煤粉燃烧模拟——湍流破碎模型.
水泥回转窑内煤粉燃烧过程的数值模拟_王乃帅
水泥回转窑内煤粉燃烧过程的数值模拟王乃帅 温 治 楼国锋 刘训良 郑坤灿 张 欣(北京科技大学 北京 100083)摘 要:本文应用标准kε−湍流模型、随机颗粒轨道模型、即混即燃模型、P1辐射模型以及多块非均匀结构化网格划分技术,对配有四风道燃烧器的水泥窑内煤粉燃烧过程进行了数值仿真,研究了多种操作参数对窑内燃烧工况的影响规律,提出了相应的优化操作制度。
关键词:水泥回转窑 煤粉燃烧 数值模拟Numerical Simulation of Pulverized Coal Combustion Procedurein Cement Rotary KilnWang Nai-shuai、Wen Zhi、Lou Guo-feng、Liu Xun-liang、Zheng Kun-can、Zhang Xin (University of Science and Technology Beijing, Beijing 100083)Abstract: This paper presents a 3-D numerical study on the effects of various operational parameters on flame feature and temperature profile in cement rotary kiln with CFD software which combined the standard K-Epsilon turbulent model, random track mode, P1 radiation model and unstructured grid. A four-air channel coal burner and a cement rotary kiln are investigated. The optimal operational parameters are put forward.Key words: cement rotary kiln; pulverized coal combustion; numerical simulation1 引言水泥窑是一种以燃料燃烧、高温传热、生料反应以及生料输送为主要功能的水泥熟料生产设备,煅烧生料所需的热量来自于燃烧器向窑内直接喷煤燃烧[1]。
煤粉燃烧过程的数值模拟
煤粉燃烧过程的数值模拟Ryoichi Kurose京都大学高级研究院流体科学与工程学院机械工程与科学系Hiroaki Wata nabe and Hisao Makino中央研究所的电力行业能源工程研究实验室摘要煤炭是一种能够满足电力进一步需求的重要能源资源,而且煤炭比其他化石燃料的储量丰富得多。
在燃煤发电厂,改善对环境污染物如NOx,SOx及包括未燃尽的碳粒在内的灰粒的含量的控制技术十分重要。
随着计算机性能的显着提高,人们强烈希望计算流体动力学(CFD)成为一种工具,成为一种研发和设计这种合适的煤粉燃烧的燃烧炉膛和燃烧器的工具。
这次审查的重点是突出我们的CFD 研究的最新进展,即煤粉在燃烧中的平均雷诺数纳维斯托克斯(RANS)的模拟和大涡模拟(LES)的最新进展,及未来的一些前景。
关键词:煤粉燃烧,数值模拟,平均雷诺数纳维斯托克斯模拟,大涡模拟1.介绍煤炭是一种能够满足电力进一步需求的重要能源资源,而且煤炭比其他化石燃料的储量丰富得多。
在燃煤发电厂,改善对环境污染物如NOx,SOx及包括未燃尽的碳粒在内的灰粒的含量的控制技术十分重要。
为了实现这些目标和要求,了解煤粉燃烧机理和先进的燃烧技术的发展十分必要。
然而,由于煤粉燃烧是一个非常复杂的现象,其中最高的火焰温度超过1500C,以及某些物质难以进行测量,如一些原子团种类和一些高活性固体颗粒,因此在燃烧过程中的煤粉燃烧机理至今没有得到很好的解释。
而且由于研发过程包含许多步骤,因此,新的燃烧炉膛和燃烧器的发展需要较高的成本和较长的时间。
随着计算机性能的显著提升,煤粉燃烧领域的计算流体动力学正在被研发。
在这种方法中,电脑解决了燃烧领域的控制方程式,这使它能够提供温度和化学物质种类分布的详细信息和在整个燃烧空间中煤粉颗粒的行为,而上述那些通过实验是不能得到的。
此外,此种方法有助于在相对较低的成本条件下重复审查任意条件下的煤粉的流场和各种参数。
因此,强烈地希望计算流体动力学(CFD)能够成为燃烧炉炉膛和燃烧器研发和设计的一种工具。
高炉三维气固湍流和煤粉燃烧过程数值模拟
立并发展 了高炉风 1回旋区湍流气 固两相 流动 和煤粉燃烧 的三 维数 学模型 。用所建模 型分别对冷 : 7
态模型 内气 固两相流动和某企业 70m 5 3高炉风 1回旋 区 内的 气固两相 三维流动与 煤粉 燃烧进行 了 : 7 数值模拟。采 用三维激光相位 多普勒分析仪( D ) P A 对冷 态模 型 内气固两相流 场进行 了测量 , 实验 结 果与冷态两相 流动的模拟结果基本一致。热 态模拟结果给 出了气相温度和组 分浓度分布 , 模拟结果 与实验测量结果较吻合 . 示 了风 口回旋 区内气 固两相流动和煤粉燃烧的基本性质和特 点。 揭 关 键词 : 高炉风 口回旋 区 ; 流 ; 固两相 流 ; 粉 燃烧 ; 湍 气 煤 数值模 拟 中图分类 号 : F5 8 T 3 文章编 号 :0 5— 8 0 2 0 ) 2— 1 3— 5 10 9 3 ( 0 7 0 0 6 0
aye)m aue ns e ea are n a e e e ntecl l e sl n s d t.T e l r esrmet.G n rl gemet s d t e a ua dr ut adt t aa h z im bw h c t e s e
n me ia i lt n r s l r n a c r a c t x e me t a u e n s T e su y r v a s u rc smu ai e u t ae i c o d n e wi e p r n a me s r me t . h t d e e l l o s h i l
