传热
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1．相似的概念：
相似现象可以具体分为如下几个方面
（4）开始和边界条件相似 开始和边界条件相似指的是在开始和边界处具有几 何相似、时间相似和物理相似。
三、相似理论在对流换热中应用
同类物理现象相似是指两个或两个以上的一组 现象，对应物理量之比为一固定值。 Φ’1/Φ”1=Φ’2/Φ”2=Φ’3/Φ”3=……=CΦ
湍流边界层：层流底层的热量转移靠导热，而在底层以外的湍流区，
主要依靠旋涡扰动的对流混合作用，对于导热系数不高的流体，由 于对流方式传递热量比导热方式强，故湍流换热热阻主要取决于层
流底层的导热过程，边界层的温度梯度在层流底层最大，而在湍流
区变化平缓。
第四章 传 热
4.3 对流传热
一、对流换热过程
3．影响对流换热的因素 (1) 流速和流态：层流和湍流的不同，热量转移的规律不同。 (2) 流体的物理性质： 流体的物性主要指流体的导热系数、比热、密度、 粘度等，它们对对流换热影响较大。
当流体在平板上作层流运
动，边界层厚度与Re的关系： = 4.64x/(Rex)1/2
流体掠过平板时边界层形成发展
例题 根据上式计算空气流过平板前缘100mm处的边界 层厚度，已知空气流速为10m/s, 空气温度为20℃.
解：Rex =u∞∙ xc /υ
= 10×0.1/(15.06×10-6)= 66400； = 4.64x/(Rex)1/2 = 4.64×0.1/(66400)-1/2=1.8mm； 边界层厚度一般小于2mm。 流体在平壁上作湍流流动，边界层厚度与雷诺 数之间关系：t= 0.376x/(Rex)1/5
流体动量和热量传递能力的相对大小；
弗鲁德准数 Fr = gl/u2，反映重力与惯性力相对关系； 葛拉晓夫准数 Gr = βg∆t l 3 /υ2 ，β=1/(273 + t)，反映由 于流体各部分温度不同而引起的浮升力与粘性力的相对 关系。
第四章 传 热
4.4 相似理论 2．相似准数
Nu、Re、Gr准数均包括有几何尺寸l，在相似准数中包含的 几何尺寸称为定形尺寸。 定形尺寸的选择是决定准数数值的一个重要因素，由于定形 尺寸选择的不同，对同一物理现象可以有不同的准数数值。
α′ l ′ /λ ′ =α″l″/λ″
第四章 传 热
4.4 相似理论
3．相似准数
相似准数是由两个或两个以上的量所组成的无因次数群。 对于两个对流换热现象相似，可以分别列出其边界换热微分 方程式
由于对流换热现象相似，αL/λ的无因次数群必然相等。这 个无因次数群就是相似准数。
努赛特准数(Nu) ：相似准数 Nu=αL/λ
无限空间流体自由运动换热时，相似准数之间的关系可表 示为: Num=C(Gr*Pr)nm 准数的角码m表示取流体与壁面的平均温度作为定性温度 tm＝(tf+tw)/2。式中常数C及n值由实验确定。根据表面形状 及Gr、Pr 的数值范围列于后表。根据上述公式求出 Num即 可求出平均对流换热系数
例题： 竖壁外表面温度tw = 60℃，外界空气温度tf = 20℃，
自由运动换热：由于流体冷热部分密度不同所引起 的运动叫做自由运动，此时流体与壁面的热交换称为
流体自由运动换热。
受迫运动换热：凡受外力影响所发生的流体运动叫 做流体受迫运动，此时所进行的热交换称为流体受迫 运动换热
第四章 传 热
4.3 对流传热 一、对流换热过程
对流换热的基本公式
第四章 传 热
4.3 对流传热 一、对流换热过程
第四章 传 热
4.4 相似理论
单值条件
如要描述一个特定的现象，则必须用附加条件来限制微分方 程式,这些附加条件称为单值条件。 (1) 几何条件:参与过程的物体的几何形状和大小；
(2) 时间条件:在时间上过程进行的特点，如现象中各物理量是否 随时间变化、怎样变化等；
(3) 物理条件: 有关物质的物理现象，如流体的类别和物性，流体 的速度等； (4) 开始和边界条件: 现象在开始时或在边界上进行的特点，如进 口温度、壁面温度、通过壁面的热流量等。
