(普通物理实验)等厚干涉复习
光的等厚干涉实验原理
光的等厚干涉实验原理光的等厚干涉实验原理是依据光的波动性和干涉现象来研究光的一种方法。
光的等厚干涉实验主要涉及以下原理：1.光的波动性：光是一种波，具有波动性质。
在传播过程中，光波会不断产生振动，形成波峰和波谷。
每个光波都有自己的振幅、频率和相位。
2.光的干涉现象：当两个或多个光波相遇时，它们会相互叠加。
如果这些光波的振幅、频率和相位相同或呈整数倍关系，它们就会相互增强，形成明亮的区域（称为干涉峰）；如果它们相互抵消，就会形成暗的区域（称为干涉谷）。
这种现象被称为光的干涉现象。
3.等厚干涉原理：在光的等厚干涉实验中，通过将两块平行玻璃板叠放在一起，并让它们之间的空气层形成一定的厚度差，从而在空气层中形成不均匀的厚度分布。
当一束单色光照射在空气层上时，光波在厚度不均匀的空气层中传播速度会发生改变，导致不同位置的光波产生不同的相位差。
这些相位差使得光波在相遇时产生干涉现象。
4.干涉图样：通过观察干涉图样，我们可以看到明暗相间的条纹。
干涉图样的形状和分布取决于光源的光强分布、玻璃板的厚度以及观察的位置。
通过测量干涉图样中相邻明暗条纹之间的距离，可以计算出光波的波长。
5.应用：光的等厚干涉实验在光学、物理和工程等领域都有广泛的应用。
例如，可以利用等厚干涉原理制作光学仪器，如分光仪、干涉仪等；可以研究物理现象，如表面张力、液体薄膜的稳定性等；还可以应用于光学检测、光学制造和光学计量等领域。
总之，光的等厚干涉实验原理是通过研究光的波动性和干涉现象来揭示光的行为和性质的一种方法。
通过实验，我们可以观察到光波在空气层中传播时的干涉现象，并利用干涉图样进行测量和分析。
这种实验方法在光学、物理和工程等领域都有广泛的应用，对于推动科学技术的发展具有重要意义。
等厚干涉实验报告总结
等厚干涉实验报告总结
以下是对等厚干涉实验的报告总结：
实验目的：
1. 理解光的干涉现象；
2. 研究等厚干涉的原理和特性；
3. 掌握调节玻璃片厚度对干涉条纹的影响。
实验装置：
1. 激光光源：提供单色、相干的光束；
2. 一对平行玻璃片：具有相同的折射率，可以调节其厚度；
3. 透射屏：用于观察干涉条纹的形成。
实验步骤：
1. 将激光光源对准透射屏，使得光束垂直射入；
2. 将一对平行玻璃片放置在光路中，调节其厚度；
3. 观察透射屏上形成的干涉条纹；
4. 通过调节玻璃片厚度，观察干涉条纹的变化。
实验结果与分析：
1. 当两片玻璃片的厚度相同时，透射屏上形成均匀亮度的干涉条纹。
这是因为两束光经过相同的光程差，相位差保持不变，形成明纹；
2. 当其中一片玻璃片的厚度发生改变时，透射屏上的干涉条纹发生变化。
厚度增加，导致光程差增大，出现暗纹；厚度减小，光程差减小，出现明纹；
3. 干涉条纹的间距与光的波长有关，通过测量干涉条纹的间距可以计算出光的波长。
结论：
通过等厚干涉实验，我们观察到了干涉条纹的形成和变化，并理解了其原理。
这个实验验证了光的干涉现象，证明了光的波动性质。
通过调节玻璃片的厚度，我们能够控制干涉条纹的形态，从而深入研究光的干涉现象及其应用。
总结：
等厚干涉实验是一种简单而重要的实验，可以帮助我们理解光的干涉现象。
通过实验我们了解了干涉条纹的形成规律，以及玻璃片厚度对干涉条纹的影响。
这个实验不仅加深了我们对光学原理的理解，还为后续的光学研究和应用提供了基础。
等厚干涉物理实验报告
等厚干涉物理实验报告等厚干涉物理实验报告引言：等厚干涉是一种基于光的干涉现象的实验方法，它通过观察干涉条纹的变化来研究光的性质和光学器件的特性。
本实验旨在通过等厚干涉实验，深入探究光的干涉现象，并通过实验结果分析其物理原理。
一、实验原理1.1 干涉现象干涉是光波的一种特性，当两束波长相同、频率相同、相位差固定的光波相遇时，它们会发生干涉现象。
干涉现象可以分为两种类型：构成干涉的光波可以是来自同一光源的不同光线（自然光干涉），也可以是来自不同光源的光线（人工光源干涉）。
1.2 等厚干涉等厚干涉是一种常见的干涉现象，它是由于光的传播速度在不同介质中不同而引起的。
当光线从一种介质射入另一种介质时，由于两种介质的折射率不同，光的传播速度也不同，从而导致光线的相位发生变化。
当光线经过介质后再次出射时，不同波前上的光线相遇，形成干涉现象。
二、实验步骤2.1 实验器材准备准备一台光源、一块玻璃板、一块透明薄膜、一块白色纸板、一块平面镜、一块半透明薄膜。
2.2 实验操作1）将光源置于实验台上，并调整光源位置，使其能够照射到实验所需的玻璃板和透明薄膜上。
2）将玻璃板放置在实验台上，并将透明薄膜放在玻璃板上。
3）将白色纸板放置在透明薄膜上方，作为观察干涉条纹的背景。
4）在实验台上放置平面镜，并将半透明薄膜放置在平面镜上。
5）调整实验装置，使光线从光源经过玻璃板和透明薄膜后，再经过半透明薄膜和平面镜反射，最后照射到白色纸板上。
2.3 实验观察与记录观察白色纸板上的干涉条纹，并记录下观察到的现象。
三、实验结果与分析通过实验观察，我们可以看到在白色纸板上形成了一系列明暗相间的干涉条纹。
这些干涉条纹是由于光线经过玻璃板和透明薄膜后，发生了等厚干涉而形成的。
根据实验结果，我们可以得出以下结论：3.1 干涉条纹的间距与波长有关根据等厚干涉的原理，干涉条纹的间距与光的波长有关。
当光的波长增大时，干涉条纹的间距也会增大；反之，当光的波长减小时，干涉条纹的间距也会减小。
等厚干涉
标准验规 待测透镜
暗纹
增透膜 利用薄膜干涉可以提高光学器件的透光率 .
