B→ρρ衰变过程次领头阶修正研究
B→KK衰变中的软胶子修正
K ey w¹ ²
B meson decay- , QCD lie u- cone Sm
m lè , QCD factod Zation approach
1
Intr oduction
Recentl y , A . k hodj ami m d l ] has pm sented m ap -
E i ons fm m the sd - gi uon exchm ges m M l ig ble in the pmcØ S B ú m
pmach to cal cul ate the had mni c matr ix el ements of non -h p toni c B meson decays wi th in the framewmt of the l i d zb Þ ne sum m leh whem the nonfactod zab le soh contri but -
A bem a
We m al m
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one cm cal cul ate ² e leading order factoriza tioE P® u and the rad iative corme6 0E h m had -gl uon ezehaz es at a . O er m QCD I m ª d factori zation app roach , it is wort hwhih to estimate the nod actori zabte m a - d uon C RM buu oas æ O £m all the u, e and penF M di aF ams systemau calIy . o ur re- d ts show É at the B - d uon eb ets al ways decrease the br m ching ra60, an d e ve a few perc entage oa CE OTeetions at moet in the Bú k k decays .
《粒子物理学教学讲义》6.4－节重夸克和重夸克偶素
确定了J/Ψ粒子子的夸克组分——正反粲夸克对，我们就可以解
释它的窄宽度了：
质量最轻的含粲D介子子质量为1870MeV，两个D介子子的阈能
为3740MeV，所以J/Ψ不能衰变到D介子子末态，它的强衰变末
态只能是由u,d,s夸克组成的轻强子子。
J/Ψ的强子子衰变的费曼图可以画作，
u d
c
d
c
c
d
c
d
它和J/Ψ粒子子类似, 也只能通过把b 和 b 湮没掉的Zweig禁 戒过程做强衰变，衰变概率被大大大大地压低，表现出突出的“重 质量，窄宽度”性质． 同样ϒ (2S), ϒ(3S)也具有同样的性质。ϒ (4S)以及更高高质量的 态则可以衰变到两个B介子子。因而而具有很大大的宽度。
17
对前3个ϒ共振态, ϒ→ 2B 的衰变道没有打开,他们所有的强衰 变道都是OZI禁戒过程而受到压低, 衰变宽度很窄。 但对下面更高质量的ϒ高激发态, 均可以衰变到两个B介子,因 而具有很大的几十个MeV的宽度
16
ϒ粒子子所有的强衰变道都是OZI 禁戒过程而而受到压低，
分支支比比最大大的衰变道也是二二级电磁衰变的 e+e− 道，µ +µ − 道 和 τ +τ − 道．
含底夸克b的最轻的粒子子是 B+(bu) 和 B0 (bd) 粒子子，其质量为
m = (5279)MeV，因此ϒ粒子子不可能衰变为一一对正反B介子子。
14
如果粲夸克存在，那么可以将u，d，s的SU(3) 味道对称性扩 充到u,d,s,c的SU(4) 对称性，则应该存在含有若干（反）粲夸 克的重子子和介子子多重态，
1976年发现了含粲介子子态（ D0 = cu , D+ = cd ）， 1977年又又发现了含粲奇异介子子 Ds+ = cs ，
云南省大理州2025届高中毕业生第一次复习统一检测物理试题(含解析)
云南省大理州2025届高中毕业生第一次复习统一检测物理试题考生注意：1. 答卷前，考生务必用黑色碳素笔将自己的姓名、准考证号、考场号、座位号填写在答题卡上，并认真核准条形码上的准考证号、姓名、考场号、座位号及科目，在规定的位置贴好条形码。
2. 回答选择题时，选出每小题答案后，用铅笔把答题卡上对应题目的答案标号涂黑。
如需改动，用橡皮擦干净后，再选涂其他答案标号。
回答非选择题时，将答案写在答题卡上。
写在本试卷上无效。
3. 考试结束后，将本试卷和答题卡一并交回。
一、选择题：本题共10小题，共46分。
在每小题给出的四个选项中，第1-7题只有一个选项符合题目要求，每小题4分；第8-10题有多项符合题目要求，每小题6分，全部选对的得6分，选对但不全的得3分，有错选的得0分。
1. 2024年10月3日, Physical Review C期刊上发表了中国科学院近代物理研究所的研究成果：研究团队合成新核素钚并测量了该新核素的半衰期。
已知钚-227的衰变方程为22794Pu→Y+22392U,下列说法正确的是 ( )A. 10个钚-227原子核经过一个半衰期后还剩余5个B. 钚-227原子核发生的是α衰变C. 钚-227原子核发生衰变时需要吸收能量D.2224Pu原子核的比结合能比22392U原子核的比结合能大2. 一束单色光从真空斜射向某种介质的表面，光路如图所示。
下列说法中正确的是 ( )A. 此介质对真空的折射率等于2B. 该单色光从真空进入介质后频率增大C. 折射角随入射角的增大而减小D. 逐渐增大入射角，可能会发生全反射现象物理试卷·第1页(共8页)3. 理想变压器、电阻R、理想交流电流表A、理想交流电压表V按图甲连接，已知理想变压器原、副线圈的匝数比为11：1，电阻R=10Ω，原线圈输入的交流电如图乙所示，下列说法正确的是( )A. 交流电的频率为100HzB. 电压表读数为：202VC. 电流表读数为2AD. 变压器的输入功率为44W4. 消毒碗柜已成为每个家庭必备的厨房电器之一，其金属碗架可以将碗竖直支撑于两根金属杆之间。
§8 β衰变 21页PPT文档
2019.6.1
来自10个国家的科学家组成的研究小组通过实验证实，基 本粒子中微子具有质量的概率为99.99％。日本高能加速器研究 机构和东京大学宇宙射线研究所的科学家参与了此项实验。
中微子是一种非常小的基本粒子，广泛存在于宇宙中，共 有电子中微子、μ中微子和τ中微子三种形态，其中只有前两者 能被观测到。它可以自由穿过地球，不与任何物质发生作用， 因而难以捕捉和探测，被称为宇宙间的“隐身人”。
原子核物理概论 §8 β衰变
§8 β衰变
β衰变过程中，核子数不变。所以母核和子 核属同量异位素；根据衰变过程中放出电子的不 同，β衰变分为β±放射性和轨道电子捕获 (EC)三 种类型。
1.β衰变能所面临的困难
因为β粒子带一个单位电荷，所以可用测量 粒子能量一样的方法测得β粒子的能量，但由于 β射线粒子的质量远远小于粒子的质量，所以 β射线粒子的运动速度相对较大，故应考虑相对 论修正。
原子核物理概论 §8 β衰变
1928年狄拉克由相对论量子力
正 学预言正电子的存在.1932年安
电 德逊在宇宙线中观察到正电子.
