第四章_表面活性剂的润湿功能
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若为非同系列液体，以cosθ对γgl作图通常也显示线性关系，将 直线外推至cosθ=1处，亦可得γc。 如下图。
低能固体表面的润湿性
γc是表征固体表面润湿性的经验参数，对某一固体而言， γc越小，说明能在此固体表面上铺展的液体便越少，其可润 湿状越差（即表面能较低）。
从实验测得各种低能表面的γc值，总结出一些经验规 律：
b. 表面不平 表面不平也是造成接触角滞后的主要因素，若将一玻璃
粗化后，将一水滴滴在倾斜玻璃上，则出现接触角滞后。
Φ值表示表面粗糙的程度
液体在不同粗糙度的石腊表面上的θa-θR
Φ值越大，θa-θR越大，接触角滞后越严重。
Wenzel研究了固体表面粗度对润湿性的影响，他指出，一 个给定的几何面经粗化后，必然使表面积增大，若以r表示粗化程 度，则
（3）垂片法
（三）力测量法：
利用测定液体表面张力的吊片法装置也可以测出液体对固体 （吊片）的接触角。
应用吊片法测定液体表面张力时，欲得准确结果，液体必须很 好润湿吊片，即保证接触角为0。若接触角不为0，则在吊片正好接 触液面时液体作用于吊片的力 f 应该是：
f = γlgcosθ·P
P：代表吊片的周长
4 固体的润湿性质
1) 低能表面与高能表面 从润湿方程可以看出，当θ＜90°，可润湿，这
时 sg sl lg，即要求 sg gl ，可见，低表面张力 的液体容易润湿高表面能的固体，考虑到 gl的数值均 在100mN/m以下，常以此为界将固体分为两类：
（1）表面张力大于100mN/m者称为高能固体，这些固体易 被液体所润湿，如无机固体、金属及其氧化物等。
5 表面活性剂对润湿性的影响
1) 润湿剂
从润湿方程看，若液体的表面张力越低，则润湿能力越强，当某液 体（如水）的表面张力大于某固体表面的γc值时，此液体是无法润湿该 固体的，但若加入表面活性剂，使液体的表面张力大大降低，一旦表面 张力低于γc，则此时液体便能润湿固体，这种表面活性剂一般称为润湿 剂。显然，γcmc和cmc值最低的表面活性剂应是最有效的表面活性剂。
可利用自憎现象改变固体表面的润湿性，如常用一些有自憎现象的油 作为一些精密机械中轴承的润滑油，因为这样做可以防止油在金属零件 上的铺展而形成油污。
4) 表面活性剂对润湿性的影响
可利用表面活性剂以改变体系润湿性质，这主要是从改 变液体的表面张力入手。通过表面活性剂在界面上的吸附而 使液体表面张力下降到能在固体表面上铺展。
影响接触角的因素
测定接触角时应注意以下两个问题： 平衡时间和体系温度的恒定。 当体系未达平衡时，接触角会变化，这时的接触角称为动接
触角，动接触角研究对于一些粘度较大的液体在固体平面上的流 动或铺展有重要意义（因粘度大，平衡时间长）。
同时，对于温度变化较大的体系，由于表面张力的变化，接 触角也会变化。
（一）角度测量法（量角法） (2) 斜板法
改变板的插入角度直至液面在三相交界处附近无弯曲，这时 板面与液面的夹角即接触角。
(3) 光点反射法
利用一个点光源照射到小液滴上，并在光源处观察反射光。 此法有较好的测量精度。但只能测定小于90的接触角。
（二）长度测量法
（1）小滴法
测量在固体平面上小液滴的高度(h)和宽度(2r), 根据tan(/2)=h/r计算 出接触角。
以微量注射器往液滴中注入或抽出少量液体
如水滴在斜玻璃板上，流动可形成前进接触角和后退接触角。 通常θA >θR
倾斜玻璃上的水滴
② 接触角滞后 前进接触角与后退接触角之差称为接触角滞后（θA-θR）
（2） 造成接触角滞后的主要原因
造成接触角滞后的主要原因是表面不平和表面不均匀（污染）。 Harkins仔细研究了石墨、滑石、硫化锑及石腊等样品，通过精心准备， 精心测量，得到结果表明前进角与后退角的差别在实验误差内。 结论：前进角和后退角的差异是样品制备不当和测量技术不佳的结果。 a. 表面不均匀