L 2n2 d (2k 1)
注意：阶梯膜无半波损失
23
2
减弱
n1 n2
玻璃
d n3 n2
n2氟化镁为增透膜
三、迈克耳逊干涉仪
1. 仪器结构、光路
M1 M 2 1 G1 S G2 2 1 2 E M2
测量透镜的曲率半径
r kR
2 k
R
r
r
2 k m
(k m) R
R
r
2 k m
r m
2 k
2r
牛顿环的应用 rk2 m rk2 mR • 测透镜球面的半径R： 已知, 测 m、rk+m、rk，可得R 。 • 测波长λ ： 已知R，测出m 、 rk+m、rk， 可得λ 。
入射光(单色平
反射光2 n1 行光垂直入射) 反射光1 d
A点: 1、2的光程差
L 2n2 d
明纹
n2 n1 (设n2 > n1 )
·
A
2
L(d )
L e
暗纹
明纹：
L k , k =1,2,3,…
暗纹： L (2k 1) , k =0,1,2,…
2
ekBiblioteka 泊松在审查菲涅耳的理论时，运用菲涅耳的方程推导圆盘衍射，得到了一个稀奇的结果： 在盘后方一定距离的屏幕上影子的中心应出现亮点。泊松认为这是荒谬的，在影子的中心 怎么可能出现亮点呢？
于是就声称这个理论已被驳倒。阿拉果向菲涅耳伸出了友谊之手，他用实验对泊松提出的 问题进行检验。实验非常精彩的证实了菲涅耳理论的结论，影子的中心果然出现了一个亮 点。这一事实轰动了法国科学院。 菲涅耳荣获了这一届的科学奖，而后人称这个亮点为泊松亮点。
光的等厚干涉实验原理
实验原理1.等厚干涉当光源照到一块由透明介质做的薄膜上时, 光在薄膜的上表面被分割成反射和折射两束光（分振幅）, 折射光在薄膜的下表面反射后, 又经上表面折射, 最后回到原来的媒质中, 在这里与反射光交迭, 发生相干。
只要光源发出的光束足够宽, 相干光束的交迭区可以从薄膜表面一直延伸到无穷远。
薄膜厚度相同处产生同一级的干涉条纹, 厚度不同处产生不同级的干涉条纹。
这种干涉称为等厚干涉。
如图1图12.牛顿环测定透镜的曲率半径当一个曲率半径很大的平凸透镜的凸面放在一片平玻璃上时, 两者之间就形成类似劈尖的劈形空气薄层, 当平行光垂直地射向平凸透镜时, 由于透镜下表面所反射的光和平玻璃片上表面所反射的光互相干涉, 结果形成干涉条纹。
如果光束是单色光, 我们将观察到明暗相间的同心环形条纹；如是白色光, 将观察到彩色条纹。
这种同心的环形干涉条纹称为牛顿环。
本实验用牛顿环来测定透镜的曲率半径。
如图2。
设在干涉条纹半径ｒ处空气厚度为ｅ,那么, 在空气层下表面Ｂ处所反射的光线比在Ａ处所反射的光线多经过一段距离２ｅ。
此外, 由于两者反射情况不同: Ｂ处是从光疏媒质（空气）射向光密媒质（玻璃）时在界面上的反射, Ａ处则从光密媒质射向光疏媒质时被反射, 因Ｂ处产生半波损失, 所以光程差还要增加半个波长, 即:δ=2ｅ＋λ/2 （１）根据干涉条件, 当光程差为波长整数倍时互相加强, 为半波长奇数倍时互相抵消, 因此:()()22/122/22/2⎭⎬⎫-----------+=+---------------=+暗环明环λλλλk e k e 从上图中可知:r 2=R 2-(R-e)2=2Re-e 2因Ｒ远大于ｅ, 故ｅ2远小于２Ｒｅ, ｅ2可忽略不计, 于是:ｅ＝ｒ2／2Ｒ （３）上式说明ｅ与ｒ的平方成正比, 所以离开中心愈远, 光程差增加愈快, 所看到的圆环也变得愈来愈密。
把上面（３）式代入（２）式可求得明环和暗环的半径: ()()42/1222⎪⎭⎪⎬⎫=-=λλkR R k r r如果已知入射光的波长λ, 测出第ｋ级暗环的半径ｒ, 由上式即可求出透镜的曲率半径Ｒ。
大物实验报告-光的等厚干涉
大物实验报告-光的等厚干涉一、实验目的1.加深对光的波动性，尤其是对干涉现象的认识。
2.了解读数显微镜的使用方法。
3.掌握逐差法处理实验数据。
4.提高误差分析和合理分配的能力。
二、实验原理两列或几列光波在空间相遇时相互叠加，在某些区域始终加强，在另一些区域则始终削弱，形成稳定的强弱分布的现象就是光的干涉现象。
