第7章物质与电磁场解读

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大学物理第7章恒定磁场(总结)

大学物理第7章恒定磁场(总结)

磁场对物质的影响实验
总结词
磁场对物质的影响实验是研究磁场对物质性 质和行为影响的实验,通过观察物质在磁场 中的变化,可以深入了解物质的磁学性质和 磁场的作用机制。
详细描述
在磁场对物质的影响实验中,常见的实验对 象包括铁磁性材料、抗磁性材料和顺磁性材 料等。通过观察这些材料在磁场中的磁化、 磁致伸缩等现象,可以研究磁场对物质内部 微观结构和宏观性质的影响。此外,还可以 通过测量物质的磁化曲线和磁滞回线等参数 ,进一步探究物质的磁学性质和磁畴结构。
毕奥-萨伐尔定律
02
描述了电流在空间中产生的磁场分布,即电流元在其周围空间
产生的磁场与电流元、距离有关。
磁场的高斯定理
03
表明磁场是无源场,即穿过任意闭合曲面的磁通量恒等于零。
磁场中的电流和磁动势
安培环路定律
描述了电流在磁场中所受的力与 电流、磁动势之间的关系,即磁 场中的电流所受的力与电流、磁 动势沿闭合回路的线积分成正比。
磁流体动力学
研究磁场对流体运动的影响,如磁场对流体流动的导向、加速和 减速作用。
磁力
磁场可以产生磁力,对物体进行吸引或排斥,可以用于物体的悬 浮、分离和搬运等。
磁电阻
某些材料的电阻会受到磁场的影响,这种现象称为磁电阻效应, 可以用于电子器件的设计。
磁场的工程应用
1 2
磁悬浮技术
利用磁场对物体的排斥力,实现物体的无接触悬 浮,广泛应用于高速交通、悬浮列车等领域。
磁动势
描述了产生磁场的电流的量,即 磁动势等于产生磁场的电流与线 圈匝数的乘积。
磁阻
描述了磁通通过不同材料的难易 程度,即磁阻等于材料磁导率与 材料厚度的乘积。
磁场中的力
安培力

第七章 时变电磁场

第七章 时变电磁场

在电导率较低的介质中 Jd Jc
在良导体中
Jd Jc
麦克斯韦认为位移电流也可产生磁场,因此前述安 培环路定律变为
l H dlS(JJd)dS
现在学习的是第8页,共66页
即 l HdlS(JD t)dS
HJD t
上两式称为全电流定律。它表明时变磁场是由传导电
流、运流电流以及位移电流共同产生的。
位移电流是由时变电场形成的,由此可见,时变电场可以 产生时变磁场。
例 已知内截面为a b 的矩形金属波导中的时变电
磁场的各分量为
y
b a
z
EyEy0sin a πxcost (kzz) HxHx0sin a πxcost (kzz) HzHz0coa πsxsi nt(kzz)
x
其坐标如图所示。试求波导中的位移电流分布和波导内
壁上的电荷及电流分布。波导内部为真空。
③ 电通密度的法向分量边界条件与介质特性有关。
在一般情况下,由高斯定律求得 D2nD1n S
或写成矢量形式 en(D 2D S
式中, S 为边界表面上自由电荷的面密度。
现在学习的是第18页,共66页
两种理想介质的边界上不可能存在表面自由电
荷,因此
D1nD2n
对于各向同性的线性介质,得
1E1n2E2n
2E 2 tE 2 J t1
2H2H J
t2
在三维空间中需要求解 6 个坐标分量。
位函数方程为一个矢量方程和一个标量方程
2A2AJ
t2
2Φ2Φ t2
在三维空间中仅需求解 4 个坐标分量。
在直角坐标系中,实际上等于求解 1 个标量方程。
现在学习的是第31页,共66页
5. 位函数方程的求解 根据静态场结果,采用类比方法推出其解。

第7章电磁波的辐射

第7章电磁波的辐射

④ 取向: E 在与赤道面平行的平面内,而 H 在子午面。 这点与电基本阵子电磁场取向正好相反。
第七章 电磁波的辐射
例 7-2 计算长度 dl=0.1λ0的电基本振子当电流振幅值 为2 mA时的辐射功率和辐射电阻。 解:辐射功率:
Pr 40
2
Idl
2
o
2
15.791W
2
辐射电阻:
dl Rr 80 7.8957 0
第七章 电磁波的辐射
例7-3.将周长为0.1λ0的细导线绕成圆环,以构造磁基
本振子,求此磁基本振子的辐射电阻。
解: 此电基本振子的辐射电阻为
a 6 1 Rr 320 320 2 0.01 0 1.9739 10 2
Pr Pr r Pin Pr PL
PL表示天线的总损耗功率。通常,发射天线的损耗功率 包括:天线导体中的热损耗、介质材料的损耗、天线附 近物体的感应损耗等。
第七章 电磁波的辐射
4、增益系数:方向性系数表示天线辐射能量的集中程 度,辐射效率表征在转换能量上的效能。将两者结合起 来 ——天线在其最大辐射方向上远点某点的功率密度与 输入功率相同的无方向性天线在同一点产生的功率密度 之比为增益系数,是表现天线总效能的一个指标。
E ( , ) E max
式中|Emax|是|E(θ,φ)|的最大值。 电(磁)基本振子的方向性函数为:F ( , ) sin
第七章 电磁波的辐射
2、方向性系数:当辐射功率相同时,天线在最大辐 射方向上远区某一点的功率密度与理想无方向性天线在 同一位置处辐射功率密度之比,为此天线的方向性系数。
第七章 电磁波的辐射
第七章 电磁波的辐射

