海峡两岸统计物理与凝聚态理论会议
“第17届凝聚态理论与统计物理学术会议”日程（初稿）
吴超(西安交通大学) 题目: The influence of local arrangements of oxygen adatoms on the energetics of O2 dissociation over Pt(111) 赵明文(山东大学) 题目: 新型碳材料结构设计和性能调控的理 论模型 李希茂(北京宏剑公司)(12:10-12:25) 题目: 第一原理计算材料的缺陷和掺杂特性
李文飞(南京大学) 题目: 蛋白质分子体系多尺度理论模拟
孙久勋(电子科技大学) 题目: Improvement of unified mobility model and electrical properties for organic diodes under dc and ac conditions
关丽(河北大学)：Structural stability and electronic properties of two nonstoichiometric SrTiO3 phases
休息
报告厅 3（主题: 冷原子物理) 分会报告 ST3.3 主席：成 泽 教授(华中科技大学) (邀请报告) 周琦(香港中文大学) 题目：自旋轨道耦合下波色凝聚体的命运
主席：金国钧 教授(南京大学)
(邀请报告) 杨义峰(中国科学院物理研究所) (邀请报告) 孟胜(中国科学院物理研究所)
题目：重费米子物理中的演生现象
题目：Energy Conversion At Nanoscale
彭桓武的学术经历说明书
·44卷(2015年)11期1938年，23岁的彭桓武考取中英庚款留学资格，就读于英国爱丁堡大学，师从德国理论物理学家、量子力学奠基人之一马克斯·玻恩；1941年，玻恩推荐彭桓武前往爱尔兰都柏林高等研究所做博士后研究，在著名科学家埃尔温·薛定谔领导的理论物理所工作。
不久，他帮助量子化学创始人之一W ·海特勒进行介子理论方面的研究。
同年8月至1943年7月，彭桓武与海特勒·哈密顿合作，发表一系列综合了介子场的若干成果，对宇宙线理论进行较系统的解释，被称为HHP 理论。
这一理论发展了量子跃迁几率的理论，用能谱强度首次解释了宇宙线的能量分布和空间分布，在这一理论中已经出现后来被称为戴森(Dyson)方程的方程。
1945年，彭桓武与玻恩因其关于场的量子力学与统计力学的一系列探索性工作，共同获英国爱丁堡皇家学会的麦克杜加尔—布列兹班奖。
1948年，在薛定谔和海特勒的推荐下，彭桓武当选爱尔兰皇家科学院院士，时年33岁。
当时，彭桓武已经回国执教云南大学。
直至20世纪70年代中美建交之后，彭桓武收到爱尔兰皇家科学院的院刊，才知早在30年前自己已是它的会员。
记得彭先生古稀之年曾写过一首《七十自况》的七律：少小离家自学飞，省垣故国识芳薇。
华园六载登堂座，云海多年入室帏。
众木喜看撑大厦，群禽协舞映朝晖。
一场淫雨风滥后，韧翼总凭余热挥。
在对这首诗的自注中彭先生写道：“前4句记叙建国前求学经历(‘省垣’指今吉林市，‘故国’指今北京市，‘华园’指清华大学及研究院，‘云’指云南昆明，‘海’指海外爱丁堡及都柏林)；后4句则概括建国后参加祖国建设的形象。
”实际上，经过大学4年的学习，彭桓武在数学、物理和化学等方面都打下了坚实的基础，对探索自然规律产生了浓厚兴趣，并且考入清华大学研究院，师从周培源教授进行相对论研究，开始踏入理论物理研究的门户。
不幸，1937年7月7日，抗日战争爆发，清华大学南迁。
江西师范大学物理与通信电子学院接收2019年推免研究生办法 .doc
江西师范大学物理与通信电子学院接收2019年推免研究生办法一、学院及接收专业简介学院简介物理与通信电子学院现有物理学、光学工程两个学术型一级硕士学位授权点，以及教育硕士学科教学（物理）专业、工程硕士光学工程领域两个专业学位硕士授权点，其中物理学是江西省“十二五”重点建设学科。
学院师资力量雄厚，现有教授17人，副教授33人，具有博士学位和在读博士的教师57多人（其中具有两年以上海外工作或学习经历者15人），中组部“千人计划”特聘教授1人，江西省“赣鄱英才555工程”领军人才1人，江西学名师1人，江西省优秀研究生指导教师2人。
接收专业简介1、学术型专业1：物理学（理学硕士）培养方向简介计算材料物理计算材料物理是材料物理科学与计算机科学的交叉学科，是一门正在快速发展的新兴学科，在电动汽车、能源存储、生物医药、化学化工、原子能利用等领域有着广泛的用途，例如研究设计新能源材料（锂离子电池、太阳能电池、燃料电池材料等），模拟超高温、超高压等极端条件下的物理系统的行为。
本方向通过应用计算材料学的方法，包括第一性原理、分子动力学和蒙特卡洛等方法，研究材料物理中的基本问题，对材料的组成、结构、性能以及服役性能进行模拟，进而设计各类功能材料。
主要的研究方向：(1) 研究设计新能源材料，二维功能材料，纳米材料等构效关系，为提高材料的力学、热学、光学、电学、磁学和化学等综合性能提供综合方案；(2) 在材料研究的基础上，开发多尺度、高通量计算方法和平台，建立材料性能数据库。
微纳材料与传感本方向包括学习和探索良好的敏感纳米材料，例如纳米粒子、纳米管、纳米线、纳米薄膜等的制备技术。
学习纳米材料的光、电、磁学方面的基本物理特性，传感器的构思设计打下理论基础。
设计和制备基于各类纳米材料和纳米结构的传感器原型，通过性能研究、理论建模等方法研究其传感性能，丰富传感器的理论，开发具有优异传感性能的新型传感模型。
光学本方向主要设置为导波光学、光纤光学和信息光学等子方向。
孙昌璞 - 中国科学院理论物理研究所
CEV
Controlled Evolution
̃, 1 1
1,0 ̃ 3 p 1,1 S , D |1, 0 〈1, 0| p S , D 1 , 1
̃ p 0,1 S ,D 0, 1
̃ , 1 p 0,0 |0, 0 〈0, 0|. 0 S ,D
中国科学院理论物理研究所
正功条件与热机效率
Measurement do not lead to entropy increase
,1 1, 0 ρ ( 2) = p 1 S , D | 1, 0〉〈1, 0 | + p S , D | 1, 1〉〈1, 1 | 0 ,1 0, 0 + pS , D | 0,1〉〈 0, 1 | + p S , D | 0, 0〉〈 0, 0 | .
