晶体生长中相图的介绍PPT课件

合集下载

3.3结晶与相图

3.3结晶与相图

WC VC Fe3C Cr23C6
二元合金相图

相图是用图解的方法表示合金系中合金状态、温度和成分之间的关系, 也称平衡图或状态图。
图 Cu-Ni合金相图
二元相图的建立

几乎所有的相图都是通过实验得到的,最常用的是热 分析法。



3.3.1二元合金相图的基本类型
1.匀晶相图
两组元在液态与固态下彼此无限互溶,形成无限臵换固溶体,这类合 金相图叫匀晶相图。


(2)典型合金的结晶过程
① 合金Ⅰ
.2

液态合金冷却至1点温度后,发生匀晶结晶过程,至2点温度时合金完 全结晶成α固溶体,其后的冷却过程中(2~3点的温度),α相不变。 从3点温度开始,从α相中析出βⅡ。最后合金得到的组织为α+βⅡ。

②合金Ⅱ(共晶合金)

液态金属冷至共晶温度时发生共晶反应,经一段时间后,全部转变为共 晶体。合金的室温组织全部为共晶体,即只含有一种组织组成物(共 晶体)而其相组成物仍为α和β相。
相转化。
图 单晶体与多晶体示意图 a)单晶体 b)多晶体

为了便于研究晶体中的原子排列规律, 把晶体中的原子等想象成几何
结点,用直线将其中心连接起来而构成的空间格子称为“晶格”。 由于晶体中原重复排列的规律性,可从晶格中选取一个能够代表其

晶格特征的最小几何单元,称之为“晶胞” 。

晶胞的大小和形状,常以晶胞的棱边长度a、b、c和棱边夹角α、β、γ 六个参数来表示。
图 体心立方晶胞示意图 刚球模型;质点模型;晶胞中原子数示意图


(2)面心立方晶格(FCC)
面心立方晶格的晶胞也是由八个原子构成的立方体,但在立方体的每 个面中心还各有一个原子。

第三章 晶体生长

第三章  晶体生长

A
B
图3-11 共晶系相图
LE ⇄(C + D)
第二节 相图及其在晶体生长中的应用
• 共晶反应过程
具有共晶成分的合金溶液,温度降到E点 时,开始同时从液体中开始析出成分为C的α 相和成分为D的β相,两相的相对含量可以用 杠杆定律求出
A
B
继续降温,最终形成α相和β相的机械混合物 ,但是晶体的总体成分仍是共晶成分。 形成的两相混合物具有显微组织特征。
①两种组分中金属原子或离子的半径必须接近,其半径差要小于15% ,否则,不同大小的原子或离子产生的晶格畸变将很大,以致影响 固溶度; ②两种组分必须具有相同的晶体结构,否则固体中将出现不同结构 的相,或固溶度仅限于一定范围; ③金属原子必须具有相同的价电子数,否则价电子数之差有可能导 致形成化合物而不形成固溶体; ④金属原子必须具有几乎相同的电负性,如果两种金属具有显著地 电负性差,则将倾向于形成金属间化合物。
L L+ L+
相图分析
相和相区与共晶相似 包晶线PDC:该线成分对应的合金在该 温度下发生包晶反应。该反应是液相L 包着固相, 新相β在L与α的界面 上形核,并向L和两个方向长大。
+

图3-12 包晶系相图
第二节 相图及其在晶体生长中的应用
• 包晶反应过程
第二节 相图及其在晶体生长中的应用
下面以凝固结晶为例说明形核过程: 短程有序(Short range order):由于液态金属中有序原子集团的尺 寸很小,所以把液态金属结构的特点概括为短程有序(长程无序), 通常用团簇结构cluster来表征。 晶胚(Embryo):温度降低至熔点以下时,这些近程有序的原子集 团就成为均匀形核的晶胚,尺寸会增大。晶胚内部原子呈晶态有序 排列,而外层原子与液体中不规则排列的原子相接触构成界面。 晶核(Nucleus):当具备结晶条件时,大于一定尺寸的晶胚就会成 为晶核。

