第三章初稳性优秀课件
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船舶静力学：第3章 初稳性
1 2
y12dx
L/2 L / 2
1 2
y22dx
0
上式表示WL水线面对o-o轴的静矩为零，故该轴一定通过水线面的形心。 可见，两等体积水线面的交线必过原水线面的漂心（形心）。
二、浮心的移动
为便于研究浮心的移动，先介绍重心移动原理。 如图两物体W1，W2，重心为g，g1, 总的重心 为G，对g点取矩
由于 f 为小量
M R GM f
由复原力矩的方向，或G点和M点之间的关系，可以判断船舶平衡
的稳定性。
1）G在M之下， GM 为正值，MR为正值，与倾斜方向相反，外力消 失后可回复到原平衡位置，则原平衡状态为稳定平衡；
2）G在M之上， GM 为负值，MR为负值，与倾斜方向一致，外力消 失后，船舶在MR作用下继续倾斜，则原平衡状态为不稳定平衡； 3）G与M重合， GM 为零，MR为零，外力消失后，船舶不动，则原 平衡状态为中性平衡或随意平衡。
• >0 ： 稳定平衡；＝0：中性平衡；<0：不稳定平衡。
• 若系统处于稳定平衡状态，则：
F 0;M 0
P 2P l 0; l 2 0
• 打破平衡需要外力做功，或由外界输入的能量大于阀值H（h）。
船舶受外力矩作用，WL 不变，但形状变化，B
W1L1，W，G 不变，故▽大小 B1，复原力矩
M R GZ
t
aw1 w0
aw1
IT
2 3
L y3dx 2
0
3
L ( a )3 dx a3L
02
12
KB
1 2
w1a
BM IT a3L 1 a 12 atL 12w1
GM
KB BM
KG
1 2
第03章 初稳性
5/6
横倾 1 力矩
o
四、横倾1°力矩和横倾角计算 称船舶横倾1°(1/57.3)所需要的力矩为横倾1°力矩。
Mo GM 57.3
船舶在静横倾力矩MH 的作用下，引起的横倾角φ为： φ= MH / Mo ( °)
5°=0.08726; 10°=0.1745; 15°=0.2618;
sin5°=0.08715 sin10°=0.1736 sin15°=0.2588
p( x 2 x 1 ) GM L
新的首吃水dF’，尾吃水dA’分别为：
L d d F ( x f ) tg() 2 L ' d A d A ( x f ) tg() 2
' F
5/11
重量移动对浮态和稳性影响
重量p 从A(x1,y1,z1) 移动至A2(x2 ,y2,z2)，排水量不变，
动稳性：外力矩突然作用，船舶横倾角速度不能忽 略时的稳性。动稳性主要是研究能量的转换与平衡问 题。(83.3甲1057驳在吴淞口被海轮碰撞1467吨生铁抛 入江中) 3/5
外力矩和复原力矩
五、外力矩和复原力矩 外力矩：包括风浪、船上货物(液体、谷物)移动、旅客 集中一舷、拖船急牵、拖网、火炮导弹发射、水流乱流、 回转等。它们是引起船舶倾斜的外部因素。 复原力矩：是船舶倾斜 后由重力和浮力产生的力 矩。它取决于船舶排水量、 重心高、浮心移动的距离、 横倾角。是内力。 4/5
2/2
二.浮心移动
系统质心移动原理：
考虑W=W1+W2 组成的系统，当W1从原位置移动到
新位置时，质心从g1移动到g1’，系统的质心也从G移 动到G’，且质心： 移动线：
' GG ' // g1g1 ' W1 g1g1 W
船舶初稳性ppt课件
外力作用对船施加一个力矩—
倾斜力矩 – 倾斜力矩>船舶倾斜>水线位置发 生变化<重心与重量不变>排水体 积不变，但水下形状变化>浮心 位置发生变化>重心和浮心不再 位于同一铅垂线上>重力和浮力 形成一个力偶，这个力偶的矩称 作复原力矩 – 复原力矩通常记为MR
式中GZ称为复原力臂
» 复原力矩可能为正，也可能为负。 » 为正使船复原，为负加剧倾斜。
船舶倾斜后浮心的移动距离
如图示，船在正浮时的水线为WL， 排水体积为，横倾小角度后的水 线为W1L1。设V1、V2表示入水及出 水楔形的体积，g1、g2表示入水及出 水楔形的体积形心。由于V1＝V2， 因此可以认为，船在横倾至W1L1时的 排水体积相当于把楔形WOW1这部分 体积移至楔形LOL1处，其形心则自 g2移至gl。 设船横倾后的浮心自原来的B点移至 B1点，利用重心移动原理，可以求得 浮心的移动距离为 且
由于V1＝V2，故glo＝g2o=g1g2/2，代入上式得：
» 上式右端V1g1o是入水楔形体积对于倾斜轴线0-0的静矩
在Φ为小角度时，tanΦ= Φ，故 积分式 为水线面WL的面积对于纵向中心轴 线0-0的横向惯性矩IT，因此 可见，浮心移动的距离BBl与横向惯性矩IT 、横倾角 Φ成正比，而与排水体积成反比.