2. 固态量子计算与关联系统演化的动力学敏感性
Quan, Song, Liu, Zanardi, and Sun, Decay of Loschmidt Echo Enhanced by Quantum Criticality, Phys. Rev. Lett. 96, 140604 (2006)
3. 量子信息启发的未来量子器件
中国科学院理论物理研究所
量子信息载体的物理实现
Ion Traps, Photons Liquid NMR
Nuclear Spins in Semiconductors
相干性
可规模化
易控制
Cooper-pair box ，SQUID, Single Juction
约瑟芬森结
2002-2003年JJ Q-比特的相干性得到极大改进
|e
|g
0 or 1
Quantum State
中国物理学会凝聚态理论和统计物理专业委员会
中国物理学会凝聚态理论和统计物理专业委员会2004年工作总结（一）学术交流1、第十二届全国凝聚态理论和统计物理学术会议2003年10月15日至19日“第十二届全国凝聚态理论和统计物理学术会议”在上海举行。
参加本次会议的代表有210位，来自全国各地（包括香港地区）高校和研究所。
会议共录用论文150多篇，其中大会邀请报告12篇，分会邀请报告28篇。
论文内容涉及凝聚态理论和统计物理研究领域的各个方面。
按照会议的传统，实验物理学家张殿琳院士和沈学础院士应邀作了实验物理方面的精彩演讲。
与会代表认为，参加会议的论文和学术报告在一定程度上反映了近年我国科学工作者在凝聚态理论和统计物理研究领域的成果与水平。
特别是在纳米材料和电子结构、强关联电子体系物理、自旋电子学、第一性原理计算凝聚态材料特性、光子晶体等研究领域，有些研究工作具有原创性和先进性。
参加本次会议的代表中大多数是中青年物理学家，特别是作邀请报告的30来岁的青年物理学家人数之多创历届会议记录，说明近年来国内从事凝聚态理论的研究队伍的年龄结构有了相当大的改善，总体研究水平也有了比较显著的提高，出现了许多以年轻研究人员为主并做出了国际前沿水平工作的研究组。
会议希望更多的从事统计物理研究的科技人员参加会议。
本次会议举行期间，新一届凝聚态理论与统计物理专业委员会举行了全体会议。
按照第十一届全国凝聚态理论和统计物理学术会议的决议意向，并经此次会议讨论决定，第十三届全国凝聚态理论和统计物理学术会议将于2005年在银川举行，由宁夏大学承办。
会议还初步讨论了第十四届全国凝聚态理论和统计物理学术会议的举办地点。
2、第三届国际凝聚态理论与材料计算学会议2004年7月12-16日“第三届国际凝聚态理论与材料计算学会议”在中国大连市隆重召开。
来自国内外凝聚态理论与材料计算学领域的专家学者共计80多人参加了此次会议，会议期间有39名专家学者作了专题性邀请报告。
参加会议的代表四分之一为外籍专家学者，他们分别来自美国、加拿大、新加坡以及台湾、香港等国家与地区。
凝聚态物理国际邀请报告p0617-ma zhsh
The transmission coefficient of resonant tunneling channel
The relative phase difference between electronic pathways for the resonant and nonresonant tunneling channels
tdir =| tdir | eiϕdir
tresonance =| tresonance | e
iϕ resonance
T ∼| tdir || tresonance | cos ∆ϕ res
∆ϕres = ϕ resonance − ϕ dir
The transmission coefficient of nonresonant tunneling channel
Main feature of Photon-assisted Tunneling
The conductance exhibits a strong non-linearity and the resonance located at the photon sidebands. Electrons exchange the energy by absorbing or emitting photons The additional tunneling processes The characteristic current is a symmetric offset when the gate voltage scans the resonant level.
(
)
ε mn = ε − ε d + mω1 − nω 2 Ω2 = 4ΓlΓr /
凝聚态物理学中的多体理论研究
凝聚态物理学中的多体理论研究凝聚态物理学是研究固态物质的物理性质和基本原理的学科，它包含了多个分支和领域，如固体物理、表面物理、材料物理等等。
在这些领域中，多体理论则是一个重要的研究方向。
什么是多体理论？多体理论是研究多个粒子集合体之间的相互作用和行为的理论。
在凝聚态物理学中，它特指电子、原子、分子等微观粒子的集合体之间相互作用的研究。
简单来说，多体理论是研究多个微观粒子之间如何相互作用、如何形成集合体的方法和理论。
为什么需要多体理论？凝聚态物理学中的多体问题通常都不是精确可解的，需要使用近似的方法得到结果。
并且，由于多体系统中粒子之间的相互作用十分复杂，需要使用严格的理论模型和计算方法来解决问题。
多体理论研究的应用多体理论研究的应用十分广泛，例如在半导体物理中，多体理论研究可以帮助我们理解电子在晶格中的行为；在超导物理中，多体理论研究可以帮助我们理解超导材料中电子的配对机制和传导性质等。
如何研究多体问题？多体问题的研究需要使用多种理论模型和计算方法。
其中，最基本的模型是统计物理中的平衡态热力学模型，它将多体问题简化为考虑粒子数、数量的宏观变量的关系。
另外，束缚态问题和连续态问题也是多体问题的两个重要方向，它们对应着晶体中的电子态和介观物理中的输运行为等问题。
目前，研究多体问题的常用方法主要有两种：一是基于量子场论的方法，如重整化群方法、近似重整化群方法、平均场理论等等；二是基于密度泛函理论（DFT）的方法，它是一种计算量较小的复杂系统计算方法，通过求解粒子密度分布的函数，计算能量、势能等宏观物理量，得到物理量的压力分布、各向异性、磁矩等信息。
未来的多体理论研究未来，随着计算机技术的不断发展，多体理论研究也将朝着精度和计算效率更高的方向发展。
同时，也会有更多的交叉研究和新的理论模型的出现。
总结凝聚态物理学中的多体理论研究是一个非常重要的领域，它不仅帮助我们理解物质的基本行为，也在实际应用中产生了重大的影响。
龚昌德教授简历 - 海峡两岸统计物理与凝聚态理论研究中心
