第5章__频谱的线性搬移电路

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第5章频谱的线性搬移电路

π
2 2 g DU 1 cos(3ω 2 − ω1 )t − g DU 1 cos(3ω 2 + ω1 )t 3π 3π 2 + g DU 1 cos(ω 2 + ω1 )t −
π
2 2 + g DU 1 cos(5ω 2 − ω1 )t + g DU 1 cos(5ω 2 − ω1 )t + ⋅ ⋅ ⋅ 5π 5π
VD iD
i
＋－＋－
2011-12-7
＋
u1 H(jω) u2 uo
gD
－
0
u
9
第5章频谱的线性搬移电路
分析方法：分析方法：用时变分析方法。假定u1<<u2，则二极管工作状态由u2控制。这时二极管用一个受u2控制的开关来等效： u2 ≥ 0 g DuD iD = u2 < 0 0 假设u 2 = U 2 cos ω 2t ⇒
Hale Waihona Puke 举例：平衡电路的另一种实用形式——二极管桥式电路。举例：特点是省去了带中心抽头的变压器。图(a) 原理电路；图(b)实际电路当u2>0，四个二极管截止，uAB=u1; 当u2<0，四个二极管导通(AB短路)，uAB=0。所以，输出电压为uo=uAB=K(ω2t)u1。
2011-12-7
17
第5章频谱的线性搬移电路
考虑负载电阻的反作用：考虑负载电阻的反作用：负载电阻对电流的影响，用反映电阻来描述。 (1)变压器次级负载为宽带电阻(纯电阻)RL。初级两端反映电阻为4RL，D1、D2支路均为2RL 。
1 gD g= ⇒ iL = 2 gK (ω2t )u1 = 2 K (ω2t )u1 1 / g D + 2 RL 1 + 2 g D RL

第5章-频谱的线性搬移电路

一、非线性函数的级数展开分析法
1、非线性函数的泰勒级数非线性器件的伏安特性,可用下面的非线性函数来表示:
i f (u)
(5-1)
式中, u为加在非线性器件上的电压。一般情况下,
u＝EQ+u1+u2, 其中EQ为静态工作点, u1和u2为两个输入电压。用泰勒级数将式（5-1）展开, 可得
i a0 a1(u1 u2 ) a2 (u1 u2 )2 an (u1 u2 )n
3、正弦波振荡器
反馈式振荡器的平衡条件，三点式振荡器的起振判断条件，电路结构，克拉泼，西勒电路的计算，晶体振荡器的特点等。
下面学习频率变换电路电路，包括频谱的线性搬移和非线性搬移电路及其应用。
《高频电子线路》
1
第5章频谱的线性搬移电路
第5章频谱的线性搬移电路
5.1 非线性电路的分析方法 5.2 二极管电路 5.3 差分对电路 5.4 其它频谱线性搬移电路
即有
i I0(t) g(t)u1
（5-14)
可见，非线性器件的输出电流与输入电压的关系类似于线性系统，但其系数却是时变的，故叫做线性时变电路。
2、线性时变参数分析法的应用
考虑u1和u2都是余弦信号, u1＝U1cosω1t, u2＝U2cosω2t, 故I0(t) 、g(t)也为周期性函数,可用傅里叶级数展开,得：
I0 (t) f (EQ U2 cos2t) I00 I01 cos2t I02 cos 22t （5-15） g(t) f (EQ U2 cos2t) g0 g1 cos2t g2 cos 22t (5-16)
《高频电子线路》
16
第5章频谱的线性搬移电路
两个展开式的系数可直接由傅里叶系数公式求得

