热工与流力(蒋祖星版)第2章 流体静力学基础
流体力学第2章资料
pB
pa
油h1
水h2
4F
d 2
105 7840 0.5 9800 0.3 5788 4
0.42
1.53105
(N / m2)
第五节 压力的单位和压力的测量方法
一、 压力的单位
1. 应力单位－－ Pa(=N/m2)， MPa， kgf/cm2
作用在流体上的力 流体的静压力及其特性 流体的平衡微分方程式 重力场中流体静力学基本方程 压力的单位和压力的测量方法 流体的相对平衡 静止流体作用力
第一节 作用在流体上的力
作用于流体上的力按作用方式可分为表面力和质量 力两类。 一、 表面力
表面力指作用在所研究的流体表面的力。它是由所研 究流体的表面与相接触的物体的相互作用而产生的。 单位是N/m2（Pa） 。
Xdx Ydy Zdz p dx p dy p dz
x y z
dp=ρ(Xdx+Ydy+Zdz)
流体静平衡方程 式，也称压力差 公式
二、等压面
在平衡流体中，压力相等的各点所组成的面称为等 压面。
在等压面上dp=0。因流体密度ρ≠0，可得等压面微分 方程：
Xdx+Ydy+Zdz=0
(2-4)
第四节 重力场中流体静力学基本方程
在重力场中：X=0, Y=0, Z=-g
dp=ρ(Xdx+Ydy+Zdz)
dp gdz dz
dz dp 0
对于不可压缩流体，γ=常数。
z p c
z1
p1
z2
p2
c
流体静力学基 本方程式
z
p
c＝z0
p0
热工与流体力学基础第二版知识点
热工与流体力学基础第二版知识点《热工与流体力学基础》第二版是一本涵盖热工学和流体力学基础知识的教材。
下面是该教材的主要知识点总结。
第一章：热力学基础1.热力学基本概念：系统、过程、状态、平衡等。
2.热力学第一定律：能量守恒原理，包括内能、功和热量的转化。
3.理想气体的状态方程和理想气体的内能、焓、比热容等基本性质。
4.热力学第二定律：热量无法自流体温度较低的物体传递到温度较高的物体，熵增原理。
5.热力学过程：等温过程、绝热过程、等焓过程、等熵过程等。
第二章：热力学第二定律1.热力学第二定律的表述：克劳修斯表述、开尔文表述、普朗克表述等。
2.热力学可逆性：可逆过程和不可逆过程的区别。
3.温度原理：第二定律的另一个表述。
4.卡诺循环：理想热机的最高效率，热量机和制冷机的理论效率等。
5.热力学状态函数：焓、熵等。
第三章：气体物性1.理想气体状态方程：理想气体的状态方程、气体的通用状态方程等。
2.实际气体的物性：气体的压缩因子、物态方程等。
3.混合气体：混合气体的压力、物态方程等。
4.湿空气的物性：湿空气的物态方程，空气的相对湿度等。
第四章：热力学循环1.热力学循环的基本概念：容器、工质、制冷剂等。
2.理想循环：卡诺循环、斯特林循环、布雷顿循环等。
3. 实际循环：由理想循环引出的实际循环，如Otto循环、Diesel 循环等。
4.循环效率：循环效率的计算和提高方法等。
第五章：流体力学基础1.流体力学的基本概念：流体、运动、静压力、动压力等。
2.流体的物理性质：密度、体积模量、表面张力等。
3. 流体静力学：流体的静力学平衡方程、静压力、Pascal定律等。
4.流体流动的描述：速度场、流线、流管、速度势等。
第六章：定常流动1.流体的连续性方程：质量守恒定律。
2.流体的动量方程：动量守恒定律，流体的动力学压强等。
3. 流体的能量方程：能量守恒定律，Bernoulli方程等。
4.流动的稳定性：雷诺数、层流和湍流等。
热工与流体力学基础第二版知识点
热工与流体力学基础第二版知识点热工与流体力学是工程中的重要学科，涉及热力学、传热学和流体力学等内容。
下面将介绍《热工与流体力学基础第二版》中一些重要的知识点。
第一章：热力学基础本章介绍了热力学的基本概念和基本定律。
热力学是研究热和功之间相互转化关系的学科。
其中包括热力学系统、状态方程、热力学过程等内容。
第二章：气体的热力学性质本章主要介绍了理想气体和真实气体的性质。
理想气体的状态方程为PV=RT，其中P为气体压强，V为气体体积，R为气体常数，T为气体温度。
真实气体的性质受到压力、温度和物质的影响。
第三章：热力学第一定律热力学第一定律是能量守恒定律，它表明能量可以从一种形式转化为另一种形式，但总能量保持不变。
