数理方程习题综合
数理方程 习题答案
数理方程习题答案数理方程习题答案数理方程是数学中一门重要的学科，它研究的是各种各样的方程。
在学习数理方程的过程中，习题是不可或缺的一部分。
通过解习题，我们可以加深对数理方程的理解，掌握解题的方法和技巧。
在这篇文章中，我将为大家提供一些数理方程习题的答案，希望能对大家的学习有所帮助。
1. 求解方程：2x + 5 = 17。
解：将方程化简，得到2x = 17 - 5，即2x = 12。
再将等式两边同时除以2，得到x = 6。
所以方程的解为x = 6。
2. 求解方程组：2x + y = 73x - 2y = 4解：可以使用消元法来求解这个方程组。
首先，将第一个方程乘以2，得到4x + 2y = 14。
然后将第二个方程与这个结果相加，得到7x = 18。
再将等式两边同时除以7，得到x = 18/7。
将x的值代入第一个方程，可以求得y的值为y = 7 - 2x = 7 - 2(18/7) = 7 - 36/7 = 7/7 - 36/7 = -29/7。
所以方程组的解为x = 18/7，y = -29/7。
3. 求解二次方程：x^2 - 5x + 6 = 0。
解：可以使用因式分解法来求解这个二次方程。
首先，将方程化简，得到(x - 2)(x - 3) = 0。
根据乘积为零的性质，可以得到x - 2 = 0或者x - 3 = 0。
解这两个方程，可以得到x = 2或者x = 3。
所以方程的解为x = 2或者x = 3。
4. 求解三次方程：x^3 - 3x^2 + 2x - 4 = 0。
解：可以使用综合除法来求解这个三次方程。
首先，将方程按照降幂排列，得到x^3 - 3x^2 + 2x - 4 = 0。
然后，尝试将方程的第一项x^3除以x的最高次数x^3，得到商为1。
将这个商乘以方程的所有项，得到x^3 - 3x^2 + 2x - 4 - (x^3 - 3x^2 + 2x - 4) = 0。
化简这个等式，可以得到0 = 0。
数理方程习题全解
93
2k 1 j sin 2k 1 = 2 cos 4 4
k 0,1,2,3
1 1 k 0 ： z1 2 cos j sin 2 j 1 j 4 4 2 2 3 3 1 1 k 1 ： z2 2 cos j sin 2 j 1 j 4 4 2 2 5 5 1 1 k 2 ： z3 2 cos j sin 2 j 1 j 4 4 2 2 7 7 1 1 k 3 ： z4 2 cos j sin 2 j 1 j 4 4 2 2
3 8
k k 2 8 cos j sin 2 16 2 16
3 3 8 3
k 0,1,2,3
7 7 2 cos j sin ， 2 8 cos j sin ， 16 16 16 16 9 15 15 9 2 cos j sin ， 2 8 cos j sin ； 16 16 16 16
1 3 5 5 （2） j sin cos j sin 2 2 j cos 3 3 3 3 1 3 j 2 2
4
cos j sin 4 4
4
2
cos j sin 1 j 3 5 5 cos j sin 3 3
数理方程练习题(1)
一、填空题1．二阶线性偏微分方程xx xy yy x y Au Bu C u D u Eu Fu G +++++=（其中各系数均为x 和y 的函数）在某一区域的性质由式子：24B AC -的取值情况决定，取值为正对应的是（ 双曲 ）型，取值为负对应的是（ 椭圆）型，取值为零对应的是（ 抛物 ）型。
2．在实际中广泛应用的三个典型的数学物理方程：第一个叫（ 弦自由横振动 ），表达式为（2tt xx u a B u =），属于（双曲）型； 第二个叫（ 热传导 ），表达式为（ 2t xx u a B u =），属于（ 椭圆 ）型； 第三个叫（拉普拉斯方程和泊松方程），表达式为（0x x y yu u+=，(,)xx yy u u x y ρ+=-），属于（椭圆）型；二、选择题1．下列泛定方程中，属于非线性方程的是［ B ］(A) 260t xx u u xt u ++=； (B) sin i t tt xx u u u e ω-+=； (C) ()220y xxxxy u x yuu +++=； (D) 340t x xx u u u ++=；2. 下列泛定方程中，肯定属于椭圆型的是［ D ］(A)0xx yy u xyu +=； (B) 22x xx xy yy x u xyu y u e -+=；(C)0xx xy yy u u xu +-=； (D)()()()22sin sin 2cos xx xy yy x u x u x u x ++=； 3. 定解问题()()()()()()2,0,00,,0,0,,0tt xx x x t u a u t x lu t u l t u x x u x xϕφ⎧=><<⎪==⎨⎪==⎩的形式解可写成［ D ］(A) ()01,coscos2n n a n at n x u x t a ll ππ∞==+∑(B) ()001,coscosn n n at n x u x t a b t a llππ∞==++∑(C) ()0,cos sin cos n nn n at n at n x u x t a b l l l πππ∞=⎡⎤=+⎢⎥⎣⎦∑(D) ()001,cos sin cos n n n n at n at n xu x t a b t a b l llπππ∞=⎡⎤=+++⎢⎥⎣⎦∑ 4. 若非齐次边界条件为12(0,)(),(,)()x u t t u l t t μμ==，则辅助函数可取［C ］ (A) ()()12(,)W x t t x t μμ=+； (B) ()()21(,)W x t t x t μμ=+； (C) ()()()12(,)W x t x l t t μμ=-+； (D) ()()()21(,)W x t x l t t μμ=-+；三、求解下列问题（1）2,0,tt xx u a u t x =>-∞<<∞ ，其中a 为常数。
数理方程30题
u(x,t) = cos at sin x
注记：如果用系数计算公式
∫ ∫ Cn
=
2 L
L sin(ξ ) sin(nξ )dξ
0
， Dn
=
2 nπa
L 0 × sin(nξ )dξ ，（n=1，2，……）
0
会得出同样结论。
例 8．用分离变量法求解双曲型方程初边值问题
⎧u ⎪⎪⎨u
[Cn
n=1
cos
nπ L
t
+
Dn
sin
nπ L
t]sin