第四章 传 热
4.4 相似理论及其在流体换热的应用
4．流体自由运动换热
（2）有限空间流体自由运动换热
第四章 传 热
4.4 相似理论及其在流体换热的应用
把夹层对流换热计算按平壁导热计算方式处理，即通过 夹层的热流密度
第四章 传 热
4.4 相似理论及其在流体换热的应用
计算中用当量导热系数的大小来反映夹层内对流换热过程的 强弱，并把λe与流体导热系数之比λe/λ整理成准数方程式
第四章 传 热
4.3 对流传热 一、对流换热过程
1．流动边界层
第四章 传 热
4.3 对流传热 一、对流换热过程
2．热边界层
2. 热边界层
流体与壁面之间存在温度差时，出现热边界层或
称温度边界层。热边界层厚度t不一定等于流动边界层 厚度。如果流动边界层和热边界层都从同一地点开始 发展，则两者厚度之比，取决于流体的物性。 t/ = Pr-1/3
其层流底层厚度 c =t· (194/Rex0.7)；根据上述可计算 例题中距平板前缘500mm处所形成的湍流边界层的厚度 与层流底层的厚度。 Rex = 10×0.5/(15.06×10-6)= 332000 t= 0.376x/（Rex）1/5 =14.7mm c=t· （194/Rex0.7）= 0.389mm 流体在直径为d的管中流动时，层流底层厚度为： c = d· 63.5/Re7/8
第四章 传 热
4.4 相似理论
1．相似的概念：
相似现象可以具体分为如下几个方面 （3）物理相似 物理相似是指在几何相似和时间相似的前提下， 在相对应的点和部位上，在相对应的时间内，所有用来说明两 个现象的一切物理量都成比例。这些物理量包括如温度t、密 度ρ、粘度υ、速度U等等，即
第四章 传 热
4.4 相似理论
4.3 对流传热 二、换热的微分方程式
1．边界换热微分方程式 傅立叶定律 牛顿公式 边界上换热过程的边界换热微分方程式为
二、换热的微分方程式
对流换热的两个方程式：
1）边界换热微分方程式：
q= -λt/n = α∆t
2）导热方程式： t/τ = a(2t/x2 +2t/y2 +2t/z2 ) 对于固体单向导热 t/τ = a·(2t/x2)
相似准数是由两个或两个以上的量所组成的 无因次数群，对两个对流换热现象相似，可分别 列出其边界换热微分方程式： α’∆t’= -λ’t’/x’； α”∆t”= -λ”t”/x”
根据两个现象相似，可列出下列关系
α″/α′=Cα t″/t′=Ct λ″/λ′=Cλ x″/x′=Cl
整理得
[CαCl/Cλ]·α′∆t′= -λ′t′/x′
第四章 传 热
4.4 相似理论
3．相似定理
相似第一定理：彼此相似的现象必定具有相同的相似准数 相似第二定理：凡是用来说明某一种现象性质的各变数之 间的关系都可以表示成各相似准数K1、K2……Kn。之间的 关系式:
f (K1、K2……Kn)=0
相似第三定理：凡是单值条件相似，而且由单值条件构成 的准数(决定性准数)相等，现象必定相似。
壁高h = 3m，求每小时通过每平方米壁表面自由运动换热量
（热流密度）。
解：根据公式Num = C(Gr· Pr) nm ；
定性温度tm = (60+20)/2 = 40℃，查附录I得： λ= 0.0276 W/(m·℃),υ=16.96×10-6 m2/s，Pr = 0.699； Gr = gβ∆t h3 /υ2 = 1.77×1010 Gr· Pr=11.77×1010 ×0.699 = 8.23×1010 查上表，C= 0.10, n=1/3； Num =0.10×(8.23×1010)1/3 = 435 由 Num = αh/λ； α=Num·λ/h =435×0.0276/3 = 4 W/(m2℃) 热流密度q=α(tw-tf)= 4×(60-20)= 160 W/m2
第四章 传 热
4.4 相似理论
2．相似的概念：
LA、LB具有判断两个三角形是否相似的作用，它们是无因 次的，这就是几何相似准数。 同类物理现象的相似是指两个或两个以上的一组现象，它们 彼此之间诸对应量之比为一定值。也就是说，在空间中相对应