Nu e ia i u a i n fTh e - i e so a a - a tce m rc lS m l t so r e d m n in lG sp ril o Tu b ln o a d Pu v rz d Co lCo b si n i a tF n c r u e tFlw n l e ie a m u to n Bl s ur a e
旋流燃烧室内煤粉多相湍流流动与燃烧的数值模拟
tep il e e rtr ,v lct b l e st s ela eisa tn o svrain f at l mp rtr n s s t h mtcetmp aue eo i y, ukd n i y,a w l 8t tna e u ait so r cet eau ea dma .I h n o p i e idctsta h e eau it b t n f o a dp ril h s saea e tdwh n c nie n rue c -at l n iaI ttetmp rtr dsr ui so t g a at ep ae r f ce e o sd r gt b n e p r ce e h e i o bh s n c i u l i e c o ea t s ra t nitrcin .Asars t hedsr uino a mp rtr e o scoe eme u dd t a a ban d i n o eu ,t i i t fg t eau b c me lsrt t a r aatn t t tie l tb o s e e oh s e h h o wi o t o s eig tr ue c .at l e cin itr t n . t u n i r ub n ep r cera t nea i s h c d n l i o c o
Kew l s wr cm ut ; l ihs rue t o utn p rces cat a c r oe y c d :s l o s r mu p aet b n m so ; a i t h i t j t ym dl r i b o t ul cb i tl o s cr e o
mo e,ac mpe e s e mo e fp le zd ca o ut n i fr ltda d 印 e h u rclsmuaino u. d l o rh n i d lo uv r e —o lc mb si s omuae n v i o d t ten me a i l t ftr o i o b ln lp aef w a d c mb sini uv r e 。o 1 rds r c mb so .Th ac ltd rs t p vd h it . ue t mut h s o o u t n ap le z dc a. e wi o u tr i l n o i i f l ecluae u s r ieteds i e l o r
湍流燃烧数值模拟的研究与进展
湍流燃烧数值模拟的研究与进展湍流燃烧是指在燃烧过程中,燃料与氧气的混合和燃料的燃烧过程都受到湍流的影响。
湍流燃烧的数值模拟是研究湍流燃烧的重要手段之一,对于理解湍流燃烧过程、改善燃烧效率和降低污染物排放具有重要意义。
本文将对湍流燃烧数值模拟的研究与进展进行详细介绍。
湍流燃烧数值模拟是通过计算流体力学方法,对湍流燃烧过程中流体流动和燃烧反应的数值模拟。
它可以提供详细的流场和燃烧反应的信息,如速度场、温度场、浓度场和压力场等。
湍流燃烧数值模拟主要包括湍流模型和燃烧模型两部分。
湍流模型是描述湍流流动的数学模型,常用的有雷诺平均纳维尔-斯托克斯(RANS)模型和大涡模拟(LES)模型。
RANS模型通过平均化处理来描述湍流,适用于高雷诺数流动,但对湍流涡结构和湍流耗散率的预测比较有限。
LES模型通过直接解决大尺度湍流结构,能够更准确地模拟湍流行为,但计算量较大。
近年来,混合RANS/LES模型和基于人工神经网络的模型等新兴模型也得到了广泛应用。
燃烧模型是描述燃烧反应的数学模型,常用的有化学动力学模型和乘数离散方法。
化学动力学模型是基于化学反应速率方程,描述燃烧反应速率。
乘数离散方法是一种解耦的方法,将燃烧反应和流动动力学分开求解,适用于高雷诺数湍流燃烧。
近年来,模型还包括了湍流-化学耦合模型,用于描述湍流和燃烧反应之间的相互作用。
湍流燃烧数值模拟在工程和科学研究中得到了广泛应用。
在火力发电、内燃机燃烧和燃煤燃烧等过程中,湍流燃烧数值模拟可以用于优化燃烧器设计、降低燃料消耗和污染物排放等。
在燃烧领域的科学研究中,湍流燃烧数值模拟为理解燃烧机理、预测燃烧性能和开发新型燃料提供了重要工具。
然而,湍流燃烧数值模拟仍然面临一些挑战。
首先,湍流燃烧过程涉及到复杂的物理和化学过程,模型的准确性仍然有待提高。
其次,湍流燃烧数值模拟的计算量较大,耗时较长,需要更高的计算能力。
此外,湍流涡结构的尺度范围较广,涡旋之间的相互作用复杂,对数值模拟的网格尺寸和网格生成有较高的要求。
煤粉数值模拟简介
一:模拟对象沉降炉试验台沉降炉(Drop Tube Furnace)又称滴管炉,是研究煤粉燃烧常用的一种实验台。
实验装置包括:配气系统、给粉系统、反应炉本体、预热炉、取样系统、水冷系统等部分。
反应炉本体由硅碳棒加热,理论加热温度不超过1400℃,温度控制由AL810 可编程温控表控制。
反应炉中心为一根长1290mm,直径50mm 的刚玉管。
预热炉采用电热丝加热,设计温度800℃,目的是将即将进入炉膛的反应气预热,以减小温度相对较低的反应气对温度场的影响。
为使气体能够均匀进入反应炉,在刚玉管的顶端放置了一个均流器。
DTF设计参数如表所示。
DTF 示意图如图所示。
二:建立模型画网格验证网格独立性•选择8万和10万的网格进行验证•8万网格中心面的平均速度是4.5432198 m/s•10万网格中心面的平均速度是4.5074441 m/s •通过计算得出的误差为0.79%•选择8W的网格8W网格中心面的平均速度模拟图10W网格中心面平均速度模拟图三:燃烧模拟涉及的各种模型a:能量方程b:流动所需的k-ɛ模型c:辐射所需的p1模型d:离散相模型e:非预混燃烧模型锅炉内的基本过程是非常复杂的湍流运动和燃烧过程,它涉及到三维湍流、多相、多组分流动;而热量的传递又包括对流换热、辐射换热、热传导;涉及到的相关化学反应又包括气相燃烧、颗粒相燃烧等。