稳性的分类和研究方法（2）
静稳性和动稳性 – 假若倾斜力矩的作用是从零开始逐渐增加， 使船舶倾斜时的角速度很小，可忽略不计， 则这种倾斜下的稳性称为静稳性。 – 若倾斜力矩是突然作用在船上，使船舶倾斜 有明显的角速度的变化，则这种倾斜下的稳 性称为动稳性。
稳性的分类和研究方法（3）
通常把稳性问题分为下面两部分进行讨论：
第03章 初稳性解读
随遇平衡
2/6
初稳性高与横摇固有周期
三、初稳性高与船舶横摇固有周期Tφ的关系(补充)
T 0 . 58 f B
2
4 KG GM
0
B：船宽
f=f(B/d)：修正系数（d：吃水）
KG: 船舶重心高度 GMo: 未经自由液面修正的初稳性高。 可见，过大的初稳性高使船舶横摇周期小，横摇剧 烈；因此应在保证船舶有足够的稳性的前提下，取较 小的初稳性高。(黄河9号采用高位水舱) 3/6
3
2
1 3
y 1 dx
3
)
v 1 og
1
L/2
L /2
1 2
y ytg ( ) dx
2 3
y tg ( )
1 3
L/2
L /2
y dx
3
3/3
三.横稳心及稳心半径
船舶小角度横倾时，浮心移动的轨迹，可视为圆心在
M点，半径为 BM 的圆弧的一部分。浮力ω▽作用线通
过M点。称M点为稳心；BM为稳心半径。
1 2 1 2
y 1 dx y 2 dx
2
2
v1=v2
1/2
等体积倾斜水线
积分
L/2
1 2
L /2
2 y 1 dx
和
L/2
1 2
L /2
y 2 dx 分别表示水线面WL
2
在轴线 o-o 两侧的面积对该轴线的静矩。由于横倾后排 水体积不变，应有V1=V2，即水线面对o-o 轴的静矩= 0， 所以等体积倾斜水线面与原水线面交线 o-o 通过水线面 漂心F。
动稳性：外力矩突然作用，船舶横倾角速度不能忽 略时的稳性。动稳性主要是研究能量的转换与平衡问 题。(83.3甲1057驳在吴淞口被海轮碰撞1467吨生铁抛 入江中) 3/5
第三张 初稳性
第三章 初稳性1． 何谓初稳性（作图说明）、静稳性和动稳性？在研究船舶稳性时为何将稳性分成初稳性和大倾角稳性，他们之间有何关系？初稳性（小倾角稳性）：一般指倾斜角度小于10°到15°或上甲板边缘开始入水前（取其小者）。
大倾角稳性：一般指倾斜角大于10°到15°或上甲板边缘开始入水后的稳性。
静稳性：倾斜力矩的作用是从零开始逐渐增加，使船舶倾斜时的角度很小，可忽略不计，则这种倾斜下的稳性称为静稳性。
动稳性：倾斜力矩是突然作用在船上，使船舶倾斜有明显的角速度变化，则这种倾斜下的稳性称为动稳性。
关系：初稳性的静稳性臂公式根据以下假设得来（1） 等体积倾斜轴线通过正浮水线面的漂心（2） 浮心移动的曲线是圆弧的一段，圆心为初稳心M ，半径为初稳心半径BM这些假定既能使计算简化，又能较为明确的获得影响初稳性的各种因素之间的规律。
但当横倾角超过10°到15°后，上述假定就不再适用。
因为入水楔形和出水楔形的形状不对称。
2. “等体积倾斜”的原理如何？有什么假定？原理：由于船只收倾斜力矩的作用，所以排水体积不变。
出水楔形体积和入水楔形体积相等。
则两等体积水线（O-O ）的交线必然通过原水线面(WL)的漂心。
假定：（1）等体积倾斜轴线通过正浮水线面的漂心（2）浮心移动的曲线是圆弧的一段，圆心为初稳心M ，半径为初稳心半径BM（3）稳心M 点位置保持不变4. 什么叫稳心、稳心半径？初稳性半径公式是如何推导的？它主要与哪些因素有关？稳心：船舶倾斜后浮力的作用线与正浮状态时浮力的作用线的交点M 称为稳心 稳心半径BM ：稳心与原正浮时浮心的连线 ▽T I BM = 推导：认为φ为小角度，浮心移动距离乘以φ为稳心半径。
在实际应用中扩大到10°到15°以下 相关：水线面的横向惯性矩（水线面的形状）排水体积有关5. 什么是复原力矩？初稳性公式是如何推导的？其适用范围如何？为什么？复原力矩：倾斜后重力与浮力的作用线不再重合，将产生一个试图使船舶回到正浮状态的力矩，称为复原力矩 初稳性公式：φφGM GM M R ∆=∆=sin适用范围：小角度倾斜（等体积倾斜）船上货物并未移动（重心位置G 保持不变）6. 什么叫横稳性高？为什么说它是衡量船舶初稳性好坏的主要指标？如何应用它判断船舶的初稳性？为什么船一般总是横向倾覆而不是纵向倾覆？横稳性高（初稳性高）：重心与稳心的连线。
第三章 稳性
船舶稳性的定义
一、船舶的三种平衡状态
1）重心G在稳心M之下，复原力矩与倾侧力矩反向，正浮时的船 舶处于稳定平衡状态。 稳心M：正浮时浮力作用线和微倾后浮力作用线的交点
一、船舶的三种平衡状态
2）重心G在稳心M之上，复原力矩与倾侧力矩同向，正浮时的船 舶处于不稳定平衡状态。
一、船舶的三种平衡状态
Байду номын сангаас
第二节 初稳性
横稳心（Transverse metacenter）M——船舶横向微幅倾斜后的 浮力作用线与正浮时的浮力作用线的交点。
第二节 初稳性
一、船舶初稳性的基本标志
一、船舶初稳性的基本标志
1.船舶微倾，θ<10～15° 2.等容倾斜,即倾斜前后排水量不变 3.倾斜轴通过初始水线面的面积中心，即漂心F 4.当排水量一定时，船舶的稳心M点为一定点 5.浮心B沿着以稳心M 为圆心,以稳心半径（横稳心半径BM ）。 r 为半 径的圆弧轨迹移动
KG0
P Z
i
i
(m)
式中，Pi——船舶各组成部分的重量（包括空船、货物、航次储 备、船舶常数） （t） Zi——Pi相应的中心重心距基线高度 （m） Σ PiZi ——垂向重量力矩 （9.81kN.m）
1）空船重量及其重心高度的查取
对于某一船舶，空船重量及其重心高度为定值，它们可在船舶稳性计算 资料中查找。
2）货物重心高度Zi的确定
将均匀货物（积载因数SF相同或相近）的体积中心作为货物 重心看待。
近似公式计算法 Zi=货高/2 + 货物底端距基线距离 估算法 平行中体部位的舱室，货物重心取在货高的1/2处；首、尾部 位的舱室，货物重心取在货高的0.54～0.58处。 利用舱容曲线图确定载荷的重心高度
第03章 初稳性.
