光学_郭永康_5.光在各向同性介质界面的反射和折射

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1郭永康几何光学基本原理4

三.全反射
在介质完全不吸收光能的情况下，反射光和折射光的能量之和应等于入射光的能量。
由光密介质射向光疏介质，n2 < n1 ——内反射；由光疏介质射向光密介质，n1 < n2 ——外反射。
ic：为临界角
sin ic
能量全部反射回第一介质——全反射
讨论
余弦之比值随 i1 增加而增加——点光源 S 发出的同心光束经平面折射后不再交于一点而成为像散光束。
由泰勒展开
sin
i1
i1
i13 3!
i15 5!
...
cos
i1
1
i12 2!
i14 4!
...
tan
i1
i1
i13 3
2i15 15
...
傍轴条件下，取一级近似 AS AS n2
此时 AS近似与i1无关，折射光束近似是n1 同心光束
1.4 光在平面上的反射和折射
一.光在平面上的反射
同心光束经平面反射后仍然保持为同心光束,它只是改变了光束前进的方向,所以它能生成物点的像——平面镜是最简单的理想光学系统.
S
S
AB
S
S
虚光程: AS及BS 是实际光线的延长线,相应的光程
称为虚光程 [SAS] n(SA AS) 0
[SBS] n(SB BS) 0
n2
ic
n1
图1.4-6 光的全反射
讨论
1. 只有在光线从光密介质射向光疏介质，且入射角大于临界角时，才会产生全反射现像。 2. 波动理论：隐失波 3. 海市蜃楼：大气密度不均匀、全反射现象
表明：物像之间各光线的光程相等,反射平面是等光程面
二.光在平面上的折射

光学_郭永康_解答

光学_郭永康_解答摘要：本文将解答关于光学的一些常见问题，包括光的特性、光的传播、光的折射等内容。

通过对这些问题的解答，将帮助读者更好地理解光学领域的知识。

1. 光的特性光是一种电磁波，具有波动性和粒子性。

其波动性表现在光可以产生干涉、衍射等现象，而其粒子性表现在光具有能量和动量。

光的波长决定了其颜色，不同波长的光被人眼感知为不同的颜色，我们将其称为光谱。

光谱包括可见光谱、紫外线、红外线等等。

2. 光的传播光的传播遵循直线传播原理，也就是说光在真空中直线传播，但在其他介质中会发生折射。

光线从一种介质进入另一种介质时会发生折射现象，其折射角和入射角之间遵循折射定律。

折射现象是为什么水中的物体看起来“折断”了的原因。

除了折射，光还可以发生反射。

反射分为漫反射和镜面反射，漫反射是指光在粗糙表面上发生的反射，而镜面反射则是光在光滑表面上发生的反射。

3. 光的折射光的折射现象是由光从一种介质进入另一种介质时发生的。

当光从光疏介质进入光密介质时，折射角大于入射角；当光从光密介质进入光疏介质时，折射角小于入射角。

这是因为光在不同介质中传播速度不同，根据斯涅尔定律我们可以通过折射角和入射角的正弦比来计算出两种介质的折射率之比。

4. 光的干涉光的干涉是光的波动性在特定条件下的表现。

干涉分为相长干涉和相消干涉两种情况。

相长干涉指的是两束相干光叠加时，光强增强的现象；相消干涉则是两束相干光叠加时，光强减弱或完全消失的现象。

干涉现象在我们的日常生活中有很多应用，比如光的薄膜干涉可以用于制作反光镜、彩色滤光片等光学元件。

5. 光的衍射光的衍射是光通过一个物体或者一个缝隙时发生的现象。

衍射是由于光波传播过程中被物体或缝隙遮挡而发生的波前的弯曲或扩散现象。

比如光通过一个狭缝时会发生单缝衍射，这种现象也是夫琅禾费衍射的基础。

光的衍射也是我们在实验室和工程中经常遇到的现象，比如在天文学中，利用衍射现象可以观测到遥远的星系和行星。

光学第三章

S
0
iC 90 0
s 2arctan n2
(n2 / n1)2 sin2 i11 n1 cosi1
p 2arctan n1
(n2 / n1)2 sin2 i11 n2 cosi1
1.0
•折射时相位跃迁：t p , tS 0
折射光r与s 入射光同相位
0 rp
-0.50 图3.i1B-33振0i1i幅c/(反o)射6率0 曲线
0 .5
2. 反射、折射时的相位跃迁（相移） 0
-0 .5
外反射：光从光疏介质进入光密介质
-1 .0
内反射：光从光密介质进入光疏介质 0
t
p
r
t
s
p
r
s
30
60
i1/(o)
1 .0
0 .5
0 90 0
|t |
p
|t |
s
|r |
s
|r |
p
30
60
90
i1/(o)
① 外反射时相位跃迁（n1<n2）
图3.1-2 振幅反射率与振幅透射率曲线（n1=1，n2=1.5）
90
（n1=1.5，n2=1）
z
P2
k2
n2
i2
S2
O
x n1
k1 i1 i1' P1
P'1
S1
S'1 k'1
§1 光在各向同性介质界面上的反射和折射
3.光在反射和折射时振动分量改变的真实情况

p
S
0
i1 iB
90 0 0
n1 n2
i1
90 0

光学重点知识总结光的折射和全反射现象

光学重点知识总结光的折射和全反射现象光学重点知识总结——光的折射和全反射现象在光学中，折射和全反射是重要的现象和理论，对于我们理解光的行为和应用具有重要意义。

本文将对光的折射和全反射进行总结，帮助读者更好地理解这些光学现象。

一、光的折射现象光的折射是指当光线从一种介质进入到另一种介质时，由于两种介质的光速不同，光线发生偏离原来的传播方向的现象。

这种现象是由于光在不同介质中传播速度的差异所导致的。

根据折射定律，我们可以得出以下结论：入射光线、折射光线和介质分界面上的法线所在的平面三者共面。

此外，根据斯涅尔定律，我们可以得出：折射光线的入射角和折射角满足一个固定的比例关系，即$$\frac{{\sin{\theta_1}}}{{\sin{\theta_2}}}=\frac{{v_1}}{{v_2}}$$，其中$$\theta_1$$为入射角，$$\theta_2$$为折射角，$$v_1$$为光在第一种介质中的传播速度，$$v_2$$为光在第二种介质中的传播速度。

二、光的全反射现象光的全反射是指当光线从光密介质射入光疏介质时，入射角大于临界角时，光线无法从光疏介质传播到光密介质，而被完全反射的现象。

临界角可以通过折射定律进行计算：当光线从光密介质射入光疏介质时，令入射角等于临界角，此时折射角为90度，即$$\sin{\theta_c}=\frac{{v_1}}{{v_2}}$$，其中$$\theta_c$$为临界角，$$v_1$$为光在光密介质中的传播速度，$$v_2$$为光在光疏介质中的传播速度。