对于如此复杂的过程,基本思路是用基本的物理-化学流体力定律,根据四个守恒定律即:质量守恒、动量守恒、能量守恒、组分守恒,建立流体湍流流和反映炉内燃烧过程的通用的微分方程组,再加上上述所要综述的模型,使微分方程组封闭,从而求解之。
k-ε模型概述:通常根据决定湍流粘性系数所需要求解的微分方程的个数把湍流粘性系数模型分成:零方程模型中混合长度模型、单方程模型中的k方程型、双方程模型中的k-ε模型是最常用的几种模型。
在关于湍动能k 方程的基础上再引入一个关于湍动耗散率ε的方程,便形成了k-ε双方程模型,成为标准k-ε 模型。
湍流燃烧模型
而分子导温
系数与分子
运动粘性成
正比,所以
ut / ul ( at / a )1/ 2
(lu / )1/ 2
( du / )1/ 2
Re1/ 2
小尺度强湍流:
ut ul Re
1/ 2
小尺度湍流情况下,湍流火焰传播速度不仅
与可燃混气的物理化学性质有关(即与ul成正比),
而取样分析得到的却是它们的平均值。
• 瞬时值不共存,而平均值共存。
• 因为可能在空间的同一个点,燃料和氧化剂出现
在不同的瞬间,这里起关键作用的是湍流脉动。
• 因此,不可能在不考虑脉动的情况下去分析湍流
扩散火焰。
• 基于这种思想,斯波尔丁在1971年提出了计算
湍流扩散火焰的k-ω-g模型,后来演变成k-ε-g模
− ,
=
. − ,
5-1-3守恒量之间的线性关系
• 通常把满足于无源守恒方程的量称为守恒量,显
然f是一个守恒量。
• 化学元素的质量分数ma、不参与化学反应的物
质(例如不考虑氮的氧化反应体系中的氮气)的质
෨
量分数是守恒量,在一定条件下滞止焓ℎ也是个
守恒量。
• 在一定的条件下,守恒量之间存在着特别简单的
一、湍流火焰的特点
湍流特性参数:
湍流尺度 l :
在湍流中不规则运动的流体微团的平均尺寸,
或湍流微团在消失前所经过的平均距离
若 l < (层流焰面厚度)为小
尺度湍流,反之为大尺度湍流
湍流强度 :
流体微团的平均脉动速度与主流速度之比。
u u
若 u’ > ul (层流火焰传播速度)
Fluent软件模拟计算煤粉燃烧的机理及其模型实现的方式
通过自编 UDF, 掌握 Fluent 软件中过程切换 的方式。 在煤粉燃烧过程中, Fluent 对各个过程 的切换是在 Switch Law 中进行的。 比如颗粒温度 达 到 了 挥 发 分 热 解 温 度 时 , 过 程 从 First Law 切 换到 Second Law 是由 Switch Law 控制的, 而不是 由 First Law 中的规则 Inerting heating 或者是 Second Law 中的规则 Devolatilization, 也不是自定义 规则确定。 而 Switch Law 中的默认规则(Default) 已经根据煤粉燃烧的特点把切换条件写入其中。
2 颗粒跟踪数的计算方法
在 Fluent 中不同的煤粉颗粒射流类型(Injection Type)就有不同的计算颗粒跟踪数的方法。 目 前 比 较 常 用 的 Injection Type 按 以 下 几 种 情 况 划 分: 单个 颗粒 (Single)、 群 组 (Group)和 颗 粒 进 口 表面(Surface)等。 通过编写自定义 UDF, 掌握各 个类型颗粒跟踪数的计算方法。 2.1 Single 类型
浙江电力
2010 年第 11 期
ZHEJIANG ELECTRIC POWER
31
发电技术
Fluent 软件模拟计算煤粉燃烧的机理 及其模型实现的方式
丁历威, 李凤瑞 (浙江省电力试验研究院, 杭州 310014)
摘 要: 为了修改煤粉燃烧的计算模型, 就必须深入理解 Fluent 软件模拟计算煤粉燃烧的机理及其燃
DING Li-wei, LI Feng-rui (Zhejiang Electric Power Test and Research Institute, Hangzhou 310014, China)
水平浓淡煤粉燃烧器内气固两相流的数值模拟
水平浓淡煤粉燃烧器内气固两相流的数值模拟水平浓淡煤粉燃烧器内气固两相流的数值模拟水平浓淡煤粉燃烧器内气固两相流的数值模拟是一个涉及流体力学、热力学和化学反应等多个学科的复杂课题。
它涉及到了流体在燃烧过程中的传热、传质以及相变等多个物理过程,而且在燃烧过程中,气固两相流的相互作用更是复杂多变。
其数值模拟需要考虑到多种因素,如湍流模型、燃烧模型以及颗粒运动模型等。
在这篇文章中,我将从基础概念开始,逐步深入,探讨水平浓淡煤粉燃烧器内气固两相流的数值模拟。
1. 什么是水平浓淡煤粉燃烧器内气固两相流?水平浓淡煤粉燃烧器内气固两相流是指在燃烧器内,煤粉和空气以及燃烧产物之间同时存在的流动状态。
其中,煤粉和空气混合形成气固两相流,而在燃烧过程中,燃烧产物也会与气体形成两相流动。
在水平浓淡煤粉燃烧器内,气固两相流的流动状态复杂多变,既有湍流现象,又有颗粒间的相互作用,因此需要进行数值模拟来更好地理解和控制这一过程。
2. 数值模拟的基本原理数值模拟是利用计算机对实际物理过程进行数值求解,以获得系统的流动信息、温度分布、物质转移等相关数据。
在水平浓淡煤粉燃烧器内气固两相流的数值模拟中,需要考虑到多个物理过程,例如流体的密度、粘度、热传导系数等,颗粒的运动状态、燃烧产物的生成和传输等。
数值模拟需要建立相应的数学模型,以描述和求解这些物理过程。
3. 湍流模型在数值模拟中的应用在水平浓淡煤粉燃烧器内,流体的运动状态往往处于湍流状态,因此需要采用湍流模型来描述流体的湍流运动。
常用的湍流模型包括k-ε模型和RANS模型等,在数值模拟中,选择合适的湍流模型对于准确描述气固两相流的运动状态至关重要。
4. 燃烧模型在数值模拟中的应用燃烧是水平浓淡煤粉燃烧器内最为重要的物理过程之一,燃烧模型的选取直接影响到数值模拟的准确性。
常用的燃烧模型包括简化化学反应模型、进一步细化的半简化模型以及详细化学动力学模型等。
在数值模拟中,需要选择适合燃烧过程特点的模型,以准确预测燃烧产物的生成和传输过程。
炉内煤粉燃烧仿真数学模型_tp