热力学第一定律还可以用来分析各种热力学过程中的能量转化和能量平衡。
第四章：理想气体的热力学过程本章介绍了理想气体在不同热力学过程中的性质和特点。
其中包括等温过程、等容过程、等压过程和绝热过程。
这些过程在工程中具有重要的应用价值。
第五章：气体混合与湿空气本章介绍了气体混合和湿空气的热力学性质。
气体混合是指两种或多种气体按一定的比例混合在一起的过程。
湿空气是指空气中含有一定的水蒸气。
湿空气的热力学性质对于气候和环境工程有着重要的影响。
第六章：热力学第二定律热力学第二定律是热力学的基本定律之一，它规定了一个孤立系统的熵永远不会减少。
熵是一个表示系统无序程度的物理量，它可以用来描述热力学过程的方向性。
第七章：传热学基础传热学是研究热量从一个物体传递到另一个物体的学科。
本章介绍了传热的基本概念和热传导、对流传热、辐射传热的基本原理。
第八章：传热过程与换热器本章介绍了传热过程和换热器的基本原理和应用。
传热过程包括散热、传热和吸热。
换热器是一种用于实现热能转移的设备，广泛应用于工业生产和能源利用。
第九章：流体力学基础流体力学是研究流体运动规律的学科。
本章介绍了流体的基本性质和运动方程。
流体的性质包括密度、压力、粘度和表面张力等。
第2章 流体静力学
第2章流体静力学第2章流体静力学第二章静水力学流体静力学主要研究流体在静止状态下的平衡规律及其工程应用。
由于静止状态下流体之间及流体与物面之间的作用是通过静压力的形式来表现的。
所以，本章的中心问题是研究静止状态下静压力的分布规律，进而确定静止流体作用物面上的总压力，用以解决工程实际问题。
静水力学中的静止是指流体粒子之间没有相对运动的状态。
因此，流体静止包括以下两种情况：所谓的绝对静止，即流体作为一个整体与地球没有相对运动；流体作为一个整体对地球有相对运动，但流体粒子之间没有相对运动。
流体静止时，流体质点之间没有相对运动，所以粘滞性在静止流体中显现不出来。
因此，本章所得到的流体平衡规律对理想流体和实际流体均适用。
§2-1静水压力及其特性一、静压力在静止的流体中，没有剪切应力。
因此，流体中的表面力是沿受力表面法向的正压力或法向力。
设在作用微元面积△a上的法向力为△p，则极限δp（2－1）δa?0δa就是流体单位面积上所受到的垂直于该表面的力，即物理学中的压强，称为流体静压力，简称压力，用p表示。
其单位为n/m2，称为帕斯卡，简称帕（pa）。
作用在某一面积上的静压力的合力称为总压力，以p表示，其单位为牛顿（n）。
常用的压力单位有：PA、bar、ATM、mmHg和mh2o。
换算关系为1bar=1×105pa；1atm=1.01325×105pa；1atm=760mmhg；1atm=10.34mh2o；1mmhg=133.28pa；1mh2o=9800pa。
可以看出，静压单位非常小，所以工程实践中常用的单位是kPa（103pa）或MPa（106pa）。
p=lim二、静压力的两个重要特性其中一个特点是：静压遵循作用面内部法线的方向，即它垂直指向作用面。
证明：一方面，流体静止时只有法向力，没有切向力，静压力只能沿法线方向；另一方面，流体不能承受拉力，只能承受压力。
所以，静压力唯一可能的方向就是内法线方向。
流体力学 第2章 静力学
作用在为微元四面体上的力有：
2.1.2 表面力
1 Pz p z dAz p z dxdy 2
P n = pn dA n
Pn在x、y、z轴方向的投影分别为Pncos(n，x)、 Pncos(n，y)、Pncos(n，z)。 2）质量力 作用在微元四面体上的质量力只有重力，它在 各坐标轴方向的分量为Fx、Fy、Fz。设流体的 密度为ρ，则：
2.1.2 表面力
流体静压强的特征 流体静压强没有方向性，是一个标量。静止流体中 任意点的静压强值仅由该点的坐标位置决定，而与 该点静压力的作用方向无关。 证明 如图2.2所示，在静止流 体中的点M(x,y,z)处取 一微元四面体，其边长 分别为dx、dy、dz，斜 面的的外法线方向的
单位矢量为n,
2.1.2 表面力
解释
1）因为流体不能抵抗拉力，所以除液体自由表 面处的微弱表面张力外，在流体内部是不存 在拉力或张力的。
2）由于流体不表现出粘性，在静止流体内部也 就不存在切向摩擦力。 流体静压力是一个有大小、方向、合力作用 点的矢量，它的大小和方向都与受压面密切 相关。