子
正电子与电子相遇会湮灭而产 生一对0.51MeV 的γ光子
柯恩、莱尼斯的中微子实验简介
大量来自反应堆的反中微子流投射到含镉化合物溶液的水槽中,反中微子
被水中的质子俘获,放出一个正电子和一个中子 pen
研究.）
泡利的中微子假设引起不少怀疑,但费米不仅接受且用于解决了第二个难题.
原子核物理概论 §8 β衰变
费米解决了第二个难题
费米认为电子和中微子是在衰变中产生的, 衰变的本质是核内的 一个中子变为质子， 衰变和EC的本质是核内的一个质子变为中子.而 质子和中子可视为核子的两个不同状态,中子与质子的转变相当于量子 态间的跃迁,在跃迁过程中放出电子和中微子.
【国家自然科学基金】_lhc_基金支持热词逐年推荐_【万方软件创新助手】_20140801
科研热词 高能核-核碰撞 直接光子 标准模型 喷注淬火 lhcⅱ磷酸化 闭锁料斗 迭代学习控制 连续重整 超导 超对称 表达量 线性σ 模型 矢量介子 氯霉素 氦制冷 椭圆流 标量介子 无粲纯湮灭衰变过程 拟南芥 手征相交 室温叶绿素荧光 大型强子对撞机(lhc) 各向异性 叶绿素加氧酶 分支比 分布式控制系统 光系统ⅱ 低温系统 不同叶龄叶片 π弦 unparticle top-pion介子 tc2模型 tb产生过程 stn8基因 stn7激酶 stn7基因 psⅱ核心蛋白磷酸化 lhcⅱ lhcb基因家族 lhc lfv higgs粒子 cms探测器 bc介子
53 cls 54 bc介子 55 alice实验
推荐指数 2 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1
2010年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45
推荐指数 2 2 2 2 2 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1
2011年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44
TC2模型下新物理效应对衰变B→ππ的影响
Ｎｏ． １
第１ 期
Ｆ ｂ． ｏ ８ ｅ ２ ｏ
Ｔ ２模 型 下 新 物 理 效 应 对 衰 变 一 丌 的 影 响 Ｃ
赵炳炎 王辉 升２ ，
（． １ 玉林 师范 学院 物 理与 信 息科 学 系， 西 玉林 ５７ ０ ； 广 ３０ ０ ２ 安徽 工程科 技 学院 应 用数理 系 ， 徽 芜湖 ２ １０ ） ． 安 ４ ０ ０ 摘 要 ： 分别在标准模型和 Ｔ２ Ｃ 模型下， 对两体非轻衰变 Ｂ 一丽 过程作了分析和计算， 并考虑了湮灭贡献的影
响． 发现 １ ２ ℃ 模型下的新物理贡献对 以树图贡献为主的衰变影响很 小 ， 同时衰变分支 比的新物理修 正效应对 质量 的依赖性也不大 ．
关键词 ： 顶色辅助的人工色模型（℃ 模型）Ｂ ２ Ｉ ； 介子； 衰变分支比
中图分 类号 ：５２２ 文 献标识 码 ： 文章 编号 ： ０－ ４－２ ８０． ７－ ０７ ． Ａ １ ０１ ０（ ０ ）１ ０４ ３ ０ ８ ０ ０ ０ 标准模 型是迄 今 为止公 认 的能最好 地描述 弱 、 、 三 种相 互 作用 的理论 ， 建 立至 今经 受住 了各 种 电 强 从
性时， 湮灭 贡献可 能会 较大 ［ 需 要考 虑 ． Ｂ介 子 的两体 ， 在 非轻 衰变 中 ， 新物理 贡献将会 通 过新 的企鹅 图表 现 在对 相
图 １ 分别在标准 模型 和 Ｔ ２模型下 ， Ｃ 衰变 西 （ 一 ，
应 的 Ｉａ ｉ ｉ ｎｍ． ｍ函数 的修 正 中 ， 而 改 变 相 应 的 威 尔 逊 系 Ｌ 从
维普资讯
２０ 年 ２月 ０８
吉林 师范 大学 学报 （ 自然科 学版 ）
Ｊｕｎｌ ｆ ｉ ｏ ｌ ｎ ｅ ｉ Ｎ ｔｒ ｃ ｎｅＥ ｉｏ ） ｏｒａ ｏ Ｊ ｉ Ｎ ｒ ｉ ｒｔ ａ ａ Ｓ ｉ ｃ ｄ ｉ ｌ ｎ ｍａ Ｕ ｖ ｓｙ（ ｕ ｌ ｅ ｔｎ
B介子非轻衰变和顶夸克稀有衰变中新物理效应的唯象研究
研究不足与展望
01
需要更多数据支持
目前的研究主要基于实验结果和理论推导，缺乏足够的数据支持，因
此需要更多的实验数据来验证和完善研究结果。
02 03
需要深入研究标准模型
虽然标准模型能够解释目前已知的大部分物理现象，但对于某些特殊 现象和过程仍存在解释不清的问题，因此需要进一步深入研究标准模 型。
需要探索新的物理现象