炉内煤粉燃烧一维数学模型 及其仿真张腾飞,罗锐,任挺进,杨献勇(清华大学热能工程系,北京100084)摘要:为了准确计算炉内煤粉的燃尽率,从研究煤粉粒子的燃烧机理入手,以炉膛内最复杂的燃烧器区域的煤粉燃烧过程为研究对象,通过合理简化煤粉中挥发分和焦炭的燃烧过程,建立了炉内煤粉燃烧沿高度方向上的一维宏观模型,模型中考虑到了煤粉燃烧过程中氧含量的变化,以单个煤粉颗粒燃烧的等密度模型为基础,通过多种煤粉粒径的燃烧过程反映煤粉燃烧的整体过程,推导出计算炉内煤粉燃尽率的显示公式,满足了实时仿真计算的要求。
仿真计算结果与实测数据和现有的文献相符,并对其进行了分析。
关键词:煤粉燃烧;等密度模型;宏观模型;实时仿真中图分类号:TK22; O643 文献标识码:A1前言煤粉在锅炉炉膛内发生剧烈的化学反应产生燃烧火焰,将化学能转化为热能,使烟气温度升高,同时又将一大部分热量通过辐射传热的方式传递给水冷壁。
为了计算炉膛内的辐射传热量,首先必须弄清楚煤粉在炉膛内的化学反应释热量,这就需要建立煤粉燃烧过程的数学模型,比较精确地估算出煤粉的燃尽率。
同时煤粉的燃尽率也是反映锅炉运行状况的一个经济指标,运行中可以通过改变空气燃料比来改变煤粉燃烧状况。
文献[1]给出了单个煤粉粒子运动的动量微分方程,传热的能量微分方程,以及煤的裂解方程和焦炭的燃烧方程,此种方法从煤燃烧的微观机理入手,考虑的因素过多,往往难于保证电站仿真计算中实时性的要求。
文献[2]也是从单个煤粉粒子的微观状况入手,对于煤的裂解给出了双挥发反应的模型,煤粒子燃烧过程中认为是等密度变直径的,或者是等直径变密度的,还给出了粒子的运动方程,同文献[1]一样难于满足实时计算的需要。
文献[3]研究了工业锅炉煤粉燃烧过程的微观模型,通过煤粉燃烧模型的求解来预测锅炉内碳的未燃尽量。
文献[4]采用了多组不同原始尺寸的煤粉粒子的燃烧状况来反映炉膛内整个煤粉的燃烧过程。
本文以上述文献为基础,将煤粉燃烧过程适当地简化,考虑了煤粉燃烧过程中的氧含量变化,以单一粒径煤粉粒子燃烧的等密度模型为基础,推导出炉膛内某一区域煤粉燃烧的一维集总参数模型,该模型与传热模型相结合可以实现在无人工干预的条件下根据锅炉的运行参数自收稿日期:基金项目:美国TRAX公司研究项目-Fossil Boiler Heat Transfer Formulation(RP0302-01)作者简介:张腾飞(1978-),男(汉),江西赣州人,硕士研究生。
煤粉燃烧模拟湍流破碎模型
煤粉燃烧一一湍流破碎模型(EBU)简介该帮助文件主要介绍煤粉燃烧模型的设置和求解,采用湍流破碎模型(EBU)。
EBU燃烧模型,也称涡团破碎模型,假设化学反应的平均速度与化学动力学无关,而只取决于低温的反应物和高温的燃烧产物之间的湍流混合作用。
主要包括:1) 煤粉燃烧模型的建立和求解2) 湍流破碎模型(EBU)的应用3) 选择合适的求解参数4) 计算结果的后处理问题描述3D模型的剖面图如图1所示。
左侧为两个环形入口,右侧为一个圆形出口由于模型的对称性,取系统的1/4进行建模。
煤粉和携带空气(一次风)从内环进入燃烧室,二次风从外环进入燃烧室,发生燃烧反应,产物从压力出口流出。
模型建立和求解Stepl:网格1、读取mesh文件2、检查网格:grid -—► check3、显示网格:display——> grida) 从列表框中选取所有surfacesb) 点击display,并关闭grid display 面板Step2模型1、选择k- &湍流模型Define —f models ——+ viscous2、启动能量方程Define ——► models ——► en ergy3、启动物质输运方程Define+ models 一—k species-―tran sport & react iona)选择model 列表中的species transportb)选择reaction 列表中的volumetricc)选择mixture material 歹U表中的coal-hv-volatiles-aird)选择turbulence-chemistry interaction (湍流与化学反应的作用)列表中的eddy dissipation (涡流耗散)e)点击ok, 关闭species modeI面板4、启动Discrete ordinates模型(DO离散坐标系)a)从model 歹U表中选择discrete ordinatesb)设置flow iterations per radiation iteration (流动和辐射迭代次数)为1c)设置angular discretization (角离散化)中的Theta Divisions and Phi Divisions 为4d)设置angular discretization (角离散化)中的Theta Pixels and Phi Pixels 为3e)点击ok, 关闭radiati on model5、启动discrete phase(离散相)模型a)M ax number of steps (最大步数)40000b)启动specify length scale (步长),设为0.0025c)点击ok, 关闭discrete phase面板Step3: injections (喷口)1、v-1 入口截面设9 个喷口:define k injectionsa)点击creat,新建喷口c)9个喷口通用性质,见表d)设置喷口的流速和颗粒半径e)其它参数保留默认值f)关闭injections 面板Step4: materials (物质特性)1、修改coal-hv-volatiles-air 混合物的特性:define—* materialsa)从数据库中添加COb)点击mixture species的edit,打开species面板,将CO添加至右侧mixture species列表中,并保证N2位于列表的最后c)点击reaction 的edit,打开react ions 面板,编辑eddy-dissipati on 的反应式,如下:Table 4: Reaction 2其余参数保留默认值,关闭reactio ns面板2、设置燃烧颗粒coal-hv的特性1 'aporization teTiiperafure of coni.為773 K. But. to ^tart the ct仮c存门”艮ire 对诩lower it to343 K and once the flame shape is obtained, it trill be changed to the original value.3、设置02、C02、H20、CO、N2 的特性在Cp列表中选择piecewise-polynomial,保留默认参数4、设置coal-hv-volatiles 特性■ia? Enter 50 for Molecular Weight and -1.8474e7 for Standard State Enthalpy.5、点击change/create按钮,关闭materials面板Step5:操作条件Define —► operati ng con diti ons保留默认参数。