Zisman等人首先发现，同系列液体在同一固体表面的润湿程度 随液体表面张力的降低而提高（γ↓，θ↑，cosθ↑）
S=γgl(cosθ-1) 若以cosθ对γgl作图，可得一很好的直线。将直线外推至cosθ=1 处（θ=0），相应的表面张力将为此固体的润湿临界表面张力，称 为γc。 小于此值的液体方可在该固体上自行铺展，即S=0。
（2）对比三者发生的条件
沾湿： Wa = γlg +γsg - γsl≥ 0 浸湿： γsg - γsl ≥ 0 铺展： S = γsg -(γlg + γsl) ≥ 0 （3）固气和固液界面能对体系的三种润湿作用的贡献是一致的。
2 接触角与润湿方程
将液体滴于固体表面 上，液体或铺展或覆 盖于表面，或形成一 液滴停于其上，此时 在三相交界处，自固 液界面经液体内部到 气液界面的夹角就叫 做接触角。
在已知液体表面张力(及吊片周长)的情况下，应用适当测力 装置测出吊片所受之力f，即可算出接触角θ 。
cosθ = fγ0/f0γ
（四）透过测量法：（粉末的θ ）
（1）透过高度法 （2）透过速度法
测定液体对粉末的接触角。 基本原理： 固体粒子间的空隙相当于一束毛细管，毛细作用可使润湿固 体表面的液体透入粉末柱中。 由于毛细作用取决于液体的表面张力和对固体的接触角，故 测定已知表面张力液体在粉末柱中的透过性可以提供该液体对粉末 的接触角信息。
表面不均匀是造成接触角滞后的一个重要原因。 若固体表面由与液体亲合力不同的两部分a、b组成，则液体对复合 表面的接触角与对两种纯固体表面成分自身的接触角的关系是：
COSθ=XaCOSθa+XbCOSθb
Xa、Xb指a、b的摩尔分数， θa、θb指液体在a固体和b固体上的接触角。
实践表明，前进角一般反映与液体亲合力较弱的那部分固体 表面的润湿性，因此，θA较大（COSθ小），而后退角反映与液体 亲合力较强的那部分固体表面的性质，因此，θR较小。对于一些无 机固体，由于表面能较高，固而极易吸附一些低表面能的物质 而形成复合表面，因此，造成液体对这种复合表面形成的接触角滞 后现象，可见，欲准确测定一种固体的接触角，必须保证固体表面 不受污染。
第四章 表面活性剂的润湿功能
1. 润湿过程 2. 接触角与润湿方程 3. 接触角的测量及影响因素 4. 固体的润湿性质 5. 表面活性剂对润湿的影响 6. 固体粒子在界面上的位置与浮选 7. 润湿热
1 润湿作用
润湿（wetting）是指在固体表面上一种液体取代另一 种与之不相混溶的流体的过程。
润湿过程可分为三类： 沾湿（adhesion） 浸湿（immersions） 铺展（spreading ）
r=A（真实）/A （表观） 显然，r越大，表面越不平，这时，应用润湿方程时应加以粗
化较正，r sg sl lg cos ', ' 为粗糙表面上的接触角，将
上式与无粗化的润湿方程相比可得
当θ＜90°表面粗化将使θ′＜θ，当θ＞90°，表面粗化将使θ′ ＞θ（接触角变大，润湿性变差）。 即：对于具有润湿性的体系，表面粗化对体系润湿性起促进作用。而 对于不能相互润湿的体系，表面粗化则使体系更不润湿。
γLG
γSL θ
γSGLeabharlann Yang’s 方程： γsg - γsl ＝ γlgcosθ
1805年提出，也称为润湿方程。
Wa = γlg(cosθ + 1) ≥ 0 A = Wi = γlgcosθ ≥ 0 S = γlg(cosθ -1) = 0
θ≤ 180 沾湿 θ≤ 90 浸湿
θ= 0 铺展
习惯上将θ =90° 定义润湿与否的标准。 θ > 90°为不润湿， θ < 90°为润湿。
（2）大滴法（液饼法）
将液体加于平固体表面上，若不铺展则形成一液滴。不断增加液量， 液滴面积与高度皆随之增加。至一定高度，液高达到最大值，再加入液 体则只增加液滴直径而不再增加高度。
设平衡液滴是半径为r、体积为V的圆形液饼。若发生微扰，其半径 扩大∆r，高度下降∆h， 则有
