热力学讲义基础-
《热力学第二定律》 讲义
《热力学第二定律》讲义一、热力学第二定律的引入在我们生活的这个世界中，热现象无处不在。
从烧开水时的水汽蒸腾，到冬天取暖时的热量传递，热的变化和流动贯穿于我们的日常生活。
而热力学第二定律，则是用来描述热现象中能量转换和传递的重要规律。
想象一下，一个热的物体和一个冷的物体相互接触，热量会自发地从热的物体流向冷的物体，直到它们的温度相等。
但是，你有没有想过，为什么热量不会自发地从冷的物体流向热的物体呢？这就是热力学第二定律所要探讨的核心问题之一。
二、热力学第二定律的表述热力学第二定律有多种表述方式，其中最常见的有克劳修斯表述和开尔文表述。
克劳修斯表述：热量不能自发地从低温物体传递到高温物体而不引起其他变化。
开尔文表述：不可能从单一热源吸取热量，使之完全变为有用功而不产生其他影响。
为了更好地理解这两种表述，我们来举几个例子。
假如在一个封闭的房间里，有一台没有外接电源的冰箱。
如果热量能够自发地从冰箱内部的低温区传递到外部的高温环境，那么冰箱内部就会越来越冷，而房间却不会因为接收了这些热量而有任何其他变化。
但在现实中，这是不可能发生的。
再比如，有一个热机，它从高温热源吸收了一定的热量，并将其中一部分转化为有用功。
如果能够从单一热源吸收热量并完全转化为有用功，而不向低温热源排放任何热量，那么这样的热机就是“永动机”，但根据热力学第二定律，这种情况是不可能实现的。
三、热力学第二定律的实质热力学第二定律的实质是揭示了自然界中一切与热现象有关的实际过程都是不可逆的。
什么是不可逆过程呢？比如说，一滴墨水滴入一杯清水中，墨水会逐渐扩散，最终使整杯水都变得有颜色。
但是，我们不可能让这杯已经混合均匀的水自动地恢复到墨水和清水分离的状态。
再比如，一块光滑的冰块在常温下会逐渐融化成水，而这些水不会自动地再重新凝结成原来形状规则的冰块。
这些过程一旦发生，就无法自发地逆向进行，这就是不可逆过程。
而热力学第二定律正是说明了这类不可逆过程的方向性。
《热力学第一定律》 讲义
《热力学第一定律》讲义在我们探索物理世界的奥秘时，热力学定律无疑是重要的基石之一。
今天，咱们就来好好聊聊热力学第一定律。
首先，咱们得弄清楚什么是热力学第一定律。
简单来说，热力学第一定律其实就是能量守恒定律在热现象中的应用。
它表明，在一个与外界没有物质和能量交换的孤立系统中，能量的形式可以相互转换，但能量的总量始终保持不变。
那为什么这个定律如此重要呢？想象一下，如果能量可以凭空产生或者消失，那这个世界岂不是乱套了？所以，热力学第一定律为我们理解和研究各种热现象提供了一个基本的准则。
为了更深入地理解这个定律，咱们来看看它的数学表达式。
一般来说，热力学第一定律可以表示为：ΔU ＝ Q ＋ W 。
这里的ΔU 表示系统内能的变化，Q 表示系统吸收或放出的热量，而 W 表示系统对外界所做的功或者外界对系统所做的功。
咱们先来说说内能。
内能是系统内部微观粒子热运动的动能和势能的总和。
比如说，一个气体系统，它的内能就包括气体分子的平动、转动和振动的动能，以及分子间相互作用的势能。
内能是一个状态量，只取决于系统的状态，而与系统的变化过程无关。
再说说热量 Q 。
热量是由于温度差而在系统与外界之间传递的能量。
当系统从外界吸收热量时，Q 为正值；当系统向外界放出热量时，Q为负值。
然后是功 W 。
功是系统与外界之间通过宏观的机械运动传递的能量。
当外界对系统做功时，W 为正值；当系统对外界做功时，W 为负值。