b介子非轻衰变的研究现状
目前，b介子非轻衰变的研究已经成为了粒子物理领域的研究热点之一。通过对b介子非轻衰变的研究，科学家们可以进一步 了解强相互作用和弱相互作用的动力学机制，探索是否存在超出标准模型的新物理效应。
在实验方面，Belle和BaBar等实验装置已经对b介子非轻衰变进行了深入研究，并取得了一系列重要成果。例如，Belle实验发 现了b→sγ的辐射衰变，而BaBar实验则观测到了b→sπ0π+π-的辐射衰变。这些实验结果对理解强相互作用和弱相互作用的 动力学机制以及探索新物理效应都具有非常重要的意义。
顶夸克稀有衰变中新物理效应的唯象研究
在顶夸克稀有衰变中，新物理效应是指超出标准模型预测 的现象或粒子。这些新效应可能包括额外维度的引入、超 对称粒子的产生、量子色动力学（QCD）的修正等。
对于这些新物理效应的研究，理论工作者需要发展更为精 确的计算方法和模型，以解释实验结果并寻找新物理的证 据。同时，实验工作者也需要提高探测精度和统计量，以 更准确地探测到新物理效应的存在。
尽管研究发现了新的物理现象，但对于这些现象的深入理解和解释仍 需要更多的研究和探索，同时还需要寻找更多的新物理现象。
06
参考文献
参考文献
参考文献1 标题：b介子非轻衰变和顶夸克稀有衰变中新物理效应的唯象研究 作者：张三, 李四, 王五
衰变宽高阶修正的计算
2018年8期创新前沿科技创新与应用Technology Innovation and Application衰变宽高阶修正的计算祝冬梅（西南大学物理学院，重庆400700）本文主要计算几个强相互作用的粒子过程。
我们主要使用Mathematica 下的高能软件包，例如：Feyncalc ，Fey -nArts ，FIRE ，Package-X ，以及FeynHelpers ，先后计算了ηb →J/ψ+γ的QED ，QCD ，以及QED+QCD 的衰变振幅与衰变宽度，其实这个结果在文献1中已经算出来了，而我则使用自己的计算方法重复这个过程，得到与文献1中相同的结果，在重复计算的过程中，一方面是熟悉掌握具体的计算过程与方法，另一方面检验此方法的准确性，从而使后面的计算结果更加准确。
接下来，我将其中ηb →J/ψ+γ的QED 过程具体的计算过程展示如下：对于ηb 衰变成J/ψ与光子的过程是一个衰变的过程，之前已经在文献[1]中有领头阶（LO ）的衰变结果，而我主要计算J/ψ的修正过程，首先我们先利用因子化定理将此衰变宽度在NRQCD 下展开如下形式：其中，是NRQCD 的矩阵元，F1，F2，F3是短程系数，短程系数来自于微扰QCD ，而长程矩阵元是非微扰的，是不可算的。
在这样的情况下，由于短程系数能被自由夸克对产生过程bb →cc+γ所决定。
该过程的衰变宽度在QCD 与NRQCD 因子化所计算得到。
那么我们就可以由衰变宽度的结果加上理论推导得到短程系数，这就是本文的关键点。
因此，我将bb →cc+γ衰变宽度在PQCD 模型中计算，根据在这个式子中，矩阵元是微扰可算的。
其中相对论下的矩阵元满足：此过程所对应的费曼图为：bb ⎺（1S 0）→cc ⎺（3S 1）+γ我们可以设C 夸克和C 夸克的四动量关系为：p Q ⎺=12P+q ，p Q ⎺=12P-q 。
其中P 为重夸克偶素的总动量，2q 为正反夸克的相对动量，并且由在壳条件下我们还有下面的关系：接下来，我将短程系数F1与F2变换到在αs 中展开到领头阶，他们可以通过匹配过程bb →cc+γ的数图在QCD 摘要：文章研究了重夸克偶素产生以及衰变过程ηb →J/Ψ+γ形状因子的相对论修正。
Z′模型下Bd→φKs衰变过程CP不对称的研究
关 键 词 ： 型 ； Ｃ 因子 化 ； 改 变 中性 流 ｚ模 Ｑ Ｄ 味
中 图 分 类 号 ：Ｏ ５ ２ ３ ７ ．３ 文 献 标 识 码 ： Ａ 文 章编 号 ：６ １—６１ ２ ２ ０ ０ １７ ３ （ ０ ８） ９—０ ２ ０ ９—０ ４
Ｂ物 理 研 究 不 仅 能 够 揭 示 近 距 离 时 的 强 相 互
新 粒子 产生 的 圈图过 程对 味 改变 中性 流产 生影 响 ，
性 的 ｚ 玻 色 子 被认 为 是 普 遍 存 在 的． 论 和实 验 理
对 ｚ 的研 究 表 明 ， 的质 量在 ５ ０个 Ｇ Ｖ至 １ 它 ０ ｅ 个
Ｔ Ｖ 之 间 ， —ｚ 之 间 混 合 角 ０的 绝 对 值 在 １ 数 ｅ ｚ ０
可 能存 在 的反 常 表 明 ， 些 数 据 与 一 个 非 普 适 的 这
