天线与电波传播(第二版) 第12章

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精品文档-天线与电波传播(第二版)(宋铮)-第12章

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第12章 天波传播 12.2 无线电波在电离层中的传播
12.2.1
当不考虑地磁场影响时,电离层等效相对介电常数为一标
量εr,若满足ω2>>υ2条件,同时将m=9.106×10-31kg,ε0=
×10-9 F1/m,e=1.602×10-19C,代入式(12-1-7),得 36π
(12-2-1)
r
1
第12章 天波传播
12.1 电离层概况 12.2 无线电波在电离层中的传播 12.3 短波天波传播 12.4 中波天波传播的介绍 习题十二
第12章 天波传播
12.1 电 离 层 概 况
12.1.1 包围地球的是厚达两万多千米的大气层,大气层里发生的运动 变化对无线电波传播影响很大,对人类生存环境也有很大影响。 地面上空大气层概况如图12-1-1所示,在离地面约10~12 km(两极地区为8~10 km,赤道地区达15~18 km)以内的空间 里,大气是相互对流的,称为对流层。
(12-2-5)
f的电波,能从电离层最大电子密度 Nmax处反射回来的最高频率由上两式可得
fmax
80.8N max
cos2 0
fc sec0
(12-2-6) 对于一般的斜入射频率f及在同一N处反射的垂直入射频
率fv之间, 也有类似的关系: (12-2-7)
(1) 电离层反射电波的能力与电波频率有关。在入射角θ0 一定时,电波频率越低,越易反射。
(2) 电波在电离层中的反射情况还与入射角θ0有关。当电 波频率一定时,入射角越大,越易反射。
第12章 天波传播
能满足θn=90 下来,如图12-2-3
的条件,从而使电波从电离层中反射
当电波垂直向上发射即θ0=0°时,能从电离层反射回来的 最高频率称为临界频率 (Critical Frequency),用fc表示。将 θ0=0°,Nn=Nmax代入式(12-2-4),可得临界频率为

天 线 与 电 波共44页

天 线 与 电 波共44页
60、人民的幸福是至高无个的法。— —西塞 罗
41、学问是异常珍贵的东西,从任何源泉吸 收都不可耻。——阿卜·日·法拉兹
42、只有在人群中间,才能认识自 己。——德国
43、重复别人所说的话,只需要教育; 而要挑战别人所说的话,则需要头脑。—— 玛丽·佩蒂博恩·普尔
天线与电波
56、极端的法规,就是极端的不公。 ——西 塞罗 57、法律一旦成为人们的需要,人们 就不再 配享受 自由了 。—— 毕达哥 拉斯 58、法律规定的惩罚不是为了私人的 利益, 而是为 了公共 的利益 ;一部 分靠有 害的强 制,一 部分靠 榜样的 效力。 ——格 老秀斯 59、假如没有法律他们会更快乐的话 ,那么 法律作 为一件 无用之 物自己 就会消 灭。— —洛克
44、卓越的人一大优点是:在不利与艰 难的遭遇里百折不饶。——贝多芬
45、自己的饭量自己知道

北邮微波测量实验+实验总结-(天线与电波传播)

北邮微波测量实验+实验总结-(天线与电波传播)

电磁场与微波测量实验实验报告实验名称:班级:姓名:学号:学院:北京邮电大学实验七.天线与电波传播一、 实验目的(1)掌握微波信号发生器及测量放大器的使用方法。

(2)了解水平面接收天线方向性的测量方法。

二、 实验仪器标准信号发生器、选频放大器、喇叭天线、波导调配器、可变衰减器、波导元件。

三、 实验原理及步骤对于辐射波传输方式,最重要的是测试其辐射场幅值分布的方向性,其表征量是天线方向函数及方向图。

1.系统组成图1-1 系统组成原理框图2.喇叭天线工程上常用的喇叭天线是角锥喇叭,原因是其匹配较好而效率接近100%(G ≈D )。

但是由于其口径场的幅值、相位不是均匀分布,虽然其辐射主向仍是口径面法线方向(波导轴线方向),但是主瓣宽度、方向系数的计算很复杂。

可用以下公式进行估算:E 面(yoz 面)主瓣宽度bE λθ5325.0= (1-1)H 面(xoz 面)主瓣宽度15.0802a H λθ= (1-2)方向系数(最佳尺寸的角锥喇叭)211451.0λπb a D = (1-3)图1-2是角锥喇叭的三维标高方向图。