7电磁场与电磁波-第七章(上)图片

7电磁场与电磁波-第七章(上)图片

第二节 平均坡印廷矢量
同样可导出:
则得坡印廷矢量的平均值:
第三节 理想介质中的均匀平面波
平面波:波阵面为平面的电磁波(等相位面为平 面)。 均匀平面波:等相位面为平面,且在等相位面上,电、 磁场场量的振幅、方向、相位处处相等的电磁波。 在实际应用中,纯粹的均匀平面波并不存在。但某 些实际存在的波型,在远离波源的一小部分波阵面,仍 可近似看作均匀平面波。 一、亥姆霍兹方程的平面波解 在正弦稳态下,在均匀、各向同性理想媒质的无源区 域中,电场场量满足亥姆霍兹方程,即:
量:
Ey
y
ZExz源自若Ex和Ey的相位相同或 相差180°,则合成波为直 线极化波。
沿z轴传播的电波 Ex和Ey的合成图 直线极化波示意图
x
特性:合成波电场大小随时间变化,但矢端
轨迹与x轴夹角不变。
常将垂直于大地的直线极化波称为垂直极化波, 而将与大地平行的直线极化波称为水平极化波。
圆极化
若Ex和Ey的振幅相同,相位差90°,合成波为圆 极化波。
设入射波电场为: 则入射波磁场为
则反射波电场为: 则反射波磁场为
由理想导体边界条件可知:
理想媒质中的合成场为:
合成波场量的实数表达式为:
讨论:1、合成波的性质:
Ex 合成波的性质: 合成波为纯驻 3 波 2 振幅随距离变化 电场和磁场最大值和最小 值位置错开λ/4 z

2
第一节 亥姆霍兹方程
时谐场所满足的波动方程即为亥姆霍兹方程。
一、时谐场场量的复数表示 对于时谐场,其场量E和H都是以一定的角频率 w随时间t按正弦规律变化。 在直角坐标系下,电场可表示为:
式中: 由复变函数,知:
为电场在各方向分量的幅度 为电场各分量的初始相位

工程电磁场 第7章 准静态电磁场

工程电磁场 第7章 准静态电磁场
D dS V dV Qnet
S
H J
E 0
B 0
D
H
E
J B
D t
t
B 0
D
准静态场又称为似稳场 工频正弦稳态电路分析
准静态场分析例题
圆盘形状的平行板电容器,间距 d=0.5cm,中间为云母电介质,
r 5.4 ,现加电压 u(t) 110 2 cos 314t V, 求平板间的电场和磁场。
解:低频,看做EQS
u EH
E(t)
u(t ) d
(ez
)
3.11 104
cos 314t(ez
)
V/m
由安培环路定律可得 H 2 r D r 2 E r 2
H(t
)
2.335104
r
sin314t
t (e
)
t
A/m
讨论:
EB
- H
t
H
E
J B
D t
t
B 0
Jd
f
Jdm Em
1KHz
8.89*105
Jcm Em
1MHz
8.89*102
故 Jc Jd
1GHz 106MHz
0.889 8.89*10—4
与频率密切相关
电准静态场——EQS
若 B 0
t
即可忽略位移电流对磁场的影响
H
J
D
t
E 0
B 0
D
H
E
J B
D t
z
在导体的一个透入深度区间
内分布
导电媒质
也称为集肤效应
透入深度与材料的导电导磁参数
E x (z, t ) 2E0ez cost z

电磁场与电磁波(第7章)1

电磁场与电磁波(第7章)1
Ex

ez Ex H x H y H z e y z (ex t e y t ez t ) z 0
由此可得
H x H z t t 0
H
x
H y Ex z t 和 H 均与时间无关,因此它们不是波动的部分,故可取
定义
无损耗介质是一种理想情况,在这里指电导率
0
平面波中的电场复数表示形式
E ex Ex ex E0 exp[i(t kz)]=ex E0 exp[i(t kz / )]
理解
电场矢量的方向是 x 方向,电磁波则是沿 z 方向传播
波速为
v / k 1/ k / v
0