nπ L
x
利用初值条件，得
∑ ∑ ∞ Cn
n=0
sin
nπ L
x
=
x(L −
x) ， π L
∞
nDn
n=0
sin
nπ L
x
=
0
为计算系数，首先令ϕ(x) = x(L − x) ，显然ϕ(0) = 0,ϕ(L) = 0 ，且
ϕ′(x) = L − 2x ，ϕ′′(x) = −2
x x
+ +
C1 C2
⎡ ∂ξ
构造变换：
⎧ξ ⎩⎨η
= =
2 sin 4 sin
x x
+ +
cos cos
y y
，
⎢ ⎢ ⎢
∂x ∂η
⎢⎣ ∂x
∂ξ ⎤
∂y ∂η
⎥ ⎥ ⎥
=
⎡2 ⎢⎣4
cos cos
x x
∂y ⎥⎦
− sin y⎤ − sin y⎥⎦
所以， a12 = 8sin 2 y cos2 x − 18cos2 x sin 2 y + 8cos2 x sin 2 y = −2 cos2 x sin 2 y
数理方程试题
太 原 科 技 大 学数学物理方程 课程试卷 卷一．填空（每小题3分，共15分）（1） 三维热传导方程的一般形式为_____________。
（2）设函数 的傅里叶变换为 , 则方程 的傅里叶变换 为______________。
（3）下列拉普拉斯方程的诺依曼问题是否有解________。
（4）区域 的格林函数在区域边界上 =______。
（5）一维热传导方程的基本解为_____________________。
二．化下列方程为标准型，说明其类型并求解此定解问题（15分）。
()u x t ,()U t α,2tt xxu a u =2220,sin 4r R u x y R u n θ=⎧=+⎪⎨∂=⎪∂⎩ Ω()0,G M M 21(,0)0,(,0)2xx xy yy y u u u u x u x x--=⎧⎪⎨==⎪⎩三．用行波法求下列初值问题的解（20分）。
241,,0,(,0),(,0)1,.tt xx t u u x R t u x x u x x x R =+∈⎧⎪⎨==+∈⎪⎩四．用分离变量法求下列初边值问题的解（15分）。
22,01,0,(0,)1,(1,)0,0,(,0),.t xx u u x t u t u t t u x x x R =-⎧⎪=-=⎨⎪=∈⎩五． 用拉普拉斯变换法求下列初边值问题的解（15分）。
六．证明题（20分）（1）（5分）证明9,0,0,(0,)cos ,lim (,)0,(,0)0,(,0)0,0.tt xx x t u u x t u t t u x t u x u x x →+∞⎧=+∞⎪⎪==⎨⎪==+∞⎪⎩ ()()x x x δδ'=-（2）（8分）已知格林第二公式ds )nu v n v u(dxdy )u v v u (∂∂-∂∂=∆-∆⎰⎰⎰ΩΩ∂， 证明：二维调和函数的积分表达式为011u 1u(,y )ln u (ln )ds 2r n n r 0x π∂Ω∂∂⎡⎤=-⎢⎥∂∂⎣⎦⎰. 其中)y ,(00x 为区域Ω内任一点，22)()(r 00y y x x -+-=，n 为区域边界的外法线方向。
数学综合算式专项练习题解一次根式方程
数学综合算式专项练习题解一次根式方程在数学学科中，根式方程是一种常见的问题类型。
它们通常涉及到含有根号的方程，需要我们通过运算找到方程的解。
本文将通过一些专项练习题来帮助我们理解和解决一次根式方程。
1. 题目一：求解方程√(2x+1) - 3 = 0首先，我们将方程变形为√(2x+1) = 3。
接下来，我们平方两边的式子，得到2x+1 = 9。
然后，解方程得到2x = 8，最后得到x = 4。
将x = 4带回原方程进行验证，我们可以得到√(2*4+1) - 3 = √9 - 3 = 3 - 3 = 0。
因此，方程的解为x = 4。
2. 题目二：求解方程√(3x-1) + 2 = 7同样地，我们将方程变形为√(3x-1) = 5。
接下来，平方两边得到3x-1 = 25。
然后解方程得到3x = 26，最后得到x = 26/3。
将x = 26/3带入原方程进行验证，得到√(3*26/3-1) + 2 = √25 + 2 = 5 + 2 = 7。
因此，方程的解为x = 26/3。
3. 题目三：求解方程√(5-2x) = 4将方程平方得到5-2x = 16。
然后解方程得到2x = -11，最后得到x = -11/2。
将x = -11/2带入原方程进行验证，得到√(5-2*(-11/2)) = √28 = 4。
因此，方程的解为x = -11/2。
通过以上三道题目的解题过程，我们可以总结出一次根式方程的求解步骤：1. 将方程变形，移项将根式单独一边；2. 平方两边得到去除根号，并化为一次方程；3. 解一次方程得到未知数的值；4. 将求得的解代入原方程进行验证，确保解的正确性。
需要注意的是，由于根式方程中含有根号，所以得到的解可能为实数或虚数。
在实际应用中，我们可以根据问题的背景来判断解的意义和范围。
综上所述，一次根式方程的求解需要我们通过变形、平方和解一次方程等步骤来解决。
熟练掌握这些技巧，并能够灵活运用于实际问题中，将有助于我们提高数学解题的能力和应用水平。
数理方程练习题
数理方程练习题第二章定解问题与偏微分方程理论习题2.11. 密度为ρ均匀柔软的细弦线x =0端固定，垂直悬挂，在重力作用下，于横向拉它一下，使之作微小的横振动。
试导出振动方程。
2. 长为L ，均匀细杆，x = 0端固定，另一端沿杆的轴线方向被拉长b 静止后（在弹性限度内）突然放手，细杆作自由振动。
试写出振动方程的定解条件。
3. 长为L 、密度为ρ的底半径为R 的均匀圆锥杆（轴线水平）作纵振动，锥的顶点固定在x =0处。
导出此杆的振动方程。
4. 一根长为L 、截面面积为1的均匀细杆，其x =0端固定，以槌水平击其x =L 端，使之获得冲量I 。
试写出定解问题。
习题2.21. 一半径为r ，密度为ρ，比热为c ，热传导系数为k 的匀质圆杆，如同截面上的温度相同，其侧面与温度为u 1的介质发生热交换，且热交换的系数为k 1。
试导出杆上温度u 满足的方程。
4. 设有一根具有绝热的侧表面的均匀细杆，它的初始温度为)(x ?，两端满足下列边界条件之一：（1）一端（x =0）绝热，另一端（x = L ）保持常温u 0；（2）两端分别有热流密度q 1和q 2进入；（3）一端（x =0）温度为u 1(t )，另一端（x = L ）与温度为)(t θ的介质有热交换。
试分别写出上述三种热传导过程的定解问题。
