空气动力学原理2

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空气动力学前六章知识要点

空气动力学前六章知识要点

空气动力学基础前六章总结第一章 空气动力学一些引述1、 空气动力学涉及到的物理量的定义及相应的单位①压强:是作用在单位面积上的正压力,该力是由于气体分子在单位时间内对面发生冲击(或穿过该面)而发生的动量变化,具有点属性。

0,lim →⎪⎭⎫ ⎝⎛=dA dA dF p 单位:Pa, kPa, MPa 一个标准大气压:101kPa②密度:定义为单位体积内的质量,具有点属性。

0,lim →=dv dvdm ρ 单位:kg/㎡ 空气密度:1.225Kg/㎡③温度:反应平均分子动能,在高速空气动力学中有重要作用。

单位:℃ ④流速:当一个非常小的流体微元通过空间某任意一点的速度。

单位:m/s ⑤剪切应力:dy dv μτ= μ:黏性系数 ⑥动压:212q v ρ∞∞∞= 2、 空气动力及力矩的定义、来源及计算方法空气动力及力矩的来源只有两个:①物体表面的压力分布 ②物体表面的剪应力分布。

气动力的描述有两种坐标系:风轴系(L,D )和体轴系(A,N)。

力矩与所选的点有关系,抬头为正,低头为负。

cos sin L N A αα=- , s i n c o s D N A αα=+3、 气动力系数的定义及其作用气动力系数是比空气动力及力矩更基本且反映本质的无量纲系数,在三维中的力系数与二维中有差别,如:升力系数S q L C L ∞=(3D ),cq L c l ∞='(2D )L L C q S ∞≡,D D C q S ∞≡,N N C q S ∞≡,A A C q S ∞≡,M M C q Sl ∞≡,p p p C q ∞∞-≡,f C q τ∞≡ 二维:S=C(1)=C4、 压力中心的定义压力中心,作用翼剖面上的空气动力,可简化为作用于弦上某参考点的升力L,阻力D 或法向力N ,轴向力A 及绕该点的力矩M 。

如果绕参考点的力矩为零,则该点称为压力中心,显然压力中心就是总空气动力的作用点,气动力矩为0。

第二章 空气动力学

第二章 空气动力学
➢ 流体微团在宏观上无限小,在微观上无限大。
2.1.3 流场、 定常流和非定常流
➢ 流场:流体流动所占据的空间称为流场。 ➢ 流场的选取可根据研究的需要进行确定。可大可小。
非定常流与定常流
➢ 非定常流与非定常流场:
在流场中的任何一点处,如果流体微团流过时的流动参 数——速度、压力、温度、密度等随时间变化,这种流动 就称为非定常流,这种流场被称为非定常流场。
的地方, 却流得比较快。 夏天乘凉时, 我们总喜欢坐在两座房屋之间的过道中, 因
为那里常有“ 穿堂风”。 在山区你可以看到山谷中的风经常比平原开阔的地方来得
大。
连续方程
质量守恒定律
➢ 质量守恒定律是自然界基本的定律之一, 它说明物质既不 会消失, 也不会凭空增加。
➢ 应用在流体的流动上: 在定常流动中,当流体低速、稳 定、连续不断地流动时, 流进任何一个截面的流体质量
➢ 只要相对气流速度相同 , 产生的空气动力也就相等。
(非定常流动转换为定常流动)
风洞实验
➢ 将飞机的飞行转换为空气的流动 ,使空气动力问题的研 究大大简化。
➢ 风洞实验就是根据这个原理建立起来的。
风洞应用
相对气流方向的判定
➢ 相对气流的方向与飞机运动的方向相反 。
平飞时:
相对气流方向 飞行速度方向
➢ 对于不可压缩的、理想的流体( 没有粘性) 表示为:
p1v2
2
p0
常数
静压
动压
总压
➢ 静压:单位体积流体具有的压力能。在静止的空气中, 静压等于大气压力。 ➢ 动压:单位体积流体具有的功能。 ➢ 总压:静压和动压之和。
p1v2
2
p0
常数
➢ 上式即为:不可压缩的、理想的流体( 没有粘性) 的伯努利 方程。