第三章 初稳性
3.1 概述 3.2 浮心移动,稳心 3.3 初稳性和稳性高 3.4 静水力曲线 3.5 重量移动对浮态和稳性的影响 3.6 装卸载荷对浮态和稳性的影响 3.7 自由液面对稳性的影响 3.8 悬挂重物对稳性的影响 3.9 船舶进坞和搁浅稳性 3.10 船舶完整稳性校核 3.11 船舶倾斜试验 吐鲁番火焰山 作业
2/2
二.浮心移动
系统质心移动原理：
考虑W=W1+W2 组成的系统，当W1从原位置移动到
新位置时，质心从g1移动到g1’，系统的质心也从G移 动到G’，且质心： 移动线：
' GG ' // g1g1 ' W1 g1g1 W
移动距离： GG '
（与重量成反比 | 移动力矩相等）
1/3
浮心移动
3 1 1 2 2 1 3 3 1
v1 og1
1 L / 2 2
L/ 2
y ytg()dx y tg()
2 3
L/ 2 1 3 L / 2
y3dx
3/3
三.横稳心及稳心半径
船舶小角度横倾时，浮心移动的轨迹，可视为圆心在
M点，半径为 BM 的圆弧的一部分。浮力ω▽作用线通
3.1 概述
一、船舶稳性 船舶受到外力矩扰动产生倾斜后，是否会倾覆？ 外力矩消失后，船舶能否回复到原来的位置？ 二、复原力矩 当船舶倾斜后，重力与浮力产生的力矩。 Mr = ΔGZ =f (船形,吃水,重心高,横倾角)
1/5
横倾与纵倾
三、横倾与纵倾
横倾：是指船体在左右舷方向的倾斜。由于受船宽 的限制，船舶提供的横向回复力矩小。船舶的横倾角 大，容易发生倾覆。
2/6
3.1 概述 3.2 浮心移动,稳心 3.3 初稳性和稳性高 3.4 静水力曲线 3.5 重量移动对浮态和稳性的影响 3.6 装卸载荷对浮态和稳性的影响 3.7 自由液面对稳性的影响 3.8 悬挂重物对稳性的影响 3.9 船舶进坞和搁浅稳性 3.10 船舶完整稳性校核 3.11 船舶倾斜试验 吐鲁番火焰山 作业
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二.浮心移动
系统质心移动原理：
考虑W=W1+W2 组成的系统，当W1从原位置移动到
新位置时，质心从g1移动到g1’，系统的质心也从G移 动到G’，且质心： 移动线：
' GG ' // g1g1 ' W1 g1g1 W
移动距离： GG '
（与重量成反比 | 移动力矩相等）
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浮心移动
3 1 1 2 2 1 3 3 1
v1 og1
1 L / 2 2
L/ 2
y ytg()dx y tg()
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L/ 2 1 3 L / 2
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三.横稳心及稳心半径
船舶小角度横倾时，浮心移动的轨迹，可视为圆心在
M点，半径为 BM 的圆弧的一部分。浮力ω▽作用线通
3.1 概述
一、船舶稳性 船舶受到外力矩扰动产生倾斜后，是否会倾覆？ 外力矩消失后，船舶能否回复到原来的位置？ 二、复原力矩 当船舶倾斜后，重力与浮力产生的力矩。 Mr = ΔGZ =f (船形,吃水,重心高,横倾角)
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横倾与纵倾
三、横倾与纵倾
横倾：是指船体在左右舷方向的倾斜。由于受船宽 的限制，船舶提供的横向回复力矩小。船舶的横倾角 大，容易发生倾覆。
2/6
船舶初稳性ppt课件
横稳性和纵稳性 船舶在任何方向的倾斜，可分成如下两种基本浮态：
– 船舶的横向倾斜，即向左舷或右舷一侧的倾斜(简称横 倾)； – 纵向的倾斜，即向船首或船尾的倾斜(简称纵倾)。 – 倾斜力矩的作用平面平行于中横剖面时称为横倾力矩， 它使船舶产生横倾。 – 倾斜力矩的作用平面平行于中纵剖面时称为纵倾力矩， 它使船舶产生纵倾。 – 船舶在横向和纵向抵抗倾斜的能力，分别称为横稳性和 纵稳性。
第2节 浮心的移动、稳心和稳心半径
稳性的主要问题：
– 复原力矩的计算
» 新的浮心位置的计算和确定，是求出复原力矩的 关键。
在讨论稳性问题时：
1. 首先确定倾斜水线的位置 2. 求出浮心位置和浮力作用线的位置 3. 分析复原力矩的大小及方向
一、等体积倾斜水线
如图示，设船舶平浮时的水线 为WL，在外力作用下横倾一小 角度Φ后的水线为W1L1.由于船 仅受倾斜力矩的作用，排水体 积保持不变，故倾斜水线W1L1 应是等体积倾斜水线。 为了确定W1L1的位置，对入水 楔形LOL1和出水楔形WOW1分 别进行分析。
– 先分别讨论重量在垂向、横向及纵向的移动情况； – 然后再研究重量在任意方向的移动情况。
一、重量的垂向移动
将船上某一重量为p的货物自 A点(垂向坐标z1)沿垂直方向 移至A1点(垂向坐标z2)，移动 的距离为(z2-z1) 。 船的重心，由原来的G点垂向 移动至G1点，根据重心移动 原理可得
第三章 船舶稳性
稳性的主要内容
稳性的基本概念 基本的初稳性计算 货物移动和装卸对浮性及稳性的影响 其他影响
节次安排
1. 2. 3. 4. 5. 6. 7. 8. 9. 10.