相图与相平衡全解

相图与相平衡全解

相图的作用:
? 预示不同条件下可能出现的各种组态以及条件 改变时, 各种组态可能发生转变的方向和限度;
? 了解体系在不同条件下的相转变及相平衡存在 的状态;
? 为提高已有材料的性能及设计、开发和研制新 材料提供重要依据;
? 预测材料的性能,为制定材料的制备、合成和 加工工艺提供参考依据。
§1 相图中的点、线、面
F ? C? P?n
ⅰ)相
相:指物质系统中具有稳定和相同的
化学组成、晶体结构、聚集状态以及相同 物理、化学性质的 完全均匀 一致的所有部 分的总和。相可以是单质,也可以是由几 种物质组成的均匀液相或化合物。
“完全均匀”是指物质在分子或离子 水平上的均匀混合状态。
特点:不同相之间有明显界面;机械
方法可分开;通过不同相的宏观界面性质 发生突变;与数量多少无关;与是否连续 无关。
无论溶质原子是以何种方式进入晶格,总会 对溶剂晶格造成一定程度的畸变。这种点阵畸变 会使晶体能量升高,即晶格畸变能。
畸变能越高,晶格越不稳定。单位体积畸变 能的大小与溶质原子溶入的数量以及溶质、溶剂 原子的相对尺寸差别有关。
此外,溶解度还与晶体结构类型、电负性和 电子浓度等因素有关。
§3 平衡态与平衡凝固
在没有外界影响的条件下,系统各部分的宏 观性质长时间内不发生变化的状态。没有外界影 响,是指系统与外界之间不通过作功或传热的方 式交换能量,否则系统就不能达到并保持平衡态。
实际中并不存在完全不受外界影响、宏观性 质绝对保持不变的系统,所以平衡态只是一个理 想化的概念,它是在一定条件下对实际情况的抽 象和概括。只要系统状态的变化很小而可以忽略, 就可以近似看成平衡态。
? 从一种结构转变为另一种结构; ? 化学成分的不连续变化; ? 更深层次序结构的变化并引起物理性质的突变。

高中化学 第四章 第一节 晶体的常识PPT课件

高中化学 第四章 第一节 晶体的常识PPT课件

探究: 下图依次是金属钠(Na)、金属锌(Zn)、碘(12)、金刚石
(C)晶胞的示意图,数一数,它们分别平均含几个原子?
Na
Zn
I2
金刚石
钠、锌晶胞都是:8×1/8+1=2;
碘:(8×1/8+6×1/2)×2=8;
金刚石:8×1/8+6×1/2+4=8。
1、现有甲、乙、丙、丁四种晶胞,可推 知:甲晶体中A与B的离子个数比 为 1:1 ;乙晶体的化学式为 C2D ; 丙晶体的化学式为__E_F___;丁晶体的化 学式为__X_Y_3Z__。
4. 下图是CO2分子晶体的晶胞结构示意图, 其中有多少个分子?

81+ 6 ×
1 2
=4
含4个CO2分子
5. 下列是NaCl晶胞示意图,晶胞中Na+和Cl¯
的个数比是多少?晶胞含多少个氯化钠?
Na原子:

1 8
+
6
×
1 2
=4
Cl原子:
1+
12
×
1 2
=4
含4个钠、4个氯
6. 最近发现一种由钛原子和碳原子构成的气
6.鉴别晶体和非晶体
(1)物理性质差异 如:外形、硬度、熔点、折光率
(2)区分晶体和非晶体最科学的方法是对固
体进行X-射线衍射实验。
固体
外观
微观结构 自范性 各向 熔点 异性
具有规 粒子在三 晶体 则的几 维空间周 有
何外形 期性有序 排列
有各 固定
向异 性
非晶 体
不具有规 则的几何 外形
粒子排列 相对无序
2、特点:晶胞都是平行六面 体.晶胞在晶体中“无隙并 置”.