高频电子线路第五章频谱的线性搬移电路

凡是 p + q 为偶数的组合分量，均由幂级数中n 为偶数且大于等于 p + q 的各次项产生的；
凡是 p + q 为奇数的组合分量，均由幂级数中n 为奇数且大于等于 p + q 的各次项产生的；
当的幅度较小时，组和分量的强度随 p +q 的增大而减小。
结论：
①.当多个信号作用于非线性器件时，通过非线性作用，输出端所含分量为：
结论：
① .倍频作用。在非线性器件的输入端加单一频率信号时，输出端除了有输入信号频率之外，还有输入信号的各次谐波—非线性电路的倍频作用。
②.平方律波作用。输出的直流分量1/2 C2U2，其大小与正弦分量的振幅平方成正比关系—检出正弦波的振幅变化。
B. 有两个输入信号作用的情况
如图5-2所示，若作用在非线性器件上的两
其以上各次方项,则该式化简为
i f (EQ u2 ) f (EQ u2 )u1
(5-13)
与u1无关的系数
u2都随时间变化
i I0(t) g(t)u1
（5-14)
考虑到 u1和 u2 都是余弦信号, u1＝U1cosω1t
u2
= U2cosω2t ,时变偏置电压 EQ(t）= EQ+U2cosω2t为一周期
u2)u12
1 n!
f
(n) (EQ
u2 )u1n
(5-11)
与式（5-5）相对应,有
f (EQ u2 ) anu22
n0
f (EQ u2 ) nanu2n1
n 1
f (EQ u2 ) 2! Cnm2anu2n2
n2
(5-12)
若u1 足够小,可以忽略式（5-11）中 u1 的二次方及

第五章频谱的线性搬移电路讲解

非线性器件，并选择静态工作点使其工作于接近平方律
的区域。
iD
I DSS (1
uGS VP
)2
iD / mA IDSS
8
6
4
－2
Q 2
－2
－1
VP
0 uGB
(a)
信息学院
结束
(1-10)
第五章频谱的线性搬移电路
高频电路原理与分析
（2）从频谱搬移电路考虑，采用多个非线性器件组成平衡电路，抵消一部分无用的组合频率分量。（3）从输入信号的大小考虑，应减小输入信号的幅度，以便有效地减小高阶相乘项产生的组合频率分量的强度。
i f (EQ u1 u2 )
f (EQ u2 ) f (EQ u2(1-12)
第五章频谱的线性搬移电路
高频电路原理与分析
•
式中f(EQ+u2)是当输入信号u1=0时的电流，称
为时变静态电流或时变工作点电流，f′ (EQ+u2)称为
时变增益或时变电导。
•
所谓时变是指f(EQ+u2)和 f′ (EQ+u2)与u1无关，
• 为二项式系数，故
n
i
C
m n
u1n
m
u
m 2
n0 m0
• 令 u2 0 u1 U1 cos1t
i
anu1n
anU
n 1
c osn
1t
n0
n0
bnU
n 1
c os n1t
n0
信息学院
结束
(1-6)
第五章频谱的线性搬移电路
高频电路原理与分析
• 结论：
• 1. 当单一频率信号作用于非线性器件时，在输出电流中不仅包含了输入信号的频率分量ω1，而且还包含了该频率分量的各次谐波分量n ω1（n=2，3，…），可用于倍频电路。

第五章频谱的线性搬移电路资料

第五章频谱的线性搬移电路
5.1 非线性电路的分析方法
5.1.1 非线性函数的级数展开分析法
非线性器件的伏安特性： i f (u) f (UQ u1 u2 )
UQ为静态工作点，u1、u2为两个输入电压。将函数在UQ展开有：
i a0 a1(u1 u2 ) a2 (u1 u2 )2 an (u1 u2 )n
c os32t
3 4
a3U12U 2
c os21
2
t
3 4
a3U12U 2
c os21
2
t
3 4
a3U1
U
2 2
c os22
1 t
3 4
a3U1
U
2 2
c os22
1 t
5
模模拟拟电电子子线线路路
第五章频谱的线性搬移电路
除了基波分量外，产生了新的频率分量。
谐波分量组合频率分量
21, 22 , 31, 32 , ...
1 2 , 1 22 , 21 2 , ...
频率分量特性
p1 q2
pqn
（p和q为包括零在内的正整数）
偶次频率分量（包括直流、偶次谐波、和p+q为偶数）只和幂级数偶次项系数有关；奇次频率分量只和奇次项系
数有关。
m次频率分量，其振幅只和幂级数中m次项的系数有关。
• 所有的频率分量总是成对出现的： p1 q2
• 时变参量元件：非线性电阻的参量 i
（电导）取决于大信号，而与小信号
无关。若大信号是时变的，则元件的
参量（电导）也是时变的，称为时变
参量元件。
v
• 时变参量电路：含有时变参量元件的电路称为时变参量电路，也可称为时