船舶静力学第3章 初稳性
BB1 // g1 g 2
• 2）排水体积与浮心移动距离的乘积等于入水（或出水）楔形体积与该重心移动距离的 乘积，即：
∇ × BB1 = v1 × g1g2 由此得浮心移动的距离为：
BB1
=
v1
× g1g2 ∇
21
2009年12月25日 Friday
二、浮心移动
浮心移动的方向与移动的距离
BB1
可求出浮心随船舶连续倾斜而移动的轨迹，称为浮心曲线。
26
2009年12月25日 Friday
三、稳心及稳心半径
稳心是浮心曲线的曲率中心，从力学意义来讲，船舶作小角度倾斜时，稳 心即为倾斜前后浮力作用线的交点。 稳心半径是浮心曲线的曲率半径，即为浮心和稳心之间的距离。 稳心和稳心半径都是随船倾角变化的函数。 为研究小角度倾斜问题简化，假定在小倾角范围内：
第3章 初稳性
1
2009年12月25日 Friday
§3-1 概 述
2
2009年12月25日 Friday
基本概念
前面提到：船静止漂浮于水面某一位置时，受到两个作用力，其大小相 等，方向相反，且两者的作用点在同一铅垂线上，这时船处于平衡状态。
但船舶在海上航行时，经常受到风浪等各种外力的干扰，使其产生倾斜， 这样就破坏了原来正浮时的平衡状态。
稳性问题的基本矛盾体
扰动力矩
扰动力矩（矛盾外因）造成船 舶倾斜,这取决于外界条件
复原力矩
复原力矩（矛盾内因）取决 于排水量、重心高度及浮心 移动的距离等因素
船舶倾覆
外因通过内因起作用！
稳性问题是着重研究和计算这一矛盾的内因(复原 力矩)及其有关的影响因素
7
2009年12月25日 Friday
• 2）排水体积与浮心移动距离的乘积等于入水（或出水）楔形体积与该重心移动距离的 乘积，即：
∇ × BB1 = v1 × g1g2 由此得浮心移动的距离为：
BB1
=
v1
× g1g2 ∇
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二、浮心移动
浮心移动的方向与移动的距离
BB1
可求出浮心随船舶连续倾斜而移动的轨迹，称为浮心曲线。
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三、稳心及稳心半径
稳心是浮心曲线的曲率中心，从力学意义来讲，船舶作小角度倾斜时，稳 心即为倾斜前后浮力作用线的交点。 稳心半径是浮心曲线的曲率半径，即为浮心和稳心之间的距离。 稳心和稳心半径都是随船倾角变化的函数。 为研究小角度倾斜问题简化，假定在小倾角范围内：
第3章 初稳性
1
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§3-1 概 述
2
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基本概念
前面提到：船静止漂浮于水面某一位置时，受到两个作用力，其大小相 等，方向相反，且两者的作用点在同一铅垂线上，这时船处于平衡状态。
但船舶在海上航行时，经常受到风浪等各种外力的干扰，使其产生倾斜， 这样就破坏了原来正浮时的平衡状态。
稳性问题的基本矛盾体
扰动力矩
扰动力矩（矛盾外因）造成船 舶倾斜,这取决于外界条件
复原力矩
复原力矩（矛盾内因）取决 于排水量、重心高度及浮心 移动的距离等因素
船舶倾覆
外因通过内因起作用！
稳性问题是着重研究和计算这一矛盾的内因(复原 力矩)及其有关的影响因素
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第一篇第3章初稳性(1)介绍
2-7
二、浮心的移动
重心移动原理。
或
上式表明，整个重心的移动方向平行于局部重心的移动方 向，且重心移动的距离GG1与总重量w 成反比．图现 根据上述重心移动原理来分析船舶倾斜后浮心的移动 距离。如图 3 一5 所示， 2-8
浮心的移动
且 由于Vl=V2，故 代人式( 3 一4 ) ，得： 上式右端V1g1O是入水楔形体积对于倾斜轴线O-O的静矩 。从图3 一6 中可以看出；
将它代人式（3 一6 ) ， 则得横稳心半径
2 - 11
稳心及稳心半径
2 - 12
3 一3 初稳性公式和稳性高
船舶横倾某一小角度Φ时，如船上的货物并未移动，则重 心位置G 保持不变，而浮心则自B 点移至B1点，如图3 一 9 （a）所示。此时重力W 的作用点G 和浮力Δ的作用点 B1 不在同一铅垂线上，因而产生了一个复原力矩MH，即
求得引起船舶横倾1º所需的横倾力 矩公式，以Mo表示引起横倾1º所需的横倾力矩、令 根据式（3 一11 ) ，这力矩和复原力矩相平衡、即：
如有横倾力矩MH 作用于船上，则由此引起的横倾角度
2 - 19
初稳性公式和稳性高
船舶在纵倾时的复原力矩
式中：GM1为纵稳性高。 由于船舶的纵倾角度θ 较小,故Sinθ ≈θ ,代入式(3-13) 式（3 一13）或式(3 一14) 称为纵稳性公式。
第3 章
初稳性(1)
3 一1 概述 3 一2 浮心的移动和稳心及稳心半径 3 一3 初稳性公式和稳性高 3 一4 船舶静水力曲线图 3 一5 重量移动对船伯浮态及初稳性的影响 3 一6 装卸载荷对船舶浮态及初稳性的影响