2r ∆r (γlg + γsl -γsg)=gV ∆h/2 若设液滴的形状为圆柱体，则：2r ∆r hm= r2 ∆h
3 接触角的测量
（一）角度测量法（量角法）
(1) 切线法
由于简单、易操作等原因, 躺滴法和 悬泡法成为使用最为广泛的方法。
躺滴法的优点是，测试液体需求量小且被 测表面尺寸只需几个平方厘米即可
悬泡法主要是被测表面污染小。 这两种方法不适合测量动态接触角，因接 触线移动速率与液滴体积增加速率并非线性关 系，很难控制接触线速率保持恒定。
（3）铺展：以固液界面取代固气界面同时，液体表面 扩展的过程。
铺展系数S = γsg -(γlg + γsl) = -∆G ≥ 0 时液体可以在固体表 面上自动展开，连续地从固体表面上取代气体。
又可写成：S = Wi-γlg ，则： 若要铺展系数大于0，则Wi必须大于γlg。
γlg是液体表面张力，表征液体收缩表面的能力。与之 相应，Wi则体现了固体与液体间粘附的能力。因此，又称 之为黏附张力。用符号A表示。
③附有两亲分子单层的高能表面显示出低能表面的性质，这说 明决定固体表面润湿性能的是其表面层的基团或原子，而与 基体性质关系不大。因此，当表面层的基团相同时不管基体 是否相同，其γ c 大致相同。
3) 高能表面的自憎现象
虽然许多液体可在高能表面上铺展，如煤油等碳氢化合物可在干净 的玻璃、钢上铺展，但也有一些低表面张力的液体不能在高能表面上铺 展。
（1）沾湿：液体与固体由不接触到接触，变液气界面和固 气界面为固液界面的过程
Wa = γlg +γsg – γsl = -∆G Wa: 粘附功 > 0 自发
（2）浸湿：固体浸入液体的过程。（洗衣时泡衣服）固气 界面为固液界面替代, 液体表面并无变化。
-∆G = γsg - γsl = Wi
Wi: 浸润功 >0 是浸湿过程能否自动进行的依据
出现这种现象的原因在于这些有机液体的分子在高能表面上吸附并 形成定向排列的吸附膜，被吸附的两亲分子以极性基朝向固体表面，而 非极性基朝外排列从而使高能表面的组成和结构发生变化。即从高能表 面变成低能表面，当低能表面的γ c小于液体的γ lg值时，这些液体便不 能在自身的吸附膜上铺展，这种现象叫做自憎现象。
①固体的润湿性与极性有关，极性化合物的可润湿性明显优于 相应的完全非极性的化合物(如纤维素的γc=40~45，而聚乙烯 为31)。
②高分子固体的可润湿性与其元素组成有关，在碳氢链中氢被 其他原子取代后，其润湿性能将明显改变，用氟原子取代使 γc变小（如聚四氟乙烯为18），且氟原子取代越多，γc 越小 （聚－氟乙烯为28）。而用氯原子取代氢原子则使γc变大可 润湿性提高，如聚氯乙烯的γc为39，大于聚乙烯的31。
（2）表面张力低于100mN/m者称为低能固体，这类固体不 易被液体所润湿，如有机固体、高聚物固体。
一般的无机物固体（陶瓷、金属等）的表面能约在500～ 5000mN/m，其数值远远大于一般液体的表面张力，因 此，液体与这类固体接触后，使固体表面能显著降低。
2) 低能表面的润湿性质
近年来，随着高聚物的广泛应用，低能表面的润湿问 题越来越引起人们的重视，如某些高聚物做成的生产用品和 生活用品，就要求其能很好地为水所润湿（加入某些无机氧 化物可能是有效的办法），塑料电镀、降解等也需要解决润 湿问题。
A= Wi=γsg –γsl 三种润湿过程自发进行的条件都可用黏附张力来表示。
Wa = A + γlg > 0 Wi = A > 0 S = A - γlg > 0 因此，凡是能够自行铺展的体系，其它润湿过程皆能 自发进行。反之则不然。
小结：
（1）无论哪一种润湿都是界面现象，其过程实质都是界面性质 及界面能量的变化
因此，若一已基平达平衡的体系，接触角的变化，可能与温 度变化有关，简单判断影响因素的方法是，平衡时间的影响一般 是单方向的，而温度的波动可能造成γ的升高或降低。
除平衡时间和温度外，影响接触角的因素还有接触角 滞后和吸附作用。
（1）接触角滞后