Jc 0
H E B t t B 0或 H 0 H E t
一般媒质中的麦克斯韦方程组变为: D 0
( H ) ( D) ( E ) t t
7.3 平面电磁波在有损耗介质中的传播
定义
实际的介质都是有损耗的,因此,研究波在有损耗介质中的传 播具有实际意义。有损耗介质也称为耗散介质,在这里是指电 导率 0 ,但仍然保持均匀、线性及各向同性等特性。 有损耗介质中出现的传导 电流会使在其中传播的电 磁波发生能量损耗,从而 导致波的幅值随着传播距 离的增大而下降。研究表 明,传播过程中幅值下降 的同时,波的相位也会发 生变化,致使整个传输波 的形状发生畸变,如图所 示 平面波在有耗介质中的传播
1. 等效介电系数
对于随时间按照正弦规规律变化的电磁场,其复数形式的麦克斯韦方程中有
E i H H Jc i E E i E

电磁场分析中的应用数学 第7章 合流超几何微分方程

电磁场分析中的应用数学 第7章 合流超几何微分方程

第七章 合流超几何微分方程
解1
比较同次幂系数
第七章 合流超几何微分方程
第七章 合流超几何微分方程
解2
做变换
第七章 合流超几何微分方程
第七章 合流超几何微分方程
7-2 拉盖尔方程与拉盖尔多项式
7-2-1 拉盖尔方程 拉盖尔多项式
广义拉盖尔多项式
第七章 合流超几何微分方程
函数曲线
第七章 合流超几何微分方程
递推关系
第七章 合流超几何微分方程
7-2-4 正交关系
第七章 合流超几何微分方程
积分
第七章 合流超几何微分方程
利用二项式定理
第七章 合流超几何微分方程
正交关系
第七章 合流超几何微分方程
第七章 合流超几何微分方程
广义的高斯–拉盖尔函数
函数曲线
第七章 合流超几何微分方程
第七章 合流超几何微分方程
7-3-3 的生成函数与递推关系
泰勒展开
第七章 合流超几何微分方程
生成函数
第七章 合流超几何微分方程
7-3-4 正交关系
第七章 合流超几何微分方程
做分部积分
第七章 合流超几何微分方程
下标不同的情况
第七章 合流超几何微分方程
高斯-厄米函数
第七章 合流超几何微分方程
函数图像
第七章 合流超几何微分方程
7-4 惠泰克方程
第七章 合流超几何微分方程
7-4-1 与合流超几何方程的关系
第七章 合流超几何微分方程
7-4-2 在邻域内的正则解 惠泰克M函数
两个线性无关解
第七章 合流超几何微分方程
函数图像
第七章 合流超几何微分方程
需另行讨论的情况

第07章 时变电磁场(1)

第07章 时变电磁场(1)

在理想导体中,无位移电流,但有传导电流;
在一般介质中,既有传导电流,又有位移电流。
例 1 已知 海水的电导率为4S/m,相对介电常数为81,求频率为1MHz时,
位移电流振幅与传导电流振幅的比值。
解:设电场随时间作正弦变化,表示为
E ex Em cos t
则位移电流密度为
D Jd ex 0 r Em sin t t
其振幅值为 传导电流的振幅值为
J dm 0 r Em 4.5 103 Em
J cm Em 4 Em
J dm 1.125 10 3 J cm

例 2 自由空间的磁场强度为
H ex H m cos(t kz ) A/m
式中的 k 为常数。试求:位移电流密度和电场强度。
解:E 是电磁场的场矢量,应满足麦克斯韦方程组。因此,利用麦克斯韦 方程组可以确定 k 与ω 之间所满足的关系,以及与 E 相应的其它场矢量。
B E (ex t Ex e y e y z
对时间 t 积分,得
ey ez ) ex Ex x y z E0 cos(t kz ) ey kE0 sin(t kz ) z
H y k 2 Em ex ex sin(t kz ) z z Hz

D H t
D Dx ex ex Em sin(t kz ) t t
k
2 2
习题7-4
爱因斯坦(1879-1955)在他所著的“物理学演变”一书中关于麦
而由 H J
J 0 t J ( H ) 0