三、应用举例1. 光纤通信光纤通信是利用光的全反射现象来进行信号传输的技术。

光纤中的光通过全反射在纤芯内部传播，从而实现将信号从发送端传输到接收端。

由于全反射的特性，光信号能够在光纤中长距离传输而几乎不损耗，提供了高速、大带宽的通信方式。

2. 光学棱镜光学棱镜是利用光的折射现象进行光线的偏折和分光的光学元件。

光学_郭永康_5.光在各向同性介质界面的反射和折射

耳公式
ts
2 c o s i1 s in i2 s in ( i1 i2 ) c o s ( i1
i2 )
说明 1. Es 和 Ep 是同一矢量 E 的 s 分量和 p 分量。频率相同。可以表瞬时量，也可表复振幅；
2. 正负随规定不同而不同，物理实质不变；
3. S 分量与 p 分量相互独立。
可得s光
振幅反射率
振幅透射率
rs
E1s E1s
n1coi1sn2coi2s n1coi1sn2coi2s
s光
ts
E2s E1s
2n1coi1s n1coi1sn2coi2s
同样分析TM光，可得p光
振幅反射率
rp
E1p E1p
n2coi1sn1coi2s n2coi1sn1coi2s
p光
振幅透射率
W1
A1
W 1
A1
n 1 i1 i1 A
光通量
W1 I1A1 I1Acosi1 W1 I1A1 I1Acosi1 W2 I2 A2 I2 Acosi2
能流反射率
n2
i2
A2
W2
Ts
W2s W1s
I2s cosi2 I1s cosi1
cosi2 cosi1
Ts
Tp
W2p W1p
I2p cosi2 I1p cosi1
2 2
rs 2
Rp
I 1p I1 p
n1 E 1p n1 E1 p
2 2
rp
2
光强透射率
Ts
I2s I1s
n2 E2s 2 n1 E1s 2
n2 n1
ts
2
2
Tp

第五章光在各向同性介质界面上的反射和折射光学课件

r
1.0
内反射垂直入射时无相位变化
i1 00
反射光与入射光同相位
0.2 0.2
1.0
rs
rp iB i c
公式
90 0 i1
E s1
E P1 E 1 E s1
E P 1 E 1
p
s
0
iB i c 90 0
i1
光在各向同性的介质界面反射时, 一般会引起偏振态的变化：
若知入射光的偏振态和入射角，可以由其反射特征辨别反射光的偏振态, 方法可以分为两步:
得 p 分量振幅反射比:
rp
Ep1 Ep1
tg(i1i2), tg(i1i2)
振幅透射比:
tp
Ep2 Ep1
2sini2cois1. sini1(i2)
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(b) 讨论S分量
对于 s 分量, 同理有
H pc 1 io 1 H sp c 1 io 1 H spc 2 io 2 , s
Es1Es1Es2 .
若圆偏振光的光矢量随时间变化是右旋的,
则这种圆偏振光叫做右旋圆偏振光,反之,叫做
左旋圆偏振光. 若光矢量在时间上是右旋的,
则在空间上一定是左旋, 即“空左时右”.
y
y
x
z
0
x
ห้องสมุดไป่ตู้
在垂直于光传播方向的平面内，右旋圆偏振光的电矢量
随时间变化顺时针旋转
右旋圆偏振光在三维空间中电矢量左旋
(3) 椭圆偏振光
在垂直于光传播方向的固定平面内, 光矢量的方向和大小都在随时间改变, 光矢量的端点描出一个椭圆, 这样的偏振光叫做椭圆偏振光.
y
以上三种偏振光称为完全偏振光, 可以由两个互相垂直的，有相位关系的, 同频率的线偏振光合成. 反之, 一完全偏振光也可以分解为两个任意方向, 相互垂直, 有相位关系的同频率的线偏振光.