空气动力学数学知识点总结

空气动力学数学知识点总结

空气动力学数学知识点总结1. 流体力学基础知识流体是一种连续的物质,可以流动并适应它所处的容器的形状。

在空气动力学中,我们关注的是气体流体,它遵循流体力学的基本原理。

这些原理包括连续方程、动量方程和能量方程。

这些方程描述了流体的运动和行为,并且可以通过数学模型来描述。

1.1 连续方程连续方程描述了流体中的质量守恒。

在欧拉描述中,连续方程可以用以下形式表示:∂ρ/∂t + ∇•(ρv) = 0其中ρ是流体的密度,t是时间,v是速度矢量。

这个方程表达了流体在空间和时间上的密度变化。

解决这种类型的偏微分方程需要深入的数学知识,如微分方程、变分法和复杂的数值计算技术。

1.2 动量方程动量方程描述了流体中的运动和力的作用。

在欧拉描述中,动量方程可以写成:∂(ρv)/∂t + ∇•(ρv⊗v) = -∇p + ∇•τ + ρg其中p是静压力,τ是应力张量,g是重力加速度。

这个方程描述了流体在外力下的运动。

解决这个方程需要运用向量微积分、非线性偏微分方程和数值方法等数学知识。

特别是应力张量的计算和解析是非常复杂的数学问题。

1.3 能量方程能量方程描述了流体内部的热力学过程。

在欧拉描述中,能量方程可以写成:∂(ρe)/∂t + ∇•(ρev) = ∇•(k∇T) + σ其中e是单位质量的内能,k是导热系数,T是温度,σ是能量源项。

解决这个方程需要运用热力学、热传导方程和数值计算技术等数学知识。

2. 边界层理论在空气动力学中,边界层理论是一个重要的概念。

边界层是指流体靠近固体物体表面的区域,流体在这里受到了物体表面的影响,速度变化很大。

边界层理论涉及到流体力学、热力学和数学物理等多个领域的知识。

2.1 边界层方程边界层方程描述了边界层中流体速度和温度的变化。

这些方程通常是非定常的、非线性的偏微分方程,包括动量方程、能量方程以及质量守恒方程。

解决这些方程需要运用复杂的数学方法和数值模拟技术。

2.2 边界层控制边界层控制是指通过改变固体表面的形状或表面条件,来控制边界层的性质,从而影响流体的运动。

空气动力学原理(经典)

空气动力学原理(经典)
另一个主流的做法是在车头下方加装一个坚固而比车头略长的阻流器。它可以将气流引导至引擎盖上,或者穿越水箱格栅和流过车身。至于车尾部分,其课题主要是如何令气流顺畅的流过车身,车尾的气流也要尽量保持整齐。
如果在汽车行驶时,流过车体的气流可以紧贴在车体轮廓之上,我们称之为ATTECHED或者LAMINAR (即所谓的流线型)。而水滴的形状就是现今我们所知的最为流线的形状了。不过并非汽车非要设计成水滴的形状才能达到最好的LAMINAR ,其实传统的汽车形态也可以达到很好的LAMIAR的效果。常用的方法就是将后挡风玻璃的倾斜角控制在25度之内。FERRARI 360M和丰田的SUPRA就是有此特点的双门轿跑车。
其实仔细观察这类轿跑车的侧面,就不难发现从车头至车尾的线条会朝着车顶向上呈弧形,而车底则十分的平坦,其实这个形状类似机翼截面的形状。当气流流过这个机翼形状的物体时,从车体上方流过的气体一定较从车体下方流过的快,如此一来便会产生一股浮升力。随着速度的升高,下压力的损失会逐渐加大。
1
虽然车体上下方的压力差有可能只有一点点,但是由于车体上下的面积较大,微小的压力差便会造成明显的抓着力分别。一般而言,车尾更容易受到浮升力的影响,而车头部分也会因此造成操控稳定性的问题。
尾翼和扰流器的简史
早在上世纪30年代,各大车厂已经开始致力于降低气流拉力,而对于浮升力的研究,各车厂大致要到60年代才开始关注。FERRAR的赛车手RICHIE GINTHER于1961年发明了能产生下压力的车尾扰流器,他也因此闻名于世。随后的FERRARI战车也都使用此项设计。而第一部使用前扰流器(俗称气霸)的汽车应该是大名鼎鼎的FORD GT40。这部车在超越时速300KM/H时所产生的浮升力令其成为一部根本无法驾驭的汽车,据说在加装了前气霸之后, GT40在达到极速时前轮的下压力由原来的310磅激增至604磅! ! !至于第一部使用尾翼的汽车我没有准确的资料,不过据说时道奇于60年代末生产的CHARGER DAYTONA PLYMOUTH SUPERBIRD。