的各点和在时间上相对应的瞬间，第一个现象的任何一种量 Φ′和第二个现象的同类量Φ″成比例。
常用的相似准数采用的定形尺寸：圆管取其直径；圆形槽道
取当量直径；对气体横掠单管或管簇取管的外径；对气流纵掠 平壁取沿流动方向的壁面长度作为定形尺寸等等。
第四章 传 热
4.4 相似理论
2．相似准数
定性温度：决定准数中物性参数值的温度称为定性温度。
由于相似准数中所包含的物性参数随温度的变化而变化，因 此如何选择定性温度是个重要问题，一般选用流体平均温度 tf作为定性温度，或取流体与壁面的算术平均温度tm或选壁面 温度tw作为定性温度。
式中
第四章 传 热
4.3 对流传热 一、对流换热过程
1．流动边界层
1. 流动边界层
如图，流体速度ux随y值的
增加而迅速增大，把y＝δ的
薄层称为流动边界层，一般
将接近主流速度，即ux/u∞＝ 0.99处距壁面的垂直距离定 义为边界层。
流动边界层图
边界层在壁面上的形成和发 展过程如图所示。由层流边 界层开始向湍流过渡的距离 xc ，称为临界距离，由雷诺 数Rec= xcu∞/υ确定(Rec在 3×105～3×106之间)。
第四章 传 热
4.3 对流传热
对流传热：由于流体在运动过程中质点发生相对位移而 引起的热量转移。 在工程上所研究的对流传热是指流体与固体壁面间的热 交换，一般称为对流换热或对流给热。
对流传热过程包括:
1、由于流体质点位移所产生的对流作用； 2、流体边界层内的导热作用。
第四章 传 热
4.3 对流传热
各种准数及其意义
努赛特准数 Nu = αl/λ，其意义是表明流体对流换热情况， 准数越大，对流换热过程越强烈；
傅立叶准数 Fo=ατ/l2 ， 表明传热现象的不稳定程度；
贝克利准数 Pe = ul/a，表示对流换热与分子导热的相互
关系；
各种准数及其意义
普朗特准数 Pr = Pe/Re =（ul/a）/（ρul/μ）=μ/aρ，表明
公式中Grδ的定形尺寸: 夹层厚度δ， 定性温度tm=(1/2)（tw1+tw2）， h为垂直夹层的高度， 准数方程式中各系数见表2—3
第四章 传 热
4.4 相似理论及其在流体换热的应用
例题：两块边长为0.5m的正方形竖板构成空心夹层，夹层 之间距离15mm,温度分别100℃、40℃，板内充满空气。试 计算通过空气夹层的对流换热热流量。
第四章 传 热
4.4 相似理论
2．相似的概念：
பைடு நூலகம்
相似现象可以具体分为如下几个方面
（1）几何相似 就是指相似现象的几何形状相似，即相似现 象相对应的几何长度之比值为一常数
第四章 传 热
4.4 相似理论
1．相似的概念：
相似现象可以具体分为如下几个方面 （2）时间相似 时间相似是指同一瞬间开始算起，两个几何 相似的现象中一切相对应变化所经过的时间都成比例，以г表 示时间，则有
第四章 传 热
4.4 相似理论及其在流体换热的应用 4．流体自由运动换热 （1）无限空间流体自由运动换热
第四章 传 热
4.4 相似理论及其在流体换热的应用 4．流体自由运动换热 （1）无限空间流体自由运动换热
第四章 传 热
4.4 相似理论及其在流体换热的应用 4．流体自由运动换热
（1）无限空间流体自由运动换热
Pr：普朗特准数，Pr=υ/a； a：导热系数，a=λ/(Cp·ρ)； υ：粘度系数。
3. 影响对流换热的因素
流态与流速 影 响 因 素 流体的物理性质
放热表面的几何尺寸、形状和位置
第四章 传 热
4.3 对流传热 一、对流换热过程
流动边界层和热边界层的状况决定了边界层热量的传递方式。
层流边界层：壁面法线方向的热量传递依靠导热，边界层内的温度 分布呈抛物线形；
(3) 放热表面的几何尺寸、形状和位置： 由于壁面的几何因素会影响边
界层的形成和发展以及温度场、速度场的状况，从而影响了对流换热。
第四章 传 热
4.3 对流传热 一、对流换热过程
3．影响对流换热的因素 对流换热系数α是上述所有因素的复杂函数。