2.1.2 表面力
当微元四面体的边长趋于零时，Px、Py、Pz、Pn就是 作用在 M 点各个方向的压强。因此，上式表明流体 中某一点任意方向的静压强是相等的，是位置坐标的 连续函数，即P = P(x,y,z)。
2.2 流体的平衡微分方程及其积分
2.2.1 欧拉平衡微分方程
如图2.3所示，在平 衡流体中任取一个微 元六面体 abdcc´d´b´a´，其边 长分别为dx、dy、dz， 形心点为M(x,y,z)， 该点压强为p(x,y,z)，
化简得
p dxdydz Xdxdydz 0 x
流体静力学基础
FA
§2.2 流体静压力及其特性
设流体的密度ρ为恒量 上端压力 重力
FC = pC∆S
G = (h∆S)ρg
下端压力 F = pD∆S D
F C
pC ∆S
C
Gh
pD
D
pD∆S − pC∆S − h∆Sρg = 0
pD − pC = ρ gh
p
h
真空度： pa − p
( p < pa )
§2.2 流体静压力及其特性
4. 静止流体内压强公式的物理意义
液体中A点的压强： ：
p = pa + ρg(H − z)
p pa +z = +H ρg ρg
ρ为液体的密度 pa为环境压强
pa + H = 恒量 ρg
p + z = 恒量 ρg
§2.2 流体静压力及其特性
A S
B
∆F p = lim S ∆S→0 ∆
F
S B
流体单位面积上所受到 的垂直于该平面的力， 的垂直于该平面的力，即 流体在单位面积上所受的 内法向力。 内法向力。
∆F
S
∆S
B
6
§2.2 流体静压力及其特性
2、静止流体内的压强特性 静止流体内的压强特性
由于静止，切向力为零
A S
F cosθ = 0
1atm＝1.013×105 Pa ＝ ×
§2.2 流体静压力及其特性
作用力
作用力 = 压力 x 面积
面积
压力
压力 = 作用力 ÷ 面积
9
§2.2 流体静压力及其特性
3. 静止流体内的压强分布
(2)第二章 流体静力学
10:15
§2.4 液体的相对平衡
一、等加速水平运动容器中液体的相对平衡
容器以等加速度a 容器以等加速度a向右作水平直线运动
10:15
§2.4 液体的相对平衡
一、等加速水平运动容器中液体的相对平衡
容器以等加速度a 容器以等加速度a向右作水平直线运动
z
h a m α f g
zs z
a o p α
0
y p- ∂p/∂x•dx/2 dy b o
f,p,ρ
a dx y z c dz
p+ ∂p/∂x•dx/2
上式即为流体平衡微分方程(欧拉平衡微分方程) 上式即为流体平衡微分方程(欧拉平衡微分方程) 流体平衡微分方程 z
x
y
物理意义： 物理意义： 在静止流体中，单位质量流体上的质量力与静压强的合力相平衡。 在静止流体中，单位质量流体上的质量力与静压强的合力相平衡。 适用范围： 适用范围： 所有静止流体或相对静止的流体。 所有静止流体或相对静止的流体。
h
h pa
缺点： 缺点：只能测量较小的压强
10:15
2）U形管测压计
pa
p1 = p + ρgh 1
p2 = pa + ρ2 gh2
h2
ρ
p
A
h1
1 ρ2
2
⇓
p1 = p2
p = pa + ρ2 gh2 − ρgh 1 pe = ρ2 gh2 − ρgh 1
优点： 优点：可以测量较大的压强
10:15
10:15
五、测压计
1、液柱式测压计
1）测压管
测压管是一根直径均匀的玻璃管， 测压管是一根直径均匀的玻璃管，直接连在需要测量压强的 容器上，以流体静力学基本方程式为理论依据。 容器上，以流体静力学基本方程式为理论依据。 表压 真空 优点： 优点：结构简单
第二章流体静力学流体力学
Pn Pn
cos(n, cos(n,
x) y)
Fx Fy
0 0
（2—2）
Pz
Pn
cos(n,
z)
Fz
0
x方向受力分析:表面力：
Px
px
1 dydz 2
Pn
cos(n, x)
pn
1 dydz 2
（2—3）
n为斜面ABC的法线方向质量力： Fx X dxdydz / 6 （2-4）
对压强的负值时，如（图2—10）。
真空值 p pa pabs ( pabs pa )
h 真空高度 v
pv
pa pabs
( pabs pa ) （2—20）
（2—18）
pabs hv pa
图2—10真空高度
hv
pa