第7章 电磁感应与电磁场

第7章 电磁感应与电磁场

一、 动生电动势
动生电动势的非静电力——洛仑兹力 洛仑兹力 动生电动势的非静电力 取导线长dl 导体中载流子速度为u 取导线长 , 导体中载流子速度为
υ Fm
11
Fk = Fm = eυ × B Fm Ek = =υ × B e
d ε 动 = (υ × B ) ⋅ d l
ε = ∫ (υ × B ) ⋅ dl
1 ε i = − BωL2 2
15
二、感生电动势
由于磁场发生变化而激发的电动势
电磁感应
动生电动势 非静电力 洛仑兹力 感生电动势 非静电力 ?
实验表明,非静电力只能是磁场变化引起。 实验表明,非静电力只能是磁场变化引起。 磁场变化引起 而这种非静电力能对静止电荷 静止电荷有作用 而这种非静电力能对静止电荷有作用 因此,应是一种与电场力类似的力。 力,因此,应是一种与电场力类似的力。
1833年,楞次总结出: 年 楞次总结出: 闭合回路中感应电流的方向, 闭合回路中感应电流的方向,总是使得它所 激发的磁场来阻止或补偿引起感应电流的磁通量 的变化. 的变化 产生 感应电流 磁通量变化 a × × × × × 阻碍 产 生
× × × ×
f
× ×
×
× ×
×
×
×
υ
×
导线运动
感应电流
×
×
b
l
r
l
Er
∫ E涡 ⋅ dl = −∫
l
E涡dl cos 00 = −∫ ∫
∂B dS cos1800 S ∂t
∂B ⋅ dS S ∂t
∂B 2 E涡2πr = πr ∂t r ∂B E涡 = 2 ∂t
∂B ∵ >0 ∂t
∴ E涡与 l积分方向切向同向 积分方向切向同向

电磁场与电磁波第7章 电磁波的辐射

电磁场与电磁波第7章 电磁波的辐射
是球面波。由于等相位面上任意点的E、H
振幅不同,所以又是非均匀平面波。Eθ/Hφ=η是一常数,等于媒 质的波阻抗。
第七章 电磁波的辐射
③ 场的振幅:远区场的振幅与r成反比;与I、dl/λ成正比。 值得注意,场的振幅与电长度dl/λ有关,而不是仅与几何尺寸dl 有关。
④ 场的方向性:远区场的振幅还正比于sinθ,在垂直于天线 轴 的 方 向 (θ=90°) , 辐 射 场 最 大 ; 沿 着 天 线 轴 的 方 向 (θ=0°) , 辐射场为零。这说明电基本振子的辐射具有方向性, 这种方向 性也是天线的一个主要特性。
k1r(k1)r2(k1)r3,ejkr1
ErjI2dc lro 3 s42p r3co s
第七章 电磁波的辐射
EjI2ds lir3n 4pr3sin
H
Idlsin 4r2
式中p=Qdl是电偶极矩的复振幅。 因为已经把载流短导线看成一 个振荡电偶极子,其上下两端的电荷与电流的关系是I=jωQ。
H J j E E J m j H D B m
第七章 电磁波的辐射
2.
当kr>>1时,r>>λ/2π,即场点P与源点距离r远大于波长λ的 区域称为远区。 在远区中,
k1r(k1r)2 (k1r)3
远区电磁场表达式简化为
E
j
Idl2ksinejkr 4r
j
Idlsinejkr 2r
E
j
Idlskinejkr 4r
j
Idlsinejkr 2r
第七章 电磁波的辐射
以空气中的波阻抗 0
0 120 0
代入, 可得
Pr
402
Idl2
2
式 中 I 的 单 位 为 A( 安 培 ) 且 是 复 振 幅 值 , 辐 射 功 率 Pr 的 单 位 为 W(瓦),空气中的波长λ0的单位为m(米)。

《大学物理》第七章 磁力S

《大学物理》第七章 磁力S
4
磁(场)力
一、磁感应强度的定义 洛伦兹力
Fm
Fm qv B
洛伦兹力的大小
F qvB sin
q
B v
M
'
Fm 1、磁感应强度的大小 B qv sin 2、磁感应强度的方向 Fm 0
——零力线的方向 3、磁感应强度的单位
M
SI:特斯拉(T), Gauss: 1T=104G
2 m v/ / mv R h qB qB
h 常量
B↑
B
h↓
F
F
磁镜 磁瓶
——磁约束现象 应用: 可控轻核聚变
17
动画
地磁场: 中间弱、两极强
18
地磁场:中间弱、两极强,是天然的磁捕获器。
Charged Particle Approaching Earth
范.阿仑辐射带
S S S底
B dS
S
BdS cos
S
BS 底 ( BS底 ) 0
12
§ 7 、3
带电粒子在电磁场中的运动
—匀变速运动
B
F
一、匀强电场中的运动
二、匀强磁场中的运动
mv R qvB = m v2/R 得: qB
2 R 2 m 周期 T v qB 1 qB 频率 f T 2 m
UH B kI
25
§7.5 载流导体在磁场中受的力 一、安培力的公式 设导线所通电流强度为:I B 考虑一小段长为dl 的载流导线在磁场中的受力。 S 为方便,定义电流元: Idl (与电流同向) q 设:电流元中每个载流子 q的平均定向 v 运动速度为 v 则每个载流子所受磁力: f qv B I d l 电流元中的载流子数量: dN nSdl dF fdN 则电流元 Idl 所受的总磁场 力:

