － B 动能减少
压能增加 减少的动能转化为压能 并用于克服能量损失
C
A
B
C
第16页/共176页
形成分离点：
C D
A
B
C
近壁液体从C-B运动时，液体的动能一部分用于克服摩擦阻力 ，另一部分用于转化为压能。因此，液体没有足够动能完全恢复 为压能（理想液体全部恢复）。在柱面某一位置，例如 D 处，流 速降低为零，不再继续下行。
1867年-剑桥大学王后学院毕业 1868年-曼彻斯特欧文学院工程学教授 1877年-皇家学会会员 1888年-获皇家勋章 1905年-因健康原因退休
第34页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态 雷诺(O.Reynolds)实验
雷诺兴趣广泛，一生著述很多，近70篇论文都有很深远的影 响。论文内容包括
QV t
§6-2 粘性流体的两种流态 雷诺(O.Reynolds)实验
颜色水
l
hf
打开下游阀门，保持水箱水位稳定
QV t
第39页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态
颜色水
l
雷诺(O.Reynolds)实验
hf
再打开颜色水开关，则红色水流入管道
QV t
层流：红色水液层有条不紊地运动， 红色水和管道中液体水第4相0页互/共不176混页 掺（实验）
第5页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
分析通过圆心的一条流线（图中红线所示）
第6页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
通过圆心的一条流线
第7页/共176页
液体质点流向圆柱体时，流线间距逐渐增大，流 速逐渐降低，由能量方程可知，压强必然逐渐增加。
第8页/共176页
驻点
A
存在驻点： 当液体质点流至A点，流速降为零，动能转化为压能，使其增加
第3页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
沿程水头损失hf 在平直的固体边界水道中，单位重量的液体从
一个断面流至另一个断面的机械能损失。 这种水头 损失随沿程长度增加而增加，称沿程水头损失。
hf ∝ s
第4页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
局部水头损失hj
用圆柱体绕流说明局部水头损失hj
压管中的高差以及相应流量，建立水头损失hf 和管 中流速v的试验关系，并点汇于双对数坐标纸上。
第45页/共176页
颜色水
l
hf
试验按照两种顺序进行: (1) 流量增大 （2） 流量减小 试验结果如下图所示。
第46页/共176页
QV t
§6-2 粘性流体的两种流态
层流与紊流的概念
沿程水头损失与流速关系。 流速较小时， hf ∝ v； 流速较大时， hf ∝ v2(几乎) 英国物理学家Rey nolds试验研究：水头损失 之所有 不同， 是因为 粘性流 体存在 两种流 态。
大小 耗能方式
hf ∝ s
与漩涡尺度、强度, 边界形 状等因素相关
通过液体粘性将其能量耗散
第29页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
hw hf hj
达西公式：
1803~1858
hf
L v2
d 2g
圆管水流的 沿程损失
——沿程损失系数，与流动特性以及管壁的粗糙度有关
。
hf
L v2
局部损失产生的原因截面突然扩大的局部损失系数
第1页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式 —沿程水头损失和局部水头损失
总水头
z1
p1 g
1V12 2g
z2
p2 g
2V22 2g
hw
p V 2 H z
g 2g
H1 H 2 hw
水头损失
工程上水头损失分为：沿程水头损失和局部水头损失 。
第48页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态
流态的判别-------雷诺数
Re Vd Vd
Re VR
R A
下临界速度Ve ；上临界速度V’e
Vc V 'c
实验结果：
ln hf ln k m ln v
lghw
f
e dc
b
过
a
渡
层流 区
紊流 区
区
lgVe lgVe
lgV
’
hf kvm
力学 热力学 电学 航空学 蒸汽机特性等
第35页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态 雷诺(O.Reynolds)实验
在流体力学方面最重要的贡献：
1883年 — 发现液流两种流态：
层流和紊流，提出以雷诺数判别 流态。
1883年 — 发现流动相似律
对于几何条件相似的流动，即使其尺寸、速度、流体不同, 只要雷诺数相同, 则流动是动力相似。
紊流切应力 混合长度假说 圆管紊流的断面流速分布 §6-6 圆管紊流的沿程损失系数 §6-7 沿程损失系数的实验研究 尼古拉兹实验 莫迪图 §6-8 局部水头损失
局部损失产生的原因截面突然扩大的局部损失系数
第33页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态 雷诺(O.Reynolds)实验
雷诺：O.Osborne Reynolds (1842～1912) 英国力学家、物理学家和工程师，杰出实验科学家
R r 2
下临界速度Vc ；上临界速度V’c
lghw
f
e dc
b
过
a
渡
层流 区
紊流 区
区
lgVe lgVe
lgV
’
由紊流转变为层流时管内断面平均流速；
下 临 界 速 度 Vc:
上临界速度V’e:
由 层 流 转 变 为紊 流时的 断面平 均流速 。
一般是固定的，而上临界速度V’e则是不固定的，试水流受外界的 干扰情况而定。