ｚ 玻色 子存 在 符合 得较 好． 考虑 到夸 克 和轻 子发 生 味 混合 时 ， 非 普 适 的 ｚ 耦 合 必 然 导致 味 改 变 的 代 ｚ 耦 合 ， 可能产 生 新 的 ｃ 也 Ｐ破 坏 效应 ¨ 因此 ， ． 味
＜ ０ ０ ７ ，． ０３＜ ＜ ． １４ ０ ０ １ ＜ ． １７和 ０ ０ ９ ＜ ． １４ ０ ０ ２ ＜０ ０ ５ ， 个 结 果 和 模 型 对 参 数 ＜ ． ０４ ０ ０ ８ ０ ０ ０ ，． ｌ３＜ ０ ０ ２ ．０ ７＜ ０ ０ ８ ，． ２ ６＜ ．２５ 这
的 限制 是 一 致 的．
Ｓ ＝０ ５ ±０ ２ Ａ ．０ ． ３， ＝０ １ ） ． ６ Ｂｅｌ ． １－０ １ － ｌｅ
量 级
． 在对 ｚ 的大多 数 研究 中 ， 假设 ｚ 的规 都
范耦 合 是代 普适 的 ， 因此 在 Ｇ Ｍ 机 制 中 ， 与 费米 Ｉ 它
B -→ρ -ρ 0衰变中的b→u右手流研究
赖 性 ， 样计 算得 到的 衰变振 幅是非 物理 的．推广 的 因子化方 法 是 通过计 算 ＱＣ 这 Ｄ和 电弱对 强子矩 阵元 的 辐 射修 正 ， 复矩 阵元 的重 整化方 案 和标度 的依赖 性 ， 而抵 消威 尔逊 系数 的重 整化 方案 和标 度 的依 赖性 ， 恢 从 使 衰变 振幅 成为 物理 的． 其基 本思路 可 表示为 如下形 式
Ｃ（ ＜ ） ） Ｑ（ ＞一 Ｃ（ ｇ（ ） Ｑ＞ ＝ ） ／ ＜ ＝ ｓ ＜ ， ｚ ＝Ｃ ｓ Ｑ＞ （） ２
ｃ（ ）是威 尔逊 系数 ， 是 重整 化标 度 ， 符 矩 阵元 的重 整化 依赖 性 被抽 出来 在 函数 ｇ ）里 ， Ｑ＞ 可 以像 算 （ ＜ …
（ ）式那 样简 单 因子化 ， 是有 效威 尔逊 系数 ， 重 整化无 关 的 １ ｃ 是
第 ４ Ｏ卷 第 ５期 ２１ ０ ２年 ９月
河 南 师 范 大 学 学报 （ 自然科 学版 ）
Ｊ ｕ ｎ ｌ ｆ Ｈｅ ａ ｒ ｌＵｎｖ ｒｉｙ（ ｔ ｒ ｌＳ ｉ ｃ ｉｉ ） ｏ ｒ ａ ｎ ｎ Ｎｏ ｍａ ｉ ｅｓｔ Ｎａｕ ａ ｆＰ ＰＥｄ ｔｏ ｏ
文 章 编 号 ： Ｏ ０ ２ ６ （ ｏ ２ ０ —０ ５ — ０ ｌ ０ ～ ３ ７ ２ １ ） ５ ０４ ３
Ｂ介子 两体 衰变过 程理 论研究 的 主要 困难是强 子矩 阵元 的计算 ， 根据 色透 明机制 ， 强子 矩 阵元 可 以简单
因子 化 为两 个 流算符 矩 阵元 的乘 积 ＜ ， Ｂ＞ ＜ Ｊ ０ ＜ Ｍ Ｍ。ｌ ｌ 一 Ｍ２ｌ ｌ ） Ｍ Ｉ， ． Ｑ ｚ － Ｂ＞ ｌ （） １ 这两个 矩 阵元 又可 以参数 化为介 子 的衰变 常数 和形状 因子．由于威尔逊 系数 的重 整化 方 案和 标度 的依
b衰变机制是核吸引力与库伦排斥力相互作用的结果。
衰变机制是核吸引力与库伦排斥力相互作用的结果1. 衰变机制的概念在核物理学中，衰变是指原子核内部粒子的转变过程，通常包括α衰变、β衰变和γ衰变。
这些衰变过程是由核内部的核吸引力与库伦排斥力相互作用而产生的结果。
核吸引力是一种吸引力，使得质子和中子能够结合成原子核，而库伦排斥力则是源自于带正电的质子之间的相互作用，它们之间相互排斥。
在核衰变过程中，这两种相互作用起着至关重要的作用。
2. 核吸引力的作用核吸引力是一种非常强大的力量，它能够将质子和中子吸引在一起，克服它们之间的库伦排斥力。
在原子核中，质子和中子之间通过强相互作用相互结合，形成稳定的原子核。
这种核吸引力是非常短程的，只在原子核的尺度下才表现出来。
但正是这种力量使得原子核能够保持相对稳定。
3. 库伦排斥力的作用库伦排斥力是源自于质子之间的相互作用。
由于质子带有同种电荷，它们之间会发生排斥作用。
这种排斥力是非常强大的，在原子核尺度下能够产生显著的影响。
它的存在导致了原子核内部的不稳定性，也是引起核衰变的主要原因之一。
4. α衰变的过程在α衰变的过程中，原子核会放出一个α粒子，α粒子实际上是一个氦原子核，由2个质子和2个中子组成。
这种衰变是由于原子核内部的粒子排列不稳定所导致的。
在衰变过程中，核内部的库伦排斥力不能够克服核外的核吸引力，从而导致α粒子的放射。
这种放射会减小原子核内部的质子和中子数目，使得原子核变得更加稳定。
5. β衰变的过程β衰变是指原子核内部的一个中子转变成一个质子和一个电子，同时放出一个反中微子的过程。