大学物理第7章电学

大学物理第7章电学

F12 :q2对q1的作用力
➢ k的取值
国际单位制中 k = 8.99×109 N·m2/C2
➢ SI中库仑定律的常用形式
有 理令 化
k 1
4π 0
0
8.85
1012
C2 m2N
真空介电常数 真空电容率
F21
q1q2

r2
0 21
er 21
二、库仑定律的适用范围
1.库仑定律只对静止点电荷成立; 2. r的数量级在10-17m~107m范围内,库仑定律成立。
——安培定律; ➢1831年,法拉第发现了电磁感应现象; ➢1865年,麦克斯韦建立了完整的电磁场理论。
3.相对论的创立进一步证明电磁场是一个统一的实体
历史上另外几个著名的电磁演示实验
1、法国莱诺700修道士 2、富兰克林捕捉闪电 3、马可尼的无线电
第七章 静 电 场(11学时) (The Electrostatic Field)
4π 0r3
E
qr
4π 0r3
当 l r 时,r r r

r r l
E
P E
E
r
O
r
q l
r r q
r r
E E
ql
4π 0r
E 3
q
4π 0
p
4π 0r 3
r
3
(r r )
电偶极距
p
ql
l
方向与电偶极矩的方向相反
(2) E
q
4π 0
(r
1 l / 2)2
二、电荷的量子性(Quantization)
1.电荷总是以一个基本单元的整数倍出现。
基本单元:e =1.602×10-19C

第7章静电场

第7章静电场

合力
f fi
i
如果带电体Q可以看作电荷连续分布
可将带电体分解成无穷多的点电荷(dq)
再利用电场叠加原理计算场强。 dq在场点P贡献场强分量为: 场点P
r
dq
带电体Q
1 dq r 3 4 π 0 r 1 dq r 场点P处实际场强为:E dE 3 4π 0 r (Q ) (Q )
fi
q
q1
ri
fi
qi
q2
q实际所受的库仑力
f

i
1 qqi r 3 i i 4 π 0 ri
——叠加原理是静电学理论的重要基础。
§7.3 电场
电场强度
一、电场(Electric Field)
1、电场的概念
19世纪以前人们认为:电荷之间为“超距作用” 即:这种相互作用的发生不需媒介、不需时间。
r

点电荷的场强方向沿矢径:若q>0,同向;若q<0,反向;

点电荷的场强大小与r2成反比; 点电荷的场强分布是球对称的。
(当q<0) E (当q>0) r q
E
2、电荷系的场强 如果带电体由多个点电荷组成: 试验电荷q0所受库仑力=?
场点P
q0
ri
q1
qi
由库仑定律:q0受任一电荷qi的分力为:
dq dS 2πrdr 由例2已算得圆环dq的电场: xdq xrdr dE 沿x轴方向 2 2 32 2 2 32 4π 0 x r 2 0 x r
dE E
R
4π 0 x r
2

xdq
2 32

教科版九年级物理全册 第七章 磁与电 第2节 电流的磁场(课件)

教科版九年级物理全册 第七章 磁与电 第2节 电流的磁场(课件)
第2节 电流的磁场
思考:什么样物体的周围才会有磁场?
◆奥斯特的发现
1820年4月的一天,丹麦物理 学家奥斯特在课堂上演示物理实 验。当他给导线通电时,导线附 近的小磁针发生轻微偏转。“哇, 电流产生了磁场!”
奥斯特在演示电与磁的联系
通电
断电
点击播放实验视频
进一步研究发现,直线电流产生的磁场中,磁感 线是以导线为圆心排列的系列同心圆。
铁屑显示了通电直导线电流周围的磁感线的分布
奥斯特的发现,揭示了电 与磁的联系,打开了电磁学领 域的一扇大门,使人类对磁与 电现象的研究进入了一个新的 发展时期。
◆通电螺线管的磁场
奥斯特的发现激励了科学家们的探索热情。他们让电 流通过弯成各种形状的导线,研究电流产生的磁场。其中, 用导线绕成的通电螺线管,应用非常广泛。
1.奥斯特实验说明了( A )。 A.电流的周围存在着磁场 B.电流在磁场中会受到力的作用 C.导线做切割磁感线运动时会产生电流 D.小磁针在没有磁场时也会转动
2.如图,通电螺线管周围有四个静止的小磁针a、b、c、d, 涂黑端表示N极,其中指向正确的是( A )。
A. a
B. b
C. c
D. d
◆物体磁性从哪里来
你也许注意到,环形电流的磁场与小磁针的磁场相似。 受到启发,科学家找到了物体磁性的来源。
物质是由原子组成的,原子由带正电 的原子核和绕核旋转的电子组成。电子绕 核旋转就形成环形电流。
每个原子都可以看做是一个微型的小磁针。 在大部分物体中,由于大量微型小磁针的指向 紊乱,物体不显磁性;而在有的物体中,大量的微 型小磁针指向较为一致,物体就具有磁性。
端的极性与其中电流方向的关系表述出
来吗?
猴子用右手把一个大螺线管