龚昌德教授简历1953年毕业于复旦大学物理系，1953年9月至1955年1月在华东水利学院任教。
1955年1月以后至今在南京大学物理系工作，1978 – 1981 年任副教授， 1981年任南京大学物理系教授，同年获国务院学位委员会通过我国首批博士生导师，1986－1993 年任南京大学物理系系主任，1994年至今任南京大学理学院院长，理论物理研究中心主任。
2005年当选为中国科学院数理学部院士。
从事的研究领域主要有：强关联电子系，超导物理，低维物理，光与低维固体相互作用，介观物理等。
主持项目和获奖情况：1978年因“超导物理研究”获“全国科学大会奖”；1982年，因“超导体临界温度”的研究成果获得国家自然科学奖；1984年获得首批“国家级有突出贡献中青年专家”；1985年主持国家基金项目“低维系统相变及元激发研究”；1987年主持国家重点基金项目“量子超细微粒的物理研究”1988年所著“热力学与统计物理学”获得国家教委高等学校优秀教材一等奖；1990年因“光与低维固体相互作用”的研究成果获得国家教委科技进步二等奖；1990年享受国务院政府特殊津贴；1992年因“低维系统中的相变元激发”的研究成果获得国家教委科技进步二等奖；1992年任理论物理攀登项目“九十年代理论物理重大前沿课题”专家组成员，强关联电子系统子课题组组长；1993年主持国家“863”超导项目中基础研究部分；1996年获得江苏省高等学校“红杉树”园丁奖金奖；1997年因“凝聚态物理学高层次人才培养与实践”获得国家级教学成果一等奖；1997年获得“宝钢优秀教师奖”。
1998年合作项目“介观环的持续电流及其电子输运性质”被广东省科技委列为1998年广东省重大科技研究成果。
曾任学术职务：1982年被推选为全国凝聚态理论及统计物理专业委员会领导小组成员；1985年起历任二、三、四届国务院学位委员会学科组成员1986年受聘为李政道中国高科技中心首批特别成员；1986年任江苏省物理学会理事长；1987年受聘为意大利国际理论物理中心(ICTP)协联教授；1990年任国家教委首届“物理学教学指导委员会”委员；1992年江苏省自然科学基金委员会首届委员；1992年受聘为国际核心期刊“J. Low. Temp. Phys.” 编委；1993年任国家普通高校优秀教学成果评审委员会委员；1995－1999中国物理学会常务理事1995年任江苏省青年科技奖专家评审委员会副主任；1995年任国家教委第二届“高等学校理科物理学与天文学教学指导委员会”副主任委员；1997年度香港中文大学杨振宁访问教授位置。
第3届杭州计算物理国际会议
盖了 分子动力学和蒙特卡罗模拟 的理论与方法 ， 计
算凝聚态物理 ， 计算统计物理 ， 相变与临界现象 ， 纳 米薄膜中的动力学相变 ， 无序系统 ， 金属表面结构和 性质的原子尺度模拟 ， 复杂系统 ， 复杂 网络等一系列
当代 物理学 前沿 领域 的热 点 问题 ，并 对这 些 问题所
（） １ 会议主要 内容 。在会上 ，７ ３ 位来 自海 内外 的专家学者分别作 了学术报告并与大会代表进行 自由发言讨论 。这些 由海 内外科学家报告 的内容涵
（） ２ 在计算物理研究领域范 围内， 国内外存在 的差距分析。 郑波教授受聘浙江大学以来 ， 成立了现 代统计物理和计算物理研究小组 ， 应用 Ｍ ｎ ａ ｏ ｏｔ Ｃｒ ｅ ｌ 模拟和分子动力学方法 ， 开展统计物理 、 软凝聚态物
Ｊｎｔ ｎ Ｍａｈ 教授 ， 国密西西 比州立大学物理 ｏａ ａ ｃｔ ｈ ａ 美 学 与 天 文 学 系 主 任 、美 国 物 理 学 会 会 士 Ｍａｋ Ａ ｒ Ｎ ｖｔ 教授 ， 本东京大学工程学 院应用物理系伊 ｏｏ ｙ ｎ 日
藤伸泰教授 ，以及芬兰赫尔辛基技术大学计算工程 实验室主任、 芬兰科学与文学院院士 、 芬兰技术科学
期
教师提供了难得 的锻炼机会 ， 多视角 、 多层面地深入 到各个热点方 向的最新研究动态 。 同时 ， 中韩两国一 衣带水 ， 隔海相 望 ， 化 交 流 的历 史 源 远 流 长 ， 次 文 本
国际会议也为两国人 民的民间交往提供了一个极好
固 Ｃ Ｄ￣ Ｍ、 Ａ４ Ａ 形状分析和匹配 、 几何模型和计算、 曲线 外 界 了解 中 国文 化 、 了解杭 州 、 了解浙 大具 有重 要意 除
网格处理等领域 ， 这些热点问题也是本学科 荸 和曲面、 但受各种因素制约 ， 目前 衔 在 国际上的主要研究方 向。
第十八届全国凝聚态理论与统计物理学术会议
目录
1． 会议日程简表 2． 会议详细日程安排 3． 大会邀请报告、分会邀请报告、分会一般报告和张贴报告编码规则 4． 大会邀请报告: 题目与摘要 5． 分会邀请报告和一般报告: 题目与摘要 6． 张贴报告: 题目与摘要 7． 通讯录
第十八届全国凝聚态理论与统计物理学术会议
日
日期 2014 年 7 月 26 日 2014 年 7 月 27 日 时间 全天 签到、注册
午餐&小憩 地点：重庆大学学生第 1 食堂 2 楼大厅（见校园引导标识、或会 议相关地图）
2014 年 7 月 27 日第二单元：分会报告（第一分会场） 地点：民主湖报告厅 13:30-14:00 主题：1 主持人：罗洪刚（兰州大学）
分会邀请报告：Three Component Ultracold Fermi Gases Under Spin-orbit Coupling 报告人：易为（中国科技大学）
14:00-14:20
口 头 报 告 ： Braiding of Majorana Edge States in One-dimensional Decorated
XY-model
报告人：董召阳（南京大学） 14:20-14:40 口头报告：Exotic Fractional Topological States in a Two-dimensional Organometallic
12:00-13:30 13:30-14:40
午餐、小憩 分会报告（含分会邀请报告）
14:40-15:00 15:00-16:10
茶歇 分会报告（含分会邀请报告）
16:10-17:30 17:30-18:30 18:30 20:00-21:00 2014 年 7 月 29 日 8:30 9:00-10:30 10:30-11:00 11:00-12:00
第五届统计物理与复杂系统会议日程(草稿)
第五届统计物理与复杂系统会议日程（草稿）
7月27日上午
开幕式
主会场：东区大礼堂
时间：8:30—9:00
主持人：邓友金
议程：
欧阳钟灿院士致辞
中国科学技术大学校长包信和致辞
合影：9:00—9:30
主持人：
16:15—16:40郭文安北京师范大学Random-Singlet Phase in Disordered
Two-Dimensional Quantum Magnets
16:40—17:05陈锟