2-1
3 一1 概述
船舶在海上航行时，经常受到风浪等各种外力的干扰．使 其产生倾斜，这样就破坏了原来正浮时的平衡状态。船舶 在受到外力干扰产生倾斜后会不会翻转？当外力消失后船 舶会不会回复到原来的平衡位置？这就是船舶的稳性间题 。
2-3_船舶初稳性
» 式中：ILF为水线面面积Aw对于通过该水线面漂心F的横轴 的纵向惯性矩 » IL为水线面面积Aw对于通过该水线面中站处Oy横轴的纵 向惯性矩
» xF为水线面WL的漂心F的纵向坐标。
中国石油大学（华东）
第3节 初稳性公式和稳性高
船舶横倾某一小角度Φ时，如船上 的货物并未移动，则重心位置G保 持不变，而浮心则自B点移至B1点。 此时重力W的作用点G和浮力的 作用点B1不在同一铅垂线上，因而 产生了一个复原力矩MR，即
中国石油大学（华东）
稳性的分类和研究方法（2）
静稳性和动稳性 – 假若倾斜力矩的作用是从零开始逐渐增加， 使船舶倾斜时的角速度很小，可忽略不计， 则这种倾斜下的稳性称为静稳性。 – 若倾斜力矩是突然作用在船上，使船舶倾斜 有明显的角速度的变化，则这种倾斜下的稳 性称为动稳性。
中国石油大学（华东）
稳性的分类和研究方法（3）
二、浮心的移动
重心移动原理
– 图中表示由重量W1及W2两个物 体所组成的系统，其总重量W＝ W1+W2，重心在G点。 – 若将其中重量为W1的物体从重 心g1点移至g2点，则总重量W的 重心将自G点移至G1点，且有 或
上式表明: 整个重心的移动方向平行于局部重心的移 动方向，且重心移动的距离GG1与总重量W成反比. 中国石油大学（华东）
中国石油大学（华东）
同样，纵稳性高GML可写成
式中：BML为纵稳心半径。
上式又可写成：
中国石油大学（华东）
第4节 船舶静水力曲线图
前面讨论的船舶在静止正浮状态下浮性和 初稳性的计算结果通常都要绘制成综合性 的曲线图，即船舶静水力曲线图。
中国石油大学（华东）
静水力曲线图全面表达了船舶在静止正浮状态下浮性和稳性要 素随吃水而变化的规律。 某货船的静水力曲线图
» xF为水线面WL的漂心F的纵向坐标。
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第3节 初稳性公式和稳性高
船舶横倾某一小角度Φ时，如船上 的货物并未移动，则重心位置G保 持不变，而浮心则自B点移至B1点。 此时重力W的作用点G和浮力的 作用点B1不在同一铅垂线上，因而 产生了一个复原力矩MR，即
中国石油大学（华东）
稳性的分类和研究方法（2）
静稳性和动稳性 – 假若倾斜力矩的作用是从零开始逐渐增加， 使船舶倾斜时的角速度很小，可忽略不计， 则这种倾斜下的稳性称为静稳性。 – 若倾斜力矩是突然作用在船上，使船舶倾斜 有明显的角速度的变化，则这种倾斜下的稳 性称为动稳性。
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稳性的分类和研究方法（3）
二、浮心的移动
重心移动原理
– 图中表示由重量W1及W2两个物 体所组成的系统，其总重量W＝ W1+W2，重心在G点。 – 若将其中重量为W1的物体从重 心g1点移至g2点，则总重量W的 重心将自G点移至G1点，且有 或
上式表明: 整个重心的移动方向平行于局部重心的移 动方向，且重心移动的距离GG1与总重量W成反比. 中国石油大学（华东）
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同样，纵稳性高GML可写成
式中：BML为纵稳心半径。
上式又可写成：
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第4节 船舶静水力曲线图
前面讨论的船舶在静止正浮状态下浮性和 初稳性的计算结果通常都要绘制成综合性 的曲线图，即船舶静水力曲线图。
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静水力曲线图全面表达了船舶在静止正浮状态下浮性和稳性要 素随吃水而变化的规律。 某货船的静水力曲线图
第三章稳性——精选推荐
第三章稳性第三章稳性第⼀节稳性的基本概念（⼀）船舶平衡的3种状态1、稳定平衡>0G点在M点之下，GM>0，MR2、随遇平衡G点与M点重合，GM=0，M=0R3、不稳定平衡<0G点在M点之上，GM<0，MR（⼆）稳性的定义船舶稳性是指船舶受给定的外⼒作⽤后发⽣倾侧⽽不致倾覆，当外⼒消失后仍能回复到原来的平衡位置的能⼒。
（三）稳性分类分类⽅法: 按倾斜⽅向、倾⾓⼤⼩、倾斜⼒矩性质、船舱是否进⽔┏破舱稳性稳性┫┏初稳性(⼩倾⾓稳性)┃┏横稳性┫┏静稳性┗完整稳性┫┗⼤倾⾓稳性┫┗纵稳性┗动稳性其中，倾⾓⼩于等于10－15度称为⼩倾⾓，否则称为⼤倾⾓。
倾斜⼒矩性质指静⼒或动⼒，或者说有⽆⾓速度、⾓加速度。
第⼆节稳性指标的计算（⼀）船舶初稳性的基本标志 1．稳⼼M 与稳⼼距基线⾼度KM船舶⼩倾⾓横倾前、后其浮⼒作⽤线交点称为横稳⼼，简称稳⼼。
稳⼼M 距基线的垂向坐标称为稳⼼距基线⾼度。
2．初稳性的衡准指标稳⼼M ⾄重⼼G 的垂距称为初稳性⾼度GM 。