九年级物理上册 第七章 磁与电《磁场》说课稿(新版)教科版

九年级物理上册 第七章 磁与电《磁场》说课稿(新版)教科版

[磁 场]一、教材分析[磁场]是人教版九年级物理第二十章第一节的教学内容。

[磁场]的内容体系 : 认识磁场 磁场的基本性质磁场的方向磁感线 地磁场 [磁场]的地位 : 磁现象 磁场 电生磁、磁生电 [磁场]的教学处理 :〞磁场〞〞地磁场〞 〞地磁场〞、〞动物罗盘〞课 堂 研 学 课 外 自 学二、学情分析在生活中 , 学生都玩儿过磁体 , 并且获得了一些感性知识 , 但同时也存在很多疑惑。

因此具有强烈的求知欲 , 好奇心 , 喜欢动手进行实验。

通过前面的学习 , 学生已具有一定的探究能力和动手能力 , 但缺乏计划性和有目的地观察。

而且〞场〞是物理学中一个重要概念 , 初中学生又是首次接触〞场〞这个概念 , 学习的难度较大。

然而 , 这也是本节课教与学中最诱人的地方 , 最能激发学生学习兴趣的地方 ! 三、教学目标根据[物理新课程标准]和学生的实际情况 , 确定本堂课的三维目标为 : 知识与技能1. 知道磁体周围存在磁场。

2. 知道磁场的方向是怎样规定的。

3. 学会用磁感线来形象地描述磁场。

过程与方法1.观察磁体之间的相互作用 , 感知磁场的存在。

2.经历实验观察、总结类比的过程。

学习从物理现象和实验中归纳规律 , 初步认识研究方法的重要性。

情感、态度与价值观体验在探究过程中得到自己发现的喜悦。

通过对实验探究活动的参与 , 养成实事求是、尊重自然规律的科学态度。

重点 : 1、〞磁场〞的认识。

2、学会用磁感线描绘磁场。

难点 : 从铁屑在磁体周围的分布抽象出磁感线来描述磁场。

四、学法和教法为了达成本堂课的三维目标 , 突破重点难点 , 表达学生自主学习 , 因此选择的学法有 : 学案导学、分组实验、讨论交流、当堂练习 , 教法有 : 创设情景、提问法、启发引导。

五、教学过程 教 学 流 程教师活动学生活动设计意图情景导入激发兴趣教师表演魔术〞隔山打牛〞〔多媒体展示图片并配乐。

〕。

提问 1 : 谁能揭秘这个魔术?〔、、、〕提问 2 : 两个没有接触的磁体靠什么产生相互作用?〔磁场 ! 〕〔板书课题〕学生欣赏魔术 , 发出感叹声、欢呼声、随即报以热烈的掌声 , 惊叹之余试图揭开秘密。

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第7章物质与电磁场习题7.1 两块无限大的导体平板A、B,平行放置,间距为d,每板的厚度为a,板面积为S。

现给A板带电Q A,B板带电Q B,如图。

若:(1)Q A、Q B均为正值时,(2)Q A为正值,Q B为负值,且|Q A|<|Q B|时,分别求出两板各表面上的电荷面密度以及两板间的电势差。

7.2 A、B、C是三块平行金属板,面积均为200cm2,A、B相距4.0mm,A、C相距2.0mm,B、C两板都接地(如图)。

设A板带正电3.0×10-7C,不计边缘效应,求B板和C板上的感应电荷,以及A板的电势。

7.3 半径为0.1m的金属球A,带电q=1×10-8C,把一个原来不带电的半径为0.2m的金属球壳B(其厚度不计)同心地罩在A球的外面。

(1)求距离球心为0.15m的P点的电势,以及距离球心为0.25m的Q点的电势。

(2)用导线把A和B连接起来,再求P点和Q点的电势。

7.4 有一外半径R1为10cm、内半径R2为7cm的金属球壳,在球壳中同球心地放一半径R3为5cm的金属球。

球壳和球均带有电量为10-8C的正电荷,问两球体上的电荷如何分布?球心的电势为多少?7.5 将一带正电的绝缘空腔导体A的内部用一根长导线与原先不带电的验电器的小球B相连,如图所示,问验电器的金箔是否会张开?为什么?7.6 如图所示,一导体球带电q=1.0×10-8C,半径为R=10.0cm,球外有两种均匀电介质,一种介质(εr1=5.00)的厚度为d=10.0cm,另一种介质为空气(εr2=1.00),充满其余整个空间。

(1)求离球心O为r处的电场强度E和电位移D,取r=5.0cm或15.0cm或25.0cm,算出相应的E、D的量值;(2)求离球心O为r处的电势U,取r=5.0cm、10.0cm、15.0cm、20.0cm或25.0cm算出相应的U的量值;7.7 半径为R 的导体球,带有电荷Q,球外有一均匀电介质的同心球壳,球壳的内外半径分别为a 和b ,相对介电系数为εr ,如图。

求:(1)介质内外的电场强度E和电位移D ;(2)介质内的电极化强度P和介质表面上的极化电荷面密度σ′; (3)离球心O为r处的电势U; (4)图示D (r )、E (r )、U (r )的图线;(5)画出电场线图和电位移线图,并加以比较和讨论。