在这个过程中，核内部的一个中子会发生转变，形成一个质子和一个电子，电子会从原子核内部射出，而反中微子则会被释放出来。
这种衰变也是由于核内部的不稳定性导致的。
在β衰变中，核内部的库伦排斥力和核吸引力的相互作用是非常复杂的，需要考虑到质子和中子的不同排列情况，以及电子的介入等因素。
6. γ衰变的过程γ衰变是指原子核内部的能级跃迁过程。
B→PV(△S=1)衰变与带电Higgs新物理修正的开题报告
B→PV(△S=1)衰变与带电Higgs新物理修正的开题报告一、研究背景与意义随着粒子物理实验的不断发展，人类对于宇宙的认识越来越深入，但同时也发现了更多新的问题和未解之谜。
其中一个重要的问题就是质子的衰变。
在现有的标准模型中，质子是稳定的，但是一些超对称理论和大统一理论预测质子可以衰变成轻子和介子，这一过程将是粒子物理学中极重要的一步，也是研究种偏角体系的绝佳窗口。
目前，观测到在B介子衰变中有△S=1的衰变模式，这种现象不符合标准模型的预测，需要通过增加新的物理机制来解释，并且也为寻找质子衰变提供了线索。
同时，带电Higgs作为一种新的粒子候选，可能对质子衰变产生重要的修正作用。
因此，研究B→PV(△S=1)衰变与带电Higgs新物理修正具有重要的理论意义和实际意义，有助于验证超对称和大统一理论，推动粒子物理领域的发展。
二、研究内容及方法1. 研究内容本研究将围绕B→PV(△S=1)衰变和带电Higgs新物理修正展开，具体内容包括：（1）通过理论计算分析，研究B→PV(△S=1)衰变在标准模型和超对称、大统一理论下的差异和可能出现的新物理效应。
（2）系统研究带电Higgs与B→PV(△S=1)衰变的关系，探究其对衰变速率和各种物理参数的影响。
（3）通过数值模拟和数据拟合等方式，研究B→PV(△S=1)衰变和带电Higgs新物理修正在实际实验中的表现和可能的检测方法。
2. 研究方法为了完成上述研究内容，我们将采用多种方法：（1）理论分析：根据标准模型和超对称、大统一理论对B→PV(△S=1)衰变和带电Higgs的预测进行分析，探究可能出现的新物理效应。
（2）数值计算：采用蒙特卡洛方法和传统的量子场论计算技术，进行数值计算，获取衰变速率和各种物理参数的数值结果。
（3）数据拟合：通过对实验数据的拟合，了解B→PV(△S=1)衰变和带电Higgs新物理修正在实际实验中的表现，并分析可能的检测方法。
三、预期研究结果本研究预期取得以下成果：（1）通过对B介子衰变的研究，我们能够进一步验证超对称和大统一理论，并揭示物理世界中的非标准模型现象。
TTM模型对稀有衰变∧b→∧l+l-的量子修正的开题报告
TTM模型对稀有衰变∧b→∧l+l-的量子修正的开题报告1. 研究背景及意义稀有B衰变是粒子物理学中非常重要的一个研究方向，这类衰变涉及到标准模型的电弱相互作用和可能的新物理现象，因此对其进行精确研究具有重要的理论和实验意义。
其中稀有B衰变∧b→∧l+l- 是一种非常关键的研究对象，因为它涉及到标准模型中禁戒对称和传递对称破缺的基本机制，在寻找新物理现象的同时也可以用来验证标准模型对这种衰变的预测。
2. 研究内容本研究主要采用TTM(Threshold Top Mass) 模型中的量子修正方法研究稀有B衰变∧b→∧l+l- 的量子修正效应。
TTM模型是一种有效场论，它将标准模型中的重夸克作为新粒子考虑，并通过将重夸克积分掉，得到了低能的有效理论。
因此，TTM 模型可以用来研究弱相互作用过程中的量子修正，特别是在高顶夸克质量的情况下，它是一种很有价值的方法。
具体来说，本研究将采用格点计算方法对TTM模型中稀有B衰变∧b →∧l+l- 的量子修正进行数值计算。
其中包括对两个轨迹的方程进行求解，并计算相应的物理观测量。
最终将得到TTM模型对实验数据的预测，并与其他理论模型进行比较。
3. 研究方法本研究主要采用了格点计算方法来计算TTM模型中稀有B衰变∧b→∧l+l- 的量子修正。
该方法将空间离散化，并将欧拉-拉格朗日方程转化为有限差分方程，然后使用逆时演化方法求解。
该方法具有很好的精度和准确性，其主要优点是可以处理场和质量修正的问题，适用于研究相对论量子场论以及强相互作用问题。
4. 预期结果本研究预期将得到TTM模型中稀有B衰变∧b→∧l+l- 的量子修正效应的精确计算结果，包括粒子能谱和其它重要的物理量。
同时将通过与实验结果和其他理论模型进行比较来验证TTM模型的有效性和适用性，以及得出关于稀有B衰变机制的新认识。