光学教程详细标准答案郭永康

1.4 在充满水地容器底部放一平面反射镜，人在水面上正视镜子看自己地像.若眼睛高出水面h 1=5.00cm ，水深h 2=8.00cm ，求眼睛地像和眼睛相距多远？像地大小如何？设水地折射率n =1.33.解：如图，人见水中镜离自己地距离为nh h h h 2121'+=+ 所以眼睛地像和眼睛地距离为)(03.22)33.100.800.5(2)(221cm n h h =+=+1.8 一个顶角为60º之冕玻璃棱镜，对钠黄光地折射率为1.62.已知光线在棱镜第一面上地入射角i 1=70º，求：（1）在第一面上地偏向角；（2）在第二面上地偏向角；（3）总地偏向角.解：由图可知'2835)70sin 62.11(sin )sin 1(sin 001112===--i n i00012'603528'2432'i i α=-=-=110021'sin (sin ')sin (1.62sin 2432')4227'i n i --===A习题图1.8习题图1.4因此，在第一、第二面上地偏向角分别为011202213432'''1755'i i i i δδ=-==-=总偏向角为0125217'δδδ=+=1.11 一根长玻璃棒地折射率为 1.6350，将它地左端研磨并抛光成半径为2.50cm 地凸球面.在空气中有一小物体位于光轴上距球面顶点9.0cm 处.求：（1）球面地物方焦距和像方焦距；（2）光焦度；（3）像距；（4）横向放大率；（5）用作图法求像. 解：已知1,' 1.6350, 2.50,9.0n n r cm s cm ====- （1） 2.503.94' 1.63501n f r n n =-=-=---（㎝） ' 1.6350 2.50' 6.44' 1.63501n f r n n ⨯===--（㎝）（2）2' 1.635025.4(D)' 6.4410n f -Φ===⨯（3）由'''n n n n s s r --=得 ' 1.653011''/() 1.6530/()11.402.509.0n n n s n r s --=+=+=-（㎝）（4）由'11.400.777' 1.6350(9.0)ns n s β===-⨯-,是一倒立地缩小地实像.’（5）作图，如图.1.12 将一根40cm 长地透明棒地一端切平，另一端磨成半径为12cm 地半球面.有一小物体沿棒轴嵌在棒内，并与棒地两端等距.当从棒地平端看去时，物地表观深度为12.5cm.问从半球端看去时，它地表观深度为多少？解：已知1120,'12.5s cm s cm ==，由平面折射11'12.5s s cm n==，得 1.60n =而对于球面，220,12s cm r cm =-=-，由球面折射公式2211'n n s s r--= 代入数据，得2'33.33s =-（㎝）表观深度为33.33cm1.19 一双凸透镜地球面半径为20cm ，透镜材抖地折射率为1.5，一面浸在水中，另一面置于空气中.试求透镜地物方焦距和像方焦距.解：由 )'/(''2010r n n r n n n f -+-=及)'/(210r n n r n n n f -+--= 并将120420,20, 1.5,,'13r cm r cm n n n ==-===代入，得1.54/31 1.5'1/()302020f cm --=+=-4 1.54/31 1.5/()4032020f cm --=-+=--1.21 两薄透镜地焦距为f 1’=5.0cm ，f 2’=10.0cm ，相距5.0cm ，若一高为2.50cm 地物体位于第一透镜前15.0cm 处，求最后所成像地位置和大小，并作出成像地光路图.解：首先物体经L 1成像.已知1115,' 5.0s cm f cm =-=，由由薄透镜地成像公式111''s s f -=及's sβ= 得11111''7.5'f s s cm f s ==+ 1111'7.515 , '1524s y s β===-=--2.2 两个薄透镜L 1和L 2地口径分别是6cm 和4cm ，它们地焦距是f 1’=9cm 和f 2’=5cm ，相距5cm ，在L 1和L 2之间距离L 2为2cm 处放入一个带有直径为6cm 地小孔地光阑AB .物点位于L 1前方12cm 处，求孔径光阑，入射光瞳和出射光瞳.解：(1).求孔径光阑：(a)L 1对其前面地光学系统成像是本身,对物点地张角为130.2512tgu == （b ）光阑AB 对L 1成像为A 'B '.已知13,''9,3s cm f f cm y cm =-===，由高斯公式111''s s f -= 及''s y y s=，得 '(3)9' 4.5'(3)9f s s cm f s -⨯===-+-+ ' 4.5'3 4.53s y y cm s -=⋅=⨯=- A ’B ’对物点地张角为习题图1.21L2 4.50.2712 4.5tgu ==+（c ）L 2对L 1成像为L 2’已知15,''9,2s cm f f cm y cm =-===，由高斯公式111''s s f -= 及''s y y s=，得 '(5)9'11.25'(5)9f s s cm f s -⨯===-+-+ '11.25'2 4.55s y y cm s -=⋅=⨯=- L 2’对物点地张角为3 4.50.191211.25tgu ==+比较u 1、u 2及u 3可知，L 2’对物点地张角u 3最小，故透镜L 2为孔径光阑. (2). 求入瞳：孔径光阑L 2对其前面地光学系统成像为入瞳，所以L 2’为入射光瞳，位于L 1右侧11.25cm 处，口径为9cm.(3).求出瞳：L 2孔径光阑对其后面地光学系统成像为出瞳.所以透镜L 2 又为出瞳.2.5 用一正常调节地开普勒望远镜观察远处地星，设望远镜地物镜和目镜都可看作是单个薄透镜，物镜焦距f 0’=80mm ，相对孔径D/ f 0’=0.5，目镜焦距f e ’=10mm ，位于物镜后焦面上地分划板直径D=10mm ，物镜为孔径光阑，分划板通光孔为视场光阑.试求：（1）出瞳地位置和大小；（2）视角放大率；（3）入窗和出窗地位置；（4）物方视场角及像方视场角地大小.解：（1）求出瞳：物镜为孔径光阑, 物镜对目镜所成地像为出瞳. 已知90,''10e s mm f f mm =-==，由高斯公式111''s s f -=，得 '10(90)'11.25'10(90)f s s mm f s ⨯-===++- '11.252'240590s D y y mm s ==⋅=⨯=- 即出瞳位于目镜右侧11.25mm 处，口径为5mm.(2)求视角放大率：由望远镜视角放大率地定义'8'o e f M f =-=-倍 (3)求入窗和出窗：分划板通光孔为视场光阑，入窗为视场光阑对物镜所成之像. 已知80,''80o s mm f f mm =-==，由高斯公式111''s s f -=，得 '80(80)''80(80)f s s f s ⨯-==→∞++- 即入窗位于物方无限远.而出窗为视场光阑对目镜所成之像，由于视场光阑也处于目镜地物方焦平面上，故出窗位于像方无限远.（4）求物方视场角及像方视场角地大小：（如图所示）物方视场角ω0为入窗半径对入瞳中心地张角，其物理意义是能进入系统地主光线与光轴地最大夹角.它又等于F.S 地半径对入瞳中心地张角，即050.062580tg ω==故，物方视场角为00003.576, 27.15ωω≈≈由于像方视场角ω0’与物方视场角ω0 共轭，入瞳中心与出瞳中心共轭，故其像方视场角ω0’如图所示.又由于F.S.位于目镜地物方焦平面上，故由图中关系可知，它又等于F.S.半径对目镜中心地张角，即05'0.510tg ω== 故，像方视场角为0000'26.565, 2'53.13ωω≈≈3.4 在玻璃中z 方向上传播地单色平面波地波函数为习题图2.5F.S.出瞳目镜物镜A.S 入瞳⎭⎬⎫⎩⎨⎧⎥⎦⎤⎢⎣⎡-⨯-=)65.0(10exp 10),(152c z t i t p E π式中c 为真空中光速，时间以s 为单位，电场强度以v/m 为单位，距离以m 为单位.试求(1)光波地振幅和时间频率；(2)玻璃地折射率；(3) z 方向上地空间颇率；(4)在xz 面内与x 轴成45°角方向上地空间频率.解：将⎭⎬⎫⎩⎨⎧⎥⎦⎤⎢⎣⎡-⨯-=)65.0(10exp 10),(152c z t i t p E π与(,)exp ()z E p t A i t c ω⎧⎫⎡⎤=--⎨⎬⎢⎥⎣⎦⎩⎭比较，可得（1）210(V/m),A =151410 = =510(Hz)22ωπνππ⨯=⨯（2） 1.54v 0.65c cn c===（3）146-18011.545102.5610(m )310nn f c νλλ⨯⨯=====⨯⨯ （4）66-1cos 45 2.5610 1.8610(m )o x f f ==⨯=⨯3.6 一平面波函数地复振幅为⎪⎪⎭⎫⎝⎛++=z k y k x k i A p E 14314214exp )(~试求波地传播方向. 解：因为cos cos cos x y z k k k k k k αβγ======，则该波地方向余弦为cos cos cos αβγ===3.10 如习题图 3.10，已知，一束自然光入射到折射率34=n 地水面上时反射光是线偏振地，一块折射率23=n 地平面玻璃浸在水面下，若要使玻璃表面地反射光O'N'也是线偏振地，则玻璃表面与水平面夹角φ应为多大？解：如图当i 为布儒斯特角时，190i i =-，并由折射定律，可得111122sin sin cos n n i i i n n ==, 故 11011213656'1.33n i tg tg n --=== 因为i 2也是布儒斯特角，故110322 1.54826'1.33n i tg tg n --=== 由图中几何关系可得 0211130'i i ϕ=-=3.13 计算光波垂直入射到折射率为n= 1.33地深水表面地反射光和入射光强度之比.解：由菲涅耳公式，当光波垂直入射时，有2212211() n n IR R n n I -==+及将121, 1.33n n ==代入可得反射光和入射光强度之比22221121 1.331()()0.022%1.331I n n I n n --====++3.15 一光学系统由两枚分离地透镜组成，透镜地折射率分别为1.5和1.7.求此系统在光束接近正入射情况下反射光能地损失.如透镜表面镀上增透膜使表面反射率降为1％，问此系统地反射光能损失又是多少？解：在接近正入射情况下，120i i ≈≈.21221() s p n n R R R n n -===+，两枚分离地透镜i i 2 i 1 n 1 n 2习题图3.10四个界面地反射率分别为211-1.5()0.041+1.5R ==， 221.5-1()0.041+1.5R == 231-1.7()0.06721+1.7R ==，23 1.7-1()0.06721+1.7R ==通过四个界面后总透射光能为：1234123422(1)(1)(1)(1)(10.04)(10.0672)0.80280.2%T T T T T R R R R =⋅⋅⋅=----=--==光束接近正入射情况下反射光能地损失为19.8%.若透镜表面镀上增透膜使表面反射率降为1％，则总透射光能为1234123422(1)(1)(1)(1)(10.01)(10.01)0.9696%T T T T T R R R R =⋅⋅⋅=----=--==光束反射光能地损失为4%4.2 在杨氏实验中，双孔间距为5.0mm ，孔与接收屏相距为1.0m.入射光中包含波长为480nm 和600nm 两种成分，因而看到屏上有两组干涉图样，试求这两种波长地第2级亮纹地距离.解：已知t = 5mm ，D = 1000mm ，480=λnm 74480010mm 4.810mm --=⨯=⨯，600='λnm 4610mm -=⨯，由公式λtDKx K =，得 048.0)108.4106(5102)(244322=⨯-⨯⨯⨯=-'=-'--λλt D x x mm4.5 波长λ= 500nm 地单色平行光正入射到双孔平面上，已知双孔间距t = 0.5mm ，在双孔屏另一侧5cm 处放置一枚像方焦距f'= 5cm 地理想薄透镜L ，并在L 地像方焦平面处放置接收屏.求：（1）干涉条纹间距等于多少？（2）将透镜往左移近双孔2cm ，接收屏上干涉条纹间距又等于多少？解：（1）由题意，位于焦平面上地两个次级点光源经透镜后形成两束平行光，将发生干涉，其条纹间距为θλsin 2=∆x将500=λnm ，005.05025.02/sin =='=f t θ代入上式，得 450051020.005x ∆==⨯⨯nm 50μm =（2）若将透镜向左移近双孔2cm ，此时不再是平行光干涉.S 1、S 2经透镜L 生成两个像1S '、2S '，它们构成一对相干光源.