《晶体生长理论》ppt课件

《晶体生长理论》ppt课件
提纯
多次区熔的过程
○ 在凝固界面,对于k<1的杂质,由于分凝作用将部分被
排斥到熔区,并向后携带
○ 在熔化界面,锭料的熔化带入新的杂质,并从熔化界面向凝
固界面运动〔杂质倒流〕,其结果是使整个熔区杂质浓度添加
○ 随着区熔次数的添加,尾部杂质越来越多,浓度梯度越来越
陡,杂质倒流越严重
极限分布
○ 经过多次区熔提纯后,杂质分布形状到达一个
如Cu-Ni相图 :
相图分析:2个点、2条线、3个区。
测定方法:热分析法〔最常用〕。
③二元合金相图的建立——热分析法建立相图的过程
▲配制系列成分的铜镍合金
▲测出它们的冷却曲线,得到临
界点
▲把这些点标在T—成分坐标上
▲将具有一样意义的点衔接成线,
标明各区域内所存在的相, 即得到
Cu-Ni合金相图
2、分凝景象与分凝系数
④ l →大,Cs→小,提纯效果好⇒l越大越好
⑤ 极限分布时(K一定):
⑥ l →大,B →小, A →大,Cs(x)→大, 提纯效果差

⇒l越小越好
⑧ 运用:前几次用宽熔区,后几次用窄熔区。
②熔区的挪动速度
BPS公式:
Keff
K0
f
D
1K0e
K0
f越小,keff越接近k0,提纯效果好, 区熔次数少, 但是过低速
〔资料中的杂质量本来很少〕
由于存在分凝景象,正常凝固后锭条中的杂质分布不再是均匀的,
会出现三种情况:
K<1的杂质,杂质向尾部集中;
K>1的杂质,杂质向头部集中;
K≈1的杂质,根本上坚持原有的均匀分布的方式
正常凝固过程中,Cs沿锭长的分布
1

第五章-晶体的结构和绘图表达PPT课件

第五章-晶体的结构和绘图表达PPT课件

.
11
BCC原子堆积因子计算
.
12
面心立方堆积
Face-Centered Cubic Structure(FCC)
沿面对角线做紧密堆积 配位数12,每个晶胞单元中包含4个原子
.
13
FCC原子堆积因子计算
.
14
FCC原子堆积方式详解
.
15
FCC原子堆积方式详解
.
16
另一种堆积方式……
.
半径比(rC/rA) 大

离子极化程度 弱

CN
8
6
4
结构
CsCl
NaCl
ZnS
.
43
离子晶体
Pauling规则
1st Rule
The cation-anion distance = radii
Can use RC/RA to determine the coordination number of the cation
原子轨道相互重叠
电子云密度增加
电子云同时受到两个核的吸引
.
30
化学键
共价键 covalent bond: 杂化
Carbon: | |
1s 2s 2p
金刚石的结构-sp3杂化
|
1s
2(sp3)
C-C-C angle = 109o 28’
.
31
化学键
共价键 covalent bond: 杂化
离子晶体的晶格能U
A+(气) + B-(气) AB(晶体) + U
离子半径及其与CN以及配位多面体的关系
.
41
离子晶体晶格能与性能关系