形成稳定干涉的条件是：光波的频率相同、相位差恒定、振动方向一致的相干光源。
光的干涉现象是光的波动性的最直接、最有力的实验证据。
在各种干涉条纹中，等倾干涉条纹和等厚干涉条纹是比较典型的两种。
1.等厚干涉原理：当一束平行光a、b入射到厚度不均匀的透明介质薄膜上时，在薄膜的表面会产生干涉现象。
从上表面反射的光线b1和从下表面反射出上表面的光线a1在B点相遇，由于a1、b1有恒定的光程差，因而将在B点产生干涉。
该式中，λ/2是由于光线从光疏介质照射到光密介质，在界面发射时有一位相突变，即所谓的“半波损失”而附加的光程差，因此明暗纹出现的条件是：同一种条纹所对应的空气厚度是一样的，所以称之为等厚干涉条纹。
要想在实验中观察到并测量这些条纹，还必须满足以下条件：①薄膜上下两平面的夹角足够小，否则将由于条纹太密而无法分辨②显微镜必须聚焦在B点附近，方能看到干涉条纹，也就是说，这样的条纹是有定域问题的。
2.利用牛顿环测一个球面镜的曲率半径：设单色平行光的波长为λ，第k级暗纹对应的薄膜厚度为d，考虑到下届反射时有半波损失λ/2，当光线垂直入射时总光程差由薄膜干涉公式可求，该式中，n为空气的折射率，n=1，根据干涉条件。
原则上，若已知λ，用读数显微镜测出环的半径r，就可以利用上面两个公式求出曲率半径R。
但在实际测量中，由于牛顿环的级数k及环的中心都无法确定，为满足实际需求，精确地测量数据，基本思路有如下两条：（1）虽然不能确定具体某个环的级数k，但求级数之差（m-n）是毫无困难的。
（2）虽然不能确定环心的位置，即无法准确测得半径（或直径），但是测弦长是比较容易的。
等倾干涉等厚干涉(最全版)PTT文档
的光程差为
2e
n22
n12
sin 2
i
2
实心劈尖：n1=1,垂直入射i=0
2e
n22
n12
sin 2
i
2
干涉条件
2n2e
2
2n2e 2
k
(2k
1)
2
k 1,2,3 明条纹 k 0,1,2 暗条纹
对空气劈尖：n2=1
2.讨论：
u劈尖上厚度相同的地方，两相干光的光程差相同，
对应一定k值的明或暗条纹。
a2
反射光观察时：
n2 薄膜
满足n1<n2>n3(或n1 >n2 <n3)
n3
产生附加光程差
对同样的入射光来说，当
满足n1>n2>n3(或n1 <n2 <n3) 反射方向干涉加强时，在
不存在附加光程差
透射方向就干涉减弱。
二、增透膜和增反膜
增透膜-----
利用薄膜上、下表面反射光的光程差符合相消 利用薄膜上、下表面反射光的光程差符合相消干涉条件来减少反射，从而使透射增强。 干涉条件来减少反射，从而使透射增强。 生明 暗 明(或暗 明 暗)的变化。
测细小直径、厚度、微小变化 面平移了N· /2 的距离。 放入上下表面平行,厚度 为e 的均匀介质 n2(>n1)，用扩展光源照射薄膜，其
增反膜----- 光线a2与光线 a1的光程差为：
棱边处，e=0, = /2，出现暗条纹 有“半波损失” 五、牛顿环 (等厚干涉特例) 实心劈尖：n1=1,垂直入射i=0
当用白光照射时，将看到由劈尖边缘逐渐分开的彩色直条纹。 放入上下表面平行,厚度 分振幅法
三、等厚干涉
大学物理实验等厚干涉
大学物理实验等厚干涉一、引言干涉是物理学中非常重要的一个现象，它在波动光学中发挥着非常重要的作用。
干涉实验通过调控光线的相位差以及空间分布来制造干涉现象，进而得出许多有意义的结果。
例如，干涉实验可以用来测量光的波长、确定物体的表面形状、研究光的性质等等。
本次实验中，我们将学习一种叫做等厚干涉的技术，并通过实验来验证等厚干涉的原理。
二、等厚干涉原理等厚干涉法是一种基于相位差补偿的干涉技术，它利用了两层介质中光传播速度不同的性质。
当光线穿过垂直于两层表面的小区域时，由于介质的折射率不同，光线的传播速度也就不同，从而引起相位差。
如果这个相位差等于光的波长的整数倍，那么两束光就会相长干涉，反之就会相消干涉。