习题2.41. 判断下列方程的类型：（1）04=+++++u cu bu au au au y x yy xy xx ；（2）02=+++++u cu bu au au au y x yy xy xx ；（3）02222=+++++u au bu au au au y x yy xy xx ；（4）0=+yy xx xu u 。
2. 求下列方程的通解（1）0910=++yy xy xx u u u ；（3）0384=++yy xy xx u u u 。
第三章分离变量法习题3.12. 求解下列定解问题（1）-====><<=====)(,00)0,0(,0002x L x u u u u t L x u a u t t t L x x xx tt3. 求下列边值问题的固有值和固有函数：（1）===+''==0,000L x x X X X X λ （3）0,0012===+'+''==e x x y y y y x y x λ 习题3.21.求定解问题：-===><<====)(0,0)0,0(,002x L x u u u t L x u a u t L x x xx t 习题3.52. 求解定解问题：===><<=+-===-00020,0)0,0(,0T u u u t L x Ae u a u t L x x x t xx α 0T 是常数。
数理方程习题综合
例 1.1.1 设v=v(线x,y),二阶性偏微分方程v xy =xy 的通解。
解 原方程可以写成 ð／ðx（ðv／ðy） =xy 两边对x 积分，得 v y =¢（y ）+1/2 x 2Y ,其中¢（y ）是任意一阶可微函数。
进一步地，两边对y 积分，得方程得通解为v （x,y ）=∫v y dy+f （x ）=∫¢（y ）dy+f （x ）+1/4 x 2y 2=f （x ）+g （y ）+1/4 x 2y 2其中f （x ）,g （y ）是任意两个二阶可微函数。
例1.1.2即 u(ξ,η) = F(ξ) + G(η),其中F(ξ),G(η)是任意两个可微函数。
例1.2.1设有一根长为L 的均匀柔软富有弹性的细弦，平衡时沿直线拉紧，在受到初始小扰动下，作微小横振动。
试确定该弦的运动方程。
取定弦的运动平面坐标系是O XU ,弦的平衡位置为x 轴，弦的长度为L ，两端固定在O,L 两点。
用u(x,t)表示弦上横坐标为x 点在时刻t 的位移。
由于弦做微小横振动，故u x ≈0.因此α≈0，cos α≈1,sin α≈tan α=u x ≈0,其中α表示在x 处切线方向同x 轴的夹角。
下面用微元法建立u 所满足的偏微分方程。
在弦上任取一段弧'MM ,考虑作用在这段弧上的力。
作用在这段弧上的力有张力和外力。
可以证明，张力T 是一个常数，即T 与位置x 和时间t 的变化无关。
事实上，因为弧振动微小，则弧段'MM 的弧长dx u xx xx ⎰∆++=∆21s ≈x ∆。
这说明该段弧在整个振动过程中始终未发生伸长变化。
于是由Hooke 定律，张力T 与时间t 无关。
因为弦只作横振动，在x 轴方向没有位移，故合力在x 方向上的分量为零，即T(x+x ∆)cos α’-T(x)cos α=0.由于co's α’≈1，cos α≈1,所以T(X+∆x)=T(x),故张力T 与x 无关。
综合算式解方程题目集
综合算式解方程题目集本文为您提供一系列综合算式解方程的题目及解答。
1. 题目：求解方程：3x + 2 = 14
解答：
首先，将方程改写为标准形式：3x = 14 - 2
计算得：3x = 12
然后，解方程得：x = 12 ÷ 3
最后，计算得解：x = 4
2. 题目：求解方程：2(y + 5) - 3y = 9
解答：
首先，展开并计算括号内的内容：2y + 10 - 3y = 9
合并同类项，得：-y + 10 = 9
然后，将方程改写为标准形式：-y = 9 - 10
计算得：-y = -1
接着，解方程得：y = -1 × (-1)
最后，计算得解：y = 1
3. 题目：求解方程组：
2x - y = 4
3x + y = 7
解答：
首先，采用消元法，将两个方程相加消去y的项：
(2x - y) + (3x + y) = 4 + 7
计算得：5x = 11
然后，解方程得：x = 11 ÷ 5
接着，将x的值代入任意一个方程中解得y的值：
2(11 ÷ 5) - y = 4
对方程进行化简得：22 ÷ 5 - y = 4
继续化简得：22 - 5y = 20
将方程改写为标准形式：-5y = 20 - 22
最后，解方程得：y = (20 - 22) ÷ (-5)
计算得解：y = -2 ÷ (-5)
综合算式解方程题目集到此结束。
通过以上题目的解答，我们可以掌握解一元一次方程和解一元一次方程组的方法。
希望对你的学习有所帮助！。
数理方程课后习题(带答案)
u0 X0T0 B0A0 C0
0
Tn
a2n22
l2
Tn
0
a2n22 t
Tn Ane l2
un XnTn
ABea2nl222t nn
cons l
xCea2nl222t n
cosn
l
x
un 0unC 0n 1Cnea2n l2 22tconlsx
数学物理方程与特殊函数
第2章习题选讲
u(uutx(,0x0,)at)2xx,20u2,,u(lx,t) 0,
由此可得：w (x)1
xt
dt
f()dC xA ,
a2 0 0
其中
C1 l(BAa 1 2 0 ldt0 tf()d),
数学物理方程与特殊函数
第2章习题选讲
然后用分离变量解
v(vt0,t)a2
2v x2 , 0, v(l,
t)
0,
0 x l,t 0 t 0
v(x,0) g(x) w(x), 0 x l
0xl1,0yl2 0yl2
u(x,0)0,u(x,l2)(x), 0xl1
uXY
XX0,
X(0)X(l1)0
0xl1
YY0
n n2 nl1 2,n1,2,3,L
n
Xn An sin l1 x
Yn
n2 2
l12
Yn
0
ny
ny
Yn Cnel1 Dne l1
数学物理方程与特殊函数
第2章习题选讲
un 1unn 1Cnenl1 yD nenl1 ysinnl1 x u(x,0)n 1CnDnsinnl1x0 u(x,l2)(x)n 1 C nenl1l2D nenl1l2 sinn l1x
数理方程练习题(作业)
数理方程练习题一（2009研）1. 设(,)u u x y =，求二阶线性方程20ux y∂=∂∂ 的一般解。