具体参数喇叭口径1a =5.5λ,1b =2.75λ;波导口径a=0.5λ,b=0.25λ;虚顶点至口径面距离ρ=2ρ=6λ。

1 Array图1-2 角锥喇叭的三维标高方向图图1-3为本实验所用喇叭天线示意图:图1-3 实验所用喇叭天线3.测水平面接收天线方向性图1-1为测量喇叭天线方向性的系统组成情况。

测量时改变接收喇叭天线的方位角,可测出喇叭天线水平面的方向性(按接收到信号的强弱)。

严格的测量应在微波暗室中进行,这样可以消除反射波影响。

但在微波段,因其传播方向性较强,而且房屋墙壁吸收较强,地面影响也可略去,因而这样在普通实验室内测量偏差也不很大。

测天线方向图应有专用天线转台,它有精确的角度(水平面方位角,垂直面俯仰角)刻度指示。

本实验主要测水平面即方位方向性。

四、实验内容及数据处理(1)微波天线方向图测试报告旁瓣宽度-3.0db : 26.33 -6.0db : 39.82 -10.0db : 54.30 -15.0db : 225.13五、心得体会本实验即天线与电波传播实验由老师演示,我们只需了解其原理并会分析其数据即可。

天线与电波传播(第二版)(宋铮)第8-14章第11章

天线与电波传播(第二版)(宋铮)第8-14章第11章

(11-2-1)
第11章 地面波传播 图 11-2-3 地面波的场结构
第11章 地面波传播
为简化分析,通常使用M.A.列翁托维奇近似边界条件: 若半导电媒质相对复介电常数的绝对值满足下列条件:
| ~r || r j60 | 1
(11-2-2)
则在界面大地一侧的电、磁场水平分量之间满足
由上面的分析可知,由于地面是半导电媒质,低架直立 天线辐射的垂直极化波将在传播方向上存在电场分量,各分 量如图11-2-3所示,yOz面为地平面,波沿z轴方向传播,下 标“1”表示在空气内,下标“2”表示在大地内,利用边界 条件,有
E1z E2z
H1y E1x
H2y
~r E2
x
B1x B 0
根据边界条件式(11-2-1),得
E2 x
E1x
~r
r
E1x
j60
上述各分量亦可写成
E1z
E2 z
4
2 r
E1x
(60 )2
j
e2
(11-2-7) (11-2-8)
式中
第11章 地面波传播
E2x
E1x
e j
2 r
(60
)2
H1yΒιβλιοθήκη H2yE1x 120π
arctan 60 r
第11章 地面波传播 图 11-4-2 三段不同性质地面传播示意图
第11章 地面波传播 图 11-4-3 三段不同性质地面传播的衰减因子
第11章 地面波传播 图 11-4-4 地面波传播的“起飞-着陆”效应
第11章 地面波传播
习题十一
1. 为什么地面波传播会出现波前倾斜现象?波前倾斜的 程度与哪些因素有关?为什么?