等厚干涉是通常用来检测透明平板玻璃厚度和薄膜厚度的技术，也可以用来测量非均匀介质中的折射率变化。
三、实验步骤1. 准备实验仪器：等厚干涉仪、白光灯、平面透镜、透明样品等。
2. 调节白光灯，使其发出均匀的白光。
3. 将样品放到等厚干涉仪台上，并加上透镜，调整透镜位置，使望远镜可以看到样品。
4. 打开干涉仪，用望远镜观察样品。
通过调整仪器上的螺旋调节器，调整入射光线和反射光线的相位，使样品中的两束光的相位差等于波长的整数倍。
5. 观察干涉条纹，记录下干涉条纹移动的方向、干涉条纹间距等信息。
6. 更换样品，重新进行干涉实验，记录数据并比较不同样品的结果。
四、实验注意事项1. 实验室中应该保持干涉仪的温度稳定，防止温度变化干扰实验结果。
2. 微调螺钉的调节量应该小，以避免过多干涉中断条纹并使准确度降低。
3. 观察过程中应该定睛两点，以减少眼睛疲劳并保证数据的准确性。
4. 干涉仪的各个部分应该保持适当的清洁和维护，以确保实验的准确性和精确性。
五、实验结果分析我们在实验中使用平板玻璃和凸透镜作为样品，分别进行了等厚干涉实验。
我们测得了不同位置的干涉条纹，记录下了移动的方向和幅度。
通过绘制样品厚度与干涉条纹间距之间的关系，我们验证了等厚干涉的原理，并计算出了玻璃折射率的值。
等厚干涉实验
平凸透镜
平凸透镜与平板玻璃组合成牛顿环实验样
品。
平凸透镜
平板玻璃返回ຫໍສະໝຸດ 劈尖两块光学平玻璃重叠在一起，在一端插入一
薄纸片，制成实验样品。
平板玻璃
薄纸片
平板玻璃
返回
实验内容
1.用牛顿环测透镜的曲率半径 2.用劈尖干涉法测薄纸片的厚度
实验公式 1.牛顿环 2.劈尖
返回目录页
1.牛顿环
在空气厚度为e的地方，
返回
数据处理
数据记录 曲率半径计算 不确定度评定
返回目录页
数据记录表格
1.牛顿环
次数 1 2 3 4 C15 C5 C’15 C’5 D15 D5
单位：mm
56
下一页
2.劈尖干涉
次数 0 1 2 3 4 5 Xi
△X
L始 L末 L
单位：mm
返回
2
2
曲率半径计算 R Dm Dn
4(m n)
空气隙的等厚干 涉条纹是一组明暗相间 的同心环。该干涉条纹 最早被牛顿发现，所以 称为牛顿环（Newton -ring）
牛顿环
返回
劈尖干涉
L
将两块光学平玻璃重叠 在一起，在一端插入一 薄纸片，则在两玻璃板 间形成一空气劈尖
当一束平行单色光垂直 d’ 入射时，由空气层上下
表面反射的光将在空气 层上表面处发生干涉， 形成一组平行于交棱的 明暗相间、等间距的直 条纹。
返回
测量薄纸片厚度
•由于相邻条纹之间的距离很小，为了减小测
量误差，通常测量n条干涉暗条纹之间的距
离。取n=10，横向改变显微镜筒位置，使叉 丝与某级暗纹重合读取X0 ,继续朝同一方向 移 动 叉 丝 , 每 隔 10 条 暗 纹 依 次 读 取 X1 ， X2， … ，X5。 •测量交棱到纸边的距离L，重复测5次。
实验15 光的等厚干涉与应用
实验15 光的等厚干涉与应用一、实验目的1、了解光的干涉现象及等厚干涉的原理和条件。
2、利用等厚干涉现象测厚和分析薄膜的性质。
二、实验仪器2：干涉仪、凸透镜、光学平台、刻度尺、物镜、调焦手轮。
三、实验原理光的干涉是光波的相互作用而产生的波纹聚合的现象。
在光的干涉中，分为两种类型的干涉，即等差干涉和不等差干涉。
其中等厚干涉是不等差干涉的一种。
等厚干涉在实验中可以通过光的反射和漫反射光产生。
当光线从光密介质进入光疏介质时，其速度会改变，由于波长不变，所以光线在介质中的路径长度也会改变，造成波峰和波谷的相对位置发生变化，从而产生光的干涉现象。
当两条反射光线的路径长度差等于光的波长的整数倍时，光线相长干涉，出现明纹，反之光线相消干涉，出现暗纹。
根据光的波长和路径长度的关系可以得到：mλ=2d±δ其中m为暗纹级数，λ为光的波长，d为薄膜厚度，δ为两反射光线的相位差。
根据上面的公式可以测定薄膜厚度，而在实验中一般需要先找到第一暗纹的位置。
四、实验操作1、调节干涉仪将干涉仪与光源相连，调节光源亮度，启动干涉仪。