2. 设u f = 满足Laplace 方程22220u u x y ∂∂∂∂+=求函数u.3. 求Cauchy 问题22000(,)(0,)cos tt xx t t t u a u x t u x u x x ==⎧-=∈⨯∞⎪⎨==∈⎪⎩的解．4. 求解Cauchy 问题200cos (,)(0,)cos 010tt xx t t t u a u t x x t x x u x u x ==⎧-=∈⨯∞⎪≥⎧⎨==⎨⎪<⎩⎩5. 解在半无界问题20000(,)(0,)sin (0)0(0)tt xx t t t x u a u x t u x u x x u t +===⎧+=∈⨯∞⎪⎪==≤≤∞⎨⎪=≥⎪⎩6. 求解二维Cauchy 问题222200(,,)(0,)0()(,)tt t t t u a u x y t u u x x y x y ==⎧-∆=∈⨯∞⎪⎨==+∈⎪⎩求下列函数的Fourier 变换1 0()00axe xf x a x -⎧≥=>⎨<⎩2 1||()0||a x a x x a≤⎧∏=⎨>⎩3 2()x f x e -=7. 磁致伸缩换能器、鱼群探测换能器等器件的核心是两端自由的均匀杆，它作纵振动．研究两端自由棒的自由纵振动，即定解问题。
200,0(,0)(),(,0)()0(0,)(,)00tt xx t xx u a u x l t u x x u x x x l u t u l t t ϕψ⎧-=<<>⎪==≤≤⎨⎪==≥⎩8. 散热片的横截面为矩形。
它的一边y=b 处于较高温度V ，其他三边b=0，x=0，x=a 则处于冷却介质中因而保持较低的温度v 求解这横截面上的稳定温度分布Ux,y)即定解问题0;0(0,),(,)0(,0),(,)()0xx yy u u x a y b u y v u a y vy b u x v u x b V x x a +=<<<<⎧⎪==<<⎨⎪==<<⎩9. 求解定解问题2000cos sin 0,00,0ttxx x x x x l t t t x u a u A t lu u u u πω====⎧-=⎪⎪⎪==⎨⎪'==⎪⎪⎩10. 求解定解问题200sin 0,00t xx x x x l t u a u A tu u u ω===⎧-=⎪⎪==⎨⎪=⎪⎩ 11. 弦的x=0端固定而x=l 端受迫作谐振动sin A t ω，则弦的初始位移和初始速度都是零，求弦的振动。
数理方程试题
数理方程试题一．判断题（每题2分）.1. 2u u x y x y x+=是非线性偏微分方程.( )2. 绝对可积函数一定可做Fourier 积分变化.( )3. ()(1) 1.n n F x n Legendre F =是次正交多项式，则 ( )4. (,)0xy f x y =的解是调和函数.( )5. **12u u 已知,是线性偏微分方程(,)xx yy u u f x y +=的解，则**12u u -是0u ?= 的解.( )二．填空题（每题2分）.1. ()sin t xx yy u u u xt -+= 是____________型偏微分方程.2. 内部无热源的半径为R 的圆形薄板,内部稳态温度分布，当边界上温度为()t φ时，试建立方程的定解问题________________________.3. 2x 的Legendre 正交多项式的分解形式为__________________.4.某无界弦做自由振动,此弦的初始位移为()x φ,初始速度为()a x φ-,则弦振动规律为______________________________.5. []()____________.at m L e t s = 三．求解定解问题（12分）20sin ;0,0;0.t xx xx xx lt u a u A t u u u ω===-====四．用积分变换方法求解以下微分方程（每题12分，共24分）（1）1,0,0;1,1.xy x y u x y uy u===>>=+=（2） 00230, 1.tt t y y y e y y =='''+-='==五．某半无界弦的端点是自由的，初始位移为零，初始速度为cos x ，求弦的自由振动规律。
（12分）六．设有长为a ，宽为b 的矩形薄板，两侧面绝热，有三边的温度为零，另一边的温度分布为x ，内部没有热源，求稳定状态时板内的温度分布。
数理方程练习题
数理方程练习题一（2009研）1. 设(,)u u x y =，求二阶线性方程20ux y∂=∂∂ 的一般解。
解 先把所给方程改写为()0ux y∂∂=∂∂ 2分 两边对x 积分，得()0()()u udx dx y y y x yϕϕ∂∂∂==+=∂∂∂⎰⎰ 4分 这里， ()y ϕ是任意函数。
再两边对y 积分，得方程的一般解为y()()()()uu dy y dy f x f x g y yϕ∂==+=+∂⎰⎰ 6分 这里，(),()f x g y 是任意两个一次可微函数。
2. 设u f = 满足Laplace 方程22220u u x y ∂∂∂∂+=求函数u.解: ,.r x r y r x r x r ∂∂===∂∂ ''(),().u x u y f r f r x r y r∂∂⇒==∂∂ 3分 因此有222'''223222'''223()()()()u x y f r f r x r ru y x f r f r y r r ∂=+∂∂=+∂ 3分 原方程化为:'''1()()0f r f r r+= 2分 故有:1212()ln r u f r c c c c ==+= 2分例1 求Cauchy 问题22000(,)(0,)cos tt xx t t t u a u x t u x u x x ==⎧-=∈⨯∞⎪⎨==∈⎪⎩R R的解．解 由定理3.1得22222()()1u(x, t)cos 221cos sin x atx atx at x at d a x a t x ataξξ+-++-=+=++⎰例2 求解Cauchy 问题200cos (,)(0,)cos 010tt xx t t t u a u t x x t x x u x u x ==⎧-=∈⨯∞⎪≥⎧⎨==⎨⎪<⎩⎩R解 由公式错误！未找到引用源。
数理方程习题
uyy + uzz = 0的解; (3) un (r, θ) = rn cos(nθ)), rn sin(nθ)) (n = 0, 1, 2, · · · )是拉普拉斯方程urr +
1 r ur 1 u r2 θθ
+
= 0的解. ut = −uxx , u(x, 0) = 1,
10. 说明定解问题
− auxx = 0的解.