相图与晶体生长PPT课件

相图与晶体生长PPT课件

(1)包晶反应体系配料成分的选择 ——应避开包晶点
配料成份选择在包晶反应温度与另一等温线之间的液 相线所相应的成分。
例如:在 SrNb2O6 -
NaNbO3 二 元 系 中 ,
生 长 Sr2NaNb5O15 单 晶体,其配料成分应
选择在含 55 - 67Mol
% SrNb2O6 ,在 1415 -1453℃之间进行生 长。
讨论:
a. 溶质(B)使体系熔点降低: K0<l 如 : Nd3+ : YGA体系; b. 溶质(B)使体系熔点升高:K0>1, 如红宝石:Cr3+:Al2O3体系; c. 对于同成份点, K0=1。
晶体生长是动态过程,应该采用有效分凝系数Ke:
K0 Ke K 0 1 K 0 exp / D
当这些成分的液体冷却时,在熔点温度凝固成同液体成分 一样的固体,这就可以如同生长单质那样进行晶体生长。
(2)若偏离同成分点生长,温度波动将引起晶体成份的不 均匀性——影响物理性能 例如:铌酸锂与铌酸锶钡晶体的光学性能就是随着同成份点 准确测定而提高的。 LiNbO3 用 Raman 光谱 的方法准确测定其同成份 点含 Li2O 为 48.6mol %,在 此配料所生长的晶体,其 光学均匀性比用理想配料 成 分 ( 50mol % Li2O ) 所 生长的晶体的光学均匀性 提高两个数量级
573℃ 1723℃
四方
1470℃
正交
867℃
-SiO2(立方)
-SiO2(三方,常用结构)
∴要生长 -SiO2,一般是在573℃以下,加NaCO3——水热法生长
再如: LiIO3,T<Tm=430℃, 有四个相:,,,, 欲生长低温的— LiIO3,水溶液法生长(蒸发法,起始温度50℃) 液HgI2

南京大学-晶体生长课件-Chapter 4-晶体生长的相变过程及其动力学

南京大学-晶体生长课件-Chapter 4-晶体生长的相变过程及其动力学

a. 若过程放热, H<0,则 T>0,即T <T0,必须过冷。 b.若过程吸热, H>0,则 T<0,即T > T0,必须过热。
结论:相变推动力可表示为过冷度 (T)。
b、相变过程的压力条件 从热力学可知,在恒温可逆不作有用功时: dG=VdP 对理想气体而言,在压强由P1 到P2过程中:
2 , 2 T T
2 (1) 2 ( 2)
, Tp Tp
2 (1)
2 , 2 p p
2 (1) 2 ( 2)
由于
s cp T T
p
2 1 v T , T 2 v T
p
1 2 1 v , v Tp v p
*二、按相变方式分类
成核-长大型相变:由程度大,但范围小的浓度起伏开始发生
相变,并形成新相核心。如结晶釉。 连续型相变(不稳分相):由程度小,范围广的浓度起伏连续长
大形成新相。 如微晶玻璃。
三、按质点迁移特征分类 扩散型:有质点迁移。
无扩散型:在低温下进行,如:同素异构转变、马氏体转变
马氏体转变特点:
单元系统相变过程图
亚稳区的特征 (1)亚稳区具有不平衡状态的特征,是物相在理论上 不能稳定存在,而实际上却能稳定存在的区域;
(2)在亚稳区内,物系不能自发产生新相,要产生新 相,必然要越过亚稳区,这就是过冷却的原因; (3)在亚稳区内虽然不能自发产生新相,但是当有外 来杂质存在时,或在外界能量影响下,也有可能在亚 稳区内形成新相,此时使亚稳区缩小。
系统自由能: G G1 G2 nVGV A(n)
式中:n — 新相的原子数(或分子数) V — 新相的原子体积; ∆GV — 单位体积旧相和新相之间的自由能之差; A(n) — 新相总表面积;

第二章相平衡(1)

第二章相平衡(1)