将两个反射镜相接，直到视野中没有光斑相互干扰。
调节单击的位置，使其在视野中间。
调整单击到达光学路径中心，并使光程差降到最小。
记录搭配标准的分划尺的光程差。
由于反射测量的方式，因此需要将平台上每个镜面反转。
此时光程差值为零。
2、测量干涉仪的波长将牛顿环放置在物镜上，调整物镜位置，调整干涉仪返回波长数目，从而确定波长。
3、测厚度在光学平台上放置要测厚度的样品，使其与反射面垂直，并且处于光路的一侧。
调整双动接头，通过双动接头与样品表面平行，并且距离样品表面仅有一个微小的距离。
调节光路中的透镜，确定第一干涉环的位置以进行测量。
读取分划尺上的距离，测量厚度。
光的等厚干涉实验原理
光的等厚干涉实验原理
光的等厚干涉实验是一种利用波的干涉现象来研究光的性质的实验方法。
它基于光的波动性质，当两束相干光在某一介质内传播时，会产生相互干涉的现象。
在光的干涉实验中，需要使用到一个透明的薄板或者薄膜，例如玻璃或者空气中的膜。
实验中，将一束单色光射入该薄板中，光会在薄板的前表面和后表面发生反射，同时还会在薄板内部传播。
当光线射入薄板时，会有一部分光线从前表面反射出来，形成反射光线R1，另一部分光线会穿过薄板，从后表面反射出来，形成反射光线R2。
还有一部分光线会在薄板内部传播，形成
透射光线T。
由于光的波动性，反射光线R1和R2以及透射光线T会形成
干涉。
当光线传播的距离满足一定的条件时，会出现干涉条纹。
在光的等厚干涉实验中，这些干涉条纹是等距离的直线或曲线，在不同观察位置上呈现出不同的颜色。
光的等厚干涉实验的原理是基于薄膜的性质。
当光线通过薄膜时，由于不同介质的折射率不同，光线的传播速度也不同，从而导致了光的相位差。
当相干光通过薄膜时，相位差会导致光的干涉现象。
根据薄膜的厚度和光的波长不同，干涉条纹的颜色也会不同。
当光的波长较大时，薄膜的厚度对于干涉现象来说就是微小的，
很难观察到干涉条纹。
而当光的波长较小时，干涉条纹就会更加明显。
通过光的等厚干涉实验，可以研究光的干涉现象、薄膜的性质以及介质的折射率等。
这个实验在光学领域中有着广泛的应用，可以用于测量薄膜的厚度、检测材料的质量等方面。
等厚干涉现象与应_OK
物理实验示范中心
2021/8/28 主讲：王德法
1
目录
2021/8/28
一. 实 验 目 的 二. 实 验 原 理 三. 实 验 内 容 四. 注 意 事 项
2
实验目的
观察等厚干涉现象。 学习用牛顿环测量球面曲率半径的原理和方法。 学会使用钠光灯及熟炼使用读数显微镜。
3
实验原理
3 .测量牛顿环的直径使干涉圆环中心在视场中央，仔 细观察干涉条纹的特点。
12
4 .读数显微镜的读数方法
主尺的分度值为1mm，测微鼓轮共有100个刻度，其份度值为0.01m m，可估读到0.001mm。
主尺
测微鼓轮
15mm
0.506mm
13
最后读数为：15.506mm
注意事项
1.在测量时，读数显微镜的测微鼓轮应沿一个方向转动，中途不 可倒转。
2021/8/28
6
k级干涉圆环对应的两束相干光的光程差为：
2ek 2
由干涉条件可知：
{
2ek
2
k
2ek
2
(2k
1)
2
k 1,2,3,, 亮条纹 k 0,1,2,, 暗条纹
2021/8/28
7
R为透镜的曲率半径，rk为第k级干涉环的半径，由几何关系可得 ：
R 2 (R ek )2 rk2
2 S1
i
n1
D
1' 2'
A
C
n2
e
4
n1
B
二.用牛顿环测透镜的曲率半径
牛顿环仪是由一个曲率半径很大的平凸透镜的凸面与一个平 面玻璃接触在一起构成，平凸透镜的凸面与玻璃片之间的空气 层厚度从中心接触点到边缘逐渐增加。
(普通物理实验)等厚干涉复习
读数显微镜的空程误差 – 空回程误差：由螺母与螺杆间的间隙造成；
螺尺
螺杆
– 消除方法 ：测量时只往同一方向转动鼓轮
劈尖 D L
2b
10b
L S
T
M
D
b
D=（9.85±0.07）×10－5m 要有结果表示