第2章-风力发电空气动力学基本原理-答案

第2章-风力发电空气动力学基本原理-答案

第2章风力发电空气动力学基本原理1、在分析风电机组的空气动力学过程中,分别应用了一维动量理论、叶素—动量理论和涡流理论。

这些理论以及对气流流过风机叶轮时更复杂的运动状态的研究,本质上都是以气体的动量守恒为基础,来研究更接近气流真实流动状态下叶片转换能量的效率和作用在叶片上的载荷。

2、风是空气流动的现象。

流动的空气具有能量,在忽略化学能的情况下,这些能量包括机械能(动能、势能和压力能)和热能。

3、从动能到机械能的转化是通过叶片来实现的,而从机械能到电能则是通过发电机实现的。

4、风能的大小与气流密度和通过的面积成正比,与气流速度的立方成正比。

5、可压缩流体:在压力作用下体积发生明显变化的流体。

6、远低于音速的空气流动过程(风),气体的压力和温度的变化忽略不计,因而可以将空气作为不可压缩流体来研究。

7、黏性是流体的重要物理属性。

是流体抵抗剪切力变形的能力。

8、流体运动时,如果相邻层流体的运动速度不同,在他们的界面上会产生切应力。

速度快的流层对速度慢的流层产生拖动力,速度慢的对速度快的流层产生阻力。

这个切应力叫做流体内摩擦力,或黏性切应力。

9、在流动的物体都会受到相对于空气运动的所受的逆物体运动方向或沿空气来流速度方向的气体动力的分力。

这个力叫做流动阻力。

在低于音速的情况下,流动阻力分为摩擦阻力和压差阻力。

在物体表面产生的全部摩擦力的合力成为摩擦阻力。

与物体面相垂直的气流压力合成的阻力称压差阻力。

10、古老的风能利用使用的风车、现在使用的风杯式测风仪是利用压差阻力进行工作的。

11、流体运动分为层流和湍流两种状态。

12、层流和湍流传递动量、热量和质量的方式不同:层流的传递过程通过分子间相互作用,湍流的传递过程主要通过质点间的混掺。

13、雷诺数在物理上的本质是表征了流体运动的惯性力与粘性力的比值。

14、流体边界层是流体高雷诺数流过壁面时,在紧贴壁面的粘性力不可忽略的流动薄层。

15、伯努利方程是流体的机械能量守恒方程。

汽车空气动力学课件 第二章

汽车空气动力学课件  第二章

8. 现代SONATA御翔:没查到? 9. 丰田锐志:0.28 10.丰田普锐斯:0.26 11.新Mazda6:没查到? 12.三菱戈蓝:0.32 13.上汽荣威750:没查到?
30万以上热点车型
1. 丰田皇冠:0.27 2. 奥迪 A4 :0.28 3. 奥迪 A6L:0.30 4. 华晨宝马新3系:0.28 5. 华晨宝马5系:0.28 6. 奔驰 E级:0.26 7. 凯迪拉克CTS:0.31 8. 现代Azera(雅尊):0.29 9. Acura讴歌RL:0.29
不考虑空气动力学的卡车流场
分离流的扩展区
考虑空气动力学的卡车流场
分离流的区域变小
摩擦阻力
由于空气的粘性作用使得空气与汽车车身
表面产生摩擦而形成的阻力。约占汽车总 气动阻力的6%~11%。
与车身表面面积和粗糙度有关
宾利
诱导阻力
诱导阻力由车身附着涡诱导而成,实际上是汽 车升力在水平方向的分力。约占汽车总气动阻 力的8%~15%。
汽车正投影面积A的测量
汽车的正投影面积A应 包括车身、轮胎、发动 机及底盘等零部件的前 视投影。其测量方法是 将汽车置于平行光源与 屏幕之间,此时其正投 影面积便既不放大也不 缩小地投在屏幕上。
气动阻力
D
=
1 2
ρv∞2
ACD
D取决于正面投影面积A和气动阻力系数CD;通
常正面投影面积A取决于汽车的外形尺寸,这是由
绕y轴的纵倾力矩MP
绕z轴的横摆力矩MY
阻力系数
CD
=
1 2
D ρυ∞2

A
升力系数
CL
=
1 2
L ρυ∞2

A
侧向力系数

空气动力学第二章第一部分分解

空气动力学第二章第一部分分解

2.翼型的力矩特性
mz , L , E
1 4 Cy
1
4
( A2
A1)
mCy z
Cy
mz 0
mz , L, E
mz0
mCy y
n 1
2
( A0
A1 ) 2
升力和力矩特性(续)
mz
Mz qb2
1 qb2
b
P(x)xdx
0
mz
1 2
(
A0
A1
1 2
A2 )
Cy
2
( A0
A1 ) 2
1
mz 4 C y 4 ( A2 A1 )
A0
An
2
1 dy f (x) d 0 dx
dy f
(x)
cos n
d
0 dx
1.翼型的升力特性
x • y f (x)-弯度函数; f -最大弯度;
• b -翼弦
c -最大厚度位置
-最大弯度位置; f

-前缘内切圆半径; -后缘角
r l
翼面方程:
• 对于弯度、厚度不太大的翼型的形面是由弯度分布和厚度分布迭加 而成的,所以上下翼面的方程可写成 :
yu,l (x) y f (x) yc (x)
§2-1 机翼的几何参数
机翼的几何参数:翼型+平面形状 机翼的坐标系:
一、翼型的几何参数
• 翼型:平行于机翼纵向对称面的平面与机翼 相截所得到的外形。
①翼弦:
翼型前缘与后缘的连线。其长度叫弦长,用b表示。翼弦上部的机翼表面 为上翼面,翼弦下部机翼表面为下翼面。
②厚度特性:
• 厚度分布 yc (x) :上下翼面在垂直翼弦方向的距离叫翼型的厚度,

2-第2章-《风力发电空气动力学基本原理》

2-第2章-《风力发电空气动力学基本原理》

第二章一、填空:1、风的能量包括【机械能(动能、势能和压力能)】和【热能】。

2、黏性是流体的重要物理属性。

是流体【抵抗剪切变形】的能力。

3、在低于音速的情况下,流动阻力分为【摩擦阻力】和【压差阻力】。

4、流体运动分为【层流】和【湍流】两种状态。

5、层流和湍流传递【动量】、【热量】和【质量】的方式不同。

湍流的传递速率远大于层流传递速率。

6、雷诺数在物理上的本质是表征了流体运行的【惯性力】和【黏性力】的比值。

7、【轴向诱导因子】代表了风轮前来流速度和风轮处速度变化的比率。

8、风轮最多可以吸收59.3%的风的动能。

在风轮效率最高时,风轮后的速度是风轮前速度的【1/3】。

9、【切向诱导因子】的意义是气流切向旋转角速度与叶轮旋转角速度的比例。

10、【风轮的叶尖速比】是风轮的线速度与风轮上游来流速度的比值。

11、一维动量理论分析得到风轮的功率因数仅与【轴向诱导因子】有关;在考虑风轮尾流旋转后,影响功率因数的因素增加了【叶尖速比】;叶素-动量理论的结果中影响因素【气流迎角】,【叶尖速比】、【叶片数量】、【风轮实度】以及【叶片翼型的升力系数和阻力系数】。