举个例子来帮助大家理解。
假设我们有一个绝热的容器，里面有一个被压缩的弹簧和一个活塞。
当我们松开活塞，弹簧推动活塞向外运动。
在这个过程中，系统没有与外界进行热交换，也就是 Q ＝ 0 。
但是弹簧的势能转化为了活塞的动能，系统对外做功，W 为负值。
同时，系统的内能减少，ΔU 为负值。
这就很好地体现了热力学第一定律，虽然能量的形式发生了变化，但总量不变。
热力学第一定律在实际生活中的应用那可真是无处不在。
比如汽车的发动机，燃料燃烧产生的能量一部分转化为机械能推动汽车前进，另一部分则以热能的形式散失到环境中。
《热力学第一定律》 讲义
《热力学第一定律》讲义一、热力学第一定律的引入在探索自然界的能量转化和守恒规律的过程中，热力学第一定律应运而生。
它是热力学的基础，对于理解各种热现象和能量转换过程具有至关重要的意义。
想象一下，我们生活中的各种能量形式，比如热能让我们感到温暖，机械能让机器运转，电能点亮灯光。
那么，这些不同形式的能量之间是如何相互转换的？又是否存在某种不变的规律呢？这就是热力学第一定律要回答的问题。
二、热力学第一定律的表述热力学第一定律可以表述为：能量既不会凭空产生，也不会凭空消失，它只会从一种形式转化为另一种形式，或者从一个物体转移到另一个物体，而在转化和转移的过程中，能量的总量保持不变。
这看似简单的一句话，却蕴含着深刻的物理内涵。
它意味着我们的宇宙是一个封闭的能量系统，能量的流动和变化有着严格的规律可循。
为了更直观地理解这一定律，我们可以举几个例子。
比如，当我们燃烧煤炭来加热水时，煤炭中的化学能通过燃烧转化为热能，然后热能传递给水，使水的温度升高。
在这个过程中，总能量始终保持不变，只是能量的形式从化学能变成了热能。
又比如，汽车发动机通过燃烧汽油将化学能转化为机械能，从而驱动汽车前进。
虽然能量的形式发生了变化，但能量的总量并没有增加或减少。
三、热力学第一定律的数学表达式热力学第一定律可以用数学表达式来精确描述。
通常，我们用ΔU ＝ Q ＋ W 来表示。
其中，ΔU 表示系统内能的变化，Q 表示系统吸收或放出的热量，W 表示系统对外界做功或外界对系统做功。
当 Q 为正值时，表示系统吸收热量；当 Q 为负值时，表示系统放出热量。
当 W 为正值时，表示系统对外界做功；当 W 为负值时，表示外界对系统做功。
这个表达式清晰地展示了内能、热量和功之间的关系。
比如说，一个绝热容器中的气体被压缩，外界对气体做功，由于是绝热过程，没有热量交换（Q ＝ 0），根据表达式，气体的内能增加（ΔU ＞ 0）。
再比如，一个热的物体与一个冷的物体接触，热的物体向冷的物体传递热量（Q ＜ 0），如果没有做功过程（W ＝ 0），那么热物体的内能减少，冷物体的内能增加，但两者内能的总和不变。
热力学基础超经典ppt课件
M Qp MmoC l p(T2.T1)
三、热力学第一定律对等体、等压和等温过程
的应用
V2
依据：Q＝E＋ PdV
V1
1、 等体过程：
以及
PV M RT Mm o l
（1）特征： （2）计算：
dV=0 ∴ dA=0
QVEM M mol2i RT
系统从外界吸收的热量全部用来增加气体内能。
.
M QV MmoC l V(T2T1)
.
dQ pdE PdV
C Pd dP Q T d E dPTdC V VR
CPCVR
迈耶公式
说明：
在等压过程中，1mol理想气体，温度升
高1K时，要比其在等体过程中多吸收8.31
Ｊ的热量，用于对外作功。
.