式中 L——壁面几何尺寸； φ——壁面几何因素。
第四章 传 热
相似现象可以具体分为如下几个方面
（4）开始和边界条件相似 开始和边界条件相似指的是在开始和边界处具有几 何相似、时间相似和物理相似。
三、相似理论在对流换热中应用
同类物理现象相似是指两个或两个以上的一组 现象，对应物理量之比为一固定值。 Φ’1/Φ”1=Φ’2/Φ”2=Φ’3/Φ”3=……=CΦ
湍流边界层：层流底层的热量转移靠导热，而在底层以外的湍流区，
主要依靠旋涡扰动的对流混合作用，对于导热系数不高的流体，由 于对流方式传递热量比导热方式强，故湍流换热热阻主要取决于层
流底层的导热过程，边界层的温度梯度在层流底层最大，而在湍流
区变化平缓。
第四章 传 热
4.3 对流传热
一、对流换热过程
3．影响对流换热的因素 (1) 流速和流态：层流和湍流的不同，热量转移的规律不同。 (2) 流体的物理性质： 流体的物性主要指流体的导热系数、比热、密度、 粘度等，它们对对流换热影响较大。
当流体在平板上作层流运
动，边界层厚度与Re的关系： = 4.64x/(Rex)1/2
流体掠过平板时边界层形成发展
例题 根据上式计算空气流过平板前缘100mm处的边界 层厚度，已知空气流速为10m/s, 空气温度为20℃.
解：Rex =u∞∙ xc /υ
= 10×0.1/(15.06×10-6)= 66400； = 4.64x/(Rex)1/2 = 4.64×0.1/(66400)-1/2=1.8mm； 边界层厚度一般小于2mm。 流体在平壁上作湍流流动，边界层厚度与雷诺 数之间关系：t= 0.376x/(Rex)1/5
流体动量和热量传递能力的相对大小；
弗鲁德准数 Fr = gl/u2，反映重力与惯性力相对关系； 葛拉晓夫准数 Gr = βg∆t l 3 /υ2 ，β=1/(273 + t)，反映由 于流体各部分温度不同而引起的浮升力与粘性力的相对 关系。
第四章 传 热
4.4 相似理论 2．相似准数
Nu、Re、Gr准数均包括有几何尺寸l，在相似准数中包含的 几何尺寸称为定形尺寸。 定形尺寸的选择是决定准数数值的一个重要因素，由于定形 尺寸选择的不同，对同一物理现象可以有不同的准数数值。
α′ l ′ /λ ′ =α″l″/λ″
第四章 传 热
4.4 相似理论
3．相似准数
相似准数是由两个或两个以上的量所组成的无因次数群。 对于两个对流换热现象相似，可以分别列出其边界换热微分 方程式
由于对流换热现象相似，αL/λ的无因次数群必然相等。这 个无因次数群就是相似准数。
努赛特准数(Nu) ：相似准数 Nu=αL/λ
无限空间流体自由运动换热时，相似准数之间的关系可表 示为: Num=C(Gr*Pr)nm 准数的角码m表示取流体与壁面的平均温度作为定性温度 tm＝(tf+tw)/2。式中常数C及n值由实验确定。根据表面形状 及Gr、Pr 的数值范围列于后表。根据上述公式求出 Num即 可求出平均对流换热系数
例题： 竖壁外表面温度tw = 60℃，外界空气温度tf = 20℃，
自由运动换热：由于流体冷热部分密度不同所引起 的运动叫做自由运动，此时流体与壁面的热交换称为
流体自由运动换热。
受迫运动换热：凡受外力影响所发生的流体运动叫 做流体受迫运动，此时所进行的热交换称为流体受迫 运动换热
第四章 传 热
4.3 对流传热 一、对流换热过程
对流换热的基本公式
第四章 传 热
4.3 对流传热 一、对流换热过程
第四章 传 热
4.4 相似理论
单值条件
如要描述一个特定的现象，则必须用附加条件来限制微分方 程式,这些附加条件称为单值条件。 (1) 几何条件:参与过程的物体的几何形状和大小；
(2) 时间条件:在时间上过程进行的特点，如现象中各物理量是否 随时间变化、怎样变化等；
(3) 物理条件: 有关物质的物理现象，如流体的类别和物性，流体 的速度等； (4) 开始和边界条件: 现象在开始时或在边界上进行的特点，如进 口温度、壁面温度、通过壁面的热流量等。
第四章 传 热