这将为对新物理现象和标准模型的探索提供重要的理论支持和参考。
通过Jψ→ppω 衰变研究N的理论公式
(11)
j
其中dΦ3是Lorentz不变的三体源自空间，dΦ 3(P;
p1
,
p2
,
p3
)
=
δ
4
(P－p1－p 2－p 3
)
d 3 p1
(2π )3 2E1
d3 p2
(2π )3 2E2
d3 p3
(2π )3 2E3
，
(12)
于是可以得到衰变道 J/ψ→p⎯pω的角分布、不变质量分布和 Dalitz 图分布等表达式，
Γαβ=f18gαβ+f19γαp1β+f20p1αp3β
Γµνσ=f21gµνp2σ+f22γµp2νp2σ+f23p2µp2νPσ Γαβρ=f24gαβp1ρ+f25γαp1βp1ρ+f26p1αp1βp3ρ Γµνσ=f27gµνp2σγ5+f28γµp2νPσγ5+f29p2µp2νPσγ5 Γαβρ=f30gαβp1ργ5+f31γαp1βp3ργ5+f32p1αp1βp3ργ5
通常采用分波分析法对 J/ψ强衰变数据进行分析. 根据对分波振幅的不同写法，分 波分析法分为螺旋度分析法和张量分析法两种. 本文将给出基于相对论协变张量分析法 分析 J/ψ→ pp ω过程实验数据得理论公式.
J/ψ→ pp ω的基本Feynman图(如图 1)，这一衰变道主要研究质量在 1.72—2.16GeV范 围内的N*共振态. 在目前的分析中只考虑JP = ⎜⎛ 1 ⎟⎞± , ⎜⎛ 3 ⎟⎞± 和 ⎜⎛ 5 ⎟⎞± 的N*共振态.
[ ] ( ) ( ) N*
5+ 2
βρ －p p1 ,mp －ω p3 ,mω
BESⅢ上衰变道JΨ→p()ρ~0的研究
BESⅢ上衰变道J/Ψ→p(?)ρ~0的研究
轻强子物理在高能物理领域的研究中具有举足轻重的地位。1974年在实验上的J/ψ粒子为轻强子谱的研究开拓了广泛的领域,而北京正负电子对撞机通过正负电子对在3.097GeV能量点附近的碰撞湮灭来产生大量J/ψ粒子,J/ψ粒子衰变被认为是研究轻强子谱的有利途径。
这次是世界上首次观测到J/ψ →p(?)ρ~0衰变过程的信号并成功算出分支比同时给出系统误差以及统计误差。
北京正负电子对撞机和北京谱仪通过了升级改造后,采集到了世界上最大的J/ψ实验数据,为轻强子谱的研究提供了必要的支持。北京正负电子对撞机在经过升级改造之后于2009年以及2012年分两次采集了 13.1亿J/ψ衰变数据样本,本文的研究工作基于BESⅢ上采集到的13.1亿数据样本。
本次工作测量ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱJ/ψ →p(?)ρ~0衰变过程的分支比,并对其进行了详细的研究。对ρ0介子研究过程中因为它的衰变宽度达到150MeV,不能用非相对论Breit-Wigner函数来描述,需要考虑动量依赖,用相对论性Breit-Wigner函数才能很好的描述ρ0信号;由于ρ0与ω介子的自旋宇称相同,质量临近,它们之间有很强的干涉,拟合实验数据时还要考虑到ρ0-ω干涉效应,这是本次研究的难点。
重味介子产生和OZI禁戒衰变的研究
重味介子产生和OZI禁戒衰变的研究重夸克偶素和B<sub>c</sub>介子是由两个重味夸克组成的重味介子。
重味夸克之间的相互作用是强相互作用，由量子色动力学来描述。
对重味介子的研究一直是粒子物理学中的重要工作内容之一。
在高能物理中，重味介子的产生和衰变实验对微扰QCD（量子色动力学）和非微扰QCD提供了重要信息，通过对重味介子产生和衰变过程的研究可以加深我们对强相互作用的理解。
众所周知，束缚态的强子化发生在能标Λ<sub>QCD</sub>附近，一般来讲，只有在作用能量远大于Λ<sub>QCD</sub>(或者说距离远小于1／(Λ<sub>QCD</sub>))的情况下才能用微扰论来处理。
由于对非微扰QCD问题缺少精确的理论和方法来处理，目前还不能从QCD理论出发可靠地计算非微扰问题，而是通过理论数据与实验的拟合，从中提取一些基本非微扰参数来研究理论相关的机制，因此在处理束缚态的过程中对微扰部分的精确计算有利于提高我们理论预言的准确度，有助于我们对非微扰部分的理解。
在第一章中我们简单介绍了标准模型，以及在非微扰处理中应用非常广泛的光锥场理论和非相对论QCD。
第二章详细介绍了计算辐射修正时处理红外发散、库仑发散以及P态非微扰发散的方法，包括虚修正中库仑发散的解析处理和红外发散的分离，以及利用两截断相空间分割法来计算实辐射修正和非微扰算符的重整化。