12、所有以阻力原理作用的风力机的叶尖比都【小于1】,属于低叶尖速比风力机。

13、两叶片风电机组的尖速比在【9-10】之间,三叶片的风电机组尖速比在【6-8】之间。

14、风力发电机组实度大致在【5%-20%】。

15、通过对风轮的分析得到叶片的空气动力参数——【气流迎角】、【升力系数】、【阻力系数】等对风轮的效率有着重要影响。

16、只有当绕物体流动的气流中出现【环流】时才会产生升力。

17、边界层在翼型上的分离有薄翼分离(一般出现在相对厚度【小于6%】的薄翼型上)、前缘分离(一般出现在相对厚度【9%-12%】的翼型上)、后缘分离(一般出现在相对厚度【大于15%】的翼型上)、混合分离(是在翼型上同时发生前缘分离和后缘分离)。

18、当迎角超过一定数值时,通常为【10-16】度,翼面的边界层会在上翼面发生完全分离,翼型升力系数陡然下降。

空气动力学基础--空气动力学 ppt课件

空气动力学基础--空气动力学  ppt课件
称为流管。流线间隔缩小,表明流管收缩;反之,表明流管 扩张。
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7
体积流量
Q Av
质量流量
qm Av
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8
2.2 流体流动的基本规律
2.2.1 连续方程
连续方程是质量守恒定律在流体定常流动中的应用。 连续方程:
1 A1v1 2 A2v2 3 A3v3 ...
2.3.2机身的几何形状和参数
为了减小阻力, 一般机身前部为圆头锥体, 后都为尖 削的锥体,中间较长的部分为等剖面柱体。
表示机身儿何形状特征的参数
机身长度Lah 最大当量直径Dah 长细比λah =Lah/Dah
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23
2.4 作用在飞机上的空气动力
2.4.1 空气动力、升力和阻力 2.4.2 升力的产生 2.4.3 阻力 2.4.4 升力和阻力 2.4.5 升力系数曲线、阻力系数曲线和升阻比曲线、极
连续介质
组成介质的物质连成一片,内部没有任何空隙。
在其中任意取一个微团都可以看成是由无数分子组成 ,微团表现出来的特性体现了众多分子的共同特性。
微小的局部也可代表整体
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5
2.1.3 流场、定常流和非定常流
流场
流体流动所占据的空间。
非定常流
在流扬中的任何一点处,如果流体做困流过时的流动多数随 时间变化,称为非定常流;这种流场被称为非定常流场。
曲线 2.4.6 机翼的压力中心和焦点(空气动力中心)
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24
2.4.1 空气动力、升力和阻力
空气动力
空气作用在与之有相对运动物体上的 力称为空气动力。
飞机飞行时,作用在飞机各部件上 的空气动力的合力叫做飞机的总空 气动力, 用R 表示。

空气动力学的原理和应用

空气动力学的原理和应用

空气动力学的原理和应用1. 空气动力学的概述•空气动力学是研究物体在空气中运动时受到的力和力的作用产生的效果的科学。

•空气动力学主要研究物体在空气中的运动、流动和受力情况,并应用于航空、航天、汽车等领域。

2. 空气动力学的基本原理•麦克斯韦方程组:描述电磁场在空气中传递的行为。

•高斯定理:描述电场通过闭合曲面的总电量。

3. 空气动力学的应用领域3.1 航空领域•飞机设计:空气动力学理论用于设计飞机的机翼形状、机身外形以及其他的部件。

•飞行过程中的气动力学特性:空气动力学理论用于分析飞行中的空气动力学特性,如飞机的升力、阻力、滚转力等。

3.2 航天领域•火箭发射:空气动力学理论用于火箭的发射过程中,研究火箭在大气中飞行时受到的空气力和空气动力学效应。

•航天器回收:空气动力学理论用于研究航天器在大气中再入过程中受到的热负荷和空气力。

3.3 汽车工程领域•汽车设计:空气动力学理论用于优化汽车外形以减小空气阻力,提高燃油效率。

•汽车制动:空气动力学理论用于研究汽车制动时产生的气动力,以保证制动效果。

4. 空气动力学的数学模型和计算方法•空气动力学的数学模型:空气动力学理论基于连续介质力学和流体力学,通过数学模型描述了物体在气体中运动时受到的力和力的作用产生的效果。