Rutgers University Feynman’s solution of the quintessential problem in solid state physics
17:05—17:25雷泽中国科学院理论
物理研究所
“Factor Field”下的“事件链”蒙特卡罗方法17:25—17:45
27日晚“统计物理与复杂系统研究的机遇与挑战”座谈会
20：00—21：30，丰大国际大酒店
11:50—12:20张潘中国科学院理论
物理研究所Solving Statistical Mechanics using Variational Autoregressive Networks
28日晚海报展示
19：30—21：30，丰大国际大酒店
闭幕式
主会场：东区大礼堂时间：17:20—17:50
主持人：陈晓松
议程：
优秀张贴报告奖颁奖
欧阳钟灿院士致闭幕辞
下一届会议举办单位介绍情况。
QuenchedMullins_Herring生长模型的反常动力学标度
Q uenched Mull ins 2Herr i ng 生长模型的反常动力学标度陈庆虎1 ,2 , 焕1刘 ( 1 . 浙江大学 物理系 ,浙江 杭州 310027 ;2 浙江师范大学 海峡两岸统计物理与凝聚态理论研究中心 ,浙江 金华 321004)摘 要 :利用中间时刻 r z 0 t 0 L z ( L 是系统尺寸且 r 0 L ) 等时的界面高度关联函数 G ( r , t ) , 通 过直接数值积分 ,我们研究了 Q u enched Mullins 2Herring 生长模型的反常动力学标度行为 ,并得到 了生长界面的局域粗糙指数 αloc = 0 . 97 ( 1) , 接近于 Mullins 2Her ring 生长模型的理论值 1 ,我们还 计算了表征反常标度行为的临界指数 θ = 0 . 51 ( 3) 和局域生长指数 β = 0 . 29 ( 2) . 关键词 :生长模型 ;反常动力学标度 ;异常粗糙 中图分类号 :O469 ;O488文献标识码 :A文章编号 :1001 - 2443 (2009) 04 - 0307 - 04引 言生长界面的动力学问题是凝聚态物理和材料科学的重要研究内容. 界面的生长过程表现出普适的动力 学标度行为 ,这种普适性可用一系列的临界指数来表征. 为了研究不同的生长过程 ,人们建立了很多生长模 型 ,如固体 - 固体模型 ( solid 2o n 2solid m o del ,简称 SO S 模型) . 简化了的 SO S 模型常被广泛地用来研究界面的平衡态和非平衡态的性质 . 著名的 Kardar - Parisi - Zhang ( KPZ ) 方程1 ,2能很好的描述 SO S 模型在某些条 件下非平衡态的生长过程 . 在这个生长过程中 ,每个粒子的扩散或吸收是瞬时发生的 ,并且这个短暂的过程 只允许出现一次. 而在晶体的分子束外延 ( m olecular 2bea m 2epita xy ,简称 MB E ) 生长过程中 ,粒子的扩散遵从 A rr h enius 型运动规律 . 与 SO S 模型不同 ,在 MB E 生长中 ,粒子总是以一定的几率运动 ,它的运动受到两个R 0 e - E ( x ) / k T因素的影响 :一是粒子的跳跃几率 R , 另一个是粒子的沉积几率 R d . 粒子以几率 R = 跳动 , 其B 中激活能 E ( x ) = E 0 + n E b i n d 与位置有关 , E 0 是自由粒子的激活能 , n 是粒子在 x 处的最近邻化学键个数 ,E bi n d 是每个化学键的束缚能 ,而沉积几率则表示为单位时间内每一位置沉积的粒子数. 从上述分析我们可以看出 , KPZ 方程已不能用来描述 MB E 的生长过程 . 后来 ,人们发现四阶线性连续的 Mullins 2Herring 方程 可以用来描述化学键环境下的 MB E 生长3 - 8 . 在外力存在时 , d = 1 + 1 维的 Mullins 2Herring 模型的方程 表示如下9 ,10 :5 h ( x , t ) 4= - K A h + η( x , t ) + F ( 1)5 t其中 h ( x , t ) 是位置 x 和时间 t 的函数 , 表示生长界面的高度 ; 方程右边第一项用来描述界面在化学势梯度作用下的扩散过程 , 扩散系数为 K ; 第二项是噪音 , 它满足高斯分布〈η( x , h ) 〉= 0 和〈η( x , h ) η( x , h ) 〉= 2 Dδ( x - x )δ( h - h ) , F 是外界驱动力 . 在外力作用下 , 界面出现钉扎 - 脱钉相变 . 在文献 10 中 , 我们利用短时动力学方法研究了 quenched Mullins 2Herring 模型的脱钉相变 . 通过引进 Binder cumulant ,我们计算了总粗糙指数 ,生长指数和动力学指数 . 我们的短时动力学结果与长时稳态的动 力学模拟的结果在误差范围内是一致的9 . 总粗糙指数 α = 1 . 48 ( 4) ,表明界面在生长过程中表现出超常的 粗糙现象 ,即这个模型具有反常动力学标度行为 . 那么表征反常行为的临界指数是怎样的呢 ? 这就是本文重点研究的内容 .1 标度方法和计算公式在很多情况下 , 我们所研究的生长过程虽然远离平衡态 , 但是我们发现 , 类似于平衡态的二级相变 , 界收稿日期 :2009 - 03 - 15基金项目 :国家自然科学基金 ( 10574107 和 10774128) ; 浙江省自然科学基金重点项目 ( Z 7080203) . 作者简介 :陈庆虎 ( 1966 - ) , 男 , 安徽桐城人 , 教授 、博士生导师 , 主要从事凝聚态理论的研究.面的涨落具有幂律行为 . 生长界面的粗糙程度用总界面高度涨落的均方根 W 表示 , 其定义为 :[ h ( x , t ) - h ( t ) ]2W ( L , t ) =其中 L 是系统格点数 , h ( t ) 是 t 时刻所有格点 x 处 h ( x , t ) 的平均值 . 在临界力 F c , 根据 Family 2Vicsek 假 设 , W 满足动力学标度关系[ 9 - 15 ] :〈 W ( L , t ) 〉= t βf ( L / ξ( t ) )符号〈 〉表示对噪音的统计平均. 因为标度函数 f ( u ) 满足下列关系式 :u α: u 0 1f ( u ) 0const : u 0 1 再加上关联函数为 ξ( t ) ～ t 1/ z , 重写上述标度关系 :t β: t 0L α : t 0Lz Lz〈 W ( L , t ) 〉～这里α,β = α/ z 和 z 分别是总粗糙指数 , 生长指数和动力学指数 . 我们已在短时临界动力学的研究中获得 :α= 1 . 