CP(2i 1)Ri22R
1.33 多原子
摩尔热容比：
CP CV
i 2 i
1.40 1.67
开尔文
卡诺 .
克劳修斯
R 电源
本章对热力学系统，从能量观点出发， 分析、说明热力学系统热、功转换的关 系和条件。
.
内容
一、热力学第一定律
二、气体摩尔热容
三、绝热过程
四、循环过程 卡诺循环
五、热力学第二定律
六、热力学第二定律统计意义
七、卡诺定理 克劳修斯熵
八、小结
.
一、热力学第一定律
安徽工业大学应用物理系 .
dV0, 系统对外作正功；
dV0, 系统对外作负功； dV0, 系统不作功。
.
A V2 PdV V1
P A
功的大小等于
P～V 图上过程曲
PdV
线P=P(V)下的面 积。
《热力学第一定律应用举例》 讲义
《热力学第一定律应用举例》讲义一、热力学第一定律简介热力学第一定律，也称为能量守恒定律，是热力学的基本定律之一。
它表明，在一个封闭系统中，能量可以在不同形式之间转换，但总能量保持不变。
简单来说，就是输入系统的能量等于系统输出的能量与系统内部能量变化的总和。
这个定律的数学表达式为：ΔU ＝ Q W ，其中ΔU 表示系统内能的变化，Q 表示系统吸收的热量，W 表示系统对外所做的功。
二、热力学第一定律的应用领域热力学第一定律在许多领域都有着广泛的应用，以下是一些常见的例子：1、热机热机是将热能转化为机械能的装置，如蒸汽机、内燃机和燃气轮机等。
在热机的工作过程中，燃料燃烧产生的热能被输入到系统中，一部分热能通过做功转化为机械能输出，另一部分则以废热的形式排放到环境中。
根据热力学第一定律，输入热机的热能等于输出的机械能与排放的废热之和。
通过对热机效率的研究，可以不断改进热机的设计，提高能源的利用效率。
2、制冷与空调系统制冷和空调系统的工作原理是通过消耗外界的功或电能，将热量从低温物体转移到高温物体。
在这个过程中，系统吸收低温物体的热量Q1，同时向高温环境排放热量 Q2，并且消耗外界的功 W 。
根据热力学第一定律，Q2 ＝ Q1 ＋ W 。
通过对制冷和空调系统的性能分析，可以优化系统的运行参数，降低能耗，提高制冷和空调效果。
3、化学反应在化学反应中，往往伴随着能量的吸收或释放。
例如，燃烧反应会释放大量的热能，而一些吸热反应则需要从外界吸收热量才能进行。
通过对化学反应中能量变化的研究，可以预测反应的热效应，为化学工艺的设计和优化提供依据。
4、能源储存与转换随着可再生能源的发展，如太阳能和风能，能源的储存和转换成为了重要的研究课题。
例如，在电池中，电能和化学能之间的相互转换遵循热力学第一定律。
在太阳能热水器中，太阳能被转化为热能储存起来。
通过对能源储存和转换过程的分析，可以提高能源的利用效率和稳定性。
三、具体应用举例1、汽车发动机汽车发动机是一个典型的热机。
热力学基础热力学基础热力学基础热力学基础
U = U (T , p, n)
若是 n 有定值的封闭系统，则对于微小变化
dU
如果是
∂U ∂U = dT + dp ∂T p ∂p T
U = U (T ,V )
dU
∂U ∂U = dT + dV ∂T V ∂V T
Q=0
系统没有对外
∆U = 0
从Gay-Lussac-Joule 实验得到： 理想气体在自由膨胀中温度不变，热力学能不变 理想气体的热力学能和焓仅是温度的函数 设理想气体的热力学能是 T , V 的函数
∂U ∂U dU = dT + dV ∂T V ∂V T
第四章
热力学第一定律
能量守恒定律 到1850年，科学界公认能量守恒定律是自 然界的普遍规律之一。能量守恒与转化定律可 表述为： 自然界的一切物质都具有能量，能量有各 种不同形式，能够从一种形式转化为另一种形 式，但在转化过程中，能量的总值不变。