《天线与电波传播》课件

《天线与电波传播》课件
自由空间损耗
电波在自由空间中传播时,能量随距离的平 方成正比地衰减。
穿透损耗
电波在穿透建筑物、墙体等障碍物时,会受 到损耗。
地面吸收损耗
电波在传播过程中,会受到地面的吸收作用 ,导致能量衰减。
散射损耗
由于散射体的散射作用,导致电波传播过程 中的能量衰减。
03
天线设计与应用
BIG DATA EMPOWERS TO CREATE A NEW
ERA
Hale Waihona Puke 天线的定义与分类总结词
天线的定义是指能够将电磁波能量转换为导行波能量或将导行波能量转换为电磁波能量 的装置。天线根据不同的分类标准可以分为多种类型。
详细描述
天线是一种能够将电磁波能量转换为导行波能量或将导行波能量转换为电磁波能量的装 置。根据不同的分类标准,天线可以分为多种类型,如按工作性质可以分为发射天线和 接收天线,按方向性可以分为定向天线和全向天线,按频段可以分为超长波天线、长波
BIG DATA EMPOWERS TO CREATE A NEW ERA
《天线与电波传播》ppt课

• 天线基础知识 • 电波传播基础 • 天线设计与应用 • 电波传播的干扰与防护 • 未来发展与展望
目录
CONTENTS
01
天线基础知识
BIG DATA EMPOWERS TO CREATE A NEW
设备干扰
影响设备的正常运行,可能导致设 备故障或性能下降。
04
干扰的防护与抑制
频率管理
通过合理规划和管理无线电频谱,减少不同无线电业务之间的干扰。
天线隔离
通过合理设置天线位置和方向,降低不同无线电设备之间的干扰。
滤波技术
采用滤波器对信号进行筛选和处理,减少干扰信号的影响。

天线与电波传播(第二版) 第2章

天线与电波传播(第二版) 第2章

4H
(2-1-5)
在架设天线时,应使天线的最大辐射仰角Δm1等于通信
仰角Δ0。根据通信仰角Δ0就可求出天线架设高度H
H= 4sin 0
(2-1-6)
2)
水平平面方向图就是在辐射仰角Δ一定的平面上,天线辐
射场强随方位角φ的变化关系图。显然这时的场强既不是单
纯的垂直极化波,也不是单纯的水平极化波。方向函数如式
图2-1-1 双极天线结构示意图
1. 为了便于描绘场强随射线仰角Δ和方位角φ的变化关系, 一般直接用Δ、φ作自变量表示天线的方向性,而不使用射线 与振子轴之间的夹角θ作方向函数的自变量。按图2-1-2中的
cos OA OP • OA cos sin
OP OP OP
(2-1-1)
图 2-1-2 双极天线的坐标系统
图 2-1-7 l=20 m、H=6 m的双极天线输入阻抗
3.
D 120 f 2 (m1, )
Rr
(2-1-9)
式中, f(Δm1,φ)为天线在最大辐射方向的方向函数,Δm1按
式(2-1-5)计算; Rr为天线的辐射阻抗。f(Δm1,φ)和Rr二者应归算
于同一电流。对双极天线而言,Rr=R11-R12,R11是振子的自
Z0ABiblioteka 120 ln 2l a
1
(2-1-13)
实际工作中常用几根导线排成圆柱形组成振子的两臂, 这样既能有效地增加天线的等效直径,又能减轻天线重量, 减少风的阻力,节约材料,这就是笼形天线(Cage Antenna) ,其结构如图2-1-10所示。天线臂通常由6~8根细导线构成, 每根导线直径为3~5 mm,笼形直径约为1~3 m,其特性阻 抗为250~400 Ω。因特性阻抗较低,天线输入阻抗在波段内