图2 共晶相图
共晶反应
共晶成分(e)的液相同时转变成为二种固相。由 相律计算可以知道,二元合金三相平衡共存时系统的 自由度数为0。也就是说,共晶反应是在恒定的温度下 进行的,是恒温转变;三相平衡共存时,每一相的成 分都是固定的。
L 共晶反应的一般表达式为:
(3)包晶体系 包晶转变:一个液相(L)与一个固相(α)生 成另一个固相(β)的转变。 表达式如下:
根据系统中所包含独立组元的个数,系统 可分为单元系统、二元系统、三元系统等;按 系统中的相数可分为单相系统、二相系统、三 相系统等;也可以按系统中自由度数分为无变 系统、单变系统、双变系统称三变系统等等。
1 相平衡的基本概念
(1)系统。 系统就是指我们所选择的研究对象.除了系统以外的一 切物质都叫做环境。两者并不是固定不变的,皆由所选择 的研究对象而定。 (2)相 (P)。 系统中具有相同的成分、结构和性能的均匀部分的总和 称为相。 特证: ①一个相中可以包含几种物质,即几个物质可以形成一个 相。 ②一种物质可以有几个相。 ③固体机械混合物中有几种物质就有几个相。 ④一个相可以连续成一个整体、也可以不连续。
(3)组元 系统中每个可以独立分离出来并能独立存在的化学均匀 物质称为组元。 (4)独立组元 (C) 凡是在系统内可以独立变化而决定着各相成分的组元 ,就称为独立组元。在没有组分间关系限制条件的体系中 ,体系的独立组元数就等于它的组元数;如果体系存在化 学反应或是其他组分间关系的限制条件,那么它的独立组 元数就不等于组元效,而是组元数减去组分间关系的限制 条件数。 通常把具有n个独立组元的系统称为n元系统 (5)自由度 (F) 自由度是指一个平衡体系的可变因素(如成分、温度、 压力等)的数目。这些因素在一定范围内可以任意改变,而 不使任何日有的相消失,也不使任何新相产生。一个系统 有几个这样的独立变数就有几个自由度。

晶体生长中相图的介绍PPT课件

晶体生长中相图的介绍PPT课件
TP
22
TP
1 V
2
T P
压缩系数 膨胀系数
特点:无相变潜热,无体积的不连续性,但有Cp、、的 不连续
二级相变:
相变发生时,两平衡相的化学势和化学势的一阶偏微 分相等,但化学势的二阶偏微分不相等。
由于这类相变中热容随温度的变化在相变温度T0时趋于无穷 大,因此可根据CP-T曲线具有λ形状而称二级相变为λ相变, 其相变点可称为λ点或居里点。 一般合金的有序-无序转变、铁磁性顺磁性转变、超导态转变 等均属于二级相变。 在许多一级相变中都重叠有二级相变的特征,因此有些相变 实际上是混合型
引言
一. 相变的分类
相变:指在一定外界条件下,体系中发生的从一相到另一 相的变化过程。
1.按热力学分类 按照自由能对温度和压力的偏导函数在相变点的 数学特征——连续或非连续,将相变分为一级相变、 二级相变或更高级的相变。 n级相变:在相变点系统的化学势的第(n-1)阶 导数保持连续,而其n阶导数不连续。
对 驴 讲 经 图
1966年诺贝尔奖得主 朗道
朗道:1908年-1968年 1922年:巴库大学物理系 1924年:转学列宁格勒大学 本科毕业后两年完成博士学位的学习 1929-1930年:博士后 (瑞士、德国、丹麦、英国、比利时和荷兰) 1938年4月-1939年4月:入狱
1962年:诺贝尔奖
高级相变
在临界温度,临界压力时,一阶,二阶偏导数相等,而 三阶偏导数不相等的相变成为三级相变。 实例:量子统计爱因斯坦玻色凝结现象为三级相变。 依次类推,自由焓的n-1阶偏导连续,n阶偏导不连续时 称为n级相变。二级以上的相变称为高级相变,一般高级 相变很少,大多数相变为低级相变。
二级相变和高级相变:连续相变