热力学能 系统总能量通常有三部分组成： （1）系统整体运动的动能 （2）系统在外力场中的位能 （3）热力学能，也称为内能 热力学中一般只考虑静止的系统，无整体运 动，不考虑外力场的作用，所以只注意热力学能 热力学能是指系统内部能量的总和，包括分子 运动的平动能、分子内的转动能、振动能、电子能、 核能以及各种粒子之间的相互作用位能等。
U
(T )
Gay-Lussac-Joule 实验 Gay-Lussac在1807年，Joule在1843年分别 做了如下实验： 将两个容量相等的 容器，放在水浴中，左 球充满气体，右球为真 空（上图） 打开活塞，气体由 左球冲入右球，达平衡 （下图）
Gay-Lussac-Joule 实验 Gay-Lussac在1807年，Joule在1843年分别 做了如下实验： 气体和水浴温度均未变
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71、既然我已经踏上这条道路，那么，任何东西都不应妨碍我沿着这条路走下去。——康德 72、家庭成为快乐的种子在外也不致成为障碍物但在旅行之际却是夜间的伴侣。——西塞罗 73、坚持意志伟大的事业需要始终不渝的精神。——伏尔泰 74、路漫漫其修道远，吾将上下而求索。——屈原 75、内外相应，言行相称律是管理关系的形式。——阿法 纳西耶 夫 2、改革如果不讲纪律，就难以成功。
3、道德行为训练，不是通过语言影响 ，而是 让儿童 练习良 好道德 行为， 克服懒 惰、轻 率、不 守纪律 、颓废 等不良 行为。 4、学校没有纪律便如磨房里没有水。 ——夸 美纽斯
5、教导儿童服从真理、服从集体，养 成儿童 自觉的 纪律性 ，这是 儿童道 德教育 最重要 的部分 。—— 陈鹤琴
工程热力学(讲义)
1 课程学习1.1 热力学基本定律1.1.1 热力学基本概念及定义第一节热力系热力系：由界面包围着的作为研究对象的物体的总和。
按热力系与外界进行物质交换的情况可将热力系分为：闭口系(或闭系)--与外界无物质交换，为控制质量(c.m.)；开口系(或开系)--与外界之间有物质交换，把研究对象规划在一定的空间范围内，称控制容积(c.v.)。
按热力系与外界进行能量交换的情况将热力系分为：简单热力系--与外界只交换热量及一种形式的准静功；绝热系--与外界无热交换；孤立系--与外界既无能量交换又无物质交换。
按热力系内部状况将热力系分为：单元系--只包含一种化学成分的物质；多元系--包含两种以上化学成分的物质；均匀系--热力系各部分具有相同的性质；均匀系--热力系各部分具有不同的性质。
工程热力学中讨论的热力系：简单可压缩系--热力系与外界只有准静功的交换，且由压缩流体构成。
第二节热力系的描述热力系的状态、平衡状态及状态参数*热力系的状态：热力系在某一瞬间所呈现的宏观物理状况。
在热力学中我们一般取设备中的流体工质作为研究对象，这时热力系的状态即是指气体所呈现的物理状况。
*平衡状态：在没有外界影响的条件下系统的各部分在长时间内不发生任何变化的状态。
处于平衡状态的热力系各处的温度、压力等参数是均匀一致的。
而温差是驱动热流的不平衡势，温差的消失是系统建立平衡的必要条件。
对于一个状态可以自由变化的热力系而言，如果系统内或系统与外界之间的一切不平衡势都不存在，则热力系的一切可见宏观变化均将停止，此时热力系所处的状态即是平衡状态。
各种不平衡势的消失是系统建立起平衡状态的必要条件。