雷诺(O.Reynolds)实验
有色液体
水 金属网
排水 进水
节门 玻璃管
层流: 分层流动 ； 有条不紊； 互不掺混 紊流(湍流): 杂乱无章； 相互掺混 ； 涡旋紊乱
第47页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态
流态的判别-------雷诺数
Re Vd Vd
Re VR
R A
A r 2 2r
这种能量损失产生在局部范围之内，叫做局部水头损失hj 。
第24页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
局部水头损失：
当液体运动时，由于局部边界形状和大小的改变、 局部障碍，液体产生漩涡，使得液体在局部范围内产生 了较大的能量损失，这种能量损失称作局部水头损失。
第25页/共176页
§6-1 水头损失的两种形式
颜色水
l
hf
QV t
下游阀门再打开一点，管道中流速增大 红色水开始颤动并弯曲，出现波形轮廓
第41页/共176页
§6-2 粘性流体的两种流态
颜色水
l
雷诺(O.Reynolds)实验
hf
下游阀门再打开一点，管中流速继续增大
红颜色水射出后，完全破裂，形成漩涡，扩散至全管， 使管中水流变成红色水。
这一现象表明：液体质点运动中第会42页形/共成1涡76体页 ，各涡体相互混掺。
hw hf hj
第31页/共176页
v02
1
2g
总水头线
v0 H
hwi 测压管水头线 H0
23 pi/γ
2 3i
45
1
4
5
s
第32页/共176页
第六章 流动阻力和水头损失
§6-1 水头损失的两种形式 §6-2 粘性流体的两种流态
雷诺实验 流态的判别 紊流的成因 §6-3 圆管中的层流
沿程损失与切应力的关系 沿程损失的通用公式 §6-4 层流向紊流的过渡 §6-5 紊流的流速分布
。漩涡随流带走，经过一段时间后，逐渐消失。
第21页/共176页
漩涡区 漩涡区中产生了较大的能量损失
C D
A
B
C
漩涡体形成、运转和分裂
第22页/共176页
漩涡区中产生了较大的能量损失
C D
A
B
C
流速分布急剧变化
第23页/共176页
漩涡区中产生了较大的能量损失
C D
A
B
C
漩涡的形成，运转和分裂；流速分布急剧变化，都使液体产 生较大的能量损失。
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形成分离点：
C D
A
B
C
D点以后的液体就要改变流向，沿另一条流线运动，这样就使 主流脱离了圆柱面，形成分离点。
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分离点后形成漩涡区
C D
A
B
C
沿圆柱面，分离点下游压强大于分离处压强，在压差作用 下，圆柱下游液体立即填补主流所空出的区域，形成了漩涡
。漩涡随流带走，经过一段时间后，逐渐消失。
液体质点运动 C— B 动能减少（液体扩散） 压能增加 减少的动能完全补充为压能。
C
A
B
C
由于液体绕流运动无能量损失，因此，液体从A－B 时，A和B
点的流速和压强相同。其他第流14页线/共情17况6页类似。
实际液体绕圆柱流动 C
液体质点运动 A－C 动能增加 压能减少 减少的压能转化为动能 并用于克服能量损失
突然管道缩小：
漩涡区
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§6-1 水头损失的两种形式
管道中的闸门局部开启 漩涡区
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§6-1 水头损失的两种形式
弯道转弯
漩涡区
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沿程水头损失
局部水头损失
发生 边界
外在 原因
平直的固体边界水道 中
液体运动的摩擦阻 力
产生漩涡的局部范 围 边界层分离或形状阻力
hw hf hj 局部损失
沿程损失
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§6-1 水头损失的两种形式
hw hf hj
局部损失
沿程损失
沿程阻力：在长直管道或长直明渠中, 流动为均匀 流或渐变流, 流动阻力中只包括与流程的长短有关的摩擦 阻力----沿程阻力。
局部阻力：在流道发生突变的局部区域, 流动属 于变化较剧烈的急变流, 流动结构急剧调整, 流速大小, 方向迅速改变, 往往拌有流动分离和旋涡运动, 流体内 部摩擦作用增大, 称这种流动阻力-------局部阻力。
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分离点后形成漩涡区
漩涡区
C D
A
B
C
沿圆柱面，分离点下游压强大于分离处压强，在压差作用 下，圆柱下游液体立即填补主流所空出的区域，形成了漩涡 。漩涡随流带走，经过一段时间后，逐渐消失。
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分离点后形成漩涡区
漩涡区
C D
A
B
C
沿圆柱面，分离点下游压强大于分离处压强，在压差作用 下，圆柱下游液体立即填补主流所空出的区域，形成了漩涡
第36页/共176页Fra bibliotek§6-2 粘性流体的两种流态 雷诺(O.Reynolds)实验 雷诺实验揭示出
实际液体运动中存在两种不同型态： 层流和紊流 不同型态的液流，水头损失规律不同
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§6-2 粘性流体的两种流态 雷诺(O.Reynolds)实验
颜色水
l
hf
雷诺试验装置
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