((x, y ) ̸= (0, 0)), eax cos(ay ), eax sin(ay )均是二维 ((x, y, z ) ̸= (0, 0, 0))是三维拉普拉斯方程uxx +
拉普拉斯方程uxx + uyy = 0的解; (2) u(x, y, z ) = √
1 x2 + y 2 + z 2
证. (方法一) 极坐标系与直角坐标系之间的变换关系为 x = r cos θ, 或者为 r = (x2 + y 2 ) 2 , 于是 ∂r x = = cos θ, ∂x r ∂θ y sin θ =− 2 =− , 2 ∂x x +y r 从而 ∂u ∂r ∂u ∂θ ∂u ∂u sin θ ∂u = + = cos θ − , ∂x ∂r ∂x ∂θ ∂x ∂r ∂θ r ∂u ∂u ∂r ∂u ∂θ ∂u ∂u cos θ = + = sin θ + , ∂y ∂r ∂y ∂θ ∂y ∂r ∂θ r ∂r y = = sin θ, ∂y r ∂θ x cos θ = 2 = . 2 ∂y x +y r
习题1
1. 对下列偏微分方程, 指出它的阶, 并指出它是线性的、拟线性的还是非线性 的. 若是线性的, 再指出它是齐次的还是非齐次的. (1) u3 x + 2uuy = xy ; (2) uuy − 6xyux = 0; (3) uxx − x2 uy = sin x;
数理方程第一章、第二章习题全解
u( 0 , t) = u( l, t) = 0 现考虑初始条件,当冲量 k 作用于 x = c处时, 就相当于在这点 给出了一个初速度 , 我们考虑以 c点为中心 , 长为 2δ的一小段弦 ( c δ, c + δ) , 设弦是均匀的 , 其线密度为 ρ, 则这 一小段 弦的质量 为 2δρ, 受冲击时速度为 ut ( x, 0) , 由动量定理得
h c
x
l
h -
c(
l
-
x)
(0 ≤ x ≤ c) ( c < x ≤ l)
ut ( x, 0) = ψ( x ) = 0
则 u( x, t) 是下列定解问题的解 :
utt - a2 uxx = 0
( 0 < x < l, t > 0)
u( x, 0) = φ( x ) , ut ( x, 0 ) = ψ( x )
2 .4 习题全解
1. 设弦的两端固定于 x = 0 及 x = l, 弦的初始位称如图 2 2 所 示,初速度为零, 又设有外力作用, 求弦作横向振动时的位移函数 u( x, t) 。
解 如图 2 2 所示, 弦作横向振动时初始条件为
62
数学物理方程与特殊函数导教·导学·导考
图2 2
u( x, 0) = φ( x ) =
5. 若 F( z) , G( z) 是任意两个二次连续可微函数 , 验证
u = F( x + at ) + G( x - at )
满足方程
2u t2
=
a2
2x2u。
解 作自变量代换ξ= x + at,η= x - at, 由复合函数求导法则
有
所以 于是
u t
数理方程课后习题答案
数理方程课后习题答案数理方程课后习题答案数理方程是数学中的一个重要分支，它研究的是各种数学模型中的方程。
在学习数理方程的过程中，课后习题是巩固知识、提高能力的重要途径之一。
本文将为大家提供一些数理方程课后习题的答案，希望能对大家的学习有所帮助。
1. 解方程：2x + 5 = 13解答：将方程中的常数项5移到等号右边，得到2x = 13 - 5，即2x = 8。
然后将2移到等号右边，得到x = 8/2，即x = 4。
所以方程的解为x = 4。
2. 解方程组：{2x + y = 7，x - y = 1}解答：可以使用消元法来解决这个方程组。
首先将第二个方程的系数取负，得到{-x + y = -1}。
然后将第二个方程乘以2，得到{-2x + 2y = -2}。
将这两个方程相加，得到{0x + 3y = -3}，即3y = -3。
解得y = -1。
将y的值代入第一个方程，得到2x - 1 = 7，即2x = 8。
解得x = 4。
所以方程组的解为x = 4，y = -1。
3. 解二次方程：x^2 - 5x + 6 = 0解答：可以使用因式分解法来解决这个二次方程。
将方程因式分解为(x - 2)(x - 3) = 0。
根据乘积为零的性质，得到x - 2 = 0或x - 3 = 0。
解得x = 2或x = 3。
所以方程的解为x = 2或x = 3。
4. 解三次方程：x^3 - 6x^2 + 11x - 6 = 0解答：可以使用因式分解法来解决这个三次方程。
观察方程，可以发现x = 1是一个解。
通过除以x - 1，得到(x - 1)(x^2 - 5x + 6) = 0。
将x^2 - 5x + 6进行因式分解，得到(x - 1)(x - 2)(x - 3) = 0。
根据乘积为零的性质，得到x - 1 = 0或x - 2 = 0或x - 3 = 0。
解得x = 1或x = 2或x = 3。
所以方程的解为x = 1或x = 2或x = 3。
数理方程题库
精品文档第一部分分离变量法一、 (1)求解特征值问题(2)验证函数系关于内积正交，并求范数二、用分离变量法求解定解问题的解的表达式，写出具体的分离变量过程. 进一步，当时，求和时的值 .三、（方程非齐次的情形）求定解问题四、（边界非齐次的情形）求定解问题五、（ Possion方程）求定解问题六、求定解问题：注意：1、考试只考四种边界条件，即还有以下三种：2)3)4)2、以上均为抛物型方程，还可以考双曲型方程（相应的初值条件变为两个）和椭圆型方程（无初值条件）；3、考试中除特别要求（如以上的第二题）外，不要求必须用分离变量法、特征函数法等方法求解，你可以自己选择方法（如上面的第三题）可以用Laplace 变换求解。