*状态参数：用来描述热力系平衡态的物理量。
处于平衡态的热力系其状态参数具有确定的值，而非平衡热力系的状态参数是不确定的。
状态参数的特性描述热力系状态的物理量可分为两类：强度量和尺度量（1）强度量与系统中所含物质无关，在热力系中任一点具有确定的数值的物理量。
热力学的一些基本概念和术语讲义
状态函数
广度量：具有加和性（如Ｖ、m、Ｕ) 强度量：没有加和性（如p、Ｔ、 ）
注意：
一种广度性质 另一种广度性质
强度性质，
如Vm
V n
，
m V
等
10
3.热力学平衡态(equilibrium state)
p外,2 = 50kPa
pg,n=2mol p2 = 50 kPa V2=99.78dm3
35
可见，Wc Wb ，同一种始末态，由于途径不同，功不同。 途径b与途径c所做的功在 p-V 图中的表示如下：
p k Pa
100
50
Wc1
WaWc2
100
V/dm3
Wc
1
Wc2
Wb
–
36
Wb–Wc
6. 热力学能U (thermodynamic energy)
反应热 化学反应时，系统吸收或放出的热
22
Q ＞0 系统从环境吸热，Q ＜0 系统向环境放热。
Q不是状态函数,不能以全微分表示,微小变化过程的热,用δQ
× 表示,不能用dQ 。一定量的热记作Q ，不是Q。
绝热过程（adiabatic process) 在变化过程中，系统与环境不发生热的传
递。对那些变化极快的过程，如爆炸，快速燃 烧，系统与环境来不及发生热交换，那个瞬间 可近似作为绝热过程处理。
定义：系统在一定环境条件下，经足够长的时间，其各 部分可观测到的宏观性质都不随时间而变，此后将系统隔 离，系统的宏观性质仍不改变，此时系统所处的状态叫热 力学平衡态。
11
热力学平衡态应同时有： (i)热平衡heat equilibrium ：系统各部分T 相等；若不绝热, 则T系统= T环境。 (ii)力平衡force equilibrium ：系统各部分p 相等；边界不相对位 移。 (iii)相平衡phase equilibrium ：系统各相长时间共存,组成和数 量不随时间而变。 (iv)化学平衡chemical equilibrium ：系统组成不随时间改变。
热力学讲义——第一章 高等化工热力学
16
内能仅以差值进行定义和测定。只有给定基准态时，U 才有一数 值。通常用的几种基准态： （1） 1 大气压和 0 K 时的理想气体。 （2） 1 大气压和 298.15 K 时的理想气体。 （3） 1 大气压和 298.15 K 时的最稳定状态。 若只有压力为形成功的来源，则式（1-3）可写成一微分过程。
U U U dU dS dV dni n S V , ni V S , ni i i S ,V , nj i
(1-24)
24
对于闭系，ni 是常数，因此： U T S V , ni
2
试题类型
• 推导题: 3-5
• 思考题: 3-5
3
课程纪律：
• 缺课1/4者，无成绩 • 缺作业1/2者，无成绩
• 上课关闭手机声音(违反两次者无成绩）
• 雷同作业者，扣 10分/次
4
预修课程要求：化工热力学（本科） 课程目的：
在本科化工热力学的基础上，（1）进一步 加深理解经典热力学的概念；（2）介绍统计力 学的基础知识，使学生掌握从微观结构推算宏观
12
1.2 体系、过程和性质
体系：在热力学分析中，所研究的对象称为体系，其余部分称 为环境。分为： 孤立体系：体系与环境间无质量和能量的交换。 封闭体系：体系与环境间有能量交换，但无质量交换。 敞开体系：体系与环境间有质量和能量交换。 相：体系的均匀部分，与所研究的尺度有关。 容量性质：与相的质量成正比的性质。如，体积、内能、焓。