重味介子OZI的禁戒衰变：J／Ψ→η′（η，π<sup>0</sup>）γ，r→η′（η，π<sup>0</sup>）γ和B<sub>c</sub><sup>-</sup>→η′（η，π<sup>0</sup>）l-（?）是研究束缚态问题的重要平台，对其进行精确计算不仅能加深我们对于微扰QCD中OZI定则的理解，而且对微扰部分的精确机算得到精确的理论结果有助于我们对非微扰部分的理解。
《B介子无粲三体衰变的研究》范文
《B介子无粲三体衰变的研究》篇一一、引言B介子无粲三体衰变是粒子物理领域的重要研究课题，在粒子物理学的发展过程中占有重要的地位。
无粲三体衰变研究的是B介子如何以某种特定的方式发生三次态粒子的衰变，并产生粲夸克禁阻的末态。
本文旨在深入探讨B介子无粲三体衰变的机制、特点及其在粒子物理中的应用。
二、B介子无粲三体衰变的概述B介子无粲三体衰变是一种复杂的粒子过程，其中B介子是一种亚原子粒子，能够发生各种衰变反应。
在无粲三体衰变中，B介子在一定的物理条件下将分解为三个不同的次级粒子。
这个过程不同于通常的二体衰变，其过程涉及多个粒子的相互作用和量子力学的原理。
三、B介子无粲三体衰变的机制B介子无粲三体衰变的机制相当复杂，涉及多种物理过程和相互作用。
首先，B介子内部的夸克结构决定了其衰变的可能性。
在无粲三体衰变中，B介子内部的夸克通过弱相互作用力进行转化，进而引发一系列的粒子相互作用。
在这个过程中，轻夸克如u、d夸克可能参与反应并形成末态的三个次级粒子。
此外，量子力学的原理和特殊物理条件也在该过程中起到了重要作用。
四、研究方法与结果针对B介子无粲三体衰变的研究，目前主要通过实验方法和理论计算相结合的方式进行。
实验方面，科学家们利用高能粒子加速器等设备产生B介子，并观察其无粲三体衰变的实验现象。
通过分析实验数据，可以得出衰变的概率、末态粒子的分布等重要信息。
理论方面，物理学家们利用量子力学和粒子物理的理论框架，对B介子无粲三体衰变的机制进行数学建模和计算。
这些研究有助于揭示衰变的内在规律和机理。
目前的研究结果表明，B介子无粲三体衰变确实存在，且具有明显的特点和规律。
通过深入研究该过程，可以更好地理解粒子的相互作用和量子力学的原理。
此外，该研究还有助于验证粒子物理的标准模型和探索新的物理现象。
五、讨论与展望B介子无粲三体衰变的研究具有重要的理论意义和实际应用价值。
首先，该研究有助于深入理解粒子的相互作用和量子力学的原理，推动粒子物理的发展。
《B介子无粲三体衰变的研究》范文
《B介子无粲三体衰变的研究》篇一一、引言B介子作为粒子物理学中的一种重要粒子，其衰变研究一直是实验和理论物理研究的热点之一。
在众多的B介子衰变模式中，无粲三体衰变由于其特殊的衰变过程和丰富的物理信息，引起了广泛的关注。
本文旨在探讨B介子无粲三体衰变的特性、研究现状及存在的问题，以期为该领域的研究提供新的思路和方法。
二、B介子无粲三体衰变的概述B介子无粲三体衰变指的是B介子通过一个非粲味夸克和一个轻夸克（如u或d）的组合，产生三个轻夸克（如u、d、s）的衰变过程。
这种衰变过程在粒子物理中具有独特的地位，因为其包含了弱相互作用和强相互作用的共同作用。
由于这种特殊的衰变机制，无粲三体衰变对研究强子动力学、粲味衰变及B介子的混合等问题具有重要的意义。
三、B介子无粲三体衰变的研究现状目前，国内外学者对B介子无粲三体衰变的研究主要集中在实验和理论两个方面。
在实验方面，利用现代高精度的实验设备，可以观察到大量的B介子无粲三体衰变事件，从而获取了丰富的实验数据。
这些数据为研究B介子无粲三体衰变的特性提供了重要的依据。
在理论方面，学者们通过建立各种模型和理论框架，对B介子无粲三体衰变的机制进行了深入的研究。
这些理论为理解实验数据提供了有力的工具，同时也为未来更深入的研究奠定了基础。
四、研究方法及成果针对B介子无粲三体衰变的研究，本文采用了一种基于量子色动力学（QCD）的理论框架。
首先，我们建立了B介子无粲三体衰变的理论模型，通过分析衰变过程中的强相互作用和弱相互作用，得出了相应的理论表达式。
然后，我们利用高精度的实验数据对理论模型进行了验证和修正。
通过比较理论计算结果和实验数据的差异，我们可以进一步优化理论模型，提高对B介子无粲三体衰变的描述精度。
在研究过程中，我们取得了一些重要的成果。
首先，我们成功构建了描述B介子无粲三体衰变的理论模型，为进一步研究提供了基础。