天线与电波传播_完整版

天线与电波传播_完整版

磁场:
kI0l sin 1 1 jkr H j 1 e 4 r jkr
§1.2 电基本振子
对于电场:
1 1 E jA j A H j
电场:
I 0l cos 1 1 jkr Er 1 e 2 2 r jkr kI 0l sin 1 1 1 jkr E j 1 e 2 4 r jkr kr E 0
波阻抗:
kr 1
Zw E H
固有阻抗:
120 377
§1.2 电基本振子
远区场的性质: (1)电场与磁场在空间相互垂直,它们均与r 成反 比。因等相位面为球面,故为球面电磁波。 (2)因在传播方向上电磁场的分量为零,故为横电 磁波,记为TEM波。
(),称为波阻抗; (3)电场与磁场的比值等于 120 (4)由于电场和磁场相位相同,且均与 成正 sin 比,故电基本振子在远区为辐射场,且具有方向性。
§1.2 电基本振子
电基本振子的场辐射
§1.3 磁基本振子
麦克斯韦电磁理论获得了巨大的成功。电和磁的 对称性问题,至今尚未解决。 电的基本单元是电荷。正负电荷可以分开,自由 电荷能单独存在,因而我们可以引进电荷密度和电 流密度的概念。 磁的基本单元是磁偶极矩,它可以看作是正负磁 荷的组合。然而,正负磁荷却不能分开,自由磁荷 不能单独存在。所以,在电磁理论中我们不能引入 磁荷密度和磁流密度等概念。
天线发展简史
五、2000, 移动/手持天线(Mobile/Hand - held Antenna) 工作于800MHz的手持蜂窝电话天线随处可见。 从马可尼时代直到20世纪40年代,天线主要是以 导线为辐射单元,工作频率也提高到UHF。 进入二战期间,随着1GHz以上微波源(如调速 管、磁控管)的发明,天线开始了一个新的纪元。 波导口径天线、喇叭天线和反射面天线等如雨后春 笋般出现。

西安邮电学院天线与电波课件

西安邮电学院天线与电波课件
天线与电波
电子工程学院 电信系微波技术教研室 常树茂 办公室:3号实验楼505室
课程的要求和说明
以讲义为主,重在结论。 教材:《天线与电波传播》,宋铮等,西电出版社 参考书1:《天线与电波》,周朝栋等,西电出版社 参考书2:《天线技术》,马汉炎,哈尔滨工业大学出版社 参考书3:《天线》,John D.Kraus著,章文勋译 ,电子工业出版
小电流环的辐射场
由此得到磁矩和磁流的表达形式为
qm
0 Is , I dqm 0 s dI m
l dt l
dt
这里l的方向与环面积矢量的方向一致。 小电流环的远区场表达式为
0 sI E sin e jkr 2 r 0 sI 0 H sin e jkr 2 r 0

学时: 32
考试形式:闭卷
第1章天线的基本理论
绪论 1.1 1.2 1.3 1.4 1.5 1.6 1.7
基本振子的辐射 发射天线的电参数 互易定理与接收天线的电参数 对称振子 天线阵的方向性 对称振子阵的阻抗特性 无限大理想导电反射面对天线电性能的影响
绪论
无线电发射机输出的射频信号功率,通过馈线(电缆)
天线的种类
按用途分:通信天线、 广播电视天线、雷达天线等; 按波长分: 长波天线、 中波天线、 短波天线、 超短波天 线和微波天线等; 按类型分: 线天线和面天线。线天线是由半径远小于波长的金 属导线构成, 主要用于长波、中波和短波波段; 面天线是由 尺寸大于波长的金属或介质面构成的, 主要用于微波波段, 超短波波段或两者兼用。 把天线和发射机或接收机连接起来的系统称为馈线系统。 馈线的形式随频率的不同而分为双导线传输线、同轴线传输线、 波导或微带线等。由于馈线系统和天线的联系十分紧密, 有时 把天线和馈线系统看成是一个部件, 统称为天线馈线系统, 简称天馈系统。

天线与电波传播(第二版)图文 (7)

天线与电波传播(第二版)图文 (7)