固体物理第三章 相图PPT课件

固体物理第三章 相图PPT课件

• 当冷却至T5时,液相减至零,全部 凝结为固体,其成分则变为原始合
金成分。
可编辑课件
• 这种凝固过程要求温度 变化很慢,以便使不同 温度下析出的成分不同 的固相能经过扩散而成 为均匀一致。
17
• 在一般的冷却条件下, 所得固体的成分是不均 匀的
• 先凝固出的含B较少, 后凝固出的含B较多,如 虚线所示。
% 4 g 1 0 0 % ;% f4 1 0 0 % (或 % 1 % )
fg
fg
可编辑课件
28
合金的平衡结晶及其组织(以Pb-Sn相图为例)
(3)共晶合金:Sn=61.9% ① 凝固过程(冷却曲线、相变、组织示意图)。 ② 共晶线上两相的相对量计算。 ③ 室温组织(α+β)及其相对量计算。
可编辑课件
(c)2003 Brooks/Cole, a division of Thomson Learning, Inc. Thomson Learning™ is a trademark used herein under license.
29 (c)2003 Brooks/Cole, a division of Thomson Learning, Inc.
T,C
L
1500
1400 1300
a1 b1L+ c1
1200
1100a 1000
1083
1455 c 1280 C
解:作成分线和 温度线如图。
根据杠杆定律推 论, Q / QH = a1b1 /a1c1 =12/48=1/4
Cu
18 20
30 40
66 60 80
Ni%
Ni 答:所求合金在
100 1280 时相的
相关主题
  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。