其次，我们利用实验数据对理论模型进行了验证和修正，提高了模型的精度和可靠性。
《B介子无粲三体衰变的研究》范文
《B介子无粲三体衰变的研究》篇一一、引言在粒子物理学中，B介子无粲三体衰变是一个重要的研究领域。
B介子作为重味介子，其衰变过程涉及到的物理机制和基本参数的测量，对于理解标准模型下的强相互作用和寻找新物理现象具有重要意义。
本文旨在探讨B介子无粲三体衰变的特性及其在粒子物理学中的应用。
二、B介子无粲三体衰变的概述B介子无粲三体衰变指的是B介子在弱相互作用下，通过发射三个轻夸克（如u、d、s夸克）而发生衰变的过程。
由于不涉及粲夸克，因此该过程在实验上较为容易观测。
同时，该过程对于研究B介子的衰变机制、检验标准模型以及寻找新物理现象等方面具有重要意义。
三、B介子无粲三体衰变的实验研究实验方面，通过高能物理实验装置，如大型对撞机等，可以观测到B介子无粲三体衰变的实验数据。
研究人员通过分析实验数据，可以得到衰变过程中产生的各种粒子的性质、能量和动量等信息。
同时，还需要对实验数据进行精确的测量和统计，以获得可靠的实验结果。
四、B介子无粲三体衰变的理论研究理论方面，研究人员通过量子色动力学（QCD）等理论框架，对B介子无粲三体衰变的物理机制进行深入研究。
其中包括对弱相互作用和强相互作用的描述、对粒子性质的推导等。
此外，研究人员还需要考虑各种修正效应和不确定性因素，以获得更精确的理论预测结果。
五、B介子无粲三体衰变的应用B介子无粲三体衰变在粒子物理学中具有广泛的应用。
首先，通过对该过程的实验观测和理论研究，可以更深入地了解标准模型下的强相互作用和弱相互作用机制。
其次，该过程对于寻找新物理现象具有重要意义，如寻找超越标准模型的新粒子等。
此外，B介子无粲三体衰变还可以用于精确测量基本物理参数，如耦合常数、CKM矩阵元素等。
六、结论总之，B介子无粲三体衰变是粒子物理学中一个重要的研究领域。
通过对该过程的实验观测和理论研究，可以更深入地了解标准模型下的强相互作用和弱相互作用机制，同时为寻找新物理现象和精确测量基本物理参数提供重要依据。
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B→ρρ衰变过程次领头阶修正研究
B物理一直是粒子物理的热门领域之一,为了配合高能物理实验的发展,要求理论工作者首先就应该对衰变道进行分析研究,得出理论预测,以期对实验有所帮助,此外,还应结合新的实验数据进行全面分析来检验标准模型。
目前,如何处理衰变过程中的QCD效应是热门的话题,在很多方面也有许多成功的理论和模型,其中微扰QCD因子化方法是比较成功的方法之一,它预言了衰变过程的很多实验,该方案需要利用B介子电弱衰变的有效哈密顿量和横动量的因子化理论。
B 介子物理研究的主要困难在于强子矩阵元的计算,尽管有效哈密顿量方法已经成熟,但由于强子化过程的非微扰QCD性质,B介子跃迁形状因子计算和强子矩阵元计算-直存在较大的理论误差。
而在过去的十年里,大量的关于B→M2M3两体衰变为人们所学习,但都只停留在加上领头阶和部分次领头阶贡献的水平。
本文主要是利用pQCD因子化方法对B介子到两个矢量介子衰变过程B→ρρ的研究：首先,对B介子物理的基础理论知识(包含衰变分枝比和CP破坏)做了简单的综述,重点介绍了微扰QCD因子化方法；其次,我们给出了B→ρρ三个道分别在领头阶和次领头阶修正的解析计算,得到衰变分支比和CP破坏的理论值；然后进行数值分析。
结果表明：①对于B0→ρ+ρ-衰变道,若只考虑领头阶贡献,它的pQCD理论预言值与
Babar,Belle实验测量数据之间存在一定的偏差,但在考虑了次领头阶之后,理论值和实验值符合得很好。
而其他两个衰变道在加了次领头阶修正后的数值还有待改善,即并不能和实验数据很好地符合。
②对于B0→ρ+ρ-和B+→ρ+ρ0两个衰变道,它们的纵向极化分数大约在95～98%,和最新实验值符合得很好。
这两个衰变道的过程并不
存在极化反常的现象。
③对于B0→ρ0ρ0衰变道,它的纵向极化分数大约为50%,而两个横向分量“N”和“T”占到了一定的比例。
④关于B→ρρ三个衰变道的CP破坏分析,目前实验现有的数据误差太大,不能严谨地进行比对。
最后,我们对全文做了总结,并对未来B介子物理的发展做了展望。
B介子的非轻衰变是粒子物理中很重要的研究课题,在过去的几年里,许多研究B介子衰变的方法已经带来了很多的突破。
微扰QCD因子化方案本身也在不断地改善之中,我们期待着未来实验可以给出重要的结果。