(6)如果在电介质外罩一半径为b 的导体薄球壳,该球壳与导体球构成一电容器,这电容器的电容多大?7.8 两个同心导体球壳,内、外球壳半径分别为R 1和R2。

求两者组成的电容器的电容。

把ΔR =(R 2-R 1)<<R 1的极限情形与平行板电容器的电容做比较,以核对你所得到的结果。

7.9 空气的击穿场强为3×103kVm -1。

当一个平行板电容器两极板间是空气而电势差为50kV 时,每平方米面积的电容最大是多少?7.10 一平行板电容器极板面积为S ,间距为d ,带电±Q ,将极板的距离拉开一倍,求: (1)静电能改变多少?(2)外力抵抗电场做了多少功?7.11 一平行板电容器极板面积为S ,间距为d ,接在电源上以保持电压为U。

将极板的距离拉开一倍,计算:(1)静电能的改变; (2)电场对电源做的功; (3)外力对极板做的功。

7.12 静电天平的装置如附图所示,一空气平行板电容器两极板的面积都是S ,相距为x ,下板固定,上板接到天平的一头,当电容器不带电时,天平正好平衡。

然后把电压U 加到电容器的两极上,则天平的另一头须加上质量为m 的砝码,才能达到平衡。

求所加的电压U。

7.13 如图所示为用于调谐收音机的一种可变空气电容器。

这里奇数极板和偶数极板分别连在一起,其中一组的位置是固定的,另一组是可以转动的。

假设极板的总数为n,每块极板的面积为S,相邻两极板之间的距离为d 。

证明这个电容器的最大电容为d Sn C 0)1(ε-=7.14 盖革计数管由一细金属丝和包围它的同轴导电圆筒组成。

丝直径为2.5×10-2mm ,圆筒直径为25mm ,管长100mm 。

计算盖革计数管的电容(设导体之间为真空。

你可用无限长导体圆筒的场强公式计算电场。

)7.15 如图所示,一空气平行板电容器,极板面积为S ,两极板之间距离为d 。

今插入一块与极板面积相同而厚度为d/3的各向同性均匀电介质板,其相对介电常数为εr 。

试计算电容的改变量。

7.16 如图所示,一电容器由内、外半径分别为a 和b 的两个同轴圆筒组成,其轴线处于竖直方向,外筒固定,内筒悬挂在天平的一端,天平平衡时,内筒只有长度为L 的一部分置于外筒中。

当接上电源使两筒之间的电势差为U 时,为了使天平保持平衡,右边称盘中需加多大质量的砝码?7.17 两根平行“无限长”均匀带电直导线,相距为d ,导线半径都是R (R <<d )。

导线上电荷线密度分别为+λ和-λ。

试求该导体组单位长度的电容。

7.18 有一平行板空气电容器,每块极板面积均为S ,两板间距为d 。

今以厚度为d ′(d ′<d =的铜板平行地插入电容器,(1)计算此时电容器的电容。

铜板离极板的距离对这一结果有无影响? (2)现使电容器充电到两极板的电势差为V0后与电源断开,再把铜板从电容器中抽出,需做多少功?(3)如果插入的是一块同样厚度d ′的、相对介电常数为εr 的均匀电介质板,(1)、(2)两问的结果又如何?7.19 一平行板电容器两极板的面积都是S ,相距为d ,电容为C=ε0S /d 。

当两板上加电压U时,略去边缘效应,两板间电场强度为E=U/d 。

其中一板所带电量为Q=CU ,故它受的力为dCU d UCU QE F /)(2===你说这个结果对不对?为什么?7.20 两共轴的导体圆筒组成的电容器,内、外管半径分别为R 1和R 2,R 2<2R 1。

其间有两层均匀电介质,分界面半径为r0。

内层介质相对介电常数为εr1,外层介质相对介电常数为εr2,εr2=εr1/2。

两层介质的击穿场强都是EM 。

当电压升高时,哪层介质先击穿?两筒间能加的最大电势差多大?7.21 为了测量电介质材料的相对介电常数,将一块厚为1.5cm 的平板材料慢慢地插进一电容器的距离为2.0cm 的两平行板中间。

在插入过程中,电容器的电荷保持不变。

插入之后,两板间的电势差减小为原来的60%,问电介质的相对介电常数多大?7.22 一平行板电容器面积为S ,板间距离为d ,板间以两层厚度相同而相对介电常数分别为εr1和εr2的电介质充满(如图示)。

求此电容器的电容。

7.23 一平行板电容器面积为S ,板间距离为d ,板间两半分别以相对介电常数为εr1和εr2的电介质充满(如图示)。

求此电容器的电容。

7.24 激光闪光灯的电源线路如附图所示,由电容器C储存的能量,通过闪光灯线路放电,给闪光灯提供能量。

电容C =6000μF ,火花间隙击穿电压为2000V ,问C在一次放电过程中,能放出多少能量?7.25 两电容器的电容之比为C1:C2=1:2,把它们串联后接到电源上充电,它们的电能之比是多少?如果并联充电,电能之比是多少?7.26 一个黄铜球浮在相对介电常数为εr =3.0的油湖中,球一半浸在油中如图示,球上的净电荷为2.0×10-8C。