b
不确定度取一位
思考题：
1、从牛顿环装置透射的光能形成干涉环吗？如果 能形成干涉环，则与反射光形成的干涉环有何不 同？ 答：能形成。明暗位置相反。
(rk2m h2 ) (rk2 h2 )
r2 km
rk2
rk
h
rk m
Dm2 Dn2 不变
lk
l k
m
4、若牛顿环装置是两个平凸透镜的组合（两个 凸面相接触），则干涉条纹将是怎样的？
答：干涉条纹仍然是圆环状的。和“平面玻璃 和平凸透镜”组成的牛顿环装置 的干涉条纹 相比，只是条纹更细更密。
3在测量过程中如果牛顿环的暗斑中心与十字叉丝的交点没有对准此时测得的是牛顿环的弦而不是其直径这一测量结果对平凸透镜曲率半径测量有无影响为什么
(普通物理实验)等厚握读数显微镜的
使用方法，用逐差法处理 实验数据，不确定度和有 效数字的计算
难点：容易数错环数或者 读错数。
△5、 用读数显微镜测量时，为什么要采用单方 向移动测量？
答：可以避免回程误差，尽量减少误差。
2、 实验中为什么要测牛顿环直径，而不 测其半径？
答：牛顿环圆心难以确定。
3、在测量过程中，如果牛顿环的暗斑中心与十字叉
丝的交点没有对准，此时测得的是牛顿环的弦而不
是其直径，这一测量结果对平凸透镜曲率半径测量
有无影响，为什么？
答：可证明，结果是一样的。
二、等厚干涉实验复习
等厚干涉实验复习一、选择题1、牛顿环是一种：（）A、不等间距的衍射条纹；B、等倾干涉条纹；C、等间距的干涉条纹；D、等厚干涉条纹2、在利用牛顿环测量透镜曲面的曲率半径实验中，以下说法不正确的是（）A、牛顿环干涉为一组同心圆，中央干涉级别最高；B、随着半径越大，干涉条纹越密；C、测量时，所有位置可全部左切条纹；D、圆心有灰尘不会影响测量结果。
3、如图通过显微镜在某一区域看到的干涉条纹，是哪两束光线产生的干涉条纹？A、在1、2两光线；B、2、3两光线；C、3、4两光线；D、2、4两光线。
二、简答题4、在空气劈中，相邻两明条纹处（或暗条纹处）对应的厚度差总是等于（）。
5、劈尖干涉图象常用来鉴别光学平面平整程度，利用一基准平玻璃和一被测光学平面相对，如在钠光（λ=589.6nm）灯下产生干涉条纹如图所示：问图（1）中薄膜A1端、B1端，哪端较厚？图（2）中薄膜A2端、B2端，哪端较厚？答：依据等厚干涉的特点，同一明或暗条纹所对应空气厚度相同。
可得：图（1）B1端较厚，A1端较薄；图（2）A2端较厚，而B2端较薄。
5、劈尖干涉图象常用来鉴别光学平面平整程度，利用一标准平晶玻璃和一被测光学平面相对，如在钠光（λ=589.6nm）灯下产生干涉条纹如图所示：解：图（1）被测光学平面是凹的，由于其干涉条纹凸向右（即薄方），a 线和b 线所对应的空气厚度相同；图（2）被测光学平面是凸的，从干涉条纹向右凸（即厚方），可以看地出来，a 线与b 线凸处空气厚度相同，由于两种情况下，均是bc ab =，因此，它们的凹凸程度最大可以达到：)(4.14746.589212mm ==⨯λ。
6、产生明暗相间条纹的条件，光程差为：λk L =∆ （明条纹）；2)12(λ+=∆k L （暗条纹）。
7、尖劈干涉实验中，薄片厚度测量式为2λ⋅⋅∆∆=L d K e ，已知实验中钠光灯的波长为589.3nm ，尖劈的总长度为40.00mm ，条纹间隔10条时测到的读数显微镜位置d 的读数如下表，试用逐差法求薄片的厚度，要求计算不确定度，并完整表 6、从牛顿圈实验中观察到的干涉图形和从迈克尔逊干涉实验中观察到的干涉图形，有何共同之处？有何不同之处？解：相同之处：（1）两者均为明暗相间的条纹；（2）两者采用的都是分振幅法；不同之处：（1）前者为定域干涉，而后者为非定域干涉；（2）前者中心为级次低，即零级条纹；而后者为中心级次高；（3）它们产生明暗条纹的原因不同。
2、等厚干涉实验复习