煤粉燃烧器的燃烧机理研究及模型建立
煤粉燃烧器的燃烧机理研究及模型建立燃煤是目前全球主要的能源供给方式之一。
而在燃煤过程中,煤粉燃烧器是一项关键装置,其性能影响着整个燃烧系统的效率和环境排放。
为了提高煤粉燃烧器的燃烧效率和降低环境污染,深入研究其燃烧机理并建立相应的模型具有重要意义。
首先,我们需要了解煤粉的组成及性质对燃烧过程的影响。
煤粉主要包含有机物质和无机杂质,其燃烧机理与其含氧量、挥发分含量、粒径分布等因素密切相关。
煤粉的燃烧主要涉及到煤的热解、挥发、燃烧以及焦化等复杂的化学反应过程。
其中,煤的热解和挥发过程影响煤粉的可燃性,而燃烧过程则决定了燃料的利用率和产生的污染物种类与含量。
因此,深入研究煤粉的组成及性质对燃烧机理至关重要。
其次,建立煤粉燃烧的模型能够帮助我们更好地理解其燃烧过程,并预测燃烧器的性能。
煤粉燃烧模型可以分为物理模型和化学-动力学模型两种。
物理模型主要基于质量、动量、能量守恒定律,以及喷射流理论和湍流模型等建立数学方程组,以描述煤粉在燃烧过程中的运动、传热和传质。
化学-动力学模型则基于燃烧化学反应和反应速率,通过建立反应方程和速率方程来描述煤粉燃烧的化学过程。
综合运用这两种模型,可以更全面地揭示煤粉燃烧过程的内在机理。
煤粉燃烧机理的研究往往需要进行实验验证,并采用适当的数学方法进行模拟和计算。
在实验方面,常用的手段包括煤粉物化特性测试、燃烧特性测试、喷射流和湍流特性测试等。
通过实验数据的获取和分析,可以探究煤粉燃烧的关键参数和规律。
在数学模拟和计算方面,可以利用计算流体力学(CFD)方法对煤粉燃烧过程进行模拟,并结合实验数据进行模型修正和验证。
研究煤粉燃烧机理的目的不仅在于提高燃烧器的性能,还在于降低环境污染。
在煤燃烧过程中,产生的氮氧化物、硫氧化物、颗粒物等污染物对环境和人体健康造成直接或间接的危害。
因此,建立合理的燃烧模型和优化燃烧条件,可以降低煤燃烧过程中的污染物排放,减少大气污染和温室气体排放。
总之,煤粉燃烧器的燃烧机理研究及模型建立具有重要的理论和实际意义。
煤粉工业锅炉燃烧数值模拟简介
通过对新型高效煤粉工业锅炉燃烧器和煤粉工业锅炉炉膛进行数值模拟,对炉膛内气固两相流动、温度场分布、各气相组份浓度场分布、发热率分布、煤粉颗粒的燃尽情况、污染物生成量等进行预测,并考察各输入量的变化对炉内燃烧的影响;通过将数值模拟的结果与实际运行数据进行验证,对存在的问题进行分析,并对优化运行提出建议。
CFD数值模拟概述
CFD是计算流体力学的简写(Computational Fluid Dynamics),其基本的定义是通过计算机进行数值计算和图像显示,分析包含流体流动、热传导、化学反应等现象的系统。近年来,CFD有了很大的发展,所有涉及到流体流动、热交换、分子运输等现象的问题,
几乎都可以通过计算流体力学的方法进行分析和模拟。CFD不仅作为一个研究工具,而且还作为设计工具在水利工程、土木工程、环境工程、食品工程、海洋结构工程、工业制造等领域发挥作用。
C. 验证及优化:根据数值模拟计算的结果,对燃烧器结构以及锅炉受热面布置提出优化建议。
数值模拟的主要研究内容
A.冷态单向流数值模拟:模仿冷态试验过程,对燃烧器进行相似模化,考察燃烧器内部的流场分布情况和燃烧器外部回流区的形成情况;
B.热以及调节各输入量(如风速、风温、送粉量、挡板开度等)对着火特性的影响;
煤粉燃烧模拟——湍流破碎模型
煤粉燃烧模拟——湍流破碎模型煤粉燃烧——湍流破碎模型(EBU)简介该帮助文件主要介绍煤粉燃烧模型的设置和求解,采用湍流破碎模型(EBU)。
EBU燃烧模型,也称涡团破碎模型,假设化学反应的平均速度与化学动力学无关,而只取决于低温的反应物和高温的燃烧产物之间的湍流混合作用。
主要包括:1)煤粉燃烧模型的建立和求解2)湍流破碎模型(EBU)的应用3)选择合适的求解参数4)计算结果的后处理问题描述3D模型的剖面图如图1所示。
左侧为两个环形入口,右侧为一个圆形出口。
由于模型的对称性,取系统的1/4进行建模。
煤粉和携带空气(一次风)从内环进入燃烧室,二次风从外环进入燃烧室,发生燃烧反应,产物从压力出口流出。
模型建立和求解Step1:网格1、读取mesh文件2、检查网格:grid check3、显示网格:display grida)从列表框中选取所有surfacesb)点击display,并关闭grid display 面板Step2:模型1、选择k-ε湍流模型Define models viscous2、启动能量方程Define models energy3、启动物质输运方程Define models species transport & reactiona)选择model列表中的species transportb)选择reaction列表中的volumetricc)选择mixture material 列表中的coal-hv-volatiles-aird)选择turbulence-chemistry interaction(湍流与化学反应的作用)列表中的eddy dissipation(涡流耗散)e)点击ok,关闭species model面板4、启动Discrete ordinates模型(DO离散坐标系)a)从model列表中选择discrete ordinatesb)设置flow iterations per radiation iteration(流动和辐射迭代次数)为1c)设置angular discretization (角离散化)中的Theta Divisions and Phi Divisions为4d)设置angular