48 ( 4) ,β = 0 . 835 ( 1) , z = 1 . 77 ( 5)[ 10 ]. 我们知道 , 总粗糙指数 α 表征界面达到饱和时的形貌. 因为〈 W 〉sa t ≡ W ( L , t → ∞) ～ L α , 在热力学极限下 , 当 α < 1 时〈, W 〉sat / L 0 Lα- 1趋于零 , 表明界面具有自相 似性 ; 当 α > 1 〈, W 〉sa t / L 0 Lα- 1发散 ,说明界面经过很长一段时间的生长后 ,形貌变化很大 ,与初始的形貌 不再相同 ,系统表现出超常的界面粗糙现象 .通常的 Family - Vicsek 动力学标度存在的前提是界面生长具有自相似性 ,系统没有特征长度 (除了系统尺寸) ,标度变换不会改变系统的物理性质 . 当界面存在超常粗糙行为时 ,不是所有的长度尺寸都等价 ,即局 域的 (l ocal ) 界面涨落和系统总的界面涨落满足不同的动力学标度. 界面局域涨落的标度特性可以用等时高 度关联函数来描述 ,其定义为11 ,12 ,16 ,17:G ( r , t ) =〈[ h ( x + r , t ) - h ( x , t ) ]2〉-其中 r 0 L , 直线符号 表示对所有格点的平均〈, 〉仍是对噪音的统计平均 . 界面局域涨落的标度形式为 : 〈 G ( r , t ) 〉= r 2αf A ( r/ ξ( t ) )f A ( u ) 满足下列标度关系 :u - 2(α- αlo c): u 0 1f A ( u ) 0u - 2α: u 0 1当系统达到饱和以前 ,ξ( t ) - t 1/ z , 当系统达到饱和以后 ,ξ( t ) ～ L , 即 :关联长度被系统尺寸截断. 所以 , 关联长度变为 ξ( t ) ～ L g ( t 1/ z/ L ) , 而 g ( x ) 满足 :x : x 0 1g ( x ) ～const : x 0 1所以得到高度关联函数的标度关系为 :r2αlo c t 2β: r z0 G ( r , t ) ～ r 2αl oc L 2θ: r z 0 L zt 0 L z 0 tt 2β : t 0 r z0 Lzα- αlo c其中 ,θ = α - αlo c 是一个新的指数 , 表征界面的反常生长行为 ,β = θ=是局域生长指数. 由此可zz见 , 通过测量在某中间时刻 ( r z 0 t 0 L z) 的关联函数 , 我们就可以得到界面的局域粗糙指数 αlo c ;根据已知的 总粗糙指数 α和动力学指数 z [ 10 ] , 就能分别得到 θ,β 的值.在目前的模拟中 , 我们取系统尺寸 L = 16384 , 外界驱动力在临界区域 F = 0 . 9877 [ 10 ] . 与以前的模拟过程类似[ 9 , 10 ], 我们假定公式 ( 1) 中系数 K = 1 , 时间间隔 Δt = 0 . 01 ( 任意时间单位) 和噪音中 D = 0 . 5 , 高度h ( x , t ) 为任意长度单位 , 利用下面的迭代公式更新每个格点处界面的高度 :∧h ( x , t + Δt ) = h ( x , t ) + Δt { F + η( x , h ) -- 4 h ( x + 1 , t ) + h ( x + 2 , t ) }h ( x - 2 , t ) - 4 h ( x - 1 , t ) + 6 h ( x , t )2其中 , 根据 ( 2 D ) 2=η ,η(x , h ) ∈ [ -3 , 3 , h 是 h ( x , t ) 的整数部分 .∧∧3计算结果和分析图 1 画出了在五个不同时刻的生长界面. 从图中 , 我们可以看出 , 在 t = 100 ( 任意时间单位) 时 , 界面比2 较光滑 , 随着时间的推移 , 如 t = 500 , 1000 , 2000 ( 任意时间单位) 时的形貌所示 , 界面变得越来越粗糙 , 表明界面没有自相似性 , 其生长过程具有反常动力学特性 .图 1 在 t = 100 , 500 , 1000 , 2000 ( 由下到上) 个时间单位时 , 图 2 在 t = 500 , 1000 , 2000 ( 由下到上) 个时间单位时 ,体系中 1000 个格点的界面形貌 ( 任意长度单位) 高度的关联函数〈 G ( r , t ) 〉与 r 的双对数关系曲线 , 虚线的斜率为 1 . 94 .图 2 是关联函数〈 G ( r , t ) 〉和 r 在时间 t = 500 , 1000 , 2000 ( 任意时间单位) 时的双对数曲线. 从图中可以看出 , 当 r 比 较 小 时 , 三 条 曲 线 G ( r , t ) 和 r 均 呈 现 出 幂 律 关 系 , 对 应 于 上 述 标 度 关 系 中 的 条 件 : r z 0 t 0 L z, 在同一时刻 , 有 l o g G ( r , t ) ～ 2αlo c lo g r . 我们还观察到 , 在不同时刻 , 三条曲线并未重合 , 说明界 面的局域生长行为是时间的函数 , 与图 1 相一致. 图中三个不同时刻的直线部分的斜率约为 1 . 94 , 如图中虚线所示 , 即 2αloc = 1 . 94 ( 2) , 由此得到 αlo c = 0. 97 ( 1) , 接近于 ,与 Mullins 2Herring 模型中的结果一致11 ,13. 根据θ = α - αlo c ,α = 1 . 48 ( 4) 我们得到了反常临界指数θ = 0 . 51 ( 3) ; 再根据β = θ和 z = 1 . 77 ( 5) , z 得到了局域生长指数 β = 0 . 29 ( 2) .3结 论通过以前计算系统总的界面涨落 , 我们得到了总粗糙指数 α = 1 . 48 ( 4) , 这是系统表现出反常动力学标度的信号 . 利用等时的高度关联函数 G ( r , t ) , 我们计算了中间时刻 r z 0 t 0 L z的 G ( r , t ) ～ r 关系 , 得到了界面局域的粗糙指数 αlo c = 0 . 97 ( 1) , 接近于 1 . 利用标度关系式 θ = α - αlo c以及β = θ, 我们得到了表征 z界面反常生长行为的临界指数 θ = 0 . 51 ( 3) , 同时也得到了局域生长指数 β = 0 . 29 ( 2) .