•空气动力学的计算方法:常用的计算方法包括CFD(Computational Fluid Dynamics)以及基于物理模型的数值模拟方法。

5. 空气动力学研究的难点和挑战•临界流动问题:当物体的速度接近音速时,会出现升力和阻力等特殊现象。

•多相流动问题:当流体中存在气液两相时,会有液滴的形成和破裂等影响空气动力的现象。

6. 空气动力学的发展趋势•高速飞行器:随着科技的发展,超音速飞行器、高超声速飞行器等的研究成为空气动力学领域的重要课题。

•注重环保和能源效率:在汽车工程领域,注重降低汽车空气阻力、提高能源效率,减少对环境的影响。

空气动力学作为一门重要的科学,对航空、航天、汽车等领域的发展起着至关重要的作用。

飞机动力原理

飞机动力原理

飞机动力原理
飞机动力原理是指飞机在空中飞行时如何产生推力,克服重力,实现飞行的一种机械原理。

飞机动力原理主要包括以下几个方面:
1. 空气动力学原理:飞机在飞行时,利用空气的运动状态和压力差来产生动力。

飞机的机翼设计成半球型,当飞机向前飞行时,空气在机翼上面的流动速度比下面快,形成上面气压较低,下面气压较高的气流,由于压力差的存在,产生了向上的升力。

而尾翼的设计则可以产生向下的压力,产生对抗升力的作用。

2. 喷气发动机原理:大多数现代喷气飞机使用喷气发动机作为推进系统。

喷气发动机通过吸入外界空气,经过压缩和加热后喷出高速气流,产生推力。

这种推力产生的原理是基于牛顿第三定律:每个作用都伴随着一个等大反向的反作用。

喷气发动机通过喷射高速气流向后,产生的反作用力就推动了飞机向前飞行。

3. 螺旋桨原理:除了喷气发动机外,一些飞机使用螺旋桨作为推进系统。

螺旋桨的转动产生了气流,通过推动气体向后排出,产生反作用力推动飞机向前。

这种原理与喷气发动机类似,都是通过牛顿第三定律产生推进力。

4. 翼身干扰原理:当飞机在飞行中,飞行器的机翼会与机身发生干扰,即飞机的机翼产生的升力对飞机机身产生一个向后的推力。

这种干扰效应使得整个飞机可以获得额外的推力,提高飞机的整体效率。

飞机动力原理的理论基础主要是牛顿运动定律和空气动力学原理。

通过合理设计和利用这些原理,飞机可以产生足够的动力,克服重力,并在空中顺利飞行。

空气动力学基础

空气动力学基础

2.2 升力
升力垂直于飞行速度方向,它将飞机支托在空中, 克服飞机受到的重力影响,使其自由翱翔。
升力 Lift
拉力 Pull
第二章 第 39 页
重力 Weight
阻力 Drag
2.2.1 升力的产生原理
相同的时间,相同的起点和终点,小狗的速度和人 的速度哪一个更快?




第二章 第 40 页
第二章
低速空气动力学基础
本章主要内容
2.1 低速空气动力学 2.2 升力 2.3 阻力 2.4 增升装置的增升原理
第二章 第 2 页
2.1 空气流动的描述
空气动力是空气相对于飞机运动时产生的,要学习 和研究飞机的升力和阻力,首先要研究空气流动的基 本规律。
第二章 第 4 页
2.1.1 流体模型化
第二章 第 44 页
●驻点和最低压力点
A点,称为驻点,是正压最大的点,位于机翼前缘附近,该处气流 流速为零。
B点,称为最低压力点,是机翼上表面负压最大的点。
第二章 第 45 页
② 坐标表示法
从右图可以看出,机翼升力的产 生主要是靠机翼上表面吸力的作用, 尤其是上表面的前段,而不是主要靠 下表面正压的作用。
第二章 第 16 页
流管:由许多流线所围成的管状曲面。
第二章 第 17 页
●流线和流线谱
流线谱是所有流线的集合。
第二章 第 18 页
●流线和流线谱的实例
第二章 第 19 页
●流线的特点 ➢ 该曲线上每一点的流体微团速度与曲线在该点的切线 重合。 ➢ 流线每点上的流体微团只有一个运动方向。 ➢ 流线不可能相交,不可能分叉。
第二章 第 55 页
“附面层”