discretization (角离散化)中的Theta Pixels and Phi Pixels为3e)点击ok,关闭radiation model5、启动discrete phase(离散相)模型a)Max number of steps(最大步数)40000b)启动specify length scale(步长),设为0.0025c)点击ok,关闭discrete phase面板Step3:injections(喷口)1、v-1入口截面设9个喷口:define injectionsa)点击creat,新建喷口c)9个喷口通用性质,见表c)点击turbulent dispersion,并启动discrete random walk model d)设置喷口的流速和颗粒半径e)其它参数保留默认值f)关闭injections面板Step4:materials (物质特性)1、修改coal-hv-volatiles-air混合物的特性:define materialsa)从数据库中添加COb)点击mixture species 的edit,打开species面板,将CO添加至右侧mixture species列表中,并保证N2位于列表的最后c)点击reaction的edit,打开reactions面板,编辑eddy-dissipation的反应式,如下:其余参数保留默认值,关闭reactions面板2、设置燃烧颗粒coal-hv的特性3、设置O2、CO2、H2O、CO、N2的特性在Cp列表中选择piecewise-polynomial,保留默认参数4、设置coal-hv-volatiles特性5、点击change/create按钮,关闭materials面板Step5:操作条件Define operating conditions保留默认参数。
煤粉燃烧的数学模型
vi xj
ij
2 3
vi xj
ij
(
vi xj
vj xi
)
时均能量方程
t
(h
h)
xj
(hvj
h v j
h
h
h
hvj )
T
(k
xj xj
k
k hk
mk xj
)
Sh
时均方程可用以为标量参数 的统一形式
t
(
)
)
xj
(v j
v j Vj
vj
vj
煤粉燃烧的数学模型
燃烧过程模化的一般研究
• 在过去的30多年的时间里,人们对燃烧过程的模 化予以很大的重视,计算机的发展更使这一发展 成为可能,目前,已有商业化应用程序的出现。 现有的模型方法的发展已开始走向实用。
• 燃烧过程的模化不仅受到计算机储存能力和运 算速度的限制,同时又缺乏估计评价这些计算模 型的基本数据。因此近10年的研究中,人们在开 发燃烧通用商业化程序的同时,将重点放在其涉 及的煤的燃烧过程的机理研究方面,使各种机理 模型更加接近实际的应用要求。
Ks, )I
Ka, Ib,
K s,
4
4
0 Id
辐射传热的模型
• 热流法(Heat flux) • 区域分析法(Zone Analysis) • 蒙特卡洛法(Monte-Carlo)
热流法
• 热流法的特点是将复杂的不均匀的多向 的界面辐射热流和用均匀的界面辐射热 流来代替,并取其平均值
qx ( qx qx ) / 2
(9-37) (9-38)
式中, Wp 为颗粒重量;u 为颗粒失重率; ,满足:3+=1; 等密度变直径:p=p0,=1/3,=0; 等直径变密度:p=p0,=0,=0。 对于通常不同的煤焦燃烧,可取不同的,来模化。
煤粉MILD燃烧的数值模型优化_梅振锋
1.5
1.3
4.0
1.7
9.1
16.3
1.3
低热值/ (MJ/kg) 31.74
S 0.6 0.4 0.8
表 2 实验条件 Tab. 2 Experimental conditions
质量流量/ 速度/
项目
温度/K 焓/MW
(kg/h) (m/s)
组成
煤
66
— — 0.58
—
一次风 130 二次风 675
现有的煤粉 MILD 燃烧数值模拟主要基于 3 个 实验。2002 年,文献[5]报道了一个 250kW 的燃炉 的煤粉 MILD 燃烧实验。实验中,圆形炉膛的直径 为 1m,高度为 3m;煤粉喷嘴直径为 15mm,给粉 量为 30kg/h;输送煤粉的一次风量为 15m3/h,二次 风量为 245m3/h;二次风预热至 623 和 1073K。研 究发现,将二次风预热温度由 623K 提高至 1073K 时,测得的烟气中 NOx 的体积分数由 0.1%显著减 少至 0.02%。随后,文献[6]对该实验进行了一维模 拟,将计算域分为混合进行区和混合完全区,通过 自由射流的经验公式计算混合进行区一次风和二 次风的混合。因文献[5]测得的实验数据有限,文 献[6]在模拟验证中仅对轴线上的 O2 和 NO 体积分 数进行了对比。2009 年,文献[7]进行了煤粉 MILD
截面 7
4.97
截面 6
3.22
截面 5
2.05
ห้องสมุดไป่ตู้截面 4 1.32
截面 3 0.735
截面 2 0.44
截面 1 0.15
6.25
2 2
二次风
一次风
(输送煤粉)
x
单颗粒煤粉热解过程中的破碎模型
图 1 煤 颗 粒 破 碎 过 程 受 力 图 Fig.1 Force during fragmentation process of coal particle
S 面上 的孔 隙率 e(r。,r)可 以下 式表 示 : e( ,r)一es+ (1一es)R /Rs 2
式 中 :e 为 S 面 上 的初 始 孑L隙率 ,R 和 R 分 别 为 S 面上 以 0 为 圆心 的截 面半 径 和所 受热 应 力 区域 半 径 ,如 图 1所示 .在此 时将 FA与 FR相 比较 ,如 果 FA大 于 ,那 么煤 颗粒 将沿 纹路 方 向产 生破 碎 ,该 网格层 面从半 径 为 r 的球状 模 型 上剥 离脱 落 ,形 成 新 的半 径为 r 的煤 球颗 粒 (见 图 2),新 颗粒 再 以炉
N ( )=
r(r,r)dr
煤 炭 转 化
式 中 :M、,为挥 发分 的平 均分 子 量 ,挥 发 分在 从 煤 颗 粒 内部 沿孔 隙往 外析 出过 程可 假设 为遵 循 圆柱孔 的 黏性 流 ,孔 隙在燃 烧 过程 中不 断发 展 ,相 互贯 通 形成 连 续孔 道.按照一 般 煤种 性质 Mv取值 为 40.