频谱的线搬移电路

50 200 150 2 1 350 200 150 2 1
电流中所含的频率分量
1,2,31,32,21 2,22 1
不能出现50 kHz和 350 kHz的频率成分
《高频电路原理与分析》第5源自频谱的线性搬移电路5.1.2 线性时变电路分析法
i f u f EQ u1 u2
1,2 ,3,21,22 ,23,31,32 ,33, 1 2 ,2 3,3 1 21 2 ,21 3,22 3 22 1,23 1,23 2 1 2 3
《高频电路原理与分析》
第5章频谱的线性搬移电路
例：若非线性器件的伏安特性幂级数表示i=a0+a1u+a3u3 ,式中 a0、a1、a3是不为零的常数，信号u是频率为150 kHz和 200 kHz的两个正弦波，问电流中能否出现 50 kHz和 350 kHz的频率成分？为什么？
2.滤波器具有选频的功能，即从前级频率产生电路输出的众多频谱中选出所需的频率，并且滤掉多余的频率成分
3.不同的功能电路对输入输出的频谱要求不同。
《高频电路原理与分析》
第5章频谱的线性搬移电路
频谱搬移的数学模型幂级数展开法和线性时变分析法
非线性器件二极管、三极管、场效应管、集成模拟乘法器
《高频电路原理与分析》
第5章频谱的线性搬移电路
5.1
5.1.1 非线性函数的级数展开分析法
非线性器件的伏安特性
i f (u) u EQ u1 u2
i
an
用泰勒级a数n 展n开1!
d
n f (u dun
)
a0 a1(u1 u2 ) a2(u1 u2 )2 n
(u u )
n
1n0d n!

第五章频谱的线性搬移

有用分量
2a2u1u2 a2U1U 2 cos 1 2 t a2U1U 2 cos 1 2 t
第 5章
16
频谱搬移通过提取两个信号的和频与差频实现。实现理想乘法运算，减少无用组合频率数目和强度是重要目标。 (1)从非线性器件的特性考虑：选用具有平方律特性的场效应管；选择器件工作特性接近平方律的区域。 (2)从电路考虑，采用平衡等措施，抵消无用分量，加强有用分量。 (3)从输入信号大小考虑，限制输入信号振幅，减小高阶项强度。
第五章频谱的线性搬移电路
5.1 非线性电路的分析方法 5.2 二极管电路 5.3 差分对电路 5.4 其它频谱线性搬移电路
信息科学技术学院电子信息科学与技术系
高频电子线路
第 5章
1
概述
频谱搬移电路：将输入信号进行频谱变换，获得具有所需频谱的输出信号，分为线性搬移电路和非线性搬移电路。线性搬移电路：频谱搬移前后的频率分量的比例关系不变。例如：幅度调制与解调，混频电路等。
u1
非线性器件 u2
滤波器
滤除无用分量
n
uo
有用信号
信号i f u
a u
n 0 n