空气动力学遵循的规律-概述说明以及解释

空气动力学遵循的规律-概述说明以及解释

空气动力学遵循的规律-概述说明以及解释1.引言1.1 概述空气动力学是研究物体在空气中运动和受力行为的学科。

在理解和预测物体在空气中的运动过程中,了解和掌握空气动力学遵循的规律是非常重要的。

本文将介绍空气动力学遵循的几个重要规律,并探讨它们对实际应用的意义。

首先,根据伯努利定理,当流体在稳定流动的情况下,其沿流线的流速增加,流体压力将降低。

这一规律反映了流体动能和压力之间的相互转换。

在空气动力学中,理解伯努利定理有助于我们解释空气动力学的现象,例如飞机升力的产生和汽车行驶时的空气阻力。

其次,空气动力学中一个重要的规律是气体与固体相互作用产生的阻力。

阻力是物体运动过程中所受到的力,它会减缓物体的运动速度。

根据流体力学的研究,当物体移动时,空气颗粒将因与物体表面的摩擦而受到阻力。

了解和分析阻力的产生机制有助于我们设计和改进各种交通工具和飞行器,以降低能量消耗并提高运行效率。

此外,翼型的空气动力学特性也是空气动力学中的重要规律之一。

翼型的形状会直接影响到其所受到的升力和阻力。

翼型的上、下表面分别形成了气流的流动,上表面的气流速度较快,下表面的气流速度较慢。

根据伯努利定理,上表面气流速度的提高将导致气流压力的降低,而下表面气流速度的减小将导致气流压力的增加。

这种压力差将产生升力,使得翼型能够产生抬升力,这是飞行器的基本原理。

通过对空气动力学遵循的规律的研究和应用,我们可以更好地理解和预测物体在空气中的行为,并为各种交通工具、建筑结构等的设计和改进提供基础。

随着科学技术的不断发展和应用的推广,我们有望进一步优化空气动力学的规律,并在未来的工程设计中取得更大的突破和创新。

文章结构部分的内容可以包括以下内容:文章结构的目的是为了给读者明确的指导和整体把握文章的发展脉络,确保文章的逻辑性和条理性。

在本篇文章中,按照以下三个主要部分构建整个结构。

第一部分为引言,旨在向读者介绍本文的研究背景和主要内容。

在1.1概述部分,将简要介绍空气动力学的定义和研究对象,引起读者对该领域的关注。

空气动力学的基本原理

空气动力学的基本原理

空气动力学的基本原理嘿,朋友们!今天咱来聊聊那个神奇又有趣的空气动力学呀!你说空气动力学,这名字听起来好像挺高深莫测的吧?其实啊,它就在我们生活中无处不在呢!就好像我们走路的时候,是不是感觉有风在身边吹过呀?那就是空气在和我们互动呢!想象一下,飞机能在天空中翱翔,那不就是空气动力学的功劳嘛!飞机那大大的翅膀,可不是随便长着好看的哟,那是经过精心设计,为了更好地利用空气的力量呢。

就好像我们游泳的时候,手臂的划动就是为了在水中前进,飞机的翅膀也是为了在空气中“畅游”呀!还有那赛车,跑得那么快,除了发动机厉害,空气动力学也功不可没呀!赛车的外形设计得那么酷炫,可不只是为了好看,那是为了让空气乖乖听话,帮助赛车跑得更快更稳呢。

这不就跟我们跑步的时候摆臂一样嘛,摆得好就能跑得更顺溜。

咱平时骑个自行车,有时候也能感受到空气动力学的存在呢。

当你骑得飞快的时候,是不是感觉风在耳边呼呼响呀?要是你再穿上那种紧身的骑行服,那就是在更好地和空气打交道啦。

你说空气动力学难不难理解呢?其实一点也不难呀!就好比我们放风筝,为什么风筝能飞起来?不就是因为我们利用了风,也就是空气的力量嘛。

再看看那些高楼大厦,它们的外形设计也会考虑空气动力学呢。

不然风一吹,那楼摇摇晃晃的多吓人呀!这就好像我们盖房子要打牢地基一样重要。

空气动力学真的是太神奇啦!它就像一个看不见的魔法,在我们身边默默发挥着作用。

从小小的风筝到大大的飞机,从自行车到赛车,从我们走路到高楼矗立,都有它的身影呢!我们可不要小瞧了这看似普通却又无比重要的空气动力学呀!所以呀,大家以后看到那些在空中飞的、地上跑的,都可以想想,这里面可有空气动力学的大功劳呢!让我们一起感受这神奇的空气动力学带给我们的奇妙世界吧!。