况下煤颗粒挥发分含量越高热解析出过程中产生33煤颗粒挥发分浓度对破碎程度的影响的膨胀应力越大同时气态的挥发分与固态的煤焦在炉膛温度为1123k煤颗粒半径为8mm壁脱离产生了更大的孔隙率又进一步降低了煤颗时挥发分含量分别为203o4050条件粒本身的屈服强度会使破碎更容易产生
第 39卷 第 2期 2016年 2月
1 破 碎机 理 分 析
以单 颗粒 煤 粉 作 为研 究 对 象 ,假 设煤 颗 粒 为 各 向同性 、均匀 受 热 的半 径 为 尺 的 球 体.在 模 型 的 离 散化 处 理 时 ,将 球 形 煤 粒 分 成 20层 ,半 径 间 隔 为 Ar,半径 由外 向内依 次 为 r ,r ,…r2n.冷 态 的 煤 颗 粒进 入炉 膛之 后 ,与周 围高 温空 气发 生传 热 (包 括辐 射传 热与 对流 传热 ),煤 颗 粒 表 面 迅 速升 温 ,由 于煤 颗粒本 身 存在 的热 阻使 其高 温表 面与 内部 产生 温 度 梯度 ,从 而导致 热 应 力 发 生梯 度 变化 .同 时 ,煤 颗粒 内部 孔 隙的存 在增 大 了传 热 热 阻 ,造 成 煤 颗 粒 内部
煤粉无焰燃烧的数值模拟
煤粉无焰燃烧的数值模拟
安恩科;冯祥;张浏骏;刘若晨
【期刊名称】《同济大学学报(自然科学版)》
【年(卷),期】2014(042)007
【摘要】用组分输运方法对煤粉的无焰燃烧进行了数值模拟,湍流采用Realizablek-ε紊流模型,颗粒相采用随机轨道模型,挥发分的析出采用化学渗透模型(CPD),湍流化学反应采用涡耗散模型(Eddy-Dissipation),煤粉颗粒表面燃烧模拟采用内表面化学反应动力学模型,辐射传热采用P-1辐射模型.结果表明,实验数据与数值模拟吻合良好;煤粉无焰燃烧时,燃烧反应发生在整个炉膛空间,炉内温度分布较均匀,温差为200 K左右,燃烧呈现低O2浓度特征,NOx排放浓度较低.
【总页数】6页(P1105-1110)
【作者】安恩科;冯祥;张浏骏;刘若晨
【作者单位】同济大学机械与能源工程学院,上海201804;同济大学机械与能源工程学院,上海201804;同济大学机械与能源工程学院,上海201804;同济大学机械与能源工程学院,上海201804
【正文语种】中文
【中图分类】TK224
【相关文献】
1.天然气无焰氧化燃烧器燃烧特性的数值模拟 [J], 沈坤全;吴国江
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4.煤粉无焰富氧燃烧的数值模拟方法进展 [J], 成鹏飞;李鹏飞;胡帆;刘璐;王飞飞;张健鹏;米建春;柳朝晖;郑楚光
5.基于动态自适应反应的煤粉无焰燃烧燃料氮转化机理研究 [J], 刘璐;李鹏飞;成鹏飞;刘耀蔚;胡帆;柳朝晖;郑楚光
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煤粉燃烧——湍流破碎模型(EBU)简介该帮助文件主要介绍煤粉燃烧模型的设置和求解,采用湍流破碎模型(EBU)。
EBU燃烧模型,也称涡团破碎模型,假设化学反应的平均速度与化学动力学无关,而只取决于低温的反应物和高温的燃烧产物之间的湍流混合作用。
主要包括:1)煤粉燃烧模型的建立和求解2)湍流破碎模型(EBU)的应用3)选择合适的求解参数4)计算结果的后处理问题描述3D模型的剖面图如图1所示。
左侧为两个环形入口,右侧为一个圆形出口。
由于模型的对称性,取系统的1/4进行建模。
煤粉和携带空气(一次风)从内环进入燃烧室,二次风从外环进入燃烧室,发生燃烧反应,产物从压力出口流出。
模型建立和求解Step1:网格1、读取mesh文件2、检查网格:grid check3、显示网格:display grida)从列表框中选取所有surfacesb)点击display,并关闭grid display 面板Step2:模型1、选择k-ε湍流模型Define models viscous2、启动能量方程Define models energy3、启动物质输运方程Define models species transport & reactiona)选择model列表中的species transportb)选择reaction列表中的volumetricc)选择mixture material 列表中的coal-hv-volatiles-aird)选择turbulence-chemistry interaction(湍流与化学反应的作用)列表中的eddy dissipation(涡流耗散)e)点击ok,关闭species model面板4、启动Discrete ordinates模型(DO离散坐标系)a)从model列表中选择discrete ordinatesb)设置flow iterations per radiation iteration(流动和辐射迭代次数)为1 c)设置angular discretization (角离散化)中的Theta Divisions and Phi Divisions为4d)设置angular discretization (角离散化)中的Theta Pixels and Phi Pixels 为3e)点击ok,关闭radiation model5、启动discrete phase(离散相)模型a)M ax number of steps(最大步数)40000b)启动specify length scale(步长),设为0.0025c)点击ok,关闭discrete phase面板Step3:injections(喷口)1、v-1入口截面设9个喷口:define injectionsa)点击creat,新建喷口c)9个喷口通用性质,见表c)点击turbulent dispersion,并启动discrete random walk modeld)设置喷口的流速和颗粒半径e)其它参数保留默认值f)关闭injections面板Step4:materials (物质特性)1、修改coal-hv-volatiles-air混合物的特性:define materialsa)从数据库中添加COb)点击mixture species 的edit,打开species面板,将CO添加至右侧mixture species列表中,并保证N2位于列表的最后c)点击reaction的edit,打开reactions面板,编辑eddy-dissipation的反应式,如下:其余参数保留默认值,关闭reactions面板2、设置燃烧颗粒coal-hv的特性3、设置O2、CO2、H2O、CO、N2的特性在Cp列表中选择piecewise-polynomial,保留默认参数4、设置coal-hv-volatiles特性5、点击change/create按钮,关闭materials面板Step5:操作条件Define operating conditions保留默认参数。