4.4 相似理论及其在流体换热的应用
4．流体自由运动换热
（2）有限空间流体自由运动换热
第四章 传 热
4.4 相似理论及其在流体换热的应用
把夹层对流换热计算按平壁导热计算方式处理，即通过 夹层的热流密度
第四章 传 热
4.4 相似理论及其在流体换热的应用
计算中用当量导热系数的大小来反映夹层内对流换热过程的 强弱，并把λe与流体导热系数之比λe/λ整理成准数方程式
第四章 传 热
4.3 对流传热 一、对流换热过程
1．流动边界层
第四章 传 热
4.3 对流传热 一、对流换热过程
2．热边界层
2. 热边界层
流体与壁面之间存在温度差时，出现热边界层或
称温度边界层。热边界层厚度t不一定等于流动边界层 厚度。如果流动边界层和热边界层都从同一地点开始 发展，则两者厚度之比，取决于流体的物性。 t/ = Pr-1/3
其层流底层厚度 c =t· (194/Rex0.7)；根据上述可计算 例题中距平板前缘500mm处所形成的湍流边界层的厚度 与层流底层的厚度。 Rex = 10×0.5/(15.06×10-6)= 332000 t= 0.376x/（Rex）1/5 =14.7mm c=t· （194/Rex0.7）= 0.389mm 流体在直径为d的管中流动时，层流底层厚度为： c = d· 63.5/Re7/8
第四章 传 热
4.4 相似理论
1．相似的概念：
相似现象可以具体分为如下几个方面 （3）物理相似 物理相似是指在几何相似和时间相似的前提下， 在相对应的点和部位上，在相对应的时间内，所有用来说明两 个现象的一切物理量都成比例。这些物理量包括如温度t、密 度ρ、粘度υ、速度U等等，即
第四章 传 热
4.4 相似理论
4.3 对流传热 二、换热的微分方程式
1．边界换热微分方程式 傅立叶定律 牛顿公式 边界上换热过程的边界换热微分方程式为
二、换热的微分方程式
对流换热的两个方程式：
1）边界换热微分方程式：
q= -λt/n = α∆t
2）导热方程式： t/τ = a(2t/x2 +2t/y2 +2t/z2 ) 对于固体单向导热 t/τ = a·(2t/x2)
相似准数是由两个或两个以上的量所组成的 无因次数群，对两个对流换热现象相似，可分别 列出其边界换热微分方程式： α’∆t’= -λ’t’/x’； α”∆t”= -λ”t”/x”
根据两个现象相似，可列出下列关系
α″/α′=Cα t″/t′=Ct λ″/λ′=Cλ x″/x′=Cl
整理得
[CαCl/Cλ]·α′∆t′= -λ′t′/x′
第四章 传 热
4.4 相似理论
3．相似定理
相似第一定理：彼此相似的现象必定具有相同的相似准数 相似第二定理：凡是用来说明某一种现象性质的各变数之 间的关系都可以表示成各相似准数K1、K2……Kn。之间的 关系式:
f (K1、K2……Kn)=0
相似第三定理：凡是单值条件相似，而且由单值条件构成 的准数(决定性准数)相等，现象必定相似。
壁高h = 3m，求每小时通过每平方米壁表面自由运动换热量
（热流密度）。
解：根据公式Num = C(Gr· Pr) nm ；
定性温度tm = (60+20)/2 = 40℃，查附录I得： λ= 0.0276 W/(m·℃),υ=16.96×10-6 m2/s，Pr = 0.699； Gr = gβ∆t h3 /υ2 = 1.77×1010 Gr· Pr=11.77×1010 ×0.699 = 8.23×1010 查上表，C= 0.10, n=1/3； Num =0.10×(8.23×1010)1/3 = 435 由 Num = αh/λ； α=Num·λ/h =435×0.0276/3 = 4 W/(m2℃) 热流密度q=α(tw-tf)= 4×(60-20)= 160 W/m2
第四章 传 热
4.4 相似理论
2．相似的概念：
LA、LB具有判断两个三角形是否相似的作用，它们是无因 次的，这就是几何相似准数。 同类物理现象的相似是指两个或两个以上的一组现象，它们 彼此之间诸对应量之比为一定值。也就是说，在空间中相对应