空气动力学三大原理

空气动力学三大原理

空气动力学三大原理
空气动力学的三大原理是保守性原理、流体动力学原理和耗散性原理。

保守性原理指的是热力学系统在没有外力影响的情况下,能量的守恒原则,即热力学系统的能量不能自行减少或增加。

流体动力学原理指的是空气动力学中流体的运动规律,如压强、流量、速度等物理量的变化规律,以及它们之间的关系。

耗散性原理指的是空气动力学中流动的耗散现象,它会使流体的能量和动量减弱,应力和温度随时间的变化而变化。

空气动力学效应

空气动力学效应

空气动力学效应空气动力学效应是指空气对物体运动产生的力学效应,它在飞行器、汽车、船舶等运输工具的设计和运行中起着重要的作用。

本文将从空气动力学效应的基本原理、应用领域以及对设计和性能的影响等方面进行探讨。

一、空气动力学效应的基本原理空气动力学效应的产生是由于物体在运动过程中与空气发生相互作用。

空气分子与物体表面发生碰撞时会产生压力,从而产生力的作用。

根据流体力学的基本原理,当物体在流体中运动时,流体分子对物体表面的作用力可以分为阻力和升力两个方向。

阻力是垂直于物体运动方向的力,它的大小与物体运动速度、流体密度以及物体形状等因素有关。

阻力的存在使得物体需要消耗更多的能量来维持运动,因此在设计运输工具时需要考虑减小阻力的方法。

升力是与阻力相对的力,它的方向垂直于物体运动方向。

升力的产生主要是由于空气在物体上表面与底表面之间的流动引起的。

当物体表面与底表面之间的流速不同,空气分子受到不同的压力作用,从而产生了升力。

升力在飞行器设计和运行中起着至关重要的作用。

空气动力学效应的应用领域非常广泛,包括航空航天、汽车工程、船舶工程等。

在航空航天领域,了解和研究空气动力学效应是飞行器设计和性能评估的重要基础。

通过优化飞行器的机翼、机身等结构,可以减小阻力、增大升力,提高飞行器的速度和燃油效率。

在汽车工程领域,空气动力学效应的研究可以优化汽车的外形和底盘设计,减小空气阻力,提高汽车的燃油经济性和稳定性。

在赛车运动中,空气动力学效应的应用更加突出,通过改变车身的空气动力学特性,可以提高赛车的速度和操控性能。

在船舶工程领域,空气动力学效应的研究可以优化船体的外形和舵翼的设计,减小阻力,提高船舶的速度和操纵性。

同时,通过改变船体的空气动力学特性,还可以减小波浪对船体的影响,提高船舶的航行平稳性。

三、空气动力学效应对设计和性能的影响空气动力学效应对设计和性能有着直接的影响。

在设计过程中,合理地利用空气动力学效应可以减小阻力、增大升力,提高运输工具的性能。

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λ = λm = 5.5
u0 λ = = 5. 5 v1
u0 = 5.5 • v1 = 5.5 × 8 m s = 44 m s
u0 =
πDn
60
60u0 60 × 44 m s n= = = 300 r s πD 3.14 × 1.4m
nD = nm Dm
2
2
D2 nm = n • 2 = 500 r min × (4.7) 2 = 11045 r min Dm
D ∆ m1 = ≠ Dm ∆m
式中
∆ ——表面粗糙度。
然而,对于风力机来讲,表面粗糙度的相似与否影响 不大,所以一般情况下不考虑。
• 2.运动相似 2.运动相似 • 空气流经几何相似的模型与原型机时,其
对应点的速度方向相同、比值保持常数, 称为运动相似,即满足以下条件:
ω0 u0 v1 v2 v u = = = = = = mv v1m v m v 2 m ω 0 m u 0 m u m
叶片叶素: • 叶素理论的基本出发点是将风轮叶片沿展 向分成许多微段,称这些微段为叶素,如 前面所述,多个圆环,半径r,径向宽δr。 前面所述,多个圆环,半径r,径向宽δr。 在每个叶素上作用的气流相互之间没有干 扰,作用在叶片上的力可分解为升力和阻 力二维模型,作用在每个叶素单元的合成 流速与叶片平面的夹角为攻角。翼型特征 系数CL和CD随攻角的改变而改变。 系数CL和CD随攻角的改变而改变。
• 以下研究的是满足几何相似与运动相似的
惯性力以及黏性力是否也满足动力相似的 条件,以表示长度尺寸的量,由于加速度 的尺寸大小等同于:v 2 l • 根据理论力学能够得到惯性力:
dA = ma = ρv ldS l = ρv dS
2 2
• 根据牛顿内摩擦定律得到黏性力:
dv dF = µdS = µvdl dδ
0m
相对速度; u • u 0 ,0m ——叶尖气流的切向速度; ——叶尖气流的切向速度; u ——原型机和模型对应叶素上气流的 • u ,m ——原型机和模型对应叶素上气流的 切向速度。
上式表明了原型机和模型的叶尖速比 λ (风轮 外径圆周线速度与风轮前方气流速度的比)必须 相等。 模型和原型机空间对应点速度相似,则对 应叶素上对应点的速度三角形相似,对应的气 流倾角相等,对应叶素的安装角相等:
• 风力机的相似是指风轮与气体的能量传递
过程以及气体在风力机内流动过程相似, 它们在任一对应点的同名物理量之比保持 常数,这些常数叫相似常数(或比例常 数)。下面介绍一下风力机的相似条件以 及相似结果。
• 相似条件
• 根据相似理论,要保证气体流动过程相似,
必须满足几何相似、运动相似、动力相似。
• 1.几何相似 1.几何相似
φ = φm
θ = θm
• 冲角
是它们的差值( ),由于它们相等, φ −θ α 所以冲角也相等,所以对应的 CL 和 CD 也具有相 同的值。
• 动力相似
• 动力相似是指满足几何相似、运动相似的模型与
原型机上,作用于对应点力的方向相同、大小之 比保持常数。这里所讲的作用于气体的力除了因 压力分布形成的推理和切向力外,还包括惯性力 以及黏性力。
• 几何相似是指模型(以下用m代表)与原型 几何相似是指模型(以下用m
风力机的几何形状相同,对应的线性长度 为一定值
式中
Dh
——风轮轮毂直径。
• 理论上说,还应保证叶片表面的相对粗糙
度相似。相对粗糙度会影响流动损失的大 小,但是由于加工条件的限制,在尺寸小 的情况下粗糙度成比例缩小是难以保证的, 即要保证以下公式:
Pm P = ρv 3 D 2 ρ m v m 3 Dm 2
风轮的效率得:
MωTm v m Dωv m u 0 v1 η λ = = = = η m M mω mTv Dmω m v u 0 m v1m λm
• 上式表明,具有相同尖速比的相似模型和原型机,它们的
效率也对应相等,利用这一结论,可以从风洞试验中由试 验机的性能推断出原型机的效率。 由于风轮前方的速度不受外界干扰
1 பைடு நூலகம் 2
• 作用在叶素上轴向合力
dT = d FL cos φ + dF D sin φ
• 作用在叶素上引起转矩的合力
d FL sin φ − dF D cos φ
• 作用在叶素上的合力引起的转矩
dM = (dFL sin φ − dFD cos φ )r
• 叶素获得的有用功 dP = ω ⋅ dM • 风提供给叶素的功率为
翼型选取NACA4415,叶片数 尖速比
z =3
λ = 5.5
1m × 1m
试验风洞的大小为
• 根据几何相似,由已知条件得
m= D 1.4m = = 4.7 Dm 0.3m
v1 =m v1m
v1m = v1 • m = 8 m s × 4.7 = 37.6 m s
u0 v1 λ = =1 λm u0 m vm
ρv 2 D 2 ρ m v m 2 Dm 2
dM = dM m ×
ρv 2 rdS ρ m v m rm dS m
= dTm ×
dP = dPm ×
ρv 3 dS ρ m v m Dm
3 3
= dPm ×
ρv 3 D 2 ρ m v m 3 Dm 2
由于风轮的总推力、总功率以及总力矩分别是由它们各自 叶片的推力、功率和力矩相加所得,因此可以推出下列的 公式:
Pm P = 3 2 ρv D ρ m v m 3 Dm 2
Re ——雷诺数, ——雷诺数, 它表示作用于流 体上的惯性力与 黏性力之比; ——流体的运 ν ——流体的运 动黏度。
ν
=
lm vm
νm
= Re m
• 相似模型与原型机的雷诺数定性尺寸用它的直径,
速度以风轮前风速代表时,上式可以写成如下的 形式:
Re = v1 D
ν
=
v1m Dm
νm
= Re m
1 2 T = ρC T Sv1 2
1 2 M = ρC M RSv1 2
1 3 P = ρC P Sv1 2
30λv1 n= πR
• 计算例题
已知实际风力机的风轮直径为
D =1.4
m
P = 100w
选取模型的风轮直径为