问:球的上半部有多少电荷?下半部有多少电荷?7.27 螺绕环中心周长l =10cm ,环上线圈匝数N =200,线圈中通有电流I =100mA ,求: (1)管内的磁感应强度B0和磁场强度H 0;(2)若管内充满相对磁导率μr =4200的磁介质,则管内的B和H是多少?7.28 在铁磁质磁化特性的测量实验中,设所用的环形螺线管上共有1000匝线圈,平均半径为15.0cm ,当通有2.0A 电流时,测得环内磁感应强度B =1.0T ,求:(1)螺绕环铁芯内的磁场强度H;(2)该铁磁质的磁导率μ和相对磁导率μr 。

7.29 一个利用空气间隙获得强磁场的电磁铁如图所示。

铁芯中心线的长度l 1=500mm ,空气隙长度l 2=20mm ,铁芯是相对磁导率μr =5000的硅钢。

要在空气隙中得到B=3000G 的磁场,求绕在铁芯上的线圈的安匝数NI 。

7.30 某种铁磁材料具有矩形磁滞回线(称矩形材料)如图(a )。

反向磁场一超过矫顽力,磁化方向就立即反转。

矩形材料的用途是制作电子计算机中存储元件的环形磁芯。

图(b )所示为一种这样的磁芯,其外直径为0.8m 、内直径为0.5mm ,高为0.3mm 。

这类磁芯由矩形铁氧体材料制成。

若磁芯原来已被磁化,方向如图(b )所示,要使磁芯的磁化方向全部翻转,导线中脉冲电流i 的峰值至少应多大?设磁芯矩形材料的矫顽力HC=2A/m 。

部分习题答案7.1 σA 、左=σB 、右=)(21B A Q Q S +,σA 、右=-σB 、左=)(21B A Q Q S-, )2/()(0S d Q Q U U B A B A ε-=-7.2 (1) B 板上-1.0×10-7C C板上-2.0×10-7C,2.27×103V;(2)B板上-2.14×103C C 板上-0.86×10-7C,970V7.3 (1)600V,360V (2)450V,360 7.4 球的电荷10-8C,球壳内表面电荷为-10-8C ;球壳外表面电荷为2×10-8C ,球心电势2313V 7.6 (1)在r <R 处,E =0,D =0;在R <r <R +d 处,204r q E r επε=,24r q D π=在R +d <r 处,204r qE πε=,24r q D π=(2)在r ≤R 处,)11(40d R R qU r r+-+=εεπε; 在R <r ≤R +d 处,)11(40d R r qU r r +-+=εεπε在R +d <r 处,r qU 04πε=7.7 (1)在r <R 处,E =0, D =0;在R <r <a 处,E =304r Q πεr , D =34r Q πr ;在a <r <b 处, E =34r Q πεr , D =34r Q πr ;在b <r 处,E =304r Q πεr , D =34r Q πr ;(2) P =34)1(r Q r r πεε-r ,24)1(a Qr r a πεεσ-='24)1(b Q r r bπεεσ--=' (3)在r ≤R 处,)111(40b a R Q U r r r r εεεεπε-+--=,在R <r ≤a 处,)111(40b a r QU r r r r εεεεπε-+--=, 在a <r ≤b 处,)11(40b r QU r r -+=εεπε; 在b <r 处,r QU 04πε=; 7.9 5.31×10-10F/m 27.10 (1)增加S d Q 022ε (2)S dQ 022ε7.11 (1)减少)4/(20d SU ε, (2))2/(20d SU ε (3))4/(20d SU ε 7.12 )/(20S mg x U ε=7.14 8.05×10-13F7.15 )21()1(0r r d s εεε+-7.16)/ln(20a b g u m πε=7.17 ]/)ln[(0R R d -πε7.18 (1))/(0d d S '-ε (2)2200)(21d d d SV '-'⋅ε (3)d d d S r r r '-+'εεεε02200)(2)1(d d d V d S A r r r r '-+'-'=εεεεε 7.20 外层介质内表面先击穿,)ln(201220r R R r E M 7.21 2.17.22 )(221210r r r r d S εεεεε+7.23 d S r r 2/)(210εεε+ 7.24 1.2×104J7.25 串联W 1∶W2=2∶1 并联W 1∶W2=1∶2 7.26 q 上=0.5×10-8C q 下=1.5×10-8C 7.27 (1)2.51×10-4T 200A/m(2)1.06T, 200A/m 7.28 (1)2.12×103A/m 4.71×10-4H/m ,375 7.29 4.79×103安匝 7.30 0.005A。

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