朗道(1908~1968) 1908年1月22日生于巴库,1968 年4月1日卒于莫斯 科 。1927 年获巴库大学博士学位。1929年出国到哥 本哈根在玻尔理论物理学研究所工作。1932年到哈尔 科夫创建苏联理论物理学派,使哈尔科夫成为苏联理 论物理中心,并着手编写9卷本《理论物理学教程》, 是颇负盛名的教科书。1937年到莫斯科,任苏联科学 院物理问题研究所理论组组长,在这里发展了液氦理 论,对液氦的超流动性作了理论说明,因而获1962年 诺贝尔物理学奖。朗道对物理学的贡献,几乎涉及物 理学的各个领域,包括:低温物理学、核物理学、金 属理论、恒星能源理论、宇宙线、等离子体、流体力 学和原子物理学。因此,固体物理学中朗道抗磁性和 朗道能级、等离子体物理的朗道阻尼、低温物理的朗 道能谱等均以他的姓氏命名。
涉及的物理基础:少量的热统
版权所有,违者必纠
本章要点
热平衡条件: T=T 力学平衡条件: P=P 相平衡条件: =
认识化学势的重要性!!!
二元相图:同成分点、三相点、共晶、包晶
相图构筑的几何规则
生长方法的选择 相图的应用生长配料
热处理工艺的确定
本章内容
• 前言 §1 单元系的复相平定方法 §5 相图的应用 • 本章小结
1938年4月28日入狱,39年4月释放。 卡皮查(P.Kapitsa)救了他。他直
接向斯大林和莫洛托夫说明了理由: 朗道,而且在苏联所有的理论物理学 家中,只有朗道有能力解开超流之谜。 如果苏联科学家能解释这个现象,就 能双倍地向世界证明苏联科学的能力。
Lev Landau in prison in 1938
一级相变: 相变发生时,两平衡相的化学势相等,但化学 势的一阶偏微分不相等。
1 2
1 2
T P T P
S
T P
1 2
P T P T
V
P T
特点:相变潜热,体积改变、两相共存、相变温度滞后
特点:相变潜热,体积改变、两相共存、 相变温度滞后
相变温度的滞后现象:在相变点,虽则两相的自由能相等,但 由于结构重组需要越过势垒或新相形成需要提供正值的界面能, 导致升温与降温过程发生相变的温度不相等。
200年前,本杰明•富兰克林说过: “人类的知识将会大大增长,今 天我们想不到的新发明将会屡屡 出现。我有时几乎后悔我出生得 过早,不能知道将要发生的一些 事情。”
朗道曾经酸溜溜地表示:“漂亮姑娘都和别人结婚了,现 在只能追求一些不太漂亮的姑娘了。”这里漂亮姑娘指的 是量子力学,于上世纪30年代由海森堡、薛定谔和狄拉克 等建立,朗道因为比他们小几岁所以没能赶上这次物理学 史上关键的淘金行动。所以有的史家慨叹:朗道生不逢时。 言外之意就是,他要是早生个一二十年,正赶上本世纪初 物理学的革命时期.也就是相对论、量子论的草创阶段, 以他的才情学识,对人类知识的贡献,当可以使他跻身于 爱因斯坦、玻尔这样的世界级大师之列。朗道对自己也有 “生不逢时”的感叹,对于自己没能赶上量子力学的创 建.感到极度惋惜。
二级相变:
相变发生时,两平衡相的化学势和化学势的一阶偏微 分相等,但化学势的二阶偏微分不相等。
1 2
1 2
T P T P
1 2
P T P T
21
T 2
P
22
T 2
P
T
2
T 2
P
CP
等压热容
2 1
P 2
T
22
P 2
T
1 V
2
P
2
T
2 1
TP
22
TP
1 V
2
T P
压缩系数 膨胀系数
特点:无相变潜热,无体积的不连续性,但有Cp、、的 不连续
二级相变:
请告知您对朗道教授工作的意见。电 告您的简单结论。
<<消息报>>编辑部
朗道教授关于大质量恒星的中子核的新思想是很杰出而大 有希望的。我会很高兴地对它和朗道的多个其它的研究发一 个简短的评价。请更详细地告诉我,为什么要我的意见。
玻尔 1937年11月16日
1937年11月23日<<消息报>>
朗道教授的工作在苏联科学家中间激起了极 大的兴趣,他大胆的思想为天体物理学中最重 要的过程之一带来了新的生命。有充分的理由 认为,朗道的新假设将被证明是正确的,它将 为天体物理学中的一大堆尚未解决的问题带来 答案。……尼尔斯•玻尔对这位苏联科学家的工 作作了极高的补充评价,说 “L.朗道的新思想 是杰出而大有希望的。”
引言
一. 相变的分类
相变:指在一定外界条件下,体系中发生的从一相到另一 相的变化过程。
1.按热力学分类 按照自由能对温度和压力的偏导函数在相变点的 数学特征——连续或非连续,将相变分为一级相变、 二级相变或更高级的相变。 n级相变:在相变点系统的化学势的第(n-1)阶 导数保持连续,而其n阶导数不连续。
亲爱的玻尔先生:
我随信给您寄来一篇我写的关于星体能量的 文章。如果您认为它还有点儿物理意义,请您把 它交给<<自然>>。如果您不嫌太麻烦,我会乐 意听听您对这个工作的意见。
万分感谢!
您的,L.朗道
1937年11月5日
莫斯科
朗道的一位身居高位的朋友让<<消息报 >>编辑部给玻尔发了一封电报(1937年 11月16日)
对 驴 讲 经 图
1966年诺贝尔奖得主 朗道
朗道:1908年-1968年 1922年:巴库大学物理系 1924年:转学列宁格勒大学 本科毕业后两年完成博士学位的学习 1929-1930年:博士后 (瑞士、德国、丹麦、英国、比利时和荷兰) 1938年4月-1939年4月:入狱
1962年:诺贝尔奖
狱中的朗道
1937年下半年,朗道感到清洗的恶浪 正向他逼近。他在惶恐中寻求保护,一个 可能的办法是,让公众注意他这个知名的 科学家。于是他在他的科学思想中找一个 可能在西方和东方都激起巨澜的东西。他 选得是从30年代就开始考虑的一个思想: 象太阳那样的“正常”恒星,可能会在中 心拥有中子核。
朗道写了篇论文讲他的中子核思想。为 保证它能受到尽可能多的注意,他采取了 一系列非常措施:把稿子交给<<苏联科学 院报告>>发表,同时将英文稿寄给哥本哈 根的玻尔(苏联科学院荣誉院士)。
相关文档
最新文档