① 前进接触角和后退接触角 前进接触角：以液固界面取代固气界面后形成的接触角，θA 后退接触角：以固气界面取代固液界面后形成的接触角，θR
低能固体表面的润湿性
γc是表征固体表面润湿性的经验参数，对某一固体而言， γc越小，说明能在此固体表面上铺展的液体便越少，其可润 湿状越差（即表面能较低）。
从实验测得各种低能表面的γc值，总结出一些经验规 律：
b. 表面不平 表面不平也是造成接触角滞后的主要因素，若将一玻璃
粗化后，将一水滴滴在倾斜玻璃上，则出现接触角滞后。
Φ值表示表面粗糙的程度
液体在不同粗糙度的石腊表面上的θa-θR
Φ值越大，θa-θR越大，接触角滞后越严重。
Wenzel研究了固体表面粗度对润湿性的影响，他指出，一 个给定的几何面经粗化后，必然使表面积增大，若以r表示粗化程 度，则
（3）垂片法
（三）力测量法：
利用测定液体表面张力的吊片法装置也可以测出液体对固体 （吊片）的接触角。
应用吊片法测定液体表面张力时，欲得准确结果，液体必须很 好润湿吊片，即保证接触角为0。若接触角不为0，则在吊片正好接 触液面时液体作用于吊片的力 f 应该是：
f = γlgcosθ·P
P：代表吊片的周长
4 固体的润湿性质
1) 低能表面与高能表面 从润湿方程可以看出，当θ＜90°，可润湿，这
时 sg sl lg，即要求 sg gl ，可见，低表面张力 的液体容易润湿高表面能的固体，考虑到 gl的数值均 在100mN/m以下，常以此为界将固体分为两类：
（1）表面张力大于100mN/m者称为高能固体，这些固体易 被液体所润湿，如无机固体、金属及其氧化物等。
5 表面活性剂对润湿性的影响
1) 润湿剂
从润湿方程看，若液体的表面张力越低，则润湿能力越强，当某液 体（如水）的表面张力大于某固体表面的γc值时，此液体是无法润湿该 固体的，但若加入表面活性剂，使液体的表面张力大大降低，一旦表面 张力低于γc，则此时液体便能润湿固体，这种表面活性剂一般称为润湿 剂。显然，γcmc和cmc值最低的表面活性剂应是最有效的表面活性剂。
可利用自憎现象改变固体表面的润湿性，如常用一些有自憎现象的油 作为一些精密机械中轴承的润滑油，因为这样做可以防止油在金属零件 上的铺展而形成油污。
4) 表面活性剂对润湿性的影响
可利用表面活性剂以改变体系润湿性质，这主要是从改 变液体的表面张力入手。通过表面活性剂在界面上的吸附而 使液体表面张力下降到能在固体表面上铺展。
影响接触角的因素
测定接触角时应注意以下两个问题： 平衡时间和体系温度的恒定。 当体系未达平衡时，接触角会变化，这时的接触角称为动接
触角，动接触角研究对于一些粘度较大的液体在固体平面上的流 动或铺展有重要意义（因粘度大，平衡时间长）。
同时，对于温度变化较大的体系，由于表面张力的变化，接 触角也会变化。
（一）角度测量法（量角法） (2) 斜板法
改变板的插入角度直至液面在三相交界处附近无弯曲，这时 板面与液面的夹角即接触角。
(3) 光点反射法
利用一个点光源照射到小液滴上，并在光源处观察反射光。 此法有较好的测量精度。但只能测定小于90的接触角。
（二）长度测量法
（1）小滴法
测量在固体平面上小液滴的高度(h)和宽度(2r), 根据tan(/2)=h/r计算 出接触角。
以微量注射器往液滴中注入或抽出少量液体
如水滴在斜玻璃板上，流动可形成前进接触角和后退接触角。 通常θA >θR
倾斜玻璃上的水滴
② 接触角滞后 前进接触角与后退接触角之差称为接触角滞后（θA-θR）
（2） 造成接触角滞后的主要原因
造成接触角滞后的主要原因是表面不平和表面不均匀（污染）。 Harkins仔细研究了石墨、滑石、硫化锑及石腊等样品，通过精心准备， 精心测量，得到结果表明前进角与后退角的差别在实验误差内。 结论：前进角和后退角的差异是样品制备不当和测量技术不佳的结果。 a. 表面不均匀
Zisman等人首先发现，同系列液体在同一固体表面的润湿程度 随液体表面张力的降低而提高（γ↓，θ↑，cosθ↑）