1
u2 包含频率组合分量为：
p ,q p1 q2
经滤波器滤除无用分量后，有用频率分量(和频与差频分量)为
1,1 1 2 ，此时p=q=1
该频率分量由二个信号的二次乘积项/交叉项产生：
f U Q u1 u2
式中， u 为加在非线性器件上的电压，其中 UQ 为静态工作点，用泰勒级数将上式在静态工作点UQ展开：
i a0 a1 u1 u2 a2 u1 u2 an u1 u2

第5章频谱的线性搬移电路资料

第5章频谱的线性搬移电路
引言
前面在分析高频电路基础上介绍了: 1、高频放大器（小信号、功率） 2、正弦波振荡器
下面将介绍另一类电路：频率搬移与控制电路，包括： 1、线性搬移及应用（5、6章）:主要用于幅度调制与解调、
混频等 2、非线性搬移及应用（7章）：频率调制与解调、相位调
制与解调 3、反馈控制(8章）：包括AGC、AFC、APC(PLL)
《高频电子线路》
11
第5章频谱的线性搬移电路
二、线性时变电路分析法 1、线性时变参数分析法的原理对式（5-1）在UQ+u2上对u1用泰勒级数展开,有
i f (UQ u1 u2 )
f
(UQ
u2 )
f
(UQ
u2 )u1
1 2!
f
(UQ
u2 )u12
1 n!
f
(n) (UQ
u2 )u1n
n
i
anCnmu1nmu2m
n0 m0
(5-5)
下面分别进行分析。
《高频电子线路》
6
第5章频谱的线性搬移电路
2、只输入一个余弦信号时
先来分析一种最简单的情况。令u2=0,即只有一个输入信
号,且令u1＝U1cosω1t,代入式（5-2）,有：
(5-6)
i anu1n anU1n cosn 1t
1、非线性函数的泰勒级数
非线性器件的伏安特性,可用下面的非线性函数来
表示:
i f (u)
(5-1)
式中,u为加在非线性器件上的电压。一般情况下,
u＝UQ+u1+u2,其中UQ为静态工作点,u1和u2为两个输入电压。用泰勒级数将式（5-1）展开,可得

第5章频谱的线性搬移电路

i bnU1n cos n1t
n 0

(5―8)
《高频电路原理与分析》
第5章频谱的线性搬移电路
下面我们再用一个稍微复杂一些的例子来说明幂级数分析法的具体应用。
设非线性元件的静态特性曲线用下列三次多项式来表示：
i b0 b1 (u EQ ) b2 (u EQ ) b3 (u EQ )
1 2 , 1 2 , 1 22 , 1 22 ,21 2 ,21 2
（2）由于表示特性曲线的幂多项式最高次数等于三，所以电流中最高谐波次数不超过三，各组合频率系数之和最高也不超过三。一般情况下，设幂多项式最高次数等于n，则电流中最高谐波次数不超过n；若组合频率表示为： p 则有：
2
3
加在该元件上的电压为：
u EQ U1 cos 1t U 2 cos 2t
求出通过元件的电流 i(t)，再用三角公式将各项展开并整理，得：
《高频电路原理与分析》
第5章频谱的线性搬移电路
1 1 2 2 i b0 b2U1 b2U 2 返回1 2 2 3 3 3 2 返回2 (b1U1 b3U1 b3U1U 2 ) cos 1t 4 2 3 3 返回3 3 2 (b1U 2 b3U 2 b3U1 U 2 ) cos 2t 4 2 1 1 2 2 b2U1 cos 21t b2U 2 cos 22t 2 2 b2U1U 2 cos(1 2 )t b2U1U 2 cos(1 2 )t 1 1 3 3 b3U1 cos 31t b3U 2 cos 32t 4 4 3 3 2 b3U1 U 2 cos( 21 2 )t b3U12U 2 cos( 21 2 )t 4 4 3 3 2 2 b3U1U 2 cos(1 22 )t b3U1U 2 cos(1 22 )t 4 4