等厚干涉实验复习一、选择题1、牛顿环是一种：（ D ）A、不等间距的衍射条纹；B、等倾干涉条纹；C、等间距的干涉条纹；D、等厚干涉条纹2、在利用牛顿环测量透镜曲面的曲率半径实验中，以下说法不正确的是（B、D ）A、牛顿环干涉为一组同心圆，中央干涉级别最高；B、随着半径越大，干涉条纹越密；C、测量时，所有位置可全部左切条纹；D、圆心有灰尘不会影响测量结果。
3、如图通过显微镜在某一区域看到的干涉条纹，是哪两束光线产生的干涉条纹？( B )A、在1、2两光线；B、2、3两光线；C、3、4两光线；D、2、4两光线。
4、用读数显微镜测量牛顿圈直径的实验中，转动手轮移动叉丝，读出直径的左右位置，下列操作方法正确的是（ B ）A、左侧位置叉丝向左移，右侧叉丝向右移；B、在测量过程中，左右方向可以随意，但叉丝只能顺着一个方向移动；C、发现叉丝位置走过头后，倒退到所需位置再读数；D、测量时，叉丝必须先朝左移动然后再朝右侧移动；5、用牛顿环测量凸透镜的曲率半径时，干涉条纹是以凸透镜与平板玻璃的接触点为圆心的系列同心圆，实际上多数情况是圆心出现一个大黑斑。
下列说法不正确的是（A）A、黑斑大小不定，得不到测量结果B、黑斑大小不影响测量结果C、凸透镜与平板玻璃可能压的太紧D、接触处可能有灰尘6、用读数显微镜测量圆环直径时，读出起点数值后，叉丝移向终端的操作中移动过头了，直接后退回到终点读数，则测得的直径因回程差的存在而（A）A、偏小B、偏大C、不影响D、不确定二、简答题4、在空气劈中，相邻两明条纹处（或暗条纹处）对应的厚度差总是等于（）。
5、劈尖干涉图象常用来鉴别光学平面平整程度，利用一基准平玻璃和一被测光学平面相对，如在钠光（λ=589.6nm）灯下产生干涉条纹如图所示：解：图（1）被测光学平面是凹的，由于其干涉条纹凸向右（即薄方），a 线和b 线所对应的空气厚度相同；图（2）被测光学平面是凸的，从干涉条纹向右凸（即厚方），可以看地出来，a 线与b 线凸处空气厚度相同，由于两种情况下，均是bc ab =，因此，它们的凹凸程度最大可以达到：)(4.14746.589212mm ==⨯λ。
大学物理Ⅰ13.5薄膜等厚干涉
样板 待测 透镜
条纹
(3) 检测透镜的曲率半径误差及其表面平整度
(4) 若接触良好,中央为暗纹——半波损失
(5) 透射图样与反射图样互补
例 波长550 nm黄绿光对人眼和照像底片最敏感。要使照像机
对此波长反射小，可在照像机镜头上镀一层氟化镁MgF2薄 膜，已知氟化镁的折射率 n=1.38 ，玻璃的折射率n=1.55
求 氟化镁薄膜的最小厚度
解 两条反射光干涉减弱条件
2nd (2k 1)
2
k 0,1,2,
增透膜的最小厚度
d
d 550 100nm
4n 4 1.38
r1 r 2
n 1.00 n 1.38 n 1.55
说明 增反膜
薄膜光学厚度（nd）仍可以为 / 4 但膜层折射率 n 比玻璃的折射率大
2
d 12
500 700
2n(1 2 ) 2 1.30 (700 500)
6.73102 (nm)
例题3、用单色光观察牛顿环，测得第k个明环的直径 为3mm，而第k+5个明环的直径为4.6mm，平凸透镜 的半径为1.03m，求此单色光的波长。
解：对于第k级明环
rk2
(2k
1)
2
R
对于第k+m级明环
2R 2 2
暗纹 2 r2 (2k 1) ,k 0,1,2,
2R 2
2
T L
M AB
半径
r (2k 1) R
2
k 1,2,3,明纹
r kR
k 0,1,2,暗纹
rk2m rk2 mR
讨论 (1) 测透镜球面的半径R
已知 , 测 m、rk+m、rk，可得R
第14讲 等厚干涉汇总
4 ）半波损失需具体问题具体分析
n n
n1 n3
n2
n1 n2 n3
3. 迈克耳孙干涉仪
反射镜 M1
M1 移动导轨
单 色 光 源
分光板 G1
M1 M2
反 射 镜
M2 补偿板 G2
G1//G 2 与 M1, M2 成 450角
M2 的像 M'2 反射镜 M1
单 色 光 源
G1
d
M1 M2
角 8105rad , 用波长 589nm 的单色光垂直
入射时 , 测得干涉条纹的宽度 b 2.4mm , 求 这玻
璃的 折射率.