初稳性⾼度GM 是衡准船舶是否具有初稳性的指标。
初稳性⾼度⼤于零，即船舶重⼼在稳⼼之下，船舶就有初稳性。
3．初稳性中的假设(对于任⼀给定的吃⽔或排⽔量)（1）⼩倾⾓横倾(微倾)；（2）在微倾过程中稳⼼M 和重⼼G 的位置固定不变；（3）在微倾过程中浮⼼B 的移动轨迹是⼀段以稳⼼为圆⼼的圆弧；（4）在微倾过程中倾斜轴过漂⼼。
（⼆）初稳性⾼度GM 的表达式GM=KB+BM-KG=KM-KG （三）初稳性⾼度的求取1、 KM 可在静⽔⼒曲线图、静⽔⼒参数表或载重表中查取。
2、 KG 的计算式中，P i —— 组成船舶总重量（含空船重量等）的第i 项载荷，tZ i —— 载荷P i 的重⼼距基线⾼度，m3、Z i 确定（1）舱容曲线图表查取法船舶资料中通常有各个货舱和液舱的舱容曲线图或数据表，利⽤舱容曲线图表，可⽅便确定舱内散货或液货的重⼼⾼度Z i ，⽅法如下：i ）对于匀质散货或液货，已知货堆表⾯距基线⾼度，在图中左纵轴上对应点做⽔平线交舱容中⼼距基线⾼度曲线得B 点，过B 点做垂线交上横轴得C 点，对应值即为该舱货物重⼼距基线⾼度Z i 。
第3章 初稳性
r BB1 BB 1
I 代入 BB1 T
初横稳心M垂向坐标为： z m = r + zb zb为浮心的竖向坐标。
22
IT r
K
三、稳心及稳心半径
纵稳心、纵稳心半径、纵稳心垂向坐标
用与前述横倾类似方法可求得纵稳心、纵稳性半径及纵稳心垂向坐标 等体积纵倾水线面W1L1与WL相交通过漂心F的横向轴线 浮心的移动距离为
L/2
L/2
1 2 y1 d x 2
L/2
1 2 y2 dx 2
上式表示水线面WL在 o-o两侧面积对轴线 o-o 的静矩相等， 即整个水线面 WL对 o-o 的面积静矩为零，亦即轴线 o-o 通过水线面WL 的形心(漂心)。
重要结论:欧拉定理
两等体积水线面的交线o-o 必然通 过原水线面WL的漂心（同样适用于纵 倾的情况）。
11
一、等体积倾斜水线
船重量不变，原水线WL，当船受外力倾斜，横倾于一无穷小角度而漂浮 于水线W1L1，此时船倾斜，大小保持不变，称这种倾斜为等体积倾斜 入水楔形体积 v1 出水楔形体积 v2
1 2 三角形LOL1的面积： y1 tg 2 1 2 y 1 tg Φ d x 微元入水楔形体积: dv 1 2
24
一、初稳心公式
1. 初横稳性公式
建立初稳性公式前提条件：
• 船作小角度（< = 10-15o）和等体积倾斜时，其等体积倾斜轴线通过原水线面的漂心F； • 假定浮心曲线为圆弧的一段； • 稳心M为定点，稳心半径r为定值； • 船装载状态一定，重心G 位置不变，GM 则为常数。
25
一、初稳心公式
GM
GM L
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第三章初稳性
§3-1 概 述
船舶稳性——船舶在外力作用下偏离其平衡位置而 倾斜，当外力消失后，能自行回复到原来平衡位置 的能力。
左舷
右舷
阵 风
0
无外力的作用 W
G
B
船舶受外力矩作用，WL W1L1， W，G 不变，故▽大小不变，但形状
变化，B
B1，
浮力 和重力W形成一个力偶MR，
MR=·GZ
称为复原力矩 GZ称为复原力臂
一、等体积横倾
船舶受倾斜力矩作用发生倾斜，水线WL W1L1。排水体积保 持不变，W1L1是等体积倾斜水线。φ为小角度。入水楔形为 LOL1，出水楔形WOW1。
三
角
形
L
O
L
的
1
面
积
1 2
y
2 1
t
g
W
W1
v2
O
y2
v1
y1
L1
沿
船
长
取
dx一
小
段
，
其
体
积
dV1
1 2
y
2 1
t
g
d
x
L 整个入水楔形体积
复原力矩
MR (＋)
复原力矩 MR (－)
W
W
W
W1
L1
G
B
Z B1
W1
L
G
W
L1
B B1
L
MR (＋)
MR (－)
W
W
W
W1
L1
G
B
Z B1
L
W1
G
W
L1
B B1
L
（a)图中复原力距，倾斜力矩方向相反，起到抵抗倾斜力矩的作 用，MR定为正值
（b)图中复原力距，倾斜力矩方向相同，倾斜力矩增加，MR定为 负值
WG
g
W2
G1
g2
从而
W1 Gg G1g W gg1 gg2
所以 g1gg2 与 G gG1 相似，故有
GG1 GgW 1 g1g2 gg1 W
GG1W W 1g1g2
上式表明:整个系统的重心移动方向平行于局部重心
的移动方向，且重心的移动距离GG1与总重量W成反 比，与局部重量W1成正比。
如图所示，船在平浮时的水线为WL，排水体积
为▽，横倾小角度Ф后的水线为W1L1。设V1、V2表 示入水及出水楔形的体积，g1、g2表示入水及出水楔 形的体积形心。由于Vl＝V2，因此可以认为，船在横 倾至W1L1时的排水体积相当于把楔形WOW1这部分 体积移至楔形LOLl处，其形心则自g2移至g1，船横倾 后的浮心自原来的B点移至Bl点。
W g2
稳性问题的基本矛盾体
倾斜力矩
倾斜力矩（矛盾外因） 造成船舶倾斜,这取决于
外界条件
复原力矩
复原力矩（矛盾内因） 取决于排水量、重心高 度及浮心移动的距离等 因素
船舶倾覆
外因通过内因起作用！