n = 500 r min Dm = 0.3 m
实际风速
v1 = 8 m s
u
dP = V ⋅ dT
• 叶素的理论空气动力效率
dPu u (C L sin φ − C D cos φ ) η= = dP V (C L cos φ + C D sin φ )
• 升阻比
k=
CL CD
化简上式得
dPu 1 - 1 cot φ ) η= = k1 dP 1 + k tan φ
由上式可见翼型的升阻比k增大,空气动力效率增大 极限情况,阻力为0,k无穷大,空气动力效率为1 实际上,k的值取决与翼型的攻角α,参照前面介绍 的埃菲尔极线,要取得最大空气动力效率则攻角α应 该取升阻比最大的点对应的攻角α。
• 式中 v1 ——风力机、模型的前方风速; • v1 ,m ——风力机、模型的前方风速; v ——通过风轮时的气流速度; • v , m ——通过风轮时的气流速度; v ——风轮后方的气流速度; •v2 ,2m ——风轮后方的气流速度; ω ω 0 , ——原型机和模型对应叶素上气流的 • ——原型机和模型对应叶素上气流的
nD 2 = nm Dm
2
4.相似结果
因为风力机相似,所以它们对应叶素上的
θ α φ Cl Cd
的值都相等,那么由此可以知道,对于模型和原型机上 面所对应的叶素,它们满足下列关系式:

dT = dTm ×
ρv 2 dS ρ m v m dS m
2
2
= dTm
ρv 2 D 2 ρ m v m 2 Dm 2
'
式中
µ ——流体的动力黏度;
δ
dS '
——内摩擦力的面积; ——摩擦层的厚度; ——速度梯度。
dv dδ
• 假如模型与原型机的惯性力和黏性力相似,那么
可以得出以下结论:
dA dF = dAm dFm
• 由上式变换可以得到: • 即:
ρlv ρ m l m v m = µ µm
Re = lv
• 式中
由分析知道,雷诺数相等的条件在大型机模化 为实验风洞中的相似模型时,一般情况下是很 难实现的,实际上在风洞里的模型试验是在普 通大气压力和环境下进行的,因此模型和原型 机的运动黏度是相同的,即满足 ν = ν m ,因 此可以推出以下的结论:V1D = V1m Dm
uD = u m Dm
因为 u = πDn 60 ,所以上式可以写成:
• 风轮的推力、力矩、功率、效率 • N叶素数目 z叶片数 M总力矩
P = z ∑ VdT i = TV
1 N
Pu = z ∑ ω dM i = M ω
1
N
总推力T最终作用在塔架上
相似理论
• 相似理论主要应用于风力机的相似设计及
性能的换算。所谓的相似设计,即根据试 验研究出来 的性能良好、运行可靠的模型 来设计与模型相似的风力机。性能的相似 换算是用于试验条件不同于设计的现场条 件时,将试验条件下的性能利用相似原理 换算到设计条件下的性能。
• 叶素安装角
:在半径r :在半径r处翼型剖面的弦线 与叶轮旋转平面的夹角
θ
• 从图3.3可以看出,作用在叶素上的合成流速为: 从图3.3可以看出,作用在叶素上的合成流速为:
2π n ω= 60
W = V 2 + ω 2r 2
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