参考文献 :1K ARDAR M , PAR ISI G , ZHAN G Y - C. Dynamic Scaling of G rowing Int erfaces J . Phys Rev L et t , 1986 , 56 : 889 ; Medina E , H w a T , K ardar M and Zhang Y - C. Burgers equatio n wit h c o rrelat ed noise : Reno r malizatio n 2gro up analysis and applicatio ns to direct ed polymers a nd int erface growt h J . Phys Rev A , 1989 ,39 :3053 . KIM J M , K OS T ERL IZ J M . Growt h in a rest rict ed solid 2o n 2solid mo del J . Phys Rev L et t , 1989 ,62 :2289 ; Amar J G and Family F , Phys. Phase t ransitio n in a rest rict ed solid 2o n 2solid surface 2growt h mo del in 2 + 1 di mensio ns J . Rev L et t , 1990 ,64 :543 ; G uo H , G ro ssmann B , a nd G rant M . K inetics of int erface growt h in driven syst ems J . Phys Rev L et t , 1990 ,64 :1262 .R # CZ Z , PL ISCH KE M . Widt h dist ributio n f o r ( 2 + 1) 2di mensio nal growt h and depo sitio n p rocesses J . Phys Rev E , 1994 ,50 :3530 . SARMA S D , TAMBOR EN EA P I. A new universalit y class f o r kinetic growt h : One 2di mensio nal molecular 2beam epit axy J . 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Surface ro ughening in a hypercube 2st acking mo d el J . Phys Rev L et t , 1990 ,64 :1405 .L δ P EZ J M , RODR I GU EZ M A , CU ERNO R. Superro ughening versus int r insic ano malo us scaling of surfaces J . Phys Rev E , 1997 ,56 : 3993 .L δ P EZ J M . Scaling app r oach to calculat e critical expo nent s in ano m alo u s surface ro ughening J . Phys Rev L et t , 1999 ,83 :4594 . L EE J H , KIM S K , KIM J M . G rowt h wit h surface curvat u re o n quenched pot entials J . Phys Rev E , 2000 ,62 :3299 .RAMSCO J J , L δ P E Z J M , RODR I GU EZ M A. Int erface depinning in t he absence of an ext ernal driving f o rce J . Phys Rev E , 2001 ,64 : 066109 .D IC K MAN R , MU ΣOZ M A. Int erface scaling in t he c o nt act p r ocess J . Phys RevE , 2000 ,62 :7632 .K ARA BACA K T , ZHAO Y - P , WAN G G - C , L U T - M . G rowt h f r o nt ro ughening in silic o n nit ride f il ms by plasma 2enhanced chemical vapo r de po sitio n J . Phys Rev B , 2002 ,66 :075329 .9 10 11 12 13 14 15 16 17Anomal o us Dyna m ic Scal i ng of Super 2R oughen ing in the Q uenc hedMul l i ns 2 H erring G ro wth ModelCH EN Qing 2hu1 ,2, L IU Huan1(1 . Depart ment of Physics , Zhe jiang U n iversit y , H angzho u 310027 , China ; 2 . Cent er f o r St atistical and The o retical Co ndensed Mat t er Physics ,Zhejiang No r mal U n iversit y , J i nhua 321004 , China )Abstract : By measuring equal 2time height 2height co r relati o n f u ncti o n G ( r , t ) fo r inter m ediate times r z0 t 0 L z( L is t h e system size and r 0 L ) , we st u dy t h e ano m al o u s dynamic scaling of super - ro u ghening in t h equenched Mullins - Her ring growt h m o del in a direct numerical integrati o n scheme . The local r o u ghnessexpo nent αlo c = 0 . 97 ( 1) is evaluated , cl o se to t he unit w hich is o btained t heo retically in t he Mullins 2H erri ng growt h m o del . A new e x po nent θ = 0 . 51 ( 3) , characterizing t he ano maly of t he growt h surf ace , and t he l o calgrowt h e x po n ent β = 0 . 29 ( 2) are also ext racted.K ey w ords :growt h m o d el ; ano m al o u s dynamic scaling ; super 2ro u ghness。