第5章__频谱的线性搬移电路

(5―9)
依此可以推断，输出电流i中将包含下列通式表示的无限多个频率组合分量
p ,q p1 q2
(5―10)
第5章频谱的线性搬移电路
p ,q p1 q2
(5―10)
式中，p，q=0、1、2 …，称p + q为组合分量的阶数。综上所述，当多个信号作用于非线性器件时，其输出端不仅包含了输入信号的频率分量，还有输入信号频率的各次谐波分量（pω 1、qω 2、rω 3…）以及输入信号频率的组合分量（± pω1 ± qω2 ± rω3 ± …）。
n 0
n 0
n为偶数
n为奇数

i bnU1n cos n1t
n 0
式中，bn为an和cosnω 1t的分解系数的乘积。
可见，当一个单一频率（ω 1）的信号作用于非线性器件时，在输出电流中不仅有ω1成分，还有nω1（n=2,3,…）分量（新频率分量）。
第5章频谱的线性搬移电路
(2) 当u1、u2都不为零时，输出电流中不仅有两个输入
第5章频谱的线性搬移电路
第5章频谱的线性搬移电路
5.1 非线性电路的分析方法 5.2 二极管电路 5.3 差分对电路 5.4 其它频谱线性搬移电路
第5章频谱的线性搬移电路
频谱搬移：指对输入信号进行的频谱变换（产生新的频率分量），以获得具有所需频谱的输出信号。频谱的线性搬移：搬移前后各频率分量的比例关系不
第5章频谱的线性搬移电路
5.1.1 非线性函数的级数展开分析法非线性器件的伏安特性,可用下面的非线性函数来表示:
i f (u )
式中,u为加在非线性器件上的电压。一般情况下, u＝EQ+u1+u2,其中EQ为静态工作点,u1和u2为两个输入电压。

高频电路原理与分析第六版第5章

第5章频谱的线性搬移电路
5.1 非线性电路的分析方法 5.2 二极管电路 5.3 差分对电路 5.4 其它频谱线性搬移电路思考题与习题
在通信系统中，频谱搬移电路是最基本的单元电路。振幅调制与解调、频率调制与解调、相位调制与解调、混频等电路，都属于频谱搬移电路。它们的共同特点是将输入信号进行频谱变换，以获得具有所需频谱的输出信号。
Cnk cos(n 2k )x
cosn
x
k 0
1 (n1)
1
2n1
2 k 0
Cnk cos(n 2k)x
n为偶数
n为奇数
(5-7)
式(5 -6)变为
i bnU1n cosn1t
(5-8)
n0
式中，bn为an和cosnω1t的分解系数的乘积。由上式可以看出，
当单一频率信号作用于非线性器件时，在输出电流中不仅包含
与线性电路比较，非线性电路涉及的概念多，分析方法也不同。非线性器件的主要特点是它的参数(如电阻、电容、有源器件中的跨导、电流放大倍数等)随电路中的电流或电压变化，也可以说，器件的电流、电压间不是线性关系。因此，大家熟知的线性电路的分析方法已不适合非线性电路(特别是线性电路分析中的齐次性和叠加性)，必须另辟非线性电路的分析方法。
本章在讨论频谱线性搬移数学模型的基础上，着重介绍频谱线性搬移的实现电路，以便为第 6 章介绍振幅调制与解调、混频电路打下基础。
图 5-1 频谱搬移电路 (a) 频谱的线性搬移; (b) 频谱的非线性搬移
5.1 非线性电路的分析方法
在频谱的搬移电路中，输出信号的频率分量与输入信号的频率分量不尽相同，会产生新的频率分量。由先修课程(如 “电路原理”、“信号与系统”、“模拟电子线路分析基础” 等)已知，线性电路并不产生新的频率分量，只有非线性电路才会产生新的频率分量。要产生新的频率分量，必须用非线性电路。在频谱的搬移电路中，输出的频率分量大多数情况下是输入信号中没有的，因此频谱的搬移必须用非线性电路来完成，其核心就是非线性器件。

