多次覆盖技术

h1 h0 1 x sin 2
1 2 4h0 x 2 cos 2 v
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代入得
t
特点
1 2 t 4h0 x 2 cos 2 v
此方程就是以共中心点M处法线深度h0表示的倾斜界面 共中心点时距曲线方程，t0表示炮检距为零(M点处)时 的反射时间，即自激自收时间。
剩余正常时差--由于未能完全将正常时差消除而剩下 来的那一小部分正常时差。即把某个波按水平界面一 次反射波作动校正后的反射时间与共中心点处的t0之 差叫剩余时差。
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干扰波的剩余时差曲线
如果
任何形式波的旅行时间为tr,正常时差为Δtr =tr-t0，
一次反射波的旅行时间为 t，正常时差为Δt=t-t0 ，， 则剩余时差δt为
或
ti t0
2
2
x i2 v
2
t0
2h v
h—共中心点的法向距离； v—波在均匀介质中传播的速度； ti—共反射点叠加道的反射时间； t0--共中心点M的垂直反射时间。
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共反射点与共炮点时距曲线的特点
在水平界面上，共反射点与共炮点的时距曲线一样，
但物理意义不同。 共反射点时距曲线，也是一条双曲线。但它只反映界 面上的一个点，即共反射点R的反射。而共炮点反射波 时距曲线，则反映界面上的一段。
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对于短程多次波、微屈多次波等可采用同样的虚震源 及等效界面方法求出其时距曲线方程。
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3、共反射点的正常时差和剩余正常时差 共反射点道集内正常时差 各道记录的是来自同一反射点的反射波，因 道集内各接收道的炮检距不同，其反射波存在 时间差。以M点自激自收时间t0作为基准时间， 可得各道反射波到达相对于中心道t0的时间差， 其值为
对压制规则干扰波，尤其是多次波效果最好。此方法 利用了校正后有效波与干扰波之间的剩余时差的差异。
还可以用于计算速度谱、自动静校正和进一步实现各 种偏移技术，求取各种地震参数等。
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共反射点的时距曲线
1、水平反射界面
再来观测一水平反射层的时 距曲线，用O1、O2…Oi 表示 在测线上不同的位置上激发 点，S1、S2…Si表示接收点。 注意激发点和接收点是对称 的。这样就可得到反射界面 层上的同一个反射点R。 R称为共反射点； S1、 S2…Si称为共反射点叠加道； 对应的旅行时为t1、t2…ti； M点称为共中心点，它是R点 在地面上的投影。
2h0 t0 v
倾斜界面的共中心点时距曲线是一条对称于 t轴的双曲 线，且与水平界面共反射点的时距曲线方程的形式完 全相同。
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共炮点与共中心点反射波时 距曲线的物理意义上的差别
1)共反射点时距曲线只反映界面上一个点R的情况，而共 炮点反射波时距曲线反映的是一段反射界面的情况。 2)地震勘探中习惯把x=0时的反射波传播时间叫做t0，即 t0=2h0/V。在共炮点反射波时距曲线上,这个t0反映的 是激发点O处反射波的垂直反射时间（也叫做回声时 间），在共反射点时距曲线上，t0时间代表共中心点M 处的垂直反射时间。
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共中心点时距曲线的方程
如右图所示，O点放炮，S点 接收，炮点O处的法线深度为 h1，共中心点M点的法线深度 h0，界面倾角φ，可知反射 波到达S点的时间为
t 1 2 2 x 4h1 4h1 x sin v
2
v 2t x 2 4h1 4h1 x sin
2
为得到一般的共中心点M时距曲线方程，就要使方程中不 含有h1，而只包含共中心点处法线深度h0。
2. 用等效界面的法线深度h’、倾角φ′写出它的一次 反射波的时距曲线；
3. 求出等效界面的参数h'、 φ′与原来的界面参数h、 φ的关系，再代回到等效界面一次反射波时距曲线 方程，就可得到原界面的全程多次反射波方程。
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虚震源法
二次反射波的传播路径OABCS与OAB'CS完全相等。在界面R上发生的 全程二次反射波时间与在等效界面R'上所产生的一次反射波旅行时 19 一样。
δt=Δtr - Δt =(tr-t0)-(t-t0)= tr-t
绘出δt一x曲线叫做干 扰波的剩余时差曲线。
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4、多次波的剩余正常时差
考虑一个两层反射界面（D和P）的地质构造中，在同一观测点得 到D界面上的二次反射波和在P界面上的一次反射波。 把二次反射时间等效为在D’上的一次反射时间。 对于P界面上R点的反射时间同样可以用等效速度V来表示。
共反射点叠加
地震勘探在野外采用多次覆盖的观测方法，在室内处 理中采用水平叠加技术，最终得到水平叠加剖面。这 套工作称共反射点叠加法。 共反射点叠加法实际上是对地下同一反射点作多次观 测，将不同接收点接收到的来自地下同一反射点的不 同激发点的信号，经动校正后，叠加起来，使一次反 射波加强，而多次反射波和其它类型的干扰波相对削 弱，从而提高信噪比，改善地震记录的质量。