S=γgl(cosθ-1) 若以cosθ对γgl作图，可得一很好的直线。将直线外推至cosθ=1 处（θ=0），相应的表面张力将为此固体的润湿临界表面张力，称 为γc。 小于此值的液体方可在该固体上自行铺展，即S=0。
（2）对比三者发生的条件
沾湿： Wa = γlg +γsg - γsl≥ 0 浸湿： γsg - γsl ≥ 0 铺展： S = γsg -(γlg + γsl) ≥ 0 （3）固气和固液界面能对体系的三种润湿作用的贡献是一致的。
2 接触角与润湿方程
将液体滴于固体表面 上，液体或铺展或覆 盖于表面，或形成一 液滴停于其上，此时 在三相交界处，自固 液界面经液体内部到 气液界面的夹角就叫 做接触角。
在已知液体表面张力(及吊片周长)的情况下，应用适当测力 装置测出吊片所受之力f，即可算出接触角θ 。
cosθ = fγ0/f0γ
（四）透过测量法：（粉末的θ ）
（1）透过高度法 （2）透过速度法
测定液体对粉末的接触角。 基本原理： 固体粒子间的空隙相当于一束毛细管，毛细作用可使润湿固 体表面的液体透入粉末柱中。 由于毛细作用取决于液体的表面张力和对固体的接触角，故 测定已知表面张力液体在粉末柱中的透过性可以提供该液体对粉末 的接触角信息。
表面不均匀是造成接触角滞后的一个重要原因。 若固体表面由与液体亲合力不同的两部分a、b组成，则液体对复合 表面的接触角与对两种纯固体表面成分自身的接触角的关系是：
COSθ=XaCOSθa+XbCOSθb
Xa、Xb指a、b的摩尔分数， θa、θb指液体在a固体和b固体上的接触角。
实践表明，前进角一般反映与液体亲合力较弱的那部分固体 表面的润湿性，因此，θA较大（COSθ小），而后退角反映与液体 亲合力较强的那部分固体表面的性质，因此，θR较小。对于一些无 机固体，由于表面能较高，固而极易吸附一些低表面能的物质 而形成复合表面，因此，造成液体对这种复合表面形成的接触角滞 后现象，可见，欲准确测定一种固体的接触角，必须保证固体表面 不受污染。
第四章 表面活性剂的润湿功能
1. 润湿过程 2. 接触角与润湿方程 3. 接触角的测量及影响因素 4. 固体的润湿性质 5. 表面活性剂对润湿的影响 6. 固体粒子在界面上的位置与浮选 7. 润湿热
1 润湿作用
润湿（wetting）是指在固体表面上一种液体取代另一 种与之不相混溶的流体的过程。
润湿过程可分为三类： 沾湿（adhesion） 浸湿（immersions） 铺展（spreading ）
r=A（真实）/A （表观） 显然，r越大，表面越不平，这时，应用润湿方程时应加以粗
化较正，r sg sl lg cos ', ' 为粗糙表面上的接触角，将
上式与无粗化的润湿方程相比可得
当θ＜90°表面粗化将使θ′＜θ，当θ＞90°，表面粗化将使θ′ ＞θ（接触角变大，润湿性变差）。 即：对于具有润湿性的体系，表面粗化对体系润湿性起促进作用。而 对于不能相互润湿的体系，表面粗化则使体系更不润湿。
γLG
γSL θ
γSGLeabharlann Yang’s 方程： γsg - γsl ＝ γlgcosθ
1805年提出，也称为润湿方程。
Wa = γlg(cosθ + 1) ≥ 0 A = Wi = γlgcosθ ≥ 0 S = γlg(cosθ -1) = 0
θ≤ 180 沾湿 θ≤ 90 浸湿
θ= 0 铺展
习惯上将θ =90° 定义润湿与否的标准。 θ > 90°为不润湿， θ < 90°为润湿。
（2）大滴法（液饼法）
将液体加于平固体表面上，若不铺展则形成一液滴。不断增加液量， 液滴面积与高度皆随之增加。至一定高度，液高达到最大值，再加入液 体则只增加液滴直径而不再增加高度。
设平衡液滴是半径为r、体积为V的圆形液饼。若发生微扰，其半径 扩大∆r，高度下降∆h， 则有
2r ∆r (γlg + γsl -γsg)=gV ∆h/2 若设液滴的形状为圆柱体，则：2r ∆r hm= r2 ∆h
3 接触角的测量