物理学中的凝聚态物理与应用
物理学中的凝聚态物理与应用在物理学的广袤领域中，凝聚态物理宛如一颗璀璨的明珠，散发着独特的魅力。
它不仅为我们揭示了物质在凝聚态下的奇妙性质，还为众多实际应用提供了坚实的理论基础和技术支持。
让我们先来了解一下什么是凝聚态物理。
简单来说，凝聚态物理研究的是大量粒子组成的凝聚态物质的微观结构、性质以及它们之间的相互作用。
这些凝聚态物质包括固体、液体，甚至一些特殊的软物质，如液晶、聚合物等。
在凝聚态物理中，我们关注的是粒子之间的量子力学相互作用，以及这些相互作用如何导致物质呈现出各种奇特的宏观性质。
比如说，晶体的周期性结构就是凝聚态物理研究的一个重要方面。
晶体中的原子或分子按照一定的规律排列，形成了具有对称性的晶格结构。
这种结构决定了晶体的电学、光学、热学等性质。
再比如，超导现象也是凝聚态物理的一大研究热点。
在特定的低温条件下，某些材料会失去电阻，电流可以在其中无损耗地流动，这一现象背后的原理至今仍在不断探索和完善之中。
凝聚态物理的研究手段多种多样。
其中，实验物理方法起着至关重要的作用。
通过各种精密的实验设备，如X 射线衍射仪、扫描隧道显微镜等，科学家们能够直接观察到物质的微观结构和电子态。
理论物理的研究则为实验提供了指导和预测。
量子力学、统计物理等理论工具被广泛应用于解释凝聚态物质的性质和行为。
此外，计算机模拟也成为了研究凝聚态物理的有力手段，通过数值计算来模拟物质的微观过程，帮助我们更好地理解复杂的物理现象。
那么，凝聚态物理在实际应用中有哪些重要的体现呢？首先，在电子学领域，凝聚态物理的成果推动了半导体技术的飞速发展。
半导体材料的电学性质是由其能带结构决定的，而这正是凝聚态物理的研究范畴。
基于对半导体物理的深入理解，我们才能够制造出越来越小、性能越来越强大的集成电路，使得电子设备不断更新换代，从电脑到手机，从平板电视到智能家电，无一不是半导体技术进步的产物。
其次，凝聚态物理在能源领域也有着重要的应用。
中国物理学会第七届理事会工作报告
中国物理学会第七届理事会工作报告（2003年9月17日第八次全国会员代表大会讨论通过）各位代表、各位来宾、同志们、朋友们：中国物理学会第八次全国会员代表大会今天开幕。
在此，请允许我代表第七届理事会向热情关怀和大力支持学会工作的各位领导、向为学会各项事业的发展做出贡献的同志，表示衷心的感谢并致以崇高的敬意！四年来，我国物理学界先后有钱临照、谢希德、葛庭燧、蒲富恪、龙期威、褚圣麟、李林、杨立铭、袁家骝、虞福春、林兰英、关定华等著名物理学家去世，他们曾在不同时期对我国物理学事业的发展做出过突出的贡献，我代表本届理事会对他们的逝世表示深切的哀悼！中国物理学会第七届理事会是1999年5月由“第六届全国会员代表大会”选举产生的。
四年来，本届理事会在中国科协的领导及挂靠单位——中科院物理所的支持下，在民政部的指导及各分支机构的密切配合下，积极开展各项工作，取得了较好的成绩。
根据学会的会章，本届理事会即将完成全体会员所赋予的历史使命。
受本届理事会委托，我向大会作工作报告，请予审议。
一、四年来学会工作的回顾（一）适应改革的新形势，探索学会发展的新途径根据中国科协“关于推进中国科协所属全国性学会改革的意见”的要求，学会认真制定了改革方案，四年来，已取得了阶段性的进展。
现举例如下：（1）举办大规模国际一流学术会议、小而精的专题研讨会、系列学术会议以及面向青年物理学家的讲习班等，促进中国物理学研究水平的整体提高；（2）编写《中国物理学会七十年》和《中国物理学会会员通讯录》两册书，向广大会员提供大量有关学会的信息，增强学会的凝聚力；（3）为维持学会五项物理奖评审工作的正常运行，学会于2002年完成向中科院物理所等6个单位筹集资金40万元的目标。
（4）推进学会所属英文刊物于2003年初进入系列化的过渡阶段；（5）开展物理教育优秀论文奖评选活动，建立教学研究论文的评价体系；（6）组织专家撰写出版《英汉物理学词汇》；（7）为向社会各界提供更好的服务，在北师大低能所的网站上开辟“中国物理学会咨询委员会”栏目；（8）密切与国际物理学会之间的往来，提高学会的国际知名度；（9）配合中国科协开展国际组织后备队、科技专家库及科普志愿者队伍的建设工作；（10）成立女物理工作者委员会，以促进女性在中国物理学界的作用得到充分、应有的发挥；（11）2002年，修改了“个人会员管理条例”和“团体会员管理条例”，开始发展团体会员（截止到2002年底，已发展团体会员单位7个），并商定了收取会费的标准；（12）为了扩大宣传，加强国际交流，学会编印了《中国物理学会简介》（英文版），并完成了学会会标的设计工作，并制订了会标的图案说明及使用规则。
凝聚态物理学 教材
凝聚态物理学教材
凝聚态物理学是一门研究凝聚态物质的结构和性质的学科，其教材包括多种经典和现代的书籍。
以下是一些推荐的凝聚态物理学教材：
朗道的《统计物理学1》和《统计物理学2》。
这两本书是凝聚态物理学领域的经典著作，其中《统计物理学2》主要涉及凝聚态理论，包括玻色液体、费米液体理论、格林函数理论、超导等基础的凝聚态现象，内容简明扼要，讲解清晰。
张先蔚的《量子统计力学》。
这本书内容全面，推导简洁，适合作为本科
生的教材或参考书。
周子舫的《热学热力学与统计力学下册》。
这本书基础讲解详尽，对于打
好统计力学基础很重要。
帕斯利亚的《统计力学》。
这本书也是经典之作，对于深入理解凝聚态物
理学的统计力学基础有很大帮助。
阿布力克索夫的《统计物理学中的量子场论方法》。
这本书虽然是1961年第一版的老书，但被称为“evergreen classic”，对于理解凝聚态物理学的量子场论方法非常有帮助。
Altland的《凝聚态场论》。
这本书注重实际应用和科研，适合对凝聚态物理研究有兴趣的读者。
此外，冯端、金国钧合著的《凝聚态物理学上下卷》也是一本很好的教材，适合研究生阅读。
以上书籍各有特色，可以根据自己的需求和兴趣选择阅读。
彭恒武《大家》观后感
彭恒武《大家》观后感昨天晚上我观看了央视《大家》，对彭恒武印象很深刻。
彭桓武一生生活简朴，淡泊名利。
中央电视台《大家》栏目主持人在访谈中提及这一百万奖金，认为它对普通人来说足可以过上舒适的生活，彭桓武立即回答：“对我来说没用，我生活足够了，加这一百万或不加这一百万（都一样），这一百万等于白搭。
因为你一个人只能用那么多钱，你像我现在吃，大夫给我限制的，我只许吃这么多东西，一天只许吃一个鸡蛋，吃两个鸡蛋都不行，那个钱有什么用？”对于名誉和职务，彭桓武也很淡然。
他曾担任三届全国人大代表和一届全国政协委员，但因从未提过案和从未发过言而自己给自己“革了职”。