第14章 地面移动通信中接收场强的预测
7. 相对于山岳高度h=200 m的归一化校正因子Ki示在图142-16上。当h≠200 m时,校正因子取αKi,α由下式确定:
α=0.07 h
(14-2-8)
第14章 地面移动通信中接收场强的预测 图14-2-15 微调因子Khf的实测值与预测曲线
第14章 地面移动通信中接收场强的预测 图14-2-16 孤立山岳阻挡地形因子校正曲线
EL[dB(μV/m)]=E+Pr+Gt-60
(14-2-1)
第14章 地面移动通信中接收场强的预测 图14-2-1 准平坦地形市区场强中值曲线(f=150 MHz)
第14章 地面移动通信中接收场强的预测 图14-2-2 准平坦地形市区场强中值曲线(f=450 MHz)
第14章 地面移动通信中接收场强的预测 图14-2-3 准平坦地形市区场强中值曲线(f=900 MHz)
第14章 地面移动通信中接收场强的预测
在实际的移动通信工程计算中,首要的是掌握接收场强的
基于实验基础上的预测方法,预测的是某一路径集合的电 平,而不是某一具体电路的电平。
一般把传输路径按地形和人为环境分成几类,对同一类路 径的集合应用相同的计算参数和处理方法。这种预测方法不 需要知道传播路径的详细剖面,而只需要知道传播路径是属于 哪一类路径集合就可。按统计方法处理实验数据,得出各类路 径集合的慢衰落中值电平和标准偏差,根据这些数据以及慢衰 落和快衰落所遵循的概率密度函数,就可以得到接收信号包络
PL=Pin-Am(f,d)-L0+Gr+GLdBm
(14-2-7)
第14章 地面移动通信中接收场强的预测
14.2.5
各种校正因子都是针对准平坦地形的市区场强中值的, 它们以增益的形式给出, 正值表示增益,负值表示衰减。因 此,预测场强中值时,要把准平坦地形的市区场强中值加上有 关的校正因子;而预测基本传输损耗中值时,则要从准平坦地 形市区基本传输损耗中值中减去有关的校正因子。

天线与电波传播(第二版)图文 (6)

天线与电波传播(第二版)图文 (6)
nsinφ=(n+dn) sin(φ+dφ) (13-2-3)
第13章 视距传播 图13-2-1 推导射线曲率半径的用图
第13章 视距传播 将方程的右边展开并略去二阶无穷小量并整理后得
d cos dn sin
n
(13-2-4)
由图13-2-1所示的几何关系,射线的曲率半径ρ应为
AC d
(13-2-5)
根据图13-1-7所示的几何关系,若C点为 AB 与地球的切 点,则有
r10 R H1 2 R2 2RH1 H12
(13-1-10)
r20
R H2 2 R2
2 RH 2
H
2 2
(13-1-11)
第13章 视距传播
由于常满足R>>H1,R>>H2,因此视线距离可写为
r0 r10 r20 2R( H1 H2 ) (13-1-12)
第13章 视距传播 表13-2-1 折射指数数据
第13章 视距传播
实际上,大气折射率只比1稍稍大一点,例如临近地面
的一个典型值是n=1.0003。于是工程上又引入另一个物理量
N——折射指数(Refraction Index),其定义为
N=(n-1)×106
(13-2-2)
在标准大气条件下,dN/dh=-0.039N/m
H
sin sin
r j60 cos2 r j60 cos2
(13-1-3a)
对于垂直极化波,
V
r r
j60 sin j60 sin
r j60 cos2 r j60 cos2
(13-1-3b)
第13章 视距传播
图13-1-2和图13-1-3分别计算了海水和陆地的反射系数 (图中V代表垂直极化,H代表水平极化)。由此图中的计算曲 线可以看出,水平极化波反射系数的模在低投射角约为1, 相角几乎可以被看作180°常量。也就是说,对于水平极化 波来讲,实际地面的反射比较接近于理想导电地,特别是在 波长较长或投射角较小的区域近似程度更高。垂直极化波反 射系数的模存在着一个最小值,对应此值的投射角称为布鲁 斯特角(Brewster),记作,ΔB; 在ΔB两侧,反射系数的相角 180°突变。尽管垂直极化波的反射系数随投射角的变化起 伏较大,但在很低投射角时,仍然可以将其视为-1