第二部分积分变换法一、请用下面三种方法求解无穷限波动问题2 u a22u,x, t 0t2x2u t0x,xux,xt t0(1)用积分变换法推导达朗贝尔公式(2)用特征线法推导达朗贝尔公式(3)用降维法推导达朗贝尔公式二、用积分变换法求解定解问题2u x2 y,x1, y 0x yx3 ,x1uy0u x1cos y,y0注意：只考应用 Fourier 变换和 Laplace变换求解方程的问题第三部分特征线问题一、判断方程的类型 .二、从达朗贝尔公式出发，证明在无界弦问题中(1)若初始位移x 和初始速度x 为奇函数，则u t,00(2)若初始位移x 和初始速度x 为偶函数，则u x t,00三、请用下列方法求解定解问题(1) 用特征线法求解(2) 用积分变换法求解第四部分Legendre 多项式一、将 fxx 2 在区间 1,1 内展成勒让德多项式的级数二、在半径为 1的球内求调和函数，使u r 1 3cos 21（提示：边界条件仅与有关，解也同样）第五部分 Green 函数20、证明：x limx （弱），其中1, xx20,x21、证明： limsin Nxx （弱）NNx22、证明：当时，弱收敛于23、求 x在 0, 上的余弦级数，并证明该级数若收敛于 x24、求x 0 在 0,上的正弦级数，并证明该级数若收敛于x。
数理方程习题综合知识交流
数理方程习题综合例 1.1.1 设v=v(线x,y),二阶性偏微分方程v xy =xy 的通解。
解 原方程可以写成 ð／ðx（ðv／ðy） =xy两边对x 积分，得v y =¢（y ）+1/2 x 2Y ,其中¢（y ）是任意一阶可微函数。
进一步地，两边对y 积分，得方程得通解为v （x,y ）=∫v y dy+f （x ）=∫¢（y ）dy+f （x ）+1/4 x 2y 2=f （x ）+g （y ）+1/4 x 2y 2其中f （x ）,g （y ）是任意两个二阶可微函数。
例1.1.2即 u(ξ,η) = F(ξ) + G(η),其中F(ξ),G(η)是任意两个可微函数。
例1.2.1设有一根长为L 的均匀柔软富有弹性的细弦，平衡时沿直线拉紧，在受到初始小扰动下，作微小横振动。
试确定该弦的运动方程。
取定弦的运动平面坐标系是O XU ,弦的平衡位置为x 轴，弦的长度为L ，两端固定在O,L 两点。
用u(x,t)表示弦上横坐标为x 点在时刻t 的位移。
由于弦做微小横振动，故u x ≈0.因此α≈0，cos α≈1,sin α≈tan α=u x ≈0,其中α表示在x 处切线方向同x 轴的夹角。
下面用微元法建立u 所满足的偏微分方程。
在弦上任取一段弧'MM ,考虑作用在这段弧上的力。
作用在这段弧上的力有张力和外力。
可以证明，张力T 是一个常数，即T 与位置x 和时间t 的变化无关。
事实上，因为弧振动微小，则弧段'MM 的弧长dx u xx x x ⎰∆++=∆21s ≈x ∆。
这说明该段弧在整个振动过程中始终未发生伸长变化。
于是由Hooke 定律，张力T 与时间t 无关。
因为弦只作横振动，在x 轴方向没有位移，故合力在x 方向上的分量为零，即T(x+x ∆)cos α’-T(x)cos α=0.由于co's α’≈1，cos α≈1,所以T(X+∆x)=T(x),故张力T 与x 无关。
数学综合算式专项练习题方程求解
数学综合算式专项练习题方程求解在数学中，方程求解是一个重要的概念和技能，它在各个领域都有应用。
解方程问题涉及到多个数学概念和方法，要求我们灵活运用所学的知识进行推理和计算。
本文将结合实际问题，介绍一些数学综合算式专项练习题的解法。
一、一元一次方程1. 如果将一个未知数记为x，那么一元一次方程的通常形式可以表示为ax + b = c，其中a、b、c分别是已知常数。
解这类方程时的主要目标是求出x的值。
例题1：解方程2x + 3 = 7。
解法：首先，将2x + 3 = 7中的常数项3移到等号的右边，得到2x = 7 - 3，即2x = 4。
然后，将方程两边同时除以2，得到x = 2。
因此，方程2x + 3 = 7的解为x = 2。
例题2：解方程3(x + 2) - 4 = 5x - 1。
解法：首先，按照运算法则展开等式左边的括号，得到3x + 6 - 4 = 5x - 1。
然后，将5x的项移到等号的左边，3x - 5x = -1 - 6 + 4，即-2x = -3。
接着，将方程两边同时除以-2，得到x = 3/2或1.5。
因此，方程3(x + 2) - 4 = 5x - 1的解为x = 3/2或1.5。
二、一元二次方程2. 一元二次方程一般形式为ax^2 + bx + c = 0，其中a、b、c分别是已知常数，且a≠0。
解一元二次方程时，可以使用因式分解、配方法或求根公式等多种方法。
例题3：解方程x^2 + 5x + 6 = 0。
解法：首先，尝试因式分解，将方程右边表示为两个相乘的因式，即(x + 2)(x + 3) = 0。
然后，根据零乘积法则，得到两个方程x + 2 = 0和x + 3 = 0。
最后，解得x = -2或x = -3。
因此，方程x^2 + 5x + 6 = 0的解为x = -2或x = -3。
例题4：解方程2x^2 - 5x - 3 = 0。
解法：首先，使用求根公式x = (-b ± √(b^2 - 4ac))/(2a)，其中a = 2，b = -5，c = -3。
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例 1.1.1 设v=v(线x,y),二阶性偏微分方程v xy =xy 的通解。
解 原方程可以写成 ð／ðx（ðv／ðy） =xy 两边对x 积分，得 v y =¢（y ）+1/2 x 2Y,其中¢（y ）是任意一阶可微函数。