过程：状态的变化。 可逆过程：某一过程在无限小的净推动力和无限小的速度下进 行时，称为可逆过程。为理想过程，实际过程均为不可逆的。 热力学中的量分为两大类： 状态性质：只与状态有关的性质，如密度、内能等 非状态性质：只与过程有关的性质，如功、热等
《热力学第一定律应用举例》 讲义
《热力学第一定律应用举例》讲义一、热力学第一定律简介热力学第一定律，也称为能量守恒定律，是热力学的基本定律之一。
它表明在一个封闭系统中，能量可以从一种形式转化为另一种形式，但总能量始终保持不变。
简单来说，就是输入系统的能量等于系统输出的能量与系统内部能量变化之和。
这个定律在物理学、化学、工程学等领域都有着广泛而重要的应用。
二、热力学第一定律的表达式热力学第一定律的数学表达式为：ΔU ＝ Q W其中，ΔU 表示系统内能的变化，Q 表示系统吸收的热量，W 表示系统对外所做的功。
当 Q 为正，表示系统吸收热量；Q 为负，表示系统放出热量。
当W 为正，表示系统对外做功；W 为负，表示外界对系统做功。
三、热力学第一定律在热机中的应用热机是将热能转化为机械能的装置，例如蒸汽机、内燃机等。
以蒸汽机为例，工作物质（如水蒸汽）从高温热源吸收热量 Q1，对外做功 W，然后向低温热源放出热量 Q2。
根据热力学第一定律，有：Q1 ＝ W ＋ Q2热机的效率η 定义为热机对外所做的功 W 与从高温热源吸收的热量 Q1 的比值，即：η ＝ W ／ Q1 ＝（Q1 Q2）／ Q1通过对热机效率的研究，可以不断改进热机的设计和工作条件，提高能源利用效率。
四、热力学第一定律在制冷机中的应用制冷机则是通过消耗外界的功来实现从低温物体吸收热量并向高温物体释放热量的装置，比如冰箱、空调等。
对于制冷机，外界对系统做功 W，从低温热源吸收热量 Q2，向高温热源放出热量 Q1。
同样根据热力学第一定律：Q1 ＝ Q2 ＋ W制冷系数ε 定义为从低温热源吸收的热量 Q2 与外界对系统所做的功 W 的比值，即：ε ＝ Q2 ／ W对制冷机的性能分析和优化，也是基于热力学第一定律进行的。
五、热力学第一定律在化学反应中的应用在化学反应中，往往伴随着能量的变化，这种能量变化可以通过热力学第一定律来描述和分析。
例如，燃烧反应中燃料与氧气反应释放出大量的热。
化学热力学(全)讲义
环境对系统做功 W > 0, “+”
系统对环境做功 W < 0， “-”
对系统的状态发生某一微小变化时，热力学第 一定律可以表示为：
dU δQ δW
这是因为热力学能是状态函数，数学上具有全 微分性质，其微小变化可用dU表示；Q和W不是 状态函数，是过程量，其微小变化用表示。
这里的d，δ都是微分符号， d表示具有全微分性的， δ表示不具有全微分性的。
m/V=ρ
➢ 广度性质×强度性质 = 广度性质
2 状态与状态函数
状态: 系统的一系列物理量的总和，系统性质的综合表现。
P1,V1,T1
系统的一些性质，其数值 仅取决于系统所处的状态 ，而与系统的历史无关； 它的变化值仅取决于系统 的始态和终态，而与变化 的途径无关。这种特性的 物理量称为状态函数。
第一节 几个基本概念
1.1 热力学的一些基本概念 1.2 热力学第一定律 1.3 焓
热 力 学 概 述 — 发现历史
(introduction of thermodynamics)
钻木取火
蒸汽机
探索实验
热力学 定律
化学热力学：
用热力学原理研究物质体系中的化学现象 和规律，根据物质体系的宏观可测性质和 热力学函数关系来判断体系的稳定性、变 化方向和变化的程度。它是物理化学中较 早发展起来的一个学科。