由高斯公式，并将3cm s =-，5cm f '=代入可得7.5cm s '=-又由7.5 2.53s s β'-===-所以12 2.50.5 1.25mm t S S t β'''===⨯= 257.52514.5cm=145mm D s ''=++=++=于是42145510 5.810mm 1.25D x t λ--''∆==⨯⨯=⨯'4.8 设菲涅耳双面镜地夹角为15'，缝光源距双面镜交线10 cm ，接收屏与光源经双面镜所成地两个虚像连线平行，屏与双面镜交线距离为210cm ，光波长为600nm ，求：（1）干涉条纹间距为多少？（2）在屏上最多能看到几条干涉纹？（3）如果光源到双面镜距离增大一倍，干涉条纹有什么变化？（4）如果光源与双面镜交线距离保持不变，而在横向有所移动，干涉条纹有什么变化？（5）为保证屏上地干涉条纹有很好地可见度，允许缝光源地最大宽度为多少？解：（1）将2100=D cm ，l = 10cm ，41151515 2.90910rad 60180πθ-''==⨯⨯≈⨯⨯， 600=λnm 5106-⨯=cm 代入公式02D lx l λθ+∆=可得：54(210.210x--+⨯∆=⨯⨯（2）如图，屏上相干光束交叠范围习题图4.5S 1S 2O 'OB24.951tan 210tan 0='⨯=⋅=θD BO mm故16.65.124.9==∆x BO 即，屏上在零级亮纹两侧可出现6个极大值，整个屏上能看到地亮纹数为13261=⨯+=N 条（3）将220l l '==cm 及（1）题中各值代入x ∆表示式，得02D l x l λθ'+'∆='79.010909.215202106)20210(45=⨯⨯⨯⨯⨯⨯+=--mm 于是：9.2411.70.79BO x =='∆ 故，232111=⨯+='N 条（4）若光源沿横向移动，则条纹上下移动. （5）由图可见，21α='∠O OS ，其中α为干涉孔径角；O O S S O O '∠+=='''∠112αθ，而10/()S OO l l D θ'∠=+，即010022()2()D l S OO D l D lθθαθθ'=-∠=-=++ 故缝光源地临界宽度为002D l b D λλαθ+==072.010909.2152102106)10210(45=⨯⨯⨯⨯⨯⨯+=--mm4.15用波长为500nm 地单色光照明一个宽为0.1mm 地缝作为杨氏双缝干涉实脸地光源，设光源缝至双缝距离为0. 5 m ，试问恰能观察到干涉条纹时两缝间最大距离是多少？解：lt bλ=，将2105⨯=l mm ，1.0=b mm ，500=λnm 4105-⨯=mm 代入，得：5.21.010510542=⨯⨯⨯=-t mm4.17在杨氏双缝实验装置中，双缝相距0.5mm ，接收屏距双缝1m ，点光源距双缝30cm ，它发射λ= 500nm 地单色光.试求：（1）屏上干涉条纹间距；（2）若点光源由轴上向下平移2mm ，屏上干涉条纹向什么方向移动？移动多少距离？（3）若点光源发出地光波为500±2.5nm 范围内地准单色光，求屏上能看到地干涉极大地最高级次；（4）若光源具有一定地宽度，屏上干涉条纹消失时，它地临界宽度是多少？解：（1）由λtDx =∆，将5.0=t mm ，310=D mm ，4105-⨯=λmm 代入，得 15.01051043=⨯⨯=∆-x mm（2）若将光源向下平移2mm ，则干涉条纹向上移动，移动地距离为67.62300103=⨯=='x l D x δδmm（3）设屏上能看见地条纹地最高干涉级次为K ，因为能产生干涉地最大光程差必小于相干长度，即 0K L λ≤将20L λλ=∆，500nm λ=，5nm λ∆=代入上式，得5001005L K λλλ≤===∆ （4）光源地临界宽度为3.01055.03004=⨯⨯==-λt l b mm4.20在阳光照射下，沿着与肥皂膜法线成30°方向观察时，见膜呈绿色（λ= 550nm ），设肥皂液地折射率为1.33.求：（1）膜地最小厚度；（2）沿法线方向观察时是什么颜色？解：（1）由λλK i n n h =--2sin 22202，得in n K h 2202sin 2)21(-+=λ将n = 1.33，n 0 = 1，i = 30º，550=λnm 代入上式并取K = 0得最小厚度60.11210h -=⨯m m（2）若0i =，由22h K λλ=，得2K λ=+将6m 00.11210m, 1.33,1,0,0h n n i K -=⨯===︒=代入，得595.8nm λ=，故呈黄色.这道题表明，我们可以通过改变视线角i 来观察注视点色调地变化.如题，当视线角从30º变化至0º，注视点地色调则从绿色变为黄色.当然，读者还可以进一步思考，若膜厚不为最小值（即令1,2,K =等等）时，注视点地色调会发生怎样地变化.4.21将曲率半径为1m 地薄凸透镜紧贴在平晶上，并用钠光（λ= 589.3nm ）垂直照射，从反射光中观察牛顿环，然后在球面和平面之间地空气隙内充满四氯化碳液体(n = 1.461)，试求充液前后第5暗环地半径之比以及充液后第5暗环地半径等于多少？解：若牛顿环中充以某种折射率为n 地液体，则由其第K 级暗环半径公式nRK r λ=暗可知，充液前后第5级暗环半径之比为21.1461.15555===='n nR Rr r λλ 充液后第5级暗环半径为42.1461.11103.5895595=⨯⨯⨯=='-n R r λmm4.25用彼此以凸面紧贴地两平凸透镜观察反射光所生成地牛顿环，两透镜地曲率半径分别为R 1和R 2，所用光波波长为λ，求第K 级暗环地半径.若将曲率半径为R 1地平凸透镜凸面放在曲率半径为R 2地平凹透镜凹面上（R 2＞R 1），第K 级暗环地半径又等于多少？解：由图（a ）可见，21h h h +=，而1212R r h =，2222R r h = 所以2)11(22212λλ++=+=∆R R r h 当 1()2K λ∆=+时，得第K 级暗环即 212111()()22r K R R λλ++=+ 于是可得第K 级暗环地半径为k r == 第二种情况如图（b ）所示，由图可见，21h h h -=，于是同理可得第K 级暗环地半径为k r ==4.33F －P 干涉仪工作表面地反射率为0.90，两反射表面相距3 mm ，用波长为600=λnm 地单色光照明，求：（1）精细系数F 、半强相位宽度ε、精细度F'；（2）干涉条纹地最高级数K 和中央往外数第3亮环地角半径. 解：（1）已知R = 0.90，则其精细系数为360)9.01(9.04)1(422=-⨯=-=R R F 其条纹半强相位宽度为21.036044===F ε 精细度为 8.29360214.32==='F F π（2）由λ02K h =得最高干涉级λhK 20=，并将h = 3mm ，4106-⨯=λmm 代入，得4401010632=⨯⨯=-K 由于第K 级亮环地角半径为hn mn i λ01=（此处公式说明删去）将n 0 = 1，h = 3mm ，n = 1，m = K 0–K = 3代入，得241045.231063--⨯=⨯⨯=i rad5.4一束直径为 2mm 地氦氖激光（8.632=λnm ）自地面射向月球.已知月球离地面地距离为51076.3⨯km ，问在月球上得到地光斑有多大（不计大气地影响）？若把这样地激光束经扩束器扩大到直径为2m 和5m 后再发射，月球上地光斑各有多大？解：设月球上光斑直径为d ，则Drd λ22.12= 将81076.3⨯=r m ，9108.632-⨯=λm ，3102-⨯=D m 代入，得339810290102108.63222.11076.32⨯=⨯⨯⨯⨯⨯⨯=--d m = 290km 若2=D m ，则2902108.63222.11076.3298=⨯⨯⨯⨯⨯=-d m若5=D m ，则1165108.63222.11076.3298=⨯⨯⨯⨯⨯=-d m本题旨在认识衍射反比规律，即对光束限制愈大，衍射场愈弥散.5.12用波长为624nm 地单色光照射一光栅，已知该光栅地缝宽a = 0.012mm ，不透明部分b= 0.029mm ，缝数N = 103条.试求：（1）中央峰地角宽度；（2）中央峰内干涉主极大地数目；（3）谱线地半角宽度.解：（1）中央峰地角宽度为：aλθ22=，将41024.6-⨯=λmm ，a = 0.012mm 代入，得104.0012.01024.6224=⨯⨯=-θrad（2）中央峰内主极大数目为71012.0029.0012.02121212=-+⨯=-+=-=-=ab a a d K n（3）谱线半角宽度为221sin 1cos ⎪⎭⎫⎝⎛-=-==∆d K Nd Nd Nd KKλλθλθλθ52434105.1041.01024.61041.0101024.6---⨯=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛⨯-⨯⨯⨯=rad5.13一光栅地光栅常数d = 4μm ，总宽度W = 10cm ，现有波长为500nm 和500.01nm 地平面波垂直照射到这块光栅上，选定光栅在第2级工作，问这两条谱线分开多大地角度？能否分辨此双线？解：由光栅方程λθK d =sin ，在θ角很小时，有669121051041001.02---⨯=⨯⨯⨯=∆=-=∆d K d K d K λλλθrad 而根据光栅地色分辨本领公式45005100.01R λλ===⨯∆，即需4105⨯=R 地光栅才能将这两条谱线分辨.对题给地光栅dW K KN R ==，将 K = 2，21010-⨯=W m ，6104-⨯=d m 代入，得46210510410102⨯=⨯⨯⨯=--R 恰好可以分辨.5.16 有2N 条平行狭缝，缝宽都是a ，缝间不透光部分地宽度作周期性变化：a ，3a ，a ，3a ，…（见图 5.2），单色平行光正入射到多缝上，求下列各种情形中地夫琅禾费衍射光强分布：（1）遮住偶数缝；（2）遮住奇数缝；（3）全开放.解：因为复杂光栅地强度分布为)()()(220θθθN M I I ⋅=其中)(θM 为衍射因子，)(θN 为干涉因子，λθπαααθsin ,sin )(a M ==λθπβββθsin ,sin sin )(d N N ==在（1）、（2）情况下，d = 6a ，故αβ6=，于是得220)6sin 6sin ()sin ()(ααααθN I I =在（3）情况下，将每两缝看作一个衍射单元，其衍射因子为ββααθ''⋅=sin 2sin sin )(M ，因为αλθπβ2sin )2(=='a ，故αααθ2cos sin 2)(⎪⎭⎫⎝⎛=M其干涉因子为ββθsin sin )(N N =，因为αλθπβ6sin )6(==a ，故习题图5.16ααθ6sin 6sin )(N N =故全开放时，其衍射光强为220)6sin 6sin ()2cos sin (4)(αααααθN I I =5.17 一闪耀光栅刻线数为100条/mm ：用600=λnm 地单色平行光垂直入射到光栅平面，若第2级光谱闪耀，闪耀角应为多大？解：由闪耀光栅地干涉主极大公式 λθK i d =sin cos 2 因为平行光沿光栅平面地法线垂直入射，所以θ=i ，即有λθθK d =sin cos 2将 K = 2代入得，λθ22sin =d ，故)101062(sin 21)2(sin 212411----⨯⨯==d λθ 72345.3'︒≈︒=5.18 一波长589nm 地单色平行光照明一直径为D = 2.6mm 地小圆孔，接收屏距孔1.5m ，问轴线与屏地交点是亮点还是暗点？当孔地直径改变为多大时，该点地光强发生相反地变化.解：小孔露出地波面部分对交点所包含地半波带数为 200()R r n Rr ρλ+=因为是平行光入射，即∞→R ，有 2n r ρλ=将589=λnm 41089.5-⨯=mm ，3.12==Dρmm ，30105.1⨯=r mm 代入，得 2431.3 1.9125.8910 1.510n -==≈⨯⨯⨯n 为偶数，则该交点是一个暗点.若要使它变为亮点，则须n = 1或者n = 3. 当n = 1时，94.0105.11089.53401=⨯⨯⨯==-r λρmm当n = 3时，63.194.0333103=⨯===ρλρr mm其相应小孔地直径为88.1211==ρD mm 及26.3222==ρD mm版权申明本文部分内容，包括文字、图片、以及设计等在网上搜集整理.版权为个人所有This article includes some parts, including text, pictures, and design. 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光在各向同性介质界面的反射和折射-四川大学