稳性问题是着重研究和计算这一矛盾的内因 (复原力矩计算)及其有关的影响因素
a) 倾斜力矩的来源 （1）风浪的作用； （2）船上货物的移动； （3）旅客集中于某一船舷。 （4）拖船的急牵，火箭的发射
W1
对于微小角度的横倾,有tg
2V1g1o2 3 LL //22y3dxIT
IT
2 3
L/2 y3dx
L/2
IT是WL水线面对于0-0 轴的横向惯性矩
BB1
b) 复原力矩 • 复原力矩大小取决于排水量、重心高度、浮心
移动的距离等因素。
•
§3-2 浮心的移动，稳心及稳心半径
• 讨论稳性问题 （1）需要确定倾斜水线的位置。
（在利用符拉索夫曲线进行计算在纵倾状态、横倾 状态下排水体积和浮心坐标时，倾斜水线也是满 足一定条件下才得以计算的。）
（2）其次找出浮心和浮力作用线的位置。 （3）确定复原力矩的大小及方向。
W1
v1
O
g1
L1
B
B1 v2
L
利用重心移动原理, 船舶倾 斜后浮心的移动距离为：
W
B B 1g1g2V 2 且 B B 1//g1g2
W1
由 于 V 1V 2,
1 g1og2o2g1g2
g2
v1
O
g1
L1
B
B1 v2
L
BB1
2g1o
V1
V 1 g 1 o 是 入 水 楔 形 体 积 对 轴 线 O - O 的 静 矩 dx
大倾角稳性（大倾角横稳性）——倾斜角度大于 10°~15°或上甲板边缘开始入水后的稳性，一般 只有在横倾时产生。
划分原因：小倾角稳性可引入某些假定，既使浮态合 计被简化，又能较明确地获得影响初稳性的各种因素 之间的规律。
¨所有纵稳性问题都属于小倾角范畴，因为纵稳性 力矩大于横稳性力矩，所以不可能因纵稳性不足而 导致倾覆 。
y1tg
o
L
y2
重要结论:
两等体积水线面的交线o-o 必然通过原水线面 WL的漂心（同样适用于纵倾的情况）。
二、浮心移动
系统总重量: W = W1+W2
如图两物体W1，W2，重心为g1，g, 总 的重心为G，对g点取矩，WGgW1gg1
W1由 g1 移动到 g2 后， WG1gW1gg2
W1 g1
两种浮态及其相应的稳性问题
船舶的横向倾斜——向左舷或向右舷一侧的倾
斜（横倾），倾斜力矩（横倾力矩）的作用平
面平行于中横剖面；
船舶的纵向倾斜——向船首或向船尾的倾斜
（纵倾），倾斜力矩（纵倾力矩）的作用平面平 行于中纵剖面。
横稳性和纵稳性——研究船舶抵抗横向 和纵向倾斜的能力
从受力观点区分有两种稳性
V 1 g 1 o L L //2 21 2 y 2 tgd x 2 3 y 1 3 tg L L //2 2y 3 d x o
2y/3
y2
L1
y1tg
L
V 1 g 1 o L L //2 2 1 2 y 2 tgd x 2 3 y 1 3 tg L L //2 2 y 3 d x W
V 1
L/2 L/2
1 2
y
2 1
t
g
d
x
tg
L/ L
2 /2
1 2
y
2 1
d
x
dx
L1
y1tg
同 理 ： 出 水 楔 形 体 积 为 V 2 tg
L/2 L/2
1 2
y
2 2
d
x
因 为 等 体 积 倾 斜 V1 V2
o
L
y2
L / 2 L/2
1 2
y
2 1
d
x
L/2 L/2
1 2
y
2 2
d
x
L L //221 2y1 2dx L L //221 2y2 2dx
（3-2）
上式表示水线面WL在O-O两侧面积对轴线O-O的静矩
相等， 即整个水线面WL对O-O的面积静矩为零，亦 即轴线O-O通过水线面WL的形心（或称漂心）。
水线面 WL
o
y1
y1/2
o
y2
dx
L
dx
L1
静稳性——倾斜力矩的作用是从零开始
逐渐增加，使船舶倾斜时的角速度很小， 可忽略不计；
动稳性——倾斜力矩是突然作用在船上，
使船舶倾斜有明显的角速度的变化。
从倾斜角度的大小划分有两种稳性：
初稳性（小倾角稳性）——倾斜角度小于10°~15° 或上甲板边缘开始入水前的稳性。通过某些简化 假定，可简明获得影响初稳性的因素及其变化规 律；
§3-1 概 述
船舶稳性——船舶在外力作用下偏离其平衡位置而 倾斜，当外力消失后，能自行回复到原来平衡位置 的能力。
左舷
右舷
阵 风
0
无外力的作用 W
G
B
船舶受外力矩作用，WL W1L1， W，G 不变，故▽大小不变，但形状
变化，B
B1，
浮力 和重力W形成一个力偶MR，
MR=·GZ
称为复原力矩 GZ称为复原力臂
一、等体积横倾
船舶受倾斜力矩作用发生倾斜，水线WL W1L1。排水体积保 持不变，W1L1是等体积倾斜水线。φ为小角度。入水楔形为 LOL1，出水楔形WOW1。
三
角
形
L
O
L
的
1
面
积
1 2
y
2 1
t
g
W
W1
v2
O
y2
v1
y1
L1
沿
船
长
取
dx一
小
段
，
其
体
积
dV1
1 2
y
2 1
t
g
d
x
L 整个入水楔形体积
复原力矩
MR (＋)
复原力矩 MR (－)
W
W
W
W1
L1
G
B
Z B1
W1
L
G
W
L1
B B1
L
MR (＋)
MR (－)
W
W
W
W1
L1
G
B
Z B1
L
W1
G
W
L1
B B1
L