（一）角度测量法（量角法）
(1) 切线法
由于简单、易操作等原因, 躺滴法和 悬泡法成为使用最为广泛的方法。
躺滴法的优点是，测试液体需求量小且被 测表面尺寸只需几个平方厘米即可
悬泡法主要是被测表面污染小。 这两种方法不适合测量动态接触角，因接 触线移动速率与液滴体积增加速率并非线性关 系，很难控制接触线速率保持恒定。
（3）铺展：以固液界面取代固气界面同时，液体表面 扩展的过程。
铺展系数S = γsg -(γlg + γsl) = -∆G ≥ 0 时液体可以在固体表 面上自动展开，连续地从固体表面上取代气体。
又可写成：S = Wi-γlg ，则： 若要铺展系数大于0，则Wi必须大于γlg。
γlg是液体表面张力，表征液体收缩表面的能力。与之 相应，Wi则体现了固体与液体间粘附的能力。因此，又称 之为黏附张力。用符号A表示。
③附有两亲分子单层的高能表面显示出低能表面的性质，这说 明决定固体表面润湿性能的是其表面层的基团或原子，而与 基体性质关系不大。因此，当表面层的基团相同时不管基体 是否相同，其γ c 大致相同。
3) 高能表面的自憎现象
虽然许多液体可在高能表面上铺展，如煤油等碳氢化合物可在干净 的玻璃、钢上铺展，但也有一些低表面张力的液体不能在高能表面上铺 展。
（1）沾湿：液体与固体由不接触到接触，变液气界面和固 气界面为固液界面的过程
Wa = γlg +γsg – γsl = -∆G Wa: 粘附功 > 0 自发
（2）浸湿：固体浸入液体的过程。（洗衣时泡衣服）固气 界面为固液界面替代, 液体表面并无变化。
-∆G = γsg - γsl = Wi
Wi: 浸润功 >0 是浸湿过程能否自动进行的依据
出现这种现象的原因在于这些有机液体的分子在高能表面上吸附并 形成定向排列的吸附膜，被吸附的两亲分子以极性基朝向固体表面，而 非极性基朝外排列从而使高能表面的组成和结构发生变化。即从高能表 面变成低能表面，当低能表面的γ c小于液体的γ lg值时，这些液体便不 能在自身的吸附膜上铺展，这种现象叫做自憎现象。
①固体的润湿性与极性有关，极性化合物的可润湿性明显优于 相应的完全非极性的化合物(如纤维素的γc=40~45，而聚乙烯 为31)。
②高分子固体的可润湿性与其元素组成有关，在碳氢链中氢被 其他原子取代后，其润湿性能将明显改变，用氟原子取代使 γc变小（如聚四氟乙烯为18），且氟原子取代越多，γc 越小 （聚－氟乙烯为28）。而用氯原子取代氢原子则使γc变大可 润湿性提高，如聚氯乙烯的γc为39，大于聚乙烯的31。
（2）表面张力低于100mN/m者称为低能固体，这类固体不 易被液体所润湿，如有机固体、高聚物固体。
一般的无机物固体（陶瓷、金属等）的表面能约在500～ 5000mN/m，其数值远远大于一般液体的表面张力，因 此，液体与这类固体接触后，使固体表面能显著降低。
2) 低能表面的润湿性质
近年来，随着高聚物的广泛应用，低能表面的润湿问 题越来越引起人们的重视，如某些高聚物做成的生产用品和 生活用品，就要求其能很好地为水所润湿（加入某些无机氧 化物可能是有效的办法），塑料电镀、降解等也需要解决润 湿问题。
A= Wi=γsg –γsl 三种润湿过程自发进行的条件都可用黏附张力来表示。
Wa = A + γlg > 0 Wi = A > 0 S = A - γlg > 0 因此，凡是能够自行铺展的体系，其它润湿过程皆能 自发进行。反之则不然。
小结：
（1）无论哪一种润湿都是界面现象，其过程实质都是界面性质 及界面能量的变化
因此，若一已基平达平衡的体系，接触角的变化，可能与温 度变化有关，简单判断影响因素的方法是，平衡时间的影响一般 是单方向的，而温度的波动可能造成γ的升高或降低。
除平衡时间和温度外，影响接触角的因素还有接触角 滞后和吸附作用。
（1）接触角滞后
① 前进接触角和后退接触角 前进接触角：以液固界面取代固气界面后形成的接触角，θA 后退接触角：以固气界面取代固液界面后形成的接触角，θR