δs π
π/2 i1
o
iB iC
π/2 i1 o
iC
π/2 i1
图 3.5-5 相移变化曲线
2. 相位突变 (1) 近于正入射的外反射
已知n1< n2，i1 ≈ 0
rp
=
rs
= n2 − n1 n2 + n1
rp>0，rs<0
·
·
·
n1 n2 图 3.5-6 正入射的相位突变（外反射）
n1 n2
图 3.5-7 正入射无相位突变（内反射）
− n1 + n1
tp
= ts
=
2n1 n2 + n1
思考：怎样理解式中的 “-”与设定的s、p比较。
注意： tp , ts 大于1是可能的。
3.5.2 能流反射率和透射率
四川大学精品课程《光学》
反射光、折射光和入射光间的光强关系
w1
=
I 1σ
cos i1
=
n1 2
ε0 μ0
E12σ
cos
i1
w
' 1
i2 ta
rra
tt'a i1
M O
R ra
①N ②
ta i2 tr'a tra
T
（a）
T
（b）
图 3.5-4 斯托克斯关于反射的处理方法
r 2a + t'ta = a ， rta + r'ta = 0
斯托克斯公式
r2 (i1) + t'(i2 )t(i1) = 1 r(i1) = −r'(i2)
四．反射光的相位变化菲涅耳公式中负号的理解：入射点处E'1和E1间的相位差或称反射光的附加相移