的各点和在时间上相对应的瞬间，第一个现象的任何一种量 Φ′和第二个现象的同类量Φ″成比例。
常用的相似准数采用的定形尺寸：圆管取其直径；圆形槽道
取当量直径；对气体横掠单管或管簇取管的外径；对气流纵掠 平壁取沿流动方向的壁面长度作为定形尺寸等等。
第四章 传 热
4.4 相似理论
2．相似准数
定性温度：决定准数中物性参数值的温度称为定性温度。
由于相似准数中所包含的物性参数随温度的变化而变化，因 此如何选择定性温度是个重要问题，一般选用流体平均温度 tf作为定性温度，或取流体与壁面的算术平均温度tm或选壁面 温度tw作为定性温度。
式中
第四章 传 热
4.3 对流传热 一、对流换热过程
1．流动边界层
1. 流动边界层
如图，流体速度ux随y值的
增加而迅速增大，把y＝δ的
薄层称为流动边界层，一般
将接近主流速度，即ux/u∞＝ 0.99处距壁面的垂直距离定 义为边界层。
流动边界层图
边界层在壁面上的形成和发 展过程如图所示。由层流边 界层开始向湍流过渡的距离 xc ，称为临界距离，由雷诺 数Rec= xcu∞/υ确定(Rec在 3×105～3×106之间)。
第四章 传 热
4.3 对流传热
对流传热：由于流体在运动过程中质点发生相对位移而 引起的热量转移。 在工程上所研究的对流传热是指流体与固体壁面间的热 交换，一般称为对流换热或对流给热。
对流传热过程包括:
1、由于流体质点位移所产生的对流作用； 2、流体边界层内的导热作用。
第四章 传 热
4.3 对流传热
各种准数及其意义
努赛特准数 Nu = αl/λ，其意义是表明流体对流换热情况， 准数越大，对流换热过程越强烈；
傅立叶准数 Fo=ατ/l2 ， 表明传热现象的不稳定程度；
贝克利准数 Pe = ul/a，表示对流换热与分子导热的相互
关系；
各种准数及其意义
普朗特准数 Pr = Pe/Re =（ul/a）/（ρul/μ）=μ/aρ，表明
公式中Grδ的定形尺寸: 夹层厚度δ， 定性温度tm=(1/2)（tw1+tw2）， h为垂直夹层的高度， 准数方程式中各系数见表2—3
第四章 传 热
4.4 相似理论及其在流体换热的应用
例题：两块边长为0.5m的正方形竖板构成空心夹层，夹层 之间距离15mm,温度分别100℃、40℃，板内充满空气。试 计算通过空气夹层的对流换热热流量。
第四章 传 热
4.4 相似理论
2．相似的概念：
பைடு நூலகம்
相似现象可以具体分为如下几个方面
（1）几何相似 就是指相似现象的几何形状相似，即相似现 象相对应的几何长度之比值为一常数
第四章 传 热
4.4 相似理论
1．相似的概念：
相似现象可以具体分为如下几个方面 （2）时间相似 时间相似是指同一瞬间开始算起，两个几何 相似的现象中一切相对应变化所经过的时间都成比例，以г表 示时间，则有
第四章 传 热
4.4 相似理论及其在流体换热的应用 4．流体自由运动换热 （1）无限空间流体自由运动换热
第四章 传 热
4.4 相似理论及其在流体换热的应用 4．流体自由运动换热 （1）无限空间流体自由运动换热
第四章 传 热
4.4 相似理论及其在流体换热的应用 4．流体自由运动换热
（1）无限空间流体自由运动换热
Pr：普朗特准数，Pr=υ/a； a：导热系数，a=λ/(Cp·ρ)； υ：粘度系数。
3. 影响对流换热的因素
流态与流速 影 响 因 素 流体的物理性质
放热表面的几何尺寸、形状和位置
第四章 传 热
4.3 对流传热 一、对流换热过程
流动边界层和热边界层的状况决定了边界层热量的传递方式。
层流边界层：壁面法线方向的热量传递依靠导热，边界层内的温度 分布呈抛物线形；
(3) 放热表面的几何尺寸、形状和位置： 由于壁面的几何因素会影响边
界层的形成和发展以及温度场、速度场的状况，从而影响了对流换热。
第四章 传 热
4.3 对流传热 一、对流换热过程
3．影响对流换热的因素 对流换热系数α是上述所有因素的复杂函数。
式中 L——壁面几何尺寸； φ——壁面几何因素。
第四章 传 热