进一步地，两边对y 积分，得方程得通解为 v （x,y ）=∫v y dy+f （x ）=∫¢（y ）dy+f （x ）+1/4 x 2y 2 =f （x ）+g （y ）+1/4 x 2y 2其中f （x ）,g （y ）是任意两个二阶可微函数。
例1.1.2即 u(ξ,η) = F(ξ) + G(η),其中F(ξ),G(η)是任意两个可微函数。
例1.2.1设有一根长为L 的均匀柔软富有弹性的细弦，平衡时沿直线拉紧，在受到初始小扰动下，作微小横振动。
试确定该弦的运动方程。
取定弦的运动平面坐标系是O XU ,弦的平衡位置为x 轴，弦的长度为L ，两端固定在O,L 两点。
用u(x,t)表示弦上横坐标为x 点在时刻t 的位移。
由于弦做微小横振动，故u x ≈0.因此α≈0，cos α≈1,sin α≈tan α=u x ≈0,其中α表示在x 处切线方向同x 轴的夹角。
下面用微元法建立u 所满足的偏微分方程。
在弦上任取一段弧'MM ,考虑作用在这段弧上的力。
作用在这段弧上的力有张力和外力。
可以证明，张力T 是一个常数，即T 与位置x 和时间t 的变化无关。
事实上，因为弧振动微小，则弧段'MM 的弧长dx u xx xx ⎰∆++=∆21s ≈x ∆。
这说明该段弧在整个振动过程中始终未发生伸长变化。
于是由Hooke 定律，张力T 与时间t 无关。
因为弦只作横振动，在x 轴方向没有位移，故合力在x 方向上的分量为零，即 T(x+x ∆)cos α’-T(x)cos α=0.由于co's α’≈1，cos α≈1,所以T(X+∆x)=T(x),故张力T 与x 无关。
于是，张力是一个与位置x 和时间t 无关的常数，仍记为T.作用于小弧段'MM 的张力沿u 轴方向的分量为 Tsin α’-Tsin α≈T(u x (x+x ∆,t)-u x (x,t)).设作用在该段弧上的外力密度函数为F （x,t ）那么弧段'MM 在时刻t 所受沿u 轴方向的外力近似的等于F(x,t)x ∆.由牛顿第二定律得T （u x (x+x ∆,t)-u x (x,t)+F(x,t)x ∆=ρx ∆tt u ,其中ρ是线密度，由于弦是均匀的，故ρ为常数。
这里tt u 是加速度tt u 在弧段'MM 上的平均值。
设u=u(x,t)二次连续可微。
由微分中值定理得Tu zz （x+θx ∆，t)x ∆+F(x,t)x ∆=ρtt u x ∆, 0<θ<1. 消去x ∆，并取极限x ∆→0得 Tu xx （x,t ）+F(x,t)=ρu tt , 即u tt =ɑ2u xx +ƒ(x,t), 0<x<L,t>0,其中常数ɑ2=T/ρ，函数ƒ（x,t ）=F(x,t)/ρ表示在x 处单位质量上所受的外力。
上式表示在外力作用下弦的振动规律，称为弦的强迫横振动方程，又称一维非齐次波动方程。
当外力作用为零时，即ƒ=0时，方程称为弦的自由横振动方程。
类似地，有二维波动方程u tt =ɑ2（u xx +u y y ）+ƒ（x.y.t ）, (x,y)Ω∈,t>0,电场E 和磁场H 满足三维波动方程E c E 2222t ∇=∂∂和H c H 2222t∇=∂∂, 其中c 是光速和2222222x zy ∂∂+∂∂+∂∂=∆=∇⋅∇=∇。
例1.2.2设物体Ω在内无热源。
在Ω中任取一闭曲面S （图1.2）。
以函数u(x,y,z,t)表示物体在t 时刻，M=M(x,y,z)处的温度。
根据Fourier 热传导定律，在无穷小时段dt 内流过物体的一个无穷小面积dS 的热量dQ 与时间dt ，曲面面积dS 以及物体温度u 沿曲面的外法线n 的方向导数三者成正比，即dSdt n uk-∂∂,其中k=k(x,y,z)是在物体M(x,y,z)处的热传导系数，取正值。
我们规定外法线n 方向所指的那一侧为正侧。
上式中负号的出现是由于热量由温度高的地方流向温度低得地方。
故当0nu>∂∂时，热量实际上是向-n 方向流去。
对于Ω内任一封闭曲面S ，设其所包围的空间区域为V ，那从时刻t 1到时刻t2经曲面流出的热量为1Q =dSdt nukS⎰⎰⎰∂∂21t t - 设物体的比热容为c(x,y,z)，密度为ρ(x,y,z)，则在区域V 内，温度由u(x,y,z,1t )到u(x,y,z)所需的热量为[]dvdt tuc dv t z y x u t z y x u c t t VV∂∂=-=⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰21),,,(),,,(Q 122ρρ. 根据热量守恒定律，有12Q Q -=即[]dSst nukdv t z y x u t z y x t t S⎰⎰⎰⎰⎰⎰∂∂=-21),,,(),,,u c 12V（ρ 假设函数u(x,y,z,t)关于x,y,z 具有二阶连续偏导数，关于t 具有一阶连续偏导数，那么由高斯公式得0][21t =⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∂∂-⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∂∂-⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∂∂-∂∂⎰⎰⎰⎰dvdt z u k z y u k y y u k x t u c t Vρ. 由于时间间隔[]21t ,t 及区域V 是任意的，且被积函数是连续的，因此在任何时刻t ，在Ω内任意一点都有⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∂∂+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∂∂+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∂∂=∂∂z u k z y u k y y u k y x u ρc (1.2.6) 方程称为非均匀的各向同性体的热传导方程。