第5章频谱的线性搬移电路1

iD = g D K (ω2t )(u1 + u2 )
2 2 1 2 = g D + cos ω 2t − cos 3ω 2t + cos 5ω 2t − ⋅ ⋅ ⋅ (U1 cos ω1t + U 2 cos ω2t ) 3π 5π 2 π
高频电子线路 ——第5章频谱的线性搬移电路第
高频电子线路 ——第5章频谱的线性搬移电路第
本章内容：本章内容： 5.1 5.2 5.3 5.4 非线性电路的分析方法二极管电路差分对电路其它频谱线性搬移电路其它频谱线性搬移电路
高频电子线路 ——第5章频谱的线性搬移电路第
非线性电路的分析方法 5.1 非线性电路的分析方法
令u1＝U1cosω1t
iL = g DU1 cos ω1t + − 2
π
g DU1 cos(ω 2 + ω1 )t +
2
π
g DU1 cos(ω 2 − ω1 )t
2 2 g DU1 cos(3ω 2 + ω1 )t − g DU1 cos(3ω 2 − ω1 )t + ⋅⋅⋅ 3π 3π
频率分量：输出电流i 中的频率分量输出电流 L中的频率分量： ω1、 ω2±ω1 、（2n+1）ω2±ω1（n=1,2,3…）））
时变偏置电压线性时变
i ≈ f ( EQ + u2 ) + f ′( EQ + u2 )u1
时变工作点电流时变跨导
i = I 0 (t ) + g (t )u1
高频电子线路 ——第5章频谱的线性搬移电路第
u1＝U1cosω1t，u2＝U2cosω2t，，， EQ（t）=EQ+U2cosω2t 为周期性函数）故I0（t）、g（t）也必为周期性函数）（）用傅里叶级数展开

第五章频谱线性搬移电路

第五章频谱线性搬移电路
6
第5章频谱的线性搬移电路
一、非线性函数的级数展开分析法
分析：（2）有两个信号u1和u2作用于非线性器件
i
Cp,qcos(p1+q2)t
p q
组合频率有ω p, q=|±pω1±qω2|
这些组合频率分量产生的规律:
①凡是 p+q 为偶数的组合分量，均由幂级数中 n 为偶数且大
I0(t)f(U QU 2cos 2t) I0 0 I0 1 c o s 2 t I0 2c o s2 2 t
时变电导或跨导：
g(t)f(U QU 2cos 2t) g 0 g 1c o s 2 t g 2c o s2 2 t
第五章频谱线性搬移电路
10
二、线性时变电路分析法
第5章频谱的线性搬移电路
an(u1u2)n
1dnf(u)
an
n!
dun
n1!f(n)(UQ)
n0
n
uUQ
i
anCnmu1n-mu2m
n0 m0
第五章频谱线性搬移电路
4
第5章频谱的线性搬移电路
一、非线性函数的级数展开分析法
n
i an(u1u2)n Cnm u1n-m u2m
n0
n0 m 0
分析：（1）u2=0，即只有一个输入信号，令u1＝U1 cosω1t
在线性时变工作状态下,上式可表示为
(5―21)
式中
第五章频谱线性搬移电路
将u1=0时的电压代入i 得到
将u1=0时的电压代入i 求导得到
12
第5章频谱的线性搬移电路
第二节二极管电路
二极管电路的优点：电路简单、噪声低、组合频率分量少、工作频带宽等。