光波及其在各向同性介质界面的反射和折射

2020年2月8日
7
光学教程专题光波及其在各向同性介质界面的反射和折射
菲涅耳公式：反射比与透射比关系：
rp t p 1; rs ts 1
正入射时：
rp

rs

n2 n2
n1 n1
tp

ts

2n1 n2 n1
2020年2月8日
8
光学教程专题光波及其在各向同性介质界面的反射和折射
沿z轴方向传播的一维平面简谐波的波函数：
E(
p, t )

A c os [ (t

z) v
0
]
E hv,T 2 , h / 2 , P h /
k 2 , v
E(
p, t )

A exp
i [Et

P
r0 ]
2020年2月8日
2
E
2020年2月8日
A
exp
i[
(t

z v
)

0
E* Aexp{i[(t
] z
v
)

0
]}
4
光学教程专题光波及其在各向同性介质界面的反射和折射
波函数的复数表达复振幅：
当略去含有时间的指数因子时：
E~

Aexpi[k
r 0
]
称为复振幅。而根据复函数的运算法则：
相位突变对入射波和反射波而言，则因：
rp

E1p ' E1 p

n2 n2
cosi1 cosi1
n1 cosi2 n1 cosi2
rs

5郭永康光的衍射-1

...d ...d ...d ...d

1 2
1
Q
R
P r
1

0
2
S
/ a 1
0 ( r )
0
基尔霍夫衍射公式
1 ~ e 1 ~ E ( P) E (Q) (cos 0 cos )d i r 2
Franhofer diffraction at various form apertures
光栅衍射
grating diffraction
光学仪器的分辨本领
resolving power of optical instruments
Contents 振幅型平面透射光栅
chapter 5
amplitude transmitted grating with array of parallel equidistant slits
E A
B
障碍物
接收屏
衍射分类的几种表述
菲涅耳衍射
1 源和场点均满足傍轴近似但不满足远场近似源和场点或而者之一在有限远非平行光衍射
夫琅禾费衍射
源点和场点均满足远场近似源和场点均在无限远
2
3
平行光衍射
4
光源和接收平面非物像共轭面
光源和接收平面为物像共轭面
CH5-2
惠更斯－菲涅耳原理
光的衍射
本章内容 Contents
Huygens-Fresnel principle
chapter 5
惠更斯 - 菲涅耳原理
单缝的夫琅禾费衍射和矩孔衍射
Fraunhofer diffrraction at rectangular aperture and the slit

第3章光通过各向同性介质及其界面所发生的现象

P58：例3.3 一束右旋圆偏振光正入射至一玻璃表面，试确定反射光的偏振态。解：将右旋圆偏振光的振动分解为x方向的P分量和y 方向的S分量。
Ex Ap cos t , E y As cos(t

Ap As , i1 i2 0, rp n2 n1 rs n2 n1 Ap As
§1 光在各向同性介质界面上的反射和折射
1.1
1.2 1.3 1.4 1.5
菲涅耳反射折射公式
振幅反射(透射)比布儒斯特定律反射光与折射光的偏振态相位跃变(相移) （能流）反射率和透射率
1.6 全反射与隐失波(近场光学) 1.7 受抑全反射(光子隧道效应)
复习第一章几何光学
折射定律：
n1 sin i1 n2 sin i2
一般取 E1s , E1 p 为正，所以反射波和折射波的两个分量的正负号与入射角和两介质的折射率有关。
1.2
振幅反射(透射)比
相位跃变(相移)
1. 外反射（n1 < n2）（取n1 =1.0， n2 =1.5 ）
+
iB
-
P51 从图中可以看出： ① tp>0,ts>0 ② rs<0 ③ iB i1+i2=90° iB
n2 W2 I 2 cos i2 2
0 2 A2 cos i2 0
W1s A1s 2 2 能流反射率：Rs R r 2 rs , p p 2 W1 p A1 p W1s A1s W2 s n2 cos i2 A2 s 2 n2 cos i2 2 能流透射率： Ts ts 2 W1s n1 cos i1 A1s n1 cos i1
n2 n1 rp rs n2 n1 2n1 t p ts n2 n1

物理光学-在各向同性介质界面上反、折射(1.2.1-2)

2 cos θ 1 sin θ 2 2 n1 cos θ 1 = sin(θ 1 + θ 2 ) n1 cos θ 1 + n2 cos θ 2 2 cosθ1 sin θ 2 2n1 cosθ1 = sin(θ1 + θ 2 ) cos(θ1 − θ 2 ) n2 cosθ1 + n1 cosθ 2
2.菲涅耳公式
消去Ers分量
⇒ ts =
[Eis − ( Ets − Eis )]n1 cosθ1 = Ets n2 cosθ 2
Ets 2 n1 cos θ1 2 n1 cos θ1 = = Eis n1 cos θ1 + n2 cos θ 2 n1 cos θ1 + ( n1 sin θ1 sin θ 2 ) cos θ 2 2 sin θ 2 cos θ 1 sin( θ 1 + θ 2 )
消去Etp分量
2E ip n1 cosθ1 = E tp (n 2 cosθ1 + n1 cosθ 2 )
⇒ tp = E
tp
E ip
=
2 n 1 cos θ 1 n 2 cos θ 1 + n 1 cos θ 2
=
2 cosθ1 sinθ 2 sin(θ1 + θ 2 ) cos(θ1 − θ 2 )
H is + H rs = H ts
n1 ( E ip + E rp ) = E tp n2
1 1 E ip + E µ 1V1 µ 1V1
rp
=
1 E µ 1V 2
tp
n1 (Eip + Erp ) cosθ2 n2
Erp (n 2 cosθ1 + n1 cosθ2 ) = Eip (n 2 cosθ1 − n1 cosθ2 )