天线基础知识全

天线基础知识全
• 在50年代,宽频带天线的研究有所突破,产生了非频变天线理 论,出现了等角螺旋天线、对数周期天线等宽频带或超宽频带 天线。
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Dept.PEE Hefei Normal University
50年代-70年代
• 人造地球卫星和洲际导弹研制成功对天线提出了一系列新的课 题,要求天线有高增益、高分辨率、圆极化、宽频带、快速扫 描和精确跟踪等性能。从60年代到70年代初期,天线的发展空 前迅速。
最早的天线
最早的发射天线是赫兹在1887年为了验证麦克斯韦根据理论推导所作 关于存在电磁波的预言而设计的。它是两个约为30厘米长、位于一直 线上的金属杆,其远离的两端分别与两个约40厘米2的正方形金属板 相连接,靠近的两端分别连接两个金属球并接到一个感应线圈的两端, 利用金属球之间的火花放电来产生振荡。当时,赫兹用的接收天线是 单圈金属方形环状天线,根据方环端点之间空隙出现火花来指示收到 了信号。
1909年马可尼获得诺贝尔物理学奖,后来享有“无线电之父”的美誉。
1933年12月7日至12日,马可尼曾到我国访问,并在南京停留,宣传普及无线电知识,他特 别讲到:“贵国地大民众,无线电最有用处,望贵国人士深明此意,联络民众,交换情感, 可造成一强大无匹之国家”。
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Dept.PEE Hefei Normal University
线天线时期
• 在这一时期,天线的理论工作也得到了发展。 • H.C.波克林顿在1897年建立了线天线的积分方程,证明了细线天
线上的电流近似正弦分布。由于数学上的困难,他并未解出这一 方程。 • 后来E.海伦利用δ函数源来激励对称天线得到积分方程的解。 • 同时,A.A.皮斯托尔哥尔斯提出了计算线天线阻抗的感应电动势 法和二重性原理。 • R.W.P.金继海伦之后又对线天线作了大量理论研究和计算工作。 • 将对称天线作为边值问题并用分离变量法来求解的有S.A.谢昆穆诺 夫、H.朱尔特、J.A.斯特拉顿和朱兰成等。