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多次波是一种干扰波，它与一次反射波互相干涉叠加， 破坏对有效波的识别与追踪，而且可能将多次波误认 为是深层界面的一次波而进行解释，导致错误的地质 推断。因此，为了提高地震勘探水平，压制、识别多 次波是一个十分重要的向题。
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1、多次反射波的类型
多次反射波一般分为下面几种： 1)全程多次反射波
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共反射点的时距曲线
以炮检距为横坐标，以反射波到达各叠加道的旅行时 ti为纵坐标，可以得到来自共反射点R上的反射波时距 曲线，这条时距曲线称为共反射点的时距曲线。其表 达式为
Oi R RSi 2Oi R 2RSi 2 2 1 2 1 2 ti h ( xi ) 4h 2 xi v v v v 2 v
Hale Waihona Puke 共反射点时距曲线中，t0为共中心点M的垂直反射时间；
共炮点时距曲线中，t0为炮点的垂直反射时间。因此这 两种反射波的时距曲线，经动校正后的意义也不一样。
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共反射点时距曲线的动校正量，是各叠加道的反射时
间相对于共中心点M的垂直反射时间之差。动校正后， 各叠加道的时间都换算成M点的t0时间。 共炮点反射波时距曲线的动校正量，是各道的反射时 间与炮点O的垂直反射时间之差。各记录道的反射波，
把叠加后的总振动作为共中心点M一个点的自激自收时
间的输出，就实现了共反射点多次叠加的输出。
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剩余正常时差(residual normal moveout)
应用正常时差公式对反射波进行动校正后，反射波时 距曲线被拉平，叠加后反射波得到加强。 其它形式的波的时距曲线，都当作水平界面均匀介质 的一次反射波进行校正，即按同样的动校正量进行校 正，则道内各道的波的旅行时不一定都能校正为共中 心点的垂直反射时t0，而可能还存在一个时差。
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在爆炸点处，x=0，有
t0 2h sin 2 2t 0 cos v sin
在倾角较小情况下。cos φ →1，t0′≈2t0， 说明在记录上，全程多次波的自激自收时间， 近似等于一次波的自激自收时间的2倍，这是 一个常用的识别近于水平界面的多次波的重 要标志。
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将上面的结果推广到全程m次反射波，有：
h OP sin OP sin 2
h sin 2 h sin
h OP sin
把在R界面上的全程二次反射波，看成是等效界面R'的一次反射波， 由此可得其时距曲线方程为：
2 1 2 1 2 sin 2 2 2 sin 2 t x 4h 4hx sin x 4h 4 hx v v sin sin 2
在某一深层界面发生反射的波在地面又发生反射， 向下在同一界面发生反射，来回多次。
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2)短程多次反射波，
地震波从某一深部界面反射回来后，再在地面向下 反射，然后又在某一个较浅的界面发生反射。每次与 地面反射。
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3)微屈多次反射波
在几个界面上发生多次反射，多次反射的路径是不 对称的，或在一个薄层内受到多次反射。
2 1 2 sin m 2 sin m tm x 4h 4hx 2 v sin sin
sin m hm h h sin
m m
当φ很小时有：t0m′≈ mt01，t01表示一次反射时间。
由几何学可知，界面倾斜时多次波的次数不能很多， 因为等效界面的倾角mφ不能大于90°。从动力学来看， 由于多次波反射过程中，能量逐渐减弱，次数也不可 能很多。
x 2 t ti t0 t0 t V 2 0
2 1 2 1 2 2 x t0 t0 1 1 2 2 t0 V
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从各道反射波到达时间中减去正常时差，则共反射点
道集时距曲线变成一条t=t0的直线，这一过程称为正 常时差校正或动校正。 经动校正后，共反射点道集中各反射波不仅波形相似， 且没有相位差，此时进行叠加，反射波将得到加强。
2 2 x t0 1 2v 2 t 2 0

D界面的多次波可看成等效界面处的一次反射旅行时
t D t0 x2 x2 1 2 2 t0 1 2 2 vD t0 2vD t0
多次波的剩余时差δtD为
x2 1 1 t D t D t 2 2 2t0 vD v
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4)虚反射
井中爆炸激发时，地震波的一部分向上传 播，遇到地面再反射向下，这个波称为虚反射。 它与直接由激发点向下传播的地震波相差 一个时间延迟τ，τ等于波从井底到地面的双 程旅行时。
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2、全程多次反射波时距曲线
全程多次波的时距曲线方程的推导思路：
1. 做出一个等效界面，使这个等效界面的一次反射波 相当于原来界面的全程多次反射波；
假设多次波等效界面D’和一次反射波界面P有同一个t0，P界面要 比等效界面D’深。