[工学]第5章频谱的线性搬移电路

1 π I 0k f ( EQ U 2 cos2t ) cosk2td2t π π n f ( EQ u2 ) anu2 n 2 n k 1 n 0 1 C2 a U k 0,1,2, nk 2 nk 2 2 n k 1 n 0 2
假设u2 U 2 cos2t
g D uD iD 0
2n / 2 2t 2n / 2 2n / 2 2t 2n 3 / 2
（u2正半周）（u2负半周）
简化表示：iD g(t )uD gD K (2t )uD
线性时变函数表示 : iD g D K (2t )u2 g D K (2t )u1 I 0 (t ) g (t )u1 I 0 (t ) g D K 2t u2 g (t )u2 g D K 2t U 2 cos2t
2019/1/29
15
若u1＝U1cosω1t，则有
2019/1/29
11
1、单二极管电路将输入信号u1和控制信号u2相加作用于非线性二极管上，流过二极管的电流会产生各种组合频率分量，由滤波器H(jω)取出所需要的频率分量，就完成频谱搬移功能。二极管的特性曲线: 大信号(大于0.5V) 工作近似用折线来表示。通常假设导通电压为0。二极管的跨导：gD 二极管上的压降：uD=u1+u2。
2 2 1 2 iD g D cos2t cos32t cos52t uD 3π 5π 2 π
时变电导 : g (t ) g D K (2t ) 2 2 1 2 g D cos2t cos32t cos52t 3π 5π 2 π
Q
2019/1/29

第5章频谱的线性搬移电路

第5章频谱的线性搬移电路
由前已知,U2>>U1,而uD＝u1+u2,可进一步认为二极管的通断主要由u2控制,可得
g D uD iD = 0 u2 ≥ V p u2 < V p
(5―30)
一般情况下,Vp较小,有U2>>Vp,可令Vp=0(也可在电路中加一固定偏置电压Eo,用以抵消Vp,在这种情况下， uD＝Eo+u1+u2）,式（5―30）可进一步写为
n =1
∞
(5―26)
1 ϕ n ( x2 ) = 2π
∫π
−
π
e x2 cos ω2t cos nω 2tdω 2t
是第一类修正贝塞尔函数。因而
I 0 (t ) = I Q [ϕ 0 ( x2 ) + 2∑ ϕ n ( x2 ) cos nω 2t ]
n −1 ∞
∞
g (t ) = gQ [ϕ 0 ( x2 ) + 2∑ ϕ n ( x2 ) cos nω 2t ]
《高频电路原理与分析》
第5章频谱的线性搬移电路
频率变换电路属于非线性电路, 其频率变换功能应由非线性元器件产生。在高频电子线路里, 常用的非线性元器件有非线性电阻性元器件和非线性电容性元器件。前者在电压—电流平面上具有非线性的伏安特性。如不考虑晶体管的电抗效应, 它的输入特性、转移特性和输出特性均具有非线性的伏安特性, 所以晶体管可视为非线性电阻性器件。后者在电荷—电压平面上具有非线性的库伏特性。变容二极管就是一种常用的非线性电容性器件。
5.1.1 非线性函数的级数展开分析法非线性器件的伏安特性,可用下面的非线性函数 i = f (u ) 来表示: 式中,u为加在非线性器件上的电压。一般情况下, u＝EQ+u1+u2,其中EQ为静态工作点,u1和u2为两个输入电压。用泰勒级数将式（5―1）展开, 可得

第5章__频谱的线性搬移电路

第5章 频谱的线性搬移电路

第5章-频谱的线性搬移电路

高频电子线路 第五章 频谱的线性搬移电路

第五章频谱的线性搬移电路讲解

第五章频谱的线性搬移电路资料

频谱的线搬移电路

第五章 频谱的线性搬移

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第5章 频谱的线性搬移电路

第5章__频谱的线性搬移电路

高频电路原理与分析 第六版第5章

第5章 频谱的线性搬移电路1

第五章频谱线性搬移电路

[工学]第5章 频谱的线性搬移电路

第5章 频谱的线性搬移电路

第5章频谱的线性搬移电路

高频电子线路第五章频谱的线性搬移电路

第五章频谱的线性搬移

第5章频谱的线性搬移电路

高频电路原理与分析第六版第5章

第5章频谱的线性搬移电路1

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