天线与电波传播

天线与电波传播

天线与电波传播天线部分:引言天线是一种用来发射或接收电磁波的器件,是任何无线电系统中的基本组成部分。

换句话说,发射天线将传输线中的导行电磁波转换为“自由空间”波,接收天线则与此相反。

于是信息可以在不同地点之间不通过任何连接设备传输,可用来传输信息的电磁波频率构成了电磁波谱。

人类最大的自然资源之一就是电磁波谱,而天线在利用这种资源的过程中发挥了重要的作用。

第一讲:传输线基础知识在通信系统中,传输线(馈线)是连接发射机与发射天线或接收机与接收天线的器件。

为了更好的了解天线的性能与参数,首先简单介绍有关传输线的基础知识。

传输线根据频率的使用范围区分有两种类型:1、低频传输线;2、微波传输线。

这里重点介绍微波传输线中无耗传输线的基础知识,主要包括反映传输线任一点特性的参量:反射系数Γ、阻抗Z 和驻波比ρ。

一、反射系数Γ这里定义传输线上任一点处的电压反射系数为()()''''''''2()()()00j z j z j zl U z z U z U z e Uzee βββ-+--+-Γ=====Γ (1)由上式可以看出,反射系数的模是无耗传输线系统的不变量,即 ()'l z Γ=Γ (2) 此外,反射系数呈周期性,即()()''/2g z m z λΓ+=Γ (3) 二、阻抗Z这里定义传输线上任一点处的阻抗为 ()()()'''U z Z z I z =(4)经过一系列的推导,得出阻抗的最终表达式()''00'0tan tan l l Z jZ z Z z Z Z jZ zββ+=+ (5) 三、驻波比ρ(VSWR)这里定义传输线上任一点处的驻波比为 ()()'max 'minU z U zρ=(6)经过一系列的推导,得出阻抗的最终表达式 11l lρ+Γ=-Γ (7)此外,这里还给出反射系数与阻抗的关系表达式()()()()()()''''''011z Z z Z z Z z Z z Z z Z +Γ=-Γ-Γ=+ (8)这里还简单介绍一下传输线理论所要用到的一些基本参数,例如特性阻抗0Z 以与相位常数β,具体表达式如下: 02,L Z LC C πβωλ===(9) 此外,不同的系统有不同的特性阻抗0Z ,为了统一和便于研究,常常提出归一化的概念,即阻抗()'0Z z Z 称为归一化阻抗()()''Z z Z z Z =(10)第二讲:基本振子的辐射一、电基本振子的辐射电基本振子(Electric short Dipole)又称电流元,无穷小振子或赫兹电偶极子, 它是指一段理想的高频电流直导线,其长度l 远小于波长λ,其半径a 远小于l ,同时振子沿线的电流I 处处等幅同相。