pabs
g
pv
g
（2—19）
（二）压强的单位及其换算
1.国际单位制：国际单位制中压强的单位主要有pa（或 atm）、Pa（或N/m2）、Kpa（或kN/m2）、Mpa等。
（
, , p p p
x y z
）等于该方向上单位体积内的质量力的分
量 （ X 、Y 、Z ）。
二、平衡微分方程的全微分式
为对式(2—9)进行积分，将各分式分别乘以 dx、dy 、dz
然后相加，得（2-10）
p dx p dy p dz (Xdx Ydy Zdz)
x y z
压强p p(x, y, z)是坐标的连续函数，由全微分定理，
体的交界面等。
第三节 重力场中流体静压强的分布规律
一、液体静力学的基本方程 1.基本方程的两种表达式 在同一种均质的静止液体中，
任意点的静压强，与其淹没深度 成正比，与液体的重度成正比， 且任一点的静压强的变化，将等 值地传递到液体的其它各点
《流体力学》第二章流体静力学
y
p x p y p z pn
C x
pz
f
↑
z
表 面 力 质 量 力
1 d yd z 2 1 Py p y d zd x 2 1 P p d yd x z z 2 P n pn d A P x px
A
P y P n
P x
dz
→
o dy dx
B
→ x
↑
1 Fx dxdydz X 6 1 Fy dxdydz Y 6 1 Fz dxdydz Z 6
2.2 流体平衡微分方程 相对静止的质量力包 三、等压面 括惯性力！ 液体压强相等的各点组成的平面或曲面 在等压面上处处 dp 0 等压面是等 高平行平面
dp dy dz ) f x dx ( f xydx dy ff dzf z 0 yz
f (0 ,0 gf) , f ) (dx, dy, dz ) 0 f ds (, f , 两种不相混合平衡液体交界面为等压面 x y z
2.3 重力场中的平衡流体 §2-3 重力场中的平衡流体 (均质不可压缩重力流体) 一、在重力作用下静止液体的压强分布 1. 静力学基本方程
f x 0, f y 0, f z g
压强差公式为
z 轴垂直向上
p z C g
dp ( fgdz dp x dx f y dy f z dz )
ds (dx, dy, dz )
dp ( f x dx f y dy f z dz )
压强差公式
欧拉平衡方程式综合形式
2.2 流体平衡微分方程
二、质量力的势函数
压强差公式 表明：在静止流体中，空间点的坐标增量为
《流体力学》 第2章 流体静力学
对于不可压缩流体，压强差公式可写为
d
p
fxdx
f ydy
f z dz
x
dx
y
dy
z
dz
流体整体相对地球有相对运动，但流体各质点之间没有相对运 动——相对静止
匀速直线运动 匀加速直线运动 匀角速度旋转
过程装备与控制工程教研室
3
第2章 流体静力学
平衡状态
流体处于平衡状态时，流层之间以及流体与固体之间 没有相对运动，没有切向应力，流体不呈现粘性。
流体静力学得出的结论对理想流体和粘性流体都使用。
第2章 流体静力学
第2章
流体静力学
过程装备与控制工程教研室
1
第2章 流体静力学
流体静力学研究流体处于平衡状态时各种物理量 的分布规律
平衡条件 压强分布 流体与固体之间的相互作用
过程装备与控制工程教研室
2
第2章 流体静力学
平衡状态
流体整体对于地球没有相对运动——绝对静止 宏观质点间无相对运动——相对平衡
rrr nxi ny j nzk
过程装备与控制工程教研室
14
第2章 流体静力学
质量力
rr F f V
r rrr f fxi fy j fzk
V 1 x y z
6
r
F
rrr fxi fy j fzk
1 6
x
y
z
px py pz pn p
p p( x, y, z)
过程装备与控制工程教研室
流体性质和流体静力学基础
本章的重点是流体的主要力学性质和流体静力学基本方程， 通过学习应达到以下要求： 理解流体的概念和基本特性，了解流体连续性假定。 掌握流体的主要力学性质，了解表面力和质量力的概念。 理解流体静压力的基本概念和基本特性。 掌握流体静力学基本方程，理解连通器与等压面的概念和特性，能熟练运用流体静力学基本方程对简单的实际工程问题进行分析和计算。
解题步骤：