P2,V2,T2
特点：
1、状态一定，函数值一定。 2、系统始、终有定态，函数变化有定 值。 3、系统恢复原态，函数恢复原值。 4、数学上，具有全微分的性质。
Z ZX,Y
dZ Z dX Z dY
X Y
Y X
V T, p pT,V
dV
V T
热力学基础 PPT
摄尔修斯(Anders Celsius,1701-1744,瑞典天文学家), 用水银作为测温物质,以水的沸点为00C冰的熔点为100C,中间 100个等分。8年后接受了同事施特默尔(M、Stromer)的建议, 把两个定点值对调过来。称为摄氏温标。至1779年全世界共有 温标19种。
热力学基础
萨维里的蒸汽机
托马斯•纽可门的蒸汽机
§1、热学现象的初期研究
1769年,詹姆斯•瓦特(James Watt,1736-1819,法国,格 拉斯哥大学仪器维修工)改进了纽可门机,把冷凝过程从汽缸 内分离出来,即在汽缸外单独加一个冷凝器而使汽缸始终保 持在高温状态。
1782年,又制造出了使高压蒸汽轮流的从两端进入汽缸, 推动活塞往返运动的蒸汽机,使机器运作由断续变连续,从而 蒸汽机的使用价值大大提高,导致了欧洲的第一次工业革命。
热力学第一定律的 建立
电和磁:1820年奥斯特关于电流的磁效应的发现和1831年 法拉第关于电磁感应现象的发现完成了电和磁间的相互转化
电和化学:1800年伏打制成“伏打电堆”以及利用伏打 电流进行电解,从而完成了化学运动和电运动的相互转化运 动。
化学反应和热:1840年彼得堡科学院的黑斯(G、H、Hess) 提出关于化学反应中释放热量的重要定律:在一组物质转变为 另一组物质的过程中,不管反应是通过那些步骤完成的,释放的 总热量是恒定的。
1785年,热机被应用于纺织; 1807年,热机被美国人富尔顿应用于轮船; 1825年被用于火车和铁路。
热力学基础知识ppt学习教案
判断系统稳定性：对于平衡态系统，熵最大时系统最稳定 。
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不可逆过程与可逆过程比较
不可逆过程
01
02
在自然界中，一切与热现象有关的实际宏观 过程都是不可逆的。
不可逆过程具有方向性，即过程一旦开始 ，就不能使系统恢复原状。
03
04
可逆过程
可逆过程是理论上抽象出来的理想过程， 实际中并不存在。
05
热量的计算
根据热力学第一定律，计算系统 与外界交换的热量，理解热量与
温度差的关系。
2024/1/27
29
焓、熵和吉布斯自由能概念引入
焓的概念
引入焓的概念，理解焓与 内能、压力、体积等热力 学量的关系。
吉布斯自由能的概念
介绍吉布斯自由能的概念 ，理解其在化学反应和相 变过程中的应用。
2024/1/27
热力学温标的物理意义
热力学温标与理想气体状态方程和热力学第二定律密切 相关，为热力学理论提供了基础。
17
04
理想气体状态方程及应用
2024/1/27
18
理想气体状态方程形式及意义
理想气体状态方程形式
pV = nRT，其中p为压强，V为体积，n为物质的量，R为气 体常数，T为热力学温度。
2024/1/27
21
理想气体多方变化过程分析
多方变化过程定义
在多个参量同时发生变化的情况下， 理想气体的状态变化。
多方变化过程特点
多方变化过程应用
用于分析复杂的气体状态变化过程， 如化学反应中的气体状态变化、空调 制冷循环中的气体状态变化等。
多个参量同时变化，需要综合考虑各 个参量对气体状态的影响。
2024/1/27
5