如果物体是均匀的，此时k,c 及ρ均为常数，令2a =ρc k，则方程(1.2.6)化为u a z u y u xu ∆=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+∂∂+∂∂=∂∂22222222a t u , (1.2.7) 它称为三维热传导方程若物体内有热源，其热源密度函数为，则有热源的热传导方程为),,,(a u 2t t z y x f u +∆= (1.2.8)其中ρc F f =类似地，当考虑的物体是一根均匀细杆时如果它的侧面绝热且在同一截面上的温度分布相同，那么温度只与有关，方程变成一维热传导方程xx u 2t a u = （1.2.9）同样，如果考虑一块薄板的热传导，并且薄板的侧面绝热，则可得二维热传导方程 ）yy 2t u (u +=xx u a （1.2.10）（P16)例1.3.1一长为L 的弹性杆，一端固定，另一端被拉离平衡位置b 而静止，放手任其振动。
试写出杆振动的定解问题。
解 取如图1.3所示的坐标系。
O L L+b x泛定方程就是一维波动方程（杆的纵振动方程） u tt =a 2u xx , 0<x<L.在初始时刻（即放手之时），杆振动的速度为零，即u t (x,0)=0,0≤x ≤L.而在x=L 端拉离平衡位置，使整个弹性杆伸长了b 。
这个b 是来自整个杆各部分伸长后的贡献，而不是x=L 一端伸长的贡献，故整个弹性杆的初始位移为u|0=t =Lbx, 0≤x ≤L. 再看边界条件。
一端x=0固定，即该端位移为零，故有u(0,t)=0,0≤x ≤L.另一端由于放手任其振动时未受外力，故有u x (L,t)=0,t ≥0.所以，所求杆振动的定解问题为u tt =a 2u xx , 0<x<L,t>0, u(x,0)=Lbx, u t （x,0)=0, 0≤x ≤L,u(0,t)=0, u(L,t)=0, t≥0.x（P17）例1.3.2 ：长为L的均匀弦，两端x=0和x=L固定，弦中张力为T，在x=x0处以横向力F拉弦，达到稳定后放手任其振动。
试写出初始条件。
解：建立如图坐标系。
Array况下的边界条件。
解：设杆的温度为u(x,t),则（1）u（x,t）=0，u(L,t)=0.（2） 当沿杆长方向有热量流动时，由Fourier 实验定律得Lx x xu kq xukq ==∂∂-=∂∂=201,'其中q1,q2分别为x=0和x=L 处的热流强度。
而杆的两端绝热，这就意味着杆的两端与外界没有热交换，亦没有热量的流动，故有q1=q2=0和,0),0(=t x u 0),(=t L u x .(3)显然，此时有0),(,0),0(==t L u t u x .例1.5.1求Poisson 方程Uxx +Uyy =X^2 +XY+Y^2的通解 解:先求出方程的一个特解V=V （x ，y),使其满足Vxx +Vyy=X^2 +XY+Y^2 由于方程右端是一个二元二次齐次多项式，可设V （x ，y) 具有形式V(x,y)=aX^4 +bX^3 Y+cY^4,其中a,b,c 是待定常数 Vx=4aX^3+3bX^2 Y Vy=bX^3+4cY^3 Vxx=12aX^2+6bXY Vyy=12cY^2 得Vxx+Vyy=12aX^2 +6bXY+12cY^2=X^2 +XY+Y^2 比较两边系数，可得 a=1/12,b=1/6,c=1/12于是V （x,y)=1/12(X^4 +2X^3 Y+Y^4）下面求函数W=W(x,y),使其满足Wxx+Wyy=0.作变量代换e=x,n=iy(为d)Ue=du/de=du/dx=Ux Un=du/dn=du/dy *dy/dn=-iy Uee=dUe/de=Uxx Unn=-Uyy 可得Wee-Wnn=0 再作变量代换s=e+n,t=e-nUe=du/de(s,t)=Us+Ut Un=du/dn=Us-Ut Uee=dUe/de=d(Us+Ut)/de=Uss+Utt+2Ust Unn=dUn/dn=d(Us-Ut)/dn=Uss+Utt-2Ust 那么方程进一步化为Wst=0其通解为W=f(s)+g(t)=f(e+n)+g(e-n)=f(x+iy)+g(x-iy),其中f,g 是任意两个二阶可微函数。
那么根据叠加原理，方程的通解为u(x,y)=V+W=f(x+iy)+g(x-iy)+1/12(X^4+2X^3 Y+Y^4)(P32)例2.1.1 判断方程U xx +2U xy -3U yy +2U x +6U y =0（2.1.22）的类型，并化简。
解： 因为a 11= 1,a 12= 1,a 22= -3,所以 =a 212-a 11a 22=4>0,故方程为双曲型方程。
对应的特征方程组为,311221112212=-+=a a a a a d d xy .111221112212-=--=a a a a a d d x y该方程组的特征曲线（即通解）为.,321c x y c x y =+=-作自变量变换x y x y +=-=ηξ,3则;3ηξu u u xx +-= ,ηξu u u y +=,69ηηξηξξu u u u xx +-= ,23ηηξηξξu u u u xy +--=.2ηηξηξξu u u u yy ++=将上述各式带入方程（2.1.22），得第一种标准形式.021=-ηξηu u （2.1.23） 若令,2,2ηξηξ-=+=t s 则得到第二种标准形式.0=+--t s tt ss u u u u （2.1.24）下面对式（2.1.24）进一步化简。