① 选择正确的等压面。选择等压面是解决问题的关键， 根据等压面的条件，选择包含已知条件和未知量的符合 条件的水平面为等压面，一般选在两种液体的分界面或 气液分界面上。 ② 根据具体情况，列出每个等压面的压力表达式，从而 把等压面压力与已知点压力、未知点压力联系起来。 ③ 令等压面压力相等，得到求解未知点压力的方程式。 ④ 解此方程计算未知压力。注意单位的换算。
U形管压差计
（3）倾斜式微压计
在测定较小压力（或压差）时，为了提高测量精度， 可以采用斜式微压计，如图8-14所示。微压计一般用于测 量气体压力，测量时容器A要与被测点处相连，测压管B 与水平方向夹角为。 改变倾角或测量介质密度，可以提高测量精度
例8-5 对于压力较高的密封容器，为了增加量程，可以采用复式水银压差计，如图8-15所示。已知测压管中各液面的相对高度为h121.3m，h340.8m，h541.7m。压差计内的指示液为水银，其密度为13600kg/m3。试求容器水面上的表压力。水的密度为1000 kg/m3。
流体性质和流体静力学基础
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学习导引
本章主要内容分为两大部分：第一部分阐述了流体的力学定义及流体的基本特性，引入了流体连续性假定，分析了流体的主要力学性质，最后简单介绍了作用于流体上的力；第二部分主要分析了流体处于静止状态时，其内部压力的分布规律及特性，进而推导出了流体静力学基本方程，并举例分析了流体静力学基本方程的工程应用。
流力 第二章-
等压面可以用p(x,y,z)＝常数来表示。 dp=0
几点说明 对不同的等压面，其常数值是不同的 流体中任意一点只能有一个等压面通过。
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欧拉平衡微分方程的积分
fx
1
p x
0
fy
1
p y
0
fz
相垂直，与作用面的切线方向成α角
则存在
切向压强pt 法向压强pn
与假设静止流体相矛盾
流体要流动
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2. px py pz pn
取一微元四面体的流体微团ABCD，边长分别为dx，dy和dz
由于流体处于平衡状态，故作用在其上的一切力在任意 轴上投影的总和等于零。
Fx 0 Fy 0
z1
p1
g
z2
p2
g
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p/ g
单位重量流体的压力势能
Z
p0
h p/g
p
z
O
Y
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3. 几何意义
z p c
g
在重力作用下静止流体中各点的静水头都是相等的。
单位重量流体具有的能量用液柱高度来表示称为水头。
z
单位重量流体的位置水头
p/ g 单位重量流体的压强水头
px py pz pn
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第二节 流体平衡微分方程
静压强是空间坐标的连续函数
pf(x,y,z)
求静压强分布规律
研究平衡状态的一般情况 推导平衡微分方程式
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图2-3
平衡流体中的微小四面体
第二章 流体静力学基础
图2-4
承压面上流体静压力的方向
第二节 流体静力学基本方程 一、流体静力学基本方程式
第二章 流体静力学基础
图2-5
静止液体内部微小液柱的受力分析
第二章 流体静力学基础
第二章 流体静力学基础
第二章 流体静力学基础
三、静力学基本方程的应用 (1)连通器的原理 底部相互连通的两个或几个容器称为连通器。 (2)帕斯卡定律 在平衡液体中，其液面或任意一点的压力和压力 变化将均匀地传到液体内部的每一点上去，而且其值不变。 【思考与练习题】
第二章 流体静力学基础
图2-19
题2-3图
第二章 流体静力学基础
第二章 流体静力学基础
1.测压管 测压管是一根内径不小于5mm（避免出现毛细管现象）的细长玻 璃管或U形玻璃管，其一端与大气相通，另一端通入被测点，如图
2⁃11所示。
第二章 流体静力学基础
图2-11 测压管 a)直管 b)、c)U形管