Step6:设置UDFudf导入后用于设置后续的边界条件。
Define user defined functions interpreted1、设置源文件的名称,C 函数(coal-ebu.c)2、设置C预处理中CPP的命令名迭代次数取默认值10000,除非udf函数中的局部变量超出该值造成溢出。
该case中,保证迭代次数高于局部变量。
3、如果用fluent的预处理代替,则选择use contributed CPP选项;4、点击interpret,关闭interpretd UDFs面板如果编译过程出现错误,则调试至无错误为止。
Step7:边界条件Define boundary condition1、入口V-1的设置如下2、入口V-2的设置如下:3、出口P-1的设置如下:4、设置壁面边界条件,温度和内部辐射系数如下:5、设置周期性旋转;6、关闭面板Step8:无反应流动计算1、关闭体反应Define models species transport&reaction2、关闭离散坐标辐射模型Solve controls solutiona)从equations列表框中关闭discrete oridinatesb)点击OK,关闭面板3、关闭与连续相的交互反应(interaction)define models discrete phase4、初始化计算区域Solve initialize initialize5、打开残差监视图Solve monitors residual6、迭代计算100步Solve iterate7、改变计算控制参数Solve controls solutiona)压降选择PRESTO!b)压力、动量、湍流的松弛因子分别设为0.5、0.2和0.7c)点击OK,关闭面板8、迭代计算≥100步。
Step9:加入反应流的计算1、启动与连续相的交互作用(interection with continuous phase),设置交互间隔为1步;2、启动体反应(volumetric reactions);3、反应区域中补充考虑高温和生成物分子量:Adapt regiona)在shapes列表中选择cylinder;b)在面板中输入坐标值;c)点击mark,关闭面板4、在反应区域考虑如下参数:Solve initialize patcha)选择cylinder-r0,设置参数如下温度=2000KH2O质量分数=0.01CO2质量分数=0.01b)关闭面板5、设置松弛因子如下:6、迭代计算1步;7、保存case和data(coal-ebu-react-start);8、设置每50步进行DPM交互计算Define models discrete phase9、设置discrete phase sources的松弛因子为0.1;10、迭代计算300步。
Step10:进行收敛计算1、改变计算控制参数Solve controls solutiona)从equations列表框中选择discrete ordinates(离散坐标系);b)Density松弛因子设为0.72、迭代计算≥500步;3、保存case和data(名称coal-ebu-1);4、设置离散化列表中动量、湍动能、湍流耗散率、hv-vol、O2、CO2、H2O、CO和能量为二阶迎风;5、迭代计算≥300步;6、保存case和data(名称coal-ebu-2)7、启动粒子辐射计算;Define models discrete phase8、改变燃烧颗粒的特性Define materialsa)蒸发温度设为773K;b)颗粒离散因子设为0.159、所有物质的松弛因子设为1,energy和turbulence的松弛因子分别设为0.98和0.6。
10、迭代计算2000步;11、保存case和data(名称coal-ebu-final)Step11:后处理1、检查质量平衡以判断收敛性Report fluxesa)从option列表中选择mass flow rateb)从boundaries列表中选择所有区域,并点击compute按钮该数据为净气相的质量流量,负数表明有净气相离开计算区域。
c)关闭flux reports面板Report volume integralsd)从report type列表中选择sume)从field variable列表中选择discrete phase model和DPM mass source f)从cell zones列表框中选择fluid,并点击compute按钮这是从离散相煤粉颗粒到气相的净质量传递。
g)关闭volume integrals面板Note:上述两项质量平衡和入口总流量相比需添加一个较小的流量损失。
2、检查净热量传递Report fluxesa)从options列表中选择total heat transfer rate;b)从boundaries列表框中选择所有区域,并点击compute;上述为净气相的热传递。
c)关闭flux reports面板Report volume integralsd)从report type列表中选择sum;e)从field variable列表框中选择。