光学郭永康高等教育出版社期末考试试卷A 四川大学本科生专用

第４页教务处编号
一．1.D 2.A 3.B 4.D 二． 1. 2π (n −1) e / λ 4 103 2. 3. 4. 5. 2d / λ
5.D,
6.B,
7.D,
8.D,
9.C
2分 2分 3 分
225 3 分
２．
用波长为λ的单色光垂直照射如图所示的牛顿环装置，观察从空气膜上下表面反射的光形成的牛顿环．若使平凸透镜慢慢地垂直向上移动，从透镜顶点与平面玻璃接触到两者距离为 d 的移动过程中，移过视场中某固定观察点的条纹数目等于_______________．（3 分） 3．
λ
一平凸透镜，凸面朝下放在一平玻璃板上．透镜刚好与玻璃板接触．波长分别为
四川大学期末考试试题
（2004－2005 学年第一学期（秋季））
课程号：课序号：课程名称：光学任课教师：王磊成绩：适用专业年级：2003 级物理类学生人数：78 印题份数：85 学号：姓名：一．填空题(27 分)。 1．用白光光源进行双缝实验，若用一个纯红色的滤光片遮盖一条缝，用一个纯蓝色的滤光片遮盖另一条缝，则 (A) 干涉条纹的宽度将发生改变． (B) 产生红光和蓝光的两套彩色干涉条纹． (C) 干涉条纹的亮度将发生改变． (D) 不产生干涉条纹．［］这条光路的光程改变了 (A) 2 ( n－ 1 ) d． (B) 2nd． (C) 2 ( n－ 1 ) d+λ / 2． (D) nd． (E) ( n－ 1 ) d．［］ 3．在夫琅禾费单缝衍射实验中，对于给定的入射单色光，当缝宽度变小时，除中央亮纹的中心位置不变外，各级衍射条纹 (A) 对应的衍射角变小． (B) 对应的衍射角变大． (C) 对应的衍射角也不变． (D) 光强也不变．［］４．在如图所示的单缝的夫琅禾费衍射实验中，将 x 单缝Ｋ沿垂直于光的入射方向(沿图中的 x 方向)稍微平移，则 S (A) 衍射条纹移动，条纹宽度不变. L1 (B) 衍射条纹移动，条纹宽度变动. (C) 衍射条纹中心不动，条纹变宽. K L2 E (D) 衍射条纹不动，条纹宽度不变. (E) 衍射条纹中心不动，条纹变窄．［］

光波在各向同性介质界面的反射和折射

2n1 cos1 n1 cos1 n2 cos2
tp
E0tp E0ip
2cos1 sin 2 sin(1 1) cos(1 2)
2n1 cos1 n2 cos1 n1 cos2
已知界面两侧的
反射系
折射率n1、n2和入射角θ1，就可
由折射定律确定
数
折射角θ2；
由菲涅耳公式求
折射
出反射系数和透射系数。
7/23/2020
12
2.反射光与入射光的相位关系
反射光与入射光的相位关系较复杂。 1)反射光与入射光中s,p分量的相位关系*
sin(1 2 ) sin(1 2 )
n1 cos1 n2 cos2 n1 cos1 n2 cos2
rp
E0rp E0ip
tan(1 2 ) tan(1 2 )
n2 cos1 n1 cos2 n2 cos1 n1 cos2
ts
E0ts E0is
2 cos1 sin 2 sin(1 2)
系数
反射、透射系数
与入射角的关系
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5
反射系数、透射系数随入射角变化曲线
T 1-24
(a)光由光疏介质射向光密介质
7/23/2020
(b)光由光密介质射向光疏介质
6
1.2.3 反射率和透射率
前提：假设在界面反射、折射过程中无吸收、散射等能量损失。
入射光的能量在界面上重新分配，总能量保持不变。
ki sini kr sinr , ki sini kt sint
n1 sini n1 sinr , n1 sini n2 sint
T 1-21
反射定律
折射定律
描述光在介质面上的传播方向

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光学（郭永康著）课后答案下载光学（郭永康著）课后答案下载近几十年来光学更加迅猛地发展，开始进入了一个新的时期，学科进展成为现代物理学与现代科学和技术前沿的重要组成部分。

最重要的成就是证实并完善了爱因斯坦于1916年预言过的原子和分子的受激辐射的理论，并创造了许多具体产生受激辐射的技术。

爱因斯坦研究辐射时指出，有自发辐射和受激辐射两种。

光源的发射一般都属自发辐射，其中受激辐射概率小到可忽略不计。

但受激辐射具有产生同方向、同位相、同频率和同偏振辐射的性质。

在一定条件下，如果能使受激辐射继续去激发其他粒子，造成连锁反应，雪崩似地获得放大效果，最后给出单色性的辐射，即所谓的激光。

第一个实现这种量子放大的辐射的是1954年以C.汤斯完成的微波激射器。

随后在1960年T.梅曼用红宝石制成第一台可见光的激光器;同年制成氦氖激光器;1962年产生了半导体激光器;1963年产生可调谐染料激光器。

近几十年来制成的各种激光器已覆盖由X射线、紫外、可见、红外及至微波的整个波段。

由于激光具有极好的单色性、高亮度和良好的方向性，所以自激光器发明以来，激光科学与激光技术得到了迅速发展和广泛应用，引起了整个科学技术的重大变化。

[1] [2]另一个重要的现代光学分支是由成像光学、全息术和光学信息处理组成的。

这一分支可追溯到1873年E.阿贝提出的显微镜成像理论和1906年A.波特为之完成的实验验证;1935年F.泽尔尼克提出位相反衬观察法，而由蔡司(Zeiss)工厂制成相衬显微镜，为此他于1953年获得诺贝尔物理学奖;1948年D.伽柏提出的现代全息照相术前身的波阵面再现原理，为此，伽柏于1971年获得诺贝尔物理学奖。

[1] [2]20世纪50年代开始把数学、电子技术和通信理论与光学结合起来，给光学引入了频谱、空间滤波、载波、线性变换及相关运算等概念，更新了经典成像光学，形成了傅里叶光学。