解
n
2b 2nb
n 2b
n
L
b
n
2
5.89107 m 8105 2.4103
m
1.53
劈尖干涉的应用 1）干涉膨胀仪
l
l0
l N
2
2）测膜厚
光程差变化
G1
G2
Δ'Δ 2(n 1)t
t
介质片厚度
2(n 1)t k
干涉条纹移动数目
t k
n 1 2
例 在迈克耳孙干涉仪的两臂中，分别插入
l 10.0cm长的玻璃管，其中一个抽成真空， 另
一个则储有压强为 1.013105 Pa 的空气 , 用以测
量空气的折射率 n . 设所用光波波长为546nm，实
r (k 1)R (k 1,2,3, )
2
暗环半径 r kR (k 0,1,2, )
1）从反射光中观测，中心点是暗点还是亮点？ 从透射光中观测，中心点是暗点还是亮点？
2）属于等厚干涉，条纹间距不等，为什么？
等厚干涉现象的研究实验原理
等厚干涉现象的研究实验原理
等厚干涉现象是一种光学干涉现象，它是由于光线在通过两片等厚的透明介质时，由于介质的厚度相同，所以光线在通过时会产生相位差，从而形成干涉现象。
其实验原理如下：
1. 实验装置：等厚干涉仪。
等厚干涉仪由两个平面玻璃片组成，两片玻璃片之间用透明胶水粘合在一起，使得它们之间的距离处处相等，形成等厚层。
在光路上设置一个单色光源和一个准直器，使得光线经过准直后垂直射向等厚层。
2. 光路分析：当光线垂直射向等厚层时，由于等厚层的厚度相等，光线在通过等厚层时会产生相位差，相位差的大小取决于光线的入射角度和等厚层的厚度。
当光线经过等厚层后再次相遇时，由于相位差的存在，会产生干涉现象。
3. 干涉图样：在干涉图样中，等厚层的厚度会影响干涉条纹的间距和颜色。
当等厚层的厚度变化时，干涉条纹的间距和颜色也会发生变化。
通过观察干涉条纹的变化，可以测量等厚层的厚度和光线的入射角度。
4. 应用：等厚干涉现象在光学和材料科学中有广泛的应用，例如测量薄膜厚度、材料的折射率和光学质量等。
等厚干涉实验总结
等厚干涉实验总结引言等厚干涉实验是一种重要的光学实验，通过观察光的等厚干涉图样，可以得到有关光的干涉现象的很多信息。
在这个实验中，我们使用了各种光学工具和设备，如透射光学平板、白光干涉滤光片和光源等。
本文将对等厚干涉实验进行总结，并介绍实验的步骤、原理和实验结果。
实验步骤下面是等厚干涉实验的步骤：1.准备实验器材：透射光学平板、白光干涉滤光片、光源等。
2.将透射光学平板放置在透明转台上，并确保其表面水平。
3.打开光源，将光线通过光学平板，使其射入白光干涉滤光片。
4.调整光学平板的角度，观察干涉图样。
5.记录不同角度下的干涉图样。
实验原理等厚干涉是一种反射和透射都发生干涉的光学现象。
当光线通过不同厚度的透明介质时，由于波长不同，产生了干涉现象。
在等厚干涉实验中，通过调整光学平板的角度，可以改变光线经过透明介质时的光程差，从而观察到不同的干涉图样。
在干涉图样中，出现了等厚干涉条纹。
这些条纹是由于光程差引起的相干光的叠加效应。
干涉图样中的亮暗条纹反映了光场的强度分布。
实验结果在实验中，我们观察到了一系列干涉图样。
通过调整光学平板的角度，我们可以改变光程差，从而改变干涉图样中的亮暗条纹的数量和间距。
当光学平板的角度逐渐增大时，亮暗条纹的数量也相应增加。
当光学平板的角度达到某个特定值时，亮暗条纹的间距最小，达到最高的分辨率。
根据干涉图样的观察，我们可以计算光学平板的厚度，进一步分析光传播的规律。
通过实验数据的处理和分析，我们可以得到有关光学平板和光传播的定量信息。
结论通过等厚干涉实验，我们可以观察到光的干涉现象，并得到有关光学平板和光传播的信息。
通过调整光学平板的角度，可以改变光程差，从而观察到不同的干涉图样。
实验结果表明，光学平板的角度和厚度对干涉图样有着重要的影响。
等厚干涉实验为我们深入了解光的干涉现象和光学器件的性质提供了一个重要的实验方法。
通过进一步的实验研究和分析，可以在光学领域中得出更多有关光的干涉现象和光学器件的结论和应用。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
答：可以避免回程误差，尽量减少误差。
2、 实验中为什么要测牛顿环直径，而不 测其半径？
答：牛顿环圆心难以确定。
3、在测量过程中，如果牛顿环的暗斑中心与十字叉
丝的交点没有对准，此时测得的是牛顿环的弦而不
是其直径，这一测量结果对平凸透镜曲率半径测量
有无影响，为什么？
答：可证明，结果是一样的。
l2 km
lk2
R Dm2 Dn2
4(m n)
(rk2m h2 ) (rk2 h2 )
r2 km
rk2
rk
h
rk m
Dm2 Dn2 不变
lk
l k
m
4、若牛顿环装置是两个平凸透镜的组合（两个 凸面相接触），则干涉条纹将是怎样的？
答：干涉条纹仍然是圆环状的。和“平面玻璃 和平凸透镜”组成的牛顿环装置 的干涉条纹 相比，只是条纹更细更密。
等厚干涉复习
读数显微镜的空程误差 – 空回程误差：由螺母与螺杆间的间隙造成；
螺尺
螺杆
– 消除方法 ：测量时只往同一方向转动鼓轮
劈尖 D L
2b
10b
L S
T
M
D
b
D=（9.85±0.07）×10－5m 要有结果表示
b
不确定度取一位
思考题：
1、从牛顿环装置透射的光能形成干涉环吗？如果 能形成干涉环，则与反射光形成的干涉环有何不 同？ 答：能形成。明暗位置相反。