第二章 流体静力学基础
2.压差计
图2-12 压差计 a)空气压差计 b)水银压差计
第二章 流体静力学基础
图2-8
等压面的概念
第二章 流体静力学基础
第三节 流体静力学基本方程的应用 一、连通器内液体的平衡规律
图2-9
连通器示意图
第二章 流体静力学基础
第二章 流体静力学基础
图2-10 连通器内的液体平衡
二、液柱式测压计 根据连通器内液体平衡规律，下面讨论几种流体静压力的测量方 法。
第二章 流体静力学基础
图2-17 玻璃管式锅炉水位计 1—汽旋塞 2—玻璃管 3—防护罩 4—水旋塞 5—放水旋塞 6—锅筒
第二章 流体静力学基础
案例2：弹簧管式压力表 流体压力的测量除了本章所介绍的各种液柱式测压仪表外，还有 弹性式、负荷式、电测式和波纹管式等多种形式。
【本章小结】 一、流体静力学基本方程 静力学基本方程说明了静止流体内某点的压力为自由液面上的压 力p0与液柱高度产生的压力ρgh两项之和。静止液体内的压力沿深 度按线性规律分布。 二、静力学基本方程的意义
第二章 流体静力学基础
所以，在静止状态下，静压力的唯一可能方向是垂直并且指向受 压面，也就是说，静压力只能是垂直压力。流体这一特性明确了 流体静压力的方向要素。
图2-2 流体静压力的方向
第二章 流体静力学基础
2.静止流体内部任意点处的流体静压力在各个方向上是相等的 设在平衡流体内分割出一块无限小的四面体O′DBC（见图2⁃3）， 斜面DBC的法线方向为n。为简单起见，让四面体的三个棱边与坐
上某点k处所受的静压力为p，现讨论该静压力p的方向。在p的方 向未定之前，暂且认为在点k处p与作用面并不垂直，而与切线方 向成角度α，如图2⁃2b所示。这样就可将压力p分解为两个作用力， 一个是垂直于k点表面的pn，一个是平行于k点表面的pτ。如果存在 pτ，势必使相邻流体受到剪切力。由流体的物理性质可知，流体在 剪切力作用下必将产生很大的变形（流动），使静止状态遭到破 坏。要保持静止状态，必须使pτ=0，所以静压力p只能与k点处表面 垂直。又由于处于静止状态的流体是不能承受拉力的。
第二章 流体静力学基础
第二章 流体静力学基础
图2-16
例2-2图
解：1)求排风管中空气的绝对压力：
第二章 流体静力学基础
2)求吸气管中空气的绝对压力：
第二章 流体静力学基础
【案例分析与知识拓展】 案例1：玻璃管式锅炉水位计 锅炉水位计是静力学基本方程的典型工程应用之一，按工作压力 的不同，常用的锅炉水位计有玻璃管式和平板式两种。
图2-21
பைடு நூலகம்
题2-5图
第二章 流体静力学基础
图2-23
题2-7图
第二章 流体静力学基础
第一节 流体静压力及其特性 一、流体静压力
第二章 流体静力学基础
图2-1 点的静压力的概念
第二章 流体静力学基础
二、流体静压力的基本特性 流体静压力具有两个极其重要的特性。 1.流体静压力的方向垂直并指向受压面
第二章 流体静力学基础
某处于静止状态的流体M，如图2⁃2a所示，如用N⁃N面将流体M分 成Ⅰ、Ⅱ两部分，当取第Ⅱ部分流体为分离体作受力分析时，在 分割面N⁃N上，第Ⅰ部分对第Ⅱ部分流体将有静压力。设分割面
二、流体静力学基本方程的意义
第二章 流体静力学基础
图2-6
流体静力学方程示意图
第二章 流体静力学基础
第二章 流体静力学基础
第二章 流体静力学基础
图2-7
静力水头与测压管水头
第二章 流体静力学基础
三、等压面 在静止流体中，流体静压力相等的各点所组成的面称为等压面。 等压面的典型例子是液体的自由表面，其上各点的压力均等于液 面上气体的压力。等压面上各点的压力p=常数，即dp=0。等压面 的重要性质是：作用于静止流体中任意点的质量力必然垂直于通 过该点的等压面。或者说等压面永远与质量力正交。
第二章 流体静力学基础
第二章 流体静力学基础
3.倾斜式微压计
第二章 流体静力学基础
图2-13
倾斜式微压(差)计
第二章 流体静力学基础
三、帕斯卡定律
第二章 流体静力学基础
图2-14
静压力传递规律
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图2-15
例2-1图
解：1、2两点为等压面，所以
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