再加上由于激光所提供的相干光和由E.利思及J.阿帕特内克斯改进了的波阵面再现——全息术，近几十年来形成了一个新的学科领域——光学信息处理。

光通过各向同性介质及其界面所发生的现象课件

全反射
当光从折射率较小的介质射入折射率较大的介质时，若入射角大于临界角，光会发生全反射现象。
光的散射与吸收
光的散射
吸收光谱
光在各向同性介质中传播时，由于微小颗粒或分子的存在，使得光线方向发生改变，形成散射现象。
不同物质对光的吸收具有选择性，通过分析物质对不同波长光的吸收情况，可以得到该物质的吸收光谱。
当光遇到障碍物或通过小孔时，光波会绕过障碍物或小孔边缘，产生衍射现象，形成明暗相间的衍射条纹。
THANKS
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光的速度
光在各向同性介质中的传播速度与介质折射率有关，折射率越大，光速越小。
光的偏振
在各向同性介质中，自然光经过反射、折射后仍为自然光，不发生偏振现象。
光的折射与反射
折射定律
当光从一种介质进入另一种介质时，入射角与折射角遵循斯涅尔
定律。
反射定律
光在各向同性介质的界面上发生反射时，反射光线与入射光线、法线在同一平面上，且反射角等于入射角。
全反射
当光从一个折射率较小的介质射入折射率较大的介质时，如果入射角大于临界角，光将被完全反射回原介质，不进入折射率较大的介质。
临界角
当光射到界面时，入射角等于临界角的光线会发生全反射。
光的干涉与衍射现象
光的干涉
当两束或多束相干光波相遇时，它们会相互叠加，形成明暗相间的干涉条纹。
光的衍射
光的全反射
01
当光从一个折射率较小的介质射入折射率较大的介质时，如果入射角大于临界角，光将会被完全反射回原介质，不进入新介质。
02
全反射现象在光学、光纤通信等领域有广泛应用，如光纤通信就是利用光的全反射原理传递信息的。

第3章光通过各向同性介质及其界面所发生的现象-PPT文档资料

复习
第一章几何光学
折射定律： n1sini1n2sini2
反射定律： i1 i1 '
光是电磁波！
E
第二章光波场的描述均匀介质中： 0rE 0rH
E E e x p [ i(t kr)]
H
传播方向
v,S
问题：单色平行光入射到无限大平面的交界处，折射光和反射光的状态？
rp

tan(i1 tan(i1
i2) i2)
0,
R p 0,
n1
iB
n2
i2
rs
sin(i1i2)0.384, sin(i1i2)
Rs rs2 15%,
R12(Rs Rp)7.5%
透射光的偏振度 P8%
对于一般的光学玻璃，反射光强只占入射光强的 7.5%，大部分光发生透射。靠自然光在一块玻璃片上的反射来获得偏振光，强度太弱。
由图知入射波和反射波的电矢量E, E方向几乎相同。
无相位跃变（半波损失）
特例：掠射（入射角接近90º） P
外反射（n1 < n2）：
rs
E1s E1s
sin(i1i2) sin(i1i2)
S
rp
E1p E1p
tan(i1 i2) tan(i1 i2)
S
i1

o
x
（1）S分量的振幅反射比：
r sE E 1 1 s sn n 1 1c c o o s sii1 1 n n 2 2c c o o s sii2 2 s siin n ( (ii1 2 ii2 1 ) )
（2）P分量的振幅反射比：
rpE E 1 1 p pn n 2 2c co os sii1 1 n n 1 1c co os sii2 2tta an n( (ii1 1 ii2 2) )

光学教程答案郭永康

1.4 在充满水的容器底部放一平面反射镜，人在水面上正视镜子看自己的像。

若眼睛高出水面h 1=5.00cm ，水深h 2=8.00cm ，求眼睛的像和眼睛相距多远？像的大小如何？设水的折射率n =1.33。

解：如图，人见水中镜离自己的距离为nh h h h 2121'+=+ 所以眼睛的像和眼睛的距离为)(03.22)33.100.800.5(2)(221cm n h h =+=+1.8 一个顶角为60º之冕玻璃棱镜，对钠黄光的折射率为1.62。

已知光线在棱镜第一面上的入射角i 1=70º，求：（1）在第一面上的偏向角；（2）在第二面上的偏向角；（3）总的偏向角。

解：由图可知'2835)70sin 62.11(sin )sin 1(sin 001112===--i n i00012'603528'2432'i i α=-=-=110021'sin (sin ')sin (1.62sin 2432')4227'i n i --===A习题图1.8习题图1.4因此，在第一、第二面上的偏向角分别为011202213432'''1755'i i i i δδ=-==-=总偏向角为0125217'δδδ=+=1.11 一根长玻璃棒的折射率为 1.6350，将它的左端研磨并抛光成半径为2.50cm 的凸球面。

在空气中有一小物体位于光轴上距球面顶点9.0cm 处。

求：（1）球面的物方焦距和像方焦距；（2）光焦度；（3）像距；（4）横向放大率；（5）用作图法求像。

解：已知1,' 1.6350, 2.50,9.0n n r cm s cm ====- （1） 2.503.94' 1.63501n f r n n =-=-=---（㎝） ' 1.6350 2.50' 6.44' 1.63501n f r n n ⨯===--（㎝）（2）2' 1.635025.4(D)' 6.4410n f -Φ===⨯ （3）由'''n n n n s s r --=得 ' 1.653011''/() 1.6530/()11.402.509.0n n n s n r s --=+=+=-（㎝）（4）由'11.400.777' 1.6350(9.0)ns n s β===-⨯-,是一倒立的缩小的实像。

新版太原科技大学电子信息考研经验考研参考书考研真题

在很多年之前我从来不认为学习是一件多么重要的事情，那个时候我混迹于人群之中，跟大多数的人一样，做着这个时代青少年该做的事情，一切都井井有条，只不过，我不知做这些是为了什么，只因大家都这样做，所以我只是随众而已，虽然考上了一个不错的大学，但，我的人生目标一直以来都比较混乱。

但是后来，对世界有了进一步了解之后，我忽而发现，自己真的不过是这浩渺宇宙中的苍茫一粟，而我自身的存在可能根本不能由我自己来把握。

认识到个体的渺小之后，忽然有了争夺自己命运主导权的想法。

所以走到这个阶段，我选择了考研，考研只不过是万千道路中的一条。

不过我认为这是一条比较稳妥且便捷的道路。

而事到如今，我觉得我的选择是正确的，时隔一年之久，我终于涅槃重生得到了自己心仪院校抛来的橄榄枝。

自此之后也算是有了自己的方向，终于不再浑浑噩噩，不再在时代的浪潮中随波逐流。

而这一年的时间对于像我这样一个懒惰、闲散的人来讲实在是太漫长、太难熬了。

这期间我甚至想过不如放弃吧，得过且过又怎样呢，还不是一样活着。

可是最终，我内心对于自身价值探索的念头还是占了上峰。

我庆幸自己居然会有这样的觉悟，真是不枉我活了二十多个春秋。

在此写下我这一年来的心酸泪水供大家闲来翻阅，当然最重要的是，干货满满，包括备考经验，复习方法，复习资料，面试经验等等。

所以篇幅会比较长，还望大家耐心读完，结尾处会附上我的学习资料供大家下载，希望会对各位有所帮助，也不枉我码了这么多字吧。

太原科技大学电子信息的初试科目为：（101）思想政治理论(204)英语二(302)数学二(815)光学参考书目为：《光学》，郭永康主编，高等教育出版社；《新概念物理教程光学》，赵凯华主编，高等教育出版社。

先说说英语复习心得一.词汇词汇的复习流程其实都比较熟悉了，就是反复记忆。

考研要求掌握5500的词汇量，这是一个比较大的工，我建议考研词汇复习的参考书至少要有两本，一本是比较流行的按乱序编排的书，另一本是按考试出现频率编排的书，也就是所谓的分级词汇或分频词汇，我使用的是木糖的单词和真题，很精练，适合后期重点巩固使用，工作量也不是很大。

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