（a)图中复原力距，倾斜力矩方向相反，起到抵抗倾斜力矩的作 用，MR定为正值
（b)图中复原力距，倾斜力矩方向相同，倾斜力矩增加，MR定为 负值
WG
g
W2
G1
g2
从而
W1 Gg G1g W gg1 gg2
所以 g1gg2 与 G gG1 相似，故有
GG1 GgW 1 g1g2 gg1 W
GG1W W 1g1g2
上式表明:整个系统的重心移动方向平行于局部重心
的移动方向，且重心的移动距离GG1与总重量W成反 比，与局部重量W1成正比。
如图所示，船在平浮时的水线为WL，排水体积
为▽，横倾小角度Ф后的水线为W1L1。设V1、V2表 示入水及出水楔形的体积，g1、g2表示入水及出水楔 形的体积形心。由于Vl＝V2，因此可以认为，船在横 倾至W1L1时的排水体积相当于把楔形WOW1这部分 体积移至楔形LOLl处，其形心则自g2移至g1，船横倾 后的浮心自原来的B点移至Bl点。
W g2
稳性问题的基本矛盾体
倾斜力矩
倾斜力矩（矛盾外因） 造成船舶倾斜,这取决于
外界条件
复原力矩
复原力矩（矛盾内因） 取决于排水量、重心高 度及浮心移动的距离等 因素
船舶倾覆
外因通过内因起作用！
稳性问题是着重研究和计算这一矛盾的内因 (复原力矩计算)及其有关的影响因素
a) 倾斜力矩的来源 （1）风浪的作用； （2）船上货物的移动； （3）旅客集中于某一船舷。 （4）拖船的急牵，火箭的发射
W1
对于微小角度的横倾,有tg
2V1g1o2 3 LL //22y3dxIT
IT
2 3
L/2 y3dx
L/2
IT是WL水线面对于0-0 轴的横向惯性矩
BB1
b) 复原力矩 • 复原力矩大小取决于排水量、重心高度、浮心
移动的距离等因素。
•
§3-2 浮心的移动，稳心及稳心半径
• 讨论稳性问题 （1）需要确定倾斜水线的位置。
（在利用符拉索夫曲线进行计算在纵倾状态、横倾 状态下排水体积和浮心坐标时，倾斜水线也是满 足一定条件下才得以计算的。）
（2）其次找出浮心和浮力作用线的位置。 （3）确定复原力矩的大小及方向。
W1
v1
O
g1
L1
B
B1 v2
L
利用重心移动原理, 船舶倾 斜后浮心的移动距离为：
W
B B 1g1g2V 2 且 B B 1//g1g2
W1
由 于 V 1V 2,
1 g1og2o2g1g2
g2
v1
O
g1
L1
B
B1 v2
L
BB1
2g1o
V1
V 1 g 1 o 是 入 水 楔 形 体 积 对 轴 线 O - O 的 静 矩 dx
大倾角稳性（大倾角横稳性）——倾斜角度大于 10°~15°或上甲板边缘开始入水后的稳性，一般 只有在横倾时产生。
划分原因：小倾角稳性可引入某些假定，既使浮态合 计被简化，又能较明确地获得影响初稳性的各种因素 之间的规律。
¨所有纵稳性问题都属于小倾角范畴，因为纵稳性 力矩大于横稳性力矩，所以不可能因纵稳性不足而 导致倾覆 。
y1tg
o
L
y2
重要结论:
两等体积水线面的交线o-o 必然通过原水线面 WL的漂心（同样适用于纵倾的情况）。
二、浮心移动
系统总重量: W = W1+W2
如图两物体W1，W2，重心为g1，g, 总 的重心为G，对g点取矩，WGgW1gg1
W1由 g1 移动到 g2 后， WG1gW1gg2
W1 g1
两种浮态及其相应的稳性问题
船舶的横向倾斜——向左舷或向右舷一侧的倾
斜（横倾），倾斜力矩（横倾力矩）的作用平
面平行于中横剖面；
船舶的纵向倾斜——向船首或向船尾的倾斜
（纵倾），倾斜力矩（纵倾力矩）的作用平面平 行于中纵剖面。
横稳性和纵稳性——研究船舶抵抗横向 和纵向倾斜的能力
从受力观点区分有两种稳性
V 1 g 1 o L L //2 21 2 y 2 tgd x 2 3 y 1 3 tg L L //2 2y 3 d x o
2y/3
y2
L1
y1tg
L
V 1 g 1 o L L //2 2 1 2 y 2 tgd x 2 3 y 1 3 tg L L //2 2 y 3 d x W
V 1
L/2 L/2
1 2
y
2 1
t
g
d
x
tg
L/ L
2 /2
1 2
y
2 1
d
x
dx
L1
y1tg
同 理 ： 出 水 楔 形 体 积 为 V 2 tg
L/2 L/2
1 2
y
2 2
d
x
因 为 等 体 积 倾 斜 V1 V2
o
L
y2
L / 2 L/2
1 2
y
2 1
d
x
L/2 L/2
1 2
y
2 2
d
x
L L //221 2y1 2dx L L //221 2y2 2dx
（3-2）
上式表示水线面WL在O-O两侧面积对轴线O-O的静矩
相等， 即整个水线面WL对O-O的面积静矩为零，亦 即轴线O-O通过水线面WL的形心（或称漂心）。
水线面 WL
o
y1
y1/2
o
y2
dx
L
dx
L1
静稳性——倾斜力矩的作用是从零开始
逐渐增加，使船舶倾斜时的角速度很小， 可忽略不计；
动稳性——倾斜力矩是突然作用在船上，
使船舶倾斜有明显的角速度的变化。
从倾斜角度的大小划分有两种稳性：
初稳性（小倾角稳性）——倾斜角度小于10°~15° 或上甲板边缘开始入水前的稳性。通过某些简化 假定，可简明获得影响初稳性的因素及其变化规 律；