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1. (1) 日夜变化。 (2) 季节变化。 (3) 随太阳黑子11年周期的变化。 太阳黑子数与太阳活动性之间有着较好的统计关系, 人 们常常以黑子数的多少作为“太阳活动”强弱的主要标志。 黑子数目增加时,太阳辐射的能量增强,因而各层电子密度 增大,特别是F2层受太阳活动影响最大。黑子的数目每年都 在变化,但根据天文观测,它的变化也有一定的规律性,太 阳黑子的变化周期大约是11年,如图12-1-4所示。
图12-1-1 地面上空大气层概
从电离层至几万千米的高空存在着由带电粒子组成的两 个辐射带,称为磁层。磁层顶是地球磁场作用所及的最高处, 出了磁层顶就是太阳风横行的空间。在磁层顶以下,地磁场 起了主宰的作用,地球的磁场就像一堵墙把太阳风挡住了, 磁层是保护人类生存环境的第一道防线。而电离层吸收了太 阳辐射的大部分X射线及紫外线,从而成为保护人类生存环 境的第二道防线。平流层内含有极少量的臭氧(O3),太阳辐 射的电磁波进入平流层时,尚存在不少数量的紫外线,这些 紫外线在平流层中被臭氧大量吸收,气温上升。
图12-1-4 太阳黑子数随年份的变化
(4) 随地理位置变化。由于地理位置不同,太阳光照强 度也不相同。在低纬度的赤道附近,太阳光照最强,电子密 度最大。越靠近南北极,太阳的光照越弱,电子密度也越小。 我国处于北半球,南方的电子密度就比北方的大。
2. (1) 突发E层(或称Es层)。 (2) 电离层突然骚扰(Sudden Ionospheric Disturbances)。 当耀斑发生8分18秒左右,太阳辐射出的极强X射线到达 地球,穿透高空大气一直达到D层,使得各层电子密度均突 然增加,尤其D层可能达到正常值的10倍以上,如图12-1-5 所示。
在离地面25 km高度附近,臭氧含量最多,所以常常称 这一区域为臭氧层。臭氧吸收了有害人体的紫外线,组成了 保护人类生存环境的第三道防线。臭氧含量极少,其含量只 占该臭氧层内空气总量的四百万分之一,臭氧的含量容易受 外来因素的影响。
大气电离的程度以电子密度N(电子数/m3)来衡量。地面电离 层观测站以及利用探空火箭、人造地球卫星对电离层的探测 结果表明,电离层的电子密度随高度的分布如图12-1-1 所示。 电子密度的大小与气体密度及电离能量有关。气体在90km 以上的高空按其分子的重量分层分布,如在300 km高度上面 主要成分是氮原子,在离地90 km以下的空间,由于大气的 对流作用,各种气体均匀混合在一起,如图12-1-2所示。
由于地面吸收太阳辐射(红外、可见光及波长大于300 nm 的紫外波段)能量,转化为热能而向上传输,引起强烈的对流。 对流层空气的温度是下面高上面低,顶部气温约在-50℃左右。 对流层集中了约3/4的全部大气质量和90%以上的水汽,几乎 所有的气象现象如下雨、下雪、打雷闪电、云、雾等都发生 在对流层内。离地面大约10~60 km的空间,气体温度随高 度的增加而略有上升,但气体的对流现象减弱,主要是沿水 平方向流动,故称平流层。平流层中水汽与沙尘含量均很少, 大气透明度高,很少出现像对流层中的气象现象。
图12-1-3 长、中、短波从不同高度反射
表12-1-1 电离层各层的主要参数
12.1.2
天波传播和电离层的关系特别密切,只有掌握了电离层
由于大气结构和电离源的随机变化,电离层是一种随机 的、色散、各向异性的半导电媒质,它的参数如电子密度、 分布高度、电离层厚度等都是随机量,电离层的变化可以区 分为规则变化和不规则变化两种情况,这些变化都与太阳有
图12-1-5 电离层骚扰时电子密度增大
(3) 电离层暴(Ionospheric Storm)。太阳耀斑爆发时除辐 射大量紫外线和X射线外, 还以很高的速度喷射出大量带电 的微粒流即太阳风,速度约几百上千km/s,到达地球需要30 h左右。带电粒子穿过磁层到达电离层,使电离层正常的电 子分布发生剧烈变动, 称之为电离层暴,其中F2层受影响最 大,它的厚度扩展,有时电子密度下降, 有时却使电子密度 增加,最大电子密度所处高度上升。电离层的异常变化中对 电波传播影响最大的是电离层骚扰和电离层暴。
12.1 电离层概况 12.2 无线电波在电离层中的传播 12.3 短波天波传播 12.4 中波天波传播的介绍 习题十二
12.1 电 离 层 概 况
12.1.1
包围地球的是厚达两万多千米的大气层,大气层里发生的运 动变化对无线电波传播影响很大,对人类生存环境也有很大 影响。地面上空大气层概况如图12-1-1所示,在离地面约 10~12 km(两极地区为8~10 km,赤道地区达15~18 km)以 内的空间里,大气是相互对流的,称为对流层。
12.1.3
在电波未射入电离层之前,电离层中的中性分子和离子 与电子一起进行着漫无规律的热运动。当电波进入电离气体 时,自由电子在入射波电场作用下作简谐运动。
设v为电子运动速度,e为电子电量,m为电子质量,υ为 碰撞频率(υ表示一ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ电子在1秒钟内与中性分子的平均碰撞次 数),并设碰撞时电子原有动量全部转移给中性分子,故每秒 钟动量的改变为mvυ,则电子运动方程为
从平流层以上直到1000 km的区域称为电离层,是由自 由电子、正离子、负离子、中性分子和原子等组成的等离子 体。使高空大气电离的主要电离源有: 太阳辐射的紫外线、 X射线、高能带电微粒流、为数众多的微流星、其它星球辐 射的电磁波以及宇宙射线等,其中最主要的电离源是太阳光 中的紫外线。该层虽然只占全部大气质量的2%左右,但因
图12-1-2 大气的分层现象
对每层气体而言,气体密度是上疏下密,而太阳照射则 上强下弱,因而被电离出来的最大电子密度将出现在几个不 同的高度上,每一个最大值所在的范围叫做一个层,由下而 上我们分别以D、E、F1、F2等符号来表示,电离层各层的主 要数据见表12-1-1
表中的半厚度是指电子密度下降到最大值一半时之间的 厚度,临界频率是指垂直向上发射的电波能被电离层反射下 来的最高频率。各层反射电波的大致情况如图12-1-3所示。
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