完成核武器理论研制后，彭桓武认为已经完成中国年轻一代核物理工作者的培养任务和使命，便主动申请回到理论物理研究工作。
1972年，他先回到中国科学院高能物理研究所工作。
1978年中国科学院理论物理研究所成立后，彭桓武担任所长。
五年任期一结束，他便向院领导写信请辞所长一职，推荐更加年轻和有领导能力的周光召担任所长。
当时，有同事建议他担任理论物理研究所名誉所长一职，他认为，“不要这样为好，我也很不愿意这样，挂名的‘名誉’。
近年来我在担任理论物理所所长期间，主要工作均委托青年同志去办，已经担任过了名誉所长。
但我对这种状况早已厌烦。
长此下去对工作不利。
且我所是一个新所，建立时院领导即指示我所要有一个新的作风。
由于历史较短，在我所尚未形成长期一贯的所长制。
所以我建议理论物理所从一开始即根本不设名誉所长职称。
如在追溯历史有需要时，只表明某某所长（起讫年月）即可”。
除了理论物理，彭桓武还提倡发展交叉学科，建议开展理论生物和理论化学研究。
他亲自推动全国的统计物理和凝聚态理论研究，促成了每两年一次的全国统计物理和凝聚态理论系列会议。
20世纪90年代，他又大力倡导生物物理的发展。
同时，彭桓武还提倡理论化学物理的研究。
而他自己，为了还硕士指导教师周培源先生的“债”，直到90岁仍在研究广义相对论并发表学术论文。
有关于彭桓武的轶事有哪些 对于他的评价是什么样子的
有关于彭桓武的轶事有哪些对于他的评价是什么样子的本文导读：幼年时期1915年10月6日夜，彭桓武出生。
由于是早产儿，彭桓武一生体弱多病，但这从小彭桓武酷爱数学和计算。
时任长春县县长的父亲彭树棠，在他幼年时就教他简单的加减。
4岁时，他已学会四则运算。
1930年，彭桓武来到北平求学，因勤奋好学一年内连升三级。
清华四杰1931年9月，彭桓武主要通过自学考入清华大学物理系。
在清华物理系，与王竹溪、林家翘、杨振宁等一起被誉为“清华四杰(彭王林杨)”。
周培源更是非常喜欢这个虽然体弱但功课优异的少年大学生，亲自指导他的毕业论文《地球上单摆的摆动周期是多少?》。
1935年夏，彭桓武考上了周培源的研究生。
1937年卢沟桥事变后，他来不及完成毕业论文，就被迫南下云南大学任教。
1938年，时年23岁的彭桓武考取中英庚款留学资格，来到爱丁堡大学，投师于德国理论物理学家，量子力学的奠基人之一马克斯·玻恩门下，成为玻恩的第一个中国学生。
在玻恩的指导下，彭桓武于1940年和1945年分获爱丁堡大学哲学博士和科学博士学位。
玻恩和爱因斯坦有着30多年的交谊。
在给爱因斯坦的信中，玻恩数次提到这位得意的中国学生。
1941年，经玻恩推荐，彭桓武前往爱尔兰都柏林高等研究所做博士后研究，在著名科学家埃尔温·薛定谔领导的理论物理所工作。
不久，帮助量子化学的创始人之一W.海特勒进行介子理论方面的研究。
据《薛定谔传》，薛定谔在给爱因斯坦的一封信中这样描述彭桓武：简直不敢相信，这个年轻人学了那么多，知道那么多，理解得那么快。
报效祖国1947年彭桓武代表云南大学前往比利时参加“大学教授会议”，之后，绕道法国巴黎看望钱三强、何泽慧夫妇。
钱三强是彭桓武在清华大学物理系的同学，日后同被誉为中国原子弹的元勋。
两人在1939年相识，并从此开始了长达半个世纪的友谊。
那时候，美国已经在日本投了原子弹，彭桓武与钱三强相约：回祖国大干一场!当时的都柏林，找一个到中国的轮船座位十分困难。
彭桓武做出的贡献有哪些 他主要的论著分别是什么
彭桓武做出的贡献有哪些他主要的论著分别是什么本文导读：量子力学1941年到1943年，彭桓武和海特勒、哈密顿合作发表了一系列论文，综合介子场的研究成果对宇宙线现象进行较系统的解释，这些成果中最著名的一部分就是以三人姓名首字母命名的HHP理论，这一理论发展了量子跃迁几率的理论，用能谱强度首次解释了宇宙线的能量分布和空间分布等。
1945年，彭桓武与玻恩合作关于场的量子力学与统计力学的一系列探索性工作，共获爱丁堡皇家学会的麦克杜格尔—布里斯班奖。
同年夏，他获得爱丁堡大学科学博士学位。
国防科研从20世纪50年代中期开始，彭桓武参与和领导了中国原子能物理和原子弹、氢弹以及战略核武器的理论研究和设计。
他在中子物理、辐射流体力学、凝聚态物理、爆轰物理等多个学科领域取得了重要成果，对分子结构提出过新的处理方法，在量子多体问题研究中提出了自洽场的推广理论。
彭桓武是核潜艇动力方案的领导者;领导和参加了原子弹设计方案的制定;领导和参加了氢弹的原理设计和试验;参加了中国第一次地下核试验的理论领导工作。
教书育才1978年，彭桓武在完成国防科研任务，调任中国科学院理论物理研究所所长之后，应中国科技大学研究生院的邀请，于同年10月至1979年6月开设理论物理课程。
1980年，他大力倡导凝聚态物理的研究，并参与组织了中国科学院数理学部的凝聚态理论和统计物理学术小组，被选为该小组的第一任组长，致力于推动这门学科在中国的普及和发展。
1982年2月，又在北京大学物理系讲授分子反应动力学，借以在国内提倡化学物理这门新兴的交叉学科。
1995年前后，在有关学术会议上大力提倡生物物理的研究，就如何开展这方面的工作提出了自己的看法。
在进行这些工作和主持理论物理专项基金的同时，仍然亲自动手做一些感兴趣的理论研究。
遇到适当的机会，他也和年轻人谈些治学的体会。
他把学习方面的经验归结为四句话，即"学问主动，学友互助，良师鼓励，环境健康"。
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海峡两岸统计物理与凝聚态理论会议
暨浙江师范大学“海峡两岸统计物理与凝聚态理论
研究中心”成立大会
会
议
指
南
浙江师范大学
2008年10月24~26日
海峡两岸统计物理与凝聚态理论会议暨浙江师范大学“海峡两岸统计物理与凝聚态理论
研究中心”成立大会
会议组织委员会：
主席：龚昌德院士
委员：赵建民、陈庆虎、林机、吴樟兴、王一飞、黄仕华梁清
秘书：黄秋萍（abc@）
浙江师范大学“海峡两岸统计物理与凝聚态理论研究中心”
主任：龚昌德院士
副主任：陈庆虎（常务）、汪秉宏
秘书：黄秋萍
Cross-Strait Conference on Statistical & Theoretical Condensed Matter Physics
Agenda
October 25 Saturday(12talks)
October 26 (Sunday) 30 invited talks (25 minutes/each)
海峡两岸统计物理与凝聚态理论会议
议程
10月25日星期六（12个报告）
10月26日星期日（30个邀请报告，每个报告25分钟）
2008年10月25日报告日程
2008年10月26日分组报告报告日程（A组）
2008年10月26日分组报告报告日程（B组）
2008年10月26日下午分组报告报告日程（C组）。